固体物理课件ppt完全版
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固体物理知识总结PPT课件
惯用元胞、轴矢
三、常见晶体结构举例
致密度η(又称空间利用率)、配位数、密 堆积
1. 简单立方(sc) 配位数=6,惯用元胞包含格点数 = 1 惯用元胞包含格原子数 = 1
2. 面心立方(fcc) 配位数=12,惯用元胞包含格点数=4 惯用元胞包含格原子数 = 4
3.体心立方(bcc) 配位数=8,惯用元胞包含格点数=2 惯用元胞包含格原子数 = 2
1.决定散射的诸因素 (1)原子散射因子 (2)几何结构因子
2.衍射极大的条件(必要条件)
即当 k-k0=S=Gh 时,所有元胞间的
散射光均满足相位相同的加强条件,产生衍
射极大。
(反射球)
4.消光条件
第二章 晶体结合
一、原子的负电性
负电性=常数(电离能+亲和能)
电离能:让原子失去电子所必需消耗的能量
第四章 固体能带论 基本近似:绝热近似、单电子近似 一、固体电子的共有化和能带 二、布洛赫(Bloch)定理
1.布洛赫定理:表述及讨论 2. Bloch 定理的证明 3.布洛赫定理的一些重要推论 4.能态密度 三、近自由电子模型 1.索末菲(Sommerfeld)模型
(1)自由电子(半量子)模型
(2)自由电子费米(Femi)气模型 2.近自由电子模型
亲和能:处于基态的中性气态原子获得一个 电子所放出的能量
负电性大的原子,易于获得电子 负电性小的原子,易于失去电子 二、离子结合 三、共价结合 共价键的特性:饱和性、方向性 四、金属结合 五、范德瓦尔斯键结合 六、氢键结合
第三章 晶格振动
一、一维单原子晶格的振动
1. 物理模型 2.近似条件:近邻作用近似、简谐近似 3. 分析受力:牛顿方程 4. 定解条件―――玻恩-卡曼
三、常见晶体结构举例
致密度η(又称空间利用率)、配位数、密 堆积
1. 简单立方(sc) 配位数=6,惯用元胞包含格点数 = 1 惯用元胞包含格原子数 = 1
2. 面心立方(fcc) 配位数=12,惯用元胞包含格点数=4 惯用元胞包含格原子数 = 4
3.体心立方(bcc) 配位数=8,惯用元胞包含格点数=2 惯用元胞包含格原子数 = 2
1.决定散射的诸因素 (1)原子散射因子 (2)几何结构因子
2.衍射极大的条件(必要条件)
即当 k-k0=S=Gh 时,所有元胞间的
散射光均满足相位相同的加强条件,产生衍
射极大。
(反射球)
4.消光条件
第二章 晶体结合
一、原子的负电性
负电性=常数(电离能+亲和能)
电离能:让原子失去电子所必需消耗的能量
第四章 固体能带论 基本近似:绝热近似、单电子近似 一、固体电子的共有化和能带 二、布洛赫(Bloch)定理
1.布洛赫定理:表述及讨论 2. Bloch 定理的证明 3.布洛赫定理的一些重要推论 4.能态密度 三、近自由电子模型 1.索末菲(Sommerfeld)模型
(1)自由电子(半量子)模型
(2)自由电子费米(Femi)气模型 2.近自由电子模型
亲和能:处于基态的中性气态原子获得一个 电子所放出的能量
负电性大的原子,易于获得电子 负电性小的原子,易于失去电子 二、离子结合 三、共价结合 共价键的特性:饱和性、方向性 四、金属结合 五、范德瓦尔斯键结合 六、氢键结合
第三章 晶格振动
一、一维单原子晶格的振动
1. 物理模型 2.近似条件:近邻作用近似、简谐近似 3. 分析受力:牛顿方程 4. 定解条件―――玻恩-卡曼
(完整PPT)固体物理学
(a)理想石英晶体(b)人造石英晶体
属于同一品种的晶体,两个对应晶面之间的夹角 恒定不变,这一规律称为晶面角守恒定律。
显然,晶面之间的相对方位是晶体的特征因素, 因而常用晶面法线的取向来表征晶面的方位,而以 法线间夹角来表征晶面间的夹角(两个晶面法线间 的夹角是这两个晶面夹角的补角)。
二、晶体的基本性质
显然,WS 原胞也只包含一个格点,因此它与固 体物理学原胞的体积一样,也是最小周期性重复单 元。
3.晶格的周期性
* 一维布喇菲格子
一维布喇菲格子是由一种
原子组成的、无限周期性的 点列,所有相邻原子间的距
a
离均为周期为a,如图所示。
在一维情况下,原胞取原子及周围长度为 a 的区 域。重复单元的长度矢量称为基矢,通常用以某原 子为起点,相邻原子为终点的有向线段 a 表示。
1
2
3
原胞的体积为
a3
简立方体格子的原胞和基矢 选取,如图所示。
a3 ai a2 aj a2 ai a2
尽管由于生长条件的不同,会使同一晶体外型产 生一定的差异。但是对同一种晶体,相应两个晶面 之间的夹角却总是恒定的。即:每一种晶体不论其 外形如何,总具有一套特征性的夹角。
例如,对于石英晶体,在下图中所示的 mm 两面 间的夹角总是60º0' , mR 两面间的夹角总是38º13' , mr 两面间的夹角总是38º13' 。
点之间的距离。
三个基矢不要求相互正交, 且大小一般也不相同。并且, 对于同一个晶格,基矢的选择 也不是唯一的。
* 晶格平移矢量
若选择某一格点为坐标原点,则晶体中任一格点 的位置可以表示为
Rn n1a1 n2a2 n3a3 (ni 0,1,2,......)
第三章 固体物理ppt课件
§2
三维晶格的振动
设实际三维晶体沿基矢a1、a2、a3方向的初基原胞数分 别为N1、N2、N3,即晶体由N=N1·N2·N3个初基原胞组成, 每个初基原胞内含s个原子。 一维情况下,波矢q和原子振动方向相同,所以只有纵波。 三维情况下,有纵波也有横波。
原则上讲,每支格波都描述了晶格中原子振动的一类运动 形式。初基原胞有多少个自由度,晶格原子振动就有多少种 可能的运动形式,就需要多少支格波来描述。
一个波矢为K的第S支模式处在第N个激发态,我们就说在晶 体中存在着N个波矢为K的第S支声子(因为给定了K与第S支模 式则ω可由色散关系唯一确定),在晶体中波矢为K的纵声学支 模式处于N激发态,我们就说晶体中有N个波矢为K的纵声学支 声子。
声子这个名词是模仿光子而来(因为电磁波也是一种简谐振 动)。声子与光子都代表简谐振动能量的量子。所不同的是光子 可存在于介质或真空中,而声子只能存在于晶体之中,只有当晶 体中的晶格由于热激发而振动时才会有声子,在绝对零度下,即 在0K时,所有的简正模式都没有被激发,这时晶体中没有声子, 称之为声子真空。声子与光子存在的范围不同,即寄居区不同。
每一组整数(L1,L2,L3 )对应一个波矢量q。将这些波矢在倒空 间逐点表示出来,它们仍是均匀分布的。每个点所占的“体积” 等于“边长”为(b1/N1)、(b2/N2)、(b3/N3)的平行六面体的 “体积”,它等于: b b b 3 1 2 N N N 1 N 2 3 式中Ω*是倒格子初原胞的“体积”,也就是第一 布里渊区的“体积”,而Ω*=(2π)3/Ω ,所以每个波 矢q在倒空间所占的“体积”为:
子的位移构成了波,这个波称之为格波,把寻求到的
运动方程的解带入运动方程就能找出ω 与q的关系即
物理人教版(2019)选择性必修第三册2.4固体(共17张ppt)
C.非晶体的内部微粒是无规则排列的
D.石墨的硬度与金刚石差很多,是由于它的微粒没有按空间点阵分布
2.晶体内部的分子有序排列为如图所示的空间点阵(图中的小黑点表示晶体分子),
图中AB、AC、AD为等长的三条线段。下列说法中正确的是( ) C
A.A处的晶体分子可以沿三条线段发生定向移动 B.三条线段上,晶体分子的数目相同,表明晶
二.晶体的微观结构
1.晶体微观结构的特点:
食盐晶体
(1)组成晶体的物质微粒(分子或原子、离子)依照一定的规律在空间中
整齐地排列,具有空间上的周期性。
组成晶体的物质微粒是按照一定的规律在空间中整齐地排列的,表现在
外形上具有规则的几何形状,且不同类型的晶体结构,决定了各种晶体
的不同外形。所以食盐晶体呈立方体形,明矾晶体呈八面体等。 在不同方向上物质微粒的排列情况不同,才引起晶体的不同方向上物
实验:观察玻璃和云母片上石蜡熔化区域的形状
玻璃片 (圆形)
玻璃(非晶体)在各个方 向上导热性能是相同的。
非晶体具有各向同性
云母片 (椭圆形)
云母(晶体)在各个方 向上导热性能是不同的
晶体具有各向异性
方解石晶体(在光的折射性质上)是各向异性
思考与讨论 常见的金属没有规则的形状,但具有确定的熔点。它们
上不动
C.所谓空间点阵与空间点阵的结点,都是抽象的概念。空间点阵的结
点是指组成晶体的物质微粒做永不停息的微小振动的平衡位置,物质
微粒在结点附近的微小振动,就是热运动
D.相同的物质微粒,可以构成不同的空间点阵,也就是同一种物质能
够生成不同的晶体,从而能够具有不同的物理性质
4.在甲、乙、丙三种固体薄片上涂蜡,由烧热的针接触其上一点,蜡
固体物理11090214PPT课件
1980,1981 (根据谢希德,方俊鑫,国体物理学 1965版扩充改编) 5.顾秉林,王喜坤,固体物理学* 清华大学出版社 1990 6. 王矜奉, 固体物理教程 (4版) 山东大学出版社 2004 (1999年初版)
7.Kittel C. Introduction to Solid State Physics, 8th ed. John Wiley ﹠ Sons Inc.,2005
➢ 面心立方(face-centered cubic, fcc)堆积 排列方式: ABCABC (立方密堆积)
典型晶体:Ca、Sr、Al、Cu、Ag
2.固体分类
(1)晶体(晶态) :原子按一定的周期、排列规则的固体(长程有 序),例如:天然的岩盐、水晶以及人工的半导体锗、硅单晶都是 晶体.
图1 图3
图2
图1和图2是CaCO3和雪花结 晶的结构; 图3是高温超导体 YBaCuO 晶 体的结构。
(2)非晶体(非晶态):原子的排列没有明确的周期性(短程有
中译本:固体物理导论 (原著8版)化学工业出版社,2005 8. Busch G. Sc文,瑞士联邦技术学院教材,1972) 9.M A Omar Elementary Solid State Physics: Principle and
Applications 中译本:固体物理学基础 北京师范大学出版社 1987 10.H E Hall Solid State Physics John Wiley ﹠ Sons Ltd 1974 (英国曼彻斯特大学教材) 11. Ashcroft, Mermin Solid State Physics 1976
表面物理——在研究体内过程的基础上进入了固体表面 (界面)的研究,半导体实际界面的研究在改善和稳定 半导体器件性能上已显示锐利的锋芒。
7.Kittel C. Introduction to Solid State Physics, 8th ed. John Wiley ﹠ Sons Inc.,2005
➢ 面心立方(face-centered cubic, fcc)堆积 排列方式: ABCABC (立方密堆积)
典型晶体:Ca、Sr、Al、Cu、Ag
2.固体分类
(1)晶体(晶态) :原子按一定的周期、排列规则的固体(长程有 序),例如:天然的岩盐、水晶以及人工的半导体锗、硅单晶都是 晶体.
图1 图3
图2
图1和图2是CaCO3和雪花结 晶的结构; 图3是高温超导体 YBaCuO 晶 体的结构。
(2)非晶体(非晶态):原子的排列没有明确的周期性(短程有
中译本:固体物理导论 (原著8版)化学工业出版社,2005 8. Busch G. Sc文,瑞士联邦技术学院教材,1972) 9.M A Omar Elementary Solid State Physics: Principle and
Applications 中译本:固体物理学基础 北京师范大学出版社 1987 10.H E Hall Solid State Physics John Wiley ﹠ Sons Ltd 1974 (英国曼彻斯特大学教材) 11. Ashcroft, Mermin Solid State Physics 1976
表面物理——在研究体内过程的基础上进入了固体表面 (界面)的研究,半导体实际界面的研究在改善和稳定 半导体器件性能上已显示锐利的锋芒。
大学固体物理ppt课件
离子、电子在外场中的势能 e z e z ez
V r2单m2↓电V子2r体V系Rrn 6
周期势场中单电子态薛定谔方程:
V单电r子2的mV2 本r征2态RV波n 函r数
r
E r
单电子本征态能量
布洛赫电子:这种无相互作用并在周期性势场中
运动的电子!
7
二、Bloch 定理证明:布洛赫定理内容
当势场具有晶格周期性时,
k x a eika k x
21
k x a
k x
i cos3
a
x
若若若若若iieikkieekkkek只只只i只ekccciciii只kkkkkkkkcoaioaoaoakk取取取s取xsoaxssxaxa取s3x布3a布3a3a布布aaaaa1aa1a,1a1,3里布里,a,x里ax里xxa133渊a渊,3ia3里i渊渊acaixic区,co区,co3区,区s渊o,osa内i5内s5as3ac内35a内5a的区a3i,a的3oiaca的ci的s值iox值oxc内5cs:s值oax:3值ox3aas:s3aa的:iaaa3ac3aaxaxa值oxaikxsik:xccoik3oaiskcaascaaok3oak3saxasxaxxk3k3axaikxexc3xei若k3xoaikasiekkea3只keci3ikkkik3akxoaaax取sxkak2x32布xaax1,e里3
如果引入矢量:
k
l1 N1
b1
l2 N2
b2
l3 N3
b3
根据倒格子基矢的定义:(i,j = 1,2,3)
i j, ai .bj 0
i j, ai .bj 2
e n1 n2 n3 123
i k .Rn
e N1
V r2单m2↓电V子2r体V系Rrn 6
周期势场中单电子态薛定谔方程:
V单电r子2的mV2 本r征2态RV波n 函r数
r
E r
单电子本征态能量
布洛赫电子:这种无相互作用并在周期性势场中
运动的电子!
7
二、Bloch 定理证明:布洛赫定理内容
当势场具有晶格周期性时,
k x a eika k x
21
k x a
k x
i cos3
a
x
若若若若若iieikkieekkkek只只只i只ekccciciii只kkkkkkkkcoaioaoaoakk取取取s取xsoaxssxaxa取s3x布3a布3a3a布布aaaaa1aa1a,1a1,3里布里,a,x里ax里xxa133渊a渊,3ia3里i渊渊acaixic区,co区,co3区,区s渊o,osa内i5内s5as3ac内35a内5a的区a3i,a的3oiaca的ci的s值iox值oxc内5cs:s值oax:3值ox3aas:s3aa的:iaaa3ac3aaxaxa值oxaikxsik:xccoik3oaiskcaascaaok3oak3saxasxaxxk3k3axaikxexc3xei若k3xoaikasiekkea3只keci3ikkkik3akxoaaax取sxkak2x32布xaax1,e里3
如果引入矢量:
k
l1 N1
b1
l2 N2
b2
l3 N3
b3
根据倒格子基矢的定义:(i,j = 1,2,3)
i j, ai .bj 0
i j, ai .bj 2
e n1 n2 n3 123
i k .Rn
e N1
固体物理绪论ppt课件
2. 金属的研究 —— 抽象出电子公有化的概念,再用单电 子近似的方法建立能带理论
3. 物质的铁磁性 —— 研究了电子与声子的相互作用,阐 明低温磁化强度随温度变化的规律
4. 超导的理论 —— 研究电子和声子的相互作用,形成库 柏电子对,库柏对的凝聚表现为超导电相变
六、固体物理学领域的一些重要进展 1. 人造材料、超晶格半导体、MBE、CVO等 2. 量子霍尔效应:电势差按量子变化而非连续变化 3. 降维效应:三维→二维→一维→零维(量子点) 4. 电荷密度波、自旋密度波 5. 无序:等效介质+微扰 6. 混合原子价 7. 3He的超流相(低温下流动无阻力) 8. 重整化群的方法(处理多体问题、相变、临界点等)
23. 生物物理(蛋白质、DNA等) 24. 软凝聚态物质(生物体、胶体、各种细小颗粒、沙堆
模型等) 25. 纳米材料 26. Bose-Einstein凝聚
……
《固体物理学》参考书目
1.《固体物理学》 —— 黄昆 韩汝琪,高等教育出版社
2. 《Introduction to Solid State Physics》Seventh Edition —— CHARLES KITTEKL, John Wiley
—— 费米发展了统计理论,为以后研究晶体中电子运动的 过程指出了方向
—— 20世纪三十年代,建立了固体能带论和晶格动力学
—— 固体能带论说明了导体与绝缘体的区别,并断定有 一类固体,其导电性质介于两者之间______半导体
—— 20世纪四十年代末,以诸、硅为代表的半导体单晶的 出现并制成了晶体三极管______ 产生了半导体物理
程序)(急冷方式获得)
16. 细小体系、团簇、C60、介观物理 17. 有机导体、高分子材料(具有掺杂导电性) 18. 非线性、非平衡、孤子、突变、湍流 19. 量子计算机,由量子态控制(传统计算机由0、1控制) 20. 超硬材料,如导电性极强的金刚石半导体,性能稳定、
3. 物质的铁磁性 —— 研究了电子与声子的相互作用,阐 明低温磁化强度随温度变化的规律
4. 超导的理论 —— 研究电子和声子的相互作用,形成库 柏电子对,库柏对的凝聚表现为超导电相变
六、固体物理学领域的一些重要进展 1. 人造材料、超晶格半导体、MBE、CVO等 2. 量子霍尔效应:电势差按量子变化而非连续变化 3. 降维效应:三维→二维→一维→零维(量子点) 4. 电荷密度波、自旋密度波 5. 无序:等效介质+微扰 6. 混合原子价 7. 3He的超流相(低温下流动无阻力) 8. 重整化群的方法(处理多体问题、相变、临界点等)
23. 生物物理(蛋白质、DNA等) 24. 软凝聚态物质(生物体、胶体、各种细小颗粒、沙堆
模型等) 25. 纳米材料 26. Bose-Einstein凝聚
……
《固体物理学》参考书目
1.《固体物理学》 —— 黄昆 韩汝琪,高等教育出版社
2. 《Introduction to Solid State Physics》Seventh Edition —— CHARLES KITTEKL, John Wiley
—— 费米发展了统计理论,为以后研究晶体中电子运动的 过程指出了方向
—— 20世纪三十年代,建立了固体能带论和晶格动力学
—— 固体能带论说明了导体与绝缘体的区别,并断定有 一类固体,其导电性质介于两者之间______半导体
—— 20世纪四十年代末,以诸、硅为代表的半导体单晶的 出现并制成了晶体三极管______ 产生了半导体物理
程序)(急冷方式获得)
16. 细小体系、团簇、C60、介观物理 17. 有机导体、高分子材料(具有掺杂导电性) 18. 非线性、非平衡、孤子、突变、湍流 19. 量子计算机,由量子态控制(传统计算机由0、1控制) 20. 超硬材料,如导电性极强的金刚石半导体,性能稳定、
固体(高中物理教学课件)完整版7
如图表示了岩盐晶体的平面结构:粉红点为氯离子,灰 点为钠离子,如果把它们用直线连起来,将构成一系列 大小相同的正方形,作分界线AA1,使它平行于正方形的 对角线,作分界线BB1,使它平行于正方形的一边。在两 线的左侧各取一个钠离子M和N,为了 比较这两个钠离子所受分界线另一侧 的离子对它作用力的大小,分别以M、 N为圆心,作两个相同的扇形,不考虑 扇形以外远处离子的作用。
碳原子按上图排列,依次成为石墨,金刚石,石墨烯,足球烯 。
五.晶体的微观结构
3.晶体与非晶体的转化:同种物质也可能以晶体和非晶 体两种不同的形态出现,也就是说,物质是晶体还是非 晶体,并不是绝对的。 例如,天然石英是晶体,而熔化以后再凝固的水晶(即 石英玻璃)就是非晶体 。有些非晶体在一定条件下也可 以转化为晶体。
( ACD ) A.构成晶体空间点阵的微粒,可以是分子,也可以是原 子或离子 B.晶体的微粒之所以能构成空间点阵,是由于晶体中微 粒之间相互作用很强,所有微粒都被牢牢地束缚在空间 点阵的结点上不动 C.所谓空间点阵与空间点阵的结点,都是抽象的概念; 结点是指组成晶体的微粒做永不停息的微小振动的平衡 位置;微粒在结点附近的微小振动,就是热运动 D.相同的微粒,可以构成不同的空间点阵,也就是同一 种物质能够生成不同的晶体,从而能够具有不同的物理 性质
单晶体:有规则的几何外形 多晶体:没有规则的几何外形 非晶体:没有规则的几何外形 形状是否规则不能做为晶体和非晶体的判断依据。
实验结果:玻璃片上石蜡熔化区域的形状近似于圆形, 表明玻璃沿各个方向的导热性能相同;云母片上石蜡熔 化区域的形状呈椭圆形,表明云母沿不同方向的导热性 能不同。
三.各向异性与各向同性 1.各向异性:沿不同方向的某些物理性质(可能 是热学、电学、光学性质)不同 2.各向同性:各个方向的所有物理性质都相同
碳原子按上图排列,依次成为石墨,金刚石,石墨烯,足球烯 。
五.晶体的微观结构
3.晶体与非晶体的转化:同种物质也可能以晶体和非晶 体两种不同的形态出现,也就是说,物质是晶体还是非 晶体,并不是绝对的。 例如,天然石英是晶体,而熔化以后再凝固的水晶(即 石英玻璃)就是非晶体 。有些非晶体在一定条件下也可 以转化为晶体。
( ACD ) A.构成晶体空间点阵的微粒,可以是分子,也可以是原 子或离子 B.晶体的微粒之所以能构成空间点阵,是由于晶体中微 粒之间相互作用很强,所有微粒都被牢牢地束缚在空间 点阵的结点上不动 C.所谓空间点阵与空间点阵的结点,都是抽象的概念; 结点是指组成晶体的微粒做永不停息的微小振动的平衡 位置;微粒在结点附近的微小振动,就是热运动 D.相同的微粒,可以构成不同的空间点阵,也就是同一 种物质能够生成不同的晶体,从而能够具有不同的物理 性质
单晶体:有规则的几何外形 多晶体:没有规则的几何外形 非晶体:没有规则的几何外形 形状是否规则不能做为晶体和非晶体的判断依据。
实验结果:玻璃片上石蜡熔化区域的形状近似于圆形, 表明玻璃沿各个方向的导热性能相同;云母片上石蜡熔 化区域的形状呈椭圆形,表明云母沿不同方向的导热性 能不同。
三.各向异性与各向同性 1.各向异性:沿不同方向的某些物理性质(可能 是热学、电学、光学性质)不同 2.各向同性:各个方向的所有物理性质都相同
固体物理课件ppt完全版_图文
一、简单立方晶格(SC格子) 1·配位数:每个原子的上下左右前后各有一个最近邻
原子 — 配位数为6
2·堆积方式:最简单的原子球规则排列形式 — 没有 实际的晶体具有此种结构
简单立方晶 格堆积方式
简单立方晶 格典型单元
3·原胞: SC格子的立方单元是最小的周期性单元 — 选取其本身为原胞
4·晶格的三个基矢:
③
∵面上原子密度大,对X 射线的散射强
∴简单的晶面族,在 X 射 线的散射中,常被选做 衍射面
金刚石晶格中双层密排面
第四节 倒格子
晶格的周期性描写方式: 正格子
※ 坐标空间( 空间)的布拉伐格子表示 ※ 波矢空间( 空间)的倒格子表示
Reason?
∵晶体中原子和电子的运动状态,以及各种微观粒子 的相互作用 → 都是在波矢空间进行描写的 晶格振动形成的格波,X 射线衍射均用波矢来表征
晶
列
1· 晶列:在布拉伐格子中,所有格点可以分列在一
系列相互平行的直线系上,这些直线系称
为晶列
2· 晶向:同一个格子可以形成方向不同的晶列,每 一个晶列定义了一个方向,称为晶向
3·晶向指数: 若从一个原子沿晶向到最近的原子的
位移矢量为
, 则用
标志晶向,称为晶向指数
同一晶向族的各晶向
4· 晶面:布拉伐格子的格点还可以看成分列在平行 等距的平面系上,这样的平面称为晶面。
倒易点阵本质
如果把晶体点阵本身理解为周期函数,则倒 易点阵就是晶体点阵的傅立叶变换,所以倒
易点阵也是晶体结构周期性的数学抽象,只
是在不同空间(波矢空间)来反映,其所以要变 换到波矢空间是由于研究周期性结构中波动 过程的需要。
一个三维周期性函数u(r)(周期为T=n1a1+ n2a2+ n3a3)
高二物理固体(PPT)3-1
非晶体则没有规则的几何形状.
星是从地球可以看见的最亮的小行星,它距离太阳最远时的距离只比谷神星最近的距离远了一点,不过灶神星的轨道完全都在谷神星的轨道之内。 NASA的黎明号太空船在年7月日至年9月日进入环绕灶神星的轨道,进行了将近一年的探测,然后前往谷神星。研究人员继续分析黎明号收集到 的资讯,期望能更了解灶神星的形成和历史。发现史编辑灶神星是被德国天文学家奥伯斯(HeinrichWilhelmOlbers)在87年月9日发现的。他接 受杰出数学家高斯的建议,以罗马神话的家庭与壁炉的女神维斯塔来命名,中国翻译为灶神星。87年发现灶神星之后,长达7年的时间中未再发 现其他的小行星。在这段期间,只有四颗小行星为人所知,因此她们有自己的标志(符号),灶神星的标志具有壁炉边的风格。家庭与壁炉的女 神Vesta家庭与壁炉的女神Vesta灶神星和谷神星是火星和木星之间小行星带里个头最大的成员,灶神星是第二大的小行星,仅次于谷神星。并积与智神星相似(在误差范围内),但更为巨大些。 灶神星的形状似乎已经受到重力的影响是扁圆球体,但是大的凹陷和突出使它在国际天文联合会第届的大会中被断然的排除在行星之外。因此, 灶神星将继续归类为小行星,仍属灶神星和谷神星灶神星和谷神星于太阳系内的小天体。对小行星而言,它的自转(.小时)是比较快的,方向为顺 行,北极点指向赤经hm,赤纬+8°,误差(不确定值)约°,转轴倾角9°。对表面温度的估计是当日正当中时是-℃;在冬天,极点的温度低至9℃,正常的白天与夜晚的温度各为-℃和-℃。以上的估计是在99年月日,当灶神星非常接近近日点的时候完成的,细节则会随著季节有些许的 变化。地质特征对于灶神星,科学家有大量有力的样品可以研究,有超过颗以上的HED陨石可以用于洞察灶神星的地质历史和结构。灶神星被认 为有以铁镍为主的金属核心,外面包覆著以橄榄石为主的地幔和岩石的地壳。是最早出现的富含钙铝(大约在亿千7百万年前,太阳系内最早凝固 的物质),可能的时间排序如下:大约以~百万年累积完成。灶神星灶神星因为放射性衰变,所有的或是绝大部分的铝,经历~百万年,逐渐分 离与沉降至核心。地幔的对流作用,造成熔解与进一步的结晶作用,经历约~7百万年,当8%的物质结晶之后,对流停止。剩余的熔融物质经由 喷发,或是经由熔岩喷发成为玄武岩,或短暂的形成岩浆的海洋,形成地壳。地壳的较深层因为结晶形成火成岩,更老的玄武岩因为来自新
星是从地球可以看见的最亮的小行星,它距离太阳最远时的距离只比谷神星最近的距离远了一点,不过灶神星的轨道完全都在谷神星的轨道之内。 NASA的黎明号太空船在年7月日至年9月日进入环绕灶神星的轨道,进行了将近一年的探测,然后前往谷神星。研究人员继续分析黎明号收集到 的资讯,期望能更了解灶神星的形成和历史。发现史编辑灶神星是被德国天文学家奥伯斯(HeinrichWilhelmOlbers)在87年月9日发现的。他接 受杰出数学家高斯的建议,以罗马神话的家庭与壁炉的女神维斯塔来命名,中国翻译为灶神星。87年发现灶神星之后,长达7年的时间中未再发 现其他的小行星。在这段期间,只有四颗小行星为人所知,因此她们有自己的标志(符号),灶神星的标志具有壁炉边的风格。家庭与壁炉的女 神Vesta家庭与壁炉的女神Vesta灶神星和谷神星是火星和木星之间小行星带里个头最大的成员,灶神星是第二大的小行星,仅次于谷神星。并积与智神星相似(在误差范围内),但更为巨大些。 灶神星的形状似乎已经受到重力的影响是扁圆球体,但是大的凹陷和突出使它在国际天文联合会第届的大会中被断然的排除在行星之外。因此, 灶神星将继续归类为小行星,仍属灶神星和谷神星灶神星和谷神星于太阳系内的小天体。对小行星而言,它的自转(.小时)是比较快的,方向为顺 行,北极点指向赤经hm,赤纬+8°,误差(不确定值)约°,转轴倾角9°。对表面温度的估计是当日正当中时是-℃;在冬天,极点的温度低至9℃,正常的白天与夜晚的温度各为-℃和-℃。以上的估计是在99年月日,当灶神星非常接近近日点的时候完成的,细节则会随著季节有些许的 变化。地质特征对于灶神星,科学家有大量有力的样品可以研究,有超过颗以上的HED陨石可以用于洞察灶神星的地质历史和结构。灶神星被认 为有以铁镍为主的金属核心,外面包覆著以橄榄石为主的地幔和岩石的地壳。是最早出现的富含钙铝(大约在亿千7百万年前,太阳系内最早凝固 的物质),可能的时间排序如下:大约以~百万年累积完成。灶神星灶神星因为放射性衰变,所有的或是绝大部分的铝,经历~百万年,逐渐分 离与沉降至核心。地幔的对流作用,造成熔解与进一步的结晶作用,经历约~7百万年,当8%的物质结晶之后,对流停止。剩余的熔融物质经由 喷发,或是经由熔岩喷发成为玄武岩,或短暂的形成岩浆的海洋,形成地壳。地壳的较深层因为结晶形成火成岩,更老的玄武岩因为来自新
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, 为 一组基矢 Rl l1a1 l2a2 l3a3 a1, a2 , a3
x
1
3
二维布拉伐格子几种可能的基矢和原胞取法 2)不同的基矢一般形成不同的布拉伐格子
第一章
晶体结构
第二章 晶体中原子的结合 第三章 晶格振动与晶体的热学性质
第四章 能带理论
二维晶格的晶系和布拉伐格子 晶系 轴和角度 布拉伐格子
∵bcc 的一个立方单元体积中,包含两个原子,
∴此原胞中只含有一个原子 → 其为最小周期性单元!
A B
a1
a3
a2
体心立方晶格的典型单元
A B 体心立方晶格的堆积方式
体心立方晶格的原胞
四、六角密排晶格
1·配位数 :理想情况 — 所有相邻原子之间的距离相 等 → 轴比 c / a 8 / 3 1.633 配位数为12 实际值在1.57~1.64之间波动 2·堆积方式:AB AB AB……,上、下两个底面为A 层,中间的三个原子为 B 层
3·注意:复式晶格的原胞 = 相应的简单晶格的原胞 原胞中包含每种等价原子各一个 4·原胞:B 原子组成的面心立方原胞 + 一个A原子
金刚石晶格的原胞
六、氯化钠(NaCl)结构
1·特点:NaCl 结构的布拉伐格子是 fcc 格子 基元 = Na+ + Cl- (相距半个晶格常数) 2·堆积方式: Na+ 和 Cl-本身构成面心立方晶格 NaCl晶格 → Na+ 和 Cl- 的面心立方晶格穿套而成
用 a, b , c 表示。
晶格常数:指晶胞的边长
注意:
固体物理学原胞:最小重复单元—只反映周期性 (n=1) 晶体学原胞:反映周期性和对称性 (n ≥2)
原子在三维空间中有规则地周期性重复排列的物质称为晶体 晶体中一种质点(黑点)和周围的另一种质点(小圆圈)的排列是一 样的,这种规律叫做近程规律或短程有序。
Rl l1a1 l2a2 l3a3 中取一切整数值 等价数学定义:
所确定的点 的集合称为布拉伐格子。
(a)基元
(b)晶体结构
: 两类不同的原子 : 基元中特定的点 — 格点 黑点的总体形成 Bravais 格子
布拉伐格子 + 基元 = 晶体结构
③ 格矢量:若在布拉伐格子中取格点为原点,它至其 他格点的矢量 Rl 称为格矢量。可表示为 注意事项: 1)一个布拉伐格子基矢的取法不是唯一的 2 4 ·
B
C A
面心立方晶格的堆积方式
a1
a3
a2
面心立方晶格的原胞
面心立方晶格的典型单元和原子密排面
三、体心立方晶格(body-centered cubic — bcc)
1·配位数:每个原子都可作为体心原子,分布在八个 结点上的原子都是其最近邻 原子 ,CN=8 2·堆积方式:正方排列原子层之间的堆积方式表示 为 AB AB AB…… 原子球不是紧密靠 在一起 3·原胞:由一个立方体顶点到最近的三个体心得到晶 格基矢,以它们为棱形成的平行六面体构成 原胞
角引8条对角线,在其中互不相邻的 4条对角线的中点,各加一个原子 — 得到金刚石晶格结构!
B A
特点:每个原子有4个最近邻,它们
正好在正四面体的顶角位置!
τ
金刚石晶格结 构的典型单元
三、 晶胞(单胞)
晶胞:为反映晶格的对称性,在结晶学中选择较大 的周期单元 → 称为晶体学原胞
晶胞的基矢:沿晶胞的三个棱所作的三个矢量,常
第一章
晶体结构
第二章 晶体中原子的结合 第三章 晶格振动与晶体的热学性质
第四章 能带理论
第一章 晶体结构
学习内容:
前言
第一节 晶体结构的周期性
第二节 一些晶格的举例 第三节 晶面、晶向和它们的标志 第四节 倒格子
第五节 晶体的对称性
第一节 晶体结构的周期性 一、布拉伐格子
二 、原胞
三、 晶胞(单胞)
a ai a aj a 为晶格常数 a ak
1 2 3
a3
a1
a2
简单立方 晶格原胞
二、面心立方晶格(face-centered cubic — fcc)
1·配位数:每个原子在 上、下平面位置对角线上 各有四个最近邻原子 — 配位数为12 2·堆积方式:ABC ABC ABC……,是一种最紧 密 的排列方式,常称为立方密排晶格 3·原胞: 由一个立方体顶点到三个近邻的面心引晶格
: 原胞内各种等价原子之间的相对位移 ra
1,2,.....,i
面心立方位置的原子 B 表示为:l1a1 l2a2 l3a3
立方单元体内对角线上的原子 A 表示为: l1a1 l2a2 l3a3
其中
为 1/4 体对角线
构成:由面心立方单元的中心到顶
B
c
六角密排晶格结构的典型单元
4、位置坐标描述晶格周期性:
简单晶格:
每个原子的位置坐标:l1a1 l2a2 l3a3
a1, a2 , a3 为晶格基矢
l1 , l2 , l3 为一组整数
复式晶格:
每个原子的位置坐标:r l1a1 l2a2 l3a3
由若干个相同的 简单晶格 相对错位套构而成
Cs+
ClCsCl 结构
NaCl晶格结构的典型单元
举例:
★NaCl,CsCl — 包含两种等价离子 ★所有原子都是一样的 六角密排晶格结构 Be,Mg,Zn 金刚石晶格结构 C,Si,Ge
A
a
包含两种等价原子
复式晶格的原胞:就是相应的 简单晶格的原胞,在原胞中包 含了每种等价原子各一个。
二 、原胞
所有晶格的共同特点 — 具有周期性(平移对称性)
用原胞和基矢来描述
描 述 方 式
位置坐标描述
1、 定义:
原胞:一个晶格最小的周期性单元,也称为固体物理 学原胞
晶格基矢:指原胞的边矢量,一般用 a1, a2 , a3 表示
基矢 a1, a2 , a3 为棱的平行六面体
第二节 一些晶格的举例
学习内容:
定义 一、简单立方晶格(SC格子) 二、面心立方晶格 三、体心立方晶格 四、六角密排晶格 五、金刚石晶体结构 六、氯化钠结构
七、氯化铯晶格
了解几个定义:
1·配位数:原子的最近邻(原子)数目 2·致密度:晶胞中原子所占体积与晶胞体积之比 注:配位数和致密度 ↑→ 原子堆积成晶格时愈紧密 3·密排面:原子球在一个平面内最紧密排列的方式 把密排面叠起来可以形成原子球最紧密堆积的晶格。
3·原胞: a , a 在密排面内,互成1200角,a 沿垂直
1 2
3
密排面的方向构成的菱形柱体 → 原胞
B A
六角密排晶格的堆积方式 a A
a3
B
c
a1
a2
六角密排晶格结构的原胞
六角密排晶格结构的典型单元
4· 注意: A 层中的原子≠ B 层中的原子 → 复式晶格 由分别位于A层与B层的简单六角格子 沿OO’方向穿套而成!
3、 晶格分类
① 简单晶格: 性质:每个原胞有一个原子 → 所有原子完全“等价 ”
举例:具有体心立方晶格的碱金属 具有面心立方结构的 Au, Ag,Cu 晶体
② 复式晶格:
性质:每个原胞包含两个或更多的原子 → 实际上表 示晶格包含两种或更多种等价的原子或离子
结构:每一种等价原子形成一个简单晶格; 不同等价原子形成的简单晶格是相同的
4·晶格的三个基矢:
a a i j k 2 a a i j k 2 a a i j k 2
1 2 3
33 3 3 a a a a 5. 原胞的体积: a 2 a a a a a V V原胞 a a a 1 1 2 3 原胞 原胞 1 1 22 3 33 原胞 2 2 2 2 1 1 1 1 bcc bcc 原胞 原胞 bcc bcc 原胞 原胞 2 2 2 2
非晶体
1985年在电子显微镜研究中, 发现了一种新的物态,其内 部结构的具体形式虽然仍在 探索之中,但从其对称性可 知,其质点的排列应是长程 有序,但不体现周期重复, 即不存在格子构造,人们把 它称为准晶体。如图绘出一 具有五次对称轴定向长程 有序但无重复周期的图形 种长程有序但不具周期重复 的几何图形。
一、简单立方晶格(SC格子)
1·配位数:每个原子的上下左右前后各有一个最近邻 原子 — 配位数为6 2·堆积方式:最简单的原子球规则排列形式 — 没有 实际的晶体具有此种结构
简单立方晶 格堆积方式
简单立方晶 格典型单元
3·原胞: SC格子的立方单元是最小的周期性单元 — 选取其本身为原胞 4·晶格的三个基矢:
A
a
c
A层
B
六角密排晶格结构的典型单元
B层
A层内原子的上、下各3个最 近邻原子所分别形成的正三 角形的空间取向,不同于B 面内原子的上、下各3个最 近邻原子所分别形成的正三 角形的空间取向!
五、金刚石晶体结构
1·特点:每个原子有4 个最近邻,它们正 好在一个正四面体的顶角位置 2·堆积方式:立方单元体内对角线上的原子 — A 面心立方位置上的原子 — B 金刚石晶格 A、B 两个面心 立方晶格套成 相对位移 = 对角线的1/4
是晶格体积的最小重复单元) 的体积 为:
a1.a2 a3
二维晶格原胞的面积 S 为:
S a1 a2
一维晶格原胞的长度 L 为最近邻布拉伐格点的间距 ② 原胞的取法不是唯一的(基矢取法的非唯一性)