2.2 熵函数的性质、随机变量序列的熵率
3第二章2-熵的性质

∑ P(a ) = 1
i =1 i
q
•定义自信息的数学期望为平均自信息量H(X),称为信息熵: 定义自信息的数学期望为平均自信息量 信息熵: 定义自信息的数学期望为平均自信息量 ,称为信息熵
我们用概率矢量 来表示 率分布P(x): 来表示概 我们用概率矢量P来表示概率分布 :
4、扩展性 、
lim H q +1 ( p1 , p 2 ,..., p q − ε , ε ) = H q ( p1 , p 2 ,..., p q )
ε →0
因为
ε →0
lim H q +1 ( p1, p2 ,⋅ ⋅ ⋅, pq − ε , ε )
= lim{−∑ pi log pi − ( pq − ε ) log( pq − ε ) − ε log ε }
∑p
i =1
n
i
= 1,
∑q
j =1
m
j
=1
∑∑ p q
i =1 j =1 i
n
m
j
=1
p ( xi y j ) = p ( xi ) p ( y j ) = pi q j
可加性是熵函数的一个重要特性。 可加性是熵函数的一个重要特性。
证明: 证明:
H nm ( p1 q1 , p1 q 2 ,..., p1 q m , p 2 q1 ,..., p n q m )
q −1 i =1
= −∑ pi log pi =H q ( p1 , p2 ,⋅ ⋅ ⋅, pq )
i =1
ε →0 q
lim ε log ε = 0
ε →0
所以, 所以,上式成立
性质说明:信源的取值数增多时, 性质说明:信源的取值数增多时,若这些取值对应的概率 很小(接近于零 则信源的熵不变。 接近于零), 很小 接近于零 ,则信源的熵不变。
熵的物理意义及其重要性质

熵也增加.
△S= dQ +△ T
气 体 在 可 逆 等 温 压 缩 时 , 混 乱 程 度 减 小( 体 积 减 小 , 温
度不变) 所以熵值减小.
3.3 在粒子数和体积不变时, 给气体加热, 温度升高. 由于
温度升高, 即分子运动速度混乱程度增加了, 这可用麦克斯
韦速率分布曲线定性说明:
" # 由△N=N·4+·
法, 使学生感受到其它一些课程之中没有感受到的尊重, 大 大提高了学习的兴趣, 端正了学习态度, 消除了师生之间的 距离感. 2.4 使学生得到比较全面的发展. 由 于 学 生 在 整 个 实 验 课 程的学习中采用了三种不同的教学方法, 三种方法都对学 生所需达到的认知、情感、技能等方面目标有针对性地施 教, 使得学生所学到的东西同传统的教学理论形式下所学 的相比更为全面. 这也是符合教学的基本原则的.
( 5)
此式说明, 熵在可逆的绝热过程中其值不变; 在不可逆
的绝热过程中, 熵值增加. 此规律可以应用于孤立系统. 因
为孤立系统中进行的过程都是绝热过程, 所以孤立系统中
自发的过程, 都是向着熵增加的方向进行.
在绝热过程中, 如果熵变化, 其值就要增加, 不可能减
少. 当达到平衡态时, 熵取确定的数值而不再变化, 即取最
据此可见, S 是个态函数, 因其由热力学第二定律推出,
应具有该定律所要求的性质. 我们把 S 称为熵. 则公式( 4)
作为热力学第二定律的最普遍的表达式.
2 熵的物理意义及几个重要性质的讨论
2.1 熵具有第二定律所要求的第一个性质
根据公式( 4) , 当在绝热过程中时, dQ=0,所以直接得到
ds≥0
F=U- TS
离散型随机变量的平均自信息量(熵)讲义PPT课件( 14页)

证明 注意到引理1,
K
qk loga
k 1
1 qk
KБайду номын сангаас
qk loga
k 1
1 pk
K
qk loga
k 1
pk qk
loga
K
e
k 1
qk
ln
pk qk
loga
K
e
k 1
qk
(1
pk qk
)
K
loga e (qk pk ) 0 k 1
2019/5/29
2019/5/29
10
§2.2 离散型随机变量的平均 自信息量(熵)
引理2 设有两个K维概率向量(什么叫概率向量?)
则总满足
{qk, k=1~K}和{pk, k=1~K} 。
kK 1qkloagq1k kK 1qkloagp1k
2019/5/29
11
§2.2 离散型随机变量的平均 自信息量(熵)
Y的概率向量为
{q1, q2, …, qK},
{q1, q2, …, qK-2, qK-1+qK}, 其中qK-1qK>0,则H(X)> H(Y)。 )
2019/5/29
9
§2.2 离散型随机变量的平均 自信息量(熵)
6、极值性:H(X)≤logaK。当q1=q2=…=qK=1/K时,才有 H(X)=logaK。
第二章:信息量和熵
§2.1 离散型随机变量的非平均信息量 (事件的信息量)
§2.2 离散型随机变量的平均自信息量 (熵)
§2.4 离散型随机变量的平均互信息量 §2.5 连续型随机变量的平均互信息量和
2-2 第2章 信源熵及其基本性质和定理

容易看出:信源的不确定度与信源所包含的随机事 件的可能状态数目和每种状态的概率有关。
X x1, x2 X x1, x2 X x1, x2 , x3, x4 P(X ) = 0.90, 0.10; P(X) = 1/ 2, 1/ 2 ; P(X ) = 1/ 4, 1/ 4, 1/ 4, 1/ 4
i=1 n
其中,等号成立的充要条件是当且仅当对某
i, pi =1 其 的 k = 0 (k ≠ i) , 余 p
即,信源虽然有不同的输出符号,但它只有一个符号几 乎必然出现,而其它符号几乎都不可能出现,那么,这 个信源是一个确知信源,其信源熵等于零。
这种非负性对于离散信源的熵是正确的,但是对于 连续信源来说,该性质不存在。
4
信源不确定度的几个结论
关于信源不确定度的几个结论:
信源的不确定程度与信源概率空间的状态数及其概率分布 有关 如果信源概率空间的状态数确定,概率分布为等概时,不 确定程度最大 等概时,不确定程度与信源概率空间的可能状态数(或相 应的概率)有关,状态数越多(或相应的概率越小),不 确定程度就越大。
熵的知识点总结高中

熵的知识点总结高中一、热力学中的熵1. 热力学第二定律熵的概念最早出现在热力学中。
热力学第二定律是熵的基本原理,它告诉我们自然界中的某些现象是不可逆的。
热力学第二定律有很多等价的表述,最常见的一种是开尔文表述,即“不可能从单一热源吸热,使之全部变为有用功而不引起其他变化”。
这个表述告诉我们,热能不可能完全转化为机械功而不产生其他变化,也就是说,热能可以转化为机械功的过程是有限的。
克劳修斯不等式和普朗克不等式是热力学第二定律的数学表述,它们告诉我们能量转化的方向和限度。
热力学第二定律的基本原理是熵增原理,即在孤立系统中,熵不会减少,而只会增加或保持不变。
2. 熵的定义熵最早是由克劳修斯提出的,他将熵定义为热力学不可逆过程的度量。
克劳修斯熵增原理告诉我们,孤立系统中熵不会减少,而只能增加或保持不变。
后来开尔文和普朗克将熵的定义进一步推广,将其定义为系统的混乱程度或者无序程度。
这个定义很容易理解,例如一个有序的晶体结构的系统,其熵很低;一个无序的气体系统,其熵很高。
熵的定义强调了系统的有序和无序之间的关系,也体现了熵是热力学不可逆性的度量这一基本概念。
3. 熵的性质熵有许多重要的性质,它们是热力学第二定律的基础。
熵是广延量,即与系统的大小成比例;熵是状态函数,即与系统的路径无关;熵是可加的,即复合系统的熵等于各个子系统的熵之和。
这些性质保证了熵在热力学中的重要地位,也是热力学第二定律的数学基础。
4. 熵的应用熵在热力学中有许多重要的应用。
例如在热力学循环中,熵是评价热机效率的重要参量;在相变中,熵是评价相变过程的重要参量;在化学反应中,熵变是评价反应条件的重要参量。
这些应用都表明了熵在热力学中的重要地位,也反映了熵在自然界中普遍存在的事实。
二、统计物理中的熵1. 统计物理的基本原理统计物理是热力学的微观基础,它描述了宏观系统的宏观性质是如何由微观粒子的微观运动产生的。
统计物理的基本原理是玻尔兹曼分布和吉布斯分布,它们告诉我们:在平衡态下,系统的微观状态是服从一定的分布律的,而这个分布律是由系统的宏观性质决定的。
信息论基础复习提纲

第一章绪论1、什么是信息?香农对于信息是如何定义的。
答:信息是事物运动状态或存在方式的不确定性的描述(Informationisameasureofone'sfreedomofchoicewhenoneselectsamessage )。
2、简述通信系统模型的组成及各部分的含义。
第二章信息的度量2.1自信息和互信息1、自信息(量):(1)、定义:一个事件(消息)本身所包含的信息量,它是由事件的不确定性决定的。
某个消息i x出现的不确定()()()i i i x p x p x I 1loglog =-=性的大小定义为自信息,用这个消息出现的概率的对数的负值来表示: (2)、性质:①、()i x I是()i x p 的严格递减函数。
当()()21x p x p <时()()21x I x I >概率越小,事件发生的不确定性越大,事件发生以后所包含的自信息量越大。
②、极限情况下,当()0=i x p 时()∞→i x I ;当()1=i x p 时,()0→i x I 。
(8)、上凸性: 3、联合熵:联合自信息的 数学期望。
它是二维随机 变量XY 的不确定性的度量。
4、条件熵:5、各类熵之间的关系: 21111()()()()log ()n m n mi j i j i j i j i j i j H XY p x y I x y p x y p x y ======-∑∑∑∑22(/)(/)X Y (/X)()log(/) (X /)()log (/)i i i ijj i i j i j ijijx H Y x H Y x H Y p x y p y x H Y p x y p x y =-=-∑∑∑∑由于不同的,是变化的,对的所有可能值进行统计平均,就得出给定时,的条件熵122()n n n n1212[(1)]()(1)()f x x f x f x λλλλ+-≥+-(1)、联合熵与信息熵、条件熵之间的关系:)/()()(X Y H X H XY H +=。
熵的定义

在统计力学中, 系统混乱度用一定宏观状态对应的微观 状态总数 Ω (亦称热力学概率)来表征, 并用下式来定义熵: 玻耳兹曼关系式 S = k ln Ω 熵的本质: 系统的微观状态数越多, 热力学概率越大, 系统越 混乱, 熵就越大. 动画“熵的统计意义”
6
熵的பைடு நூலகம்谈
• T.Clausius 于1854年提出熵(entropie)的概念, 我国物理学 家胡刚复教授于1923年根据热温商之意首次把entropie译 为“熵”. A.Einstein曾把熵理论在科学中的地位概述为“熵 理论对于整个科学来说是第一法则”. C.P.Snow在其“两种 文化与科学革命”一书中写道: “一位对热力学一无所知的 人文学者和一位对莎士比亚一无所知的科学家同样糟糕”. • 熵定律确立不久, J.C.Maxwell就对此提出一个有名的悖论, 试图证明一个隔离系统会自动由热平衡状态变为不平衡.
8
熵的物理意义
系统的状态函数熵是量度系统混乱度的函数. 隔离系统内的一切可能发生的变化均朝熵增大的方 向进行, 也就是朝系统混乱度增大的方向进行.
• 子弹撞击钢板的瞬间, 子弹 的有序运动能量转变为热量, 使温度升高, 即微观的无序 热运动增强. 此过程不可能 逆向发生. • 结构高度有序 • 高锰酸钾溶于水, 的晶体溶于水, 系统混乱度增加. 系统的混乱程 度大大增加了.
熵的定义
先证明任意可逆循环的热温商之和也为零. 整个折线循环的总热温商(等于各个小 卡诺循环的热温商相加)为零. 当折线取得 无限多时, 就无限趋近于曲线循环. 故
δQ R δQ R ∫ T =∑ T =0
2 p a
b 1 V • 任意可逆循环的分割
再将循环分成途径a(1→2)和b(2→1), 有
信息熵的基本性质

pi pij log pi
pi pij log pij
i 1 j 1
i 1 j 1
nm
n
m
( pij ) pi log pi pi pij log pij
i1 j 1
i 1
j 1
n
n
m
pi log pi pi ( pij log pij )
电子信息工程学院
H ( p1, p2,, pq ) H ( p2, p3,, pq , p1) H ( pq , p1,, pq1)
电子信息工程学院
信息论
2.3 信息熵的基本性质
该性质表明:熵只与随机变量的总体结构有关,即与信源的总
体的统计特性有关。
X / 6
a3 1/ 2
,
Y P
a1 1/ 6
a2 1/ 2
a3 1/ 3
,
Z P
b1 1/ 3
b2 1/ 2
b3 1/ 6
差别:信源X与Y同一消息的概率不同,X与Z的具体信息不同,但 它们的信息熵相同,表示三个信源总的统计特性相同,它们的信 息数和总体结构是相同的。即:
该性质是非常明显的,因为随机变量X的所有取值的概率 分布满足0 pi 时 1,熵是正值的,只有当随机变量是确知量 时,其熵等于零。
这种非负性对于离散信源而言是正确的,但对于连续信源 来说这一性质就不一定存在。以后可以看到,在差熵的概 念下,可能出现负值。
电子信息工程学院
信息论
2.3 信息熵的基本性质
pi log
pi
0
。而其余分量
pi
0(i
j), lim p j 0
熵知识点总结

熵知识点总结一、熵的概念1.1 熵的起源熵最初是由克劳德·香农在其著名的《通信的数学理论》中提出的,用于描述信息的不确定性度量。
这一概念的提出对于信息论的发展起到了非常重要的作用。
1.2 熵的概念与性质熵是一种描述系统混乱程度或者随机性的指标,通常用H来表示。
在信息论中,熵被定义为一个系统中所包含的信息量的度量。
熵的性质包括:(1)熵是一个对数量,通常以比特或者纳特为单位。
(2)熵是非负的,即H≥0,当且仅当系统完全确定时,熵为0。
(3)熵的增加表示系统的不确定性增加,而熵的减少表示系统的不确定性减少。
1.3 熵的应用熵的概念在信息论、热力学、统计力学、化学、生物学等多个领域都有着重要的应用。
在信息论中,熵用来度量信息的不确定性;在热力学中,熵用来描述系统的混乱程度;在统计力学中,熵被用来描述系统的微观状态数目;在化学中,熵则被用来描述化学反应的进行方向和速率;在生物学中,熵被用来描述生物系统的稳态和动态平衡。
二、热力学熵2.1 热力学熵的概念热力学熵最早由克劳修斯在19世纪初提出,他将熵定义为系统的一种状态函数,用来描绘系统的混乱程度和不可逆性。
热力学熵的概念是热力学中一个非常重要的概念,它被广泛应用于热力学系统的描述和分析。
2.2 热力学熵的性质热力学熵的性质包括:(1)熵是一个状态函数,与系统的路径无关。
(2)熵增加原理:孤立系统的熵不会减少,如果系统经历一个不可逆过程,系统的总熵将增加。
(3)熵的增加反映了系统的不可逆过程和混乱程度的增加。
2.3 热力学熵的应用热力学熵在热力学系统的分析中有着重要的应用,它可以用来描述系统的混乱程度和不可逆性,从而揭示系统的运行规律和性质。
同时,熵还被用来描述系统的稳定性和平衡状态,是热力学研究中不可或缺的重要概念。
三、信息熵3.1 信息熵的概念信息熵是信息论中一个重要的概念,它被用来度量信息的不确定性和随机性。
信息熵最初由克劳德·香农在其著名的《通信的数学理论》中提出,用来描述信息的不确定性度量。
热力学物理-熵函数表达式(PPT)

δQi (∑ )i < 0 i =1 Ti
n
四、克劳修斯不等式
设有一个循环, → 为不可逆过程 过程, → 为 设有一个循环,A→B为不可逆过程, B→A为 可逆过程 整个循环为不可逆循环。 过程, 可逆过程,整个循环为不可逆循环。 则有
A
A δQ δQ (∑ )i + ( ∑ )r < 0 A T B T B
δQr dS = T
第五节 熵函数表达式
p
V
一、熵的引出
根据热力学第一定律和卡诺循环
dU = 0 − W = ( Q1 − Q2 )
-W Q2 + Q1 T2 - T1 h= = = Q2 Q2 T2
即
Q1 T1 =Q2 T2
Q1 Q2 + =0 T1 T2
Q 定义: 定义: T
热温商
结论:卡诺循环中 过程的热温商之和等于零。 结论:卡诺循环中,过程的热温商之和等于零。 循环
δQ )≥0 ∆S A → B − ( ∑ A T
B
四、克劳修斯不等式
δQ )≥0 ∆S A → B − ( ∑ A T
B
δQ 是实际过程的热效应,T是环境温度。若是不可逆过 是实际过程的热效应, 是环境温度。若是不可逆过 不可逆 可逆过程用 过程用“ 这时系统温度T与 程,用“>”号;可逆过程用“=”号,这时系统温度 与 环境相同。 环境相同。 一不可逆过程的热温商
三、不可逆过程的热温商
在不同温度的两热源之间,若有一不可逆热机, 在不同温度的两热源之间,若有一不可逆热机,则根 据卡诺定理可知, 据卡诺定理可知,不可逆热机效率ηi小于可逆热机效 率ηr . ηi < ηr
-W Q2 + Q1 T2 − T1 ηi = = < = ηr Q2 Q2 T2
信息论基础.Ch4 随机过程的熵率

离散平稳信源
信源模型:信源字母表{a1,a2,…,aK},输出序列{…x2, x-1, x0, x1, x2,…, xi,…}。 定义 信源联合概率分布与时间起点无关: 则称该随机过程是平稳的。 实际信源:短时间内是平稳; 平稳信源研究:是非平稳信源研究的基础。
p x1 , x2 , , xn p x1l , x2l , , xn l
4.1 马尔科夫链 4.2 熵率 4.3 例子:加权图上随机游动的熵率 4.4 热力学第二定律 4.5 马尔科夫链的函数 要点
率。
第四章 随机过程的熵率
第四章 随机过程的熵率
第四章 随机过程的熵率
Entropy Rates of a Stochastic Process
§4.1 马尔科夫链
∆:1874年马尔科夫入圣彼得堡 大学,师从切比雪夫 ∆:1878年,毕业后留校任教 ∆:1880年,硕士学位 ∆:1884年,博士学位 ∆:1886年,副教授 ∆:1890年,副院士 ∆:1893年,正教授 ∆:1896年,正院士 ∆:1906年首先提出马尔可 夫链的概念 ∆:主要贡献:概率论、数论、函 数逼近论和微分方程
2013-09-26
第四章 随机过程的熵率
第四章 随机过程的熵率
第四章 随机过程的熵率
Entropy Rates of a Stochastic Process
背景
信源熵:上一章的渐近均分性表明,在平均意 义下,nH(X)比特可以描述n个独立同分布的随机 变量。然而,对于一般的随机过程,如果信源发出 的符号前后不独立,具有相关性,情况又如何呢? 熵率:本章内容表明:熵H(X1, X2, …Xn)随n以 速率H(X)(渐近地)线性增加,这个速率称为熵
第5讲信息熵

1第5讲 随机变量的信息熵在概率论和统计学中,随机变量表示随机试验结果的观测值。
随机变量的取值是不确定的,但是服从一定的概率分布。
因此,每个取值都有自己的信息量.平均每个取值的信息量称为该随机变量的信息熵。
信息熵这个名称是冯诺依曼向香农推荐的。
在物理学中,熵是物理系统的状态函数,用于度量一个物理系统内部状态和运动的无序性。
物理学中的熵也称为热熵.信息熵的表达式与热熵的表达式类似,可以视为热熵的推广。
香农用信息熵度量一个物理系统内部状态和运动的不确定性。
信息熵是信息论的核心和基础概念,具有多种物理意义。
香农所创立的信息论是从定义和研究信息熵开始的。
这一讲我们学习信息熵的定义和性质。
1. 信息熵我们这里考虑离散型随机变量的信息熵,连续型随机变量的信息熵以后有时间再讨论,读者也可以看课本上的定义,先简单地了解一下。
定义1。
1 设离散型随机变量X 的概率空间为1212......n n x x x X p p p P ⎡⎤⎡⎤=⎢⎥⎢⎥⎣⎦⎣⎦我们把X 的所有取值的自信息的期望称为X 的平均自信息量,通常称为信息熵,简称熵(entropy ),记为H(X),即11()[()]logni i iH X E I X p p ===∑ (比特)信息熵也称为香农熵。
注意,熵H (X )是X 的概率分布P 的函数,因此也记为H (P ).定义1。
2 信息熵表达式中的对数底可取任何大于等于2的整数r,所得结果称为r —进制熵,记为H r (X ),其单位为“r-进制单位”。
我们有()()log r X H H rX =2注意,在关于熵的表达式中,我们仍然约定0log 00 0log00x==, 信息熵的物理意义:信息熵可从多种不同角度来理解.(1) H (X )是随机变量X 的取值所能提供的平均信息量。
(2) 统计学中用H (X )表征随机变量X 的不确定性,也就是随机性的大小。
例如,假设有甲乙两只箱子,每个箱子里都存放着100个球.甲里面有红蓝色球各50个,乙里面红、蓝色的球分别为99个和1个。
热力学熵函数的探讨

热力学熵函数的探讨热力学熵函数是一个重要的物理概念,它的研究非常有助于人们了解热力学中发生的许多现象。
熵函数是用来描述热力学系统内能量的分布的参数。
熵函数的变化是热力学系统的特征过程,它描述了热力学系统内能量的分布如何改变。
热力学熵函数由热力学第二定律所定义,它反映了热力学系统之间的能量变化。
熵函数可以用来研究热力学系统中能量分布的演化,从而对研究参与到热力学反应中的相关物质的特性产生影响。
熵函数的发现是由热力学理论提出的,它很好地反映了热力学系统中能量的分布。
在这个理论框架下,能量的分布是由热力学理论所定义的熵函数来描述的。
熵函数可以用来表示各种能量分布的变化,这里的能量分布可以是物理性质的,也可以是化学性质的。
这个理论已经被广泛运用,用来探究物理学和化学学中发生的各种现象。
例如,熵函数可以用来探究化学转换过程中分子的能量分布变化的规律,以及化学反应过程中能量的由来。
另外,它还可以用来探究物理学中发生的热力学现象。
在实际应用中,熵函数可以用来解释热力学过程中发生的不同现象,比如热力学过程的可逆性、物质的气化反应过程、以及物质外形变化等等。
这些现象都是熵函数直接反映的,而熵函数又可以帮助我们更好地理解这些现象。
熵函数还可以用来计算热力学系统中发生的变化,这可以帮助我们更好地理解热力学系统中发生的物理现象。
例如,熵函数可以用来研究不同物质之间的相互作用,研究发现的热力学变化,以及推测不同温度下的热力学特性等等。
同时,它也可以用来研究物质的熵变化,并从而探究物质的结构和物性的变化。
熵函数的研究不仅有助于我们更好地了解物质的结构和性质,而且还有助于更好地了解热力学中发生的各种现象。
熵函数是一个重要的理论框架,它可以帮助我们更好地理解热力学系统中发生的一切现象,并为研究热力学现象提供重要的理论基础。
离散信源的熵

第2章 离散信源的熵
➢I(xi)与xi的概率P(xi)相关 ➢I(xi)是P(xi)的连续减函数,当P(xi) =0时I(xi) →∞,P(xi) =1时I(xi) =0
第2章 离散信源的熵
例2
X x1 x2 x3 x4 P(X) 1/ 2 1/ 4 1/ 8 1/ 8
N
P(xi1 xi2 xin )I(xin / xi1 xi2 x ) in1
i1 1 i2 1 in 1
NN
N
P(xi1 xi2 xin ) log P(xin / xi1 xi2 x ) in1
i1 1 i2 1 in 1
第2章 离散信源的熵
3、熵的链式法则
NN
N
H(X1X2 Xn )
H(p) 1 0.811
0 0.25 0.5 0.75 1 p
第2章 离散信源的熵
习题:(P68)2.4、2.5
第2章 离散信源的熵
2.2 多符号离散信源的熵与熵率
1、多符号离散信源及其模型
定义
多符号离散信源——信源发出的消息为n维符号序 列,符号序列中任何一个符号都随机取值于同一 个N元集合 信源的模型——离散型随机变量序列X1X2…Xn
0 P(xi ) 1, I(xi ) log P(xi ) 0
N
H(X) P(xi )I(xi ) 0 i1
i 1,2, , N
第2章 离散信源的熵
②严格上凸
熵H(X)对于信源概率P(X)严格上凸
严格上凸的描述——设函数f(x)对任一小于1的正数 α及定义域中任意两个值x1、x2,如果
NN
N
其中
P(xi1 xi2 xin ) 1
2-4 第2章2.2.1 序列信息的熵

N XN XN
1 p (a i ) log pi1 pi2 ... piN
= ∑ p (a i ) log
XN
1 1 1 + ∑ p (a i ) log + ... + ∑ p (a i ) log pi1 X N pi2 pi N XN
10
二次扩展信源熵为 H ( X 2 ) = ∑ p(ai ) log
X2
所以有
H ( X 2 )=2H ( X )
小结
首先给出了离散信源和连续信源的数学模型, 然后根据随机变量的取值以及随机变量统计 特性分析了信源的分类。 讨论了离散无记忆信源的信源熵,说明它就 是离散集合X的信息熵。在此基础上进一步 介绍了离散无记忆信源的扩展信源。 从最简单的离散无记忆信源开始,介绍了N 次扩展信源和N次扩展信源的熵。
计算得原始信源熵 H ( X ) = ∑ p( x j ) log
j =1 3
1 1 1 = log 2 2 + 2 × log 2 4 = 1.5比特 / 符号 p( x j ) 2 4 1 1 1 1 = log 2 4 + 4 × log 2 8 + 4 × log 2 16=3比特 / 符号 p(ai ) 4 8 16
= ∑ pi1 log
i1 =1
1 1 = ∑ pi1 log = H (X ) pi1 pi1 X
7
N次扩展信源的熵 次扩展信源的熵
同样计算上式中的其余 N − 1项,得 H( X N ) = H ( X ) + H ( X ) + ... + H ( X ) = NH ( X )
2.2熵函数的性质、随机变量序列的熵率

H(XY) = H(X)+ H(Y)
可加性是熵函数的一个重要特性,正因具 有可加性,才使熵函数的形式是唯一的。
例如,甲信源为
pX (x)1a /1n
a2 1/n
... an ...1/n
乙信源为
pY (y)1b /1 m1b /2 m......1b /m m
而 H(X2 X1)H(X2) H ( X )
H (X L|X L 1 X 1 ) H (X L ) H ( X ) 所以 HL(X)L 1H(XL)H(X) 信源无记忆时
H (X L |X L 1 X 1 ) H (X L ) H (X ) HL(X)H(X)
离散有记忆信源的极限熵
若信源输出一个L长序列,则信源的序列熵为
信源熵的相对率为信源实际的信息熵与同样符号数的最大熵的比值相对率冗余度一个汉字的熵为965bit一个英文字母的熵为412bit汉字的极限熵平均为40462bit英文按单词均值45个字母计算平均每个字母的熵是165bit在非扩展无记忆信源中码字的平均长度不能小于信源的熵
2.2熵函数的性质、随机变量序列的熵率
H(X /Y)
p(xi yj ) log2 p(xi / yj )
ij
j
p(
y
j
)
i
p(xi / yj ) log2 p(xi / yj )
j
p(
y
j
)
i
p(xi / yj )log2 p(xi )
H(X)
H X /y j与 H X 大 小 比 较 ?
H X /y j与 H X 大 小 比 较 ?
p(ai,aj) a0 a1 a2
随机过程的熵速率

= H (Yn | Yn−1,",Y2 ,Y1, X 1, X 0 ,", X −k ,Y0 ,",Y−k )
≤ H (Yn | Yn−1,",Y2 ,Y1,Y0 ,",Y−k )
= H (Yn+k+1 | Yn+k ,",Y2 ,Y1 )
H (Yn
| Yn−1 ,",Y2 ,
X1)
≤
lim k
H
(Yn+
考虑: p(xn | xn+1) = q(xn | xn+1) ? 对 markov chain 英国和加拿大税收分布系 统
2. 相对熵 D(μn || μ) 随 n 递减, μ 为一个平稳分布
3. 如果平稳分布是均匀的熵增加:如果平稳分布是非均匀的,从均匀分布的初态出发,
则渐近的到非均匀平稳分布,熵是减少的。
由于 Markov 链是平稳的,所以 Yi = φ ( X i ) 也是平稳的。如果要计算 H ( y) ,需要对所
有 n 计算 H (Yn | Yn−1 "Y1 ) 并找到极限,由于极限收敛的可能很慢,所以无法知道距离极限
有多远,也不知道何时停止。(计算 n+1 和 n 之间的差也是不可靠的)。 在计算上如果知道从上和下收敛到极限的上界和下界将是非常有帮助的,当上界和下
例
3:
X1,
X
2 ,"
Xn
不是
i.i.d.,某些情况下
H
(χ
)
=
lim
n→∞
1 n
H
(
X1,",X
n)
不存在
H '(χ )
熵的介绍

1 熵概念的产生约150年前,科学家在发现热力学第一定律(能量守恒定律)之后不久,又在研究热机效率的理论时发现,在卡诺热机完成一个循环时,它不仅遵守能量守恒定律,而且工作物质吸收的热量Q 与当时的绝对温度T (T= t+273.16℃, t 为摄氏温标)的比值之和∑(Q/T)为零(Q, T 均不为零)。
鉴于以上物理量有这一特性,1865年德国科学家克劳修斯就把可逆过程中工质吸收的热量Q 与绝对温度T 之比值称为Entropy (即熵)。
从此,一个新概念伴随着热力学第二定律就在欧洲诞生了,Entropy 很快在热力学和统计力学领域内占据了重要地位。
1923年德国科学家普朗克来我国讲学用时,在我国字典里还找不到与之对应的汉字,胡刚复教授翻译时就在商字的上加了个火字(表示与热有关)来代表Entropy ,从而在我国的汉字库里出现了“熵”字。
11978年改革开放以后,钱三强率领我国科学家访问欧洲,带回了红极一时的耗散结构理论(比利时科学家普里高津((LPrigogine)创立,并因此获得物理诺贝尔奖),此理论对热力学问题、熵概念和热寂论多有涉及。
从此以后,“熵”成为我国学术界的热门议题,各领域的学者也就“熵”概念与熵原理发表了意见。
1987年上海译文出版社出版了美国学者里夫金(J.Rifkin)和霍华德2(THoward)著的书《Entropy, A New World View))(《熵,一种新的世界观》),于是熵这个概念在中国大地上流行起来,大学教授、改革家、哲学家以及许多学者就“熵”概念和理论发表的见解也多了起来,从此熵在我国开始了广泛的研究。
1986年新疆气象研究所的张学文建议各行业都设法把熵概念和熵原理引入到自己的领域,提出了组织跨学科研究熵的想法,并在1987年组织召开了第一届“熵与交叉科学研讨会”,该研讨会每2年开一次,一直延续至今。
国内对熵概念和熵理论的深入研究,极大的推动了熵在气象学、信息科学、股票投资、管理决策以及基础理论等各个领域的拓展,活跃了我国的科学与社会思想。
熵的性质和算法

平均互信息的定义
事件之间的互信息
互信息的性质
而事件的互信息I(x;y)可正、可负、可为零。
H(X,Y)=H(Y)+H(X|Y) H(X|Y)=H(X,Y)-H(Y)
X的不确定性
知道Y后, X还存在的不确定性
条件互信息
联合互信息
条件熵
“小”条件熵
“大”条件 熵
因为p(x,y)=p(y)p(x|y)
2.1.4 熵的性质
熵的7条性质
对称性
熵的可加性
随机变量取值集合划分为K个子集,每个子 集出现的概率pk,k=1,2,…,K 对每个子集作进一步划分,例如第k个子集 划分成mk个单元,使其中每个小单元出现 的概率为
k?对每个子集作进一步划分例如第k个子集划分成mk个单元使其中每个小单元出现的概率为?于是整个取值范围被划分成个小单元?这时熵的可加性可以表示成条件少条件多215凸函数概率矢量是凸集合上凸下凸严格上凸严格下凸上凸下凸严格上凸凸严格下凸凸凸函数的性质凸函数的条件极值和无条件极值方程可能无解或者解不满足非负性条件216随机变量间的平均互信息事件之间的互信息平均互信息的定义事件之间的互信息互信息的性质而事件的互信息ix
于是整个取值范围被划分成 个小单元
这时熵的可加性可以表示成
条件多
条件少
2.1.5 凸函数
概率矢量是凸集合
上凸 下凸 严格上凸 严格下凸
上凸 下凸
<
严格上 凸 严格下 凸
>
凸函数的性质
凸函数的条件极值和无条件极值
方程可能无解,或者解不满足非负性条件
2.1.6 随机变间的平均互信息
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K
令 qk = 1 K ,即可得到最大熵为 log 2 K。
定理:1. H(X/Y) ≤H(X) 2. H(XY) ≤H(X)+H(Y)
证明:
H ( X / Y ) = −∑
i
∑
j
p ( x i y j ) log 2 p ( x i / y j )
= − ∑ p ( y j ) ∑ p ( x i / y j ) log 2 p ( x i / y j ) j i / y j ) log 2 p ( x i ) j i = H (X )
i =1
复习
熵函数的性质H(p1,p2,…, pn) 对称性 非负性 极值性 连续性 扩展性 可加性
H q1 p11 , q1 p12 ,..., q1 p1m1 , q2 p21 , q2 p22 ,..., q2 p2 m2 , ..., qn qn1 , qn pn 2 ,..., qn pnmn = H ( q1 , q2 ,..., qn ) + ∑ qi H pi1 , pi 2 ,..., pimn
熵函数
X x1 P = p 1 x2 L xK p2 L pK
pk ≥ 0 (k = 1,2,..., K )
K
∑p
k =1
K
k
= 1,
H ( X ) = H ( p1, p2 L pK ) = −∑ pk log pk
k =1
熵函数
概率矢量
性质: 性质:
引理1:一个常用不等式: 1 − 一个常用不等式: 一个常用不等式
1 ≤ ln x ≤ x − 1 x
引理2:香农辅助定理
H K ( p1 , p2 , L, pK ) ≤ −∑ pk log qk , ∑ pk = 1 , ∑ qk = 1
K
K
K
k =1
k =1
k =1
证明: :
H K ( p1 , p2 , L, p K ) + ∑ pk log qk = −∑ pk log pk + ∑ pk log qk
n =1 N
6、极值性 、 • 等概率分布时,离散信源熵值达到最大。 等概率分布时 离散信源熵值达到最大。
1 H ( P , P2 ,..., Pq ) ≤ H ( , 1 q H ( X ) ≤ log X 1 1 , ... , ) = log q q q
• 最大离散熵定理。 最大离散熵定理。 证明: 因为对数是∩型凸函数 型凸函数, 证明: 因为对数是 型凸函数,满足詹森不等式 E[log Y] ≤ log E[Y],则有: ,则有:
1 1 1 H ( X ) = H ( , , ) = 1.459bit 3 6 2 1 1 1 H (Y ) = H ( , , ) = 1.459bit 6 2 3 1 1 1 H ( Z ) = H ( , , ) = 1.459bit 3 2 6
H( X ) = H(Y) = H(Z)
2、确定性:H(1,0)=H(1,0,0)=H(1,0,0…,0)=0 、确定性: • 性质说明:这个信源是一个确知信源,其熵等 性质说明:这个信源是一个确知信源, 于零。 于零。 3、非负性: H(P) ≥ 0 、非负性: • 说明: 说明:
c Z 1 p( z ) = 1 nm c2 1 nm ... cnm 1 ... nm
乙信源为
它们的联合信源是
可计算得联合信源的联合熵: 可计算得联合信源的联合熵: H(Z) = H(XY) = log (nm) = log m + log n = H(X) + H(Y)
p(Xi ) = p(xi1 , xi2 ,L, xiL ) = p(xi1 ) p(xi2 | xi1 ) p(xi3 | xi1 xi2 )Lp(xiL | xi1 xi2 LxiL−1 )
离散无记忆: 离散无记忆:
p(Xi ) = p(xi1 , xi2 ,L, xiL ) = p(xi1 ) p(xi2 ) p(xi3 )Lp(xiL ) = ∏ p(xil )
例如,甲信源为 例如,
a2 ... an X a1 p ( x ) = 1 / n 1 / n ... 1 / n b2 ... bm Y b1 p ( y ) = 1 / m 1 / m ... 1 / m
1、对称性: 、对称性: H(P) 的取值与分量 p1, p2 , ··· , pq的顺序无关。 的顺序无关。 • 一个例子: 一个例子:
x a1 a2 a3 P( x) = 1/ 3 1/ 6 1/ 2, y a1 a2 a3 z a1 a2 a3 P( y) = 1/ 6 1/ 2 1/ 3, P( z) = 1/ 3 1/ 2 1/ 6
可加性证明
H ( XY ) = −∑∑ p ( xi y j ) log 2 p ( xi y j )
i j
= − ∑∑ p ( xi y j ) log 2 [q ( xi ) p ( y j / xi )]
i j
= − ∑∑ p( xi y j )log2q( xi ) − ∑∑ p( xi y j )log2 p( y j / xi )
统计独立信源 和 的联合信源的熵等于信源 统计独立信源X和Y的联合信源的熵等于信源 信源 X和Y各自的熵之和。 各自的熵之和。 和 各自的熵之和 H(XY) = H(X)+ H(Y)
可加性是熵函数的一个重要特性, 可加性是熵函数的一个重要特性,正因具 有可加性,才使熵函数的形式是唯一的。 有可加性,才使熵函数的形式是唯一的。
i =1 i =1
联合熵
H ( XY ) = ∑∑ p( xi y j )I ( xi y j ) = −∑∑ p( xi y j )log2 p( xi y j )
i =1 j =1 i =1 j =1 n m n m
复习
链式法则
H (XY ) = H
n
(X )+
H
(Y
| X
)
H ( X 1 X 2 ... X n ) = H ( X 1 ) + H ( X 2 / X1 ) + H ( X 3 / X 1 X 2 ) + ... + H ( X n / X 1 X 2 ... X n−1 ) = ∑ H ( X i / X 1 X 2 ... X i −1 )
q 1 1 H ( p1 , p2 ,..., pq ) = ∑ pi log ≤ log( ∑ pi ) = log q pi pi i =1 i =1 q
唯一性
香农指出,存在这样的不确定性的度量, 香农指出,存在这样的不确定性的度量,它是概率 分布 p1 , p 2 , L , p K 的函数 f ( p 1 , p 2 , L , p K ) ,且该 函数应满足: 函数应满足: – 对称性 – 极值性 – 可加性 – 扩展性 它的形式是唯一的。 它的形式是唯一的。
H (U1U 2U 3 ) = H (U1 ) + H (U 2U 3 U1 ) = H (U1 ) + H (U 2 U1 ) + H (U 3 U1U 2 )
H (U1U 2 LU N ) = H (U1 ) + H (U 2 U1 ) + H (U 3 U1U 2 ) + L + H (U N U1U 2 LU N −1 ) = ∑ H (U n U1U 2 LU n −1 )
ε →0
因为
ε →0
lim H q +1 ( p1, p2 ,⋅ ⋅ ⋅, pq − ε , ε )
= lim{−∑ pi log pi − ( pq − ε ) log( pq − ε ) − ε log ε }
q −1 i =1
= −∑ pi log pi =H q ( p1 , p2 ,⋅ ⋅ ⋅, pq )
i j i j
= −∑log2 q( xi ) ∑ p( xi y j ) + H (Y / X ) i j = H ( X ) + H (Y / X ) 利用: p( xy) = q( x) p( y / x)
∑ p( y / x) = 1
y
同理 H ( XY | Z ) = H ( X | Z ) + H (Y / XZ )
复习
熵 条件熵
K 1 H r ( X ) = E ( I ( x ) ) = E log r = −∑ p ( xi ) log r p( xi ) p( xi ) i =1
H ( X / Y ) = E [ I ( x i / y j )] =
∑ ∑ p( x y
j =1 i =1 m i n j = 1 i =1
– 这种非负性合适于离散信源的熵,对连续信源 这种非负性合适于离散信源的熵, 来说这一性质并不存在。 来说这一性质并不存在。以后可看到在相对熵 的概念下,可能出现负值。 的概念下,可能出现负值。
非负性体现信息是非负的。 非负性体现信息是非负的。
4、扩展性 、
lim H q +1 ( p1 , p 2 ,..., p q − ε , ε ) = H q ( p1 , p 2 ,..., p q )
k =1 K
K
K
k =1
k =1
K qk q = ∑ pk log = log e∑ pk ln k pk pk k =1 k =1
K qk K ≤ log e∑ pk − 1 = log e ∑ qk − ∑ pk = 0 k =1 k =1 k =1 pk K