单缝夫琅禾费衍射讲稿

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得到单缝的夫琅禾费衍射图样讲课稿

得到单缝的夫琅禾费衍射图样讲课稿
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式中C为比例系数,K(θ)为随θ角增大而缓慢减小 的函数,称为倾斜因子.当θ=0时,K(θ)为最大; 当 时 , K(θ)=0,因而子波叠加后振幅为零.
2
❖ 波阵面上所有dS面元发出的子波在P点引起的
合振动为
E d E C K ( r)co s2 (T t r)d S
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14 首页 上页 下页退出
3、用半波带理论分析衍射条件
①衍射角为的一束平行衍射光的光程差:
考虑一束平行衍射光,
作AC⊥BC,则BC段即为
这一束平行光的最大光
A
程差。
a
BC asin
L
(式中a为缝宽)
B
C
15 首页 上页 下页退出
②、半波带方法:
按相距/2 作平行于AC的平面 A1A1/,A2A2/,…将光程差BC分割成n个相 等的部分,同时这些平面也将波面AB分 割成n个相等的部分AA1,A1A2… 它们称之为波带。
❖ 平行衍射光的获得
设平行入射光垂直投射到
A
缝K上,其波前与缝平面AB
重合。按惠更斯原理,波前
上的每一点都可看成发射球 形子波的波源,而每个子波 O K
源都可以向前方各个方向发
出无穷多束光线,统称为衍
射光,如图中A点的1,2,
B
3…光线都是衍射光线。
3 2
31

31


1 O/

3宽度缩小一半,那么P处是明纹还是 暗纹?
(2)若用波长为1.5λ的单色光照射狭缝,P处是明 纹还是暗纹?
解 利用半波带法直接求解,与暗纹对应的半波 带数为偶数2k(k=1,2,…为暗纹级数);与中央 明纹除外的明纹对应的半波带数为奇数2k+1 (k=1,2,…为明纹级数).

单缝和圆孔夫琅禾费衍射介绍

单缝和圆孔夫琅禾费衍射介绍

三、入射光非垂直入射时光程差的计算
DB BC A
b(si n sin ) b
(中央明纹向下移动)
D
B
C
BC DA
b(si n sin )
(中央明纹向上移动)
D A
b
C
B
例1 在单缝衍射中,=600nm, a=0.60mm, f=60cm, 则(1)中央明纹宽度为多少?(2)两 个第三级暗纹之间的距离?
单缝和圆孔的夫琅 禾费衍射介绍
一、单缝夫琅禾费衍射
1.衍射装置及图样
单缝 透镜
衍射角
f
衍射屏
I
衍射图样
(1) 衍射条纹与狭缝平行。 (2)中心条纹很亮,两侧明条纹对称分布, 亮度减弱。 (3)中央亮斑的宽度为其他亮斑的两倍。
由惠更斯——菲涅耳原理:
单缝处波面看作无穷多个相干波源,屏上一点是 (无穷)多光束干涉的结果。
解 ⑴ 中央明纹的宽度
⑵第三级暗纹在屏上的位置
x3ftanf3a3l0
两个第三级暗纹之间的距离
x6l 7.2mm 0
例2 已知:一雷达位于路边d =15m处,射束与公路成 15°角,天线宽度a =0.20m,射束波长=30mm。
求:该雷达监视范围内公路长L =?
L
d
a
θ1
β
150
解:将雷达波束看成是单缝衍射的0级明纹
越大,
越大,衍射效应越明显.
1
二、用振幅矢量推导光强公式
1.振幅矢量法 将缝AB的面积S等分成N(很大)个等宽的窄带,
每个窄带宽度a/N.
每个窄带发的子波在P点振
A
幅近似相等,设为A1,相邻
窄带所发子波在P点引起的振

第九讲 单缝夫琅禾费衍射

第九讲    单缝夫琅禾费衍射

波动光学
单缝上下平移,衍射条纹如何变化?
R
fo
根据透镜成像原理衍射条纹不变 ,所以单缝上下平 移,中央明纹仍在透镜光轴上。
白光入射
波动光学
P
白光 b
x
I
f
干涉加强(明纹)
2k 1 个半波带
bsin k (介于明暗之间)
2
(k 1,2,3,)
波动光学
讨论
当 较小时, tan sin x f
(1)第一暗纹距中心的距离 bsin
x1 f
bቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ
f
第一暗纹的衍射角
1
arcsin
b
R L
b
P
x
o
f
波动光学
第一暗纹的衍射角
1
arcsin
b
b 增大,1减小
b
0,
1 0
一定
b减小,1 增大
光直线传播
b ,
1
π 2
衍射最大
b一定, 越大,1 越大,衍射效应越明显
波动光学
(2)中央明纹 ( k 1 的两暗纹间)
bsin 干涉相消(暗纹)
角范围 sin
b
b
中央明纹的宽度
线范围
f x f
b
b
l0
2 b
f
(3)其它明纹宽度(相邻条纹间距)
l
k1 f
k
f
f
b
除了中央明纹外其 它明纹的宽度
波动光学
单缝宽度变化,中央明纹宽度如何变化?
缝宽b越小, 1 越大,衍射效应越明显。
波动光学
不同缝宽的单缝衍射条纹的实例比较 0.16 mm 0.08 mm 0.04 mm 0.02 mm

9单缝夫琅禾费衍射ok

9单缝夫琅禾费衍射ok
测径

a
I缝 (P) I丝 (P) P 0
13


1
x2 x1 0
x
x 0
I
0
f
b. 其他明纹(次极大)宽度
asin a k
a
1 x f x0 a 2

—衍射明纹宽度的特征
零级亮斑的宽度比其余的大一倍
14
入射波长变化,衍射效应如何变化 ?
f 0
相邻窄带发的子波到p点的相位差为:

2

x sin
2 a sin N
P 点即为 N 同频率、同振幅、相差依次为△ 的子波的叠加
(矢量合成)
4
P 点的合振幅 Ep 就是各子波的振幅矢量和的模; 相邻矢量
间的夹角为各子波间振动的相位差
对于O点: 0, 0
单缝衍射因子
2. 菲涅耳—基尔霍夫衍射公式
i E ( p) r0
x
ikr E ( Q ) e d 0 0
傍轴条件
焦平面
x
r
a
r x 0 O r

P
P0


s
f
i ikr E ( p ) E (Q) e dxdy f

r r r0 x sin
2 a

0.047 0.017 0
a
2

a

a
sin
(5)条纹宽度
a.中央明纹宽度
2 a


1
x2 x1 0
x
x 0
I
0
角宽度
傍轴条件
f

光的衍射夫琅禾费单缝衍射

光的衍射夫琅禾费单缝衍射

k
0
1
-1
-2
-3
2
3
f
sin
0.047
0.017
1
I / I0
0
相对光强曲线
0.047
0.017
四. 光强:
中央明纹最亮,其它明纹光强迅速下降。
条纹间距
五、讨论
波长对衍射条纹的影响
缝宽对衍射条纹的影响
单缝位置对衍射条纹的影响
光源位置对衍射条纹的影响
ห้องสมุดไป่ตู้
Single slit Double slit Three slit Seven slit More slit Double hole Square aperture
惠更斯- 菲涅耳原理:波前S上每一个面元dS都可以看成是发射球面子波的新波源,波场中P点的强度由各个子波在该点的相干叠加决定。
菲涅耳在惠更斯子波假说的基础上补充了子波相干叠加的概念。
波在前进过程中引起前方某点的总振动,为面 S 上各面元 dS 所产生子波在 P 点引起分振动的总和,即这些子波在 P 点的相干叠加。
夫琅禾费单缝衍射
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01
夫琅禾费 (Joseph von Fraunhofer 1787—1826)
夫琅禾费是德国物理学家。1787年3月6日生于斯特劳宾,父亲是玻璃工匠,夫琅禾费幼年当学徒,后来自学了数学和光学。1806年开始在光学作坊当光学机工,1818年任经理,1823年担任慕尼黑科学院物理陈列馆馆长和慕尼黑大学教授,慕尼黑科学院院士。夫琅禾费自学成才,一生勤奋刻苦,终身未婚,1826年6月7日因肺结核在慕尼黑逝世。
(3)当 时会出现明显的衍射现象。 a <λ时条纹太暗。

单缝和圆孔的夫琅禾费衍射介绍

单缝和圆孔的夫琅禾费衍射介绍
2
明纹在屏上的位置
x f sin f (2k 1)
2a
k ax 1 3.5 0.5 3
f 2
第3级明 纹
(2)对应于 p点缝可分成多少个半波带?
asin (2k 1)
2
(23 1) 7
22
7个半波带
(3)将缝宽增加1倍,p 点将变为什么条纹?
y2 = u
-2 - o
··
··

2 u
-2.46π -1.43π
+1.43π +2.46π
u 1.43, 2.46, 3.47,…
相应 asin 1.43, 2.46, 3.47,…
三、入射光非垂直入射时光程差的计算
DB BC
b(sin sin)
“半波带”发的光在 P处干涉相消形成暗纹。
当asin=3/2时,可将缝分为3个半波带.
a
AA
A1
p
B
A2 C
o
B /2
相邻半波带的相对应点光程差均是/2,两个
“半波带”发的光在 P处干涉相消形成暗纹。第 3个“半波带”发的光在 P形成明纹。
一般情况下,可将缝分为k个半波带,当k为偶数 时,p点为暗纹,当k为奇数时,p点为明纹。
例3 在单缝衍射中,若使单缝和透镜分别 稍向上移,则衍射条纹将如何变化? 解:
o
⑴单缝上移衍射光束向上平移经透镜聚焦后, 位置不变条纹不变 ⑵透镜上移衍射光束经透镜聚焦后,位置随之 上移条纹向上平移
例4 在单缝夫琅和费衍射实验中,缝宽a=10,缝 后透镜焦距 f =40cm , 试求第一级明纹的角宽度,线 宽度以及中央明纹的线宽度。

2-2夫郎禾费单缝衍射

2-2夫郎禾费单缝衍射

(介于明暗之间)
(k 1,2,3,)
2 –2 夫郎禾费单缝衍射
二 光强分布
第2章 光的衍射
单缝夫郎和费衍射场中相因子迭加--积分分析.
在近轴条件下 , 用单色平面光波 (波长为 λ)垂 直入射宽为 b 的单缝.取直角坐标系,单缝中心为坐 标原点,如图所示. x 假设;0点附近光线在 ~ P点的复振幅为 dAP .
均为 . ( = ——干涉相消)
在θ方向,有最大光程差:Δ=b· sinθ
A
当 :Δ / (λ/2) = m ( 常数)
当m=偶数 。 单逢上有偶数透光缝 (半波带),屏上为衍射极小(暗纹) 令:m=2K K=1,2,…. 当m=奇数 。 单逢上有奇数透光缝 (半波带),屏上为衍射极大(明纹) 令:m=2K+1 K=1,2,…. C B
4I 0 . 干涉加强(明纹) 2 25
2 –2 夫郎禾费单缝衍射
光强分布曲线
第2章 光的衍射
2 b sin (2k 1) 2
b sin 2k
பைடு நூலகம்

k
干涉相消(暗纹) 干涉加强(明纹)
I
3 2 b b


b
o

b
2

b
3

b
sin
2 –2 夫郎禾费单缝衍射

C
b sin
BC b sin
o
(衍射角 :向上为正,向下为负 .)
单逢衍射光线上最大光程差
2 –2 夫郎禾费单缝衍射
第2章 光的衍射
一、单逢衍射光程差分析方法:《菲涅耳半波带法》 利用两相干光光程差为半波长时,两光相遇产生 相消干涉的结果,将单逢 上最大光程差(BC=b sinθ)在 其衍射方向按(λ / 2)为单位进行分割.

《夫琅禾费单缝衍射》课件

《夫琅禾费单缝衍射》课件
在未来的教学中,应更注重理论与实 践的结合,提高学生的实际操作能力

引入新技术与新方法
随着科技的发展,可以引入新的技术 和方法来研究衍射现象,例如计算机
模拟和人工智能等。
THANKS 感谢观看
05 结论与展望
本课程的主要结论
衍射现象的描述
详细解释了夫琅禾费单缝衍射的物理现象,包括 衍射波的分布、衍射角与波长的关系等。
数学模型的建立
介绍了如何通过波动光学理论建立夫琅禾费单缝 衍射的数学模型,并进行了数值模拟。
实验验证
通过实验手段验证了数学模型的准确性,并分析 了实验误差。
对未来研究的建议
分析了缝宽变化对衍射图样和光强分布的影响,得出了缝宽 增大时,衍射现象越明显的结论。
理论预测与实验结果的比较
将实验结果与理论预测进行了比较,验证了理论模型的正确 性。
结果与理论的比较
理论模型介绍
介绍了衍射的理论模型,包括波动理论和光的衍射公式等。
实验结果与理论预测的符合程度
详细分析了实验结果与理论预测的符合程度,证明了实验结果的可靠性和准确性 。
深入研究多缝衍射
可以进一步研究多缝衍射的现象,探索其与单缝衍射的异同点。
引入非线性效应
考虑在衍射过程中引入非线性效应,研究其对衍射结果的影响。
提高实验精度
通过改进实验设备和方法,提高衍射实验的精度和可靠性。
课程展望
拓展应用领域
探讨夫琅禾费单缝衍射在光学、信息 处理和其他相关领域的应用前景。
加强理论与实践结合
根据实验数据,分析夫琅禾费单 缝衍射的规律和特点,并与理论 值进行比较。
04 结果与讨论
实验结果展示
实验数据记录
详细记录了实验过程中测量的数据,包括不同缝宽下的衍射图样和对应的测量 结果。

单缝夫琅禾费衍射原理

单缝夫琅禾费衍射原理

单缝夫琅禾费衍射原理嘿,朋友们!今天咱们来唠唠单缝夫琅禾费衍射这个超级有趣的物理现象,就像走进了一个微观世界里的魔法光影剧场。

想象一下,单缝就像一个超级挑剔的门卫,光线呢,就像是一群想要闯进派对的小光子精灵。

这个单缝的宽度啊,窄得就像一根头发丝儿那么精细,对光线来说简直就是一道难以逾越的窄门。

当光线这个调皮的家伙冲向单缝时,就好像一群蚂蚁冲向一个小得可怜的洞口,它们可不会规规矩矩地排成一队走过去。

光子精灵们开始各自施展魔法,它们的路径变得歪歪扭扭,就像喝醉了酒的小虫子。

然后呢,在单缝后面的屏幕上,就出现了神奇的光影画面。

中间最亮的部分,那简直就是光子精灵们开大会的地方,明亮得像太阳落在了屏幕上,这个叫做中央亮纹。

它就像是光的国王,端坐在中间,周围的光线都像是它的臣民,众星捧月般围绕着。

而两边那些逐渐暗下去的条纹啊,就像是国王的卫队,离国王越远,卫队的士兵就越少,光也就越暗。

这些条纹就像是用光绘制出来的神秘花纹,有的宽,有的窄,就像斑马的条纹一样不规则又很有规律。

如果把这个过程比作一场音乐会,单缝就是那个独特的乐器,光线就是乐手,屏幕就是舞台。

不同的光线弹奏出不同的旋律,最后在舞台上呈现出这奇妙的光影音乐秀。

这个单缝夫琅禾费衍射的原理啊,就像是一个神秘的魔法咒语。

光线按照这个咒语,在微观世界里表演着一场盛大的光影舞蹈。

每一个光子都像是一个训练有素的舞者,它们知道自己该怎么扭动,怎么排列,才能在屏幕上画出那一幅幅美丽的光影画卷。

有时候我就在想,这微观世界里的光线就像是一群有自己想法的小捣蛋鬼。

单缝就像是一个给它们设置好的游戏关卡,它们要想尽办法突破这个关卡,然后在屏幕上留下自己独特的痕迹。

这就像我们小时候玩游戏,在一个小小的空间里创造出大大的乐趣。

在这个微观的光影世界里,单缝夫琅禾费衍射就像是一个永远也挖掘不完的宝藏。

每一次研究它,就像是探险家发现了新的宝藏岛屿,总会有新的惊喜和奇妙之处等待着我们去发现。

单缝的夫琅禾费衍射

单缝的夫琅禾费衍射

a si n k , k 1 ,2 ,3 … ——暗纹
a s i n (2 k 1 ), k 1 ,2 ,3 … 2 ——明纹(中心)
asin 0
——中央明纹(中心)
上述暗纹和中央明纹(中心)的位置是准确的,其余明 纹中心的实际位置较上稍有偏离。
单缝的夫琅禾费衍射
3.3 衍射图样
衍射图样中各级条纹的相对光强如图所示.
x1 2x0f
a

x
波长越长,条纹宽度越宽。
单缝的夫琅禾费衍射
例题17-8 水银灯发出的波长为546nm的绿色平行 光,垂直入射于宽0.437mm的单缝,缝后放置一焦 距为40cm的透镜,试求在透镜焦面上出现的衍射条 纹中央明纹的宽度。
解 两个第一级暗纹中心间的距离即为中央明 纹宽度,对第一级暗条纹(k=1)求出其衍射角
1 I / I0 相对光强曲线
0.017 0.047
0.047 0.017
Hale Waihona Puke -2( /a) -( /a) 0 /a 2( /a) sin
中央极大值对应的明条纹称 中央明纹。
中央极大值两侧的其他明条纹称 次极大。
中央极大值两侧的各极小值称暗纹。
单缝的夫琅禾费衍射
(1)明纹宽度
A. 中央明纹
当 a时 ,1 级暗纹对应的衍射角
单缝的夫琅禾费衍射
(2) 缝宽变化对条纹的影响

x12x0f
a
知,缝宽越小,条纹宽度越宽
I
0
sin
当 a 时, x,此时屏幕呈一片明亮;
当 a 时,0
此x 时屏0, 幕上只显出单
一的明条纹 单缝的几何光学像。
∴几何光学是波动光学在/a0时的极限情形

单缝夫琅禾费衍射讲稿

单缝夫琅禾费衍射讲稿
一、光的衍射
惠更斯-菲涅耳原理
1、 光的衍射现象及其分类: 光可绕过障碍物,达到直线传播所不能达到的区 域,这种现象称为衍射现象。 屏幕 屏幕
缝较大时,光是直线传播的
缝很小时,衍射现象明显
2、衍射的分类 衍射系统由光源、衍射屏、接收屏组成。
菲涅耳衍射
光源与障碍物以及接收屏的距离均为有限远。
A
S
光源 障碍物

k 干涉相消(暗纹)
干涉加强(明纹)
I
3 a
2 a


a
o

a
2

a
sin 3
a
讨论
I
光强分布
当 增加时,为什么光强的
极大值迅速衰减?
5 3 2a 2a
0
3 2a
5 sin 2a
当 角增加时,半波带数增加,未被抵消的半 波带面积占总的单缝面积减少,所以光强变小;
单缝宽度变化,中央明纹宽度如何变化?
入射波长变化,衍射效应如何变化 ?
越大, 越大,衍射效应越明显.
例、在单缝夫琅和费衍射实验装置中,若将单缝沿 垂直于透镜光轴方向作微小的平移,则屏幕上的衍 射条纹将:【 】 (A)条纹间距变小; (B)条纹间距变大; (C)条纹间距不变,但明暗条纹的位置交替变化。 (D)不发生变化。
第一级暗纹 k=1,1=0
a

sin 1
0.5 2 1.0m
例题、用波长为6328埃的平行单 色光垂直入射到缝宽为a=0.1mm 的单缝上,缝后放置有焦距 f=40cm的透镜,求在透镜焦平面 上形成的中央明纹的宽度和第二 级明纹的位置。
例题、平行单色光垂直入射到缝 宽为a=0.6mm的单缝上,缝后放 置有焦距f=40cm的凸透镜,在屏 幕上距离中心点O为x=1.4mm的P 点恰好是一明纹的中心,求该明 纹的级次、入射光的波长以及相 应单缝处的波面被划分为多少个 半波带。

《夫琅禾费单缝衍射》课件

《夫琅禾费单缝衍射》课件

阐述夫琅禾费单缝衍射的实验装置和操作步骤
介绍夫琅禾费单缝衍射的基本概念和原理
物理学专业学生
物理教师
科研人员
对光学和衍射感兴趣的公众
PART THREE
夫琅禾费单缝衍射是衍射的一种形式
衍射现象:光通过单缝后,在屏幕上形成明暗相间的条纹
衍射条纹:随着缝宽的增加,明暗相间的条纹逐渐变得模糊不清
定义:在远场条件下,将点光源发出的光通过单缝,经过远处的屏幕进行衍射
在光学信号处理和图像处理中的应用
在光学通信和光电子技术中的应用
在光学测量和检测技术中的应用
光学干涉测量
光学信息处理
光学精密测量
光学通信
光学仪器设计:夫琅禾费单缝衍射用于设计各种光学仪器,如望远镜、显微镜等,提高仪器的分辨率和成像质量。
激光技术:在激光技术中,夫琅禾费单缝衍射可用于控制激光束的形状和大小,提高激光加工的精度和效率。
PART FOUR
夫琅禾费单缝衍射装置
实验操作步骤:包括光路调整、测量数据和结果分析等
单缝衍射装置:包括单缝、屏幕和测量尺
光源:激光或单色光源
记录数据:在不同缝宽下,记录衍射条纹的位置和宽度
分析数据:根据记录的数据,分析缝宽与衍射条纹之间的关系
得出结论:总结实验结果,得出夫琅禾费单缝衍射的规律
光学通信:在光纤通信中,夫琅禾费单缝衍射可用于调制光信号,提高通信系统的传输速率和稳定性。
生物医学:在生物医学领域,夫琅禾费单缝衍射可用于研究生物分子结构和功能,为疾病诊断和治疗提供有力支持。
PART SIX
在未来,夫琅禾费单缝衍射的研究前景将更加广阔
夫琅禾费单缝衍射在光学领域的应用越来越广泛
汇报人:
,

20.2 单缝的夫琅禾费衍射

20.2 单缝的夫琅禾费衍射
y tan


y
π

π

0
解得 相应 Nhomakorabeaa sin 1.43λ , 2.46λ , 3.47λ ,… 半波带法得到的明纹位置 a sin (2k 1)λ 2
8 第20章光的衍射
α 1.43π, 2.46π, 3.47π, …
是较好的近似
(2) 同一确定的φ,分成的各半波带的面积一样大; 不同的φ,分成的各半波带的面积不一样大; 而半波带的面积与衍射条纹中明纹的亮度成正比。 (3) 明纹亮度由一个半波带的子波源发出的光波在P点 干涉叠加的结果决定。 明纹的亮度随φ的增大而减小。
7 第20章光的衍射

明纹条件
dI 0 dα
y
tanα α
(4) 单缝可分成几个半波带? 5个半波带 (5) 若P点为第二级暗纹,则缝可分成几个半波带?
AC a sin 2k 4 2 2
15
缝可分成4个半波带
第20章光的衍射
五、条纹线位置分析
P
AC a sin
x a tan a f
B

x ·
14
其他亮纹的宽度是中央亮纹宽度的一半。 第20章光的衍射
例: 单色光垂直入射单缝 AB,在屏上形成衍射条纹。 若AP 和BP 的光程差 AC= 2.5λ。问: (1) P点是明是暗? 明纹 (2) P点是明是第几级明纹?
B
A C
P ·
0
f
AC a sin (2k 1) 2.5 k 2 2 (3) OP间有几条暗纹? 0 1 1 2 2 两条暗纹
tan 由作图法可得次极大位置

大学物理学课件-单缝夫琅禾费衍射

大学物理学课件-单缝夫琅禾费衍射

-3级 -2级 -1级 0级
大学物理学
1级 2级 3级
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13.1 单缝夫琅禾费衍射
2、条纹明暗程度(光强)的讨论
若角越大,则BC越长,因而半波带数目越多,而缝宽AB=a为常数,
因而每个半波带的面积要减少(即每个半波带上携带的光能量减少), 于是级数越高,明纹亮度越低,最后成模糊一片。
光源 S 单缝
a b 屏幕
缝的宽度远大于光的波长,衍 射不明显,直线传播的几何光 学可以解释。
大学物理学
a
光源 S
单缝
b 屏幕
缝的宽度接近光的波长,衍射 现象显著,几何光学无法解释。
如何解释呢?
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13.1 单缝夫琅禾费衍射
二、惠更斯-菲涅耳原理
子波假设:波阵面上的每一点都可看成是发射子波的新波源,任意 时刻子波的包迹即为新的波阵面。 ------------惠更斯1690年
a
y O
L
C
f x
答:选(C)。
大学物理学
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13.1 单缝夫琅禾费衍射
四、夫琅和费圆孔衍射
1、装置与现象
I
r
艾里斑:夫琅和费圆孔衍射中,中央为亮圆斑,即第一暗环所包围的中 央圆斑。 艾里斑光强:其占总入射光强的80%以上。
大学物理学
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13.1 单缝夫琅禾费衍射
l 1.22 S D
5 10 3
1.34m
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振幅
反比于距离:dE0
1 r
随角的增大而单调减小d:E0 K ( )

得到单缝的夫琅禾费衍射图样讲课稿

得到单缝的夫琅禾费衍射图样讲课稿

则P点为相长干涉而出现 亮纹(多余的一个半波带 不能被抵消);
若BC不为半波长的整数倍, 则P点的亮度介于次极大 和极小之间。
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另外也可看出,若角越大,则BC越长,因而半波 带数目越多,而缝宽AB=a为常数,因而每个半波带的 面积要减少(即每个半波带上携带的光能量减少), 于是级数越高,明条纹亮度越低,最后成模糊一片。
惠更斯——菲涅尔原理= 次波与次波的相干叠加
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2、惠更斯-菲涅耳原理的数学表示
基本出发点:波面S 在其前面某点P相干 叠加的结果,取决于 波面上所有面元ds在
S ds
n
θr
P
P点产生的振动之和。
在S上取一面元ds,ds子波源发出的子波在P点引起的 振动为:
dECK(r)cos2(T t r)dS
2、光的衍射现象 • 光不再是直线传播,而有光进入障碍物后的几何
阴影区。 • 光所到达的区域,其强度分布也不均匀。
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实验发现,光通 过宽缝时,是沿直线 传播的,如图(a)所示阴影区的光屏上 将出现衍射条纹,如图 (b)所示,这就是光的 衍射现象。
由于每相邻波带对应点如A、A1, A1、 A2 …向方向发出的光波A〞 A1〞 ,A1〞 A2 〞 … 的光程差逐一相差半个波长, 故称之为“半波带”。
A//
A1 //
A
A2 //
A1
A 3 //
A2
B //
A3
C
B
A3/
A
2
/
A1
/
A
/
2
③、用半波带方法解释衍射:
❖两相邻波带的对应点(如边缘,中点)在P点引起的振动

7.5光学之夫琅禾费单缝衍射的强度和条纹

7.5光学之夫琅禾费单缝衍射的强度和条纹

{范例7.5} 夫琅禾费单缝衍射的强度和条纹
波长为λ的单色光,平行通过宽度为a的单缝,产生的衍射称为 夫琅禾费单缝衍射。(1)说明半波带理论,分析衍射明暗条纹的 y 分布规律。在什么地方光强最大? 单缝 L 如果BC满足如下条件 F A
BC = δ k = a sin θ k = ±2k
(k = 1,2,3,…)
{范例7.5} 夫琅禾费单缝衍射的强度和条纹
波长为λ的单色光,平行通过宽度为a的单缝,产生的衍射称为 夫琅禾费单缝衍射。(1)说明半波带理论,分析衍射明暗条纹的 y 分布规律。在什么地方光强最大? 单缝 L 如图所示,设δ = asinθ, F A θ称为衍射角,δ是BF与AF之 θ a O 间的光程差,代表AB之间所 C 有点光源的最大光程差。 f B 用与AC平行的平面将BC分割成 缝长 λ/2 许多等长的小段,使每一段长 因此,这样的长 度均为λ/2。那么,这些平面也 条带称为半波带。 将单缝AB分割沿缝长的长条带。 相邻两半波带上所有 每对相邻长条带上的对应点沿θ 子波在屏幕F点的干涉 方向发出的平行光线之间的光程 叠加是相互抵消的。 差均为λ/2,对应的位相差为π。
中央 明条 纹的 宽度 是次 级明 条纹 宽度 的2 倍。
{范例7.5} 夫琅禾费单缝衍射的强度和条纹
波长为λ的单色光,平行通过宽度为a的单缝,产生的衍射称为 夫琅禾费单缝衍射。(1)说明半波带理论,分析衍射明暗条纹的 分布规律。在什么地方光强最大?(2)在波长一定的情况下,不 同缝宽的衍射条纹有什么差别? 中央明纹的角宽度为Δθ0 = 2arcsin(λ/a), [解析](2)根据公式可知:当单色光的波长一定时,缝 越小,中央明纹的角宽度就越大,表示衍射越明显。
{范例7.5} 夫琅禾费单缝衍射的强度和条纹
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2 惠更斯-菲涅耳原理解释了波为什么不向后传 的问题,这是惠更斯原理所无法解释的。
P点的光振动(惠更斯原理的数学表达)为:
K ( ) 2 E dE C cos(t r )dS r
三、 单缝夫琅禾费衍射
屏幕
f
单缝衍射实验装置
L1
K
L2
E屏幕
S
*

f
用菲涅耳半波带法解释单缝衍射现象
AB面分成偶数个半波带,出现暗纹
AC a sin 4

2
a
A A1 A2 A3 φ分成奇数个半波带,出现明纹
AC a sin 3

2
A A1 C φ P x
a
A2 φ A3
.
B
f
结论:分成偶数半波带为暗纹。 分成奇数半波带为明纹。
2. 中央亮纹宽度
中央两侧第一级暗条纹之间的区域,称做零极 (或中央)明条纹,它满足条件:
I

a
a sin


a 3 2a 5 sin 2a
5 3 2a 2a
0
中央明纹的宽度计算:
0

a
中央明纹半角宽度


2 f x0 2 ftg 0 a
P1
P0
f
中央明纹宽度
中央明纹的宽度 (k 1的两暗纹间) 角范围


a


a
线范围 f x f a a
中央明纹的宽度 x0 2 x1 2

a f
3. 各级明、暗条纹的位置以及相邻两衍射条纹间距
P


f
P0
3. 相邻两衍射条纹间距 条纹在接收 屏上的位置
单缝宽度变化,中央明纹宽度如何变化?
入射波长变化,衍射效应如何变化 ?
越大, 越大,衍射效应越明显.
例、在单缝夫琅和费衍射实验装置中,若将单缝沿 垂直于透镜光轴方向作微小的平移,则屏幕上的衍 射条纹将:【 】 (A)条纹间距变小; (B)条纹间距变大; (C)条纹间距不变,但明暗条纹的位置交替变化。 (D)不发生变化。
首先看中央明纹
P0
通过单缝后方向不变的 光线光程相等形成中央明纹
菲涅耳半波带法
A C
a

B

P
菲涅耳半波带法
A C
a

B

P
菲涅耳半波带法
相邻平面间的距离是
A
A1 A2 A3
C
入射单色光的半波长
任何两个相邻波带上对应
点所发出的光线到达BC
平面的光程差均为半波长
(即位相差为) ,在会
B

聚时将一一抵消。
D
单缝上下微小移动
单缝上下移动,根据透镜成像原理衍射图 不变 .
R
f
o
单缝上移,零级 明纹仍在透镜光 轴上.
例、在单缝夫琅和费衍射实验装置中,若将单缝沿 透镜光轴方向作微小的平移,则屏幕上的衍射条纹 将:【 】 (A)条纹间距变小; (B)条纹间距变大; (C)条纹间距不变,但明暗条纹的位置交替变化。 (D)不发生变化。
E
B
接收屏
夫琅禾费衍射
光源—障碍物 —接收屏距离均为无限远。
E
A
S
光源
B
障碍物 接收屏
二、惠更斯-菲涅耳原理
二、惠更斯-菲涅耳原理
从同一波阵面上各点所发出的子波,在传播过程 中相遇时,也可相互叠加产生干涉现象,空间各点波 的强度,由各子波在该点的相干叠加所决定。
n
若取时刻t=0波阵面上各点发
k a sin ( 2k 1 ) 2 0
( k 1,2 , ) 暗纹 ( k 1,2 , ) 明纹 中央明纹
正、负号表示衍射条纹对称分布于中央明纹的两侧 对于任意衍射角,单缝不能分成整数个半波带, 在屏幕上光强介于最明与最暗之间。
光强分布
2 a sin (2k 1) 2 a sin 2k
一、光的衍射
惠更斯-菲涅耳原理
1、 光的衍射现象及其分类: 光可绕过障碍物,达到直线传播所不能达到的区 域,这种现象称为衍射现象。 屏幕 屏幕
缝较大时,光是直线传播的
缝很小时,衍射现象明显
2、衍射的分类 衍射系统由光源、衍射屏、接收屏组成。
菲涅耳衍射
光源与障碍物以及接收屏的距离均为有限远。
A
S
光源 障碍物
明纹
当缝宽a一定时,对同一级衍射条纹,波长越大, 则衍射角越大,条纹的位置离中央明纹越远。如果用 白光照射,则中央明纹为白色,其两侧将出现一系列 由紫到红的彩色条纹,称为衍射光谱。 对于波长一定的单色光,缝宽a越小,对应于各级 明纹的衍射角就越大,衍射越明显;缝宽a越大,对 应于各级明纹的衍射角就越小,条纹就越集中于中央 明纹附近,衍射越不明显。 当缝宽a很大时,几乎所有的条纹都集中于中央明纹 将形成单一的明条纹,显示了光的直线传播的性质。

k 干涉相消(暗纹)
干涉加强(明纹)
I
3 a
2 a


a
o

a
2

a
sin 3
a
讨论
I
光强分布
当 增加时,为什么光强的
极大值迅速衰减?
5 3 2a 2a
0
3 2a
5 sin 2a
当 角增加时,半波带数增加,未被抵消的半 波带面积占总的单缝面积减少,所以光强变小;
x k f / a x (2k 1) f / 2a
暗纹中心
明纹中心
k 1,2 kf ( k 1 ) f xk xk 1 a a f x xk 1 xk 1 a
其它各级明(暗)条纹的宽度均为中央明条 纹宽度的一半。
a sin (2k 1) / 2
D
例、在单缝夫琅和费衍射中,波长为的单色光垂直 入射到宽度为a=4的单缝上,对应于衍射角为 300的方向,单缝处的波面可以分为几个半波带?
例、在单缝夫琅和费衍射中,设中央明纹的衍射角范 围很小,若使单缝的宽度a变为原来的3/2倍,同时使 入射的单色光波长变为原来的3/4倍,屏幕上单缝衍 射中央明纹的宽度x变为原来的多少倍? 例、平行单色光垂直入射到单缝上,观察夫琅和费衍 射,若屏上P点处为第二级暗纹,则从该位置看单缝 处的波面相应地可分为_______个半波带;若将单缝的 宽度缩小一半,P点将是第___级______纹。
出的子波初相为零,则面元 dS在P点引起的光振动为:
S dS

r
P
K ( ) 2 dE ( P ) C cos(t r )dS r
C----比例常数 K ( ) 2 dE ( P ) C cos(t r )dS r K( )----倾斜因子
K ( ) 0 K ( )最大 , K ( ) 0 dE 0
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