大学物理第2版(罗益民)第十章

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大学物理第二版第十章

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F Fmax Fmax B q0 v
F 0
定义:磁感应强度的大小
与电荷 q0运动方向及受力方向 满足右手法则的方向规定为B的方 向(与该点小磁针N极指向一致 ) 一般情况
Fmax
900
B v
F qv B
洛伦兹力公式
dF
B q0 v
0 q0 vB sin Fmax
0 I
分析:
(1)
b Bp arctan b 2y
b b arctan 2y 2y
0 I
dB dBx dB
y
P

O
y b
BP
r
0 Ib
2 yb

0 I
2y
(无限长载流直导线) b
x
(2)
y b
BP
b arctan 2y 2
无限大板
0 I sin B dB dl 2 4 l r l
2
I
以 夹角α(如图所示)为中间变量, 以上问题便可迎刃而解:


2

r a sec
dl a sec d
2
2
Idl r a 2
1
1
r2
l a tan
代入积分式得:
r1
P
10.2.2 运动电荷的磁场 0 0 Idl r 根据 dB 2
4 r
I
P 来分析。
Idl
r
dQ n Sdl q nSqv dt dt 0 0 ( nSqv )dl r dB 4 r2
S
电流元内总电荷数
dN nSdl

《大学物理》 第二版 课后习题答案 第十章

《大学物理》 第二版 课后习题答案 第十章

习题精解10-1 在平面简谐波的波射线上,A,B,C,D 各点离波源的距离分别是3,,,424λλλλ。

设振源的振动方程为cos 2y A t πω⎛⎫=+ ⎪⎝⎭ ,振动周期为T.(1)这4点与振源的振动相位差各为多少?(2)这4点的初相位各为多少?(3)这4点开始运动的时刻比振源落后多少? 解 (1) 122,2,2xxπϕπϕππλλ∆∆∆==∆==3432,222x x πϕπϕππλλ∆∆∆==∆== (2)112233440,,2223,222πππϕϕϕϕππϕϕπϕϕπ=-∆==-∆=-=-∆=-=-∆=-(3) 1212343411,,,24223,,,242t T T t T T t T T t T Tϕϕππϕϕππ∆∆∆==∆==∆∆∆==∆==10-2 波源做谐振动,周期为0.01s ,振幅为21.010m -⨯,经平衡位置向y 轴正方向运动时,作为计时起点,设此振动以1400u m s -=∙的速度沿x 轴的正方向传播,试写出波动方程。

解 根据题意可知,波源振动的相位为32ϕπ= 2122200, 1.010,4000.01A m u m s T ππωπ--====⨯=∙ 波动方程231.010cos 2004002x y t m ππ-⎡⎤⎛⎫=⨯-+ ⎪⎢⎥⎝⎭⎣⎦10-3 一平面简谐波的波动方程为()0.05cos 410y x t m ππ=-,求(1)此波的频率、周期、波长、波速和振幅;(2)求x 轴上各质元振动的最大速度和最大加速度。

解 (1)比较系数法 将波动方程改写成0.05cos10 2.5x y t m π⎛⎫=-⎪⎝⎭与cos x y A t u ω⎛⎫=-⎪⎝⎭比较得1120.05;10;0.21015; 2.5;0.5A m T s v s u m s u T m Tπωππλ--=======∙=∙=(2)各质元的速度为()10.0510sin 410v x t m s πππ-=⨯-∙ 所以1max 0.0510 1.57()v m s π-=⨯=∙ 各质元的加速度为()220.05(10)cos 410a x t m s πππ-=-⨯-∙ 所以22max 0.05(10)49.3()a m s π-=⨯=∙10-4 设在某一时刻的横波波形曲线的一部分如图10.1所示。

大学物理第十章波动学习题答案

大学物理第十章波动学习题答案

第十章 波动学习题10-1 有一平面简谐波0.02cos20030x y t π⎛⎫=- ⎪⎝⎭,x ,y 的单位为m ,t 的单位为s 。

(1)求其振幅、频率、波速和波长;(2)求x=0.1m 处质点的初相位。

解:(1)A=0.02m ,v=ω/2π=200π/2π=100s -1,u=30m/s ,λ=u/v=0.3m(2)02000.1200230303x πππφ⨯=-=-=- 10-2 一横波沿绳子传播时的波动方程为()0.05cos 104y t x ππ=-,x ,y 的单位为m ,t 的单位为s 。

(1)求其振幅、频率、波长和波速;(2)求绳子上各质点振动的最大速度和最大加速度;(3)求x=0.2m 处的质点在t=1s 时的相位,它是原点处质点在哪一时刻的相位?(4)分别画出t=1s ,1.25s ,1.5s 时的波形曲线。

解:(1)A=0.05m ,v=ω/2π=10π/2π=5s -1,λ=0.5m ,u=λv=2.5m/s(2)m A ω=v ,2m a A ω= (3)1041040.29.2t x φπππππ=-=-⨯= 10-3 一平面简谐波()x πt y π2-10sin 05.0=,x ,y 的单位为m ,t 的单位为s 。

(1)求其频率、周期、波长和波速;(2)说明x =0时方程的意义,并作图表示。

解:(1)v=ω/2π=10π/2π=5s -1,T=1/v=0.2s ,λ=1m ,u=λv=5m/s(2)0.05sin10y πt = 原点处质点的振动方程10-4 波源作简谐运动,振动方程为()m cos240100.43πt y -⨯=,它所形成的波形以30m·s -1的速度沿一直线传播。

(1)求波的周期及波长;(2)写出波动方程。

解:(1)T=2π/ω=2π/240π=1/120s ,λ=uT=30/120=0.25m(2)()34.010cos240m 30x y πt -⎛⎫=⨯- ⎪⎝⎭10-5 如图所示,一平面简谐波在介质中以速度u=20m/s 沿x 轴负方向传播,已知a 点的振动方程为y a =3cos4πt ,t 的单位为s ,y 的单位为m 。

力学第二版习题答案第十章

力学第二版习题答案第十章

第十章波动基本知识小结⒈平面简谐波方程 )c o s ()(c o s kx t A t A y V xωω==;v V T v k T λπλπω====,/1,2,2。

⒉弹性波的波速仅取决媒质性质:弹性体中横波的波速ρ/N V =,弹性体中纵波的波速ρ/Y V =,流体中纵波波速ρ/k V =,绳波波速ρ/T V =。

⒊波的平均能量密度2221A ρωε=,波的平均能流密度 VA I 2221ρω=。

⒋波由波密射向波疏媒质,在边界处,反射波与入射波相位相同;波由波疏射向波密媒质,在边界处,反射波比入射波相位落后π,相当损失半个波长;例如:在自由端无半波损失,在固定端有半波损失。

⒌振动方向相同、频率相同、位相差恒定的二列波叫相干波,相干波叠加叫波的干涉。

⒍振幅相同、传播方向相反的两列相干波叠加产生驻波现象;驻波方程 t x A y ωλπcos cos 22=;波节两边质元振动相位相反,两个波节之间质元振动相位相同;相邻波节或相邻波腹间距离为λ/2,相邻波腹波节间距离为λ/4。

⒎多普勒公式:v v SV V V V --=0',在运用此公式时,以波速V 为正方向,从而确定V 0、V S 的正负。

10.2.1 频率在20至20000Hz 的弹性波能使人耳产生听到声音的感觉。

0ºC 时,空气中的声速为331.5m/s,求这两种频率声波的波长。

解:mv V v V v V 58.16/,/,205.33111≈===∴=λλλ mv V 3221058.1620/5.331/-⨯≈==λ10.2.2 一平面简谐声波的振幅A=0.001m ,频率为1483Hz ,在20ºC 的水中传播,写出其波方程。

解:查表可知,波在20ºC 的水中传播,其波速V=1483m/s.设o-x 轴沿波传播方向,x 表示各体元平衡位置坐标,y 表示各体元相对平衡位置的位移,并取原点处体元的初相为零,则:)22966cos(001.0)(2cos x t t v A y V xπππ-=-=10.2.3 已知平面简谐波的振幅A=0.1cm,波长1m,周期为10-2s,写出波方程(最简形式).又距波源9m 和10m 两波面上的相位差是多少?解:取坐标原点处体元初相为零,o-x 轴沿波传播方向,则波方程的最简形式为)100(2cos 10)(2cos )(cos 3x t A t A y xT t V x -=-=-=-ππωλ πππ2)10100(2)9100(2=---=∆Φt t10.2.4 写出振幅为A,频率v =f ,波速为V=C,沿o-x 轴正向传播的平面简谐波方程.波源在原点o,且当t=0时,波源的振动状态是位移为零,速度沿o-x 轴正方向。

大学物理教程第二版课后答案

大学物理教程第二版课后答案

引言:大学物理教程是一本经典的物理教材,旨在帮助学生理解和掌握物理学的基本原理和概念。

课后习题是帮助学生巩固所学知识的重要部分。

本文将提供《大学物理教程第二版》课后答案,以帮助学生检查和纠正他们的理解,提高物理学习的效果与成绩。

概述:物理学是自然科学的重要分支,研究物质、能量和它们之间相互作用的规律。

大学物理教程第二版是一本全面介绍物理学的教材,内容涵盖了力学、热学、电磁学等领域。

通过解答课后习题,学生可以深入理解课堂教学中所介绍的物理学原理,提高问题解决能力和科学思维。

正文:一、力学1.速度和加速度的关系2.运动中的力和加速度3.牛顿三定律的应用4.匀速运动和变速运动的区别5.质点和刚体的运动分析二、热学1.理想气体定律的应用2.热传导和传热的方式3.热量和能量的转化4.热力学循环和效率5.热力学第一定律和第二定律的概念三、电磁学1.电场和电势的关系2.高斯定律和库仑定律的应用3.磁场的产生和性质4.安培定律和法拉第电磁感应定律的应用5.电磁波的特性和传播四、光学1.光的折射和反射2.物体成像的方式3.凸透镜和凹透镜的工作原理4.光的波粒二象性的解释5.干涉和衍射现象的解释五、量子物理1.微观粒子的波函数和几率分布2.波粒二象性的测量3.斯特恩盖拉赫实验和双缝干涉实验4.原子和分子的结构5.量子力学的基本原理和数学表达总结:通过解答《大学物理教程第二版》的课后习题,学生可以深入理解物理学的基本原理和概念。

力学、热学、电磁学、光学和量子物理是大学物理的重要领域,通过系统学习和练习,学生可以提高问题解决能力和科学思维。

课后答案的提供可以帮助学生检查自己的理解,并及时纠正错误,提高物理学习的效果与成绩。

希望本文所提供的《大学物理教程第二版》课后答案能对学生的学习起到一定的帮助和指导作用。

大学物理目录

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大学物理目录目录第1章质点运动学11.1 位置矢量和位移11.1.1 参照系与坐标系11.1.2 位置矢量(运动方程) 21.1.3 位移矢量31.2 速度和加速度41.2.1 速度41.2.2 加速度51.3 运动的相对性71.3.1 直线运动71.3.2 相对运动81.4 平面曲线运动91.4.1 抛体运动 91.4.2 圆周运动 10阅读材料1 科学家简介伽利略14阅读材料2 全球定位系统和质点运动学15复习与小结17练习题18第2章质点动力学202.1 牛顿运动定律202.1.1 牛顿运动定律的内容202.1.2 牛顿运动定律所涉及的基本概念和物理量202.1.3 常见的几种力212.1.4 牛顿运动定律的应用23 2.2 动量动量守恒定律27 2.2.1 质点的动量及动量定理272.2.2 质点组的动量定理282.2.3 动量守恒定律及其意义 292.3 动能动能定理322.3.1 功 322.3.2 功率332.3.3 质点的动能定理332.3.4 质点组的动能定理342.4 势能机械能转化及守恒定律382.4.1 保守力及保守力的功382.4.2 势能392.4.3 功能原理402.4.4 机械能转化和机械能守恒定律402.4.5 能量转化和能量守恒定律40阅读材料3 科学家简介牛顿44阅读材料4 火箭与宇宙速度45复习与小结48练习题50第3章刚体的定轴转动533.1 刚体定轴转动的运动学533.2 刚体定轴转动的动力学553.2.1 刚体定轴转动的转动定律553.2.2 刚体定轴转动的动能定理613.2.3 刚体定轴转动的角动量守恒定律633.2.4 开普勒定律66阅读材料5 科学家简介开普勒68阅读材料6 人造地球卫星69复习与小结71练习题72第4章气体动理论764.1 理想气体的压强和温度764.1.1 状态参量平衡态764.1.2 理想气体模型 764.1.3 理想气体状态方程774.1.4 统计假设774.1.5 理想气体的压强 784.1.6 理想气体的温度 804.2 能均分定理理想气体的热力学能814.2.1 自由度814.2.2 能量按自由度均分定理 824.2.3 理想气体的热力学能834.3 麦克斯韦速率分布律三种统计速率83 4.3.1 麦克斯韦速率分布律834.3.2 最概然速率、平均速率和方均根速率85 *4.4 气体分子碰撞和平均自由程864.4.1 分子的平均自由程和碰撞频率864.4.2 平均自由程和平均碰撞频率的关系86 阅读材料7 科学家简介克劳修斯88阅读材料8 真空的获得89复习与小结92练习题93第5章热力学基础955.1 热力学第零定律温度955.1.1 热力学第零定律955.1.2 温度和温标965.1.3 热力学温标975.1.4 摄氏温标和华氏温标985.2 热力学第一定律及其应用985.2.1 热量、功和热力学能985.2.2 热力学第一定律 995.2.3 准静态过程995.2.4 理想气体的等体、等压和等温过程101 5.2.5 气体的摩尔热容 1025.2.6 理想气体的绝热过程1045.3 循环过程卡诺循环1065.3.1 循环过程1065.3.2 卡诺循环1075.4 热力学第二定律卡诺定理1095.4.1 热力学第二定律1095.4.2 可逆过程和不可逆过程1115.4.3 卡诺定理111阅读材料9 科学家简介开尔文112阅读材料10 “熵”简介113复习与小结116练习题118第6章静电场1216.1 库仑定律电场强度1216.1.1 电荷的量子化1216.1.2 电荷守恒定律1216.1.3 库仑定律1226.1.4 电场强度1236.1.5 由点电荷引起的电场1246.1.6 由连续电荷分布引起的电场1246.1.7 喷墨打印1256.2 高斯定理及其应用1296.2.1 电场线1296.2.2 电场强度通量1306.2.3 高斯定理1316.2.4 高斯定理的应用1326.3 电势1356.3.1 静电场力是保守力1356.3.2 静电场的环路定律1366.3.3 电势能电势1376.3.4 由点电荷引起的电势1376.3.5 由连续电荷分布引起的电势1386.4 静电场中的导体和电介质1406.4.1 导体的静电平衡1406.4.2 静电平衡时导体上的电荷分布1416.4.3 尖端放电静电屏蔽1416.4.4 从原子观点看电介质1436.4.5 电介质中的高斯定理1446.5 电容电场能量1456.5.1 电容器的电容1456.5.2 电容的计算1466.5.3 电容器的充电1486.5.4 心脏除颤器1486.5.5 静电场的能量能量密度148阅读材料11 科学家简介库仑150阅读材料12 静电的应用151复习与小结154练习题155第7章稳恒磁场1597.1 磁场磁感应强度1597.1.1 磁场1597.1.2 磁感应强度1607.1.3 洛伦兹力1617.2 毕奥-萨伐尔定律及其应用1617.2.1 毕奥-萨伐尔定律1617.2.2 毕奥-萨伐尔定律应用举例1627.3 磁场的高斯定理和安培环路定理164 7.3.1 磁感线1647.3.2 磁通量高斯定理1647.3.3 安培环路定理1657.3.4 安培环路定理应用举例1677.4 磁场对运动电荷和载流导线的作用169 7.4.1 带电粒子在磁场中的运动1697.4.2 霍耳效应1707.4.3 回旋加速器1727.4.4 安培定律1727.4.5 电磁轨道炮1737.4.6 均匀磁场对载流线圈的作用1747.5 磁介质中的磁场1767.5.1 磁介质的分类1767.5.2 磁介质中的安培环路定理1787.5.3 铁磁质179阅读材料13 科学家简介法拉第181阅读材料14 超导182复习与小结184练习题185第8章电磁感应1898.1 电磁感应的基本定律1898.1.1 电磁感应现象1898.1.2 法拉第电磁感应定律1898.1.3 楞次定律1908.1.4 电吉他1908.2 动生电动势感生电动势1928.2.1 动生电动势1928.2.2 感生电动势1948.3 自感互感磁场的能量1958.3.1 自感现象1958.3.2 互感现象1968.3.3 磁场的能量1978.4 麦克斯韦方程组1988.4.1 位移电流全电流安培环路定律1988.4.2 麦克斯韦方程组的积分形式200阅读材料15 科学家简介麦克斯韦201阅读材料16 电磁波202复习与小结205练习题206第9章振动学基础2099.1 简谐振动2099.1.1 弹簧振子的振动2099.1.2 简谐振动的定义2109.1.3 单摆的运动规律2109.1.4 ?LC?振荡回路中电容器上电量的变化规律211 9.2 简谐振动的规律2119.2.1 简谐振动的运动学方程、速度、加速度211 9.2.2 简谐振动的三要素2129.2.3 简谐振动的能量2129.2.4 简谐振动的旋转矢量表示2149.2.5 阻尼振动受迫振动共振2159.3 简谐振动的合成2169.3.1 同方向同频率简谐振动的合成2169.3.2 两个互相垂直的同频率的简谐振动的合成217 阅读材料17 科学家简介惠更斯219阅读材料18 混沌220复习与小结222练习题223第10章波动学基础22610.1 机械波的产生及描述22610.1.1 机械波的产生22610.1.2 波振面波射线22710.1.3 波的频率、波长和波速22710.2 平面简谐波22810.2.1 平面简谐波的波动方程22810.2.2 波的能量能流密度波的吸收 23110.3 波的衍射和干涉23310.3.1 惠更斯原理23310.3.2 波的衍射23310.3.3 波的叠加原理23410.3.4 波的干涉23410.3.5 驻波23510.3.6 多普勒效应237阅读材料19 科学家简介多普勒239阅读材料20 超声波简介240复习与小结241练习题242第11章波动光学24511.1 光源光的相干性24511.1.1 光学发展简史24511.1.2 光的电磁波性质24611.1.3 光源24711.1.4 光的相干性24811.1.5 光程光程差24911.2 分波阵面干涉25011.2.1 杨氏双缝干涉25011.2.2 洛埃镜实验25111.2.3 光的空间相干性和时间相干性25211.3 薄膜干涉25311.3.1 平行平面薄膜产生的干涉25411.3.2 楔形平面薄膜(劈尖)干涉25611.3.3 牛顿环25711.3.4 迈克耳孙干涉仪25911.4 光的衍射25911.4.1 光的衍射现象25911.4.2 惠更斯-菲涅耳原理26011.4.3 夫琅禾费单缝衍射26111.5 光栅衍射26411.5.1 光栅的构造26411.5.2 光栅衍射的主极大条纹26411.5.3 光栅光谱26611.5.4 X射线的衍射26711.6 圆孔的夫琅禾费衍射光学仪器的分辨本领268 11.6.1 圆孔的夫琅禾费衍射26811.6.2 光学仪器的分辨本领26911.7 光的偏振现象27011.7.1 偏振光和自然光27011.7.2 偏振片起偏和检偏27211.7.3 马吕斯定律27211.7.4 光的反射和折射起偏27311.8 激光简介27511.8.1 激光的基本原理27511.8.2 氦氖激光器27811.8.3 激光的特点及应用279阅读材料21 科学家简介菲涅耳279阅读材料22 全息照相280复习与小结282练习题284第12章狭义相对论28912.1 经典时空观及其局限性28912.1.1 伽利略坐标变换28912.1.2 经典时空观29012.1.3 力学相对性原理29012.2 狭义相对论时空观29112.2.1 狭义相对论产生的历史背景29112.2.2 狭义相对论的基本原理29112.2.3 洛伦兹坐标变换29212.2.4 狭义相对论时空观29212.3 相对论动力学29512.3.1 相对论的质速关系29512.3.2 相对论的质能关系29512.3.3 能量动量关系296阅读材料23 科学家简介爱因斯坦297阅读材料24 广义相对论简介298复习与小结301练习题302第13章量子物理基础30413.1 量子论的形成30413.1.1 黑体辐射和普朗克能量子假设30413.1.2 光电效应和爱因斯坦光子假设30613.1.3 原子结构与原子光谱玻尔的量子论309 13.2 物质波不确定关系31313.2.1 物质波31313.2.2 物质波的统计解释31413.2.3 不确定关系315*13.3 波函数薛定谔方程31713.3.1 波函数31713.3.2 薛定谔方程31813.3.3 一维无限深方势阱中运动的粒子319 13.3.4 氢原子的薛定谔方程320。

大学物理课后习题答案(第十章) 北京邮电大学出版社

大学物理课后习题答案(第十章) 北京邮电大学出版社

习题十10-1 一半径r =10cm 的圆形回路放在B =0.8T 的均匀磁场中.回路平面与B垂直.当回路半径以恒定速率t rd d =80cm ·s -1收缩时,求回路中感应电动势的大小.解: 回路磁通 2πr B BS m ==Φ感应电动势大小40.0d d π2)π(d d d d 2====trr B r B t t m ΦεV 10-2 一对互相垂直的相等的半圆形导线构成回路,半径R =5cm ,如题10-2图所示.均匀磁场B =80×10-3T ,B 的方向与两半圆的公共直径(在Oz 轴上)垂直,且与两个半圆构成相等的角α当磁场在5ms 内均匀降为零时,求回路中的感应电动势的大小及方向.解: 取半圆形cba 法向为i, 题10-2图则αΦcos 2π21B R m=同理,半圆形adc 法向为j,则αΦcos 2π22B R m=∵ B 与i 夹角和B 与j夹角相等,∴ ︒=45α则αΦcos π2R B m = 221089.8d d cos πd d -⨯-=-=Φ-=tBR t m αεV 方向与cbadc 相反,即顺时针方向.题10-3图*10-3 如题10-3图所示,一根导线弯成抛物线形状y =2ax ,放在均匀磁场中.B 与xOy 平面垂直,细杆CD 平行于x 轴并以加速度a 从抛物线的底部向开口处作平动.求CD 距O 点为y 处时回路中产生的感应电动势.解: 计算抛物线与CD 组成的面积内的磁通量⎰⎰=-==aym y B x x y B S B 0232322d )(2d 2ααΦ∴ vy B t y y B t m 21212d d d d ααε-=-=Φ-=∵ ay v 22= ∴ 212y a v =则ααεaByy a yBi 8222121-=-=i ε实际方向沿ODC .题10-4图10-4 如题10-4图所示,载有电流I 的长直导线附近,放一导体半圆环MeN 与长直导线共面,且端点MN 的连线与长直导线垂直.半圆环的半径为b ,环心O 与导线相距a .设半圆环以速度v 平行导线平移.求半圆环内感应电动势的大小和方向及MN 两端的电压N M U U -.解: 作辅助线MN ,则在MeNM 回路中,沿v 方向运动时0d =m Φ ∴ 0=MeNMε 即MN MeN εε=又∵ ⎰+-<+-==ba b a MN b a ba Iv l vB 0ln 2dcos 0πμπε所以MeN ε沿NeM 方向,大小为 b a ba Iv -+ln20πμ M 点电势高于N 点电势,即b a ba Iv U U N M -+=-ln 20πμ题10-5图10-5如题10-5所示,在两平行载流的无限长直导线的平面内有一矩形线圈.两导线中的电流方向相反、大小相等,且电流以t Id d 的变化率增大,求:(1)任一时刻线圈内所通过的磁通量; (2)线圈中的感应电动势. 解: 以向外磁通为正则(1)]ln [lnπ2d π2d π2000d ad b a b Ilr l rIr l rIab bad dm +-+=-=⎰⎰++μμμΦ(2)t I b a b d a d l t d d ]ln [ln π2d d 0+-+=-=μΦε 10-6 如题10-6图所示,用一根硬导线弯成半径为r 的一个半圆.令这半圆形导线在磁场中以频率f 绕图中半圆的直径旋转.整个电路的电阻为R .求:感应电流的最大值.题10-6图解: )cos(2π02ϕωΦ+=⋅=t r B S B m∴ Bfr f r B r B t r B t m m i 222202ππ22π2π)sin(2πd d ===+=-=ωεϕωωΦε ∴ R Bf r R I m 22π==ε10-7 如题10-7图所示,长直导线通以电流I =5A ,在其右方放一长方形线圈,两者共面.线圈长b =0.06m ,宽a =0.04m ,线圈以速度v =0.03m ·s-1垂直于直线平移远离.求:d =0.05m时线圈中感应电动势的大小和方向.题10-7图解: AB 、CD 运动速度v方向与磁力线平行,不产生感应电动势.DA 产生电动势⎰==⋅⨯=ADI vbvBb l B v d 2d )(01πμεBC 产生电动势)(π2d )(02d a Ivbl B v CB+-=⋅⨯=⎰με∴回路中总感应电动势8021106.1)11(π2-⨯=+-=+=ad d Ibv μεεεV 方向沿顺时针.10-8 长度为l 的金属杆ab 以速率v 在导电轨道abcd 上平行移动.已知导轨处于均匀磁场B中,B 的方向与回路的法线成60°角(如题10-8图所示),B的大小为B =kt (k 为正常).设t =0时杆位于cd 处,求:任一时刻t 导线回路中感应电动势的大小和方向.解: ⎰==︒=⋅=22212160cos d klvt lv kt Blvt S B m Φ∴klvt t m-=-=d d Φε即沿abcd 方向顺时针方向.题10-8图10-9 一矩形导线框以恒定的加速度向右穿过一均匀磁场区,B的方向如题10-9图所示.取逆时针方向为电流正方向,画出线框中电流与时间的关系(设导线框刚进入磁场区时t =0).解: 如图逆时针为矩形导线框正向,则进入时0d d <Φt ,0>ε;题10-9图(a)题10-9图(b)在磁场中时0d d =t Φ,0=ε; 出场时0d d >t Φ,0<ε,故t I -曲线如题10-9图(b)所示.题10-10图10-10 导线ab 长为l ,绕过O 点的垂直轴以匀角速ω转动,aO =3l磁感应强度B 平行于转轴,如图10-10所示.试求: (1)ab 两端的电势差; (2)b a ,两端哪一点电势高? 解: (1)在Ob 上取dr r r +→一小段 则⎰==320292d l Ob l B r rB ωωε同理 ⎰==302181d l Oa l B r rB ωωε ∴2261)92181(l B l B ObaO ab ωωεεε=+-=+=(2)∵0>ab ε即0<-b a U U∴b 点电势高.题10-11图10-11 如题10-11图所示,长度为b 2的金属杆位于两无限长直导线所在平面的正中间,并以速度v 平行于两直导线运动.两直导线通以大小相等、方向相反的电流I ,两导线相距2a .试求:金属杆两端的电势差及其方向. 解:在金属杆上取r d 距左边直导线为r ,则b a b a Iv r r a r Iv l B v ba ba BAAB -+-=-+-=⋅⨯=⎰⎰+-ln d )211(2d )(00πμπμε∵ 0<AB ε∴实际上感应电动势方向从A B →,即从图中从右向左, ∴b a ba Iv U AB -+=ln 0πμ题10-12图10-12 磁感应强度为B的均匀磁场充满一半径为R 的圆柱形空间,一金属杆放在题10-12图中位置,杆长为2R ,其中一半位于磁场内、另一半在磁场外.当t Bd d >0时,求:杆两端的感应电动势的大小和方向.解: ∵bc ab ac εεε+=t BR B R t t ab d d 43]43[d d d d 21=--=-=Φε =-=t ab d d 2Φεt BR B R t d d 12π]12π[d d 22=--∴t B R R acd d ]12π43[22+=ε∵ 0d d >t B∴ 0>acε即ε从c a → 10-13 半径为R 的直螺线管中,有dt dB>0的磁场,一任意闭合导线abca ,一部分在螺线管内绷直成ab 弦,a ,b 两点与螺线管绝缘,如题10-13图所示.设ab =R ,试求:闭合导线中的感应电动势.解:如图,闭合导线abca 内磁通量)436π(22R R B S B m -=⋅= Φ∴t B R R i d d )436π(22--=ε ∵ 0d d >t B∴0<i ε,即感应电动势沿acba ,逆时针方向.题10-13图题10-14图10-14 如题10-14图所示,在垂直于直螺线管管轴的平面上放置导体ab 于直径位置,另一导体cd 在一弦上,导体均与螺线管绝缘.当螺线管接通电源的一瞬间管内磁场如题10-14图示方向.试求: (1)ab 两端的电势差; (2)cd 两点电势高低的情况.解: 由⎰⎰⋅-=⋅l S t B l Ed d d d 旋知,此时旋E 以O 为中心沿逆时针方向.(1)∵ab 是直径,在ab 上处处旋E与ab 垂直∴ ⎰=⋅ll 0d 旋∴0=ab ε,有b a U U =(2)同理, 0d >⋅=⎰l E cddc旋ε∴0<-c d U U 即d c U U >题10-15图10-15 一无限长的直导线和一正方形的线圈如题10-15图所示放置(导线与线圈接触处绝缘).求:线圈与导线间的互感系数.解: 设长直电流为I ,其磁场通过正方形线圈的互感磁通为⎰==32300122ln π2d π2a a Iar rIaμμΦ∴2ln π2012aIM μΦ==10-16 一矩形线圈长为a =20cm ,宽为b =10cm ,由100匝表面绝缘的导线绕成,放在一无限长导线的旁边且与线圈共面.求:题10-16图中(a)和(b)两种情况下,线圈与长直导线间的互感.解:(a)见题10-16图(a),设长直电流为I ,它产生的磁场通过矩形线圈的磁通为2ln π2d 2πd 020)(12Iar r Ia S B b b S μμΦ⎰⎰==⋅= ∴6012108.22ln π2-⨯===aN IN M μΦH(b)∵长直电流磁场通过矩形线圈的磁通012=Φ,见题10-16图(b) ∴ 0=M题10-16图题10-17图10-17 两根平行长直导线,横截面的半径都是a ,中心相距为d ,两导线属于同一回路.设两导线内部的磁通可忽略不计,证明:这样一对导线长度为l 的一段自感为πμl L 0=In aad -.解: 如图10-17图所示,取r l S d d = 则⎰⎰-----=--=-+=ad aad aa d da a d Il r r r Ilr l r Ir πI)ln (ln 2πd )d 11(π2d ))d (π22(0000μμμμΦa ad Il-=lnπ0μ∴ a a d l I L -==lnπ0μΦ 10-18 两线圈顺串联后总自感为1.0H ,在它们的形状和位置都不变的情况下,反串联后总自感为0.4H .试求:它们之间的互感. 解: ∵顺串时 M L L L 221++=反串联时M L L L 221-+='∴ M L L 4='-15.04='-=L L M H10-19图10-19 一矩形截面的螺绕环如题10-19图所示,共有N 匝.试求: (1)此螺线环的自感系数;(2)若导线内通有电流I ,环内磁能为多少? 解:如题10-19图示 (1)通过横截面的磁通为⎰==ba a bNIhr h r NIlnπ2d π200μμΦ磁链a bIh N N lnπ220μΦψ== ∴a bhN IL lnπ220μψ==(2)∵221LI W m =∴a b hI N W m lnπ4220μ=10-20 一无限长圆柱形直导线,其截面各处的电流密度相等,总电流为I .求:导线内部单位长度上所储存的磁能.解:在R r <时 20π2R I B rμ=∴4222002π82R r I B w m μμ== 取 r r V d π2d =(∵导线长1=l )则 ⎰⎰===R Rm I R rr I r r w W 0204320π16π4d d 2μμπ。

大学物理学(第二版)课件:气体动理论

大学物理学(第二版)课件:气体动理论

分子的自由度为i,则一个 分子平均能量为ikT/2, 1摩尔理想气体内能
E= i 2
kT
NA
i 2
RT
m/M摩尔理想气体内能
说明: •理想气体的内能与温度、分 子数和分子的自由度有关。 •理想气体内能仅是温度的函 数,即E=E(T)。 •理想气体从T1→T2,不论经 过什么过程,内能变化为
E= m i RT M2
3. 分子(或原子)之间存在相互作用力
如: 铅柱重新接合、流体很难压缩 吸引力——固、液体聚集在一起 排斥力——固、液体较难压缩
分子力f与分子间距离r的关系
分子力 f 与分子之间的距离r有关 存在一个r0——平衡位置
r= r0≈10-10m时,分子力为零 r < r0分子力表现在排斥力 r > r0分子力表现在吸引力
J z2
t = 3, r = 2, v = 0
i=t+r+v=5
(3)非刚性双原子分子气体,其分子运动比刚性双原子 分子多了一个沿x轴方向的振动
1 2
mvC2x
1 2
mvC2y
1 2
mvC2z
1 2
J
2 y
1 2
J
2 z
1 2
v
2 Rx
1 kx2 2
t = 3, r = 2, v = 2
i=t+r+v=7
t
1 2
mv
2 x
1 2
mv
2 y
1 2
mv
2 z
t = 3, r = 0, v = 0
i=t+r+v=3
(2)刚性双原子分子气体,即分子中两个原子之间的距离 固定不变,只有整体平动和转动,绕x轴的转动惯量近似为 零,没有振动

大学物理第二版习题答案_罗益民_北邮出版社 (2)

大学物理第二版习题答案_罗益民_北邮出版社 (2)

习 题 解 答第8章 机械振动8-1 解:取固定坐标xOy ,坐标原点O 在水面上(图题所示)设货轮静止不动时,货轮上的A 点恰在水面上,则浮力为S ρga .这时 ga s Mg ρ= 往下沉一点时,合力 )(y a g s Mg F +-=ρ gy s ρ-=. 又 22d d t yMMa F == 故0d d 22=+gy s ty M ρ022=+y M gs dtdy ρ 故作简谐振动M g s ρω=2)(35.68.910102101022223334s g s M T =⨯⨯⨯⨯⨯===πρπωπ8-2 解:取物体A 为研究对象,建立坐标Ox 轴沿斜面向下,原点取在平衡位置处,即在初始位置斜下方距离l 0处,此时:)(1.0sin 0m kmg l ==θ(1) (1) A 物体共受三力;重mg, 支持力N, 张力T.不计滑轮质量时,有 T =kx列出A 在任一位置x 处的牛顿方程式220d d )(sin sin txm x l k mg T mg =+-=-θθ将(1)式代入上式,整理后得0d d 22=+x mkt x 习题8-1图故物体A 的运动是简谐振动,且)rad/s (7==mkω 由初始条件,000⎩⎨⎧=-=v l x 求得,1.00⎩⎨⎧===πϕml A 故物体A 的运动方程为x =0.1cos(7t+π)m(2) 当考虑滑轮质量时,两段绳子中张力数值不等,如图所示,分别为T 1、T 2,则对A 列出任一位置x 处的牛顿方程式为:221d d sin txm T mg =-θ (2)对滑轮列出转动方程为:22221d d 2121t x Mr r a Mr J r T r T =⎪⎭⎫ ⎝⎛==-β (3)式中,T 2=k (l 0+x ) (4)由式(3)、(4)知2201d d 21)(txM x l k T ++=代入(2)式知 22021)(sin dtxd m M x l k mg ⎪⎭⎫ ⎝⎛+=+-θ又由(1)式知0sin kl mg =θ故0d d )21(22=++kx t xm M即0)2(d d 22=++x m M ktxm M k +=22ω可见,物体A 仍作简谐振动,此时圆频率为:rad/s)(7.52=+=m M k ω由于初始条件:0,000=-=v l x可知,A 、ϕ不变,故物体A 的运动方程为:m t x )7.5cos(1.0π+=习题8-2图由以上可知:弹簧在斜面上的运动,仍为简谐振动,但平衡位置发生了变化,滑轮的质量改变了系统的振动频率.8-3 解:简谐振动的振动表达式:)cos(ϕω+=t A x由题图可知,m 1042-⨯=A ,当t=0时,将m 1022-⨯=x 代入简谐振动表达式,得:21cos =ϕ 由)sin(ϕωωυ+-=t A ,当t=0时,ϕωυsin A -= 由图可知,υ>0,即0sin <ϕ,故由21cos =ϕ,取3πϕ-= 又因:t=1s 时,,1022m x -⨯=将其入代简谐振动表达式,得213cos ,3cos 42=⎪⎭⎫ ⎝⎛-⎪⎭⎫ ⎝⎛-=πωπω由t=1s 时,⎪⎭⎫⎝⎛--=3sin πωωυA <0知,03sin >⎪⎭⎫ ⎝⎛-πω,取33ππω=-,即 s 32πω= 质点作简谐振动的振动表达式为m t x ⎪⎭⎫ ⎝⎛-⨯=-332cos 1042ππ8-4 解:以该球的球心为原点,假设微粒在某一任意时刻位于遂道中的位矢为r,由高斯定理可知304R rQ E πε=,则微粒在此处受电场力为:r R Qq F 304πε-=式中,负号表明电场F的方向与r的正方向相反,指向球心.由上式及牛顿定律,得:04d d 04d d 043022302230=+⇒=+=+r mRQqt r r R Qq t r mr RQqF πεπεπε令 mR Qq3024πεω=则 0d d 222=+r trω习题8-3图故微粒作简谐振动,平衡点在球心处.由ωπ2=T知: QqmR T 3042πεπ=8-5 解:(1)取弹簧原长所在位置为O '点.当弹簧挂上物体A 时,处于静止位置P 点,有:P O k Mg =将A 与B 粘合后,挂在弹簧下端,静止平衡所在位置O 点,取O 点为原坐标原点如图题8-5所示,则有:g m M O O k )(+='设当B 与A 粘在一起后,在其运动过程的任一位置,弹簧形变量x O O +',则A 、B 系统所受合力为:kx x O O k g m M F -=+'-+=)()(即 0d d )(22=++kx txm M可见A 与B 作简谐和振动. (2) 由上式知,rad/s)(10=+=mM kω以B 与A 相碰点为计时起点,此时A 与B 在P 点,由图题8-5可知kmgk Mg g k m M P O O O OP =-+='-'= 则t=0时,m 02.00-=-=-=kmgOP x (负号表P 点在O 点上方) 又B 与A 为非弹性碰撞,碰撞前B 的速度为:m/s 2220101=-='gh υυ 碰撞后,A 、B 的共同速度为:m/s 4.0010=+'=mM m υυ (方向向上)则t=0时,⎩⎨⎧=-=sm mx /4.002.000υ可求得:)m (0447.022020=+=ωυx Aπωυϕ65.0arctan 00=⎪⎪⎭⎫⎝⎛-=x 可知A 与B 振动系统的振动表达式为:m t x )65.010cos(0447.0π+=习题8.5图(3) 弹簧所受的最大拉力,应是弹簧最大形变时的弹力,最大形变为:m A g kmM A O O x 1447.0=++=+'=∆则最大拉力 N 4.72max ==x k F ∆ 8-6 解:(1) 已知A=0.24m, 22ππω==T ,如选x 轴向下为正方向. 已知初始条件0m,12.000<=υx 即 3,21c o s ,c o s24.012.0πϕϕϕ±=== 而 ,0sin ,0sin 0><-=ϕϕωυA 取3πϕ=,故:m t x ⎪⎭⎫ ⎝⎛+=32cos 24.0ππ(2) 如图题所示坐标中,在平衡位置上方0.12m, 即x=-0.12m 处,有32322132cos πππππ±=+-=⎪⎭⎫ ⎝⎛+t t因为所求时间为最短时间,故物体从初始位置向上运动,0<υ.故0)32sin(>+ππt则取3232πππ=+t可得:s t 32min =(3) 物体在平衡位置上方0.12m 处所受合外力0.3N x m =-=ωF ,指向平衡位置.8-7 解:子弹射入木块为完全非弹性碰撞,设u 为子弹射入木块后二者共同速度,由动量定理可知:m/s)(0.2=+=υmM mu不计摩擦,弹簧压缩过程中系统机械能守恒,即:20221)(21kx u m M =+ (x 0为弹簧最大形变量) m u kmM x 20100.5-⨯=+=由此简谐振动的振幅 20100.5-⨯==x A 系统圆频率rad/s)(40=+=mM kω习题8-6图若取物体静止时的位置O (平衡位置)为坐标原点,Ox 轴水平向右为正,则初始条件为: t =0时,x =0,0m/s 0.20>==u υ由,sin ,cos 00ϕωυϕA A x -==得:2πϕ-=则木块与子弹二者作简谐振动,其振动表达式为:m t x )240cos(100.52π-⨯=-8-8 解:当物体m 1向右移动x 时,左方弹簧伸长x ,右方弹簧缩短x ,但它们物体的作用方向是相同的,均与物体的位移方向相反,即)(21x k x k F +-=令F =-kx ,有:N/m 421=+=k k k 由 kmT π2= 得)kg (1.0442212211≈==ππkT k T m则粘上油泥块后,新的振动系统质量为:kg 20.021=+m m新的周期 )s (4.12212=+=km m T π在平衡位置时,m 2与m 1发生完全非弹性碰撞. 碰撞前,m 1的速度m/s 10.0111πωυ==A 设碰撞后,m 1和m 2共同速度为υ. 根据动量守恒定律,υυ)(2111m m m +=则m/s 05.0)(2111πυυ=+=m m m新的振幅 m)(035.0222===πυωυTA 8-9 解:(1)由振动方程)25sin(60.0π-=t x 知,5(rad/s)m,6.0==ωA故振动周期: )s (26.1)s (256.1522≈===πωπT (2) t=0时,由振动方程得:)25cos(0.3|m60.0000=-==-==πυt dt dx x t (3) 由旋转矢量法知,此时的位相:3πϕ-=速度 m/s)(6.2m/s )23(560.0sin =-⨯⨯-=-=ϕωυA 加速度 )m /s (5.7m /s 21560.0cos 2222-=⨯⨯-=-=ϕωA a 所受力 N)(5.1N )5.7(2.0-=-⨯==ma F(4)设质点在x 处的动能与势能相等,由于简谐振动能量守恒,即:221kA E E E p k ==+ 故有: )21(21212kA E E E p k ===即 22212121kA kx ⨯=可得: m)(42.022±=±=A x 8-10 解:(1)砝码运动到最高点时,加速度最大,方向向下,由牛顿第二定律,有:N mg ma -=maxN 是平板对砝码的支持力.故N)(74.1)4()()(22max =-=-=-=vA g m A g m a g m N πω砝码对板的正压力与N 大小相等,方向相反.砝码运动到最低点时,加速度也是最大,但方向向上,由牛顿第二定律,有:mg N ma -'=max故 N)(1.8)4()(22max =+=+='A v g m a g m N π 砝码对板的正压力与板对砝码的支持力N '大小相等,方向相反. (2)当N=0时,砝码开始脱离平板,故此时的振幅应满足条件:m)(062.040)4(22max max 2===-=v g A vA g m N ππ(3) 由22max 4vg A π=,可知,2max v A 与成反比,当v v 2='时,m 0155.041max max=='A A 8-11 解:(1)设振子过平衡位置时的速度为υ,由机械能守恒,有:222121υm kA = A mk=υ 由水平方向动量定理: ⇒='+υm u m m )(υm m mu '+=此后,系统振幅为A ',由机械能守恒,有:22)(2121u m m A k '+=' 得: A m m mA '+='有: km m T '+='π2 (2)碰撞前后系统总能量变化为:)21()1(2121212222kA m m m m m m kA kA A k E '+'-=-'+=-'=∆ 式中,负号表示能量损耗,这是泥团与物体的非弹性碰撞所致.(3)当m 达到振幅A 时,m '竖直落在m 上,碰撞前后系统在水平方向的动量均为零,因而系统的振幅仍为A ,周期为km m '+π2,系统的振动总能量不变,为221kA (非弹性碰撞损耗的能量为源于碰撞前m '的动能). 物体系统过平衡位置时的速度υ'由:22)(2121υ''+=m m kA 得:A m m k'+±='υ8-12 解:(1)由放置矢量法可知,振子从2A 运动到2A -的位置处,角相位的最小变化为:3πϕ∆=则圆频率 rad/s 3π∆ϕ∆ω==t 周期 s T 62==ωπ由初始状态,在图示坐标中,初始条件为:m)(1.00m1.000=⇒⎩⎨⎧=-=A x υ则振幅 m 1.022020=+=ωυx A习题8-12图(2)因为E E p 41=又 2221,21kA E kx E p == 故 )21(412122kA kx =得: m)(05.0±=x 根据题意,振子在平衡位置的下方,取x =-0.05m.根据振动系统的能量守恒定律:222212121kA m kx =+υ 故 )s m (091.0122-⋅±=-±=x A ωυ根据题意,取m/s 091.0-=υ 再由 )sin()cos(ϕωωυϕω+-=+=t A t t A x)cos(d d 2ϕωω+-==t A tva x 2ω-= 得: )m/s (055.02=a(3)t=0时,(J)108.681)21(41413222-⨯====mA kA E E p ω (J)102183)21(43433222-⨯====mA kA E E k ω(J)108.273-⨯=+=p k E E E (4)由简谐振动的振动表达式)cos(ϕω+=t A x 当t=0时,0m/s 091.0m,05.000<-=-=υx ,可得:πϕ32= 又 3,10.0πω==m A故 m t x )323cos(1.0ππ+= 8-13 解:(1)据题意,两质点振动方程分别为:mt x mt x Q P )3cos(1000.2)3cos(1000.522ππππ-⨯=+⨯=--(2)P 、Q 两质点的速度及加速度表达分别为:)m/s )(3sin(1000.52ππωυ+⨯⨯-==-t dt dx P P )m/s )(3sin(1000.22ππωυ-⨯⨯-==-t dt dx QQ )m/s )(3cos(1000.5222ππωυ+⨯⨯-==-t dt d a P P )m/s )(3cos(1000.2222ππωυ-⨯⨯-==-t dtd a Q Q当t=1s 时,有:)(m/s 1087.9/32cos 1000.2)(m/s 1068.24/34cos 1000.5(m/s)1044.5/32sin 1000.2(m/s)1060.13/34sin 1000.5(m)1000.132cos 1000.2)(m 105.234cos1000.5222222222222222222------------⨯=⨯⨯-=⨯=⨯⨯-=⨯-=⨯⨯-=⨯=⨯⨯-=⨯-=⨯=⨯=⨯=s m a s m a s m s m m x m x Q P Q P Q P ππππππυππυππ(3)由相位差32)3(3)()(πππϕϕϕωϕωϕ∆=--=-=+-+=Q P Q P t t 可见,P 点的相比Q 点的相位超前32π. 8-14 解:(1)由题意得初始条件:⎪⎩⎪⎨⎧<=02100υA x 可得:3πϕ=(由旋转矢量法可证出)在平衡位置的动能就是质点的总能量)J (1008.3212152222-⨯====⇒=A m kA E m k m kωωω可求得:s rad m E A /221πω==则振动表达式为:m t x )32cos(1000.52ππ+⨯=-(2) 初始位置势能)32(cos 21212222ππω+==t A m kx E P 当t=0时,3cos 21222πωA m E P =J J 6222221071.73cos )1000.5()2(1000.121---⨯=⨯⨯⨯⨯⨯=ππ 8-15 解:(1)由初始条件:⎩⎨⎧<⨯=-0102.1010υm x 可知,3πϕ=且 22ππω==v则振动表达式为:m t x )32cos(24.0ππ+=当t=0.5s 时,m m x 21000.6)3212cos(24.0-⨯-=+⨯=ππ(2) t=0.5s 时,小球所受力:(N)1048.1)(32-⨯=-==x m ma f ω因t=0.5s 时,小球的位置在m x 21000.6-⨯-=处,即小球在x 轴负方向,而f 的方向是沿x 轴正方向,总是指向平衡位置.(3) 从初始位置m x 10102.1-⨯=到m x 1102.1-⨯-=所需最短时间设为t ,由旋转矢量法知,πϕπϕ32,3,0±=±=处处x x 习题8-15图)s (3223=⇒⎪⎪⎭⎪⎪⎬⎫⎪⎪⎩⎪⎪⎨⎧==t t πωπω(4) 因为 )32sin(24.02)sin(πππϕωωυ+⨯-=+-=t t A )32cos(24.04)cos(22πππϕωω+⨯-=+-=t t A a 在s t m x 32102.11=⨯-=-处 )32cos(24.04)3322cos(24.04/1026.3/)3322sin(24.022212ππππππαπππυ+⨯-=+⨯⨯-=⨯-=+⨯⨯-=-t s m s m (5) t=4s 时, 22)]32sin([2121ππωυ+-==t A m m E k (J)1033.5J)342(sin 24.0)2(01.0214222-⨯=+⨯⨯⨯⨯=πππ)32(cos 21212222ππω+==t A m kx E P (J)1077.1J)342(cos 24.0)2(01.0214222-⨯=+⨯⨯⨯⨯⨯=πππ(J)107.10J 101.77J 1033.5-4-44⨯=⨯+⨯=+=-P k E E E 总 8-16 解:设两质点的振动表达式分别为:)cos()cos(2211ϕωϕω+=+=t A x t A x由图题可知,一质点在21Ax =处时对应的相位为: 32/arccos 1πϕω==+A A t同理:另一质点在相遇处时,对应的相位为:习题8-16图352/arccos2πϕω==+A A t 故相位差)()(12ϕωϕωϕ∆+-+=t tπππϕϕ3433512=-=-= 若21υυ与的方向与上述情况相反,故用同样的方法,可得:πππϕϕϕ∆32)3(312=--=-= 8-17 解:由图题8-17(图在课本上P 200)所示曲线可以看出,两个简谐振动的振幅相同,即m 05.021==A A ,周期均匀s 1.0=T ,因而圆频率为:ππω202==T由x -t 曲线可知,简谐振动1在t=0时,,010=x 且010>υ,故可求得振动1的初位相πϕ2310=.同样,简谐振动2在t=0时,πϕυ==-=202020,0,05.0可知m x 故简谐振动1、2的振动表达式分别为:mt x t x )20cos(05.0)2320cos(05.021ππππ+=+=因此,合振动的振幅和初相位分别为: m A A A A A 210202122211025)cos(2-⨯=-++=ϕϕ2021012021010cos cos sin sin arctanϕϕϕϕϕA A A A ++=ππ4541arctan 或== 但由x-t 曲线知,t=0时,πϕ45,05.021应取因此-=+=x x x . 故合振动的振动表达式:m t x )4520cos(10252ππ+⨯=-8-18 解:(1)它们的合振动幅度初相位分别为:)cos(212212221ϕϕ-++=A A A A Am )535cos(06.005.0206.005.022ππ-⨯⨯⨯++=m 0892.0=22112211cos cos sin sin arctanϕϕϕϕϕA A A A ++=316819.15.2arctan 5cos06.053cos 05.05sin06.053sin 05.0'︒===++=rad ππππ (2)当πϕϕk 21±=-,即ππϕπϕ53221+±=+±=k k 时,31x x +的振幅最大;当πϕϕ)12(2+±=-k ,即5)12()12(2ππϕϕ++±=++±=k k 时,32x x +的振幅最小.(3)以上两小问的结果可用旋转矢量法表示,如图题8-18所示.8-19 解:根据题意画出振幅矢量合成图,如习题8-19图所示.由习题8-19图及余弦定理可知cm 233.172023.172030cos 22212122⨯⨯⨯-+=︒-+=AA A A A 0.10m cm 10== 又因为)cos(cos 12ϕϕϕ∆-=0103.172)100300(4002)(2122212=⨯⨯+-=+-=A A A A A若2πϕ∆=,即第一、第二两个振动的相位差为2π第9章波动习题解答9-1 解:首先写出S 点的振动方程 若选向上为正方向,则有:0c o s 02.001.0ϕ=- 21cos 0-=ϕ ,0s i n 00>-=ϕωυA 0sin 0<ϕ即 πϕ320-=或π34初始相位 πϕ320-=则 m t y s )32cos(02.0πω-= 再建立如图题9-1(a)所示坐标系,坐标原点选在S 点,沿x 轴正向取任一P 点,该点振动位相将落后于S 点,滞后时间为: uxt =∆ 习题8-19图习题9-1图则该波的波动方程为:m ux t y ⎥⎦⎤⎢⎣⎡--=πω32)(cos 02.0 若坐标原点不选在S 点,如习题9-1图(b )所示,P 点仍选在S 点右方,则P 点振动落后于S 点的时间为: uLx t -=∆ 则该波的波方程为:m u L x t y ⎥⎦⎤⎢⎣⎡---=πω32)(cos 02.0 若P 点选在S 点左侧,P 点比S 点超前时间为uxL -,如习题9-1图(c)所示,则 ⎥⎦⎤⎢⎣⎡--+=πω32)(cos 02.0u x L t y ⎥⎦⎤⎢⎣⎡---=πω32)(cos 02.0u L x t ∴不管P 点在S 点左边还是右边,波动方程为: ⎥⎦⎤⎢⎣⎡---=πω32)(cos 02.0u L x t y 9-2 解(1)由习题9-2图可知, 波长 m 8.0=λ 振幅 A=0.5m 频率 Hz 125Hz 8.0100===λuv 周期 s 10813-⨯==vT ππυω2502== (2)平面简谐波标准波动方程为:⎥⎦⎤⎢⎣⎡+-=ϕω)(cos ux t A y 由图可知,当t=0,x=0时,y=A=0.5m ,故0=ϕ。

普通物理学教程 力学 第二版课后题答案(第四、十章)

普通物理学教程 力学 第二版课后题答案(第四、十章)

第四章 动能和势能思 考 题4.1 起重机起重重物。

问在加速上升、匀速上升、减速上升以及加速下降、匀速下降、减速下降六种情况下合力之功的正负。

又:在加速上升和匀速上升了距离h 这两种情况中,起重机吊钩对重物的拉力所做的功是否一样多?[解 答]在加速上升、匀速上升、减速上升以及加速下降、匀速下降、减速下降六种况下合力之功的正负分别为:正、0、负、正、0、负。

在加速上升和匀速上升了距离h 这两种情况中,起重机吊钩对重物的拉力所做的功不一样多。

加速上升 mg F >;匀速上升 mg F =。

4.2 弹簧A 和B ,劲度系数,(1)将弹簧拉长同样的距离;(2)拉长两个弹簧到某一长度时,所用的力相同。

在这两种情况下拉伸弹簧的过程中,对那个弹簧做的功更多?[解 答](1) B A K K > 拉长同样距离2B B 2A A K 21A K 21A ∆=∆=}B A K K >,B A A A >.(2)A A A K F x =,B B B K F x =,B A F F =A A A K F =xB BB K F =x B B A A K K x x =B 2B 2B 2B B 2B B B A2A 2A 2A A 2A A A K F 21K F K 21K 21A K F 21K F K 21K 21A ======x x }B A K K >,B A A A <4.3 “弹簧拉伸或压缩时,弹簧势能总是正的。

”这一论断是否正确?如果不正确,在什么情况下,弹簧势能会是负的。

[解 答]与零势能的选取有关。

4.4 一同学问:“二质点相距很远,引力很小,但引力势能大;反之,相距很近,引力势能反而小。

想不通”。

你能否给他解决这个疑难?[解 答]设两物体(质点)相距无限远处为零势能。

4.5 人从静止开始步行,如鞋底不在地面上打滑,作用于鞋底的摩擦力是否做了功?人体的动能是哪里来的?分析这个问题用质点系动能定理还是用能量守恒定律分析较为方便?[解 答]AOχBO(1)作用于鞋底的摩擦力没有做功。

大学物理2内容小结

大学物理2内容小结

1.磁通量:
2.磁场高斯定理:(无源场)
3.安培环路定理
载流长直螺线管内磁场
螺绕环内磁场
无限长载流圆柱面
无限长载流圆柱体
四.磁场对电流及运动电荷的作用
1.安培定律
2.均匀磁场对载流线圈的作用
所受合力:,所受力矩:
磁矩的定义
3.洛伦兹力公式:
洛伦兹力:
带电粒子在均匀磁场中的运动:
,圆周运动,半径,周期
1.电容器中的能量:
2.电介质中电场的能量密度:
,(真空)
静电场总能量:
第十一章 电流和恒磁场
一.电流及导电规律
1.电流
电流密度 关系
2.电流连续性方程:
恒定电流
3.欧姆定律的微分形式
4.电动势:,为非静电性电场强度
二.毕奥——萨伐尔定律
无限长直电流磁场
载流圆环圆心磁场
匀速运动点电荷磁场
三.磁场高斯定理和安培环路定理
不,螺旋运动,周期,螺距
4.霍耳效应
第十二章 电磁感应
1. 法拉第电磁感应定律:
楞次定律:判断感应电流的方向
2. 动生电动势:
特例:
3. 感生电场和感生电动势
4.互感和自感
互感 互感电动势
自感 自感电动势
自感磁能
第十四章 波动光学
1.光程和获得相干光的方法
光程的定义:
获得相干光的方法:把光源上同一点发出的光分成两部分,有分波前法
能与关系,(3)存在截止频率(即红限),当时,逸出光电子的初动
能随入射光的频率的增加而线性增加,与入射光的强度无关;(4)光
电效应具有瞬时性。
爱因斯坦的光子论
光波是由一个一个的光子组成,光子的能量为

物理学教程(第二版)课后答案10

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第十章 静电场中的导体与电介质10-1 将一个带正电的带电体A 从远处移到一个不带电的导体B 附近,则导体B 的电势将( )(A ) 升高 (B ) 降低 (C ) 不会发生变化 (D ) 无法确定分析与解 不带电的导体B 相对无穷远处为零电势.由于带正电的带电体A 移到不带电的导体B 附近时,在导体B 的近端感应负电荷;在远端感应正电荷,不带电导体的电势将高于无穷远处,因而正确答案为(A ).10-2 将一带负电的物体M 靠近一不带电的导体N ,在N 的左端感应出正电荷,右端感应出负电荷.若将导体N 的左端接地(如图所示),则( ) (A ) N 上的负电荷入地 (B )N 上的正电荷入地 (C ) N 上的所有电荷入地 (D )N 上所有的感应电荷入地题 10-2 图分析与解 导体N 接地表明导体N 为零电势,即与无穷远处等电势,这与导体N 在哪一端接地无关.因而正确答案为(A ).10-3 如图所示将一个电量为q 的点电荷放在一个半径为R 的不带电的导体球附近,点电荷距导体球球心为d ,参见附图.设无穷远处为零电势,则在导体球球心O 点有( ) (A )d εq V E 0π4,0== (B )dεqV d εq E 020π4,π4== (C )0,0==V E (D )RεqV d εq E 020π4,π4==题 10-3 图分析与解 达到静电平衡时导体内处处各点电场强度为零.点电荷q 在导体球表面感应等量异号的感应电荷±q′,导体球表面的感应电荷±q′在球心O 点激发的电势为零,O 点的电势等于点电荷q 在该处激发的电势.因而正确答案为(A ).10-4 根据电介质中的高斯定理,在电介质中电位移矢量沿任意一个闭合曲面的积分等于这个曲面所包围自由电荷的代数和.下列推论正确的是( )(A ) 若电位移矢量沿任意一个闭合曲面的积分等于零,曲面内一定没有自由电荷 (B ) 若电位移矢量沿任意一个闭合曲面的积分等于零,曲面内电荷的代数和一定等于零 (C ) 若电位移矢量沿任意一个闭合曲面的积分不等于零,曲面内一定有极化电荷 (D ) 介质中的高斯定律表明电位移矢量仅仅与自由电荷的分布有关 (E ) 介质中的电位移矢量与自由电荷和极化电荷的分布有关分析与解 电位移矢量沿任意一个闭合曲面的通量积分等于零,表明曲面内自由电荷的代数和等于零;由于电介质会改变自由电荷的空间分布,介质中的电位移矢量与自由电荷与位移电荷的分布有关.因而正确答案为(E ). 10-5 对于各向同性的均匀电介质,下列概念正确的是( )(A ) 电介质充满整个电场并且自由电荷的分布不发生变化时,电介质中的电场强度一定等于没有电介质时该点电场强度的1/εr倍(B ) 电介质中的电场强度一定等于没有介质时该点电场强度的1/εr倍(C ) 在电介质充满整个电场时,电介质中的电场强度一定等于没有电介质时该点电场强度的1/εr倍(D ) 电介质中的电场强度一定等于没有介质时该点电场强度的εr倍分析与解 电介质中的电场由自由电荷激发的电场与极化电荷激发的电场迭加而成,由于极化电荷可能会改变电场中导体表面自由电荷的分布,由电介质中的高斯定理,仅当电介质充满整个电场并且自由电荷的分布不发生变化时,在电介质中任意高斯面S 有()∑⎰⎰=⋅=⋅+ii S S εχq 01d d 1S E S E 即E =E 0/εr,因而正确答案为(A ).10-6 不带电的导体球A 含有两个球形空腔,两空腔中心分别有一点电荷q b 、q c ,导体球外距导体球较远的r 处还有一个点电荷q d (如图所示).试求点电荷q b 、q c 、q d 各受多大的电场力.题 10-6 图分析与解 根据导体静电平衡时电荷分布的规律,空腔内点电荷的电场线终止于空腔内表面感应电荷;导体球A 外表面的感应电荷近似均匀分布,因而近似可看作均匀带电球对点电荷q d 的作用力.()20π4rεq q q F dc bd +=点电荷q d 与导体球A 外表面感应电荷在球形空腔内激发的电场为零,点电荷q b 、q c 处于球形空腔的中心,空腔内表面感应电荷均匀分布,点电荷q b 、q c 受到的作用力为零.10-7 一真空二极管,其主要构件是一个半径R 1=5.0×10-4m 的圆柱形阴极和一个套在阴极外、半径R 2=4.5×10-3m 的同轴圆筒形阳极.阳极电势比阴极电势高300 V ,阴极与阳极的长度均为L =2.5×10-2 m .假设电子从阴极射出时的速度为零.求:(1) 该电子到达阳极时所具有的动能和速率;(2)电子刚从阳极射出时所受的力.题 10-7 图分析 (1) 由于半径R 1<<L ,因此可将电极视作无限长圆柱面,阴极和阳极之间的电场具有轴对称性.从阴极射出的电子在电场力作用下从静止开始加速,电子所获得的动能等于电场力所作的功,也即等于电子势能的减少.由此,可求得电子到达阳极时的动能和速率. (2) 计算阳极表面附近的电场强度,由F =q E 求出电子在阴极表面所受的电场力. 解 (1) 电子到达阳极时,势能的减少量为J 108.4Δ17ep -⨯-=-=eV E由于电子的初始速度为零,故J 108.4ΔΔ17ep ek ek -⨯-=-==E E E因此电子到达阳极的速率为1-7ek s m 1003.122⋅⨯===meVm E v (2) 两极间的电场强度为r rελe E 0π2-= 两极间的电势差1200ln π2d π2d 2121R R r r V R R R R ελελ-=-=⋅=⎰⎰r E负号表示阳极电势高于阴极电势.阴极表面电场强度r r R R R V R ελe e E 12110ln π2=-=电子在阴极表面受力r e e E F N)1037.414-⨯=-=(这个力尽管很小,但作用在质量为9.11×10-31kg 的电子上,电子获得的加速度可达重力加速度的5×1015倍.10-8 一导体球半径为R 1 ,外罩一半径为R 2 的同心薄导体球壳,外球壳所带总电荷为Q ,而内球的电势为V 0 .求此系统的电势和电场的分布. 分析 若200π4R εQV =,内球电势等于外球壳的电势,则外球壳内必定为等势体,电场强度处处为零,内球不带电. 若200π4R εQV ≠,内球电势不等于外球壳电势,则外球壳内电场强度不为零,内球带电.一般情况下,假设内导体球带电q ,导体达到静电平衡时电荷的分布如图所示.依照电荷的这一分布,利用高斯定理可求得电场分布.并由⎰∞⋅=pp V l E d 或电势叠加求出电势的分布.最后将电场强度和电势用已知量V 0、Q 、R 1、R 2表示.题 10-8 图解 根据静电平衡时电荷的分布,可知电场分布呈球对称.取同心球面为高斯面,由高斯定理()()∑⎰⋅=⋅=⋅02/π4d εq r E r r E S E ,根据不同半径的高斯面内的电荷分布,解得各区域内的电场分布为 r <R 1时, ()01=r E R 1<r <R 2 时,()202π4r εqr E =r >R 2 时, ()202π4r εqQ r E +=由电场强度与电势的积分关系,可得各相应区域内的电势分布. r <R 1时,20103211π4π4d d d d 2211R Q R q V R R R R r r εε+=⋅+⋅+⋅=⋅=⎰⎰⎰⎰∞∞lE l E l E l ER 1<r <R 2 时,200322π4π4d d d 22R Q r q V R R r r εε+=⋅+⋅=⋅=⎰⎰⎰∞∞lE l E l Er >R 2 时,rqQ V r 03π4d ε+=⋅=⎰∞l E 3也可以从球面电势的叠加求电势的分布:在导体球内(r <R 1)20101π4π4R εQR εq V +=在导体球和球壳之间(R 1<r <R 2 )2002π4π4R εQr εq V +=在球壳外(r >R 2)为rqQ V 03π4ε+=由题意102001π4π4R εQR εq V V +==得Q R R V R q 21010π4==ε 于是可求得各处的电场强度和电势的分布: r <R 1时,01=E ;01V V =R 1<r <R 2 时,22012012π4r R εQR r V R E -=;rR Q R r r V R V 201012π4)(ε-+= r >R 2 时,220122013π4)(r R Q R R r V R E ε-+=;rR QR R r V R V 2012013π4)(ε-+= 10-9 地球和电离层可当作球形电容器,它们之间相距约为100 km ,试估算地球-电离层系统的电容.设地球与电离层之间为真空.解 由于地球半径R 1=6.37×106m ;电离层半径R 2=1.00×105m +R 1 =6.47×106m ,根据球形电容器的电容公式,可得F 1058.4π4212210-⨯=-=R R R R εC10-10 两线输电线,其导线半径为3.26 mm ,两线中心相距0.50 m ,导线位于地面上空很高处,因而大地影响可以忽略.求输电线单位长度的电容.分析 假设两根导线带等量异号电荷,电荷在导线上均匀分布,则由长直带电线的电场叠加,可以求出两根带电导线间的电场分布,-++=E E E再由电势差的定义求出两根导线之间的电势差,就可根据电容器电容的定义,求出两线输电线单位长度的电容解 建立如图坐标,带等量异号电荷的两根导线在P 点激发的电场强度方向如图,由上述分析可得P 点电场强度的大小为)11(π20xd x E --=ελ 电场强度的方向沿x 轴,电线自身为等势体,依照定义两导线之间的电势差为x xd x l E U lRd Rd )11(π2d 0--=⋅=⎰⎰-ελ 上式积分得RR d ελU -=ln π0 因此,输电线单位长度的电容Rd εR R d εU λC ln /πln /π00≈-==代入数据 F 1052.512-⨯=C题 10-10 图10-11 电容式计算机键盘的每一个键下面连接一小块金属片,金属片与底板上的另一块金属片间保持一定空气间隙,构成一小电容器(如图).当按下按键时电容发生变化,通过与之相连的电子线路向计算机发出该键相应的代码信号.假设金属片面积为50.0 mm 2,两金属片之间的距离是0.600 mm .如果电路能检测出的电容变化量是0.250 pF ,试问按键需要按下多大的距离才能给出必要的信号?题 10-11 图分析 按下按键时两金属片之间的距离变小,电容增大,由电容的变化量可以求得按键按下的最小距离:解 按下按键时电容的变化量为⎥⎦⎤⎢⎣⎡-=0011Δd d S εC按键按下的最小距离为mm 152.0ΔΔΔ00200min =+=-=SC d Cd d d d ε10-12 一片二氧化钛晶片,其面积为1.0 cm 2,厚度为0.10 mm .把平行平板电容器的两极板紧贴在晶片两侧.(1) 求电容器的电容;(2) 当在电容器的两极间加上12 V 电压时,极板上的电荷为多少? 此时自由电荷和极化电荷的面密度各为多少? (3) 求电容器内的电场强度.解 (1) 查表可知二氧化钛的相对电容率εr =173,故充满此介质的平板电容器的电容F 1053.190-⨯==dSεεC r (2) 电容器加上U =12V 的电压时,极板上的电荷C 1084.18-⨯==CU Q极板上自由电荷面密度为2-80m C 1084.1⋅⨯==-SQσ 晶片表面极化电荷密度2-400m C 1083.111⋅⨯=⎥⎦⎤⎢⎣⎡-='-σεσr (3) 晶片内的电场强度为1-5m V 102.1⋅⨯==dUE 10-13 如图所示,半径R =0.10 m 的导体球带有电荷Q =1.0 ×10-8C ,导体外有两层均匀介质,一层介质的εr =5.0,厚度d =0.10 m ,另一层介质为空气,充满其余空间.求:(1) 离球心为r =5cm 、15 cm 、25 cm 处的D 和E ;(2) 离球心为r =5 cm 、15 cm 、25 cm 处的V ;(3) 极化电荷面密度σ′.题 10-13 图分析 带电球上的自由电荷均匀分布在导体球表面,电介质的极化电荷也均匀分布在介质的球形界面上,因而介质中的电场是球对称分布的.任取同心球面为高斯面,电位移矢量D 的通量与自由电荷分布有关,因此,在高斯面上D 呈均匀对称分布,由高斯定理⎰∑=⋅0d qS D 可得D (r ).再由r εε0/D E =可得E (r ).介质内电势的分布,可由电势和电场强度的积分关系⎰∞⋅=rV l E d 求得,或者由电势叠加原理求得.极化电荷分布在均匀介质的表面,其极化电荷面密度n P ='σ.解 (1) 取半径为r 的同心球面为高斯面,由高斯定理得r <R 0π421=⋅r D01=D ;01=ER <r <R +d Q r D =⋅22π422π4r QD =;202π4r εεQ E r = r >R +d Q r D =⋅23π423π4r QD =;203π4rQ E ε= 将不同的r 值代入上述关系式,可得r =5 cm 、15 cm 和25 cm 时的电位移和电场强度的大小,其方向均沿径向朝外. r 1 =5 cm ,该点在导体球内,则01=r D ;01=r Er 2 =15 cm ,该点在介质层内,εr=5.0,则2822m C 105.3π42--⋅⨯==r Q D r 12220m V 100.8π42-⋅⨯==r εεQE r r r 3 =25 cm ,该点在空气层内,空气中ε≈ε0 ,则2823m C 103.1π43--⋅⨯==r QD r ; 13220m V 104.1π43-⋅⨯==r QE r ε (2) 取无穷远处电势为零,由电势与电场强度的积分关系得 r 3 =25 cm ,V 360π4d 0r 331==⋅=⎰∞rεQV r Er 2 =15 cm ,()()V480π4π4π4d d 0020r3222=+++-=⋅+⋅=⎰⎰+∞+d R Qd R Q r Q V r r dR d R εεεεεrE r E r 1 =5 cm ,()()V540π4π4π4d d 000321=+++-=⋅+⋅=⎰⎰+∞+d R εQd R εεQ R εεQ V r r dR RdR rE r E(3) 均匀介质的极化电荷分布在介质界面上,因空气的电容率ε=ε0 ,极化电荷可忽略.故在介质外表面;()()()20π411d R εQ εE εεP r r n r n +-=-=()()282m C 106.1π41--⋅⨯=+-==d R εQεP σr r n在介质内表面:()()20π411R εQ εE εεP r r n r n -=-=()282m C 104.6π41--⋅⨯-=-=-='R εQ εP σr r n介质球壳内、外表面的极化电荷面密度虽然不同,但是两表面极化电荷的总量还是等量异号. 10-14 人体的某些细胞壁两侧带有等量的异号电荷.设某细胞壁厚为5.2 ×10-9m ,两表面所带面电荷密度为±5.2 ×10 -3C /m 2,内表面为正电荷.如果细胞壁物质的相对电容率为6.0,求(1) 细胞壁内的电场强度;(2) 细胞壁两表面间的电势差. 解 (1)细胞壁内的电场强度V /m 108.960⨯==rεεσE ;方向指向细胞外. (2) 细胞壁两表面间的电势差V 101.52-⨯==Ed U .10-15 如图(a )所示,有两块相距为0.50 的薄金属板A 、B 构成的空气平板电容器被屏蔽在一金属盒K 内,金属盒上、下两壁与A 、B 分别相距0.25 mm ,金属板面积为30 mm ×40 mm .求(1) 被屏蔽后电容器的电容变为原来的几倍;(2) 若电容器的一个引脚不慎与金属屏蔽盒相碰,问此时的电容又为原来的几倍?题 10-15 图分析 薄金属板A 、B 与金属盒一起构成三个电容器,其等效电路图如图(b)所示,由于两导体间距离较小,电容器可视为平板电容器,通过分析等效电路图可以求得A 、B 间的电容.解 (1) 由等效电路图可知13232123C C C C C C C C ++⋅=+=由于电容器可以视作平板电容器,且32122d d d ==,故1322C C C == ,因此A 、B 间的总电容12C C =(2) 若电容器的一个引脚不慎与金属屏蔽盒相碰,相当于2C (或者3C )极板短接,其电容为零,则总电容13C C =10-16 在A 点和B 点之间有5 个电容器,其连接如图所示.(1) 求A 、B 两点之间的等效电容;(2) 若A 、B 之间的电势差为12 V ,求U A C 、U CD 和U D B .题 10-16 图解 (1) 由电容器的串、并联,有μF 1221=+=C C C AC μF 843=+=C C C CD51111C C C C CD AC AB ++= 求得等效电容C AB =4 μF .(2) 由于AB DB CD AC Q Q Q Q ===,得V 4==AB ACABAC U C C U V 6==AB CDABCD U C C U V 2==AB DBABDB U C C U 10-17 如图,有一个空气平板电容器,极板面积为S ,间距为d .现将该电容器接在端电压为U 的电源上充电,当(1) 充足电后;(2) 然后平行插入一块面积相同、厚度为δ(δ <d )、相对电容率为εr 的电介质板;(3) 将上述电介质换为同样大小的导体板.分别求电容器的电容C ,极板上的电荷Q 和极板间的电场强度E .题 10-17 图分析 电源对电容器充电,电容器极板间的电势差等于电源端电压U .插入电介质后,由于介质界面出现极化电荷,极化电荷在介质中激发的电场与原电容器极板上自由电荷激发的电场方向相反,介质内的电场减弱.由于极板间的距离d 不变,因而与电源相接的导体极板将会从电源获得电荷,以维持电势差不变,并有()δSεεQ δd S εQU r 00+-=相类似的原因,在平板电容器极板之间,若平行地插入一块导体板,由于极板上的自由电荷和插入导体板上的感应电荷在导体板内激发的电场相互抵消,与电源相接的导体极板将会从电源获得电荷,使间隙中的电场E 增强,以维持两极板间的电势差不变,并有()δd SεQU -=0 综上所述,接上电源的平板电容器,插入介质或导体后,极板上的自由电荷 均会增加,而电势差保持不变. 解 (1) 空气平板电容器的电容dSεC 00=充电后,极板上的电荷和极板间的电场强度为U dS εQ 00=d U E /0=(2) 插入电介质后,电容器的电容C 1 为()()δd εδS εεδS εεQ δd SεQ Q C r r r -+=⎥⎦⎤⎢⎣⎡+-=0001/ 故有()δd εδSUεεU C C r r -+==011介质内电场强度()δd εδUS εεQ E r r -+=='011 空气中电场强度()δd εδU εS εQ E r r -+==011 (3) 插入导体达到静电平衡后,导体为等势体,其电容和极板上的电荷分别为δd SεC -=02 U δd S εQ -=02导体中电场强度 02='E 空气中电场强度δd UE -=2 无论是插入介质还是插入导体,由于电容器的导体极板与电源相连,在维持电势差不变的同时都从电源获得了电荷,自由电荷分布的变化同样使得介质内的电场强度不再等于E 0/εr. 10-18 为了实时检测纺织品、纸张等材料的厚度(待测材料可视作相对电容率为εr 的电介质),通常在生产流水线上设置如图所示的传感装置,其中A ,B 为平板电容器的导体极板,d 0 为两极板间的距离.试说明检测原理,并推出直接测量量电容C 与间接测量量厚度d 之间的函数关系.如果要检测钢板等金属材料的厚度,结果又将如何?题 10-18 图分析 导体极板A 、B 和待测物体构成一有介质的平板电容器,关于电容C 与材料的厚度的关系,可参见题10-17 的分析. 解 由分析可知,该装置的电容为()d d d SC r r -+=00εεε则介质的厚度为()()C εSεεd εεC εS εεC d εd r r r r r r r 1110000---=--=如果待测材料是金属导体,其等效电容为dd SεC -=00导体材料的厚度CSεd d 00=-= 实时地测量A 、B 间的电容量C ,根据上述关系式就可以间接地测出材料的厚度.通常智能化的仪表可以实时地显示出待测材料的厚度.10-19 有一电容为0.50 μF 的平行平板电容器,两极板间被厚度为0.01 mm 的聚四氟乙烯薄膜所隔开,(1) 求该电容器的额定电压;(2) 求电容器存贮的最大能量. 分析 通过查表可知聚四氟乙烯的击穿电场强度E b =1.9 ×107 V /m ,电容器中的电场强度E ≤E b ,由此可以求得电容器的最大电势差和电容器存贮的最大能量. 解 (1) 电容器两极板间的电势差V 190b max ==d E U(2) 电容器存贮的最大能量J 1003.92132max e -⨯=CU W10-20 半径为0.10 cm 的长直导线,外面套有内半径为1.0 cm 的共轴导体圆筒,导线与圆筒间为空气.略去边缘效应,求:(1) 导线表面最大电荷面密度;(2) 沿轴线单位长度的最大电场能量.分析 如果设长直导线上单位长度所带电荷为λ,导线表面附近的电场强度0π2εσR ελE ==查表可以得知空气的击穿电场强度E b =3.0 ×106(V /m ),只有当空气中的电场强度E ≤E b 空气才不会被击穿,由于在导线表面附近电场强度最大,因而可以求出σ的极限值.再求得电场能量密度,并通过同轴圆柱形体元内电场能量的积分求得单位长度的最大电场强度. 解 (1) 导线表面最大电荷面密度250max m C 1066.2--⋅⨯==b E εσ显然导线表面最大电荷面密度与导线半径无关.(2) 由上述分析得b E R ελ10max π2=,此时导线与圆筒之间各点的电场强度为()1210m π2R r R rR r E <<==ελ0=E (其他)222102m 0m 2121rE R E w b εε==沿轴线单位长度的最大电场能量r rER r r w W R Rb d 1πd π2212210m ⎰⎰⎰⎰Ω=⋅=ε14122210m m J 1076.5lnπ--⋅⨯==R R E R W b ε 10-21 一空气平板电容器,空气层厚1.5 cm ,两极间电压为40 k V ,该电容器会被击穿吗? 现将一厚度为0.30 cm 的玻璃板插入此电容器,并与两极平行,若该玻璃的相对电容率为7.0,击穿电场强度为10 MV· m -1.则此时电容器会被击穿吗?分析 在未插入玻璃板时,不难求出空气中的电场强度小于空气的击穿电场强度,电容器不会被击穿.插入玻璃后,由习题10-17 可知,若电容器与电源相连,则极板间的电势差维持不变,电容器将会从电源获取电荷.此时空气间隙中的电场强度将会增大.若它大于空气的击穿电场强度,则电容器的空气层将首先被击穿.此时40 k V 电压全部加在玻璃板两侧,玻璃内的电场强度如也大于玻璃击穿电场强度的值,则玻璃也将被击穿.整个电容器被击穿. 解 未插入玻璃时,电容器内的电场强度为16m V 107.2/-⋅⨯==d U E因空气的击穿电场强度16m V 100.3-⋅⨯=b E ,b E E <,故电容器不会被击穿.插入玻璃后,由习题6 -26 可知,空气间隙中的电场强度()16m V 102.3-⋅⨯=+-=δδd εVεE r r此时,因b E E > ,空气层被击穿,击穿后40 k V 电压全部加在玻璃板两侧,此时玻璃板内的电场强度17m V 103.1/-⋅⨯==δV E由于玻璃的击穿电场强度1bm MV 10-⋅='E ,b E E '> ,故玻璃也将相继被击穿,电容器完全被击穿.10-22 某介质的相对电容率 2.8r ε=,击穿电场强度为611810V m -⨯⋅ ,如果用它来作平板电容器的电介质,要制作电容为0.047 μF ,而耐压为4.0 k V 的电容器,它的极板面积至少要多大. 解 介质内电场强度16m V 1018-⋅⨯=≤b E E电容耐压U m =4.0 k V ,因而电容器极板间最小距离m 1022.2/4-⨯==b m E U d要制作电容为0.047 μF 的平板电容器,其极板面积210m 42.0==εεCdS 显然,这么大的面积平铺开来所占据的空间太大了,通常将平板电容器卷叠成筒状后再封装. 10-23 一平行板空气电容器,极板面积为S ,极板间距为d ,充电至带电Q 后与电源断开,然后用外力缓缓地把两极板间距拉开到2d .求:(1) 电容器能量的改变;(2) 此过程中外力所作的功,并讨论此过程中的功能转换关系.分析 在将电容器两极板拉开的过程中,由于导体极板上的电荷保持不变,极板间的电场强度亦不变,但电场所占有的空间增大,系统总的电场能量增加了.根据功能原理,所增加的能量应该等于拉开过程中外力克服两极板间的静电引力所作的功. 解 (1) 极板间的电场为均匀场,且电场强度保持不变,因此,电场的能量密度为20220221S εQ E εw e == 在外力作用下极板间距从d 被拉开到2d ,电场占有空间的体积,也由V 增加到2V ,此时电场能量增加SεdQ V w W e e 022ΔΔ== (2) 两导体极板带等量异号电荷,外力F 将其缓缓拉开时,应有F =-F e ,则外力所作的功为SεdQ QEd 02e 2ΔA ==⋅-=r F 外力克服静电引力所作的功等于静电场能量的增加.。

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万有引力定律
任意两个质点通过连心线方向上的力相互吸引。 该引力大小与它们质量的乘积成正比与它们距离 的平方成反比。
机械能守恒定律
在只有重力或弹力做功的物体系统内(或者不受 其他外力的作用下),物体系统的动能和势能( 包括重力势能和弹性势能)发生相互转化,但机 械能的总能量保持不变。
04
动量守恒与能量守恒
热力学第二定律
热力学第二定律的表述
不可能从单一热源取热,使之完全转换为有用的功而不产生其他影响。
热力学第二定律的数学表达式
对于可逆过程,有dS=(dQ)/T;对于不可逆过程,有dS>(dQ)/T,其中S表示熵,T表 示热力学温度。
热力学第二定律的应用
热力学第二定律揭示了自然界中宏观过程的方向性,指出了与热现象有关的实际宏观过 程都是不可逆的。同时,它也提供了判断这些过程进行方向的原则。
刚体的定轴转动中的功与能
转动功
力矩在转动过程中所做的功叫做“转动功”,它等于力矩与角位 移的乘积。
转动动能
刚体定轴转动的动能叫做“转动动能”,它等于刚体的转动惯量与 角速度平方的一半的乘积。
机械能守恒
在只有重力或弹力做功的情况下,刚体的机械能守恒,即动能和势 能之和保持不变。
06
热学基础
温度与热量
磁场的基本概念
01
磁场的定义
磁场是一种物理场,由运动电荷或电流产生,对放入其中的磁体或电流
有力的作用。
02
磁感线
用来形象地表示磁场方向和强弱的曲线,磁感线上某点的切线方向表示
该点的磁场方向。
03
磁场的性质
磁场具有方向性、强弱性和空间分布性。
安培环路定理与毕奥-萨伐尔定律
01

罗益民大学物理之2流体力学PPT28页

罗益民大学物理之2流体力学PPT28页
罗益民大学物理之2流体力学
61、辍学如磨刀之石,不见其损,日 有所亏 。 62、奇文共欣赞,疑义相与析。
63、暧暧远人村,依依墟里烟,狗吠 深巷中 ,鸡鸣 桑树颠 。 64、一生复能几,倏如流电惊。 65、少无适俗韵,性本爱丘山。

26、要使整个人生都过得舒适、愉快,这是不可能的,因为人类必须具备一种能应付逆境的态度。——卢梭

27、只有把抱怨环境的心情,化为上进的力量,才是成功的保证。——罗曼·罗兰

28、知之者不如好之者,好之者不如乐之者的决心能够抵得上武器的精良。——达·芬奇

30、意志是一个强壮的盲人,倚靠在明眼的跛子肩上。——叔本华
谢谢!
28

大学物理第二版课件(屠庆铭版)10-2 磁现象的电本质

大学物理第二版课件(屠庆铭版)10-2 磁现象的电本质

第十章 恒定磁场
2
10-2 磁现象的电本质
第十章 恒定磁场
3

10-2 磁现象的电本质
三 磁现象的电本质
1. 安培分子电流假说 组成磁体的最小单元(分子)为环形电流,
这些分子电流定向排列起来,在宏观上就使 磁体具有南北极,即具有磁性.
2. 磁现象本质 一切磁相互作用都与电荷的运动有关,
是运动电荷间相互作用的结果. 3. 磁力
磁极: 磁性最强处.北极(N),南极(S). 磁体的磁极总是成对出现. 同种磁极相排斥,异种磁极相吸引.
第十章 恒定磁场
1
10-2 磁现象的电本质
二 电流与磁铁之间的作用
磁现象分类: 1. 永磁体间的相互作用(四氧化三铁矿石) 2. 电流与永磁体间的相互作用(奥斯特实验) 3. 电流之间的相互作用(两根平行电流实验)
第十章恒定磁场102磁现象的电本质电流之间的相互作用两根平行电流实验第十章恒定磁场102磁现象的电本质第十章恒定磁场102磁现象的电本质安培分子电流假说组成磁体的最小单元分子为环形电流这些分子电流定向排列起来在宏观上就使磁体具有南北极即具有磁性
10-2 磁现象的电本质
一 磁铁及其性质
磁性:具有能吸引铁、钴、镍等铁磁质 的性质.
运动电荷间的相互作用力.
第十章 恒定磁场
4
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10-19 ∵衍射角0 很小,∴中央明条纹的半角宽度
0
a
5 107 0.1 10 3
5 103 rad
中央明条纹的宽度
x
2
f tg0
2
f
a
5103m 5mm
若单缝装置浸入水中,中央明条纹的半角宽度
0
na
5 107 1.33 0.1103
3.76 103 rad
10-20 (1)设入射光波长为 ,离屏中心 x=1.4mm 处为明条纹,则由单缝衍射明条纹条
(2)对应各明条纹中心油膜的厚度 e k 2n2
当 k=0,1,2,3,4 时,对应油膜的厚度分别为:0,2500 A ,5000 A ,7500 A ,10000 A .
(3)油膜逐渐展开时,圆条纹向外扩展,条纹间间距增大,条纹级数减小,油膜中 心由半明半暗向暗、明、暗、明……依次变化,直至整个油膜呈现一片明亮区域.
∴ 在 90 90 范围内实际呈现的全部级数为 k 0,1 , 2, 3, 5,
6, 7, 9 级明条纹(k= 10 的明条纹在 90 处)
10-25 光栅常数 a b 1 cm 2.5 106 m 4000

4000
A,
1
7600 A,由光栅方程可得
(a b)sink k
件,x 应满足
asin (2k 1) 2
x f tg
∵sin 很小
∴ x ftg f sin f (2k 1) 2a
2ax 2 0.6 103 1.4 103
f (2k 1)
0.4 (2k 1)
4.2 106 m 2k 1
当 k 3, 3 6 10 7 m 恰在橙黄色波长范围内,所以入射光波长为 6000 A .
增透膜厚度 e (k 1/ 2)
(k 1/ 2) 5500
(k 1/ 2) 1992
A
2n2
2 1.38
令 k 1,e 996 A 即为增透膜的最薄厚度.
另解:要使透射光增强,必须的射光干涉减弱.
∵ n1 n2 n3

2n2e
(2k
1) 2
e 2k 1 (2k 1)996 4n2
故肥皂膜正面呈紫红色
在透射光中产生干涉加强的波长应满足
2n2e k
2n2e 2 1.33 3800 10108
k
k
k
当 k=2 时, 2 5054 A (绿光),故肥皂膜背面呈绿色.
10-9 ∵ n1 n2 n3 透射光中产生干涉加强的条件应满足
2n2e 2 k
故冰层厚度 e
310 3 m 3(mm)
x2
ftg 2
f
(2k 1)2 2a
0.5 3 7.6 10 7 2 10 4
5.7 10 3 m 5.7(mm)
这两条明条纹之间的距离
x x2 x1 (5.7 3) 10 3 2.7 10 3 m 2.7(mm) 若用光栅代替单缝,光栅常数 a b 1 cm 105 (m)
习题 10-7 图
e 2 790109 3107 (m) 2n2 2 1.33
10-8 在反射光中产生干涉加强的波长应满足
2n2 e
2
k

4n2e 4 1.33 3800 20216
2k 1
2k 1
2k 1
当 k=2 时, 2 6739 A (红光);k=3 时, 3 4043 A (紫光)
k ka b a
因第二级明条纹不缺级,取 k 1,可得光栅上狭缝的宽度为
a k a b 6 10 6 1.5 10 6 m
k
4
or k 3 a 4.5 10 6 m (3)由 (a b)sin k ,且当 ,则
2
k
(a b) sin
6 10 6 6 10 7
10
d
2r sin
(3) 2x x
2Ltg L r cos
2Ltg 2r sin (L r cos )
2r sin
2 1.5 103 2 0.5 103 (1.5 0.5 1) 5 107
3
习题 10-6 图
屏上共可看到 3 条明条纹,除中央明条纹外,在其上、下侧还可看到一级明条纹.
10-7 ∵ n1 n2 n3 ,故有
中心距离为
x ftg 0.6tg30 0.35m
10-24 (1)由光栅方程 (a b)sin k ,对应于 sin1 0.20 与 sin2 0.30 处满足
0.20(a b) 2 6 107 0.30(a b) 3 6 107
a b 6 106 m
(2)因为明条纹第四级缺级,应满足缺级条件
(k 1/ 2)
(k 1/ 2) 5460
(k 1/ 2) 2053
A
2n2
2 1.33
令 k=1,可得冰层的最小厚度为 emin 1027 A
10-10 根 据 题 中 折 射 间 的 关 系 , 对 5500 A 黄 绿 光 的 增 透 膜 应 满 足 关 系
2n2e / 2 k
d
19(ek 1
ek )
19 2n2
19 6.328107 2 1.5
4.0 10 6 (m)
10-13 (1) tg d 0.048 1013
L
0.12
4 10 4 (rad )
(2) ek 1
ek
2n2
680 109 21
3.40107 m
(3) l 680109 8.5104 m 0.85(mm) 2n2 2 1 4 104
(4) N
0.12 8.5 104
141
10-14 (1)∵ n1 n2 n3
∴ 反射光中明条纹的条件为: 2n2e k
油膜边缘 e=0 ∴ k=0
油膜中心 e h 1.2 106 m

k
2n2e
2 1.2 1.2 106 6 107
4.8
故共可看到五条明条纹(k=0,1,2,3,4)

x
(2k
1)
D d
2
D d
2
(0.2 0.3) 4 103
7.2 107 2
4.5 10 5 (m)
上面表达式也可直接由光程差推导而得. 10-6 (1)由题 10-6 图可以看出
SC S1C S2C r 2 2 2



等效双缝间距
d 2rsin
(2) x D L r cos
a
0.02 10 3
2.4 102 m 2.4cm (2)由缺级条件,且取 k 1
k k a b 0.1 5 a 0.02
可见第 5 级缺级;∴在单缝衍射的中央明条纹包迹内共有 9 条双缝衍射明条纹
( k 0,1,2,3,4 )
10-27 设 1 4000 A, 2 7600 A ,由光栅方程可求得 1, 2 第一级谱线的位置分别为:
x1
f tg1
f
1 ab
(很小,sin1 tg1)
x2
f tg 2
f
2 ab
依题意
x x2 x1 6.0 10 2 m
∴ a b f 2 1 1 7.6 107 4 107 6 106 m
x2 x1
6 102
10-28 爱里班半径
r
f
1.22 D1
1.22
0.5
2
5 107 0.1103
(a b)sink k
k (a b) sin k 2.5 106 6.2
4 107
k (a b) sin k 2.5 106 3.2
7.6 107
∴ 屏上可完整出现的光谱有 3 级,其中要满足不重迭的完整光谱应满足
sin k sin k1
亦即 的(k+1)级条纹要在 的 k 级条纹之后
由上两式可解得液体折射率
n
D1 D2
2
1.4 102 1.27 102
2
1.22
10-17 由 d N 得 2
2d
2 0.322 103
6.29 107 m 6290
A
N
1024
10-18 设放入厚度为 d 玻璃片后,则来自干涉仪两臂相应的光程差变化为
2(n 1)d N
d N 150 5 107 5.93 105 m 2(n 1) 2 (1.632 1)
(2)p 点的条纹级数为 3 (3)从 p 点看,对该光波而言,狭缝处波阵面可分成(2k+1)=7 个半波带.
10-21
由单缝衍射明条纹条件,
a sin
(2k
1)
2
,可分别求得
1、2
两单色光第一级
明条纹离屏中心的距离分别为
x1
ftg1
f
(2k 1)1 2a
0.5
3
2
4
10 7 10 4
1000 则由光栅方程 (a b) sin k ,可分别求得 1, 2 两单色光的第一级明条纹离屏
中心的距离分别为
x1
ftg1
f
k1 0.5 4 10 7
ab
10 5
2 10 2 m 2(cm)
x2
ftg 2
f
k2 ab
0.5
7.6 10
10
5
7
3.8 10 2 m
3.8(cm)
x x2 x1 3.8 2 1.8(cm)
r2 (n 1)t r1 (r2 r1) (n 1)t
3 (n 1)t 0

t
3
3 6.328 10 7
3.16 10 6 m 3.2 m
n 1
1.6 1
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