第一章、第二章机械振动与噪声控制

p p e p e A j(tkr1 )
A j (tkr2 )
r1
r2
当两个点声源相距很近：
偶极子声源
p pA e j(tkr) (2 j sin kl cos )
r
2
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3) 线声源
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2.2 声传播及结构声辐射
1. 垂直入射声波的反射和透射
在媒质1中的声压值
p1 pine j(tk1x) pree j(tk1x)
在媒质1中的质点速度根据 p cu
u1
p1 1c1
ui
ur
在媒质2中的声压值
u1 ui ur ut u2
声压的反射系数rp, 透射系数 p
rp
pr pi
2c2 1c1 2c2 1c1
p
pt pi
22c2 2c2 1c1
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吸声系数
2
1 rp
对于在自由空间中传播的平面声波， 单位时间平均声强可以写为
I pe2
c
单位时间平均声功率
W IS
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2.3.2 声压级、声强级、声功率级测量及声谱分析
• 单位：dB
• 声压级
Lp 10 log10
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• 常见声源
声一般都是由于物体的振动而产生的。凡能产生声的
振动物体统称为声源。所谓声源的振动就是物体在 其平衡位置附近进行的往复运动。
1) 球面声源
一个表面均匀胀缩的脉动球面声源，即其球面沿半径方向作同振幅、 同相位的振动，球面振动速度为ua，则在离球心r处向外辐射的 声压可以写为方程。
p2
pt
p e j(tk2x) tr
在媒质2中的质点速度
u2
p2
2c2
p e j (tk2x) tr 2c2
ut
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在分界面的声压和速度应当是连续相等的:
p1 pi pr pt p2
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2.3 声阻抗、声强及声功率
2.3.1声阻抗、声强和声功率的定义
描述声辐射和声场特性的一个重要概念是声阻抗。对于一个声 源来说，如果它的表面振速是u，表面积是S，则uS 称为体积 速度U。该声源表面声压与声源体积速度之比称为声阻抗Z。
Z p U
声阻抗Z是复数，其实部称为声阻R，虚部为声抗X。声阻抗 的实部表示了能量的“损耗”，这个损耗表示了声能从一个 地方传播到另一个地方，也就是声源对外辐射的过程
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• 基本概念 • 声学基础 • 噪声控制 • 阻尼技术 • 隔振理论
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• 振动－－物体或质点在平衡位置的往复运动。 振动加速度、振动速度、振动位移 振动幅值、振动频率 • 噪声－－使人感到厌烦的声音。 声压级、声强级、声功率级、响度、A计权
pe2 p2
ref
20 log10
当ka<<1，即声波波长远大于声源半径a时,有：
p(r,t) p e A j(tkr) ck Qe j(tkr)
r
4r
Q=sua=4pa2ua 称为声源强度。
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2) 偶极子声源
p2
wc 2h
(2
1)
线声源
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4)无限大障板上圆形活塞
p j uaa2 [ 2J1(kasin ) ]e j(tkr) 2r kasin 无限大障板上圆形活塞
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Z c
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声强和声功率
• 声场中某点处，与质点速度方向垂直的单位面积S在单 位时间内通过的声能称为瞬时声强.
对于稳态声场，声强是指瞬时声强在一定时间T内的平均
值
I 1 T
T
0 p(t)u(t)d dt
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第二章 声学基础
2.1 波动方程与声的基本性质 2.1.1 理想介质中的声场波动方程
理论上静态大气压设定为p0，媒质受声传播扰动后的压强pd 这种压 强的改变量被定义为声压p
p pd p0
声压的大小反映了声波的强弱，声压的单位是Pa (帕N/m2)。
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2.1.2声波与声源 波阵面------所谓波阵面是指声传播过程中，运动状态
在某瞬时完全相同的媒质质点形成的面。 声波： 平面声波、球面声波和柱面声波等类型，
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开放空间声场，由于体积速度概念变得不很明确，此 时通常采用声阻抗率这个概念来描述声场概念。声阻 抗率定义为声场中某点的声压值与该点速度的比值
Z p u
平面声波在媒质中传播时的声阻抗率为
吸声系数越大表示了声波透射越大。 当a=1时，垂直入射声波将从一个媒质完全进入到另一个媒质， 只要两个媒质的特性阻抗相同时，垂直入射声波都会有a=1的全透射。 当a=0时，表示垂直入射声波将产生全反射
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