自旋电子学第三讲
第三讲自旋电子学课件
近似:电子与(热激发)自旋波散射可以忽略, (低于居里点) 只考虑电子与磁性离子自旋间的散射。 (s-d散射)
约定:与磁矩同方向的电子处于主要子带(majority)
相反方向自旋电子处于次要子带(minority)
两流体模型(2)
自旋相关散射(磁电阻效应)
FM(Ni-Fe)
S1
S2
(Al-O)
NM(Cu(001))
FM(Co(001))
上下自旋平行时电子容易通过--低电阻态 上下自旋反平行时电子被散射—高电阻态
Capping layer
Free layer
Tunnel barrier Reference layer Spacer layer Pinned layer Pinning layer
当然 D d 2 0 不等式成立
Julliere公式(3)
TMR 比率(放大的)
定义 TMR I I I
分子 = D1 D1 D2 D2
分母 = D1 D2 D1 D2
Julliere公式(4)
TMR的公式(用自旋极化率 表示)
第一个电极 p1 D1 D1 D1 D1 第二个电极 p2 D2 D2 D2 D2
TMR实验结果
韩秀峰等 (2000)
隧道磁电阻
隧道磁电阻效应的物理机制
Julliere公式(1)
隧穿电流 (近似!)I ∝ 指数衰减部分×状态密度部分
上左图 FM电极的磁矩彼此“平行”
I exp A U0 D1 D2 D1 D2
(注意:数值大小是 D D d d )
上右图 FM电极的磁矩彼此“反平行”
量子力学-自旋 Ⅲ. 碱金属的双线结构 Ⅳ. 两个自旋为1_2的粒子的自旋态 纠缠态
c. Pauli Operator: 为方便起见,引
入泡利算符
Sˆ ˆ 2
于是,在 z 表象中有(或称 Pauli 表象)
0 1 (x ) 1 0
0 i
(y
)
i
0
1 0
(
z
)
0
1
称为泡利矩阵
由此得 于是有
[i, j] 2iijk k 2x 2y 2z 1
xy yx 0
i Lˆ xSˆ y i Lˆ ySˆ x
因此,( Hˆ , Lˆ2, Lˆ z,Sˆ z )不能构成力学量完全 集。但
[Lˆ z Sˆ z ,Lˆ Sˆ ]
i Lˆ ySˆ x i Lˆ xSˆ y i Lˆ xSˆ y i Lˆ ySˆ x 0
即
[Lˆ S 2
t) , t)
1 2(r, t) 1 2(r, t)
ψ1 2(r, t)α ψ1 2(r, t)β
C.考虑自旋后,力学量的表述
Lˆ 在 (r, Sz ) 表象中的表示为
r,Sz Lˆ r,Sz
L11 L21
(r, (r,
Pˆ ), Pˆ ),
L12(r, Pˆ ) L22(r, Pˆ )
第二十讲提要
第七章 自旋
Ⅱ. 自旋-微观客体特有的内禀角动量 A. 电子的自旋算符和它的矩阵表示 B. 考虑自旋后,状态和力学量的描述 C. 考虑自旋后,电子在中心势场中的 薛定谔方程
Ⅱ. 自旋-微观客体特有的内禀角动量
A. 电子的自旋算符和它的矩阵表示
假设: 自旋算符 Sˆ 有三个分量,并满
足角动量所具有的对易关系。
3 4
2
0
0 Lˆ 2 3
4
2
自旋电子学
后来,人们设计出一种三明治结构,使相邻铁磁层的磁矩 不存在(或只存在很小的)交换耦合,则在较低的外磁场 下相邻铁磁层的磁矩能够在平行与反平行排列之间变 换,从而引起磁电阻的变化,这就是所谓的自旋阀结构 (spin valve).自旋阀结构的出现,使得巨磁电阻效应的应 用很快变为现实.
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自旋电子学涉及的典型课题 a)如何有效地极化一个自旋系统,即如何获得自 旋极化相干态(包括自旋注入) b)系统的自旋极化相干态在输运过程中能保持多 长时间 c)如何有效地探测和操纵自旋状态以及自旋状态 的改变
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理论部分 非对易量子力学
[xi , x j ]
i ijk
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如果有磁通Φ穿过介观环 ,电子流过环时将发生干涉效应。 控制透射电子的自旋极化方向有两种方法 ,一科种方法是施加一定 大小的切向磁场 B,改变附加磁通的大小;另一种方法是选定附加磁 通的大小 ,调节切向磁场 B的大小。
既可以通过调节磁通也可以通过调节切向磁场来控制透射电子 的自旋极化方向 ,适当的调节可以使电子的自旋发生翻转。对于不 同的入射自旋态 ,这种装置可以用来控制极化自旋流或者充当自旋 开关
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1995年,人们以绝缘层Al2O3代替导体Cr,在 Fe/Al2O3/Fe三明治结构中观察到很大的隧道磁 电阻(Tunneling Magnetoresis-tance,TMR)现象, 从而开辟了自旋电子学研究的又一个新方向.
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•电子拥有自旋和电荷 •电子的逻辑装置采用电子的 带电性质 •电荷相互作用的能量在eV 级,而自旋相互作用在meV 级别 •基于电子的自旋性质的逻辑 运算的功率损耗要远小于基 于电荷性质的
自旋电子学与自旋电子器件简述知识分享
自旋电子学与自旋电子器件简述陈闽江,邱彩玉,孙连峰(国家纳米科学中心 器件研究室 北京 100190)一、引言2007年10月,瑞典皇家科学院宣布,将该年度诺贝尔物理学奖授予在1988年分别独立发现纳米多层膜中巨磁电阻效应的法国Albert Fert 教授和德国Peter Grunberg 教授。
其随后的应用不啻为革命性的,因为它使得计算机硬盘的容量从几十兆、几百兆,一跃而提高了几百倍,达到几十G 乃至上百G 。
越来越多的人开始了解这个工作及其对我们生活的影响,并意识到这个工作方向的重要意义。
1988年在磁性多层膜中发现巨磁电阻效应(Giant Magnetoresistance ,GMR),1993年和1994年在钙钛矿锰氧化物中发现庞磁电阻效应(Colossal Magnetoresistance ,CMR),特别是1995年在铁磁性隧道结材料中发现了室温高隧穿磁电阻效应(Tunneling Magnetoresistance ,TMR)以及后续形成的稀磁半导体等研究热潮,这些具有里程碑意义的人工合成磁性材料的成功制备和深入研究,不仅迅速推动了近20年凝聚态物理新兴学科——自旋电子学(spintronics)的形成与快速发展,也极大地促进了与自旋极化电子输运相关的磁电阻材料和新型自旋电子学器件的研制和应用。
中国科学院物理研究所朱涛研究员表示:“Albert Fert 和Peter Grunberg 种下了一粒种子,随着20世纪90年代应用的突破,这粒种子长成了一棵小苗——自旋电子学,这是一个成长很快、前景广阔的磁学分支。
”二、电子自旋与自旋电子学要阐明自旋电子学,就不得不先简述一下电子自旋这一概念。
电子自旋不是电子的机械自转,电子自旋及磁矩是电子本身的内禀属性,所以也被称为内禀角动量和内禀磁矩。
它们的存在标志电子还有一个新的内禀自由度。
所以电子状态的完全描述不但包括空间三个自由度的坐标(r ),还必须考虑其自旋状态。
自旋电子学的原理及应用
自旋电子学的原理及应用自旋电子学是一种新型电子学,它有着非常独特的原理和应用。
与传统电子学不同,自旋电子学可以通过控制电子的自旋来实现信息的存储和传输,同时还可以用于磁性材料的设计和制造。
本文将从自旋电子学的原理和应用两个方面进行阐述。
一、自旋电子学的原理自旋电子学是通过对电子自旋的控制实现信息传递和存储的一种新型电子学。
自旋是电子的一种基本性质,类似于电子的电荷和质量,但与电荷和质量不同的是,自旋是一个量子数,它表示电子的自旋角动量。
自旋有两个方向,分别为“上自旋”和“下自旋”。
自旋电子学的基本原理是,通过控制电子的自旋,可以实现信息的存储和传输。
自旋的控制是通过磁场实现的。
在磁场的作用下,电子的自旋会发生偏转,进而产生一个“自旋极化”的效应,即自旋向上的电子和自旋向下的电子在数量上不再相等,这就为信息存储和传输提供了可能。
自旋电子学的另一个重要原理是磁性材料中的自旋极化。
磁性材料中的自旋由于磁相互作用而定向,进而导致自旋极化现象的产生。
这个现象可以被用于磁性材料的设计和制造。
二、自旋电子学的应用自旋电子学的应用广泛,涵盖了信息技术、材料科学和物理学等领域。
以下是自旋电子学的几个常见应用。
1. 磁存储器磁存储器是自旋电子学最为广泛的应用之一。
磁存储器的工作原理是基于磁性材料中的自旋极化现象。
利用磁场可以将磁性材料中的自旋定向,这就实现了信息的存储。
磁存储器具有容量大、读写速度快、耐久性强等优点,被广泛应用于计算机、移动设备等电子产品中。
2. 自旋电荷分离器自旋电荷分离器是一种能够将电子的自旋和电荷分离的器件,也是自旋电子学中的重要应用之一。
它的工作原理是通过一定的材料结构和电场作用,将自旋极化的电子在材料中运动时,自旋和电荷的运动方向不同,进而发生分离。
自旋电荷分离器具有快速响应、高效率、低功耗等优点,被广泛用于传感器、运算器等领域。
3. 磁电隔离磁电隔离是利用自旋电子学中的自旋-轨道耦合现象实现的一种隔离效应。
第3章 角动量与电子自旋
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2012-12-23
3.2 电子自旋 2 电子自旋的假设 Uhlenbeck等首先提出,电子除了饶核作轨道运动外, 还有自旋运动,故有自旋角动量。后来,在 Dirac 的相对 论量子力学中,可自然得出电子自旋的结论。 碱金属原子,外层ns ,
1
无轨道磁矩.
l 0, | ul | l (l 1)uB 0
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3.1 角动量 4 角动量的空间量子化
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3.1 角动量
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3.1 角动量
五 个 d 轨 道 的 角 动 量 空 间 量 子 化
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Y (, ) ()()
ˆ M zY (, ) C1Y (, ), ˆ M 2Y (, ) C2Y (, ) (3 7)
代入(3-7)式的第一个方程,得:
i [()()] C1()()
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or ()i () ()C1()
(3-6)
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2012-12-23
3.1 角动量
ˆ ˆ M 2与 M z 可以对易,表明它们具有共同的本征函数.此外还 ˆ ˆ 可证明 M 2与Hamilton算符 H 对易.
3 角动量的本征函数 ˆ ˆ M 2与 M z 只与θ,φ有关,而与r无关,因此可设它们的共同本 征函数的形式为Y(θ,φ),于是得方程组: 由于 M 只与θ有关,而与φ无关,故可令: ˆ z
电子自旋与自旋电子学的物理基础
电子自旋与自旋电子学的物理基础自旋是描述电子的一种量子性质,它是电子固有的角动量,类似于物体的自转。
自旋在电子学领域起着至关重要的作用,特别是在自旋电子学中。
本文将介绍电子自旋及其与自旋电子学的物理基础。
一、电子自旋的基本概念与性质电子自旋是描述电子的一种内禀角动量,它没有经典物理学的对应物。
电子的自旋取值为1/2或-1/2,表示两个相反的自旋状态,分别称为自旋“上”态和自旋“下”态。
自旋“上”态用符号↑表示,自旋“下”态用符号↓表示。
电子自旋与电子的轨道运动是相互独立的,即电子可以具有不同的自旋态,而处于相同轨道。
这意味着一个能级最多可以容纳两个电子,分别处于上自旋态和下自旋态。
这就是著名的泡利不相容原理,否定了多个电子同时处于相同状态的可能性。
二、自旋电子学的基本思想自旋电子学是利用电子的自旋来操控和传输信息的一种新兴领域。
自旋电子学的基本思想是通过利用电子自旋的两个状态来表示信息的“0”和“1”。
与传统的电子学(即利用电子的电荷来传输信息)相比,自旋电子学具有更低的能耗和更高的速度。
在自旋电子学中,常用的一种方法是通过磁性材料来实现对自旋的操控,这种材料被称为磁性隧道结。
磁性隧道结由两层磁性材料之间夹着一层非磁性材料组成。
当施加适当的电压时,电子可以在磁性材料之间通过隧道效应进行转移,从而实现对自旋的操控。
三、自旋传输与自旋扭曲效应自旋传输是自旋电子学中的关键技术之一。
在自旋传输中,电子的自旋信息在材料中的输运过程中得以保持。
这与传统的电子输运不同,传统电子输运中,电子受到碰撞等因素的影响,自旋信息很容易被破坏。
自旋传输的实现离不开自旋扭曲效应。
自旋扭曲效应是指由于材料中存在非均匀磁场或自旋轨道耦合等因素,导致电子的自旋在空间中发生扭曲。
这种自旋扭曲可以用来操控和传输自旋信息。
四、应用与展望自旋电子学具有广泛的应用前景。
一方面,它可以用于构建更快、更低功耗的电子器件,如自旋晶体管、自旋存储器等,以满足现代信息技术对高性能电子器件的需求。
自旋电子学的基本原理与应用
自旋电子学的基本原理与应用自旋电子学是一门新兴的领域,它在电子学领域的研究与应用中正扮演着越来越重要的角色。
自旋电子学与传统电子学不同,传统电子学主要研究电子的电荷性质,而自旋电子学则关注电子的自旋性质。
本文将介绍自旋电子学的基本原理和一些相关的应用。
一、自旋电子学的基本原理自旋是电子的一种内部属性,类似于电子的“旋转”。
自旋的方向可以是上自旋或下自旋,分别用符号↑和↓表示。
自旋电子学的基本原理就是利用电子的自旋来进行信息传输和处理。
在自旋电子学中,一个重要的概念是“自旋转移”。
自旋转移是指自旋可以传递给其他自旋或被其他自旋传递的现象。
通过自旋转移,我们可以将自旋信息传递给其他电子或相邻的材料。
二、自旋电子学的应用自旋电子学的应用非常广泛,下面将介绍一些主要的应用。
1. 磁性存储器由于自旋可以被控制和读取,自旋电子学被广泛用于磁性存储器的研发和生产。
传统的硬盘驱动器和闪存存储器都是基于电荷存储的,而自旋存储器可以提供更高的存储密度和更快的读写速度。
2. 自旋振荡器自旋振荡器是一种利用自旋的预旋转来产生稳定振荡的器件。
自旋振荡器具有低功耗、小尺寸和高频率的特点,广泛应用于无线通信、雷达和声纳等领域。
3. 量子计算自旋电子学在量子计算领域也有广泛的应用。
通过将自旋作为量子比特,可以实现更快速、更稳定的量子计算。
自旋的长寿命和相对较强的耦合性质使其成为量子计算中的重要组成部分。
4. 自旋电子输运自旋电子输运是指用自旋来传递电荷和信息的过程。
自旋电子输运不仅能够提供更快的速度和更低的能耗,还可以实现自旋过滤、自旋操控和自旋转换等功能。
这些功能对于新型电子器件的设计和开发具有重要意义。
5. 自旋谷电子学自旋谷电子学是通过控制电子的自旋和谷自由度来实现新型电子器件的研究领域。
自旋谷电子学可以带来更强的自旋-轨道耦合效应和更多的自由度,从而增加了电子器件的灵活性和性能。
总结:自旋电子学作为一门新兴的学科,正在逐渐改变我们的科技世界。
§1电子的自旋§2电子的自旋算符和自旋波函数§3简单塞曼
e
2c
(
Lˆ z
2Sˆ z )B
(二)Schrodinger 方程
考虑强磁场忽略自旋-轨道相互作用,体系Schrodinger 方程:
2
2
2
V (r)
eB
2c
( Lˆ z
G
Gˆ
* 1
* 2
G11 G21
G12 G22
1 2
* 1
* 2
G11 G21
1 1
G12 G22
2 2
1*G11 1 1*G12 2 2*G21 1 2*G22 2
算符 G 在 Φ 态中对坐标和自旋同时求平均的平均值是:
G
Gˆd
* 1
* 2
G11 G21
G12 G22
出发 ˆ yˆ yˆ z ˆ yˆ zˆ y 2iˆ yˆ x
右乘σy
σy2=1
ˆ y2ˆ z ˆ yˆ zˆ y 2iˆ yˆ x
ˆ
yˆ zˆ
y
ˆ zˆ
2 y
2iˆ
xˆ
y
二式相加
ˆ z ˆ yˆ zˆ y 2iˆ yˆ x
ˆ yˆ zˆ y ˆ z 2iˆ xˆ y
ˆ xˆ y ˆ yˆ x 0
所以
1
1
2
0
a1*
0
a1 0
1
| a1 | 1 a1 1
同理
0
1 2
1
二者是属于不同本征值的本征函数,彼此应该正交
0
1 2
1 2
1 10 0
(六)力学量平均值
引进自旋后,任一自旋算符的函数 G 在 Sz 表象表示为2×2矩阵
G
G11 G21
电子自旋
ˆ 则 S zΨ1 = Ψ1 2
ˆ S zΨ 2 = − Ψ 2 2
ˆ S z 的本征态只有 Ψ1 ,Ψ。 2
把两个分量排成一个二行一列的矩阵为:
⎛Ψ1 ( x, y, z, t ) ⎞ Ψ =⎜ ⎟ ⎜Ψ ( x, y, z, t )⎟ ⎠ ⎝ 2
规定列矩阵 第一行对应于Sz = /2, 第二行对应于Sz = - /2。
Ψ = Ψ ( x, y, z, S z , t )
⎧ ⎪Ψ 1 ( x , y , z , t ) = Ψ ( x , y , z , + 2 , t ) ⎪ ⎨ ⎪Ψ ( x , y , z , t ) = Ψ ( x , y , z , − , t ) ⎪ 2 2 ⎩
由于 SZ 只取 ± /2 两个值,所以上式可 写为两个分量:
0 ⎞ ⎛ ⎛ 0⎞ ⎟ =Ψ 2 ( x, y, z , t )⎜ ⎟ ⎜ =⎜ ⎜1⎟ Ψ 2 ( x, y , z , t ) ⎟ ⎝ ⎠ ⎠ ⎝
⎛1⎞ χ 1 (S z ) = ⎜ ⎟ ⎜0⎟ ⎝ ⎠ 2
ˆ Sz χ 1 =
2
2
χ1
2
Ψ −1/ 2
⎛0⎞ χ 1 (S z ) = ⎜ ⎟ ⎜1⎟ − ⎝ ⎠ 2
ˆ ˆ ˆ ˆ ⎧σ x σ y + σ y σ x = 0 ⎪ ˆ ˆ ˆ ˆ ⎨σ y σ z + σ z σ y = 0 ⎪ˆ ˆ ˆ ˆ ⎩σ z σ x + σ x σ z = 0
从 反 对 易 关 系 式 出 发
证明(法一):(以第一个式子为例)
ˆ ˆ ˆ ˆ σ xσ y + σ yσ x
说明:
1. 若已知电子处于 S z =
2
颜老师课件自旋电子学2014
Dilute ferromagnetic oxides; TC > RT
材料 GaN TiO2 掺杂元素 Mn 9% Co 7% Fe 2% SnO2 Fe 5% Co 5% 磁
Fe (001) MgO(001)2nm Fe (001) MgO(001)基片
3x12m2
室温:TMR=88%
超过Al2O3非晶势垒 (TMR~70%)
磁性隧道结的应用—磁记录头,MRAM
Motorola MTJ MRAM structure
位线
位线
BL
写线 写线
MTJ
字线
读出
字线
写入
CMOS
Fe Fe
↑↑ ↑↑ ↑↑
↑↓
↑↓
Al2O3
Fe/Al2O3/Fe电阻隧磁场变化
↓↓ ↓↑
Fe
↓↑
Al2O3 Fe
↓↓
J.Magn.Magn.Mater.139(1995)L231----151(1995)403
Fe/Al2O3/Fe磁滞回线
隧穿磁电阻的解释 (Fe/Al2O3/Fe)
↑↑ 电阻RP小 ↑↓ 电阻RAP大
FLASH
MRAM
MRAM与现行各存储器的比较(F为特征尺寸)
>256 GB
>500 MHz 2 F2/bit <2 ns <10 ns <10 ns 无穷 无穷 <1 V
无穷 0.6-0.5 V
<50 mV
5. 高自旋极化率材料:半金属材料和稀磁半导体
混合价钙钛矿CMR
稀 磁 半 导 体
稀 磁 半 导 体
电子
自 旋
电荷 电子 自旋
电子自旋知识点
电子自旋知识点自旋是微观粒子的一种内禀性质,描述了粒子围绕自身轴心旋转的特性。
自旋具有两种取向:向上的自旋(通常表示为↑)和向下的自旋(通常表示为↓)。
在物理学中,电子自旋是一种重要的概念,对于理解电子在原子、分子以及固体中的性质和行为具有重要意义。
本文将介绍一些与电子自旋相关的知识点,帮助读者更好地理解和掌握这一概念。
1. 自旋的基本特性自旋是电子的一种内禀性质,类似于电荷和质量。
自旋与电子的角动量密切相关,可以被理解为电子围绕自身轴心旋转所产生的一种运动。
自旋的取值只能为正负1/2,表示两种自旋态:向上的自旋(↑)和向下的自旋(↓)。
2. 自旋磁矩自旋具有磁矩,这是由于电子带有电荷以及自旋运动所产生的。
电子的磁矩大小与其自旋有关,自旋向上的电子具有一定的磁矩,自旋向下的电子也具有相同大小但相反方向的磁矩。
自旋磁矩对于电子在磁场中的行为起着重要作用。
3. 自旋角动量自旋角动量是描述自旋的物理量。
自旋角动量的大小与自旋的取向有关,可以用自旋量子数s来表示。
对于电子而言,其自旋量子数为1/2,即具有两个自旋态:+1/2和-1/2。
自旋角动量的量子化使得电子在磁场中具有离散的能级。
4. 自旋与磁性自旋与磁性之间存在密切的关系。
通过研究自旋及其与周围磁场的相互作用,可以解释物质的磁性行为。
对于铁磁材料而言,其自旋在宏观上相互排列形成磁性区域,导致整个材料具有宏观磁矩。
而对于顺磁材料,其自旋在外加磁场作用下会定向,使得材料具有磁性。
5. 自旋共振自旋共振是一种基于自旋的物理现象,利用外加磁场对物质中的自旋进行激励。
通过调节磁场强度和频率,可以达到共振条件,使得自旋状态发生变化。
自旋共振在核磁共振(NMR)和电子顺磁共振(EPR)等领域有广泛的应用。
6. 自旋轨道耦合自旋轨道耦合描述了自旋与电子轨道运动之间的相互作用。
在原子和分子中,自旋轨道耦合会导致能级的分裂和能带结构的形成。
自旋轨道耦合也对材料的电输运性质产生重要影响。
原子物理学原子的精细结构电子自旋PPT课件
3.4.2.自旋-轨道相互作用:精细结构的定量考虑(2)
• 电子自旋-轨道相互作用产生光谱精细结构(2)
i
B
s
– 由电磁学知道:价电子的自旋磁矩 s 在原子实产
生的电流磁场 B 中有磁能
UsB
42
3.4.2.自旋-轨道相互作用:精细结构的定量考虑(3)
• 自旋磁矩 s 在原子实电流磁场 B 中的磁能(1)
2
3.1.1. 磁矩的经典表示式(1)
• 载流线圈的磁矩 iSn0
电流 电流所围面积
垂直面积的单位矢量
3
3.1.1. 磁矩的经典表示式(2)
• 电子轨道运动的磁矩
iT ee2vr, Sr2
iSn0 ev r2n0 2 r
e 2me
me vrn 0
e 2me
L
L
旋磁比,
4
3.1.1. 磁矩的经典表示式(3)
• 电子自旋假设的提出 • 朗德 g 因子 • 单电子g 因子表达式 • 史特恩 — 盖拉赫实验的解释
17
3.3.1.电子自旋假设的提出(1)
• 电子自旋假设(1):(乌伦贝克和哥德斯密特 在分析史特恩 — 盖拉赫实验的基础上提出)
(1) 电子不是一个质点,它存在一种内秉的运动 ……自旋,相应地有自旋角动量和自旋磁矩。
• 磁矩大小量子化 l l(l1)B
• 磁矩取向量子化 l,z mlB
• 角动量矢量模型:形象表示角动量取向量子化
8
3.1.3.角动量取向量子化(2)
• 角动量矢量模型:形象表示角动量取向量子化
l一定2l+1个9 ml
3.2.史特恩-盖拉赫实验
• 实验装置 • 实验原理 • 实验分析 • 实验结果
自旋电子学讲座3
(3)
自旋注入
翟亚
主要内容:
引言 自旋极化场效应晶体管 自旋的注入与探测的方法 铁磁/半导体集成结构的制备和特性
在电子电荷的基础上建立了半导体电子学
在固体电子工业上最大的成就是1947年在Bell实验室首次发 现了晶体管。 在5年之后商业化,现在成了每台计算机不可缺少的元件。 此后,在市场上出现各种各样的半导体器件。 场效应晶体管:
半导体电子浓度n = 2–4×1016 cm−3, 2500nm 厚度;Fe的厚度 为5 nm。
标准的光刻和刻蚀用来制备通道和5条10 μm×50μm的Fe电 极。3条中间的电极心心间距为12 μm,两端的电极相距160 μm
Fe的易磁化轴为电极长度方向沿GaAs [011]方向。
电子的自旋输运测量由电极的磁电阻,局部Hall效应和其他 对信号的外在贡献。
改变现代信息处理技术的模式,操作半导体中的电子自旋 自由度或同时操作半导体中的电子自旋和电子电荷两个自由 度同时进行进行信息的传输、处理和存储。
将“自旋”极化载流子引入到半导体中,有两种最基本的 方案: /直接在半导体中掺杂磁性元素,发展高居里温度 的磁性半导体; /铁磁/半导体的集成结构,从铁磁体将自 旋电流注入到半导体,即自旋注入
自旋电子学涉及的典型课题:a)如何有效地极化一个自旋系
统,即如何注入自旋?b)系统的自旋极化相干态在输运过程中能保持 多长时间?c)如何有效地探测和操纵自旋状态以及自旋状态的改变?
Spin-FET(Spin field-effect transistor) S. Datta and B. Das, Appl. Phys. Lett. 56, 665 (1990)
当栅极带正电时,p型硅中的电子被吸引到 栅极下面的地方,从而在源极和漏极之间形 成 一 个 电 子 通 道 。当漏极带正电时,电 子 就 会 从 源极流向漏极。晶体管处于通的状态。
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垂直磁记录与纵向磁记录的比较
3.磁记录介质 3.磁记录介质
磁性纳米微粒: 磁性纳米微粒:
颗粒的长度应远小于记录波长; 颗粒的长度应远小于记录波长; 粒子的宽度应远小于记录深度; 粒子的宽度应远小于记录深度; 一个单位的记录体积中,应尽可能包含更多的磁性粒子。 一个单位的记录体积中,应尽可能包含更多的磁性粒子。 铁或氧化物针状粒子: 铁或氧化物针状粒子:r-Fe2O3, CrO2,Fe, 钡铁氧体 典型的:微粒大小10~20nm 典型的:微粒大小
3)状态密度不同导致两种自旋电子子带数量不同:
Ni
铁磁金属的3d能带劈裂
自旋极化率:
p = (D↑ − D↓ ) (D↑ + D↓ )
p1 (Fe ) = 0.44 ,
P2 (Co ) = 0.34
4)当电流流经铁磁金属 时形成自旋极化电流。 这也意味着,当电流从 FM层通过欧姆接触的 界面流进顺磁金属(PM) 时也是自旋极化的,称 为: ”自旋积累”(spin 自旋积累”
accumulation)
自旋积累的大小取决于FM/PM 自旋积累的大小取决于 界面上自旋注入率和spin flip率 界面上自旋注入率和 率
5பைடு நூலகம்自旋扩散长度
自旋积累在一个长度范围内呈指数衰减,这 个长度称为“自旋扩散长度 自旋扩散长度”。 自旋扩散长度
Fermi velocity Spin flip time Mean free path
Free CoFe/NiFe/Ta/NiFe
Buffer Ta
Synthetic Pin
HRF
作用:提高材料巨磁阻效应, 作用:提高材料巨磁阻效应,提高自由层效率
数据的写入过程 电流反向写“ 电流反向写“1” 不变写“ 不变写“0”
碰头为“ 碰头为“1” 追尾为“ 追尾为“0” 数据的读出过程
3. 垂直磁记录技术
1975 日本东北大学 岩崎峻一教授提出 垂直记录技术把数据位改为垂直排列, 垂直记录技术把数据位改为垂直排列,在减小数据位的表 面积的同时不会出现超顺磁性 超顺磁性. 面积的同时不会出现超顺磁性. 垂直磁记录技术( Recording, 垂直磁记录技术(Perpendicular Magnetic Recording, PMR)的实质还是提高微粒密度, PMR)的实质还是提高微粒密度,它通过形成垂直的磁记 录位, 录位,在不改变磁微粒大小的情况下减小磁记录位所占的 面积(如果以后要继续扩大容量, 面积(如果以后要继续扩大容量,还是需要通过减小磁微 粒体积的方法来实现,小到一定程度时,同样会发生“ 粒体积的方法来实现,小到一定程度时,同样会发生“超 顺磁”现象)。 )。采用垂直磁记录技术的硬盘目前在容量上 顺磁”现象)。采用垂直磁记录技术的硬盘目前在容量上 还有很大的潜力, 还有很大的潜力,至少在未来相当长一段时间内将是存储 市场的主流。 市场的主流。
Cap Ta Pinning PtMn Outer Pin CoFe HM CoPt Inner Pin CoFe Spacer Cu Free CoFe/NiFe Buffer Ta HM CoPt
Cap Ta Pinning PtMn Outer Pin CoFe Inner Pin CoFe Spacer Cu
2. 硬盘磁盘片的构成
盘片是硬盘中承载数据存储的介质,硬盘是由多个盘片叠加在一起, 盘片是硬盘中承载数据存储的介质,硬盘是由多个盘片叠加在一起, 互相之间由垫圈隔开。 互相之间由垫圈隔开。 硬盘盘片是以坚固耐用的材料为盘基,其上在附着磁性物质, 硬盘盘片是以坚固耐用的材料为盘基,其上在附着磁性物质,表面被 加工的相当平滑。因为盘片在硬盘内部高速旋转( 加工的相当平滑。因为盘片在硬盘内部高速旋转(有5400转、7200转、 转 转 10000转,甚至 转 甚至15000转),因此制作盘片的材料硬度和耐磨性要求很 转),因此制作盘片的材料硬度和耐磨性要求很 所以一般采用合金材料,多数为铝合金。 高,所以一般采用合金材料,多数为铝合金。
垂直磁记录介质材料: 垂直磁记录介质材料:纳米晶材料
磁各向异性具有垂直于膜面的易磁化轴, 磁各向异性具有垂直于膜面的易磁化轴, 同时具有高的饱和磁化强度, 同时具有高的饱和磁化强度,热稳定性和高的居里温度 钴基或铁基材料: 钴基或铁基材料:Co-Cr, Co-Cr-Nb,Co-Cr-Pt-Cu等 , 等 FeTbGa,FeCr,FeTi等 , , 等 典型的:晶粒大小10~60nm 典型的:晶粒大小
垂直磁记录介质材料
在LuIG薄膜中观察到的纵向和垂直磁畴结构 薄膜中观察到的纵向和垂直磁畴结构
4.几种巨磁阻磁头结构 4.几种巨磁阻磁头结构
几种新型的自旋阀结构
复合钉扎层结构
L1 Ta
L1 Ta
Cap Ta Pinning PtMn HM CoPt Pinned CoFe Spacer Cu Free CoFe/NiFe Buffer Ta HM CoPt
记录波长: 记录波长:λ = v / f
磁头 工作缝隙 磁带 磁带运动方向
剩磁
磁性层
感应式磁头的缺点: 感应式磁头的缺点:
TFI的读出电压与线圈匝数及磁通变化率成正比, TFI的读出电压与线圈匝数及磁通变化率成正比,为了 的读出电压与线圈匝数及磁通变化率成正比 检测与高密度信息相对应的微弱剩磁通, 检测与高密度信息相对应的微弱剩磁通,必须增加线圈的 匝数和增加硬盘的线速度。 匝数和增加硬盘的线速度。 线圈匝数的增加不仅增加工艺难度,同时也引起磁头阻 线圈匝数的增加不仅增加工艺难度, 抗的增加,对提高磁记录密度是不利的。 抗的增加,对提高磁记录密度是不利的。 随着硬盘小型化,硬盘线速度相应下降, 随着硬盘小型化,硬盘线速度相应下降,对出信号幅度 会变得更小。 会变得更小。 在设计上, 在设计上,感应式薄膜磁头读写过程使用相同的前间隙 尺寸,不可能实现最佳的读写效率。 尺寸,不可能实现最佳的读写效率。
6)自旋积累的大小
x
界面自旋密度 Substituting typical numbers of J = 1000Acm−2, vF = 106 ms−1, λ = 5 nm, lsd = 100 nm gives a value of spin density of 1022 m−3 as opposed to a total electron density of about 1028 m−3.
杂散磁场 磁记录位
过渡区
巨磁阻磁头工作原理
c
a
Magnetic field
b
Magnetic Bit
S N S N S N S
Rotation direction of the magnetic drug
巨磁阻磁头工作原理示意图
W-迹宽 迹宽 B-位宽 位宽 t-介质厚度 介质厚度 d-磁头 介质飞行高度 磁头/介质飞行高度 磁头
GMR单元结构:自旋阀结构 单元结构: 单元结构
自由层( 自由层(free layer) ) 导电层/隔离层( 导电层 隔离层(spacer) 隔离层 ) 钉扎层( 钉扎层(pinned layer) ) 反铁磁交换层( 反铁磁交换层(AFM layer)
GMR磁头单元结构 磁头单元结构
两个电极: 两个电极:电流沿着薄膜平面方向
Cap Ta Pinning PtMn Outer Pin CoFe Inner Pin CoFe Spacer Cu Free CoFe/NiFe Buffer Ta
Basic GMR Synthetic Pin 作用:增加钉扎场, 作用:增加钉扎场,提高性能稳定性
高阻自由层结构
L1 Ta
L1 Ta
磁阻磁头的结构 磁阻磁头的结构
MR磁头是由TFI MR磁头是由TFI磁头和 磁头是由TFI磁头和 MR读出磁头复合而成 读出磁头复合而成, MR 读出磁头复合而成 , TFI磁头只用作记录头 磁头只用作记录头, TFI磁头只用作记录头, 无需增加线圈圈数, 无需增加线圈圈数 , 不 仅简化了工艺, 仅简化了工艺 , 而且有 利于记录效率的提高。 利于记录效率的提高 。 MR磁头用作读出磁头 磁头用作读出磁头, MR 磁头用作读出磁头 , 使用处于读屏蔽之间的 磁阻元件, 磁阻元件 , 读出记录媒 体上的剩余磁通, 体上的剩余磁通 , 以获 得最佳的读出灵敏度。 得最佳的读出灵敏度。
第三讲 巨磁阻磁头
1)铁磁材料得铁磁性起源于交换相互作用 (Exchange interaction)。交换相互作用引起巡回 电子导带的交换劈裂 交换劈裂(splitting)。 交换劈裂 2)3d能带的劈裂导致电子状态密度(DOS)的不同:
电子状态密度: 电子状态密度: 单位能量间隔内E~ 包含自旋的电子状态数, 单位能量间隔内 ~E+dE包含自旋的电子状态数,D(E) 包含自旋的电子状态数 Fermi面: 面 基态下电子填充到的最高等能面 Fermi面把基态下波矢空间已被占据的态和未被占据的 面把基态下波矢空间已被占据的态和未被占据的 态分开 只有Fermi面附近的电子才容易被激发 只有 面附近的电子才容易被激发 电流是Fermi面附近的能态占据状况发生变化引起的 电流是 面附近的能态占据状况发生变化引起的
• 磁头是硬盘中对盘片进行读写工作的工具,是硬盘中最精 磁头是硬盘中对盘片进行读写工作的工具, 密的部位之一。磁头是用线圈缠绕在磁芯上制成的。 密的部位之一。磁头是用线圈缠绕在磁芯上制成的。 • 硬盘在工作时,磁头通过感应旋转的盘片上磁场的变化来 硬盘在工作时, 读取数据;通过改变盘片上的磁场来写入数据。 读取数据;通过改变盘片上的磁场来写入数据。 • 为避免磁头和盘片的磨损,在工作状态时,磁头悬浮在高 为避免磁头和盘片的磨损,在工作状态时, 速转动的盘片上方,而不与盘片直接接触, 速转动的盘片上方,而不与盘片直接接触,只有在电源关 闭之后,磁头会自动回到在盘片上的固定位置( 闭之后,磁头会自动回到在盘片上的固定位置(称为着陆 此处盘片并不存储数据,是盘片的起始位置)。 区,此处盘片并不存储数据,是盘片的起始位置)。