单层氟化镁增透膜
半波损失
而激光器两端装有反射镜。就镀有增反(射)膜。
1.增透膜 光学镜头为减少反射光， 通常要镀增透膜。
增透膜是使膜上下两表面 的反射光满足减弱条件。
2n2 d cos r (2k 1) 2 2
(k 1,2)
减弱
例：为增强照相机镜头的透射光，往往在镜头 （n3=1.52）上镀一层 MgF2 薄膜（n2=1.38），使对人 眼和感光底片最敏感的黄绿光 = 555 nm 反射最小， 假设光垂直照射镜头，求：MgF2 薄膜的最小厚度。 解： n1
9
3 10 m
7
在该厚度下蓝紫光反射加强，所以我们看到镜头表面 为蓝紫色。 2.增反膜
减少透光量，增加反射光，使膜上下两表面的反射光满 足加强条件。 例如：激光器谐振腔反射镜采用优质增反膜介质薄膜 层已达15 层，其反射率99.9％。
e处 0为暗
明纹
暗纹
L
劈棱 e L sin ek 1 ek 2n 2 ek ek+1 L ≈ （适于平行光垂直入射） 2n 2 sin 2n 2
很小的劈尖上，才能看到干涉条纹 只有在
(4) 当某种原因引起膜的等厚线发生变化时，将 引起条纹作相应地移动。
2 2 2 r 2 e R e R e e 所以 k k k ，由于 k ， k 可忽略，
R 2 ( R ek ) 2 rk2
因此得到：
r ek 2R
2 k
（此式说明： k 与 rk 成正比，即离开中心愈 远，光程差增加愈快，因此，干涉环愈密。）ຫໍສະໝຸດ e2整理后得：
r R k
2. 环数不可数错，在数的过程中发现环数有变化时，必须重测。 3. 测量中，应保持桌面稳定，不受振动，不得触动牛顿环装置， 否则重测。
增透膜的原理及应用(最新整理)
为 1．38）的镀膜材料很难找到，所以，现在一般都用氟化镁镀制增透膜。
另外，要使光线①和②正好反相，对薄膜的厚度有一定的要求。当光从光疏介质射向光密介质时，反射光有半 波损失。对于玻璃上的增透膜，其折射率大小介于玻璃和空气的折射率之间，所以，当光从空气透过薄膜射向玻璃 时，光线①在空气与薄膜的交界面反射时有半波损失，光线②在薄膜与介质的交界面反射时也有半波损失。所以，
长 1/4 的数量级上，增透膜的均匀度的要求也非常的苛刻
Hale Waihona Puke 。尽管如此,在人们的不懈探索中，还是掌握了不
少行之有效、先进的镀膜技术。目前，常用的镀膜方法有真空蒸镀、化学起相沉积、溶胶—凝胶镀膜等方法。三者 相比较，溶胶—凝胶镀膜设备简单、能在常温常压下操作、膜层均匀性高、微观结构可控，适于不同形状、尺寸的 基片、能通过控制配方、制备工艺得到高激光破坏阈值的光学薄膜，已成为高功率激光薄膜的最具竞争力的制备方 法之一。
事、太空探索等各行各业 ，为人类科技进步作出了重大贡献。
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增透膜的原理及应用
增透膜的原理及应用摘要：在光学元件中，由于元件表面的反射作用而使光能损失，为了减少元件表面的反射损失，常在光学元件表面镀层透明介质薄膜,这种薄膜就叫增透膜。
本文分别从能量守恒的角度对增透膜增加透射的原理给予定性分析；根据菲涅尔公式和折射定律对增透膜增加透射的原理给予定量解释；利用电动力学的电磁理论对增透膜增加透射的原理给予理论解释。
同时对增透膜的研究和应用现状作一介绍。
关键词：增透膜；干涉；增透膜材料；镀膜技术1前言在日常生活中，人们对光学增透膜的理解，存在着一些模糊的观念。
这些模糊的观念不仅在高中生中有，而且在大学生中也是存在的。
例如，有不少人认为入射光从增透膜的上、下表面反射后形成两列反射光，因为光是以波的形式传播的，这两列反射光干涉相消，使整个反射光减弱或消失，从而使透射光增强，透射率增大。
然而他们无法理解：反射回来的两列光不管是干涉相消还是干涉相长，反射光肯定是没有透射过去，因增加了一个反射面，反射回来的光应该是多了，透射过去的光应该是少了，这样的话，应当说增透膜不仅不能增透，而且要进一步减弱光的透射，怎么是增强透射呢？也有人对增透膜的属性和技术含量不甚了解，对它进行清洁时造成许多不必要的损坏。
随着人类科学技术的飞速发展，增透膜的应用越来越广泛。
因此，本文利用光学及其他物理学知识对增透膜原理给以全面深入的解释，同时对增透膜的研究和应用现状作一介绍。
让人们对增透膜有一个全面深入的了解，进而排除在应用时的无知感和迷惑感。
2增透原理2．1 定性分析光学仪器中，光学元件表面的反射，不仅影响光学元件的通光能量；而且这些反射光还会在仪器中形成杂散光，影响光学仪器的成像质量。
为了解决这些问题，通常在光学元件的表面镀上一定厚度的单层或多层膜，目的是为了减小元件表面的反射光，这样的膜叫光学增透膜（或减反膜）。
这里我们首先从能量守恒的角度对光学增透膜的增透原理给予分析。
一般情况下，当光入射在给定的材料的光学元件的表面时，所产生的反射光与透射光能量确定，在不考虑吸收、散射等其他因素时，反射光与透射光的总能量等于入射光的能量。
“增透膜”增透的原理解析
“增透膜”增透的原理解析摘要：当薄膜的厚度适当时，在薄膜的两个面上反射的光，路程差恰好等于半个波长，因而互相抵消。
这就大大减少了光的反射损失，增强了透射光的强度。
笔者为此查阅了有关资料，反复思考，认真探究，探究出它的原理：其一，当光从一种介质进入另一种介质时，如果两种介质的折射率相差减小，反射光的能量减小，透射光的能量增加；其二，利用了薄膜干涉的原理，增加了透射光的能量；其三，薄膜材料的选择和多数镜头呈现淡紫色的原因。
从而得出结论：在光学镜头表面涂一层厚度和材料适当的薄膜，能够增加透射光的能量，减少反射光的能量损失——“增透膜”增透。
关键词：“增透膜”增透原理现行高中物理教材讲述光的干涉在技术上的应用时，用了很短一段话介绍了增透膜的作用：“当薄膜的厚度适当时，在薄膜的两个面上反射的光，路程差恰好等于半个波长，因而互相抵消。
这就大大减少了光的反射损失，增强了透射光的强度。
”就是这段话，学生有很多疑问：两个面上反射的光相互抵消，怎么会使透射光的强度增强了？笔者带着问题查阅了有关资料并进行了反复思考，认为应从以下几个方面来理解和解释。
其一是当光从一种介质进入另一种介质时，如果两种介质的折射率相差减小，反射光的能量减小，透射光的能量增加。
原因是当光从折射率为¬n1的介质1进入折射率为n2的介质2时，根据光的反射和折射理论，反射光的振幅E与入射光的振幅E0之比：，而光的强度与光的振幅的平方成正比，所以介质1与介质2界面的反射率R（即反射光强度I与入射光强度I0之比）为：。
根据这一推论可知：(1)如果镜头表面不涂薄膜，光直接由折射率为n1=1.0空气垂直入射到折射率为n2=1.5的玻璃的介面时，反射率，即将有4%的入射光能被反射，96%的入射光能进入玻璃，这说明光学器件表面的反射光会导致光能损失。
进入玻璃的光再从玻璃垂直进入空气的分介面时，透射光与入射光相比，又要产生相同比例的能量损失。
即一个简单玻璃透镜，光通过它的两个透光表面，透射光的强度I只占原入射光强度I0 的。
照相机增透膜原理
照相机增透膜原理
照相机增透膜是一种能够提高镜头透光率和减少反射的技术，它在数码相机和摄像机中得到了广泛的应用。
增透膜的原理是利用薄膜干涉的特性来实现对光线的控制，从而提高镜头的透光率和降低反射率。
在增透膜的制备过程中，首先需要选择合适的材料。
常用的增透膜材料包括二氧化硅、氧化镁、氟化镁等，这些材料具有良好的光学性能和机械性能，能够满足镜头制备的要求。
其次，利用物理气相沉积、磁控溅射等技术将这些材料沉积在镜片表面，形成一层薄膜。
在沉积过程中，需要控制薄膜的厚度和折射率，以实现对光线的干涉和衍射效果。
增透膜的原理主要是利用薄膜的干涉和衍射效应来实现对光线的控制。
当光线穿过增透膜时，会发生干涉现象，使得部分波长的光线相互抵消，从而降低反射率和提高透光率。
另外，增透膜还可以通过改变薄膜的厚度和折射率来实现对特定波长光线的衍射，从而实现对光线的分离和控制。
在实际应用中，增透膜可以有效提高镜头的透光率，减少反射
率，提高图像的清晰度和对比度。
此外，增透膜还可以有效减少镜头表面的反光和眩光现象，提高镜头的抗污性能和耐用性。
因此，增透膜技术在数码相机、摄像机等光学设备中得到了广泛的应用。
总的来说，照相机增透膜的原理是利用薄膜的干涉和衍射效应来实现对光线的控制，从而提高镜头的透光率和减少反射率。
通过选择合适的材料和控制薄膜的厚度和折射率，可以实现对特定波长光线的干涉和衍射，从而提高镜头的光学性能和图像质量。
增透膜技术在光学设备中具有重要的应用价值，对提高图像质量和用户体验有着积极的作用。
增透膜：有了它，效果大不同
增透膜：有了它，效果⼤不同⽂/魏昕宇,⾼分⼦科学与⼯程专业博⼠清晨，当清脆的闹铃声终结了美梦，你睁开眼睛，房间内的家具、电器，窗外的草⽊、⾏⼈，⼀切都那么清晰，新的⼀天的⼯作⽣活即将开始。
不过展现在眼前的绝⼤部分物体⾃⾝并不会发光，你之所以能够清楚地看到它们，是因为照射到它们表⾯的⽇光或者灯光发⽣了反射，并为我们的眼睛所感知。
所以，在看到“缤纷⾊彩显出的美丽”时，我们或许应该感谢反射。
然⽽在另外⼀些时候，你对反射不仅没有丝毫感激之情，还恨不得它彻底消失。
这种情况下，你需要⼀位好帮⼿——增透膜。
顾名思义，增透膜只需要薄薄的⼀层膜就可以显著削弱光的反射、增强透射。
那么它究竟是如何发挥作⽤的？在回答这个问题之前，我们⾸先应该弄清楚，反射为什么有的时候会如此令⼈讨厌？为什么要消除反射？当光照射到⼀个物体的表⾯上时，⼀部分被反射，剩下的要么穿透这个物体，要么被它吸收转化成其他形式的能量。
在⼀些场合，光的透射或者吸收才是我们真正需要的，例如窗玻璃、眼镜⽚和光学透镜需要让光线尽可能多地穿透它以进⼊⼈眼或者光学仪器，太阳能电池则希望吸收更多的⽇光并将它转化为电能。
此时，我们当然希望反射越微弱越好。
反射之所以会发⽣，是因为光从⼀种物质进⼊折射率不同的另⼀种物质。
简单来说，两种材料的折射率相差得越⼤，光在它们界⾯上的反射就越明显。
如果构成⼀个界⾯的两种材料的折射率分别是n1和n2，当光垂直照射，也就是通常所说的正⼊射时，根据菲涅尔⽅程，被反射的光与总的⼊射光的⽐值R = (n1-n2)2/(n1+n2)2。
例如玻璃的折射率⼤约为1.5，那么根据这个公式可算出，当光垂直照射到空⽓和玻璃表⾯上时，⼤约只有4%会被反射。
由于玻璃对可见光⼏乎没有吸收，因此剩下的96%都会穿透玻璃。
这样看来，反射似乎是微不⾜道的，为什么还要采取措施来减弱它？⾸先，许多材料的折射率要⽐玻璃⼤得多，在它们的表⾯，反射⾃然会变得更加明显。
前⾯提到的太阳能电池就是⼀个很好的例⼦。
半波损失
§12.2分振幅的干涉（一） 薄膜反射光的干涉如（图12.2a ），一束平面光在透明薄膜上下两表面反射成两束光，让它们叠加在一起（例如用透镜会聚在一起）时，可满足相干条件。
它们的光程差L ∆可计算如下：()AE n BC AB n L 12-+=∆321n n n <<或321n n n >> （12.2.1）()212λ+-+=∆AE n BC AB n L 321n n n ><或321n n n <> （12.2.2）半波损失的情况比较复杂，本教材只按正入射和掠入射的情况列式1[1]。
如果折射率321n n n <<，则薄膜上下两表面的反射光都有半波损失；如果折射率321n n n >>，则上下两表面的反射光都没有半波损失。
因此，在（12.2.1）式中对这两种情况计算光程差时，都不计半波损失。
如果折射率321n n n ><或321n n n <>，则薄膜上下表面的两反射光中，一个有半波损失，另一个没有半波损失。
因此，在（12.2.2）式中计算这两种情况的光程差时，都应计算半波损失。
在（图12.2a ）中，入射光对上表面的入射角与折射角为i 与r 。
由于C 与A 两点很靠近，此处薄膜上下表面可近似看成是平行的，因此，此光束对下表面的入射角可用r 表示。
设此处的薄膜厚度为e ，则可用e 、i 、r 诸量表示（12.2.1）式的光程差L ∆。
计算如下：r e BC AB cos ==，etgr AC 2=，i etgr i AC AE sin 2sin ==。
∴ ()i r n n r e i e t g r n r e n L s i n s i n c o s 2s i n 2c o s 22212-=-=∆。
将折射定律表式r n i n sin sin 21=代入上式，消去i sin 或r cos 得：()r en r n n r e L cos 2sin cos 22212=-=∆ （12.2.3） i n n r n n r n r n 2212222222222sin sin sin 1cos -=-=-= （12.2.4）将（12.2.3）式代入（12.2.1）及（12.2.2）式，并参考（12.1.18）式，可写出薄膜干涉(12.2.5) (12.2.6) 由于薄膜厚度e 不为负值或零，故k 与k '1[1] 赵凯华、钟锡华《光学》上册256页，1984年版。
湖北省阳新高中物理选修3-4《薄膜干涉》教案(新人教版)
薄膜干涉教学目的：1.通过对肥皂液薄膜干涉实验的分析使学生理解薄膜干涉的原理。
并对光的干涉现象加深认识；2. 通过举例使学生了解薄膜干涉在科学技术中的一些应用3.会用薄膜干涉的知识解设一些常见的现象。
教学重点：薄膜干涉的原理教学难点：薄膜干涉应用实验用具和教具：酒精灯、铁丝圈、肥皂水教学设计：复习回顾：提问１：两束光产生干涉的条件是什么？答：频率相同的相干光源提问２：路程差满足怎样条件的区域出现亮条纹？满足怎样条件的区域出现暗条纹？答：两束光干涉，在空间互相叠加，所以出现了亮暗相间的条纹。
提问３：红光和蓝光相比较，干涉条纹间距有何不同？ 答：红光的条纹间距大。
λdl x =∆ 提问４：白光的干涉条纹为什么是彩色的？答：由于白光内各种单色光的干涉条纹间距不同，在屏上会出现彩色条纹。
新课教学：一、薄膜干涉的实验及原理做实验，学生观察实验：酒精灯里的酒精中溶解一些氯化钠，灯焰就能发出明亮的黄光。
把铁丝圈在肥皂水中蘸一下，让它挂上一层薄薄的液膜，用酒精灯的黄光照射液摸；实验现象：液膜反射的光使我们看到灯焰的像，像上有亮暗相间的条纹，这是光的干涉产生的。
提问：它是怎样产生的？分析产生干涉的原理分析：竖直放置的肥皂薄膜，由于受到重力的作用，形成了上薄下厚的楔形，酒精灯火焰照射到薄膜上时，从膜的前表面和后表面分别发射出来，形成两了波，这两列光波的频率相同，所以能够发生干涉。
在薄膜的某些地方，两列波反射回来时恰是波峰和波峰叠加、波谷和波谷叠加，使光波的振动加强，形成黄色的亮条纹；在另外一些地方，两列波的波峰和波谷叠加，使光波的振动互相抵消，形成暗条纹。
（我们虽然不能明显观察到上薄下厚，但是这样微小的厚度之差与光的波长相比还是相当大的。
）定量分析：在薄膜上不同的地方，来自前后两个面的发射光如图所示，所走的路程差不同，后膜反射光的路程与前膜反射光路之差正好为入射处膜厚度的2倍，对于不同的入射处膜厚度不同，某处膜厚度的2倍正好为波长整数倍时，该处两列光波叠加后互相加强，出现明条纹，若正好半个波长的奇数倍，互相叠加后减弱则为暗条纹。
真空蒸发镀制氟化镁增透膜的实验研究
光电效应发现的历程.wps
光电效应发现的历程在量子理论的发展史中光电效应有着特殊意义，它的研究经历了曲折的过程.一、赫兹——紫外光照射显异常所谓光电效应就是电子在光的作用下从金属表面发射出来的现象,最早由德国物理学家赫兹（H.R.Hertz,1857一1894）于1887年发现的，他在研究电磁波发射与接收的实验中，利用一调谐电路中的火花间隙来产生电磁波，同时又应用另一类似的电路来检测电磁波，他无意中发现，当使发生火花的间隙产生的光与接收间隙隔绝时，则接收间隙必须缩短，才能使它发生火花！任何其他火花的光射到间隙的端点，也能促使间隙之间发生火花。
赫兹进一步研究后，得出结论，这一现象中起作用的是光的紫外部分。
当光射到间隙的负极时作用最强，显然紫外光照射负电极更易于放电，他当时无法解释这些现象，只是如实地作了记录。
在1887年发表的题为“论紫外光对放电现象的效应”一文中，首先描述了这些现象。
二、勒纳德——磁偏转法寻规律赫兹的发现吸引了许多人去做这方面的研究工作，1889年，哈耳瓦克（w.Hallwack，1859一1922年）做了一系列实验，他用碳弧照射绝缘的锌板，锌板连接到验电器上，他发现:如果锌板原来带负电，经照射会迅速失去电荷；如果锌板原来带正电，经照射仍保持不变。
在碳弧前面用一块玻璃隔开，现象消失，说明起作用的确实是紫外光，从锌板放出的肯定是负电荷。
俄国的斯托列托夫（1836----1896）对光电效应也进行了研究，并取得了重要成果。
他发现：为了产生光电流，光必须被电极吸收；光电流的大小与入射光的强度成正比；光电流实际上是在照射开始时立即产生，无需时间上的积累。
在光电效应的研究过程中，做出重要贡献的是德国物理学家、赫兹的助手勒纳德（P.Lenard，1862---1947）。
他早在1889年就开始做一些简单的光电效应实验，起先他设想光电效应是阴极射线引起的，但1894年他的实验证明这一想法不符合事实。
1899年，J.J.汤姆逊用磁偏切断电流的方法测定光电流的荷质比，肯定光电流与阴极射线都是同一类带电粒子组成，勒纳德随即于1900年也用磁偏转法测定光电流的荷质比得到同样的结果。
真空蒸镀氟化镁增透膜的厚度与均匀性控制温才
·５·
真空蒸镀氟化镁增透膜的厚度与均匀性控制＊
温 才 耀 ，唐 金 龙
（西南科技大学理学院，绵阳 ６２１０１０）
摘要 基于光学增透膜与真空蒸发镀膜的基本原理，从 ＭｇＦ２ 原料状态、原料蒸镀 质 量、蒸 发 源 与 基 片 间 距 等 方面，研究了热电阻和电子束蒸镀的 ＭｇＦ２ 薄膜 厚 度 与 其 均 匀 性 的 控 制 工 艺 ，以 制 备 出 高 效 的 ＭｇＦ２ 增 透 膜。 结 果 表明：对于颗粒度较小或熔点较低的原料，热电阻比电子束 蒸 镀 更 易 控 制，并 可 避 免 原 料 污 染；原 料 实 际 蒸 镀 质 量 与 膜厚呈较好的线性关系；实际蒸镀质量相同的多晶颗粒与粉末状原料相比，前者蒸镀膜更厚；基片 置 于 旋 转 工 转 盘 中 心比其侧部区域蒸镀膜更厚、均匀性更 好。 最 后 利 用 旋 转 球 面 夹 具 的 小 平 面 源 蒸 发 模 型 很 好 地 解 释 了 上 述 实 验 结 果。
选用钼舟和石墨坩埚分别作为热电阻与电子束蒸镀的 容 器 ，以 纯 度 为 ９９．９９％ 的 多 晶 颗 粒 （粒 度 １～３ 目 ）和 粉 末 状 ＭｇＦ２ 作为原料，规格为７５ｍｍ×２５ｍｍ 的普通载玻片作为基 片（镀膜前用 无 水 乙 醇 洗 净 ）。 当 真 空 度 小 于 ３．０×１０－３ Ｐａ 时，将若干基片同 时 置 于 匀 速 转 动 的 球 面 帽 型 工 转 盘 上 （视 为旋转球面 夹 具），在 其 正 反 面 各 蒸 镀 一 层 ＭｇＦ２ 薄 膜。 若 采用热电阻蒸镀，缓慢调节阻蒸电 流 至 ８５～９０Ａ，ＭｇＦ２ 充 分 预熔后，打开置于原料正上方的挡板，开始 平 稳 蒸 镀；若 采 用 电子束蒸镀，先 调 节 枪 灯 丝 电 流，预 热 一 定 时 间，然 后 开 高 压，缓 慢 调 节 束 流 至 ５ｍＡ 左 右 原 料 开 始 熔 化，束 流 至 ７～ １０ｍＡ 打开挡板即开始平稳蒸镀。
物理光学与应用光学石顺祥课后答案
《物理光学与应用光学》习题及选解第一章习题1-1. 一个线偏振光在玻璃中传播时，表示为：i E ))65.0(10cos(10152t cz-⨯⨯=π，试求该光的频率、波长，玻璃的折射率。
1-2. 已知单色平面光波的频率为z H 1014=ν，在z = 0 平面上相位线性增加的情况如图所示。
求f x ， f y ， f z 。
1-3. 试确定下列各组光波表示式所代表的偏振态： (1))sin(0kz t E E x -=ω，)cos(0kz t E E y -=ω; (2) )cos(0kz t E E x -=ω，)4cos(0πω+-=kz t E E y ;(3) )sin(0kz t E E x -=ω，)sin(0kz t E E y --=ω。
1-4. 在椭圆偏振光中，设椭圆的长轴与x 轴的夹角为α，椭圆的长、短轴各为2a 1、2a 2，E x 、E y 的相位差为ϕ。
求证：ϕαcos 22tan 220000y x y x E E E E -=。
1-5.已知冕牌玻璃对0.3988μm 波长光的折射率为n = 1.52546，11m 1026.1/--⨯-=μλd dn ，求光在该玻璃中的相速和群速。
1-6. 试计算下面两种色散规律的群速度（表示式中的v 表示是相速度）：(1)电离层中的电磁波，222λb c v +=，其中c 是真空中的光速，λ是介质中的电磁波波长，b 是常数。
(2)充满色散介质（)(ωεε=，)(ωμμ=）的直波导管中的电磁波，222/a c c v p -=εμωω，其中c 真空中的光速，a 是与波导管截面有关的常数。
1-7. 求从折射率n = 1.52的玻璃平板反射和折射的光的偏振度。
入射光是自然光，入射角分别为︒0，︒20，︒45，0456'︒，︒90。
1-8. 若入射光是线偏振的，在全反射的情况下，入射角应为多大方能使在入射面内振动和垂直入射面振动的两反射光间的相位差为极大？这个极大值等于多少？1-9. 电矢量振动方向与入射面成45°的线偏振光，入射到两种透明介质的分界面上，若入射角︒=501θ，n 1 = 1，n 2 = 1.5，则反射光的光矢量与入射面成多大的角度？若︒=601θ时，该角度又为多1-2题用图大？1-10. 若要使光经红宝石（n = 1.76）表面反射后成为完全偏振光，入射角应等于多少？求在此入射角的情况下，折射光的偏振度P t 。
减反射膜-AR
二十世纪三十年代发现的增透膜促进了薄膜光学的早期发展．对于技术光学的推动来说，在所有的光学薄膜中，增透膜也起着 最重要的作用．直至今天，就其生产的总量来说，它仍然超过所有其他的薄膜 因此，研究增透膜的设计和制备教术，对于生产实 践有着重要的意义．
我们都知道，当光线从折射率 n0 的介质射入折射率为 n1 的另一介质时，在两介质的分界面上就会产生光的反射．如果介质没 有吸收，分界面是一光学表面，光线又是垂直入射，则反射率 R 为透射率为
减反射膜（增透膜）工作原理
光具有波粒二相性，即从微观上既可以把它理解成一种波、又可以把他理解成一束高速运动的粒子（注意，这里可千万别把它 理解成一种简单的波和一种简单的粒子。它们都是微观上来讲的。 红光波的波长=0.750 微米 紫光波长=0.400 微米。 而一个光子 的质量是 6.63E-34 千克. 如此看来他们都远远不是我们所想想的那种宏观波和粒子.) 增透膜的原理是把光当成一种波来考虑的， 因为光波和机械波一样也具有干涉的性质。
折射率较高的火石玻璃则表面反射更为显著这种表面反射造成了两个严重的后果光能量损失使象的亮度降低表面反射光经过多次反射或漫射有一部分成为杂散光最后也到达象平面使象的衬度降低从而影响系统的成象质量特别是电视电影摄影镜头等复杂系统都包台了很多个与空气相邻的表面如不敷上增透膜将完全不能应用目前已有很多不同类型的增透膜可供利用以满足技术光学领域的极大部分需要可是复杂的光学系统和激光光学对减反射性能往往有特殊严格的要求例如大功率激光系统要求某些元件有极低的表面反射以避免敏感元件受到不需要的反射的破坏此外宽带增透膜提高了象质量色平衡和作用距离而使系统的全部性能增强因此生产实际的需要促使了减反射膜的不断发展在比较复杂的光学系统中入射光的能量往往因多次反射而损失
用二氧化钛、二氧化硅和氟化镁膜料镀制0.4μm-1.1μm超宽带增透膜
第２ ８卷 第 ５ 期
２０ ０ ７年 ９月
应 用 光 学
Ｊ ｕ ｎ ｌ ｆＡｐ ｌ ｄ Ｏｐ ｉｓ ｏ ｒ ａ ｐ ｉ ｔ ｏ ｅ ｃ
பைடு நூலகம்Ｖｏ ． ８ Ｎｏ ５ １２ ．
Ｓｅ ｐ． ２ ０７ ０
文 章 编 号 ： ０ ２２ ８ （ ０ ７ ０ — ６ ３ ０ １ ０ — ０ ２ ２ ０ ） ５０ ２ — ４
为 ：玻 璃 Ｉ Ｉ ｉ Ｉ Ｉ Ｉ Ｉ Ｈ Ｉ Ｉ Ｉ Ｍ Ｍ Ｍ Ｌ 空气 Ｉ Ｈ Ｈ Ｈ 。制 作 工艺方便 简单 、 定 ， 稳 制做 的 膜层具 有 较好 的 光谱
和 机 械 性 能 ， 足 光 电仪 器 实 际使 用要 求 。 满
关 键 词 ： 膜 厚 ； 层 折 射 率 ； 光 谱 ； 膜 材 料 膜 宽 镀
（ ． ｎ Ｉ ｓ ｉｕ ｅ ｏ ｐ ｉｄ Ｏｐ ｉｓ，Ｘｉ ｎ ７ ０ ６ １ Ｘｉ ｎ ｔｔ ｔ ｆＡｐ ｌ ｔｃ ａ ｅ １ ０ ５，Ｃｈ ｎ ； ａ ｉ ａ
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ｒ ｆａ ｔｖ ｉ ｄｅ ｅ ｒ ｃ ｉ ｅ ｎ ｘ，ｖ ｐｏ ｏ ｍ ｏ ｅ，ｍｅ ｈａ ｃ ｌ ｒ ｐ ｒ ｉ ｓ，ｃ ｅ ｃ ｌ ｔ ｂｉ ｔ ｎ ａ ｔ ｒ ｄ ａ ｉ ａ ｒ ｕｓ ｄ ｃ ｎｉａ ｐ ｏ ｅ ｔｅ ｈ ｍｉ ａ ｓ ａ ｌ ｙ ａ ｄ ｎ ｉ ａ ｉ ｔｏｎ ｉ
摘
要 ： 对 ０４ ． ｍ～ １ １ ｍ 超 宽 带增透 膜 的镀制 工范 进行 了研 究。根 据 长期 从 事该 工作 的 经 ．
验 和对 膜料 性能 的研 究 ， 结合 国产设 备 的 实际情 况 ， 膜料 的 选取 上主要 考 虑其 透 明光谱 区域 、 在 折 射 率 、 料 的蒸发 方 式、 材 机械 特性 、 学稳 定性 及抗 高能辐射 等 因素 ； 终选择 用二 氧 化钛 、 氧化 化 最 二 硅 和 氟化镁 ３种 常 用膜 料镀 制 ０ ４ ｍ～１ １ ｍ 超 宽带增 透膜 。涉及 该膜 系的 膜层 共有 ８层 ， ． ． 结构
【精品原创】光学镜片及镀膜
1．光学镜片参数2.聚焦镜参数3.常见镀膜类型（1）反射膜金属膜反射镜的特点a.金属膜反射镜一般反射特征曲线比较平坦，带宽，反射率高；b.金属膜反射镜的反射率不太受波长和入射角度变化的影响；c.金属膜反射镜膜表面的机械硬度不高，一般不可用通常方法擦拭，只能用包含有有机溶剂的棉棒擦拭；d.金属膜反射镜不适用于强光，激光能量大于1J/cm2时，请选用介质膜反射镜。
介质膜反射镜的特点a.介质膜反射镜是用交替重叠的多层膜的干涉原理制成；b.介质膜的反射率比较高，可接近100%（表中可见），膜的机械硬度高，耐清洁；c.介质膜反射镜与金属膜相比，其反射带宽窄，而且与入射角度密切相关；2.光学镀膜材料的技术指标注：来自中国光学光电子行业协会2008 年光学薄膜培训班培训资料3.红外光学材料及性能参数常用基板有玻璃、陶瓷、光学晶体、光学塑料、金属；其中玻璃分为普通玻璃、无色、有色玻璃、特殊玻璃等。
无色玻璃分两大类（1）光学玻璃，物理学(结构和性能)上的高度均匀性，具有特定和精确的光学常数，具有可见区高透过、无选择吸收着色等特点，分为硅酸盐、硼酸盐、磷酸盐、氟化物和硫系化合物系列。
品种繁多，主要按他们在折射率(nD)-阿贝值(VD)中的位置来分类。
传统上nD>1.60，VD>50和nD<1.60，VD>55的各类玻璃定为冕(K)玻璃，其余各类玻璃定为火石(F)玻璃。
冕玻璃一般作凸透镜，火石玻璃作凹透镜；透明性是光学玻璃的最重要的性质，透光性指光线通过一系列棱镜和透镜后，其能量部分损耗于光学零件的界面反射而另一部分为介质（玻璃）本身所吸收。
前者随玻璃折射率的增加而增加，对高折射率玻璃此值甚大，如对重燧玻璃一个表面光反射损耗约6%左右。
因此对于包含多片薄透镜的光学系统，提高透过率的主要途径在于减少透镜表面的反射损耗，如涂敷表面增透膜层等。
而对于大尺寸的光学零件如天文望远镜的物镜等，由于其厚度较大，光学系统的透过率主要决定于玻璃本身的光吸收系数。
氟化镁镀膜材料的应用介绍
氟化镁镀膜材料的应用介绍任何玻璃都会产生反光，包括平板和有弧度的玻璃，因此，像许多光学仪器的镜头（也包括眼镜片）一样，为了减少反光和增加透射比，就需要在玻璃上面做镀膜处理。
经过镀膜处理的玻璃上面，会呈现出一种淡淡的蓝紫颜色，典型的就是照相机或望远镜镜头，通常的镀膜处理都是用氟化镁（MgF2），氟化镁的折射率是1.38，均远低于一般玻璃的折射率，更低于蓝宝石玻璃的，（普通玻璃折射率为1.52，蓝宝石的为1.76），凡折射率越高的，反光则就越强。
因此，蓝宝石的手表玻璃镀膜后的效果会更好。
在目前可用的光学薄膜材料中，氟化镁（MgF2）的折射率大概最小，只为1.38，利用氟化镁镀膜可以使光的反射率由4％降至1.8％，也就同时增加了透射比，当然为了提高透射率，也还可以采用多层镀膜来增透，那就是在玻璃内外双侧都镀膜。
爱特斯氟化镁镀膜材料：椐资料介绍，氟化镁（MgF2）晶体的莫氏硬度为6级，是一般硬度，但由于镀膜厚度极薄，所以很容易被磨损掉。
常见的眼镜片上的镀膜也非常容易被磨掉，这个也要看具体使用情况，比如，眼镜片平时只用洗涤灵加清水清洗的，就要比直接用布来擦的保持时间要长的多，手表玻璃也是一样。
尤其是玻璃直径比较大和有弧度的手表，更需要去增加镀膜处理，镀膜并不能完全消除反光，只能减少。
有些手表会造出个标记，以表示手表玻璃是经过镀膜处理的，比如像欧米茄手表，在手表的卡上或吊牌上，用一个圆圈，内有一个A字母来表示，而有AA的则表示手表玻璃内外两面均有镀膜。
手表上本来反光点就多，包括表壳、表盘、表针，不是金光灿灿，就是银光灿灿的，因此，镀膜也是为了使用佩带手表更加方便的措施之一，手表玻璃的镀膜也不会像照相机镜头哪样明显，有的很难看出来。
手表玻璃内侧镀膜不会被磨损，当玻璃镀膜损伤后，仔细看上去会有一种班驳花样的情况，另外需要引起注意的是，手表在长期保管储藏下，一定要注意防潮，长期处于潮湿环境下，玻璃表面也会发霉，同时也破坏了镀膜层。
增透膜镀膜符号
增透膜镀膜符号
增透膜的镀膜符号通常在技术文献中使用。
一般来说，增透膜的镀膜符号由两个部分组成：增透膜材料的符号和镀膜结构的符号。
1. 增透膜材料的符号：增透膜通常使用多层堆积的材料组成，每一层材料都有特定的光学特性。
常见的增透膜材料符号包括： - SiO₂：二氧化硅
- TiO₂：二氧化钛
- ZnS：硫化锌
- MgF₂：氟化镁
2. 镀膜结构的符号：镀膜结构表示增透膜的层次和排列方式。
常见的镀膜结构符号包括：
- AR：抗反射层
- HR：高反射层
- DBR：分布布拉格反射镜
- TMC：全透射膜层
举例来说，一个增透膜的符号可能是：SiO₂/TiO₂/SiO₂，表
示增透膜是由SiO₂层、TiO₂层和SiO₂层组成的。
另一个例
子是：AR/SiO₂/TiO₂/SiO₂/AR，表示增透膜是由抗反射层、SiO₂层、TiO₂层、SiO₂层和抗反射层组成的。
需要注意的是，不同的研究机构或生产厂家可能会使用不同的镀膜符号系统，因此在具体的应用中，需要参考相关的文献或咨询供应商以了解特定的增透膜镀膜符号。
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单层氟化镁增透膜， 0度
2.5
2
1.5
1
0.5
0
400
450
500
550
600
650
700
波长(nm)
反射率(%)
反射率(%)
单层氟化镁增透膜，0°
2.5
2
1.5
1
0.5
0
400
450
500
550
600
650
700
波长(nm)
6 5 4 3 2 1 0 400
单层氟化镁增透膜，45°
450
1045 1065 1085 1105
波长(nm)
消偏振分光膜-棱镜，45°
55
50
Ts
45
Tp
Tavg
40
35
30
25
20
400
450
500
550
600
650
700
波长(nm)
透过率(%)
透过率(%)
透过率(%)
透过率(%)
100 80 60 40 20 0 1000
高功率偏振分光棱镜，45°
Tp=97.85%@1064nm
反射率(%)
透过率(%)
透过率(%)
反射率(%)
偏振分光棱镜，45°
100 Rs
80
60
40
20
Rp
0
400
450
500
550
600
650
700
750
800
波长(nm)
100 80 60 40 20 0 965
偏振分光片，56°
Tp=99.08%@1064nmຫໍສະໝຸດ Ts=0.16%@1064nm
985
1005 1025
介质高反膜，45°
100
Rs
80
Ravg
60
40
Rp 20
0 600 700 800 900 1000 1100 1200 1300 1400 1500
波长(nm)
反射率(%)
金属高反膜
100 保护银
95
保护金
增强铝 90
保护铝 85
80
75 380
880
1380
波长(nm)
1880
2380
反射率(%)
1020
Ts=0.06%@1064nm
1040
1060 波长(nm)
1080
1100
1120
100 80 60 40 20 0 480
偏振分光片，45°
Tp=97.45%@532nm
Ts=0.07%@532nm
500
520
540
560
580
波长(nm)
消偏振分光膜-平片，50/50，45°
100
80
500
550
600
波长(nm)
Rs Ravg
Rp
650
700
反射率(%)
反射率(%)
多层增透膜，0°
6
5
4
3
2
1
0
400
450
500
550
600
650
700
波长(nm)
多层增透膜，45°
5
4 Rs
3 Ravg
2
1
Rp
0
400
450
500
550
600
650
700
波长(nm)
宽带增透膜，0°
2
1.5
1
0.5
750
850
950
波长(nm)
宽带部分反射膜，45°
100
80
Rs
60 Ravg
40
20 Rp
0
550
600
650
700
750
800
850
900
950
波长(nm)
介质高反膜，0°
100
80 60
40 20
0 600 700 800 900 1000 1100 1200 1300 1400 1500
波长(nm)
反射率(%)
100 80 60 40 20 0 550
100 80 60 40 20 0 550
单波长部分反射膜，0°
650
750
波长(nm)
单波长部分反射膜，45° Rs Ravg
Rp
600
650
700
750
波长(nm)
反射率(%)
反射率(%)
宽带部分反射膜，0°
100
80
60
40
20
0
550
650
0
400
450
500
550
600
650
700
波长(nm)
宽带增透膜，45°
3.5
3
2.5
2
1.5
Rs
1
Ravg
0.5
Rp
0
400
450
500
550
600
650
700
波长(nm)
反射率(%)
反射率(%)
双波长增透膜，0°
3
2.5
2
1.5
1
0.5
0
500
600
700
800
900
1000
1100
波长(nm)
Tp
60 Ts
40
20
0
580
600
620
640
660
680
波长(nm)
干涉带通滤光膜@1500nm，0°
100 90 80 70 60 50 40 30 20 10 0 1440
1450
1460
1470
1480 1490 1500 波长(nm)
1510
1520
1530
1540
双波长增透膜，45°
5
4 Rs
3 Ravg
2
Rp
1
0
500
600
700
800
900
1000
1100
波长(nm)
反射率(%)
反射率(%)
反射率(%)
介质高反膜，0° 100
80 60
40 20
0 600 700 800 900 1000 1100 1200 1300 1400 1500
波长(nm)
反射率(%)