PN结物理特性及玻尔兹曼常数的测量实验讲义
PN结的物理特性实验
量中。
LF356 是一个高输入阻抗集成运算放大 器, 用它组 成的 电流- 电压 变换器( 弱电 流放
大器) , 如图4 .1 .2 所示。其中虚线框内电阻 Zr 为电流- 电压 变换 器等 效输入 阻抗( 弱电
流放大器等效内阻) 。由图4 .1 .2 可知, 运算放大器的输出电压为
Uo = - K0 Ui
量作为已知值代入, 即可得到玻耳兹曼常数 k 。
为了 验 证 式( 4 .1 .2) 及 求 出 准 确 的 e/ k 常 数 , 在 实 际 测 量 中, 选 取 性 能 良 好 的
TIP31 型 硅三 极管( NPN 管) , 接 成 共 基 极 线 路。 实 验 中, 发 射 极 与 基 极 处 于 较 低 的 正
图4 .1 .2 电流- 电压变换图
[ ᇔ僂Ԡಞ] FD- PN- 2 型 PN 结物理特性测 定仪, 其 主要 组 成部 分 有电 源、数 字 电压 表 组 合装 置
( 包括±15 V 直流电源、1 .5 V 直流电源、三位半 数字电 压表、四位 半数 字电 压表) 及 实验 板一块( 由电路图、LF356 运算放 大器、印 刷电路 引线、多 圈电 位器、接 线 柱等 组成) , 带 3 根引线的 TIP31 型硅三极管, 温度计。 [ ᇔ僂ᇯ]
( 1) 将测得的 U1 和 U2 各对数据, 以 U1 为自变量, U2 作因变量, 分别代入: ①线性函
数 U2
=
a U1
+
b;
②乘幂函数 U2
=
a
Ub 1
;
③指数函数 U2
=
aexp(
b U1 )
,
求出各函数相应的 a
和b 值, 得出3 种函数的经验公式。
(完整版)PN结的特性
(完整版)PN结的特性PN结的特性实验目的与实验仪器【实验目的】1)研究PN结正向压降随温度变化的基本规律2)学习PN结测温的原理和方法3)学习一种测量玻尔兹曼常数的方法【实验仪器】DH-PN-2型PN结正向特性综合实验仪、DH-SJ温度传感实验装置实验原理(限400字以内)1)理想的PN结正向电流I F和压降U F之间满足关系式:I F=I S[e qU FkT?1]。
考虑到常温下,Ktq=0.016V,则理想的PN结正向电流I F和压降U F之间满足近似关系式:I F=I S e qU FkT。
其中,q为电子电荷,k为玻尔兹曼常量,T为热力学温度,I S为反向饱和电流,它是一个和PN结材料的禁带宽度以及温度等有关的系数,I S=CT r e?qU g(0)kT,其中,C是与结面积、掺杂浓度有关的常数,r是常数,其数值取决于少数载流子迁移率对温度的关系(通常取3.4),U g(0)为0K时PN结材料的导带底和价带顶的电势差。
2)将I S带入I F式中,两边取对数,得到:U F=U g(0)?(kq lnCI F)T?kTqlnT r=U l+U nl,其中U l=U g(0)?(kq lnCI F)T,U nl=?kTqlnT r。
这就是PN结正向压降作为电流和温度的函数表达式,是PN结温度传感器的基本方程。
3)对于杂质全部电离、本征激发可以忽略的温度区间,根据对U nl项所引起的线性误差的分析可知,在恒流供电条件下,PN结的U F 对T的依赖关系主要取决于线性项U l,即正向压降几乎随温度升高而线性下降,这就是PN结测温的依据。
U F?T的线性度在高温端优于低温端,这是PN结温度传感器的普遍规律。
实验步骤1.实验系统的检查与连接“加热电流”、“风扇电流”都置“关”,插好Pt100温度传感器和PN结温度传感器,PN结引出线分别插入测试仪上的+V、-V、+I、-I。
2.玻尔兹曼常数k的测定a)PN结I-U关系的测量I F=I S e qU FkT式表明,PN结正向电流随正向电压按指数规律变化。
实验46 PN 结的物理特性及玻尔兹曼常数测定
5/5
也是常数;U0 为绝对零度时 PN 结材料的导带底和价带顶间的电势差;I 为二 极管的正向电流。 将 (4)式代入 (3)式,由于 e qU / kT 1 ,两边取对数可得
U U0 (
kT c kT ln ) ln T r q I q
( 5)
其中非线性项
kT ln T r 相对甚小,可以忽略。 q
实验 46
PN 结的物理特性及玻尔兹曼常数测定
温度是一个历史很长的物理量,为了测量它,人们发明了许多方法。温度传 感器通过测温元件将温度转化为电学量进行测量,具有反应时间快、可连续测量 等优点。其中热电偶1、热敏电阻和 PN 结是常用的温度传感器,广泛应用于自动 控制、温度测量等现代技术中。 【实验目的】 了解半导体热敏电阻、 PN 结的电输运的微观机制及其与温度的关系; 了解利用半导体热敏电阻的电压 -温度曲线拟合计算热敏电阻的温度系数 (热敏指数)的原理; 了解利用半导体 PN 结的电压 -温度曲线计算 PN 结绝对零度下的禁带宽 度( Eg0)和玻尔兹曼常数 k 的原理; 测量半导体热敏电阻的电压 -温度曲线; 测量半导体 PN 结的电压 -温度曲线; 【实验仪器】 PN 结的物理特性及玻尔兹曼常数测定仪, 热敏电阻和 PN 结温度传感器, 导线,数据线,电源。 【实验原理】 1.半导体热敏电阻物理特性: 半导体材料的热电特性最为显著,因此,也最常用作温度传感器。一般 而言,在较大的温度范围内,半导体都具有负的电阻温度系数。半导体的导 电机制比较复杂,起电输运作用的载流子为电子或空穴。载流子的浓度受温 度的影响很大,因此半导体的电阻率受温度影响也很大。随着温度的升高, 热激发的载流子数量增加,导致电阻率减小,因此半导体呈现负的电阻温度 系数关系。 但在半导体中存在晶格散射、 电离杂质散射等多种散射机制存在, 使得半导体具有非常复杂的电阻温度关系。在实际应用中,半导体的导电性 质往往通过搀杂工艺来调控,掺杂杂质原子的激发对半导体的电输运性能产 生很大的影响。虽然半导体具有非常复杂的电阻温度关系,不能用一些简单 的函数概括,但在特定温度区间,其电阻温度关系可以用经验公式来概括, 如本实验中用的半导体热敏电阻,它的阻值与温度关系近似满足下式:
实验5.3-PN结特性
实验5.3-PN结特性实验名称:实验5.3 PN结特性班级:信计0902 实验日期:2011年5月5日学生姓名:宋鹏学号:40964044 组别:J43【实验目的】1.研究PN结正向压降随温度变化的基本规律。
2.学习用PN结测温的方法。
3.学习一种测量玻尔兹曼常数的方法。
【实验原理】PN结的I-V特性:理想PN 结的正向电流I F 和正向电压V F 存在如下近似关系式:(1)式中,q 为电子电量,T 为热力学温度,k 为玻尔兹曼常数,I s 为反向饱和电流,它是一个和PN 结材料的禁带宽度以及温度等有关的系数,两边取对数得:可以证明:(2)exp 1exp FF F s s qVqV I I I kT kT ⎡⎤⎛⎫⎛⎫=-≈ ⎪ ⎪⎢⎥⎝⎭⎝⎭⎣⎦ln ln FF s qI V I kT=+()0exp g r s qV I CT kT ⎛⎫=- ⎪⎝⎭式中,C 是与PN 结的结面积、掺杂浓度等有关的常数,k 为玻尔兹曼常数,r 为常数其值取决于少数载流子迁移率对温度的关系(通常取r =3.4),V g (0)为热力学温度0K 时PN 结材料的导带底与价带顶的电势差,对于给定的PN 结材料,V g (0)是一个定值。
将公式(2)代入公式(1),两边取对数,整理后可得:这就是PN 结正向电压作为电流和温度函数的表达式,它是PN 结温度传感器的基本方程。
【实验仪器】QS-J 型PN 结正向压降温度特性实验组合仪【实验内容】1. 测定玻尔兹曼常数k ——测得常温下Si 管PN 结的I F -V F 关系,并将所得到的结果与标准值 k=1.3807×10-23J/K 相比较。
2. V F (T R )的测量:()0lnln r Fg l nl F k CkTV V T T V V q I q ⎛⎫=--=+ ⎪⎝⎭开启测试仪电源,预热数分钟后,将“测量选择”开关(以下简称K)拨到IF ,由“IF调节”使IF =50μA。
实验21-变温度玻尔兹曼常数测量讲义
实验21 变温度玻尔兹曼常数测量河海大学物理实验中心玻尔兹曼常数是统计物理领域一个重要的物理量。
本实验以半导体器件PN结中存在的一个规律,即扩散电流与结电压之间满足关系I = I0[exp(eU be/kT)-1]为基础,测定玻尔兹曼常数k 的大小,并通过对PN结温度T的控制来测算出不同温度时k 的大小。
目 的1、验证PN 结的扩散电流随结电压的变化所遵循的规律;2、测量确定玻尔兹曼常数;3、认识运算放大器放大原理以及反馈电阻的作用,测量弱电流。
原 理由半导体物理学可知,PN 结的正向电流-电压关系满足I = I0[exp(eU be/kT)-1] (21-1)在上式中,I 是通过PN 结的正向电流,I0是不随电压变化的常数,T 是热力学温度,e 是电子的电量,U be为PN 结正向电压降。
由于在常温(T≈300K)时,kT/e≈0.026V ,而PN 结正向电压降约为十分之几伏,则exp(eU be/kT)>>1,于是有:I = I0exp(eU be/KT)(21-2)即PN 结正向电流随正向电压按指数规律变化。
若测得PN 结的I~U be关系,利用(21-2)式求出e/kT,再测得温度T,代入电子电量e,即可求得玻尔兹曼常数k。
本实验使用三极管的一个PN结。
为何没有选择二极管是由于流过二极管的电流不只有扩散电流还有耗尽层电流和表面电流,而这些电流会使测算的k值偏小。
采用硅三极管接成的共基极线路,集电极c 和基极b短接,复合电流主要在基极b出现,流过集电极c的仅有扩散电流,由于PN 结处于较低的正向偏置电压,表面电流完全可以忽略。
对于PN 结扩散电流的测量,过去利用电光反射式检流计,灵敏度约10-9A/分度。
但由于其挂丝易断,光标易偏出满度,引丝易疲劳变形,使用和维修极不方便。
为此,本实验采用高输入阻抗集成运算放大器,用它组成电流—电压变换器可以便捷准确的测出微弱的扩散电流。
LF356是高输入阻抗集成运算放大器,用它组成的电流-电压变化器如图21-1所示。
PN结的特性
PN结的特性实验目的与实验仪器【实验目的】1)研究PN结正向压降随温度变化的基本规律2)学习PN结测温的原理和方法3)学习一种测量玻尔兹曼常数的方法【实验仪器】DH-PN-2型PN结正向特性综合实验仪、DH-SJ温度传感实验装置实验原理(限400字以内)1)理想的PN结正向电流I F和压降U F之间满足关系式:I F=/s2^—1]。
考虑到常温下,里=0.016V,则理想的PN结正向电流I F和压降U F之间满足近似q F F关系式:I F=/s。
常。
其中,q为电子电荷,k为玻尔兹曼常量,T为热力学温度,I S为反向饱和电流,它是一个和PN结材料的禁带宽度以及温度等有关的系数,I S=CT"-譽,其中,C是与结面积、掺杂浓度有关的常数,r是常数,其数值取决于少数载流子迁移率对温度的关系(通常取3.4),U g(0)为OK时PN结材料的导带底和价带顶的电势差。
2)将I S带入I F式中,两边取对数,得到:U F=U(0)—(住匹)耳加卩=q+U7,其中U=U(0)-(理匹)T,U1=—竺加卩。
这就是PN结正向压降'加1g q/尸nl q作为电流和温度的函数表达式,是PN结温度传感器的基本方程。
3)对于杂质全部电离、本征激发可以忽略的温度区间,根据对项所引起的线性误差的分析可知,在恒流供电条件下,PN结的U F对T的依赖关系主要取决于线性项从,即正向压降几乎随温度升高而线性下降,这就是PN结测温的依据。
U 厂T的线性度在高温端优于低温端,这是PN结温度传感器的普遍规律。
F实验步骤1.实验系统的检查与连接“加热电流”、“风扇电流”都置“关”,插好Pt100温度传感器和PN结温度传感器,PN结引出线分别插入测试仪上的+V、-V、+1、-1。
2.玻尔兹曼常数k的测定a)PN结I-U关系的测量I F=/s。
常式表明,PN结正向电流随正向电压按指数规律变化。
常温下,测量U F随I F从50g以5g为步距递增的值,记录在表中。
PN结特性实验报告
专业:应用物理题目:PN 结特性(1)研究 PN 结正向压降随温度变化的基本规律。
(2)学习用 PN 结测温的方法。
(3)学习一种测量玻尔兹曼常数的方法。
DH-PN-2 型PN 结正向特性综合实验仪、DH-SJ 温度传感实验装置PN 结正向电流IF 和压降VF之间存在如下近似关系其中q 为电子电荷;k 为玻尔兹曼常数;T 为热力学温度;Is为反向饱和电流,它是一个和PN 结材料的禁带宽度以及温度等有关的系数其中 C 是与结面积、掺杂浓度等有关的常数; r 对温度的关系(通常取 r=3.4); V g (0)为 0K 时 联立二式可得是常数,其数值取决于少数载流子迁移率 PN 结材料的导带底和价带顶的电势差。
Vl 随温度线性变化, Vnl 为非线性变化,若忽略非线性部份,误差分析如下温度由 T 1 变为 T 时,正向电压由 V F1 变为 V F 时,正向电压理论值与忽略非线性部份值得 偏差为当温度变化范围较小时,该偏差可忽略(通过改变温度与I F 也可改善线度),令 I F =常数, 则正向压降只随温度升高线性下降,这就是 PN 结测温的依据。
1. 实验系统检查与连接关闭 DH-SJ 型温度传感器实验装置上的“加热电流”、“风扇电流”开关,接上加热电源 线。
插好 Pt100 温度传感器和 PN 结温度传感器,两者连接均为直插式。
PN 结引出线分 别插入 PN 结正向特性综合试验仪上的+V 、-V 和+I 、-I 。
打开电源开关,温度传感器实验装置上将显示出室温 T R ,记录下起始温度 T R 。
2. 玻尔兹曼常数 k 的测定测得 PN 结 I ~V 关系,求出玻尔兹曼常数 k 。
将 PN 结正向特性综合试验仪上的电流量 程置于适当档位,调整电流调节旋钮以改变正向电流 I F 输出示值,观察记录相应的正向电 压 V F 值读数。
3. 至少完成对一种 PN 结材料的 V ~T 曲线的测量及数据处理(1)测定 V ~T 关系曲线 选择合适的正向电流 I F (如 I F =50µA ,普通选小于 100μA 的 值,以减小自身热效应),并保持不变。
半导体PN结的物理特性及弱电流测量实验
半导体PN结的物理特性及弱电流测量实验半导体PN 结的物理特性及弱电流测量实验【实验⽬的】1.在室温时,测量PN 结电流与电压关系,证明此关系符合指数分布规律。
2.在不同温度条件下,测量玻尔兹曼常数。
3.学习⽤运算放⼤器组成电流-电压变换器测量弱电流。
4.测量PN 结电压与温度的关系,求出该PN 结温度传感器的灵敏度。
5.计算在0K 温度时,半导体硅材料的近似禁带宽度。
【实验原理】1. PN 结伏安特性及玻尔兹曼常数测量由半导体物理学可知,PN 结的正向电流-电压关系满⾜:[]1)/exp(0-=kT eU I I (1)式中I 是通过PN 结的正向电流,0I 是反向饱和电流,在温度恒定是为常数,T 是热⼒学温度,e 是电⼦的电荷量,U 为PN 结正向压降。
由于在常温(300K)时,e kT /≈0.026v ,⽽PN 结正向压降约为⼗分之⼏伏,则)/exp(kT eU >>1,(1)式括号内-1项完全可以忽略,于是有:)/exp(0kT eU I I = (2)也即PN 结正向电流随正向电压按指数规律变化。
若测得PN 结I-U 关系值,则利⽤(1)式可以求出kT e /。
在测得温度T 后,就可以得到k e /常数,把电⼦电量作为已知值代⼊,即可求得玻尔兹曼常数k 。
在实际测量中,⼆极管的正向I-U 关系虽然能较好满⾜指数关系,但求得的常数k 往往偏⼩。
这是因为通过⼆极管电流不只是扩散电流,还有其它电流。
⼀般它包括三个部分:1)扩散电流,它严格遵循(2)式;2)耗尽层符合电流,它正⽐于)2/exp(kT eU ;3)表⾯电流,它是由硅和⼆氧化硅界⾯中杂质引起的,其值正⽐于)/exp(mkT eU ,⼀般m >2。
因此,为了验证(2)式及求出准确的e /k 常数,不宜采⽤硅⼆极管,⽽采⽤硅三极管接成共基极线路,因为此时集电极与基极短接,集电极电流中仅仅是扩散电流。
复合电流主要在基极出现,测量集电极电流时,将不包括它。
半导体PN结的物理特性及弱电流测量实验
半导体PN 结的物理特性及弱电流测量实验【实验目的】1.在室温时,测量PN 结电流与电压关系,证明此关系符合指数分布规律。
2.在不同温度条件下,测量玻尔兹曼常数。
3.学习用运算放大器组成电流-电压变换器测量弱电流。
4.测量PN 结电压与温度的关系,求出该PN 结温度传感器的灵敏度。
5.计算在0K 温度时,半导体硅材料的近似禁带宽度。
【实验原理】1. PN 结伏安特性及玻尔兹曼常数测量由半导体物理学可知,PN 结的正向电流-电压关系满足:[]1)/ex p(0-=kT eU I I (1)式中I 是通过PN 结的正向电流,0I 是反向饱和电流,在温度恒定是为常数,T 是热力学温度,e 是电子的电荷量,U 为PN 结正向压降。
由于在常温(300K)时,e kT /≈0.026v ,而PN 结正向压降约为十分之几伏,则)/exp(kT eU >>1,(1)式括号内-1项完全可以忽略,于是有:)/ex p(0kT eU I I = (2)也即PN 结正向电流随正向电压按指数规律变化。
若测得PN 结I-U 关系值,则利用(1)式可以求出kT e /。
在测得温度T 后,就可以得到k e /常数,把电子电量作为已知值代入,即可求得玻尔兹曼常数k 。
在实际测量中,二极管的正向I-U 关系虽然能较好满足指数关系,但求得的常数k 往往偏小。
这是因为通过二极管电流不只是扩散电流,还有其它电流。
一般它包括三个部分:1)扩散电流,它严格遵循(2)式;2)耗尽层符合电流,它正比于)2/exp(kT eU ;3)表面电流,它是由硅和二氧化硅界面中杂质引起的,其值正比于)/exp(mkT eU ,一般m >2。
因此,为了验证(2)式及求出准确的e /k 常数,不宜采用硅二极管,而采用硅三极管接成共基极线路,因为此时集电极与基极短接,集电极电流中仅仅是扩散电流。
复合电流主要在基极出现,测量集电极电流时,将不包括它。
(完整版)PN结的特性
PN结的特性实验目的与实验仪器【实验目的】1)研究PN结正向压降随温度变化的基本规律2)学习PN结测温的原理和方法3)学习一种测量玻尔兹曼常数的方法【实验仪器】DH-PN-2型PN结正向特性综合实验仪、DH-SJ温度传感实验装置实验原理(限400字以内)1)理想的PN结正向电流I F和压降U F之间满足关系式:I F=I S[e qU FkT−1]。
考虑到常温下,Ktq=0.016V,则理想的PN结正向电流I F和压降U F之间满足近似关系式:I F=I S e qU FkT。
其中,q为电子电荷,k为玻尔兹曼常量,T为热力学温度,I S为反向饱和电流,它是一个和PN结材料的禁带宽度以及温度等有关的系数,I S=CT r e−qU g(0)kT,其中,C是与结面积、掺杂浓度有关的常数,r是常数,其数值取决于少数载流子迁移率对温度的关系(通常取3.4),U g(0)为0K时PN结材料的导带底和价带顶的电势差。
2)将I S带入I F式中,两边取对数,得到:U F=U g(0)−(kq lnCI F)T−kTqlnT r=U l+U nl,其中U l=U g(0)−(kq lnCI F)T,U nl=−kTqlnT r。
这就是PN结正向压降作为电流和温度的函数表达式,是PN结温度传感器的基本方程。
3)对于杂质全部电离、本征激发可以忽略的温度区间,根据对U nl项所引起的线性误差的分析可知,在恒流供电条件下,PN结的U F对T的依赖关系主要取决于线性项U l,即正向压降几乎随温度升高而线性下降,这就是PN结测温的依据。
U F−T的线性度在高温端优于低温端,这是PN结温度传感器的普遍规律。
实验步骤1.实验系统的检查与连接“加热电流”、“风扇电流”都置“关”,插好Pt100温度传感器和PN结温度传感器,PN结引出线分别插入测试仪上的+V、-V、+I、-I。
2.玻尔兹曼常数k的测定a)PN结I-U关系的测量I F=I S e qU FkT式表明,PN结正向电流随正向电压按指数规律变化。
半导体PN结的物理特性及弱电流测量(精)
成都信息工程学院物理实验报告: 石朝阳 专业: 班级: 学号: 实验日期: 2009-9-15下午 实验教室: 5102-1 指导教师: 【实验名称】 PN 结物理特性综合实验 【实验目的】1. 在室温时,测量PN 结电流与电压关系,证明此关系符合波耳兹曼分布规律2. 在不同温度条件下,测量玻尔兹曼常数3. 学习用运算放大器组成电流-电压变换器测量弱电流4. 测量PN 结电压与温度关系,求出该PN 结温度传感器的灵敏度5. 计算在0K 温度时,半导体硅材料的近似禁带宽度 【实验仪器】半导体PN 结的物理特性实验仪 资产编号:××××,型号:×××〔必须填写〕 【实验原理】1.PN 结的伏安特性及玻尔兹曼常数测量 PN 结的正向电流-电压关系满足:]1)/[exp(0-=kT eU I I (1)当()exp /1eU kT >>时,(1)式括号内-1项完全可以忽略,于是有:0exp(/)I I eU kT = (2)也即PN 结正向电流随正向电压按指数规律变化。
假设测得PN 结I U -关系值,那么利用(1)式可以求出/e kT 。
在测得温度T 后,就可以得到/e k ,把电子电量e 作为值代入,即可求得玻尔兹曼常数k 。
实验线路如图1所示。
2、弱电流测量LF356是一个高输入阻抗集成运算放大器,用它组成电流-电压变换器(弱电流放大器),如图2所示。
其中虚线框内电阻r Z 为电流-电压变换器等效输入阻抗。
运算放大器的输入电压0U 为:00i U K U =- (3)式(3)中i U 为输入电压,0K 为运算放大器的开环电压增益,即图2中电阻f R →∞时的电压增益〔f R 称反应电阻〕。
因而有:00(1)i i s f fU U U K I R R -+== (4) 由〔4〕式可得电流-电压变换器等效输入阻抗x Z 为001i f fx s U R R Z I K K ==≈+ (5) 由(3)式和(4)式可得电流-电压变换器输入电流s I 与输出电压0U 之间的关系式,即:图1 PN 结扩散电源与结电压关系测量线路图图2 电流-电压变换器i s fr U U I Z R ==- (6) 只要测得输出电压0U 和f R 值,即可求得s I 值。
实验报告---半导体PN结的物理特性及弱电流测量(精)
成都信息工程学院物理实验报告姓名: 石朝阳 专业: 班级: 学号: 实验日期: 2009-9-15下午 实验教室: 5102-1 指导教师: 【实验名称】 PN 结物理特性综合实验 【实验目的】1. 在室温时,测量PN 结电流与电压关系,证明此关系符合波耳兹曼分布规律2. 在不同温度条件下,测量玻尔兹曼常数3. 学习用运算放大器组成电流-电压变换器测量弱电流4. 测量PN 结电压与温度关系,求出该PN 结温度传感器的灵敏度5. 计算在0K 温度时,半导体硅材料的近似禁带宽度 【实验仪器】半导体PN 结的物理特性实验仪 资产编号:××××,型号:×××(必须填写) 【实验原理】1.PN 结的伏安特性及玻尔兹曼常数测量 PN 结的正向电流-电压关系满足:]1)/[ex p(0-=kT eU I I (1)当()exp /1eU kT >>时,(1)式括号内-1项完全可以忽略,于是有:0exp(/)I I eU kT = (2)也即PN 结正向电流随正向电压按指数规律变化。
若测得PN 结I U -关系值,则利用(1)式可以求出/e kT 。
在测得温度T 后,就可以得到/e k ,把电子电量e 作为已知值代入,即可求得玻尔兹曼常数k 。
实验线路如图1所示。
2、弱电流测量LF356是一个高输入阻抗集成运算放大器,用它组成电流-电压变换器(弱电流放大器),如图2所示。
其中虚线框内电阻r Z 为电流-电压变换器等效输入阻抗。
运算放大器的输入电压0U 为:00i U K U =- (3)式(3)中i U 为输入电压,0K 为运算放大器的开环电压增益,即图2中电阻f R →∞时的电压增益(f R 称反馈电阻)。
因而有:00(1)i i s f fU U U K I R R -+== (4) 由(4)式可得电流-电压变换器等效输入阻抗x Z 为001i f f x s U R R Z I K K ==≈+ (5) 由(3)式和(4)式可得电流-电压变换器输入电流s I 与输出电压0U 之间的关系式,即:图1 PN 结扩散电源与结电压关系测量线路图图2 电流-电压变换器i s fr U U I Z R ==- (6) 只要测得输出电压0U 和已知f R 值,即可求得s I 值。
大学物理实验报告23——PN结温度传感器特性
天津大学物理实验报告姓名: 专业: 班级: 学号: 实验日期: 实验教室: 指导教师:【实验名称】 PN 结物理特性综合实验 【实验目的】1. 在室温时,测量PN 结电流与电压关系,证明此关系符合波耳兹曼分布规律2. 在不同温度条件下,测量玻尔兹曼常数3. 学习用运算放大器组成电流-电压变换器测量弱电流4. 测量PN 结电压与温度关系,求出该PN 结温度传感器的灵敏度5. 计算在0K 温度时,半导体硅材料的近似禁带宽度 【实验仪器】半导体PN 结的物理特性实验仪 资产编号:××××,型号:×××(必须填写) 【实验原理】1.PN 结的伏安特性及玻尔兹曼常数测量 PN 结的正向电流-电压关系满足:]1)/[ex p(0-=kT eU I I (1)当()exp /1eU kT >>时,(1)式括号内-1项完全可以忽略,于是有:0exp(/)I I eU kT = (2)也即PN 结正向电流随正向电压按指数规律变化。
若测得PN 结I U -关系值,则利用(1)式可以求出/e kT 。
在测得温度T 后,就可以得到/e k ,把电子电量e 作为已知值代入,即可求得玻尔兹曼常数k 。
实验线路如图1所示。
2、弱电流测量LF356是一个高输入阻抗集成运算放大器,用它组成电流-电压变换器(弱电流放大器),如图2所示。
其中虚线框内电阻r Z 为电流-电压变换器等效输入阻抗。
运算放大器的输入电压0U 为:00i U K U =- (3)式(3)中i U 为输入电压,0K 为运算放大器的开环电压增益,即图2中电阻f R →∞时的电压增益(f R 称反馈电阻)。
因而有:00(1)i i s f fU U U K I R R -+== (4) 由(4)式可得电流-电压变换器等效输入阻抗x Z 为001i f f x s U R R Z I K K ==≈+ (5) 由(3)式和(4)式可得电流-电压变换器输入电流s I 与输出电压0U 之间的关系式,即:图1 PN 结扩散电源与结电压关系测量线路图图2 电流-电压变换器i s fr U U I Z R ==- (6) 只要测得输出电压0U 和已知f R 值,即可求得s I 值。
PN结物理特性
电压U1和相应电压U2。在常温下U1的值约从0.3V至 0.42V范围每隔0.01V测一点数据,约测10多数据点, 至U2值达到饱和时(U2值变化较小或基本不变),
结束测量。在记数据开始和记数据结束都要同时记 录变压器油的温度,取温度平均值。
(3).改变干井恒温器温度,待PN结与油温湿度
一致时,重复测量U1和U2的关系数据,并与室温
Rf
-
Is
Ko
+
Is
Zr
Ui
U0
(3).PN结的结电压U与热力R2
RT R4
V2
3V
3.实验步骤
(1)U1为三位半数字电压表,U2为四位半数字电压
表,TIP31型为带散热板的功率三极管,调节电压的 分压器为多圈电位器,为保持PN结与周围环境一致, 把TIP31型三极管浸没在盛有变压器油干井槽中。变 压器油温度用铂电阻进行测量。 (2)在室温情况下,测量三极管发射极与基极之间
在分析数据的时候,起初我没有把对扩散电流太小 (起始状态)及扩散电流接近或达到饱和时的数据 删去,所以总是得不出较好的结果。后来才发现, 之后删除那些数据拟合出来的图线较为完美了,得 到这些图像后我才真正了解了半导体的物理特性, 真正动手做一个实验和理论上研究实验原理是由本 质区别的。
谢谢观看!
二、关系测定,求PN结温度传感器灵敏度S,计算
硅材料0K时近似禁带宽度值。
1.通过调节电路中电源电压,使上电阻两端电压
保持不变,即电流I=100μA。同时用电桥测量铂
电阻的电阻值,通过查铂电阻值与温度关系表, 可得恒温器的实际湿度。从室温开始每隔5℃-
10℃测一定值(即V1)与温度(℃)关系,求得
关系。(至少测6点以上数据)
PN结物理特性朱赛健
的电荷量,U为PN结正向压降。由于在常温T=300K
时,kt / e≈0.026V ,而PN结正向压降约为0.1V的数
量级,则
exp,括号内 -1项完全可以忽略,于
是有:
也即PN结正向电流随正向电压按指数规律变化。若 测得PN结I-U关系值,则可以求出e/kT。在测得温度 T后,就可以得到e/T常数,把电子电量作为已知值
流只流经反馈网络构成的通路。因而有:
可得电流—电压变换器等效输入阻抗Zr为
可得电流—电压变换器输入电流Is输出电压U0之 间得关系式,即:
只要测得输出电压U0和已知Rf值,即可求得IS值。
以高输入阻抗集成运算放大器LF356为例来讨论Zr
和IS值得大小。对LF356运放的开环增益
K0=2×105,输入阻抗ri≈1012Ω。若取Rf为
代入,即可求得玻尔兹曼常数。
U
I I0(ekT 1)
实验线路如图所示
100Ω 1.5V
1M
TIP31
ec
7 +15V 2-
LF356 6
b
3+
V1
4 -15V V2
TIP31
b ce
8 76 5
LF356
1 23 4
加在三极管B,E间的电压U1则通过的电 流为Ie,三极管电流分布满足Ie=Ib+Ic,又 因为Ib很小,所以Ie约为Ic;通过理想运 放器把Ic放大成U2,且它们之间满足指 数关系,那么U1与流过PN结的电流Ic也
理测量中。
LF356是一个高输入阻抗集成运算放大器,用它组 成电流-电压变换器(弱电流放大器),如图所示。其中 虚线框内电阻Zr为电流-电压变换器等效输入阻抗。
由图可知,运算放大器的输入电压U0为:
PN结特性测试实验指导书Z1703
6
附录:实验数据记录表格样式(供参考)
附表 1 玻尔兹曼常数测试实验数据记录表
T 30C
T XX C
U (mV )
300 310 320 „„ 400 410 420 „„ 500 510 520 „„ 600 610 620 „„
I (nA)
ln I
I (nA)
ln I
5
PN 结特性测试实验指导书 附表 2 PN 结温度特性测试实验数据记录表( I F
300K )时, kT / q ≈0.026V ,而 PN 结正
向电压降约为十分之几伏,则 e qU / kT >>1,于是有:
I I 0 exp( qU / kT )
(2)
也即PN结正向电流随正向电压按指数规律变化。若测得PN结 I U 关系值,则利用(2)式可以 求出 q / kT 。在测得温度 T 后,就可以得到 q / k 常数,把电子电量 q 作为已知量代入,即可求 得玻尔兹曼常数 k 。( q
七、参考资料
[1]刘恩科,朱秉升,罗晋生.半导体物理学(第 7 版).北京:电子工业出版社. 2008. [2](美) Donald A.Neamen 著,赵毅强等译. 半导体物理与器件(第 3 版). 北京:电子工 业出版社. 2005. [3]黄昆,谢希德.半导体物理学. 北京:科学出版社. 1958.
4
PN 结特性测试实验指导书
接触,并防止剧烈碰撞。
六、思考练习题
1.为什么不直接用半导体硅二极管,而是用半导体硅三极管,并将其 B 极与 C 极短接来做被 测样品? 2. 为什么说,在实际测量中,二极管的正向 I
U 关系虽然能较好满足指数关系,但求得的
常数 k 往往偏小? 3. 为获得较为准确的 V T 实验数据,在测量操作时应该注意些什么?
- 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性,平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
- 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
- 3、如文档侵犯您的权益,请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间:9:00-18:30)。
11.待测传感器:TIP31传感器(带散热板的功率三极管)一个、PN结传感器一个(最佳工作电流为100μA)
12.实验加热井:用于传感器加热,可同时放入3-4个传感器
【预习思考题】
1.查阅相关资料,简述PN结的构成和物理特性,以及三极管内部载流子的运动特点。
2.在用基本函数进行曲线拟合求经验公式时,如何检验哪一种函数是最佳拟合?
【实验目的】
1.在室温时,测量PN结电流与电压关系,证明此关系符合指数分布规律。
2.改变加热井温度,测量玻尔兹曼常数。
3.学习用运算放大器组成电流-电压变换器测量弱电流。
4.测量PN结电压与温度关系,求出该PN结温度传感器的灵敏度。
5.计算半导体硅材料在0K时的近似禁带宽度。
【实验原理】
1.PN结的伏安特性及玻尔兹曼常数测量
1
2
...
16
δ
r
a、b
a=,b=
a=,b=
a=,b=
由表1处理后的数据进行判断,线性函数、乘幂函数和指数函数的拟合中哪一种数据拟合最好,并由此说明PN结扩散电流-电压关系遵循的分布规律。
3.取最好的函数拟合结果计算玻尔兹曼常数,并将其与公认值 J/K比较计算百分偏差。
(二)根据PN结的 关系求PN结温度传感器的灵敏度S,计算硅材料0K时的近似禁带宽度
PN结物理特性及玻尔兹曼常数的测量
半导体PN结的物理特性是物理学和电子学的重要基础内容之一,PN结也是很多半导体器件的核心,PN结的性质集中反映了半导体导电性能的特点。PN结所具有的半导体特有的物理现象,一直受到人们的广泛重视。用运算放大器组成电流-电压变换器测量弱电流,可以测量出PN结扩散电流与电压关系,证明此关系遵循指数分布规律,并较精确地测出玻尔兹曼常数。PN结构成的二极管和三极管的伏安特性与温度密切相关,利用这一特性可制成PN结温度传感器,包括二极管温度传感器和三极管温度传感器,以及集成电路温度传感器,这类传感器具有灵敏度高、响应快、体积小等特点,在自动温度检测等方面有广泛的应用。本实验中可以通过测量PN结正向电压UF与热力学温度T的关系,求得该传感器的灵敏度,并近似求得0K时硅材料的禁带宽度。
【实验内容与步骤】
(一)测量PN结的 关系,进行曲线拟合求经验公式,计算玻尔兹曼常数k值
1.熟悉实验的原理和仪器的构成。
2.先将稳压电源的电压调节旋钮逆时针旋转到底,再将量程切换至1.2V档。
3.将待测传感器TIP31放入加热井,另一端航空插座与玻尔兹曼常数实验单元相连。
4.将玻尔兹曼常数实验单元的U1端与稳压电源的输出端相连(红对红、黑对黑),U2端接入直流电压表(量程选取20V档)。
在常温(约300K)下,kT/e≈0.026V,而PN结的正向压降UF一般有零点几伏,(1)式中的 。忽略(1)式括号中的“-1”项有:
(3)
若测得PN结的 ~ 关系,则利用(3)式可以求出e/kT。若再能测得温度T,并将电子电量e代入,即可求得玻尔兹曼常数k。
在实际测量中,二极管的正向 ~ 关系虽然能较好满足指数关系,但求得的常数 往往偏小。这是因为通过二极管电流不只有扩散电流,还有其它电流。一般它包括三个部分:[1]扩散电流,它严格遵循(3)式;[2]耗尽层复合电流,它正比于 ;[3]表面电流,它是由Si和SiO2界面中杂质引起的,其值正比于 ,一般m>2。因此,为了验证(3)式以及求出准确的e/k常数,不宜采用硅二极管,而采用硅三极管接成共基极线路,因为此时集电极与基极短接,集电极电流中仅仅是扩散电流。复合电流主要在基极出现,测量集电极电流时,将不包括它。如图1,本次实验选取性能良好的硅三极管(TIP31型)接成共基极线路,实验时又处于较低的正向偏置,这样表面电流影响也完全可以忽略,所以其集电极电流与结电压将满足(3)式。
(12)
式中n为测量数据个数,U2i为实验测得的因变量。最后比较哪一种基本函数为标准差最小,说明该函数拟合得最好。
表1PN结 关系的测定及曲线的拟合(室温t0=℃)
线性回归U2=aU1+b
乘幂回归
指数回归
i
/V
/V
/V
(U2i-U2i*)2/V2
/V
(U2i-U2i*)2/V2
/V
(U2i-U2i*)2/V2
5.连接好实验连接线,打开电源预热10分钟。
6.在室温情况下,测量三极管发射极与基极之间电压U1和相应的电压U2。
在常温下改变U1的值约从0.300V至0.450V范围每隔0.010V测量一个数据点,直至U2值达到饱和(U2值变化较小或基本不变)。(U1的起、终点以具体的实验情况来判断)
7.改变加热井的温度,重复测量U1和U2的关系数据,并与室温测得的结果进行比较。
(9)
式中,t为摄氏温度。若选取温度tR℃为参考点,则
(10)
若定义 为PN结温度传感器灵敏度,则有
(11)
这就是PN结温度传感器在摄氏温标下的测温原理公式。
上述结论仅适用于杂质全部电离、本征激发可以忽略的温度区间(对于通常的硅二极管来说,温度范围约:-50℃~150℃)。如果温度低于或高于上述范围时,由于杂质电离因子减小或本征载流子迅速增加, 关系将产生新的非线性,这一现象说明 的特性还随PN结的材料而异,对于宽带材料(如GaAs,Eg为1.43eV)的PN结,其高温端的线性区宽;而材料杂质电离能力小(如InSb)的PN结,则低温端的线性范围宽。对于给定的PN结,即使在杂质导电和非本征激发温度范围内,其线性度也随温度的高低而有所不同,这是非线性项Unl引起的,由Unl对T的二阶导数 可知, 的变化与T成反比,所以 的线性度在高温端优于低温端,这是PN结温度传感器的普遍规律。
LF356是一个高输入阻抗集成运算放大器,用它组成电流-电压变换器(弱电流放大器),原理如图2所示,其中虚线框内电阻Zr为电流-电压变换器的等效输入阻抗。由图2可得,运算放大器的输出电压Uo为:
(4)
式(4)中Ui为输入电压,A0为运算放大器的开环电压放大倍数,即图2中电阻Rf→∞时的电压增益,Rf称反馈电阻。因为理想运算放大器的输入阻抗ri→∞,所以信号源输入的电流只流经反馈网络构成的通路。因而有:
【实验仪器】
HLD-PN-III型PN结物理特性综合测定仪、TIP31传感器、PN结传感器、连接线等
【仪器介绍】
图3仪器面板
HLD-PN-III型PN结物理特性综合测定仪的面板如图3,图中:
1.直流电压表:四位半数字电压表,量程可在2V和20V间切换
2.直流稳压电源:三位半数字显示,输出可在0-1.2V和0-12V间切换
【注意事项】
1.数据处理时,对于扩散电流太小(起始状态)及扩散电流接近或达到饱和时的数据,在处理数据时应删去,因为这些数据可能偏离公式(3)。
2.用本仪器做实验,TIP31型三极管温度可采用的范围为0~50℃。
3.由于各公司的运算放大器(LF356)性能有些差异,在换用LF356时,有可能达到饱和电压U2值不相同。
由半导体物理学可知,PN结的正向电流IF与正向电压UF之间满足关系:
(1)
式(1)中T是热力学温度;e是电子电量;k是玻尔兹曼常数;I0是PN结的反向饱和电流,它与PN结材料的禁带宽度以及环境温度等因素有关。可以证明:
(2)
式中C是与PN结面积、掺质浓度等有关的常数, 是另一常数, 是绝对零度时PN结导带底和价带顶的电势差。当温度T一定时,I0为常数。
5.测量PN结传感器的 关系。在40℃至85℃范围内改变温度,每隔5℃测量一次 值(约10个数据点),实验温度起点以具体的实验情况判断。
由于温控仪温度稳定的达到设定的温度需要较长的时间,为节省时间可用连续方法测量,不需定点控温。
6.将恒流源的电流改为200μA,重新测量PN结传感器的 关系数据,并与100A条件下测得的结果进行比较。
1.求被测PN结正向压降随温度变化的灵敏度S(mV/℃)。利用作图法,作 曲线,式可得
1.将稳压电源的电压调节旋钮逆时针旋转到底。
2.将待测传感器3DG6型三极管放入加热井,另一端航空插座与PN结实验单元相连。
3.恒流源的电流选择设为100A,电流输出接至PN结实验单元的I输入端(红对红、黑对黑);PN结实验单元的Uo输出,接到直流电压表(量程选取2V档)。
4.连接好实验连接线,打开电源预热10分钟。
图1PN结扩散电流与结电压关系测量线路图
2.弱电流的测量
过去实验中10-6~10-11A量级弱电流一般采用光点反射式检流计测量,该仪器灵敏度较高约10-9A/分度,但有许多不足之处。如十分怕震,挂丝易断;使用时稍有不慎,光标易偏出满度,瞬间过载引起挂丝疲劳变形产生不回零点及指示误差变大。使用和维修极不方便。近年来,集成电路与数字化显示技术越来越普及。高输入阻抗运算放大器性能优良,价格低廉,用它组成电流-电压变换器测量弱电流信号,具有输入阻抗低,电流灵敏度高。温漂小、线性好、设计制作简单、结构牢靠等优点,因而被广泛应用于物理测量中。
(5)
图2电流-电压变换器
由(5)式可得电流-电压变换器的等效输入阻抗
(6)
由(4)式和(5)式可得电流-电压变换器的输入电流Is与输出电压Uo之间满足关系:
(7)
由(7)式知只要测得输出电压Uo,利用已知Rf值即可求得Is值。
以高输入阻抗集成运算放大器LF356为例来讨论Zr和Is值的大小。对LF356运放的开环增益A0=2×105,输入阻抗ri≈1012Ω。若取Rf为1.00MΩ,则由(6)式有Zr=5Ω。若选用四位半量程200mV数字电压表测量Uo,它的最后一位变化为0.01mV,那么用上述电流-电压变换器能测量的最小电流值为:
4.电源开关
5.加热开关及加热速度选择
6.恒流源输出:有100A、200A等8档选择
7.热电传感器实验单元:用于扩展热敏电阻及金属电阻特性实验