cst第四讲 微带线
第四讲-微带天线
第四讲微带天线一、引言上一讲介绍了对称振子和接地单极子天线。
这两种天线本质上属于线天线。
但是手机内置天线往往都不是线天线的形式，常见的PIFA天线和单极子变形天线往往都是平面天线的形式。
尽管在某种程度上它们也和对称振子或接地单极子天线有某种程度的相似性。
在现有理论基础下，由于专门对手机天线进行严格理论分析的论著还很少，所以为更加深入地理解手机天线，我们还有必要了解几种其他类型的天线的一般特性。
这一讲主要介绍微带天线的概念和基本原理。
二、微带天线的结构如下图所示，结构最简单的微带天线是由贴在带有金属地板的介质基片（）上的辐射贴片所构成的。
贴片上导体通常是铜和金，它可以为任意形状。
但通常为便于分析和便于预测其性能都用较为简单的几何形状。
为增强辐射的边缘场，通常要求基片的介电场数较低。
三、微带天线的特点微带天线的典型优点是：1．重量轻、体积小、剖面薄；2．制造成本低，适于大量生产；3．通过改变馈点的位置就可以获得线极化和圆极化；4．易于实现双频工作。
但微带天线也有如下缺点：1．工作频带窄；2．损耗大，增益低；3．大多微带天线只在半空间辐射；4．端射性能差；5．功率容量低。
四、微带天线的辐射机理微带天线的辐射是由微带天线导体边沿和地板之间的边缘场产生的。
这可以从以下图中的情况简单说明，这个图是一个侧向馈电的矩形微带贴片，与地板相距高度为h。
假设电场沿微带结构的宽度和厚度方向没有变化，则辐射器的电场仅仅沿约为半波长（）的贴片长度方向变化。
辐射基本上是由贴片开路边沿的边缘场引起的。
在两端的场相对地板可以分解为法向和切向分量，因为贴片长度为，所以法向分量反相，由它们产生的远区场在正面方向上互相抵消。
平行于地板的切向分量同相，因此合成场增强，从而使垂直于地板的切向分量同相，因此合成场增强，从而使垂直于结构表面的方向上辐射场最强。
根据以上分析，贴片可以等效为两个相距、同相激励并向地板以上半空间辐射的两个缝隙。
对微带贴片沿宽度方向的电场变化也可以采用同样的方法等效为同样的缝隙。
圆波导、同轴线、带状线、微带线简介
圆波导
圆波导TE11场结构分布图
圆波导
将m=1，n=1代入TE波的各分量表达式，得到：
Er
J1
(
'11
a
) scions
e jz
E
J1(
'11
a
) scions
e jz
Hr
J1(
'11
a
) scions
e jz
H
J1
(
'11
a
)
sin cos
e
jz
HZ
J1
(
'11
a
)
cos sin
e
jz
圆波导
由上图所见，圆波导中TE11模的场分布与矩 形波导的TE10模的场分布很相似, 因此工程上容易 通过矩形波导的横截面逐渐过渡变为圆波导, 从而 构成方圆波导变换器。
A 1 2W 1 b t ln 2b t
bt bt t
B 1 b (0.5 0.414t 1 ln 4W )
0.5W 0.7t
W 2 t
1、4 微带线简介
微带线的结构 微带线的结构如下图所示，由厚度为t，宽
度为W的导带和下金属接地板组成，导带和接地
We
b 0.414b
式中，We是中心导带的有效宽度，且
0
We b
W b
(0.35
W b
)2
W b 0.35 W b 0.35
微波技术微带相关传输线
偶模(Even Mode)：当给两根微带线输入幅度相等、相位相 同的电压 Ve 时，其电场线分布是一种相互排斥的偶对称分 布，如图 2(b)所示。 这种相对于中心对称面具有偶对称 分布的模式就称为偶模，用下标“e”表示。
Vo
Vo
Ve
Ve
图 2
平行耦合带线的奇偶模电场线分布
当给两线输入的是任意电压 V1 和 V2 时，可以把 V1 和 V2 分解成一对奇、偶模分量，使 V1 等于两分量之和，V2 等于两分量之差，即
V1 Ve Vo V2 Ve Vo
由上式可解得相应的奇模电压 Vo 和偶模电压 Ve，即
Vo
Vo
Ve
Ve
图 2
平行耦合带线的奇偶模电场线分布
当给两线输入的是任意电压 V1 和 V2 时，可以把 V1 和 V2 分解成一对奇、偶模分量，使 V1 等于两分量之和，V2 等于两分量之差，即
三、平行耦合微带线的特性参量
从图 2 可以看出，奇模激励时，对称面上电场切向分 量为零，为电壁(Electric Wall)； 偶模激励时，对称面 上磁场切向分量为零，为磁壁(Magnetic Wall)。 因此，在奇、 偶模激励时，求其中一根传输线的特性参量时，可将另一 根线的影响用对称面处的电(磁)壁来等效。
Vo
Vo
Ve
Ve
图 2
平行耦合带线的奇偶模电场线分布
与单根微带线一样，在耦合微带线中也引入有效介电 常数的概念。由于有效介电常数决定于场在介质中和在空 气中的相对比值，而奇、偶模的场分布是不同的，故奇、 偶模激励时的相对有效介电常数 eo 和 ee 不同。 因此，奇 模相速和偶模的相速分别由下式确定
(b)微带线的演变过程
Faq-020304CST中3种微带薄膜电阻的设置
前处理|材料属性 1 Faq-020304: CST 中的3种微带薄膜电阻的设置CST 中设置微带薄膜电阻分为3种情况：1) 微带线有厚度，趋肤深度远大于带线厚度；2) 微带线有厚度，趋肤深度与带线厚度可比拟；3) 微带线为零厚度。
以下左图为1)、2)情况，右图为3)情况。
如上图所示，在两微带线之间新建一个Brick 方块并定义其材料作为微带薄膜电阻，以下是3种情况下各自材料的定义方法。
1. 有厚度材料，材料属性设为Normal这种设置适用于微带线有厚度，趋肤深度远大于带线厚度的情况，如下图所示：上图中W 、L 、t 分别为微带薄膜电阻的截面宽度、电阻长度和截面厚度。
其电阻值为L L R Wt Wtρσ==，其中ρ为电阻率，σ为电导率。
有L RWtσ=。
如下图所示，新建的电阻材料Resistor 材料设置对话框中材料类型选用Normal ，Conductivity 选项卡中电导率设为L/(R*W*t)，这里采用参量设置，另需要设置L 、R 、W 、t 四参量的值。
其中R 即为所希望电阻值。
2CST 工作室套装™–常见问题解答FAQs2.有厚度材料，材料属性设为Lossy metal 这种设置适用于工作频率较高，良导体微带线有一定厚度，但趋肤深度与带线厚度可比拟的情况。
此时材料类型选用Lossy metal 。
如下图所示，电导率同样设为L/(R*W*t)。
R 即为所希望的电阻值。
这种设置另适用于电阻值较小的情况。
当电阻值较大，材料属性与损耗金属特性相去甚远，则还是推荐使用第一种设置方法。
3. 零厚度材料，材料属性设为Ohmic Sheet这种设置适用于带线采用零厚度的情况，如下图所示： 材料用Normal设电导率前处理|材料属性 3其中W 、L 分别为电阻材料的截面宽度和长度。
材料类型选用Ohmic Sheet ，此时需要设置面电阻值s RWR L =，如下图所示：注意：这种方法仅能用于频域有限元求解器。
第四讲 微带天线
第四講微帶天線一、引言上一講介紹了對稱振子和接地單極子天線。
這兩種天線本质上屬於線天線。
但是手機內置天線往往都不是線天線的形式，常見的PIFA天線和單極子變形天線往往都是平面天線的形式。
儘管在某種程度上它們也和對稱振子或接地單極子天線有某种程度的相似性。
在現有理論基礎下，由於专門對手機天線進行嚴格理論分析的論著還很少，所以為更加深入地理解手機天線，我们還有必要瞭解幾種其他類型的天線的一般特性。
這一講主要介绍微帶天線的概念和基本原理。
二、微帶天線的結構如下圖所示，結構最簡單的微帶天線是由貼在帶有金屬地板的介質基片（）上的輻射貼片所構成的。
貼片上導體通常是銅和金，它可以為任意形狀。
但通常為便於分析和便於預測其性能都用较為簡單的幾何形狀。
為增強輻射的邊緣场，通常要求基片的介电場數較低。
三、微帶天線的特點微帶天線的典型優點是：1．重量輕、体積小、剖面薄；2．製造成本低，適於大量生產；3．通過改變馈點的位置就可以獲得線極化和圓極化；4．易於實現双頻工作。
但微帶天線也有如下缺點：1．工作頻帶窄；2．損耗大，增益低；3．大多微帶天線只在半空間輻射；4．端射性能差；5．功率容量低。
四、微帶天線的輻射機理微帶天線的輻射是由微帶天線導體邊沿和地板之間的邊緣场產生的。
這可以從以下圖中的情況簡單說明，這個圖是一個側向饋電的矩形微帶貼片，與地板相距高度為h。
假設電場沿微帶結構的宽度和厚度方向沒有变化，則輻射器的電場仅僅沿約為半波長（）的貼片长度方向變化。
輻射基本上是由貼片開路邊沿的邊緣場引起的。
在兩端的場相對地板可以分解為法向和切向分量，因為貼片長度为，所以法向份量反相，由它们產生的遠區場在正面方向上互相抵消。
平行於地板的切向分量同相，因此合成場增強，從而使垂直於地板的切向份量同相，因此合成場增強，从而使垂直於結構表面的方向上輻射場最強。
根據以上分析，貼片可以等效为兩個相距、同相激励並向地板以上半空间輻射的兩個縫隙。
對微帶貼片沿寬度方向的電場變化也可以采用同樣的方法等效為同样的縫隙。
微带线讲稿-4
射频/微波传输线微波传输线是用来传输微波信号和微波能量的传输线。
微波传输线种类很多,按其传输电磁波的性质可分为三类:TEM模传输线(包括准TEM模传输线),如图3―1―1(1)所示的平行双线、同轴线、带状线及微带线等双导线传输线;TE模和TM模传输线,如图3―1―1(2)所示的矩形波导,圆波导、椭圆波导、脊波导等金属波导传输线;表面波传输线,其传输模式一般为混合模,如图3―1―1(3)所示的介质波导,介质镜像线等。
在射频/微波的低频段,可以用平行双线来传输微波能量和信号;而当频率提高到其波长和两根导线间的距离可以相比时,电磁能量会通过导线向空间辐射出去,损耗随之增加,频率愈高,损耗愈大,因此在微波的高频段,平行双线不能用来作为传输线。
为了避免辐射损耗,可以将传输线做成封闭形式,像同轴线那样电磁能量被限制在内外导体之间,从而消除了辐射损耗。
因此,同轴线传输线所传输的电磁波频率范围可以提高,是目前常用的微波传输线。
但随频率的继续提高,同轴线的横截面尺寸必须相应减小,才能保证它只传输TEM模,这样会导致同轴线的导体损耗增加,尤其内导体引起损耗更大,传输功率容量降低。
因此同轴线又不能传输更高频率的电磁波,一般只适用于厘米波段。
一微带传输线结构微带传输线应用于低电平射频微波技术中。
它的优点是制造费用省，尺寸特别小，重量特别轻，工作频带宽，以及具有与固体器件的良好配合性；其主要缺点是损耗较大，不能在高电平的情况下使用。
由于微带线结构简单,便于器件的安装和电路调试,产品化程度高,使得微带线已成为射频/微波电路中首选的电路结构。
微带线的结构如图3―3―1所示。
它是由介质基片的一边为中心导带,另一边为接地板所构成,其基片厚度为h,中心导带的宽度为w。
其制作工艺是先将基片(最常用的是氧化铝)研磨、抛光和清洗,然后放在真空镀膜机中形成一层铬-金层,再利用光刻技术制成所需要的电路,最后采用电镀的办法加厚金属层的厚度,并装接上所需要的有源器件和其它元件,形成微带电路。
课程设计：基于cst仿真的6GHz圆极化微带贴片天线设计
Harbin Institute of Technology课程设计说明书（论文）课程名称：天线仿真设计题目：圆极化微带天线的仿真院系：班级：设计者：学号：指导教师：设计时间：哈尔滨工业大学一、课程设计目的1、了解微带天线的辐射原理和分析方法，并掌握微带天线尺寸计算一般过程；2、了解微带天线圆极化的方法，并设计一种圆极化微带天线；3、学习并掌握CST软件的使用，熟悉天线仿真的流程，并完成天线的优化设计。
二、天线设计目标本文设计的圆极化矩形微带贴片天线的中心频率为6 GHz，并且将满足一下技术指标：1、反射系数S11<10dB（VSWR<2）；2、天线轴比小于3dB；3、绝对带宽100MHz；4、增益大于5dB；5、输入阻抗50Ω；6、波瓣宽度大于70deg。
三、微带天线背景1、微带天线简介微带天线是近30年来逐渐发展起来的一类新型天线。
早在1953年就提出了微带天线的概念，但并未引起工程界的重视。
在50年代和60年代只有一些零星的研究，真正的发展和使用是在70年代。
常用的一类微带天线是在一个薄介质基(如聚四氟乙烯玻璃纤维压层)上，一面附上金属薄层作为接地板，另一面用光刻腐蚀等方法作出一定形状的金属贴片，利用微带线和轴线探针对贴片馈电，这就构成了微带天线。
由于微带天线有独特的优点，而缺点随着科技的进步正在研究克服，因此它有广阔的应用前景。
一般说来，它在飞行器上的应用处于优越地位，可用于卫星通讯、天线电高度表、导弹测控设备、导引头、环境监测设备、共形相控阵等。
徽带天线在地面设备上应用也有其优势方面。
特别是较低功率的各种民用设备，例如医用微波探头，直播卫星的接收阵以及当前的蓝牙设备的收发天线等，由于微带带天线能集成化，它在毫米波段的优势非常明显。
当然它并不是完美无缺的，我们将其与微波天线相比，简单介绍它的优缺点。
微带天线和常用的微波天线相比较，它有以下一些突出的优点：(1)重量较轻，体积比较小，剖面低，能与飞行器等载体共形。
同轴线和微带线
(3 131)
Z0
Z 01
e re
(3 132a)
由式 (3-132a) 可见，微带特征阻抗Z0旳计算归结为
求空气微带线旳特征阻抗Z01和等效相对介电常数ere。
应用保角变换拟定实际微带线旳分布电容C0和空
气微带线旳分布电容C01, 两者之比为等效相对介电常
数
e
re
C0 C01
1e
r
e
r1 110
性阻抗为
Z 01
1 v0C01
(3 132b)
当微带线v周p 围全ve0 r部, 用介质C0 (ere)填rC0充1 (如图(b))时，
则
Z0
1 v pC0
Z01
er
对于实际微带线(如图(c))，其中传播波旳相速一
定在 v0 e r vp v0 范围内, 其单位长度分布电容 一定在 C01 C0 e rC01 范围内, 故其特征阻抗一定在
rˆ m I rˆ 60 ( I )
e 2 r
er r
(3 118b)
代入(3-115)得TEM波旳行波解为
E(r , , z ; t) rˆ
60 ( I ) e j( t z)
er r
H
(r
,
,
z
;
t)
ˆ
(
I
2
r
)
e
j (
t
z)
2) TEM模旳场分布如图所示
(3 119)
2. 特征阻抗 对TEM波（无色散波），沿z向旳单一行波电流为 导体表面旳纵向电流线密度旳积分
h
1 2
2
2 w
(3 134)
也可把ere写成如下形式 e re 1 q(e r1) (3 135)
第三章 微波传输线 4微带线
第3章 微波传输线
微带线可由双导体系统演化而来, 但由于在中心导带和接 地板之间加入了介质, 因此在介质基底存在的微带线所传 输的波已非标准的TEM波, 而是纵向分量Ez和Hz必然存在。
下面我们首先从麦克斯韦尔方程出发加以证明纵向分量的 存在。
第3章 微波传输线
为微带线建立如图 3 - 5 所示的坐标。介质边界两边电磁 场均满足无源麦克斯韦方程组:
t )](w / h h
2)
h
2h
2h
第3章 微波传输线
式中, we为t不为零时导带的等效宽度; RS为导体表面电阻。
为了降低导体的损耗, 除了选择表面电阻率很小的导体材 料（金、 银、 铜）之外, 对微带线的加工工艺也有严格的要求。 一方面加大导体带厚度, 这是由于趋肤效应的影响, 导体带越厚, 则导体损耗越小, 故一般取导体厚度为 5~8 倍的趋肤深度; 另一 方面, 导体带表面的粗糙度要尽可能小, 一般应在微米量级以下。
(2) 介质衰减常数αd
对均匀介质传输线, 其介质衰减常数由下式决定:
ad
1 2
GZ0
27.3
0
tan
第3章 微波传输线
式中, tanδ为介质材料的损耗角正切。由于实际微带只有 部分介质填充, 因此必须使用以下修正公式
式中,
q
ad
e
27.3
(q e ) tan
0
r
为介质损耗角的填充系数。
r
一般情况下, 微带线的导体衰减远大于介质衰减, 因此一般
第3章 微波传输线
同理可得
EZ1 y
r
Ez 2 y
j
(1
1
r
)
E
y
微带线
微带线一般的传输线由两个或两个以上的导体组成，用来传输横电磁波（TEM波），常见的传输线有双线、同轴线、带状线和微带线等。
其中，微带线是最普遍使用的平面传输线之一，微带线可以用光刻工艺制作，并且易于与其他无源和有源器件集成，因此被广泛应用于印刷电路板中。
在精密电路设计中，人们往往容易忽略印刷电路板本身的电特性设计，而这对整个电路的功能可能是有害的。
如果电特性设计得当，它将具有减少干扰和提高抗干扰性的优点。
在高速电路中，应该把印制迹线作为传输线处理。
常用的印制电路板传输线是微带线和带状线。
微带线是一种用电介质将导线与接地面隔开的传输线，印制迹线的厚度、宽度和迹线与接地面间介质的厚度，以及电介质的介电常数，决定微带线特性阻抗的大小。
微带线的几何形状如图（a）所示，导带的宽度w 是印在薄的、接地的介质基片上，基片的厚度为d，相对介电常数，电磁场示意图如图（b）所示。
实际上，微带线的准确场是一个混合TE-TM波，需要更加先进的分析技术，但在大部分的实际应用中，介质基片电气上很薄（d <<），所以场是准TEM波。
换句话说，场本质上与静电场是相同的。
因此，通过静态或准静态解，可得到相近的相速、传播速度和特性阻抗。
1. 微带线是一根带状导(信号线)．与地平面之间用一种电介质隔离开。
如果线的厚度、宽度以及与地平面之间的距离是可控制的，则它的特性阻抗也是可以控制的。
2. 带状线是一条置于两层导电平面之间的电介质中间的铜带线。
如果线的厚度和宽度、介质的介电常数以及两层导电平面间的距离是可控的，那么线的特性阻抗也是可控的.单位长度微带线的传输延迟时间，仅仅取决于介电常数而与线的宽度或间隔无关3. PCB的特性阻抗Z0与PCB设计中布局和走线方式密切相关。
影响PCB走线特性阻抗的因素主要有：铜线的宽度和厚度、介质的介电常数和厚度、焊盘的厚度、地线的路径、周边的走线等。
4. 当印制线上传输的信号速度超过100MHz时，必须将印制线看成是带有寄生电容和电感的传输线，而且在高频下会有趋肤效诮和电介质损耗，这些都会影响传输线的特征阻抗。
带状线和微带线课件
E z(x,b)0
E z(x,0)0
理想导体表面， 电“立”
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3
3. TM波（E波）[6]
• 物理意义：
•
Z向无限长的理想波导中，沿此方向的场有 的行波特征。
e jz
• 在z＝常数的横截面内，导波场有驻波励的强度。
• 任意一对m，n的值对应一个基本波函数，为一本 征解，所以这些波函数的组合也应是方程（48）
磁场为：
H r(r ,,z ) 1 z ˆ E r0 t(r ,) e jzr ln ˆ V ( b 0 /a )e jz ˆE m e jz
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18
同轴线TEM导模场结构
E
H
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19
传输特性
相速度与波导波长
TEM： kc0,c ,k
相速度 v p v
c
r
R & (r)cln(r)D 17
E 0 t(r,) t(r,) (r ˆ ( r r,) r ˆ (r ,))
rˆ V0 r ln(b / a)
因此电场为：
E r(r ,,z ) E r0 t(r ,) e jz r ln r ˆ ( V b 0 /a )e jz r ˆ E m e jz
③利用边界条件确定系数
得 E z ( r ,) A [ B 1 J n ( u ) B 2 Y n ( u )c ]n o s 0 )(
（1）有限值条件：波导中任何地方的场为有限值
B2 0
（2）单值条件：波导中任何地方的场必须单值 （周期边界）
得 E & z(r,)E & z(r,2n ) n＝0，1，2，…
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微带线原理
ZZU-IE微波工程论文微带线原理及特性zd学号：***********微带线原理及特性摘要：微带电路现在应用十分广泛，本文介绍了微带线的原理及基本特点。
详细说明了其特性阻抗和相速。
并对耦合微带线的场结构与等效边界条件，微带线的损耗和色散特性做了分析.关键词：微带线，奇偶模激励,色散特性一、什么是微带线所谓微带线，就是适合制作微波集成电路的平面结构传输线。
微带线是一种带状导线,与地平面之间用一种电介质隔离开，其另一面直接接触空气，只有一个地平面作为参考层面。
微带线的几何结构和电场力线图如图1所示，它包括导体板、介质基片和导体带三部分.介质基片必须损耗小、光洁度高，以降低衰减。
微带线的几何结构并不复杂,但是它的电场磁场却相当复杂,在微带线上传输的并不是严格的TEM波,而是准TEM波。
由于介质基片的存在，场的能量主要集中在基片区域,其场分布与TEM波非常接近，故称为准TEM波。
图错误!未定义书签。
微带线的几何结构和电场力线图微带线于l952年提出，现在已是人们最熟悉和在射频电路中应用最普遍的传输线.微带线具有价廉、体积小、存在临界匹配和临界截止频率,容易与有源器件集成.生产中重复性好，以及与单片射频集成电路兼容性好等优点。
与金属波导相比，其体积小、重量轻、使用频带宽、可靠性高和制造成本低等;但损耗稍大，功率容量小。
60年代前期，由于微波低损耗介质材料和微波半导体器件的发展，形成了微波集成电路，使微带线得到广泛应用，相继出现了各种类型的微带线。
一般用薄膜工艺制造。
介质基片选用介电常数高、微波损耗低的材料。
导体应具有导电率高、稳定性好、与基片的粘附性强等特点。
二、微带线特点1、微带的第一个特点是非机械加工，它采用金属薄膜工艺，而不是像带状线要做机加工。
图错误!未定义书签。
微带工艺2、一般地说，微带均有介质填充，因此电磁波在其中传播时产生波长缩短，微带的特点是微。
3、结构上微带属于不均匀结构。
为了处理方便经常提出有效介电常数(它是全空间填充的)，注意是相对的.图 1 微带的有效介电常数定义εre（Ⅰ）和（Ⅱ）的λp 相同，λp =λ0√εre⁄ （2—1) （Ⅰ）和（Ⅱ）的Z 0相同,Z 0=Z 01√εre⁄ （2-2） 其中，Z 0是介质微带线的特性阻抗；Z 01是空气微带线的特性阻抗。
Vivaldi基于CST的超宽带微带天线设计
---------------------------------------------------------------范文最新推荐------------------------------------------------------ Vivaldi基于CST的超宽带微带天线设计摘要天线，在任何无线电系统组成中，都是必不可少的组件。
随着无线电通信技术的发展，天线在各个领域得到了广泛的应用。
超宽带技术是当今最具竞争力和发展前景的技术之一。
其具有许多窄带系统无法比拟的优点，例如：高数据速率、低系统成本和抗多径效应,抗干扰性强、频谱覆盖范围广、距离分辨率高、对现有系统干扰小等。
由于无线电的应用频段被不断地扩展，进而促进了超宽带电磁学的产生。
在超宽带频段内，时域特性的研究表明，时域电磁波是人类非常重要的资源，作为超宽带无线电系统中不可缺少的一员，超宽带天线的研究也因此变得相当有意义。
本论文主要研究了关于超宽带微带天线的设计。
首先1/ 30介绍了天线及微带天线的基本理论，然后重点研究了超宽带天线，Vivaldi天线，详细分析设计了Vivaldi天线的传统模型，以及改进模型，并利用CST STUDIO SUITE 2010软件仿真，分析了Vivaldi天线可以使用的工作频率范围、性能以及尺寸等。
5558关键词天线，超宽带，CST，Vivaldi天线毕业设计说明书外文摘要TitleTheCST-basedUltra-WidebandMicrostrip AntennaDesignAbstractAntenna, in the composed of any radio system, are essential components. With the development of radio communication technology, the antenna has been widely applied in various fields.---------------------------------------------------------------范文最新推荐------------------------------------------------------The ultra-wideband technology is one of the most competitive and promising technologies. It has many incomparable advantages of narrowband systems, such as: high data rate, low system cost and the effect of anti-multipath, strong interference, a wide range of the spectrum covering , high resolution, small interference to existing systems.4.1.2 超宽带天线设计的难点134.1.3 扩展天线带宽的方法134.1.4 超宽带天线类型确定144.2 vavildi天线理论154.2.1 Vivaldi天线国内外应用情况154.2.2 Vivaldi天线类型163/ 304.3传统vavildi天线的仿真设计174.3.1传统Vivaldi天线结构模型174.3.2微带线-槽线馈电式Vivaldi天线设计174.3.3微带线-槽线馈电式Vivaldi天线仿真结果及分析244.4对拓Vivaldi天线的仿真设计264.4.1对拓Vivaldi天线结构原理264.4.2对拓Vivaldi天线尺寸的确定274.4.3对拓Vivaldi天线仿真结果及分析29结束语34致谢35---------------------------------------------------------------范文最新推荐------------------------------------------------------ 参考文献361.绪论1.1选题背景及研究意义随着社会的发展，科技的进步，无论是军事通信还是民用通信系统，不仅要求高质量地传输语言、文字、图像、数据等信息，而且要求设备宽带化、小型化、共用化。
如何将HFSS CST和ADS微带版图导入dxp PCB制版
如何将HFSS/CST/ADS微带工程文件导入dxp PCB制版
需要的软件：HFSS v12；CST2009；ADS2009；CAM350 v10.5 (以我自己使用的版本为例)
，
2.CST导入ADS2009
在CST中选中微带线(只选表层电路)，选择File‐>Export‐>DXF，生成DXF文件；然后打开ADS2009，新建工程‐>新建layout文件，然后File‐>Import‐>DXF/DWG, 选择刚才生成的DXF文件，就能导入ADS了。
3.ADS版图导入CAM350
首先在ADS版图中，选择Edit‐>Modify‐>Set Origin, 在版图的左下方选中一点，离版图有一定距离，否则导出的版图在CAM350中可能会不完整。
然后选择File‐>Export‐>DXF/DWG，保存DXF文件。
打开CAM350，新建工程，选择File‐>Import‐>DXF，就能导入刚才生成的DXF文件了。
如下图所示，注意import unit 选择mm（因为ADS、HFSS和CST中版图都是mm单位），上面的scale factor是1:1，否则会有尺寸变化！！把fill closed polylines选中，这样导进去的dxf文件就不会只有边框线了，而是填充好的微带！！
Ps：CST导出的DXF文件也能直接导入CAM350，然后再Export成DXF文件。
之所以要经过CAM350这一步，是由于PCB软件dxp只能识别由CAM350导出的dxf文件。
但是HFSS导出的DXF文件，CAM350无法识别，所以HFSS模型还是先导入CST，再导出DXF 吧。
CST微波工作室(CST Microwave Studio)中网格划分(Mesh)和波导端口(Waveguide Port)
摘要—本文简述了在CST微波工作室（CST Microwave Studio）中网格划分（Mesh）和波导端口（Waveguide Port）设立时的基本原理。
针对常见的微波器件结构，简单论述了CST建议的网格划分方法。
简要分析波导端口设置时需要注意的网格长度设置原则。
索引词—CST、仿真I. 简述CST工作室套件（CST Studio Suite）因为多种类的组件和良好的技术支持已经成为很多微波从业者首选的电磁仿真工具。
在使用CST微波工作室（CST Microwave Studio）的过程中，一些使用者在网格划分（Mesh）时会觉得相对比较难于理解和掌握相关的原理和技巧。
也有不少使用者在创建波导端口（Waveguide Port）时会遇到一些错误提示信息。
本文集于CST微波工作室的帮助文件作提供的官方信息，结合作者的使用经验，就上面两个问题作简单的论述与分析。
本部分设定了隐藏，您已回复过了，以下是隐藏的内容II. 网格划分A. 网格划分基本原则CST工作室套件使用有限积分法（Finite Integration Technique）求解麦柯斯韦方程（Maxwell’s Grid Equations）来进行仿真运算[1]，因此，每一个创建的模型都要“翻译”成软件可识别的离散结构，这个“翻译”过程通过网格划分（Mesh Generati on）来实现。
在实际操作中，当一个模型创建好的时候，CST专家系统（Expert System）已经按照默认设置作了初始网格划分，这个初始设置可以打开全局网格设置（Global Mesh Pro perties）来查看。
在不应用任何模板（Template）的前提下，每波长网格线数（Line s per wavelength）、最小网格限制（Lower mesh limit）和网格线比率限制（Mesh l ine ratio limit）这三个参数都为10。
关于这三个参数的意义，鉴于篇幅的原因，这里不再详细阐述，有兴趣的读者请参考CST帮助文件[2]。
带状线和微带线PPT课件
t E t jzˆH z
2a V＝V0
2b
E0t (r,) t(r,)
又因为 Et 0 ，因此得到位函数在横平面内 满第足13拉页/共普92页拉斯方程：
t2(r,) 0
t2
1 r
r
(r
) r
1 r2
2
2
1 (r (r,)) 1 2(r,) 0
r r r
r2 2
边界条件为： (a,) V0
e j z
I0e j z
Z0
Vab Ia
ln(b / a) 2
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r
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Er
V0 ln b
1 e jz r
a第22页/共92页
H
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击穿电压
Er
V0 ln b
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a
| Ubr
|
aEbr
ln
b a
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同轴线中的高次模
同轴线中的TM波
磁场是xz面内的闭合椭圆曲线，Hx随x正弦变化，Hz随
z余弦变化，且Hx和Hz在a边上有半个驻波分布。
第5页/共92页
圆波导
• 圆波导是空心的 金属管
• 处理圆波导采用 圆柱坐标系比较 方便
• 我们仍然采用矩 形波导的思路并
t2Fz (u,v) kc2Fz (u,v) 0 （24）
从（24）E式z (a开,始) AB1Jn (kca) cos(n 0) 0
zˆ E0t (r,)e jz
ˆV0 r ln(b / a)
e jz
ˆ
Em
e jz
第18页/共92页
同轴线TEM导模场结构