高中物理竞赛_话题4:曲率半径问题
典型曲线曲率半径的物理求法
典型曲线曲率半径的物理求法
王光儒
【期刊名称】《高中数理化》
【年(卷),期】2011(000)013
【摘要】在物理竞赛中,经常碰到一些涉及典型曲线的曲率半径的问题,曲率半径ρ在数学上有严格的意义和表达式,在曲线的方程已知的条件下,还需利用二阶导数.对于参加物理竞赛的中学生来说,利用物理方法求解曲率半径ρ较为简单.利用的运动学公式:an=v2/ρ可得ρ=v2/an(其中v是质点在曲线上的运动速度,an是在曲线上某点运动时沿法线方向的加速度).
【总页数】3页(P71-73)
【作者】王光儒
【作者单位】山东省泰安第二中学
【正文语种】中文
【相关文献】
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2.椭圆曲率半径的数学求法与物理求法的比较
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5.曲率半径的复数求法
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曲率与曲率半径问题(解析版)-高中数学
曲率与曲率半径问题1.(2024·浙江温州·二模)如图,对于曲线Γ,存在圆C满足如下条件:①圆C 与曲线Γ有公共点A ,且圆心在曲线Γ凹的一侧;②圆C 与曲线Γ在点A 处有相同的切线;③曲线Γ的导函数在点A 处的导数(即曲线Γ的二阶导数)等于圆C 在点A 处的二阶导数(已知圆x -a 2+y -b 2=r 2在点A x 0,y 0 处的二阶导数等于r 2b -y 03);则称圆C 为曲线Γ在A 点处的曲率圆,其半径r 称为曲率半径.(1)求抛物线y =x 2在原点的曲率圆的方程;(2)求曲线y =1x的曲率半径的最小值;(3)若曲线y =e x 在x 1,e x 1和x 2,e x 2x 1≠x 2 处有相同的曲率半径,求证:x 1+x 2<-ln2.【解析】(1)记f x =x 2,设抛物线y =x 2在原点的曲率圆的方程为x 2+y -b 2=b 2,其中b 为曲率半径.则f x =2x ,f x =2,故2=f0 =b 2b -03=1b ,2=r 2b 3,即b =12,所以抛物线y =x 2在原点的曲率圆的方程为x 2+y -122=14;(2)设曲线y =f x 在x 0,y 0 的曲率半径为r .则法一:f x 0 =-x 0-ay 0-bfx 0 =r 2b -y 03,由x 0-a 2+y 0-b 2=r 2知,fx 0 2+1=r 2y 0-b 2,所以r =fx0 2+132f x 0,故曲线y =1x在点x 0,y 0 处的曲率半径r =-1x 202+1 322x 30,所以r 2=1x 40+132x 302=14x 20+1x 23≥2,则r 23=2-23x 20+1x 20≥213,则r =12x 20+1x 232≥2,当且仅当x 20=1x 20,即x 20=1时取等号,故r ≥2,曲线y =1x在点1,1 处的曲率半径r =2.法二:-1x 20=-x 0-a y 0-b 2x 30=r 2b -y 0 3,a +bx 20-2x 0x 40+1=r ,所以y 0-b =-x 0⋅r 23213x 0-a =-r 23213x 0,而r 2=x 0-a 2+y 0-b 2=x 20⋅r 43223+r 43223⋅x 20,所以r 23=2-23x 20+1x 20,解方程可得r =12x 20+1x 2032,则r 2=14x 20+1x 203≥2,当且仅当x 20=1x 20,即x 20=1时取等号,故r ≥2,曲线y =1x在点1,1 处的曲率半径r =2.(3)法一:函数y =e x 的图象在x ,e x 处的曲率半径r =e 2x+132e x,故r 23=e 43x +e-23x ,由题意知:e 43x1+e -23x 1=e43x 2+e-23x 2令t 1=e 23x1,t 2=e23x 2,则有t 21+1t 1=t 22+1t 2,所以t 21-t 22=1t 2-1t 1,即t 1-t 2 t 1+t 2 =t 1-t 2t 1t 2,故t 1t 2t 1+t 2 =1.因为x 1≠x 2,所以t 1≠t 2,所以1=t 1t 2t 1+t 2 >t 1t 2⋅2t 1t 2=2t 1t 2 32=2e x 1+x 2,所以x 1+x 2<-ln2.法二:函数y =e x 的图象在x ,e x 处的曲率半径r =e 2x+132e x,有r 2=e 2x +13e 2x=e 4x +3e 2x +3+e -2x令t 1=e 2x 1,t 2=e 2x 2,则有t 21+3t 1+3+1t 1=t 22+3t 2+3+1t 2,则t 1-t 2 t 1+t 2+3-1t 1t 2=0,故t 1+t 2+3-1t 1t 2=0,因为x 1≠x 2,所以t 1≠t 2,所以有0=t 1+t 2+3-1t 1t 2>2t 1t 2+3-1t 1t 2,令t =t 1t 2,则2t +3-1t2<0,即0>2t 3+3t 2-1=(t +1)22t -1 ,故t <12,所以e x 1+x 2=t 1t 2=t <12,即x 1+x 2<-ln2;法三:函数y =e x 的图象在x ,e x处的曲率半径r =e 2x +1 32e x.故r 23=e 43x +e23x 设g x =e 43x +e 23x ,则gx =43e 43x -23e -23x =23e -23x 2e 2x -1 ,所以当x ∈-∞,-12ln2 时g x <0,当x ∈-12ln2,+∞ 时g x >0,所以g x 在-∞,-12ln2 上单调递减,在-12ln2,+∞ 上单调递增,故有x 1<-12ln2<x 2,所以x 1,-ln2-x 2∈-∞,-12ln2 ,要证x 1+x 2<-ln2,即证x 1<-ln2-x 2,即证g x 2 =g x 1 >g -ln2-x 2 将x 1+x 2<-ln2,下证:当x ∈-12ln2,+∞ 时,有g x >g -ln2-x ,设函数G x =g x -g -ln2-x (其中x >-12ln2),则G x =g x +g -ln2-x =232e 2x -1 e 23x -2-13 ⋅e -43x >0,故G x 单调递增,G x >G -12ln2 =0,故g x 2 >g -ln2-x 2 ,所以x 1+x 2<-ln2.法四:函数y =e x 的图象在x ,e x 处的曲率半径r =e 2x+132e x,有r 2=e 2x +13e2x=e 4x +3e 2x +3+e -2x ,设h x =e 4x +3e 2x +3+e -2x .则有h x =4e 4x +6e 2x -2e -2x =2e -2x e 2x +1 22e 2x -1 ,所以当x ∈-∞,-12ln2 时h x <0,当x ∈-12ln2,+∞ 时h x >0,故h x 在-∞,-12ln2 上单调递减,在-12ln2,+∞ 上单调递增.故有x 1<-12ln2<x 2,所以x 1,-ln2-x 2∈-∞,-12ln2 ,要证x 1+x 2<-ln2,即证x 1<-ln2-x 2,即证h x 2 =h x 1 >h -ln2-x 2 .将x 1+x 2<-ln2,下证:当x ∈-12ln2,+∞ 时,有h x >h -ln2-x ,设函数H x =h x -h -ln2-x (其中x >-12ln2),则H x =h x +h -ln2-x =2e 2x -1 21+12e -2x +14e -4x >0,故H x 单调递增,故H x >H -12ln2 =0,故h x 2 >h -ln2-x 2 ,所以x 1+x 2<-ln2.2.有一种速度叫“中国速度”,“中国速度”正在刷新世界对中国高铁的认知.由于地形等原因,在修建高铁、公路、桥隧等基建中,我们常用曲线的曲率(Curvature )来刻画路线弯曲度.如图所示的光滑曲线C 上的曲线段AB ,设其弧长为Δs ,曲线C 在A ,B 两点处的切线分别为l A ,l B ,记l A ,l B 的夹角为ΔθΔθ∈0,π2,定义K =ΔθΔs为曲线段AB 的平均曲率,定义K (x )=lim Δx →0ΔθΔs=f (x )1+f (x ) 232为曲线C :y =f (x )在其上一点A (x ,y )处的曲率.(其中f (x )为f (x )的导函数,f (x )为f (x )的导函数)(1)若f (x )=sin (2x ),求K π4;(2)记圆x 2+y 2=2025上圆心角为π3的圆弧的平均曲率为a .①求a 的值;②设函数g (x )=ln (x +45a )-xe x -1,若方程g (x )=m (m >0)有两个不相等的实数根x 1,x 2,证明:x 2-x 1 <1-(5e -2)m3e -3,其中e 为自然对数的底数,e =2.71828⋯.【解析】(1)f (x )=sin (2x ),f (x )=2cos (2x ),f (x )=-4sin (2x ),所以f π4 =2cos π2=0,f π4 =-4sin π2=-4,因此K π4 =f π4 1+f π4 232=-4 1+0 32=4.(2)①由圆的性质知圆x 2+y 2=2025上圆心角为π3的圆弧的弧长为ΔS =π3⋅R .弧的两端点处的切线对应的夹角Δθ=π3,所以该圆弧的平均曲率K =Δθ ΔS=1R =12025=145,也即a =145.②由于a =145,故g x =ln x +1 -xe x -1,x ∈-1,+∞ ,又g (0)=0,g x =1x +1-x +1 e x -1,g x =-1x +12-x +2 e x -1<0,所以g (x )在-1,+∞ 上单调递减,而g 0 =1-1e >0,g 1 =12-2=-32<0.因此必存在唯一的x 0∈(0,1)使得g (x 0)=0且g (x )在-1,x 0 上为正,在x 0,+∞ 为负,即g (x )在-1,x 0 上单调递增,在x 0,+∞ 上单调递减,而g (0)=0,又g 12 =ln 32-12e>ln 32-13>0∵2e >3⇔e >94,ln 32>13⇔e 13<32⇔e <278,g (1)=ln2-1<0,所以∃t ∈12,1 使得g (t )=0,即g (x )的图象与x 轴有且仅有两个交点(0,0),(t ,0),易得g (x )在(0,0)处的切线方程为l 0:y =1-1e x =e -1ex ,在(t ,0)处的切线方程为l t :y =1t +1-t +1 e t -1 x -t ,下面证明两切线l 0,l t 的图象不在g (x )的图象的下方:令h x =g x -1t +1-t +1 e t -1 x -t =g (x )-g (t )(x -t ),则h (x )=g (x )-g (t ).因为h (x )=g (x )<0,所以h (x )在(-1,+∞)单调递减,而h (t )=0,所以h (t )在(-1,t )上为正,在(t ,+∞)为负,即h (x )在(-1,t )上单调递增,在(t ,+∞)单调递减,因此h (x )≤h (t )=g (t )-0=0,即g x ≤1t +1-t +1 e t -1 x -t ,即g (x )的图象恒在其图象上的点(t ,0)处的切线的下方(当且仅当x =t 时重合).同理可证(将t 视为0即可),g x ≤1-1ex设直线y =m (m >0)与两切线l 0,l 1交点的横坐标分别为X 0,X t ,则易得X 0=me e -1,X t =m1t +1-t +1 e t -1+t 且X 0<x 1<x 2<X t ,因为t ∈12,1,故1t +1-t +1 e t -1∈-32,23-32e⊆-32,0 ,所以X t =m 1t +1-t +1 e t -1+t <m -32+t <1-2m3,因此x 2-x 1 <X t -X 0<1-2m 3-mee -1=1-5e -2 m 3e -3.3.定义:若h (x )是h (x )的导数,h (x )是h (x )的导数,则曲线y =h (x )在点(x ,h (x ))处的曲率K =h (x )1+h(x ) 232;已知函数f (x )=e x sin π2+x,g (x )=x +(2a -1)cos x ,a <12,曲线y =g (x )在点(0,g (0))处的曲率为24;(1)求实数a 的值;(2)对任意x ∈-π2,0,mf (x )≥g (x )恒成立,求实数m 的取值范围;(3)设方程f (x )=g (x )在区间2n π+π3,2n π+π2n ∈N * 内的根为x 1,x 2,⋯,x n ,⋯比较x n +1与x n +2π的大小,并证明.【解析】(1)由已知g (x )=-2a -1 sin x +1,g (x )=-2a -1 cos x ,所以2a -1 1+12 32=24,解得a =0(a =1舍去),所以a =0;(2)由(1)得g (x )=x -cos x ,f (x )=e x sin π2+x=e x cos x ,则g x =1+sin x ,对任意的x ∈-π2,0,mf x -gx ≥0,即me x cos x -sin x -1≥0恒成立,令x =-π2,则m ⋅0+1-1=0≥0,不等式恒成立,当x ∈-π2,0时,cos x >0,原不等式化为m ≥sin x +1e x cos x ,令h x =sin x +1e x cos x,x ∈-π2,0 ,则hx =cos x e x cos x -e xcos x -sin x sin x +1 e x cos x2=1-sin x cos x -cos x +sin xe x cos 2x =1-cos x 1+sin x e x cos 2x≥0,所以h x 在区间-π2,0单调递增,所以h x max =h 0 =1,所以m ≥1,综上所述,实数m 的取值范围为1,+∞ ;(3)x n +1>x n +2π,证明如下:由已知方程f x =g x 可化为e x cos x -sin x -1=0,令φx =e x cos x -sin x -1,则φ x =e x cos x -sin x -cos x ,因为x ∈2n π+π3,2n π+π2,所以cos x <sin x ,cos x >0,所以φ x <0,所以φx 在区间2n π+π3,2n π+π2n ∈N * 上单调递减,故φ2n π+π3 =e 2n π+π3cos 2n π+π3 -sin 2n π+π3 -1=12e 2n π+π3-32-1≥12e 2π+π3-32-1>22×3+1×12-32-1>0,φ2n π+π2=-2<0,所以存在唯一x 0∈2n π+π3,2n π+π2,使得φx 0 =0,又x n ∈2n π+π3,2n π+π2 ,x n +1-2π∈2n π+π3,2n π+π2 ,则φx n +1-2π =e x n +1-2πcos x n +1-2π -sin x n +1-2π -1=e x n +1-2πcos x n +1-sin x n +1-1=ex n +1-2πcos x n +1-e x n +1cos x n +1=ex n +1-2π-ex n +1cos x n +1<0=φx n由φx 单调递减可得x n +1-2π>x n ,所以x n +1>x n +2π.4.(2024·湖北黄冈·二模)第二十五届中国国际高新技术成果交易会(简称“高交会”)在深圳闭幕.会展展出了国产全球首架电动垂直起降载人飞碟.观察它的外观造型,我们会被其优美的曲线折服.现代产品外观特别讲究线条感,为此我们需要刻画曲线的弯曲程度.考察如图所示的光滑曲线C :y =f x 上的曲线段AB ,其弧长为Δs ,当动点从A 沿曲线段AB 运动到B 点时,A 点的切线l A 也随着转动到B 点的切线l B ,记这两条切线之间的夹角为Δθ(它等于l B 的倾斜角与l A 的倾斜角之差).显然,当弧长固定时,夹角越大,曲线的弯曲程度就越大;当夹角固定时,弧长越小则弯曲程度越大,因此可以定义K =ΔθΔs为曲线段AB 的平均曲率;显然当B 越接近A ,即Δs 越小,K 就越能精确刻画曲线C 在点A 处的弯曲程度,因此定义K =lim Δ→0ΔθΔs=y1+y 232(若极限存在)为曲线C 在点A 处的曲率.(其中y ,y 分别表示y =f x 在点A 处的一阶、二阶导数)(1)已知抛物线x 2=2py (p >0)的焦点到准线的距离为3,则在该抛物线上点3,y 处的曲率是多少?(2)若函数g x =12x +1-12,不等式g e x +e -x 2 ≤g 2-cos ωx 对于x ∈R 恒成立,求ω的取值范围;(3)若动点A 的切线沿曲线f x =2x 2-8运动至点B x n ,f x n 处的切线,点B 的切线与x 轴的交点为x n +1,0 n ∈N * .若x 1=4,b n =x n -2,T n 是数列b n 的前n 项和,证明T n <3.【解析】(1)∵抛物线x 2=2py (p >0)的焦点到准线的距离为3,∴p =3,即抛物线方程为x 2=6y ,即f x =y =16x 2,则f x =13x ,f x =13,又抛物线在点3,y 处的曲率,则K =131+19⋅3232=1322=212,即在该抛物线上点3,y 处的曲率为212;(2)∵g -x =12-x +1-12=2x 2x +1-12=12-12x +1=-g x ,∴g x 在R 上为奇函数,又g x 在R 上为减函数.∴g e x +e -x 2≤g 2-cos ωx 对于x ∈R 恒成立等价于cos ωx ≥2-e x +e -x2对于x ∈R 恒成立.又因为两个函数都是偶函数,记p x =cos ωx ,q x =2-e x +e -x2,则曲线p x 恒在曲线q x 上方,p x =-ωsin ωx ,qx =-e x -e -x 2,又因为p 0 =q 0 =1,所以在x =0处三角函数p x 的曲率不大于曲线q x 的曲率,即p 0 1+p 20 32≤q 01+q 232,又因为p x =-ω2cos ωx ,qx =-e x +e -x 2,p 0 =-ω2,q 0 =-1,所以ω2≤1,解得:-1≤ω≤1,因此,ω的取值范围为-1,1 ;(3)由题可得f x =4x ,所以曲线y =f x 在点x n ,f x n 处的切线方程是y -f x n =f x n x -x n ,即y -2xn 2-8 =4x n x -x n ,令y =0,得-x n 2-4 =2x n x n +1-x n ,即x n 2+4=2x n x n +1,显然x n ≠0,∴x n +1=x n 2+2x n,由x n +1=x n 2+2x n ,知x n +1+2=x n 2+2x n +2=x n +2 22x n ,同理x n +1-2=x n -2 22x n,故x n +1+2x n +1-2=x n +2x n -22,从而lg x n +1+2x n +1-2=2lg x n +2x n -2,设lg x n +2x n -2=a n ,即a n +1=2a n ,所以数列a n 是等比数列,故a n =2n -1a 1=2n -1lg x 1+2x 1-2=2n -1lg3,即lg x n +2x n -2=2n -1lg3,从而x n +2x n -2=32n -1,所以x n =232n -1+132n -1-1,∴b n =x n -2=432n -1-1>0,b n +1b n =32n -1-132n-1=132n -1+1<132n -1≤1321-1=13,当n =1时,显然T 1=b 1=2<3;当n >1时,b n <13b n -1<13 2b n -2<13n -1b 1,∴T n =b 1+b 2+⋯+b n <b 1+13b 1+⋯+13 n -1b 1=b 11-13 n1-13=3-3⋅13n<3,综上,T n <3n ∈N * .5.(2024·高三·浙江宁波·期末)在几何学常常需要考虑曲线的弯曲程度,为此我们需要刻画曲线的弯曲程度.考察如图所示的光滑曲线C :y =f x 上的曲线段AB,其弧长为Δs ,当动点从A 沿曲线段AB运动到B 点时,A 点的切线l A 也随着转动到B 点的切线l B ,记这两条切线之间的夹角为Δθ(它等于l B 的倾斜角与l A 的倾斜角之差).显然,当弧长固定时,夹角越大,曲线的弯曲程度就越大;当夹角固定时,弧长越小则弯曲程度越大,因此可以定义K =ΔθΔs为曲线段AB 的平均曲率;显然当B 越接近A ,即Δs 越小,K 就越能精确刻画曲线C 在点A 处的弯曲程度,因此定义K =lim Δs →0ΔθΔs=y1+y 232(若极限存在)为曲线C 在点A 处的曲率.(其中y ',y ''分别表示y =f x 在点A 处的一阶、二阶导数)(1)求单位圆上圆心角为60°的圆弧的平均曲率;(2)求椭圆x 24+y 2=1在3,12处的曲率;(3)定义φy =22y1+y 3为曲线y =f x 的“柯西曲率”.已知在曲线f x =x ln x -2x 上存在两点P x 1,f x 1 和Q x 2,f x 2 ,且P ,Q 处的“柯西曲率”相同,求3x 1+3x 2的取值范围.【解析】(1)K =ΔθΔs=π3π3=1.(2)y =1-x 24,y=-x 41-x 24 -12,y =-141-x 24 -12-x 2161-x 24 -32,故y x =3=-32,y x =3=-2,故K =21+3432=16749.(3)fx =ln x -1,fx =1x ,故φy =22y 1+y 3=22x ln x 3=223s ln s3,其中s =3x ,令t 1=3x 1,t 2=3x 2,则t 1ln t 1=t 2ln t 2,则ln t 1=-t ln tt -1,其中t =t 2t 1>1(不妨t 2>t 1)令p x =x ln x ,p x =1+ln x ⇒p x 在0,1e 递减,在1e ,+∞ 递增,故1>t 2>1e>t 1>0;令h t =ln t 1+t 2 =ln t +1 -t ln tt -1,h 't =1t -1 2ln t -2t -1 t +1,令m (t )=ln t -2t -1 t +1(t >1),则m(t )=t -1 2t (t +1),当t >1时,m (t )>0恒成立,故m (t )在(1,+∞)上单调递增,可得m (t )>m (1)=0,即ln t -2t -1t +1>0,故有h t =1t -12ln t -2t -1 t +1>0,则h t 在1,+∞ 递增,又lim t →1h t =ln2-1,lim t →+∞h t =0,故ln t 1+t 2 ∈ln2-1,0 ,故3x 1+3x 2=t 1+t 2∈2e ,1.6.(2024·高三·辽宁·期中)用数学的眼光看世界就能发现很多数学之“美”.现代建筑讲究线条感,曲线之美让人称奇.衡量曲线弯曲程度的重要指标是曲率,曲线的曲率定义如下:若f x 是f x 的导函数,fx 是fx 的导函数,则曲线y =f x 在点x ,f x 处的曲率K =f (x )1+f (x ) 232.(1)求曲线f x =ln x +x 在1,1 处的曲率K 1的平方;(2)求余弦曲线h x =cos x (x ∈R )曲率K 2的最大值;【解析】(1)因为f x =ln x +x ,则f x =1x +1,f x =-1x 2,所以K 1=f 11+f 1 232=11+2232=1532,故K 1 2=15322=153=1125.(2)因为h x =cos x x ∈R ,则h x =-sin x ,h x =-cos x ,所以K 2=h x 1+hx 2 32=-cos x1+sin 2x 32,则K 22=cos 2x 1+sin 2x 3=cos 2x2-cos 2x3,令t =2-cos 2x ,则t ∈1,2 ,K 22=2-t t3,设p t =2-t t 3,则pt =-t 3-3t 22-t t 6=2t -6t 4,显然当t ∈1,2 时,p t <0,p t 单调递减,所以p (t )max =p 1 =1,则K 22最大值为1,所以K 2的最大值为1.7.曲线的曲率定义如下:若f '(x )是f (x )的导函数,f "(x )是f '(x )的导函数,则曲线y =f (x )在点(x ,f (x ))处的曲率K =|f "(x )|1+[f '(x )]232.已知函数f x =e x cos x ,g x =a cos x +x a <0 ,曲线y =g (x )在点(0,g (0))处的曲率为24.(1)求实数a 的值;(2)对任意的x ∈-π2,0,tf x -g x ≥0恒成立,求实数t 的取值范围;(3)设方程f x =g x 在区间2n π+π3,2n π+π2(n ∈N +)内的根从小到大依次为x 1,x 2,⋯,x n ,⋯,求证:x n +1-x n >2π.【解析】(1)由已知g (x )=-a sin x +1,g (x )=-a cos x ,,所以a 1+1232=24,解方程得a =-1(2)对任意的x ∈-π2,0,tf x -gx ≥0,即te x cos x -sin x -1≥0恒成立,令x =-π2,则t ⋅0+1-1≥0,不等式恒成立当x ∈-π2,0时,cos x >0,原不等式化为t ≥sin x +1e x cos x 令h x =sin x +1e x cos x,则hx =cos x e x cos x -e xcos x -sin x sin x +1 e x cos x2=1-sin x cos x -cos x +sin xe x cos 2x=1-cos x 1+sin xe x cos 2x所以h x 在区间-π2,0单调递增,所以最大值为h 0 =1所以要使不等式恒成立必有t ≥1(3)由已知方程f x =g x 可化为e x cos x -sin x -1=0令φx =e x cos x -sin x -1,则φ x =e x cos x -sin x -cos x因为x ∈2n π+π3,2n π+π2,所以cos x <sin x ,cos x >0所以φ x <0,φx 在区间2n π+π3,2n π+π2(n ∈N +)上单调递减,φ2n π+π3 =e 2n π+π3cos 2n π+π3 -sin 2n π+π3 -1=e 2n π+π312-32-1≥e 2π+π312-32-1>22⋅3+112-32-1>0φ2n π+π2=-2<0所以存在唯一x 0∈2n π+π3,2n π+π2,φx 0 =0x n ∈2n π+π3,2n π+π2 ,x n +1-2π∈2n π+π3,2n π+π2φx n +1-2π =e x n +1-2πcos x n +1-2π -sin x n +1-2π -1=e x n +1-2πcos x n +1-sin x n +1-1=ex n +1-2πcos x n +1-e x n +1cos x n +1=ex n +1-2π-ex n +1cos x n +1<0=φx n由φx 单调递减可得x n +1-2π>x n 即x n +1-x n >2π8.(2024·湖南永州·三模)曲线的曲率定义如下:若f (x )是f (x )的导函数,令φ(x )=f (x ),则曲线y =f (x )在点x ,f x 处的曲率K =φ (x )1+f (x ) 232.已知函数f (x )=x 2a +x (a >0),g (x )=(x +1)ln (x +1),且f (x )在点(0,f (0))处的曲率K =24.(1)求a 的值,并证明:当x >0时,f (x )>g (x );(2)若b n =ln (n +1)n +1,且T n =b 1⋅b 2⋅b 3⋯b n (n ∈N ∗),求证:(n +2)T n <e 1-n 2.【解析】(1)f ′(x )=2x a +1=φ(x ),φ′(x )=2a,f ′(0)=1,a >0,∵f (x )在点(0,f (0))处的曲率K =24,∴2a(1+12)32=24,解得a =2.当x >0时,h (x )=f (x )-g (x )=12x 2+x -(x +1)ln (x +1),h ′(x )=x +1-ln (x +1)-1=x -ln (x +1),令u (x )=x -ln (x +1),则u ′(x )=1-1x +1=xx +1>0,∴u (x )在x >0时单调递增,∴u (x )>u (0)=0,∴h ′(x )>0,∴函数h (x )在(0,+∞)上单调递增,∴h (x )>h (0)=0,因此f (x )>g (x ).(2)证明:由(1)可得:12x 2+x >(x +1)ln (x +1),∴ln (x +1)x +1<x (x +1)2(x +1)2,x >0,令x =n ∈N *,则:ln (n +1)n +1<n (n +2)2(n +1)2,∴T n =b 1⋅b 2⋅b 3⋅⋯⋅b n <12n ×1×322×2×432×3×542×4×652×⋯⋯×(n -1)(n +1)n 2×n (n +2)(n +1)2=12n ×12×n +2n +1要证明:(n +2)T n <e 1-n 2,只要证明:2ln (n +2)-(n +1)ln2-ln (n +1)-1+n2<0即可,n =1时,左边=2ln3-2ln2-ln2-12<0n ≥2时,令v (x )=2ln (x +2)-(x +1)ln2-ln (x +1)-1+x 2,v ′(x )=2x +2-ln2-1x +1+12=s (x ),s ′(x )=1(x +1)2-2(x +2)2=-x 2+2(x +1)2(x +2)2<0,∴v ′(x )<v ′(2)=23-ln2<0,∴v (x )在(2,+∞)上单调递减,∴v (x )<v (2)=4ln2-3ln2-ln3=ln2-ln3<0,综上可得:(n +2)T n <e1-n2成立.9.曲率是曲线的重要性质,表征了曲线的“弯曲程度”,曲线曲率解释为曲线某点切线方向对弧长的转动率,设曲线C :y =f x 具有连续转动的切线,在点x ,f x 处的曲率K =f x1+f x 232,其中f x为f x 的导函数,f x 为f x 的导函数,已知f x =x 2ln x -a 3x 3-32x 2.(1)a =0时,求f x 在极值点处的曲率;(2)a >0时,f x 是否存在极值点,如存在,求出其极值点处的曲率;(3)g x =2xe x -4e x +a 2x 2,a ∈0,1e,当f x ,g x 曲率均为0时,自变量最小值分别为x 1,x 2,求证:x1ex 2>e 2.【解析】(1)当a =0时,f x =x 2ln x -32x 2,x >0,可得f x =2x ln x +x -3x =2x (ln x -1),令f x =0,可得x =e ,当0<x <e 时,f x <0,当x >e 时,f x >0,所以当x =e 为f x 在极小值点,又f x =2ln x ,所以f e =2ln e =2,所以K =f e 21+f e 2232=2[1+02]32=2;(2)由f x =x 2ln x -a 3x 3-32x 2,可得f x =2x ln x +x -ax 2-3x =2x ln x -2x -ax 2,令h (x )=f x =2x ln x +x -ax 2-3x =2x ln x -2x -ax 2,则h x =2ln x -2ax ,令h x =0时,可得a =ln x x ,令φ(x )=ln x x ,可得φ (x )=1-ln xx 2,当0<x <e 时,φ x >0,φ(x )=ln xx 单调递增,当x >e 时,φ x <0,φ(x )=ln x x 单调递减,则φ(x )max =1e,所以0<a <1e时,f x =2ln x -2ax =0有解,且有两解x 1,x 3且1<x 1<e <x 3,x 1为f x 的极小值点,x 3为f x 的极大值点,当a =1e 时,f x =2ln x -2ax =0有解,且有唯一解,但此解不是f x 极值点,当a >1e时,f x =2ln x -2ax =0无解,所以f x 无极值点,所以当0<a <1e 时,f x 存在极值点,所以K =f x1+f x 2 32=0;(3)由题意可得g x =2xe x -4e x +a 2x 2,可得g x =2(x +1)e x -4e x +2ax ,要g x ,f x 曲率为0,则g x =f (x )=0,即2ln x -2ax =2a +2xe x =0,可得a =ln x x ,a 2=-xe x ,所以0<a <1e 时,φ(x )=ln xx有两解x 1,x 3,1<x 1<e <x 3,可证x 1x 3>e 2,由(2)可得ln x 1-ax 1=0,ln x 3-ax 3=0,可得ln x 1+ln x 3=ax 1+ax 3,ln x 1-ln x 3=ax 1-ax 3.要证明x 1x 3>e 2,即证明ln x 1+ln x 3>2,也就是a (x 1+x 3)>2.因为a =ln x 1-ln x 3x 1-x 3,所以即证明ln x 1-ln x 3x 1-x 3>2x 1+x 3,即ln x 1x 3<2(x 1-x 3)x 1+x 3,令x1x 3=t ,则0<t <1,于是ln t <2(t -1)t +1,令f (t )=ln t -2(t -1)t +1,则f(t )=1t -4(t +1)2=(t -1)2(t +1)2>0,故函数f (t )在(0,1)上是增函数,所以f (t )<f (1)=0,即ln t <2(t -1)t +1成立.所以x 1x 3>e 2成立.又因为a 2<a ,则-x 2e x 2=ln e-x2e-x 2<ln x 3x 3,由(2)可得φ(x )=ln xx在(e ,+∞)上单调递减,因为e -x 2>e ,x 3>e ,所以x 1ex 2=x 1e -x2>x 1x 3>e 2,10.用数学的眼光看世界就能发现很多数学之“美”.现代建筑讲究线条感,曲线之美让人称奇,衡量曲线弯曲程度的重要指标是曲率,曲线的曲率定义如下:若f x 是f x 的导函数,f x 是f x 的导函数,则曲线y =f x 在点x ,f x 处的曲率K =f x1+f x 232.(1)求曲线f x =ln x +x 在1,1 处的曲率K 1的平方;(2)求余弦曲线h x =cos x x ∈R 曲率K 2的最大值;(3)余弦曲线h x =cos x x ∈R ,若g x =e x h x +xh x ,判断g x 在区间-π2,π2上零点的个数,并写出证明过程.【解析】(1)因为f x =ln x +x ,所以f x =1x +1,f x =-1x2,所以K 1=f 11+f 1 232=11+2232=1532,∴K 1 2=15322=153=1125.(2)因为h x =cos x x ∈R ,h x =-sin x ,h x =-cos x ,所K 2=h x 1+h x 2 32=-cos x 1+sin 2x32,K 22=cos 2x 1+sin 2x 3=cos 2x 2-cos 2x3,令t =2-cos 2x ,则t ∈1,2 ,K 22=2-t t3,设p t =2-t t 3,t ∈1,2 ,则pt =-t 3-3t 22-t t 6=2t -6t4,显然当t ∈1,2 时,p t <0,p t 在1,2 上单调递减,所以p t max =p 1 =1,所以K 22最大值为1,所以K 2的最大值为1.(3)g x 在区间-π2,π2上有且仅有2个零点.证明:g x =e x cos x -x sin x ,所以g x =e x cos x -sin x -x cos x +sin x ,①当x ∈-π2,0时,因为cos x ≥0,sin x ≤0,则cos x -sin x >0,-x cos x +sin x >0,∴g x >0,g x 在-π2,0上单调递增,又g 0 =1>0,g -π2 =-π2<0.∴g x 在-π2,0上有一个零点,②设φx =e x -x ,则φ x =e x -1,当x ∈0,π4时,φx ≥0,φx 单调递增,φx =e x -x ≥φ0 =1,又cos x ≥sin x >0,∴g x =e x cos x -x sin x ≥e x sin x -x sin x =sin x e x -x >0恒成立,∴g x 在0,π4上无零点.③当x ∈π4,π2 时,0<cos x <sin x ,g x =e x cos x -sin x -x cos x +sin x <0,∴g x 在π4,π2 上单调递减,又g π2 =-π2<0,g π4 =22e π4-π4>0.∴g x 在π4,π2上必存在一个零点,综上,g x 在区间-π2,π2上有且仅有2个零点.。
高中物理竞赛讲义-磁场典型例题解析精选全文完整版
可编辑修改精选全文完整版磁场典型例题解析一、磁场与安培力的计算【例题1】两根无限长的平行直导线a 、b 相距40cm ,通过电流的大小都是3.0A ,方向相反。
试求位于两根导线之间且在两导线所在平面内的、与a 导线相距10cm 的P 点的磁感强度。
【解说】这是一个关于毕萨定律的简单应用。
解题过程从略。
【答案】大小为×10−6T ,方向在图9-9中垂直纸面向外。
【例题2】半径为R ,通有电流I 的圆形线圈,放在磁感强度大小为B 、方向垂直线圈平面的匀强磁场中,求由于安培力而引起的线圈内张力。
【解说】本题有两种解法。
方法一:隔离一小段弧,对应圆心角θ ,则弧长L = θR 。
因为θ → 0(在图9-10中,为了说明问题,θ被夸大了),弧形导体可视为直导体,其受到的安培力F = BIL ,其两端受到的张力设为T ,则T 的合力ΣT = 2Tsin 2θ再根据平衡方程和极限xxsin lim0x →= 0 ,即可求解T 。
方法二:隔离线圈的一半,根据弯曲导体求安培力的定式和平衡方程即可求解…【答案】BIR 。
〖说明〗如果安培力不是背离圆心而是指向圆心,内张力的方向也随之反向,但大小不会变。
〖学员思考〗如果圆环的电流是由于环上的带正电物质顺时针旋转而成(磁场仍然是进去的),且已知单位长度的电量为λ、环的角速度ω、环的总质量为M ,其它条件不变,再求环的内张力。
〖提示〗此时环的张力由两部分引起:①安培力,②离心力。
前者的计算上面已经得出(此处I = ωπλ•π/2R 2 = ωλR ),T 1 = B ωλR 2 ;后者的计算必须..应用图9-10的思想,只是F 变成了离心力,方程 2T 2 sin 2θ =πθ2M ω2R ,即T 2 =πω2R M 2 。
〖答〗B ωλR 2 + πω2R M 2 。
【例题3】如图9-11所示,半径为R 的圆形线圈共N 匝,处在方向竖直的、磁感强度为B 的匀强磁场中,线圈可绕其水平直径(绝缘)轴OO ′转动。
物理方法求曲率半径
用物理方法求常见曲线的曲率半径求曲线曲率的问题常出现在高中物理竞赛中,而近年来高考中也涉及到曲线曲率的问题,例如江苏理综14题涉及到曲率半径,高考安徽理综17题更是要求求出曲线曲率. 在数学中曲线的曲率半径可以用高等数学的方法求出,这里我们另辟蹊径,从物理的角度采用初等数学求出曲线曲率半径. 我们首先来看高考安徽理综17题:一般的曲线运动可以分成很多小段,每小段都可以看成圆周运动的一部分,即把整条曲线用一系列不同半径的小圆弧来代替. 如图(a )所示,曲线上A 点的曲率圆定义为:通过A 点和曲线上紧邻A 点两侧的两点作一圆,在极限情况下,这个圆就叫做A 点的曲率圆,其半径ρ叫做A 点的曲率半径. 现将一物体沿与水平面成α角的方向以速度v 0抛出,如图(b )所示。
则在其轨迹最高点P 处得曲率半径是( )A .g v 20B .g v α220sinC .gv α220cosD .ααsin cos 220g v[解析] 物体在最高点P,只有水平速度为αcos 0v ,物体只受重力.由rv m F 2=向得: ρα20)cos (v m mg =则有:gv αρ220cos = 本题正确答案为C上述问题给我们启示: 从物理的角度,我们也可以求出曲线上某点的曲率半径. 事实上,物理学上我们常讨论的曲线有抛物线、椭圆、双曲线等,我们都可以利用上述的方法求曲率半径.下面我们来逐一研究. 一、求抛物线顶点的曲率半径物体做平抛运动时其轨迹就是抛物线.假设物体平抛初速度为0v ,运动轨迹如图2所示. 则有将物体的运动分解为水平分运动和竖直分运动: 公式为:t v x 0= ① 221gt y = ②联立①②式得222x v g y =图1x yO 图2v 0令202v g a =,则2ax y = 研究抛物线的顶点,从向心力出发,有: ρ2mv mg =则有a g v 2120==ρ,即抛物线2ax y =顶点的曲率半径为a21=ρ 二、求椭圆顶点的的曲率半径理论力学可以证明:飞行物在有心力场中运动,如果总机械能E <0则其轨迹必为椭圆,且引力源在其椭圆的一个焦点上.太阳系中,行星绕太阳运动的轨道是椭圆,太阳位于轨道的一个焦点上.多数人造卫星绕地球的轨道也是椭圆,地球位于卫星轨道的一个焦点上.如图3,质量为m 卫星绕质量为M 地球做椭圆运动,轨迹椭圆方程为:12222=+b y a x 地球位于椭圆左焦点上. 设椭圆顶点A 、A ′距离左焦点的距离为r ,易知:c a r A -= ,c a r A +=',设卫星在椭圆顶点A 、A ′处的速度v , 则对地球和卫星系统而言,机械能守恒同时角动量守恒.卫星在椭圆顶点A 、A ′处均满足以下两个方程:E rMm G mv =-221 ①mvr L = ②联立①②得关于r 的二次方程:0222=-+mEL r E Mm G r ③ 可以肯定方程③的两根就是A r 和'A r ,由韦达定理知:EGMma r r A A -==+2' 则: aGMmE 2-= ④ 卫星位于顶点A121ρv m = ⑤把c a r A -=带入方程①: E ca Mm G mv =--2121 ⑥联立方程④⑤⑥得: ab 21==ρ ⑦由对称性可知, 椭圆顶点A ′的曲率半径也是ab 21=ρ.卫星位于顶点B 时:万有引力可分为向心力θτcos 2aMmGF =和切向力θsin 2a MmGF n =. 由向心力公式得: 2222cos ρθv m aMmG = ⑧由几何关系易知: ab=θcos ⑨ 由方程①得: a GMm a Mm G mv 22122-=- ⑩ 联立⑧⑨⑩得: ba 22=ρ ○11 由对称性可知,椭圆顶点B ′的曲率半径也是ba 22=ρ.所以椭圆12222=+b y a x 长半轴上的两顶点曲率半径为a b 21==ρ,短半轴上两曲率半径为ba 22=ρ三、求双曲线顶点的曲率半径理论力学可以证明:飞行物在有心力场中运动,如果总机械能E >0则其轨迹必为双曲线的一支,且引力源在其双曲线的一个焦点上.实际上某些彗星的轨迹就是双曲线的一支(此时的有心力为万有引力),另外散射实验中,α粒子在库仑场中的运动轨迹也是双曲线的一支(此时的有心力为库仑斥力).假设某彗星m 进入太阳系中,彗星m 和太阳M 系统总能量E>0. 则彗星轨道为双曲线的一支,太阳在双曲线的一个焦点上,双曲线标准方程为12222=-b y ax ,如图4所示.彗星m 闯入太阳系,可认为是从无穷远出发,∞→r 时,引力势能为0,系统总机械能为E 就是天体的动能,则有2021mv E =研究彗星从无穷远到达双曲线顶点的过程,由机械能守恒定律得:ac GMm mv mv --=2202121 ○12 由角动量守恒定律得:)(0a c mv b mv -⋅=⋅ ○13 彗星到达双曲线顶点时有:22)(a c GMmmv -=ρ○14 联立方程○12○13○14得: ab 2=ρ ○15 由对称性可知双曲线12222=-b y ax 两个顶点的曲率半径均为a b 2=ρ.。
物理竞赛力学典型题目汇编(含答案)
第一讲 平衡问题典题汇总类型一、物体平衡种类的问题一般有两种方法解题,一是根据平衡的条件从物体受力或力矩的特征来解题,二是根据物体发生偏离平衡位置后的能量变化来解题。
1、如图1—4所示,均匀杆长为a ,一端靠在光滑竖直墙上,另一端靠在光滑的固定曲面上,且均处于Oxy 平面内.如果要使杆子在该平面内为随遇平衡,试求该曲面在Oxy 平面内的曲线方程.分析和解:本题也是一道物体平衡种类的问题,解此题显然也是要从能量的角度来考虑问题,即要使杆子在该平面内为随遇平衡,须杆子发生偏离时起重力势能不变,即杆子的质心不变,y C 为常量。
又由于AB 杆竖直时12C y a =, 那么B 点的坐标为 sin x a θ=111cos (1cos )222y a a a θθ=-=- 消去参数得222(2)x y a a +-=类型二、物体系的平衡问题的最基本特征就是物体间受力情况、平衡条件互相制约,情况复杂解题时一定要正确使用好整体法和隔离法,才能比较容易地处理好这类问题。
例3.三个完全相同的圆柱体,如图1一6叠放在水平桌面上,将C 柱放上去之前,A 、B 两柱体之间接触而无任何挤压,假设桌面和柱体之间的摩擦因数为μ0,柱体与柱体之间的摩擦因数为μ,若系统处于平衡,μ0与μ必须满足什么条件?分析和解:这是一个物体系的平衡问题,因为A 、B 、C 之间相互制约着而有单个物体在力系作用下处于平衡,所以用隔离法可以比较容易地处理此类问题。
设每个圆柱的重力均为G ,首先隔离C 球,受力分析如 图1一7所示,由∑Fc y =0可得111)2N f G += ① 再隔留A 球,受力分析如图1一8所示,由∑F Ay =0得1121022N f N G +-+= ② 由∑F Ax =0得211102f N N -= ③ 由∑E A =0得12f R f R = ④ 由以上四式可得12f f ===112N G =,232N G =而202f N μ≤,11f N μ≤0μ≥2μ≥类型三、物体在力系作用下的平衡问题中常常有摩擦力,而摩擦力F f 与弹力F N 的合力凡与接触面法线方向的夹角θ不能大于摩擦角,这是判断物体不发生滑动的条件.在解题中经常用到摩擦角的概念.例4.如图1一8所示,有两根不可伸长的柔软的轻绳,长度分别为1l 和2l ,它们的下端在C 点相连接并悬挂一质量为m 的重物,上端分别与质量可忽略的小圆环A 、B 相连,圆环套在圆形水平横杆上.A 、B 可在横杆上滑动,它们与横杆间的动摩擦因数分别为μ1和μ2,且12l l <。
高中物理竞赛专题训练-光学
物 理 专题训练试题(1)光学班级 姓名 成绩一、(10分)如图所示,AB 表示一平直的平面镜,21P P 是 水平放置的米尺(有刻度的一面朝着平面镜),MN 是挡光 板,三者相互平行,板MN 上的ab 表示一条竖直的缝(即 ab 之间是透光的)。
某人眼睛紧贴米尺上的小孔S (其位 置如图所示),可通过平面镜看到米尺的一部分刻度。
试 在本题图上作图求出可看到的部位,并在21P P 上把这部分涂以标志。
二、(10分)横截面为矩形的玻璃棒被弯成如图所示的形状,一束平行光垂直地射入平表面A 上。
为了使通过表面A 进入的光全部从表面B 射出,求R/d 的最小值。
已知玻璃的折射为1.5。
三、(10分)半径为R 的半圆柱形玻璃砖,横截面如图所示,O 为圆心。
已知玻璃的折射率为2。
当光由玻璃射向空气时,发生全反射的临界角为45°,一束与MN 平面成450的平行光束射到玻璃砖的半圆柱面上,经玻璃折射后,有部分光能从MN 平面上射出。
求能从MN 平面射出的光束的宽度为多少?M O NR45四、(15分)如图所示, 有一薄平凸透镜,凸面曲率半径R =30cm ,已知在近轴光线时:若将此透镜的平面镀银,其作用等于一个焦距是30cm 的凹面镜;若将此透镜的凸面镀银,其作用也等同于一个凹面镜,求其等效焦距。
五、(15分)人眼能看清楚的最近距离叫近点, 能看清楚的最远距离叫远点. 正常人眼睛观看25 cm 距离处的物体时,用眼不容易感到疲劳,这个距离叫做明视距离.某人的眼睛的近点是10cm ,明视范围是80cm ,当他配上-100度的近视镜后明视范围变成多少?(通常把眼镜焦距的倒数称为焦度,用D 表示,当焦距的单位用“米”时,所配眼镜的度数等于眼镜焦度的100倍)(眼睛能看清处的)六、(10分)焦距为20cm 的薄凸透镜和焦距为18cm 的薄凹透镜,应如何放置,才能使平行光通过组合透镜后成为 1、平行光束;2、会聚光束;3、发散光束;(所有可能的情况均绘图表示)。
第三十届全国中学生物理竞赛复赛考试试题解答与评分标准
第30届全国中学生物理竞赛复赛考试试题解答与评分标准一、(15分)一半径为R 、内侧光滑的半球面固定在地面上,开口水平且朝上。
一小滑块在半球面内侧最高点处获得沿球面的水平速度,其大小为v 0(v 0≠0)。
求滑块在整个运动过程中可能达到的最大速率。
重力加速度大小为g 。
参考解答:以滑块和地球为系统,它在整个运动过程中机械能守恒. 滑块沿半球面内侧运动时,可将其速度v 分解成纬线切向 (水平方向)分量ϕv 及经线切向分量θv . 设滑块质量为m ,在某中间状态时,滑块位于半球面内侧P 处,P 和球心O 的连线与水平方向的夹角为θ. 由机械能守恒得2220111sin 222m mgR m m ϕθθ=-++v v v (1) 这里已取球心O 处为重力势能零点. 以过O 的竖直线为轴. 球面对滑块的支持力通过该轴,力矩为零;重力相对于该轴的力矩也为零. 所以在整个运动过程中,滑块相对于轴的角动量守恒,故 0cos m R m R ϕθ=v v . (2) 由 (1) 式,最大速率应与θ的最大值相对应max max ()θ=v v . (3)而由 (2) 式,q 不可能达到π2. 由(1)和(2)式,q 的最大值应与0θ=v 相对应,即 max ()0θθ=v .(4) [(4)式也可用下述方法得到:由 (1)、(2) 式得22202sin tan 0gR θθθ-=≥v v .若sin 0θ≠,由上式得220sin 2cos gRθθ≤v .实际上,sin =0θ也满足上式。
由上式可知max 22max 0sin 2cos gRθθ=v .由(3)式有222max max 0max ()2sin tan 0gR θθθθ=-=v v . (4’)]将max ()0θθ=v 代入式(1),并与式(2)联立,得()2220max max max sin 2sin 1sin 0gR θθθ--=v . (5)以max sin θ为未知量,方程(5)的一个根是sin q =0,即q =0,这表示初态,其速率为最小值,不是所求的解. 于是max sin 0θ≠. 约去max sin θ,方程(5)变为22max 0max 2sin sin 20gR gR θθ+-=v . (6)其解为20max sin 14gR θ⎫=⎪⎪⎭v . (7)注意到本题中sin 0θ≥,方程(6)的另一解不合题意,舍去. 将(7)式代入(1)式得,当max θθ=时,(22012ϕ=+v v , (8) 考虑到(4)式有max ==v (9)评分标准:本题15分。
全国中学生物理竞赛公式
全国中学生物理竞赛公式全国中学生物理竞赛力学公式一、运动学1.椭圆的曲率半径2.牵连加速度3.等距螺旋线运动的加速度二、牛顿运动定律三、动量1.密舍尔斯基方程〔变质量物体的动力学方程〕()dv dm m F u v dt dt=+-〔其中v 为主体的速度,u 为即将成为主体的一局部的物体的速度〕 四、能量1.重力势能GMm W r=-〔一定有负号,而在电势能中,如果为同种电荷之间的相互作用的电势能,如此应该为正号,但在万有引力的势能中不存在这个问题,一定是负号!!!!〕2.柯尼希定理21''2k k c k kc E E M v E E =+=+〔E k ’为其在质心系中的动能〕 3.约化质量4.资用能〔即可以用于碰撞产生其他能量的动能〔质心的动能不能损失〔由动量守恒决定〕〕〕资用能常用于阈能的计算2212121122kr m m E u u m m μ==+〔u 为两个物体的相对速度〕 5.完全弹性碰撞与恢复系数(1)公式(2)恢复系数来表示完全弹性碰撞112211222112m v m v m u m u u u v v +=+-=-〔用这个方程解比用机械能守恒简单得多〕五、角动量 dL M I dtβ==〔I 为转动惯量〕 3.转动惯量4.常见物体的转动惯量(1)匀质球体225I mr = (2)匀质圆盘〔圆柱〕212I mr =(3)匀质细棒绕端点213I mr =(4)匀质细棒绕中点2112I mr = (5)匀质球壳223I mr =(6)薄板关于中心垂直轴221()12I m a b =+ 5.平行轴定理 2D C I I md =+〔I c 为相对质心且与需要求的轴平行的轴〕6.垂直轴定理(1)推论:一个平面分布的质点组,取z 轴垂直于此平面,x ,y 轴取在平面内,如此三根轴的转动惯量之间有关系 z x y I I I =+〔由此可以推出长方形薄板关于中心垂直轴的转动惯量221()12I m a b =+> 7.天体运动的能量 2GMm E a=-〔a 为椭圆轨道的半长轴,当然,抛物线轨道的能量为0,双曲线轨道的能量大于0〕 8.开普勒第三定律:2234T a GMπ= 六、静力学1.利用矢量的叉乘来解决空间受力平衡问题例如x 方向上的力矩:x y z z y M F r F r F r =⨯=-选一点为轴的话,可以直接列三个力矩平衡的方程来解决问题七、振动与波动1.简谐振动的判定方法2.简谐振动中的量的关系3.驻波min 2x λ=〔x 为相邻的波节或波腹间的距离,即驻波的图形中一个最小重复单位的长度〕4.多普勒效应(1)宏观物体的多普勒效应①观察者运动,波源不动②观察者不动,波源运动③观察者与波源都运动(2)光的多普勒效应注:多普勒效应中的速度的正负单独判断后带入公式中,其实只用记住观察者的运动影响在分子上,而波源运动的影响在分母下.5.有效势能与其应用22()()2eff L V r U r mr=+〔()U r 为传统意义的势能,如引力势能、静电势能、弹性势能,222L mr 是惯性离心力的势能〕振动的角频率满足:ω=〔物体在0r 附近振动,但应该满足''0eff V >,否如此轨道不稳定〕任意物体在0x 附近做简谐振动的条件为:00'()0,''()0U x U x =>其中求简谐振动的角频率的方法为:ω="()k U x =〕 全国中学生物理竞赛电学公式一、静电场:1.高斯定理:4επ∑⎰∑==⋅q q k S d E 封闭面 2.安培环路定理:0=⋅⎰l d E3.均匀带电球壳外表的电场强度:22R kQE =〔在计算相互作用的时候应该用这个公式〕4.无限长直导线产生的电场强度:r k E η2=5.无限大带电平板产生的场强:022εσσπ==k E 6.电偶极矩产生的场强 ①沿着两点连线方向:33rp k r ql kE == ②垂直方向:3322r p k r ql k E ==其中p 为电偶极矩=ql 7.实心球内部电势:322123RQ r k R Q k -=ϕ 8.实心球内部场强:3Qr E kR = 9.同心球形电容器:介电常数指内外球壳之间充满的其中εε)(1221R R k R R C -=即电解质会使电场强度变小但让电容变大10.静电场的能量:2022228E 22121E k C Q QU CU W επω=====电场能量密度为11.电场的极化:kdSC r kQU r Q kQ F E E r r r r r πεεεεε4)1(2210===≥=平行板电容器的电容:点电荷的电势:库仑定律: 对于平行板电容器有:000,Q Q CU S σ==〔不论是否有介质,用这个公式计算出的是自由电荷的密度,而极化电荷密度在平行板电容器中总是满足:01'r rεσσε-=,如果有多个介质在板中串联或并联,将它们分开为许多个电容,然后将电荷密度进展叠加就可以得到最终的自由电荷的密度与极化电荷的密度.〕12.电像法:无限大的接地平板的电像法略接地的球体:q hr q h r h -==','2可以看做将距离和电荷量都乘上一个比例系数hr 只不过电荷的性质相反! 二、稳恒电流 1. 法拉第电解定律:为化合价)为摩尔质量,为电化当量)n M FnMq m k kq m (:)2((:)1(==2. 电阻定律:)1()1(00t R R t ααρρ+=+=即〔t 为摄氏温度〕 3. △-Y 变换:312312233133123121223231231231121YR R R R R R R R R R R R R R R R R R ++=++=++=−→−∆即△-Y 为下求和,Y-△为上求和电容的△-Y 变换与电阻的恰好相反,△-Y 为上求和,Y-△为下求和4. 电流密度的定义:n j SI ∆∆= 5. 欧姆定律的另一表达形式:)1(,ρσ==E σj 6. 焦耳定律的微分形式:ρσ222j j V R I V P p ==== 7. 微观电流neSujS I neuj === 8. 电阻率对电子产生的加速度:9. 晶体三极管的电流分布:三、磁场与电磁感应1. 洛伦兹力B v q F ⨯=2. 毕奥-萨伐尔定律:20cos 4r L I B ϕπμ∆∑= 3. 无限长直流导线产生的磁场:r I r I k B πμ20== 4. 无限长密绕螺线管内部磁场:为单位长度的匝数)n nI B (0μ=5. 安培环路定理:⎰∑=⋅)0内(L I l d B μ〔可用此轻易推出无限长直导线的磁场〕6. 高斯定理:0S (=∆⋅∑)封闭面S B7. 复阻抗:)(1i j Cj X Lj X RX C L R 学中的为单位复数,相当与数ωω===8. 安培力产生的力偶矩:((M m B m m NISn n =⨯=为磁矩)且:为线圈的法向量且方向满足电流的右手螺旋定则)当然力偶矩的大小与所旋转轴无关,甚至所选转轴可以不在线圈平面内,只要满足转轴与力偶矩的方向平行即可〔即与力的方向垂直〕即BISN M =9. 磁矩产生的磁感应强度:032mB x μπ=10. 自感:I L t ε∆=-∆自感磁场能量:212L W LI = 11. 变压器中阻抗变换:2112'()(n R R n n =为原线圈的匝数) 全国中学生物理竞赛 光学 公式一、几何光学1.平面镜反射:2.平面折射〔视深公式〕''n n n n u v R-+=〔圆心在像方半径取正,圆心在物方半径取负〕 以上所有:0,00,0u u v v ><><实物,,虚物实像,,虚像二、波动光学注意关注牛顿环干预的原理,尤其是注意是在球面上反射的光线〔没有半波损失〕与在最低的平面处反射的光线〔有半波损失〕进展干预,而不是在最上面的平面反射的光线进展干预!而且牛顿环作为一种特殊的等厚干预,光在空气层中的路径要计算两次!所以可以得到牛顿环的公式如下: ,3,2,1,0()21(=+=k R k r k λ……〕〔指的是第k 级明纹的位置,中央为暗纹〕22cos 2i h n =∆〔注意等倾干预的半波损失有两种情况〕 〔2i 指的是第一次进入2n 介质的折射角〕6.等厚干预〔略〕''ff xx =〔其中x 与'x 为以焦距计算的物距和像距〕对于物方与像方折射率一样的透镜有牛顿公式的符号规如此为:以物方焦点的远离光心的距离为牛顿物距〔即当经典物距小于焦距的物体的牛顿物距小于零〕;以像方焦点的远离光心的距离为牛顿像距.x d D针对于玻璃球而言A 为齐明点,R n n AO 12=〔即从任何位置看A 点的像在同一位置〕1.22d λθ=〔即艾里斑〕全国中学生物理竞赛 近代物理学 公式一、洛伦兹变换与其推论:2222121222011''1cv c v t t t t t cv l l -∆=--=-=∆-=τ钟慢效应:尺缩效应:〔这两个公式最好不要用,最好用最根底的洛伦兹变换来进展推导,否如此容易在确定不变量的时候出现问题〕小心推导钟慢效应与尺缩效应的时候不要弄反了一定要分析到底在哪一个参考系中x 或者t 是不变的速度变换:〔这个可以由洛伦兹变换求导推出〕<系的速度系相对为S S v '> 正向:222222211'11'1'cvu c v u u c vu c v u u c vu vu u x z z x y y x x x --=--=--= 逆向:2222222'11''11''1'c v u c v u u cv u c v u u cv u v u u x z z xy y xx x +-=+-=++= 时间与空间距离变换:二、相对论力学:动量:0p mv m v γ===能量:2220=E mc m c γ== 动能满足:202c m mc E k -=又有:224202c p c m E +=全国中学生物理竞赛 热学 公式一、理想气体1.理想气体状态方程2.平均平动动能与温度的关系3.能均分定理二、固体液体气体和热传导方式4.热传导定律5.辐射6.膨胀7.外表X 力8.液体形成的球形空泡〔两面都是空气〕由于外表X 力产生的附加压强为:三、特殊准静态过程<1>状态方程〔泊松方程〕 完整的应为:)(,111Const T P Const PT Const TVConstPV ====---γγγγγγ <2>做功 2122111d ()1V V W p V p V p V γ==--⎰〔整个方程实际的意义就是:V W nC T =∆,本来是很简单的,所以对于绝热过程来说,一般不要乱用泊松方程,否如此会误入歧途,因为泊松方程好似与热力学第一定律加上理想气体状态方程完全等效〕 W Q U +=∆〔Q 指系统吸收的热量,W 指外界对系统做的功〕开尔文表述:不可能从单一热源吸收热量,使之完全变为有用功而不产生其他影响.〔第二类永动机是不可能造成的〕 克劳修斯表述:不可能把热量从低温物体传到高温物体而不引起其他变化.全国中学生物理竞赛原子物理 公式1.波尔相关理论:o11212120.53A 53pm13.6n n r E eVn m r r ZMZ M E E n m ===-==〔m 为电子的质量,M 为相当于电子的粒子的质量,比如μ-子〕12212(th M M E Q M M M +=为运动粒子质量,为静止粒子的质量)〔最好用资用能来进展推导,这个比拟保险,公式容易记错〕1.p x h ∆∆≥2.E t h ∆∆≥ 〔另有说法为,44hhp x E t ππ∆∆>∆∆>〕 5.光电效应光子携带能量:E h ν= 光电子的动能:k E h W ν=-逸出功 反向截止电压:k h W E V e eν-==逸出功[附]三角函数公式。
(完整版)高中物理竞赛_话题4:曲率半径问题
话题4:曲率半径问题一、曲率半径的引入在研究曲线运动的速度时,我们作一级近似,把曲线运动用一系列元直线运动来逼近。
因为在0t ∆→ 的极限情况下,元位移的大小和元弧的长度是一致的,故“以直代曲”,对于描述速度这个反映运动快慢和方向的量来说已经足够了。
对于曲线运动中的加速度问题,若用同样的近似,把曲线运动用一系列元直线运动来代替,就不合适了。
因为直线运动不能反映速度方向变化的因素。
亦即,它不能全面反映加速度的所有特征。
如何解决呢?圆周运动可以反映运动方向的变化,因此我们可以把一般的曲线运动,看成是一系列不同半径的圆周运动,即可以把整条曲线,用一系列不同半径的小圆弧来代替。
也就是说,我们在处理曲线运动的加速度时,必须“以圆代曲”,而不是“以直代曲”。
可以通过曲线上一点A 与无限接近的另外两个相邻点作一圆,在极限情况下,这个圆就是A 点的曲率圆。
二、曲线上某点曲率半径的定义在向心加速度公式2n v a ρ=中ρ为曲线上该点的曲率半径。
圆上某点的曲率半径与圆半径相等,在中学物理中研究圆周运动问题时利用了这一特性顺利地解决了动力学问题。
我们应该注意到,这也造成了对ρ意义的模糊,从而给其它运动的研究,如椭圆运动、抛体运动、旋轮线运动中的动力学问题设置了障碍。
曲率半径是微积分概念,中学数学和中学物理都没有介绍。
曲率k 是用来描述曲线弯曲程度的概念。
曲率越大,圆弯曲得越厉害,曲率半径ρ越小,且1kρ=。
这就是说,曲线上一点处的曲率半径与曲线在该点处的曲率互为倒数。
二、曲线上某点曲率半径的确定方法1、 从向心加速度n a 的定义式2n v a ρ=出发。
将加速度沿着切向和法向进行分解,找到切向速度v 和法向加速度n a ,再利用2n v a ρ=求出该点的曲率半径ρ。
例1、将1kg 的小球从A 点以10/m s 的初速度水平抛出,设重力加速度210/g m s =,求:(1)在抛出点的曲率半径; (2)抛出后1s 时的曲率半径。
物理竞赛模拟试题(四)
物理竞赛模拟试题(四)1.试求解以下三道估算题(1)看电影时,常常发现银幕上的小轿车虽然在开动,但其车轮似乎并未转动设车轮的外观如图所示试估算此时轿车行进的最低非零速度v,并把v与学生百米短跑的平均速度相比,看看哪一个速度快(2)把教室里的桌椅取走,只留下学生和教师,试估算全体师生的质量与教室内空气质量之比;答案最接近(3)设半径为R的圆环均匀带电,总电量为Q(Q>0)试用适当的近似方法估算圆环平面上与圆心相距r处的电场强度E r,已知r≪R2.如图所示,半径为R、质量为m的匀质细圆环上均匀地分布着相对圆环固定不动的正电荷,总电量为Q·t=0时,圆环在绝缘的水平地面上具有如图所示的指向正东方向的平动速度v0,且无滚动设圆环与地面之间的摩擦系数为µ,设圆环所在处及其周围有沿水平指向北方的匀强地磁场B(1)为使圆环在尔后的运动过程中始终不会离开地面,试确定v0的取值上限,若没有上限,回答-1;(2)为使圆环在尔后的运动过程中始终不会离开地面,试确定v0的取值下限,若没有下限,回答-1;(3)在第1问的v0取值范围内,设圆环最后能够达到纯滚动状态,试导出此前t时刻的圆环平动速度v;,试确定圆环刚达到纯滚动状态的时刻T(4)设v0=mg2QB3.试解以下各题(1)半径为R的圆环在水平地面上向前做纯滚动,设前进的速度为常呈v0试求圆环上任意一点P在运动过程中加速度的最大值a max与最小值a min之差(2)只要圆环(半径为R)在水平面上始终向前做纯滚动,无论是匀速前进还是变速前进,圆环上任意点P的轨道都是相同的曲线,称为滚轮线试求滚轮线最低处的曲率半径ρ1(3)续(2),求最高处的曲率半径ρ2(4)如图所示,在竖直平面内取沿水平方向为x轴,半径为R的圆环在x轴下方贴着x轴做纯滚动,圆环上任意一点的运动轨迹当然也是滚轮线,又称摆线如图所示,在一光滑摆线轨道内侧的任意一个非最低位置上放一个光滑小球,小球自静止释放后,将在摆线轨道上往返运动已经证明,小球在摆线上往返运动的周期T与小球质量及小球的初始位置均无关,即T是仅由摆线参量R及重力加速度g确定的恒量试求T的大小4.假定各国在发射卫星时都必须遵从以下规定:卫星进入轨道后不允许离开与本国领土和领海对应的领空,即卫星与地心得连线和地球表面的交点必须落在本国的领土和领海上为了以下讨论的需要,给出同步卫星的轨道半径为R0=4.21×104km(1)试问:一个占据北纬20◦到北纬50◦领空范围的国家,是否可能发射一颗不用动力飞行的卫星并遵从上述规定?(2)对于另一个占据北纬15◦到南纬10◦领空范围的国家,又如何?(3)现在讨论一个具体问题某国发射了一颗周期T0=1d的不用动力飞行的卫星,卫星的轨道平面即为赤道平面容易理解,如果卫星采取椭圆轨道,则卫星相对地心的角速度就不是恒定值,即卫星与地面上的参考点之间会发生相对运动假设这个国家仅拥有θ0=2.00◦经度范围的赤道领空,则需将卫星椭圆轨道的偏心率e限制在一个很小的范围内,以确保卫星不离开本国领空设卫星椭圆轨道的半长轴为A,半短轴为B,则椭圆焦点与椭圆中心的间距C为C=√A2−B2椭圆偏心率e的定义为e=C A试求椭圆偏心率e的最大可取值(4)一个没有赤道领空的国家决定发射一颗靠动力飞行的卫星,卫星定点在北纬40◦的某城市上空,卫星与地心的间距刚好是R0星进入轨道时带有燃料火箭,空载火箭的质量为1.00×103kg,内装燃料9.0×103kg,卫星主体质量为100kg若火箭喷气速度为5km/s试求卫星可定位的最长时间t e5.自由长度为L0、截面积为S且面积变化可以忽略不计的柱形匀质弹性体,其杨氏模量E与弹性系数K之间的关系为E=KL0 s将自由长度为L0、质量为m、弹性系数为K(常量)的匀质圆柱形弹性体垂直悬挂,设悬挂过程中柱体的圆面积保持不变,且已达到平衡伸长的静止状态(1)试求弹性体的总伸长量∆L;(2)取弹性体的悬挂处为坐标原点,取竖直向下的x坐标,设K=mg/L0试按弹性体伸长平衡时的位形,求出其质量线密度的分布λ(x)6.试求解关于阻尼振动的几个小题(这里设B恒为1特斯拉)(1)一单摆由长为l的轻质细杆和质量为m、密度为水密度α倍(α>1)的小摆球组成设单摆在水中做小角度摆动时,摆球所受阻力的大小与摆球在水中的运动速率成正比,比例系数为常量γ设细杆所受阻力可以忽略不计试给出为使摆球能做低阻尼摆动,γ的最大值(2)在水平面上有如图所示的导电回路,R和L已知,其余部分的电阻、电感等均可忽略,质量为m、长为l的导体棒放在框架上向右以初速v0运动,摩擦力可略框架所在区域有方向如图所示的均匀磁场试证明:导体棒运动速度随时间的变化与阻尼振动类似,并给出临界阻尼时,电阻R应满足的表达式;(3)试讨论受迫振动的暂态过程解和稳态解为了讨论的需要,提供如下数学知识常系数线性二阶齐次微分方程¨x+p˙x+qx=0的特征方程为r2+pr+q=0它的两个根表示为r1和r2i)若r1和r2为不相等的实根,则微分方程的通解为x=C1e r1t+C2e r2tii)若r1和r2为相等的实根,均表示为r,则微分方程的通解为x=(C1+C2)e rtiii)若r1=a+bi,r2=a−bi,则微分方程的通解为x=C e at cos(bt+ϕ0)常系数线性二阶非齐次方程¨x+p˙x+qx=f(x)的通解为相应的齐次方程的通解和非齐次方程的一个特解x∗之和若f(t)=h cos pt且±i p不是相应的齐次特征方程的根,则一个特解可表示为x∗=A cos(pt+ϕ)受迫振动的动力学方程的标准形式为x=h cos pt¨x+2β˙x+ω2其中的常量β,ω0,h,p均不为零试导出并讨论x的通解,此即暂态过程解(4)续(3),试给出t→∞时的x,此为稳态解7.试求解以下三小题(1)小孩猜糖过节时,常有大人将双手放在背后,把糖块藏在一只手中,然后伸手到小孩面前让猜若小孩猜对了,得到糖块,若猜错了,重新藏后再猜,在这一游戏中,小孩往往因为多次猜错急得要哭,有些大人却以此为乐.试为孩子设计一种简易可行的猜糖方法,使大人在这个游戏中难以逗引孩子而兴味索然(2)“盲”人打靶如图所示,取x 轴的原点O 为靶心,在靶心前方h 处为枪架,放置在枪架上的步枪枪管与x 轴在同一平面上用布蒙住打靶者的双眼,打靶者因看不见靶心在何方位,致使图中枪管的θ角取值不定为防止误伤后面的裁判,采用锁定装置限制θ角只能在−π/2到π/2之间取值设打靶者所取θ值具有等概率分布,试求子弹在x 轴上的概率分布p (x )(3)二维理想气体的麦克斯韦分布一维概率正态分布函数为p (x )=1√2πσe −x 2/(2σ2)(σ>0)一维理想气体处在温度为T 的平衡态时,其速度分布为一维正态分布,即F 1(v x )=1√2πσe −v 2x /(2σ2)式中σ=√kTm其中:k 为玻尔兹曼常量;m 为分子质量二维理想气体处在温度为T 的平衡态时,其v x 和v y 各自具有一维正态分布特性因v x 和v y 互相独立,由概率乘法规则,合成的二维速度分布为F 2(v x ,v y )=F 1(v x )F 1(v y)F 2即为二维理想气体的麦克斯韦速度分布试导出二维理想气体的麦克斯韦速率分布f 2(v )(4)续(3),试求二维理想气体分子的最概然速率v p(5)续(3),试求二维理想气体分子的平均速率v (6)续(3),试求二维理想气体分子的方均根速率√v 28.设仿照三相交流发电机设计出四相交流发电机,在四个线圈内分别产生交变电动势ε1、ε2、ε3和ε4,它们的峰值均为ε0,角频率均为ω,ε1、ε2、ε3和ε4的相位依次超前π/2(即ε2超前ε1,ε3超前ε2,等等)设再仿照三相电路中负载的星形连接,设计四相五线制的星形连接如图所示其中各相的负载相应于角频率ω的复阻抗分 ZA 、 ZB 、 ZC 、 ZD ,四个交变电动势ε1、ε2、ε3、ε4分别通过A 、B 、C 、D 四个端点及公共点O 与负载连接设ε1、ε2、ε3、ε4不会因与负载连接而发生变化(1)设ε1=ε0cosωt,试求图中A点与B点、A点与C点、A点与D点之间线电压的瞬时值u AB、u AC、u AD若ε1的有效值为220V,试问u AB的峰值为多少?(2)续(1),试问u AC的峰值为多少?(3)续(1),试问u AD的峰值为多少?(4)将ε1改用复电动势 ε1=ε0e jωt,在此不考虑ε0的具体数值,假设图中的x点和y点均被切断试求图中所示方向的复电流 I A的实部本小问中可认为 Z A、 Z B、 Z C取实数值;(5)续(4),求 I A的虚部本小问中可认为 Z A、 Z B、 Z C取实数值(6)在第(4)问的基础上,进一步假设 Z A为纯电阻R, Z B为L=R/ω的纯电感, Z C为C=1/(ωR)的纯电容试再求 I A之实部(7)续(6),求 I A之虚部。
用物理方法求解曲率半径
2
5、在场强为 B 的水平匀强磁场中,一质量为 m 、电荷量为 q 带正电荷的小球在 O 点静止释放,小球的运 动曲线如图所示。已知重力加速度为 g ,求 (1)此曲线的轨迹方程; (2)此曲线上任一点的的曲率半径,并指出最低点的曲率半径。
6、一长为 L 的匀质重绳(柔软) ,两端挂在天花板上,绳的最低点与天花板间的距离为 H,求最低点的曲 率半径。
R
P
P
1/2
4、如图所示,在坚直平面内建立水平 x 轴和竖直 y 轴,按数学曲线 y A cos x 设置光滑轨道,设小球在 轨道顶点 (0, A) 处因有极小的水平方向速度(计算时其值可略)而沿轨道滑下,试定量论述而后小球能否 一直贴着运动?同时求出轨道最高点的曲率半径。
A
y
2
-A
H
A
B
7、理论力学可以证明:质点在有心力场中运动,如果总机械能 E 0 则其轨迹必为双曲线的一支,且引力 源在其双曲线的一个焦点上。假设某慧星进入太阳系中,慧星和太阳的质量分别为 m 、 M 且系统总能量
E 0 ,则彗星轨道为双曲线
顶点处的曲率半径。
x2 y2 1 的一支,太阳在双曲线的一个焦点上,如图所示。试求:双曲线 a2 b2
2、在水平地面上置有一质量为 M 的滑块。滑块内有一圆形空心光滑通道半径为 b ,开始时质量为 m 的小 球置于轨道的最高点,若有微小扰动,小球开始在光滑通道内运动,求: (1) 小球的运动轨迹; (2)运动轨迹在任一点的曲率半径。
3、轮滚线问题:轮子在直线轨道上做纯滚动,轮子边缘运动轨迹曲线称为滚轮线。设轮子半径为 R,轮子 边缘 P 对应的滚轮如图所示,试求 (1)P 点的轨迹曲线方程; (2)此滚轮线上任意一点的曲率半径 ( ) ,以及在最高点曲率半径 1 和最低点曲率半径 2 。
高中物理竞赛讲义-抛体运动
抛体运动一、抛体运动的分解1、平抛运动可以看成是水平方向的匀速直线运动和竖直方向的自由落体运动。
2、斜抛运动可以看成是水平方向的匀速直线运动和竖直方向的匀变速直线运动。
斜抛运动也可以看成沿初速度方向的匀速直线运动和竖直方向的自由落体运动。
在斜面问题中,斜抛运动经常看成沿斜面的匀变速直线运动和垂直于斜面的匀变速直线运动。
例1、在倾角为α的下面顶端P点以初速度V水平抛出一个小球,最后落在斜面上的Q点,求:①小球在空中运动的时间以及P、Q间的距离②小球抛出多长时间后离开斜面的距离最大?最大距离是多少?例2、倾角为α的一个光滑斜面,由斜面上一点O通过斜面最大斜率的竖直平面内斜上抛一个小球,初速为v,抛出方向与斜面成β角,α+β<π/2.(1)若小球与斜面的每次碰撞不消耗机械能,并且小球在第n次与斜面相碰时正好回到抛射点O,试求α、β、n满足的关系式.(2)若小球与斜面每次碰撞后,与斜面垂直的速度分量满足:碰后的值是碰前值的e倍.0<e<1,并且小球在第n次与斜面相碰时正好回到抛射点O,试求α、β、n和e满足的关系式.(3)由(2),若其中第r次与斜面相碰时.小球正好与斜面垂直相碰.试证明此时满足关系式:e n-2e r+1=0二、斜抛运动的性质1、运动轨迹方程2、射高、最大射高,射程、最远射程射高:最大射高:射程:最远射程:例3、一个喷水池的喷头以相同的速率喷出大量水射流.这些水射流以与地面成00~900的所有角度喷出,竖直射流可高达2 .0m,如图所示.取g=10m/s2,试计算水射流在水池中落点所覆盖的圆的半径.例4、从离地面的高度为h的固定点A,将甲球以速度v0抛出,抛射角为α(O<α<π/2).若在A点前方适当的地方放一质量非常大的平板OG,让甲球与平板做完全弹性碰撞,并使碰撞点与A点等高,如图所示,则当平板倾角θ为恰当值时(0<θ<π/2),甲球恰好能回到A点.另有一个小球乙,在甲球自A点抛出的同时,从A点自由落下,与地面做完全弹性碰撞.试讨论v0,α,θ应满足怎样的一些条件,才能使乙球与地面碰撞一次后与甲球同时回到A点?3、包络线方程例5、初速度为v0的炮弹向空中射击,不考虑空气阻力,试求空间安全区域的边界方程.4、曲率半径例6、求抛物线y=kx2任意位置x0处的曲率半径。
2024物理竞赛高中试题
2024物理竞赛高中试题2024年物理竞赛高中试题一、选择题1. 一个物体从静止开始自由下落,其下落距离与时间的关系为:- A. \( s = \frac{1}{2}gt^2 \)- B. \( s = gt \)- C. \( s = gt^2 \)- D. \( s = \frac{1}{2}gt \)2. 根据牛顿第二定律,物体的加速度与作用力成正比,与物体的质量成反比。
若物体的质量为\( m \),作用力为\( F \),则加速度\( a \)的表达式为:- A. \( a = \frac{F}{m} \)- B. \( a = mF \)- C. \( a = \frac{m}{F} \)- D. \( a = \frac{F^2}{m} \)3. 以下哪个是描述电磁波的方程?- A. \( E = mc^2 \)- B. \( F = ma \)- C. \( E = h\nu \)- D. \( U = qV \)二、填空题1. 根据能量守恒定律,一个物体从高度\( h \)自由落下,其势能转化为动能,落地时的动能为\( \frac{1}{2}mv^2 \),其中\( m \)是物体的质量,\( v \)是落地时的速度。
如果物体的质量为2千克,高度为10米,则落地时的速度为_________(结果保留一位小数)。
2. 理想气体状态方程为\( PV = nRT \),其中\( P \)代表压强,\( V \)代表体积,\( n \)代表物质的量,\( R \)是气体常数,\( T \)代表温度。
若将气体从状态1的\( P_1, V_1 \)变到状态2的\( P_2, V_2 \),且变化过程中气体经历等温过程,则\( \frac{V_2}{V_1} \)等于_________。
三、计算题1. 一个质量为0.5千克的物体,从静止开始沿斜面下滑,斜面与水平面的夹角为30度。
如果物体与斜面之间的摩擦系数为0.1,求物体下滑的加速度。
第41届全国中学生物理竞赛决赛实验试题
(选择题中有多选题,多选少选不得分)牛顿在1675年首先观察到牛顿环现象。
如题图所示,当曲率半径R 很大的平凸透镜的凸面放在一平面玻璃上(即为“牛顿环仪”)时,透镜凸面与平面之间形成一个从中心O 向四周逐渐增厚的空气层。
理论上通常描述为:当单色光由上方照射时,从空气层上下两个表面反射的光束1和光束2在上表面附近相遇产生干涉,形成一组以O 点为中心的明暗相间的同心圆,即牛顿环。
利用牛顿环,可以测量平凸透镜的曲率半径及光的波长,检验表面的平面度、球面度,测量微小形变以及研究工件内应力的分布,在物理与工程领域均具有广泛的应用价值。
图:1 牛顿环干涉条纹的形成原理1.1牛顿环实验中,主要仪器是读数显微镜,其结构如题图所示,请给出下列部件的名称。
1. 2. 3. 4.图:1.1 读数显微镜的仪器结构示意图1.2 利用读数显微镜观测牛顿环时,需要使显微镜的十字叉丝交点与牛顿环中心重合。
十字叉丝位于哪个部位?( )A.物镜内B.目镜内C. 45°玻璃片反射面上D. 牛顿环仪上若观察到的牛顿环如题图所示,应将牛顿环向( )方向移动? A. 左上 B. 左下 C. 右上 D. 右下图:1.2 读数显微镜中观察的牛顿环1.3读数显微镜测量结果如题图所示,请分别填写读数。
(1) mm (2) mm图:1.3 读数显微镜测量结果示意图1.4实验中利用读数显微镜进行测量时,经常会带来空程误差,减小对应的测量不确定度的操作方法是: 。
1.5实验提供以下实验器材:钠光灯、读数显微镜、牛顿环仪、玻璃片,请根据1题图中牛顿环形成的实验原理,设计观测牛顿环实验的光路示意图。
1.6利用牛顿环测量平凸透镜曲率半径时,假设入射光波长为λ,第m 个暗环(半径r m ,直径D m )处的空气层厚度为δm ,平凸透镜的曲率半径为R ,一般设定δm <<R ,根据理论可推导出曲率半径R 的表达式。
基于牛顿环测量平凸透镜曲率半径实验的经验,实际测量过程中,通常利用下列哪一个公式计算?( ) A. 224()m nD D Rm nB. 2mr RmC.24mD Rm1.7 利用牛顿环测量平凸透镜曲率半径实验中,若牛顿环中心是亮斑,下列哪些描述是可能的原因?( )A. 平凸透镜与平板玻璃之间接触处有尘埃B. 平凸透镜存在破损C. 平板玻璃存在台阶D. 45°玻璃片反射镜调节不佳1.8 在牛顿环实验中,钠光灯作为光源,用读数显微镜分别测得竖直十字叉丝与左右两边第5、10、15、20、25、30暗环相切的位置读数,分别表示为d 5、d 5’、d10、d 10’……依次类推,如题表所示。
曲率半径的物理求法
曲率半径的物理求法
曲率半径的物理求法
郭安成;赵新勇
【期刊名称】《物理通报》
【年(卷),期】2005(000)005
【摘要】计算和应用曲率半径在物理竞赛中时常出现,但常用方法是微积分,而中学阶段不要求用微积分进行推导或运算.这就需要我们另辟蹊径,用物理方法求解;我们可以根据曲线运动的规律,求曲率半径。
【总页数】2页(25-26)
【关键词】曲率半径;求法;物理竞赛;常用方法;物理方法;曲线运动;微积分;运算;求解
【作者】郭安成;赵新勇
【作者单位】舞阳一高,河南,舞阳,462400;舞阳一高,河南,舞阳,462400
【正文语种】中文
【中图分类】G4
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物理中曲率半径计算公式
物理中曲率半径计算公式全文共四篇示例,供读者参考第一篇示例:曲率半径是描述曲线在某一点处的弯曲程度的物理量,是表征曲线局部形状的重要参数之一。
在物理学中,曲率半径的计算公式可以帮助我们更好地理解曲线的特性和行为。
本文将介绍物理学中曲率半径的计算公式及其应用。
一、曲率半径的定义在物理学中,曲率是曲线在给定点处的弯曲程度的量度。
曲率半径是曲线上某一点处的曲率的倒数。
曲率半径越小,曲线就越陡峭;曲率半径越大,曲线就越平缓。
曲率半径的概念在物理学中有广泛的应用,例如在天文学中描述星体运动的轨迹、在地质学中描述地球表面的地形等。
二、曲率半径的计算公式R = (1 + y'²)^(3/2) / |y''|R表示曲率半径,y'表示曲线在给定点处的导数,y''表示曲线在给定点处的二阶导数。
这个公式是基于微分几何中的曲率公式得到的,通过求解导数和二阶导数可以得到曲率半径的数值。
1. 在天文学中,曲率半径用于描述行星和恒星的轨道运动。
地球绕太阳运动时,地球轨道的曲率半径可以帮助科学家确定地球与太阳之间的距离和运动速度。
2. 在地图学中,曲率半径可以帮助地质学家和地理学家描述地球表面的地形特征。
根据曲率半径的计算结果,可以确定山脉、湖泊、河流等地理要素的形态和地理变化。
3. 在工程学中,曲率半径在设计曲线道路和弯道时很有用。
通过计算曲率半径,工程师可以设计出更安全和更有效率的道路,并缩短车辆行驶的时间和距离。
曲率半径的计算公式是描述曲线形状和弯曲程度的关键工具之一。
通过计算曲率半径,我们可以更好地理解物理现象和自然规律,为科学研究和工程设计提供更准确的数据支持。
希望本文对您了解物理学中曲率半径计算公式有所帮助。
【字数超出2000字限制,请暂时先阅览至此部分,如需继续添加内容,请告知。
】第二篇示例:物理学中,曲率半径是指曲线的一种属性,它描述了曲线的弯曲程度。
在实际问题中,曲率半径的计算有很大的意义,可以帮助我们更好地理解曲线的性质和行为。
第18届全国中学生物理竞赛预赛试题(含解析)
第18届全国中学⽣物理竞赛预赛试题(含解析)第⼗⼋届全国中学⽣物理竞赛预赛试题全卷共七题,总分为140分⼀、(15分)如图预18-l所⽰,杆OA长为R,可绕过O点的⽔平轴在竖直平⾯内转动,其端点A系着⼀跨过定滑轮B、C的不可伸长的轻绳,绳的另⼀端系⼀物块M,滑轮的半径可忽略,B在O的正上⽅,OB之间的距离为H。
某⼀时刻,当绳的BA段与OB之间的夹⾓为α时,v。
杆的⾓速度为ω,求此时物块M的速率M⼆、(15分)两块竖直放置的平⾏⾦属⼤平板A、B,相距d,两极间的电压为U。
⼀带正电的质点从两板间的M点开始以竖v运动,当它到达电场中某点N点时,速度变直向上的初速度v,如图预18-2所⽰.求M、N两点为⽔平⽅向,⼤⼩仍为问的电势差.(忽略带电质点对⾦属板上电荷均匀分布的影响)三、(18分)⼀束平⾏光沿薄平凸透镜的主光轴⼊射,经透镜折射后,会聚于透镜48cmn=。
若将此透镜的凸⾯镀银,物置于平⾯前12cm处,求最后所成象处,透镜的折射率 1.5的位置。
四、(1 8分)在⽤铀 235作燃料的核反应堆中,铀 235核吸收⼀个动能约为0.025eV 的热中⼦(慢中⼦)后,可发⽣裂变反应,放出能量和2~3个快中⼦,⽽快中⼦不利于铀235的裂变.为了能使裂变反应继续下去,需要将反应中放出的快中⼦减速。
有⼀种减速的⽅法是使⽤⽯墨(碳12)作减速剂.设中⼦与碳原⼦的碰撞是对⼼弹性碰撞,问⼀个动能为0 1.75MeV E =的快中⼦需要与静⽌的碳原⼦碰撞多少次,才能减速成为0.025eV 的热中⼦?五、(25分)如图预18-5所⽰,⼀质量为M 、长为L 带薄挡板P 的⽊板,静⽌在⽔平的地⾯上,设⽊板与地⾯间的静摩擦系数与滑动摩擦系数相等,皆为µ.质量为m 的⼈从⽊板的⼀端由静⽌开始相对于地⾯匀加速地向前⾛向另⼀端,到达另⼀端时便骤然抓住挡板P ⽽停在⽊板上.已知⼈与⽊板间的静摩擦系数⾜够⼤,⼈在⽊板上不滑动.问:在什么条件下,最后可使⽊板向前⽅移动的距离达到最⼤?其值等于多少?六、( 24分)物理⼩组的同学在寒冷的冬天做了⼀个这样的实验:他们把⼀个实⼼的⼤铝球加热到某温度t ,然后把它放在结冰的湖⾯上(冰层⾜够厚),铝球便逐渐陷⼊冰内.当铝球不再下陷时,测出球的最低点陷⼊冰中的深度h .将铝球加热到不同的温度,重复上述实验8次,最终得到如下数据:已知铝的密度约为⽔的密度的3倍,设实验时的环境温度及湖⾯冰的温度均为 0℃.已知此情况下,冰的熔解热53.3410J/kg λ=?.1.试采⽤以上某些数据估算铝的⽐热c .2.对未被你采⽤的实验数据,试说明不采⽤的原因,并作出解释.七、( 25分)如图预18-7所⽰,在半径为a 的圆柱空间中(图中圆为其横截⾯)充满磁感应强度⼤⼩为B 的均匀磁场,其⽅向平⾏于轴线远离读者.在圆柱空间中垂直轴线平⾯内固定放置⼀绝缘材料制成的边长为 1.6L a =的刚性等边三⾓形框架DEF ,其中⼼O 位于圆柱的轴线上.DE 边上S 点(1DS L =)处有⼀发射带电粒⼦的源,发射粒⼦的⽅向皆在图预18-7中截⾯内且垂直于DE 边向下.发射粒⼦的电量皆为q (>0),质量皆为m ,但速度v有各种不同的数值.若这些粒⼦与三⾓形框架的碰撞均为完全弹性碰撞,并要求每⼀次碰撞时速度⽅向垂直于被碰的边.试问:1.带电粒⼦速度v 的⼤⼩取哪些数值时可使S 点发出的粒⼦最终⼜回到S 点? 2. 这些粒⼦中,回到S 点所⽤的最短时间是多少?第⼗⼋届全国中学⽣物理竞赛预赛试题参考解答、评分标准⼀、参考解答杆的端点A 点绕O 点作圆周运动,其速度A v 的⽅向与杆OA 垂直,在所考察时其⼤⼩为 A v R ω= (1)对速度A v 作如图预解18-1所⽰的正交分解,沿绳BA 的分量就是物块M 是速率M v ,则cos M A v v ?= (2)由正弦定理知 sin sin OAB H Rα∠=(3)由图看出 2OAB π∠=+ (4)由以上各式得sin M v H ωα= (5)评分标准:本题15分其中(1)式3分;(2)式5分;(5)式7分。
(完整版)高中物理竞赛_话题4:曲率半径问题
话题4:曲率半径问题一、曲率半径的引入在研究曲线运动的速度时,我们作一级近似,把曲线运动用一系列元直线运动来逼近。
因为在0t ∆→ 的极限情况下,元位移的大小和元弧的长度是一致的,故“以直代曲”,对于描述速度这个反映运动快慢和方向的量来说已经足够了。
对于曲线运动中的加速度问题,若用同样的近似,把曲线运动用一系列元直线运动来代替,就不合适了。
因为直线运动不能反映速度方向变化的因素。
亦即,它不能全面反映加速度的所有特征。
如何解决呢?圆周运动可以反映运动方向的变化,因此我们可以把一般的曲线运动,看成是一系列不同半径的圆周运动,即可以把整条曲线,用一系列不同半径的小圆弧来代替。
也就是说,我们在处理曲线运动的加速度时,必须“以圆代曲”,而不是“以直代曲”。
可以通过曲线上一点A 与无限接近的另外两个相邻点作一圆,在极限情况下,这个圆就是A 点的曲率圆。
二、曲线上某点曲率半径的定义在向心加速度公式2n v a ρ=中ρ为曲线上该点的曲率半径。
圆上某点的曲率半径与圆半径相等,在中学物理中研究圆周运动问题时利用了这一特性顺利地解决了动力学问题。
我们应该注意到,这也造成了对ρ意义的模糊,从而给其它运动的研究,如椭圆运动、抛体运动、旋轮线运动中的动力学问题设置了障碍。
曲率半径是微积分概念,中学数学和中学物理都没有介绍。
曲率k 是用来描述曲线弯曲程度的概念。
曲率越大,圆弯曲得越厉害,曲率半径ρ越小,且1kρ=。
这就是说,曲线上一点处的曲率半径与曲线在该点处的曲率互为倒数。
二、曲线上某点曲率半径的确定方法1、 从向心加速度n a 的定义式2n v a ρ=出发。
将加速度沿着切向和法向进行分解,找到切向速度v 和法向加速度n a ,再利用2n v a ρ=求出该点的曲率半径ρ。
例1、将1kg 的小球从A 点以10/m s 的初速度水平抛出,设重力加速度210/g m s =,求:(1)在抛出点的曲率半径; (2)抛出后1s 时的曲率半径。
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话题4:曲率半径问题一、曲率半径的引入在研究曲线运动的速度时,我们作一级近似,把曲线运动用一系列元直线运动来逼近。
因为在0t ∆→ 的极限情况下,元位移的大小和元弧的长度是一致的,故“以直代曲”,对于描述速度这个反映运动快慢和方向的量来说已经足够了。
对于曲线运动中的加速度问题,若用同样的近似,把曲线运动用一系列元直线运动来代替,就不合适了。
因为直线运动不能反映速度方向变化的因素。
亦即,它不能全面反映加速度的所有特征。
如何解决呢?圆周运动可以反映运动方向的变化,因此我们可以把一般的曲线运动,看成是一系列不同半径的圆周运动,即可以把整条曲线,用一系列不同半径的小圆弧来代替。
也就是说,我们在处理曲线运动的加速度时,必须“以圆代曲”,而不是“以直代曲”。
可以通过曲线上一点A 与无限接近的另外两个相邻点作一圆,在极限情况下,这个圆就是A 点的曲率圆。
二、曲线上某点曲率半径的定义在向心加速度公式2n v a ρ=中ρ为曲线上该点的曲率半径。
圆上某点的曲率半径与圆半径相等,在中学物理中研究圆周运动问题时利用了这一特性顺利地解决了动力学问题。
我们应该注意到,这也造成了对ρ意义的模糊,从而给其它运动的研究,如椭圆运动、抛体运动、旋轮线运动中的动力学问题设置了障碍。
曲率半径是微积分概念,中学数学和中学物理都没有介绍。
曲率k 是用来描述曲线弯曲程度的概念。
曲率越大,圆弯曲得越厉害,曲率半径ρ越小,且1kρ=。
这就是说,曲线上一点处的曲率半径与曲线在该点处的曲率互为倒数。
二、曲线上某点曲率半径的确定方法1、 从向心加速度n a 的定义式2n v a ρ=出发。
将加速度沿着切向和法向进行分解,找到切向速度v 和法向加速度n a ,再利用2n v a ρ=求出该点的曲率半径ρ。
例1、将1kg 的小球从A 点以10/m s 的初速度水平抛出,设重力加速度210/g m s =,求:(1)在抛出点的曲率半径; (2)抛出后1s 时的曲率半径。
解析: (1)初时在A 点向心加速度210/n a g m s ==,方向竖直向下,所以小球在曲线上A点的曲率半径10A m ρ=(2)如图,抛出后1s 时到达B点,切向速度/v s =,045α=.向心加速度02cos45/n a g s == 小球在B点的曲率半径B ρ=2、已知曲线()y f x =,由322(1)y y ρ'+=''可得某点曲率半径。
证明:对于任意曲线()y f x =,均可理解为x 方向的匀0x a =0x v v =n y a a =2n v a ρ==例224x ay =的抛物线,点O 、抛物线顶点时速度大小v 抛物线24x ay =aa x y y a v n 21))2(1()1(2322322+='''+==ρ 在原点O ,0x =,所以2a ρ=。
而此时2v F mg mρ-=,所以2F mg =。
3、矢量分解法求椭圆22221x y a b+=的长轴与短轴端点的曲率半径(已知长半轴和短半轴分别为a 和b )。
如图所示,设质点在M 平面内沿椭圆轨道以速率v 运动。
这个运动在1M 平面的一个分运动轨道恰成半径为b 的圆,则两平面间夹角arccos baθ=。
对于椭圆上A 点,设曲率半径为A ρ,质点以线速度v 通过A 点,则该点的向心加速度2A Av a ρ=(1)对A 在1M 平面上的投影1A 点,其线速度为v ,向心加速度1A a 为A a 沿1M 平面方向分量,则2A b v a a b= (2)比较(1)、(2)两式可得222Aav v b ρ=,2A a b ρ=同理,对B 点及其投影1B 点有2B Bva ρ=, 21()B B bv a a a b ==即2B a bρ=4、构造运动法构造两个相互垂直的分运动,写出分运动表达式。
如图所示为椭圆22221x y a b += ,求椭圆上A 、B 两点处的曲率半径。
解:椭圆22221x y a b+= ,可以看成是两个函数的合成。
cos x a t ω= , s i ny b t ω= 即可进一步写出x ,y 两个方向的速度v 和加速度a则sin x v a t ωω=- , c o sy v b t ωω= 2cos x a a t ωω=- , 2s i n y a b tωω=-在(,0)A a 处00t ω=,y v b ω=,2x a a ω=- ,求得A 处的曲率半径为22yA x v b a aρ== 在(0,)B b 处2t πω=,x v a ω=-,2y a b ω=- ,求得B 处的曲率半径为22x B y v a a bρ== 5、利用开普勒第二定律和机械能守恒定律求椭圆的曲率半径例3、地球m 绕太阳M (固定)作椭圆运动,已知轨道半长轴为A ,半短轴为B ,如图所示,试求地球在椭圆各顶点1、2、3的运动速度的大小及其曲率半径. 解:对顶点1、2,由机械能守恒定律有22121122Mm Mmmv G mv G A C A C-=--+ (1) 根据开普勒第二定律有12V A C V A C -=+()() (2) (2)式中C =由(1)(2)式解得1V2V 由万有引力提供向心力得2121mv MmG A C ρ=-()(3) 2222mv MmG A C ρ=+()(4) 解得212B Aρρ==对顶点3,由机械能守恒得22311122Mm Mmmv G mv GB A C-=--(5) 将1υ代入(5)得3v =同样可得23A Bρ=例4、已知抛物线22(0)y px p =>,求其任意一点的曲率半径。
解、设有图甲所示抛物线22(0)y px p =>,为求其上某点例如(,)2pp 点处的曲率半径,可设想一质点以速度0v 做平抛运动,平抛运动是水平方向的匀速直线运动与竖直方向自由落体运动的合成,设运动t 时间质点水平位移s ,竖直下落高度h ,则0s v t = 212h gt =消去t , 得222v s h g= 可知平抛物体运动的轨迹为一条抛物线,如图乙所示。
若取20v p g=,则该轨迹即是旋转了090的抛物线22y px =。
取平抛轨迹上任意一点P ,该点速度为v ,与水平成θ角,加速度为g ,该点曲率半径以ρ表示,向心加速度是g的分量且有2cos v g θρ=根据运动的合成,式中2202v v gh =+c o s θ=则有3222200322(1)22(1)g v h v ghv v gg h p pρ++===+将变量s 、h 对应于y ,x .则抛物线上各点的曲率半径为3212(1)h R p k p==+将2px =代入,指定点曲率半径为. 例5、旋转半径为r 、螺距为h 的等距螺旋线,曲率半径ρ处处相同。
试用运动学方法求解ρ值。
解、设物体以0v 做匀速率的圆周运动、同时以h v 沿垂直于0v 方向做匀速直线运动,每前进一个螺距,完成一次圆周,即有02hr hv v π=, 尽管螺旋线是一条三维空间的曲线,但可以利用与二维平面曲率半径相类似的原则来确定螺旋线的曲率半径。
因为在三维曲线上取一小线元,当线元趋于零时,必将趋于同一平面上的小圆弧,对应的圆弧半径就是在该处的曲率半径。
由此可写出法向加速度。
由于速率v 不变,无切向加速度。
设曲率半径为ρ,则有22200hn v v v a r ρ+==ρ=例6(1)角度(2)解、(sin )(1cos )x OA PB R y O A O B R ϕϕϕ=-=-''=-=-这就是参数为ϕ的滚线轨道方程。
(2)0v =p v =P P a此处已利用0v 是常量,轮心作匀速运动。
Pv '是P 点相对O '点的相对速度。
此式说明,由于牵连加速度为零,绝对加速度等于相对加速度。
且22P v a R Rω==方向由P 指向O '。
因此,P 点的法向加速度为20()sin()sin()22P n p v a a R ϕϕ=⋅= (2)这里P 点处曲线的法向为AP 方向。
由式(1)和(2),得P 点曲率半径为2220()204sin ()24sin()()2sin()2PP n v v R R a v ϕϕϕρϕ=== 这就是各ϕ处曲线的曲率半径。
几个特殊点的曲率半径:(0)0ρ=()2πρ=()4R πρ=(曲线的最高点)例7、与水平方向成角α以初速度0v 抛出石块,石块沿某一轨迹运动,H 为石块上升的最大高度,如果一只鸟以大小恒定的速度0v 也沿这轨迹飞行,求鸟飞到高度2H处的加速度。
空气阻力不计。
解、石块上升的最大高度由初速度的竖直分速度决定220sin 2v H gα=根据机械能守恒定律可求出石块在2H高度处的速度v 22011222H mv mg mv +⋅= 2220sin (1)2v v α=-速度v 与水平线的倾角ϕ(如图)由下式得出0cos cos =v v vvαϕ=水平 式中v 水平是石块的水平速度。
因而cos ϕ=垂直运动轨迹方向盘上的石块分加速度等于2=cos v g ϕρ式中ρ是在高度2H处轨迹的曲率半径,它等于 2cos v g ρϕ=由此可知鸟在这点的加速度为22003222cos cos sin (1)2v v g a g vϕαρα===⋅-轴分运动为匀速运动,速度设为0v ,则在y 轴上运动方程为0y v t =。
由22y x =可得质点在x 轴分运动为22012x v t =,所以质点在x 轴方向做初速为零,加速度为2x a v =的匀加速直线运动,参照图可知,质点沿半径r 方向分加速度20sin r a v θ=而在任何位置质点速度2222222200000()(1+)x y v v a t v v v y v ⎡⎤⎛⎫⎢⎥=+=+⋅= ⎪⎢⎥⎝⎭⎣⎦由2r v a r=得221sin r v y r a θ+==将r 代入(1)式中得因为21tan 2(2)y y θ+=-将tan θ代入(2)式中,得方程334=0y y +- 解此方程,一个合理解为1y =,相应地12x =。
所以质点从(22),滑下,将在1(1)2,处飞离抛物线。