油烟净化器原理

带电导体的表面电荷分布有以下规律:

孤立导体表面上的电荷密度σ与所在表面

的曲率有关,表面凸出而尖锐的地方,即

表面的曲率大的地区方,面电荷密度σ大;

表面平坦曲率小的地方,面电荷密度σ小; 表面凹进去的地方,面电荷密度σ更小。导 图１ 静电式油烟净化器原理 晕流油烟气

极化区

未被极化的油粒子阴极阳极板收集区带电油粒子阴极板净化后气体

电流基本为零。随着电压的上升,当电压超过两极间空气的介电强度(绝缘强度)时,曲线变得较为平坦,而此时电流(晕流)开始上升,继续加大电压后,使电流大到一定程度就会发生突变,电压会急剧下跌,此时的状态即为放电,电场会出现强烈的放电现象。所谓介电强度就就是电介质(置于电场中的各种材料)所能承受的最大场强。

不同的电极栅(电场)所表现出的伏安曲线就是不同的,所以说如何合理地确定静电电源的电压就要根据不同的电极栅(电场)来决定。

构加以说明。

如图3a,其结构像蜂巢,故也称为蜂巢状电

极栅。一般采用该结构就是想把极化与吸附合二为

一,我们可以分析一下它的工作原理。该结构分

为前部与后部, 如图3b。它就是靠前端的针尖产

生晕流,对进入的油烟进行极化,然后再经后部

的吸附区收尘。它的优点就是起晕容易(因为它的

针尖可以磨得很尖),结构与工艺也较为简单,

并且只采用一个电源供电,成本也较低。但它的

缺点也很突出,主要有以下几点: 图3ａ蜂巢状电极栅正面图1、极化不足。由图3b可以瞧出,油粒子

4、无效区间小。丝板与板板间的间隔可以做得很小,提高空间的有效利用率。但缺点就是丝板的结构与生产工装较为复杂,丝的选材不好就会造成断丝。有些厂家用板在它的边缘做成波浪型或锯齿型来代替,虽然效果差点,但克服了丝易断的缺点。

综上所述,一个好的高压净化器的电极栅结构应该能充分极化与充分收集,并且极化与收集要分开。为了提高净化率应尽量多设几级(层)。

三、两极间长度与宽度比

被荷电的油粒子在电场中受风力与电场力的共同作用,会沿一抛线向极板驱进,如图1所示。在两极板间的间距不变的条件下,加在两极间的电压越高,两极间的电场就越强。由于受空气介质强度的限制,所加载的电压不能无限大,否则会击穿介质,导致放电。加大两极板的间距,则可加大两极的电压,但这并不会加大电场强度。所以两极间的电场力也就是有限度的。实践表明,两极间的长度与宽度比为10:1(风速在３米/秒左右)。当然,长度越长效果也越好,但这样会增加成本。如果电场内的风速超过3米／秒,那么相应的长度也要加长,以保持油粒子在电场中的时间不变。极化区只要求多一些极化层次,它的长度与宽度比为5:1左右即可,极化电流在5~10mA,当然这必须就是全电场均匀起晕的电流。

四、高压电源

电源的形式有多种多样,功能齐全的开关电源电路,主要由PＷM脉宽调制电路与一单端反激电路组成,再辅以过流、过压、过热保护,与50～100Hｚ脉冲强激励灭弧电路。该电路的特点从伏安特性曲线上可以瞧出,在未起晕区,电压上升的过程,电流为零。此时电路呈现开路状态,进入起晕区,电压较为平坦,电流上升。到了放电点,电流突升,电压降到接近于零,电路此时呈现短路状态。所以在电路设计中除了要有较强的瞬间抗过压过流能力外,还要有强的过压过流的保护能力,因为在实际应用中会出现电路开路与短路现象。

为了更好地与更有效地极化油粒子,就要加大晕流,但过大的晕流又会导致电场间频频放电,甚至拉弧而点燃积油,5０～10０Hz脉冲强激励灭弧电路就就是为了解决这一问题而增设的。它就是在直流高压的基础上加上一脉冲,使高压输出的峰值比正常的要高许多,在空气即将出现电离与放电时,电场强度回到谷值,来抑制其放电。即使放电了,也会因为在谷值点得不到能量的补充,只能瞬间放电,而不会起弧。