理论力学竞赛辅导2运动学
理论力学竞赛辅导2运动学
问题3:当平面运动刚体的角速度或角加速度分别为零时, 如何确定加速度瞬心的位置?
2020/6/8
5
BUAA
例题与思考题
习题4:点M做平面曲线运动,已知该点速度的大小 v=at (a>0), 速度的方向与 x 轴的夹角θ=0.5bt2(b>0),求任意时刻(t>0) 动点M的加速度在y轴上的投影以及轨迹的曲率半径。
aOn
vO2 R
r
(r)2
3r
12r
3
aPnO 2r
aPn
aOn
aPnO
42r
3
vP2 aPn
( 2r ) 2 42r
3r
2020/6/8 3
an
P PO
r
O
an O R
14
BUAA
例题与思考题
问题14:圆盘上哪点的加速度的模最大(小)?
为
o
常
量
A
aA O
Ca
B D
aB
CV
纯滚动
OA R, AB 2R
vB vA vBA
2、速度投影法
vB
AB
vA
AB
3、速度瞬心法
vM vMCV , vM MCV
思考题1:上述三种方法的内 在联系和区别是什么?
Ax’y’为平移动系,B为动点
y
y' vBA vB B
A
r0
B
A
vA
x'
o
vA x
M
vM
CV
2020/6/8
4
BUAA
二、刚体的平面运动
4、平面图形上各点的加速度
y
et (t t)
理论力学教案-运动学
论力学--运动学运动学研究点和刚体运动的几何规律,即运动方程、轨迹、速度、加速度或角速度、角加速度等运动特征量。
第六章 点的运动学点的运动学是研究一般物体运动的基础,又具体独立的应用意义。
描述点的运动有矢径法、直角坐标法、自然法三种方法。
§6.1 矢量法一.矢量法表示点的运动方程设动点M 在空间作曲线运动,在参考坐标系上任取 某确定的点O 为坐标原点,则动点的位置可用原点至动 点的矢径r 表示。
当动点M 运动时,矢径r 的大小和方 向一般也随时间而改变,并且是时间的单值连续函数, 即)(t r r =上式称为用矢量表示的点的运动方程。
动点M 在运动过程中,其矢径r 的末端在空间 描绘出的曲线,称为动点M 的运动轨迹。
也称为矢径r 的矢端曲线。
二.矢量法表示点的速度)()(t t t r r r -+=∆∆平均速度tt t t t ∆∆∆∆)()(r r r υ-+== 瞬时速度dtd t t t rr υυ===→→∆∆∆∆00limlim 三.矢量法表示点的加速度 )()(t t t υυυ-+=∆∆ 平均加速度tt t t t ∆∆∆∆)()(υυυa -+==瞬时加速度2200lim lim dt d dt d t t t rυυa a ====→→∆∆∆∆结论:动点的速度等于它的矢径r 对时间的一阶导数,其加速度等于动点的速度对时间的一阶导数,也等于动点的矢径r 对时间的二阶导数。
§6.2 直角坐标法一.直角坐标表示动点的运动方程由于k j i r z y x ++=,当动点在轨迹上运动时,r 随时间而变化,则动点M 的坐标值x ,y 和z 随时间 而变化。
即⎪⎩⎪⎨⎧===)()()(321t f z t f y t f x消去方程中的参数t ,则得到动点运动的轨迹。
二.直角坐标表示动点的运动速度由于动点M 的矢径可表示为 k j i r z y x ++=,所以动点M 的速度可表示为 k j i r υdtdzdt dy dt dx dt d ++==将动点M 的速度写成投影形式,即k j i υz y x υυυ++=比较以上两式,可得dt dx x =υ,dt dy y =υ,dtdz z =υ 三.直角坐标表示动点运动的加速度动点M 的速度可表示为k j i r υdtdz dt dy dt dx dt d ++==,其加速度可表示为 k j i υa 222222dtzd dt y d dt x d dt d ++==将动点M 的加速度写成投影形式,即k j i a z y x a a a ++=比较以上两式,可得 22dt x d a x =,22dt y d a y =,22dt z d a z =结论:动点的速度在各坐标轴上的投影等于各对应的坐标对时间的一阶导数,动点的加速度在各坐标轴上的投影等于各对应的坐标对时间的二阶导数。
07-理论力学-第二部分运动学第七章点的合成运动
运动学/点的合成运动
动 点: AB杆上的A点 动 系: 凸轮 定 系: 地面 绝对运动: 直线 相对运动:曲线(圆弧) 牵连运动: 直线平移
1616
运动学/点的合成运动
动 点:A(在AB杆上) 动 系:偏心轮C 定 系: 地面 绝对运动:直线 相对运动:圆周(C) 牵连运动: 定轴转动
22
运动学/点的合成运动
另一方面,在实际问题中,不仅要在固联在地面上 的参考系上还要在相对于地面运动着的参考系上观察和 研究物体的运动。下面先看几个例子。
33
运动学/点的合成运动
44
55
本章将用点的合成运动的方法来研究这类问题。 66
第七章 点的合成运动
§7-1 §7-2 §7-3
§7-4
r 2
r 2
r2
l2
r2
l 2(
) 3030
运动学/点的合成运动
例4 圆盘凸轮机构
已知:OC=e ,R 3e ,(匀角速度),图示瞬时, OCCA,且O,A,B三点共线。求:从动杆AB的速度。
解:选取动点:AB 上的A点
动系:圆盘
绝对运动:直线 相对运动:圆周
由
定系:基座 va
牵连运动:定轴 ve vr
▼动点相对动系、定系必须 有运动,不能和动系在同一 物体上。
▼以上可归结为一点、两系 、三运动。
2020
运动学/点的合成运动
四、 运动方程及坐标变换 可以利用坐标变换来建立绝对、
相对和牵连运动之间的关系。
以二维问题为例。设定系 ,
动系
。动点M,如图所示。
(1)绝对运动方程: x x(t), y y(t)
大小 ? OA
高中物理力学竞赛辅导教案完美版(完整资料).doc
【最新整理,下载后即可编辑】选修课程备课本力学竞赛辅导课时编号: 1 时间:年月日A .g m kl 1μ+ B .g m m k l )(21++μ C .g m k l 2μ+ D .g m m m m k l )(2121++μ 2.如上题中两木块向右作匀加速运动,加速度大小为a ,则两木块之间的距离是:( )A .k a m g m k l 11++μ B .ka m m g m m k l )()(2121++++μ C .k m g m k l 22++μ D .k m m g m m m m k l )()(212121++++μ 3.如图劈形物体M 的各表面光滑,上表面水平,放在固定的斜面上,在M 的水平上表面放一光滑小球m ,现释放M ,则小球在碰到斜面前的运动轨迹是:( )A .沿斜面向下的直线B .竖直向下的直线C .向左侧弯曲的曲线D .向右侧弯曲的曲线4.质量为M 的木块置于粗糙的水平面上,若用大小为F 的水平恒力拉木块,其加速度为a 。
当水平拉力变为2F 时,木块的加速度为a ′为:( )A. a '= aB.a < a '<2aC. a '=2aD. a '>2a5.质量为m 的盒子以某初速度在水平面上能滑行的最大距离为x ,现在盒子中放入质量也为m 的物块,以同样的初速度在水平面上能滑行的最大距离为:( )A .x /2B . xC .2x ,D .4x6.在光滑的水平面上,有两个物体并放一起,如图所示。
已知两物体质量M :m =5:1,第一次用水平力F 由左向右推M ,物体间的作用力为N 1,第二次用同样大小的水平力F 由右向左推m ,两物间作用力为N 2,则N 1: N 2为:( )A .1:1B .1:5C . 5: 1D .与F 的大小有关图447.光滑水平面上质量为m 的物体在水平恒力F 作用下,由静止开始在时间t 内运动距离为s ,则同样的恒力作用在质量为2m 的物体上,由静止开始运动2t 时间内的距离是:( )A .sB .2sC .4sD .8s8.如图所示,轻绳的一端系在质量为m 的物体上,另一端系在一个圆环上,圆环套在粗糙水平横杆MN 上,现用水平力F 拉绳上一点,使物体处在图中实线位置,然后改变F 的大小,使其缓慢下降到图中虚线位置,圆环仍在原来位置不动,则在这一过程中,水平拉力F 、环与杆的摩擦力f 和环对杆的压力N 的大小变化情况是:( )A .F 逐渐增大,f 保持不变,N 逐渐增大B .F 逐渐增大,f 逐渐增大,N 保持不变C .F 逐渐减小,f 逐渐增大,N 逐渐减小D .F 逐渐减小,f 逐渐减小,N 保持不变9.一人站在体重计上,在突然下蹲过程中,体重计读数如何变化?( )A .增大B .减小C . 先增大后减小D .先减小后增大10.如图所示,在水平面上,质量为10 kg 的物块A 拴在一个被水平拉伸的弹簧一端,弹簧的另一端固定在小车上,小车静止不动,弹簧对物块的拉力大小为5 N 时,物块处于静止状态,若小车以加速度a =1 m/s 2沿水平地面向右加速运动时:( )A. 物块A 相对小车仍静止B. 物块A 受到的摩擦力将减小C. 物块A 受到的摩擦力大小不变D. 物块A 受到的拉力将增大11.设雨滴从很高处竖直下落时,所受到的空气阻力f 和其速度v 成正比。
力学竞赛辅导讲解
an a
a
an
a
1.2 曲率半径的物理求法
an
v2
v2 an
y
椭圆的曲率半径:
B
轨道方程:
x2 a2
y2 b2
1
对应运动方程: xy
a b
cos t sin t
b Oa
Ax
A点:v vy,max b,
A
v2 an
b2 a
an ax,max a2
v02 h
sin3
h v0
y
x
例1.8 如图示,一半径为R的半圆柱体沿水平方向
以速度v0作匀速运动。求杆与半圆柱体的接触点P
的角位置为 时竖直杆运动的速度和加速度。
vP
P
R
y
v0
O xA
解:y R2 x2
dy dy dx
dy
vP dt dx dt v0 dx v0
反映速度(大小和方向) 变化快慢的物理量
a v
a
t lim
t 0
v t
dv dt
d 2r dt 2
x
a x
dvx dt
d2x dt2
a y
dvy dt
d2y dt 2
z A
vA B
rA
vB
rB
O
y
(a)
vA v
vB (b)
加速度与速度的方向一般不同。
H
ymax
v02 sin2
2g
(优选)大学物理竞赛辅导力学.
质点运动学
1、描述质点运动的 基本量:
1)位置矢量 r xi yj zk
r x2 2)位移 3)速度
4)加速度
y2 z2
v
r dr
dt
a
dv
dt
cos x , cos y , cos z
r rrຫໍສະໝຸດ i yj zkvxv
i v
v
yj
一 质心
有n 个质点组成的质点系,其质心位置可由下式确定
rc
m1r1 m2r2 miri mnrn
m1 m2 mi mn
n mi ri
i 1 n
mi
n
i 1
若取 m' mi 为质点系内各质点的质量总和
i
上式可写为
m' drc
n
dt i1
1m'rc
mi
质点系的动量定理
t2
t1
n i1
Fi外
dt
n i1
mivi2
-
n i1
miv i1
3)质点系的动量守恒定律(惯性系)
n
如 Fi 0
则
mivi 常矢量
i 1
i
n
如 Fix 0 i 1
则
mivi x 常量
i
注意:
1、动量守恒定律
只适用于惯性系。定律中的速度应 是对同一惯性系
求:v,
a
以及 轨迹方程 等。
解法:求导
若已知
r
r (t)
则
v
dr
dt
a
dv dt
d
2
r
dt 2
若已知 s s( t )
理论力学运动学知识点总结
理论力学运动学知识点总结第一篇:理论力学运动学知识点总结运动学重要知识点一、刚体的简单运动知识点总结1.刚体运动的最简单形式为平行移动和绕定轴转动。
2.刚体平行移动。
·刚体内任一直线段在运动过程中,始终与它的最初位置平行,此种运动称为刚体平行移动,或平移。
·刚体作平移时,刚体内各点的轨迹形状完全相同,各点的轨迹可能是直线,也可能是曲线。
·刚体作平移时,在同一瞬时刚体内各点的速度和加速度大小、方向都相同。
3.刚体绕定轴转动。
• 刚体运动时,其中有两点保持不动,此运动称为刚体绕定轴转动,或转动。
• 刚体的转动方程φ=f(t)表示刚体的位置随时间的变化规律。
• 角速度ω表示刚体转动快慢程度和转向,是代数量,以用矢量表示。
,当α与ω。
角速度也可• 角加速度表示角速度对时间的变化率,是代数量,同号时,刚体作匀加速转动;当α 与ω异号时,刚体作匀减速转动。
角加速度也可以用矢量表示。
• 绕定轴转动刚体上点的速度、加速度与角速度、角加速度的关系:。
速度、加速度的代数值为。
• 传动比。
一、点的运动合成知识点总结1.点的绝对运动为点的牵连运动和相对运动的合成结果。
• 绝对运动:动点相对于定参考系的运动;• 相对运动:动点相对于动参考系的运动;• 牵连运动:动参考系相对于定参考系的运动。
2.点的速度合成定理。
• 绝对速度:动点相对于定参考系运动的速度;• 相对速度:动点相对于动参考系运动的速度;• 牵连速度:动参考系上与动点相重合的那一点相对于定参考系运动的速度。
3.点的加速度合成定理。
• 绝对加速度:动点相对于定参考系运动的加速度;• 相对加速度:动点相对于动参考系运动的加速度;• 牵连加速度:动参考系上与动点相重合的那一点相对于定参考系运动的加速度;• 科氏加速度:牵连运动为转动时,牵连运动和相对运动相互影响而出现的一项附加的加速度。
• 当动参考系作平移或 = 0,或与平行时,= 0。
全国周培源大学生力学竞赛辅导力学竞赛-静力学专题
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平衡方程的快速练习
如何截断?
§3 空间力系
1. 空间力的投影和分解
O
x
y
F
z
直接投影法
F = Fx+Fy+Fz= Fx i+Fy j+Fz k
y
z
O
x
F
Fxy
二次投影法
F = Fx+Fy+Fz= Fx i+Fy j+Fz k
§3-2 力对点的矩和力对轴的矩
F1
F2
FR
FR
O
F1
F2
FR=F1+ F2
★ 作用在物体上同一点的两个力,可以合成为一个合力。合力的作用点也在该点,合力的大小和方向,由这两个力为边构成的平行四边形的对角线确定。
§1 静力学公理
A
★ 作用在刚体上的两个力,使刚体保持平衡的充要条件是: 这两个力的大小相等,方向相反,且在同一直线上。
1. 力对点的矩
O
A(x,y,z)
B
r
F
h
y
x
z
MO(F)
空间的力对O点之矩取决于:
(1)力矩的大小;
(2)力矩的转向;
(3)力矩作用面方位。
★ 须用一矢量表征
MO(F) =Fh=2△OAB
O
A(x,y,z)
B
r
F
h
y
x
z
MO(F)
MO(F)
定位矢量
2. 力对轴的矩
B
A
F
O
x
y
z
C
B
O
A
F3
周培源力学竞赛辅导安排
(3)掌握点的复合运动的基本概念,掌握并能应用点的速度合成定理和加速度合成定理。
(4)掌握刚体平面运动的概念及其描述,掌握平面运动刚体速度瞬心的概念。能熟练求解平面运动刚体的角速度与角加速度以及刚体上各点的速度和加速度。
讲授周培源力学竞赛关于运动学考题。
陈老师
第9周周二晚上6:30-8:20
黄家湖11110
(三)动力学
(1)掌握建立质点的运动微分方程的方法。了解两类动力学基本问题的求解方法。
(2)掌握刚体转动惯量的计算。了解刚体惯性积和惯性主轴的概念。
(3)能熟练计算质点系与刚体的动量、动量矩和动能;并能熟练计算力的冲量(矩),力的功和势能。
黄家湖11206
材料力学的任务、同相关学科的关系,变形固体的基本假设、截面法和内力、应力、变形、应变。
轴力与轴力图,直杆横截面及斜截面的应力,圣维南原理,应力集中的概念。
材料拉伸及压缩时的力学性能,胡克定律,弹性模量,泊松比,应力-应变曲线。
拉压杆强度条件,安全因数及许用应力的确定。
郑老师
第10周周日上午8:30-11.30
第十一届周培源力学竞赛辅导安排
第十一届周培源力学竞赛5月21日上午在华中科技大学举行。我校竞赛辅导安排如下:
上课时间
教室
内容
教师
第8周周四晚上6:30-8:20
黄家湖11205
(一)静力学
(1)掌握力、力矩和力系的基本概念及其性质。能熟练地计算力的投影、力对点的矩和力对轴的矩。
(2)掌握力偶、力偶矩和力偶系的基本概念及其性质。能熟练地计算力偶矩及其投影。
高中物理竞赛辅导力学部分专用讲义
高中物理《竞赛辅导》力学部分目录第一讲:力学中的三种力第二讲:共点力作用下物体的平衡第三讲:力矩、定轴转动物体的平衡条件、重心第四讲:一般物体的平衡、稳度第五讲:运动的基本概念、运动的合成与分解第六讲:相对运动与相关速度第七讲:匀变速直线运动第八讲:抛物的运动第九讲:牛顿运动定律(动力学)第十讲:力和直线运动第十一讲:质点的圆周运动、刚体的定轴转动第十二讲:力和曲线运动第十三讲:功和功率第十四讲:动能定理第十五讲:机械能、功能关系第十六讲:动量和冲量第十七讲:动量守恒《动量守恒》练习题第十八讲:碰撞《碰撞》专题练习题第十九讲:动量和能量《动量与能量》专题练习题第二十讲:机械振动《机械振动》专题练习第二十一:讲机械波第二十二讲:驻波和多普勒效应第一讲: 力学中的三种力【知识要点】(一)重力重力大小G=mg ,方向竖直向下。
一般来说,重力是万有引力的一个分力,静止在地球表面的物体,其万有引力的另一个分力充当物体随地球自转的向心力,但向心力极小。
(二)弹力1.弹力产生在直接接触又发生非永久性形变的物体之间(或发生非永久性形变的物体一部分和另一部分之间),两物体间的弹力的方向和接触面的法线方向平行,作用点在两物体的接触面上.2.弹力的方向确定要根据实际情况而定.3.弹力的大小一般情况下不能计算,只能根据平衡法或动力学方法求得.但弹簧弹力的大小可用.f=kx(k 为弹簧劲度系数,x 为弹簧的拉伸或压缩量)来计算 .在高考中,弹簧弹力的计算往往是一根弹簧,而竞赛中经常扩展到弹簧组.例如:当劲度系数分别为k 1,k 2,…的若干个弹簧串联使用时.等效弹簧的劲度系数的倒数为:nk k k 1...111+=,即弹簧变软;反之.若以上弹簧并联使用时,弹簧的劲度系数为:k=k 1+…k n ,即弹簧变硬.(k=k 1+…k n 适用于所有并联弹簧的原长相等;弹簧原长不相等时,应具体考虑) 长为0L 的弹簧的劲度系数为k ,则剪去一半后,剩余2L 的弹簧的劲度系数为2k (三)摩擦力 1.摩擦力一个物体在另一物体表面有相对运动或相对运动趋势时,产生的阻碍物体相对运动或相对运动趋势的力叫摩擦力。
力学竞赛辅导_图文
(a)
vA v
vB (b)
2. 抛体运动
速度:
y
v0
运动方程:
g
O
x
轨道方程:
推论
y
v0
g
O
x
乙
s
甲 h
3. 圆周运动
3.1 圆周运动的加速度
0
v
a P
a
an
s
O R P0 x n0
3.2 圆周运动的角量描述
角位置:=(t)
角速度: 角加速度:
3.3 角量和线量的关系
P
s
椭圆的曲率半径: 轨道方程: 对应运动方程: A点:
y B
b Oa
Ax
同理:
抛物线的曲率半径: 轨道方程: 对应运动方程:
其中:
y
O
x
2. 连体运动问题
解题方法一:运动的分解
情形1:两物体通过刚性细杆或不可伸长的绳子相连, 他们在连线方向的位移、速度和加速度相等。
v1
v2
情形2:两刚性物体接触点的速度沿法向分量相等。
3.刚体平衡的稳定性
满足平衡条件的刚体,若受到扰动,便离开 平衡位置。若它会自动回到平衡位置,则称为稳 定平衡;若它会更远离平衡位置,则称为不稳定 平衡;若平衡位置的周围仍是平衡位置,则称为 随遇平衡。
稳定平衡
不稳定平衡
随遇平衡
4. 质心
y
C
O
x
5.质心运动定理
系统质心加速度的大小与于所受的合外力大小 成正比,与系统的总质量成反比,加速度的方向沿 合外力的方向。
之间的摩擦系数=0.5。今用一恒力F 沿水平方向作
第2章(运动学)重要知识点总结(理论力学)
【陆工总结理论力学考试重点】之(第2章)运动学1、矢量法?答:运动方程为⃗⃗()速度:⃗⃗()加速度:⃗⃗⃗()⃗()2、直角坐标法?答:运动方程表示为:将运动方程里面的参变量(时间t)消去,便可得到动点的轨迹方程。
速度:即:动点的速度在直角坐标轴上的投影等于其对应坐标对时间t的一阶导数。
则合速度:√加速度:即:加速度在直角坐标轴上的投影等于其对应坐标对时间t的二阶导数。
则全加速度:√。
3、自然法(也称弧坐标法)?答:运动方程:()速度:加速度:切向加速度:切向加速度的大小等于动点的弧坐标对时间t的二阶导数,用来表示速度大小随时间变化的快慢程度,方向沿轨迹的切线方向。
法向加速度:式中:为曲线的曲率半径,对于圆来说即为圆的半径。
法向加速度用来表示速度方向随时间变化的快慢程度,方向总是指向圆心方向。
则全加速度:√4、直角坐标法与自然法的联系?对于同一种运动,采用直角坐标法,其加速度求法为:全加速度:√。
采用自然法,其加速度求法为:全加速度:√直角坐标法与自然法的联系:对于同一种运动,采用上述两种方法求出的全加速度是一样的,即:√√5、刚体的平行移动?答:平移运动的特征:1)刚体平移时,其上各点的轨迹不一定是直线,也可能是曲线;2)当刚体平行移动时,其上各点的轨迹形状相同;在每一瞬时,各点的速度相同,加速度也相同。
6、刚体的定轴转动?答:运动方程()角速度:单位:rad/s。
角加速度:单位:速度:加速度:切向加速度:法向加速度:则全加速度:√ √7、轮系传动比?答:如图设大齿轮的角速度为,半径为;小齿轮的角速度为,半径为。
则根据大小齿轮的齿合点A和B的线速度相等,可得:即:得:即轮系的角速度比(传动比)等于半径的反比。
高中物理竞赛辅导 运动学
种加速度恒定的曲线运动。
根据运动的叠加原理,抛体运动可看成是由两个直线运动叠加而成。常用的处理方法是:将抛体 运动分解为水平方向的匀速直线运动和竖直方向的匀变速直线运动。
如图 2-3-3。取抛物轨迹所在平面为平面,抛出点为坐标原点,水平方向为 x 轴,竖直方向为 y 轴。则抛体运动的规律为:
⎧ax = 0 ⎩⎨ay = −g
图 2-2-1
后 时开 质点
sAB = (vAt)2 + (vBt)2 = 10 5m = 22.4 m
在空间某一点 O,向三维空间的各个方向以相同的速度 vο 射出很多个小球,球 ts 之后这些小球
中离得最远的二个小球之间的距离是多少(假设 ts 之内所有小球都未与其它物体碰撞)?这道题初 看是一个比较复杂的问题,要考虑向各个方向射出的小球的情况。但如果我们取一个在小球射出的
VB
△V2
V 1 表示质点由 A 运动到 B 的速度方向上的增量,△ V 2 表示速度大小上的增量。
图 2-3-2
法向加速度 a n 表示质点作曲线运动时速度方向改变的快慢,其大小为在 A 点的曲率圆的向心 加速度:
an
=
lim ΔV2 Δt→0 Δt
其方向指向 A 点的曲率中心。切向加速度 aτ 表示质点作曲线运动时速度大小改变的快慢,方向
1
高中物理竞赛力学教程 第二讲 运动学
分别为 i 、 j 、 k 沿方向 x 、 y 、 z 和单位矢量,则 r 可表示为
r(t) = x(t)i + y(t) j + z(t)k
位矢 r 与坐标原点的选择有关。
研究质点的运动,不仅要知道它的位置,还必须知道它
z P1(x1,y1,z1)
大学物理竞赛辅导 力学部分
三、与碰撞1类似,2与1碰撞后,将完全交 换速度。因此2将静止,1将以速度 1 v0
继续运动。
5
例2,平直铁轨上停着一节质量为 M 20m 的车厢,车厢与铁轨之间摩擦可略。有若 干名学生列队前行,教员押后,每名学生 的质量统为 m。当学生与教员发现前面的 车厢时,都以相同的速度 v0 跑步,每名 学生在接近车厢时又以速度 2v0跑着上车坐下, 教员却因跑步速度没有改变而恰好未能上车。 据此可知,学生人数为多少?全过程中由教员、 学生和车厢构成的体统,其能量损失量为?
1 1 1 2 2 2 ( J J ) ( L ) Mv J 5 x L n L 0 v = 0 L 2 2 2 n 4 J Mx 2 ; x L x
所以,速度大小
v v 2 v 2 n v 5 tan vn 5
O
x
采用平行轴定理计算各自的转动惯量:
I d Ic md 2
大圆,小圆,剩余部分过O的转动惯 量I0,I1,I2;则
I1 I 2 I 0
1 2 I mR 0 2 2 1 I m R m1 R 1 1 2 2 2 13 I 2 mR 2 32
2 1 2 Ek 0 20 m 2v0 2Mv0 2 碰撞以后,体系总动能:
1 2 2 Ek 20m M v0 Mv0 2
因此,能量损失量为:
2 Ek Mv0
例3、 一质量均匀分布的柔软细绳铅 直地悬挂着,绳的下端刚好触到水平桌 面上,如果把绳的上端放开,绳将落在 桌面上。试证明:在绳下落的过程中, 任意时刻作用于桌面的压力,等于已落 到桌面上的绳重量的三倍。
周聪华
理论力学竞赛培训—运动学1
详细的说明见《理论力学》哈工大第六版P179~180。
dvr dt
= ar
+ ωe × vr
dve dt
=
ae
+ ωe × vr
由:
dva dt
=
dve dt
e
+ ar
+ 2ω × vr
所以: a=c 2ω × vr 其大小为: ac = 2ωvr sinθ
运动方程= : xO' f1= (t ), yO' f= 2 (t ), ϕ f3 (t )
2. 平面运动的分解 对于任意的平面运动,可在平面图形上任取一点O’,称为基点。 在这一点假想地安上一个平动的参考系O’x’y’z’ ;平面图形运 动时,动坐标轴方向始终保持不变(可令其分别平行于定坐标 轴Ox和Oy)。于是,平面图形的平面运动可看成随同基点的平 动和绕基点转动这两部分运动的合成。
结论:平面运动可取任意基点而分解为平动和转动,其中平动 的速度和加速度与基点的选择有关,而平面图形绕基点转动的 角速度和角加速度与基点的选择无关。
3. 平面图形上各点的速度
⑴ 基点法:平面图形内任一点的速度等于基点的速度与该点随
图形绕基点转动速度的矢量和。 v=M vO' + vMO'
⑵ 速度投影定理:同一平面图形上任意两点的速度在这两点连
绝对轨迹、绝对速度、绝对加速度:指动点在绝对运动中的轨迹、 速度和另速度。
牵连速度、牵连加速度:在动参考系上与动点重合的那一点(牵
连点)的速度和加速度。
2. 速度合成定理
va= ve + vr
动点在某瞬时的绝对速度等于它在该瞬时的牵连速度与相对速
度的矢量和。
安理力学竞赛辅导-运动学
S2 R
6π2
cm/s2
arτ=S=6π cm/s2
aA aen arn 2 arτ2 3π 4+9π cm/s2
α
tg-1
2 3π
2020年9月29日星期二
a r M
a
n e
aa
a
n r
Page 32
图示凸轮机构。已知 e,R,,求 vAB ,aAB。
(有哪些方法?)
法一: 杆端A为动点,轮为动系。 B
ve vO' ωe r' va vO' ωe r' vr
2020年9月29日星期二
Page 13
• 点的绝对加速度:
dva dt
dvO' dt
d dt (ωe r')
dvr dt
dvO' dt
aO'
是刚体的平移加速度。
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Page 14
d dt
(ωe
r')
运动学基本内容
• 点的运动学 • 点的合成运动 • 刚体平面运动
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Page 1
点的运动学
形式 运动方程
矢量
r
rt
速度方程
v
dr
r
dt
x xt
vx
dx dt
x
直角 y yt
坐标
z zt
vy
dy dt
y
vz
v
dz z
dxti yj
zk
加速度方程
a
dv dt
( v sin )2
R
v2 R
sin ,
ak
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一、点的运动学
1、直角坐标法
ü & ï vx = x ï ï & v y = yï ý ï ï ï & vz = z ï þ
2、自然坐标法
ü & & ï ax = x ï ï ï & ay = & y ý ï ï ï az = & z& ï þ
& v= s et
& & & & a= s et + s e t = at + an
5
例题与思考题
问题5:点在运动过程中其速度和加速度始终垂直(大小均不 为零),该点可能作: A:圆周运动;B:平面曲线运动;C:空间曲线运动 问题6:点沿曲线 y=sin2x 匀速率运动,该点运动到下列哪些 点时,其加速度为零。
A: x = 0;
y
C
B: x =π/Βιβλιοθήκη ;C: x =π /2;D:x =3π /4
2014-4-3
26
例题与思考题
问题35:四个构件的几何尺寸已知,AB和DE杆在图示位置的 角速度为ω (逆时针转动),角加速度为零。求该瞬时F点的速 度和加速度以及圆盘的角速度和角加速度。
vF vB vFB v F a v F e v Fr
n t a F a B a FB a FB
其上哪点的加速度的模最大(小)? 并求其最大值和最小值。
A B
o
O
u
问题17:图示瞬时滑块B的速度为u,加速度为零,求AB杆 中点C的速度的大小在下一个瞬时是增加的,还是减小的? 求图示瞬时C点的曲率半径。AB=2R,OA=R
2014-4-3 13
例题与思考题
思考题18:半径为 R 的圆盘做平面运动,已知某瞬时圆盘边
B
问题27:边长为L的正方形在图示瞬时AB两点连线铅垂,两个 支撑点为边长的中点,已知此时板的角速度和角加速度,如何 求A、B点的速度和加速度。
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例题与思考题
问题28:边长为L的正方形在图示瞬时AB两点连线铅垂,两个 支撑点为边长的中点,已知此时板的角速度和角加速度,滑块 的速度为u其加速度为零,如何求A、B点的速度和加速度。
缘上两点A、B的加速度a (大小、方向如图所示),试 判断出下列结论哪些是正确的: A:这种运动不存在;
n t a B a A a BA a BA
vB v A vBA
B:能求出圆盘的角速度(大小和方向) C:能求出圆盘上任一点的加速度; D:能求出圆盘的角加速度(大小和方向) 问题19:若求圆盘上任意一点的速度(大小和方向),还需 要知道哪些已知条件?
& & & & a= s et + s e t = at + an
x
& an s & en
et 1 & en = θ e t lim lim en t 0 t t 0 t
2014-4-3
& = atbt = abt 2 & an = s θ
v2 a an b
A:2r;B:3r; C:4r;D:2.5r; P O
a
n PO
r
aP a a
n O
n aO 2 O
v 1 n 2r 2 r aPO Rr 3r 3 4 2 n n n aP aO aPO r 3 2 vP ( 2r ) 2 n 3r 4 2 aP r 2014-4-3 3
A
B
u
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22
例题与思考题
问题29:边长为L的正方形在图示瞬时AB两点连线铅垂,两个 支撑点在边长的中点,已知此时板的角速度和角加速度,如何 求A、B点的速度和加速度。 A
B
h
2014-4-3
23
例题与思考题
问题30:半径为R的圆盘在水平地面上纯滚动,细杆AB可在圆盘 的直径槽内滑动,A端沿地面运动。已知图示瞬时圆盘的角速度 和角加速度以及杆与水平线的夹角。求A点的速度和加速度。 B
速度与坐在车B上的人观察到车 A的速度大小相等方向相反;
B
uB
A
B: 坐在车A上的人观察到车C的
R
uC
速度与坐在车C上的人观察到车 A的速度大小相等方向相反; C: 坐在车C上的人观察到车B的 速度与坐在车B上的人观察到车 C的速度大小相等方向相反;
o
uA
C
u A uB uC u
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(r ) 2
n PO
a
n O
R
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例题与思考题
问题11:圆盘上哪点的加速度的模最大(小)?
为 常 量
A
o
CV
纯滚动
aA
O D
Ca
B
aB
OA R, AB 2R
问题12:图示瞬时AB杆上哪点的加速度的模最大(小)? 问题13:图示瞬时AB杆中点C的速度的大小在下一个瞬时是 增加的,还是减小的? 能否求图示瞬时C点的曲率半径?
D:上述结论均不成立;
18
例题与思考题
问题24:若小圆盘在另一个物体上纯滚动,如何求小圆盘的角 加速度。几何尺寸均为已知。
n aa ae aet ar aK
r
D
ar R
aet e AB
a e r
C B
n ae
ar
O
aB
A
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aet
19
例题与思考题
B D A
F E
n aFa aF e a Fr a FC
Fr Fr
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vFr R aFr R
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一、长为r的曲柄OA以匀角速度ω绕O轴转动,通过铰接于 A点的套筒C带动摆杆O1B绕O1轴转动。尺寸如图。在图示 瞬时,曲柄转角为 , 0 摆杆O1B处于铅垂位置。试求该 瞬时摆杆O1B的角速度和角加速度.
反映速度大小的变化
& & at = s et
2 & s an = e n 反映速度方向的变化 ρ
3、复合运动法
va ve v r
aa ae a r aC
• 选取动点和动系( 动点和动系不能选在同一个物体上, 相对运动轨迹简单) • 当动系有转动时,相对速度(矢量)求导不等于相对加 速度,牵连速度(矢量)求导不等于牵连加速度
例题25:车轮半径为R。 左前轮转角为45度。求: 1、右前轮转向角; 2、车身的角速度; 3、车轮B距地面最高点 速度;
θ2 = arctan 2 u ω= 2 2b vB =
2014-4-3
B
b
C
1
2b
A
u
D
L
2
2u
20
例题与思考题
问题26:已知图示瞬时杆的角速度和角加速度,如何求B点的 速度和加速度。几何尺寸已知。 A
2014-4-3 11
例题与思考题
问题14:纯滚动圆盘图示瞬时的角速度为零,角加速度为
α ,其上哪点的加速度的模最大(小)?
A
o
B
O
问题15:图示瞬时OA杆的角速度为零,角加速度为α ,AB杆
的运动具有什么特点(速度、加速度、角速度、角加速度)。
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例题与思考题
问题16:纯滚动圆盘图示瞬时的角速度为ω ,角加速度为ω 2,
n PO
a
2 2 ( r ) v 1 2 a n 2r n O aO r PO Rr 3r 3 4 2 n n aP (max) aO aPO r 3
n O
R
amin 0
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P在O点下方r/3处
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例题与思考题
问题10:半径为r的小圆盘以匀角速度ω 在半径为R(R =2r)的固定的大圆盘上纯 滚动,确定图示瞬时小圆盘最高点P运 动轨迹的曲率半径。
y ' 2sin x cos x sin 2 x
D B
x
A
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y " 2cos 2 x
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例题与思考题
问题7: 纯滚动圆盘中心的速度为常量,设P为圆盘左半边上的
任意一点,若 vP 为该点的速率,则下列关系式哪个成立?
A: dv p dt dv p dt dv p 0 0 0
2014-4-3 14
例题与思考题
思考题20:平面图形上A、B两点的瞬时加速度分布如图所示, 试判断哪种运动是可能的,哪种运动是不可能的。
(a) a A a B
2014-4-3
(b) a A // a B ,0
2
, aA 0
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例题与思考题
思考题21:平面图形上A、B两点的瞬时加速度分布如图所示, 试判断哪种运动是可能的,哪种运动是不可能的。
2014-4-3
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例题与思考题
为不使自行车在雨天行驶时车轮带起的泥水落到骑车人的身上,在车轮 上方周围设有挡泥板。在设计挡泥板时,从经济角度考虑,应使挡泥板 短一些,以节省材料。为方便设计,假设自行车以最大设计速度v在水 平地面上匀速行驶,车轮作纯滚动,后轮的半径为R,需防护的区域如 图中阴影线表示,该区域左边缘距后轮轴的水平距离为l,下边缘距地 面的高度等于后轮的半径R ,如图所示。不考虑空气阻力。(南京航空 航天大学) (1)本问题于力学中的什么问题有关? (2)设计自行车后轮的挡泥板后缘的位置(用图示的角表示)应满足 l 的方程。
A
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