第四章-材料的断裂

Sk 的意义 )
1.宏观正判：断面在宏观上表现为与试样轴向（加载 方向）垂直。但在微观上不一定是垂直于晶面的正断 （解理）。有可能是剪切型断裂，形成韧窝。 2.宏观切断：断面在宏观上表现为与试样轴向（加载 方向）约呈 45 。
韧性断裂的宏观断口形态


通常，具有一定塑性的材料，拉伸实验时都会 产生不同程度的颈缩，从而在宏观上产生宏观 切断或与宏观正断相混合的断裂。可以认为产 生的断裂是韧性断裂。 断口(形态)一般可由以下三部分组成：
韧性断裂（杯锥状）断口的形成




光滑圆柱试样受拉伸力作用，产生缩颈 时试样的应力状态也由单向变为三向， 且中心区轴向应力最大。 在中心三向拉应力作用下，塑性变形难 于进行，致使其中的夹杂物或第二相质 点本身碎裂，或使夹杂物与基体界面脱 离而形成微孔。微孔不断长大和聚合就 形成显微裂纹。显微裂纹形成、扩展过 程重复进行就形成锯齿状的纤维区。 裂纹达临界尺寸后就快速扩展而形成有 放射线花样特征的放射区。放射线平行 于裂纹扩展方向而垂直于裂纹前端（每 一瞬间）的轮廓线，并逆指向裂纹源。 最后由拉伸应力的分切应力切断，形成 与拉伸轴呈45°的杯状或锥状剪切唇。
力学状态图

力学状态图是把二种强度理论（最大 切应力理论和最大正应力理论）、材 料性能（切变抗力、切断抗力、正断 抗力）、加载方式（应力状态）、断 裂类型及方式都联系起来表征材料力 学特征的图形。
Sk
如图所示，力学状态图被 s 、 k 、S k 三个力性指标分成了 三个区，即弹性变形区、弹塑性变形区和断裂区。 1．在单向拉伸加载的情况下，正断式的韧性断裂。 2．在扭转加载的情况下，切断式的韧性断裂。 3．在三向不等拉伸（如缺口拉伸 ）的情况下，正断式的脆 性断裂。 因此，利用力学状态图可以描述材料的断裂倾向。
c
a0
可见，金属晶体纯弹性正断的理论断裂强度 是由三个材料常数决定的。

例：纯铁的理论断裂强度为40000MPa，经过一系 列强化，实际断裂强度也大致在2000 MPa左右。
问题？
钢的实际断裂强度比理论断裂强度小一个数
量级以上。 对一般的工程材料，实际断裂强度也只有理 论断裂强度的1/100~1/1000。只有很细、几 乎不存在缺陷的金属晶须和碳纤维的实际断 裂强度才能接近于其理论断裂强度。 对实际材料而言，必有晶体缺陷存在，其断 裂问题从本质上讲应该是含有缺陷的物体的 断裂问题，可认为是裂纹体的断裂问题。
温度对断裂图的影响
4.4 断裂的微观机制及形貌特征

根据裂纹扩展的途径——晶间断裂和穿晶断裂 1．晶间断裂（沿晶断裂）：指裂纹沿晶界扩展。 断口的基本特征：呈冰糖状形貌，显示多晶体各晶 粒多面体的特征（晶粒立体感很强）。但当晶粒很细小 时，则冰糖状特征不明显，通常可呈结晶状。 断裂机制：通常是由于晶界上存在脆性冷凝相、高温晶 界变弱或腐蚀环境下晶界首先被腐蚀等原因使晶界脆化 或弱化所致。 2．穿晶断裂：指裂纹沿晶内（穿过晶粒）扩展。 穿晶断裂可依据不同的微观断裂机制而具有不同的 微观断口形貌特征，主要有解理、微孔聚集、准解理等。 一般地，从宏观上看，沿晶断裂多为脆性断裂，而穿晶 断裂则既可以是脆性断裂，也可以是韧性断裂。
U U0 Ue Ur
释放的弹性应变能：U 则系统总能量：
e

2 a 2
E
Ur 裂纹新表面形成消耗的能量：
2 a 2 U U0 4a s E
2(2a s ) 4a s
由弹性理论计算，据 裂纹处于临界失稳状 态下的能量平衡条件
dU d 2 a 2 ( 4a s ) 0 da da E
2．微孔聚合剪切断裂 剪切断裂一般是韧性断裂，有微孔聚合 型剪切断裂和纯剪切断裂两类。后者主要是 在单晶体或高纯金属中出现。前者则是在常 用金属材料中出现的形式。 微观特征：主要是韧窝。 通常，对微观断口上的韧窝内部进行仔 细观察，观察到的韧窝只是显微空洞的一半， 而在对应的断口上必有一对应的韧窝，二者 的底部，至少其中之一有夹杂物粒子存在。 此外，韧窝也可在晶界、孪晶界及相界处形 核，此时韧窝中可能没有第二相粒子。
3．材料脆性或韧性的相对性 工程材料的韧脆是由内在和外在二方面因素 共同决定的。 内在因素：主要是材料的塑性和强度。如纯铁与 玻璃。前者塑性优良、强度较高，通常呈韧性断 裂；后者塑性差、强度较低，则一般呈脆性断裂。 特别是在冲击条件下。 外在因素： 主要是温度 、加载速度和应力状态 （加载方式）等。如：同一灰铸铁材料试样，分 别进行拉伸和硬度（相当于侧压）实验，结果是 前者呈脆性断裂，后者可只压出压痕而不断裂。 因此，工程材料的韧性或脆性是相对的，没有绝 对的脆性或韧性材料。
从宏观力学分析的角度，关于材料 的强度面临着以下两个重要问题： 一是完整晶体沿原子面正断的理论断裂 强度和实际材料的断裂强度为什么会有 很大的差异？ 二是对有初始缺陷的实际晶体（主要是 裂纹体），断裂时将取决于什么参量， 其断裂强度又具有何种含义？
理论断裂强度 （P45）
基于弹性变形的双原子 模型给出的原子内结合 力随原子间距的变化关 系可得晶体沿某晶面被 拉开产生纯弹性正断的 理论断裂强度 ： E
微孔聚合断裂（韧窝形成）过程
多数情况下在钢中都能看到有非金属夹杂物等异相的存在。 因此，韧窝的形成与异相粒子有关。在外力作用下产生塑性变形 时，异相阻碍基体滑移，便在异相与基体滑移面交界处造成应力 集中，当应力集中达到异相与基体界面结合强度或异相本身强度 时，会使二者界面脱离或异相自身断裂，从而形成裂纹（微孔） ，并不断扩大，最后使夹杂物之间基体金属产生“内颈缩”，当 颈缩达到一定程度后基体金属被撕裂或剪切断裂，使空洞连接， 从而形成韧窝断口形貌。

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f
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4.3材料的宏观断裂类型和力学状态图
材料的宏观断裂类型根据不同的分类
方法而异。 断裂按断前有无产生明显的塑性变形 可分为韧性断裂和脆性断裂。可以光 滑拉伸试样断面收缩率等于5%为界。 断裂按断裂面的取向或按作用力方式 不同可分为正断和切断。
典型断裂的宏观断口(不同断裂形式下
2．宏观脆性断裂 与韧性断裂相反，脆性断裂的宏观断口平齐而光 亮，与主应力垂直；也是由纤维区、放射区和剪切唇 三部分组成，但主要是放射区，特别是剪切唇几乎看 不见，所占断口比例极小。 脆性断裂时，放射花样也是由于材料剪切变形而 形成的，只是与韧性断裂不同，它是快速低能撕裂的 结果。材料越脆，放射线越细。当材料处于极脆状态 （纯解理或晶间断裂），则放射线消失。若晶粒较粗， 可在解理断口上看到许多强烈的反光小平面（刻面）。 这些小平面实质上是一个晶粒内的解理面。 解理断裂和沿晶断裂（晶间断裂）是脆性断裂的 重要形式。工程中，脆性断裂是一种灾难性的破坏。
4.2裂纹体的断裂强度-Griffith准则
Griffith理论的出发点：
假定在实际材料中已经存在裂纹(可视
为裂纹体)，当名义应力很低时，在裂纹尖
端的局部应力已经达到很高数值（达到理论 断裂强度 c ），从而使裂纹快速扩展并导 致材料脆性断裂。
Griffith准则
如图，设有一单位厚度的无限宽 平板，先使其受均匀拉应力作用 而弹性伸长后，将两端固定形成 一个隔离系统。然后在此平板上 开一垂直于拉应力的、长度为2a 的裂纹，则平板内总能量为：
杯锥状断口形成示意图
脆性断裂的宏观断口形态
圆柱形拉伸试样：
断裂面与正应力垂直，断口平 齐、光亮。断面上的放射状条 纹汇聚于一字纹花样的放射方向与裂纹扩展 方向平行，但其尖顶指向裂纹源。
裂纹源
脆性断裂断口的放射状花样 脆性断裂断口的人字纹花样
宏观断裂类型及特征总结

宏观断裂的分类 按断裂前的塑性变形程度或按断裂过程中所 吸收的能量大小可将断裂划分为韧性断裂和脆 性断裂二种类型。也可按宏观断口与最大正应 力垂直或与最大切应力平行而分为正断和切断 二种方式。 1．宏观韧性断裂 一般地，典型光滑圆柱试样的宏观韧性断 裂的断口呈杯锥形。由纤维区（裂纹产生）、 放射区（裂纹快速扩展）和剪切唇区（剪切断 裂）三部分组成。 通常，韧性断裂是一种缓慢发展、耗能较高 的撕裂过程，是结构件失效的主要形式之一。

据以上讨论可知， Griffith 理论分析仅限于完全 脆性的情况，而实际上绝大多数的金属材料断 裂前和断裂过程中裂尖区都会产生塑性变形， 从而使裂尖钝化。因此，在实际金属材料中， 应对Griffith断裂准则进行修正。 在 Griffith 理论提出 30 年后， Orowan 通过对金 属材料裂纹扩展的研究，指出裂纹扩展前其尖 端附近要产生一个塑性区。因此，提供裂纹扩 展的能量不仅用于形成新表面所需的表面能， 而且还要用于引起塑性区塑性变形所需的塑性 功。据此，塑性功P和表面能一起成为了裂纹扩 展的阻力。经Orowan修正后，材料的断裂强度 P ) 2 EP 为： 2E( 或 a
材料的力学状态图
温度对力学状态图的影响



温度和加载速率通常对材料的 s 影响很大，而对 k 和 S k 影响较小。 温度降低， s 增大，在单向拉 伸时，材料由正断式韧性断裂 转变为正断式脆性断裂。这种 情况表明，材料由室温到某一 低温时将发生由韧性断裂到脆 性断裂的过渡，即冷脆转变。 力学状态图为定性分析材料断 裂问题的一种有用方法。
第四章 材料的断裂
断裂是工程构件的重要失效形式之一，且比
磨损、腐蚀等失效形式更具危险性。 材料发生的任何断裂过程都包括裂纹形成、 扩展二阶段，且裂纹形成是材料塑性变形的 结果。 研究材料的断裂特征、断裂机理、断裂力学 条件及其影响因素的对构件的安全设计与选 材及失效分析具有重要意义。
4.1 理论断裂强度
可得该裂纹体的断裂 强 度 （ 即 著 名 的 Griffith判据）为：
f
2 E s a
Griffith平板及其中裂纹的能量变化