参数法求轨迹方程之令狐文艳创作
高中物理二级结论(超全)之令狐文艳创作

高中物理二级结论集令狐文艳温馨提示1、“二级结论”是常见知识和经验的总结,都是可以推导的。
2、先想前提,后记结论,切勿盲目照搬、套用。
3、常用于解选择题,可以提高解题速度。
一般不要用于计算题中。
一、静力学:1.几个力平衡,则一个力是与其它力合力平衡的力。
2.两个力的合力:F 大+F 小≥F 合≥F 大-F 小。
三个大小相等的共面共点力平衡,力之间的夹角为1200。
3.力的合成和分解是一种等效代换,分力与合力都不是真实的力,求合力和分力是处理力学问题时的一种方法、手段。
4.三力共点且平衡,则312123sin sin sin F F F ααα==(拉密定理)。
5.物体沿斜面匀速下滑,则tan μα=。
6.两个一起运动的物体“刚好脱离”时: 貌合神离,弹力为零。
此时速度、加速度相等,此后不等。
7.轻绳不可伸长,其两端拉力大小相等,线上各点张力大小相等。
因其形变被忽略,其拉力可以发生突变,“没有记忆力”。
8.轻弹簧两端弹力大小相等,弹簧的弹力不能发生突变。
9.轻杆能承受纵向拉力、压力,还能承受横向力。
力可以发生突变,“没有记忆力”。
10、轻杆一端连绞链,另一端受合力方向:沿杆方向。
10、若三个非平行的力作用在一个物体并使该物体保持平衡,则这三个力必相交于一点。
它们按比例可平移为一个封闭的矢量三角形。
(如图3所示)11、若F 1、F 2、F 3的合力为零,且夹角分别为θ1、θ2、θ3;则有F 1/sin θ1=F 2/sin θ2=F 3/sin θ3,如图4所示。
12、已知合力F 、分力F 1的大小,分力F 2于F 的夹角θ,则F 1>Fsin θ时,F 2有两个解:θθ22212sin cos F F F F -±=;F 1=Fsin θ时,有一个解,F 2=Fcos θ;F 1<Fsin θ没有解,如图6所示。
13、在不同的三角形中,如果两个角的两条边互相垂直,则这两个角必相等。
解析几何求轨迹方程的常用方法

解析几何求轨迹方程的常用方法求轨迹方程的一般方法:1. 定义法:如果动点P 的运动规律合乎我们已知的某种曲线〔如圆、椭圆、双曲线、抛物线〕的定义,则可先设出轨迹方程,再根据已知条件,待定方程中的常数,即可得到轨迹方程。
2. 直译法:如果动点P 的运动规律是否合乎我们熟知的某些曲线的定义难以判断,但点P 满足的等量关系易于建立,则可以先表示出点P 所满足的几何上的等量关系,再用点P 的坐标〔x ,y 〕表示该等量关系式,即可得到轨迹方程。
3. 参数法:如果采用直译法求轨迹方程难以奏效,则可寻求引发动点P 运动的某个几何量t ,以此量作为参变数,分别建立P 点坐标x ,y 与该参数t 的函数关系x =f 〔t 〕, y =g 〔t 〕,进而通过消参化为轨迹的普通方程F 〔x ,y 〕=0。
4. 代入法〔相关点法〕:如果动点P 的运动是由另外某一点P'的运动引发的,而该点的运动规律已知,〔该点坐标满足某已知曲线方程〕,则可以设出P 〔x ,y 〕,用〔x ,y 〕表示出相关点P'的坐标,然后把P'的坐标代入已知曲线方程,即可得到动点P 的轨迹方程。
5:交轨法:在求动点轨迹时,有时会出现要求两动曲线交点的轨迹问题,这种问题通常通过解方程组得出交点〔含参数〕的坐标,再消去参数求得所求的轨迹方程〔假设能直接消去两方程的参数,也可直接消去参数得到轨迹方程〕,该法经常与参数法并用。
一:用定义法求轨迹方程例1:已知ABC ∆的顶点A ,B 的坐标分别为〔-4,0〕,〔4,0〕,C 为动点,且满足,sin 45sin sin C A B =+求点C 的轨迹。
例2: 已知ABC ∆中,A ∠、B ∠、C ∠的对边分别为a 、b 、c ,假设b c a ,,依次构成等差数列,且b c a >>,2=AB ,求顶点C 的轨迹方程.【变式】:已知圆的圆心为M 1,圆的圆心为M 2,一动圆与这两个圆外切,求动圆圆心P 的轨迹方程。
机械设计基础课后习题答案(第五版)(完整版)之令狐文艳创作

机械设计基础(第五版)课后习题答案(完整版)令狐文艳高等教育出版社杨可桢、程光蕴、李仲生主编1-1至1-4解机构运动简图如下图所示。
图 1.11 题1-1解图图1.12 题1-2解图图 1.13 题1-3解图图1.14 题1-4解图1-5 解1-6 解1-7 解1-8 解1-9 解1-10 解1-11 解1-12 解1-13解该导杆机构的全部瞬心如图所示,构件 1、3的角速比为:1-14解该正切机构的全部瞬心如图所示,构件 3的速度为:,方向垂直向上。
1-15解要求轮 1与轮2的角速度之比,首先确定轮1、轮2和机架4三个构件的三个瞬心,即,和,如图所示。
则:,轮2与轮1的转向相反。
1-16解( 1)图a中的构件组合的自由度为:自由度为零,为一刚性桁架,所以构件之间不能产生相对运动。
( 2)图b中的 CD 杆是虚约束,去掉与否不影响机构的运动。
故图 b中机构的自由度为:所以构件之间能产生相对运动。
题 2-1答 : a ),且最短杆为机架,因此是双曲柄机构。
b ),且最短杆的邻边为机架,因此是曲柄摇杆机构。
c ),不满足杆长条件,因此是双摇杆机构。
d ),且最短杆的对边为机架,因此是双摇杆机构。
题 2-2解 : 要想成为转动导杆机构,则要求与均为周转副。
( 1 )当为周转副时,要求能通过两次与机架共线的位置。
见图 2-15 中位置和。
在中,直角边小于斜边,故有:(极限情况取等号);在中,直角边小于斜边,故有:(极限情况取等号)。
综合这二者,要求即可。
( 2 )当为周转副时,要求能通过两次与机架共线的位置。
见图 2-15 中位置和。
在位置时,从线段来看,要能绕过点要求:(极限情况取等号);在位置时,因为导杆是无限长的,故没有过多条件限制。
( 3 )综合( 1 )、( 2 )两点可知,图示偏置导杆机构成为转动导杆机构的条件是:题 2-3 见图 2.16 。
图 2.16题 2-4解 : ( 1 )由公式,并带入已知数据列方程有:因此空回行程所需时间;( 2 )因为曲柄空回行程用时,转过的角度为,因此其转速为:转 / 分钟题 2-5解 : ( 1 )由题意踏板在水平位置上下摆动,就是曲柄摇杆机构中摇杆的极限位置,此时曲柄与连杆处于两次共线位置。
微分方程求解之令狐文艳创作

令狐文艳学习目的:理解并掌握微分方程的基本概念,主要包括微分方程的阶,微分方程的通解、特解及微分方程的初始条件等学习重点:常微分方程的基本概念,常微分方程的通解、特解及初始条件学习难点:微分方程的通解概念的理解学习内容:1、首先通过几个具体的问题来给出微分方程的基本概念。
(1)一条曲线通过点(1,2),且在该曲线上任一点M (x ,y )处的切线的斜率为2x ,求这条曲线的方程。
解 设曲线方程为)(x y y =.由导数的几何意义可知函数)(x y y =满足x dxdy 2= (1) 同时还满足以下条件:1=x 时,2=y (2)把(1)式两端积分,得⎰=xdx y 2 即 C x y +=2 (3) 其中C 是任意常数。
把条件(2)代入(3)式,得1=C ,由此解出C 并代入(3)式,得到所求曲线方程:12+=x y (4)(2)列车在平直线路上以20s m /的速度行驶;当制动时列车获得加速度2/4.0s m -.问开始制动后多少时间列车才能停住,以及列车在这段时间里行驶了多少路程?解 设列车开始制动后t 秒时行驶了s 米。
根据题意,反映制动阶段列车运动规律的函数)(t s s =满足:4.022-=dts d (5) 此外,还满足条件:0=t 时,20,0===dtds v s (6) (5)式两端积分一次得:14.0C t dtds v +-== (7) 再积分一次得2122.0C t C t s ++-=(8)其中21,C C 都是任意常数。
把条件“0=t 时20=v ”和“0=t 时0=s ”分别代入(7)式和(8)式,得把21,C C 的值代入(7)及(8)式得,204.0+-=t v (9)t t s 202.02+-= (10)在(9)式中令0=v ,得到列车从开始制动到完全停止所需的时间:)(504.020s t ==。
再把5=t 代入(10)式,得到列车在制动阶段行驶的路程上述两个例子中的关系式(1)和(5)都含有未知函数的导数,它们都是微分方程。
高中物理中的临界与极值问题之令狐文艳创作

高中物理中的临界与极值问题令狐文艳宝鸡文理学院附中何治博一、临界与极值概念所谓物理临界问题是指各种物理变化过程中,随着条件的逐渐变化,数量积累达到一定程度就会引起某种物理现象的发生,即从一种状态变化为另一种状态发生质的变化(如全反射、光电效应、超导现象、线端小球在竖直面内的圆周运动临界速度等),这种物理现象恰好发生(或恰好不发生)的过度转折点即是物理中的临界状态。
与之相关的临界状态恰好发生(或恰好不发生)的条件即是临界条件,有关此类条件与结果研究的问题称为临界问题,它是哲学中所讲的量变与质变规律在物理学中的具体反映。
极值问题则是指物理变化过程中,随着条件数量连续渐变越过临界位置时或条件数量连续渐变取边界值(也称端点值)时,会使得某物理量达到最大(或最小)的现象,有关此类物理现象及其发生条件研究的问题称为极值问题。
临界与极值问题虽是两类不同的问题,但往往互为条件,即临界状态时物理量往往取得极值,反之某物理量取极值时恰好就是物理现象发生转折的临界状态,除非该极值是单调函数的边界值。
因此从某种意义上讲,这两类问题的界线又显得非常的模糊,并非泾渭分明。
高中物理中的临界与极值问题,虽然没有在教学大纲或考试说明中明确提出,但近年高考试题中却频频出现。
从以往的试题形式来看,有些直接在题干中常用“恰好”、“最大”、“至少”、“不相撞”、“不脱离”……等词语对临界状态给出了明确的暗示,审题时,要抓住这些特定的词语发掘其内含的物理规律,找出相应的临界条件。
也有一些临界问题中并不显含上述常见的“临界术语”,具有一定的隐蔽性,解题灵活性较大,审题时应力图还原习题的物理情景,周密讨论状态的变化。
可用极限法把物理问题或物理过程推向极端,从而将临界状态及临界条件显性化;或用假设的方法,假设出现某种临界状态,分析物体的受力情况及运动状态与题设是否相符,最后再根据实际情况进行处理;也可用数学函数极值法找出临界状态,然后抓住临界状态的特征,找到正确的解题方向。
椭圆双曲线抛物线必背的经典结论之令狐文艳创作

新梦想教育辅导讲义124x =;'90AC B ∠=''90A FB ∠=;12AB x x p =++=2AOB AB13. 1cos P AF α=-;1cos PBF α=+;14. 'BC 垂直平分'B F ; 15. 'AC 垂直平分'A F ; 16. 'C F AB ⊥; 17. 2AB P ≥; 18. 11'('')22CC AB AA BB ==+; 19.AB 3P K =y ;20. 2p 22y tan =x -α;21. 2A'B'4AF BF =⋅;22. 1C'F A'B'2=. 23.切线方程 ()x x m y y +=00 性质深究一)焦点弦与切线1、 过抛物线焦点弦的两端点作抛物线的切线,两切线交点位置有何特殊之处?结论1:交点在准线上先猜后证:当弦x AB ⊥轴时,则点P 的坐标为⎪⎭⎫⎝⎛-0,2p 在准线上.结论2 切线交点与弦中点连线平行于对称轴结论3 弦AB 不过焦点即切线交点P 不在准线上时,切线交点与弦中点的连线也平行于对称轴.2、上述命题的逆命题是否成立?结论4 过抛物线准线上任一点作抛物线的切线,则过两切点的弦必过焦点先猜后证:过准线与x 轴的交点作抛物线的切线,则过两切点AB 的弦必过焦点. 结论5过准线上任一点作抛物线的切线,过两切点的弦最短时,即为通径.3、AB 是抛物线px y 22=(p >0)焦点弦,Q 是AB 的中点,l是抛物线的准线,l AA ⊥1,l BB ⊥1,过A ,B 的切线相交于P ,PQ 与抛物线交于点M .则有结论6PA ⊥PB . 结论7PF ⊥AB . 结论8 M 平分PQ .结论9 PA 平分∠A 1AB ,PB 平分∠B 1BA .结论102PFFB FA =⋅结论11PAB S ∆2minp =二)非焦点弦与切线思考:当弦AB 不过焦点,切线交于P 点时, 也有与上述结论类似结果:结论12①py y x p221=,221y y y p +=教学主管意见:家长签字: ___________新梦想教务处。
轨迹方程的求法及典型例题(含答案)之欧阳文创编

轨迹方程的求法时间:2021.03.12 创作:欧阳文一、知识复习轨迹方程的求法常见的有(1)直接法;(2)定义法;(3)待定系数法(4)参数法(5)交轨法;(6)相关点法注意:求轨迹方程时注意去杂点,找漏点.一、知识复习例1:点P(-3,0)是圆x2+y2-6x-55=0内的定点,动圆M与已知圆相切,且过点P,求圆心M的轨迹方程。
例2、如图所示,已知P(4,0)是圆x2+y2=36内的一点,A、B是圆上两动点,且满足∠APB=90°,求矩形APBQ的顶点Q的轨迹方程.解:设AB的中点为R,坐标为(x,y),则在Rt△ABP中,|AR|=|PR|.又因为R是弦AB的中点,依垂径定理:在Rt△OAR中,|AR|2=|AO|2-|OR|2=36-(x2+y2)又|AR|=|PR|=22-)4x+(y所以有(x-4)2+y2=36-(x2+y2),即x2+y2-4x-10=0因此点R在一个圆上,而当R在此圆上运动时,Q点即在所求的轨迹上运动.设Q(x,y),R(x1,y1),因为R 是PQ 的中点,所以x1=2,241+=+y y x , 代入方程x2+y2-4x -10=0,得244)2()24(22+⋅-++x y x -10=0 整理得:x2+y2=56,这就是所求的轨迹方程. 例3、如图, 直线L1和L2相交于点M,L1L2, 点NL1. 以A, B 为端点的曲线段C 上的任一点到L2的距离与到点N 的距离相等. 若AMN 为锐角三角形, |AM|= 17 ,|AN| = 3, 且|BN|=6. 建立适当的坐标系,求曲线段C 的方程.解法一:如图建立坐标系,以l1为x 轴,MN 的垂直平分线为y 轴,点O 为坐标原点。
依题意知:曲线段C 是以点N 为焦点,以l2为准线的抛物线的一段,其中A ,B 分别为C 的端点。
设曲线段C的方程为)0,(),0(22>≤≤>=y x x x p px y B A ,其中xA,xB 分别为A ,B 的横坐标,P=|MN|。
用参数法求轨迹方程的选参类说

用参数法求轨迹方程的选参类说作者:任勇来源:《福建中学数学》2014年第05期应用参数法求轨迹方程,参数的选择因题而异,大致可分类为双参数法和单参数法.双参数法有点坐标为参数、复数为参数、其它双变量为参数等.单参数法又可分为几何参数和物理参数.几何参数有截距、斜率、角度、有向线段、线段长度、比值、面积等,物理参数有时间、速度、路程等.下面分类举例来说明这个问题.1 双参数法1.1 点坐标为参数分析联立两抛物线的方程可得公共点(x, y),它依赖于双参数a,b的两个方程,再从有且仅有一个公共点这个条件可得参数a,b间的一个关系式,从三个方程消去参数a,b即可得解.2 单参数法2.1 截距为参数例5 已知抛物线y2=2px( p>0)中有一组斜率为k的平行弦,求这些平行弦中点的轨迹方程.解设平行弦AB所在线的直方程为y=kx+ b (b参数),解答略.2.2 斜率为参数例7 设一三角形的底边固定,它的高为h(定长),求这个三角形垂心的轨迹方程.解建立如图4所示的直角坐标系,设ΔAOB的垂心H的坐标为(x, y),B点坐标为(a,0),AD,OE为OBAB两边上的高,有向线段OD=t,(t为参数),则A点坐标为(t, h),AD的直线方程为x=t,解答略.5 角度为参数例9 线段ABa=的两端沿直角坐标轴滑动,自两端点分别作坐标轴的平行线交于C点,再由C点作AB的垂线CM,求垂足M的轨迹方程.解建立如图6所示的直角坐标系,过()M x y,,点作MN平行于x轴,与y轴交于N,设(BAOθθ∠=为参数),解答略.6 比值为参数例10 过点()Q a b,引直线l,分别交x轴、y轴于R,S点,求线段RS的中点M的轨迹方程.解设动点()M x y,分线段QS之比为λ,解答略.7 时间为参数例11 已知射线l以角速度ω绕其端点O逆时针旋转,同时点P以角速度2ω绕l上某定点C在半径为r的圆周上逆时针旋转.设||OCR=,求点P的轨迹方程.解以O为原点,以射线l的初始位置为x轴建立如图8的直角坐标系.图中Ox′是经过时间t射线l所转到的位置,()P x y,为轨迹上任意一点,解答略.当然,同一道轨迹题,既可以用直接法也可以用参数法求解,不论是直接法还是参数法,也可以从各个角度选择不同的方法或不同参数,从而得到不同的解法.如本文的例10,除了选比值为参数外,还可以选斜率为参数、角度为参数、点坐标(点S或点R )为参数、有向线段为参数等求解,也还可以从不同角度得到几种直接求解的解法.回顾我在初中教了完整的两届,这对我的专业成长非常重要,因为这样对中学数学教学有系统而全面的了解,对中学数学教学和研究很有帮助.1985年开始,我在高中教数学.教初中数学,我以“引趣”为主;教高中数学,我则以“引深”为主.用参数法求轨迹方程,参数的选择因题而异.我觉得这是个“研究点”,便归类习题分析之,整理成文将近7000字.当时胆子也挺大的,写好后就直接投寄《数学通报》,人家没用稿,也不通知你,3个月后“可另投他刊”.能在《数学通报》上发表文章,是我多年的梦想,直到1995年我才实现“零的突破”.还是现实点,改投寄《福建中学教学》,当时福建教育学院的数学编辑是林宝松教授,他是我成长中的“重要他人”,一直鼓励我、扶持我.今天看这篇文章“不咋地”,但《福建中学教学》还是刊登了这篇文章,放在第一篇,站了4个页码多!中国人民大学书报资料中心复印报刊资料《中学数学教学》1988年12期,还全文转登了此文.凝思我担任职称评委时,有一个观点,不希望参评教师交“条文加例”的论文.所谓“条文加例”的论文,就是一个小标题或标题配简短文字,加上几个例子,就算一篇论文,这是学科教育论文的一大通病.如《××××的若干解题方法》、《××××法在解题中的妙用》等,以理科解题教学为多见.一篇文章,去掉例子和标题,余下的文字,(还不是全部)才是你的观点.写这类文章的老师不妨数数,属于你观点的还有几个字?我的这篇文章,就是典型的“条文加例”的文章.我不是说这类文章没有价值,也不是说这类文章不能发表.只是想说,这类文章比较好写,这类文章一般无法在行文中表达自己的观点.要评职称的老师,建议不要送这样的论文作为“代表作”.因为“著书而不立说,撰文而不立论”,恐难获好评.展望虽然我不希望要参评职称的教师,交“条文加例”的论文,但我还是希望数学教师尤其是年轻一点的数学教师,在你的教学过程中积累相当数量的“条文加例”的总结,这个总结可以写在你的教案里,也可以拿去发表.不管怎么说,它是对一类问题解法的归纳或一种方法的多种运用,积累多了,教学就能更有效、更高效,你的研究就能在此基础上去升华、去衍生、去创新出有自己观点的有价值的成果来.。
高中物理学史(归纳整理版)之令狐文艳创作

2018年高考物理学史总结令狐文艳物理学史这部分内容在高考卷上通常以选择题形式出现(实验题中也会小概率出现),分值在6分以下,一般情况下不会出偏难怪的,毕竟这不是考纲里的重点。
复习建议:以现有的生活经验常识为主,稍加了解就可以。
现总结如下:1、伽利略(1)通过理想实验推翻了亚里士多德“力是维持运动的原因”的观点(2)推翻了亚里士多德“重的物体比轻物体下落得快”的观点2、开普勒:提出开普勒行星运动三定律;3、牛顿(1)提出了三条运动定律。
(2)发现表万有引力定律;4、卡文迪许:利用扭秤装置比较准确地测出了引力常量G5、爱因斯坦(1)提出的狭义相对论(经典力学不适用于微观粒子和高速运动物体)(2)提出光子说,成功地解释了光电效应规律,并因此获得诺贝尔物理学奖(3)提出质能方程2MC E ,为核能利用提出理论基础6、库仑:利用扭秤实验发现了电荷之间的相互作用规律——库仑定律。
7、焦耳和楞次先后独立发现电流通过导体时产生热效应的规律,称为焦耳——楞次定律(这个很冷门!以教材为主!)8、奥斯特发现南北放置的通电直导线可以使周围的磁针偏转,称为电流的磁效应。
9、安培:研究电流在磁场中受力的规律(安培定则),分子电流假说,磁场能对电流产生作用10、洛仑兹:提出运动电荷产生了磁场和磁场对运动电荷有作用力(洛仑兹力)的观点。
11、法拉第(1)发现了由磁场产生电流的条件和规律——电磁感应现象(教材上是这样的,实际不是有一定历史原因,以教材为主!)(2)提出电荷周围有电场,提出可用电场描述电场,提出电磁场、磁感线、电场线的概念12、楞次:确定感应电流方向的定律,愣次定律:感应电流具有这样的方向,即感应电流的磁场总要阻碍引起感应电流的磁通量的变化。
13、亨利:发现自感现象(这个也比较冷门)。
14、麦克斯韦:预言了电磁波的存在,指出光是一种电磁波,为光的电磁理论奠定了基础。
15、赫兹:(1)用实验证实了电磁波的存在并测定了电磁波的传播速度等于光速。
大学物理之热学公式篇之令狐文艳创作

热 学 公 式令狐文艳1.理想气体温标定义:0273.16limTPp TPp T K p →=⋅(定体)2.摄氏温度t 与热力学温度T 之间的关系:0//273.15t C T K =-华氏温度F t 与摄氏温度t 之间的关系:9325F t t =+3.理想气体状态方程:pV RT ν=1mol 范德瓦耳斯气体状态方程:2()()m m ap V b RT V +-= 其中摩尔气体常量8.31/R J mol K =⋅或28.2110/R atm L mol K -=⨯⋅⋅4.微观量与宏观量的关系:p nkT =,23kt p n ε=,32kt kT ε=5.标准状况下气体分子的数密度(洛施密特数)2530 2.6910/n m =⨯6.分子力的伦纳德-琼斯势:126()4[()()]p E r rrσσε=-,其中ε为势阱深度,σ=,特别适用于惰性气体,该分子力大致对应于昂内斯气体;分子力的弱引力刚性球模型(苏则朗模型):06000, ()(), p r r E r r r r rφ+∞<⎧⎪=⎨-≥⎪⎩,其中0φ 为势阱深度,该分子力对应于范德瓦耳斯气体。
7.均匀重力场中等温大气分子的数密度(压强)按高度分布:00()mgz Mgz kTRTn z n en e--==,//00()mgz kT Mgz RT p z p e p e --==,大气标高:RTH Mg=。
8.麦克斯韦速率分布函数:23/222()4()2mvkT dN m f v e v Ndv kTππ-==;其简便形式:22()u f u du e du -=,其中pv u v =。
9.三个分子速率的统计平均值:最概然速率:p v ==速率:v ==;方均根速率:rms v ===10.分子通量14nv Γ=:单位时间内,单位面积容器壁所受到的分子碰撞次数。
12.能量均分定理:在温度为T 的平衡态下,物质分子的每一个自由度都具有相同的平均动能,其大小都等于/2kT 。
中考数学动点问题专题讲解之令狐文艳创作

动点及动图形的专题复习教案令狐文艳所谓“动点型问题”是指题设图形中存在一个或多个动点,它们在线段、射线或弧线上运动的一类开放性题目.解决这类问题的关键是动中求静,灵活运用有关数学知识解决问题.关键:动中求静.数学思想:分类思想函数思想方程思想数形结合思想转化思想注重对几何图形运动变化能力的考查从变换的角度和运动变化来研究三角形、四边形、函数图像等图形,通过“对称、动点的运动”等研究手段和方法,来探索与发现图形性质及图形变化,在解题过程中渗透空间观念和合情推理。
选择基本的几何图形,让学生经历探索的过程,以能力立意,考查学生的自主探究能力,促进培养学生解决问题的能力.图形在动点的运动过程中观察图形的变化情况,需要理解图形在不同位置的情况,才能做好计算推理的过程。
在变化中找到不变的性质是解决数学“动点”探究题的基本思路,这也是动态几何数学问题中最核心的数学本质。
二期课改后数学卷中的数学压轴性题正逐步转向数形结合、动态几何、动手操作、实验探究等方向发展.这些压轴题题型繁多、题意创新,目的是考察学生的分析问题、解决问题的能力,内容包括空间观念、应用意识、推理能力等.从数学思想的层面上讲:(1)运动观点;(2)方程思想;(3)数形结合思想;(4)分类思想;(5)转化思想等.研究历年来各区的压轴性试题,就能找到今年中考数学试题的热点的形成和命题的动向,它有利于我们教师在教学中研究对策,把握方向.只的这样,才能更好的培养学生解题素养,在素质教育的背景下更明确地体现课程标准的导向.本文拟就压轴题的题型背景和区分度测量点的存在性和区分度小题处理手法提出自己的观点.函数揭示了运动变化过程中量与量之间的变化规律,是初中数学的重要内容.动点问题反映的是一种函数思想,由于某一个点或某图形的有条件地运动变化,引起未知量与已知量间的一种变化关系,这种变化关系就是动点问题中的函数关系.那么,我们怎样建立这种函数解析式呢?下面结合中考试题举例分析.一、应用勾股定理建立函数解析式)如图1,在半径为6,圆心角为90°的扇形OAB的弧AB上,有一个动点P,PH⊥OA,垂足为H,△OPH的重心为G.(1)当点P在弧AB上运动时,线段GO、GP、GH中,有无长度保持不变的线段?如果有,请指出这样的线段,并求出相应的长度.(2)设PH x=,求y关于x的函数解析式,并写出函数=,GP y的定义域(即自变量x的取值范围).(3)如果△PGH 是等腰三角形,试求出线段PH 的长.解:(1)当点P 在弧AB 上运动时,OP 保持不变,于是线段GO 、GP 、GH 中,有长度保持不变的线段,这条线段是GH=32NH=2132⋅OP=2. (2)在Rt △POH 中, 22236x PH OP OH -=-=, ∴2362121x OH MH -==. 在Rt △MPH 中,.∴y =GP=32MP=233631x + (0<x <6).(3)△PGH 是等腰三角形有三种可能情况:①GP=PH 时,x x =+233631,解得6=x . 经检验,6=x 是原方程的根,且符合题意.②GP=GH 时,2336312=+x ,解得0=x . 经检验,0=x 是原方程的根,但不符合题意.③PH=GH 时,2=x .综上所述,如果△PGH 是等腰三角形,那么线段PH 的长为6或2.二、应用比例式建立函数解析式例2如图2,在△ABC 中,AB=AC=1,点D,E 在直线BC 上运动.设BD=,x CE=y .(1)如果∠BAC=30°,∠DAE=105°,试确定y 与x 之间的函数解H M N G P O A B 图1 x y析式;(2)如果∠BAC 的度数为α,∠DAE 的度数为β,当α,β满足怎样的关系式时,(1)中y 与x 之间的函数解析式还成立?试说明理由.解:(1)在△ABC 中,∵AB=AC,∠BAC=30°,∴∠ABC=∠ACB=75°, ∴∠ABD=∠ACE=105°. ∵∠BAC=30°,∠DAE=105°, ∴∠DAB+∠CAE=75°,又∠DAB+∠ADB=∠ABC=75°,∴∠CAE=∠ADB,∴△ADB ∽△EAC, ∴ACBD CE AB =, ∴11x y =, ∴x y 1=.(2)由于∠DAB+∠CAE=αβ-,又∠DAB+∠ADB=∠ABC=290α-︒,且函数关系式成立,∴290α-︒=αβ-, 整理得=-2αβ︒90.当=-2αβ︒90时,函数解析式x y 1=成立.如 三、应用求图形面积的方法建立函数关系式例4()如图,在△ABC 中,∠BAC=90°,AB=AC=22,⊙A 的半径为1.若点O 在BC 边上运动(与点B 、C 不重合),设BO=x ,△AOC 的面积为y .(1)求y 关于x 的函数解析式,(2)以点O 为圆心,BO 长为半径作圆O,求当⊙O与⊙A 相切时,A ED C B 图2 A CO 图8 H△AOC 的面积.解:(1)过点A 作AH ⊥BC,垂足为H.∵∠BAC=90°,AB=AC=22, ∴BC=4,AH=21BC=2. ∴OC=4-x . ∵AH OC S AOC ⋅=∆21, ∴4+-=x y (40<<x ).(2)①当⊙O 与⊙A 外切时,在Rt △AOH 中,OA=1+x ,OH=x -2, ∴222)2(2)1(x x -+=+. 解得67=x .此时,△AOC 的面积y =617674=-. ②当⊙O 与⊙A 内切时,在Rt △AOH 中,OA=1-x ,OH=2-x , ∴222)2(2)1(-+=-x x . 解得27=x .此时,△AOC 的面积y =21274=-.综上所述,当⊙O 与⊙A 相切时,△AOC 的面积为617或21.动态几何特点----问题背景是特殊图形,考查问题也是特殊图形,所以要把握好一般与特殊的关系;分析过程中,特别要关注图形的特性(特殊角、特殊图形的性质、图形的特殊位置。
参数法求轨迹方程 微课

例如:
倾斜角为450的直线与椭圆 ( x 2)2 y2 1 交于A、B
两点,求AB中点的轨迹方程。 4
y
解:设动直线方程为:y=x+b,
和椭圆方程联立得:
x2+4y2-4x=0 ①
y=x+b
②
B
x
o
A
5x2+8bx-4x+4b2=0
设 A(x1, y1), B(x2 , y2 ) ,中点M(x,y)则
解:连PB,AQ交于点G.设Q(x,y),G(x0,y0),则
y Q(x,y)
P
则x+a=2x0,y=2y0. 设P(x1,y1),B(x2,y2),则
x12 x22
y12 y22
r2 r2
(1)
GB
x1 x2
(3)
y 2y0 y1 y2
x=(x1+x2)/2=(2-4b)/5,与②联立消去参数b
( 由 0得2 - 3 b 2 3 )得:
x+4y-2=0 ( 6 4 3 x 6 4 3 )
5
5
再例如:已知圆:x2+y2=r2,定点A(a,0),其中a,r>0.P,B是圆上
两点,作矩形PABQ,求点Q的轨迹方程,并讨论其轨迹。
求轨迹方程的参数法,我就介绍到这里,谢 谢你的观看 .
下一节我要介绍的是与中点弦相关的求轨迹 方程的点差法. 欢迎你继续观看. 再见!
(4)
又AB PA, 所以 AB AP 0
即(x1-a,y1) (x2-a,y2)=0, x1x2+y1y2=a(x1+x2)-a2=ax (5) (3)2+(4)2, 得 (x+a)2+y2=2r2+2(x1x2+y1y2)
大学高数公式大全之令狐文艳创作

高等数学公式令狐文艳导数公式: 基本积分表:ax x a a a ctgx x x tgx x x x ctgx x tgx a x x ln 1)(log ln )(csc )(csc sec )(sec csc )(sec )(22='='⋅-='⋅='-='='222211)(11)(11)(arccos 11)(arcsin x arcctgx x arctgx x x x x +-='+='--='-='三角函数的有理式积分:一些初等函数: 两个重要极限:三角函数公式: ·诱导公式:⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰+±+=±+=+=+=+-=⋅+=⋅+-==+==Ca x x a x dx C shx chxdx C chx shxdx Ca a dx a Cx ctgxdx x C x dx tgx x Cctgx xdx x dx C tgx xdx x dx xx)ln(ln csc csc sec sec csc sin sec cos 22222222C axx a dx C x a xa a x a dx C a x ax a a x dx C a xarctg a x a dx Cctgx x xdx C tgx x xdx Cx ctgxdx C x tgxdx +=-+-+=-++-=-+=++-=++=+=+-=⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰arcsin ln 21ln 211csc ln csc sec ln sec sin ln cos ln 22222222⎰⎰⎰⎰⎰++-=-+-+--=-+++++=+-===-Cax a x a x dx x a Ca x x a a x x dx a x Ca x x a a x x dx a x I nn xdx xdx I n n nn arcsin 22ln 22)ln(221cos sin 2222222222222222222222ππ·和差角公式: ·和差化积公式:2sin2sin 2cos cos 2cos2cos 2cos cos 2sin2cos 2sin sin 2cos2sin2sin sin βαβαβαβαβαβαβαβαβαβαβαβα-+=--+=+-+=--+=+αββαβαβαβαβαβαβαβαβαβαβαctg ctg ctg ctg ctg tg tg tg tg tg ±⋅=±⋅±=±=±±=±1)(1)(sin sin cos cos )cos(sin cos cos sin )sin(·倍角公式: ·半角公式: ·正弦定理:R CcB b A a 2sin sin sin === ·余弦定理:C ab b a c cos 2222-+=·反三角函数性质:arcctgx arctgx x x -=-=2arccos 2arcsin ππ 高阶导数公式——莱布尼兹(Leibniz )公式: 中值定理与导数应用: 曲率:定积分的近似计算: 定积分应用相关公式: 空间解析几何和向量代数: 多元函数微分法及应用 微分法在几何上的应用:),,(),,(),,(30))(,,())(,,())(,,(2)},,(),,,(),,,({1),,(0),,(},,{,0),,(0),,(0))(())(())(()()()(),,()()()(000000000000000000000000000000000000000000000000000z y x F z z z y x F y y z y x F x x z z z y x F y y z y x F x x z y x F z y x F z y x F z y x F n z y x M z y x F G G F F G G F F G G F F T z y x G z y x F z z t y y t x x t M t z z t y y t x x z y x M t z t y t x z y x z y x z y x yx y x x z x z z y z y -=-=-=-+-+-==⎪⎩⎪⎨⎧====-'+-'+-''-='-='-⎪⎩⎪⎨⎧===、过此点的法线方程::、过此点的切平面方程、过此点的法向量:,则:上一点曲面则切向量若空间曲线方程为:处的法平面方程:在点处的切线方程:在点空间曲线ωψϕωψϕωψϕ方向导数与梯度:多元函数的极值及其求法:重积分及其应用: 柱面坐标和球面坐标: 曲线积分: 曲面积分: 高斯公式:⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰Ω∑∑∑∑∑Ω∑=++==⋅<∂∂+∂∂+∂∂=++=++=∂∂+∂∂+∂∂dsA dv A ds R Q P ds A ds n A z R y Q x P ds R Q P Rdxdy Qdzdx Pdydz dv z R y Q x P n ndiv )cos cos cos (...,0div ,div )cos cos cos ()(成:因此,高斯公式又可写,通量:则为消失的流体质量,若即:单位体积内所产生散度:—通量与散度:—高斯公式的物理意义γβαννγβα斯托克斯公式——曲线积分与曲面积分的关系: 常数项级数: 级数审敛法:绝对收敛与条件收敛: 幂级数:函数展开成幂级数: 一些函数展开成幂级数: 欧拉公式: 三角级数: 傅立叶级数:周期为l 2的周期函数的傅立叶级数: 微分方程的相关概念:一阶线性微分方程:全微分方程:二阶微分方程:二阶常系数齐次线性微分方程及其解法:0二阶常系数非齐次线性微分方程。
参数法求轨迹方程

参数法求轨迹方程【2 】一.教授教养目标(一)常识教授教养点深刻懂得曲线的参数方程与通俗方程的差别与接洽,进一步控制参数方程与通俗方程的互化办法.(二)才能练习点控制应用参数求轨迹方程的办法,懂得设参的根本原则和选参的一般根据,能顺遂消参并评论辩论轨迹的纯粹性和完整性,造就多向思维的流利性.(三)学科渗入渗出点经由过程进修选参办法,学会透过现象发掘本质的哲学思惟办法.二.教材剖析1.重点:应用参数求轨迹方程的办法.2.难点:选择参数应遵守的一般根据,消参的技巧与轨迹的纯粹性完整性评论辩论.3.疑点:设参的根本原则.三.活动设计1.活动:问答.思虑.2.教具:投影仪.四.教授教养进程(一)回想.点题和明白义务求动点的轨迹方程,假如动点坐标x.y之间的关系比较显著,那么可以用直接法,也就是建系.列式.化简.假如动点坐标x.y之间的关系比较隐藏,但动点在活动进程中相符某种二次曲线的界说,那么可以用界说法,也就是定型(曲线类型).定位(曲线地位).定量(曲线几何量),然后直接应用二次曲线的方程写出动点的轨迹方程.假如动点坐标x.y之间的关系很隐藏并且很难断定动点相符某种二次曲线的界说,那么就可以引进一些参数,用这些参数把x.y之间的那种隐藏关系间接地连起来,然后消失落参数,这就是所谓的参数法求轨迹方程.同窗们常用的交轨法.换标法,现实上也是消去一些元,留下动点坐标x.y的办法,都可以叫参数法.在实践中大家已经知道,参数法求轨迹方程的步骤是:起首根据活动体系的活动纪律设参,然后应用这些参数列式,再从这些式子中消参,最后评论辩论轨迹的纯粹性和完整性,我们称之为议参.个中,最症结的一步是设参,参设得不同,全部思维和运算进程不同,参设得不好,运算量增大,甚至根本就算不出来;最畏难一步是消参,经常碰到参消不了而越消越庞杂的情形;最易错的一步就是轨迹的纯粹性完整性评论辩论.若何做到设参合理.列式简略单纯.消参顺遂.议参周密,大家可以从下面的例子中来思虑和总结.(二)讲例1,设参根本原则请看屏幕(投影,读题).例1矩形ABCD中,AB=2a,BC=b,a>b,E.F分离是AB.CD的中点,平行于EC的直线l分离交线段EF.FC于M.N两点,求直线AM与BN交点P的轨迹(图3-9).起首须要树立坐标系,请斟酌,树立直角坐标系一般应选择什么地位?学生1答:选择边界.中间等特别地位.那么,这一题若何树立坐标系?解:以E为原点,EB为x轴树立直角坐标系.各点坐标如图(投影换片,加上坐标系与相干点坐标).活动体系中,l自动,M.N从动,P随之活动,请思虑,在这一活动体系中有几种设参办法?学生2答:(1)l的纵截距c,(2)|OM|=t,(3)|FM|=t.…为什么可以如许设参?一参对一点P,一P对一参,参变化P活动,参固定P静止,一句话:一切可以控制活动体系的量都可以设参.这就是设参的根本原则.设|FM|=t,t∈[0,b],P(x,y).学生3答:不必要,只要找x.y.t间的最简略式子,从中能消参即可,这是列式的根本请求.上面的消参办法,可以视x.y为常数代入消参,也可所以两式感化消参.参数t∈[0,b]规模显著,但因为没有显参数方程,所以不便经由过程议参来肯定x.y的规模,此时可根据活动体系的活动全进程,由几何直不雅评论辩论轨迹的纯粹性和完整性.l过F时,P合于F,l→OC时,P→B故x≥0,y>0.影片,显示轨迹).(三)讲例2,选参的一般根据上面例1,设一个参数就可以了,并且消参也轻易,下面的例2就不是这种情形,请看屏幕(投影,读题).例2点A(1,1).B.C是抛物线y2=x上的动点,知足AB⊥AC,作矩形ABPC,求P点的轨迹方程(图3-10).活动体系中,表面上看有B.C两个动点,现实上因为AB⊥AC,所以若B自动,则C从动,P随之活动,故现实上只有一个自由变量就可以控制全部活动体系.请思虑,这题有几种设参办法?各类设参经由过程什么门路把参数与动点坐标连络起来?学生4答:(2)设点B坐标(t2,t)→k AB→k AC→C→P.上述两种设参办法中,参数与动点P的干系都比较远,课后大家可以盘算一下,实现这一干系,盘算很是庞杂.那么再斟酌,可否再找一种设参办法,这种设参办法不局限于一个参数,但确使参数与动点P间的干系比较近?学生5答:解:设B(t12,t1),C(t22,t2)→P(x,y).参数与P的干系很近,但参数多了一个,大家素来怕参数多,现实上,t1.t2之间本身有一个关,t2)=0,而这一关系在消参的应用上或许无需显解成t1=f(t2),只须要将F(t 系,F(t11,t2)=0用一下就可以达到消参目标.而前面的两种设参办法在消参进程中,现实上就是把t1.t2的关系F(t,t2)=0显解成t1=f(t2),然后消参时又恢复成F(t1,t2)=01的反复盘算进程.这种反复盘算就是一开端所说的有时很庞杂,有时根本就算不出来.是否真的如斯,算算看:∵ (t1+t2)2=t12+t22+2t1t2,∴ (y+1)2=x+1+2[-(y+1)-2].即:(y+2)2=x-2.想一想看,假如显解出t1=f(t2)再两式消t2,将会消失两个关于t2的二次方程,这就是消参盘算庞杂性的原因,是以在根据设参根本原则肯定的所有可设的参数中,选择与动点坐标干系亲密的为参数.这就是选参的一般根据,并且选参不请求独一,多个参之间不必定自力.例1中一个参数需二个式,例2中二个参数需三个式,所以一般来说,n个参数需列n+1个式,而消参时更要充分应用恒等式进行整体消参.最后来评论辩论纯粹性和完整性.同例1不一样,显然x.y是参数的显示数,但是两个参数的函数,且两个参数有干系,并非自力,所以x.y规模难求.而用几何直不雅也比较艰苦,把两者联合起来:示轨迹).由此可知,评论辩论轨迹的纯粹性和完整性,可以把几何直不雅与参数函数相联合.(四)小结(已在教授教养进程中逐条总结并板书)参数法求轨迹方程的步骤:设参:一切可以控制活动体系的量都可以设参(根本原则),从中选择与动点干系亲密的为参数(一般根据).设参数不请求独一,多个参数之间不必定自力.用参:列式要弃繁就简,n个参数需列n+1个式.消参:视x.y为常数,代人消参,两式感化消参,整体元消参.假含参式(即虽有x.y,但并非动点坐标)不能参与消参.议参:几何直不雅与参数函数相联合.五.布置功课1.E.F是边长为2的正方形ABCD的边AD.BC中点,长为的轨迹(图3-11).解:以EF为x轴,EF中点为原点树立直角坐标系,则E(-1,0),即 x2-y2=1.据M点从A到OA中点及角到O的活动进程,绘图可知,轨迹为双2.点A(1,1),B.C是圆x2+y2=4上的动点,且AB⊥AC,求BC中点P的轨迹方程(图3-12).解:设B(2cosα,2sinα).C(cosβ,2sinβ).P(x,y).∴ x2+y2=2+2(cosαcosβ+sinαsinβ).k AC·k AB=-1 4(cosαcosβ+sinαsinβ)=2(cosα+cosβ)+2(sinα+sinβ)+2.∴ x2+y2-2=2x+2y+2.即(x-1)2+(y-1)2=2.3.教材第121页第7.8题.六.板书设计。
求多元函数极限的方法之令狐文艳创作

求多元函数极限的方法令狐文艳【摘要】对于大部分学生,尤其是初接触高等数学的同学而言,极限是一道很难过的关,因为那种“无限逼近”却又“无法达到”的抽象对于刚刚结束中学数学学习,习惯于具体图形分析、函数计算的同学来说,在思维上有了更高的要求。
而对于高等数学来讲,极限又是相当重要的基础,不管是函数连续性的验证,亦或是单侧导数的求解,极限都是很重要的一个环节,它就相当于一条线惯于始终,所以说学好极限,是学好高等数学的一个起点。
【1】【关键词】多元函数;求极限多种方法;求极限常出现的错误 【引言】之前学过如连续、导数微分和积分等都要用极和秋极限的方法,例如:利用定义来求极限、用柯西收敛准则、利用两边夹定理等等。
这些方法虽然简便易于理解和掌握,但对于一些特殊的极限题目很难解决,例如:设0a >,10a >,212(3)3n n n n a a a a a a++=+求lim n n a →∞的问题题目尽给出了第n 项和第n +1项的关系若用利用定义来求极限、用柯西收敛准则1!lim !nk n k n =→∞∑及求一些复合函数极限的问题本文将探讨一些特殊的求极限的方法,对某些用常见方法不易求解的题目运用此方法可以容易地解出。
【2】本文将从多个方面,通过利用极限的性质及相关概念和几个典型例题对常用求极限的方法进行解析,并列出容易出错的地方。
1 利用极限定义的思想观察函数的极限 例1、讨论当x→12时函数y =21x x +的极限。
我们列出了当x →1时某些函数值,考察函数的变化趋势,如下表所示。
从列表可以看出,当x 趋向于2时,y 就趋向于0.7,即x →2时,y =21x x +的极限是0.75。
2、利用四则运算法则求极限例2(1)求23321lim(4)x x x →-+(2)221lim 21x x x →-+解(2)221lim21x x x →-+=222lim(1)3lim(21)5x x x x →→-=+ 3、利用无穷小量与无穷大量的关系及无穷小量的性质求极限例3求01lim sin x x x→ 解因为0lim x x →=0,且1sin1x ≤即1sin x有界,所以01limsin x x x→=0 4、利用两个重要极限求极限例4 求11lim sin lim(1)x x x x x x→∞→∞- 解1limsin x x x→∞=1sin lim 1x xx→∞=1(因为x →∞时10x→)。
轨迹方程的求解方法

轨迹⽅程的求解⽅法求符合某种条件的动点轨迹⽅程,是解析⼏何的基本问题,其实质就是利⽤题设中的⼏何条件,通过“坐标化”将其转化为寻求动点的横坐标与纵坐标之间的关系.在求与圆锥曲线有关的轨迹⽅程时,要特别重视圆锥曲线的定义在求轨迹⽅程中的应⽤,只要动点满⾜已知曲线的定义,就可直接得出⽅程.⼀般⾼考的解析⼏何题第⼀问是求轨迹⽅程,第⼆问是研究直线和曲线的位置关系,所以很有必要牢固掌握轨迹⽅程的求法.求轨迹⽅程常⽤的⽅法有直接法、定义法、代⼊法、交轨法、待定系数法、参数法.⽽定义法,直接法,代⼊法是重点⽅法.求轨迹⽅程与求轨迹是有区别的,若求轨迹,则不仅要求出⽅程,⽽且还需要说明所求轨迹是什么曲线,即曲线的形状、位置、⼤⼩都需说明.⼀、直接法我们学过的圆,椭圆,双曲线的标准⽅程都是⽤直接法推导出来的,直接法求轨迹⽅程的步骤如下:注:步骤(5)可以省略不写,如有特殊情况,可以作适当说明,另外,也可以根据情况省略步骤(2).简单记为:①建系;②设点;③列式;④代换;⑤检验.点评如果动点P的运动规律是否合乎我们熟知的某些曲线的定义难以判断,但点P满⾜的等量关系易于建⽴,则可以先表⽰出点P所满⾜的⼏何上的等量关系,再⽤点P的坐标(x,y)表⽰该等量关系式,即可得到轨迹⽅程.⼆、定义法点评定义法求轨迹⽅程是很常⽤的⽅程,我们要熟悉各种圆锥曲线的定义,只要动点满⾜圆锥曲线的定义,就可以写出它的轨迹⽅程.三、待定系数法如果动点P的运动规律合乎我们已知的某种曲线(如圆、椭圆、双曲线、抛物线)的定义,则可先设出轨迹⽅程,再根据已知条件,待定⽅程中的常数,即可得到轨迹⽅程.点评已知所求的曲线类型,先根据条件设出曲线⽅程,再由条件确定其待定系数.四、交轨法交轨法主要解决动直线或曲线间的交点问题.动点P(x,y)是两动直线(或曲线)的交点,解决此类问题通常是通过解⽅程组得到交点(含参数)的坐标,再消去参数求出所求的轨迹⽅程.点评本题利⽤交轨法求轨迹⽅程,解题时要认真审题,仔细分析,注意挖掘题设中的隐含条件,合理地选取公式.五、代⼊法动点P(x,y)依赖于另⼀动点Q(x0,y0)的变化⽽变化,并且Q(x0,y0) ⼜在某已知曲线上,⾸先⽤x,y表⽰x0,y0,再将x0,y0代⼊已知曲线得到要求的轨迹⽅程.点评代⼊法的关键在于找到动点和其相关点坐标间的等量关系,有⼀个主动点,⼀个被动点,主动点的轨迹⽅程已知了,求被动点的轨迹⽅程⽤此⽅法.六、参数法当动点P(x,y)的坐标之间的关系不易找到,可考虑将x,y均⽤⼀中间变量(参数)表⽰,得参数⽅程,再消去参数得⽅程f(x,y)=0.点评如果采⽤直接法求轨迹⽅程难以奏效,则可寻求引发动点P运动的某个⼏何量t,以此量作为参变数,分别建⽴点P的坐标x,y与该参数t的函数关系x=f(t),y=g(t),进⽽通过消参化为轨迹的普通⽅程F(x,y).总结以上列举了六种求曲线轨迹⽅程的⽅法,在解题过程中,要仔细读题,认真审题,挖掘题⽬中的隐含条件,再对应各种⽅法求轨迹⽅程.相信同学们⼀定能够学好这部分知识.。
大学解析几何之令狐文艳创作

空间解析几何令狐文艳基本知识 一、向量1、已知空间中任意两点),,(1111z y x M 和),,(2222z y x M ,则向量2、已知向量),,(321a a a a =→、),,(321b b b b =→,则 (1)向量→a 的模为232221||a a a a ++=→(2)),,(332211b a b a b a b a ±±±=±→→(3)),,(321a a a a λλλλ=→3、向量的内积→→⋅b a(1)><⋅⋅=⋅→→→→→→b a b a b a ,cos |||| (2)332211b a b a b a b a ++=⋅→→其中><→→b a ,为向量→→b a ,的夹角,且π>≤≤<→→b a ,0 注意:利用向量的内积可求直线与直线的夹角、直线与平面的夹角、平面与平面的夹角。
4、向量的外积→→⨯b a (遵循右手原则,且→→→⊥⨯a b a 、→→→⊥⨯b b a )5、(1)332211//b a b a b a b a b a ==⇔=⇔→→→→λ (2)00332211=++⇔=⋅⇔⊥→→→→b a b a b a b a b a 二、平面1、平面的点法式方程已知平面过点),,(000z y x P ,且法向量为),,(C B A n =→,则平面方程为注意:法向量为),,(C B A n =→垂直于平面2、平面的一般方程0=+++D Cz By Ax ,其中法向量为),,(C B A n =→3、(1)平面过原点)0,0,0(⇔ 0=++Cz By Ax(2)平面与x 轴平行(与yoz 面垂直)⇔法向量→n 垂直于x 轴0=++⇔D Cz By(如果0=D ,则平面过x轴)平面与y 轴平行(与xoz 面垂直)⇔法向量→n 垂直于y 轴0=++⇔D Cz Ax(如果0=D ,则平面过y轴)平面与z 轴平行(与xoy 面垂直)⇔法向量→n 垂直于z 轴0=++⇔D By Ax(如果0=D ,则平面过z轴)(3)平面与xoy 面平行⇔法向量→n 垂直于xoy 面0=+⇔D Cz平面与xoz面平行⇔法向量→n 垂直于xoz面0=+⇔D By平面与yoz 面平行⇔法向量→n 垂直于yoz 面0=+⇔D Ax注意:法向量的表示 三、直线1、直线的对称式方程过点),,(000z y x P 且方向向量为),,(321v v v v =→直线方程32010v z z v y y v x x -=-=- 注意:方向向量),,(321v v v v =→和直线平行 2、直线的一般方程⎩⎨⎧=+++=+++022221111D z C y B x A D z C y B x A ,注意该直线为平面1111=+++D z C y B x A 和02222=+++D z C y B x A 的交线3、直线的参数方程⎪⎩⎪⎨⎧+=+=+=tv z z t v y y tv x x 3020104、(1)方向向量),,0(32v v v =→,直线垂直于x 轴 (2)方向向量),0,(31v v v =→,直线垂直于y 轴 (3)方向向量)0,,(21v v v =→,直线垂直于z 轴 5、(1)方向向量),0,0(3v v =→,直线垂直于xoy 面 (2)方向向量)0,,0(2v v =→,直线垂直于xoz 面 (3)方向向量)0,0,(1v v =→,直线垂直于yoz 面 应用 一、柱面1、设柱面的准线方程为⎩⎨⎧==0),,(0),,(21z y x f z y x f ,母线的方向向量),,(321v v v v =→,求柱面方程 方法:在准线上任取一点),,(111z y x M ,则过点),,(111z y x M 的母线为又因为),,(111z y x M 在准线上,故),,(1111=z y x f (1)0),,(1112=z y x f (2)令t v z z v y y v x x =-=-=-312111 (3) 由(1)、(2)、(3)消去111,,z y x 求出t ,再把t 代入求出关于z y x ,,的方程0),,(=z y x F ,则该方程为所求柱面方程例1:柱面的准线为⎩⎨⎧=++=++2221222222z y x z y x ,而母线的方向为{}1,0,1-=v ,求这柱面方程。
用参数法求轨迹

∵A(–a,0) ,
B(a,0)
b sin θ ( x + a) a cosθ + a
∴直线AM方程: y =
① ②
− b sin θ ( x − a) 直线BN方程: y = a cos θ − a
① ×② 即
b 2 sin 2 θ y2 = − 2 (x2 − a2 ) a (cos 2 θ − 1)
…….
3 (夹在两直线 y = x −1+ 2 和 2 x2 2( y +1)2 3 椭圆 + =1 y = x −1− 2 之间的两段弧,含端点) 3 3 2
及点(0,–1)
x2 y 2 例2. 长度为3的线段MN的一端点M在椭圆 + = 1 上运动, 16 9
另一端点N在x轴上运动,点P在线段MN上,且 MP = 2 NP , 求点P的轨迹方程
略解: 设 ∆ABC 的重心G(x,y) ……. 1 x = [a + a cosθ + a cos(θ + 120 0 )] 3 则 x 1 A y = [0 + a sin θ + a sin(θ + 1200 )] 3 3 x − a = a cosθ + a cos(θ + 120 0 ) ① 即 ② 3 y = a sin θ + a sin(θ + 1200 )
y M P N O P' x N'
解:设M (4cos θ , 3sin θ ) ∴ t =cos θ 或 7cos θ
N (t ,0)
∵ MN = (4 cos θ − t2 + (3 sin θ)2 = 3
∴N (cos θ , 0 ) ( 7cos θ , 0 ) N )或 MP 设 P ( x, y ) ∵ = 2 ∴当t =cosθ时 PN 4 cosθ + 2 × cosθ x= x = 2 cos θ 1+ 2 即 (利用定比分点公式) y = sin θ 3 sin θ + 2 × 0 y= 1+ 2 x2 此时P点轨迹方程为: + y 2 = 1 4
特征方程之令狐文艳创作

特征方程法求解递推关系中的数列通项令狐文艳当()f x x =时,x 的取值称为不动点,不动点是我们 在竞赛中解决递推式的基本方法。
典型例子:1n n n aa ba ca d++=+ 令 ax bx cx d+=+,即2()0cx d a x b +--= , 令此方程的两个根为12,x x , (1)若12x x =,则有11111n n p a x a x +=+--(其中2cp a d=+)(2)若12x x ≠,则有111122n n n n a x a xq a x a x ++--=--(其中12a cx q a cx -=-)例题1:设23()27x f x x -+=-,(1)求函数()y f x =的不动点;(2)对(1)中的二个不动点,()a b a b <, 求使()()f x a x akf x b x b--=--恒成立的常数k 的值; (3)对由111,()n n a a f a -==(2)n ≥定义的数列{}n a,求其通项公式n a 。
23()27x f x x -+=-解析:(1)设函数()f x 的不动点为0x ,则0002327x x x -+=-解得012x =-或03x =(2)由231111()1272222238248(3)83327x x x x x x x x x x -++---++-===⋅-++----- 可知使()()f x a x akf x b x b--=--恒成立的常数18k =。
(3)由(2)可知1111122383n n n n a a a a --++=⋅--,所以数列 123n n a a ⎧⎫+⎪⎪⎨⎬-⎪⎪⎩⎭是以34-为首项,18为公比的等比数列。
则11312()348n n n a a -+=-⋅-,则11911()482311()48n nn a ---=+例2.已知数列}{n a 满足性质:对于14N,,23n n n a n a a ++∈=+且,31=a 求}{n a 的通项公式. 解:依定理作特征方程,324++=x x x 变形得,04222=-+x x 其根为.2,121-==λλ故特征方程有两个相异的根,则有 即11111252n n n n a a a a ++--=-++ 又1113122325a a --==++ ∴数列12n n a a ⎧⎫-⎨⎬+⎩⎭是以25为首项,15-为公比的等比数列1141()1(5)455,N.212(5)1()55n n n n n a n ---+--==∈+---例3.已知数列}{n a 满足:对于,N ∈n 都有.325131+-=+n n n a a a(1)若,51=a 求;n a (2)若,61=a 求;n a 解:作特征方程.32513+-=x x x变形得,025102=+-x x特征方程有两个相同的特征根 5.x =(1)∵115,.a a x =∴=∴对于,N ∈n 都有5;n a x == (2)∴543,N.7n n a n n +=∈+ 例题4:(限时训练)10.设,a b 是常数,且0ab ≠,函数()xf x ax b=+满 足(2)1f =,且只有一个x 值使()f x x =成立。
匀变速直线运动的推论及推理之令狐文艳创作

罗老师总结匀变速直线运动常用公式令狐文艳(附匀变速直线运动的推论及推理过程)一、基本公式速度公式 at v v t +=0当00=v 时,at v t =位移公式 2021at t v s +=221at s =二、几个常用的推论1.位移推导公式 2022v v as t -=, t v v s t 20+=2.平均速度v 、中间时刻的瞬时速度2/t v 、中间位置的瞬时速度2/s v 为:0/22tt v v x v v t +===,22202/t s v v v +=3.做匀变速直线运动的物体,在各个连续相等的时间T 内的位移分别是s 1、s 2、s 3…s n ,则Δs =s 2-s 1=s 3-s 2=…=s n -s n-1=aT 2.4.V 0=0的匀加速直线运动中的几个常用的比例公式(1)等分运动时间,以T 为单位时间.①1T 末,2T 末,3T 末…,n T 末的速度之比v 1:v 2:v 3:…:v n =1:2:3…:n②1T 内、2T 内、3T 内…n T 内通过的位移之比s 1:s 2:s 3:…:s n =1:4:9…:n 2③第1个T 内、第2个T 内、第3个T 内…、第n 个T 内通过的位移之比s Ⅰ:s Ⅱ:s Ⅲ:…:s N =1:3:5…:(2n —1) ④第1个T 内、第2个T 内、第3个T 内…、第n 个T 内的平均速度之比v Ⅰ:v Ⅱ:v Ⅲ:…:v N =1:3:5…:(2n —1)(2)等分位移,以x 为位移单位.①通过1x 、2x 、3x …、n x 所需时间之比t 1:t 2:t 3:…:t n =1:3:2…:n②通过第1个x 、第2个x 、第3个x 、…第n 个x 所需时间之比t Ⅰ:t Ⅱ:t Ⅲ:…:t N =1::23:12--…:1--n n③1x 末,2x 末,3x 末…,n x 末的速度之比v 1:v 2:v 3:…:v n =1:3:2…:n对匀变速直线运动公式作进一步的推论,是掌握基础知识、训练思维、提高能力的一个重要途径,掌握运用的这些推论是解决一些特殊问题的重要手段。
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参数法求轨迹方程
令狐文艳
一、教学目标
(一)知识教学点
深入理解曲线的参数方程与普通方程的区别与联系,进一步掌握参数方程与普通方程的互化方法.
(二)能力训练点
掌握运用参数求轨迹方程的方法,了解设参的基本原则和选参的一般依据,能顺利消参并讨论轨迹的纯粹性和完备性,培养多向思维的流畅性.
(三)学科渗透点
通过学习选参方法,学会透过现象挖掘本质的哲学思想方法.
二、教材分析
1.重点:运用参数求轨迹方程的方法.
2.难点:选择参数应遵循的一般依据,消参的技术与轨迹的纯粹性完备性讨论.
3.疑点:设参的基本原则.
三、活动设计
1.活动:问答、思考.
2.教具:投影仪.
四、教学过程
(一)回忆、点题和明确任务
求动点的轨迹方程,如果动点坐标x、y之间的关系比较明显,那么可以用直接法,也就是建系、列式、化简.如果动点坐标x、y之间的关系比较隐蔽,但动点在运动过程中符合某种二次曲线的定义,那么可以用定义法,也就是定型(曲线类型)、定位(曲线位置)、定量(曲线几何量),然后直接运用二次曲线的方程写出动点的轨迹方程.如果动点坐标x、y之间的关系很隐蔽并且很难判断动点符合某种二次曲线的定义,那么就可以引进一些参数,用这些参数把x、y之间的那种隐蔽关系间接地连起来,然后消掉参数,这就是所谓的参数法求轨迹方程.
同学们常用的交轨法、换标法,实际上也是消去一些元,留下动点坐标x、y的方法,都可以叫参数法.在实践中大家已经知道,参数法求轨迹方程的步骤是:首先根据运动系统的运动规律设参,然后运用这些参数列式,再从这些式子中消参,最后讨论轨迹的纯粹性和完备性,我们称之为议参.其中,最关键的一步是设参,参设得不同,整个思维和运算过程不同,参设得不好,运算量增大,甚至根本就算不出来;最畏难一步是消参,经常遇到参消不了而越消越复杂的情况;最易错的一步就是轨迹的纯粹性完备性讨论.如何做到设参合理、列式简易、消参顺利、议参严密,大家可以从下面的例子中来思考和总结.
(二)讲例1,设参基本原则
请看屏幕(投影,读题).
例1 矩形ABCD中,AB=2a,BC=b,a>b,E、F分别是AB、CD的中点,平行于EC的直线l分别交线段EF、FC 于M、N两点,求直线AM与BN交点P的轨迹(图3-9).首先需要建立坐标系,请考虑,建立直角坐标系一般应选择什么位置?
学生1答:
选择边界、中心等特殊位置.
那么,这一题如何建立坐标系?
解:以E为原点,EB为x轴建立直角坐标系.各点坐标如图(投影换片,加上坐标系与相关点坐标).运动系统中,l主动,M、N从动,P随之运动,请思考,在这一运动系统中有几种设参方法?
学生2答:
(1)l的纵截距c,
(2)|OM|=t,
(3)|FM|=t.
…
为什么可以这样设参?
一参对一点P,一P对一参,参变化P运动,参固定P 静止,一句话:一切可以控制运动系统的量都可以设参.这就是设参的基本原则.
设|FM|=t,t∈[0,b],P(x,y).
学生3答:
不必要,只要找x、y、t间的最简单式子,从中能消参即可,这是列式的基本要求.
上面的消参方法,可以视x、y为常数代入消参,也可以是两式作用消参.参数t∈[0,b]范围明显,但由于没有显参数方程,所以不便通过议参来确定x、y的范围,此时可根据运动系统的运动全过程,由几何直观讨论轨迹的纯粹性和完备性.
l过F时,P合于F,l→OC时,P→B故x≥0,y>0.影片,显示轨迹).
(三)讲例2,选参的一般依据
上面例1,设一个参数就可以了,并且消参也容易,下面的例2就不是这种情况,请看屏幕(投影,读题).例2 点A(1,1)、B、C是抛物线y2=x上的动点,满足AB⊥AC,作矩形ABPC,求P点的轨迹方程(图3-10).运动系统中,表面上看有B、C两个动点,实际上由于AB⊥AC,所以若B主动,则C从动,P随之运动,故实际上只有一个自由变量就可以控制整个运动系统.请思考,这题有几种设参方法?各种设参通过什么途径把参数与动点坐标连系起来?
学生4答:
(2)设点B坐标(t2,t)→kAB→kAC→C→P.
上述两种设参方法中,参数与动点P的关连都比较远,课后大家可以计算一下,实现这一关连,计算很是复杂.那么再考虑,能否再找一种设参方法,这种设参方法不局限于一个参数,但确使参数与动点P间的关连比较近?
学生5答:
解:设B(t12,t1),C(t22,t2)→P(x,y).
参数与P的关连很近,但参数多了一个,大家向来怕参数多,实际上,t1、t2之间本身有一个关系,F(t1,
t2)=0,而这一关系在消参的运用上或许无需显解成
t1=f(t2),只需要将F(t1,t2)=0用一下就可以达到消参目的.而前面的两种设参方法在消参过程中,实际上就是把t1、t2的关系F(t1,t2)=0显解成t1=f(t2),然后消参时又恢复成F(t1,t2)=0的重复计算过程.这种重复计算就是一开始所说的有时很复杂,有时根本就算不出来.是否真的如此,算算看:
∵ (t1+t2)2=t12+t22+2t1t2,
∴ (y+1)2=x+1+2[-(y+1)-2].
即:(y+2)2=x-2.
想一想看,如果显解出t1=f(t2)再两式消t2,将会出现两个关于t2的二次方程,这就是消参计算复杂性的原因,因此在根据设参基本原则确定的所有可设的参数中,选择与动点坐标关连密切的为参数.
这就是选参的一般依据,并且选参不要求唯一,多个参之间不一定独立.例1中一个参数需二个式,例2中二个参数需三个式,所以一般来说,n个参数需列n+1个式,而消参时更要充分运用恒等式进行整体消参.
最后来讨论纯粹性和完备性.同例1不一样,显然x、y是参数的显示数,但是两个参数的函数,且两个参数有关连,并非独立,所以x、y范围难求.而用几何直观也比较困难,把两者结合起来:
示轨迹).
由此可知,讨论轨迹的纯粹性和完备性,可以把几何直观与参数函数相结合.
(四)小结(已在教学过程中逐条总结并板书)
参数法求轨迹方程的步骤:
设参:一切可以控制运动系统的量都可以设参(基本原则),从中选择与动点关连密切的为参数(一般依据).设参数不要求唯一,多个参数之间不一定独立.
用参:列式要弃繁就简,n个参数需列n+1个式.
消参:视x、y为常数,代人消参,两式作用消参,整体元消参.假含参式(即虽有x、y,但并非动点坐标)不能参与消参.
议参:几何直观与参数函数相结合.
五、布置作业
1.E、F是边长为2的正方形ABCD的边AD、BC中点,长为
的轨迹(图3-11).
解:以EF为x轴,EF中点为原点建立直角坐标系,则E(-1,0),
即 x2-y2=1.
据M点从A到OA中点及角到O的运动过程,画图可知,轨迹为双
2.点A(1,1),B、C是圆x2+y2=4上的动点,且AB⊥AC,求BC中点P的轨迹方程(图3-12).
解:设B(2cosα,2sinα)、C(cosβ,2sinβ)、
P(x,y).
∴ x2+y2=2+2(cosαcosβ+sinαsinβ).
kAC·kAB=-1Þ4(cosαcosβ+sinαsinβ)=2(cosα+cos β)+2(sinα+sinβ)+2.
∴ x2+y2-2=2x+2y+2.
即(x-1)2+(y-1)2=2.
3.教材第121页第7、8题.
六、板书设计。