分析力学讲义-清华
清华大学理论力学lecture20_257309407
ml2
sin
kx
0
1 2
mlxcos
1 3
ml
2
l 2
mg
sin
0
系统动力学方程
5 2
mx
1 2
mlcos
1 2
ml2
sin
kx
0
1 2
mlxcos
1 3
ml
2
l 2
mg sin
0
讨论: 如果系统在 x 0, 600处从静止
状态释放, 请计算释放时刻A的加速度和
AB的角加速度。
初始状态 x(0) 0, (0) 600 x(0) 0,(0) 0
mhC2
2mRhC
cos
取过O的水平面为零势面,系统的重力势能为
V mghC cos
系统为理想有势系统, 应用Lagrange方程
L T V
d dt
(
L
)
L
0
系统的运动微分方程
O
OC hc
C
θ
mg
A
(IC mR2 mhC2 2mRhC cos ) mhC R2 sin mghC sin 0
L q j
)
L q j
0,
j 1, , N
V q j
0
请用Lagrange方程建立半圆盘在水平面上纯滚动的动力学方程。
半圆盘质量和绕质心的转动惯量分别为 m, IC , 半径为 R 解:取广义坐标 θ 。 A点为半圆盘的瞬心, 它的动能可以表示为
T
1 2
J A2
JA
(IC
md
2 AC
)
IC
mR 2
(
l 2
清华大学断裂力学讲义第二章-Griffith断裂理论
min F min G
达到平衡状态
能量最小原理是热力学第二定律的另一种表述。
Legendre变换
Legendre变换
f x
g p
p df dx
200 year portrait debacle
Adrien-Marie Legendre Louis Legendre
GBda W dU e d
上式给出了在断裂过程中最一般的能量平衡和转换关系以及 判断准则。
下面我们首先研究最简单的例子,在断裂过程中没有系统
和外界功的交换,即 W 0
一个典型例子:Griffith脆断理论
问题:多长的裂纹会自动扩展?
GBda W dU e d
对于非孤立系统,系统的总能量始终是守恒的。
dU Q Wmech Wextra
U是状态量,Q、Wmech、Wextra是过程量(路径依赖) 系统又有往能量极小演化的趋势
似乎有矛盾,怎么回事?
热力学第二定律:
Clausius
不可能把热量从低温物体传递到高温物体 而不产生其他影响。
Kelvin-Planck
对于无限大板(L>>a),参见随后的作业题3
对于一般的问题能用叠加来计算能量吗? 若不能,为什么这里可以?
计算弹性应变能Ue(有限板情形),采用叠加原理
Biographical Memoirs of Fellows of the Royal Society, Vol. 10, (Nov., 1964), pp. 117-136 /stable/769315
Griffith理论
椭圆孔的应力分布(弹性力学解)
Charles Inglis, 1913
课件:材料分析力学讲义
共性
fj ri
ri
f j t
0
在约束面内各质点具 有不同可能速度同
ri
个性
虚位移
可能位移
fj ri
dri
f j t
dt
0
(i 1.2....N , j 1.2....k)
ifj •δri 0 ( j 1.2...k i 1.2....N )
不考虑运动规律限制
虚
时间被冻结
位
移
约束被“凝固”
…..(4)
任一微分约束均可表示为
aidxi atdt 0 (i 1,2,3......N )
at at (xi,t) ai ai(xi,t)
如果:
ai x j
a j xi
ai t
at xi
爱因斯坦求 和约定
则微分方程可积
(x2 x1)dy1 (x2 x1)dy2 ( y2 y1)dx1 ( y2 y1)dx2 0
牛顿力学两大困难
? 约束力未知
坐标不独立
一.约束
定义: 物体运动过程中受到限制
约束方程: f (r.r.t) 0
约束分类:
几何约束: 微分约束:
f (r ,t) 0
f
(r ,
r,
t
)
0
完整约束与非完整约束: 几何约束 可积分的微分约束
完整约束
稳定约束与非稳定约束:
f (r ) 0 f (r,t) 0
yc
l 2
cos
yD
l
cos
l 2
cos
xB l(sin sin )
w
(
3l 2
mg
cos
Fl
sin
分析力学8-第六章2011春讲义印发_991202994
第六章 简单的可积系统§6.1.可积系统和不可积系统拉格朗日方程是由s 个 (s = 3 n - k )二阶常微分方程01,2,,(1)d L Ls dt qq ααα∂∂-==∂∂所组成的常微分方程组。
由(1)式可以解得(),,,1,2,,(1)qf q q t s ααββαβ'==(1)或(1’)的通解为: ()()122,,,,1,2,,2s q q t C C C s ααα==其中2s 个积分常数由初条件()()0000q q qq αααα== ,确定。
为了求通解,可以直接积分拉格朗日方程(1),也可以利用运动积分,再进一步求解。
运动积分就是在运动过程中保持不变的ααq q ,的某种函数:()(),3k k C C q q =它们可能是某些重要的守恒量。
这样的相互独立的运动积分最多有(2s -1)个。
事实上,如果已求得拉格朗日方程的通解(2),由(2)对t 求导可以得到()()122,,,,1,2,,4s qq t C C C sααα==由(2)和(4)解出积分常数,消去t ,可能得到(2s -1)个这样的函数。
若拉格朗日方程不显含t ,则(2)式具有时间平移不变性,因而总可表为:()()2122101221,,,,,,s s s q q t C C C C q t t C C C αα--=-=- (1’) 即把2s 个常数重新组合,使一个积分常数和时间结合在一起,这个积分常数体现了时间零点的选择。
这样在消去t 时,同时消去这个常数t 0,于是可解得)12(-s 个独立的运动积分:(),1,2,,21k k C C q qk s ==- (3)在相当一般的条件下,一个常微分方程组存在唯一的解。
一般说,一个力学系统的动力学方程是满足这样的条件的。
但是解存在唯一并不意味着解一定能表为解析函数(能用解析函数表达的解是凤毛麟角)。
如果一个力学系统的动力学方程的解能够表为解析函数(称为有解析解),则这个系统称为可积系统或完全可积系统。
2009分析力学讲义
取如图所示X 为广义坐标
xx y 2 2 l x
2 2 2 2
A
y
T 1 m( x y ) 1 mx (1 2 x 2 ) 2 2 l x 2 2 ml x 2 2 2(l x )
B
x
V mg l x kx
2 2
杆作刚体一般运动
T2 T2c T ......(2)
' 2
质心动能
) 2 (a sin ) 2 V (a
2 c
1 ma2 2 1 ma2 sin 2 2 ......(3) T2c 2 2
相对质心运动为三维转动
1 ma2 I I 0 x cos Ix z y 3 y sin T ' 1 ( I 2 I 2 I 2 ) 2 x x y y z z 2 z 1 ma 2 ( 2 2 cos 2 )......( 4) 6 1 ma2 2 1 ma2 sin 2 2 1 ma2 2 T2c T1 2 2 2
p 2 2 H kl sin mgl cos 2 2ml
2
p 2 2 H kl sin mgl cos 2 2ml
2
H p p ml 2 H 2kl2 sin cos mgl sin p p 2 ml
L T V
1 ml 2 2 mgl cos 2
kl sin
2 2
L T V kl sin L mgl sin 2kl 2 sin cos d ( L ) ml 2 L ml 2 dt
清华大学断裂力学讲义第三章-线弹性断裂力学PPT课件
III型裂纹的复变函数表示方法 为了统一
应力场 位移场
32 i 31 ZIII
u3 Im ZIII
III型中心裂纹承受远场均匀剪切
lim
r0
2
r
22 12
r,0
r,
0
32
r
,
0
KI,II,III与G之间的关系?
George Rankine Irwin
G.R. Irwin. Analysis of stresses and strains near the end of a crack traversing a plate. Journal3of Applied Mechanics 24, 361-364 (1957).
a
0 i2
x1,
0
ui
a
x1,
dx1
wtip a
5
如果不是固定位移载荷加载(如固定力),是何结论?
可由能量平衡来理解
F
裂纹扩展
Gda dU Fd
逐渐放松保持力过程
wtip da dU Fd
F
这种假设裂纹闭合张开的虚拟过程的分析仍然适用。
x2
x2
σ
x1
首先假设固定位移加载
针对III型裂纹
x2
A
B
σ
x1
a
x2
u
u
x1
a
KIII
lim
x1 0
2 x1 32 x1, 0
32 x1, 0
KIII
2 x1
u3 u3+ a x1, u3- a x1, =2u3+ a x1, =
清华大学断裂力学讲义ch8-界面断裂力学
L 1 cos tan 2 ln 裂纹张开位移 2 r 裂纹面第一次接触的尺度 r接 可
一种唯象的观察,界面断裂韧性 Gi ,随相角增加而迅速 增加,即越接近 II 型裂纹,断裂阻力越大(例如胶带) 。 实验中发现下述唯象公式与试验点吻合较好。
G0 Gi cos 合理吗? 当 接近 90 度时,界面断裂韧性 Gi 趋向于无穷大。
问题二:裂纹路径的选择,沿还是不沿界面扩展? 断裂的能量驱动力及界面断裂韧性和两种材料断裂韧性竞争选择 的结果
2 K K III 1 但能量释放率 G cosh 2 E * 2 * ,适定 2
1 2
1 i 2
各向同性弹性双材料界面断裂力学应力在裂尖处振荡,裂尖处张开 位移振荡并相互贯穿,病态解!如何解决? 负的裂纹面张开位移是不可能的,其实裂纹上下表面会接触。 ※Comninou 于 1977 年提出接触区模型, 认为界面裂纹顶端存在一个无 摩擦的接触区,如何提接触区条件? 优点:结果显示可以消除应力振荡和裂纹 面位移的相互贯穿,而且裂尖应力呈现平 方根奇异性,消除了病态。 缺陷:1 裂尖场恒为 II 型,与实验不符, 不能反映混合度的影响 ;2 在远场受拉应 力的实验中未观测到裂尖处有接触 ;3 正 应力不连续(可以理解)
清华大学物理课件---------力学.第6章.振动_ppt课件
A cos( t ) 合成仍是同频率简谐振动: x n sin n1 2 Aa , 2 sin 2 17
重要特例: n 个分振动同相: 2 k π ( k 0 , 1 , 2 )
A na
π 2 k ( k ຫໍສະໝຸດ k ) n 个分振动初相依次差: n
9
2. 振动曲线
mm m
o A x x 0< A (伸长量) 00 <= xA
0
x A o -A -
= /2
=0
t >0 T=2
10
3. 旋转矢量法 用旋转矢量法定初相 很方便。
x 0 A2
v0 0
t+
0 A
t
例:已知
3
v0< 0
0 x0 A/2 x
x = A cos( t + )
一. 简谐振动定义 物理量随时间按正弦或余弦变化的过程:
x A cos( t ) — 简谐振动
x 可以是位移、电流、场强、温度…
▲ 简谐振动是最简单、最基本的振动,可用 来研究复杂振动。 ▲ 简谐振动是理想化模型,许多实际的小幅 振动都可以看成简谐振动。
4
二. 简谐振动的判据(针对机械振动) 1. 受力特征
上面1、2、3中任何一条成立即可判定为是
简谐振动。
6
三. 简谐振动的特征量 1. 角频率
k m
只由系统本身决定,也称为固有频率 频率
2
1 2π T
周期
7
2. 振幅
2 v 2 E 2 0 A x 0 2 k
由初始条件和系统本身情况决定 3. 初相(位)
use-第五章分析力学精讲
2、理想约束:如果作用在力学体系上的诸约束反力 在任意虚位移中所作的虚功之和为零,则称这种约 束为理想约束,即: n N r Ri ri 0
i 1
3、几种常见的理想约束 ①光滑线,面,光滑铰链的约束 ②刚性杆,不可伸长的绳子的约束 ③纯滚动(粗糙面)
光滑面
N r 0
A、B两个动点 5个约束
20
选为广义坐标
(3) 用虚功原理列方程
P rC f rB 0
建立oxy坐标系 P Pj rC xC i yC j f fi rB xB i y B j
②质点被约束在球面上,约束方程为:
x2 y 2 z 2 R2
(2)不稳定约束:约束方程中显含时间的约束 约束方程为: f(x, y, z, t) 0 例如:①不断吹大气球的约束:
2 x2 y 2 z 2 (R0 t) 为球面半径的增长速率
7
3、按约束可脱离和不可脱离分类
(i 1,2,n)
y
R
例1、质点做圆周运动。 一般坐标:x、y 广义坐标:
x, y
x R cos y R sin
o
x
10
例2、质点做平面运动。
取x、y为一般坐标,r、θ 为广义坐标。
y
x r cos y r sin
x, y
分,即可求得各点的虚位移 5. 列出虚功方程,并求解
解析法:选取适当的坐标系,写出约束方程并进行变
19
例1、一长为L,重为P的均质直杆AB,斜靠在光滑的墙 和光滑的水平地面之间,为防止直杆滑倒,在杆端B和 墙角 O之间用一长为 轻绳拉住,使直杆与墙的夹角 l 为,试用虚功原理求绳子的张力。 y
分析力学-清华大学基科班课件
2010-2011 学年秋季学期 基科 91-98 使用
2011-09
目
录
1 1
目录 绪论 §0.1.经典力学发展简史 §0.2. 理论力学和本课程的内容简介 §0.3.分析力学的特点 §0.4.经典力学的基本概念 §0.5.关于教材和教学方法的说明和学习方法方面的建议
第一部分
第一章
矢量力学
由于各专业的不同要求,同样名为理论力学的课程有不同的类型;同样名为理论力学 的教材或专著也有不同的侧重面。除了力学专业的理论力学课程有其自身的专业要求以外, 工科专业的理论力学课程是工程力学的组成部分; 对于物理专业而言, 阐述经典力学普遍规 律的理论力学课程, 是物理专业的专业基础课四大力学之一, 是普通物理课程力学部分的继 续和加深, 也是许多后续课程的必备基础。 目前许多理论力学教材分为矢量力学和分析力学 两部分来阐述。前者以几何方法(矢量的运算)为基础,当然也要用微积分、微分方程等数 学工具,后者采用更多数学分析的方法。 由于矢量力学大部分内容已在普通物理课程中讲授,本课程内容以分析力学为主,主 要讲授分析力学的基本概念和基本原理、 拉格朗日力学和哈密顿力学等内容, 课程名称也改 称分析力学。但也要讲一些矢量力学的内容,既为梳理矢量力学的基础知识,又作内容上的 必要补充,但更着重于方法上的更新,为学习分析力学作好准备。 根据数学、物理等理科专业的需要,静力学作为动力学的一个特例,不作为教学的重 点。因此本课程也以分析动力学为重点,而把分析静力学作为分析动力学的一个特例。 由于课时的关系,在本课程里不涉及相对论力学和非线性力学。 §0.3.分析力学的特点 数学工具用得较多,特别是数学分析;当然,我们也不必刻意回避几何方法。 分析力学的理论概括性比较强,能用统一的形式表达各种具体情形下的力学规律,也 能对多样化的力学问题作统一的程式化的处理; 因而便于阐述力学的普遍原理, 也便于处理 更复杂的力学问题,特别是系统具有各种比较复杂的约束的情形。正因为如此,分析力学也 比较抽象。学习时应加强对其物理意义的理解,同时应注重其在实际问题中的应用。如果自 己能构造一些实例以加深理解当然更好。 分析力学侧重于能量(而矢量力学侧重于力) ,因此分析力学的方法便于推广,对于物 理学其他领域的理论,也有重要的意义,特别是对量子力学的建立与发展起了重要的作用。 分析力学着眼于整个力学体系 (而矢量力学中往往采用隔离体图, 着眼于各个组成部分 的受力和运动情况) ,因而界定一个力学体系的范围,分清体系的内和外显得格外重要。 分析力学和矢量力学是同一研究对象的两种研究方法, 所得结果当然应该一致。 在矢量 力学中很难求解的问题可能在分析力学中变得比较容易求解, 但是两者不可能得到相互矛盾 的结论。例如,在矢量力学中,单摆(振幅不很小的情况下)的解不能用初等函数来精确表 示,那么用分析力学的方法同样不可能用初等函数来精确表示。 §0.4.经典力学的基本概念 1.经典力学的时空观 参考系 经典力学的任务是研究机械运动的规律。 机械运动是物体在空间的位置和取向随时间发 生变化,是物理学所研究的各种运动形式中最简单,也是最基本的一种。为此我们先对经典 力学的时空观作一简单的说明。(参阅[3]32 页) 空间和时间不仅是一个物理概念, 而且具有深刻的哲学意义。 空间和时间是物质存在的
周衍柏著理论力学——第五章分析力学 pdf讲义
3
不可解约束:质点始终不能脱离的约束。如质点始终被曲面 约束,即存在约束方程
f ( x, y , z ) = 0 或 f ( x, y , z , t ) = 0 (5.1.3)
约束又可分为几何约束和运动约束。 几何约束又叫做完整约束,它只限制质点在空间的位置,因 而表现为质点坐标的函数,如
f ( x, y , z ) = 0 或 f ( x, y , z , t ) = 0 (5.1.3)
dr P
δr
7
8
9
三、虚功原理 以下讨论只限于不可解约束的情况,设体系在 k 个几何约束 下处于平衡状态。由于体系处于平衡状态,所以体系中每一 个质点都处于平衡状态。 因此任一质点 Pi ,受到主动力的合力 Fi 与约束反力的合力 Ri 满足: (i = 1,2, L , n ) (5.2.3) Fi + Ri = 0 让每一质点在平衡位置发生一虚位移 δr ,则有 Fi ⋅ δr + Ri ⋅ δr = 0 (i = 1,2, L , n ) 上式对各质点求和得:
1
第一节 约束与广义坐标
一、约束的概念和分类 1、力学体系:质点的集合,且质点间存在相互作用,每一 个质点的运动都和其它质点的位置及运动有关,简称体系。 若有 n 个质点,则描述所有质点位置的坐标有 3n 个。 2、约束:限制质点自由运动的条件叫做的约束。 约束一般可表示成质点位置、速度和时间的方程。如:
《分析力学基础》课件
哈密顿-雅可比 方程可以描述 系统的运动状 态和能量变化
哈密顿-雅可比 方程在分析力 学中具有重要
地位
正则方程的定义和性 质
正则方程的求解方法
正则方程在分析力学 中的应用
正则方程与拉格朗日 方程的关系
正则方程在工程中的 应用实例
课件结构
● 引言:介绍分析力学的基本概念和重要性 ● 第一部分:牛顿力学 ● 牛顿三定律 ● 动量守恒定律 ● 角动量守恒定律 第二部分:拉格朗日力学
弹性模量:描述固体材料弹 性性质的物理量
胡克定律:描述固体材料在弹 性范围内的应力与应变关系
泊松比:描述固体材料在弹性 范围内的横向应变与纵向应变
的关系
弹性力学基本方程:描述固体 材料在弹性范围内的应力、应
变和位移之间的关系
哈密顿原理:描述系统演化的普遍 规律,适用于经典力学和量子力学
哈密顿原理的应用:求解力学问题, 如求解运动方程、求解哈密顿量等
分析力学基础PPT课 件大纲
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课件使用说明
添加章节标题研究物体在力作用下的运动规律
课件旨在帮助学生理解分析力学的基本概念、原理和方法
课件适用于物理专业学生、教师和相关研究人员
课件内容涵盖了分析力学的主要内容,包括牛顿力学、拉格朗日力学和哈密顿力 学等
页脚:包括作者、日期、版权等信息
背景:选择与主题相关的背景图片或颜 色
课件效果
课件内容:包括基 本概念、原理、公 式、应用等
教学方法:采用案 例分析、实验演示、 互动讨论等方式
学习效果:提高分 析力学知识水平, 增强解决问题的能 力
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学本质上是一门实验科学,物理理论的直接的深厚基础是丰富的实验事实。
0.2. 理论力学和本课程的内容简介
由于各专业的不同要求,理工科大学里设置的理论力学课程有不同的类型;同样名为
理论力学的教材或专著也有不同的侧重。除了力学专业的理论力学课程有其本专业的要求以
外,工科专业的理论力学课程是工程力学的组成部分;对于物理专业而言,阐述经典力学普
遍规律的理论力学课程,是物理专业的专业基础课四大力学之一,是普通物理课程力学部分
的继续和加深,也是许多后续课程的必备基础。目前许多理论力学教材分为矢量力学和分析
力学两部分来阐述。前者以几何方法(矢量的运算)为基础,当然也要用微积分、微分方程
等数学工具,后者采用更多数学分析的方法。
理论力学
矢量力学
分析力学
密顿力学和力学的变分原理等内容。作为准备,适当补充矢量力学中普物阶段未学的内容(第
一、二章)。
根据数学、物理等理科专业的需要,静力学作为动力学的特例,不作重点研究。因此
本课程也以分析动力学为重点,而把分析静力学作为分析动力学的特例来对待。
理论力学的研究对象一般可认为是质点系。这是很广泛的一类力学体系,质量连续分
析力学)。经典力学虽然已经有了长足的发展,有了相当完整的理论体系,但是这决不意味
着经典力学已经发展到顶了。作为一门基础学科,人类实践和相关各学科实验与理论的研究
不断给经典力学提出各种新问题,不断拓展着经典力学新的研究领域。(参阅参考资料 28.)
还应指出,经典力学的理论体系与经过高度抽象的数学的公理体系还是有所不同,物理
(3)柱坐标系 ( ρ ,ϕ ,z ) (由平面极坐标系推广到柱坐标系是直截了当的。教材 7 页)
(4)球坐标系(球极坐标系) (r,θ ,ϕ )
(教材 6 页。要求自学)
以上三种坐标系是我们最常用的曲线坐标系,曲线坐标系的坐标曲线一般为曲线族,(因而 在各点沿坐标曲线的切线的单位矢量,方向可能不同);当然并不完全排除直线族。曲线坐标系 的坐标曲面一般为曲面族,;当然也不完全排除平面族。 【练习】指出上述三种曲线坐标系的坐标曲线和坐标曲面,并指出哪些坐标曲线为直线或射线, 哪些坐标曲面为平面或半平面。
2
第一章 运动学 (上) 2006,9-2007,1 讲授提纲
(参阅教材§1.2.§1.3.§2.1.§2.2.) 运动学研究机械运动的描述方法,也就是讨论机械运动的几何学方面的特性,而不涉及机 械运动变化的原因,即不涉及动力学方面的特性。 1.1.质点运动学 (参阅教材§1.2.) 1.质点运动学描述质点的机械运动,主要就是讨论描述质点的位置、速度、加速度和运动轨 迹的方法,研究它们的特点以及它们之间的关系等。为此要选定适当的参考系。所采用的数学
坐标曲面 z = z0 (平面)可表为: r = r ( x, y, z0 ) = xi + yj + z0k
坐标曲线
⎧ ⎨ ⎩
y z
= =
y0 z0
(直线)可表为: r
=
r
( x,
y0 ,
z0 )
=
xi
+
y0
j
+
z0k
1
由矢径表达式: r = r ( x, y, z ) = xi + yj + zk 求速度和加速度的表达式很方便
运动学 几种常用的坐标系 广义坐标(任意曲线坐标系)
静力学 力系的平衡
(静力学)虚功原理
动力学 牛顿定律
达朗贝尔方程(动力学虚功原理)
(以及动力学定理等) (以及拉格朗日方程,哈密顿理论等)
由于矢量力学大部分内容已在普物阶段讲授,本课程内容以分析力学为主,课程名称
也改称分析力学。在本课程中主要讲授分析力学的基本概念和基本原理,拉格朗日力学,哈
牛顿的《自然哲学的数学原理》奠定了经典力学的理论基础。(参阅教材§1.1)
分析力学发展简史,现状和前景:(参阅参考资料 3 的前言,进一步可参阅参考资料 13.) 经过人类长期的生产实践活动,经过众多科学家实验和理论的研究,经典力学已经完善并突
破了以 FG=mrG 为核心的牛顿力学的理论框架(矢量力学);构建起了现代形式的理论体系(分
线的切线正方向(坐标增加的方向)。还可以得到关系式: ∂r = ∂r , ∂r = ∂r , ∂r = ∂r ∂x ∂x ∂y ∂y ∂z ∂z
这些关系式都可以推广到一般的曲线坐标系,是富有启发性的。 平面直角坐标系,情况相仿;高维直角坐标系,不难推广。
(2)平面极坐标系(当质点在平面运动时可选用) (r,θ ) (教材 5 页。已学)
工具主要有:矢量、坐标系、微分、积分、微分方程等。质点的位置用质点的位矢 r = r (t ) 来
表示,利用求导数的方法可求得速度 v = dr 和加速度 a = dv = d 2r ;利用积分可作上述运算
dt
dt dt 2
的逆运算。消去位矢中的 t 就得到轨道方程。进一步讨论,还可能得到更多相关的信息。
布的力学体系也可离散化而处理成质点系。在本课程中主要讨论:质点( n = 1的质点系);
两体问题或多体问题(离散的质点系);刚体(连续分布的不变形的质点系)。
0.3.为什么要学习分析力学?
分析力学便于处理更复杂的力学问题,特别是系统具有各种比较复杂的约束的情形。
分析力学能用统一的形式表达各种具体情形下的力学规律,因而便于阐述力学的普遍
在曲线坐标系中,我们选取基矢沿坐标曲线坐标增加的切线方向。由于坐标曲线一般说为 曲线,因此坐标曲线的方向一般不再保持不变。在上述这几种曲线坐标系情况下,在同一点沿 坐标曲线(的切线)的切矢量依然是相互垂直的(我们称之为正交的【思考】如何证明?),当
然总可以选为单位矢量(我们称之为归一的),因而它们满足 ei ⋅ ek = δ ik (特别 el ⋅ el = 1)。
{ } 总结得:直角坐标系的基矢 i , j, k 是正交归一常矢量组。
基矢和各坐标曲面、各坐标曲线之间的关系是相互垂直或平行。
空间任意一点的位置用坐标 ( x, y,z) 表示,也可用矢径 r = r ( x, y, z ) = xi + yj + zk 表示。
坐标曲面,坐标曲线也可以用方程来表示,也可以用矢径来表示。例如:
∑ 对于正交归一基矢,如果矢量 A = Aiei 则有 Ai = A ⋅ ei ; i 【注意】此结论在一般情况下未必成立。
若单位矢量 el
=
el
(θ
)
依赖于任意参数
θ
,则
del dθ
⊥ el 。(证明留待同学们自行完成)特别
地,在平面情形,若θ
事实上 dr = ∂r dx + ∂r dy + ∂r dz = dxi +dyj + dzk ∂x ∂y ∂z
即可得 v = r = r ( x, y, z) = xi + yj + zk
进一步 a = r = r ( x, y, z) = xi + yj + zk
从而可得基矢与矢径的偏导数之间的关系: ∂r = i , ∂r = j , ∂r = k ;这表明基矢是沿坐标曲 ∂x ∂y ∂z
原理。
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分析力学侧重于能量(而矢量力学侧重于力),因此分析力学的方法便于推广,对于物 理学其他领域的理论,也有重要的意义,特别是对量子力学的建立与发展起了重要的作用。 0.4.分析力学的特点
数学工具用得较多,特别是数学分析;当然,我们也不必刻意回避几何方法。 分析力学的理论概括性比较强,力图对多样化的力学问题作统一的处理,同时也比较 抽象。学习时应加强对其物理意义的理解,同时应注重其在实际问题中的应用。如果自己能 构造一些实例以加深理解当然更好。 分析力学和矢量力学是同一研究对象的两种研究方法,所得结果当然应该一致。在矢量 力学中很难求解的问题可能在分析力学中变得比较容易求解,但是两者不可能得到相互矛盾 的结论。例如,在矢量力学中,单摆(振幅不很小的情况下)的解不能用初等函数来精确表 示,那么用分析力学的方法同样不可能用初等函数来精确表示。 0.5.关于教材和教学方法的说明和学习方法方面的建议 我们所选用的教材《理论力学》,与传统的理论力学教材相比,作了某些调整,加强了 分析力学内容的阐述。这些特点正和我们这门课程的要求相近。但是选用了合适的教材并不 意味着我们可以逐章逐节进行教学,不加改动。我们增删了部分内容,适当调整先后次序; 比较易读的内容或直截了当的计算,在课堂上略讲或不讲(仍属于本课程要求的范围),要 求大家认真阅读教材,并适当进行预习。顺便说一句,前言和各章首的摘要,也要认真阅读。 带*的内容,大部分不讲,不属于本课程要求的范围(特别说明的除外)。 也正因为这样,同学们有时也许会感到有较大的 “跳跃性”。这虽然给我们带来某些 不便,也给我们一种有益的训练。严谨性固然是必须具备的学习和科学工作的良好的品质, 但带有“跳跃性”地来学习某些内容也是一种必需具备的能力。至于“跳跃性”带来的困难 和不足之处,可以通过课堂教学和阅读其它参考资料加以弥补。 根据以往经验,理论力学或分析力学的初学者往往感到,“听课容易,作业困难”,力 学作业固然有些比较难做的题,其实还是有规律可循;听课,特别是要听好课,也未必容易。 感到“作业困难”往往正是由于没有听好课,或者没有很好消化讲课和教材的内容。什么叫 “听好课”,什么叫“认真阅读教材”,什么叫“很好消化”,首先当然是要弄懂面上的意思, 即已经讲出来写出来的意思;进一步要设法挖掘深一层的意思;(为什么要这样讲,这样写, 这样论证,这样推导,能不能换一种方法?)更进一步则是问自己,我还能给自己提出些什 么问题?当然不是说对每个问题都要这样深究,的确也不是每一个问题都值得这样深究;但 要努力学会发现值得深究的问题,学会深究问题的方法。 不少同学希望通过做更多的习题来解决‘作业困难’的问题。这种学习积极性无疑是 应该肯定的,做一定数量的习题也是完全必要的。但是过分看重做题未必是一种好的学习方 法,大量做题在时间安排上也是不现实的。与其匆匆忙忙甚至似懂非懂地做十个题,不如仔 仔细细做两三个题。这里仔仔细细是指多思考,做深做透,举一反三,做一个题要想到一系 列题,几个题就变成几个系列的题,几个系列的题交织成网,派生出更多的题;后面也将通 过若干例题来说明“仔仔细细”的含义。 我们对讲授提纲中某些栏目的要求说明如下: 【习题】指要求按时并按正规格式以书面形式完成的作业。 【练习】要求结合复习,及时自行完成的作业。建议做在听课笔记本上,作为听课笔 记的组成部分或补充。 【思考】这是对于复习时应思考问题的提示。不是书面作业。有的和课程要求的内容 直接有关,也有超出课程要求的内容;可以在听课后复习时就解决,也可以在日后进一步深 入学习时进行思考。 【注意】这是对于复习要点和学习时易忽略问题的提醒。