理想MOS结构的表面空间电荷区分析

因此：
即使有外加电压，表面空间电荷区也处于热平衡状态，使得 整个表面空间电荷区中费米能级为常数。
ℰ0为SiO2层的内建电场，QM为金属极板上的电荷，则半导体
表面感应电荷为QS=－QM。在外电场的作用下，在半导体表面 形成具有相当厚度（μｍ）的空间电荷区，它对电场起到屏
蔽作用。空间电荷区的形成是由于自由载流子的过剩或欠缺
n ni e ( EF Ei ) / KT p pi e ( Ei EF ) / KT
p 0 pi e
Ei ( x) Ei0 q ( x)
半导体表面层的载流子分布：
( Ei0 EF ) f q
n( x) n0 e ( x ) / VT nS n0 e n0 ni e
理想表面（清洁表面）
原子完全有规则排列所终止的一个平面。 表面排列整齐的硅原子与体内的硅原子形成共价键，
但由于表面价键处于所谓“悬挂键”的空置状态，其状
态极其不稳定，表面很容易吸附一些其他原子例如空气 中的氧原子而形成氧化层。
真实表面
用物理或化学方法形成的半导体表面，暴露在 空气中，存在氧化层或吸附其他原子。 表面存在“悬挂键”，对电子有受主的性质，存在 一些可以容纳电子的能量状态，称为“表面能级”或“ 表面态”。 表面能级在禁带中靠近价带顶的位置，准连续。
S / VT
f / VT
OR
n( x ) ni e[ ( x ) f ] / VT nS ni e[S f ] / VT
n0 ni e
( E F Ei0 ) / KT ( Ei0 E F ) / KT
n ni e ( EF Ei ) / KT p pi e ( Ei EF ) / KT
(f S ) / VT
1. 载流子的积累
当紧靠硅表面的多数载流子浓度大于体内热平衡多数载流子浓
度时，称为载流子积累。
当金属电极上加负电压时，在半导体表面形成负表面电势 S ， 表面空间电荷区中能带向上弯曲，由于费米能级EF保持常数， 能带向上弯曲使接近表面处有更大的Ei-EF，与体内相比，在表 面处有更高的空穴浓度和更低的电子浓度，使空穴在表面积累，
衬底N型半导体－P型反型层－P沟道MOSFET 衬底P型半导体－N型反型层－N沟道MOSFET
反型层出现后，再增加电极上的电压，主要是反型层中的电
子增加，由电离受主构成的耗尽层电荷基本上不再增加。
二 半导体表面空间电荷区
理想MOS结构假设：
① 在氧化物中或在氧化物和半导体之间的界面上不存在电荷 ② 金属和半导体之间的功函数差为零 ③ SiO2层是良好的绝缘体，能阻挡直流电流流过
增加表面的电导率。
表面电荷为： QS q 0 [ p( x) p0 ]dx
xd
QS q [ p( x) p0 ]dx
0
xd
载流子积累
2. 载流子耗尽
当金属电极上施加正偏压VG时，表面势 S 为正，空间电荷区
中能带向下弯曲，准费米能级能级Ei靠近费米能级EF, (Ei –EF) 值减小，表面空穴浓度低于体内热平衡值，造成多数载流子空
穴的耗尽，少数载流子电子有所增加。当由于平衡少子数目极
小，因此，少子数目仍然可以忽略。 空间电荷由没有空穴中和的、固定的受主离子构成。
p 0 pi e
半导体表面层的载流子分布：
Ei ( x) Ei0 q ( x)
( Ei0 EF ) f q
p ( x) p0 e ( x ) / VT ps p0 e S / VT p0 pi e
f / VT
OR
p ( x ) ni e[f ( x )] / VT pS ni e
Ei ( x) Ei0 q ( x)
在半导体表面处有：
n ni e ( EF Ei ) / KT p pi e ( Ei EF ) / KT
Ei s Ei0 qs
令：
( Ei0 EF ) 为半导体内的费米势 f q
可以得到：
n0 ni e
( E F Ei0 ) / KT ( Ei0 E F ) / KT
理想MOS结构的 表面空间电荷区
1.结构与工作原理 2.半导体表面空间电荷区
3.载流子的积累、耗尽和反型
4.反型和强反型的条件
前言：
半导体器件的特性与半导体表面特征性质有特 别重要的联系。在超、特大集成电路迅速发展的 今天，半导体器件的制造相当多是在很薄的一层 表面内完成的（几个微米甚至更小），因而，如 何有效控制和完善半导体的表面质量，从而进一 步利用半导体表面效应，可用来制造例如MOS（金 属 -氧化物-半导体）器件、 CCD （电荷耦合器件）、 LED （发光二极管）、 LCD （液晶显示）、半导体 激光等表面发光器件，以及太阳能电池等表面感 应器件。
表面势
空间电荷区表面到内部另一端，电场从最大逐渐减弱到零，其 各点电势也要发生变化，这样表面相对体内就产生电势差，并伴随 能带弯曲，常称空间电荷区两端的电势差为表面势Ψ S。
一 结构
MOSFET结构示意图
源极、衬底和漏极构成两个背靠背的二极管。在不加栅压Байду номын сангаас时，只能有很小的反向饱和电流通过源漏极。当栅压足够 大时，栅极下面半导体会反型。
以及杂质能级上电子浓度的变化引起的。
电场 ℰ 从半导体表面到内部逐渐减弱，直到空间电荷区内边 界上基本全部被屏蔽而为零。则每个极板上的感应电荷与电场 之间满足如下关系：
QM QS 0 s sE
εsE：半导体表面电场
在空间电荷区中电场的出现使半导体表面与体内之间产生电位 差，半导体表面的电势，称为表面势 S 。在加上电压VG时，外 加电压VG为跨越氧化层的电压V0和表面势 S 所分摊，即有：
VG V0 S
金属-氧比物和P型半导体的电位分布图
VG V0 S
三 载流子的积累、耗尽和反型
空间电荷区静电势 ( x) 的出现改变了空间电荷区中的能带
图。根据VG极性和大小，有可能实现三种不同的表面情况：
① 载流子积累；
② 载流子耗尽；
③ 半导体表面反型。
设半导体体内本征费米能级为Ei0，则空间电荷区内：