核磁共振波谱分析
核磁共振波谱分析
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磁共振波谱分析
磁共振波谱分析(MRS)是测定活体内某一特定组织区域化学成分的唯一的无损伤技术,是磁共振成像和磁共振波谱技术完美结合的产物,是在磁共振成像的基础上又一新型的功能分析诊断方法。
需要检查的人群:患有脑部、心脏、骨骼肌和肝脏肿瘤的人群。
不合宜人群:
(1)安装人工心脏起博器者及神经刺激器者禁止做检查。
(2)颅内有银夹及眼球内金属异物者禁止做检查。
(3)心电监护仪不能进入MRI检查室。
曾做过动脉病手术、曾做过心脏手术并带有人工心瓣膜者禁止做检查。
(4)各种危重病患者:如外伤或意外发生后的昏迷、烦躁不安、心率失常、呼吸功能不全、不断失血及二便失禁者等等。
(5) 检查部位有金属物(如内固定钢针钉等)不能检查。
(5)妊娠妇女慎做检查,如有可能怀孕者,请告知检查医生。
检查前禁忌:无特殊禁忌。
检查时要求:检查放松心情,听从医生吩咐进行检查。
核磁共振波谱法
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核磁共振波谱法核磁共振(NMR)波谱是一种基于特定原子核在外磁场中吸收了与其裂分能级间能量差相对应的射频场能量而产生共振现象的分析方法。
核磁共振波谱通过化学位移值、谱峰多重性、偶合常数值、谱峰相对强度和在各种二维谱及多维谱中呈现的相关峰,提供分子中原子的连接方式、空间的相对取向等定性的结构信息。
核磁共振定量分析以结构分析为基础,在进行定量分析之前,首先对化合物的分子结构进行鉴定,再利用分子特定基团的质子数与相应谱峰的峰面积之间的关系进行定量测定。
带正电荷的原子核在作自旋运动时,可产生磁场和角动量,其磁性用核磁矩µ表示,角动量P的大小与自旋量子数I有关(核的质量数为奇数,I为半整数;核的质量数为偶数,I为整数或0),其空间取向是量子化的;µ也是一个矢量,方向与P的方向重合,空间取向也是量子化的,取决于磁量子数m的取值(m=I, I-1,……-I,共有2I+1个数值)。
对于1H、13C 等I =1/2 的核,只有两种取向,对应于两个不同的能量状态,粒子通过吸收或发射相应的能量在两个能级间跃迁。
当自旋量子数I≠0的磁核处于一个均匀的外磁场H0中时,磁核因受到磁场的作用力而围绕着外磁场方向作旋转运动,同时仍然保持本身的自旋。
这种运动方式称为拉摩进动。
原子核的进动频率由下式决定:其中γ为旋磁比,是原子核的基本属性之一。
不同原子核的γ值不同,其值越大,核的磁性越强,在核磁共振中越容易被检测。
如果提供一个射频场,其ν满足:其中h为普朗克常数,则:即射频场的频率正好等于在磁场H0中的核进动频率,那么核就能吸收这一射频场的能量,导致在两个能级间跃迁,产生核磁共振现象。
核磁共振波谱是一专属性较好但灵敏度较低的分析技术。
低灵敏度的主要原因是基态和激发态的能量差非常小,通常每十万个粒子中两个能级间只差几个粒子(当外磁场强度约为2 T 时)。
核磁共振波谱仪常见的有两类核磁共振波谱仪:经典的连续波(CW)波谱仪和现代的脉冲傅里叶变换(PFT)波谱仪,目前使用的绝大多数为后者。
核磁共振波谱分析
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任何原子核都被电子云所包围,当1H核自旋时,核周围的 电子云也随之转动,在外磁场作用下,会感应产生一 个与外加磁场方向相反的次级磁场,实际上会使外磁 场减弱,这种对抗外磁场的作用称为屏蔽效应. 如图所示。1H核由于在化合 物中所处的化学环境不同, 核外电子云的密度也不同, 受到的屏蔽作用的大小亦不 同,所以在同一磁场强度B0 下,不同 1H核的共振吸收峰 频率不同。
凡是自旋量子数I≠0 的原子核都有核磁共振现象,其中 以I=1/2核的核磁共振研究较多。 自旋角动量(PN),自旋量子数I=1/2,3/2……
磁矩(μN*),核磁矩单位(βN),核磁子;
N g N I (I 1) N
自旋量子数I=0的核,其自旋角动量P=0,磁矩μN*=0,没 有自旋,也没有磁矩,核不会产生核磁共振现象;自旋量子 数I≠0 的原子核有自旋角动量P ≠ 0,磁矩μN* ≠ 0,有自旋, 有磁矩的核一定会产生核磁共振现象;
5.25 H H C=C H H
4.03 H C=C H
OCH3 H
CH3 6.27 H C=O C=C H H
2) 磁各向异性效应
在含有键的分子 中, 由于 电子层不 呈球形分布,其电子环 流产生和磁场是各向异 性磁场,对外磁场产生 不同磁各向异性效应的 影响。因此,键电子 平面的方向对化学位移 有很大影响。
N 磁旋比(γN) PN 磁旋比。是原子核的一种基本属性,不同核有其特征的值。 核的磁旋比(γN)越大,核的磁性越强,共振越已被检测。
N
2)磁性核在外磁场中的行为
当一个原子核的核磁矩处于磁场BO中,由于核自身的旋 转,而外磁场又力求它取向于磁场方向,在这两种力的作用 下,核会在自旋的同时绕外磁场的方向进行回旋,这种运动 称为Larmor进动。
核磁共振波谱分析
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核磁共振波谱分析1.基本原理核磁共振是在电磁波的作用下,原子核在外磁场中的磁能级之间的共振跃迁现象。
因此,要产生核磁共振,首先原子核必须具有磁性。
自旋量子数I=0的原子核没有磁性,自旋量子数I≠0的原子核具有磁性。
I=1/2:1H,13C,15N,19F,31P,77Se,113Cd,119Sn,195Pt.I=3/2:7Li,9Be,11B,23Na,33S,35Cl,37Cl,39K,63Cu,79Br此外还有I=5/2,7/2,9/2,1,2,3等。
I=1/2的原子核,电荷均匀分布在原子核表面,核磁共振的谱线窄,最适合核磁共振检测。
1H,13C原子核是最为常见,其次是15N,19F,31P核。
除了原子核具有磁性外,要产生核磁共振,还必须外加一静磁场和一交变磁场。
在磁场中,通电线圈产生磁距,与外磁场之间的相互作用使线圈受到力矩的作用而发生偏转。
同样在磁场中,自旋核的赤道平面也受到力矩作用而发生偏转,其结果是核磁距围绕磁场方向转动,这就是拉莫尔进动。
其进动频率与外加磁场成正比,即:v=(ϒ/2π)*H0。
V—进动频率;H0—外磁场强度;ϒ—旋磁比。
在相同的外磁场强度作用下,不同的原子核以不同的频率进动。
如果在垂直于外磁场方向加一交变磁场H1,其频率v1等于原子核的进动频率v。
此时,就产生共振吸收现象。
即使原子核在外磁场中的磁能级之间产生共振跃迁现象,也即核磁共振。
2.核磁共振波普在化学中的应用2.1 基本原则从核磁共振波谱得到的信息主要有化学位移、偶合常数、峰面积、弛豫时间等。
化学位移在有机化合物中,各种氢核周围的电子云密度不同(结构中不同位置)共振频率有差异,即引起共振吸收峰的位移,这种现象称为化学位移。
化学位移的标准:相对标准TMS(四甲基硅烷)位移常数δ=0。
与裸露的氢核相比,TMS的化学位移最大,但规定TMSTMS=0,其他种类氢核的位移为负值,负号不加。
采用此标准的原因:(1)12个氢处于完全相同的化学环境,只产生一个尖峰;(2)屏蔽强烈,位移最大;只在图谱中远离其他大多数待研究峰的高磁场区有一个尖峰;(3)易溶于有机溶剂,沸点低,易回收。
核磁共振波谱解析的主要参数
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核磁共振波谱解析的主要参数核磁共振(Nuclear Magnetic Resonance, NMR)波谱是一种高分辨无损的分析技术,广泛应用于化学、生物化学、药学、材料科学等领域。
核磁共振波谱解析的主要参数包括信号强度、化学位移、偶合常数、弛豫时间以及分辨率等。
下面将对这些参数进行详细介绍。
1. 信号强度(Signal Intensity):信号强度反映了溶液中特定核的相对丰度或浓度。
在NMR波谱中,信号强度通常用积分面积或峰高度表示。
2. 化学位移(Chemical Shift):化学位移是核磁共振波峰在频率轴上的位置。
它是相对于参考物质(通常是四氢呋喃或二甲基硫醚)定义的,并且与共振核周围的电子环境有关。
化学位移通常以δ值表示,以部分百万分之一(ppm)为单位。
3. 偶合常数(Coupling Constant):偶合常数是描述磁共振核之间相互作用的参数。
它反映了不同核自旋之间的耦合程度。
在NMR波谱中,可以通过峰间的分裂模式来确定偶合常数。
4. 弛豫时间(Relaxation Time):弛豫时间是核磁共振过程中,自旋系统从高能态向低能态返回的速度。
主要有纵向弛豫时间(T1)和横向弛豫时间(T2)两个参数。
T1反映了自旋系统恢复到热平衡所需的时间,而T2则是自旋之间能量转移和相干性的衰减时间。
5. 分辨率(Resolution):分辨率是指NMR波谱中两个峰之间的最小频率差。
它取决于核磁共振仪的仪器分辨率和样品的纯度。
较高的分辨率意味着可以分辨更多的峰并提供更多的结构信息。
除了以上主要参数外,还有一些其他与NMR波谱解析相关的参数:6. 强度归一化(Normalization):强度归一化用于将不同波峰的信号强度标准化,以便比较不同实验的结果。
7. 脉冲宽度(Pulse Width):脉冲宽度是指核磁共振仪在激发和检测过程中所施加的射频脉冲的宽度。
脉冲宽度的选择将影响到信号的强度和分辨率。
核磁共振波谱法
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核磁共振波谱法核磁共振(NMR)波谱是一种基于特定原子核在外磁场中吸收了与其裂分能级间能量差相对应的射频场能量而产生共振现象的分析方法。
核磁共振波谱通过化学位移值、谱峰多重性、偶合常数值、谱峰相对强度和在各种二维谱及多维谱中呈现的相关峰,提供分子中原子的连接方式、空间的相对取向等定性的结构信息。
核磁共振定量分析以结构分析为基础,在进行定量分析之前,首先对化合物的分子结构进行鉴定,再利用分子特定基团的质子数与相应谱峰的峰面积之间的关系进行定量测定。
带正电荷的原子核在作自旋运动时,可产生磁场和角动量,其磁性用核磁矩µ表示,角动量P的大小与自旋量子数I有关(核的质量数为奇数,I为半整数;核的质量数为偶数,I为整数或0),其空间取向是量子化的;µ也是一个矢量,方向与P的方向重合,空间取向也是量子化的,取决于磁量子数m的取值(m=I, I-1,……-I,共有2I+1个数值)。
对于1H、13C 等 I =1/2 的核,只有两种取向,对应于两个不同的能量状态,粒子通过吸收或发射相应的能量在两个能级间跃迁。
当自旋量子数I≠0的磁核处于一个均匀的外磁场H0中时,磁核因受到磁场的作用力而围绕着外磁场方向作旋转运动,同时仍然保持本身的自旋。
这种运动方式称为拉摩进动。
原子核的进动频率由下式决定:其中γ为旋磁比,是原子核的基本属性之一。
不同原子核的γ值不同,其值越大,核的磁性越强,在核磁共振中越容易被检测。
如果提供一个射频场,其ν满足:其中h为普朗克常数,则:即射频场的频率正好等于在磁场H0中的核进动频率,那么核就能吸收这一射频场的能量,导致在两个能级间跃迁,产生核磁共振现象。
核磁共振波谱是一专属性较好但灵敏度较低的分析技术。
低灵敏度的主要原因是基态和激发态的能量差非常小,通常每十万个粒子中两个能级间只差几个粒子(当外磁场强度约为2 T时)。
核磁共振波谱仪常见的有两类核磁共振波谱仪:经典的连续波(CW)波谱仪和现代的脉冲傅里叶变换(PFT)波谱仪,目前使用的绝大多数为后者。
核磁共振波谱分析报告
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核磁共振波谱分析1946 年美国科学家布洛赫(Bloch) 和珀塞尔( Purcell )两位物理学家分别发现在射频* (无线电波*0.1〜1OOMHZ,10〜109卩m的电磁波能与暴露在强磁场中的磁性原子核相互作用, 引起磁性原子核在外磁场中发生磁能级的共振跃迁, 从而产生吸收信号,他们把这种原子对射频辐射的吸收称为核磁共振(NMR> NMR 和红外光谱,可见—紫外光谱相同之处是微观粒子吸收电磁波后在不同能级上跃迁。
引起核磁共振的电磁波能量很低, 不会引起振动或转动能级跃迁, 更不会引起电子能级跃迁。
.根据核磁共振图谱上吸收峰位置、强度和精细结构可以研究分子的结构。
化学家们发现分子的环境会影响磁场中核的吸收,而且此效应与分子结构密切相关。
1950年应用于化学领域,发现CHCHOH中三个基团H吸收不同。
从此核磁共振光谱作为一种对物质结构 (特别是有机物结构) 分析的确良非常有效的手段得到了迅速发展。
1966 年出现了高分辨核共振仪,七十年代发明了脉冲傅立叶变换核磁共振仪,以及后来的二维核磁共振光谱( 2D-NMR,从测量1H到13C 31P、15N,从常温的1〜2.37到超导的5T以上,新技术和这些性能优异的新仪器都核磁共振应用范围大大扩展,从有机物结构分析到化学反应动力学,高分子化学到医学、药学、生物学等都有重要的应用价值。
§ 4-1 核磁共振原理一、原子核自旋现象我们知道原子核是由带正电荷的原子和中子组成,它有自旋现象原子核大都围绕着某个轴作旋转运动,各种不同的原子核,自旋情况不同。
原子核的自旋情况在量子力学上用自旋量子数I 表示,有三种情况:①1=0,这种原子核没有自旋现象,不产生共振吸收(质量数为偶数(M),电子数,原子数为偶数(z) 为12G,16O,32S)②1=1、2、3、…、n,有核自旋现象,但共振吸收复杂,不便于研究。
③匸n/2 (n=1、2、3、5、…)有自旋现象,n〉1时,情况复杂,n=1时,1=1/2,这类原子核可看作是电荷均匀分布的球体,这类原子核的磁共振容易测定,适用于核磁共振光谱分析,其中尤以1H最合适。
第13章 核磁共振波谱分析
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两能级上核数目差:1.610-5;有净吸收。
处于低能级的核数比高能态核数多十万分之一, 而NMR信号就是靠这极弱过量的低能态核产生的。
若高能态核不能通过有效途径释放能量回到低 能态,低能态的核数越来越少,一定时间后, 低能态的核数目等于高能态的核数目,这时不 再吸收,核磁共振信号消失,这种现象为“饱 和”。
激发到高能态的核必须通过适当的途径将其获 得的能量释放到周围环境中去,使核从高能态 回到原来的低能态,这一过程为弛豫过程。
弛豫过程是核磁共振现象发生后得以保持的必 要条件。
弛豫过程
自发辐射的概率近似为零
高能态核
低能态核
通过一些非辐射途径回到
弛豫过程有两种:
①自旋-晶格弛豫:处于高能态的氢核,把能量转移给周围的 分子变成热运动,氢核回到低能态。为纵向弛豫。 ②自旋-自旋弛豫:是进行旋进运动的核接近时相互之间交换 自旋而产生的,即高能态的核与低能态的核非常接近时产生自 旋交换,一个核的能量被转移到另一个核。这种横向弛豫机制 并没有增加低能态核的数目而是缩短了该核处于高能态或低能 态的时间。
紫外可见光 200~780n m
电子能级跃 迁
红外光 780nm~ 1000m
振动能级 跃迁
无线电波 1~100m
(波长最长,能量最 小)
自旋原子核 能级跃迁
NMR是结构分析的重要工具之一,在化学、生物、 医学、临床等研究工作中得到了广泛的应用。
13.1 核磁共振原理 1、原子核的自旋
自旋的原子核,产生核磁矩: h I ( I 1) 自旋角动量: 2 h 核 磁 矩: I ( I 1)
第13章 核磁共振波谱分析
(Nuclear Magnetic Resonance Spectroscopy, NMR )
核磁共振波谱分析
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7.7 峰积分
点击 在对话框选择或键入.int命令进行 自动积分处理。
7.8谱图的输出与结果的报告
点击 在对话框选择相应方式,可以 按选定模板直接打印,或进入谱图编辑器 重新编辑模板后打印谱图及参数。
8. 测定完毕,键入ro off和ej命令,从探头中 取出样品管,并盖好探头盖,关闭空压机 9. 进行整理和复原工作,做好仪器使用记录
实验讨论
本次实验的总结和讨论 NMR波谱分析的应用总结
实验4-4 乙酰丙酮的1H-NMR、 13C-NMR谱的综合解析
实验目的 1. 学习用核磁共振波谱法研究互变异构现象。 2. 学习利用NMR谱进行定量分析的方法。
实验原理(可以省去大原理)
乙酰丙酮具有酮式和烯醇式两种异构体: CH3-CO-CH2-CO-CH3 = CH3-CO-CH=COH-CH3 H-NMR 酮式:CH3、CH2两个单峰; 酮式和烯醇式共存:应出现5个峰 13C-NMR 酮式:CH3、CH2、C=O共 3个峰 共存:6个峰 根据NMR谱图情况推断互变异构的存在,并可从峰的强度来 推测两种异构体的比例
下次实验:质谱分析
本次要把方法建立并存入电脑中 15周周末停一次实验
FT-NMR仪,工作原理
恒定的外磁场(Z):H共振频率为400.13MHz 短而强的、一定宽度的射频,以脉冲方式施加 (X)---脉冲程序为zg30 为什么?(驰豫与饱和) 探头 一次照射,谱宽范围内满足条件的所有核都共振 射频接受机(Y): FID信号
瑞士Brukers公司 AV 400 超屏蔽脉冲傅立叶变换核磁共振波谱仪
思考题
1.产生核磁共振的必要条件是什么? 核磁共振波谱 能为有机化合物结构分析提供哪些信息? 2.什么叫化学位移?什么叫耦合常数,它们是如何 产生的? 3.根据实验结果,预测氟乙烷(CH3CH2F)中τCH3、 τCH2和J值和NMR谱样。 4. 取代基的电负性对耦合常数J有何影响? 电负性元 素对邻近氢质子化学位移的影响与其之间相隔的 键数有何关系?
核磁共振 波谱分析
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现采用相对数值。通常以四甲基硅(TMS)为标准物质,
规定:它的化学位移为零,然后,根据其它吸收峰与零点 的相对距离来确定它们的化学位移值。 低场 9 高场
8 7 6 6 5 4 3 2 1 零 点 -1 -2 -3
TMS
化学位移用表示,以前也用表示, 与的关系为:
= 10 -
25
16
自旋-自旋弛豫 (spin-spin Relaxation):
高能态核把能量传给同类低能态的自旋核,本身回到低 能态,维持Boltzmann分布。结果是高低能态自旋核总 数不变。 自旋-自旋弛豫过程的半衰期用T2表示。 液体T2~1s, 固体或粘度大的液体,T2很小,104~10-5s
晶格泛指环境,即高能态自旋核把能量传给周围环境 (同类分子、溶剂小分子、固体晶格等)转变为热运动 而本身回到低能态维持Boltzmann分布。 自旋-晶格弛豫过程的半衰期用T1表示 (T1与样品状 态及核的种类、温度有关),液体T1~1s,固体或粘度 大的液体T1 很大。 自旋-晶格弛豫又称纵向弛豫。
·
式中: h为普朗克常数 自旋不为0的原子核,都有磁矩,用μ 表示, 磁矩随角动量增加成正比增加.
μ = r· P
式中r 为磁旋比, 不同的核具有不同的磁旋比。
9
NMR技术是观察原子序数或其质量数为奇数的原子核自旋 的手段。质子是最简单的原子核,它的原子序数是奇数且 最小为1,可以自旋。自旋的质子相当于带正电荷的小球 在旋转运动中产生磁场。
第三章
核磁共振氢谱
核磁共振基本原理 核磁共振仪与实验方法 1H的化学位移 各类质子的化学位移 自旋偶合和自旋分裂 自选系统及图谱分类 核磁共振氢谱的解析
1
核磁共振波谱法详细解析
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I=1 氢核磁矩的取向
核磁矩在外磁场空间的取向不是任意的,是量
子化的,这种现象称为空间量子化。
用μZ表示不同取向核磁矩在外磁场方向的投影。
h μz m 2π
核磁矩的能量与μz和外磁场强度H0有关:
h E Z H 0 m H0 2
二、化学位移 例: CH3Br, 标准物:四甲基硅烷TMS
①H0=1.4092T, νCH3=60MHz+162Hz,
νTMS=60MHz
162 Hz 6 10 2.70 ppm 6 60 10 Hz
二、化学位移
② H0=2.3487T, νCH3=100MHz+270Hz,
νTMS=100MHz
原子核自旋能级跃迁
2.测定方法不同: UV、IR--测定A(T) NMR --共振吸收法 共振吸收法:利用原子核在磁场中,核 自旋能级跃迁时核磁矩方向改变产生感应 电流来得到NMR信号。
♫概述
三、核磁共振波谱法的应用
1.测定有机物结构:化学及立体结构(构型、构像、 互变异构)
2.医学:核磁共振成像技术(医疗诊断)
共有 2I+1 个取向; 每一种取向用磁量子数m表示,则m=I, I-1, I2,…, -I+1, -I。
1 1 1 m 例:I=1/2时, 2 1 2 即: , m 2 2 2
顺磁场 低能量
逆磁场 高能量
氢核磁矩的取向
例:I=1时,
2 1 1 3 个取向,
2
h H0 2 11 h h E2 ) h H0 H E 2 (( 1 ) ) E ( H 0
(二)原子核的共振吸收 1. 进动
核磁共振波谱分析
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自旋—自旋驰豫虽然与体系保持共振条件无关,但却 影响谱线的宽度。核磁共振谱线宽度与核在激发状态的 寿命成反比。对于固体样品来说,T1很长,T2却很短, T2起着控制和支配作用,所以谱线很宽。而在非粘稠液 体样品中,T1和T2一般为1s左右。所以要得到高分辨 的NMR谱图,通常把固体样品配成溶液进行测定。
在化学领域中的应用
1结构的测定和确证,有时还可以测定构想和构型; 2化合物的纯度的检查,它的灵敏度很高,能够检测出用
层析和纸层析检查不出来的杂质; 3混合物的分析,如果主要信号不重叠,不需要分离就能
测定出混合物的比率; 4质子交换,单键的旋转和环的转化等。
5.2 核磁共振基本原理
5.2.1 原子核的磁矩
图5.1 原子核的自旋形状
有机化合物的基本元素13C、1H、15N、19F、31P 等都有核磁共振信号,且自旋量子数均为1/2,核磁共振 信号相对简单,已广泛用于有机化合物的结构测定
然而,核磁共振信号的强弱是与被测磁性核的天然 丰度和旋磁比的立方成正比的,如1H的天然丰度为 99.985%,19F和31P的丰度均为100%,因此,它们 的共振信号较强,容易测定,而13C的天然丰度只有 1.1%,很有用的15N和17O核的丰度也在1%以下,它 们的共振信号都很弱,必须在傅里叶变换核磁共振波谱仪 上经过多次扫描才能得到有用的信息。
p为角动量,其值是量子化的,可用自旋量子数表示p 为角动量,其值是量子化的,可用自旋量子数表
p h I(I 1) 2
( 5.2 )
式中:h为普郎克常数(6.63×10−34J·s);−I为 自旋量子数,与原子的质量数及原子序数有关。式中: h为普郎克常数(6.63×10−34J·s);−I为自旋量子 数,与原子的质量数及原子序数有关。
仪器分析核磁共振波谱分析课件
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2024/4/7
仪器分析核磁共振波谱分析课件
图12.9
·共轭效应:影响电子云密度,如,甲氧基苯环上的H,邻位的化学位移为 6.84,对位的化学位移为6.99,间位的化学位移为7.81。杂化影响:若无其它 效应的影响,杂化轨道随S成分增加而电子云密度降低,屏蔽作用减小,化
学位移增大
2024/4/7
仪器分析核磁共振波谱分析课件
2024/4/7
仪器分析核磁共振波谱分析课件
因此,处于高能级的核必须回到低能态,才能维持处
于低能态的核的微弱的数量优势,使得核磁共振信号得以 检测。这一过程以非辐射的形式实现,称为驰豫过程,可 分为: 1、自旋--晶格驰豫,又称纵向驰豫:
自旋核与周围分子交换能量的过程,如固体的晶格, 液体则为周围的同类分子或溶剂分子。用弛豫时间T1 示。 2、自旋--自旋驰豫,又称横向驰豫:
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(a)在CDCl3中 (b)~(d)中为逐步加入苯 4 二甲基甲酰胺的溶剂效应
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图12.15 苯环对二甲基甲酰胺甲基的屏蔽
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交换反应: 1.位置交换: 活泼氢,如-OH, -SH,-COOH, -NH2 2.构象交换: 环己烷平伏键与直立键
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图12.13 单键的各向异性
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(二) 氢键的影响:分子形成氢键后,使质子周围电子云密度降低,产生去屏
蔽作用而使化学位移向低场移动,如醇类、胺类和酸类等。
1. 分子间氢键:受溶液浓度、温度和溶剂的影响较显著; 2. 分子内氢键:几乎不受溶液浓度、温度和溶剂的影响。 溶剂效应:如二甲基甲酰胺,随各向异性溶剂苯的加入,两个甲基化学位移 发生变化
核磁共振波谱分析原理
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核磁共振波谱分析原理
核磁共振波谱分析(NMR)是一种基于核磁共振现象的分析
技术,用于确定分子结构和化学环境。
原理很简单:原子核具有自旋,当这些原子核处于外加磁场中时,会存在基态和激发态之间的能级差。
当外加磁场的强度等于能级差时,原子核会发生能级间的跃迁,而产生共振吸收信号。
核磁共振波谱分析基于这个原理,首先将样品置于强磁场中,使各个原子核的自旋方向与强磁场方向发生共线。
然后通过施加射频脉冲,使部分自旋发生共振吸收,从而产生强度较大的共振信号。
这些信号会被NMR仪器接收并处理,最终转换成
核磁共振波谱。
在核磁共振波谱图上,横轴表示共振频率,纵轴表示吸收强度。
通过对波谱图的分析,可以确定不同核的化学位移,从而推断其所处的化学环境和分子结构。
同时,核磁共振波谱还可以提供有关化学键长、化学键角和空间构型等信息。
核磁共振波谱分析在有机化学、生物化学、材料科学等领域有着广泛的应用。
它是一种无损分析方法,可以用来鉴定化合物、研究反应动力学、分析混合物等。
同时,核磁共振波谱分析还可以用来定量分析样品中不同核的含量,并通过不同核之间的耦合情况推断化学结构。
总之,核磁共振波谱分析是一种非常有用的分析技术,可以提供丰富的化学信息,对于科学研究和实际应用具有重要意义。
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核处于不同能级,但进动频率相同时,高能级核与低
能级核通过自旋状态的交换而实现能量转移所发生的
弛豫现象。各能级核数目不变, 对恢复玻尔兹曼平衡
没贡献。气体及液体2大,固体2小。 在相同状态样品中,两种弛豫发生的作用刚好相反, 只是在液态样品中,二者的弛豫时间 1和 2大致相当, 在 0.5-50s 之间,能给出尖锐的谱峰,因此,在NMR
b.氢核的屏蔽强烈,信号在高场区与其它质子峰不重迭;
c.化学惰性;易溶于有机溶剂;沸点低,易回收。
小,屏蔽强,共振需要的磁场强度大,在高场出 现,图的右侧;大,屏蔽弱,共振需要的磁场强度 小,在低场出现,图的左侧
三、影响化学位移的因素
凡是影响屏蔽常数(电子云密度)的因素均可影响
化学位移,即影响NMR吸收峰的位置。 1、诱导效应(Induction):分子与高电负性基团相连---分子电子云密度下降(去屏蔽)---下降---产生共振所 需磁场强度小---吸收峰向低场移动, 增大。
2H ,14N 1 7
这类原子核的核电荷分布可看作一个椭圆体,电荷分布不均 匀,共振吸收复杂,研究应用较少; (3) I = 1/2: I = 3/2: I = 5/2:
1H ,13C ,19F ,31P 1 6 9 15 11B ,35Cl ,79Br , 5 17 35 17O 8
原子核可看作核电荷均匀分布的球体,并象陀螺一 样自旋,有核磁矩产生,自旋量子数 I=1/2的原子核 是核磁共振研究的主要对象。例如氢核可当作电荷 均匀分布的球体,核绕自旋轴转动时,就会产生磁 场,类似一个小磁铁。
磁场强度B0的单位:1高斯(GS)=10-4 T(特斯拉)
例 计算在多大强度的的磁场中,1H的共振频
率为500MHz。
B0 2
2 3.14 500 10 2.67519 108
6
11.72T
三、原子核磁能级上的粒子分布 不同能级上分布的核数目可由Boltzmann 定律计算:
越大,屏蔽效应越大。实际受到外磁场越小,这时对应的
进动频率则表示为 = [ / (2 ) ]×(1- )B0 屏蔽的存在,使共振需更强的外磁场(相对于裸露的氢核)。
二、化学位移
电子环流的反方向
= [ / (2 ) ](1- )B0 由于屏蔽作用的存在,氢核产生共
振需要更大的外磁场强度(相对于
磁核在各能级上的玻尔兹曼分布是热运态平衡。当
低能级的磁核吸收了射频辐射后,被激发至高能级,
同时给出共振吸收信号。但随着实验的进行,只占
微弱多数的低能级磁核越来越少,最后高、低能级
上的磁核数目相等—“饱和”—从低到高与从高到
低能级的跃迁的数目相同——体系净吸收为0——
共振信号消失。幸运的是,上述“饱和”情况并未
自旋轴
右手法则
二、原子核自旋能级和共振吸收
(一)核自旋能级分裂
1、核磁矩的取向:当核置于外磁场B0中时,相对于
外磁场,原子核到底有多少种取向?通常 用m(磁
量子数)表示,取值范围为I,I-1,…,-I共(2I+1)
种取向。 核磁矩在外磁场空间的取向不是任意的,
是量子化的。这种现象称为核磁矩的空间量子化。
易观察。据Heisenberg测不准原理,激发能量差E
与体系处于激发态磁核的平均时间(寿命)成反比,
与谱线变宽
h E E h 成正比,即: 4
而E h, 因此,
1
式中,为谱线宽度,它与弛豫时间 成反比。可见, 弛豫决定于处于高能级核寿命。弛豫时间长,核磁共振 信号窄;反之,谱线宽。弛豫可分为纵向弛豫(体系和
三、核磁共振仪组成 1、永久磁铁:提供外磁 场,要求稳定性好,均 匀,不均匀性小于六千 万分之一。扫场线圈。
2 、射频振荡器:线圈
垂直于外磁场,发射一
定频率的电磁辐射信号。
60MHz或100MHz。
3 、射频信号接受器
(检测器):当质子的
进动频率与辐射频率相
匹配时,发生能级跃迁,
吸收能量,在感应线圈
6.626 10 34 100 .00 10 6 J s s 1 Ni 1.000016 exp 23 1 1.38066 10 298 Nj J K K
1.000016-1= 1.610-5
Ni 、 Nj 分别为低能级(基态)和高能级(激发态) 核的数目,两能级上核数目相差1.610-5;核磁信号 就是靠所多出的16/1,000,000低能态氢核的净吸收而 产生的。
称为磁旋比,(magnetogyric ratio),每种核都有特定值。 对于 1H1 核,其值为2.67519108 T-1 s-1 ;Ⅰ为自旋量子数
1、核自旋分类(用自旋量子数Ⅰ来描述)
(1) I=0 的原子核:
16 O ; 12 C ; 32 S 8 6 16
无自旋,没有核磁矩,不产生共振吸收 (2) I=1 或 正整数的原子核:
裸露的氢核),来抵消屏蔽影响。 在有机化合物中,各种氢核周围的电子云密度不同(结构中 不同位置)共振频率就有差异,即引起共振吸收峰的位移也
不同,这种现象称为化学位移。
化学位移: 由屏蔽效应的存在,使不同化学环境的氢核的核磁 共振吸收位置(磁场强度或共振频率)发生移动的现象。
苯丙酮 1H-NMR
化学位移的表示方法用符号表示
H H C H
Cl (氯甲烷)3.05 ;(甲烷)0.23
发生!说明必然存在着使低能级上的磁核保持微弱 多数的内在因素。这种内在因素就是核的驰豫
何为弛豫?处于高能态的磁核通过非辐射途径释放 能量而及时返回到低能态的过程称为弛豫。由于弛 豫现象的发生,使得处于低能态的磁核数目总是维
持多数,从而保证共振信号不会中止。弛豫越易发
生,消除“磁饱和”能力越强,产生的共振信号越
分析中,往往需将样品配制成液体进行测量两种弛豫
过程中,时间短者控制弛豫过程。
第二节 核磁共振仪
一、核磁共振仪组成
二、样品制备
一、连续波核磁共振仪
连续波核磁共振仪 按扫描方式
脉冲傅立叶变换核磁共振仪
磁铁
探头
射频发生器 仪器组成 射频接收器 扫描发生器 信号放大及记录仪
二、傅里叶变换核磁共振波谱仪
背景知识:磁感应强度,单位:特斯拉 T 永磁铁:0.4-0.7 T 变压器铁芯:0.8-1.4 T 超导强电流:几十 T 地面:0.510-4 T
F B0 lI
共振条件讨论: B0 2 (1)对于同一种核 ,磁旋比 为定值, B0变,射频频率变。
(2)不同原子核,磁旋比 不同,产生共振的条件不同,需 要的磁场强度B0和射频频率不同。 (3) 固定B0 ,改变(扫频) ,不同原子核在不同频率处 发生共振产生吸收(图)。也可固定 ,改变B0(扫场,多用) 不同原子核在不同磁场强度处发生共振产生吸收。 氢核(1H): 1.409 T 2.3488 T 共振频率 60 MHz 共振频率 100 MHz
z
z
z
m =1/2 B0
m =1 m =0
m =-1/2 I = 1/2 I=1
m = -1 I=2
m =2 m =1 m =0 m = -1 m = -2
2、核磁矩在外加磁场Z轴上的分量取决于角动量在
h 该轴上的分量(Pz),且 Pz m 2
h z m 2
m : 磁量子数 m I,I 1,I 2, , I
环境间)和横向弛豫(核磁矩之间)
1、纵向弛豫1:又称自旋-晶格弛豫。处于高能级的核将
其能量转移给周围环境(晶格,溶剂),从而使自己返回到
低能态的现象。 该驰豫使低能级磁核数目增多。1愈小,
纵向弛豫效率越高,愈有利于NMR信号测定。气体、液
体1小,固体1大。
2、横向弛豫2:又称自旋-自旋弛豫。当两个相邻的
共振条件
(3)照射频率与进动频率相等
0 B0 2
(4) 跃迁选律:m 1(只能发生在相邻能级间 )
例 计算在2.3488T磁场中,1H的共振频率。
2.67519 108 2.3488 1 1 0 B0 (T s T ) 100MHz 2 2 3.14
Ei E j Ni exp kT Nj
E h exp exp kT kT
磁场强度2.3488 T;25C;1H的共振频率与分配比:
2.67519 108 2.3488 共振频率 B0 100 .00MHz 2 2 3.24
3、核能级分裂:若无外磁场,由于核的无序排列, 不同自旋方向的核不存在能级的差别。在外磁场作 用下,核磁矩按一定方向排列,对氢核的磁矩则有
两种取向,即m=1/2,是顺磁场,能量低;m=-1/2,逆
磁场,能量高。从而产生了能级的分裂现象。每一
种核的磁矩取向所对应的能级可通过下面公式求得。
h E z B0 m B0 2
1
1 h 1 h H : E1 B0 , E 1 B0 2 2 2 2
2 2
h E B0 2
由能级分裂现象说明,高场强仪器比低场强仪器测 得的核磁共振信号清晰。
(二)原子核的共振吸收
1、原子核的进动 当带正电荷的、且具有自旋量子数的 核绕自旋轴旋转时则会产生磁场,当 这个自旋核置于外磁场中时,该核的 自旋磁场与外加磁场相互作用,将会 产生回旋(摇头旋转),这种回旋称
中产生毫伏级信号。 4、样品管:外径5mm玻 璃管,测量过程中旋转,保 证磁场对样品作用均匀
二、样品制备
试样浓度:5~10%;需要纯样品15~30 mg;傅立
叶变换核磁共振波谱仪需要纯样品1 mg ;