Ch量子物理基础
《量子物理基础 》课件
挑战:量子计算技术仍面临许多挑战, 如量子比特的稳定性、量子算法的设 计等
量子通信:基于量子密钥分发的加密通信技术,具有极高的安全性和保密性
量子网络:基于量子纠缠和量子隐形传态的量子信息传输网络,具有极高的传输速 度和传输效率
发展趋势:量子通信和量子网络技术正在逐步成熟,未来有望成为主流通信和网络技 术
,
汇报人:
CONTENTSPART 源自NEPART TWO量子物理是研究微观世界物理规律的科学 量子物理的基本概念包括量子、波粒二象性、测不准原理等 量子物理的应用领域包括量子通信、量子计算、量子加密等 量子物理的发展历程包括量子力学、量子场论、量子信息科学等
1900年,普朗克提出量子概念,量子物理诞生 1905年,爱因斯坦提出光子说,量子物理得到进一步发展 1913年,玻尔提出原子模型,量子物理进入新阶段 1925年,海森堡提出不确定性原理,量子物理进入成熟阶段 1926年,薛定谔提出波动力学,量子物理得到进一步完善 1927年,狄拉克提出相对论量子力学,量子物理进入新阶段
量子测量技术:利用量子效应进行 测量的技术,如量子纠缠、量子隐 形传态等
前景展望:量子传感器和测量技术 有望成为未来科技发展的重要方向, 推动量子信息技术的发展和应用。
汇报人:
概念:量子力学的基本原理之一,描述一个量子态可以由多个量子态叠加而成 应用:在量子计算、量子通信等领域有广泛应用 实验验证:通过双缝干涉实验等实验验证了态叠加原理 发展:态叠加原理是量子力学发展的重要基础,推动了量子力学的发展和进步
PART FOUR
波函数是量子 力学中的基本 概念,描述粒
子的状态
前景:量子通信和量子网络技术有望在信息安全、金融、医疗、军事等领域得到广 泛应用,具有巨大的市场前景和商业价值。
CH15-7地电子自旋4个量子数(第6次)资料
z
2024/7/14
e 2me
Lz
e 2me
ml
ml B
摄谱仪
v0 +△v v0
v0 -△v
z L
e
磁
矩
μB — 玻尔磁子
11
第15章 量子物理基础
• 磁场作用下的原子附加能量
E
B
z
B
ml BB
其中 ml = 0, ±1, ± 2, …, ± l
• 能级分裂 l=1
(n 0,1, 2, )
说明 普朗克量子化假设 量子力学结果
En=nhv En=(n+1/2)hv
E0= 0 零点能 E0= hv/2
2024/7/14
2
第15章 量子物理基础
五.隧道效应(势垒贯穿)
势垒 Ⅰ区 U ( x ) = 0 x ≤ 0
Ⅱ区 U ( x ) = U0 0≤ x ≤ a
U0 ⅠⅡ Ⅲ
l 0、1、2、3、4、5
s、p、d、f、g、h
二.能量最小原理
原子处于正常状态时,每个电子都趋向占据可能的最低能级
主量子数 n
2024/7/14
决定
能级高低
影响
角量子数 l
19
第15章 量子物理基础
1s 2s 2p 3s 3p 3d 4s
1氢 H 1 2 氦 He 2
3 锂 Li 2 1 4 铍 Be 2 2
第15章 量子物理基础
四.一维谐振子
1.势能函数
U (x)
1 2
kx
2
1 2
m
2
x2
m — 振子质量, — 固有频率,x — 位移
2.定态薛定谔方程
十二章节量子物理基础
§12-1 热辐射 普朗克的量子假设
一、 热辐射现象
固体或液体,在任何温度下都在发射各种波长的 电磁波,这种由于物体中的分子、原子受到激发而 发射电磁波的现象称为热辐射。所辐射电磁波的特 征仅与温度有关。
固体在温度升高时颜色的变化
800K
1000K
1200K 1400K
物体辐射总能量及能量按波长分布都决定于温度。
为了解决上述困难,普朗克利用内插法将适用于短波
的维恩公式和适用于长波的瑞利-金斯公式衔接 起来,提出
了一个新的公式:
M0 2hc25
1
hc
ekT1
h6 .626 1 0 3 0 7 J 4s5普5 朗克常数
M0(T)
实验值
这一公式称 为普朗克公式。 它与实验结果符 合得很好。
例2 试从普朗克公式推导斯特藩-玻尔兹曼定律及维恩位移定律。
解:在普朗克公式中,为简便起见,引入
则
C12hc2,xhkcT
d x 2hkcT
dkTx2d
hc
普朗克公式可改写为: M 0(x,T)C h 1k 4c 4T 44exx 31 黑体的总辐出度:
M 0 ( T ) 0 M 0 ( T )d C h 1 k 4 c 4 T 4 4 0 e x x 3 1 d x
解 根据维恩位移定律
mT b
T b m2 .8 4 9 9 1 1 7 0 3 0 9 0 m m K5 .9 13K 0
根据斯特藩-玻尔滋蔓定律可求出辐出度,即单位表面积 上的发射功率
M 0T 4 5 .6 1 7 8 W 0m 2K 4 (5 .9 13 K 0 )4
T4
2 h 3 c k2 4 14 5 5 .66 1 9 8 0 W 3 2/K 4 ()m
量子物理基础PPT课件
相干原子束
第十二章 量子物理基础
§12.1 黑体辐射 §12.2 光电效应 §12.3 康普顿效应 §12.4 波粒二象性 §12.5 不确定关系 §12.6 薛定谔方程 §12.7 薛定谔方程的应用 §12.8 氢原子中的电子 §12.9 电子自旋
§12-1 黑体辐射
研究热辐射的原因 冶金学:依据炉内热辐射的强度分布来判断炉
问题:如何制造一张木桌子?
Richard Feynman gave the classic talk on December 29th 1959 at the annual meeting of the American Physical Society at the California Institute of Technology (Caltech).
But I am not afraid to consider the final question as to whether, ultimately---in the great future---we can arrange the atoms the way we want...
1990年,美国IBM公司阿尔马登研究中 心(Almaden Research Center)的科学 家使用STM(扫描隧道显微镜)把35个 氙原子移动到各自的位置,组成了 “IBM”三个字母,这三个字母加起来 不到3纳米长.
内的温度,以此来把握炼钢的时机。 天文学:依据辐射强度分布来判断星体表面的
温度。
不同温度的白炽灯灯丝及其辐射的能谱。左图灯丝温度较 低,辐射的能量集中在可见光谱的长波段,灯丝看起来是红色 的;右图灯丝温度较高,辐射的能量包括全部可见光谱,灯丝 发出“白炽”光。
量子物理基础 共101页
h0vm0c2hvm2c
动量守恒
x 方向 h0vhvcosmvcos
3.不应该存在红限频率0
这些都与光电效应实验规律相背离
二、爱因斯坦的光子假设 爱因斯坦在普朗克的量子假设基础上提出:
辐射能不仅在发射和吸收时是一份一份的 在传播过程中,也保留一份一份的性质 光是由一个个以光速运动的光子组成的粒子流
频率为 的一个光子的能量为
Eh
普朗克常量 h6 .6 3 1 3 04 Js
经典理 论曲线
实验结果
普朗克量子假设与经典理论不相容,是一个革 命性的概念,打破几百年来人们奉行的自然界连续 变化的看法,圆满地解释了热辐射现象,并成为现 代量子理论的开端,带来物理学的一次巨大变革
§16-2 光电效应 爱因斯坦的光子假设
一、光电效应的实验规律
阴极
入射光 阳极
1. 单位时间内从金属阴 极逸出的电子数与入射光
§16-1 绝对黑体的辐射 普朗克的量子假设 §16-2 光电效应 爱因斯坦的光子假设 §16-3 原子模型 原子光谱 §16-4 玻尔的氢原子理论 §16-5 实物粒子的波动性 §16-6 不确定关系
§16-7 粒子的波函数 薛定谔方程 §16-8 一维定态问题 §16-9 氢原子 电子自旋 §16-10 多电子原子 原子的电子壳层结构 *§16-11 激光 *§16-12 晶体的能带 半导体的导电机制
例题16-1 逸出功为2.21eV的钾被波长为250nm、
强度为2W/m2的紫外光照射,求(1)发射电子的最大
动能,(2) 单位面积每秒发射的最大电子数。
解 (1)应用爱因斯坦方程,最大初动能为
1 2mvm 2 hlcW2.76eV
(2) 单个光子具有的能量为
ch17 经典物理学的困难与量子力学的实验基础
E n ( eV ) 0
氢原子光谱中的不同谱线
连续区 40.50
4
n3 n2
18.75
0.85 1.51 3.39
1215.68 1025.83 972.54
6562.79 4861.33 4340.47 4101.74
布喇开系
帕邢系
巴耳末系
13.6
赖曼系
n1
4、玻尔理论的局限性
1929诺贝尔物理学奖
德布罗意(1892-1987),法国物 理学家,从事电子波动性的理 论研究。 德布罗意波是他在1924年博士 论文《关于量子理论的研究》 中提出的。
第5节 粒子的波动性
一、德布罗意波 物质波的假设:
一切实物粒子也具有波粒二象性。
运动的实物粒子的能量E、动量p与它相关联的 波的频率 和波长 之间满足如下关系:
2
5
1 e
hc kT
c ——光速
1
34
k ——玻尔兹曼恒量
Js
h—普朗克常数
h 6.63 10
普朗克提出的量子假设不仅成功地解决了黑 体辐射的 “ 紫外灾难 ” 的难题,而且开创了物理 学研究的新局面,为量子力学的诞生奠定了基础。
1921诺贝尔物理学奖
• A.爱因斯坦 • 对现物理方面的贡 献,特别是阐明光 电效应的定律
M.玻恩
对量子力学的基础
研究,特别是量子 力学中波函数的统 计解释
二、德布罗意波的统计解释 1926年,德国物理学玻恩 (Born , 1882--1972)
提出了概率波,认为个别微观粒子在何处出现有一
定的偶然性,但是大量粒子在空间何处出现的空间 分布却服从一定的统计规律。 在某处德布罗意波的强度是与粒子在该处 附近出现的概率成正比,这就是德布罗意波 的统计解释。
量子物理学入门知识
量子物理学入门知识
量子物理学是物理学的一个分支,研究微观粒子的行为和性质。
它引入了许多关键的概念,例如量子态、波粒二象性、不确定性原理等。
以下是量子物理学入门知识:
1. 波粒二象性:量子物理学中的微观粒子既有粒子性,也有波动性。
这个概念突破了牛顿力学中的经典观念,让人们对物质的本质有了更深入的理解。
2. 量子态:在量子物理学中,微观粒子的状态可以用波函数来描述。
波函数是一个复数函数,它包含了所有可能的状态信息。
通过运用波函数,可以计算出微观粒子出现在某一个状态的概率。
3. 不确定性原理:量子物理学中,我们不能同时精确地测量微观粒子的位置和动量。
这个概念被称为不确定性原理,它告诉我们测量的精度越高,对另一个物理量的测量就会越不准确。
4. 纠缠态:两个或多个微观粒子可以处于纠缠态,这意味着它们之间的状态是相互关联的。
当一个粒子的状态发生变化时,另一个粒子的状态也会相应地发生变化,即使它们之间的距离很远。
5. 量子隧穿效应:当微观粒子遇到障碍时,它们有一定的概率穿过障碍物。
这种现象被称为量子隧穿效应,它在量子物理学中扮演着重要的角色。
以上是量子物理学的入门知识。
在现代科学中,量子物理学是一门非常重要的学科,它不仅可以解释微观世界的行为,还对我们对宏观物理学的理解产生了影响。
《量子物理基础》PPT课件
1913年,年仅28岁的玻 尔(Niels Bohr),在 卢瑟福核型结构的基础 上,创造性地把量子概 念应用到原子系统,解 释了近30年的光谱之谜。
玻尔 海森伯 泡利(自左至右) 玻尔在工作
第十六章 —— 量子物理基础
4
§16.4 氢原子光谱 玻尔氢原子理论
三. 玻尔氢原子理论 (三条假设)
1. 定态假设
2. 定态假设和角动量量子化条件都是对的, 但是是硬加上去的。
3. 是半经典理论,仍保留了“轨道”概念。 4. 频率条件完全正确,一直沿用至今。
第十六章 —— 量子物理基础
11
§16.4 氢原子光谱 玻尔氢原子理论
例:当一个质子俘获一个动能Ek=13.6eV的自由电子组成一 个基态氢原子时,所发出的单色光频率是多少? (普朗克恒
(1) 分立、线状光谱 (2)Balmer总结的经验公式
1 4 11 11
RBH((2k22nn22))
里德伯常数 RH 1.097 373 1107 m1
(n > k)
(3)除可见光谱外,在红外区和紫外区也观察到光谱系。 k = 1 (n =2, 3, 4, … ) 谱线系 —— 莱曼系 (Lyman) k = 2 (n = 3, 4, 5, … ) 谱线系 —— 巴耳末系(Balmer)
说明:
(1)n越大,能量En越大,而相邻两能级之差△E越小。
n→∞时 En→0,e成为自由电子,不受核束缚(游离态)。
△E→0,能量趋于连续(经典理论)。
(2)电离能 :e从束缚态变成自由态所需最小能量
➢ 原子被电离:束缚的e释放出来需吸收能量 ➢ 质子和自由电子结合成一个基态H原子:需释放能 量,即辐射电磁波或发光。
(3)用可见光照射出于基态的H原子,e能否电离?
第十五章量子物理基础-.ppt
§ 15-1 黑体辐射、普朗克量子假说 一、热辐射
1 、辐射:
是物质以发射电磁波的形式向外界输出能量。
2、热辐射:
组成物质的诸微观粒子在热运动时都要使物体辐射电磁波, 产生辐射场。这种与温度有关的辐射现象,称为热辐射。
3 、热辐射的一般特点: (1)物质在任何温度下都有热辐射。 (2)温度越高,发射的能量越大,发射的电磁波的波长越短。
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五、普朗克的能量子假说和黑体辐射公式
普朗克既注意到维恩公式在长波(即低频)方面的不足, 又注意到了瑞利-金斯在短波(即高频)方面的不足,为了找 到一个符合黑体辐射的表达式,普朗克作了如下两条假设。
1 、普朗克假定( 1900 年) (1) 黑体是由带电谐振子组成,这些谐振子辐射电磁波,并和
6 首页 上页 下页退出
2 、绝对黑体就是吸收系数的物( ,T)=1体。
由基尔霍夫定律
M 1(1 (T T )) M 2(2 (T T )) = M ( B B ( T = T ) B ( M )T
可知,这类物体在温度相同时,发射的辐射能按波长分布的 规律就完全相同。
式中 MB(T)叫做绝对黑体的单色辐射本领。 ( 1 )任何物体的单色辐射本领和单色吸收比等于一个恒量, 而这个恒量就是同温度下绝对黑体的单色辐射本领。
的比值为一恒量。
M(T) 恒量
( T)
①这个恒量与物体的性质无关,而只与物体的温度和辐射 能的波长有关。
4 首页 上页 下页退出
②说明物体的单色吸收比大的物体,其单色辐出度也大。 (例如黑色物体,吸热能力强,其辐出本领也大)
③若物体不能发射某一波长的辐射能,那么该物体也就不能吸 收这一波长的辐射能。
量子物理基础
量子物理基础
量子物理基础是一门研究微观领域中粒子行为的物理学科,探讨了
微观领域中粒子的粒子性和波动性。
量子物理的基础概念包括以下几个方面:
1. 波粒二象性:微观粒子既可以表现出粒子的特性,如位置和动量,又可以表现出波动的特性,如干涉和衍射。
根据德布罗意关系(波长
与动量的关系),粒子的动量与波长成反比。
2. 不确定性原理:由于测量的作用,我们无法同时准确地知道粒子
的位置和动量。
海森堡不确定性原理指出,测量过程会对粒子状态造
成干扰,从而导致测量的不确定性。
3. 波函数和概率解释:用波函数描述量子系统的状态。
波函数可以
通过薛定谔方程来求解,得到的解是描述系统可能态的概率分布。
根
据波函数的模平方,可以计算出在不同位置和动量上找到粒子的概率。
4. 量子叠加态和态叠加:在量子物理中,粒子的状态可以处于多个
可能的状态之间的叠加态。
比如,光子的偏振可以处于水平和垂直方
向的叠加态。
通过测量,粒子的态将塌缩到其中一个确定的状态上。
5. 量子纠缠和量子纠缠态:如果两个或更多的粒子在某种方式下相
关联,它们的状态将纠缠在一起,这被称为量子纠缠。
纠缠态是一个
多粒子系统的状态,它不能被分解为单个粒子的状态。
以上是量子物理基础的一些核心概念,它们为量子物理学的更深入的理论和实验研究奠定了基础。
量子物理学基础知识
量子物理学基础知识在我们生活的这个世界,有许多奇妙而神秘的现象等待着我们去探索和理解。
量子物理学就是那把开启未知世界大门的钥匙,它为我们揭示了微观世界中那些令人惊叹的规律和特性。
接下来,让我们一起走进量子物理学的奇妙世界,了解一些它的基础知识。
首先,我们来谈谈量子的概念。
量子并不是一个具体的“东西”,而是一种物理量存在的最小、不可分割的基本单位。
比如说,光就具有量子特性,我们称之为光子。
能量的传递也不是连续不断的,而是以一个个量子的形式进行。
量子物理学中有一个非常重要的原理,那就是不确定性原理。
这个原理由德国物理学家海森堡提出,它指出我们无法同时精确地知道一个粒子的位置和动量。
简单来说,如果你对粒子的位置测量得越准确,那么对它的动量就知道得越不准确,反之亦然。
这和我们日常生活中的经验完全不同,在宏观世界中,我们可以很容易地同时确定一个物体的位置和速度。
再来说说量子纠缠。
这是一种非常奇特的现象,当两个或多个粒子相互作用后,它们就会形成一种特殊的关联,即使相隔很远,一个粒子的状态发生改变,另一个粒子的状态也会瞬间发生相应的改变。
这种“瞬间感应”似乎超越了我们对传统因果关系的理解,爱因斯坦曾将其称为“鬼魅般的超距作用”。
还有一个关键概念是波粒二象性。
在量子世界中,粒子既可以表现出粒子的特性,又可以表现出波的特性。
比如电子,在某些实验中它表现得像一个粒子,在另一些实验中又像波一样传播。
量子隧穿也是一个令人惊奇的现象。
在宏观世界中,如果一个球要越过一座山,它需要具有足够的能量才能爬上山顶然后翻过去。
但在量子世界中,粒子有一定的概率直接穿过能量看起来不够高的“山峰”,就好像它“穿越”了障碍一样。
了解了这些基本概念,我们来看看量子物理学在实际中的一些应用。
其中,最常见的就是半导体技术。
我们日常使用的电脑、手机中的芯片,其工作原理就基于量子物理学。
另外,激光技术也是量子物理学的重要应用之一。
量子物理学的发展对于我们理解世界的本质有着极其深远的影响。
第2章量子物理基础
例2:钾的红限波长 06.2105cm, 求钾的逸出功。
在波长 3.3105cm的紫外光照射下,钾的截止
电势差为多少?
解:1) Ah06.6 361.2 0314 0 371803.2 1101J 9
2)
eUc
1 2
mvm2
12mvm 2 hA
h A6 .6 1 3 3 0 4 3 1 80 3 .2 1 1 10 9
1913, Bohr (age 28)
constructs a theory of atom
Kn
En
EK h
1921 Bohr Institute opened in Copenhagen (Denmark)
It became a leading center for quantum physics (Pauli, Heisenberg, Dirac, …)
0m h 0c(1co )s
h
e
0 n0
1. 光电效应的实验规律 光电流与入射光强度的关系
饱和光电流 im 和入射光强度 I 成正比。 光电子初动能和入射光频率之间的关系
光电管 GD K
阴极
石英窗 A 阳极
G V
截止电压:
2.0 UC /V
Cs Na Ca
12mvm 2 eUc 1.0
/1014Hz
Uc KvU0
0.0 4.0 6.0 8.0 10.0
任何能思考量子力学而又没有被搞得头晕目眩的人 都没有真正理解量子力学
"Anyone who has not been shocked by quantum physics has not understood it."
- Niels Bohr
ch量子物理的基本概念
28
hc hc hc 10.7 1016 J 6.66103 eV
0 0
3) 根据动量守恒, 有 y
y
h
0
pe cos
h/0
x
h/ x
h
pe
sin
Pe
所以
pe
0e h
36
二、波函数的物理意义
1. 分析光的衍射
从波动的观点来看,光的衍射图样,图 样亮处光振动的振幅平方大,暗处的光振 动的振幅平方小;
从微粒的观点来看,光强大的地方单位 时间到达该处的光子数多,光强小的地方, 光子数少。
一、物质波的波函数
1.频率、波长、沿x轴传播的单色平面波
y(x, t)
y0
cos
2
t
x
复数形式:y( x, t )
y e i 2 (t x 0
)
2.能量E、动量p的自由粒子的德布罗意波
(物质波)
波函数:
( x, t)
i 2 ( Et px)
h
2 20 220
1
2
4.44 1023 kg.m.s 1
cos h 0.753 0 pe
419
29
第二讲
§24-4 粒子的波动性 德布罗意物质波及实物粒子二象性 波动性和粒子性物理量的关系
§24-5 概率波与概率幅 波函数的物理意义 归一化条件及波函数的标准条件
12
例题:设有一音叉尖端的质量为0.050kg, 将其频率调到v=480Hz,振幅A=1.0mm。 求:1)尖端振动的量子数;2) 当量子数由n 增加到n+1时,振幅的变化是多少?
大学物理_量子物理基础_课件
单色吸收比 α(λ,T ) :物体 2.辐出度和吸收比 2.辐出度和吸收比 在温度T 对于波长在 波长在λ 在温度T时,对于波长在λ附 近单位波长间隔内吸收的能 近单位波长间隔内吸收的能 单色辐出度: 单色辐出度: 量与辐射的能量的比值 比值. 量与辐射的能量的比值. Mλ (T) = dMλ dλ 若用 ρ(λ,T ) 表示对应的 单色反射比, 单色反射比,对于不透明 单位时间内从物体单位表面 的物体有 发出的波长在 波长在λ 发出的波长在λ附近单位波 α(λ,T ) + ρ(λ,T ) =1 长间隔内的电磁波的能量 长间隔内的电磁波的能量 的电磁波的能量. ∞ 3.基尔霍夫定律 基尔霍夫定律(1859) 3.基尔霍夫定律(1859) 辐出度 : M(T) = ∫ Mλ (T)dλ Mλ (T) 0 = f (λ,T) 单位:W·m-2 单位 α(λ,T) 单位时间从物体表面单位 推论I:在热平衡态下, I:在热平衡态下 推论I:在热平衡态下,凡强 面积辐射的总能量. 面积辐射的总能量 吸收体必然是强辐射体. 吸收体必然是强辐射体.
理论物理学家寻找 MBλ (T ) 3. 斯特藩 玻耳兹曼定律 斯特藩-玻耳兹曼定律 黑体的辐出度与黑体 的温度的四次方成正 由热力学得出) 比.(由热力学得出 由热力学得出
MBλ (T) = αλ e
−5 −β λT
公式只在短波(高频) 公式只在短波(高频) 0 低温时才和实验相符, 区,低温时才和实验相符, σ = 5.67×10-8 W/m2K4 × 在长波范围内与实验不符. 在长波范围内与实验不符. 显然, ——斯特藩-玻耳兹曼常数 显然,维恩未找出 f (λ,T) 斯特藩斯特藩 dMBλ (T) 但令 定律只适用于黑体 黑体. =0 定律只适用于黑体 dλ 显然,斯特藩 斯特藩显然 斯特藩-玻耳兹 可得 维恩位移定律 曼未找出 f (λ,T ) λm T = b 4.维恩定律 b = 2.897756×10-3 m·K × 假设腔内谐振子的能量 当黑体的温度升高时,与单 当黑体的温度升高时 与单 按玻耳兹曼分布,可得出: 按玻耳兹曼分布,可得出: 色辐出度Mλ的峰值对应的 色辐出度 −5 −β λT 波长λ 向短波方向移动. 波长λm向短波方向移动 MBλ (T) = e 这与实验一致. 这与实验一致
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第十九章 量子物理基础19-1 某黑体在加热过程中,其单色辐出度的峰值波长由0.69 μm 变化到0.50 μm ,问其辐射出射度增加为多少倍?(答案:3.63)19-2 恒星表面可看作黑体.测得北极星辐射波谱的峰值波长λm =350nm(1nm=10-9m),试估算它的表面温度及单位面积的辐射功率.(b = 2.897×10-3 m ·K , σ = 5.67×10-8 W/(m 2·K 4))(答案:8280 K ,2.67×108 W/m 2)19-3 一黑体在某一温度时的辐射出射度为 5.7×104 W/m 2,试求该温度下辐射波谱的峰值波长λm .(b = 2.897×10-3 m ·K, σ = 5.67×10-8 W/(m 2·K 4))(答案:2.89×10-6 m )19-4 已知垂直射到地球表面每单位面积的日光功率(称太阳常数)等于 1.37×103 W/m 2.(1) 求太阳辐射的总功率.(2) 把太阳看作黑体,试计算太阳表面的温度.(地球与太阳的平均距离为1.5×108 km ,太阳的半径为6.76×105 km ,σ = 5.67×10-8W/(m 2·K 4))(答案:3.87×1026 W ;5872 K K )19-5 用辐射高温计测得炼钢炉口的辐射出射度为22.8 W ·cm -2,试求炉内温度.(斯特藩常量σ = 5.67×10-8 W/(m 2·K 4) )(答案:1.42×103 K )19-6 波长为λ的单色光照射某金属M 表面发生光电效应,发射的光电子(电荷绝对值为e ,质量为m )经狭缝S 后垂直进入磁感应强度为B 的均匀磁场(如图示),今已测出电子在该磁场中作圆运动的最大半径为R .求 (1) 金属材料的逸出功A ; (2) 遏止电势差U a. (答案:m B e R hc 2222-λ; m eB R U a 222=) 19-7 用单色光照射某一金属产生光电效应,如果入射光的波长从λ1 = 400 nm 减到λ2 = 360 nm (1 nm = 10-9 m),遏止电压改变多少?数值加大还是减小?(普朗克常量h =6.63×10-34 J ·s ,基本电荷e =1.60×10-19 C)(答案:0.345V ,数值加大)19-8 以波长λ = 410 nm (1 nm = 10-9 m)的单色光照射某一金属,产生的光电子的最大动能E K = 1.0 eV ,求能使该金属产生光电效应的单色光的最大波长是多少?(普朗克常量h =6.63×10-34 J ·s)(答案:612 nm )19-9 红限波长为λ0 =0.15 Å的金属箔片置于B =30×10-4 T 的均匀磁场中.今用单色γ 射线照射而释放出电子,且电子在垂直于磁场的平面内作R = 0.1 m 的圆周运动.求γ 射线的波长.(普朗克常量h =6.63×10-34 J ·s ,基本电荷e =1.60×10-19 C,电子质量m e =9.11×10-31 kg)B× × × × ×(答案:0.137 Å)19-10 光电管的阴极用逸出功为A = 2.2 eV 的金属制成,今用一单色光照射此光电管,阴极发射出光电子,测得遏止电势差为| U a | = 5.0 V ,试求:(1) 光电管阴极金属的光电效应红限波长;(2) 入射光波长.(普朗克常量h = 6.63×10-34 J ·s , 基本电荷e = 1.6×10-19 C )(答案:5.65×10-7 m ;1.73×10-7 m )19-11 功率为P 的点光源,发出波长为λ的单色光,在距光源为d 处,每秒钟落在垂直于光线的单位面积上的光子数为多少?若λ =6630 Å,则光子的质量为多少?(普朗克常量h =6.63×10-34 J ·s)(答案:)4/(2hc d P πλ,3.33×10-36 kg ) 19-12 已知X 射线光子的能量为0.60 MeV ,若在康普顿散射中散射光子的波长为入射光子的1.2倍,试求反冲电子的动能.(答案:0.10 MeV )19-13 用波长λ0 =1 Å的光子做康普顿实验.(1) 散射角φ=90°的康普顿散射波长是多少?(2) 反冲电子获得的动能有多大?(普朗克常量h =6.63×10-34 J ·s ,电子静止质量m e =9.11×10-31 kg)(答案:1.024×10-10 m ;4.66×10-17 J )19-14 假定在康普顿散射实验中,入射光的波长λ0 = 0.0030 nm ,反冲电子的速度v = 0.6 c ,求散射光的波长λ.(电子的静止质量m e =9.11×10-31 kg ,普朗克常量h =6.63×10-34 J ·s ,1 nm = 10-9 m ,c表示真空中的光速)(答案:0.00434 nm )19-15 实验发现基态氢原子可吸收能量为 12.75 eV 的光子.(1) 试问氢原子吸收该光子后将被激发到哪个能级?(2) 受激发的氢原子向低能级跃迁时,可能发出哪几条谱线?请画出能级图(定性),并将这些跃迁画在能级图上.(答案:n =4;可以发出λ41、λ31、λ21、λ43、λ42、λ32六条谱线,图略)19-16 已知氢光谱的某一线系的极限波长为3647 Å,其中有一谱线波长为6565 Å.试由玻尔氢原子理论,求与该波长相应的始态与终态能级的能量.(R =1.097×107 m -1 )(答案:-1.51 eV ;-3.4 eV ,)19-17 在氢原子中,电子从某能级跃迁到量子数为n 的能级,这时轨道半径改变q 倍,求发射的光子的频率. (答案:)11(2q nRc - 19-18 氢原子光谱的巴耳末线系中,有一光谱线的波长为4340 Å,试求:(1) 与这一谱线相应的光子能量为多少电子伏特?(2) 该谱线是氢原子由能级E n 跃迁到能级E k 产生的,n 和k 各为多少?(3) 最高能级为E 5的大量氢原子,最多可以发射几个线系,共几条谱线?请在氢原子能级图中表示出来,并说明波长最短的是哪一条谱线.(答案:2.86 eV ;n =5,k =2;可发射四个线系,共有10条谱线,波长最短的是由n =5跃迁到n =1的谱线,图略)19-19 处于基态的氢原子被外来单色光激发后发出的光仅有三条谱线,问此外来光的频率为多少? (里德伯常量R =1.097×107 m -1)(答案:2.92×1015 Hz )19-20 试求氢原子线系极限的波数表达式及赖曼系(由各激发态跃迁到基态所发射的谱线构成)、巴耳末系、帕邢系(由各高能激发态跃迁到n =3的定态所发射的谱线构成)的线系极限的波数.(里德伯常量R =1.097×107 m -1 )(答案:2/~k R =ν,赖曼系:=ν~ 1.097×107 m -1,巴耳末系:=ν~0.274×107 m -1,帕邢系:=ν~0.122×107 m -1) 19-21 处于第一激发态的氢原子被外来单色光激发后,发射的光谱中,仅观察到三条巴耳末系光谱线.试求这三条光谱线中波长最长的那条谱线的波长以及外来光的频率. (里德伯常量R =1.097×107 m -1)(答案:656 nm ,6.91×1014 Hz )19-22 已知氢原子中电子的最小轨道半径为 5.3×10-11 m ,求它绕核运动的速度是多少?(普朗克常量h =6.63×10-34 J ·s ,电子静止质量m e =9.11×10-31 kg)(答案:2.18×106 m/s )19-23 试估计处于基态的氢原子被能量为 12.09 eV 的光子激发时,其电子的轨道半径增加多少倍?(答案:增加到基态时的9倍)19-24 当氢原子从某初始状态跃迁到激发能(从基态到激发态所需的能量)为∆E = 10.19 eV 的状态时,发射出光子的波长是λ=4860 Å,试求该初始状态的能量和主量子数.(普朗克常量h =6.63×10-34 J ·s ,1 eV =1.60×10-19 J)(答案:-0.85 eV ,4)19-25 用某频率的单色光照射基态氢原子气体,使气体发射出三种频率的谱线,试求原照射单色光的频率.(普朗克常量h =6.63×10-34 J ·s ,1 eV =1.60×10-19 J)(答案:2.92×1015 Hz )19-26 已知氢原子光谱中有一条谱线的波长是λ=1025.7 Å,氢原子的里德伯常量R=109677 cm -1.问:跃迁发生在哪两个能级之间?(答案:是在n =3─→n =1的能级之间)19-27 假设电子绕氢核旋转的玻尔轨道的圆周长刚好为电子物质波波长的整数倍,试从此点出发解出玻尔的动量矩量子化条件.19-28 α粒子在磁感应强度为B = 0.025 T 的均匀磁场中沿半径为R =0.83 cm 的圆形轨道运动.(1) 试计算其德布罗意波长.(2) 若使质量m = 0.1 g 的小球以与α粒子相同的速率运动.则其波长为多少?(α粒子的质量m α =6.64×10-27 kg ,普朗克常量h =6.63×10-34 J ·s ,基本电荷e =1.60×10-19 C)(答案:1.00×10-2nm ;6.64×10-34 m )19-29 当电子的德布罗意波长与可见光波长( λ =5500 Å)相同时,求它的动能是多少电子伏特?(电子质量m e =9.11×10-31 kg ,普朗克常量h =6.63×10-34 J ·s, 1 eV =1.60×10-19 J)(答案:5.0×10-6 eV )19-30 已知第一玻尔轨道半径a ,试计算当氢原子中电子沿第n 玻尔轨道运动时,其相应的德布罗意波长是多少?(答案:na π2)19-31 质量为m e 的电子被电势差U 12 = 100 kV 的电场加速,如果考虑相对论效应,试计算其德布罗意波的波长.若不用相对论计算,则相对误差是多少?(电子静止质量m e =9.11×10-31 kg ,普朗克常量h =6.63×10-34 J ·s ,基本电荷e =1.60×10-19 C)(答案:3.71×10-12 m ,4.6%)19-32 若不考虑相对论效应,则波长为 5500 Å的电子的动能是多少eV ?(普朗克常量h =6.63×10-34 J ·s ,电子静止质量m e =9.11×10-31 kg)(答案:4.98×10-6 eV )19-33 假如电子运动速度与光速可以比拟,则当电子的动能等于它静止能量的2倍时,其德布罗意波长为多少?(普朗克常量h =6.63×10-34 J ·s ,电子静止质量m e =9.11×10-31 kg)(答案:8.58×10-13 m )19-34 能量为15 eV 的光子,被处于基态的氢原子吸收,使氢原子电离发射一个光电子,此光电子的运动速度和德布罗意波长是多少?(电子的质量m e =9.11×10-31 kg ,普朗克常量h =6.63×10-34 J ·s ,1 eV =1.60×10-19 J)(答案:7.0×105 m/s ,10.4 Å)19-35 一维运动的粒子,设其动量的不确定量等于它的动量,试求此粒子的位置不确定量与它的德布罗意波长的关系.(不确定关系式h x p x ≥∆∆).(答案:x ∆≥λ)19-36 对于动能是1 KeV 的电子,要确定其某一时刻的位置和动量,如果位置限制在10-10 m 范围内,试估算其动量不确定量的百分比.( h = 6.63×10-34 J ·s ,m e = 9.11×10-31 kg )(答案:(∆p /p )≥38.8%)19-37 一质量为m 的微观粒子被约束在长度为L 的一维线段上,试根据不确定关系式估算该粒子所具有的最小能量值,并由此计算在直径为10-14 m 的核内质子或中子的最小能量.(h = 6.63×10-34 J ·s ,m p = 1.67×10-27 kg)(答案:E min ≥)4/(22mL = 1.65×10-14 J ) 19-38 已知粒子在无限深势阱中运动,其波函数为)/sin(/2)(a x a x π=ψ (0 ≤x ≤a )求发现粒子的概率为最大的位置. (答案:a x 21=) 19-39 同时测量能量为1 keV 作一维运动的电子的位置与动量时,若位置的不确定值在0.1 nm (1 nm = 10-9 m)内,则动量的不确定值的百分比∆p / p 至少为何值?(电子质量m e =9.11×10-31 kg ,1 eV =1.60×10-19 J, 普朗克常量h =6.63×10-34 J ·s)(答案:∆p / p =3.1%)19-40 光子的波长为λ =3000 Å,如果确定此波长的精确度∆λ / λ =10-6,试求此光子位置的不确定量.(答案:∆x ≥0.048 m )19-41 粒子在一维矩形无限深势阱中运动,其波函数为: )/sin(/2)(a x n a x n π=ψ (0 <x <a )若粒子处于n =1的状态,它在 0-a /4区间内的概率是多少?[提示: C x x x x +-=⎰2sin )4/1(21d sin 2] (答案:0.091)19-42 已知粒子处于宽度为a 的一维无限深方势阱中运动的波函数为 ax n a x n π=sin 2)(ψ , n = 1, 2, 3, … 试计算n = 1时,在 x 1 = a /4 →x 2 = 3a /4 区间找到粒子的概率.(答案:0.818)19-43 在一维无限深势阱中运动的粒子,由于边界条件的限制,势阱宽度d 必须等于德布罗意波半波长的整数倍.试利用这一条件导出能量量子化公式)8/(222md h n E n =, n =1,2,3,……[提示:非相对论的动能和动量的关系)2/(2m p E K =]19-44 试求d 分壳层最多能容纳的电子数,并写出这些电子的m l 和m s 值.(答案:10个;m l =0,±1,±2;21±=s m ) 19-45 根据量子力学理论,当角量子数l =2时,计算氢原子中电子的动量矩在外磁场方向上的投影L z 的可能取值。