单缝夫琅禾费衍射讲稿
得到单缝的夫琅禾费衍射图样讲课稿
式中C为比例系数,K(θ)为随θ角增大而缓慢减小 的函数,称为倾斜因子.当θ=0时,K(θ)为最大; 当 时 , K(θ)=0,因而子波叠加后振幅为零.
2
❖ 波阵面上所有dS面元发出的子波在P点引起的
合振动为
E d E C K ( r)co s2 (T t r)d S
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3、用半波带理论分析衍射条件
①衍射角为的一束平行衍射光的光程差:
考虑一束平行衍射光,
作AC⊥BC,则BC段即为
这一束平行光的最大光
A
程差。
a
BC asin
L
(式中a为缝宽)
B
C
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②、半波带方法:
按相距/2 作平行于AC的平面 A1A1/,A2A2/,…将光程差BC分割成n个相 等的部分,同时这些平面也将波面AB分 割成n个相等的部分AA1,A1A2… 它们称之为波带。
❖ 平行衍射光的获得
设平行入射光垂直投射到
A
缝K上,其波前与缝平面AB
重合。按惠更斯原理,波前
上的每一点都可看成发射球 形子波的波源,而每个子波 O K
源都可以向前方各个方向发
出无穷多束光线,统称为衍
射光,如图中A点的1,2,
B
3…光线都是衍射光线。
3 2
31
2
31
2
3
1 O/
2
3宽度缩小一半,那么P处是明纹还是 暗纹?
(2)若用波长为1.5λ的单色光照射狭缝,P处是明 纹还是暗纹?
解 利用半波带法直接求解,与暗纹对应的半波 带数为偶数2k(k=1,2,…为暗纹级数);与中央 明纹除外的明纹对应的半波带数为奇数2k+1 (k=1,2,…为明纹级数).
单缝和圆孔夫琅禾费衍射介绍
三、入射光非垂直入射时光程差的计算
DB BC A
b(si n sin ) b
(中央明纹向下移动)
D
B
C
BC DA
b(si n sin )
(中央明纹向上移动)
D A
b
C
B
例1 在单缝衍射中,=600nm, a=0.60mm, f=60cm, 则(1)中央明纹宽度为多少?(2)两 个第三级暗纹之间的距离?
单缝和圆孔的夫琅 禾费衍射介绍
一、单缝夫琅禾费衍射
1.衍射装置及图样
单缝 透镜
衍射角
f
衍射屏
I
衍射图样
(1) 衍射条纹与狭缝平行。 (2)中心条纹很亮,两侧明条纹对称分布, 亮度减弱。 (3)中央亮斑的宽度为其他亮斑的两倍。
由惠更斯——菲涅耳原理:
单缝处波面看作无穷多个相干波源,屏上一点是 (无穷)多光束干涉的结果。
解 ⑴ 中央明纹的宽度
⑵第三级暗纹在屏上的位置
x3ftanf3a3l0
两个第三级暗纹之间的距离
x6l 7.2mm 0
例2 已知:一雷达位于路边d =15m处,射束与公路成 15°角,天线宽度a =0.20m,射束波长=30mm。
求:该雷达监视范围内公路长L =?
L
d
a
θ1
β
150
解:将雷达波束看成是单缝衍射的0级明纹
越大,
越大,衍射效应越明显.
1
二、用振幅矢量推导光强公式
1.振幅矢量法 将缝AB的面积S等分成N(很大)个等宽的窄带,
每个窄带宽度a/N.
每个窄带发的子波在P点振
A
幅近似相等,设为A1,相邻
窄带所发子波在P点引起的振
第九讲 单缝夫琅禾费衍射
波动光学
单缝上下平移,衍射条纹如何变化?
R
fo
根据透镜成像原理衍射条纹不变 ,所以单缝上下平 移,中央明纹仍在透镜光轴上。
白光入射
波动光学
P
白光 b
x
I
f
干涉加强(明纹)
2k 1 个半波带
bsin k (介于明暗之间)
2
(k 1,2,3,)
波动光学
讨论
当 较小时, tan sin x f
(1)第一暗纹距中心的距离 bsin
x1 f
bቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ
f
第一暗纹的衍射角
1
arcsin
b
R L
b
P
x
o
f
波动光学
第一暗纹的衍射角
1
arcsin
b
b 增大,1减小
b
0,
1 0
一定
b减小,1 增大
光直线传播
b ,
1
π 2
衍射最大
b一定, 越大,1 越大,衍射效应越明显
波动光学
(2)中央明纹 ( k 1 的两暗纹间)
bsin 干涉相消(暗纹)
角范围 sin
b
b
中央明纹的宽度
线范围
f x f
b
b
l0
2 b
f
(3)其它明纹宽度(相邻条纹间距)
l
k1 f
k
f
f
b
除了中央明纹外其 它明纹的宽度
波动光学
单缝宽度变化,中央明纹宽度如何变化?
缝宽b越小, 1 越大,衍射效应越明显。
波动光学
不同缝宽的单缝衍射条纹的实例比较 0.16 mm 0.08 mm 0.04 mm 0.02 mm
9单缝夫琅禾费衍射ok
a
I缝 (P) I丝 (P) P 0
13
1
x2 x1 0
x
x 0
I
0
f
b. 其他明纹(次极大)宽度
asin a k
a
1 x f x0 a 2
—衍射明纹宽度的特征
零级亮斑的宽度比其余的大一倍
14
入射波长变化,衍射效应如何变化 ?
f 0
相邻窄带发的子波到p点的相位差为:
2
x sin
2 a sin N
P 点即为 N 同频率、同振幅、相差依次为△ 的子波的叠加
(矢量合成)
4
P 点的合振幅 Ep 就是各子波的振幅矢量和的模; 相邻矢量
间的夹角为各子波间振动的相位差
对于O点: 0, 0
单缝衍射因子
2. 菲涅耳—基尔霍夫衍射公式
i E ( p) r0
x
ikr E ( Q ) e d 0 0
傍轴条件
焦平面
x
r
a
r x 0 O r
P
P0
s
f
i ikr E ( p ) E (Q) e dxdy f
r r r0 x sin
2 a
0.047 0.017 0
a
2
a
a
sin
(5)条纹宽度
a.中央明纹宽度
2 a
1
x2 x1 0
x
x 0
I
0
角宽度
傍轴条件
f
光的衍射夫琅禾费单缝衍射
k
0
1
-1
-2
-3
2
3
f
sin
0.047
0.017
1
I / I0
0
相对光强曲线
0.047
0.017
四. 光强:
中央明纹最亮,其它明纹光强迅速下降。
条纹间距
五、讨论
波长对衍射条纹的影响
缝宽对衍射条纹的影响
单缝位置对衍射条纹的影响
光源位置对衍射条纹的影响
ห้องสมุดไป่ตู้
Single slit Double slit Three slit Seven slit More slit Double hole Square aperture
惠更斯- 菲涅耳原理:波前S上每一个面元dS都可以看成是发射球面子波的新波源,波场中P点的强度由各个子波在该点的相干叠加决定。
菲涅耳在惠更斯子波假说的基础上补充了子波相干叠加的概念。
波在前进过程中引起前方某点的总振动,为面 S 上各面元 dS 所产生子波在 P 点引起分振动的总和,即这些子波在 P 点的相干叠加。
夫琅禾费单缝衍射
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01
夫琅禾费 (Joseph von Fraunhofer 1787—1826)
夫琅禾费是德国物理学家。1787年3月6日生于斯特劳宾,父亲是玻璃工匠,夫琅禾费幼年当学徒,后来自学了数学和光学。1806年开始在光学作坊当光学机工,1818年任经理,1823年担任慕尼黑科学院物理陈列馆馆长和慕尼黑大学教授,慕尼黑科学院院士。夫琅禾费自学成才,一生勤奋刻苦,终身未婚,1826年6月7日因肺结核在慕尼黑逝世。
(3)当 时会出现明显的衍射现象。 a <λ时条纹太暗。
单缝和圆孔的夫琅禾费衍射介绍
明纹在屏上的位置
x f sin f (2k 1)
2a
k ax 1 3.5 0.5 3
f 2
第3级明 纹
(2)对应于 p点缝可分成多少个半波带?
asin (2k 1)
2
(23 1) 7
22
7个半波带
(3)将缝宽增加1倍,p 点将变为什么条纹?
y2 = u
-2 - o
··
··
2 u
-2.46π -1.43π
+1.43π +2.46π
u 1.43, 2.46, 3.47,…
相应 asin 1.43, 2.46, 3.47,…
三、入射光非垂直入射时光程差的计算
DB BC
b(sin sin)
“半波带”发的光在 P处干涉相消形成暗纹。
当asin=3/2时,可将缝分为3个半波带.
a
AA
A1
p
B
A2 C
o
B /2
相邻半波带的相对应点光程差均是/2,两个
“半波带”发的光在 P处干涉相消形成暗纹。第 3个“半波带”发的光在 P形成明纹。
一般情况下,可将缝分为k个半波带,当k为偶数 时,p点为暗纹,当k为奇数时,p点为明纹。
例3 在单缝衍射中,若使单缝和透镜分别 稍向上移,则衍射条纹将如何变化? 解:
o
⑴单缝上移衍射光束向上平移经透镜聚焦后, 位置不变条纹不变 ⑵透镜上移衍射光束经透镜聚焦后,位置随之 上移条纹向上平移
例4 在单缝夫琅和费衍射实验中,缝宽a=10,缝 后透镜焦距 f =40cm , 试求第一级明纹的角宽度,线 宽度以及中央明纹的线宽度。
2-2夫郎禾费单缝衍射
(介于明暗之间)
(k 1,2,3,)
2 –2 夫郎禾费单缝衍射
二 光强分布
第2章 光的衍射
单缝夫郎和费衍射场中相因子迭加--积分分析.
在近轴条件下 , 用单色平面光波 (波长为 λ)垂 直入射宽为 b 的单缝.取直角坐标系,单缝中心为坐 标原点,如图所示. x 假设;0点附近光线在 ~ P点的复振幅为 dAP .
均为 . ( = ——干涉相消)
在θ方向,有最大光程差:Δ=b· sinθ
A
当 :Δ / (λ/2) = m ( 常数)
当m=偶数 。 单逢上有偶数透光缝 (半波带),屏上为衍射极小(暗纹) 令:m=2K K=1,2,…. 当m=奇数 。 单逢上有奇数透光缝 (半波带),屏上为衍射极大(明纹) 令:m=2K+1 K=1,2,…. C B
4I 0 . 干涉加强(明纹) 2 25
2 –2 夫郎禾费单缝衍射
光强分布曲线
第2章 光的衍射
2 b sin (2k 1) 2
b sin 2k
பைடு நூலகம்
k
干涉相消(暗纹) 干涉加强(明纹)
I
3 2 b b
b
o
b
2
b
3
b
sin
2 –2 夫郎禾费单缝衍射
C
b sin
BC b sin
o
(衍射角 :向上为正,向下为负 .)
单逢衍射光线上最大光程差
2 –2 夫郎禾费单缝衍射
第2章 光的衍射
一、单逢衍射光程差分析方法:《菲涅耳半波带法》 利用两相干光光程差为半波长时,两光相遇产生 相消干涉的结果,将单逢 上最大光程差(BC=b sinθ)在 其衍射方向按(λ / 2)为单位进行分割.
《夫琅禾费单缝衍射》课件
。
引入新技术与新方法
随着科技的发展,可以引入新的技术 和方法来研究衍射现象,例如计算机
模拟和人工智能等。
THANKS 感谢观看
05 结论与展望
本课程的主要结论
衍射现象的描述
详细解释了夫琅禾费单缝衍射的物理现象,包括 衍射波的分布、衍射角与波长的关系等。
数学模型的建立
介绍了如何通过波动光学理论建立夫琅禾费单缝 衍射的数学模型,并进行了数值模拟。
实验验证
通过实验手段验证了数学模型的准确性,并分析 了实验误差。
对未来研究的建议
分析了缝宽变化对衍射图样和光强分布的影响,得出了缝宽 增大时,衍射现象越明显的结论。
理论预测与实验结果的比较
将实验结果与理论预测进行了比较,验证了理论模型的正确 性。
结果与理论的比较
理论模型介绍
介绍了衍射的理论模型,包括波动理论和光的衍射公式等。
实验结果与理论预测的符合程度
详细分析了实验结果与理论预测的符合程度,证明了实验结果的可靠性和准确性 。
深入研究多缝衍射
可以进一步研究多缝衍射的现象,探索其与单缝衍射的异同点。
引入非线性效应
考虑在衍射过程中引入非线性效应,研究其对衍射结果的影响。
提高实验精度
通过改进实验设备和方法,提高衍射实验的精度和可靠性。
课程展望
拓展应用领域
探讨夫琅禾费单缝衍射在光学、信息 处理和其他相关领域的应用前景。
加强理论与实践结合
根据实验数据,分析夫琅禾费单 缝衍射的规律和特点,并与理论 值进行比较。
04 结果与讨论
实验结果展示
实验数据记录
详细记录了实验过程中测量的数据,包括不同缝宽下的衍射图样和对应的测量 结果。
单缝夫琅禾费衍射原理
单缝夫琅禾费衍射原理嘿,朋友们!今天咱们来唠唠单缝夫琅禾费衍射这个超级有趣的物理现象,就像走进了一个微观世界里的魔法光影剧场。
想象一下,单缝就像一个超级挑剔的门卫,光线呢,就像是一群想要闯进派对的小光子精灵。
这个单缝的宽度啊,窄得就像一根头发丝儿那么精细,对光线来说简直就是一道难以逾越的窄门。
当光线这个调皮的家伙冲向单缝时,就好像一群蚂蚁冲向一个小得可怜的洞口,它们可不会规规矩矩地排成一队走过去。
光子精灵们开始各自施展魔法,它们的路径变得歪歪扭扭,就像喝醉了酒的小虫子。
然后呢,在单缝后面的屏幕上,就出现了神奇的光影画面。
中间最亮的部分,那简直就是光子精灵们开大会的地方,明亮得像太阳落在了屏幕上,这个叫做中央亮纹。
它就像是光的国王,端坐在中间,周围的光线都像是它的臣民,众星捧月般围绕着。
而两边那些逐渐暗下去的条纹啊,就像是国王的卫队,离国王越远,卫队的士兵就越少,光也就越暗。
这些条纹就像是用光绘制出来的神秘花纹,有的宽,有的窄,就像斑马的条纹一样不规则又很有规律。
如果把这个过程比作一场音乐会,单缝就是那个独特的乐器,光线就是乐手,屏幕就是舞台。
不同的光线弹奏出不同的旋律,最后在舞台上呈现出这奇妙的光影音乐秀。
这个单缝夫琅禾费衍射的原理啊,就像是一个神秘的魔法咒语。
光线按照这个咒语,在微观世界里表演着一场盛大的光影舞蹈。
每一个光子都像是一个训练有素的舞者,它们知道自己该怎么扭动,怎么排列,才能在屏幕上画出那一幅幅美丽的光影画卷。
有时候我就在想,这微观世界里的光线就像是一群有自己想法的小捣蛋鬼。
单缝就像是一个给它们设置好的游戏关卡,它们要想尽办法突破这个关卡,然后在屏幕上留下自己独特的痕迹。
这就像我们小时候玩游戏,在一个小小的空间里创造出大大的乐趣。
在这个微观的光影世界里,单缝夫琅禾费衍射就像是一个永远也挖掘不完的宝藏。
每一次研究它,就像是探险家发现了新的宝藏岛屿,总会有新的惊喜和奇妙之处等待着我们去发现。
单缝的夫琅禾费衍射
a si n k , k 1 ,2 ,3 … ——暗纹
a s i n (2 k 1 ), k 1 ,2 ,3 … 2 ——明纹(中心)
asin 0
——中央明纹(中心)
上述暗纹和中央明纹(中心)的位置是准确的,其余明 纹中心的实际位置较上稍有偏离。
单缝的夫琅禾费衍射
3.3 衍射图样
衍射图样中各级条纹的相对光强如图所示.
x1 2x0f
a
知
x
波长越长,条纹宽度越宽。
单缝的夫琅禾费衍射
例题17-8 水银灯发出的波长为546nm的绿色平行 光,垂直入射于宽0.437mm的单缝,缝后放置一焦 距为40cm的透镜,试求在透镜焦面上出现的衍射条 纹中央明纹的宽度。
解 两个第一级暗纹中心间的距离即为中央明 纹宽度,对第一级暗条纹(k=1)求出其衍射角
1 I / I0 相对光强曲线
0.017 0.047
0.047 0.017
Hale Waihona Puke -2( /a) -( /a) 0 /a 2( /a) sin
中央极大值对应的明条纹称 中央明纹。
中央极大值两侧的其他明条纹称 次极大。
中央极大值两侧的各极小值称暗纹。
单缝的夫琅禾费衍射
(1)明纹宽度
A. 中央明纹
当 a时 ,1 级暗纹对应的衍射角
单缝的夫琅禾费衍射
(2) 缝宽变化对条纹的影响
由
x12x0f
a
知,缝宽越小,条纹宽度越宽
I
0
sin
当 a 时, x,此时屏幕呈一片明亮;
当 a 时,0
此x 时屏0, 幕上只显出单
一的明条纹 单缝的几何光学像。
∴几何光学是波动光学在/a0时的极限情形
单缝夫琅禾费衍射讲稿
惠更斯-菲涅耳原理
1、 光的衍射现象及其分类: 光可绕过障碍物,达到直线传播所不能达到的区 域,这种现象称为衍射现象。 屏幕 屏幕
缝较大时,光是直线传播的
缝很小时,衍射现象明显
2、衍射的分类 衍射系统由光源、衍射屏、接收屏组成。
菲涅耳衍射
光源与障碍物以及接收屏的距离均为有限远。
A
S
光源 障碍物
k 干涉相消(暗纹)
干涉加强(明纹)
I
3 a
2 a
a
o
a
2
a
sin 3
a
讨论
I
光强分布
当 增加时,为什么光强的
极大值迅速衰减?
5 3 2a 2a
0
3 2a
5 sin 2a
当 角增加时,半波带数增加,未被抵消的半 波带面积占总的单缝面积减少,所以光强变小;
单缝宽度变化,中央明纹宽度如何变化?
入射波长变化,衍射效应如何变化 ?
越大, 越大,衍射效应越明显.
例、在单缝夫琅和费衍射实验装置中,若将单缝沿 垂直于透镜光轴方向作微小的平移,则屏幕上的衍 射条纹将:【 】 (A)条纹间距变小; (B)条纹间距变大; (C)条纹间距不变,但明暗条纹的位置交替变化。 (D)不发生变化。
第一级暗纹 k=1,1=0
a
sin 1
0.5 2 1.0m
例题、用波长为6328埃的平行单 色光垂直入射到缝宽为a=0.1mm 的单缝上,缝后放置有焦距 f=40cm的透镜,求在透镜焦平面 上形成的中央明纹的宽度和第二 级明纹的位置。
例题、平行单色光垂直入射到缝 宽为a=0.6mm的单缝上,缝后放 置有焦距f=40cm的凸透镜,在屏 幕上距离中心点O为x=1.4mm的P 点恰好是一明纹的中心,求该明 纹的级次、入射光的波长以及相 应单缝处的波面被划分为多少个 半波带。
《夫琅禾费单缝衍射》课件
阐述夫琅禾费单缝衍射的实验装置和操作步骤
介绍夫琅禾费单缝衍射的基本概念和原理
物理学专业学生
物理教师
科研人员
对光学和衍射感兴趣的公众
PART THREE
夫琅禾费单缝衍射是衍射的一种形式
衍射现象:光通过单缝后,在屏幕上形成明暗相间的条纹
衍射条纹:随着缝宽的增加,明暗相间的条纹逐渐变得模糊不清
定义:在远场条件下,将点光源发出的光通过单缝,经过远处的屏幕进行衍射
在光学信号处理和图像处理中的应用
在光学通信和光电子技术中的应用
在光学测量和检测技术中的应用
光学干涉测量
光学信息处理
光学精密测量
光学通信
光学仪器设计:夫琅禾费单缝衍射用于设计各种光学仪器,如望远镜、显微镜等,提高仪器的分辨率和成像质量。
激光技术:在激光技术中,夫琅禾费单缝衍射可用于控制激光束的形状和大小,提高激光加工的精度和效率。
PART FOUR
夫琅禾费单缝衍射装置
实验操作步骤:包括光路调整、测量数据和结果分析等
单缝衍射装置:包括单缝、屏幕和测量尺
光源:激光或单色光源
记录数据:在不同缝宽下,记录衍射条纹的位置和宽度
分析数据:根据记录的数据,分析缝宽与衍射条纹之间的关系
得出结论:总结实验结果,得出夫琅禾费单缝衍射的规律
光学通信:在光纤通信中,夫琅禾费单缝衍射可用于调制光信号,提高通信系统的传输速率和稳定性。
生物医学:在生物医学领域,夫琅禾费单缝衍射可用于研究生物分子结构和功能,为疾病诊断和治疗提供有力支持。
PART SIX
在未来,夫琅禾费单缝衍射的研究前景将更加广阔
夫琅禾费单缝衍射在光学领域的应用越来越广泛
汇报人:
,
20.2 单缝的夫琅禾费衍射
2π
y
π
π
2π
0
解得 相应 Nhomakorabeaa sin 1.43λ , 2.46λ , 3.47λ ,… 半波带法得到的明纹位置 a sin (2k 1)λ 2
8 第20章光的衍射
α 1.43π, 2.46π, 3.47π, …
是较好的近似
(2) 同一确定的φ,分成的各半波带的面积一样大; 不同的φ,分成的各半波带的面积不一样大; 而半波带的面积与衍射条纹中明纹的亮度成正比。 (3) 明纹亮度由一个半波带的子波源发出的光波在P点 干涉叠加的结果决定。 明纹的亮度随φ的增大而减小。
7 第20章光的衍射
•
明纹条件
dI 0 dα
y
tanα α
(4) 单缝可分成几个半波带? 5个半波带 (5) 若P点为第二级暗纹,则缝可分成几个半波带?
AC a sin 2k 4 2 2
15
缝可分成4个半波带
第20章光的衍射
五、条纹线位置分析
P
AC a sin
x a tan a f
B
x ·
14
其他亮纹的宽度是中央亮纹宽度的一半。 第20章光的衍射
例: 单色光垂直入射单缝 AB,在屏上形成衍射条纹。 若AP 和BP 的光程差 AC= 2.5λ。问: (1) P点是明是暗? 明纹 (2) P点是明是第几级明纹?
B
A C
P ·
0
f
AC a sin (2k 1) 2.5 k 2 2 (3) OP间有几条暗纹? 0 1 1 2 2 两条暗纹
tan 由作图法可得次极大位置
大学物理学课件-单缝夫琅禾费衍射
-3级 -2级 -1级 0级
大学物理学
1级 2级 3级
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13.1 单缝夫琅禾费衍射
2、条纹明暗程度(光强)的讨论
若角越大,则BC越长,因而半波带数目越多,而缝宽AB=a为常数,
因而每个半波带的面积要减少(即每个半波带上携带的光能量减少), 于是级数越高,明纹亮度越低,最后成模糊一片。
光源 S 单缝
a b 屏幕
缝的宽度远大于光的波长,衍 射不明显,直线传播的几何光 学可以解释。
大学物理学
a
光源 S
单缝
b 屏幕
缝的宽度接近光的波长,衍射 现象显著,几何光学无法解释。
如何解释呢?
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13.1 单缝夫琅禾费衍射
二、惠更斯-菲涅耳原理
子波假设:波阵面上的每一点都可看成是发射子波的新波源,任意 时刻子波的包迹即为新的波阵面。 ------------惠更斯1690年
a
y O
L
C
f x
答:选(C)。
大学物理学
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13.1 单缝夫琅禾费衍射
四、夫琅和费圆孔衍射
1、装置与现象
I
r
艾里斑:夫琅和费圆孔衍射中,中央为亮圆斑,即第一暗环所包围的中 央圆斑。 艾里斑光强:其占总入射光强的80%以上。
大学物理学
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13.1 单缝夫琅禾费衍射
l 1.22 S D
5 10 3
1.34m
大学物理学
章目录 节目录 上一页 下一页
振幅
反比于距离:dE0
1 r
随角的增大而单调减小d:E0 K ( )
得到单缝的夫琅禾费衍射图样讲课稿
则P点为相长干涉而出现 亮纹(多余的一个半波带 不能被抵消);
若BC不为半波长的整数倍, 则P点的亮度介于次极大 和极小之间。
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另外也可看出,若角越大,则BC越长,因而半波 带数目越多,而缝宽AB=a为常数,因而每个半波带的 面积要减少(即每个半波带上携带的光能量减少), 于是级数越高,明条纹亮度越低,最后成模糊一片。
惠更斯——菲涅尔原理= 次波与次波的相干叠加
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2、惠更斯-菲涅耳原理的数学表示
基本出发点:波面S 在其前面某点P相干 叠加的结果,取决于 波面上所有面元ds在
S ds
n
θr
P
P点产生的振动之和。
在S上取一面元ds,ds子波源发出的子波在P点引起的 振动为:
dECK(r)cos2(T t r)dS
2、光的衍射现象 • 光不再是直线传播,而有光进入障碍物后的几何
阴影区。 • 光所到达的区域,其强度分布也不均匀。
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实验发现,光通 过宽缝时,是沿直线 传播的,如图(a)所示阴影区的光屏上 将出现衍射条纹,如图 (b)所示,这就是光的 衍射现象。
由于每相邻波带对应点如A、A1, A1、 A2 …向方向发出的光波A〞 A1〞 ,A1〞 A2 〞 … 的光程差逐一相差半个波长, 故称之为“半波带”。
A//
A1 //
A
A2 //
A1
A 3 //
A2
B //
A3
C
B
A3/
A
2
/
A1
/
A
/
2
③、用半波带方法解释衍射:
❖两相邻波带的对应点(如边缘,中点)在P点引起的振动
7.5光学之夫琅禾费单缝衍射的强度和条纹
{范例7.5} 夫琅禾费单缝衍射的强度和条纹
波长为λ的单色光,平行通过宽度为a的单缝,产生的衍射称为 夫琅禾费单缝衍射。(1)说明半波带理论,分析衍射明暗条纹的 y 分布规律。在什么地方光强最大? 单缝 L 如果BC满足如下条件 F A
BC = δ k = a sin θ k = ±2k
(k = 1,2,3,…)
{范例7.5} 夫琅禾费单缝衍射的强度和条纹
波长为λ的单色光,平行通过宽度为a的单缝,产生的衍射称为 夫琅禾费单缝衍射。(1)说明半波带理论,分析衍射明暗条纹的 y 分布规律。在什么地方光强最大? 单缝 L 如图所示,设δ = asinθ, F A θ称为衍射角,δ是BF与AF之 θ a O 间的光程差,代表AB之间所 C 有点光源的最大光程差。 f B 用与AC平行的平面将BC分割成 缝长 λ/2 许多等长的小段,使每一段长 因此,这样的长 度均为λ/2。那么,这些平面也 条带称为半波带。 将单缝AB分割沿缝长的长条带。 相邻两半波带上所有 每对相邻长条带上的对应点沿θ 子波在屏幕F点的干涉 方向发出的平行光线之间的光程 叠加是相互抵消的。 差均为λ/2,对应的位相差为π。
中央 明条 纹的 宽度 是次 级明 条纹 宽度 的2 倍。
{范例7.5} 夫琅禾费单缝衍射的强度和条纹
波长为λ的单色光,平行通过宽度为a的单缝,产生的衍射称为 夫琅禾费单缝衍射。(1)说明半波带理论,分析衍射明暗条纹的 分布规律。在什么地方光强最大?(2)在波长一定的情况下,不 同缝宽的衍射条纹有什么差别? 中央明纹的角宽度为Δθ0 = 2arcsin(λ/a), [解析](2)根据公式可知:当单色光的波长一定时,缝 越小,中央明纹的角宽度就越大,表示衍射越明显。
{范例7.5} 夫琅禾费单缝衍射的强度和条纹
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2 惠更斯-菲涅耳原理解释了波为什么不向后传 的问题,这是惠更斯原理所无法解释的。
P点的光振动(惠更斯原理的数学表达)为:
K ( ) 2 E dE C cos(t r )dS r
三、 单缝夫琅禾费衍射
屏幕
f
单缝衍射实验装置
L1
K
L2
E屏幕
S
*
f
用菲涅耳半波带法解释单缝衍射现象
AB面分成偶数个半波带,出现暗纹
AC a sin 4
2
a
A A1 A2 A3 φ分成奇数个半波带,出现明纹
AC a sin 3
2
A A1 C φ P x
a
A2 φ A3
.
B
f
结论:分成偶数半波带为暗纹。 分成奇数半波带为明纹。
2. 中央亮纹宽度
中央两侧第一级暗条纹之间的区域,称做零极 (或中央)明条纹,它满足条件:
I
a
a sin
a 3 2a 5 sin 2a
5 3 2a 2a
0
中央明纹的宽度计算:
0
a
中央明纹半角宽度
2 f x0 2 ftg 0 a
P1
P0
f
中央明纹宽度
中央明纹的宽度 (k 1的两暗纹间) 角范围
a
a
线范围 f x f a a
中央明纹的宽度 x0 2 x1 2
a f
3. 各级明、暗条纹的位置以及相邻两衍射条纹间距
P
f
P0
3. 相邻两衍射条纹间距 条纹在接收 屏上的位置
单缝宽度变化,中央明纹宽度如何变化?
入射波长变化,衍射效应如何变化 ?
越大, 越大,衍射效应越明显.
例、在单缝夫琅和费衍射实验装置中,若将单缝沿 垂直于透镜光轴方向作微小的平移,则屏幕上的衍 射条纹将:【 】 (A)条纹间距变小; (B)条纹间距变大; (C)条纹间距不变,但明暗条纹的位置交替变化。 (D)不发生变化。
首先看中央明纹
P0
通过单缝后方向不变的 光线光程相等形成中央明纹
菲涅耳半波带法
A C
a
B
P
菲涅耳半波带法
A C
a
B
P
菲涅耳半波带法
相邻平面间的距离是
A
A1 A2 A3
C
入射单色光的半波长
任何两个相邻波带上对应
点所发出的光线到达BC
平面的光程差均为半波长
(即位相差为) ,在会
B
聚时将一一抵消。
D
单缝上下微小移动
单缝上下移动,根据透镜成像原理衍射图 不变 .
R
f
o
单缝上移,零级 明纹仍在透镜光 轴上.
例、在单缝夫琅和费衍射实验装置中,若将单缝沿 透镜光轴方向作微小的平移,则屏幕上的衍射条纹 将:【 】 (A)条纹间距变小; (B)条纹间距变大; (C)条纹间距不变,但明暗条纹的位置交替变化。 (D)不发生变化。
E
B
接收屏
夫琅禾费衍射
光源—障碍物 —接收屏距离均为无限远。
E
A
S
光源
B
障碍物 接收屏
二、惠更斯-菲涅耳原理
二、惠更斯-菲涅耳原理
从同一波阵面上各点所发出的子波,在传播过程 中相遇时,也可相互叠加产生干涉现象,空间各点波 的强度,由各子波在该点的相干叠加所决定。
n
若取时刻t=0波阵面上各点发
k a sin ( 2k 1 ) 2 0
( k 1,2 , ) 暗纹 ( k 1,2 , ) 明纹 中央明纹
正、负号表示衍射条纹对称分布于中央明纹的两侧 对于任意衍射角,单缝不能分成整数个半波带, 在屏幕上光强介于最明与最暗之间。
光强分布
2 a sin (2k 1) 2 a sin 2k
一、光的衍射
惠更斯-菲涅耳原理
1、 光的衍射现象及其分类: 光可绕过障碍物,达到直线传播所不能达到的区 域,这种现象称为衍射现象。 屏幕 屏幕
缝较大时,光是直线传播的
缝很小时,衍射现象明显
2、衍射的分类 衍射系统由光源、衍射屏、接收屏组成。
菲涅耳衍射
光源与障碍物以及接收屏的距离均为有限远。
A
S
光源 障碍物
明纹
当缝宽a一定时,对同一级衍射条纹,波长越大, 则衍射角越大,条纹的位置离中央明纹越远。如果用 白光照射,则中央明纹为白色,其两侧将出现一系列 由紫到红的彩色条纹,称为衍射光谱。 对于波长一定的单色光,缝宽a越小,对应于各级 明纹的衍射角就越大,衍射越明显;缝宽a越大,对 应于各级明纹的衍射角就越小,条纹就越集中于中央 明纹附近,衍射越不明显。 当缝宽a很大时,几乎所有的条纹都集中于中央明纹 将形成单一的明条纹,显示了光的直线传播的性质。
k 干涉相消(暗纹)
干涉加强(明纹)
I
3 a
2 a
a
o
a
2
a
sin 3
a
讨论
I
光强分布
当 增加时,为什么光强的
极大值迅速衰减?
5 3 2a 2a
0
3 2a
5 sin 2a
当 角增加时,半波带数增加,未被抵消的半 波带面积占总的单缝面积减少,所以光强变小;
x k f / a x (2k 1) f / 2a
暗纹中心
明纹中心
k 1,2 kf ( k 1 ) f xk xk 1 a a f x xk 1 xk 1 a
其它各级明(暗)条纹的宽度均为中央明条 纹宽度的一半。
a sin (2k 1) / 2
D
例、在单缝夫琅和费衍射中,波长为的单色光垂直 入射到宽度为a=4的单缝上,对应于衍射角为 300的方向,单缝处的波面可以分为几个半波带?
例、在单缝夫琅和费衍射中,设中央明纹的衍射角范 围很小,若使单缝的宽度a变为原来的3/2倍,同时使 入射的单色光波长变为原来的3/4倍,屏幕上单缝衍 射中央明纹的宽度x变为原来的多少倍? 例、平行单色光垂直入射到单缝上,观察夫琅和费衍 射,若屏上P点处为第二级暗纹,则从该位置看单缝 处的波面相应地可分为_______个半波带;若将单缝的 宽度缩小一半,P点将是第___级______纹。
出的子波初相为零,则面元 dS在P点引起的光振动为:
S dS
r
P
K ( ) 2 dE ( P ) C cos(t r )dS r
C----比例常数 K ( ) 2 dE ( P ) C cos(t r )dS r K( )----倾斜因子
K ( ) 0 K ( )最大 , K ( ) 0 dE 0