半导体器件物理 理想PN结与实际情况偏离
半导体器件物理复习(PN结)
1、PN结（突变结和线性缓变结）的杂质分布、空间
电荷区，电场分布（泊松方程求解）
2、平衡载流子浓度和非平衡载流子浓度（分布）
3、 Fermi 能级，准Fermi 能级，平衡PN结能带图， 非平衡PN结能带图
4、推导pn结的接触电势差
5、非平衡PN结载流子的注入和抽取,过剩载流子的 产生与复合
6、推导理想二极管的电流~电压关系，并讨论pn结的 单向导电性和温度特性。
lipn结结11pn结突变结和线性缓变结的杂质分布空间电荷区电场分布泊松方程求解22平衡载流子浓度和非平衡载流子浓度分布3fermi能级准fermi能级平衡pn结能带图非平衡pn结能带图44推导pn结的接触电势差55非平衡pn结载流子的注入和抽取过剩载流子的产生与复合66推导理想二极管的电流电压关系并讨论pn结的单向导电性和温度特性
开关速度？
半导体器件物理
© Dr. B. Li
7、PN结大注入效应。比较pn结自建电场和大注入自
建电场的异同点。
半导体器件物理
© Dr. B. Li
8 分析PN结偏离理想情况的原因
9 势垒电容与扩散电容的产生机制 10 三种pn结击穿机构 11 雪崩击穿的条件？讨论影响雪崩击穿电压的条件。 12 PN结的交流等效电路？ 13 PN结的开关特性，贮存时间的影响因素。如何提高
《半导体物理》习题答案第二章
补充 1、在硅晶体的深能级图中添加铒 (Er)、钐 (Sm)、钕(Nd)及缺陷深中心（双空位、E 中心、A
第2章
中心）的能级。 （略） 补充 2、参照上列 GaN 中常见杂质及缺陷的电离能参数表（或参考书表 2-4）回答下列问题： 1）表中哪些杂质属于双性杂质？ 2）表中还有哪些杂质可能跟这些杂质一样起双重作用，未发现其双重作用的可能原因是什 么？ 3）Mg 在 GaN 中起施主作用的电离能为什么比 Si、C 施主的电离能大，且有两个不同值？ 4）Ga 取 N 位属何种缺陷，有可能产生几条何种能级，其他能级观察不到的可能原因是什 么？ 5）还能不能对此表提出其他问题？试提出并解答之。 答：1）按表中所列，Si、C、Mg 皆既为施主亦为受主，因而是双性杂质。 2）既然 II 族元素 Mg 在 N 位时能以不同电离能 0.26eV 和 0.6eV 先后释放其两个价电子，那么 表中与 Mg 同属 II 族元素的 Be、Zn、Cd、Hg 似也有可能具有类似能力，I 族元素 Li 更有可能在 N 位上释放其唯一的外层电子而起施主作用。现未发现这些杂质的施主能级，原因可能是这些元素释 放一个电子的电离能过大，相应的能级已进入价带之中。 3）Mg 在 GaN 中起施主作用时占据的是 N 位，因其外层电子数 2 比被其置换的 N 原子少很多， 因此它有可能释放其价电子，但这些电子已为其与最近邻 Ga 原子所共有，所受之约束比 Si、C 原子 取代 Ga 原子后多余的一个电子所受之约束大得多，因此其电离能较大。当其释放了第一个电子之后 就成为带正电的 Mg 离子，其第二个价电子不仅受共价环境的约束，还受 Mg 离子的约束，其电离能 更大，因此 Mg 代 N 位产生两条深施主能级。 4）Ga 取 N 位属反位缺陷，因比其替代的 N 原子少两个电子，所以有可能产生两条受主能级， 目前只观察到一条范围在价带顶以上 0.59eV1.09eV 的受主能级， 另一能级观察不到的原因可能是其 二重电离（接受第二个共价电子）的电离能太大，相应的能级已进入导带之中。 （不过，表中所列数 据变化范围太大，不合情理，怀疑符号有误，待查。 ） 5）其他问题例如： 为什么 C 比 Si 的电离能高？答：因为 C 比 Si 的电负性强。 Li 代 Ga 位应该有几条受主能级？答：Li 比 Ga 少两个价电子，应该有两条受主能级。 ……….
半导体物理学第二章
但有些V族元素的取代会产生能级，此能级为等电子能级， 效应称之为“等电子杂质效应”：杂质电子与基质原子 的价电子数量相等。替代格点原子后，仍为电中性。但 是，原子序数不同导致了原子的“共价半径”和“电负 性”不同，即对电子的束缚能力不同于格点原子，能俘 获电荷成为带电中心，形成电子陷阱或正电荷陷阱。该 陷阱俘获载流子后，又能俘获相反符号的电荷，形成 “束缚激子”。这种束缚激子在间接带隙半导体制成了 发光器件中起主要作用。
间隙原子和空位这两种点缺陷受温度影响较大，为热缺 陷，它们不断产生和复合，直至达到动态平衡，总是同 时存在的。
ED
m
* n
m0
E0
2 r
E 0 1.6 3 e,V 对 S:ir 1 2
mn * 0.26m0,ED0.26 12 213.60.02456eV mn * 0.4m0,ED0.412123.60.0378eV
由实验知，Si中施主电离能在 0.044 e0V.067 ，所以后者接近实验值。
2.1.5 杂质的补偿作用
质m等0 效玻尔半径
，
r
h2 r 0
q
2
m
* n
r0rh2 q2mn*
r
m0 mn*
r0
• 受主电离能
同理
EA
m*p E0
m0 r 2
例题
• 硅中掺入某种施主杂质，设其电子有效质
量 mn* 0.,2计6m算0 电离能为多少？若
，其电
离能m又n*为 0多.4少m0？这两种值中哪一种更接近实验值？
• 解答：利用类氢原子模型：
PN结的电流电压特性偏离的影响因素(上).
PN结电流电压特性偏离的影响因素-1学习目标偏离的具体表现偏离的影响因素偏离的具体表现（1）正向电流小时，理论计算值比实验值小；（2）正向电流较大时，曲线c段J-V关系为J~exp[qV/(2k0T)]；（3）在曲线d段，J-V关系不是指数关系，而是线性关系。
影响因素的种类（1）表面效应；（2）势垒区中的产生和复合；（3）大注入条件；（4）串联电阻效应。
表面效应主要表现在以下三个方面•表面漏电流•P-N 结沟道漏电流•表面复合电流导致反向电流的增加使势垒产生电流增大反向漏电流的主要成分表面效应表面漏电流危害金属离子和水汽分子相当于在半导体表面并联了一个附加的电导，它可以使电流从N 区电极沿半导体表面直接流到P 区的电极，从而引起反向漏电流的增加。
表面玷污严重反向电流的主要成分表面效应PN 结沟道漏电流表面复合电流半导体存在一些具有复合中心作用的能级，一部分少数载流子将在表面通过这些复合中心能级复合掉，从而导致反向电流的增加。
但如果二氧化硅层质量不好的话，会使半导体表面出现反型，形成反型沟道。
其存在增大了PN 结面积，使势垒区产生电流增大减小漏电流的方法表面漏电流占了主要地位，如何减小表面漏电流成了一个重要问题，通常可以从以下三个工艺角度加以考虑。
①所选用的材料尽量避免掺杂不均匀、位错密度过高和含有过多的有害杂质；②避免氧化层结构疏松和光刻中的针孔、小岛等问题；③注意工艺洁净度，如去离子水和化学试剂的纯度，特别应该注意减小钠离子的沾污。
知识回顾偏离的具体表现偏离的具体表现PN结电流电压特性偏离的影响因素-1影响因素的种类偏离的影响因素减小漏电流的方法。
半导体物理pn结的形成与能带弯曲
n(
x
p
)
n
p0
exp(
qU kT
)
同理，n侧边界xn处的空穴密度
＋
xp xn
p(xn )
pn0
exp( qU kT
)
• 理想pn结的正向电流电压方程式
一般情况下qUF>>kT，所以
JF
JS
exp( qU F kT
)
【例题】试计算正偏压下p+n结的注入比。 解：正偏压下p+n结的注入比定义为从p区注入到n区的空穴流密度与从n区注入到p区的电子流密度之 比。
J p (xn ) Dp Lnp(xn ) Jn (xp ) Dn Lpn(xp )
与反向扩散电流
J RD
qDpni2 Lp ND
相比，可知：
禁带较宽的半导体，其反向电流中产生电流比重较大。
2、实际pn结的正向特性（略）
作业：4-4、5、7
n(x p )
jp (xn )
qDp Lp
p(xn )
EFp
因此，正偏置pn结的扩散电流
＋
xp xn
J
jp (xn )
jn (xp )
qDp Lp
p(xn )
qDn Ln
n(xp )
求pn结电流简化为求注入载流子在势垒区边界的密度p(xn) 和n(xp)
q（VD－U） EFn
qU
－
XD
4）注入载流子的密度
q（VD－U） EFn
pn结(2)
E Fn E Fp V np n e
2 V / k BT i
半导体器件物理
N型一侧
• 空穴分布连续性方程
p 2 pn pn pn 0 Dp 2 t x p
• 边界条件
x= Wn, pn =pn0; x=xn,
pn pn 0 exp(qV / kBT )
• 空穴扩散长度 Lp • 解(Wn -xn>>Lp)
半导体器件物理
pn结二极管(二)
理想pn结电流特性 实际电流曲线相对理想的偏离 二级管的温度特性
半导体器件物理
pn结二极管电流特性曲线
半导体器件物理
理想pn结电流特性
• 基本假设
– – – – 外加偏置电压全部降落在耗尽区 均匀掺杂突变结，载流子非简并 小注入电流 不考虑耗尽区载流子产生－复合
半导体器件物理
半导体器件物理
半导体器件物理
半导体器件物理
定性分析结果
半导体器件物理
准费米能级
• 载流子分布偏离平衡，存在 过剩载流子
– 假定电子在导带内平衡，空 穴在价带内平衡 – 电子和空穴各自平衡的时间 远小于产生－复合时间
n ni e
EFn Ei / kBT
• 电子、空穴的分布仍然满足 费米分布
np np0 np0 e
J n qDn
qV / kBT
1 e
x x p / Lp
d (n p n p 0 ) dx
xp
qDn n p 0 e qV / kBT 1 Ln
半导体器件物理
总电流
• 理想二极管方程（Shockley方程）
J J n J p J s eqV / kBT 1 Js qDp Lp qDn pn 0 np0 Ln qD p ni2 qDn ni2 Lp N D Ln N A
半导体物理基础 PN结 ppt课件
11
11
PN结制作工艺过程
• 扩散工艺：由于热运动，任何物质都有一种从 浓度高处向浓度低处运动，使其趋于均匀的趋 势，这种现象称为扩散。
• 离子注入技术：将杂质元素的原子离化变成带 电的杂质离子，在强电场下加速，获得较高的 能量（1万-100万eV）后直接轰击到半导体基 片（靶片）中，再经过退火使杂质激活，在半 导体片中形成一定的杂质分布。
12
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PN结制作工艺过程
• 外延工艺：外延是一种薄膜生长工艺， 外延生长是在单晶衬底上沿晶体原来晶 向向外延伸生长一层薄膜单晶层。
• 外延工艺可以在一种单晶材料上生长另 一种单晶材料薄膜。
• 外延工艺可以方便地形成不同导电类型， 不同杂质浓度，杂质分布陡峭的外延层。
13
13
PN结制作工艺过程
• 光刻工艺：光刻工艺是为实现选择掺杂、 形成金属电极和布线，表面钝化等工艺 而使用的一种工艺技术。
0 dx
• 由电场强度的概念，电力线最密集的地
方电场强度最大。因此在公式2-1-15中
取x=0，得到最大电场
EM
qNd xn
K0
• 电场和电势分布：2-1-16和2-1-18
26
26
2.1 热平衡PN结
• 单边突变结：结一边的杂质浓度远高于
另外一边。
•
推导出内建电势为2-1-19
0
qN d xn2 2k 0
Chap2 PN 结
1
1
PN结制作工艺过程
• 采用硅平面工艺制备PN 结的主要工艺过程
pn结电流电压偏离理想
pn结电流电压偏离理想
引言
•介绍pn结的基本原理和应用领域
•指出pn结电流电压偏离理想的问题的重要性和实际应用中的影响
理想的pn结电流电压特性
•介绍理想的pn结电流电压特性的定义和表达式
•解释理想情况下的电流和电压之间的关系
•强调理想情况下的pn结电流电压特性的稳定性和可预测性
实际情况下的pn结电流电压偏离
偏离原因1：载流子再组合效应
•解释载流子再组合效应对pn结电流电压特性的影响
•讨论载流子再组合效应引起的电流和电压偏离的原因
•提出相关的改进措施和技术，以减小载流子再组合效应的影响
偏离原因2：杂质和缺陷
•介绍杂质和缺陷对pn结电流电压特性的影响
•讨论杂质和缺陷引起的电流和电压偏离的机制
•探讨相关的杂质和缺陷控制方法和技术，以改善pn结电流电压特性
偏离原因3：温度效应
•解释温度效应对pn结电流电压特性的影响
•讨论温度效应引起的电流和电压偏离的机理
•提出相关的温度补偿方法和技术，以减小温度效应对pn结电流电压特性的影响
偏离原因4：工艺误差
•介绍工艺误差对pn结电流电压特性的影响
•讨论工艺误差引起的电流和电压偏离的原因
•探讨相关的工艺改进方法和技术，以降低工艺误差对pn结电流电压特性的影响
影响和应用
•分析pn结电流电压偏离理想对电子器件性能的影响
•举例说明不同应用领域中对pn结电流电压特性的要求
•探讨如何通过改进和优化设计，提高pn结电流电压特性的准确性和稳定性
结论
•总结pn结电流电压偏离理想的原因和影响
•强调改进和优化设计的重要性，以提高pn结电流电压特性的准确性和稳定性
•展望未来可能的研究方向和发展趋势。
电子器件及半导体中的物理学问题
电子器件及半导体中的物理学问题电子器件和半导体是现代电子技术的重要组成部分。
它们在各种电子设备中起到着关键作用，如计算机、手机、电视、汽车和医疗设备等。
然而，在电子器件和半导体中存在许多物理学问题，这些问题影响着它们的性能和可靠性。
本文将介绍一些关键的物理学问题，并讨论目前的研究方向和解决办法。
1. PN结和二极管中的PN结PN结是一种常见的电子器件，它由p型半导体和n型半导体组成。
当p型半导体和n型半导体接触时，它们之间形成PN结。
PN结具有整流功能，即只能让电流在一个方向流动。
二极管是一种常见的PN结器件，它具有两个电极，即阳极和阴极。
当PN结的阳极为正电压时，电流可以流过它，而当阳极为负电压时，电流将被阻止。
PN结和二极管中的重要物理学问题之一是载流子注入。
当PN结中的载流子从一侧注入时，它们将遇到电荷粒子，在达到平衡后，它们将停止运动并形成电场。
这个电场将限制进一步载流子注入。
因此，了解载流子注入及其对性能的影响是很重要的。
当前的研究方向包括开发新的器件结构，以改善载流子注入，以及改进现有的技术，以克服这个问题。
2. CMOS器件中的热效应CMOS器件是一种常见的半导体器件，它由MOSFET和晶体管组成。
MOSFET是一种场效应晶体管，它可以调整通道电阻以改变电流。
在CMOS器件中，晶体管和MOSFET可以轮流控制电流。
该器件发展迅速，广泛应用于数字电路和微处理器中。
CMOS器件具有高效率、性能稳定等特点，使其在电子行业中得到广泛应用。
但该器件中存在一些物理学问题，如热效应问题。
在CMOS器件中，电流通过晶体管时会产生一定的热量，这将导致器件温度升高。
当器件温度升高时，其性能和可靠性将受到影响。
例如，当晶体管的温度达到临界点时，其场效应电流将降低。
这可能会导致器件停止工作或性能下降。
为了克服这个问题，研究人员发展出一些新的材料和结构，以提高CMOS器件的散热能力，减少热效应的影响。
3. MOSFET中的渗透效应MOSFET器件中存在一种称为渗透效应的物理学问题。
半导体器件物理5章半导体P-N结
第五章半导体P-N结5.1 P-N结如果我们在一块N型半导体中的某个区域掺入P 型杂质（或在P型半导体中的某个区域掺入N型杂质）就会在半导体中形成P-N结。
大多数器件都至少有一个P-N结，半导体器件的工作特性与工作过程与P-N 结有密切关系。
集成电路中器件与器件之间的隔离大都采用反向偏置的P-N结隔离，利用P-N结的特性制作的稳压二极管，整流二极管都在电路中大量应用。
另外通过P-N结二极管的分析，我们可以建立一些基本概念，这些概念在讨论其它器件时也会用到。
分析P-N结的一些技巧也适用于其它半导体器件。
所以，理解和掌握P-N结原理和概念是学习半导体器件理论的关键。
5.2 P-N结的结构P-N结所处的位置是两种杂质的交接面，其交接面称为冶金结面。
在静态（P-N结的两端不加外电压）交界面处的净电荷为零。
为简单起见，我们首先讨论突变结的情况，突变结的特点是：每个掺杂区的杂质分布是均匀的，在结的交界面处，杂质浓度有个突然的跳变。
这种假设意味着结的交界面处电子和空穴都有较大的浓度梯度，由于浓度不同，N区的多子电子向P区扩散，P区的多子空穴向N区扩散。
如果P-N结没有外加电压，那么这种由于两边的浓度差引起的多子载流子的相向扩散过程就不会无限延续下去。
随着电子由N区向P区扩散，带正电的施主离子留在了N区；同样，随着空穴由P区向N区扩散，带负电的受主离子留在了P区。
N 区与P区的带正电的施主离子和带负电的受主离子在冶金结的附近形成了一个内建电场，电场的方向由N区指向P区。
带正电的施主离子和带负电的受主离子所在的区域叫空间电荷区。
该区中的电子和空穴在相互扩散的过程中都被复合（中和）湮灭了，不存在任何可动的电荷，所以有时也称该区为耗尽区。
在没有完成扩散之前，内建电场的建立也不会完成。
扩散过程增大了内建电场，内建电场又进一步阻止了的扩散。
载流子的扩散过程和内建电场的建立过程是同时完成的，最终达到了平衡。
值得注意的是完成这一过程所需要的时间及其短暂。
半导体器件物理理想PN结与实际情况偏离
微电子学院
理想PN结直流伏安特性的定量分析.11
XD
Physics of Semiconductor device
二、势垒产生电流对反向电流的影响
微电子学院
理想PN结直流伏安特性的定量分析.12
XD
Physics of Semiconductor device
附 本节专业词汇
PN Junction I-V Characteristics:
XD
Physics of Semiconductor device
第七讲实际（Si）PN结直流I-V特性与理想的偏离
1 Ideal vs. Real IV-Characteristic
2 势垒产生电流对反向电流的影响
3 势垒复合电流对正向小电流特性的影响
4 大注入对PN结正向大电流特性
微电子学院
理想PN结直流伏安特性的定量分析.4
微电子学院
理想PN结直流伏安特性的定量分析.10
XD
Physics of Semiconductor device
二、势垒产生电流对反向电流的影响
2.定量分析：
Carrier concentrations in depletion region are small: n ≈ 0 « ni and p ≈ 0 « ni, thus the integral becomes
XD
Physics of Semiconductor device
一、Ideal vs. Real IV-Characteristic
在绝大多数电压范围内，特性曲线与理论结果相吻合。正向偏 置电流随外加电压迅速上升，而反向偏置电流在大部分测量电
压范围内都保持很小且几乎为零。
《微电子学概论》-半导体物理学-半导体及其基本特性
过剩载流子和电中性
平衡时
过剩载流子
电中性：
小注入条件
小注入条件：注入的非平衡载流子浓度 比平衡时的多数载流子浓度小的多
N型材料 P型材料
p n0 , n n0 n p0 , p p0
非平衡载流子寿命
▪ 假定光照产生 n和 ，如p 果光突然关闭， 和n 将随p时间逐渐衰减直至0，衰减的时间常数称为
半导体物理学
一．半导体中的电子状态 二．半导体中杂质和缺陷能级 三．半导体中载流子的统计分布 四．半导体的导电性 五．非平衡载流子 六．pn结 七．金属和半导体的接触 八．半导体表面与MIS结构
半导体的纯度和结构
▪ 纯度
➢ 极高，杂质<1013cm-3
▪ 结构
晶体结构
▪ 单胞
➢ 对于任何给定的晶体，可以用来形成其晶体结构的 最小单元
▪ 杂质处于两种状态：中性态和离化态。 当处于离化态时，施主杂质向导带提供 电子成为正电中心；受主杂质向价带提 供空穴成为负电中心。
ND ห้องสมุดไป่ตู้ A
▪ 半导体中同时存在施主和受主杂质， 且 ND N A 。
N型半导体
N型半导体
N A ND
▪ 半导体中同时存在施主和受主杂质， 且 N A ND 。
E hv
2k 2 E
2m0
半导体中电子的平均速度
▪ 在周期性势场内，电子的平均速度u可表示 为波包的群速度
u dv E hv u 1 dE
dk
dk
E(k) E(0) h 2k 2 2mn*
u
k mn*
自由电子的速度
▪ 微观粒子具有波粒二象性
p m0u
p2 E
半导体器件物理课件-pn结2
平衡p-n结：
载流子在内建电场的作用下，漂移运动和扩散运动相抵时，所达到 的动态平衡（p-n结的净电流为零）。
PN结
多子的扩散运动
少子的漂移运动
形成扩散电流 并增加空间电荷区的宽度
形成漂移电流 并减小空间电荷区的宽度
平衡时
空间电荷区的宽度也达到稳定，电流为零
平衡p-n结
PN结
2.1热平衡PN结
2.PN结空间电荷区的形成（热平衡系统划分）
x
y0
c （ ）
Na Nd
xn 电场分布、电势分布
PN结
2.1热平衡PN结
qN d d 2y 对N侧Poisson方程 做一次积分： 2 dx k 0 qN dy d ( x xn ) dx k 0 dy 0 x xn , 边界条件： dx x dy 应用 得： m 1 dx xn qN x m d n k 0
恒定费米能级的条件是由电子从N型 一边转移至P型一边，空穴则沿相反
p 型电中性区 边界层 边界层 n 型电中性区 耗尽区
方向转移实现的。电子和空穴的转移
在N型和P型各边分别留下未被补偿的 施主离子和受主离子。它们是荷电的，
固定不动的，称为空间电荷。空间电
荷存在的区域叫做空间电荷区。
（c） 与（b）相对应的空间电荷分布
PN结
引言
3.采用硅平面工艺制备PN结的主要工艺过程
光刻胶
N Si
N+
SiO 2
N Si
N+
N+
(a)抛光处理后的型硅晶片
紫外光
(b)采用干法或湿法氧化 工艺的晶片氧化层制作
(c)光刻胶层匀胶及坚膜
pn结电流电压偏离理想
pn结电流电压偏离理想摘要：1.引言2.PN 结的基本原理3.电流电压偏离理想的原因4.影响偏离程度的因素5.结论正文：1.引言PN 结是半导体材料中的基本结构，广泛应用于电子器件和集成电路中。
理想情况下，PN 结的电流与电压关系应遵循欧姆定律，然而在实际应用中，由于各种因素的影响，PN 结的电流电压关系可能偏离理想状态。
本文将探讨导致PN 结电流电压偏离理想的原因以及影响偏离程度的因素。
2.PN 结的基本原理PN 结是由p 型半导体和n 型半导体相互接触形成的结构，其基本原理是空穴和电子的复合。
在正向偏置时，p 型半导体中的空穴和n 型半导体中的电子在PN 结附近复合，形成电流；而在反向偏置时，由于p 型半导体和n 型半导体的费米能级不相等，空穴和电子不能直接复合，因此电流较小。
理想情况下，PN 结的电流电压关系应符合欧姆定律，即电流与电压成正比。
3.电流电压偏离理想的原因实际应用中，PN 结的电流电压关系可能偏离理想状态，主要原因包括：(1) 半导体材料的非理想特性：实际半导体材料中可能存在杂质、缺陷等，影响其导电性能，使得电流电压关系偏离理想状态。
(2) 温度的影响：温度对半导体的导电性能有很大影响。
随着温度的升高，半导体的载流子浓度增加，导致电流增大，从而使得电流电压关系偏离理想状态。
(3) 偏置电压的影响：当偏置电压较大时，由于半导体材料的非线性特性，电流电压关系可能偏离理想状态。
4.影响偏离程度的因素影响PN 结电流电压偏离程度的因素包括：(1) 半导体材料的性质：材料的能带结构、载流子迁移率、费米能级等参数会影响电流电压偏离程度。
(2) 温度：温度对半导体的导电性能有重要影响，不同温度下，电流电压偏离程度可能有所不同。
(3) 偏置电压：不同偏置电压下，PN 结的电流电压关系可能存在差异。
5.结论PN 结在实际应用中，其电流电压关系可能偏离理想状态，受到多种因素的影响。
pn结电流电压偏离理想
pn结电流电压偏离理想（实用版）目录1.引言2.PN 结的基本原理3.PN 结电流电压偏离理想的原因4.偏离理想的影响5.结论正文1.引言PN 结是半导体材料中一种重要的结构，由 P 型半导体和 N 型半导体相互接触而成。
PN 结具有单向导电性，是二极管、三极管等电子器件的基本组成部分。
在理想情况下，PN 结的电流和电压应该满足一定的关系。
然而，在实际应用中，由于各种原因，PN 结的电流电压可能会偏离理想状态。
本文将对 PN 结电流电压偏离理想的原因及其影响进行探讨。
2.PN 结的基本原理PN 结的形成是由于 P 型半导体和 N 型半导体的接触。
P 型半导体中的空穴和 N 型半导体中的自由电子在接触区域发生复合，形成正负离子对。
这些离子对在电场的作用下，形成一个电荷区，称为空间电荷区。
空间电荷区的形成使 PN 结具有单向导电性。
3.PN 结电流电压偏离理想的原因（1）温度影响：温度是影响 PN 结电流电压特性的重要因素。
随着温度的升高，半导体材料的载流子浓度会增加，导致 PN 结的导电性发生变化，使电流电压偏离理想状态。
（2）材料杂质：半导体材料中的杂质会影响 PN 结的性质。
杂质可能导致载流子浓度的变化，进而影响 PN 结的导电性。
（3）制造工艺：PN 结的制作工艺也会对其电流电压特性产生影响。
例如，在制作过程中，若清洗不彻底，会导致表面残留杂质，影响 PN 结的性能。
（4）偏置电压：当外部施加偏置电压时，PN 结的电流电压特性会发生变化。
若偏置电压过大，可能导致 PN 结的损坏。
4.偏离理想的影响PN 结电流电压偏离理想状态会影响其性能和可靠性。
例如，在二极管中，偏离理想的电流电压特性可能导致器件的导通电阻变化，影响其功耗和效率。
此外，偏离理想的 PN 结可能更容易受到静电放电、过电压等异常电压的影响，从而降低器件的可靠性。
5.结论综上所述，PN 结电流电压偏离理想状态是由于多种因素共同作用的结果。
半导体器件物理-p-n结
冶金结
p
n
（a） 冶金结中突变掺杂的p-n结
静 电 势
电 子 势 能
Ei
q p
q a
qVbi EC EF Ei
EV
（b） 在热平衡下突变结的能带图
p型中性区 过渡区
耗尽区
ND－NA
n型中性区
0
x
过渡区
未补偿的杂质离子
所造成的电荷密度
p型中性区 xp
n型中性区 ND－NA
x
0
xn
耗尽区
（c）空间电荷分布
图4.5
（d）空间电荷的长方形近似
冶金结
p
n
（a） 冶金结中突变掺杂的p-n结
静 电 势
电 子 势 能
Ei
q p
q a
qVbi EC EF Ei EV
（b） 在热平衡下突变结的能带图
p型中性区 过渡区
耗尽区
ND－NA
n型中性区
0
x
过渡区
未补偿的杂质离子 所造成的电荷密度
得到净空穴电流密度为
Jp ppddE Fx0
或
dEF 0 dx
同理可得净电子电流密度为
J n J （ n 漂 移 ） J （ n 扩 散 ） q n n E q D n d d n x n n d d E x F 0
因此，对净电子和空穴电流密度为零的情况，整个样品上的费米能 级必须是常数(亦即与x无关)，如前图所示的能带图。
第十四页，编辑于星期六：十点 二分。
耗尽区
耗尽区(abrupt junction)
为求解泊松方程式，必须知道杂质浓度分布．需要考虑两种 重 要 的 例 子 ， 即 突 变 结 (abrupt junction) 和 线 性 缓 变 结
半导体器件物理(第二章 PN结)
2.2 PN结的直流特性
用与正向PN结类似的方法，可以求出PN结反向电流为
I R Aq(
Dn n p 0 Ln
D p pn 0 qU ) exp( ) 1 I 0 Lp kT
随着反向电压的增大，反向电流将趋于一个恒定，仅与少子浓 度、扩散长度、扩散系数有关，我们称之为反向饱和电流。少数载 流子浓度与本征载流子浓度平方成正比，并且随温度升高而快速增 大，因此，反向扩散电流会随温度升高而快速增大。
3.PN结正向电流电压关系
空穴扩散电流密度
qD p pn 0 qU J p ( xN ) exp( ) 1 Lp kT
电子扩散电流密度
qDn n p 0 qU Jn (xp ) exp( ) 1 Ln kT
通过PN结的总的电流密度
J (
2.4 PN结的击穿特性
2.隧道击穿
隧道击穿是在强电场作 用下，由于隧道效应（P区价 带中的电子有一定的几率直 接穿透禁带而到达N区导带 中），使大量电子从价带进 到导带所引起的一种击穿现 象。因为最初齐纳用这种现 象解释电介质的击穿，故又 称齐纳击穿。
Ec
Ev
xm
P
A
d
N
B
3.热击穿
PN结工作时的热量不能及时传递出去，将引起结温上升，而结温 上升又导致反向电流和热损耗的增加。若没有采取有效措施，就会形 成恶性循环，一直到PN结被烧毁。这种热不稳定性引起的击穿称为热 击穿或热电击穿。
I
在PN结上加反向电压时， 反向电流是随着反向电压的增 大而微小地增加的，然后趋于 饱和，这时的电流称为反向饱 和电流。反向电压继续增大到 某一定值时，反向电流就会剧 增，这种现象叫做反向击穿。
半导体物理和PN结
半导体物理和PN结半导体物理和PN结是现代电子学和半导体器件的重要基础。
本文将深入探讨半导体物理的基本原理和PN结的结构和特性。
一、半导体物理基本原理半导体是一种能够在一定条件下既可导电又可绝缘的材料。
其导电性质由材料的能带结构决定。
半导体的两个主要能带是价带和导带。
价带是被占据的电子能级，而导带是未被占据的电子能级。
当温度较低时，半导体中的价带被填满，且导带中没有或只有很少的电子。
此时半导体是绝缘体，因为电流无法在价带和导带之间流动。
当温度升高时，部分价带中的电子获得足够的能量以跃迁到导带中。
这些电子形成了一个移动的电子和一个存在空位的电子（空穴）组合。
在此温度下，半导体具有导电特性，被称为本征半导体。
除了本征半导体外，还可以通过掺杂方法改变半导体材料的导电特性。
掺杂是指在半导体晶体中加入其他杂质，以改变其电子结构。
掺杂可以分为n型和p型掺杂。
二、PN结的结构和特性PN结是由n型半导体和p型半导体结合而成的器件。
n型半导体中的电子浓度比空穴浓度高，而p型半导体则相反。
这种不平衡的电子浓度产生了一个称为电势垒的区域，该区域阻碍了电子和空穴的自由移动。
当PN结施加正向偏压时，电势垒会减小，电子和空穴能够穿越PN 结，并形成电流。
这种状态被称为正偏。
在正偏的情况下，电子从n 型半导体注入到p型半导体，而空穴从p型半导体注入到n型半导体。
相反，当PN结施加反向偏压时，电势垒会增大，阻碍电子和空穴的移动。
这种状态被称为反偏。
在反偏的情况下，几乎没有电流通过PN结。
PN结的特性使其成为很多电子器件的基础，如二极管和晶体管。
二极管是一种只允许电流单向通过的器件。
当施加正向偏压时，电流可以流过二极管。
当施加反向偏压时，电流被阻止，二极管处于截止状态。
晶体管是一种用于放大和开关电流的器件。
它由两个PN结组成，通常被称为NPN型或PNP型晶体管。
通过控制输入端的电流，可以调节晶体管的输出电流。
结论半导体物理和PN结是现代电子学和半导体器件理论的核心内容。
PN结的电流电压特性偏离的影响因素(下)
大家好，这节课我们继续来学习影响PN 结电流电压特性偏离的影响因素。
在上节课中我们详细学习了表面效应，通过这节课的学习，我们将进一步学习其余的影响因素，更加全面的了解PN 结电流电压特性偏离的原因。
这节课的学习内容主要包括两个部分，一是势垒区的产生与复合，主要介绍了势垒区的产生电流和复合电流的计算方法；二是大注入情况，主要介绍了大注入情况和P +N 结的电压电流表达式。
首先我来介绍一下势垒区的产生电流。
如图所示，PN 结处于热平衡状态时，势垒区内通过复合中心的载流子产生率等于复合率。
当PN 结加反向偏压时，势垒区内的电场加强，所以在势垒区内，由于热激发作用，复合中心产生的电子空穴来不及复合就被电场驱走了。
使得势垒区产生率大于复合率反向电流，称为势垒区的产生电流，具有净产生率，以G I 来表示。
若PN 结面积为A ，势垒宽度为D X ，净产生率为G ，则得=q G D I GX A 。
势垒区的净复合率为实际上这个净复合率就是净产生率G 。
即 所以，势垒区产生电流密度为由于势垒宽度X D 随反向偏压的增加而变宽，所以J G 随反向偏压的增加而缓慢地增加下面我来介绍一下势垒区的复合电流。
在正向偏压下，从N 区注入P 区和从P 区注入N 区的空穴，在势垒区内复合了一部分，构成另一股正向电流，称为势垒区复合电流。
由于具体推导过程不要求掌握，我做一下简要介绍。
势垒区的扩散电流密度为：0exp()FD qV J k T ，势垒区扩散电流密度为：r 0qn =exp()2t 2i D p X qV J k T由于总的正向电流密度应为扩散电流密度及复合电流密度之和。
所以扩散区总的复合电流为由上式看出：（1）扩散电流的特点是和成正比，而复合电流则和成反比。
因此，可以由以下经验公式表示正向电流密度，即（2）扩散电流与复合电流之比为可见其比值和外加电压及ni 有关。
（3）复合电流减少了PN 结中的少子注入，这是三极管的电流放大系数在小电流时下降的原因。
影响p-n结电流因素
•
1)反偏下势垒区中的产生电流
q ( V D V R V ( x )) kT
n ( x ) n ( x Tn ) e p ( x ) p ( x Tp ) e
n0ne
qV D kT
qV R kT
qV ( x )
e
e
kT
n0 p e
kT
qV R kT
qV ( x )
dn ( x ) dx
x x Tp
• 在小注入下，由于双极扩散和双极漂移产生的自建电场比较 小，对于少子运动而言，其电流主要是扩散流，因而忽略了 上两式中的漂移项p(xTN)qp(xTN) 和n(-xTP) qn(-xTP) ：
jF D p q dp ( x ) dx
x x Tn
V g 较大时， j DR 趋于饱和 j R j DR j g (
qD n n 0 p Ln
)
对于p+n结来说，其反向扩散电流密度
J RD qD p p 0 n Lp qD p n i
2
LpN D
显然，由于jg 项的存在， 1、反向电流值jR要加大； 2、jR随反向电压的增加，即pn结宽度xD 随反压增加而变大，使得 jR 具有不饱 和性。
计算正向电流：通过截面nn’处的电流密度
Jp Jp
飘
Jp
扩
q p pn xn
d pn x E xn qD p dx
x xn
J n J n 飘 J n 扩 q n nn xn
d nn x E xn qD n dx
_ p
( x Tn ) j Diff dp ( x ) dx
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Physics of Semiconductor device
第七讲实际（Si）Pຫໍສະໝຸດ 结直流I-V特性与理想的偏离1 Ideal vs. Real IV-Characteristic
2 势垒产生电流对反向电流的影响
3 势垒复合电流对正向小电流特性的影响
4 大注入对PN结正向大电流特性
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理想PN结直流伏安特性的定量分析.4
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理想PN结直流伏安特性的定量分析.8
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二、势垒产生电流对反向电流的影响
1.定性分析：
耗尽层载流子的热复合－产生，是室温下硅pn结在正向小偏 压和全部反向偏压下的电流远大于理论预测值的主要原因。
有外加偏压时，耗尽层中任一点的载流子浓度满足如下公式
反向：实验值大于理论值， 且随反向偏压的增加缓慢 的增加。
I( A)
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V (V )
理想PN结直流伏安特性的定量分析.5
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一、Ideal vs. Real IV-Characteristic
1.正向特性的两点偏离
一般的电流范围内，实际情况基本理想模型符合； 在很小电流范围：实际电流大于理想电流模型结果； 大电流范围：实际电流小于理想模型结果。
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双极型器件物理(双语)
游海龙
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第一章：PN结二极管
1－1 平衡PN结定性分析 1－2 平衡PN结定量分析 1－3 理想PN结直流伏安特性 1－4 实际（Si）PN结直流I-V特性与理想模型的偏离 1－5 PN结交流小信号特性 1－6 PN结瞬态特性 1－7 PN结击穿 1－8 二极管模型和模型参数
• Non-saturating “saturation” current
• Diode characteristic in forward direction deviates from ideal
exponential behavior at low and high currents
• Current increases exponentially in forward
direction
• Small saturation current I0 in reverse direction
• Saturation current strongly depends on ni, i.e.
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理想PN结直流伏安特性的定量分析.11
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二、势垒产生电流对反向电流的影响
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理想PN结直流伏安特性的定量分析.12
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附 本节专业词汇
PN Junction I-V Characteristics:
n(x) p(x)
ni2eeV
kT
ni2 ni2
forward bias reverse bias
耗尽层
正偏：有净复合 反偏：有净产生
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理想PN结直流伏安特性的定量分析.9
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二、势垒产生电流对反向电流的影响
3.实际I-V曲线与理想I-V曲线的对比
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理想PN结直流伏安特性的定量分析.7
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二、势垒产生电流对反向电流的影响
Deviations from ideal diode characteristic:
• Reverse-bias breakdown
on the
temperature and the semiconductor material
• Saturation current is proportional to the
minority carrier density
• Contribution of the lower doped side of the pn-
junction
dominates the saturation current
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二、势垒产生电流对反向电流的影响
2.定量分析：
Carrier concentrations in depletion region are small: n ≈ 0 « ni and p ≈ 0 « ni, thus the integral becomes
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一、Ideal vs. Real IV-Characteristic
在绝大多数电压范围内，特性曲线与理论结果相吻合。正向偏 置电流随外加电压迅速上升，而反向偏置电流在大部分测量电
压范围内都保持很小且几乎为零。
正向：只有中等电流时，理 论与实验符合
Reverse Biasing • Carrier densities in the depletion region below the equilibrium concentrations,resulting in increased carrier generation
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理想PN结直流伏安特性的定量分析.10
而且很小电流范围与大电流范围，电流与外加电压的关系为
：Exp（eVa/2kT）
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理想PN结直流伏安特性的定量分析.6
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一、Ideal vs. Real IV-Characteristic
2.反向特性的两点偏离
实际反向电流大于理想模型结果； 实际反向电流不饱和，即随着反偏电压绝对值的增大而增大
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理想PN结直流伏安特性的定量分析.2
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回顾 理想PN结伏安特性的定性分析
PN结二极管具有单向导电
Forward Bias
Reverse Bias
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图8.7 PN结直流伏安特性
Equilibrium
理想PN结直流伏安特性的定量分析.3