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2019/10/1
共振条件
(1) 核有自旋(磁性核) (2)外磁场,能级裂分;
(3)照射频率与外磁场的比值0 / B0 = / (2 )
2019/10/1
小结:NMR的三要素--磁性核、静磁场、射频场
1. 磁性原子核:质子数或中子数为奇数的原子核具有自旋 角动量, 当原子核自旋时,相当于核表面的正电荷在运 动,运动的电荷即电流会感应产生磁场,因此,每一 个自旋的原子核相当于一个磁偶极子,自旋的原子核也 称为磁性核。例如1H, 13C, 19F等。
弛豫(relaxation)——高能态的核以非辐射的方式回到
低能态
•纵向弛豫也称自旋-晶格弛豫
处在高能级的核将能量以热能形式转移给周围分子骨 架(晶格)中的其它核,而回到低能级,这种释放能量的方
式称为纵向弛豫。
周围的粒子,对固体样品是指晶格,对液体样品指周围的 同类分子或溶剂分子。
横向弛豫也称自旋-自旋弛豫
饱和(saturation)——低能态的核等于高能态的核。
2019/10/1
倘若体系吸收了足够的射频能量,使相 邻能级上的粒子数相等,这时体系不再呈现 净吸收,因而无法测得核磁共振信号,此时 称为饱和。
饱和(saturated)——低能态的核数目等于高能态的核数目
那么,靠什么维持NMR信号呢?
2019/10/1
2019/10/1
( 核磁共振现象)
两种取向不完全与外磁场平行,=54°24’ 和 125 °36相’互作用, 产生进动(拉莫进 动)进动频率 0; 角速度0;
0 = 20 = B0 磁旋比; B0磁感强度;
两种进动取向不同的氢核之 间的能级差:
E = B0 (磁矩)
2019/10/1
第一节
四、核磁共振波谱仪
核磁共振基本原理
principles of nuclear
nuclear magnetic resonance spectrometer
magnetic resonance
2019/10/1
2019/10/1
9.0 8.5 8.0 7.5 7.0 6.5 6.0 5.5 5.0 4.5 4.0 3.5 3.0 2.5 2.0 ppm
不同能级上分布的核数目可由Boltzmann 定律计算:
N N ij ex p E ik E T j ex p kE T ex h p k T
磁感强度2.3487 T;25C;1H的共振频率与分配比:
共振 2频 B 0 2 .6 率 7 2 1 3 5 8 .1 0 2 2 .3 44 1 8.0 7 M 0 Hz
I
23,11B5 ,35Cl17, I
5,1 2
7O8
12C6 ,16O8 ,32S16
偶数
奇数
1,2,3……
I 1,2H1,14N7 , I 3,10B5
2019/10/1
讨论:
(1) I=0 的原子核 16 O; 12 C; 22 S等 ,无自 旋,没有磁矩,不产生共振吸收
(2) I=1 或 I >0的原子核 I=1 :2H,14N I=3/2: 11B,35Cl,79Br,81Br I=5/2:17O,127I
子数m=+1/2;
(2)与外磁场相反,能量高,磁量
子数m=-1/2;
2019/10/1
自旋核在磁场中的行为
B0
P
1H E2 =+ (h/4 ) B0
E
E1 =- (h/4 ) B0
磁旋比; B0外磁场强度 E= E2 - E1 = (h/2 ) B0 发生核磁共振时: E= h 0 共振频率 0 = (1/2 ) B0
这类原子核的核电荷分布可看作一个椭圆体,电荷分布 不均匀,共振吸收复杂,研究应用较少;
(3)I=1/2的原子核(重要) 1H,13C,19F,31P
原子核可看作核电荷均匀分布的球体,并象陀螺一样自 旋,有磁矩产生,是核磁共振研究的主要对象,C,H也是有 机化合物的主要组成元素。
2019/10/1
二、 核磁共振现象
2019/10/1
1.00 1.08 1.05
1.05 1.08 1.09
6.02
3.34 1.13
1.13 2.29 1.13 1.12 1.11
8.74
8.34 8.29 8.27
7.52 7.51 7.36 7.35 7.33 7.30 7.28 7.27
4.93
3.94 3.79 3.33 3.33 3.33 3.08 3.06 3.05 3.03 2.92 2.91 2.89 2.88 2.86 2.82 2.78 2.33 2.31 2.08 2.07 2.07
2019/10/1
三、核磁共振条件
condition of nuclear magnetic resonance
在外磁场中,原子核能级 产生裂分,由低能级向高能 级跃迁,需要吸收能量。
能级量子化。射频振荡 线圈产生电磁波。
对于氢核,能级差: E = B0 (磁矩) 产生共振需吸收的能量:E = B0 = h0 由拉莫进动方程:0 = 20 = B0 ; 共振条件: 0 = B0 / (2)
原子核
o P
I ≥ 1/2
P: 原子核的角动量 : 磁矩 o: 拉默尔频率 : 磁旋比
2019/10/1
一、 原子核的自旋
atomic nuclear spin
(1)一些原子核像电子一样存在自旋 现象,因而有自旋角动量:
P I(I1)2h I(I1)
I 为自旋量子数
(2)由于原子核是具有一定质量的带正电的粒子,故 在自旋时会产生 核磁矩:
B0
2019/10/1
E = hB0/2
year 1961 1965 1969 1978 1978 1985 1988 1994 2019 2019 2000
2019/10/1
Frequency(MHz)
60
100 220 200 360 500 600 750 500b 800 900
背景介绍
可以产生能级分裂的核
若原子核存在自旋,产生核磁矩,这些 核的 行为很象
磁棒,在外加磁场下,核磁体可以有(2I+1)种取向。
只有自旋量子数(I)不为零的核才具有磁矩
质量数(a) 原子序数(Z)自旋量子(I)
例子
奇数 偶数
奇或偶 偶数
1 , 3 , 5 222
0
I 12,1H1, 13C6 ,19F9 ,15N7
P I(I 1 ) gNN; Ne2m P5 .05 1 0 2 0 8 J 7T 1
磁旋比,即核磁矩与自旋角动量的比值,不同的核具有不同的 磁旋比,它是磁核 一个特征(固定)值。 N为核磁子。
2019/10/1
(3) 与P方向平行。
1H2.79 217 C 3 0 0.7021 4:16
(%)
1H 1/2 99.98 1.00 1.00 60.000 100.000 200.000 300.000 400.000 500.000 6Li 1 7.42 8.5E-3 6.31E-4 8.829 14.716 29.431 44.146 58.892 73.578 7Li 3/2 92.58 0.29 0.27 23.318 38.863 77.727 116.590 155.454 194.317 13C 1/2 1.108 1.59E-2 1.76E-4 15.087 25.144 50.288 75.432 100.577 125.721 27Al 5/2 100 0.21 0.21 15.634 26.057 52.114 78.172 104.29 130.28 29Si 1/2 4.90 7.84E-3 3.69E-4 11.919 19.865 39.730 59.595 79.460 99.325 51V 7/2 99.76 0.38 0.38 15.773 26.289 52.576 78.864 105.152 131.44
nuclear magnetic resonance
自旋量子数 I=1/2的原子核 (氢核),可当作电荷均匀分 布的球体,绕自旋轴转动时, 产生磁场,类似一个小磁铁。
于外当磁置场于,外有磁(场2I+B10)中种时取,向相:对 氢核(I=1/2),两种取向
(两个能级):
(1)与外磁场平行,能量低,磁量
自旋核之间进行内部的能量交换,高能态的核将能量转 移给低能级的核,使它变成高能态而自身返回低能态,这种
释放能量的方式称为横向弛豫。
2019/10/1
射频磁场(B0)
NMR的形成
B0
FID
N/N= exp(- E/kT)
20ห้องสมุดไป่ตู้9/10/1
讨论:
共振条件: 0 = B0 / (2 ) (1)对于同一种核 ,磁旋比 为定值, B0变,射频频率变。 (2)不同原子核,磁旋比 不同,产生共振的条件不同,需 要的磁感强度B0和射频频率不同。 (3) 固定B0 ,改变(扫频) ,不同原子核在不同频率处 发生共振(图)。也可固定 ,改变B0 (扫场)。扫场方式
z
z
z
m=1/2 m=1
m=2
B0
m=1
m=0
mm==0-1
m=-1/2 m= -1
m= -2
I=1/2 I=1
I=2
1H
E2 =+ B0
B0
P
E = E2-E1 = 2 B0 E1 =- B0
2019/10/1
静磁场(B0)
E
NMR的形成
1H splitting 13C splitting E
第六章
一、原子核的自旋
核磁共振波谱
atomic nuclear spin 二、核磁共振现象
分析法
nuclear magnetic resonance
三、核磁共振条件
nuclear magnetic resonance
spectroscopy; NMR
condition of nuclear magnetic resonance
S/Na 6
30 80 300 800 3600 6000 9000 30000 30000
总结
(1)在相同 B0 下,不同的核,因磁旋比不同,发生共振的 频率不同,据此可以鉴别各种元素及同位素。
例如,在 2.3 T 的磁场中,1H 的共振频率为100 MHz , 13C 的为 25 MHz 只是氢核的1/4,而 133Cs 的仅仅是氢核的 1/8 左右。
质谱给出分子量为269 分子式为:C17H17N3O
1H
应用实例
NMR方法
(1)在很强的外磁场中,某些磁 性原子核可以分裂成两个或更多
的量子化能级。
(2)用一个能量恰好等于分裂后相 邻能级差的电磁波照射,该核就可以
吸收此频率的波,发生能级跃迁,从 而产生 NMR 吸收。
2019/10/1
NMR的形成
(2)对同一种核, 一定,当B0 不变时,共振频率不变; 当B0 改变时,共振频率也随之而变。
例如,氢核在1.409 T 的磁场中,共振频率为60 MHZ , 而在2.350 T 时,为100 MHZ。
2019/10/1
几种核的NMR频率表
自然 灵敏度
场强(T)与NMR频率(MHz)
核 自旋 丰度 相对 绝对 1.409 2.114 2.349 7.046 9.395 11.744
N N ij ex 6.p 6 1.3 2 1 8 6 3 0 0 1 41 6 2 00 . 3 0 6 2 0 0 1 960 8 JJK s 1 s K 1 0.99998
两能级上核数目差:1.610-5;
弛豫(relaxation)——高能态的核以非辐射的方式回到低能态。
3. 射频场: 如果在垂直于外加静磁场的方向加一射频场,
当射频场的角频率满足E=h=B0时,原子核产生共 振吸收信号,其中h为Planck常数,为原子核的旋磁
比、B0为外加静磁场的强度。
2019/10/1
能级分布与弛豫过程
1H = 2.5752×108 T-1S-1 13C = 6.72615×107 T-1S-1
=>
2019/10/1
2. 静磁场:没有外加静磁场时,原子核的自旋是任意取向 的,样品的宏观磁矩为零。当把含磁性核的样品放入 静磁场时,对于自旋I=1/2的原子核,核自旋有两种 取向:一种与外加静磁场平行,原子核的能量降低; 另一种与外加静磁场反平行,原子核的能量升高,即 原子核产生能级分裂。
2019/10/1
共振条件
(1) 核有自旋(磁性核) (2)外磁场,能级裂分;
(3)照射频率与外磁场的比值0 / B0 = / (2 )
2019/10/1
小结:NMR的三要素--磁性核、静磁场、射频场
1. 磁性原子核:质子数或中子数为奇数的原子核具有自旋 角动量, 当原子核自旋时,相当于核表面的正电荷在运 动,运动的电荷即电流会感应产生磁场,因此,每一 个自旋的原子核相当于一个磁偶极子,自旋的原子核也 称为磁性核。例如1H, 13C, 19F等。
弛豫(relaxation)——高能态的核以非辐射的方式回到
低能态
•纵向弛豫也称自旋-晶格弛豫
处在高能级的核将能量以热能形式转移给周围分子骨 架(晶格)中的其它核,而回到低能级,这种释放能量的方
式称为纵向弛豫。
周围的粒子,对固体样品是指晶格,对液体样品指周围的 同类分子或溶剂分子。
横向弛豫也称自旋-自旋弛豫
饱和(saturation)——低能态的核等于高能态的核。
2019/10/1
倘若体系吸收了足够的射频能量,使相 邻能级上的粒子数相等,这时体系不再呈现 净吸收,因而无法测得核磁共振信号,此时 称为饱和。
饱和(saturated)——低能态的核数目等于高能态的核数目
那么,靠什么维持NMR信号呢?
2019/10/1
2019/10/1
( 核磁共振现象)
两种取向不完全与外磁场平行,=54°24’ 和 125 °36相’互作用, 产生进动(拉莫进 动)进动频率 0; 角速度0;
0 = 20 = B0 磁旋比; B0磁感强度;
两种进动取向不同的氢核之 间的能级差:
E = B0 (磁矩)
2019/10/1
第一节
四、核磁共振波谱仪
核磁共振基本原理
principles of nuclear
nuclear magnetic resonance spectrometer
magnetic resonance
2019/10/1
2019/10/1
9.0 8.5 8.0 7.5 7.0 6.5 6.0 5.5 5.0 4.5 4.0 3.5 3.0 2.5 2.0 ppm
不同能级上分布的核数目可由Boltzmann 定律计算:
N N ij ex p E ik E T j ex p kE T ex h p k T
磁感强度2.3487 T;25C;1H的共振频率与分配比:
共振 2频 B 0 2 .6 率 7 2 1 3 5 8 .1 0 2 2 .3 44 1 8.0 7 M 0 Hz
I
23,11B5 ,35Cl17, I
5,1 2
7O8
12C6 ,16O8 ,32S16
偶数
奇数
1,2,3……
I 1,2H1,14N7 , I 3,10B5
2019/10/1
讨论:
(1) I=0 的原子核 16 O; 12 C; 22 S等 ,无自 旋,没有磁矩,不产生共振吸收
(2) I=1 或 I >0的原子核 I=1 :2H,14N I=3/2: 11B,35Cl,79Br,81Br I=5/2:17O,127I
子数m=+1/2;
(2)与外磁场相反,能量高,磁量
子数m=-1/2;
2019/10/1
自旋核在磁场中的行为
B0
P
1H E2 =+ (h/4 ) B0
E
E1 =- (h/4 ) B0
磁旋比; B0外磁场强度 E= E2 - E1 = (h/2 ) B0 发生核磁共振时: E= h 0 共振频率 0 = (1/2 ) B0
这类原子核的核电荷分布可看作一个椭圆体,电荷分布 不均匀,共振吸收复杂,研究应用较少;
(3)I=1/2的原子核(重要) 1H,13C,19F,31P
原子核可看作核电荷均匀分布的球体,并象陀螺一样自 旋,有磁矩产生,是核磁共振研究的主要对象,C,H也是有 机化合物的主要组成元素。
2019/10/1
二、 核磁共振现象
2019/10/1
1.00 1.08 1.05
1.05 1.08 1.09
6.02
3.34 1.13
1.13 2.29 1.13 1.12 1.11
8.74
8.34 8.29 8.27
7.52 7.51 7.36 7.35 7.33 7.30 7.28 7.27
4.93
3.94 3.79 3.33 3.33 3.33 3.08 3.06 3.05 3.03 2.92 2.91 2.89 2.88 2.86 2.82 2.78 2.33 2.31 2.08 2.07 2.07
2019/10/1
三、核磁共振条件
condition of nuclear magnetic resonance
在外磁场中,原子核能级 产生裂分,由低能级向高能 级跃迁,需要吸收能量。
能级量子化。射频振荡 线圈产生电磁波。
对于氢核,能级差: E = B0 (磁矩) 产生共振需吸收的能量:E = B0 = h0 由拉莫进动方程:0 = 20 = B0 ; 共振条件: 0 = B0 / (2)
原子核
o P
I ≥ 1/2
P: 原子核的角动量 : 磁矩 o: 拉默尔频率 : 磁旋比
2019/10/1
一、 原子核的自旋
atomic nuclear spin
(1)一些原子核像电子一样存在自旋 现象,因而有自旋角动量:
P I(I1)2h I(I1)
I 为自旋量子数
(2)由于原子核是具有一定质量的带正电的粒子,故 在自旋时会产生 核磁矩:
B0
2019/10/1
E = hB0/2
year 1961 1965 1969 1978 1978 1985 1988 1994 2019 2019 2000
2019/10/1
Frequency(MHz)
60
100 220 200 360 500 600 750 500b 800 900
背景介绍
可以产生能级分裂的核
若原子核存在自旋,产生核磁矩,这些 核的 行为很象
磁棒,在外加磁场下,核磁体可以有(2I+1)种取向。
只有自旋量子数(I)不为零的核才具有磁矩
质量数(a) 原子序数(Z)自旋量子(I)
例子
奇数 偶数
奇或偶 偶数
1 , 3 , 5 222
0
I 12,1H1, 13C6 ,19F9 ,15N7
P I(I 1 ) gNN; Ne2m P5 .05 1 0 2 0 8 J 7T 1
磁旋比,即核磁矩与自旋角动量的比值,不同的核具有不同的 磁旋比,它是磁核 一个特征(固定)值。 N为核磁子。
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(3) 与P方向平行。
1H2.79 217 C 3 0 0.7021 4:16
(%)
1H 1/2 99.98 1.00 1.00 60.000 100.000 200.000 300.000 400.000 500.000 6Li 1 7.42 8.5E-3 6.31E-4 8.829 14.716 29.431 44.146 58.892 73.578 7Li 3/2 92.58 0.29 0.27 23.318 38.863 77.727 116.590 155.454 194.317 13C 1/2 1.108 1.59E-2 1.76E-4 15.087 25.144 50.288 75.432 100.577 125.721 27Al 5/2 100 0.21 0.21 15.634 26.057 52.114 78.172 104.29 130.28 29Si 1/2 4.90 7.84E-3 3.69E-4 11.919 19.865 39.730 59.595 79.460 99.325 51V 7/2 99.76 0.38 0.38 15.773 26.289 52.576 78.864 105.152 131.44
nuclear magnetic resonance
自旋量子数 I=1/2的原子核 (氢核),可当作电荷均匀分 布的球体,绕自旋轴转动时, 产生磁场,类似一个小磁铁。
于外当磁置场于,外有磁(场2I+B10)中种时取,向相:对 氢核(I=1/2),两种取向
(两个能级):
(1)与外磁场平行,能量低,磁量
自旋核之间进行内部的能量交换,高能态的核将能量转 移给低能级的核,使它变成高能态而自身返回低能态,这种
释放能量的方式称为横向弛豫。
2019/10/1
射频磁场(B0)
NMR的形成
B0
FID
N/N= exp(- E/kT)
20ห้องสมุดไป่ตู้9/10/1
讨论:
共振条件: 0 = B0 / (2 ) (1)对于同一种核 ,磁旋比 为定值, B0变,射频频率变。 (2)不同原子核,磁旋比 不同,产生共振的条件不同,需 要的磁感强度B0和射频频率不同。 (3) 固定B0 ,改变(扫频) ,不同原子核在不同频率处 发生共振(图)。也可固定 ,改变B0 (扫场)。扫场方式
z
z
z
m=1/2 m=1
m=2
B0
m=1
m=0
mm==0-1
m=-1/2 m= -1
m= -2
I=1/2 I=1
I=2
1H
E2 =+ B0
B0
P
E = E2-E1 = 2 B0 E1 =- B0
2019/10/1
静磁场(B0)
E
NMR的形成
1H splitting 13C splitting E
第六章
一、原子核的自旋
核磁共振波谱
atomic nuclear spin 二、核磁共振现象
分析法
nuclear magnetic resonance
三、核磁共振条件
nuclear magnetic resonance
spectroscopy; NMR
condition of nuclear magnetic resonance
S/Na 6
30 80 300 800 3600 6000 9000 30000 30000
总结
(1)在相同 B0 下,不同的核,因磁旋比不同,发生共振的 频率不同,据此可以鉴别各种元素及同位素。
例如,在 2.3 T 的磁场中,1H 的共振频率为100 MHz , 13C 的为 25 MHz 只是氢核的1/4,而 133Cs 的仅仅是氢核的 1/8 左右。
质谱给出分子量为269 分子式为:C17H17N3O
1H
应用实例
NMR方法
(1)在很强的外磁场中,某些磁 性原子核可以分裂成两个或更多
的量子化能级。
(2)用一个能量恰好等于分裂后相 邻能级差的电磁波照射,该核就可以
吸收此频率的波,发生能级跃迁,从 而产生 NMR 吸收。
2019/10/1
NMR的形成
(2)对同一种核, 一定,当B0 不变时,共振频率不变; 当B0 改变时,共振频率也随之而变。
例如,氢核在1.409 T 的磁场中,共振频率为60 MHZ , 而在2.350 T 时,为100 MHZ。
2019/10/1
几种核的NMR频率表
自然 灵敏度
场强(T)与NMR频率(MHz)
核 自旋 丰度 相对 绝对 1.409 2.114 2.349 7.046 9.395 11.744
N N ij ex 6.p 6 1.3 2 1 8 6 3 0 0 1 41 6 2 00 . 3 0 6 2 0 0 1 960 8 JJK s 1 s K 1 0.99998
两能级上核数目差:1.610-5;
弛豫(relaxation)——高能态的核以非辐射的方式回到低能态。
3. 射频场: 如果在垂直于外加静磁场的方向加一射频场,
当射频场的角频率满足E=h=B0时,原子核产生共 振吸收信号,其中h为Planck常数,为原子核的旋磁
比、B0为外加静磁场的强度。
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能级分布与弛豫过程
1H = 2.5752×108 T-1S-1 13C = 6.72615×107 T-1S-1
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2. 静磁场:没有外加静磁场时,原子核的自旋是任意取向 的,样品的宏观磁矩为零。当把含磁性核的样品放入 静磁场时,对于自旋I=1/2的原子核,核自旋有两种 取向:一种与外加静磁场平行,原子核的能量降低; 另一种与外加静磁场反平行,原子核的能量升高,即 原子核产生能级分裂。
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