(10.4) 第四节 函数展开为幂级数(同济少学时第三版简约型)

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高等数学无穷级数4

高等数学无穷级数4
n0 n !
所以 ex2 (1)n x2n ,
n0 n !
x (, ) .
利用变量代换
例5
展开 f (x) 1 为(x 3) 的幂级数 . x

1 x

1 3 (x 3)
1 3 1ຫໍສະໝຸດ 1 x33由 (1)n xn
1
,
x (1, 1) , 得
f
(n) (x0 n!
)
(
x

x0
)
n
o((x x0 )n ) .
马克劳林公式:
f (x) f (0) f (0) x f (0) x2 f (n) (0) xn o(xn ) .
2!
n!
将函数展开为幂级数的问题是否 就是将函数展开为泰勒级数的问题?
问题
一个幂级数在其收敛区间内代
(n 1) !
(
x

x0
)
n1为拉格朗日余项
.
由级数的部分和及收敛性 质看出一点什么没有 ?
定理
设 f (x) 在 U(x0 )内具有任意阶导数, 则 f (x) 在点 x0 处的泰勒级数在U(x0 )内 收敛于 f (x) 的充要条件是
lim
n
Rn
(x)

0
其中, Rn (x) 为 f (x) 在 x0 处泰勒公式的拉

n0
f
(
n) (x0 n!
)
(
x

x0
)
n
定义
设 f (x) 在点 x0 有任意阶导数,则称

n0
f
(n) ( x0 n!
)
(x

第四节 函数展开成幂级数

第四节  函数展开成幂级数
n 且 f ( x ) sin( x ) 1 x ( , ) 2 n 1 n 1 f x n 1 x Rn x 0, n n 1 ! n 1 !
( n)
1 3 1 5 x 2 n 1 n sin x x x x ( 1) 3! 5! ( 2n 1)!
n
定义 如果 f ( x ) 在点 x0 处任意阶可导, 则幂级数
n 0

f
(n)
( x0 ) ( x x0 ) n n!
称为 f ( x ) 在点 x0 的泰勒级数.
n 0

f
(n)
( 0) n x n!
称为 f ( x ) 在点 x0 0 的麦克劳林级数.

n 0


f
(n)
x
1 2 1 n e 1 x x x 2! n ! x (, )
x
1 1 e 1 1 2! n! 1 1 1 误差为 n n! n 1 ! n 2 ! 1 1 5 e 1 1 2.71828 误差 10 2! 8!
n
n
即 lim sn1 ( x ) f ( x ),
n
f ( x)的泰勒级数收敛于 f ( x).
展开式的惟一性: 如果f x 在x x0的某邻域内能展开成
幂级数,即
f x a0 a1 x x0 a2 x x0
1 1 1 3 2 1 3 5 3 n ( 2n 1)!! n 1 x x x ( 1) x 1 x 2 24 246 ( 2n)!! ( 1,1]
1 当 1, 时, 有 2

高数同济版 幂级数共27页文档

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高数同济版 幂级数

6、黄金时代是在我们的前面,而不在 我们的 后面。

7、心急吃不了热汤圆。

8、你可以很有个性,但某些时候请收 敛。

9、只为成功找方法,不为失败找借口 (蹩脚 的工人 总是说 工具不 好)。

10、只要下定决心克服恐惧,便几乎 能克服 任何恐 惧。因 为,请 记住, 除了在 脑海中 ,恐惧 无处藏 身。-- 戴尔. 卡耐基 。
Байду номын сангаас
46、我们若已接受最坏的,就再没有什么损失。——卡耐基 47、书到用时方恨少、事非经过不知难。——陆游 48、书籍把我们引入最美好的社会,使我们认识各个时代的伟大智者。——史美尔斯 49、熟读唐诗三百首,不会作诗也会吟。——孙洙 50、谁和我一样用功,谁就会和我一样成功。——莫扎特

第四节 函数的幂级数展开[共5页]

第四节 函数的幂级数展开[共5页]

0
0 1− x
0
= − ln(1 − x) , x ∈ (−1,1) 。

∑∞ xn+1 = − ln(1 − x) , x ∈ (−1,1) 。
n=0 n +1
∑ 当 x = −1 时,级数为 ∞ (−1)n+1 ,是交错级数,由莱布尼茨判别法可知,级数收敛;当 x = 1
n=0 n +1
∑ ∑ ∞
2.求下列幂级数的和函数:

∑ (1) nxn−1 ; n =1
∑ (2) ∞ 2n + 1xn ;
n=0 n!
∑ (4) ∞ (−1)n x2n+1 ;
n=0
2n+1
∑ (6) ∞ 2n (x − 1)n 。 n=0 n
∑∞
(2)
1 x2n−1 。
n=1 2n − 1
第四节 函数的幂级数展开
在上一节中,我们看到幂级数的每一项都是幂函数,而幂函数是数学中最简单的一类函 数,因此若能用幂级数来表示一个给定的函数(或者说将函数展开成幂级数),对于函数的研 究有着重要的意义。用幂级数来表示函数,体现了一种用简单表示复杂的思想。
一、麦克劳林公式
为了弄清楚一个函数在什么条件下才能表示成幂级数,下面先介绍一个用多项式来表示 函数的公式—泰勒公式。
1.泰勒公式 定理 8 如果函数 f (x) 在 x0 的某邻域内有直至 n+1 阶导数,则对此邻域内的任意 x ,有
– 217 –
第十章 无穷级数
对 S(x) 求导,得
∑ ∑ ∑ S
'(x)
=
⎛ ⎜ ⎝
∞ n=0
xn+1 ⎞′
n
+

高等数学-函数展开成幂级数.ppt

高等数学-函数展开成幂级数.ppt

因此

待解决的问题 :
若函数
的某邻域内具有任意阶导数,
为f (x) 的
泰勒级数 .
麦克劳林级数 .
定理1
各阶导数,
则 f (x) 在该邻域内能展开成泰勒级数的充要
条件是
f (x) 的泰勒公式余项满足:
证明

设函数 f (x) 在点 x0 的某一邻域
内具有
定理2
若 f (x) 能展成 x 的幂级数,
定义且连续,
域为
利用此题可得
上式右端的幂级数在 x =1 收敛 ,
所以展开式对 x =1 也是成立的,
于是收敛
将函数
例6
展成

的幂级数.

例7
展成 x-1 的幂级数.


内容小结
1. 函数的幂级数展开法
(1) 直接展开法
— 利用泰勒公式 ;
(2) 间接展开法
— 利用幂级数的性质及已知展开
第三步 判别在收敛区间(-R, R) 内
是否为
骤如下 :
展开方法
直接展开法
— 利用泰勒公式
间接展开法
— 利用已知其级数展开式
0.
的函数展开
例1
展开成 x 的幂级数.

其收敛半径为
对任何有限数 x , 其余项满足

( 在0与x 之间)
故得级数
将函数
例2
展开成 x 的幂级数.

得级数:
由此得
二项展开式 .
二项式定理.
就是代数学中的
对应
的二项展开式分别为
例3 附注
2. 间接展开法

高数-幂级数的展开

高数-幂级数的展开


f nx n! an n 1nn 1 2an1 x

f x f 0 f 0x
f 0 x2

f
n x n2

n 0

xn
a2 an

f 0
2!
f n0
n!
得证
(3).写出幂级数:
f 0 f 0x
f 0 x 2
2!
f (n) 0 x n
n!
并求出收敛半径 R.
(4).考察当 x R, R 时,
x之间)是否为零?
lim
n
Rn
x lim n
f (n1) n 1!
知 f x 1
1 x2

1n x 2n ,
n0
| x 2 | 1, 即 | x | 1.

说明 若 f x在 R, R内的已得到展式: f x an x n , x R, R.

n0
(1)级数 an x n在x R或x R 处仍收敛;
Rn x
f n1 n 1!

x

x0
n1
,
介于
x0 与 x 之间,
——拉格朗日余项
2.级数收敛的必要条件
3.幂级数及其和函数的性质
1
一、泰勒级数
问题:给定函数 f x, 是否能找到一个幂级数,它在某个区间 内收敛,且其和恰好是给定的函数 f x?
若能找到这样的幂级数,则说函数f (x)在该区间内能展开成 幂级数.
逐项求导、逐项求积), 将所给函数展成幂级数。
常用的已知函数展开式有:
1

xn 1 x x2 xn

函数展开成幂级数(课堂PPT)

函数展开成幂级数(课堂PPT)

无穷级数
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8
证明
Rn ( x)
f (n1) ( ) ( x
(n 1)!
x0
)n1
M x x0 n1 , (n 1)!
x
x0
n1
在(,)收敛,
n0 (n 1)!
x ( x0 R, x0 R)
lim n
x x0 n1 (n 1)!
0,

lim
n
Rn
(
x
)
x
0,
n0
该级数在(,)内和函数s( x) 0. 可见
除s 0外, f ( x)的麦氏级数处处不收敛于 f ( x).
无穷级数
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6
三、函数展开成泰勒级数的条件
定理 2 f ( x)在点x0 的泰勒级数,在U ( x0 ) 内收
敛于
f
(
x)
在U
(
x0
) 内lim n
Rn
(
x)
0
.
证明 必要性 设f ( x)能展开为泰勒级数,
( x0
R,
x0
R)
可展成点x0的泰勒级数.
无穷级数
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9
三、函数展开成泰勒级数的方法
1.直接法(泰勒级数法)
步骤:
(1) 求an
f (n)( x0 ); n!
(2)
讨论
lim
n

Rn
0

f
(n) ( x)
M,
则级数在收敛区间内收敛于 f ( x).
无穷级数
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课件:D11_4函数展开成幂级数

课件:D11_4函数展开成幂级数

1 35
1 7
1 37
0.6931
例3. 利用
求 的近似值 , 并估计误差.
解: 先把角度化为弧度 9
(弧度)
sin 1 ( )3 1 ( )5 1 ( )7
20 20 3! 20 5! 20 7! 20
r2
1 ( )5
5! 20
1 (0.2)5 120
1 105 3
为避免研究余项 , 设此级数的和函数为F (x),1 x 1 则 F (x) 1 m x m(m 1) x2
2! m(m 1)(m n 1) xn n!
F(x) m 1 m 1 x (m 1)(m n 1) xn1
1
(n 1)!
(1 x)F (x) mF (x), F (0) 1
又上式右端在x=1,-1两点处收敛,即当
时,有
例7. 将
展成 x-1 的幂级数.
解:
x2
1 4x
3
(x
1 1)( x
3)
x1
x1
( x 1 2)
2
4
1
x 1 2
(x 1)2 22
(1)n
(x 1)n 2n
1 8
(1)n
n0
1 2n2
1 22n3
(x 1)n
(1 x 3 )
内容小结
1. 函数的幂级数展开法
上连续, 且有幂级数展开式 :
sin x 1 x2 x4 x6 (1)n x2n
x
3! 5! 7!
(2n 1)!
01sinx x dx 1
1
(1)n
5 5! (2n 1) (2n 1)!
r3 1 0.05556 0.00167 0.9461

同济大学高等数学(本科少学时)第三版第一章

同济大学高等数学(本科少学时)第三版第一章

同济大学高等数学(本科少学时)第三版第一章映射与函数一、集合一、集合二、映射二、映射三、函数四、小结三、函数同济大学高等数学(本科少学时)第三版第一章一、集合总体. 1.集合: 具有某种特定性质的事物的总体1.集合: 具有某种特定性质的事物的总体集合组成这个集合的事物称为该集合的元素组成这个集合的事物称为该集合的元素. 元素a∈ M, ∈ a M, A = {a1 , a2 , , an }有限集M = { x x所具有的特征无限集}x . 若x ∈ A,则必∈ B, 就说A是B的子集记作A B.同济大学高等数学(本科少学时)第三版第一章数集分类: 数集分类N----自然数集自然数集Q----有理数集有理数集Z----整数集整数集R----实数集实数集数集间的关系: 数集间的关系N Z, Z Q, Q R.= A 若A B,且B A, 就称集合与B相等. ( A= B)例如A = {1,2},C = {x x2 3x + 2 = 0}, 则A= C. = 不含任何元素的集合称为空集空集. 不含任何元素的集合称为空集(记作)例如, 例如{ x x ∈ R, x + 1 = 0} = 2空集为任何集合的子集. 规定空集为任何集合的子集同济大学高等数学(本科少学时)第三版第一章集合的运算(1)集合的并), 设有集合A和B,由A和B的所有元素构成的集合的并,称为A 与B的并,记为A∪ B,即A∪ B = {x | x ∈ A或x ∈ B}(2)集合的交) 设有集合A和B,由A和B的所有公共元素构成的集合,的交,集合,称为A与B的交,记为A∩ B,即A∪ B = { x | x ∈ A且x ∈ B}同济大学高等数学(本科少学时)第三版第一章(3)集合的差)设有集合A和B,属于A而不属于B的所有元素构成的差,的集合,的集合,称为A与B的差,记为A B,即 A B = { x | x ∈ A且x B}(4)集合的补)的元素构成的集合,全集U中所有不属于A的元素构成的集合,称为A的补集,记为A' ,即的补集,A = { x | x ∈U且x A}'同济大学高等数学(本科少学时)第三版第一章集合的运算律(1)交换律:A∪ B = B ∪ A A∩ B = B ∩ A )交换律:( A∪ B) ∪C = A∪(B ∪C) (2)结合律:)结合律:( A∩ B) ∩C =A∩(B ∩C) ( A∪ B) ∩C = ( A∩C) ∪(B ∩C) (3)分配律:)分配律:( A∩ B) ∪C = ( A∪C) ∩(B ∪C)(4)摩根律:)摩根律:( A∪ B)' = A' ∩ B' ( A∩ B) = A ∪ B' ' '同济大学高等数学(本科少学时)第三版第一章2.区间: 是指介于某两个实数之间的全体实数. 2.区间:是指介于某两个实数之间的全体实数区间这两个实数叫做区间的端点. 这两个实数叫做区间的端点a, b ∈ R,且a b.{x a x b} 称为开区间记作(a, b) 称为开区间,o a x b 称为闭区间, {x a ≤ x ≤ b} 称为闭区间记作[a, b]oabx同济大学高等数学(本科少学时)第三版第一章{x a ≤ x b} {x a x ≤ b}称为半开区间, 称为半开区间记作[a, b) 称为半开区间, 称为半开区间记作(a, b] 有限区间[a,+∞) = {x a ≤ x}( ∞, b) = {x x b}无限区间oa obx x区间长度的定义: 区间长度的定义: 两端点间的距离(线段的长度称为区间的长度两端点间的距离线段的长度)称为区间的长度线段的长度称为区间的长度.同济大学高等数学(本科少学时)第三版第一章3.邻域: 3.邻域: 设a与δ是两个实数, 且δ 0. 邻域{ 数集x x a δ }称为点a的δ邻域,点a叫做这邻域的中心, δ 叫做这邻域的半径 .Uδ (a) = {x a δ x a + δ }. δ δa a δ a+δ 0 点a的去心的邻域, 记作Uδ (a). δUδ (a) = { x 0 x aδ }.x同济大学高等数学(本科少学时)第三版第一章4.常量与变量: 4.常量与变量: 常量与变量在某过程中数值保持不变的量称为常量在某过程中数值保持不变的量称为常量, 常量而数值变化的量称为变量变量. 而数值变化的量称为变量注意常量与变量是相对“过程”而言的. 常量与变量是相对“过程”而言的常量与变量的表示方法:常量与变量的表示方法:通常用字母a, 等表示常量, 通常用字母b, c等表示常量等表示常量用字母x, 等表示等表示变用字母y, t等表示变量.同济大学高等数学(本科少学时)第三版第一章a a≥0 a = a a 0 运算性质: 运算性质ab = a b;5.绝对值: 5.绝对值: 绝对值( a ≥ 0)a a = ;b b绝对值不等式: 绝对值不等式a b ≤ a ± b ≤ a + b.x ≤ a (a 0) x ≥ a (a 0)a ≤ x ≤ a;x ≥ a 或x ≤ a;同济大学高等数学(本科少学时)第三版第一章二、映射1 映射概念、是两个非空集合,设X、Y是两个非空集合,如果存在一个法则 f ,使得对于X中每个元素x,按法则 f 在Y中有唯使得对于与之对应,的映射,一确定的元素y与之对应,则 f 称为从X到Y的映射,记作f : X →Y 的像,其中y称为元素x 在映射f 下)的像,并记作 f (x), ( y = f (x) 即的一个原像;而元素x称为元素y 在映射 f 下)的一个原像;集( 的定义域,合X称为映射 f 的定义域,记作Df ,即Df = X ;X 的值域,中所有元素的像所组成的集合称为映射 f 的值域,记作Rf 或 f (X ) ,即Rf = f ( X ) = { f ( x) | x ∈ X}同济大学高等数学(本科少学时)第三版第一章从上述映射的定义中,需要注意的是:从上述映射的定义中,需要注意的是:(1)构成一个映射必须具备以下三个要素:集构成一个映射必须具备以下三个要素:合X,即定义域Df = X;集合Y ,即值域的范R ∈ 围: f Y;对应法则f ,使对每个x∈ X,有唯与之对应. 一确定的y = f (x)与之对应. (2)对每个x∈ X,元素x 的像y 是唯一的;而对是唯一的;x∈ ∈ 的原像不一定是唯一的;于每个y∈ Rf ,元素y 的原像不一定是唯一的;映射 f 的值域Rf 是Y 的一个子集,即Rf Y,不一定的一个子集,Rf = Y . 满射、满射、单射与双射同济大学高等数学(本科少学时)第三版第一章的映射,设f 是从集合X到集合Y的映射,若Rf = Y ,即Y中中某元素的像,任一元素y都是X中某元素的像,则称f为X到Y上的映射或满射;映射或满射;若对X中任意两个不同元素x1 ≠ x2 , 的单射;它们的像 f ( x1 ) ≠ f ( x2 ),则称f 为X到Y 的单射;若既是单射又是满射,为一一映射(或双射) 映射f 既是单射又是满射,则称f 为一一映射(或双射) 2.逆映射与复合映射2.逆映射与复合映射设 f 是从集合X到集合Y 的映射,则由定义,对每个的映射,则由定义,y∈ Rf 有唯一的x∈ X ,适合 f ( x) = y.于是,可以定∈ 于是,于是∈ 义一个从Rf 到X的新映射g ,即g : Rf → X ∈ 对每个y∈ Rf ,规定g( y) = x,这x 满足 f ( x) = y. 这个的逆映射,映射g称为 f 的逆映射,记作f 1,其定义域Df 1 = Rf, 值域Rf 1 = X同济大学高等数学(本科少学时)第三版第一章注意:只有单射才存在逆映射注意:只有单射才存在逆映射. 复合映射:复合映射:设有两个映射g : X →Y1, f :Y2 → Z 到其中Y1 Y2 .则有映射g和f 可以定义一个从X到Z 则有映射和∈ 的对应法则,它将每个x∈ X映成f [g( x)]∈ Z. 显然,的对应法则,显然,这个对应法则确定了一个从X到Z的映射,这个映射到的映射,和构成的复合映射,称为映射g和f 构成的复合映射,记作 f g,即f g : X → Z,注意:的定义域内,注意:g 的值域Rg 必须包含在f 的定义域内,即Rg Df同济大学高等数学(本科少学时)第三版第一章三、函数定义设数集D R,则称映射f : D → R为定义在D上的函数.上的函数. 量照定则总有即对于每个数x∈ D, 变y按一法∈确的值它应则y是x的数记作定数和对,称函,y = f (x)自变量因变量数集D叫做这个函数的叫做这个函数的定义域数集叫做这个函数的定义域x . 当x0 ∈ D时, 称f ( x0 )为函数在点0处的函数值函数值全体组成的数集W = { y y = f ( x), x ∈ D} 称为函数的值域.同济大学高等数学(本科少学时)第三版第一章函数的两要素: 定义域与对应法则. 函数的两要素: 定义域与对应法则x ((D对应法则f 对应法则x0)f ( x0 )自变量Wy)因变量约定: 约定定义域是自变量所能取的使算式有意义的一切实数值. 的一切实数值例如,例如,y = 1 x2 1 例如,例如,y = 1 x2D :[ 1,1]D : ( 1,1)同济大学高等数学(本科少学时)第三版第一章如果自变量在定y 义域内任取一个数值时,对应的函数值总是只有一个,是只有一个,这种函W y 数叫做单值函数,数叫做单值函数,否则叫与多值函数. 则叫与多值函数.(x, y)xo例如,例如,x2 + y2 = a2.xD定义: 定义: 点集= {( x, y) y = f ( x), x ∈ D} 称为C. 函数y = f ( x)的图形同济大学高等数学(本科少学时)第三版第一章几个特殊的函数举例(1) 符号函数1 y1 y = sgn x = 0 1当x 0 当x = 0 当x 0o -1xx = sgn x x同济大学高等数学(本科少学时)第三版第一章(2) 取整函数y=[x][x]表示不超过x 的最大整数表示不超过4 3 2 1 oy-4 -3 -2 -11 2 3 4 5 x -1 -2 -3 -4阶梯曲线同济大学高等数学(本科少学时)第三版第一章(3) 狄利克雷函数1 当x是有理数时y = D( x) = 0 当x是无理数时y1。

(10.3) 第三节 幂级数(同济少学时第三版简约型)

(10.3) 第三节 幂级数(同济少学时第三版简约型)
B
C
r 1
O
逐步用接正多边形面积逼
近圆面积,可类似地求得 A u1( r )+ u 2( r )+ „ + un( r ).
(2) 归纳为一般性问题
为建立用无穷和形式表达函数的方式,应选择怎样
的工具函数列{ un( x )}及相应的系数 an ,使得
f x a n un x .
• 当 x 0 > 1 时, x 0 发散,原幂级数发散; n n0 • 当 x 0 = 1 时,原幂级数化为 1 ,发散; n 0 n • 当 x 0 = -1 时,原幂级数化为
n0

n


1 n
n
,收敛。
综上讨论求得本例幂级数的
收敛域为:I1 =[ -1,1 ),
n 1
作为函数表达工具的函数列及系数须具以下特点 工具函数列 un( x )自身应形式简单,且 具有良好的分析性质。
各项系数 an 应易于计算。
由上述条件容易想到,可选择幂函数列{ x n }作为
表达工具的基础函数列。
(3) 幂级数的定义 形如
n0
a n x n a 0 a1 x a 2 x 2 L a n x n L ,
数收敛,对于| x 0| 1,该函数项级数发散。 由此求得该函数项级数的收敛域为 I1 =( -1 ,1 ), 发散域为 I 2 = ( - ,-1 )∪( 1 ,+ ).
在收敛域 I1 = ( -1 ,1 )内,函数项级数的和函数为 n 1 x S x lim S n x lim 1 . n n 1 x 1 x 余项函数为


n
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n !
比较这三个展开式却可发现它们有某些相似之处,
因而推想这三个函数之间应该有某种内在联系。
让 e x 泰勒展开式中的 x 取复数值 z = y + ix 有
e z 1 z 1 z 2 1 z 3 1 z 4 1 z n .
2 ! 3 ! 4 !
n !
若取特殊值 z = 0 + ix,则有
f( x )= ln( 2 x2 + x -3 )= ln( 2 x + 3 )( x - 1 ) = ln( 2 x + 3 )+ ln( x - 1 )
= ln[ 9 + 2( x - 3 )]+ ln[ 2 +( x - 3 )]
ln 9 1 2 x 9 3 ln 2 1 x 2 3 l n 9 l n 1 2 x 9 3 l n 2 l n 1 x 2 3 l n 1 8 l n 1 2 x 9 3 l n 1 x 2 3 ,
……………………
由归纳法可求得
f ( 2k-1 )( x )= 2 2k -2sin[ 2 x +( 2k - 2 ) /2 ] = 2 2k -2 sin[ 2 x +( k - 1 ) ]=( -1 )(k-1) 2 2k-2 sin 2 x,
f ( 2k )( x )= 2 2k -1 sin[ 2 x +( 2k - 1 ) /2 ] = 2 2k-1 sin[ 2 x + k - /2 ]
当 x (- , + )时有
s in x x 1x 31x 5 1 k 1x k n 1 ;
3 ! 5 !
2 k 1 !
c o sx 1 1x 21x 4 1 kx 2 k;
2 ! 4 !
2 k !
e x 1 x 1 x 2 1 x 3 1 x 4 1 x n .
2 ! 3 ! 4 !
ln i m R nxln i m fn n 1 1 !xx 0n 1通常是“/”型
不定式,这一不定式的计算常比较困难。
(2) 间接展开法的特点 用间接法求泰勒展开式就是设法利用某些已知的函
数的泰勒展开式,通过相应的代数及分析运算导出求所
求的函数泰勒展开式。
常用的泰勒展开式有 sinx、cosx、ln( 1+ x )、e x、
• 讨论余项 Rn( x )的极限
由 fn 1 x 2 n sin 2 xn 2 有
R n x f n n 1 1 !x n 12 n s in n 2 1 !n 2x n 1
2n x n1 . n 1!
由于余项形式复杂,直接考察是否有 R( x )→ 0 比
较困难,为此考虑幂级数
0 x n 0 t2 n d t n 0 1 n0 x t2 n d t n 0 2 n 1 1 nx 2 n 1 .
例:求 f( x )= ln( 2 x2 + x -3 )在点 x0 = 3 处的泰勒展式。
用间接法求 f( x )的泰勒展开式 给定函数与 ln( 1+ t )形式相近,考虑利用 ln( 1 + t ) 的展开式求其泰勒展开式。
f ( x )=( sin 2 x )= 2cos 2 x = 2sin( 2 x + /2 ),
f ( x )=[ 2sin( 2 x + /2 )]= 2 2 sin( 2 x + ), f ( 4)( x )=[ 2 2sin( 2 x + )]= 2 3 sin( 2 x + 3 /2 ),
(1) 直接展开法的特点
直接法求函数泰勒展开式就是根据泰勒级数的系数
形式及泰勒级数收敛的充分条件确定函数泰勒展式。
用直接法求给定函数的泰勒展式一般比较繁杂,问
题来自两个方面:
① 求 f ( n)( x ), f (n)( 0 )的计算较为繁杂; ② 余项 Rn( x )是否趋于零判别较困难,因为余项极限
2
ln 1 x 2 3 n 0n 1 1 n
x 3n 1 2
n0
2n11nn1x3n1,
于是当 x - 3 < min{ 9/2,2}= 2 时有
f x l n 1 8 l n 1 2 x 9 3 l n 1 x 2 3 l n 1 8 n 0 n 1 1 n9 2 n 1 x 3 n 1 n 0 2 1 n n 1 x n 3 1 n 1 ln 1 8 n 0 n 1 1 n 9 2n 1 1 2n 1 x 3 n 1 .
n0
2n n1!
xn1 的收敛性。
此幂级数不缺项,可按半径公式确定其收敛半径。
l n i m a a n n 1 l n i m n 2 n 2 1 ! n 2 n 1 ! 2 l n i m n 1 2 0 ,
于是对 x ( - ,+ ),幂级数 收敛,由级数收敛的必要条件有
将函数表示成幂级数形式,不仅使得各类可导函数 具有了运算意义,也更深刻地揭示了函数各种性质的内 在联系和本质。
例如,三角函数 sin x、cos x 来源于三角形边角关 系的讨论,指数函数 e x 来源于增长率问题的研究。由 于两类问题之间并没有什么关系,自 然不会想到这两类函数之间有什么 联系,但由它们的幂级数展开式 却可发现二者间存在内在联系, 并由此找出二者间的具体关系。
fx n 0fn n !x 0 x x 0 n , x x 0 R 1 ,
其中 R1 = min{ ,R },R 为上式泰勒级数的收敛半径。
在端点 x = x 0 R1 处,如果 f( x )有定义且右端的级数 也收敛,则以上幂级数展开式在端点处也成立。
上幂级数展开式又称为函数 f( x )的泰勒展开式。
f( x )可展开成幂级数的充要条件是,f( x )在 x0 的
某邻域 U( x0 , )内具有各阶导数,且
l i m R n x l i m f x S n x 0 .
n
n
定理 初等函数展开定理
设 f( x )为初等函数,且在点 x0 的邻域 x - x0<
内 f( x )具有任意阶导数,则有
n0
0 xtndtn 0n 11 nxn1.
又如,对函数 f( x )= arctan x.
由于 fxarcsinx1 1x2,
1 1 x 2 1 1 x 2 n 0 x 2 n , x 1 ,1 .
因此当 x ( -1 ,1 )时有
f x a r c t a n x 0 x f t d t 0 x 1 d t t2 0 x 1 d tt2
另一种是利用已知函数的泰勒展开式 写出给定函数的泰勒展开式,通常称这 种方法为间接法。
例:将函数 f( x )= sin 2x 展开成 x 的幂级数。
用直接法求 f( x )的马克劳林展开式 • 计算马克劳林级数的系数
求 f ( n)( x ). f( x )= sin 2x , f ( x )=( sin 2x )= 2sin x cos x = sin 2 x ,
n0
2n n1!
xn1
R nx n2 n 1!xn1 n 0.
即对 x ( - ,+ ),f( x )的马克劳林级数收敛 于 f( x ).
因此求得 f( x )= sin 2 x 的马克劳林展开式为
s i n 2 x x 2 2 4 3 !x 4 1 k 1 2 2 2 k k 1 !x 2 k , x , .
于是求得 f( x )的马克劳林级数为
f 0 f 0 x 2 1 !f 0 x 2 n 1 !f n 0 x n 2 1 !f 0 x 2 4 1 !f 4 0 x 4 2 1 k !f 2 k 0 x 2 k 2 2 !x 2 2 4 3 !x 4 1 k 12 2 2 k k 1 !x 2 k.
考虑选择幂函数数列{( x - x 0 )n }作
为基础函数列去表示一般函数。
于是函数幂级数展开式的一般
形式为
f x anxx0n.
n0
(2) 上述结果的联想与推测
由上述结果容易联想到函数的泰勒公式。
因为此幂级数的部分和函数 Sn( x )是关于 x - x 0 的
n 次多项式,由泰勒公式的唯一性可作如下猜想:
转化为几何级数求其马克劳林展开式:
ft 1 1 t 1 1 t n 0 tn ,t 1 ,1 .
由于幂级数在其收敛区间内可逐项求导,且求导后
所得幂级数的收敛半径不变,故当 x ( -1 ,1 )时有:
ln 1 x fx xftd tx tn d t
0
0n 0
1n
e i x 1 i x 2 1 ! i x 2 3 1 ! i x 3 4 1 ! i x 4 .
1 ix 2 4 1 !ix 4 2 1 k !ix 2 k
ix 3 1 !ix 3 2 k 1 1 !ix 2 k 1
1x24 1 !x4
( 1 + x ) 等函数的马克劳林展开式。最常用的泰勒展开
式是几何级数 n 0xn1 1x, x1,1.
用间接法求函数的泰勒展开式的优点在于不必直接
计算导数和估计余项。由于已知函数的泰勒展开式已是
收敛的,因此不需要再验证收敛性。
例如,对于函数 f( x )= ln( 1 + x ),可按如下方法
1kx2k 2k!
i x3 1 !x3
应用中泰勒展开式最常见的情形是马克劳林展开式, 即泰勒展开式中取 x0 = 0 时的特殊情形,此时函数的泰 勒展开式化为:
fxn 0fn n !0xn , x R 1,R 1.
将函数展开为幂级数就是求收敛于该函数的泰勒级 数。求函数的泰勒展开式通常有两种方法:
一种是直接根据泰勒级数的收敛定理展开,通常称 这种方法为直接法。
f ( 0)=( - 1)2 2 2 sin 20 = 0,
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