原子物理学课件 (4)
原子物理课件cap4

(3)
角动量取 向量子化
eh 通常令 B 2m
,称之为玻尔磁子。
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目录
结束
H
p
p Ze
cos
p p
n n
r
N
-e
描述电子三维运动的极坐标
n=3 n =1 n=+2
+1
0 -1 +1 0 -1 -2 0 -1 -2 -3
n =2
n=+3
前 言 经典表达 式 量子表达 式 角动量取 向量子化
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next
目录
结束
第三章:原子的精细结构:电子的自旋
第一节:原子中电子轨道运动磁矩
由电磁学知 矩为
在均匀外磁场 B 中受到的力
前 言 经典表达 式 量子表达 式 角动量取 向量子化
M 力矩 B
另一方面,由理论力学得
前 言 经典表达 式 量子表达 式 角动量取 向量子化
所以我们经常说: (n ,l ,ml )描述了一个确定的态。
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第三章:原子的精细结构:电子的自旋
第一节:原子中电子轨道运动磁矩
对于氢原子,能量只与n 有关,n 给定后, 有n 个l ,每一个l 有2l+1 个ml
前 言 经典表达 式 量子表达 式 角动量取 向量子化
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(2)
next 目录 结束
第三章:原子的精细结构:电子的自旋
第一节:原子中电子轨道运动磁矩
另一方面,图中阴影部分的面积为
前 言 经典表达 式 量子表达 式 角动量取 向量子化
原子物理学课件--第四章

l = l1 + l2 , l1 + l2 −1,⋯,| l1 −l2 |
l1 = 0, l2 = 1;
l = 1;
s1 = s2 = 1/ 2
1 → j = 2,1, 0; → P0 , P , P2 1 s= 1 0 → j =1 → P 1
3 3 3
4.2.5.由电子组态到原子态 4.2.5.由电子组态到原子态(2) 由电子组态到原子
4.2.1.电子组态(1) 4.2.1.电子组态(1) 电子组态
• 电子组态:原子中各个电子所处的状态 电子组态: • 电子状态用nl 两个量子数描述 电子状态用 •例
–氢原子基态的电子组态: 1s 氢原子基态的电子组态: 1s 氢原子基态的电子组态 –氦原子基态的电子组态: 1s1s=(1s)2 氦原子基态的电子组态 氦原子基态的电子组态: 1s1s=(1s)
两种耦合得到的J值相同 两种耦合得到的 值相同 耦合得到的 两种耦合得到的原子态数相同 两种耦合得到的原子态数相同 耦合
4.2.5.由电子组态到原子态 4.2.5.由电子组态到原子态(3) 由电子组态到原子
• 例三 L-S 耦合 组态 例三: 耦合pd
l1 = 1, l2 = 2;
s1 = s2 = 1/ 2
3 3 3
3 l = 2; 1
1 s= ; 0
4.2.5.由电子组态到原子态(4) 4.2.5.由电子组态到原子态 由电子组态到原子
• 例四 L-S 耦合 组态 例四: 耦合ss 1 3 S0 , S1 • 例五 L-S 耦合 组态 例五: 耦合pp 1 S0 , 3S1 ; 1P , 3 P2,1,0 ; 1D2 , 3 D3,2,1 1 • 为什么电子组态一定,有两套能级? 为什么电子组态一定,有两套能级?
原子物理学第四版.ppt

np 2 的态项:
(1)
(2)
(3)
总自旋
总角动量
LS耦合
5-11. 氦原子基态 2He : 1s 2
在施忒恩盖拉赫实验中,基态氦原子将形成 1 束原 子射线束.
硼原子基态 5B : 1s 22s 22p 1
在施忒恩盖拉赫实验中,基态硼原子将分裂成 2束 原子射线束.
5-12. 磷原子基态 15P : 1s 22s 22p 63s 23p 3 硫原子基态 16S : 1s 22s 22p 63s 23p 4
a
2 d sin
2 0.18 sin 30 0.18nm
d
h 6.63 1034
p 0.18 109
3.68 1024 kg m / s
Ek
p2 2m
3.68 1024 2 2 1.67 1027
h 0
1 3
m0c 2
0.511MeV 3
0.17 MeV
P
max
h
h
0
h
3c
h
c
4h
3c
4m0c 3
3.641022(kg m / s)
px
2r
1.05 1034 2 1014
0.53 1020 kg m/s
取最小动量为: p 0.531020 kg m/s
v
p m
0.53 1020 kg m/s 9.111031 kg
c(3 108 m/s )
所以需要应用相对论的能量动量公式
原子物理学褚圣麟PPT课件

Z*e
r
H
e•
v
m
Z*e
H
r •e
轨道角动量 pl mvr sin
附加能量
Bpl
s
Els p jsB cos
p s
cos
B
0Z *ev
4πr 2
sin
p2j pl2 ps2
2 pl ps
第22页/共42页
4.4 电子自旋同轨道运动的相互作用
➢ 附加能量按相对论处理结果(1925年)
n 相同,l 不同的能级高低差别很大
第8页/共42页
4.1 碱金属原子的光谱
例 Na 原子的基态为3S,已知其共振线波长为 589.3nm, 漫线系第一条的波长为819.3nm, 基线系第 一条波长为1845.9nm, 主线系的系限波长为241.3nm, 试求 3S、3P、3D、4F 各谱项的项值。
p,l 1 n* 1.960 2.956 3.954 4.954
T
12202. 5 6862. 5 4389. 2
d,l 2 n*
2.999 3.999 5.000
f ,l
3
T
n*
6855. 5 4381. 2
4.000 5.004
3499. 6 2535. 3
5.599 6.579
3094. 4 2268. 9
V
1.85V
辅线系
~
n
~
R n*2
n*
~
n
~
E hc
第一激发 态能量
eU2
E
hc
5.6 4 8 81 019 J
U2 3.52V U U1 U2 5.38V
第27页/共42页
原子物理学课件

原子物理学课件第一部分:原子结构原子是物质的基本组成单位,由原子核和电子组成。
原子核位于原子的中心,由质子和中子组成,质子带正电,中子不带电。
电子带负电,围绕原子核运动。
原子的结构可以用波尔模型来描述。
波尔模型认为,电子在原子核周围的运动是量子化的,即电子只能处于特定的能级上。
当电子从一个能级跃迁到另一个能级时,会吸收或发射特定频率的光子。
原子物理学的研究对象包括原子、分子和凝聚态物质等。
原子物理学的研究方法包括实验和理论计算。
实验方法包括光谱学、散射实验和原子碰撞实验等。
理论计算方法包括量子力学、量子场论和统计力学等。
原子物理学的研究对于理解物质的基本性质和结构具有重要意义。
原子物理学的研究成果在许多领域都有应用,如材料科学、化学、生物学和天文学等。
第二部分:量子力学与原子量子力学是描述原子和亚原子粒子的运动和相互作用的物理理论。
在量子力学中,粒子的位置和动量不能同时精确测量,这就是著名的海森堡不确定性原理。
在原子物理学中,量子力学被用来解释电子在原子中的运动。
根据量子力学,电子不是像波尔模型那样在固定的轨道上运动,而是在原子核周围形成概率云。
电子在原子中的能级是量子化的,这意味着电子只能处于特定的能级上。
量子力学在原子物理学中的应用还包括解释原子光谱和原子碰撞现象。
原子光谱是原子发射或吸收光子时产生的光谱线,这些光谱线可以用来确定原子的能级结构。
原子碰撞是指原子之间或原子与其他粒子之间的相互作用,这些相互作用可以导致原子能级的变化。
量子力学是原子物理学的基础,它为我们理解原子的性质和行为提供了重要的理论工具。
量子力学的研究成果不仅对原子物理学的发展具有重要意义,也对其他物理学领域的研究产生了深远的影响。
第三部分:原子物理学的发展与应用原子物理学的发展历程可以追溯到19世纪末20世纪初,当时科学家们开始研究原子的结构和性质。
随着量子力学的发展,原子物理学逐渐成为一门独立的学科。
原子物理学的研究成果在许多领域都有应用,如材料科学、化学、生物学和天文学等。
原子物理学PPT课件

这些谐振子可以发射和吸收辐射能。但是
这些谐振子只可能处于某些分立的状态中,
谐振子的能量并不象经典物理学所允许的
可具有任意值。
黑体内的驻波
Planck假设:振子振动的能量是不连
续的,只能取最小能量ε0 的整数倍 ε0, 2ε0, 3ε0, …, nε0, 即 E =nε=nhv , 其 中
n=1,2,3…称为量子数,式中h为一个
e
e +
能量辐射损失
4
原子稳定性困难(续)
r
核 离心力与库仑力平衡 式
me
v2 r
Ze2
4 0r2
模 角动量 型
L mevr
的 困 难
经典电动力学,单 位时间内辐射能量
P
2 3
1
4 0
e2 c3
a2
2 ( 1 )7
3 4 0
e2 c3
me2
(Ze2 )6 L8
动能耗尽
P
1 2
mev2
电子加速运动辐射电磁波,能量不断损失,电子回转半径
瞬时性问题 按经典理论,电子逸出金属所需的能量,需要有
一定的时间来积累,一直积累到足以使电子逸出金属
表面为止.与实验结果不符 .经典的驰豫时间50min,
光电效应的不超过1ns
27
二 光子 爱因斯坦方程
(1) “光量子”假设 光子的能量为 h
(2) 解释实验
爱因斯坦方程 h 1 mv2 W
2
31
光源
分光器
记录仪
棱镜摄谱仪示意图
32
(三)光谱的类别
光谱分类
线状谱 带状谱
连续谱
原子谱. 如:钠灯 分子谱
固体.如:白炽灯
原子物理学(X射线)ppt课件

• K谱线频率莫塞莱经验公式
K 0.2461016(ZK)2H z K1
莫塞莱定律提供了精确测量Z的方法 .
• 康普顿散射的实验装置 • 康普顿散射的实验规律 • 经典考虑 • 量子解释 • 几点讨论 • 康普顿散射与基本测量
.
5.3.1.康普顿散射的实验装置
X 射线在石墨上的散射
X 射线管
晶体
光阑
散射波长
0
j
探
测
器
石墨体 (散射物质. )
X 射线谱仪
.... .. .............................................................................
h
0
n0
h
n
m
v
h0 e j
m0
自由电子(静止)
mv
m c2m oc2h(0-)m oc2hc( 1 0- 1)
(m c2 )2 (m o c2 )2 2 m o c 3 h (1-1) (h c )2 (1-1)2
0
0
(mv)2(h0)2(h)22h02 cosj .
5.3.4.量子解释(3)
5.1.4.X射线的衍射(1)
• 电磁波通过狭缝衍射
–要求波长与狭缝的大小同数量级
• X射线波长数量级:0.1nm
– 0.1nm的狭缝难以制造
• 晶体: 原子(格点)有规则排列的结构
– 晶格常数d : 相邻格点的距离 – 晶格常数d的数量级与X射线波长数量级相同
《原子物理学》PPT课件

40 2Z 1.44fmMeV/0.1nm 3105 Z rad
E (MeV)
E
15
1-2-3 解释 粒子散射实验(4)
• 带正电物质散射(汤氏模型)(4)
–电子对α粒子的偏转的贡献(对头撞)(1)
动量、动能守恒
m v0 m v1 meve ,
1 2
m v02
1 2
m v12
1 2
meve2
2
28
1-3-2 卢瑟福公式的推导 (3)
• 空心圆锥体的立体角 ~ d
ds 2 r sin rd ;
d
ds r2
2
sin d
2 b | db
A
|
a2d 16 Asin4
2
29
1-3-2 卢瑟福公式的推导 (4)
• 薄箔内有许多环: 核 ~ 环;
• 薄箔体积: At; 薄箔环数: Atn • 粒子打在Atn环上,散射角 相同
• 一个粒子打在薄箔
上被散射到 ~ -d
的几率
dp(
)
16
a2d
4
Asin
nAt
2
30
1-3-2 卢瑟福公式的推导 (5)
• N个粒子打在薄箔上测量到 ~ -d 的粒子数
dN
N a2d 16 A sin 4
nAt
ntN
1
4 0
Z1Z2e2 4E
2
d
sin4
2
2
• 微分截面(卢瑟福公式)
–重复散射也不会产生大角度
• 重复散射为随机, 平均之后不会朝一个方向 特别不会稳定地朝某一方向散射
–汤姆逊原子模型与实验不符!
18
原子物理学 课件-第四章 碱金属原子和电子自旋

原子物理学
证:设是机械自旋 电子半径: 电荷: 磁矩:
安束2(焦/特)
(超过光速)
因此,电子自旋不是机械自旋
(电子自旋,其实一点也没有“自旋”的意义。最好称呼它 为“内禀角动量”,它是微观粒子内部属性,与运动状态毫 无关系。它的性质与角动量类似,但不能用任何经典语言 描述。在经典物理中,找不到对立物)。
原子物理学
二、由光谱精细结构推断碱金属原子能级(以锂为例)
1、二辅系: 的跃迁,由于双线间隔相 等,设想 能级不分裂,单层,p能级分裂,双层。 末态p能级:各能级共 同有关,双线间隔为 2p能级分裂间隔。
2、主线系: 的跃迁,双线间隔随 增 大而减小,p能级分裂间隔随 增大而逐渐减小
原子物理学
原子物理学
(2)自旋取向的意义:
原子实坐标
电子坐标 一个顺着磁场 一个逆着磁场
电子自旋取向:
原子物理学
二、从轨道,自旋角动量的耦合 看能级双分裂
角动量耦合:已知
求:总角动量
原子物理学
1、玻尔理论
与
夹角0,
2、量子力学
从上式可看出,
与
不能平行或反平行
原子物理学
三个终端 主 Ⅰ Ⅱ 柏
光谱项: 若测得T, 则可算得
每一线系限波数 恰为另一线系动 项中最大的一个
原子物理学
对于锂, 表4.1给出, (三)两个量子数 仿效氢光谱:
碱光谱:
即碱原子能量与两个量子数
碱金属原子能级图。
有关.
(1)对同一个主量子数 ,有几个能级 (2)能级按 分类, 相同属同一例
1925年,荷兰:两位大学生,库仑贝克,古兹密特 一)电子自旋假设: 1、每个电子都具有固有的自旋角动量
原子物理学 .ppt

• 由气体动理论知,1 mol 原子物质含有的原子数是
(阿伏伽德罗常数) • 因此可由原子的相对质量求出原子的质量,如最轻的氢
原子质量约为 1.671027 kg • 可估计出原子的半径是0.1nm(1010 m)量级。(这些是
其外部特征)
深层的问题:
原子的组分? 原子的结构? 原子的内部运动? 原子各组分间的相互作用?
2
课程说明
• 原子物理学是20世纪初开始形成的一门学科,主要研究 物质结构的“原子”层次。原子物理学的发展导致量子 理论的发展,而量子力学又使原子物理学得以完善。
• 本课程注重智能方面的培养,力求讲清基本概念,而大 多数问题需经学生通过阅读思考去掌握。
• 本课程原则上采用SI单位制,同时在计算中广泛采用复
8
1.电子的发现
1833 年
1874 年1879 年 1881 年1897 年
1899 1年909 年
法拉弟电解定律:析出物质量正比于电解液电量 1mol一价离子所带电量为常数(法拉第常数)F
斯通尼(英)提出电荷的最小单位 e F NA
克鲁克斯(英)以实验说明阴极射线是带电粒子, 为电子的发现奠定基础 斯通尼命名电量子为电子
高真空放电管中的阴极 射线经狭缝约束后成一窄 束,窄束射线通过电场和磁 场后到达荧屏。从其偏转 判断所受电场力和磁场力, 从而算得电子的荷质比。
10
与真理“擦肩而过”的人们
• 在汤姆逊之前,赫兹(德)做的类似实验未发现 射线偏转(因高真空不易实现),误认为阴极射 线不带电。
• 休斯脱做过氢放电管中阴极射线偏转的研究,得 出阴极射线粒子的荷质比为氢离子的千倍以上, 但自己认为此结果是荒谬的,他认为射线粒子应 比氢原子大。
原子物理学全套精品课件

发现电子——汤姆逊栆糕模型——卢瑟福的 散射实验——否定了汤姆逊模型——无法解释大 角散射——卢瑟福提出核式结构模型——由卢瑟 福模型进一步推出散射理论——散射理论被实验 验证——卢瑟福提出核式结构模型正确。
三、学习原子物理学需要注意的问题:
1、掌握原子物理学研究问题的方法: 根据事实提出合理的假设,看这个 假设能否说明实验事实或与进一步的实验 事实相符或由此推出较深的理论,由进一 步的实验验证理论的正确性。这是一个理 论与实践多次反复的过程。
原子物理学
原子物理学绪论
一、原子物理课程说明
课程性质:原子物理学是物理学专业的一门重要的基础课程。 学时: 48
考试成绩构成说明: 期末考试成绩: 70% 30% 平时成绩(作业、出勤、学习态度、课堂提问):
二、原子物理学的研究对象、内容、研究方法:
1、 原子物理学的研究对象 原子物理学属于近代物理学课程,它主要研究物质在原子 层次内: (1)由什么组成; (2)各种组成成分间有怎样的相互作用; (3)各物质是怎样的运动形态。 等理论,是研究物质微观结构的一门科学。
原子的半径r= 10-10m ∴研究的空间在10-10m数量级以下。
这导致微观世界与宏观世界有很大的不同。具体的 体现就是量子化现象。
2、研究内容:(原子物理、核物理) (1)原子物理部分: 从原子光谱入手研究价电子的运动规律 从元素周期律和X射线入手研究内层电子的排布和运动规律
(2)核物理部分 主要研究核的整体性质如:核力、核模型、核衰变、核反应、 核能的开发和利用及基本粒子的相关知识。
四、原子物理学的发展历史
原子物理学的发展可以分为几个时期: 1、古代的原子论: (1)古希腊的原子论 最具代表性的是公元前4世纪古希腊的哲学家留基伯 (Leucippus)和他的学生得莫克利特(Democritus)提出: 物质结构不是连续的而是分立的学说。他们认为物质是由 许多极小的简单的不可分割的微粒组成。这种微粒称为原子。 这只是一种假设没有试验依据。
原子物理(全套480页PPT课件)

遏止电势表明光电子有一个初速度的上
限v0,其相应的动能为
1 2
m
v
2 0
eV0
1.28
(3)截止频率(红限)
结论(i)当改变入射光束频率时,遏 止电势V0 随之改变, V0~ 成线性 关系。
V0 0 0
(ii)当低于某一频 率0 时,V0 = 0 。这 时,不论光强多大,
光电效应不再发生。
频率0称为光电效应 的截止频率或频率的 红限。
着频率及波长的概念,光的能量 正比
于其频率 ,即:
= h
1.30
爱因斯坦公式:
根据爱因斯坦假说,光束照射在金属 上时,光子是一个个地打在上面,电 子吸收的能量为 W= h。
h
1 2
m v02
A
eV0
A
1.31
2.3,康普顿效应
在研究x射线与物质散射实验中证明 了x射线的粒子性,起作用的不仅是 光子的能量,而且还有它的动量。
max T b
1.21
b:维恩常数,实验值为 b = 0.289 cm.K
热辐射颜色随温度T变化:
T(K) 500 1000 2000 3000 4000 5000 6000 7000 8000 max(nm) 5760 2880 1440 960 720 580 480 410 360
1.5,维恩公式和瑞利-金斯公式
uT d
8h 3
c3
d
eh kBT
1
uT
d
8hc 5
ehc
d
kBT
1
1.26 1.27
kB:波耳兹曼常数; h = 6.62610-34 J.s 普朗克常数
h >> kBT,普朗克公式 维恩公式 h << kBT,普朗克公式 R-J公式
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(1)射线;(2)射线;(3)射线。
“葡萄干面包”原子模型
其中,粒子的速度达C/10000,是高能粒子,可以作 为“炮弹”轰击并研究其他原子和粒子。
卢瑟福对“葡萄干面包” 原子模型的思 考 如果“葡萄干面包”模型正确,粒子被原子 的散射只能是小角度的散射(小)。 原因有二:
1、电子对粒子的动量影响小,只需考虑原子中“正 电荷 ”的作用; me=9.1 × 10-31 kg。
p >> pe
m=4 mp =4 × (1836 me)
卢瑟福对“葡萄干面包” 原子模型的思考
2、受力分析表明:粒子受正电荷作用后动量变化不大
Fout
1 Q Ze Fout (r r0 ) 4 0 r 2
Fin
1 Q Ze Fin (r r0 ) r 3 4 0 r0
- E1 = h;
吸收: E1
+ h = E2
1.2.2
(A)
由玻尔理论求定态能量和轨道半径
电子绕核运动的向心力由核电荷(+e)和电子电荷 (-e)间的库仑力提供;
Ve2 1 e2 me r 4 0 r 2
(1)
1 1 e2 1 e (电子动能)= meVe2 = Ek 2 2 4 0 r 1 e2 r= 4 0 meVe2
(2)不能解释原子的线状光谱特性 按核式模型,电子的辐射频率:fe=Ve / 2r, Ve的连续变化导致电子的辐射频率是连续的。 和实验观察不符合。
原子光谱和太阳光谱的比较
困境意味着旧的理论体系出现了问题, 新的理论体系即将诞生。
1.2
Bohr 玻尔(丹麦,1913)的氢原子理
论
1.2.1 玻尔氢原子理论的三个要点 1, 定态假设:
定态:原子中的一些特殊的状态,处于定态的原 子,电子绕核做圆周运动而不辐射能量。 (解决原子的稳定问题)
2, 定态条件(量子化条件):
氢原子的定态角动量必须满足: L=n(h/2)=nℏ ; (n>=1的整数); h (普朗克常数)=6.63×10-34(JS)
3,定态跃迁: 原子从一个定态跃迁到另一个定态时,以光 子的形式辐射或吸收能量。 说明: A,光子是爱因斯坦于1905年为解释光电效应提 出。光子能量满足: E=h, 式中, : 光波的频率 B,辐射跃迁过程:E2 - E1 = h ;
4 0 n rn = 2 e
2
2
(4 ’)
1 e 4 1 En 2 2 2 2 (4 0 ) n
(5 ’)ຫໍສະໝຸດ 补充作业 2,32,对类氢粒子(核外只有一个电子的带电粒子),如: He(Z=2)一次电离后He+;Li(Z=3)二次电离 后 Li ++;Be(Z=4)三次电离后 Be +++。 证明:
卢瑟福对 粒子大角度散射结果的解释 如果原子的正电部分集中于一个非常小的空 间区域 rn中,rn<< r0,当r rn , F 将很大,可 以解释粒子的大角度散射和背向散射。
Q Ze F 4 0 r 2 1
大角度散射!
rn
背向散射!
r0
原子结构的“核式模型”建立
由实验结果结合的粒子的散射公式,可知这个 “非常小的空间区域”的尺度rn~10-14 M,在此区域 内集中了原子的正电部分和绝大部分原子质量,卢瑟福 将此区域称为“原子核”。卢瑟福在此基础上建立了原 子的“核式模型”:
粒子散射实验的意义: 1,发现原子核; 2,提出原子的核式模型。 “伽里略发现了宇宙, 卢瑟福发现了原子!”
◦ ◦
-e
-e
原子结构的“核式模
原子结构核式模型的困境
(1)原子的不稳定性 根据经典电动力学,带电粒子做加速运动将 向外辐射能量。电子在动能耗尽后,将落入原子 核中,导致原子的湮灭( ~10-9 s)。
卢瑟福(新西兰,Rutherford, 1909) 粒子散射实验
1,汤姆逊的“葡萄干面包”原子模型(西 瓜子模型):在原子尺度 r0~10-10M内, 原子的正电部分均匀分布(面粉),电子就 如葡萄,崁嵌在正电核中。
背景知识
2,卢瑟福是汤姆逊的研究生,熟悉 “葡萄干面包” 原子模型。卢瑟福在 对铀元素的研究中发现铀的放射性 (1899年)由三个部分组成:
r
r0~ 10-10 m
分析结论:如果 “葡萄干面包” 原子模型正确
只能观察到粒子的小角度散射!
卢瑟福 粒子散射实验装置图
A,B:转盘; R,L:粒子源; F:金箔; S:荧光屏; M:显微镜
粒子散射实验装置简化图及实验结果
:散射角
实验结果:存在大角度及背向散射( =180O) ! 实验结论: “葡萄干面包”原子模型不正确!
(B)
(2)
L (原子的角动量)= Le+LN ~ Le(核不动!) = rmeVe = mer2 (Ve=r)
=nℏ (定态条件)
(n>=1整数)
(3)
联立(1’),(2),(3)得:
4 0 n r = rn 2 me e
2 2
(4)
1 me e 1 E =En 2 2 2 2 (4 0 ) n
吸收跃迁过程:E1 + h = E2 。
C, 定态非定态; 非定态非定态 的跃迁是不存在的。
定态,定态角动量,定态跃迁图示 基础 ------ 核式模型 定态:电子做圆周运动而不辐射能量,Ei
Le= rPe
r Pe=meVe
E1
-e
-e E2
Ze
h
h
定态条件: L=n(h/2)=nℏ 辐射: E2
En 1 Z 2 e 4 1 2 (4 0 ) 2 2 n 2
=
(4’’)
(5’’)
rn
4 0 2 n 2 Ze 2
3,H有两个同位素(Z相同,质量数不同的一类元素), 2 3 D= 1 H(氚: 比氢核多两个中子)和 T=1 H(氘:比氢 核多一个中子)。 中子:MN=MP,不带电荷。 求:En=?;rn=?
特点: 定态轨道半径和定态能量都是分离值! 原因------
4
(5)
定态条件: L=n(h/2)=nℏ
补充作业 1
p 1,证明:在 E k (氢核动能) 0(核在动!)的条件下,
用 =
me M p me M p
(折合质量,Mp: 质子质量)代替
(4),(5)式中的me ,可得氢原子的定态能量和 轨道半径满足:
(1’)
e Ek (氢原子的动能)= E kp (氢核动能)+ Ek
(核不动!) e (电子动能) Ek
1 1 e2 = 2 4 0 r
Ep(原子的势能)= r Fe dr r
1 e2 ( )dr 2 4 0 r
e2 4 0 r 1
1 1 e2 E(原子的总能)=Ek+Ep= 2 4 0 r