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第十章 界面现象
1
自然界中物质的存在状态:
气—液界面 气
液—液界面
液
固—液界面
固
固—气界面
固—固界面
界面:所有两相的接触面
界面现象
2
界面并不是两相接触的几何 面,它有一定的厚度,一般约几 个分子厚,故有时又将界面称为 “界面相”。
界面的结构和性质与相邻两 侧的体相都不相同。
例:水滴分散成微小水滴
即为外界压力。
Δp = p内-p外
弯曲液面的附加压力
14
球形液滴(凸液面),附加压力为: p p 内 p 外 p l p g
液体中的气泡(凹液面),附加压力:
p p 内 p 外 p g p l
这样定义的p总是一个正值,方向指向凹面曲 率半径中心。
15
弯曲液面附加压力Δp 与液面曲率半径之间关系的推导:
(3)表面吉布斯函数:
恒温、恒压下的可逆非体积功等于系统的吉布斯函数变
W r d G T ,pd A s 即:
G
As
T,p,N
:恒温恒压下,增加单位表面时系统所增加的Gibbs函数。
单位:J·m-2。
三者物理意义不同,但量值和量纲等同,单位 均可化为: N·m-1
9
2. 热力学公式 对一般多组分体系: Gf(T,p,nB,nC )
由流体静力学有: pgpl gh
pg
液体在毛细管中的上升高度为:
h
2 r g
20
2. 微小液滴的饱和蒸汽压-kelven公式
足够长的时间
原因: p 小 水 滴 p 大 水 滴
饱和蒸气压p*反比于液滴的曲率半径
21
饱和蒸气压与液滴曲率半径关系的推导:
dn的微量液体转移到小液滴表面 小液滴面积A:4r2 4(r+dr)2 面积的增量:dA = 8rdr
当系统作表面功时,G 还是面积A的函数,若系 统内只有一个相界面,且两相T、p相同 ,
G f( T ,p ,A s,n B ,n C )
d G S d T V d p B ( ) d n B ( ) d A s B
G U H A
A s T , p , n B ( ) A s S , V , n B ( ) A s S , p , n B ( ) A s T , V , n B ( )
水平分力相互平衡, 垂直分力指向液体内部, 其单位周长的垂直分力为
cos
球缺底面圆周长为2r1 ,得垂直分力在圆周上的合
力为:
F=2r1 cos
16
r2
因cos = r1/ r ,球缺底面面积为 1 ,
故弯曲液面对于单位水平面上的附加压力 p
2r1 r1 /r r12
整理后得:
p
2
r
——Laplace方程
5
§10.1 界面张力 1. 液体的表面张力,表面功及表面吉布斯函数
的由来:
表面分子受力不对称
所以液体表面有自动收缩的倾向,扩展表面要作功。
6
(1) 液体的表面张力
实验:
l
若使膜维持不变,需在金属丝上加一力F,其大
小与金属丝长度 l 成正比,比例系数 。因膜有
两个表面,故有:
F2l 即: F/2l
ppg
pl
2
r1
由流体静力学有: pgpl gh
液体在毛细管中的上升高度为:
h
2 r1g
18
当接触角0 < < 90o
r r1
cos
h
2 cos rg
90o,h0 液体在毛细管中上升 90o,h0液体在毛细管中下降
19
当接触角θ=0时,r曲面= r毛细管=
r pg
r
ppgpl 2r
pl h
人们把粒径在1~1000nm的粒子组成的分散系统 称为胶体(见第十二章),由于其具有极高的分散度和 很大的比表面积,会产生特有的界面现象,所以经常 把胶体与界面现象一起来研究,称为胶体表面化学。
4
我们身边的胶体界面现象
曙光晚霞
碧海蓝天
雨滴
露珠
在界面现象这一章中,将应用物理化学的基本原理,
对界面的特殊性质及现象进行讨论和分析。
10
恒T、p、 、恒组分 下积分,有: G s A s
全微分得: d G T s,pd A s A s d
可知自发降低表面自由焓有两种途径——
降低表面积 降低表面张力
dT ,pG s < 0
11
3. 表面张力及其影响因素:
(1)与物质的本性有关——分子间相互作用力越大,
越大。 例:气-液界面: (金属键) > (离子键) > (极性键)
分为1018个
界面相示意图
直径:1cm 表面积:3.1416 cm2
直径:10nm 表面积:314.16 m2
表面积是原来的106倍
一些多孔物质如:硅胶、活性炭等,也具有很大的
比表面积。
3
物质的分散度可用比表面积as来表示,其定义为 as = As/m
单位为m2kg-1。
小颗粒的分散系统往往具有很大的比表面积,因 此由界面特殊性引起的系统特殊性十分突出。
:引起表面收缩的单位长度上的力,单位:N·m-1。
7
(2)表面功
当用外力F 使皂膜面积增 大dA时,需克服表面张 力作可逆表面功。
W F d x 2 ld x d A
即:
W r dAs
:使系统增加单位表面所需的可逆功 ,称为表面功。
单位:J·m-2。 (IUPAC以此来定义表面张力)
8
c.气体分子溶于液相 ↓
一般:p↑10atm, ↓1mN/m,例:
1atm 10atm
H2O = 72.8 mN/m H2O = 71.8 mN/m
13
§10.2 弯曲液面的附加压力及其后果 1. 弯曲液面的附加压力——Laplace方程
pg
一般情况下,液体表面是水
pl
平的,水平液面下液体所受压力
> (非极性键)
(2) 与接触相的性质有关。
(3) 温度的影响:温度升高,界面张力下降。
极限情况:T→Tc时, →0。
气相中分子密度↑
T↑
液相中分子距离↑
↓
01 T / T cn其中:0与n为经验常数。
12
(4)压力的影响。
a.表面分子受力不对称的程度 ↓
P↑
b.气体分子可被表面吸附,改变, ↓
讨论:① 该形式的Laplace公式只适用于球形液面。 ②曲面内(凹)的压力大于曲面外(凸)的压力, Δp>0。 ③ r 越小,Δp越大;r越大,Δp越小。
平液面:r →∞,Δp→0,(并不是 = 0)
④ Δp永远指向球心。
17
毛细现象:
当接触角θ<90o时,液体在 毛细管中上升;
当接触角θ>90o时,液体பைடு நூலகம் 毛细管中下降。
1
自然界中物质的存在状态:
气—液界面 气
液—液界面
液
固—液界面
固
固—气界面
固—固界面
界面:所有两相的接触面
界面现象
2
界面并不是两相接触的几何 面,它有一定的厚度,一般约几 个分子厚,故有时又将界面称为 “界面相”。
界面的结构和性质与相邻两 侧的体相都不相同。
例:水滴分散成微小水滴
即为外界压力。
Δp = p内-p外
弯曲液面的附加压力
14
球形液滴(凸液面),附加压力为: p p 内 p 外 p l p g
液体中的气泡(凹液面),附加压力:
p p 内 p 外 p g p l
这样定义的p总是一个正值,方向指向凹面曲 率半径中心。
15
弯曲液面附加压力Δp 与液面曲率半径之间关系的推导:
(3)表面吉布斯函数:
恒温、恒压下的可逆非体积功等于系统的吉布斯函数变
W r d G T ,pd A s 即:
G
As
T,p,N
:恒温恒压下,增加单位表面时系统所增加的Gibbs函数。
单位:J·m-2。
三者物理意义不同,但量值和量纲等同,单位 均可化为: N·m-1
9
2. 热力学公式 对一般多组分体系: Gf(T,p,nB,nC )
由流体静力学有: pgpl gh
pg
液体在毛细管中的上升高度为:
h
2 r g
20
2. 微小液滴的饱和蒸汽压-kelven公式
足够长的时间
原因: p 小 水 滴 p 大 水 滴
饱和蒸气压p*反比于液滴的曲率半径
21
饱和蒸气压与液滴曲率半径关系的推导:
dn的微量液体转移到小液滴表面 小液滴面积A:4r2 4(r+dr)2 面积的增量:dA = 8rdr
当系统作表面功时,G 还是面积A的函数,若系 统内只有一个相界面,且两相T、p相同 ,
G f( T ,p ,A s,n B ,n C )
d G S d T V d p B ( ) d n B ( ) d A s B
G U H A
A s T , p , n B ( ) A s S , V , n B ( ) A s S , p , n B ( ) A s T , V , n B ( )
水平分力相互平衡, 垂直分力指向液体内部, 其单位周长的垂直分力为
cos
球缺底面圆周长为2r1 ,得垂直分力在圆周上的合
力为:
F=2r1 cos
16
r2
因cos = r1/ r ,球缺底面面积为 1 ,
故弯曲液面对于单位水平面上的附加压力 p
2r1 r1 /r r12
整理后得:
p
2
r
——Laplace方程
5
§10.1 界面张力 1. 液体的表面张力,表面功及表面吉布斯函数
的由来:
表面分子受力不对称
所以液体表面有自动收缩的倾向,扩展表面要作功。
6
(1) 液体的表面张力
实验:
l
若使膜维持不变,需在金属丝上加一力F,其大
小与金属丝长度 l 成正比,比例系数 。因膜有
两个表面,故有:
F2l 即: F/2l
ppg
pl
2
r1
由流体静力学有: pgpl gh
液体在毛细管中的上升高度为:
h
2 r1g
18
当接触角0 < < 90o
r r1
cos
h
2 cos rg
90o,h0 液体在毛细管中上升 90o,h0液体在毛细管中下降
19
当接触角θ=0时,r曲面= r毛细管=
r pg
r
ppgpl 2r
pl h
人们把粒径在1~1000nm的粒子组成的分散系统 称为胶体(见第十二章),由于其具有极高的分散度和 很大的比表面积,会产生特有的界面现象,所以经常 把胶体与界面现象一起来研究,称为胶体表面化学。
4
我们身边的胶体界面现象
曙光晚霞
碧海蓝天
雨滴
露珠
在界面现象这一章中,将应用物理化学的基本原理,
对界面的特殊性质及现象进行讨论和分析。
10
恒T、p、 、恒组分 下积分,有: G s A s
全微分得: d G T s,pd A s A s d
可知自发降低表面自由焓有两种途径——
降低表面积 降低表面张力
dT ,pG s < 0
11
3. 表面张力及其影响因素:
(1)与物质的本性有关——分子间相互作用力越大,
越大。 例:气-液界面: (金属键) > (离子键) > (极性键)
分为1018个
界面相示意图
直径:1cm 表面积:3.1416 cm2
直径:10nm 表面积:314.16 m2
表面积是原来的106倍
一些多孔物质如:硅胶、活性炭等,也具有很大的
比表面积。
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物质的分散度可用比表面积as来表示,其定义为 as = As/m
单位为m2kg-1。
小颗粒的分散系统往往具有很大的比表面积,因 此由界面特殊性引起的系统特殊性十分突出。
:引起表面收缩的单位长度上的力,单位:N·m-1。
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(2)表面功
当用外力F 使皂膜面积增 大dA时,需克服表面张 力作可逆表面功。
W F d x 2 ld x d A
即:
W r dAs
:使系统增加单位表面所需的可逆功 ,称为表面功。
单位:J·m-2。 (IUPAC以此来定义表面张力)
8
c.气体分子溶于液相 ↓
一般:p↑10atm, ↓1mN/m,例:
1atm 10atm
H2O = 72.8 mN/m H2O = 71.8 mN/m
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§10.2 弯曲液面的附加压力及其后果 1. 弯曲液面的附加压力——Laplace方程
pg
一般情况下,液体表面是水
pl
平的,水平液面下液体所受压力
> (非极性键)
(2) 与接触相的性质有关。
(3) 温度的影响:温度升高,界面张力下降。
极限情况:T→Tc时, →0。
气相中分子密度↑
T↑
液相中分子距离↑
↓
01 T / T cn其中:0与n为经验常数。
12
(4)压力的影响。
a.表面分子受力不对称的程度 ↓
P↑
b.气体分子可被表面吸附,改变, ↓
讨论:① 该形式的Laplace公式只适用于球形液面。 ②曲面内(凹)的压力大于曲面外(凸)的压力, Δp>0。 ③ r 越小,Δp越大;r越大,Δp越小。
平液面:r →∞,Δp→0,(并不是 = 0)
④ Δp永远指向球心。
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毛细现象:
当接触角θ<90o时,液体在 毛细管中上升;
当接触角θ>90o时,液体பைடு நூலகம் 毛细管中下降。