电动力学(全套课件240P) ppt课件
电动力学第一讲..41页PPT
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39、没有不老的誓言,没有不变的承 诺,踏 上旅途 ,义无 反顾。 40、对时间的价值没有没有深切认识 的人, 决不会 坚韧勤 勉。
▪
26、要使整个人生都过得舒适、愉快,这是不可能的,因为人类必须具备一种能应付逆境的态度。——卢梭
▪
27、只有把抱怨环境的心情,化为上进的力量,才是成功的保证。——罗曼·罗兰
▪
28、知之者不如好之者,好之者不如乐之者。——孔子
▪
29、勇猛、大胆和坚定的决心能够抵得上武器的精良。——达·芬奇
▪
30、意志是一个强壮的盲人,倚靠在明眼的跛子肩上。——叔本华
谢谢!
41
电动力学(全套课件)ppt课件
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电磁波的传播遵循惠更斯原理,即波 面上的每一点都可以看作是新的波源。
电磁波在真空中的传播速度等于光速, 而在介质中的传播速度会发生变化。
电磁波的能量与动量
01
电磁波携带能量和动量,其能量密度和动量密度与 电场和磁场的振幅平方成正比。
02
电磁波的能量传播方向与波的传播方向相同,而动 量传播方向则与波的传播方向相反。
03
电磁波的能量和动量可以通过坡印廷矢量进行描述 和计算。
06
电动力学的应用与发展前 景
电动力学在物理学中的应用
描述电磁现象
电动力学是描述电荷和电流如何 产生电磁场,以及电磁场如何对 电荷和电流产生作用的理论基础。
解释光学现象
光是一种电磁波,电动力学为光 的传播、反射、折射、衍射等现 象提供了理论解释。
麦克斯韦方程组与电磁波
01
麦克斯韦方程组是描述电磁场的基本方程组,包括高斯定律、 高斯磁定律、法拉第电磁感应定律和安培环路定律。
02
电磁波是由变化的电场和磁场相互激发而产生的,其传播速度
等于光速。
麦克斯韦方程组揭示了电磁波的存在和传播规律,为电磁学的
03
发展奠定了基础。
电磁波的性质与传播
电磁波具有横波性质,其电场和磁场 振动方向相互垂直,且都垂直于传播 方向。
电场能量
W=∫wdV,表示整个电场 中的总能量。
功率
P=UI,表示单位时间内电 场中消耗的能量或提供的 能量。
04
恒磁场
磁感应强度与磁场强度
磁感应强度的定义与物理意义 磁感应强度与磁场强度的关系
磁场强度的定义与计算 磁场的叠加原理
安培环路定理与磁通量
01
安培环路定理 的表述与证明
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S
闭合曲面为S。
对于任意封闭曲面某时间间隔内流入闭 曲面的电量等于闭面内电量的增加量
第11页/共68页
电流连续性方程
注意:当电流为恒定电流时,一切物理量不随时间变化, 即有 因此, 这就表示恒定电流的场线处处连续,因而是闭合的。
第12页/共68页
3。洛伦兹力公式--毕奥萨伐定律
(1)磁场对电流元的力密度
Ez H
ra
I2
2 2a3
流进长度为Δl的导线内部的功率为
Sr 2al
I 2l
a2
I2R
第65页/共68页
证明
第66页/共68页
证毕
证明
对于场点求导
第67页/共68页
对于稳恒电流
谢谢您的观看!
第68页/共68页
在没有外场作用时,介质是电中性的,且内部宏观电磁场 为零。
第25页/共68页
2。介质的极化
从极化角度看 a.有极性分子
b.无极性分子
极化的解释 极化强度
外场条件
各向同性线性介质
第26页/共68页
2。介质的极化
单位体积分子数为n
体元内跑出 的正电荷为
表示封闭体内通过界面 S穿出去的正电荷 将净余的负电荷定义为束缚电荷,其密度为
要看五个关系的内部与场论公式有没有无矛盾,
有问题的只有
左式为零,右式为零时是恒流源情况 为使右式为零加一项
令
引入位移电流概念
第20页/共68页
2。位移电流
第21页/共68页
3。真空中的麦克斯韦方程组
a)电场分布只取决于电荷的 分布和磁场的变化
b)电场的散度与当时当地的 电荷密度成正比,感应电 场是无散的
电动力学课件
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v cosθ为高的斜柱体的体积,即
称为dN矢量vv通c过os面d元sds的v通 d量s。
nˆ
对于有向曲面s,总可以
将s分成许多足够小的面元ds,
v
θ
于是通过
ds
21
曲面s的通量N即为每一面元通量之积
N
v
ds
s
对于闭合曲面s,通量N为
2、散度
N v ds
s
设封闭曲面s所包围A的 d体s积/ 为VV,则
2
学习电动力学课程的主要目的是:
1) 掌握电磁场的基本规律,加深对电磁场性质和 时空概念的理解;
2) 获得本课程领域内分析和处理一些基本问题的 初步能力,为以后解决实际问题打下基础;
3) 通过电磁场运动规律和狭义相对论的学习,更 深刻领会电磁场的物质性,帮助我们加深辩证唯物主义 的世界观。
3
学习电动力学课程的主要意义是:
18
分,即
d
dl
dl
l
显然,任意两点值差为
B
B A
dl
A
19
§0-2 矢量场的散度 高斯定理 Divergence of Vector Field, Gauss’s Theorem
20
1、通量
一个矢量场空间中,在单位时间内,沿着矢量
场 v方向通过ds的流量是dN,而dN是以ds为底,以
4
要想学好电动力学,必须树立严谨的学习态度和 刻苦的学习作风。
电动力学比电磁学难学,主要体现在思维抽象、习题难解 上。为此,在学习时要注意掌握好概念、原理、结构和方法,这 些在听课、阅读、复习、小结和总复习时都要注意做到,既见树 木,更见森林。要在数学与物理结合上下硬功夫,培养物理与数 学间相互“翻译”的能力,能熟练地运用数学独立地对教材内容 进行推导,并明确它们的物理意义和图象。
2024版电动力学高教第三版5精品课件
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电势与电势差
电势
描述电场中某点的电势能高低,是标量,具有 相对性。通常选择无穷远处为电势零点。
电势差
两点间电势的差值,等于将单位正电荷从一点移动到 另一点时电场力所做的功。
等势面
电势相同的点构成的曲面,与电场线垂直,且 等势面上移动电荷时电场力不做功。
静电场中的导体和电介质
导体的静电平衡
导体内部没有电荷定向移动的状态。在此状态下,导体内 部电场强度为零,电荷分布在导体表面,且表面附近场强 方向与表面垂直。
电磁波的传播方式
电磁波以光速在空间中传播,不需要介质支持,具有横波性质。
电磁波的传播特性
电磁波在传播过程中遵循惠更斯原理,即波前上的每一点都可以看作是新的波源,发出次级 波。这些次级波的包络面形成新的波前,继续向前传播。
电磁波的性质和特点
电磁波的性质
电磁波具有能量、动量、角动量等物理量,可以携带信息并进行传 递。
互感现象是指两个线圈之间存在磁耦合,当一个线圈中的电流发生变化时, 在另一个线圈中产生感应电动势的现象。
自感和互感现象在电路分析中非常重要,它们会影响电路中的电压、电流 和功率等参数。
暂态过程分析
1
暂态过程是指电路从一个稳定状态过渡到另一个 稳定状态的过程。在这个过程中,电路中用
用于计算复杂载流导线产生的磁场,或求解某些具有对称性的磁场问题。
03
安培环路定律与库仑定律的比较
两者都是描述场与源之间关系的定律,但安培环路定律描述的是磁场与
电流之间的关系,而库仑定律描述的是电场与电荷之间的关系。
04 电磁感应与暂态 过程
法拉第电磁感应定律
法拉第电磁感应定律指出,当一个回路中的磁 通量发生变化时,会在回路中产生感应电动势。
电动力学课件3
![电动力学课件3](https://img.taocdn.com/s3/m/38c2253426284b73f242336c1eb91a37f0113265.png)
电场强度
表示电场中某点的电场力作用效果, 是矢量,其方向与正电荷在该点所受 电场力方向相同。
2024/1/25
8
电势与电势差
01
02
03
电势
描述电场中某点的电势能 ,是标量,具有相对性。 通常选择无限远处为电势 零点。
2024/1/25
电势差
两点间电势的差值,等于 将单位正电荷从一点移动 到另一点时电场力所做的 功。
2024/1/25
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THANK YOU
感谢聆听
2024/1/25
27
度与电导率的乘积。
电阻率与电导率
03
反映材料导电性能的物理量,电阻率越大,导电性能越差;电
导率越大,导电性能越好。
13
电源的电动势与内阻
电源的电动势
表示电源将其他形式的能转化为 电能的本领的物理量,其大小等 于电源没有接入电路时电源两极
间的电压。
电源的内阻
表示电源内部对电流的阻碍作用 ,其大小等于电源内部电压与电
电容
描述导体或电介质储存电荷能力的 物理量。平行板电容器的电容与极 板面积成正比,与极板间距成反比 。
10
03
稳恒电流场
2024/1/25
11
稳恒电流的基本定律
电流连续性方程
稳恒电流场中,电荷不会 堆积,流入和流出任何封 闭曲面的电流相等,即电 流的连续性。
2024/1/25
基尔霍夫第一定律
在电路中,任一节点处电 流的代数和为零,即流入 节点的电流等于流出节点 的电流。
22
06
电磁波的辐射与传播
2024/1/25
23
电磁波的辐射机制
2024/1/25
电动力学总结优秀PPT
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2
2
n
S
1
1
n
S
17
(2)导体表面上的边值关系
|s 常数
n
s
En
三.静电场的能量 仅讨论均匀介质
1. 一般方程: 能量密度
w
1
E
D
总能量
W
1 2
2
E DdV
2. 若已知 ,总能量为
W 1 dV 1 不是能量密度
2V
2
18
唯一性定理*
区域内 分布已知, 满足 2 若V边界上
r r 导体中的欧姆定律*
J E
8
5.电磁场的边值关系
边值关系一般表达式*
nˆ
(D2
D1 )
nˆ
(B2
B1 )
0
nˆ nˆ
E2 H2
E1 H1
0
理想介质边值关系表达式
nˆ
( D2
D1 )
0
nˆ
(
B2
B1 )
0
nˆ nˆ
E2 E1 0 H2 H1 0
20
一、拉普拉斯方程的适用条件
1、空间 0 ,自由电荷只分布在某些介质(或导
体)表面上,将这些表面视为区域边界, 可用 拉普拉斯方程。
2、在所求区域的介质中若有自由电荷分布,则要求 自由电荷分布在真空中产生的势为已知。 一般所求区域为分区均匀介质,则不同介质分界
面上有束缚面电荷。区域V中电势可表示为两部分
rr
dV
毕奥—萨伐尔定律
rr
rr
ÑL B • dl
0
S
J r
• dS r
安培环路定律*
旋度方程 B 0J
电动力学课件
![电动力学课件](https://img.taocdn.com/s3/m/76d3f3554531b90d6c85ec3a87c24028905f855f.png)
04 电磁波的传播
电磁波的产生与性质
电磁波的产生
电磁波是由变化的电场和磁场交替产生并相互激发而传播的。当电荷在空间中运 动或磁场发生变化时,就会在空间中产生电磁波。
电磁波的性质
电磁波在空间中传播,具有波粒二象性。它们具有振幅、频率、相位等波动性质 ,同时也具有能量、动量等粒子性质。
电磁波的反射与折射
电磁波的反射
当电磁波遇到不同介质的分界面时,一部分能量会反射回原介质,剩余能量则继续传播。反射的程度取决于两种 介质的性质以及电磁波的入射角度。
电磁波的折射
当电磁波从一种介质进入另一种介质时,其传播方向会发生改变,这种现象称为折射。折射的程度取决于两种介 质的性质以及电磁波的入射角度。
矢量势的定义与计算
矢量势的基本定义
矢量势是用来描述磁场的一种物理量,它与磁矢势共同描述 磁场。
矢量势的计算方法
通过定义磁矢势和电荷分布,利用安培定律和麦克斯韦方程 组计算矢量势。
磁场的边界条件
边界条件的概念
磁场的边界条件是指在磁场与其它媒质(如真空、导体或介质)交界处磁场的 行为。
边界条件的分类
电场是电荷周围空间中存在的 特殊物质,由电荷产生并受到 电荷的影响。
电场具有传递性和无色性,即 电场可以传递电荷之间的相互 作用力,且电场本身不具有颜 色。
电场具有叠加性和穿透性,多 个电荷产生的电场可以叠加, 且电场可以穿透某些物质。
电势的定义与计算
电势是描述电场中某一点电荷所 具有的势能大小的物理量,通常
衍射实验结果表明,当电磁波通过一个小缝时,会在远处产生一个明亮的衍射图案,这个 图案是由不同方向的波组成的,它们相互叠加产生干涉现象,形成明暗相间的条纹。
《电动力学》大学本科课件第一章
![《电动力学》大学本科课件第一章](https://img.taocdn.com/s3/m/4ae189ffb9f3f90f77c61b0e.png)
V
J (x ) r
dV
变成先积分后微分
将 B 矢量表示为 A 矢量的旋
21
J ( x ) 0 其中: A d V ( x ) r V 4
,因积分后成为 A 不 带 x 的 (x)
函数,且对任意矢量都 成立。
B 0
磁场基本场方程
18
2、磁场的通量和散度: 积分关系:
d S 0 B
S
意义:电流激发的磁感应线 是闭合曲线。
微分关系:
由高斯散度定理: B d S B dV 0
S V
体积 V 是任取的
B 0
磁场基本场方程 意义:磁场是无源场。
电流元在磁场中受力:
d F Id l B J 即为电流元 Il d 的方向 由 Id l J dSdl J dV
得: d F J B dV
15
2、毕-萨定律:
Id l在真空中激发的磁场 微分形式: 一电流元
Id l r r 为由源点指向场点的矢 径, 0 d B 3 d B 、 d l、 r构成右旋关系。 4 r 由 Id l J dSdl J dV r 0J d B dV 3 4 r
L
S
微分关系: 由斯托克斯定理 A d l ( A ) d S L S B d l ( B ) d S J d S 0
L S
S
以 L 为边界的曲面 S 是任意的
B J 0
稳恒电场是有源无旋场 , E 线是有头有尾的 电荷即 稳恒磁场是有旋无源场 , B 线是无头无尾的 线,电 是涡旋的中心。
《电动力学》课件
![《电动力学》课件](https://img.taocdn.com/s3/m/a86ecf56a200a6c30c22590102020740be1ecd00.png)
目录•课程介绍与基础知识•静电场•稳恒电流场•恒定磁场•时变电磁场•电磁辐射与散射课程介绍与基础知识0102 03电动力学的定义和研究范围电动力学是物理学的一个重要分支,主要研究电磁场的基本性质、相互作用和变化规律。
电动力学的发展历史从库仑定律、安培定律到麦克斯韦方程组的建立,电动力学经历了漫长的发展历程。
电动力学在物理学中的地位电动力学是经典物理学的基础之一,对于理解物质的微观结构和相互作用具有重要意义。
电动力学概述03电磁场与物质的相互作用洛伦兹力、电磁辐射等。
01静电场和静磁场的基本性质电荷守恒定律、库仑定律、高斯定理等。
02电磁感应和电磁波的基本性质法拉第电磁感应定律、麦克斯韦方程组等。
电磁现象与基本规律数学物理方法简介向量分析和场论基础向量运算、微分和积分运算、场论的基本概念等。
微分方程和偏微分方程基础常微分方程、偏微分方程、分离变量法等。
复变函数和积分变换基础复数运算、复变函数、傅里叶变换和拉普拉斯变换等。
特殊函数和数学物理方程简介勒让德多项式、贝塞尔函数、超几何函数等,以及波动方程、热传导方程、泊松方程等数学物理方程的基本概念和求解方法。
静电场库仑定律与电场强度库仑定律描述两个点电荷之间的相互作用力,其大小与电荷量的乘积成正比,与它们之间的距离的平方成反比。
电场强度表示电场中某点的电场力作用效果的物理量,其方向与正电荷在该点所受的电场力方向相同。
电场强度的计算通过库仑定律和叠加原理,可以计算多个点电荷在某点产生的电场强度。
电势与电势差电势描述电场中某点电势能的物理量,其大小等于将单位正电荷从该点移动到参考点时电场力所做的功。
电势差表示电场中两点间电势的差值,等于将单位正电荷从一点移动到另一点时电场力所做的功。
电势的计算通过电势的定义和叠加原理,可以计算多个点电荷在某点产生的电势。
1 2 3在静电场中,导体内部电场强度为零,电荷分布在导体的外表面。
导体的这种性质使得它可以用来屏蔽电场。
2024版《电动力学》ppt课件
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电势分布及等势面描绘方法
电势定义
单位正电荷在电场中某点所具有的电势能。
电势差与电势分布
描述电场中两点间电势的差值,电势分布可通过求解泊松方程或 拉普拉斯方程得到。
等势面描绘
电势相等的点构成的曲面,其描绘方法包括解析法、图解法等。
2024/1/24
10
导体在静电场中特性研究
导体静电平衡条件
导体内部电场强度为零,电荷只分布在导体表面。
物理意义
揭示了电磁现象的基本规律,是电磁学的基础理 论。
方程组包括
高斯定律、高斯磁定律、麦克斯韦-安培定律和法 拉第感应定律。
2024/1/24
5
电磁波传播特性及波动方程
2024/1/24
电磁波
01
电场和磁场相互激发并在空间中传播形成的波动现象。
传播特性
02
电磁波在真空中以光速传播,具有能量和动量。
铁磁材料在恒定磁场中表现出非线性、磁饱和、磁滞等特性。
2024/1/24
03
应用举例
利用铁磁材料的特性制作电感器、变压器、电机等电气设备,以及用于
磁记录、磁放大等领域。
16
恒定磁场能量储存与转换
2024/1/24
恒定磁场能量密度 恒定磁场中储存的能量与磁场强度的平方成正比,能量密 度w=(1/2)BH。
26
无线通信系统基本原理简介
无线通信系统组成
包括发射机、信道、接收机等部分,实现信息 的传输和接收。
2024/1/24
无线通信基本原理
利用电磁波作为信息载体,通过调制将信息加载到载 波上,经过信道传输后,在接收端进行解调还原出原 始信息。
无线通信关键技术
包括调制与解调、信道编码与解码、多址接入、 抗干扰等技术,保证通信系统的可靠性和有效 性。
电动力学第一章.ppt
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(1)库仑定律:
F
k
Q1Q2 r3
r
实验表明, 长度的数量级为1109cm时, 精确成立. 当距离较
小时,例如,卢瑟福由薄箔对粒子的散射的分析证实:假定可以
把粒子和原子核当作静电相互作用的经典点电荷看待,并且可以
忽略电子的电荷云,则一直到距离的数量级为10-11cm时,库仑定律
仍然有效. 当距离更小时,必须用相对论性量子力学,这时强相互
作用使问题复杂且难于解答. 然而,用质心系能量高达5GeV的阳、
阴电子做的弹性散射实验表明,量子电动力学(点电子与无质量光
子相互作用的相对论性理论)一直到距离的数量级为10-15cm时保
持有效. 结论:在整个经典距离范围乃至深入到量子领域,光子
质量可以当作为零(力的平方反比律成立). 已经知道平方反比律
第一章 电磁现象的普
遍规律
电磁场的描述
电磁现象的描述
电磁场由随时空变化的两个矢量函数描述
电场强度 E(x, y, z,t)
磁感应强度 B(x, y, z,t)
电磁场的运动规律
求描述电磁场的物理量(
E ,B
)的时空变化关系
数学上,就是求( E ,B )所满足的偏微分方程
§1.1 电荷和电场
内容概要
1. 库仑定律 2. 高斯定理和电场的散度 3. 静电场的旋度
1. 库仑定律(1785年)
F
q2
12
F
1
4π 0
QQ' r3
r
r
q1
er12
q1
F 21
q2
r
er21
r为由Q到Q 的矢径. 0是真空电容率(真空介电常量).
电动力学第二章ppt课件
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x2 y2 b2
注意到上式对任意x、y都成立,所以 b a, QQ
导体板上方的电势为:
4 Q 0 x2y2 1 (z a )2x2y2 1 (z a )2
例2 真空中有一半径为R0的接地导体球,距球心为a (a>R0)处有一点电荷Q,求空间各点的电势 (如图)。
的梯度、散度、旋度公式
§4 镜象法
一、研究的问题 在所考虑的区域内只有一个或者几个点电荷, 区域边界是导体或介质界面
二、镜象法的基本思想 在所求场空间中,使用场空间以外的区域某个 或某几个假想的电荷来代替导体的感应电荷或 介质的极化电荷
§4 镜象法
三、理论基础
镜象法的理论基础是唯一性定理。其实质是在 所研究的场域外的适当地方,用实际上不存在 的“镜象电荷”来代替真实的导体感应电荷或 者介质的极化电荷对场点的作用。在代替的时 候必须保证原有的场方程,边界条件不变
小于外电场
4
§3拉普拉斯方程——分离变量法
例3:球半径为 接地金属 球置于匀强外场 中, 求电势和导体表面的电荷 面密度
解:设球半径为 ,球外为真空,该问题具有轴对称 性,对称轴为通过球心沿外场 方向的轴线。取此线 为轴线球心为原点建立球坐标系。 为球外势,金属球 为等势体,坐标原点电势为0
由于选择了轴对称,所以关于 对称,通解中没有 同时处理总边界条件
§1静电场的标势及微分方程 1。静电场的标势
静电场不随时间变化为无旋场
或 库仑场 无旋有势,定义:
积分
电势差
与路径无关
当电荷分布在有限区域的情况下,取无穷远点为 参考点,规定其上电势为0
静电场标势
已知电荷分布求电势 点电荷
叠加原理 连续分布
电动力学-第四章PPT课件
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二、导体内的电磁波
1.基本方程(导体内部)
E
B
H
J
t
D
t
D 0
B 0
E iH H (i
E 0 H 0
)E
引入复介电场数
i
i i [ i ] 编辑 版p ppit
H i E
12
§4.3 有导体存在时电磁波的传播
2.导体中的平面波解
c2 1
00
22BE(())(())(())22BEtt((22))
0 0
2、时谐电磁波(单色、定态电磁波)
以一定频率作正弦振荡的波称为时谐电磁波(单色电磁波)。
B E((xxtt))B E((xx))eeiitt
2Ek2E 0 2Bk2B0
2 E
பைடு நூலகம்
k
2E
0
E 0
B
i
E
编辑版pppt
这样,反射和折射波就被变为部分偏振光(各
个方向上 E大小不完全相同)。
(2)布儒斯特定律:若
则反 射 波
,
2
即反E射∥波只0有 分量;若自然E光 入射,则反射波为完全线偏
振波。
三、全反射(略)
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9
§4.3 有导体存在时电磁波的传播
由于导体内有自由电荷存在,在电磁 波的电场作用下,自由电荷运动形成传导 电流,而传导电流要产生焦耳热,使电磁 波能量有损耗。由此可见,在导体内部的 电磁场(波)是一种衰减波,在传播过程 中,电磁能量转化为热量。
3.导E 体i内磁H 场 与电H 场 的i 关 系 E k E i E
对良导体 H ( i )n ˆ E ( 1 2 i)n ˆ E e i 4 n ˆ E
电动力学ppt课件
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a)
b)
B与 E E B
E, B, k
同相位;
E构 B成 右E手 k螺 E旋关0系
c) E v,振幅比为波速(因为
B E,
B,
k k
相互垂直且
B
k
E
)。
12
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(5)波形图
假定在某一时刻( t t0),取 E, B 的实部。
k
13
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(2)波长与周期 波长 2
k
周期 T 1 2 f
波长定义:两相位差为 2
两等相面相位差:k(Rs Rs
的等相面间的距离。
) 2 Rs Rs
2
k
波长、波 k k 2
v f
速、频率
v
2
间的关系 T 1 2 v
f
T
(3)横波特性(TEM波) k E k B 0
第四章
电磁波的传播
1
本章重点:
1、电磁场波动方程、亥姆霍兹方程和平面电磁波 2、反射和折射定律的导出、振幅的位相关系、偏振 3、导体内的电磁波特性、良导体条件、趋肤效应 4、了解谐振腔和波导管中电磁波的运动形式
本章难点:
1、振幅的位相关系 2、导体内电磁波的运动 3、波导管中电磁波解的过程
2
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9
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2.平面电磁波的传播特性 平面波:波前或等
相面为平面,且波
(1)解为平面波
设
S
面ES上为x相,t与位kE垂k0直eix的kx平k面tR。s 在
沿等相面法线方向
传播。
x
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课 程 简 介
基本目的: 1. 学习处理电磁问题的一般理论和方法 2. 学习狭义相对论的理论和方法 内容提要: 1.电磁场的基本规律 2.静电问题和静磁问题 3.电磁波的辐射和传播 4.狭义相对论的概念和理论的数学形式
成绩评定: 期末考试(70%),平时表现及作业(15%), 研究性内容(15%)。
绪论结束
谢谢合作!
英国物理学家和化学家。
最主要贡献:1831年发现了电磁感应现象。 1834 年他研究电流通过溶液时产生的化 学变化,提出了法拉第电解定律。这一定 律为发展电结构理论开辟了道路。 1845年9月13日法拉第发现,一束平面偏 振光通过磁场时发生旋转,这种现象被称 为“法拉第效应”。法拉第认为光具有电 磁性质,是光的电磁波理论的先驱 1852年他引进磁力线概念。
六、发展简史
⑴ 1675 库仑定律
⑵ 1820 电流磁效应(毕-萨定律)
⑶ 1822 安培作用力定律(电动力学一词开始使用) ⑷ 1831 电磁感应(法拉第),场的思想
1 2
⑸ 1856-1873 麦克斯韦方程,预言了电磁波的存在 ⑹ 1881-1887 迈克尔逊实验(1881),迈-莫雷实验 3 (1887) ⑺ 1888 赫兹证实电磁波存在 ⑻ 1905 狭义相对论(爱因斯坦“论运动物体的电动 4 力学”)。
模型一般为偏微分方程 求解方程需要特殊的数学方法 理论的正确由求解结果与实验是否相符合来验证 一些基本思想在争论中不断发展
四、适用范围及主要应用
适用于宏观电磁现象,对于微观粒子不考虑波动
性 同时也不考虑电磁场的量子性。
主要应用:电力工业技术、 广播、通讯、雷达、 测井技术、加速器、光电子技术、激光理论、非
§1 绪 论 一、基本情况及要求
课程性质 电动力学是物理学科的一 门重要基础理论课,是物 理学的“四大力学”之一。
数学
普通物理学 理论物理学 固体物理学 激光物理学 量子电动力学 量子场论
研究对象 电动力学主要研究电磁场 的基本性质 ,运动规律以 及与带电物质之间的相互 作用。
电 动 力 学
统 计 力 学
物理学本科专业主干必修课程
电动力学
Electrodynamices
庆祝2005世界物理年
电 动 力 学
目 录
第 0章
绪论及数学准备
第1章 电磁现象的普遍规律 第2章 静电场 第3章 静磁场 第4章 电磁波的传播 第5章 电磁波的辐射
第6章 狭义相对论
课程类型:物理学、物理学本科专业主干课
学时学分:80学时,5学分 先修要求:电磁学,高等数学,数学物理方程
主要考核目标(包括重点及难点)
(1)掌握矢量场论的简单运算;
(2)掌握电磁场基本理论、重要实验定律;
(3)掌握静电场和静磁场的基本理论和解题方法;
(4)掌握电磁波传播和辐射的基本概念和简单应用;
(5)掌握狭义相对论的基本理论和简单应用。
重点:第一、二、四、六章
难点:公式多、需要记得多、数学推导较繁杂;解题 难度大、相对论概念不易理解。
线性光学、等离子体、天体物理…… 。
五、主要参考书
[1]《电动力学》郭硕鸿 高教出版社 第二版 1997 [2]《电动力学》蔡圣善等 高教出版社 第二版 2002 [3]《电动力学》虞福春 北京大学出版社 1992
[4]《电动力学题解》林璇英、张之翔 科学出版社
1999; [5]《电动力学解题指导》 王雪君 北京师范大学出 版社 1998 [6] 经 典电 动 力学 ( 影 印版 )( 第 3 版 ) John David Jackson 高等教育出版社 2004 .
二、电动力学与电磁学的联系与区别
范围
既讨论静场又讨论变化场,外加相对论。
深度 从矢量场论出发,总结电磁现象普遍规律,解题更 具一般性。
方法 建立模型、求解方程、注重理论。 数学 矢量场论、张量分析初步、线性代数、数理方程、 特殊函数 „„„
三、理论物理的特点
模型建立在一些实验与一系列假7)
返回 他的很多成就不仅非常重要、且是带根 本性的理论。 他制造了世界上第一台发电机。法拉第发现电介质的作用, 创立了介电常数的概念。后来电容的单位“法拉”就是用他的 名字命名的。
麦克斯韦(James Clerk Maxwell 1831~ 1879)
生平简介:英国物理学家, 1831 年 6月 13 日生于 英国爱丁堡的一个地主家庭, 8岁时,母亲去世, 在父亲的诱导下学习科学,16岁时进入爱丁堡大 学,1850年转入剑桥大学研习数学,1854年以优 异成绩毕业于该校三一学院数学系,并留校任职。 1856年到阿伯丁的马里沙耳学院任自然哲学教授。 1860年到伦敦任皇家学院自然哲学及天文学教授。 1865年辞去教职还乡,专心治学和著述。1871年 受聘为剑桥大学的实验物理学教授,负责筹建该 校的第一所物理学实验室——卡文迪许实验室, 1874 年建成后担任主任。 1879 年 11 月 5 日在剑桥 逝世,终年只有49岁。 科学成就:电磁场理论和光的电磁理论,预言了电磁波的存在 , 1873《 电磁学通论》。他建立了实验验证的严格理论,并重复卡文迪许的实验, 他还发明了麦克斯韦电桥。运用数学统计的方法导出了分子运动的麦克斯 韦速度分布律,创立了定量色度学,负责建立起来的卡文迪许实验室 。
量 子 力 学
电子通信类课程 电磁相关的技术
学习目的与要求
( 1 )通过学习电磁运动的基本规律,加深对电磁 场基本性质的理解; ( 2 )通过学习狭义相对论理论了解相对论的时空 观及有关的基本理论; ( 3 )获得在本门课程领域内分析和处理一些基本 问题的初步能力;
( 4 )为学习后续课程和独力解决实际问题打下必 要的基础。
法拉第专于实验探索,麦克斯韦擅长理论概括
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实验物理学家迈克尔孙
迈克耳孙1873年毕业于美国海军学院,并留校教物理和化学。大约在 5年后,开始进行光速的测量工作,随后游学欧洲,在德国和法国学 习光学。回国后离开海军成为凯斯学院物理学教授。迈克耳孙因为精 密光学仪器和借助这些仪器进行的光谱学和度量学的研究工作做出的 贡献获得1907年的诺贝尔物理学奖。 迈克耳孙自己设计了旋转镜和干涉仪,用以测定微小的长度、折射率 和光波波长。1879 年,他得到的光速为 299910±5千米/秒;1882年, 他得到的光速为 299853±6千米/秒。这个结果被公认为国际标准, 沿用了40年。迈克耳孙最后一次测量光速是在加利福尼亚两座相差 35 千米的山上进行的,光速测量精确度最后达到了 299798±4千米/秒。 他就在这次测量过程中中风,于1931年去世。 迈克耳孙最著名的实验是被称为迈克耳孙-莫雷的测定以太是否存在 的实验(1887)。 返回