人教版高中物理选修(3-5)-16.3《动量守恒定律》复习课件
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I Ft
冲量是描述作用在物体上的力在一段时间内的累 积效应的物理量。
冲量是矢量。恒力的冲量，其方向与该恒力的方 向相同。
冲量是过程量，跟一段时间间隔相对应。 由于力和时间的量度跟参考系的选择无关，所以 冲量与参考系的选择无关。
2.变力的冲量：
即使是一个变力，它在一段确定时间内的 冲量也具有确定的大小和方向，只是不能直接 用公式I=Ft来计算。
动量是矢量，其方向与速度的方向相同。 动量是状态量，它与某时刻物体的质量和瞬时速度相对应。 动量具有相对性，其速度的大小跟参考系的选择有关，通常 都以地面为参考系。
2.质点系的动量:
是指该系统内所有各个物体动量的矢量和。
P P1 P2
Ｐ２
Ｐ
Ｐ１
Biblioteka Baidu
在同一直线上求总动量的标量化处理办法
这选则与时定坐PP在11或、标一P正维P22中方的的的向方情某同向况个向可下方的，以向为用P1为、正“正值+P”方2，、的向反“方即向-向”坐的号相标为来同的负表或正值示相方。。反向这先，， 样，矢量式就变成了代数式
p=P2+P1
但p的尽结管果P1、跟正P2方的向正的、选负择跟无选关取。的坐标正方向有关，
P=p1+p2=2+3=５（kg·m/s） P=p1+p2=2+(-3)=-1(kg·m/s）
Ｐ２
Ｐ
Ｐ１ Ｐ２
Ｐ
-3 -2 -1 ０ １ ２ ３ ４ ５
3.动量的增量:
是物体(或物体系)末动量与初 动量的矢量差.
量地描述了作用在物体上的合外力通过一段时间的累积所
产生的效果。动量定理跟前一章中的动能定理分别从不同
的角度具体地描述了力是改变物体运动状态的原因。
• 动量定理F△t=mv2-mv1虽然可以用牛顿第二定律F=ma和 运动学公式 a=(v2-v1)/△t推导出来，但用动量定理来的 解决具体问题时，比直接用牛顿第二定律要优越得多。 F=ma是一个瞬时的关系式，只跟某一状态相对应。而一个 过程是由无数个状态组成的。运用牛顿第二定律时，必须 顾及到过程中的每一个状态，每一个细节。而运用动量定 理时，只要抓住这个过程的初、末状态，不必顾及过程中 的细节。
P=p2-p1
Ｐ２ △P
Ｐ１
这是动量变化量的定义式，这是一个矢量关系式。△P 也是一个矢量。动量的变化量△P是一个过程量，它描述在 某一过程中，物体动量变化的大小和方向。
若物体的质量不变，则
△p=m△v； 若物体的速度不变，而质量发生变化，则
△ p=v△m。
(二)．冲量
1.恒力的冲量：
力和力的作用时间的乘积叫作力的冲量
t
2.物体系的动量定理
动量定理不仅适用于单个物体，同样也适用于物体系。 ΣFΔt+ ΣfΔt =Σmv2-Σmv1
式中F表示系统外力,f表示系统内力. 因为内力是成对的，大小相等，方向相反，作用时间 相同，所以整个系统内的内力的总冲量必定为零。
• 动量定理的表达式是一个矢量式，等号两边的物理量不 仅大小相等，而且方问也相同。且物体所受合外力的冲量， 也就是物体所受各个力的冲量的矢量和。
例1
例2.用动量定理研究平抛运动
按正交分解法
沿水平方向: Ix=0, 沿竖直方向: Iy=mgt,
mv2x=mv1, mgt=mv2y,
v2x=v1 v2y=gt
中学物理不能计算连续变力的冲量,但是要 能计算分过程是恒力,总过程是变力,且为一维 空间的冲量问题.
3.物体所受的冲量:
物体所受的冲量是指物体所受合外力的冲 量，即物体所受所有外力的冲量的矢量和。
I=I1+I2
4. 质点系所受的冲量:
质点系所受的冲量是指该物体系内所 有各个物体所受外力的冲量的矢量和。
例3.已知:初末速均为零,拉力F作用时间t1,而t2时 间段没有拉力作用, 求阻力f .
根据动量定理:(F-f)t1-ft2=0 解得:f=Ft1/(t1+t2)
例4.已知:m,h1,h2,t. 求:N=?
解: (N-mg)t=mv2-(-mv1) V12=2gh1 V22=2gh2 由以上三式可解得 N m 2gh1 2gh2 mg
I=I1+I2
在同一直线上求合冲量的标量化处理方法
在一维的情况下，I1、 I2的方向相同或相反，这时I1、 I2的方向可以用“+”、“-”号来表示。先选定I1或I2中的某个 方向为正方向即坐标的正方向，则与坐标正方向同向的为正 值，反向的为负值。这样，矢量式就变成了代数式
I=I1+I2 尽管I1、 I2的正、负跟选取的坐标正方向有关，但I的 结果跟正方向的选择无关。
F△t=m△v=mv2-mv1 。 这是一个矢量式,它表达了三个矢量间的关系.
对于在同一直线上应用动量定理的标量化处理方法
在一维的情况下，I 、 P1、 P2的方向相同或相反，这 时I 、 P1、 P2的方向可以用“+”、“-”号来表示。先选定 I 、 P1或P2中的某个方向为正方向即坐标的正方向，则与坐 标正方向同向的为正值，反向的为负值。这样，矢量式就变 成了代数式
I= P2 - P1 尽管I 、 P1、 P2的正、负跟选取的坐标正方向有关，但 按该方程解答的结果跟正方向的选择无关。
例1. I= p2 - p1 =3-2=1(N·s) 例2. p2 = p1+ I =(+2)+(-5)=-3(kg·m/s)
说明：
•
动量定理说明冲量是物体动量发生变化的原因，它定
例1. I=I1+I2=2+3=5(N·s) 例2. I=I1+I2=2+(-3)=-1(N·s)
(三)动量定理：
1.一个物体的动量定理:
物体在一段时间内所受到的合外力的冲量，等于物体在这 段时间内动量的变化，其表达式为
I=△p=P2-P1 。 当物体所受的合外力为恒力F时，且在作用时间△t内， 物体的质量m不变，则动量定理可写成
高中物理新人教版 选修３- 5系列课件
第十六章
《动量守恒定律》 复习课
【知识要点】
（一）动量 （二）冲量 （三）动量定理 （四）动量守恒定律 （五）解决碰撞和反冲问题是动量守恒定律
的重要应用。
（一）动量
m
v
1.一个物体的动量: 运动物体的质量和速度的乘积叫动量.
P mv
动量是从动力学的角度描述物体运动状态的物理量，它反映 了物体作机械运动时的“惯性”大小。
冲量是描述作用在物体上的力在一段时间内的累 积效应的物理量。
冲量是矢量。恒力的冲量，其方向与该恒力的方 向相同。
冲量是过程量，跟一段时间间隔相对应。 由于力和时间的量度跟参考系的选择无关，所以 冲量与参考系的选择无关。
2.变力的冲量：
即使是一个变力，它在一段确定时间内的 冲量也具有确定的大小和方向，只是不能直接 用公式I=Ft来计算。
动量是矢量，其方向与速度的方向相同。 动量是状态量，它与某时刻物体的质量和瞬时速度相对应。 动量具有相对性，其速度的大小跟参考系的选择有关，通常 都以地面为参考系。
2.质点系的动量:
是指该系统内所有各个物体动量的矢量和。
P P1 P2
Ｐ２
Ｐ
Ｐ１
Biblioteka Baidu
在同一直线上求总动量的标量化处理办法
这选则与时定坐PP在11或、标一P正维P22中方的的的向方情某同向况个向可下方的，以向为用P1为、正“正值+P”方2，、的向反“方即向-向”坐的号相标为来同的负表或正值示相方。。反向这先，， 样，矢量式就变成了代数式
p=P2+P1
但p的尽结管果P1、跟正P2方的向正的、选负择跟无选关取。的坐标正方向有关，
P=p1+p2=2+3=５（kg·m/s） P=p1+p2=2+(-3)=-1(kg·m/s）
Ｐ２
Ｐ
Ｐ１ Ｐ２
Ｐ
-3 -2 -1 ０ １ ２ ３ ４ ５
3.动量的增量:
是物体(或物体系)末动量与初 动量的矢量差.
量地描述了作用在物体上的合外力通过一段时间的累积所
产生的效果。动量定理跟前一章中的动能定理分别从不同
的角度具体地描述了力是改变物体运动状态的原因。
• 动量定理F△t=mv2-mv1虽然可以用牛顿第二定律F=ma和 运动学公式 a=(v2-v1)/△t推导出来，但用动量定理来的 解决具体问题时，比直接用牛顿第二定律要优越得多。 F=ma是一个瞬时的关系式，只跟某一状态相对应。而一个 过程是由无数个状态组成的。运用牛顿第二定律时，必须 顾及到过程中的每一个状态，每一个细节。而运用动量定 理时，只要抓住这个过程的初、末状态，不必顾及过程中 的细节。
P=p2-p1
Ｐ２ △P
Ｐ１
这是动量变化量的定义式，这是一个矢量关系式。△P 也是一个矢量。动量的变化量△P是一个过程量，它描述在 某一过程中，物体动量变化的大小和方向。
若物体的质量不变，则
△p=m△v； 若物体的速度不变，而质量发生变化，则
△ p=v△m。
(二)．冲量
1.恒力的冲量：
力和力的作用时间的乘积叫作力的冲量
t
2.物体系的动量定理
动量定理不仅适用于单个物体，同样也适用于物体系。 ΣFΔt+ ΣfΔt =Σmv2-Σmv1
式中F表示系统外力,f表示系统内力. 因为内力是成对的，大小相等，方向相反，作用时间 相同，所以整个系统内的内力的总冲量必定为零。
• 动量定理的表达式是一个矢量式，等号两边的物理量不 仅大小相等，而且方问也相同。且物体所受合外力的冲量， 也就是物体所受各个力的冲量的矢量和。
例1
例2.用动量定理研究平抛运动
按正交分解法
沿水平方向: Ix=0, 沿竖直方向: Iy=mgt,
mv2x=mv1, mgt=mv2y,
v2x=v1 v2y=gt
中学物理不能计算连续变力的冲量,但是要 能计算分过程是恒力,总过程是变力,且为一维 空间的冲量问题.
3.物体所受的冲量:
物体所受的冲量是指物体所受合外力的冲 量，即物体所受所有外力的冲量的矢量和。
I=I1+I2
4. 质点系所受的冲量:
质点系所受的冲量是指该物体系内所 有各个物体所受外力的冲量的矢量和。
例3.已知:初末速均为零,拉力F作用时间t1,而t2时 间段没有拉力作用, 求阻力f .
根据动量定理:(F-f)t1-ft2=0 解得:f=Ft1/(t1+t2)
例4.已知:m,h1,h2,t. 求:N=?
解: (N-mg)t=mv2-(-mv1) V12=2gh1 V22=2gh2 由以上三式可解得 N m 2gh1 2gh2 mg
I=I1+I2
在同一直线上求合冲量的标量化处理方法
在一维的情况下，I1、 I2的方向相同或相反，这时I1、 I2的方向可以用“+”、“-”号来表示。先选定I1或I2中的某个 方向为正方向即坐标的正方向，则与坐标正方向同向的为正 值，反向的为负值。这样，矢量式就变成了代数式
I=I1+I2 尽管I1、 I2的正、负跟选取的坐标正方向有关，但I的 结果跟正方向的选择无关。
F△t=m△v=mv2-mv1 。 这是一个矢量式,它表达了三个矢量间的关系.
对于在同一直线上应用动量定理的标量化处理方法
在一维的情况下，I 、 P1、 P2的方向相同或相反，这 时I 、 P1、 P2的方向可以用“+”、“-”号来表示。先选定 I 、 P1或P2中的某个方向为正方向即坐标的正方向，则与坐 标正方向同向的为正值，反向的为负值。这样，矢量式就变 成了代数式
I= P2 - P1 尽管I 、 P1、 P2的正、负跟选取的坐标正方向有关，但 按该方程解答的结果跟正方向的选择无关。
例1. I= p2 - p1 =3-2=1(N·s) 例2. p2 = p1+ I =(+2)+(-5)=-3(kg·m/s)
说明：
•
动量定理说明冲量是物体动量发生变化的原因，它定
例1. I=I1+I2=2+3=5(N·s) 例2. I=I1+I2=2+(-3)=-1(N·s)
(三)动量定理：
1.一个物体的动量定理:
物体在一段时间内所受到的合外力的冲量，等于物体在这 段时间内动量的变化，其表达式为
I=△p=P2-P1 。 当物体所受的合外力为恒力F时，且在作用时间△t内， 物体的质量m不变，则动量定理可写成
高中物理新人教版 选修３- 5系列课件
第十六章
《动量守恒定律》 复习课
【知识要点】
（一）动量 （二）冲量 （三）动量定理 （四）动量守恒定律 （五）解决碰撞和反冲问题是动量守恒定律
的重要应用。
（一）动量
m
v
1.一个物体的动量: 运动物体的质量和速度的乘积叫动量.
P mv
动量是从动力学的角度描述物体运动状态的物理量，它反映 了物体作机械运动时的“惯性”大小。