固体物理学课件第一章
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第一章固体物理课件U
激光产生
通过受激辐射使光子在固体中放大并产生相干光。
光电子学的基本原理
光电效应
光子与固体中的电子相互作用,使电子获得能量并从固体表面逸 出。
光子吸收
固体吸收光子后,电子从低能级跃迁到高能级。
光子发射
固体中的电子从高能级跃迁到低能级时释放出光子。
光电子学的应用与发展
太阳能电池
利用光电效应将太阳能 转换为电能。
能带理论的计算方法
01
02
03
04
近自由电子近似
假设电子在固体中的运动接近 于自由电子,通过微扰理论计
算能带结构。
紧束缚近似
假设电子被束缚在原子附近, 通过原子轨道线性组合方法计
算能带结构。
正交化平面波方法
将电子波函数表示为平面波和 周期函数的乘积,通过求解薛
定谔方程计算能带结构。
赝势方法
用有效势代替真实的原子势, 简化能带结构的计算过程。
04
固体的光学性质与光电子学
固体的光学常数
折射率
描述光在固体中传播速 度相对于真空中的速度 的比值。
消光系数
表示光在固体中传播时 的衰减程度。
反射相移
光从一种介质反射到另 一种介质时发生的相位 变化。
固体的发光与激光
发光现象
固体受到激发后,电子从高能级跃迁到低能级时释放出的光子。
发光类型
包括荧光、磷光和化学发光等。
磁随机存取存储器(MRAM)
MRAM是一种基于自旋电子学的非易失性存储器件,具有高速读写、无限次擦写、低功 耗等优点,被广泛应用于嵌入式系统、数据中心等领域。
自旋逻辑器件
利用自旋极化电流实现逻辑运算,可以构建出全新的自旋逻辑器件,为未来的量子计算和 光计算提供技术支持。
通过受激辐射使光子在固体中放大并产生相干光。
光电子学的基本原理
光电效应
光子与固体中的电子相互作用,使电子获得能量并从固体表面逸 出。
光子吸收
固体吸收光子后,电子从低能级跃迁到高能级。
光子发射
固体中的电子从高能级跃迁到低能级时释放出光子。
光电子学的应用与发展
太阳能电池
利用光电效应将太阳能 转换为电能。
能带理论的计算方法
01
02
03
04
近自由电子近似
假设电子在固体中的运动接近 于自由电子,通过微扰理论计
算能带结构。
紧束缚近似
假设电子被束缚在原子附近, 通过原子轨道线性组合方法计
算能带结构。
正交化平面波方法
将电子波函数表示为平面波和 周期函数的乘积,通过求解薛
定谔方程计算能带结构。
赝势方法
用有效势代替真实的原子势, 简化能带结构的计算过程。
04
固体的光学性质与光电子学
固体的光学常数
折射率
描述光在固体中传播速 度相对于真空中的速度 的比值。
消光系数
表示光在固体中传播时 的衰减程度。
反射相移
光从一种介质反射到另 一种介质时发生的相位 变化。
固体的发光与激光
发光现象
固体受到激发后,电子从高能级跃迁到低能级时释放出的光子。
发光类型
包括荧光、磷光和化学发光等。
磁随机存取存储器(MRAM)
MRAM是一种基于自旋电子学的非易失性存储器件,具有高速读写、无限次擦写、低功 耗等优点,被广泛应用于嵌入式系统、数据中心等领域。
自旋逻辑器件
利用自旋极化电流实现逻辑运算,可以构建出全新的自旋逻辑器件,为未来的量子计算和 光计算提供技术支持。
(完整PPT)固体物理学
(a)理想石英晶体(b)人造石英晶体
属于同一品种的晶体,两个对应晶面之间的夹角 恒定不变,这一规律称为晶面角守恒定律。
显然,晶面之间的相对方位是晶体的特征因素, 因而常用晶面法线的取向来表征晶面的方位,而以 法线间夹角来表征晶面间的夹角(两个晶面法线间 的夹角是这两个晶面夹角的补角)。
二、晶体的基本性质
显然,WS 原胞也只包含一个格点,因此它与固 体物理学原胞的体积一样,也是最小周期性重复单 元。
3.晶格的周期性
* 一维布喇菲格子
一维布喇菲格子是由一种
原子组成的、无限周期性的 点列,所有相邻原子间的距
a
离均为周期为a,如图所示。
在一维情况下,原胞取原子及周围长度为 a 的区 域。重复单元的长度矢量称为基矢,通常用以某原 子为起点,相邻原子为终点的有向线段 a 表示。
1
2
3
原胞的体积为
a3
简立方体格子的原胞和基矢 选取,如图所示。
a3 ai a2 aj a2 ai a2
尽管由于生长条件的不同,会使同一晶体外型产 生一定的差异。但是对同一种晶体,相应两个晶面 之间的夹角却总是恒定的。即:每一种晶体不论其 外形如何,总具有一套特征性的夹角。
例如,对于石英晶体,在下图中所示的 mm 两面 间的夹角总是60º0' , mR 两面间的夹角总是38º13' , mr 两面间的夹角总是38º13' 。
点之间的距离。
三个基矢不要求相互正交, 且大小一般也不相同。并且, 对于同一个晶格,基矢的选择 也不是唯一的。
* 晶格平移矢量
若选择某一格点为坐标原点,则晶体中任一格点 的位置可以表示为
Rn n1a1 n2a2 n3a3 (ni 0,1,2,......)
第一章-晶体结构-《固体物理学》黄昆-韩汝琦PPT课件
属 导 体 学介 晶 体 导 态 态 体关
物体物
质 物 发 体 电 光 光联
理物理
物 理 光 物 子 电 谱物
理
理
理学 子
理
学
表介纳
面观米
物物物
理理理
01_00_绪论 —— 固体物理_黄昆
四 固体物理的研究方法
固体物理是一门实验性学科 —— 为阐明固体表现出的现 象与内在本质的联系,建立和发展关于固体的微观理论
01_00_绪论 —— 固体物理_黄昆
Crystal Structure of YBaCuO
01_00_绪论 —— 固体物理_黄昆
Shape of Snow Crystal
01_00_绪论 —— 固体物理_黄昆
05 /16
Be2O3 Crystal and Glass of Be2O3
01_00_绪论 —— 固体物理_黄昆
2. 金属的研究 —— 抽象出电子公有化的概念,再用单电 子近似的方法建立能带理论
3. 物质的铁磁性 —— 研究了电子与声子的相互作用,阐 明低温磁化强度随温度变化的规律
4. 超导的理论 —— 研究电子和声子的相互作用,形成库 柏电子对,库柏对的凝聚表现为超导电相变
01_00_绪论 —— 固体物理_黄昆
—— 十九世纪中叶,布拉伐发展了空间点阵学说 概括了晶格周期性的特征
01_00_绪论 ——立了经典金属自由电子 论,对固体认识进入一个新的阶段
—— 描述晶体比热___杜隆-珀替定律 描述金属导热和导电性质的魏德曼-佛兰兹定律
—— 十九世纪末叶,费多洛夫,熊夫利、巴罗等独立地发 展了关于晶体微观几何结构的理论体系,为进一步研 究晶体结构的规律提供了理论依据
《固体物理基础教程》课件第1章
下面我们重点来理解一下“化学成分相同但周围环境不 同”的情况。以金刚石结构为例,其中立方体八个顶角和六 个面心上的原子正好组成一个FCC,这些原子的周围环境显 然是完全相同的,另外所有体内原子的周围环境也完全相同, 但这两者之间却是不同的,比如,体内原子和顶角原子
之间的距离虽然相同,但方向却正好相反,因此应被视为两 种原子,即金刚石晶体的一个基元中应该同时包含两个C原 子。再比如,由Zn组成的六方密堆积结构中,六方棱柱顶 角和表面的原子应归为一类,而体内的原子则应归为另一类, 于是Zn晶体的一个基元中也应同时包含两个Zn原子。再来 看看钙钛矿结构,BaTiO3晶体的一个基元中同时应该包含 Ba、Ti和O原子是比较容易理解的,但为什么会是3个O原子? 显然,对于6个面心上的O原子,尽管Ba原子和Ti原子在其 周围分布的距离都是确定相同的,但方向却是不同的,因此 必然被分为3类,于是BaTiO3晶体的一个基元中就同时包含 了1个Ba、1个Ti和3个O原子总共5
在1.1节所讨论的几种晶体结构中,SC、BCC和FCC结 构的晶体的基元中只有一个原子,因此它们对应的B格子分 别就是SC、BCC和FCC。金刚石结构、闪锌矿结构和NaCl 结构的基元中均包含两个原子,抽象得到的B格子都是FCC, 即它们都是由FCC格子套构而成的:金刚石结构和闪锌矿结 构都是由两个FCC格子沿体对角线方向1/4套构而成,而 NaCl结构则是由两个FCC沿棱边1/2套构而成。类似地, CsCl结构是由两个SC格子体心套构而成,而钙钛矿结构则 是由5个SC格子套构而成,其套构的方式不太好用语言描述, 不妨通过图示的方法给出它的套构规则(如图1.12所示)。
图1.11 闪锌矿结构的重复单元
1.1.8 钙钛矿结构 自然界中很多ABO3型化合物材料,如钛酸钡(BaTiO3)、
之间的距离虽然相同,但方向却正好相反,因此应被视为两 种原子,即金刚石晶体的一个基元中应该同时包含两个C原 子。再比如,由Zn组成的六方密堆积结构中,六方棱柱顶 角和表面的原子应归为一类,而体内的原子则应归为另一类, 于是Zn晶体的一个基元中也应同时包含两个Zn原子。再来 看看钙钛矿结构,BaTiO3晶体的一个基元中同时应该包含 Ba、Ti和O原子是比较容易理解的,但为什么会是3个O原子? 显然,对于6个面心上的O原子,尽管Ba原子和Ti原子在其 周围分布的距离都是确定相同的,但方向却是不同的,因此 必然被分为3类,于是BaTiO3晶体的一个基元中就同时包含 了1个Ba、1个Ti和3个O原子总共5
在1.1节所讨论的几种晶体结构中,SC、BCC和FCC结 构的晶体的基元中只有一个原子,因此它们对应的B格子分 别就是SC、BCC和FCC。金刚石结构、闪锌矿结构和NaCl 结构的基元中均包含两个原子,抽象得到的B格子都是FCC, 即它们都是由FCC格子套构而成的:金刚石结构和闪锌矿结 构都是由两个FCC格子沿体对角线方向1/4套构而成,而 NaCl结构则是由两个FCC沿棱边1/2套构而成。类似地, CsCl结构是由两个SC格子体心套构而成,而钙钛矿结构则 是由5个SC格子套构而成,其套构的方式不太好用语言描述, 不妨通过图示的方法给出它的套构规则(如图1.12所示)。
图1.11 闪锌矿结构的重复单元
1.1.8 钙钛矿结构 自然界中很多ABO3型化合物材料,如钛酸钡(BaTiO3)、
第一章.ppt固体物理课件
(或面积)即为W--S原胞。 特点:它是晶体体积的最小重复单元,每个原胞只包含1 个格点。其体积与固体物理学原胞体积相同。
2.几种晶格的实例
(1)一维原子链 一维单原子链
a
x na x
一维双原子链
0 x a
b
a
(2)二维
(a)
(b)
a2 a1
a4
a3 a6
(1)平行晶列组成晶列族,晶列 族包含所有的格点;
(2)晶列上格点分布是周期性的;
(3)晶列族中的每一晶列上,
格点分布都是相同的;
(4)在同一平面内,相邻晶列间的
距离相等。
晶列的特点
2.晶向指数 (1) 用固体物理学原胞基矢表示
如果从晶列上一个格点沿晶向到任一格点的位矢为
R l1 a1 l2 a 2 l3 a 3
a1 ,a 2 ,a 3
为固体物理学原胞基矢
其中 l1 , l2 , l3 为整数,将 l , l , l 化为互质的整数 l1 , l2 , l3 , 1 2 3
记为[ l1l2 l3], [ l1l2 l3 ]即为该晶列的晶列指数。
如遇到负数,将该数的上面加一横线。
如[121]表示
§1.2 晶格的周期性
一、晶格与布拉伐格子 1. 晶格:晶体中原子(或离子)排列的具体形式。
2. 布拉伐格子(空间点阵) 布拉伐格子:一种数学上的抽象,是点在空间中周期性的规则排列。
格点:空间点阵中周期排列的几何点。所有点在化学、物理和几 何环境上完全相同。 基元:每一个格点所代表的物理实体。
(c)体心立方
ak
a1
a2
aj
ai
a3
2.几种晶格的实例
(1)一维原子链 一维单原子链
a
x na x
一维双原子链
0 x a
b
a
(2)二维
(a)
(b)
a2 a1
a4
a3 a6
(1)平行晶列组成晶列族,晶列 族包含所有的格点;
(2)晶列上格点分布是周期性的;
(3)晶列族中的每一晶列上,
格点分布都是相同的;
(4)在同一平面内,相邻晶列间的
距离相等。
晶列的特点
2.晶向指数 (1) 用固体物理学原胞基矢表示
如果从晶列上一个格点沿晶向到任一格点的位矢为
R l1 a1 l2 a 2 l3 a 3
a1 ,a 2 ,a 3
为固体物理学原胞基矢
其中 l1 , l2 , l3 为整数,将 l , l , l 化为互质的整数 l1 , l2 , l3 , 1 2 3
记为[ l1l2 l3], [ l1l2 l3 ]即为该晶列的晶列指数。
如遇到负数,将该数的上面加一横线。
如[121]表示
§1.2 晶格的周期性
一、晶格与布拉伐格子 1. 晶格:晶体中原子(或离子)排列的具体形式。
2. 布拉伐格子(空间点阵) 布拉伐格子:一种数学上的抽象,是点在空间中周期性的规则排列。
格点:空间点阵中周期排列的几何点。所有点在化学、物理和几 何环境上完全相同。 基元:每一个格点所代表的物理实体。
(c)体心立方
ak
a1
a2
aj
ai
a3
固体物理课件 第一章 晶体结构
晶面指数(122)
a
c b
(100)
(110)
(111)
在固体物理学中,为了从本质上分析固体的性质,经常要研究晶体中的 波。根据德布罗意在1924年提出的物质波的概念,任何基本粒子都可以 看成波,也就是具备波粒二象性。这是物理学中的基本概念,在固体物 理学中也是一个贯穿始终的概念。
在研究晶体结构时,必须分析x射线(电磁波)在晶体中的传播和衍射 在解释固体热性质的晶格振动理论中,原子的振动以机械波的形式在晶 体中传播;
1 3 Ω = a1 ⋅ a 2 × a 3 = a 2
(
)
金刚石
c
c
面心立方
钙钛矿 CaTiO3 (ABO3)
Ca
O
Ti
简单立方
所有的格点都分布在相互平行的一族平面 上,且每个平面上都有格点分布,这样的 平面称为晶面,该平面组称为晶面族。
特征: (1)同一晶面族中的晶面相互平行; (2)相邻晶面之间的间距相等;(面间距是
至今为止,晶体内部结构的观测还需要依靠衍射现象来进行。
(1)X射线 -由高速电子撞击物质的原子所产生的电磁波。 早在1895年伦琴发现x射线之后不久,劳厄等在1912年就意识到X射线的 波长在0.1nm量级,与晶体中的原子间距相同,晶体中的原子如果按点阵排 列,晶体必可成为X射线的天然三维衍射光栅,会发生衍射现象。在 Friedrich和Knipping的协助下,照出了硫酸铜晶体的衍射斑,并作出了正确 的理论解释。随后,1913年布拉格父子建立了X射线衍射理论,并制造了第 一台X射线摄谱仪,建立了晶体结构研究的第一个实验分析方法,先后测定 了氯化钠、氯化钾、金刚石、石英等晶体的结构。从而历史性地一举奠定 了用X射线衍射测定晶体的原子周期性长程序结构的地位。 时至今日,X射线衍射(XRD)仍为确定晶体结构,包括只具有短程序的无 定型材料结构的重要工具。
固体物理第一章课件
1
3
E = V ∫0 g ( E ) EdE = V ∫0
F
E
E
F
E 2m3 2m3 E 2m 3 2 2 F 2 EdE = V E dE = V E ∫ 0 π2ℏ 3 π2 ℏ 3 π2 ℏ 3 5 F
3
5
E=3E N 5 F
能态密度的更一般形式
g ( E )= dN dE
E k =const.
NZ NZ NZ
自由电子模型的物理思想
◆ 自由电子近似 离子静止,忽略电子和离子实之间的相互作用,电子运动范围 仅受限于晶体表面势垒,被限制在晶体内部 ◆ 独立电子近似 忽略电子和电子之间的相互作用 ◆ 驰豫时间近似
Zn Zm ℏ2 e2 H= −∑ ∇n 2 + ∑′ 1 2 n, m 4πε0 R − R n =1 2M n n m Zn e2 ℏ 2 2 e2 1 1 1 −∑ ∇i + ∑′ −∑∑ 2 i =1 2m i , j 4πε r − r i =1 n=1 4πε r − R i 0 i 0 i j n
kF = 3π2 ne
ℏ 2 kF 2 2m
1/3
108cm -1 2~10eV
费米能量:
EF=
费米动量: 费米速度: 费米温度:
pF = ℏk F
υF = ℏkF /m T F = EF / k B
108cm/s 104 ~105 K 参见表 1.1
单位体积内的平均能量
T=0时,单位体积内的平均能量为:
Drude 模型:应用经典力学,服从经典统计,麦克斯韦- 玻耳兹曼分布 Sommerfeld 模型:应用量子理论,服从量子统计,费米-狄拉克分布
f ( E )= e
(完整版)固体物理课件ppt完全版
布拉伐格子 + 基元 = 晶体结构
③ 格矢量:若在布拉伐格子中取格点为原点,它至其
他格点的矢量 Rl 称为格矢量。可表示为
Rl
l1a1
l2a2
l3a3
,
a1,
a2 ,
a3为
一组基矢
注意事项:
1)一个布拉伐格子基矢的取法不是唯一的
2
4x
·
1
3
二维布拉伐格子几种可能的基矢和原胞取法 2)不同的基矢一般形成不同的布拉伐格子
2·堆积方式:AB AB AB……,上、下两个底面为A
层,中间的三个原子为 B 层
3·原胞:
a, 1
a 2
在密排面内,互成1200角,a3
沿垂直
密排面的方向构成的菱形柱体 → 原胞
B A
六角密排晶格的堆积方式
A
a
B c
六角密排晶格结构的典型单元
a3
a1
a2
六角密排晶格结构的原胞
4·注意: A 层中的原子≠ B 层中的原子 → 复式晶格
bγ a
b a
b a
b a
简六体心底正简单三面心正单方底心单心交 立斜交斜 方 简单立方体心正交面立方简四体心四方简单正交简单菱方简单单斜单方
二 、原胞
所有晶格的共同特点 — 具有周期性(平移对称性)
描
用原胞和基矢来描述
述
方
位置坐标描述
式
1、 定义:
原胞:一个晶格最小的周期性单元,也称为固体物理 学原胞
a1, a2 , a3 为晶格基矢
复式晶格:
l1, l2 , l3 为一组整数
每个原子的位置坐标:r l1a1 l2a2 l3a3
《固体物理基础教学课件》第一章
半导体的电子状态
半导体中的电子能级结构
半导体中的电子能级结构与金属不同,存在一个带隙,使得半导 体在一定温度下只能部分电子成为自由电子。
半导体的导电性
半导转变为导体。
半导体的光电效应
当光照射在半导体上时,半导体吸收光子后,价带上的电子跃迁到 导带,产生光电流。
晶体结构
80%
晶体结构的特点
晶体结构是指固体物质内部的原 子或分子的排列方式,具有周期 性、对称性和空间群特征。
100%
常见的晶体结构
常见的晶体结构有金刚石型、氯 化钠型、闪锌矿型等,它们在外 观和性质上都有所不同。
80%
晶体结构的分类
晶体结构可以根据原子或分子的 排列方式和空间群进行分类,有 助于理解其物理和化学性质。
核聚变能源
在核聚变能源领域,固体物理中的 高温高压等极端条件下的物理性质 研究为实验设计和设备制造提供了 重要依据。
在信息技术领域的应用
集成电路
集成电路的制造依赖于固体物理 中的半导体理论和热力学原理, 从芯片设计到制造工艺的每一个 环节都离不开固体物理的理论支
持。
存储技术
随着信息技术的快速发展,存储 技术也在不断进步。固体物理中 的磁学和光学理论在磁存储和光
推动高新技术产业的进步
固体物理学在信息技术、新能源等领域中有着广泛 的应用,如半导体技术、太阳能电池等,为高新技 术产业的进步提供了重要支撑。
对其他学科的交叉促进作用
固体物理学与化学、生物学、地球科学等学科有着 密切的联系,通过与其他学科的交叉融合,可以促 进相关领域的发展和创新。
02
固体物质的结构
复合材料
通过研究复合材料的微观结构和物理性质,可以设计和制备具有优异 性能的复合材料,广泛应用于航空航天、汽车、体育器材等领域。
固体物理第1课晶体结构 ppt课件
返回
体心立方晶格(bcc)示意图3
R 3a 4
单个原子体积
V 4 R3 3 a3
3பைடு நூலகம்
16
由于晶胞中含两个原子,因此晶胞体积
为a3,两个原子占据体积为 3 a 3 8
面心立方晶格(fcc)示意图1
原子铺排方式:密排面,ABCABC…… 返回
面心立方晶格(fcc)示意图2
晶胞
中含 4个 原子
4. 解理性:当晶体受到敲打、剪切、撞击等外 界作用时,可有沿某一个或几个具有确定方 位的晶面劈裂开来的性质。劈裂的晶面称为 解理面 (示意图) (云母)。
5. 各向异性:晶体的物理性质随观察方向而变 的现象(示意图)
在不同带轴上,晶体的物理性质不一样。 其弹性常数、压力常数、介电常数、电阻率不再是 常数,需要用张量来表示。
a、c: 113°08′
返回
各项异性和对称性示意图
σx σz σx=σy
返回
均匀性示意图
a1 a a
2 3
a( 2 a
2 a
2
i (i (i
j j j
k) k) k)
返回
原胞的体积V
V a 1 ( a 2 a 3 ) a 3 /2
a是晶胞的边长,又称晶格常数。 可见原胞体积是晶胞体积的一半,一个晶胞
对应两个格点,一个原胞只对应一个格点。
复式晶格中格点不等价的原因:
格点本身代表不同的原子(见图)。 格点附近空间结构不对称(见图) 。
1.3.5 三维布拉菲晶格
❖ 简立方晶格(sc)(示意图)(演示) 原胞 晶胞 Li、Na、K、Rb、Cs、F
❖ 体心立方晶格(bcc)(示意图) (演示1) (演示2) 晶胞 原胞 体积 Li、Na、K、Rb、
体心立方晶格(bcc)示意图3
R 3a 4
单个原子体积
V 4 R3 3 a3
3பைடு நூலகம்
16
由于晶胞中含两个原子,因此晶胞体积
为a3,两个原子占据体积为 3 a 3 8
面心立方晶格(fcc)示意图1
原子铺排方式:密排面,ABCABC…… 返回
面心立方晶格(fcc)示意图2
晶胞
中含 4个 原子
4. 解理性:当晶体受到敲打、剪切、撞击等外 界作用时,可有沿某一个或几个具有确定方 位的晶面劈裂开来的性质。劈裂的晶面称为 解理面 (示意图) (云母)。
5. 各向异性:晶体的物理性质随观察方向而变 的现象(示意图)
在不同带轴上,晶体的物理性质不一样。 其弹性常数、压力常数、介电常数、电阻率不再是 常数,需要用张量来表示。
a、c: 113°08′
返回
各项异性和对称性示意图
σx σz σx=σy
返回
均匀性示意图
a1 a a
2 3
a( 2 a
2 a
2
i (i (i
j j j
k) k) k)
返回
原胞的体积V
V a 1 ( a 2 a 3 ) a 3 /2
a是晶胞的边长,又称晶格常数。 可见原胞体积是晶胞体积的一半,一个晶胞
对应两个格点,一个原胞只对应一个格点。
复式晶格中格点不等价的原因:
格点本身代表不同的原子(见图)。 格点附近空间结构不对称(见图) 。
1.3.5 三维布拉菲晶格
❖ 简立方晶格(sc)(示意图)(演示) 原胞 晶胞 Li、Na、K、Rb、Cs、F
❖ 体心立方晶格(bcc)(示意图) (演示1) (演示2) 晶胞 原胞 体积 Li、Na、K、Rb、
固体物理学--ppt课件
22
简立方(Simple Cubic,简称 SC )
三个基矢等长并且互相垂直。
a3 a
a2
原胞与晶胞相同。 a1
a1 ai a 2 aj a3 ak
PPT课件
23
体心立方(Body
问题一
Centered
Cub8ic以1, 体B1心C原C2子个)为原顶子
点,分8别向三个顶角
体心立方晶胞中含有几个原子? 原子引基矢。
PPT课件
11
固体物理学原胞(原胞)特点:
只反映晶格周期性特征 体积最小的周期性重复单元 结点必为顶点,边长等于该方向周期的平行六
面体 六面体内部和面上皆不含其他的结点
PPT课件
12
结晶学原胞(晶胞)的特点:
除反映晶体周期性特征外,还反映其特有 的对称性;
不一定是最小的重复单元; 结点不仅在顶角上,还可在体心或面心; 原胞边长总是一个周期,并各沿三个晶轴
任何基元中相应原子周围的情况相同,但每个基 元中各原子周围情况不同。
c 基元
b a
PPT课件
10
3、晶格、原胞
晶格:通过点阵中 的结点,做许多平 行的直线族和平行 的晶面族,点阵就 成为一些网格,即 晶格。
原胞:用来反映晶 体周期性(及对称 性)特征的六面体 单元,有:
固体物理学原胞 结晶学原胞
问题二
体心立方原胞如何选取?
问题三
原胞的基a1矢 a形2 式 a?3
1 2
a3
问题原四胞体a1积 a?2 (i
j
k)
a2
a 2
(i
j
k)
a3
a 2
(i
j
k)
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பைடு நூலகம்
4.最小内能性
由同一种化学成分构成的物质,在不同的条件下 可以呈现不同的物相,其相应的结合能或系统的内 能也必不相同。
但是,在相同的热力学条件下,在具有相同化学 成分物质的各种物态——气体、液体、非晶体、晶 体中,以晶体的内能最小,这个结论称为晶体的最 小内能性。
对于固体物质,由于晶体内能比非晶体内能小, 所以非晶体具有自发地向晶体转变的趋势;反之, 晶体不可能自发地转变为其它的物态形式。
在单晶体内部,原子都是规则地排列的。
* 多晶体( Multiple Crystal )
由许多小单晶(晶粒)构成的晶体,称为多晶体。 多晶体仅在各晶粒内原子才有序排列,不同晶粒内 的原子排列是不同的。
晶面的大小和形状受晶体生长条件的影响,它们 不是晶体品种的特征因素。
例如,岩盐(氯化钠)晶体的外形可以是立方体 或八面体,也可能是立方和八面的混合体,如图所 示。
有些晶体的解理性不明显,例如,金属晶体等。
晶体解理性在某些加工工艺中具有重要的意义, 例如,在划分晶体管管芯时,利用半导体晶体的解 理性可使管芯具有平整的边缘和防止无规则的断裂 发生,以保证成品率。
3.晶面角守恒定律
发育良好的单晶体,外形上最显著的特征是晶面 有规则地配置。一个理想完整的晶体,相应的晶面 具有相同的面积。晶体外形上的这种规则性,是晶 体内部分子或原子之间有序排列的反映。
晶格振动是晶体的特性之一。
§1.2 晶体的周期性
一、空间点阵学说 1.空间点阵
为了描述晶体结构的周期性,布拉菲在1848年提 出空间点阵学说,从而奠定了晶体结构几何理论的 基础。
按照空间点阵学说,晶体内部结构是由一些相同 的点子在空间规则地作周期性无限分布所构成的系 统,这些点子的总体称为点阵。
4.最小内能性
由同一种化学成分构成的物质,在不同的条件下 可以呈现不同的物相,其相应的结合能或系统的内 能也必不相同。
但是,在相同的热力学条件下,在具有相同化学 成分物质的各种物态——气体、液体、非晶体、晶 体中,以晶体的内能最小,这个结论称为晶体的最 小内能性。
对于固体物质,由于晶体内能比非晶体内能小, 所以非晶体具有自发地向晶体转变的趋势;反之, 晶体不可能自发地转变为其它的物态形式。
在单晶体内部,原子都是规则地排列的。
* 多晶体( Multiple Crystal )
由许多小单晶(晶粒)构成的晶体,称为多晶体。 多晶体仅在各晶粒内原子才有序排列,不同晶粒内 的原子排列是不同的。
晶面的大小和形状受晶体生长条件的影响,它们 不是晶体品种的特征因素。
例如,岩盐(氯化钠)晶体的外形可以是立方体 或八面体,也可能是立方和八面的混合体,如图所 示。
有些晶体的解理性不明显,例如,金属晶体等。
晶体解理性在某些加工工艺中具有重要的意义, 例如,在划分晶体管管芯时,利用半导体晶体的解 理性可使管芯具有平整的边缘和防止无规则的断裂 发生,以保证成品率。
3.晶面角守恒定律
发育良好的单晶体,外形上最显著的特征是晶面 有规则地配置。一个理想完整的晶体,相应的晶面 具有相同的面积。晶体外形上的这种规则性,是晶 体内部分子或原子之间有序排列的反映。
晶格振动是晶体的特性之一。
§1.2 晶体的周期性
一、空间点阵学说 1.空间点阵
为了描述晶体结构的周期性,布拉菲在1848年提 出空间点阵学说,从而奠定了晶体结构几何理论的 基础。
按照空间点阵学说,晶体内部结构是由一些相同 的点子在空间规则地作周期性无限分布所构成的系 统,这些点子的总体称为点阵。
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4 R 2a
单胞体积
aj
单胞中原子所占体积 N是单胞中原子个数
ai
1 1 1 N ni n f ne nc 2 4 8
内部原 子数 面上原 子数 棱上原子 数 顶角上 原子数
1 1 1 N ni n f ne nc 2 4 8
1 1 N 6 8 4 2 8
垂面(或中垂线),由这些中垂面(或中垂线)所围成的最小体积
(或面积)即为W--S原胞。
特点:它是晶体体积的最小重复单元,每个原胞只包含1 个格点。其体积与固体物理学原胞体积相同。
2.几种晶格的实例
(1)一维原子链 一维单原子链
a
x na x
一维双原子链
0 x a
11 1 33 1 31 3 13 3 ( )( )( ) ( ) 44 4 44 4 44 4 44 4
3a 4
4
NaCl
Na+ 4
Cl4
11 1 1 11 (000) ( 2 2 0) (0 2 2 ) ( 2 0 2 )
1 11 1 1 (0 0) (00 1 ) ( ) ( 00) 2 2 22 2 2
(2)立方密积 第一层:每个球与6个球相切,有6个 空隙,如编号为1,2,3,4,5,6。 第二层:占据1,3,5空位中心。 第三层:占据2,4,6空位中心, 按ABCABCABC··方式排列,形 ·· ·· A B
成面心立方结构,称为立方密积。
密堆积特点:结合能低,晶体结构稳定;配位数最大为12。 3.配位数的可能值 配位数的可能值为:12(密堆积),8(氯化铯型结构),6(氯化
1 1 1 4 4 4
处。
(b)氯化钠结构
c
c
氯化钠结构由两个面心立方子晶格沿体对角线位移1/2的 长度套构而成。
Cl-和Na+分别组成面心立方子晶格。 其布拉维晶格为面心立方。
氯化钠结构属面心立方。
氯化钠的固体物理学原胞选取方法与面心立方简单格子的
选取方法相同。
每个固体物理学原胞包含1个格点,每个结晶学原胞包含4 个格点。 基元由一个Cl-和一个Na+组成。 Cl-的坐标为
布拉维原胞的体积: V a 3
布拉维晶格(简单格)
(a)简立方
a1 a i a2 a j a3 ak
每个布拉维原胞包含1个格点。
c
b
固体物理学原胞的体积
Ω a3
a
(b)面心立方
a a1 jk 2 a a2 ik 2 a a3 i j 2
ai
ak
a1
aj
a2 a3
A
B
A
1.2.3 密堆积、配位数和致密度
1.配位数 一个粒子周围最近邻的粒子数称为配位数. 它可以描述晶体中粒子排列的紧密程度,粒子排列越紧密, 配位数越大。
2.密堆积
如果晶体由完全相同的一种粒子组成,而粒子被看作小 圆球,则这些全同的小圆球最紧密的堆积称为密堆积。 (1)六角密积 第一层:每个球与6个球相切,有6个空隙,
简单晶格。
复式晶格:如果晶体由两种或两种以上原子组成,同种原
子各构成和格点相同的网格,称为子晶格,它们相对位移而 形成复式晶格。
简单晶格
复式晶格
1.2.2 原胞
在晶格中取一个格点为顶点,以三个不共面的方向上的周
期为边长形成的平行六面体作为重复单元,这个平行六面体沿
三个不同的方向进行周期性平移,就可以充满整个晶格,形成 晶体,这个平行六面体即为原胞,代表原胞三个边的矢量称为
用矢量 R n a1 n a 2 n a 3 (n , n , n 取整数 表示 ) 1 2 3 1 2 3
格点的排列。
晶格是晶体结构周期性的数学抽象,它忽略了晶体结构的 具体内容,保留了晶体结构的周期性。
(3)格点
晶格中的点子代表着晶体结构中相同的位置,称为格点。
一个格点代表一个基元,它可以代表基元重心的位置,
也可以代表基元中任意的点子。
(a)
晶格+基元=晶体结构
(b)
2.布拉维晶格、简单晶格和复式晶格
(1)布拉维晶格 格点的总体称为布拉维晶格,这种格子的特点是每点周围
的情况完全相同。
(2)简单晶格和复式晶格 简单晶格:如果晶体由完全相同的一种原子组成,且每
个原子周围的情况完全相同,则这种原子所组成的网格称为
Cl-的坐标为
1 1 1 , Cs+的坐标为 (000)。 2 2 2
(d)钙钛矿结构
Ba O
Ti
钙钛矿的氧 八面体结构
钡、钛和3个氧各组成简立方子晶格,钛酸钡是由5个简立方 子晶格套构而成的。 一个晶胞包含1个钡原子、1个钛原子和3个氧原子。 钙钛矿结构常写成ABO3的形式。
(e)--钨结构 两个B原子和6个A原子各组成简立方。 AA A B A 一个晶胞包含2个B原子和6个A原子。 --钨结构由8个子晶格套构而成。
3
1
在任意两个原胞的相对应点上,晶体的物理性质相同。
r rR
其中 为某一 点的位矢 R 格 ,
R l l 1 a 1 l 2 a 2 l 3 a 3
l , l , l 为整数
1 2 3
(2)结晶学原胞(简称单胞)
构造:使三个基矢的方向尽可能地沿着空间对称轴的方
平均每个布拉维原胞包含4个格点。
固体物理学原胞的体积
1 3 Ω a1 a 2 a 3 a 4
(c)体心立方
ak
a1
a2
aj
ai
a3
a i jk 2 a a2 i j k 2 a a3 i j k 2 a1
平均每个布拉维原胞包含2个格点。
钠型结构),4(金刚石型结构),3(石墨层状结构),2(链状结构)。
下面以几个实例来看配位数与球半径的关系。 [1] 氯化铯型和氯化钠型结构两种球的半径之比。 取大球中心为立方体的顶角,小球位
Cs
Cl
于立方体的中心。
设大小球半径分别为R和r,且晶格常 量为a。
2R a 当 时排列最紧密,结构最稳定。 3a 2 R r
向,它具有明显的对称性和周期性。
特点:结晶学原胞不仅在平行六面体顶角上有格点,面上 及内部亦可有格点。其体积是固体物理学原胞体积的整数倍。 基矢:结晶学原胞的基矢一般用 a , b, c 表示。 体积为:
v a b c n Ω
(3)维格纳--塞茨原胞 构造:以一个格点为原点,作原点与其它格点连接的中
1 3 固体物理学原胞的体积 Ω a 1 a 2 a 3 a 2
复式格
(a)金刚石结构
c
c
金刚石结构是由两个面心立方子晶格沿体对角线位移1/4 的长度套构而成,其布拉维晶格为面心立方。
金刚石结构属面心立方,每个结晶学原胞包含4个格点。
金刚石结构每个固体物理学原胞
包含1个格点,基元由两个碳原子组成, 位于(000)和
a 2
6
任何两个基元中相应原子周围的情况是相同的,而每一 个基元中不同原子周围情况则不相同。
(2)晶格
(a)
(b)
(c)
晶体的内部结构可以概括为是由一些相同的点子在空间有 规则地做周期性无限分布,通过这些点做三组不共面的平行直
线族,形成一些网格,称为晶格(或者说这些点在空间周期性
排列形成的骨架称为晶格)。
原胞的基本平移矢量,简称基矢。
在晶格中取一个格点为顶点,以三个不共面的方向上的周
期为边长形成的平行六面体作为重复单元,这个平行六面体沿
三个不同的方向进行周期性平移,就可以充满整个晶格,形成 晶体,这个平行六面体即为原胞,代表原胞三个边的矢量称为
原胞的基本平移矢量,简称基矢。
1.原胞的分类
(1)固体物理学原胞(简称原胞) 构造:取一格点为顶点,由此点向近邻的三个格点作三个 不共面的矢量,以此三个矢量为边作平行六面体即为固体物理 学原胞。 特点:格点只在平行六面体的顶角上,面上和内部均无格
1 1 1 , Na+的坐标为 (000)。 2 2 2
(c)氯化铯结构
Cl
Cs
氯化铯结构是由两个简立方子晶格沿体对角线位移1/2的 长度套构而成。 Cl-和Cs+分别组成简立方格子,其布拉维晶 格为简立方,氯化铯结构属简立方。 每个固体物理学原胞包含1个格点,每个结晶学原胞包含1 个格点。基元由一个Cl-和一个Cs+组成。
为氯化钠型结构,配位数为6。 3.致密度: 如果把等体积的硬球放置在晶体结构中原子所在的位置上,
球的体积取得尽可能大,以使最近邻的球相切,我们把一个晶
胞中被硬球占据的体积和晶胞体积之比称为致密度(堆积比率或
最大空间利用率)。
例1:求面心立方的致密度. 设晶格常量为a,原子半径为R,则
ak
V a3 4 v N πR 3 3
第二节
本节主要内容:
晶体结构
1.2.1 晶体结构的周期性
1.2.2 原胞
1.2.3 密堆积、配位数和致密度
§1.2 晶体结构
(a)
(b)
(c)
(a)、(b)、(c)为二维晶体结构示意图,它们有何异同?
(a)
(b)
(c)
1.2.1 晶体结构的周期性
一个理想的晶体是由完全相同的结构单元在空间周期性重 复排列而成的。
AB
如编号1,2,3,4,5,6。
第二层:占据1,3,5空位中心。 第三层:在第一层球的正上方形成ABABAB··排列方式。 ·· ··
六角密积是复式格,其布拉维晶格是简单六角晶格。
单胞体积
aj
单胞中原子所占体积 N是单胞中原子个数
ai
1 1 1 N ni n f ne nc 2 4 8
内部原 子数 面上原 子数 棱上原子 数 顶角上 原子数
1 1 1 N ni n f ne nc 2 4 8
1 1 N 6 8 4 2 8
垂面(或中垂线),由这些中垂面(或中垂线)所围成的最小体积
(或面积)即为W--S原胞。
特点:它是晶体体积的最小重复单元,每个原胞只包含1 个格点。其体积与固体物理学原胞体积相同。
2.几种晶格的实例
(1)一维原子链 一维单原子链
a
x na x
一维双原子链
0 x a
11 1 33 1 31 3 13 3 ( )( )( ) ( ) 44 4 44 4 44 4 44 4
3a 4
4
NaCl
Na+ 4
Cl4
11 1 1 11 (000) ( 2 2 0) (0 2 2 ) ( 2 0 2 )
1 11 1 1 (0 0) (00 1 ) ( ) ( 00) 2 2 22 2 2
(2)立方密积 第一层:每个球与6个球相切,有6个 空隙,如编号为1,2,3,4,5,6。 第二层:占据1,3,5空位中心。 第三层:占据2,4,6空位中心, 按ABCABCABC··方式排列,形 ·· ·· A B
成面心立方结构,称为立方密积。
密堆积特点:结合能低,晶体结构稳定;配位数最大为12。 3.配位数的可能值 配位数的可能值为:12(密堆积),8(氯化铯型结构),6(氯化
1 1 1 4 4 4
处。
(b)氯化钠结构
c
c
氯化钠结构由两个面心立方子晶格沿体对角线位移1/2的 长度套构而成。
Cl-和Na+分别组成面心立方子晶格。 其布拉维晶格为面心立方。
氯化钠结构属面心立方。
氯化钠的固体物理学原胞选取方法与面心立方简单格子的
选取方法相同。
每个固体物理学原胞包含1个格点,每个结晶学原胞包含4 个格点。 基元由一个Cl-和一个Na+组成。 Cl-的坐标为
布拉维原胞的体积: V a 3
布拉维晶格(简单格)
(a)简立方
a1 a i a2 a j a3 ak
每个布拉维原胞包含1个格点。
c
b
固体物理学原胞的体积
Ω a3
a
(b)面心立方
a a1 jk 2 a a2 ik 2 a a3 i j 2
ai
ak
a1
aj
a2 a3
A
B
A
1.2.3 密堆积、配位数和致密度
1.配位数 一个粒子周围最近邻的粒子数称为配位数. 它可以描述晶体中粒子排列的紧密程度,粒子排列越紧密, 配位数越大。
2.密堆积
如果晶体由完全相同的一种粒子组成,而粒子被看作小 圆球,则这些全同的小圆球最紧密的堆积称为密堆积。 (1)六角密积 第一层:每个球与6个球相切,有6个空隙,
简单晶格。
复式晶格:如果晶体由两种或两种以上原子组成,同种原
子各构成和格点相同的网格,称为子晶格,它们相对位移而 形成复式晶格。
简单晶格
复式晶格
1.2.2 原胞
在晶格中取一个格点为顶点,以三个不共面的方向上的周
期为边长形成的平行六面体作为重复单元,这个平行六面体沿
三个不同的方向进行周期性平移,就可以充满整个晶格,形成 晶体,这个平行六面体即为原胞,代表原胞三个边的矢量称为
用矢量 R n a1 n a 2 n a 3 (n , n , n 取整数 表示 ) 1 2 3 1 2 3
格点的排列。
晶格是晶体结构周期性的数学抽象,它忽略了晶体结构的 具体内容,保留了晶体结构的周期性。
(3)格点
晶格中的点子代表着晶体结构中相同的位置,称为格点。
一个格点代表一个基元,它可以代表基元重心的位置,
也可以代表基元中任意的点子。
(a)
晶格+基元=晶体结构
(b)
2.布拉维晶格、简单晶格和复式晶格
(1)布拉维晶格 格点的总体称为布拉维晶格,这种格子的特点是每点周围
的情况完全相同。
(2)简单晶格和复式晶格 简单晶格:如果晶体由完全相同的一种原子组成,且每
个原子周围的情况完全相同,则这种原子所组成的网格称为
Cl-的坐标为
1 1 1 , Cs+的坐标为 (000)。 2 2 2
(d)钙钛矿结构
Ba O
Ti
钙钛矿的氧 八面体结构
钡、钛和3个氧各组成简立方子晶格,钛酸钡是由5个简立方 子晶格套构而成的。 一个晶胞包含1个钡原子、1个钛原子和3个氧原子。 钙钛矿结构常写成ABO3的形式。
(e)--钨结构 两个B原子和6个A原子各组成简立方。 AA A B A 一个晶胞包含2个B原子和6个A原子。 --钨结构由8个子晶格套构而成。
3
1
在任意两个原胞的相对应点上,晶体的物理性质相同。
r rR
其中 为某一 点的位矢 R 格 ,
R l l 1 a 1 l 2 a 2 l 3 a 3
l , l , l 为整数
1 2 3
(2)结晶学原胞(简称单胞)
构造:使三个基矢的方向尽可能地沿着空间对称轴的方
平均每个布拉维原胞包含4个格点。
固体物理学原胞的体积
1 3 Ω a1 a 2 a 3 a 4
(c)体心立方
ak
a1
a2
aj
ai
a3
a i jk 2 a a2 i j k 2 a a3 i j k 2 a1
平均每个布拉维原胞包含2个格点。
钠型结构),4(金刚石型结构),3(石墨层状结构),2(链状结构)。
下面以几个实例来看配位数与球半径的关系。 [1] 氯化铯型和氯化钠型结构两种球的半径之比。 取大球中心为立方体的顶角,小球位
Cs
Cl
于立方体的中心。
设大小球半径分别为R和r,且晶格常 量为a。
2R a 当 时排列最紧密,结构最稳定。 3a 2 R r
向,它具有明显的对称性和周期性。
特点:结晶学原胞不仅在平行六面体顶角上有格点,面上 及内部亦可有格点。其体积是固体物理学原胞体积的整数倍。 基矢:结晶学原胞的基矢一般用 a , b, c 表示。 体积为:
v a b c n Ω
(3)维格纳--塞茨原胞 构造:以一个格点为原点,作原点与其它格点连接的中
1 3 固体物理学原胞的体积 Ω a 1 a 2 a 3 a 2
复式格
(a)金刚石结构
c
c
金刚石结构是由两个面心立方子晶格沿体对角线位移1/4 的长度套构而成,其布拉维晶格为面心立方。
金刚石结构属面心立方,每个结晶学原胞包含4个格点。
金刚石结构每个固体物理学原胞
包含1个格点,基元由两个碳原子组成, 位于(000)和
a 2
6
任何两个基元中相应原子周围的情况是相同的,而每一 个基元中不同原子周围情况则不相同。
(2)晶格
(a)
(b)
(c)
晶体的内部结构可以概括为是由一些相同的点子在空间有 规则地做周期性无限分布,通过这些点做三组不共面的平行直
线族,形成一些网格,称为晶格(或者说这些点在空间周期性
排列形成的骨架称为晶格)。
原胞的基本平移矢量,简称基矢。
在晶格中取一个格点为顶点,以三个不共面的方向上的周
期为边长形成的平行六面体作为重复单元,这个平行六面体沿
三个不同的方向进行周期性平移,就可以充满整个晶格,形成 晶体,这个平行六面体即为原胞,代表原胞三个边的矢量称为
原胞的基本平移矢量,简称基矢。
1.原胞的分类
(1)固体物理学原胞(简称原胞) 构造:取一格点为顶点,由此点向近邻的三个格点作三个 不共面的矢量,以此三个矢量为边作平行六面体即为固体物理 学原胞。 特点:格点只在平行六面体的顶角上,面上和内部均无格
1 1 1 , Na+的坐标为 (000)。 2 2 2
(c)氯化铯结构
Cl
Cs
氯化铯结构是由两个简立方子晶格沿体对角线位移1/2的 长度套构而成。 Cl-和Cs+分别组成简立方格子,其布拉维晶 格为简立方,氯化铯结构属简立方。 每个固体物理学原胞包含1个格点,每个结晶学原胞包含1 个格点。基元由一个Cl-和一个Cs+组成。
为氯化钠型结构,配位数为6。 3.致密度: 如果把等体积的硬球放置在晶体结构中原子所在的位置上,
球的体积取得尽可能大,以使最近邻的球相切,我们把一个晶
胞中被硬球占据的体积和晶胞体积之比称为致密度(堆积比率或
最大空间利用率)。
例1:求面心立方的致密度. 设晶格常量为a,原子半径为R,则
ak
V a3 4 v N πR 3 3
第二节
本节主要内容:
晶体结构
1.2.1 晶体结构的周期性
1.2.2 原胞
1.2.3 密堆积、配位数和致密度
§1.2 晶体结构
(a)
(b)
(c)
(a)、(b)、(c)为二维晶体结构示意图,它们有何异同?
(a)
(b)
(c)
1.2.1 晶体结构的周期性
一个理想的晶体是由完全相同的结构单元在空间周期性重 复排列而成的。
AB
如编号1,2,3,4,5,6。
第二层:占据1,3,5空位中心。 第三层:在第一层球的正上方形成ABABAB··排列方式。 ·· ··
六角密积是复式格,其布拉维晶格是简单六角晶格。