POLAR塑料闪烁体的非线性能量响应研究
塑料闪烁体 电荷积分
塑料闪烁体电荷积分标题：探索塑料闪烁体在电荷积分中的应用导语：塑料闪烁体是一种具有广泛应用潜力的材料，它不仅可以应用于科学研究领域，还具有许多实际应用。
其中，电荷积分是塑料闪烁体的一项重要应用之一。
通过深入研究塑料闪烁体在电荷积分中的工作原理和应用前景，我们可以更好地理解这一主题，并开发出更高质量的测量设备和方法。
本文将从简单介绍塑料闪烁体的基本原理开始，逐步深入，总结电荷积分在科学研究和实际应用中的重要性，展示其在核电、电子学和医学等领域的广泛运用。
一、塑料闪烁体的基本原理1.1 塑料闪烁体的结构塑料闪烁体是由有机化合物制成的聚合物材料，具有高度的透明度和发光性能。
它通常由主体和添加剂两部分组成，主体是一个具有一定质量的纯净聚合物材料，而添加剂则是将特定的材料添加到聚合物中，以增强其发光效果。
1.2 塑料闪烁体的发光机制塑料闪烁体的发光是由电子能级跃迁产生的。
当入射的高能带电粒子与闪烁体相互作用时，从带电粒子转移到闪烁体的原子或分子，导致其能级发生变化，从而使闪烁体发出光子。
二、电荷积分在科学研究中的应用2.1 电荷积分的概念和原理电荷积分是一种测量和记录带电粒子能量和轨迹的技术。
通过将带电粒子经过的塑料闪烁体置于测量设备中，在碰撞和能量转移过程中产生的光信号可以被检测和记录下来，进而对粒子的能量和路径进行详细分析。
2.2 电荷积分在科学研究中的重要性电荷积分技术在核物理、高能物理和天体物理学等领域发挥着重要作用。
通过测量和分析塑料闪烁体在带电粒子轨迹中产生的光信号，科学家可以重建粒子的路径、能量损失和反应过程，从而深入研究原子核的结构、宇宙射线的组成以及高能粒子的相互作用。
三、电荷积分在实际应用中的价值3.1 电荷积分在核电中的应用在核电站中，通过使用电荷积分技术，可以实时测量和监测中子辐射的能量和轨迹，提高核电站的安全性和效率。
3.2 电荷积分在电子学中的应用塑料闪烁体的电荷积分技术广泛应用于高能物理实验和粒子加速器中。
Geant4模拟计算新型载6Li塑料闪烁体的中子能量响应
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￡十 ｏ ｏ ຫໍສະໝຸດ 应曲线 。核素 Ｌ ｉ 与中子 的核反应无 阈值 ， 且有
反应截 面随着 中子能 量 的降低 而升 高 （ 见图
１ ） 、 反应能高 、 产生的次级带 电粒子能量大、 原 子序数低、 致光能力较强等特点 。载。 Ｌ ｉ 塑料闪 烁体期望通过掺入适当浓度。 Ｌ ｉ ， 利用 Ｌ ｉ （ ｎ ， ） Ｔ反应产生的带电粒子在闪烁体 中致光 的原理 实现探测器对低能区中子探测灵敏度 的提升 ， 使 得探 测器对 中子 的能量 响应 尽可 能平 坦¨ ｊ 。
剂、 移波 剂 等 共 溶 后 固 化 的方 法 ， 以此 法 制 备 载。 Ｌ ｉ 塑 料 闪 烁 体 还 在 研 制 之 中。本 文 利 用
Ｇ ｅ ａ ｎ ｔ ４软件模 拟计算 了复旦 大学新制 备工艺 下的闪烁体的中子能量响应 。
次是 在 中核 （ 北京） 核仪器厂 ， 生 产 出来 的产
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于其面向对象 的优越性 ， 具有很强的扩展性和 伸缩性， 应 用 非 常 广 泛。相 比 Ｍ Ｃ Ｎ Ｐ程 序，
Ｇ ｅ ａ ｎ ｔ ４ 更好地支持对 如 仅 、 Ｐ等重带 电粒子 的 模拟 ， 且模 拟 的能量 下 限也 比 Ｍ Ｃ Ｎ Ｐ程 序更 低， 更 适合 于此 次对载 。 Ｌ ｉ 的塑 料 闪烁 体 中子 能
应， 获得了几 种不同。 “ 浓度及不 同厚 度的掺。 ｕ 塑料闪烁体的 中子能量响应 曲线 ， 并与原有 材料 的实 验 结果进行 了对 比。计算结 果表 明 ， 。 Ｌ ｉ 核 素的加 入对 闪烁体低 能 中子段 的能量 响应 确有 较好 的改善作
用， 新型闪烁体具有很好 的特性 以实现探测器 中子能量 响应 的坪特性 。 关键词 ： 。 Ｌ ｉ ； ｇ ｅ ａ ｎ ｔ ４； 中子能量 响应 ； 塑料闪烁体
光注入弱谐振腔法布里-珀罗激光器非线性动力学特性的实验研究
光注入弱谐振腔法布里-珀罗激光器非线性动力学特性的实验研究王广娜;林恭如;钟祝强;夏光琼;起俊丰;苏斌斌;吴正茂【期刊名称】《光子学报》【年(卷),期】2018(47)3【摘要】实验研究了弱谐振腔法布里-珀罗激光器在受到光注入扰动时的非线性动力学特性.通过测定"-3模"、"0模"、"13模"三个纵模输出的时间序列,功率谱和光谱分布,对其非线性动力学状态进行了判定.研究结果表明:引入光注入后,通过改变注入强度及频率失谐,这三个纵模均可呈现出四波混频、单周期态、准周期态、混沌态以及稳定的光注入锁定态等非线性动力学特性,其动力学演化路径为经准周期分岔进入混沌态.此外,为实现对动力学状态的精确控制,绘制了这三个纵模在光注入强度0μW到450μW和频率失谐-16GHz到16GHz构成的参量空间的动力学状态分布图.结果显示:"0模"与"13模"在正、负频率失谐均可观察到混沌区域,而"-3模"在负频率失谐没有出现混沌区域;"0模"存在两个分离的稳定的光注入锁定态区,而在"-3模"和"13模"仅观测到一个稳定的光注入锁定态区.【总页数】9页(P85-93)【关键词】弱谐振腔;法布里-珀罗;激光器;光注入;非线性动力学;混沌【作者】王广娜;林恭如;钟祝强;夏光琼;起俊丰;苏斌斌;吴正茂【作者单位】西南大学物理科学与技术学院;台湾大学光子学与光电子学研究院【正文语种】中文【中图分类】TN248.4【相关文献】1.法布里-珀罗激光器的全光控制锁模法的特性及计算机算法流程 [J], 叶奕亮2.基于注入锁定法布里-珀罗激光器的光学双稳态及光存储研究∗ [J], 黄标;于晋龙;王文睿;王菊;薛纪强;于洋;贾石;杨恩泽3.基于弱谐振腔法布里-珀罗激光器获取中心波长可调谐的带宽可控混沌信号 [J], 刘林杰;邓涛;吴正茂;田志富;夏光琼4.非线性法布里-珀罗腔的双稳态特性分析 [J], 宋俊峰;付艳萍;刘杨;康博南;殷景志;杜国同5.基于法布里-珀罗激光器的超高重复频率光脉冲生成技术 [J], 陈金华;方晓惠因版权原因，仅展示原文概要，查看原文内容请购买。
累积法与瞬时法测量环境γ辐射剂量率的比较分析
累积法与瞬时法测量环境γ辐射剂量率的比较分析贾力博;许明发;张巍【摘要】文章利用热释光剂量计(TLD)在连续6个月内多次测量同点位环境γ辐射剂量率,同时利用便携式γ辐射剂量率仪器开展瞬时测量,通过对结果进行分析,比较两种测量方法差异并探讨差异的原因,为环境γ辐射剂量率测量工作提供科学参考.【期刊名称】《大众科技》【年(卷),期】2019(021)006【总页数】3页(P19-20,42)【关键词】环境γ辐射剂量率;TLD;测量【作者】贾力博;许明发;张巍【作者单位】广西壮族自治区辐射环境监督管理站,广西南宁 530222;广西壮族自治区辐射环境监督管理站,广西南宁 530222;广西壮族自治区辐射环境监督管理站,广西南宁 530222【正文语种】中文【中图分类】TL8随着核能事业的发展及核辐射技术的应用，潜在的核与辐射事故危险也随之增加了许多，环境γ辐射剂量的测量能够有效地监控和准确评价γ辐射环境水平，同时对如何降低人们生活环境中的γ辐射剂量也有着重要的参考价值[1]。
目前，常见的环境γ辐射剂量率测量方式有：利用便携式仪器即时测量、利用固定式仪器连续测量、利用累积剂量计累积测量[2]。
其中辐射环境监测中累积和连续测量可提供完整的辐射剂量数据资料，有利于评价辐射环境质量和相关人群所受外照射剂量[3]。
热释光剂量（TLD）测量是目前应用最广泛的一种累积剂量测量方法。
热释光是指某些物质呈现的一种特性，即被电离辐射或紫外线辐射照过的物质受热时发射光[4]。
简单地说，热释光材料加热后释放的光子强度与吸收的辐射剂量成线性关系，经过标准辐射场赋予已知辐射剂量，再通过热释光读出器测量光子强度（一般以计数为单位），即可得出整个TLD剂量测量系统的刻度因子，由此就可以对未知辐射剂量的环境开展监测。
其中参杂有Mg、Cu、P的LiF材料作为热释光材料应用最广泛，其做成热释光元件有片状，也有粉末状封装于玻璃管中使用。
该实验使用的是圆形片状元件。
有机闪烁剂1,4-双(2-甲基苯乙烯基)苯的合成、表征和稳定性
有机闪烁剂1,4-双(2-甲基苯乙烯基)苯的合成、表征和稳定性邓嘉伦;刘小成;胡丽;邱黎;蔡光威;张刚;李自勇;李翔【摘要】1,4-双(2-甲基苯乙烯基)苯(bis-MSB)应用于闪烁剂,作为波长位移剂使用.以邻二甲苯为原料,与二溴海因进行溴化反应、与三苯基膦进行叶立德反应、在叔丁醇钾存在下与对苯二甲醛发生Wittig反应,合成了目标产物bis-MSB.总收率74.9％,纯度99.9％(HPLC),其结构经HPLC、DSC、FTIR、1 HNMR、13 CNMR 确证.紫外可见吸收光谱测试表明,加入4?2-叔丁基对苯二酚(TBHQ)可显著提高bis-MSB的稳定性.【期刊名称】《化学与生物工程》【年(卷),期】2018(035)007【总页数】4页(P57-60)【关键词】1,4-双(2-甲基苯乙烯基)苯;闪烁剂;合成;表征;稳定性【作者】邓嘉伦;刘小成;胡丽;邱黎;蔡光威;张刚;李自勇;李翔【作者单位】华烁科技股份有限公司,湖北武汉 430074;华烁科技股份有限公司,湖北武汉 430074;华烁科技股份有限公司,湖北武汉 430074;华烁科技股份有限公司,湖北武汉 430074;华烁科技股份有限公司,湖北武汉 430074;华烁科技股份有限公司,湖北武汉 430074;华烁科技股份有限公司,湖北武汉 430074;华烁科技股份有限公司,湖北武汉 430074【正文语种】中文【中图分类】TQ241.21,4-双(2-甲基苯乙烯基)苯，简称bis-MSB，CAS No.13280-61-0，分子式C24H22，结构式见图1。
图1 bis-MSB的结构式Fig.1 Structural formula of bis-MSBbis-MSB属于大π键类化合物[1-4]，属于有机闪烁剂，在高能电磁辐射线激发下，能发射短暂的荧光，这一光电效应广泛地应用于原子能、医学、考古、地质、探矿、生物、农业以及激光等领域[4-7]。
【国家自然科学基金】_塑料闪烁体_基金支持热词逐年推荐_【万方软件创新助手】_20140803
2009年 序号 1 2 3 4 5 6 7
科研热词 计算机层析成像 广角扇束投影 实验仪 宇宙线 卷积反投影 muon望远镜 fpga
推荐指数 1 1 1 1 1 1 1
2010年 序号 1 2 3 4
科研热词 推荐指数 飞行时间(tof) 1 时间分辨 1 塑料闪烁体 1 兰州放射性束流线(ribll) 1
2012年 序号 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12
科研热词 推荐指数 塑料闪烁体 2 高能 1 飞行距离 1 非弹性散射 1 超短脉冲激光与等离子体相互作用1 蒙特卡罗方法 1 能量分辨率 1 离子探测器 1 离子加速 1 模拟 1 时间分辨率 1 simulation, kinetic energy, scattering 1 angle, ela
2011年 序号 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27
2011年 科研热词 闪烁体 闪烁光纤阵列 辐射成像 试验 衰减常数 蒙特卡罗方法 荧光特性 点扩散函数 检测器 束流寿命 材料 时间特性 时间分辨率 抽样函数 托歇克效应 射线-荧光图像转换屏 宇宙射线 多气隙电阻板室 塑料闪烁体探测器 塑料闪烁体 图像转换屏 合肥光源 北京谱仪 光电倍增管 上升时间 geant4 ej-232 推荐指数 2 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1
2014年 序号 1 2 3 4 5
2014年 科研热词 闪烁体 收光效率 快中子成像 光输出 γ 成像 推荐指数 1 1 1 1 1
ST401闪烁探测器γ能量响应的实验研究
摘 要 ： 脉 冲 射 线 束 测量 中 常用 的一 种 由塑 料 闪 烁体 Ｓ ４ １组 成 的 电流 型 闪烁 探 测 器 的 ７能 量 响 应 对 Ｔ０ 进行 了实 验 研 究 。利 用 反应 堆 、 速 器等 多种 手 段 产 生 一 系 列 准 单 能 的 射 线 ， 验 标 定 了包 括 ” ｃ 、 加 实 ｓ
Ｓ ４ １闪 烁 探 测 器 丫能 量 响 应 的 实 验 研 究 Ｔ０
王群书 ， 康克军 ， 宋朝晖 ， 刚 ， 斌 李 。夏良
（ ．清 华 大 学 工程 物理 系 ， 京 １ 北 １ ０ ８ ；２ ０ ０ ４ ．西 北 核 技 术 研究 所 ， 西 西 安 陕 ７０ ２ ） １０ ４
中图 分 类 号 ： Ｌ １ Ｔ ８２ 文 献标 志码 ： Ａ 文章 编 号 ： ０ ０ ６ ３ （ ０ ８ ０ —８ ６ ０ １ ０ ～ ９ １ ２ ０ ） ９０ ５ — ５
Ｅｘ ｅ ｉ ｅ ａ ｕ ｙ ｏ ｅ ｇ ｅ ｓ ｔｖ ｔ ｐ ｒｍ ｎｔ ｌＳｔ ｄ ｎ Ｅｎ ｒ ｙ Ｓ ｎ ｉｉ ｉｙ
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第 ４ 卷第 ９ ２ 期
２０年 ９ ０８ 月
原
子
应急辐射防护用定向剂量当量率仪研制
㊀第43卷㊀第5期2023年㊀9月㊀辐㊀射㊀防㊀护Radiation㊀ProtectionVol.43㊀No.5㊀㊀Sep.2023㊃辐射防护监测㊃应急辐射防护用定向剂量当量率仪研制韦应靖1,2,3,吴志芳1,3,刘立业2,李㊀胤2,魏世量2,延㊀军2(1.清华大学核能与新能源技术研究院,北京100084;2.中国辐射防护研究院辐射安全与防护山西省重点实验室,太原030006;3.核检测技术北京市重点实验室,北京100084)㊀摘㊀要:为了准确测量应急条件下的场所H ᶄ㊃(0.07)数值,基于塑料闪烁体半导体光电二极管(SiPM ),研制了一种应急辐射防护用定向剂量当量率仪㊂分别选取2层3μm 的镀铝聚酯膜㊁厚度50μm 和直径35mm 的塑料闪烁体㊁厚度5mm 的有机玻璃及SiPM ,依次作为探测器的前窗㊁闪烁体㊁光导和光电转换器件㊂对于研制的应急辐射防护用定向剂量当量率仪,按照GB /T 4835.2 2013测得其辐射特性如下:在70μSv /h ~1.7Sv /h 剂量率范围内,其相对固有误差在-14%~+20%范围内;在β射线平均能量为60~800keV 辐射中,在0~ʃ60ʎ入射时,测得响应随β辐射能量和入射角的变化在-16%~+48%范围内;在0.24mSv /h 辐射场中测量结果的统计涨落为8.4%㊂测试结果表明,该应急辐射防护用定向剂量当量率仪的辐射特性均满足GB /T 4835.2 2013中要求,可用于较高弱贯穿辐射场所和应急条件下的定向剂量当量率监测㊂关键词:应急辐射防护;弱贯穿辐射;Hᶄ㊃(0.07);塑料闪烁体;SiPM 中图分类号:TL8文献标识码:A㊀㊀收稿日期:2022-09-13作者简介:韦应靖(1980 ),男,2004年毕业于兰州大学核物理专业,2009年毕业于中国辐射防护研究院辐射防护及环境保护专业,获硕士学位,现为清华大学能源动力专业在读博士研究生,研究员㊂E -mail:weiyj531@㊀㊀在发生核事故的情况下,如果核反应堆发生堆芯熔化事故,裂变产物中3H㊁85Kr㊁90Sr㊁95Zr㊁106Ru㊁137Cs㊁147Pm 等发射β射线的放射性核素会泄漏出来[1],场所β辐射对定向剂量当量率会产生更大的贡献㊂按照GB /T 4835.2 2013[2]中规定,应急辐射防护监测用定向剂量当量率仪的测量上限至少达到1Sv /h㊂目前,国内外市场上尚没有应急辐射防护用定向剂量当量率监测仪产品㊂国外在测量β射线对定向剂量当量率的贡献时,大多采用的是薄窗电离室,欧洲部分国家测量定向剂量当量率主要使用美国FLUKA 公司生产的451B 型监测仪,该监测仪是窗厚6.6mg㊃cm -2㊁体积349cm 3的电离室㊂2019年,俄罗斯的乌布拉斯工业生态研究所对Beloyarskaya 核电站3个机组部分场所的定向剂量当量率进行了测量,测量使用的是以色列ROTEM 公司生产的RAMION 型监测仪,该监测仪是窗厚7mg ㊃cm -2㊁体积500cm 3的电离室[3]㊂虽然这些薄窗电离室可以测量β射线剂量,由于其并不是按照定向剂量当量定义设计的辐射监测仪,其对β射线的能量响应较差,实验测得其对中低能β射线的定向剂量当量率测量结果误差较大㊂对于国内定向剂量当量率仪的研制工作,中国辐射防护研究院近年基于塑料闪烁体与光电倍增管研发了辐射防护监测用定向剂量当量率仪[4],该监测仪已应用于国内多个核电站的大修期间弱贯穿辐射监测工作㊂该定向剂量当量率仪是按照GB /T 4835.1 2012[5]的要求研发的,主要用于100mSv /h 以下的定向剂量当量率监测,无法满足应急辐射防护用定向剂量当量率的监测㊂本文主要基于塑料闪烁体和半导体光电二极管(SiPM),研制了用于应急情况下监测弱贯穿辐射的定向剂量当量率仪,并给出了其辐射特性测试结果㊂1㊀应急辐射防护用定向剂量当量率仪设计1.1㊀探头结构设计㊀㊀由于定向剂量当量率仪主要测量的是β射㊃764㊃㊀辐射防护第43卷㊀第5期线,在探测器的选取中采用薄塑料闪烁体比较理想㊂对于应急辐射防护用定向剂量当量率仪的设计,探头主要由塑料闪烁体㊁光学收集系统㊁半导体光电二极管(SiPM)㊁前置放大器等组成㊂应急辐射防护用定向剂量当量率仪的设计构想如图1所示㊂图1㊀应急辐射防护用定向剂量当量率仪设计思路Fig.1㊀Design ideas of directional dose equivalent rate meter for emergency radiation protection㊀㊀探测器前窗使用2层3μm 的镀铝聚酯薄膜,为了防止探测器前端漏光,在用入射窗盖固定镀铝聚酯薄膜时加了密封卡环;用厚度50μm㊁直径35mm 的塑料闪烁体作为探测灵敏层;其后是厚度5mm 的有机玻璃光导,其作用是减少闪烁探测器闪烁发光的散射㊁反散射和折射,增加闪烁光的耦合透过率;后面连接的硅光电倍增管(MPPC)是新型固体硅光电二极管(SiPM),主要进行光电转换并放大收集电荷;再经信号输出电路和I -F 变换电路将数字频率信号传送至便携式定向剂量当量率仪主机,并经数据处理显示出定向剂量当量率H′㊃(0.07)数值㊂前部探测元件密封在2mm 厚的铝壳中,探头的结构设计如图2所示㊂图2㊀定向剂量当量仪结构示意图Fig.2㊀Mechanical structure design of directional dose equivalent rate meter1.2㊀探头电路设计㊀㊀定向剂量当量率仪探头中的固体硅光电二极管采用的是滨松光电公司生产的S13361-3050AE -04型阵列SiPM㊂其具有4ˑ4排列的16个信号㊃864㊃韦应靖等:应急辐射防护用定向剂量当量率仪研制㊀通道,每个通道有3584个微元(像素),总计有57360个微元㊂实际测得16个单元的平均暗电流为2.72μA,在工作电压(HV)为54.4V条件下,实测得到其探测有效灵敏面积为3mmˑ3mmˑ16=144mm2㊂16个单元的阴极通过一个10Ω的保护电阻连接工作电压(HV),其每个阳极均接1kΩ取样电阻和0.1μF电容输出电流信号,然后其输出信号分两组(每组8个单元)进入均匀电荷分配电路,信号放大后送入一个加法运算放大器㊂SiPM阵列输出的脉冲经两级前置放大器放大30~40倍后,其脉冲宽度为300ns左右,幅度约为几十mV㊂该脉冲信号经电压跟随器阻抗匹配和极零相消电路整形后,输入到高速脉冲积分甄别器,设置调整甄别阈,将噪声抑制到最低水平,主要使辐射产生的脉冲信号输出,再由单稳态电路将脉冲成形为幅度和宽度都固定的连续的矩形脉冲序列㊂完成这一数字化的脉冲信号后,再传输至仪器主机进行测量和显示㊂1.3㊀测量功能设计㊀㊀在核辐射探测过程中,探测器测量到的信号需要通过显示单元给出㊂对于研制的应急辐射防护用定向剂量当量率仪,与探头配套的主机除了显示测量的定向剂量当量率数值外,还具有下面一些功能:(1)自检功能,检测仪器是否工作正常;(2)扣除本底功能,仪器进行测量时,自动从测量数据值中扣除预设的本底数值;(3)设置校准系数功能,通过在标准辐射场中校准预置校准系数,保证测量结果准确;(4)设置测量时间功能,测量时间1s㊁10s㊁30s可选择;(5)单位自动切换功能,根据测量结果大小,测量单位可自动切换μSv/h㊁mSv/h和Sv/h;(6)数据自动存储功能,可自动存储20个测量数据;(7)电量不足提示功能,实时显示电量,电量不足时给出 电量不足 提示;(8)充电显示功能,充电状态下充电指示灯发亮;(9)过载显示功能,测量的剂量率数值超过2Sv/h时,给出过载显示㊂2㊀应急辐射防护用定向剂量当量率仪辐射特性测试结果基于SiPM和塑料闪烁体探测器,设计制作的应急辐射防护用定向剂量当量率监测仪探测窗孔径为ϕ25mm,实物如图3所示㊂根据GB/T 4835.2 2013中对应急辐射防护用定向剂量当量率监测仪的辐射特性要求,对该定向剂量当量率仪的剂量率非线性㊁响应随β辐射能量和入射角的变化㊁统计涨落等辐射特性进行了测试㊂其中GB/T4835.2 2013中规定,除了本标准修改和列出的新条款外,GB/T4835.1 2012中所有条款均适用于应急目的的仪器㊂结合GB/T4835.2 2013和GB/T4835.1 2012要求,对研制的应急辐射防护用定向剂量当量率仪的辐射特性进行了实验测试㊂图3㊀应急辐射防护用定向剂量当量率仪Fig.3㊀Directional dose equivalent rate meterfor emergency radiation protection2.1㊀剂量率非线性㊀㊀GB/T4835.1 2012规定,在标准试验条件下,仪器对于选定的X㊁γ或β参考辐射,由非线性产生的剂量(率)响应的相对变化在整个有效测量范围内不应超过-15%~+22%㊂GB/T4835.2 2013规定,应急辐射防护用定向剂量当量率仪在满足GB/T4835.1 2012规定的前提下,应至少包括1mSv/h~1Sv/h在内的4个数量级范围㊂对于目前使用的β参考辐射装置,由于其提供的β辐射剂量率上限无法达到1Sv/h,实际使用中国辐射防护研究院放射性计量站的两套γ辐射装置对仪器的剂量率非线性进行了测试,γ辐射装置的性能特性如下:(1)γ射线空气比释动能(防护水平)标准装置,使用的是137Cs放射源,可提供的辐射场剂量率范围为10μSv/h~100mSv/h;(2)γ射线空气比释动能(治疗水平)标准装置,使用的是60Co放射源,可提供的辐射场剂量率范围为100㊃964㊃㊀辐射防护第43卷㊀第5期mSv /h ~200Sv /h㊂由于被测的定向剂量当量率仪对60Co 和137Cs的能量响应不同,测量结果按137Cs 的响应归一后,得到定向剂量当量率仪的剂量率非线性如图4所示㊂由图4可知,该仪器在70μSv /h ~1.7Sv /h 范围内,其相对固有误差在-14%~+20%范围内,测量范围可覆盖100μSv /h ~1Sv /h 四个量级,满足GB /T 4835.2 2013要求㊂图4㊀剂量率非线性Fig.4㊀Nonlinearity of dose rate2.2㊀响应随β辐射能量和入射角的变化㊀㊀GB /T 4835.2 2013规定,定向剂量当量(率)仪在校准方向上对90Sr -90Y 参考辐射产生的β辐射的响应对零入射角的响应之差不应超过ʃ50%㊂根据现有的β参考辐射装置,使用90Sr -90Y(β平均能量800keV)㊁85Kr(β平均能量240keV)㊁147Pm(β平均能量60keV)三种β放射源,在ʃ60ʎ范围内入射的情况下,测量了定向剂量当量率仪对不同能量β射线的响应,具体测量结果如图5所示㊂图5㊀不同入射角度的β射线能量响应Fig.5㊀The response of different incidentangles βRadiationGB /T 4835.1 2012规定,β辐射平均能量在200~800keV 内,相对于参考方向0ʎ~ʃ45ʎ,定向剂量当量(率)仪能量响应变化应在-29%~+67%范围内㊂由图5可知,该定向剂量当量率仪在0ʎ~ʃ60ʎ范围内,对平均能量为60~800keV 的β射线响应变化在-17%~+48%范围内,满足GB /T4835.1 2012要求㊂2.3㊀统计涨落㊀㊀GB /T 4835.2 2013规定,定向剂量当量率仪测量的剂量率小于1mSv /h 时,仪器的统计涨落应小于15%㊂使用147Pm 的β辐射场照射,仪器的读数在0.24mSv /h 左右时,仪器内置测量时间为1s,连续测量10个数值,测量数据如下:258㊁217㊁254㊁218㊁260㊁214㊁246㊁272㊁235和246μSv /h,根据公示(1)计算得出统计涨落V 为8.4%,满足GB /T 4835.2 2013要求:V =1H1n -1ðn i =1H i -H ()2(1)式中,H i 为第i 次测量值;H为n 次测量值的算数平均值;n 为测量次数㊂2.4㊀响应时间㊀㊀GB /T 4835.1 2012规定,定向剂量当量率仪受到一剂量照射时,仪器应在10s 内对增加剂量的指示至少为91%但不大于111%㊂对于研制的定向剂量当量率仪,实验测得70μSv /h 辐射场中的响应时间为4~5s,其响应变化如图6所示;1Sv /h 辐射场中的响应时间为2s㊂综上,仪器的响应时间满足GB /T 4835.1 2012要求㊂图6㊀响应时间测量结果Fig.6㊀Response time measurement results2.5㊀对脉冲电离辐射的响应㊀㊀GB /T 4835.1 2012规定,剂量当量率仪在脉冲电离辐射中可能会给出虚假的低指示值,如果仪器在脉冲辐射场中可能给出低指示值应给予适当警告㊂GB /T 4835.1 2012对剂量当量率仪在脉冲辐射中响应的试验不是强制性的㊂为了验证所研制的应急辐射防护用定向剂量当量率仪对脉冲辐射的响应特性,在按照GB /T 12162.1[13]中的N -150辐射质建立的X 脉冲辐射场中进行了测试㊂仪器测量时间设置为10s,在特定管电流下,㊃074㊃韦应靖等:应急辐射防护用定向剂量当量率仪研制㊀测量脉冲宽度为2~200ms范围内的辐射场剂量率具体测量结果列于表1㊂由表1可知,测量10s 给出的剂量率与脉冲宽度基本成正比,剂量率与脉冲宽度比值与其平均值的相对偏差在ʃ7.5%范围内,说明该定向剂量当量率仪对不同脉冲宽度的剂量率响应基本一致,根据脉冲宽度可以探测给出其产生的累积剂量㊂同时,对于研制的应急辐射防护用定向剂量当量率仪,其使用的塑料闪烁体的闪烁荧光衰减时间常数为ns量级,可胜任ms量级脉冲辐射场的测量㊂因此,对该剂量率仪经过进一步改进和校准后,也可以用于脉冲辐射场的剂量率测量㊂表1㊀不同脉冲宽度下剂量率响应特性Tab.1㊀Response characteristics of doserate under different pulse width2.6㊀对中子辐射的响应㊀㊀㊀GB/T4835.1 2012规定,剂量当量率仪的设计应尽可能限制中子辐射对其光子和β指示值的影响,其中并没有给出具体指标规定㊂在252Cf中子辐射场中,测试了定向剂量当量率仪对中子的响应特性,在中子辐射场的周围剂量当量率为3.1mSv/h时,实际测得该应急辐射防护用定向剂量当量率的响应为200μSv/h,响应占比为6.5%㊂2.7㊀过载特性㊀㊀㊀GB/T4835.1 2012规定,对于定向剂量当量率仪,量程大于0.1Sv/h,以10倍量程最大值或10Sv/h中较大的剂量当量率照射,仪器应给出过载指示㊂使用60Co产生大于10Sv/h辐射场照射,定向剂量当量率仪的显示值为3Sv/h左右,并且仪器给出过载显示㊂3㊀总结㊀㊀为了解决应急条件下场所较高定向剂量当量率的测量问题,根据GB/T4835.2 2013要求,基于SiPM和塑料闪烁体,设计开发了一种应急辐射防护用定向剂量当量率仪㊂对于设计的探测器,从前往后依次为:2层3μm的镀铝聚酯膜;厚度为50μm㊁直径为35mm的塑料闪烁体;厚度为5 mm的有机玻璃;SiPM阵列;前置放大器等㊂采用幅度甄别电路将测量到的信号数字化,并输出到配套的主机上给出测量结果㊂参照GB/T 4835.1 2012和GB/T4835.2 2013给出的试验方法,对开发的应急辐射防护用定向剂量当量率仪辐射特性进行了测试㊂测试结果表明,其剂量率非线性㊁响应随β辐射能量和入射角的变化㊁统计涨落㊁响应时间㊁过载特性等辐射特性均满足GB/T4835.2 2013中要求,解决了较高弱贯穿辐射场所中的Hᶄ㊃(0.07)的测量难题,可应用于核设施场所弱贯穿辐射和应急情况下Hᶄ㊃(0.07)的监测工作,其监测的Hᶄ㊃(0.07)数据,可为辐射防护决策提供准确的数据支持㊂参考文献:[1]㊀潘自强.核与辐射安全[M].北京:中国环境出版社,2015:39-40.[2]㊀西安核仪器厂,核工业标准化研究所.辐射防护仪器β㊁X和γ辐射和/或定向剂量当量(率)仪和/或监测仪第2部分:应急辐射防护用便携式高量程β和光子剂量与剂量率仪:GB/T4835.2 2013[S].北京:中国标准出版社,2013.[3]㊀Pyshkina M D,Nikitenko V O,Zhukovsky M V,et al.Measurement of the directional dose eduivalent at workplaces of anuclear power plant[C].International Young Researchers Conference:Physics,Technologies and Innovation,2019:1-6.[4]㊀韦应靖,方登富,孙训,等.一种基于薄塑料闪烁体探测器的定向剂量当量率监测仪研制[J].辐射防护,2019,39(1):7-12.[5]㊀西安核仪器厂,核工业标准化研究所.辐射防护仪器β㊁X和γ辐射和/或定向剂量当量(率)仪和/或监测仪第1部分:便携式工作场所和环境测量仪与监测仪:GB/T4835.1 2012[S].北京:中国标准出版社,2012.㊃174㊃㊀辐射防护第43卷㊀第5期Development of directional dose equivalent ratemeter for emergency radiation protectionWEI Yingjing1,2,3,WU Zhifang1,3,LIU Liye2,LI Yin2,WEI Shiliang2,YAN Jun2(1.Institute of Nuclear and New Energy Technology,Tsinghua University,Beijing100084;2.Shanxi Key Laboratory for Radiation Safety and Protection,China Institute for radiation protection,Taiyuan030006;3.Beijing Key Laboratory on Nuclear Detection&Measurement Technology,Beijing100084) Abstract:In order to accurately measure the Hᶄ㊃(0.07)under emergency conditions,a directional dose equivalent rate meter for emergency radiation protection is developed.The detector conta:2layers3μm alumini polyester film,a diameter of35mm Plastic scintillators with thickness of50μm,plexiglass with a thickness of5mm,and SiPM.They were used as the front window,scintillator,photoconductive and photoelectric converter of the detector in turn.According to GB/T4835.2 2013,the radiation characteristics of the developed directional dose equivalent rate meter for emergency radiation protection are as follows:the relative intrinsic error is-14%to+20%in the dose rate range of70μSv/h-1.7Sv/h;With the incident angle from0toʃ60ʎ,and theβray average energy of60keV-800keV,the variation of radiation energy and incident angle is in the range of-16%to+48%;in the radiation field of0.23mSv/h,the statistical fluctuation of the measurement results is8.4%.The test results show that the radiation characteristics of the directional dose equivalent rate meter for emergency radiation protection meet the requirements of GB/T4835.2 2013, and can be used for directional dose equivalent rate monitoring in places with high weak penetrating radiation and emergency conditions.Key words:emergency radiation protection;weak penetrating radiation;Hᶄ㊃(0.07);plastic scintillator;SiPM ㊃274㊃。
CsI(Tl)闪烁体软X光能量响应的模拟研究
。
Ｆｉ ｇ ． ６ Ｅｎ ｅ ｒ ｇ ｙ ｄ ｅ ｐ ｏ ｓ ｉ ｔ ｉ ｏ ｎ ｓ ｐ ｅ ｃ ｔ ｒ ｕ ｍ ｏ ｆ ｌ ＿ ０× １ ０ ｐ ｈ ｏ ｔ ｏ ｎ ｓ ｉ ｎ ｃ ｉ ｄ ｅ ｎ ｔ ｔ ｏ ５ ０ ｍ ｔ ｈ ｉ ｃ ｋ Ｃｓ Ｉ
图６ １ ． ０ ×１ ０ 个 光 子入 射 ５ ０“ ｍ 厚度 Ｃ ｓ Ｉ 闪 烁 体 的 能 量 沉 积 谱 图
射几率 和边 缘效 应增 加 ， 全能 峰探测 效率 降低 ， 所 以全 能峰沉 积 的粒 子数 随能量 增加 反 而减少 。
０ ０
∞ 口 ｊ０口
表 １ １ ０ ０ ０ ０ ０个 不 同 能 量 光 子入 射 不 同厚 度 Ｃ ∞ 口口０ ｓ Ｉ （ Ｔ ｕ １ ） 闪 烁 体 在 全 能 峰 值 沉 积 的粒 子 数
厚度 Ｃ ｓ Ｉ （ Ｔ１ ） 闪烁 体 ， 我 们 得 到 的 总沉 积 能 量 是 能量 区域 内 的 积 分 ， 不 同 粒 子 在 各 个 能 段 的 能 量 积 累 。从 图 ７可 以看 出 ， 不 同 厚度 Ｃ ｓ Ｉ （ Ｔ１ ） 闪烁 体 的 能量 沉 积
曲线 趋 势 不 同 。Ｘ射 线 入 射 不 同厚 度 Ｃ ｓ Ｉ （ Ｔ１ ） 闪 烁 体， 沉 积 的能量 随厚 度 的增长 而增 加 ， 曲 线 符 合 预 期 结 果 。在 １ ～３ ｋ ｅ Ｖ 能量 下 不 同厚 度 Ｃ ｓ Ｉ （ Ｔ１ ） 闪 烁 体 沉 积 能量 大 体 一 致 ， 是 因为 针对 一 定 厚 度 的 Ｃ ｓ Ｉ （ Ｔ １ ） 闪
图 ５和 图 ６与 图 ４ 结 果 趋 势 大 概 一 致 。 粒 子 在 不 同能
ｋ ｅ Ｖ ｄ ｅ ｐｏ ｓ ｉ ｔ ｉ ｏｎ ｐｏ ｉ ｎ ｔ
材料中的非线性动力学现象研究
材料中的非线性动力学现象研究
随着科技和理论的不断发展，材料科学中的非线性动力学现象引起了越来越多的关注。
这些现象包括微观和宏观系统中的自激振荡、混沌行为、复杂波形等，对于材料的性能和应用具有重要的影响。
在本文中，我们将探讨材料中的非线性动力学现象研究的进展和意义。
一、自激振荡现象
自激振荡现象是指在物理系统中出现的一种强烈的周期振荡，它的振荡频率和振幅都是时变的，并且是由系统内部的非线性耦合所引起。
自激振荡现象在材料科学中具有广泛的应用，例如在电路中实现振荡器电路、在声学中实现声波振荡、在光学中实现光学振荡等。
自激振荡现象的研究不仅有助于理解和应用这些现象，而且有助于了解物理系统的动力学性质。
二、混沌行为
混沌行为是指在物理系统中出现的一种复杂的无规律运动。
在材料科学中，混沌行为常常是由于非线性耦合和参数扰动所引起的。
混沌行为的研究在材料科学中有很多应用，例如在材料表面的形成、材料强度的变化、材料中的能量输运等。
混沌行为的研究不仅深化了我们对物理系统的认识，还有助于开发新型材料和技术。
三、复杂波形
复杂波形是指在材料科学中出现的一种多模态、非线性、动态波形。
复杂波形的研究不仅帮助我们了解物理系统的复杂性，而且有助于在材料科学中开发新的波形控制和设备设计方法。
例如，在光纤通信中，复杂波形技术可以用于提高通信带宽和信号传输率。
总之，材料中的非线性动力学现象是一个非常重要的研究领域。
它不仅有助于我们深入了解物理系统的动力学特征，还有助于开发新的材料和技术。
我们期待未来在这一领域的研究能够取得更多的突破和进展。
辐射监测技术与方法(内容)
RAM ION辐射测量仪（型号：4-0042）
•测量γ射线、χ射线和 β射线的剂量率和累积 剂量 •探测器：电离室 •测量范围： 0.1mR/h～50R/h (1μSv/h～500mSv/h) •精度：读数的±15%； •γ能量响应(137Cs)： 好于±20%(20keV～ 1.3MeV)； •以色列ROTEM公司
硅探测器 PIN-二极管能量补偿
视觉报警
SDM2000 个人剂量仪
探测器：硅半导体探测器 测量范围：Hp(10): 0.0 Sv10 Sv
Hp(10): 1 Sv/h1 Sv/h
重 量：100 g
•MD-IIIA 个人剂量仪
测量范围： 累积个人剂量当量Hp（10）： 09999 mSv。 当时剂量当量率： 0.1 μSv/h500 mSv/h。 记录个人剂量历史：每3分钟一次连续记录8小 时。（剂量率≤300 mSv/h） 尺寸： 745020 mm 重量： 90 g
GH-102A型环境χ-γ剂量率仪
•探测器：塑料闪烁体 •剂量率线性范围：102mGy/h； •能量响应：25keV ～ 2MeV≤±15%（相对 137Cs）； •相对固有误差： ≤±10%（相对 137Cs）； •稳定性：正常使用条 件下工作8小时指示值 变化≤±5%。 青岛金仕达电子科技 有限公司
德国Berthold
Technologies公司
FJ-317C型可携式γ测量仪
•特点：仪器探头能在 60℃的高温下可靠工 作，并附有拉伸杆， 可改变探头的长度 •探测器：GM计数管 •测量γ射线、χ射线的 剂量率 •测量范围：10、100、 103、104、105 μGy/h •能量响应：0.3MeV～ 2 MeV； •基本误差：±20% （105μGy/h量程，为 最大值的±30%）； •国营二六二厂
结合光学模拟的塑料闪烁体探测器能量刻度
!!塑料闪烁体探测器广泛应用于辐射探测领 域 # 但 由 于 塑 料 闪 烁 体 能 量 分 辨 率 差 !并 且 光 电 效 应 截 面 小 !导 致 塑 料 闪 烁 体 探 测 器 难 以 探 测 到 '射 线 全 能 峰 !这 给 塑 料 闪 烁 体 探 测 器 的 能 量 刻 度带来了困难#然而!在 一些应用场 景中!仍需 要对塑料闪烁体探测器进行能量刻度#如利用 反 电 子 中 微 子 与 质 子 的 反 贝 塔 衰 变$;Y!%反 应 探 测 反 电 子 中 微 子 时 !含 有 大 量 氢 核 的 塑 料 闪 烁 体 可 作 为 反 电 子 中 微 子 探 测 器 的 灵 敏 体 !这 时 就 需 要刻度塑料闪烁体探测器以确定;Y! 反应产物 在探测器灵敏体内的能量沉积数值来进行事件 的后续分析!进一步甄别;Y! 事件*'#8+#
第K期 ! ! 王 ! 超 等 '结 合 光 学 模 拟 的 塑 料 闪 烁 体 探 测 器 能 量 刻 度
由于塑料闪 烁 体 极 差 的 能 量 分 辨 率!其 康 普顿边沿展宽形成的康普顿峰并不对应康普顿 边沿的能量#为了确定康普顿峰对应的能量! 可以简单使用康普顿峰右侧半高值作为康普顿 边沿能量!但此时通常误差较大 # *:#K+ 更 常 用 的 做法是利用蒙特卡罗模拟得到理想的能量沉积 谱 !再 对 理 想 能 谱 进 行 高 斯 展 宽 !通 过 不 断 调 整 高 斯 展 宽 的 参 数 来 逼 近 真 实 测 量 的 能 谱!根 据 逼近的模拟能谱中康普顿峰和康普顿边沿之间 的 关 系 得 到 修 正 因 子 !对 实 际 能 谱 进 行 修 正 !最 终得到康普 顿 峰 的 能 量 # *A#D+ 也 有 文 献 结 合 人 工 神 经 网 络 !将 逼 近 的 模 拟 能 谱 作 为 训 练 集 !直 接重建康普顿边沿 # *'=+
宇宙线塑料闪烁望远镜系统时间特性的研究
宇宙线塑料闪烁望远镜系统时间特性的研究
黄胜利;许咨宗;李澄;曾辉
【期刊名称】《核技术》
【年(卷),期】2005(028)008
【摘要】利用塑料闪烁体和波长位移光纤搭建了一套宇宙线望远镜系统,该系统具有较大的宇宙线接受立体角,使事例率可达到300/小时.同时该系统具有良好的时间性能,能提供时间分辨为70-90ps的参考时间.在这套望远镜平台上,可以对多气隙电阻性板室等一些时间探测器的性能进行测量和研究.
【总页数】4页(P633-636)
【作者】黄胜利;许咨宗;李澄;曾辉
【作者单位】中国科学技术大学近代物理系,合肥,230027;中国科学技术大学近代物理系,合肥,230027;中国科学技术大学近代物理系,合肥,230027;中国科学技术大学近代物理系,合肥,230027
【正文语种】中文
【中图分类】O571.1
【相关文献】
1.叠层塑料闪烁探测器望远镜 [J], 祁中;郭忠言
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5.新型无机闪烁体CeF3的时间特性研究 [J], 胡孟春;叶文英;周殿忠;郭存
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掺锂塑料闪烁体的制备与性能
掺锂塑料闪烁体的制备与性能冯嘉傲;覃甜甜;徐业伟;任洪波;张林;霍冀川【摘要】为了提高塑料闪烁探测器对低能中子的探测灵敏度,可在塑料闪烁体中引入热捕获截面积较大的6 Li.通过酸碱中和反应合成了甲基丙烯酸锂,对其进行了结构表征,随后将其溶解到甲基丙烯酸中,并将甲基丙烯酸溶液转移至溶有第一闪烁物质和移波剂的苯乙烯溶液中,通过热聚合的方法制备出掺锂塑料闪烁体.所得闪烁体的最大掺锂质量分数为0.89％,且随着掺锂量的增多,闪烁体的荧光性能逐渐降低;相对于蒽晶体,最大掺锂量的闪烁体的光产额为46.27％;最大掺锂量塑料闪烁体的衰减时间为1.64 ns.【期刊名称】《西南科技大学学报》【年(卷),期】2018(033)004【总页数】5页(P20-24)【关键词】甲基丙烯酸锂;掺锂塑料闪烁体;荧光性能;光产额;衰减时间【作者】冯嘉傲;覃甜甜;徐业伟;任洪波;张林;霍冀川【作者单位】西南科技大学材料科学与工程学院四川绵阳 621010;西南科技大学极端条件物质特性实验室四川绵阳 621010;中国工程物理研究院激光聚变研究中心等离子体物理重点实验室四川绵阳 621900;西南科技大学材料科学与工程学院四川绵阳 621010;西南科技大学材料科学与工程学院四川绵阳 621010;西南科技大学极端条件物质特性实验室四川绵阳 621010;西南科技大学极端条件物质特性实验室四川绵阳 621010;中国工程物理研究院激光聚变研究中心等离子体物理重点实验室四川绵阳 621900;西南科技大学材料科学与工程学院四川绵阳 621010【正文语种】中文【中图分类】TL812+.1塑料闪烁体因其具有良好的物理和化学稳定性、快速的响应时间、成本较低、可加工等性能，被广泛应用于高能物理、核物理和核医学等领域[1]。
然而，在使用塑料闪烁体探测时，探测灵敏度随中子能量的降低而下降较快，尤其在E≤1 MeV的低能中子区域更加显著[2]，因此提高塑料闪烁体对低能中子探测灵敏度是很有必要的。
利用薄板塑闪测量水中总β放射性
利用薄板塑闪测量水中总β放射性王曦;曾志;龙斌;马豪;苏健;李君利;程建平【期刊名称】《核电子学与探测技术》【年(卷),期】2014(000)001【摘要】在一些特定的情况下，需要一种能快速监测水中放射性活度变化的方法和装置。
当前水中总β放射性测量主要采用取样测量的方法，取样测量的结果精确却耗时，这就需要采用新的仪器和设备对水中的放射性进行就地测量。
研制了一套基于塑料闪烁体的水中放射性在线监测装置，对该装置的性能进行了模拟计算和初步测试。
模拟计算结果表明，装置对40 K探测效率为4．9×10-5cps/[（ Bq/L） cm2]。
通过实际测量，本装置对40K探测效率为3．0×10-5cps/[（ Bq/L）cm2]，模拟结果与实测结果的差异可能是闪烁光在传输过程中的损失造成的。
对该装置进行测试，装置对水中的40 K的最小可探测活度浓度约为500 Bq/L。
【总页数】3页(P107-109)【作者】王曦;曾志;龙斌;马豪;苏健;李君利;程建平【作者单位】清华大学工程物理系粒子技术与辐射成像教育部重点实验室，北京100084;清华大学工程物理系粒子技术与辐射成像教育部重点实验室，北京100084;清华大学工程物理系粒子技术与辐射成像教育部重点实验室，北京100084;清华大学工程物理系粒子技术与辐射成像教育部重点实验室，北京100084;清华大学工程物理系粒子技术与辐射成像教育部重点实验室，北京100084;清华大学工程物理系粒子技术与辐射成像教育部重点实验室，北京100084;清华大学工程物理系粒子技术与辐射成像教育部重点实验室，北京100084【正文语种】中文【中图分类】X837【相关文献】1.比较测量法测定全国比对饮用水中α总β总放射性 [J], 刘晓松2.液闪法测量饮用水中总α总β的研究 [J], 赵成曦;焦献聪;等3.江西某地区水中总α,总β放射性测量及评价 [J], 刘庭立;张怀强4.生活饮用水中总α总β放射性测量的几点探讨 [J], 曹宏宝5.水中总α、总β放射性测量方法探究 [J], 唐桦明;张玮亮;罗海恩;韩帅帅;杨冠东因版权原因，仅展示原文概要，查看原文内容请购买。
平响应塑料闪烁体设计
平响应塑料闪烁体设计黄展常;杨建伦;徐荣昆;许泽平;胡青元;甯家敏【期刊名称】《强激光与粒子束》【年(卷),期】2016(28)11【摘要】通过采用北京同步辐射源标定了无镀膜闪烁体 EJ232的能量响应曲线。
该批次无镀膜闪烁体对于能量低于300 eV 的 X 射线的线性响应差。
根据实验结果，进行了镀膜模拟设计，并通过真空磁控溅射法进行了闪烁体镀膜加工工艺。
设计加工后的镀膜闪烁体经过实验标定后，其结果指标满足设计要求。
该镀膜闪烁体对于能量低于1 keV 的 X 射线的平响应特性好，线性度高于99%。
该闪烁体对普朗克谱的模拟输出结果表明，其输出谱与输入谱之间形变小，因此该镀膜闪烁体在Z-pinch 实验中能有较好的适用性。
%The energy response curve of EJ232 without plating film was calibrated by the soft X-ray in Beijing Synchrotron Radiation Facility.The energy response curve of this type of EJ232 to less than 300 eV X-ray was obviously non-linear.According to the result,a new structure of EJ232 was designed and was achieved via vacuum magnetron sputtering.The calibration result of the designed EJ232 satisfied the request.The energy response of this kind of EJ232 to less than 1 keV X-ray has a good linearity, with a coefficient better than 99%.The simulation response result to Planckian spectrum indicates that the shape of output spec-trum is similar to that of input spectrum.As a result,this designedEJ232 would be useful in the Z-pinch experiment.【总页数】4页(P24-27)【作者】黄展常;杨建伦;徐荣昆;许泽平;胡青元;甯家敏【作者单位】中国工程物理研究院核物理与化学研究所，四川绵阳 621900;中国工程物理研究院核物理与化学研究所，四川绵阳 621900;中国工程物理研究院核物理与化学研究所，四川绵阳 621900;中国工程物理研究院核物理与化学研究所，四川绵阳 621900;中国工程物理研究院核物理与化学研究所，四川绵阳 621900;中国工程物理研究院核物理与化学研究所，四川绵阳 621900【正文语种】中文【中图分类】TL817【相关文献】1.Geant4模拟计算新型载6Li塑料闪烁体的中子能量响应 [J], 黄强;张传飞;张建华2.基于塑料闪烁体光纤阵列的中子探测系统设计 [J], 安恒;薛玉雄;杨生胜;庄凯;秦秀波;王俊;张晨光3.ST1422塑料闪烁体光输出能量响应函数的测定 [J], 罗小兵;张传飞;彭太平;李如荣;张建华;夏宜军;杨志华4.透射式X射线光阴极的M带平响应设计 [J], 高扬;曹柱荣;李晋;杨志文;陈韬;黎宇坤;刘慎业5.平响应X射线光阴极的理论设计与计算模拟 [J], 王传珂;李晋;杨鸣;王保清;李廷帅;易涛;刘慎业因版权原因，仅展示原文概要，查看原文内容请购买。
塑料闪烁光纤阵列探测器研制及验证
塑料闪烁光纤阵列探测器研制及验证
马鹏;孙宏清;党云博;宋志君;张生栋;舒复君
【期刊名称】《原子能科学技术》
【年(卷),期】2022(56)9
【摘要】为解决污染土壤中^(90)Sr的快速、直接测定难题,研制了塑料闪烁光纤阵列探测器,通过塑料闪烁光纤空间排布设计、多路信号分析逻辑设定,实现从β、γ及宇宙射线信号中甄别出^(90)Sr-^(90)Y衰变的β射线信号,完成了土壤中
^(90)Sr的直接测量。
探测器本底计数率为1.98 s^(-1),^(90)Sr探测效率为1.4%,最小可探测活度为0.18 Bq/g(5 min),测量净计数率与参考土壤^(90)Sr比活度呈线性关系,拟合优度为0.999。
测量了极低放污染土壤,通过添加定量的^(90)Sr再次测量方式对结果进行验证,测量值与参考值符合较好。
塑料闪烁光纤阵列探测器测量速度快、准确度高,可用于核设施退役、环境普查等大规模土壤样品^(90)Sr 快速、直接测定。
【总页数】6页(P1952-1957)
【作者】马鹏;孙宏清;党云博;宋志君;张生栋;舒复君
【作者单位】中国原子能科学研究院
【正文语种】中文
【中图分类】TL812
【相关文献】
1.大面积闪烁光纤阵列探测器的在束测试
2.基于塑料闪烁光纤阵列的γ射线位置灵敏探测器数值模拟
3.塑料闪烁光纤阵列探测器的结构设计
4.塑料闪烁光纤阵列成像探测器在高能X射线辐照下的串扰分析
5.深空探测用塑料闪烁体阵列式缪子探测器电子学采集系统设计
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闪烁体部分性能的测试方法
闪烁体部分性能的测试方法
罗凤群;汲长松
【期刊名称】《核电子学与探测技术》
【年(卷),期】1998(18)3
【摘要】本文介绍了闪烁体相对光输出，相对能量转换效率，固有幅度分辨率，探测效率测试法及其温度效应。
【总页数】1页(P187)
【作者】罗凤群;汲长松
【作者单位】北京核仪器厂;北京核仪器厂
【正文语种】中文
【中图分类】TL812
【相关文献】
1.一种新型溴化铈闪烁体探测器性能研究 [J], 周倩倩;侯越云;梁珺成;张春生;王仁波
2.冷水机综合部分负荷性能IPLV测试方法探讨 [J], 匡正书;林爱革
3.无机闪烁体性能测试方案研究 [J], 尹士玉;郭浩;颜敏;王志刚;马丽双;张凌峰;钱森
4.IEC 63086-1:2020《家用和类似用途空气净化器性能测试方法第1部分:通用要求》标准解读 [J], 曲本连;董安乐;高祥山;纪蓉;刘倩;张小梅
5.三种有机闪烁体探测器n-γ甄别性能评测 [J], 节帅;夏文明;姜荣涛;郑三强;王丽因版权原因，仅展示原文概要，查看原文内容请购买。
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张晓峰 zhangxf@
中国科学院高能物理研究所 粒子天体物理重点实验室
第十七届全国核电子学与核探测技术学术年会
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楚；天体物理领域的前沿与热点； 科学 的偏振； 探测 理：Compton 散射中，散射光子的角分布在垂直于入射光 ：1600 根 EJ-248 型塑料闪烁体棒； ：探测伽玛射线暴（GRB）释放出的硬 X 射线/软 γ 射线
子的偏振的方向上取最大值； 探测
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0 Ee
光
与电子
非线性的，可由半经验性的 Birks’ law
dE 1 + kB · dE /dx
(1)
kB : 由闪烁体材料唯一决定的常数；
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1.Introduction 2. Method 3. Data reduction 4. Discussion
1.1 Introduction to POLAR 1.2 Motivation
. Motivation
电子在塑料闪烁体（PS）内沉积能量，PS 的分子被电离或 激发，并在退激发过程中释放出荧光。 的 能 的 系 来描述： 光 与电子 非线性的，可由半经验性的 Birks’ law
子的偏振的方向上取最大值； 探测
结果：将在 GRB 的偏振探测方面取得突破，从而大大促进 GRB 的理论研究； ：将搭载在“天宫二号”空间实验室上，于 2015 年年底 发射。
中科院高能所粒子天体中心 张晓峰
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中科院高能所粒子天体中心
张晓峰
POLAR 塑料闪烁体的非线性能量响应研究
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POLAR 塑料闪烁体的非线性能量响应研究
楚；天体物理领域的前沿与热点； 科学 的偏振； 探测 理：Compton 散射中，散射光子的角分布在垂直于入射光 ：1600 根 EJ-248 型塑料闪烁体棒； ：探测伽玛射线暴（GRB）释放出的硬 X 射线/软 γ 射线
子的偏振的方向上取最大值； 探测
结果：将在 GRB 的偏振探测方面取得突破，从而大大促进 GRB 的理论研究；
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1.Introduction 2. Method 3. Data reduction 4. Discussion
1.1 Introduction to POLAR 1.2 Motivation
. Motivation
电子在塑料闪烁体（PS）内沉积能量，PS 的分子被电离或 激发，并在退激发过程中释放出荧光。 的 能 的 系 来描述： ∫ L=s·
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张晓峰
POLAR 塑料闪烁体的非线性能量响应研究
1.Introduction 2. Method 3. Data reduction 4. Discussion
1.1 Introduction to POLAR 1.2 Motivation
. POLAR 整体结构及单体解剖示意图
POLAR 单体解剖示意图 =⇒
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⇐= POLAR 整体结构示意图
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POLAR 塑料闪烁体的非线性能量响应研究
1.Introduction 2. Method 3. Data reduction 4. Discussion
1.1 Introduction to POLAR 1.2 Motivation
. Motivation
POLAR 塑料闪烁体的非线性能量响应研究
1.Introduction 2. Method 3. Data reduction 4. Discussion
1.1 Introduction to POLAR 1.2 Motivation
. POLAR 整体结构及单体解剖示意图
.
⇐= POLAR 整体结构示意图
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张晓峰
POLAR 塑料闪烁体的非线性能量响应研究
1.Introduction 2. Method 3. Data reduction 4. Discussion
1.1 Introduction to POLAR 1.2 Motivation
. Introduction to POLAR 线 ：极端高能；复杂光变；复杂能谱；爆发机制尚不清
1.Introduction 2. Method 3. Data reduction 4. Discussion
1.1 Introduction to POLAR 1.2 Motivation
. Introduction to POLAR 线 ：极端高能；复杂光变；复杂能谱；爆发机制尚不清
楚；天体物理领域的前沿与热点； 科学 的偏振； 探测 理：Compton 散射中，散射光子的角分布在垂直于入射光 ：探测伽玛射线暴（GRB）释放出的硬 X 射线/软 γ 射线
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POLAR 塑料闪烁体的非线性能量响应研究
1.Introduction 2. Method 3. Data reduction 4. Discussion
1.1 Introduction to POLAR 1.2 Motivation
. Introduction to POLAR
科学 的偏振；
：探测伽玛射线暴（GRB）释放出的硬 X 射线/软 γ 射线
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中科院高能所粒子天体中心
张晓峰
POLAR 塑料闪烁体的非线性能量响应研究
1.Introduction 2. Method 3. Data reduction 4. Discussion
电子在塑料闪烁体（PS）内沉积能量，PS 的分子被电离或 激发，并在退激发过程中释放出荧光。 的 能 的 系 来描述： ∫ L=s·
0 Ee
光
与电子
非线性的，可由半经验性的 Birks’ law
dE 1 + kB · dE /dx
(1)
kB : 由闪烁体材料唯一决定的常数； 这种非线性的能量响应会导致重建的沉积能量偏低。
子的偏振的方向上取最大值；
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中科院高能所粒子天体中心
张晓峰
POLAR 塑料闪烁体的非线性能量响应研究
1.Introduction 2. Method 3. Data reduction 4. Discussion
1.1 Introduction to POLAR 1.2 Motivation
. Introduction to POLAR 线 ：极端高能；复杂光变；复杂能谱；爆发机制尚不清
楚；天体物理领域的前沿与热点； 科学 的偏振； ：探测伽玛射线暴（GRB）释放出的硬 X 射线/软 γ 射线