第七章 微波谐振器

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微波技术基础课件第七章微波谐振器

微波技术基础课件第七章微波谐振器

第7章 微波谐振器
从上述分析可知,谐振器的Q0和R0都与谐振器中的损 耗功率成反比,因而比值R0/Q0便与损耗无关,而只与几何 形状有关,而且R0/Q0与频率也无关。这就允许在任意频段 上对R0/Q0进行测量。因此在实际工程设计中,可将谐振器 的所有尺寸按线性缩尺方法做成模型,进行模拟测量。这 样,在较高频率时,就可以避免尺寸很小的精密加工困难 问题,而在频率较低时,则可不必浪费材料去加工尺寸很 大的谐振器。
E Ai Ei (r)e jit
同时由式(7.1-1)
H
j
Ai
Hi (r)e jit
1 Ei (r) ki Hi (r)
1 Hi (r) ki Ei (r)
(7.1-14) (7.1-15)
第7章 微波谐振器
对于谐振器任一自由振荡模式,可以证明其最大电场
We
1 | E |2 dv
V2
Wm
T(t) Aie jit
(7.1-8)
式中Ai为任意常数,由起始条件决定,亦即由谐振器起始激
励条件决定。
式(7.1-7)为本征值方程,ki为本征值。在选定坐标系后, 可用分离变量法求解。设其特解为Ei(r),于是得到式(7.1-3)
E Ei (r) Aie jit
(7.1-9)
E
E Ei (r) Aie jit i 1
联等效电路。设电路两端的电压为V=Vm sin (ωt+φ),则谐 振器中的损耗功率为 Pl G0Vm2 / 2
G0
2Pl Vm2
(7.1-26)
第7章 微波谐振器
图 7.1-3 微波谐振器的等效电路
第7章 微波谐振器
式中Vm是等效电路两端电压幅值。Pl可由式(7.1-23)求得。 这样,为了计算谐振器的损耗电导G0就必须确定Vm值,然 而,对于微波谐振器,其内不管哪个方向都不属于似稳场, 因而两点间的电压与所选择的积分路径有关,故G0不是单 值量。因此严格讲,在一般情况下,微波谐振器的G0值是 难以确定的。尽管如此,我们还是可以设法在谐振器内表 面选择两个固定点a和b,并在固定时刻可以沿所选择路径 进行电场的线积分,并以此积分值作为等效电压Vm的值,

微波谐振器

微波谐振器
《第七章 微波谐振器》学习导航
7.1 微波谐振器的基本特性与参数 7.2 串联和并联谐振电路 7.3 传输线谐振器 7.4 金属波导谐振腔 7.5 谐振器的激励
2021/7/17
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《第七章 微波谐振器》
广义电磁谐振器: 能够将电磁能量限制在一定体 积内震荡的物理结构;
微波谐振器: 由任意形状的电壁或磁壁所限定的 体积,其内产生微波电磁震荡;
传输线型谐振器
非传输线型谐振器
由一段微波传输线段构成; 由非微波传输线段构成;
如矩形波导空腔谐振器; 圆波导空腔谐振器; 同轴线谐振器;
几何形状复杂、多样; 如环型空腔谐振器;
微带线谐振器等;
2021/7/17
混合同轴线型谐振器等;
6
《第七章 微波谐振器》
微波谐振器的基本分析方法
对传输线型谐振器:
由此求得电磁场的波动方程为:
SV
2E
2E t 2
0
, nˆ
2H
2H t 2
0
2021/7/17
任意形状微波谐振器
8
第7章 微波谐振器
7.1 微波谐振器的基本特性与参数
采用分离变量法可求得 其波动方程的通解为:
1. 任意形状微波谐振器自 由振荡的基本特性
H Hi (r)Bie jit i 1
l 1
Z0 l
j
n 0
将的等该输效式 入电与 阻阻串 抗联 表R 谐 达 振式Z0电;l路 Zin R 2 jL
形式 相似
结等论效:电长感度为Lλ/
Z 2
0的n终(端2短0 )路线构成串联
RLC

等效电振容器;C
1
(

微波技术基础 第07章 微波谐振器 1

微波技术基础 第07章 微波谐振器 1
带入本征关系式即有谐振波长的一般表 示式:
( ) ( ) ( ) ( ) λ0 =
1
=
+ 2
1
λc
p2 2l
1
2
2
+ 1
1
λc
λg
7.1− 20
其中λc为波导的截止波长,为波导λc波长。
微波谐振器的基本参数 2——品质因数
定义:
Q0
= 2π W
WT
=
ω0
W Pl
其中W代表微波谐振器的储能,WT代表
始拉!
=
ω0
Wm
+ Pl
We
= ω0
2Wm Pl
= ω0L
R
=
1
ω0RC
在谐振频率附近: ω = ω0 + Δω
Zin
=
R+

L
⎜⎝⎛1

ω
1 2 LC
⎞ ⎟⎠
=
R+

L
⎛ ⎜ ⎝
ω
2 −ω ω2
2 0
⎞ ⎟ ⎠
ω2

ω
2 0
=

−ω0 )(ω
+ ω0 )

2ω0Δω
Zin

R
+
j2LΔω

R+
第七章 微波谐振器
主要内容
• 微波谐振器概述 • 微波谐振器的基本特性与参数 • 集总串联/并联RLC谐振电路的基本特性 • 传输线谐振器、金属波导谐振腔、介质
ห้องสมุดไป่ตู้谐振器的特性与设计方法 • Fabry—Perot开式谐振器 • 论微波谐振器的激励与谐振腔的微扰

微波技术基础讲义6—谐振器

微波技术基础讲义6—谐振器

0
1 LC
减小L、C,高频时获得较低感抗和容抗
微波技术基础
微波谐振器

用途:
选频 滤波 灵敏测量(波长计、介质测量等)


主要参数:
谐振频率0 品质因数Q

微波技术基础
谐振频率

谐振频率0(f0)
谐振器中该模式的场发生谐振的频率。它是描 述谐振器中电磁能量振荡规律的参量。 在谐振时, 谐振器内电场能量和磁场能量达到 某种电磁平衡,可以自行彼此转换, 故谐振器 内总的电纳(电抗)为零。如果采用某种方法 得到谐振器的等效电路, 并将所有的电纳(电 抗)归算到同一个参考面上, 则在谐振时, 此参 考面上总的电纳(电抗)为零, 即
Wm
1 1 2 1 I L,We I 2 2 4 4 C
0
1 LC
Z in
2 Pin R 2 |I|
Wm We 平均存贮能量 0 Q 0 能量损耗 谐振时 Pl
2Wm Q 0 0 Ploss
2 I L / 4
2
谐振时
I R/2
2

0 L
R
1 0 RC
串联和并联谐振电路
串联谐振电路

输入阻抗
1 Z in R j L C
1 2 I R 2 1 Wm I 2 L 4 We 1 Vc 2 C 4 Ploss Pin
电阻R上损耗的功率
储存在电感L中的平均磁能
1 I2 1 4 2C
储存在电容C中的平均电能
由此可见,当外导体内直径D一定时,Q0是(D/d)的函数 计算结果表明,(D/d) 3.6时,Q0值达最大, 而且在2 (D/d) 6范围内, Q0值的变化不大。

6_微波技术基础_微波谐振器

6_微波技术基础_微波谐振器

北京交通大学
Beijing Jiaotong University
(二)电纳法 谐振时,谐振器内电场和磁场能量自行转换,谐 振器内总电纳为零。如果采用某种方法得到谐振 器的等效电路,并将所有的电纳归算到同一个参考 面上,则在谐振时,此参考面上总的电纳为零,即
B f 0
0
利用上式可以求得谐振频率。
工作模式给定 时为常数A
V Q0 2 A S
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V/S越大,越小,则Q0 越高。为了提高Q0 ,在抑 制干扰的前提下,尽可能增大V,减小S,并选用 电导率较大的材料作为腔壁内表面,且内表面尽 量光滑。
(二)有载品质因数
有载品质因数QL:考虑外界负载作用的腔体品质 因数。 负载使腔的固有谐振频率发生变化,增加腔的功 率损耗,导致品质因数下降。
环形腔中的磁场可近似认为主要是集中于腔内圆 柱体周围的环形体积内,设该体积内总的磁通量, 沿圆柱体表面流动的高频电流的幅值为I,则等效 电感L为:
L I
在距离腔体轴线r处,由电流I产生的磁场强度值 I 为: H 2r 通过宽度为dr的环形体积横截面面积ds=hdr的磁 通量d为: I d Hds hdr 2r
fr 1 2 LC
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环形谐振腔及其等效电路
如上图的环形腔中的电场可近似认为主要是集中 于腔内圆柱体的端面和与之相对的腔体底部内表 面之间的区域内(略去边缘电容),并把它近似 看做平板电容C,则 r02
C d
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微波技术基础-微波谐振器

微波技术基础-微波谐振器

回忆——传输线上的波传播
¾传输线上电压与电流的波动方程
d
2U ( dz 2
z)

γ
2U
(
z)
=
0
d
2I ( z) dz 2

γ
2I
(z)
=
0
d 2U (z) dz 2
=
−(R
+
jω L)
dI (z) dz
代入
dI (z) = −(G + jωC)U (z)
dz
γ = α + jβ = (R + jωL)(G + jωC) ——复传播常数
30
矩形波导谐振器
¾矩形波导谐振器的谐振波长与谐振频率
北京邮电大学——《微波技术基础》
2
概述
¾什么是微波谐振器?
微波谐振器又称微波谐振腔,是一种具有储能和选频特性的 微波谐振元件,一般是指一个由任意形状的导电壁所封闭的 体积,在其中能产生电磁振荡。
功能与应用——相当于低频电路中的LC谐振回路,是一种基 本微波元件。是微波振荡器和放大器的主要部分,也广泛应 用于微波信号源、滤波器、波长计、倍频器、选频器中。
L
⎛ ⎜ ⎝
ω ω0

ω0 ω
⎞ ⎟ ⎠
谐振腔在外电路中呈现的输入阻抗在窄
带内具有这样的特性,就可等效为串联谐
振回路。
⎧ ⎪
Pin
⎨ ⎪⎩
Z
in
= =
Ploss + 2 jω(Wm − We )
2Pin = Ploss + 2 jω(Wm
| I |2
| I |2 2
− We )
北京邮电大学——《微波技术基础》

微波技术 第七章 微波谐振器

微波技术 第七章  微波谐振器

第七章微波谐振器§7-1 引言在微波领域中,具有储能和选频特性的元件称为微波谐振器,它相当于低频电路中的LC振荡回路,它是一种用途广泛的微波元件。

低频LC振荡回路是一个集中参数系统,随着频率的升高,LC回路出现一系列缺点,主要是,①损耗增加。

这是因为导体损耗、介质损耗及辐射损耗均随频率的升高而增大,从而导致品质因数降低,选频特性变差。

②尺寸变小。

LC回路的谐振频率,必须减少LC数值,回路尺寸相应地需要变小,这将导致回路储能减少,可见为了提高功率容量降低,寄生参量影响变大。

因为这些缺点,所以到分米波段也就不能再用集中参数的谐振回路了。

在分米波段,通常采用双线短截线作谐振回路。

当频率高于1GHz时,这种谐振元件也不能满意地工作了。

为此,在微波波段必须采用空腔谐振器作谐振回路。

实际上,我们可以把空腔谐振器(简称谐振腔)看成是低频LC回路随频率升高时的自然过渡。

图7-1-1表示由LC回路到谐振腔的过渡过程。

为了提高工作频率,就必须减小L 和C,因此就要增加电容器极板间的距离和减少电感线圈的匝数,直至减少到一根直导线。

然后数根导线并接,在极限情况下便得到封闭式的空腔谐振器。

§7-2 微波谐振器的基本参量根据不同用途,微波谐振器的种类也是多种多样。

图7-2-1示出了微波谐振器的几种结构。

(a)为矩形腔,(b)为圆柱腔,(c)为球形腔,(d)为同轴腔,(e)为一端开路同轴腔,(f)为电容加载同轴腔,(g)为带状腔,(h)为微带腔。

在这些图中,省略了谐振器的输入和输出耦合装置,目的是使问题简化。

但在实际谐振器中,必须有输入和输出耦合装置。

微波谐振器的主要参量是谐振波长(谐振频率或、固有品质因数Q0及等Array效电导G0。

图7-2-1 几种微波谐振器的几何形状一、谐振波长与低频时不同,微波谐振器可以在一系列频率下产生电磁振荡。

电磁振荡的频率称为谐振频率或固有频率,记以。

对应的为谐振波长。

是微波腔体的重要参量之一,它表征微波谐振器的振荡规律,即表示在腔体内产生振荡的条件。

微波工程基础第7章

微波工程基础第7章

第七章 微波与物质相互作用 7.1 微波与电子相互作用—微波的产生 速调管
第七章 微波与物质相互作用 7.1 微波与电子相互作用—微波的产生 速调管
靠近阴极的腔体称为输入腔或者群聚腔,它使电子注产生速度调制,另一腔称为输出腔,它将群聚电子注的能量转换为微波能量。 1)假定电子注横截面上密度均匀 2)忽略空间电荷效应 3)假定输入的微波信号幅度远小于直流加速电压 速度调制过程 电子注进入群聚腔前首先被直流高压加速,其速度是均匀的
螺旋线行波管原理简图
高频输入
螺旋线行波管简化电路
第七章 微波与物质相互作用 7.1 微波与电子相互作用—微波的产生 7.1.2 螺旋线行波管(TWT) 互作用过程
慢波线上基波的每周相移是
0是平均速度下电子注的相位常数,而P是周期或者螺距.
电子的直流渡越时间为:
第n次空间谐波的相位常数则为
第七章 微波与物质相互作用 7.1 微波与电子相互作用—微波的产生 速调管 群聚过程
对tb时刻的电子来说,从群聚间隙到电子密度群聚位置的距离为
对于ta和tc时刻的电子而言,距离分别是
(7.9)
(7.10)
(7.11)
第七章 微波与物质相互作用 7.1 微波与电子相互作用—微波的产生 速调管
第七章 微波与物质相互作用 7.1 微波与电子相互作用—微波的产生 速调管(速度调制和电流调制)
从阴极发射的所有电子以均匀速度到达第一腔,在间隙电压(或信号电压)为零时通过第一腔间隙的电子速度不变。在腔间隙电压正半周通过的电子速度加快。在腔间隙电压负半周通过的电子速度减慢。这样的作用使电子在漂移过程中逐渐产生群聚。漂移空间电子速度的变化速度调制。在第二腔缝隙处电子密度随时间周期地变化。电子注包含有交变分量电流调制。电子注应该在第二腔间隙的中间达到最大群聚并处于减速相位,于是电子的动能便转变为第二腔的微波场能。从第二腔出来而被减速了的电子最后终止在收集极上。

《微波谐振器》PPT课件

《微波谐振器》PPT课件
扰模不利于被激励而产生。
• 因为谐振腔是封闭结构,最基本和常用的激励机构(或称耦合机构)就是腔 壁上开槽和孔,通过槽或孔及经过孔进入腔内的耦合针、耦合环,来实现腔 与外电路的耦合。
• 对腔激励的基本考虑是,激励耦合装置必须能够在腔内产生与所选定的谐振 模式相近似的场结构,这一点与波导的激励是相同的。同时还要考虑有利于 抑制干扰模的出现。这些在选择和设计谐振腔时应视具体情况灵活运用。
数为
3
Q 0
1 a2
1 c2
2
2
2 a
1 b
1 a2
2 cΒιβλιοθήκη 1 b 1 c24 谐振腔的激励
• 谐振腔作为选频系统总是要与外电路连接,由有源器件直接或者通过传输线在 腔中激励起所需要的振荡模式。
• 在谐振腔中所选定模式之外的其它模式若存在,则统称为干扰模。 • 在谐振腔中激励所选定工作模式的同时必须同时考虑对干扰模的抑制,使干
• 普通电路中,谐振系统是由集总电感和电容器构 成的谐振回路或滤波器。微波频段,因其参量值 极小而无法从结构上实现,且导体损耗、辐射损 耗及介质损耗的急剧增加,系统的品质因素很低 而选频特性很差。
从能量的角度分析谐振系统
• LC谐振回路,电场能量集中存储在电容器中,磁 场能量集中存储于电感线圈中。
• 电场和磁场的能量随着时间而不停的转换,电场 能量达到最大时,磁场能量为零;而磁场能量达 到最大时,电场能量为零。
• 电磁波的驻波状态有上述的特征。 • 微波段,只要一个系统处于驻波工作状态,这个
系统就可以作为一个微波谐振系统。
设计思路
• 可见驻波状态的传输线也是谐振系统,其电磁能 量转换频率就是谐振频率,与集总的LC谐振回路 不同的是,驻波传输线的电场磁场能量是空间分 布的。

第十讲 谐振腔

第十讲  谐振腔

三、简答题
1.微波的概念和特点? 2.微波发生反射的基本条件? 波导开口时是否有反射波?,为什么? 四、计算题
设矩形波导中主模的截止频率fc=3GHz,工作频率f=5GHz,求波导波长,相速,群速。
可调圆柱体
环形腔的电感调谐
一、单项选择题
《微波技术基础》测试1
1. 波长为1米的场源,在自由空间中的频率( )
A. 30MHz
B. 300MHz
C. 3000MHz
D. 3MHz
2. 微波从一种介质入射到另一种介质会发生全反射是( )
A. 水到空气
B. 空气到水
C. 空气到玻璃
D. 空气到金属
3. 可以导引电磁波的装置称为导波装置,传播不受频率限制的导波装置是( )
2n1
v f
f
1
谐振频率f 2n1 n为自然数
4l
四、同轴谐振腔
• 实际结构
内导体可移 动,用于改 变谐振频率
可调 l
一段截止圆波导, 防止电磁辐射
2020/3/18
五、 环形谐振腔
1. 谐振波长
(1)等效电容C
C0
S d
0
πb2 d
(2)等效电感L
L 0h ln a
2π b
(3)谐振波长
1
Qd
1

11 1
Q QC Qd
介质损耗功率
(三)等效电导G0
G0
2 PL
U
2 m
2020/3/18
C
R
L Um
谐振腔的等效电路
二、矩形谐振腔
矩形谐振腔是由一段两端短路的矩形波导构成,它的
横截面尺寸为ab,长度为l,如下图所示。

微波谐振器

微波谐振器
3


例题6.3 设计一个矩形波导腔-P241
Microwave Technique
微波屏蔽腔的谐振频率
Microwave Technique
微波屏蔽腔的谐振频率
Microwave Technique
Microwave Technique
Microwave Technique
6.2.2
Microwave Technique
6.2 传输线谐振器
6.2.3
Microwave Technique
6.2 传输线谐振器
讨论
Microwave Technique
6.2 传输线谐振器
讨论
Microwave Technique
6.3 矩形波导谐振腔
概述
Figure 6.6 A rectangular resonant cavity, and the electric field distributions for the TE101 and TE102 resonant modes.
Microwave Technique
引言
LC谐振器的作用
低频…
谐振腔的作用
LC谐振器在微波频段的缺点:
微波…
a. 尺寸变小,储能空间小,容量低; b. 损耗增加:辐射损耗、欧姆损耗及介质热损耗增大, 品质因数低,频率选择性差 。 相异点 相同点 LC回路:一个振荡模式和一个谐 振频率 谐振腔: 无限多个振荡模式和无限多个振荡频率 无损耗时为无功元件, 有损耗时呈纯电阻性。
6.1 串联和并联谐振电路
讨论
Microwave Technique
6.1 串联和并联谐振电路
讨论
Microwave Technique

微波技术基础8-微波谐振器

微波技术基础8-微波谐振器
四、等效电导G0
等效电导 G0 用来统一表征谐振系统的损耗
1 2 PL G0U m 2
,若选定
(20)
或者写出
G0
2PL
2 Um
谐振腔等效电导G0
微波谐振腔—等效电导G0
U m Em dl
a b
(21)
则有
G0 Rm
H d E dl
2 b a
2
(22)
由于在微波谐振腔中,电压Um定义的不唯一性, 所以现代微波理论中对于G0这个参量已经比较淡化 (只有在TEM波,例如同轴腔才使用),而强调ω0和 Q这两个参量。
2 1 W E dV 2 V P 1 E 2 dV L 0 V 2
(11)
微波谐振腔—品质因数Q
于是
可见 , 均匀分布的介质 Q 值 (12 式 ) 是一个普适的 公式,它与波型无关。现在,我们进一步引进复频 ~ 率 ,令
1 Qd PL tg
求本征值:
k1 , k2 ,
, ki ,
同一谐振腔有多个谐振频率
微波谐振腔
传输线谐振器

结构形式主要有

2 短路线型 2 开路线型 4 线型
微波谐振腔
线型谐振器 2
短路
开路
微波谐振腔
终端短路时
thl jtgl Z in Z 0 th j l Z 0 1 jtglthl
x 0, a
0 0
边界条件
y 0,b
z 0,l
0
微波谐振腔—矩形谐振腔
引用矩形波导求解结果(考虑无耗)
H
zmn
m n A cos x cos ye a b

第七章 微波谐振器

第七章 微波谐振器
2. 有两种避免辐射的方法:一种是把电磁场封闭在空腔中;另一 种是使电磁场聚集在高介电常数的介质内。前者导致各种空腔 谐振器的产生,后者则构成各种开放型谐振器的基础。
3. 微波谐振器中有很大一类是由微波传输线构成的,通常称为传 输线型谐振器;另外有些谐振器形状较复杂,如环行谐振器和 混合同轴线型谐振器等,通常称为非传输线型谐振器。
谐振器内储存电磁能量
Q 2
一个周期内损耗的电磁能量 谐振时
2 W
WT
r
W PL
式中,W为谐振器储存的能量; WT为一周期内谐振器损耗的能量;r为谐
振角频率;PL为一周期内谐振器中的平均损耗功率。
其它计算公式 谐振腔内的储能为
W

We
Wm

1 2

v
H 2 dv
2020/1/28
i 1
麦氏
方程组
Ai jBi
将电场和磁场归一化,可得
v Ei (r) 2 dv 1 v Hi (r) 2 dv 1
2020/1/28
微波技术基础
66

E Ei (r ) Aie jit i 1
Ei (r ) 为满足边界条件的模式矢量函数
i 谐振器自由振荡的模式角频率 ki i
即,谐振腔在三个方向 都是纯驻波。
微波技术基础
10 10
场分布从则这是个本意征义矢上看E 谐振。频率0 是问题的本征值,而对应的
用本征值问题加以讨论。在填充空气的条件下
在z方向
k 2 0 0 c
l p g
2
p 1, 2,
p
l
k 2 kc2 2
0
2020/1/28
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Anhui University
集总LC谐振电路在微波频段的缺点: 1. 波长与谐振回路的几何尺寸可以相比拟,存在显著的辐射损耗。 2. 趋肤效应引起的导体损耗和介质极化损耗随频率的升高而急剧增大。
3. 由于工作频率很高,构成回路的电感和电容量很小,因而元件体积很小,加工困难,
且功率容量大大下降 4. 由于损耗大,谐振回路的Q值很小,选择性很差。 基本内容: 1. 论述微波谐振器的基本特性与基本参数; 2. 金属波导谐振腔的特性和设计; 3. 谐振腔的激励与耦合; 4. 谐振腔的微扰。
圆柱腔:
umn kc , (TEmnp 模) a u kc mn , (TM mnp 模) a
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2. 品质因数(quality factor)
品质因数表示微波谐振器的频率选择性,表示谐振器的储能与损耗之间的关系, 定义为:
(谐振器储存能量)W W Q0 2 0 (一周期内谐振器的能量损耗)WT (谐振器的平均功率损耗)Pl
2 2 2 2 1 1 1 1 W E dV H dV H dV E dV 4 V 4 V 2 V 2 V
2 2 1 1 0 Pl J s (面电流)R (表面电阻) dS H tan (磁场切向分量)dS s S S 2 2 2 2 2 2 W 0 V H dV 0 V H dV 2 V H dV Q0 0 Q0 2 2 2 2 Pl Rs 2 H tan dS H tan dS H tan dS
2 2
mnp
波导谐振器
结论:谐振波长与谐振器的尺寸和模式有关。
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k
2 mnp
(2 f mnp ) k
2 2 c
2 mn
p 2 k ( ) l
2 c
f mnp
1 2
kc2 (
p 2 k ( ) l
2 c
矩形腔:
m 2 n 2 ) ( ) a b
定义:由任意形状的电壁或磁壁所限定的体积内,产生电磁震荡的结构。 分类:根据结构可分为传输线谐振器和非传输线谐振器。
传输线谐振器可由一段两端短路或两端开路的传输线段组成,电磁波在不仅在横向 上呈驻波分布,而且在纵向上也呈驻波分布,即电磁能量不能传输,只能来回振荡。因 此,微波谐振器是具有储能与选频特性的微波元件。 微波谐振器可以定性地看作是由 集中参数LC谐振回路过渡而来的, 如图所示。
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7.7
微波谐振器的激励
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7.8
微波微波谐振腔的微扰理论
在实际应用中,空腔谐振器常通过使形状产生微小改变,或者引入介质或金 属材料小片进行有关调整。
对于低频LC振荡电路,电能和磁能分别集中在C和L上,而微波谐振器是分布参数电 路,电场能量和磁场能量是空间分布的,电磁场分不开,时间相位差电为90度,电场最 大时,磁场为零,磁场最大时,电场为零,两者最大储能相等,能量只在电场和磁场之 间不断交换,形成振荡。
3. 高Q性: 微波谐振器的品质因数要比低频LC振荡电路高很多,因此损耗小,能达到10^4-10^5.
S
S
S
高 Q性

1V S
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3. 损耗电导(loss conductance) :
V Vm sin(t )
2 Vm 2P Pl G0 G0 2l 2 Vm
谐振器单模等效电路 在工程计算中,常把单模工作的谐振器在不太宽的频带内等效为LC振荡回路,用等 效电导或损耗电阻来表示谐振器的功率损耗。等效电路两端电压的幅值可通过设法在谐 振器内表面选择两个固定的点a和b,并在固定时刻沿所选择路径进行电场的线积分求出。 2
例如: 1. 利用旋入腔体内的小螺钉来调整谐振频率 ; 2. 在谐振腔内放入小的介质样品,通过测量谐振频率的偏移来测量介电 常数 在一些情况下,这种微扰对谐振腔的影响可以精确计算,但大多数情况下 需要进行近似处理,其中微扰法就是一种有用的技术。 材料微扰:
腔内填充材料的部分或全部的介电常数或磁导率的改变使腔受到的 扰动。
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7.1
微波谐振器的基本特性与基本参数
从本质上讲,微波谐振器与低频集中参数的LC谐振回路的物理过程都是电场能量和 磁场能量相互转化的过程,但基本特性与基本参数与低频LC又不一样。
一、微波谐振器的基本特性:
1. 多谐性: 微波谐振器中可以存在无穷多不同振荡模式的自由振荡,不同振荡模式具有不同的 震荡频率。 2. 分布性:
形状微扰: 改变腔的尺寸或插入可调螺丝使腔的形状改变而产生的扰动。
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二、微波谐振器的基本参数:
低频LC振荡电路的基本参数是R、L、C,而表示微波谐振器的基本参数是谐振波长 (或谐振频率)、品质因数、等效电导。 1. 谐振波长(resonant wavelength) (或谐振频率): 谐振波长是指谐振器中该模式发生谐振时的波长,也经常用谐振频率表示。它是描 述谐振器中电磁能量振荡规律的参量,即表示微波谐振器内振荡的条件。
2 2 k k c g
2 2 c 2
2
2
lp
0
g
2
p 1,2,3...
2
1 1 1 c g
2

1 1 p c 2l
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第七章
微波谐振器
在300MHz以下的电磁振荡,谐振器是用集总电容器和电感器构成。当高于300MHz 的电磁振荡时,由于集总RLC回路的导体损耗、介质损耗、辐射损耗都将增大,以及所 要求的很小的电容和电感量很难实现,必须采用微波谐振器。
微波谐振器又称作微波谐振腔,它广泛应用于微波信号源、微波滤波器及波长计中。 它相当于低频集中参数的 LC谐振回路,其实质与低频RLC震荡回路相同,是一种基本的 微波元件。谐振腔是速调管、磁控管等微波电子管的重要组成部分。
Vm
b
a
2P Em dl G0 2l Rs Vm
E dl
b a m

S
H tan dS
2
计算谐振器的谐振波长、品质因数和损耗电导三个参数需要知道谐振器的模式及其 场分布,这对于极少数形状简单规则的谐振器是可行的。对于形状复杂的谐振器,常用 等效电路概念,通过测量来获得。
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