第8章_松弛算法
计算机算法设计与分析(王晓东第4版)第8章
Department of Electronic Information
30
Fun Time
z
=
9
+
21x2
−
3 4
x4
−
2x5,
s.t.
x3
−
1 2
x2
+
41x4
=
3
x1 x6
+ −
5 2
x2
5 2
x2
+ −
41x4 43x4
+ +
2x5 = 10 +8x5 = 1
• 选出使目标函数增加的非基本变量作为入基变量 • z 行中的正系数非基本变量都满足要求
Department of Electronic Information
24
单纯形表
max z = −x2 + 3x3 − 2x5,
s.t.
x1
+
3x2
−
x3
+
2x5
=
7
x4 − 2x2 + 4x3 = 12
x2 x3 x5
z 0 -1 3 -2 x1 7 3 -1 2 x4 12 -2 4 0 x6 10 -4 3 8
Department of Electronic Information
23
单纯形算法的第 1 步–选取入基变量
• 查看单纯形表的第 1 行(也称之为 z 行)中标有非 基本变量的各列中的值
2x2 − 7x4 ≤ 0 x1 + x2 + x3 + x4 = 9
x2 − x3 + 2x4 ≥ 1 xi ≥ 0, i = 1, 2, 3, 4
粘弹性
外力的方向运动以减小或者消除内部应力,如果T很高(>>Tg),链运动摩擦
阻力很小,应力很快松弛掉了,所以观察不到,反之,内摩擦阻力很大,链段 运动能力差,应力松弛慢,也观察不到.只有在Tg温度附近的几十度的范围
内应力松弛现象比较明显.(链由蜷曲变为伸展,以消耗外力)
21
第8章 聚合物的粘弹性
0
玻璃态 高弹态 粘流态 t
2 0
0 0
sin tcost - dt
W 0 0sin
又称为力学损耗角,常用tan表示内耗的大小
33
第8章 聚合物的粘弹性
③内耗的表达
当 t 0sin t时, 应力 ( t ) 0sin t
展开 : ( t ) 0 cos sin t 弹性形变的动力 0sin cost 消耗于克服摩擦阻力
27
第8章 聚合物的粘弹性
③滞后现象与哪些因素有关?
a.化学结构:刚性链滞后现象小,柔性链滞后现象大.
b.温度:当不变的情况下,T很高滞后几乎不出现,温度很低, 也无滞后.在Tg附近的温度下,链段既可运动又不太容易,此 刻滞后现象严重。 c. : 外力作用频率低时,链段的运动跟的上外力 的 变化,滞 后现象很小. 外力作用频率不太高时,链段可以运动,但是跟不上外力的变 化,表现出明显的滞后现象.
外力作用频率很高时,链段根本来不及运动,聚合物好像 一块刚性的材料,滞后很小
28
第8章 聚合物的粘弹性
2.内耗:
①内耗产生的原因: 当应力与形变的变化相一致时,没有滞后现象,每次形变所 作的功等于恢复形变时所作的功,没有功的消耗
如果形变的变化跟不上应力的变化,发生滞后现象,则每 一次循环变化就会有功的消耗(热能),称为力学损耗,也叫内 耗. 外力对体系所做的功:一方面用来改变链段的构象(产生 形变),另一方面提供链段运动时克服内摩擦阻力所需要的能量 .
数值分析(华东交通大学)智慧树知到答案章节测试2023年
第一章测试1.解对数据的微小变化高度敏感是病态的 ( )A:错B:对答案:B2.为使π*的相对误差限小于0.001%, 至少应取的有效数字为()。
A:5B:4C:7D:6答案:D3.按四舍五入原则得到的近似数4.25,则这个近似数的相对误差是()。
A:0.012%B:0.5%C:0.12%D:0.05%答案:C4.测得某场地长l的值为l* =100m,宽d值为d*的=80m,已知,则面积s=ld的绝对误差限位()。
A:0.325%B:28(m2)C:26(m2)D:27(m2)答案:C5. 3.1421是π的近似值,3.1421的有效数字是()。
A:3B:2C:4D:5答案:A第二章测试1.下列说法正确的是( )A:不动点迭代总是线性收敛的B:斯特芬森迭代可以看成不动点迭代C:牛顿法有可能不收敛D:非线性方程的解通常不唯一答案:BCD2.不动点迭代局部收敛的条件是()。
A:B:C:D:答案:CD3.对f(x)=0的m重根的迭代格式的收敛阶是 ( )A:1.840B:2C:1D:3答案:B4.的等价方程形成的不动点迭代的收敛阶是()A:1.618B:2C:1.840D:1答案:D5.方程的牛顿迭代格式为()A:B:C:D:答案:D第三章测试1.解线性方程组通常有直接法和迭代法。
A:对B:错答案:A2.若方程组的系数矩阵严格主对角占优,下列哪个说法正确 ( )A:谱半径大于1.B:雅可比迭代法一定收敛;C:高斯消元法不需要换行可以顺利进行;D:高斯-赛德尔方法一定收敛;答案:ABCD3.用松弛法解系数矩阵是对称正定矩阵的线性方程组时,松弛因子是下列哪个值时该方法一定是收敛的( )A:1.5B:2.0C:0.5D:1.0答案:ACD4.下面那个初等方阵是初等方阵E((k),j)的逆矩阵是( )A: E(i,j);B:E(i(-k),j);C:E(i(1/k)).D:E(i(k));答案:B5.用列主元高斯消去法解方程组第一步所选的主元是( )A:1B:2C:5D:3答案:B第四章测试1.A:B:C:D:答案:C2.A:x-1,xB:1-x,-xC:1-x,xD:x-1,-x答案:A3.A:1B:2C:3D:0答案:D4.A:B:C:D:答案:B5.A:1,2B:0,1C:3,0D:2,0答案:C第五章测试1.常用的正交多项式族有( )A:勒让德多项式;B:切比雪夫多项式;C:埃尔米特多项式.D:拉盖尔多项式;答案:ABCD2.最小二乘法可以解超定方程A:错B:对答案:B3.选用不同的权函数和求解区间,通过施密特正交化过程,由完全多项式基函数得到的正交多项式是不同的A:对B:错答案:A4.正交多项式作最小二乘法时,得到的法方程的矩阵是( )A:对称矩阵;B:正定矩阵;C:可逆矩阵.D:对角矩阵;答案:ABCD5.正交多项式和非正交多项式的格拉姆矩阵的性质完全相同A:对B:错答案:B第六章测试1.A:0.43093403B:0.43096407C:0.43096441D:0.4267767答案:A2.龙贝格求积算法公式是A:B:C:D:答案:C3.A:b-aB:0.5(b-a)C:3(b-a)D:2(b-a)答案:A4.A:2n+1B:n+2C:n答案:C5.A:74B:75C:72D:76答案:B第七章测试1.欧拉法的绝对稳定区间为A:B:C:D:答案:B2.下面哪句话是正确的A:梯形公式的优点是稳定性好,计算简单。
机械设计基础第8章
螺纹的形成动画
螺纹种类
粗牙:普通联接使用 普通螺纹 细牙:小载荷、调整机构。 自锁性好。 圆柱管螺纹:管路联接 联接螺纹 管螺纹 圆锥管螺纹:具有自封性。 螺纹 高温、高压管路。 圆锥螺纹:管路联接(与圆锥管螺纹相似) 传动螺纹:有矩形螺纹;梯形螺纹;双向传动; 锯齿型螺纹:单向
一般螺杆的选用原则如下:
高精度传动大多选碳素工具钢 需要较高硬度,可采用铬锰合金钢或者采用65M钢 一般情况下可用45、50钢 螺母材料可采用铸造锡青铜,重载低速的场合可选用铸造铝铁青 铜,而轻载低速时也可选用耐磨铸铁。
8.7
联接的组成
键联接
机械联接一般由被联接件和联接件组成,有些时候被联接件 之间进行直接联接,并无独立的联接件。
5.导程(S)——同一螺旋线上相邻两牙在中径圆柱 面的母线上的对应两点间的轴向距离。 6.线数n——螺纹螺旋线数目,一般为便于制造n≤4。 螺距、导程、线数之间关系:L=nP 7.螺旋升角ψ :中径圆柱上,螺旋线的切线与垂直 于螺纹轴线的平面的夹角。 8.牙型角α :螺纹牙型两侧边的夹角。
8.1.3
螺纹的类型、特点及应用
根据螺旋线绕行的方向,螺纹可分为右旋螺纹 和左旋螺纹。按螺纹的线数,螺纹可分为单线螺 纹、双线螺纹和多线螺纹。由于加工制造的原因, 多线螺纹的线数一般不超过4。
(a) 右旋螺纹(单线)
(b) 左旋螺纹(双线)
1、三角形螺纹(普通螺纹) 牙型角为 60 º ,可以分为粗牙和细牙,粗牙用于一般 联接;与粗牙螺纹相比,细牙由于在相同公称直径时,螺 距小,螺纹深度浅,导程和升角也小,自锁性能好,宜用 于薄壁零件和微调装置。 2、管螺纹 多用于有紧密性要求的管件联接,牙型角为55º,公称 直径近似于管子内径,属于细牙三角螺纹。 3、梯形螺纹 牙型角为30º,是应用最为广泛的传动螺纹。 4、锯齿型螺纹 两侧牙型角分别为3º和30º,3º的一侧用来承受载荷, 可得到较高效率; 30º一侧用来增加牙根强度。适用于单 向受载的传动螺纹。 5、矩形螺纹 牙型角为0º,适于作传动螺纹。
第8章 肌张力的评定
痉挛
• 痉挛的特殊表现
• Ⅰ.巴彬斯基反射 • Ⅱ.折刀样反射 • Ⅲ.阵挛 • Ⅳ.去大脑强直和去皮层强直
7/7/2020
僵硬
• 定义:是主动肌和拮抗肌张力同时增加,各个方 向的关节被动活动阻力均增加的现象。
• 原因:常为锥体外系的损害所致,帕金森病是僵 硬最常见的病因。
• 特征:任何方向的关节被动运动,整个关节活动 范围阻力都增加;相对持续,且不依赖牵张刺激 的速度;
• 表现:
•
Ⅰ.齿轮样僵硬
•
Ⅱ.铅管样强直
7/7/2020
肌张力障碍
• 定义:是一种以张力损害、持续同时伴有扭曲的 不自主运动为特征的肌肉运动功能亢进性障碍。
• 原因:
中枢神经系统病变 遗传因素 神经退行性疾患 代谢性疾患 其他如张力性肌肉奇怪变形或痉挛性斜颈。
• 特征:肌肉收缩可快或慢,且表现为重复、扭曲
7/7/2020
1.优点
屈曲维持试验
(1)重测信度较高。 (2)与Ashworth分级法相关性好。 (3)可在普通的装置上进行。 (4)可区分偏瘫痉挛和帕金森强直。
2.缺点
必须进行多次检查,并计算其平均值。
7/7/2020
便携式测力计方法
• 评定方法 采用Penny和Giles便携式测力计。 记录达到被动运动终点时便携式测力计的读
访治疗效果
7/7/2020
电生理评定方法——H反射
• 评定指标
1. Hmax/Mmax比值 2.H反射兴奋性曲线 3.其他 H波恢复曲线、H波频率抑制曲线等。
• 缺点
1.操作困难 2.影响结果的因素多 3.相关性差 4.可重复性低
7/7/2020
《数值分析》第8章
假设 ρ (J ) ≥ 1 ,则 J 至少存在一个特征值满足: λ ≥ 1 ,设 x 是相应的特征向量,则 x ≠ 0 ,且
29
n× n
Jx = λ x ⇔ ( D −
⎧ x ( k +1) = Gx ( k ) + f ⎨ (0) ⎩x
7 8
写成分量形式为:
i −1 n ⎧ ( k +1) 1 = (bi − ∑ aij x(jk +1) − ∑ aij x(jk ) ) (i = 1,", n, k = 0,1,") ⎪ xi aii j =1 j = i +1 ⎪ ⎨ ⎪ (0) (0) (0) (0) T ⎪ ⎩ x = ( x1 , x2 ,", xn )
⎡ 0 ⎤ ⎢a ⎥ 0 ⎥ , L = − ⎢ 21 ⎢ # % % ⎥ % ⎢ ⎥ ann ⎦ ⎣ a n1 " a n , n − 1 ⎤ ⎡ 0 a12 " a1n ⎤ ⎥ ⎢ ⎥ 0 % # ⎥ ⎥ ,U = − ⎢ ⎥ ⎢ % an −1, n ⎥ ⎥ ⎢ ⎥ 0⎦ 0 ⎦ ⎣
§2 Jacobi 迭代法与 Gauss-Seidel 迭代法
1 k
为迭代法的平均收
25
26
Def 3.3 设 A = (aij ) ∈ R ,如果矩阵 A 满足条件
aii > ∑ aij
j≠i
n× n
( i = 1, 2," , n)
Def 3.4 设 A = (aij ) ∈ R 排列阵 P 使
n× n
,当 n ≥ 2 时,如果存在 n 阶
机械设计_第8章-带传动_(1)
第八章 带传动
8-3、V带传动的设计计算
(一)设计准则和单根V带的基本额定功率 • 带传动的主要失效形式:打滑、传动带的疲劳破坏。 • 设计准则: 在不打滑的条件下,具有一定的疲劳强度和寿命。
Fec = F1 (1 −
1 e
) fV α
σ max = σ 1 + σ b1 + σ c ≤ [σ ]
弯曲应力与带轮直径成反比,为了避免弯曲应力过大,带轮 直径不得小于最小值(表8-6)。
11
第八章 带传动
带的应力分布及最大应力值 2 离心拉应力 σ c = Fc / A = qv / A (MPa)
拉应力 弯曲应力 σc σ1 σ2 σb1 σb2
σ 1 = F1 / A (MPa) σ 2 = F2 / A (MPa)
F2 = F0 − Fe / 2
过大初始拉力的危害
P一定时,Fe一定。故增加F0导致F1及F2增加 ——带张得过紧,将因过度磨损而很快松弛
第八章 带传动
(二)带传动的初拉力和临界摩擦力 在一定的初拉力作用下,带与带轮之间最多能传递多大摩擦力 呢? 当带与带轮之间出现打滑趋势时,摩擦力达到最大(临界状 态Ffc),从而有效拉力也达到最大(临界状态Fec )。 • 临界状态下,紧松边拉力的关系(欧拉公式):
F1 = e fV α F2
α 包角 α1 = 180o − fV 当量摩擦系数
d d 2 − d d1 × 57.3o a
α2 α1
8
第八章 带传动
联解: 得:
F1 = F2 e
fV α
Fec = F1 − F2
e fV α F1 = Fec fV α e −1 1 F2 = Fec f α e −1
高分子物理第8章第四课.
• 3.借助于转换因子可以将在某一温度 下测定的力学数据,变成另一温度下 的力学数据,这就是时温等效原理。
• 4.实用意义
通过不同 温度下可以试验测得的力 学性质进行比较或换算,得到有些高 聚物实际上无法实测的结果(PE)
• 由实验曲线 迭合曲线
log E
T1
T2 T3
T4
T5 T6 T7
123
反映材料形变时内耗的程度(粘性)
E" tg
E'
滞后角 力学损耗因子
log E' log E"
tg
tg 损耗因子
E' 储能模量
log 0
E" 损耗模量 log
动态力学分析(DMA)
• 动态力学行为是指材料在振动条件下,即在交 变应力(交变应变)作用下做出的力学响应, 即力学性能(模量、内耗)与温度、频率的关系。
E d 可以变成 d dt
E dt
0 E
当t 0时, 0上式积分.
t 0 1 et / 1 et / E
式中 , 是t 时的平衡形变.
E 蠕变过程的松弛时间, 有时称为推迟时间.
21
模型用途:模拟交联高聚物的蠕变过程.
当F作用到模型上时,由于粘壶的存在,弹簧不能立即被拉开, 只能随着粘壶慢慢被拉开,形变是逐渐发展的.外力除去,由于 弹簧的回复力,整个模型的形ห้องสมุดไป่ตู้也慢慢被回复.所以该过程反 映了蠕变过程中的一种形变—高弹形变
38
.WLF方程的应用意义 • 由于时温等效性,可以对不同温度下测定的结果进行换
算,从而得到一些实验上无法测定的结果。 • 例如在材料的实际使用中,常常提出其室温下使用寿命
木材学双语教案-第8章
弹性模量E(modulus of elasticity)— 在弹性极限范围
内,物体抵抗外力改变其形状或体积的能力。它 是材料刚性的指标。
木材的拉伸、压缩和弯曲模量大致相等,但压缩 的弹性极限比拉伸的要低得多。
二、分类
(一)按力学性质分
1.强度(strength)— 是抵抗外部机械力破坏的能力。 2.硬度(hardness)— 是抵抗其它刚性物体压入的能力。 3.刚性(rigidity)— 是抵抗外部机械力造成尺寸和形状
(1) σbR > σbT (2)①针叶材:uR > uT ;②阔叶材通常关系不定。 4.剪切强度τ :τ∥ /τ⊥=2.2~6.1 5.硬度H和磨损阻抗
①HRT > HLT≥HLR,断面大于弦面,弦面大于或等于径面。同 时,硬度的异向性随密度增加而减少。
②木材磨损量A越大,表示磨损阻抗越小。ALR ≥ ALT > ART 6.抗劈力S:径面和弦面的差异根据纹理通直性和射线组织的发
变化的能力。
4.韧性(toughness)— 是木材吸收能量和抵抗反复冲击 载荷,或抵抗超过比例极限的短期应力的能力。
(二)按载荷形式分
1.静力载荷(static test load) 是缓慢而均匀的施载 形式。木材强度测试除冲击外,都为静力载荷; 胶合板在热压机中的加载形式也属静力载荷。
2.冲击载荷(shock load) 集中全部载荷在瞬间猛击 的施载形式。如锻锤机下垫木所承受的载荷形式。
方泽(1947)给出木材松弛表达式如下:
时间 t 图9—3 应力松弛曲线
t
t 1 1 m lg t
式中: — 在t时间时的应力,随时间的延长而下降; 1 — 在单位时间内的应力;
m — 松弛系数,随树种和应力种类而不同。
精品课件-计算物理学(郭立新)-第8章
2u x2
2u y 2
f
(x, y)
(8.11) 对比式(8.10)可知,B=0,A=C=1
第8章 有限差分方法
2. 抛物型方程(B2-4AC=0) 如一维扩散方程或热传导方程属于这一类型,方程(8.5) 和(8.6)可以写成
(8.12)
2u x2
u t
对比式(8.10)可知,B=C=0, A=1
2u
2u x2
2u y 2
0
(8.33) 【例8.1】 用有限差分法求解拉普拉斯方程,边界条件
如图8.2
第8章 有限差分方法 图8.2
第8章 有限差分方法
若取h=5,如图8.2所示有三个内点,相应的u值记为u1、u2、 u3。根据式(8.32),可列出关于三个内点的差分方程组
它的矩阵形式为
4u1 u2 0 u1 4u2 u3 0 u2 4u3 100 0
从数学上讲,一个偏微分方程会有无限多个解,偏微分方
第8章 有限差分方法
1.
若u代表方程中的未知函数,用Γ表示方程适用区域D的边
界。第一类边界条件为
u|Γ=u0(rb, t)
(8.14)
其中, u0(rb, t)是定义在Γ上的已知函数,rb是相应边界
点的位矢。在这种边界条件下边界上连续体或者场的状态是已
uk 1 ij
1 4
(u k 1 i, j1
uk1 i1, j
uik, j1
uk i1,
j
h2
fij )
(8.36)
这种迭代方法称为异步法,它只需一套内存,收敛较快。
第8章 有限差分方法
dx h
由式(8.20)可得一阶向后差商公式
(8.24)
高分子物理第8章
2.粘度 η大,表明流动时阻力大,流动性差 η小,表明流动时阻力小,流动性好 对于牛顿流体: f
逆的,而高聚物在流动过程中所发生的形 变中:只有一部分(粘性流动)是不可逆 的。因为高聚物的流动并不是高分子链之 间的简单的相对滑移的结果,而是各个链 段分段运动的总结果。在外力作用下,高 分子链顺外力场有所伸展,这就是说,在 高聚物进行粘性流动的同时,必然会伴随 一定量的高弹形变,这部分高弹形变显然 是可逆的,外力消失后,高分子链又要蜷 曲起来,因而整个形变要恢复一部分。
• 高弹形变的恢复过程也是一个松弛过程。
因为恢复的快慢一方面与高分子链本身的 柔顺性有关,柔顺性好,恢复得快,柔顺 性差,恢复就慢;另一方面与高聚物所处 的温度有关,温度高,恢复得快,温度低, 恢复就慢。 • 高聚物流动的这个特点,在成型加工过程 中必须予以充分重视,否则就不可能得到 合格的产品。
W MI 600 (秒)(克 / 10分) t
• W:5个段的重量的算术平均值 • t:每个段所用的时间
• 注意事项: • 1.熔体粘稠的聚合物一般属于非牛顿流体
(假塑体),η 不是常数。只有在低的剪 切速率下才比较接近牛顿流体,因此从熔 融指数仪中得到的流动性能数据,是在低 的剪切速率的情况下获得的,而实际成型 加工过程往往是在较高的切变速率下进行 的。所以实际加工中,还要研究熔体粘度 时温度和切变应力的依赖关系。
• 流动方式
根据所受应力不同,流体流动有三种: 层流 单轴拉伸流动 流体静压强下流动
(1)层流:流速不大时,流体各点速度都向 着流动方向,基本上无左右移动的现象
速度梯度
流动方向
(2)单轴拉伸运动:速度梯度场 (速度梯度与流动方向平行)
流动方向
(3)流体静压力下流动(压制成型)
第八章 学习策略
第二节 心理评估
• 心理评估定义:指依据用心理学方法和技 术搜集资料得来的资料,对学生的心理特 征与行为表现进行评鉴,以确定其性质和 水平并进行分类诊断的过程 • 心理评估参考架构 :健康模式、疾病模式
• 心理评估意义 : • 1、有针对性地进行心理健康教育的依据 • 2、检验心理健康教育效果的手段
• 课堂教学环境 • 课堂物理环境(座位要经常调整) • 课堂社会环境
第三节 选择教学策略
• 教学策略:指教师采取的有效达到教学目标 的一切活动计划,包括:教学事项的安排、教 学方法的选用、教学媒体的选择、教学环 境的设置、师生相互作用设计
• 以教师为主导的教学策略----指导教学
• • • •
影响创造性的因素
• 环境 • 智力 • 个性
创造性的培养
• (一)、创设有利于创造性产生的适宜环 境(心理、给学生余地、改革考试制度和 内容) • (二)、注意创造性个性的塑造(保护好 奇心、解除答错题的恐惧心、鼓励独立性 和创新、重视非逻辑思维能力、给学生提 供具有创造性的榜样)
• (三)、开设培养创造性的课程,教授创 造性思维策略(发散思维训练、推测和假 设训练、自我设计训练、头脑风暴训练— 集体讨论“想说就说,暂不评断;鼓励标 新立异的观点;重数量而非质量;鼓励提 出改进意见和补充意见”)
• • • • • • •
心理健康标准: 1、对现实的有效知觉 2、自知自尊与自我接纳 3、自我调控 4、立密切关系的能力 5人格结构的稳定与协调 6、生活热情和工作效率
• 中学生易产生的心理健康问题 :焦虑症 • 、抑郁症、强迫症、恐怖症、人格障碍与 人格缺陷、性偏差、进食障碍、睡眠障碍
• 心理健康教育的意义 : • 1预防精神疾病保证学生心理健康的需要 • 2提高学生心理素质,促进人格健全发展的 需要 • 3对学校日常教育教学工作的配合与补充。
高分子科学-第8章 聚合物的屈服与断裂讲解
聚合物的断裂
脆性断裂 :屈服点前断裂 韧性断裂 :屈服点后断裂
12
8.1.2 影响应力-应变曲线的因素
1. 温度
1
曲线1: T《Tg ,硬玻璃态,键长 键角的变化,形变小,高模量——
2
3
T
脆性断裂
4
曲线2.3: Tb<T<Tg,软玻璃态:
出现强迫高弹形变,外力除
16
玻璃态聚合物与结晶聚合物的拉伸比较
相似:
都经历弹性形变、屈服、发展大形变、应变硬化、断裂等阶段。
其中大形变在室温时都不能自发回复,加热后可回复,故本质 上两种拉伸造成的大形变都是强迫高弹形变——“冷拉”。
区别:
(1)产生冷拉的温度范围不同,
非晶态Tb~Tg
结晶态Tb~Tm
(2)玻璃态聚合物在冷拉过程中凝聚态只发生分子链的 取向不发生相变;晶态聚合物还包含结晶的破坏、取向 和再结晶等过程(相变)。
屈服
(链段开 始运动)
应变硬化
(分子链沿 外力取向形 变不可回复)
应变软化
(链段运动)
冷拉(强
迫高弹形变)
7
强迫高弹形变
玻璃态高聚物在屈服点后大外力作用下发生的大形变,本质与橡胶的高弹 形变一样都是链段运动引起的,并不是分子链的滑移,只不过表现形式有差别。 由于聚合物处在玻璃态,形变在停止拉伸后无法自动恢复,但是如果让温度升 到Tg附近形变又可恢复。
(1)温度:Tb~Tg
0
exp
E
RT
温度越低
链段运动的松 强迫高弹形变 弛时间τ越大
必须使用更 大外力
存在一个特征温度Tb,如果低于该温度,玻璃态高聚物不 能发生强迫高弹形变,而只会发生脆性断裂,该温度称为
高分子化学与物理基础(第二版) 第8章 高分子的分子运动、力学状态
8.6.1 结晶熔融过程与熔点
8.6.1 结晶熔融过程与熔点
8.6.2 结晶温度对熔点的影响
利用结晶温度对结晶的影响,可以在成型加工过程中对 结晶高分子进行热处理,调节或控制高分子的结晶形态,使 其能够满足不同的性能要求。热处理方法包括退火和淬火。
8.6.3 晶片厚度与熔点的关系
晶片厚度主要受结晶条件的影响,如果高分子结晶完善 程度比较高,晶片厚度增大,结晶熔点会相应提高;结晶不 完善会导致晶片厚度变小,结晶熔点降低。
8.3.2.3 等黏态理论
8.3.2 玻璃化转变理论
8.3.2.4 松弛过程理论
8.4 影响玻璃化转变温度的因素
1 链结构 2 分子量 3 支化、交联和结晶 4 共聚 5 共混
8.4 影响玻璃化转变温度的因素
6 分子间作用力 7 外界条件 8 调节玻璃化转变温度的方法
8.4.1 链结构
8.4.1.1 主链结构 8.4.1.2 取代基 (1)不对称取代
则既可以降低也可以升高高分子的 。
8.5 玻璃化转变温度下的次级转变
次级转变所涉及的分子运动机理一般包括以下几类: (1)侧基的旋转和构象转变 (2)主链中杂原子基团的运动 (3)主链的碳-碳链节以主链为轴的转动
8.6 结晶高分子的熔融转变
1 结晶熔融过程与熔点 2 结晶温度对熔点的影响 3 晶片厚度与熔点的关系 4 链结构对熔点的影响 5 共聚物的熔点 6 杂质对高分子熔点的影响
随着升温(或降温)速率的变化,测得的 也在变化。 8.4.7.3 外力作用频率
8.4.8 调节玻璃化转变温度的方法
8.4.8.1 增塑 在高分子中加入增塑剂的主要目的是为了降低高分子的
温度和加工温度,因为加入增塑剂后可以使分子链之间的 相互作用力减弱。
拉格朗日松弛算法
则
g(x, λ) = (cT − λT A)x + λTb
为 x 的线性函数。而 λTb 为常数,又因它们的约束相同,故 LR 同(7.2.1)的复杂性相同。很 明显看出 S ⊆ SLR 且
7.2 拉格朗日松弛理论
175
∀λ ≥ 0, x ∈ S ⇒ cT x + λT (b − Ax) ≤ cT x 。
(1) 可行解区域兼容: S ⊆ SR ;
(2) 目标函数兼容: cx ≥ zR (x), ∀x ∈ S
其中, SR 表示一个解集合, zR (x) 为实函数。
定理 7.1.2 若 RP 无可行解,则(7.1.1)也无可行解;若(7.1.1)有可行解,则 z1 ≥ zR 。
证明:当 RP 无可行解时,由可行解区域兼容性, S = ∅ 。当(7.1.1)可行时,(7.1.1)的
(7.1.4)
n
(SC)
∑ s.t. aij x j ≥ 1, i = 1,2,L,m,
j =1
(7.1.5)
x j ∈{0,1}, j = 1,2,L,n.
集合覆盖问题是NP难[2]。若将(7.1.5)松弛,可得优化问题
(7.1.6)
n
m
n
∑ ∑ ∑ zLRSC (λ) = min c j x j + λ i (1 − aij x j )
n
∑ 个可行解不满足约束(7.1.5)时,即存在 i,使得 aij x j < 1, 可以通过调节 λ i ,使其增大而 j =1
惩罚解的不可行性。于是 zLRSC (λ) 同 zSC 的差距依赖于 λ ≥ 0 的选取。还可以看出松弛后的 最优解非常容易得到,只需判别 d j 的正负号。□
松弛变量法得到的解与最优解
松弛变量法得到的解与最优解
松弛变量法是一种常用于求解优化问题的方法,尤其在处理具有约束条件的最优化问题时表现出色。
通过引入松弛变量,原问题可以被转化为一个更容易求解的形式,从而找到全局最优解。
然而,松弛变量法得到的解并不一定就是原问题的最优解,因为它可能只是原问题的一个近似解。
首先,我们需要明确松弛变量法的基本原理。
在约束优化问题中,通常存在一些难以直接处理的约束条件,如等式约束或不等式约束。
为了简化问题,我们可以引入松弛变量来转化这些约束条件。
具体来说,对于每个约束条件,我们都可以引入一个或多个松弛变量,使得原约束条件变为一个更容易处理的形式。
然后,我们可以求解这个转化后的问题,得到一组解,包括原问题的变量和松弛变量。
然而,这组解并不一定就是原问题的最优解。
因为松弛变量法的本质是一种近似方法,它只能保证找到的解满足原问题的约束条件,但并不能保证这个解是最优的。
换句话说,松弛变量法得到的解可能只是一个可行解,而不是最优解。
为了找到原问题的最优解,我们需要对松弛变量法得到的解进行进一步的处理。
通常,我们可以使用一些优化算法或启发式方法来改善这个解,使其逐渐逼近最优解。
这些算法或方法可能包括梯度下降法、遗传算法、模拟退火等。
总之,松弛变量法是一种有效的求解优化问题的方法,但它得到的解并不一定是最优解。
为了找到最优解,我们需要对松弛变量法得到的解进行进一步的处理和优化。
- 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性,平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
- 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
- 3、如文档侵犯您的权益,请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间:9:00-18:30)。
目 标 值
最优值
例子1: 线性规划松弛: 在7.1.1中,将整数约束松弛 为实数, 称其为7.1.1的线性规划松弛: Z LP min cT x 7.1.2 Ax b, s.t. n x R .
注: 1. 定理7.1.1: ZLP ZIP 2. 此类算法适合于整数规划问题中,决策变量为 较大整数的情形. 3. 此类算法分两阶段: 第一阶段为求松弛后线 性规划问题的最优解; 第二阶段为将解整数化, 并考虑可行性.
注:定理7.2.1说明拉格朗日松弛是IP问题的一个下 界,但我们应该求与IP最接近的下界,即:
( LD) z LD max{z LR ( )}
0
定义7.2.1 若 x, y D ,满足以下条件,则称D为凸集.
x (1 ) y D,0 1
对于离散点集 Q {P | i 1, 2,},其凸包 i 定义为:
S1 Con(Q {x R | x1 2 x2 4})
n n S 2 Con(Q) {x R | x1 2 x2 4}
x1 2x2 4
4 3 2 1 1
B
C
S1
2
3
D
4
x1 2x2 4
4
3 2 1 1
B
C
S2 2 3 4
D
由推论7.2.1可以知道, zIP zLD 由两个因素有关: 第一个因素是目标函数中的C,推论7.2.1要求对所 有的C满足S1=S2,但也可能存在某个C使得 zIP zLD 第二个因素是可行解的区域.由上面的图形可知,SI 和S2不同,所以存在一个C,使得 zIP zLD不为零,如 8 z LD 28 ,在 1 达到拉格朗日对偶问 在例7.2.1中, 9 9 题的最优值,其最优解为(4,0); zIP 28 ,其一个最优 解也为(4,0).由此我们可以知道,即使拉格朗日松弛 在某个 下达到的最优解为原问题的可行解,我们 也不能断言 zIP zLD .除非此时 0 .
n zsc min c j x j j 1 n s.t. ai j x j 1, i 1 m j 1 x {0,1}, j 1 n j n m n z LRSC min{ c j x j i (1 aij x j )} j 1 i 1 j 1 j 1 n s.t.x j {0,1}, 0
2
7.2.3
l3 4
B C
7.2.3 图 解 示 意
l4 l1
( 4 1 T , ) 17 17
3 l2 2 A 1 1 2
3
E
4 D
0 1 2 1
下降方向 (7,2) (7.5,1) (8,0)
最优解 (3,4) (4,0) (4,0)
7
zLR ( )
-29
-32 -32
2 x Z
7.2.2
第一个约束为复杂约束,其拉格朗日松弛后的 模型LR为:
z LR ( ) min{(7 ) x1 (2 2 ) x2 4} s.t. 5 x1 x2 20 2 x1 2 x2 7 x1 2 x2 4 xZ
zLR (, x*)
2 2 53 6 5 2 )T
T (7 , 2 2)T ( x1 (), x2 ())
单位化下降方向:
(
53 6 5 2
,
lim(
7 53 6 5 2
,
2 2 53 6 5 2
)T (
1 2 T , ) 5 5
7.1 基于规划论的松弛方法
整数规划模型:
Z IP min cT x Ax b, s.t. n x Z .
7.1.1
松弛的定义(7.1.1): 问题 RP :
Z R min zR ( x)
xSR
满足下列性质时,称为7.1.1的一个松弛(relaxation).
整理得:
z LD max
T ( Ax k b) cT x k , k K
s.t.
T Ar j cT r j , j J 0
其对偶问题为:
z LD min cT ( k x k j rj )
kK jJ
k 1 kK s.t. A( k x k k r j ) b k kK kK kK k 0, k K ; j 0, j J .
即有:
zLD min cT x
xCon ( Q )
s.t.
Ax b
推论7.2.1:
对于仸给c,整数规划问题IP和拉 格 朗日对偶问题LD的目标值相等的充要条件为:
Con(Q {x R | Ax b}) Con(Q) {x R | Ax b}
n n
证: 显然有 n n Q {x R | Ax b} Con(Q) {x R | Ax b} 从而有:
LR :
SLR {x Z | Bx d}
n
Z LR ( ) min{cT x T (b Ax)} Bx d(简单约束) , s.t. n x Z .
定理7.2.1 LR同下整数规划问题(7.2.1)有相同 的复杂性,且若IP可行解非空,则:
由LD问题有限,则有:
存在 0,j J,使得(cT - T A)rj 0 zLD max zLR ( ) max min[cT x k T (b Ax k )] 0 0 kK
上述问题等价于: zLD max
cT x k T (b Ax k ) , k K s.t. (cT T A)r j 0, j J 0
n
i j
) x j bi
k 1
m
注: 代理松弛法保证目标函数,整数规划约束不变, 显然,由代理松弛法求得的解不一定可行
例4. 拉格朗日松弛方法
基本原理: 将目标函数中造成问题难的约束吸 收到目标函数中,并保持目标函数的线性,使问题 容易求解.
Q:为什么对此类方法感兴趣? A: (1). 在一些组合优化中,若在原问题中减 少一些约束,则使得问题求解难度大大降 低.(我们把这类约束称为难约束). (2). 实际的计算表明此种方法所得到的结 果相当不错.
(1)可行解区域兼容: S S R
(2)目标函数兼容: c x zR ( x),
T
x S
其中, S 为7.1.1的可行域.
例7.1.1 set covering problem 问题描述: 设 A (aij )mn,所有 aij {0,1} ,且每一列对应一 个费用 c j ( j 1n), aij 1 表示第j列覆盖第i行,要求在 最小的费用下选择一些列,使其覆盖所有的行.
最优值只能在(4,0)和(3,4)两点得到,过这两点的直 线方程:y+x4=16.其垂直方向为: ( 4 , 1 )T
17 17
7 53 6 5 2
,
2 2 53 6 5 2
(
4 1 T 1 , ) 9 17 17
1 9 1 1 z LD z LR ( ) 28 9 9
( SC )
松弛问题:
( LRSC )
松弛模型:
( LRSC )
n m zLRSC min d j x j i j 1 i 1 j 1 n s.t.x j {0,1}, 0
d j c j i aij
i 1
m
以上问题很容易求得最优解
1, x* 0,
dj 0 other
7.2
拉格朗日松弛理论
Z IP min c x
T
IP :
s.t.
Ax b, (难约束) Bx d(简单约束) , n x Z .
n S {x Z | Ax b, Bx d}
原 整 数 规 划 问 题 拉 格 朗 日 松 弛
例2: 对偶规划松弛方法: 7.1.2的对偶形式为:
Z DP max y b T A y c, s.t. n y R .
T
7.1.3
其中Y为决策变量.
注: 由对偶理论知,7.1.2和7.1.3有相同的最优值,
至于采用其中的哪个模型求解7.1.1的下界, 需比较哪个计算简单.
0, zLR ( ) zIP
min cT x s.t.Bx d
n x Z
(7.2.1)
证明:
LR :
IP :
Z LR ( ) min{(cT T A) x T b} Bx d(简单约束) , s.t. n x Z . Z IP min cT x Ax b, (难约束) s.t. Bx d(简单约束) , n x Z .
Chapter 8:拉格朗日松弛算法
主要内容:
8.1 基于规划论的松弛方法
8.2 拉格朗日松弛理论
8.3 拉格朗日松弛的进一步讨论
8.4 拉格朗日松弛算法
8.5 应用案例:能力约束单机排序问题
基于数学规划: 分支定界法、割平 面法、线性规划松弛再对目标函 数可行化等的目标值。 现代优化算法:禁忌搜索法、模 拟退火法、遗传算法、蚁群算法 等的目标值。 其它算法:分解法、组合算法等的 目标值。 下界算法:线性规划松弛、拉格朗 日松弛等的目标值。
综合有: 29 z LR ( ) 28 8
0 1 9
例7.2.2(继7.2.1)