热力学小结与习题课
工程热力学习题课(2)
三、小结
1.热力循环方向性的判断: Q
克劳修斯积分式
T
0
r
孤立系统熵增原理(既适应循环也适应过程 方向的判断)
dSiso 0
卡诺定理
t c
2.对于求极值问题一般考虑可逆情况
3.应用孤立系统熵增原理计算每一对象的熵
变时,要以该对象为主题来确定其熵变的正 负
谢谢大家!
Q1 W 264 .34kJ
气体定温过程熵变为:
T p p c p ln 2 R g ln 2 mR g ln 2 S m T1 p1 p1 10 6 1 287 ln 5 660 .8 J / K 10
热源熵变为:
1由热效率计算式可得热机e输出循环净功所以wnet40kj由热泵供暖系数计算公式可得供热量qnetnet1000290revnet7171290360360netrev3647114但这并不违反热力学第二定律以1为例包括温度为tnet100kj40kj60kjnet140kj40kj100kj就是说虽然经过每一循吸入热量60kj放出热量100kj净传出热量40kj给温度为t放出了100kj的热量所以40kj热量自低温传给高温热源是花了代价的这个代价就是100kj热量自高温传给了低温热源所以不违反热力学第二定律
因为为可逆过程,所以△Siso=0,即:
S iso S A S B dS 0
mc p ln
Tf T1
mc p ln
Tf T2
0
ln
T f2 T1T2
0
T f T1T2
可逆过程循环净功最大,为:
Wmax Q1 Q2 mc p T1 T f mc p T f T2 mc p T1 T2 2T f
热力学习题课超经典 共24页PPT资料
1、求Ta、Tb、Tc。 2、求气体在ab和bc 过程中吸收的热量, 气体内能的变化各如 何? 3、气体在abc过程中 最高温度如何?
P(105Pa)
1.5 b
1a
0.5
c
0 1 2 3 V(10-3m3)
P(105Pa)
1.5 b
1、由 PV M RT 1 a
Mmol
0.5
求出求Ta、Tb、Tc。 0 1
T
Skn (玻氏熵公式)
热力学第二定律的实质:一切与热现象有 关的实际宏观过程都是不可逆的。
无摩擦的准静态过程才是可逆的
熵增加原理:孤立系统内部所发生的过程 总是向着状态几率增大的方向进行
= 可逆过程
孤立系统 dS0 > 不可逆过程
例:0.1mol的单原子理想气体,经历一准 静态过程abc,ab、bc均为直线。
(A) (1)过程中吸热,(2) 过程中放热.
√(B) (1)过程中放热,(2) 过程p中吸热.
(C) 两种过程中都吸热. (D) 两种过程中都放热.
a
(2)
分析: 作一循环a(1)ba, 这是逆循环.
(1)
b
W<0, △E=0, Q<0,
O
V
(1)过程中放热;
同理可得(2) 过程中吸热。
练习13 第四题 容积为10L的盒子以速度 v=200m/s匀速运动,容器中充有质量为50g 温度为18C的氢气,设盒子突然停止,气体 的全部定向运动动能都变为气体分子热运动 动能,容器与外界没有热交换,则达到热平 衡后,氢气的温度将增加——K;氢气的压强将 增加 —— Pa
c
2 3 V(10-3m3)
2、a
b,
M QabMmoC lV(TbTa) E
热力学小结与习题
= 0,∴∆E = 0
Q = ∆ E + W = W = 1 .25 × 10 J
第六章
热力学基础
双原子分子理想气体经过如图的过程, 例 1mol 双原子分子理想气体经过如图的过程,其 为绝热过程、 中1— 2 为直线过程 、2— 3 为绝热过程、3— 1 为等温 过程.已知 T1, T2 = 2T1 , V3 = 8V1 .求:1)各过程的功、 过程 已知 求 )各过程的功、 热量和内能变化; )此循环热机效率. 热量和内能变化;2)此循环热机效率 p 解 1): 1— 2
第六章
热力学基础
例:讨论理想气体下图过程中,各过程 讨论理想气体下图过程中,
P A* 1 O 2 绝热 *B V
Q 的正负。
A— B
QAB = 0
WAB = −∆E AB > 0
A— 1— B
QA1B = ∆EAB + WA1B = WA1B −WAB ∵W A1B < W AB ∴ Q A1B < 0
p
A
p=C
解
B
QAB = ∆EAB + WAB
Q AC = W AC
T =C
C
QAD = 0
∵ W AB > W AC > W AD
dQ = 0
D
∆EAB > 0 , ∆EAD < 0
o VA
VB V
∴ Q AB > Q AC > Q AD = 0
第六章
热力学基础
例 一定量理想气体的 图所示, 循环过程如 P-V 图所示, 请填写表格中的空格. 请填写表格中的空格
P A 等温 B
绝热
o
内能增量ΔE/J Δ 0 A→B 过程 B→C C→D D→A ABCD -50 -100 150 50 50 -50 0
热力学第一,第二定律习题课-2012
2016年2月20日星期六 上一内容
U CV T V
G H TS
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第一,二对比
Theory
热力学第一定律
Function
U
H U pV
Equation
U Q W
H U ( pV )
热力学第2定律小结
由热力学第一定律和状态函数U和H,解决了 过程能量变化的计算; 由热力学第二定律和状态函数S, A和G,得到 了一定条件下过程自发进行的方向和限度的判 据; 由热力学第三定律解决了物质规定熵值的计 算,进而解决了化学反应熵变的计算;
热力学三大定律,内容丰富,具有重要的意 义。
A判据
AT,V 0
GT,p 0
自发 (等温 , 等容 ,W ' 0) 平衡 自发 (等温 , 等压 ,W ' 0) 平衡
G判据
2016年2月20日星期六
上一内容
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S iso S sys S amb
(B) 理想气体的绝热过程 (D) 理想气体的等温过程
(A) 实际气体的绝热过程 (C) 实际气体的等温过程 (A) (B) (C) (D)
3. 关于焓的性质, 下列说法中正确的是 焓是系统内含的热能, 所以常称它为热焓 焓是能量, 它遵守热力学第一定律 系统的焓值等于内能加体积功 焓的增量只与系统的始末态有关
(1)为可逆过程。
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Siso Ssys Samb 0
2016年2月20日星期六 上一内容
(2)真空膨胀 熵是状态函数,始终态相同,体系熵变也相同,所以:
(完整word版)统计热力学--小结与习题
第9章统计热力学初步小结与练习核心内容:配分函数(q )及其与热力学函数(U,S …)之间的关系 主要内容:各种运动形式的q 及由q 求U,S …的计算公式 一、内容提要1微观粒子的运动形式和能级公式式中,;:粒子的总能量,;t :粒子整体的平动能,;r :转动能, 振动能,;e:电子运动能,;n:核运动能。
(1) 三维平动子,2 2 22 J(八与 c式中,h :普朗克常数;m :粒子的质量;a , b , c :容器的三个 边长,n x , n y , n z 分别为x , y , z 轴方向的平动量子数,取值1, 2, 3……。
对立方容器(2) 刚性转子8m a 2 bh 2 28mV 32 2 2、(n x f +n z )基态 n x = 1, n y = 1, n z = 1,简并度久。
二1,而其他能级的简并度要具体情况具体分析,如26h %的能级,其简并度g = 3。
8mV双原子分子 h2rj (J 1)式中,J :转动量子数,取值0,1, 2……,I :转动惯量,I 一R 02, 分子的折合质量, 凹叱,R o :分子的平衡键长,能级.的mn +m 2简并度g r = 2J+1 (3) —维谐振子;v=( )h 、式中,“分子的振动频率,::振动量子数,取值0, 1, 2……, 各能级都是非简并的,g, = 1 对三维谐振子, ;v = ( x 「y 「z ■ 3)h \gv =(S 1)(s 2)2,其中 s= x + y + - z(4) 运动自由度:描述粒子的空间位置所必须的独立坐标的数目。
2、能级分布的微态数和 Boltzmann 分布(1)能级分布的微态数能级分布:N 个粒子分布在各个能级上的粒子数,叫做能级 分布数,每一套能级分布数称为一种分布。
微态数:实现一种分布的方式数。
n ;定域子系统能级分布微态数g niW D = N![【里i n 」'i离域子系统能级分布微态数系统总的微态数 门二'、W DD(2) 最概然分布等概率定理:对N , U , V 确定的系统,每个可能的微态出 现的概率相等。
热力学与统计物理 - 习题课一 2024-11-18
第一章 习题10.(a)等温条件下,气体对外作功为22ln 2V VVVdVW pdV RT RT V===⎰⎰ln 2Q W RT =-=- ()0U ∆=(b)等压条件下,由PV RT =,得RTP V =所以 o o o o o o RT V P V V P W ==-=)2( 当体积为2V 时 22P VPV T T R R=== 1252TP P T Q C dT C T RT ===⎰11.(1) ()521 2.110P Q C n T T cal =-=⨯⎪⎭⎫⎝⎛==25041000n (2) 51.510VU nC T cal ∆=∆=⨯ (3)4610W Q U cal =-∆=⨯ (4) 因为0W =,所以51.510Q U cal =∆=⨯12.由热力学第肯定律Q d W d dU += (1)对于准静态过程有PdV W d -=对志向气体V dU C dT =气体在过程中汲取的热量为dTC Q d n =由此()n V C C dT PdV -= (2)由志向气体物态方程RT n PV += (3) 且 P VC C n R +-= 所以 ()()n V P V dT dVC C C C T V-=- (4) 对志向气体物态方程(3)求全微分有dV dP dT V P T+= (5)(4)与(5)联立,消去dTT ,有()()0n V n P dP dVC C C C P V-+-= (6)令n Pn V C C n C C -=-,可将(6)表示为0dV dPn V P += (7)若,,n V P C C C 均为常量,将(7)式积分即得nPV C = (8)式(8)表明,过程是多方过程.14. (a) 以T,P 为电阻器的状态参量,设想过程是在大气压下进行的,假如电阻器的温度也保持为27C 不变,则电阻器的熵作为状态函数也保持不变.(b) 若电阻器被绝热壳包装起来,电流产生的焦耳热Q 将全部被电阻器汲取而使其温度由i T 升为f T ,所以有2()P f imC T T i Rt -= 2600f i Pi RtT T K mC =+= (1卡 = 4.1868焦耳)139.1ln-•===∆⎰K cal T T mC TdT mC S ifT T p p fi15.依据热力学第肯定律得输血表达式Q d W d dU += (1)在绝热过程中,有0=Q d ,并考虑到对于志向气体dT C dU v = (2)外界对气体所作的功为:pdV w d -=,则有0=+pdV dT C v (3)由物态方程nRT pV =,全微分可得nRdT Vdp pdV =+ (4)考虑到对于志向气体有)1(-=-=γv v p C C C nR ,则上式变为dTC Vdp pdV v )1(-=+γ (5)把(5)和(3)式,有0=+pdV Vdp γ (6)所以有 V p V p sγ-=⎪⎭⎫⎝⎛∂∂ (7)若m 是空气的摩尔质量,m +是空气的质量,则有V m +=ρ和m m n +=ss s VV p p ⎪⎪⎭⎫⎝⎛∂∂⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂=⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂ρρ ssV p m V p ⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂-=⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂+2ρ (8)将式(7)代入(8)式,有+=⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂m pV p sγρ (9) 由此可得+=⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂=m pV p v sγρ有物态方程RT m m nRT pV +==,代入上式,得m RTmpVv γγ==+17.(1) 0C 的水与温度为100C 的恒温热源接触后水温升为100C ,这一过程是不行逆过程.为求水、热源和整个系统的熵变,可以设想一个可逆过程,通过设想的可逆过程来求不行逆过程前后的熵变。
热力学与统计物理学第二章 热力学函数及关系
•两个重要的概念:热力学势,特性函数。
• 问题关键:可逆过程态的热一律和热二律(Q=TdS) 相结合的微分形式,找出二变量态函数全微分中的 偏导数之间的对应关系。
2
• 焓的性质:
• 焓的应用:用它定义定压热容量
在可逆等压过程中,统系吸热等于它的焓增,加即
dHp Qp CpdT
dH
H T
p
dT
H p
T
dp
比较以上两时,:有Cp
H T
p
5
二、自由能
定义为:F=U-TS,在常温环境中,利用它计算功 是非常方便的。
可逆过程dU:TdSA,那么 dUd(TS) dFTdSAd(TS) SdTA
(3)S p ; VT TV
(4) S pT
V . Tp
记住麦氏关系的小窍门:
(1) 等式两边对角线上的量的乘积、分子与脚标的乘积应具 有能量量纲;
(2) 若分子分母性质(广延量或强度量)相同,则等号两边 取正号,性质不同,取负号;
(3) 若分式的分母乘以脚标具有能量量纲,需倒置到分母, 则可用麦氏关系。
第二章 热力学函数及关系
动机和目的 一、焓、自由能和吉布斯函数 二、特性函数与麦克斯韦关系 三、热均匀物质热力学 四、热辐射的热力学
小结和习题课
1
• 动机:前一章用到了内能U和熵S,但还不够用来 分析一些等值过程,本章引入另外三个态函数:焓 H、自由能F、吉布斯函数G。它们分别于等压、等 温、等压等温过程。
S V
V S
比较以上两个等式,有
T U , p U
热力学第二定律习题课
7. 对孤立体系而言,其熵流(deS)和熵产生(diS) 分别是: (A)deS=0, diS<0 (B)deS<0, diS=0
(C)deS=0, diS≥0 ΔF与ΔG的关系是:
(A) ΔF>ΔG (C) ΔF=ΔG
(D)deS≥0, diS=0
8.理想气体自状态p1,V1,T等温膨胀到p2,V2,T, 此过程的 (B) ΔF<ΔG (D) 无确定关系
3.体系经历一个不可逆循环后
(A) (B) (C) (D) 体系的熵增加 体系吸热大于对环境所做作的功 环境的熵一定增加 环境的内能减少
4.按下列路线循环一周,哪种情况的功W是小于零的:
5. 2 mol H2和 2 mol Cl2在绝热钢筒内反应生成 HCl 气 体 , 起 始 时 为 常 温 常 压 。 则 : (A) ΔrU = 0,ΔrH = 0,ΔrS > 0,ΔrG < 0 (B) ΔrU < 0,ΔrH < 0,ΔrS > 0,ΔrG < 0 (C) ΔrU = 0,ΔrH > 0,ΔrS > 0,ΔrG < 0
(D) ΔrU > 0, ΔrH > 0, ΔrS = 0, ΔrG > 0
6. 将一个容器用隔板隔成体积相等的两部分,在一侧充 入1 mol理想气体,另一侧抽成真空。当抽去隔板后, 气体充满全部容器。则开始气体在一侧的数学概率
和气体充满全部容器的数学概率分别为:
(A) 1, (1/2)L (B) 1, 2L (C) (1/2)L , 1 (D) 2L, 1
(5) 构型熵:分为取向构型熵和混合构型熵。不对称分子在0 K时,由于取向不同产生的微态数的贡献称为取向构型熵。混合 构型熵是由于非全同粒子的可辨性引起的微态数增加
大学物理热学习题课
dN m 32 4 ( ) e Ndv 2kT
v2
对于刚性分子自由度 单原子 双原子 多原子
i tr
(1)最概然速率
2kT 2 RT RT vp 1.41 m
(2)平均速率
i=t=3 i = t+r = 3+2 = 5 i = t+r = 3+3 =6
6、能均分定理
8kT 8 RT RT v 1.60 m
M V RT ln 2 M mol V1
QA
绝热过程
PV 常量
M E CV T M mol
(2)由两条等温线和两条绝热线 组成的循环叫做 卡诺循环。 •卡诺热机的效率
Q0
Q2 T2 卡诺 1 1 Q1 T1
M P1V1 P2V2 A CV T M mol 1
E 0
•热机效率
A Q1 Q2
M E CV T M mol M Q C P T M mol
A Q1 Q2 Q2 1 Q1 Q1 Q1
A=P(V2-V1) 等温过程
A
E 0
Q1 Q2 •致冷系数 e W Q1 Q2
热机效率总是小于1的, 而致冷系数e可以大于1。
定压摩尔热容
比热容比
CP ( dQ )P dT i2 i
8、平均碰撞次数 平均自由程
z
2d v n
2
CV •对于理想气体:
Cp
v z
1.热力学第一定律
1 2 2d n
二、热 力 学 基 础
Q ( E2 E1 ) A dQ dE dA
准静态过程的情况下
4. 摩尔数相同的两种理想气体 一种是氦气,一种是氢气,都从 相同的初态开始经等压膨胀为原 来体积的2倍,则两种气体( A ) (A) 对外做功相同,吸收的热量 不同. (B) 对外做功不同,吸收的热量 相同. (C) 对外做功和吸收的热量都不 同. (D) 对外做功和吸收的热量都相 同. A=P(V2-V1)
热力学第一定律习题课 (1)全
= 1.3%
(5)
P
qm ws
220 t/h103 kg/t 3600 s/h
1.1361 03
kJ/kg
=
6.94 104
kW
讨论
(1)本题的数据有实际意义,从计算中可以看到,忽略进出 口的动、位能差,对输轴功影响很小,均不超过3%,因此在实 际计算中可以忽略。 (2)蒸汽轮机散热损失相对于其他项很小,因此可以认为一 般叶轮机械是绝热系统。
m2u2 m1u1 m2 m1 h 0
u2
m2
m1 h
m2
m1u1
方法三 取充入气罐的m2-m1空气为闭口系
Q U W
Q 0 ? W ? U ?
U m2 m1 u2 u
W W1 W2 m2 m1 pv W2
2
则 Q23 U23 W23 U3 U2 87.5 kJ175 kJ 87.5 kJ
U1 U3 U123 87.5 kJ (77.5 kJ) 165 kJ
讨论
热力学能是状态参数,其变化只决定于初 终状态,于变化所经历的途径无关。
而热与功则不同,它们都是过程量,其变 化不仅与初终态有关,而且还决定于变化所 经历的途径。
1 2
(cf23
c22 )
ws
因为w3 0,所以
燃烧室 压 气 机
cf 3' 2 q (h3' h2 ) cf22
2 670103 J/kg- (800 - 580) 103 J/kg + (20 m/s)2 = 949 m/s
( 4 ) 燃气轮机的效率
取燃气轮机作为热力系,因为燃气在
( 5 ) 燃气轮机装置的总功率 装置的总功率=燃气轮机产生的功率-压气机消耗的功率
物理2-7热学+习题课
T0 效率为 H 1 TH
TH Q R
TL Q R
T0 则不可利用能为 Q AH Q TH
T0
Байду номын сангаас
T0
当此可逆热机 R工作于TL和T0之间时,同理可得 不可利用能为 Q AL Q T0 TL
则不可利用能的增量
T0 T0 Q( ) T0 S 0 TL TH
温熵图 T S
绝热 T 等熵
dQ dS T
等体 等压
dQ Td S
dQ dE p dV CV dT p dV
等压 dQ CV dT R dT Td S (CV R) dT
dS=0 dS
等温 S
dT dS C p T S C p ln T C
C pdT
d Q d Q dQ dQ dS dS1 dS2 T2 T1 T1 T2
0
了整个系统熵的增加,系统的总熵只有在可逆过程中才 是不变的.-----熵增加原理.
例: 1kg,20 º C的水与100 º C的热源接触,使水温达到100 º C,
求 (1)水的熵变; (2)热源的熵变; (3)水与热源作为一孤立系统,系统的熵变. (水的比热 c =4.18103 J· -1K-1) kg 解: (1)水温升高是不可逆的.为便于计算设计一系列温 差无限小的热源,与水逐一接触…...近似为可逆过程. T2 McdT dQ T2 Mc ln 水的熵变: S水 T1 T T T1
例:
热量Q从高温热源TH传到低温热源TL, 计算此热传递过程的熵变; 并计算Q从高温热源TH 传到低温热源TL后,不可利用能(能量退化)的增加。 解:
习题课1-热力学第一定律
理想气体或实际体系
H Qp T2CpdT T1
理想气体
T2
U T1 CV dT
(4)相变过程
可逆相变(等温等压过程),如1mol水在373K, pθ 下蒸发为1mol、373K、pθ的水蒸气
H Qp
V2
W
V1
pdV
p(V2 V 1)
pV2 (忽略液体体积Vi)
p1
A
C
2B 图1-4
3
V
解析 (1)A为等容过程,则
p1 T1 p2 T2
, T2=273K
ΔAU=nCV,m(T2-T1) =1mol× 3 R(273K-546K)J=-3.40kJ
2
WA=0, QA=ΔAU= -3.40kJ
ΔAH=nCp,m(T2-T1) =1mol× 5 R(273K-546K)J=-5.67kJ
ΔΗ。假设液态水的体积可以忽略不计,水蒸 气为理想气体,水的汽化热为2259 J·g-1。
解析:解决热力学问题首先要明确体系、状 态及过程。本题如不分清在过程中相态变化及水 蒸气量的变化,而直接用理想气体等温可逆方程 W= nRTln(10/100)就错了。整个过程可分解为下 列两个过程(1)和(2),如图1-3所示:
H2O(g) 0.5p V1 T1
(1)
H2O(g)
p V2 T1
图1-3
(2)
H2O(g)+H2O(l)
p V3 T1
其 中 p1=0.5pθ , V1=100dm3 , T1=373K ; p2=pθ , T2=373K,V2=?;p3=pθ,V3=10dm3,T3=373K。
过程(1)为恒温可逆压缩过程,可直接用理想气 体求W的公式,另外,由P1V1=P2V2,得V2=50dm3。
热力学知识点总结及习题
1.热力学第零定理:如果两个物体各自与第三个物体达到热平衡,他们彼此也必然处于热平衡2.热力学第一定律:能量可以从一种形式转变为另一种形式,但在转化过程中能量的总量保持不变3.热力学第二定理:实质:自然界中一切与热现象有关的实际过程都是不可逆过程,他们有一定的自发进行的方向开式:不可能从单一热源吸热使之完全变成有用的功而不引起其他变化 克式:不可能把热量从低温物体传到高温物体而不引起其他变化热力学第三(绝对零度定理):不可能通过有限步骤是一个物体冷却到热力学温度的零度4.孤立系统:与外界无物质、无能量交换 dQ=0 dW=05.封闭系统:与外界无物质交换、有能量交换 dQ ≠0 dW=06.准静态过程:是一个进行得无限缓慢以致系统连续不断的经历着一些列平衡态的过程。
只有系统内部各部分之间及系统与外界之间始终同时满足力学、热学、化学平衡条件的过程才是准静态过程(准静态过程是一个理想过程)7.熵增加原理:系统经可逆绝热过程熵不变,经不可逆绝热过程熵增加,在绝热条件下,熵减少过程是不可能实现的。
8.广延量:与系统大小成正比的热力学量(如质量M 、体积V 、内能U 等) 强度量:不随系统大小变化的热力学量(如系统的P 、T 、ρ等)9.获得低温的方法:节流过程、节流过程与绝热膨胀相结合、绝热去磁制冷、激光制冷、核绝热去磁10.特性函数的定义:在适当选择独立变量条件下,只要知道系统的一个热力学函数,就可以用只求偏导数的方法求出系统的其他基本热力学函数,从而完全确定均匀系统的平衡性质,这个热力学函数就称为特性函数。
11.一级相变:在相变点两点的化学势连续,但化学势的一阶偏导数存在突变12.二级相变:在相变点两点的化学势及一阶导数连续,但二阶导数存在突变13.单元复相系平衡条件:一个单元两个系统(ɑ相和β相)组成一孤立系统,其总内能总体积和总物质的量恒定。
14.中肯半径:在一定的蒸气压下,于正其达到平衡的液滴半径称为中肯半径15.能量均分定理:对于外在温度为T 的平衡状态的经典系统,例子的能量中每一个平方项的平均值等于(1/2)KT16.微观粒子全同性原理:微观粒子全同性原理指出,全同粒子是不可分辨的,在含有多个全同粒子的系统中,将任何两个全同粒子加以对换,不改变整个系统的微观运动状态。
热力学第二定律(习题课)
本章小结与学习指导
1 8.314 380 5 p2 8.47 10 Pa 3 3.731 10
7 H 1 1 8.314(380 400) 582J 2 S1 0
本章小结与学习指导
2. 绝热反抗恒外压
1 8.314 380 1 8.314 400 415.7 P2 ' ( ) 5 P2 ' 10 1.013 10 P2 ' 8.36 105 Pa H 2 H 1 582J S 2 nC p ,m ln T2 T1 nR ln p1 p2
本章小结与学习指导
(1) 解: Q=0,W 0, U f (T ,V ) 0 此过程为等温过程 H=0 2 p0 p1 S=nR ln nR ln 5.763J K 1 p2 p0 G H T S nRT ln 2 1.729kJ
(2) Q 0,W 0, U f (T ,V ) 0
2H 0
H ( H 2 O) 1 H 2 H 1 H 24.36kJ 1H 24.36103 1S 65.31J K 1 T 373
2 S n2 ( H 2O, g ) R ln 0.4 p0 p2 0.8 8.314ln J K 1 6.09 J K 1 p3 p0
本章小结与学习指导
4.本章有关计算
(1)计算S、A及G的通式
S=(Qr/T)
A=U-(TS)=U-(T2S2-T1S1)
G=H-(TS)=H-(T2S2-T1S1)
其中: T2S2-T1S1
本章小结与学习指导
4.本章有关计算
(2)理想气体纯PVT变化过程
热力学习题课
4.一定量的理想气体经历acb过程时吸热500 J.则经历 acbda过程时,吸热为(指的是总热量) (A) –1200 J. (B) –700 J. (C) –400 J. (D) 700 J. [B]
解法(一) 整个循环: E 0,
Q W
Wacb ?
Wda ? Wbd ?
C p TAB CV TAB WAB
0 CV TAD WAD
TAB
i3
7/28
| TAD |
W AD 2 R i
3.氦气、氮气、水蒸汽(均视为刚性分子理想气体),它们的摩 尔 数相同,初始状态相同,若使它们在体积不变情况下吸收相等 的热量,则 (A) 它们的温度升高相同,压强增加相同.
热力学基础 小结及习题课
1/28
一、热力学第一定律
系 E 统
W
Q E W
注意正负号的规定
Q吸
2/28
二、热力学第一定律的应用
Q E W
热一律
QV E
过程 过程特点 过程方程
等体
内能增量
dV 0
P C T V C T
PV C
E CV T
等压 dP 0
S1 S 2
p a 1 2 O S1 b S2 V
S1 则它对外做功W=_______________
13/28
10.某理想气体等温压缩到给定体积时外界对气体作 功| W1 | ,又经绝热膨胀返回原来体积时气体对外作功 | W2 | 则整个过程中气体 放热 | W1 | (1) 从外界吸收的热量Q = ________ | W2 | (2) 内能增加了 E _________
p
工程热力学习题(1)
δQ = dECV
c22 c 21 f f + h2 + + gz 2 δmout − h1 + + gz1 δmin + δWi 2 2
因为绝热,所以δQ=0。B中气体不作功, 中气体不作功, 因为绝热,所以 。 中气体不作功 所以δWi=0。B中只有流体流入,没有流 所以 。 中只有流体流入, 中只有流体流入 体流出,所以δ 体流出,所以 mout=0。忽略宏观动能和 。 势能后上式可变为: 势能后上式可变为:
答:门窗紧闭的房间视为与外界没有热 量交换,可看作是绝热闭口系。 量交换,可看作是绝热闭口系。当系统 内部电冰箱运转时,有电功输入系统, 内部电冰箱运转时,有电功输入系统, 为负值。 即W为负值。因此按照闭口系能量方程 为负值 有:
0 = ∆U + W
因此, 为正值, 因此,△U为正值,即温度升高,不能 为正值 即温度升高, 达到降温的目的。 达到降温的目的。
答:由热力学第一定律:Q=△U+w,因为 由热力学第一定律: △ 因为 刚性容器绝热,所以Q=0,空气自由膨 刚性容器绝热,所以 , 胀不作功, 胀不作功,即w=0,因此,△U=0,即空 ,因此, , 气的热力学能保持不变。 气的热力学能保持不变。 若隔板上开有一个小孔, 若隔板上开有一个小孔,取B为热力系 为热力系 进行分析。 进行分析。
w = q − ∆u = ( −50) − 146.5 = −196.5kJ
(2)生产压缩空气, (2)生产压缩空气,进、排气阀要周期性 生产压缩空气 地打开和关闭,气体进出汽缸, 地打开和关闭,气体进出汽缸,此时气 体与外界交换的功为轴功w 体与外界交换的功为轴功 s,忽略气体 动能和势能时,轴功即为技术功w 动能和势能时,轴功即为技术功 t.选汽 缸进出口、 缸进出口、汽缸内壁及活塞左端所围空 间为热力系,此为开口系, 间为热力系,此为开口系,由开口系能 量方程得
第二章 稳态导热小结及习题课
o 得 T1 525 c
由
q
Ts ,i T1 600 T1 5000 LA 0.015 KA
T2 Ts ,o T 20 5000 2 LC 0.003 KC
q
得
T2 35 oc
传热学
Heat Transfer
11、 具有均匀内热源强度qv的无限大平壁处于稳态导热, 其厚度为2δ ,导热系数 λ 为常数,两侧壁温各自均布,分 别为 tw1和tw2。 试求该平壁内的温度分布表达式。 解: 根据题意,导热系数为常数,有均匀内热源,一维, 稳态,导热,x坐标的原点取平壁的中心线。 数学描写: tw1 tw2 2 d t qv 0 2 dx 边界条件: x= -δ: t=tw1 x= δ: t=tw2 x -δ 0 δ qv tw2 tw1 t w2 t w1 2 2 (2 x ) x 得到壁内的温度表达式 t 2 2 2
传热学
Heat Transfer
9、如图所示的墙壁,其导热系数为50W/(m•K),厚度为50mm, 在稳态情况下的墙壁内的一维温度分布为:t=200-2000x2, 式中t的单位为0C,x单位为m。试求: (1)墙壁两侧表面的热流密度; (2)墙壁内单位体积的内热源生成的热量。 解:(1)由傅立叶定律:
传热学 Heat Transfer
§2-4 通过肋片的导热
数学描写
G . Eq : d 2t Φ 0 2 dx λ
BC :
dt x 0, t t 0 ; x H , 0 dx
导热微分方程与边界条件转化为:
d 2 2 m 0 2 dx
t t ch[ m ( H x )] 0 t0 t ch( mH )
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10、 当体系向环境放热时,体系的内能一定减少。
11、 自发过程一定是不可逆过程。
12、 不可逆过程一定是自发过程。
13、 体系经过一个可逆循环过程熵变ΔS=0。
14、 体系经过一个不可逆循环过程熵变ΔS>0。
15、 体系经过一个可逆过程熵变ΔS=0。
16、 体系经过一个不可逆过程熵变ΔS>0。
17、 孤立体系中发生的可逆过程熵变ΔS=0。
8、液态水在 100℃及 101325Pa 下汽化,则过程
(
)
A)ΔH=0
B)ΔS=0
C)ΔF=0
D)ΔG=0
9、关于吉布斯能判据,下列说法中正确的有
(
)
A)当ΔG<0 时体系有自发过程 B)等温等压下,当 -ΔG>W/ 时体系有不可逆过程
C)等温等压下,当ΔG<0 时体系有自发过程
D)等温等压下且只做体积功,当 -ΔG>0 时体系有自发过程
∫ 6、 1mol 水在 101325Pa 下由 25℃升温至 120℃其
ΔH =
T2 T1
C p,m dT
。
7、 卡诺循环是可逆循环,当体系经过一个卡诺循环后,不仅体系复原了,而且环境也复原了。
8、 若一个过程中每一步都无限接近平衡态,则此过程一定是可逆过程。
9、 若一个过程是可逆过程,则该过程中的每一步都是可逆的。
kJ ⋅ mol −1 。
6、已知
H2O(l)的
Δ
f
H
0 m
(298K
)
=
−285.84kJ
⋅
mol
−1
,则
H(2 g)的
ΔC
H
0 m
(298K
)
=
kJ ⋅ mol −1 。
7、1mol 理想气绝热向真空膨胀,体积扩大 1 倍,则此过程[ΔS+ΔS(环境)]
0,ΔS(环境) 0。
8、某居室与外界绝热,室温为 T1。将工作于室内的电冰箱门打开,经过一段时间后,电冰箱停止工作,
10、在一定的温度下,对于组成一定的某溶液,若组分
B
选择不同的标准态,则
μ
* B
,
μ
B
,
aB
,γ
B
,
xB
五个量中
会改变,
不会改变。
六、选择题:
1、热力学第一定律以ΔU=Q+W 的形式表示时,其使用的条件是
(
)
A)任意体系
B)孤立体系
C)封闭体系
D)敞开体系
2
2、理想气体经绝热过程后,下列几种功的计算方法中哪一种是错误的(Cv 为常数) (
热力学小结与习题课
一、 解释下列概念或问题:
热力学、体系及类型、环境、体系的性质、热力学平衡(态)及内含、状态函数及特征、可逆过程
及特点;热容、热效应、赫斯定律;自发过程、卡诺循环、熵、熵增原理、热力学第三定律、熵判据和吉
布斯判据的数学表达式及适用条件;偏摩尔量、化学势、理想溶液。
二、 掌握下列关键公式:(略)。 三、 判断题:对的打“√”,错的打“×”,并说明理由。
1、 当体系的状态一定时,所有的状态函数都有一定的数值。 2、 当体系的状态发生变化时,所有状态函数的数值也随之发生变化。 3、 体系温度升高则一定从环境吸热,体系温度不变就不与环境换热。 4、 因 Qp = ΔH,Qv = ΔU,所以 Qp 与 Qv 都是状态函数。 5、 封闭体系在压力恒定的过程中吸收的热等于该体系的焓。
A →B(等温)ΔU
J,Q
J,W
J;
A →C(等容)ΔU
J,Q
J,W
J;
C →B(等压)ΔU
J,Q
J,W
J。
5、1mol25℃的液体苯在弹式量热计中完全燃烧,放出恒容热 3264kJ,则反应
2C6H6(l)+15O2(g)==12CO2(g)+6H2O(l)
A
C
B
V 图-3
的ΔUm(298K)=
kJ ⋅ mol −1 ,ΔHm(298K)=
3
则循一周所作的功应是(L·atm)
A)0
B)40
C)10
5、对于理想气体,下列关系中哪个是不正确的?
(
)
2
D)6
1
0
(
)
A) ⎜⎛ ∂U ⎟⎞ = 0 ⎝ ∂T ⎠V
B) ⎜⎛ ∂U ⎟⎞ = 0 ⎝ ∂V ⎠T
C)
⎜⎜⎝⎛
∂U ∂p
⎟⎟⎠⎞T
=0
D)
⎜⎜⎝⎛
∂H ∂p
⎟⎟⎠⎞T
=0
P/atm
10 20 图-4
然后测得室温为 T2,则 T2
T1。
9、1mol 液态水由 100℃,101325Pa 向真空蒸发为 100℃,101325Pa 的水蒸气,已知此过程的
ΔH = 40.6kJ,则该过程的 Q =
kJ,W = kJ, ΔU =
kJ, ΔS = kJ, ΔF = kJ,
ΔG=
kJ;并可以用
函数的改变量来判断此过程的方向。
10、下列式子是偏摩尔量的有 (
);
∂nB
⎟⎟⎠⎞T ,P,∑ nC
B)
⎜⎜⎝⎛
∂U ∂nB
⎟⎟⎠⎞T ,V ,∑ nC
C)
⎜⎜⎝⎛
∂G ∂nB
⎟⎟⎠⎞T ,P,∑ nC
D)
⎜⎜⎝⎛
∂V ∂nB
⎟⎟⎠⎞ P,∑ nC
七、计算题:
1、 1mol He 理想气体,20℃时从 10L 等温膨胀到 20L,在整个过程中外压始终为内压的 2/3,请计算 W、 Q、ΔH、ΔS 各为多少?该过程是否可逆?若反抗定外压 101325Pa 作绝热膨胀 W、ΔS 又各是多少?
25、 水溶液的蒸气压一定小于同温度下纯水的饱和蒸气压。
26、 物质 B 在α相和β相之间进行宏观转移的方向总是从浓度高的相迁至浓度低的相。
四、简述题:
1、如图-1,在一绝热气缸内装有理想气体,活塞上的压力一定。当向气缸内的电阻丝通电时,气体缓 慢膨胀,因为这是一个恒压过程,所以ΔH=Qp;而绝热体系 Qp=0,故ΔH=0,这结论对吗?为什么? 2、夏天将正在工作的电冰箱门打开,室内的温度有无降低的可能?设室内不与外界换热。 3、有人说根据热力学第一定律,能量不能无中生有,所以体系要对外做功,必须从环境吸收热量。
3
2、 1mol 253K,101325Pa 的过冷水在绝热容器中部分凝结形成 273K 的冰水两相共存体系,计算此过程的 ΔU,ΔH 及ΔS。已知冰在 273K 时的摩尔熔化热为 6008 J·mol-1,水和冰的定压摩尔热容分别为 75.30 和 36.00 J·K-1·mol-1。
3、 生命起源学说认为,形成动物代谢产物尿素的反应和 298K 时的热力学数据如下:
CO2(g) + 2NH3(g) == (NH2)2CO(s) + H2O(l)
Sm(J·K-1·mol-1):213.6
192.3
104.6
69.91
ΔfHm(kJ·mol-1):-393,51
-46.11
-332.9
-285.83
请问:(1)298K 时反应能否自动形成尿素? (2)此反应进行的最高温度是多少? (3)350K 时有尿素存在吗?
18、 19、
孤立体系中发生的不可逆过程熵变ΔS>0。 绝热不可逆压缩过程的 ΔS < 0 。
理想溶液
20、 平衡态熵最大。
21、 自发过程的方向就是体系混乱程度增加的方向。
22、 在等温、等压下,吉布斯能变化大于零的化学变化都不能进行。
23、 溶液的化学势等于溶液中各组分化学势之和。
图-1
24、 对于纯组分,化学势等于其吉布斯能。
请举两个例子说明这种说法是不正确的。
4、刚性导热容器内装有压缩空气,突然打开阀门,使气体迅速冲出,当压力与外界压力相等时,立即 关闭阀门,过一段时间后容器内的压力如何变化?
1
五、填空题:
1、设绝热箱内有一电炉丝浸于水中,接上电源通电如图-2。
若以水为体系,则ΔU 0,Q 0,W 0;
若以水、电炉丝为体系,则ΔU 0,Q 0,W 0;
30 V/L
6、当理想气体反抗一定的压力作绝热膨胀时,则
A)焓总是不变
B)内能总是增加
C)焓总是增加
D)内能总是减少
7、已知反应 C(s)+O2(g)→ CO2(g)的ΔH,下列说法中正确的有
(
)
A)ΔH 为 CO2(g)的生成热
B)ΔH 为 C(s)的燃烧热
C)ΔH 与反应的ΔU 数值不等
D)ΔH 与反应的ΔU 数值相等
)
A) nCv,m (T1 − T2 )
B) nCp,m (T1 − T2 )
C) p1V1 − p2V2 γ −1
D)
nR γ −1
(T1
−
T2
)
3、某体系经历一不可逆循环之后,下列关系式中不能成立的是 (
)
A)Q = 0
B)ΔG = 0
C)ΔU = 0
D)ΔT = 0
4、如图-4,一气体从 A 开始经历了一个方向如箭头所示的可逆循环,
3、已知反应
C(s)+
O2(g)==
CO2(g)的
Δ
r
H
0 m
(298k
)
=
−393.51kJ
⋅
mol
−1
。若此反应在一绝热
钢瓶中进行,则此过程的ΔT
0,ΔU
0,ΔH
0。
4、1mol 理想气体(CV,m = 2.5R)如图-3,由始态 A(300K,200kPa)