熵与熵增原理

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第四章 第5节 初 识 熵

第四章  第5节  初 识 熵

第5节初_识_熵一、对熵的认识1.方向性不可逆过程总是系统从有差异的状态向无差异的均匀状态过渡,从有规则向无规则过渡,从集中向分散过渡。

2.有序、无序把系统的有差异的不均匀、有规则、集中说成有序,把系统的无差异的均匀、无规则、分散说成无序。

3.熵代表系统的无序性程度。

无序性大,熵大;无序性小,熵小。

二、熵增原理1.内容孤立系统的熵总是增加的,或者孤立系统的熵总不减少。

2.公式(1)ΔS表示过程中熵的变化,则熵增原理可以表示为:ΔS≥0。

(2)ΔS=0表示系统处于平衡态,ΔS>0表示孤立系统的任何一个过程熵总是增加的。

3.适用条件孤立系统。

1.判断:(1)热传递的后果总是使得系统的温度分布趋于均匀化。

()(2)同一种物质在不同的状态下熵值一样。

()(3)孤立系统中的气体与外界无能量交换。

()答案:(1)√(2)×(3)√2.思考:刚买的扑克牌按花色及大小规则排列,我们打牌时要洗牌,让其混乱,哪种情况熵更小一些?提示:新牌熵小些,因为按花色及大小有序、有规则排列,故新牌的熵更小些。

1.有序与无序所谓有序,是指事物内部的要素或事物之间有规则的联系和运动转化;无序是指事物内部各种要素或事物之间混乱而无规则的组合和运动变化。

2.扩散、热传递的微观解释(1)扩散:扩散过程中气体分子完全打破了原来的有序分布,变得较为无序。

即从微观角度看,扩散现象实质上是系统向无序程度增加的方向进行的过程。

(2)热传递:高温物体中的分子平均动能大,低温物体中分子平均动能小。

两物体接触前,这些分子有序地按平均动能大小分居两处。

让两物体接触经一段时间后,高温物体温度降低,分子平均动能减小,低温物体的温度升高,分子平均动能增大,最后达到同一温度。

两物体的分子平均动能也变成一个中间值,运动较快的分子不再同运动较慢的分子隔开,分子的运动变得较为无序。

可见,热传递实质上也是向无序程度增加的方向进行的过程。

3.热力学第二定律的微观本质一切不可逆过程总是沿着大量分子热运动无序程度增大的方向进行。

第3节:熵的定义及熵增加原理

第3节:熵的定义及熵增加原理
1233熵增原理ambisodsdssys在实际中所遇到的系统常常不是隔离系统系统与环境之间总是有能量交换但是只有隔离系统的熵变才能作为判断过程的方向所以需要将系统与环境放在一起作为一个隔离系统来研究
第三节:熵


任意可逆循环的热温商
熵的引出 熵的定义 克劳修斯不等式 熵增加原理
1
第三节:熵
9
3.3 熵增加原理
当过程为绝热过程时,因系统与环境之间无热交 换,即δQ=0 ,则克劳休斯不等式可以写作: ΔS绝热 ≥0 > 不可逆过程
= 可逆过程 Tamb = T
∴(1)绝热系统中只能发生熵大于0或者等于0的过程,
即:不可逆绝热过程的熵必定增大;
(2) 绝热可逆过程的熵不变——称为恒熵过程; (3)不可能发生熵减少的绝热过程.
Q1
T1

Q2
T2
0
对于一个任一不可逆循环,同时能用无限多个小不可逆 卡诺循环代替,所以所有小不可逆卡诺循环的热温商只和也 同样小于0。即: Qi Q i = 0 式中T为环境温度 T T
不可逆
8
3.2 克劳修斯不等式
将一任意过程与一可逆途径组成一个循环, 则有
或它的环程积分等于零。
QR Q R T T 0
4
第三节:熵

5
第三节:熵
再将循环分成途径a(12)和b(21), 有
1 QR 0 1 2 T a T b 2 QR
p
a
2
1
b

2 QR 1 1 T a T b
Q Tamb
1
1
2
2
1 QR Q 0 2 Tamb T

热力学中的熵与熵增的定义与应用

热力学中的熵与熵增的定义与应用

热力学中的熵与熵增的定义与应用热力学是研究能量转化和物质变化的自然科学分支,而熵则是热力学中的一个重要概念。

它也被称为系统的混乱程度或无序程度,是描述系统能量状态分布均匀程度的物理量。

在热力学中,熵的增加被视为一个自然趋势,它与能量转化、化学反应、流体力学等众多领域有着密切的联系与应用。

首先,我们来了解一下熵的定义。

熵是一个统计力学概念,对于一个封闭系统来说,熵的定义可以用数学表达式ΔS = Q/T来表示。

其中,ΔS表示熵的增量,Q 表示系统吸收或放出的热量,T表示温度。

这个公式表明,熵的增加与系统吸热和温度有关,同时也与能量的转化有着密切的联系。

熵的增加代表了一个系统趋于无序和混乱的过程。

物理学家卡罗·鲍尔兹曼将熵定义为“一个系统的无序状态的数量”,这个定义清晰地描述了熵的本质。

我们可以将一个封闭系统看作是由微观粒子组成的,而这些粒子的状态是随机的,它们之间的相互作用会导致系统的熵增加。

熵增在热力学中有着广泛的应用。

首先,熵增原理是热力学第二定律的重要内容之一。

它指出一个孤立系统的熵在一个可逆过程中不会减少,而在一个不可逆过程中则会增加。

这个原理使得我们能够判断一个过程是否可逆,从而确定系统的熵变化。

例如,在一个可逆过程中,熵的增加为零,而在一个不可逆过程中,熵的增加则大于零。

其次,熵增原理也与化学反应有着密切的联系。

化学反应也是系统能量转化的一种方式,而熵的增加则是在化学反应中不可避免的。

在化学反应中,物质的自由度会增加,粒子之间的相互作用会发生改变,导致系统的熵增加。

例如,在一个放热反应中,系统释放的热量会增加系统的熵,而在一个吸热反应中,系统吸收的热量则会减少系统的熵。

此外,熵增也在流体力学中有着重要的应用。

在流体力学中,熵被广泛应用于研究流体的不可逆性和湍流运动。

湍流运动是流体中的一种混乱和无序的运动形式,它对应着系统的熵增加。

熵增原理使得我们能够理解湍流运动的本质以及流体中能量转化的规律。

热力学中的熵增原理与熵减原理

热力学中的熵增原理与熵减原理

热力学中的熵增原理与熵减原理熵增原理与熵减原理在热力学中是至关重要的概念,它们帮助我们理解热力学系统的演化方向。

本文将对熵增原理与熵减原理进行详细讨论,并探索它们在热力学领域中的应用。

1. 熵的概念与定义在深入探讨熵增原理与熵减原理之前,我们先来了解一下熵的概念与定义。

熵是热力学中一个非常重要的状态函数,通常用符号S表示。

熵的概念最初由克劳修斯于1850年提出,它用来描述系统的无序程度或混乱程度。

2. 熵增原理的表述熵增原理是热力学中最基本的原理之一,它也被称为热力学第二定律。

熵增原理的表述可以简单理解为:孤立系统中的熵总是自发增加的,即孤立系统的无序程度会越来越高。

3. 熵增原理的解释熵增原理的背后是热力学中的微观原子或分子行为。

根据玻尔兹曼-符号耳曼熵公式S=klnW,其中S为熵,k为玻尔兹曼常数,W为微观状态的数量。

根据这个公式,当系统的微观状态数量增加时,系统的熵也会增加。

4. 熵增原理的应用熵增原理在热力学中有着广泛的应用。

其中一个重要的应用是在化学反应中。

根据熵增原理,当化学反应的产物的微观状态数量大于反应物时,反应会自发进行,从而使系统的熵增加。

5. 熵减原理的概念除了熵增原理,还有一个与之相对应的概念,那就是熵减原理。

熵减原理表明,在一些特定的条件下,系统的熵会减少,系统的有序程度会增加。

6. 熵减原理的解释熵减原理也可以通过微观粒子的行为来解释。

当系统的微观状态数量减少时,系统的熵也会减少。

这通常发生在一些非常有序的系统中,例如晶体的结晶过程。

7. 热力学中的局限性尽管熵增原理和熵减原理在热力学中有着广泛的应用,但它们并不能解释一些特殊情况,例如热力学系统的临界点和相变点的行为。

8. 熵增原理与熵减原理的统一最后,需要指出的是熵增原理和熵减原理并不是相互矛盾的。

它们可以统一在一个更为普遍的原理下,即耗散结构理论,该理论描述了复杂系统的演化方向和自组织过程。

通过对熵增原理与熵减原理的讨论,我们可以更好地理解热力学系统的演化规律。

熵与熵增原理

熵与熵增原理

解:
S
1
75.40 ln
323.3 298.2
J
K 1
6.070J
K 1
B d-Q Q 1 75.40 25 J K1 5.051J K1
A T环 T环 373.2
S B d- Q (6.070 5.051)J K 1 1.019J K 1 0
A T环
上一页 下一页 节首
B d QR B d Q 7.82 J K 1 0
AT
A T环
∴ 该过程是不可逆过程。
上一页 下一页 节首T环来自BAT环dS Q
>0 不可逆过程 =0 可逆过程 <0 不可能发生
度量过程的不可逆程度
上一页 下一页 节首
2.熵增原理 孤立系统的熵有增无减
孤立系统:
d-Q 0 d-W 0
dU 0 dV 0 d-W 0
d- Q dS 0
T环
dS孤 立 dSU ,V ,W 0 0
>0 不可逆过程 =0 可逆过程 <0 不可能发生
(1) p外=101325Pa,(2) p外=0。
解: S S2 S1
B(d- Q
A
R
/T
)
QR Qp H TT T
108.9J K1
B(d-Q A
/ T环
)
Q1
/T
(40.66 103
/
373.2)J
K 1
108.9J K 1
不可逆程度:
S
B(d- Q
A
/ T环 ) 0
解:
Q U W
p1 p2 p外 0.1MPa
T1
T2
+dT
+dT

熵熵增原理12页PPT

熵熵增原理12页PPT
可逆膨胀,能否到达相同的终态?为什么?
提示:不能。根据克劳修斯不等式,绝热可逆过程,Δ S=0;绝热不可 逆过程,Δ S>0。如果能到达相同的终态,上述两者则要相等, 显然是不可能的
§3.3 熵,熵增原理
• 3.3 熵
(5)熵判据—熵增原理 ①熵判据公式 将克劳修斯不等式用于隔离系统,得到熵判据公式:
§3.3 熵,熵增原理
• 3.3 熵
(2)熵的导出 系统从状态1沿可逆途径a到达状态2,
然后再从状态2沿可逆途径b回到状态1, 构成一个可逆循环
1
a b
2
Qr T 0
12 Q rT a2 1 Q rT b0
又 2 1 Q rT b1 2 Q rT b
可逆
2
思考:下式是否成立?
12QirT21QrT 而 2 1Q rT12Q rT 12QirT21QirT
§3.3 熵,熵增原理
• 3.3 熵
(4)克劳修斯不等式
S
• 3.3 熵
(3)熵的特性
1
a
★熵是状态函数
SS 2 S 11 2 Q rT a1 2 Q rT b
★熵是广度量
b
2
★熵的单位:J·K-1 (4)克劳修斯不等式
1
不可逆
根据任意不可逆循环的热温商之和小于零
12QirT21QrT0
解题:
Q0 WU pam bVnCV,mT
pam b(nR pT 22nR p1 T 1)nC V,m(T2T 1)
S sysn C p,m lnT T 1 2T 2n R 2l2n 1Kp p 1 25 2 .2 JK 1理容的可变想不始逆化气可态途时体逆和径,发变终。只生化态但能恒时之发在温,间生相、总找绝同恒能到热的压在相不始或相应可态恒同的逆和

《熵熵增原理》课件

《熵熵增原理》课件
系统,即系统与外界没有能量交换和物质 交换。
02
在开放系统中,熵增原理可能不适用,因为系统可以通过与外
界交换能量和物质来降低熵值。
熵增原理主要适用于宏观尺度,对于微观尺度的系统,由于量
03
子效应和统计涨落的影响,熵增原理可能不成立。
熵增原理的证明
熵增原理可以通过热力学的基本 定律来证明,特别是第二定律。
性会增加。
在通信和数据压缩等领 域,熵增原理被用于理 解和优化信息的传递和
存储。
在经济学中的应用
熵增原理在经济学中可以用来描述资源的有效配置和市场的演化。
在市场经济中,熵增原理意味着市场自发地趋向于无序和混乱,这可以解 释为什么市场需要政府干预来维持秩序和稳定。
熵增原理还可以用来分析经济系统的演化和发展,例如产业演化和经济结 构的变化。
第二定律指出,在一个封闭系统 中,自发过程总是向着能量降低 的方向进行,即系统总是向着能
量耗散的方向发展。
根据热力学的基本公式,系统的 熵等于能量的无序度除以温度, 因此能量耗散的过程必然伴随着
熵的增加。
PART 03
熵增原理的应用
REPORTING
在热力学中的应用
1
熵增原理在热力学中是核心原理之一,它描述了 系统自发地从有序向无序演化的趋势。
生态学领域
在生态学领域,熵增原理可以用来研 究生态系统的复杂性和稳定性,为生 态保护和可持续发展提供理论支持。
THANKS
感谢观看
REPORTING
PART 04
熵增原理的挑战与展望
REPORTING
熵增原理的局限性
无法解释生命系统的自组织现象
熵增原理主要适用于孤立系统,而生命系统是一个开放系统,通过与外界交换 能量和物质来维持低熵状态,这使得熵增原理在解释生命现象时存在局限性。

熵与熵增原理

熵与熵增原理

2.2 熵的概念与熵增原理2.2.1 循环过程的热温商 TQ据卡诺定理知: 卡诺循环中热温商的代数和为:0=+HHL L T Q T Q 对应于无限小的循环,则有: 0=+HH LL T Q T Q δδ对任意可逆循环过程,可用足够多且绝热线相互恰好重叠的小卡诺循环逼近.对每一个卡诺可逆循环,均有:0,,,,=+jH jH jL jL T Q T Q δδ对整个过程,则有:0)()(,,,,==+∑∑jR jjjH jH jL jL jT Q T Q T Q δδδ由于各卡诺循环的绝热线恰好重叠,方向相反,正好抵销.在极限情况下,由足够多的小卡诺循环组成的封闭曲线可以代替任意可逆循环。

故任意可逆循环过程热温商可表示为:⎰=0)(R TQδ即在任意可逆循环过程中,工作物质在各温度所吸的热(Q )与该温度之比的总和等于零。

据积分定理可知: 若沿封闭曲线的环积分为,则被积变量具有全微分的性质,是状态函数。

2.2.2 熵的定义——可逆过程中的热温商在可逆循环过程,在该过程曲线中任取两点A 和B,则可逆曲线被分为两条,每条曲线所代表的过程均为可逆过程.对这两个过程,有: 0)()(=+⎰⎰BA AB R R baTQ T Q δδ整理得: ⎰⎰=BABAR R b a TQTQ)()(δδ这表明,从状态A 到状态B,经由不同的可逆过程,它们各自的热温商的总和相等.由于所选的可逆循环及曲线上的点A 和B 均是任意的,故上列结论也适合于其它任意可逆循环过程.可逆过程中,由于⎰BAR TQ)(δ的值与状态点A 、B 之间的可逆途径无关,仅由始末态决定,具有状态函数的性质。

同时,已证明,任意可逆循环过程中rT Q ⎪⎭⎫⎝⎛δ沿封闭路径积分一周为pVp0,由数学分析知, rT Q ⎪⎭⎫⎝⎛δ必是某个函数的全微分,具有状态函数特征。

故克劳修斯据此定义它为一个新的热力学函数熵,用符号S 表示.若令S A 和S B 分别代表始态和末态的熵,则上式可写为:⎰=∆=-BA R AB TQS S S )(δ 对微小的变化过程,有: R TQ dS )(δ=上列两式均为熵变的定义式.内能和焓都是状态函数,是体系自身的性质.熵也是状态函数,只取决于体系的始末态,其值用可逆过程的热温商来计算,单位为1-⋅K J ,1mol 物质的熵称摩尔熵,单位11--⋅⋅K mol J .熵变定义:等温过程中:熵变的定义是计算熵变的原始依据。

热力学熵与熵增

热力学熵与熵增

热力学熵与熵增热力学熵指的是热力学系统的无序程度或混乱程度。

它是描述热力学系统微观状态的物理量,与系统的能量分布相关。

熵增则指的是熵的增加过程,即热力学系统向更高的无序状态发展的趋势。

热力学熵的概念最早由德国物理学家鲁道夫·克劳修斯提出。

他在19世纪中叶研究蒸汽机的过程中发现,当蒸汽从热源流向冷源时,整个系统的无序程度会不断增加。

后来,克劳修斯将这种无序程度定义为熵,并引入了熵的概念来描述热力学系统的状态。

熵的数学表达式为S=klnW,其中S表示熵,k为玻尔兹曼常数,W 为系统的微观状态数。

由此可见,熵与系统的无序程度成正比。

当系统的微观状态数越多时,熵的值就越大,系统的无序程度也就越高。

根据热力学第二定律,熵在自然界中总是趋于增加的。

这可以通过熵增原理来解释。

熵增原理指出,孤立系统的熵总是趋于增加,而不会减少。

孤立系统指的是与外界不进行物质和能量交换的系统。

熵增原理可以用来解释自然界中的很多现象,如热传导、能量转化等。

在热力学的观点下,自然界中的各种过程都是为了追求更高的无序状态。

例如,在热传导过程中,热量会从热源流向冷源,这是因为冷源的熵较低,通过热传导,熵会增加,系统的无序程度也会相应增加。

除了孤立系统外,对于开放系统和闭合系统,熵增原理也适用。

开放系统指的是与外界进行物质交换但不进行能量交换的系统,闭合系统指的是与外界既进行物质交换又进行能量交换的系统。

在这些系统中,熵的增加与系统与外界的物质和能量交换有关。

总之,热力学熵是描述热力学系统无序程度的物理量,与系统的能量分布有关。

熵增原理指出,在自然界中,熵总是趋于增加的。

熵增原理在热力学中有着广泛的应用,可以解释很多现象。

熵的增加代表着系统朝着更高的无序状态发展,与自然界的整体趋势相一致。

热力学熵增原理与热熵关系

热力学熵增原理与热熵关系

热力学熵增原理与热熵关系熵增原理是热力学中的基本原理之一,它揭示了自然界中的一个重要规律:宇宙的熵总是趋于增加。

熵增原理不仅对热力学体系的演化和宏观性质有着重要影响,而且还深刻地影响了现代物理学、化学和生物学等学科的发展。

那么,热力学熵增原理与热熵的关系是什么呢?首先,我们来了解一下热力学熵的概念。

热力学熵是描述系统无序程度的物理量,通常记作S。

热力学第二定律指出,孤立系的熵永远不会减少,而是不断增加,即熵增。

孤立系是指与外界没有能量和物质交换的系统。

熵增意味着系统的无序性增加,也就是系统的熵增加。

热力学熵与无序程度有关,当系统的无序程度增加时,熵增加,而当系统的有序程度增加时,熵减少。

通过熵的改变可以判断过程的方向性和可逆性。

其次,熵增原理和热力学第二定律之间有着密切的联系。

熵增原理是热力学第二定律的基本表述之一,它告诉我们自然界中存在着一个统计规律,即宇宙的熵总是趋于增加。

熵增原理是基于统计力学的理论推导得出的,它可以解释为何通过宏观过程中能量从高温物体转移到低温物体。

熵增原理也解释了为什么自发过程是单向性的,为什么自组织结构在自然界中是相当普遍的现象。

进一步地,熵增原理的应用不仅限于热力学系统,还可以应用于其他物理、化学和生物学领域。

例如,熵增原理可以解释为什么混合物会趋向于均匀分布,为什么自发反应的产物熵(无序度)会比反应物高。

在化学反应中,熵增原理常常用于判断反应的方向性和可逆性。

在生物学中,熵增原理可以解释为什么生物体必须对外界进行能量输入,以维持自身的有序状态。

除了熵增原理,热熵与信息熵的关系也是热力学重要的研究内容之一。

熵在信息论中是描述信息无序程度的物理量,通常记作H。

热熵与信息熵有着相似的数学形式和物理意义,它们都是描述无序程度的量度。

热力学和信息论的交叉研究表明,熵增原理不仅适用于热力学系统,也适用于信息系统。

热力学第二定律和信息论中的第二定律可以看作是同一个概念在不同领域中的表述。

第六章 6-7熵及熵增加原理

第六章 6-7熵及熵增加原理

系统的这种性质(差别)可以用一个物 理量:态函数熵来描写。
可逆卡诺热机的效率为:
Q1 Q2 T1 T2
Q1
T1
Q1 Q2 0 T1 T 2
如果规定(系统)吸收热量为正:
Q1 T1
Q2 T2
0
Q1 Q2 0 T1 T2
加上:在可逆卡诺循环中,两个绝热过
程无热量传递即热温比为零。
4. 热力学无法说明熵的微观意义,这是 这种宏观描述方法的局限性所决定的。
5. 在不可逆过程熵的计算中,可以计算 出熵作为状态参量的函数形式,再以初末两 状态参量代入计算熵变。若工程上已对某些 物质的一系列平衡态的熵值制出了图表则可 查图表计算两状态熵之差。
6. 若把某一初态定为参考态,则任一
状态的熵变表示为:
dS
δQ =T
根据热力学第一定律 dU Q A
TdS dU pdV
这是综合了热力学第一、第二定律的 热力学基本关系式。
熵的定义: 若系统的状态经历一可逆微小变化,它
与恒温热源 T 交换的热量为 δQ ,则系统的 熵改变了 d S = δ Q /T
由于温度是恒大于零,所以系统可逆吸 热时,熵是增加的;系统可逆放热时,熵 是减少的。可逆绝热过程是等熵过程。
玻尔兹曼关系
S k lnW
宏观系统的无序 度是以微观状态 数W(也就是宏 观状态的热力学 概率)来表示的。
S=klogW
4. 不能将有限范围(地球)得到的熵增 原理外推到浩瀚的宇宙中去。否则会得出宇
宙必将死亡的“热寂说”错误结论。
热寂说 ( Theory of Heat Death )
克劳修斯把熵增加原理应用到无限的宇宙中,他 于1865年指出,宇宙的能量是常数,宇宙的熵趋于极 大,并认为宇宙最终也将死亡,这就是“热寂说”。 不对。

新教科版物理选修3-3同步讲义:初 识 熵

新教科版物理选修3-3同步讲义:初 识 熵

第5节初_识_熵一、对熵的认识1.方向性不可逆过程总是系统从有差异的状态向无差异的均匀状态过渡,从有规则向无规则过渡,从集中向分散过渡。

2.有序、无序把系统的有差异的不均匀、有规则、集中说成有序,把系统的无差异的均匀、无规则、分散说成无序。

3.熵代表系统的无序性程度。

无序性大,熵大;无序性小,熵小。

二、熵增原理1.内容孤立系统的熵总是增加的,或者孤立系统的熵总不减少。

2.公式(1)ΔS表示过程中熵的变化,则熵增原理可以表示为:ΔS≥0。

(2)ΔS=0表示系统处于平衡态,ΔS>0表示孤立系统的任何一个过程熵总是增加的。

3.适用条件孤立系统。

1.判断:(1)热传递的后果总是使得系统的温度分布趋于均匀化。

()(2)同一种物质在不同的状态下熵值一样。

()(3)孤立系统中的气体与外界无能量交换。

()答案:(1)√(2)×(3)√2.思考:刚买的扑克牌按花色及大小规则排列,我们打牌时要洗牌,让其混乱,哪种情况熵更小一些?提示:新牌熵小些,因为按花色及大小有序、有规则排列,故新牌的熵更小些。

1.有序与无序所谓有序,是指事物内部的要素或事物之间有规则的联系和运动转化;无序是指事物内部各种要素或事物之间混乱而无规则的组合和运动变化。

2.扩散、热传递的微观解释(1)扩散:扩散过程中气体分子完全打破了原来的有序分布,变得较为无序。

即从微观角度看,扩散现象实质上是系统向无序程度增加的方向进行的过程。

(2)热传递:高温物体中的分子平均动能大,低温物体中分子平均动能小。

两物体接触前,这些分子有序地按平均动能大小分居两处。

让两物体接触经一段时间后,高温物体温度降低,分子平均动能减小,低温物体的温度升高,分子平均动能增大,最后达到同一温度。

两物体的分子平均动能也变成一个中间值,运动较快的分子不再同运动较慢的分子隔开,分子的运动变得较为无序。

可见,热传递实质上也是向无序程度增加的方向进行的过程。

3.热力学第二定律的微观本质一切不可逆过程总是沿着大量分子热运动无序程度增大的方向进行。

热力学熵探讨熵的概念与熵增原理

热力学熵探讨熵的概念与熵增原理

热力学熵探讨熵的概念与熵增原理熵是热力学中一个重要的概念,用于描述系统的无序程度或混乱程度。

在热力学中,熵是一个有助于我们理解自然界中现象的概念,同时也与热力学第二定律密切相关。

本文将探讨熵的概念,并详细介绍熵增原理。

1. 熵的概念熵通常用符号S表示,它与系统的微观状态有关。

热力学熵的概念最初由克劳修斯和开尔文提出,他们通过观察热力学系统中能量自发转化的过程,提出了熵的概念。

熵可以理解为系统的无序程度或混乱程度的度量。

当系统的微观状态有很多不同的可能性时(即无序状态),系统的熵较高。

相反,当系统的微观状态有较少的可能性时(即有序状态),系统的熵较低。

2. 熵增原理熵增原理是热力学第二定律的重要内容之一,它指出在孤立系统中,熵总是不断增加的。

这意味着孤立系统趋向于更加无序或更加混乱的状态。

熵增原理可以通过以下方式理解:对于一个能够与外界交换能量和物质的孤立系统,系统内部的微观状态在任意一瞬间都可以处于不同的状态。

根据统计力学的观点,系统具有更多的无序状态(高熵状态)的微观状态数要远远大于有序状态(低熵状态)的微观状态数。

因此,系统从低熵状态转变为高熵状态的过程是不可逆的。

3. 熵的计算根据熵的定义,可以将系统的熵表示为:S = k ln W其中,k是玻尔兹曼常数,ln是自然对数,W是系统的微观状态数。

从这个公式可以看出,当系统的微观状态数增加时,系统的熵也会增加。

由此可以得出,系统的熵增加原则与热力学第二定律完全一致。

4. 熵在自然界中的应用熵不仅仅在热力学领域有着广泛的应用,它也在其他科学领域中被广泛运用。

在物理化学中,熵常被用来描述化学反应的平衡状态。

在这种情况下,系统的熵增加被认为是化学反应的驱动力。

在信息论中,熵被用来描述信息的无序程度。

信息论中的熵与热力学中的熵有着类似的概念,都是区分有序和无序状态的度量。

总结:熵是热力学中一个重要的概念,用来描述系统的无序程度或混乱程度。

熵增原理指出孤立系统中熵的总是不断增加的,这与热力学第二定律是一致的。

熵熵增原理

熵熵增原理

S
nC p ,m
ln T2 T1
nR ln
p2 S
p1
nCV ,m
ln
p2 p1
nC
p
,m
R
ln
V2 V1
例题:在298K时将1mol的氧气用6atm的恒外压从1atm恒温压缩
到6atm,氧气可看成理想气体。求该过程的ΔS系统、 ΔS环境、ΔS隔离
分析: (1)本题反抗6atm恒外压恒温压缩,是不可逆过程
★根据克劳修斯不等式可知只有可逆过程的热温商才等 于过程熵变,因此求熵变必须依据可逆途径!
★克劳修斯不等式也被看成是热力学第二定律的数学表 达式 思考题:理想气体从某一始态出发,分别进行绝热可逆膨胀和绝热不
可逆膨胀,能否到达相同的终态?为什么?
提示:不能。根据克劳修斯不等式,绝热可逆过程,ΔS=0;绝热不可 逆过程,ΔS>0。如果能到达相同的终态,上述两者则要相等, 显然是不可能的
恒容过程:
S
T2 nCV ,mdT
T1
T
nCV
,m
ln
T2 T1
恒压过程:
(CV ,m看成定值)
S
T2 nCp,mdT
T1
T
nC
p,m
ln
T2 T1
(C p ,m看成定值)
注意:上述三个求熵变公式无论过程可逆与否都能运用。为什么?
§3.4 单纯pVT变化熵变的计算
• 4.4 理想气体pVT变化过程熵变的计算
§3.3 熵,熵增原理
• 3.3 熵
(1)任意可逆循环过程的热温商
用若干条恒温可逆线和绝热可逆线把 任意可逆循环分割成无数个小卡诺循环
对于其中每一个小卡诺循环

《熵熵增原理》课件

《熵熵增原理》课件

能量的转化通常伴随着熵的变化。能量从有序状态转化为无序状态时,熵增加。
2
热力学第二定律
熵熵增原理是热力学第二定律的重要内容之一,它描述了自然界中熵的增加趋势。
3Байду номын сангаас
熵生成的限制
熵的增加受到物质和能量转换过程的限制,这些限制决定了系统内部的有序分布。
熵熵增原理的实例分析
实例一 实例二 实例三
气体膨胀 燃烧反应 溶解过程
熵的计算公式
熵与平衡
熵的计算公式是基于系统的微 观状态数目和概率的统计方法, 常用于描述混沌理论和信息熵。
系统在达到熵的最大值时,处 于热力学平衡状态。平衡状态 下,系统的能量分布和转化达 到最大的均衡。
熵与有序性
熵与有序性的关系是热力学研 究的重点之一。有序系统的熵 通常较低,而无序系统的熵较 高。
《熵熵增原理》PPT课件
熵熵增原理是热力学的基本原理之一,描述了系统中熵的增加趋势。本课件 将介绍熵的概念、熵熵增原理的基本原理和应用,以及熵与能量转换的关系, 并通过实例分析和自然界中的应用来深入理解该原理。
熵的概念
熵是一个描述系统无序程度的物理量,代表了系统的混乱程度。它是热力学和信息论中的重要概念,可 以用来描述能量的分布和转化。
熵熵增原理的应用
环境科学
熵熵增原理可以应用于环境 科学领域,研究物质和能量 的转化,以及生态系统的稳 定性。
信息论
熵熵增原理在信息论中有广 泛应用,用于评估信息的不 确定性和传输效率。
经济学
熵熵增原理在经济学中解释 了资源的有限性和市场机制 中的不均衡现象。
熵和能量转换关系的讲解
1
能量转化与熵的变化
熵熵增原理的基本原理

卡诺定理克劳修斯公式熵熵增原理

卡诺定理克劳修斯公式熵熵增原理

卡诺定理克劳修斯公式熵熵增原理卡诺定理和克劳修斯公式是热力学中的两个重要定理,而熵和熵增原理则是与热力学系统的状态变化和熵的变化相关的概念。

卡诺定理是由法国物理学家卡诺在19世纪初提出的,它主要用来描述理想热机的效率与工作物质所工作的热源之间的关系。

卡诺定理的表述为:在给定温度的两个热源之间工作的理想热机,其效率不会超过卡诺循环的效率。

卡诺循环是一个由两个等温过程和两个绝热过程组成的循环过程,它被认为是工作在给定两个热源温度之间的最有效热机。

克劳修斯公式是由克劳修斯在19世纪初提出的,它是热力学中能量转换和熵变化的一个重要定律。

克劳修斯公式的表述为:任何热力学系统和环境之间的能量转换过程,总是使得系统的熵增加。

也就是说,自然界中的能量转换总是不可逆的,并且熵总是朝着增加的方向发展。

熵是热力学中一个非常重要的概念,它描述了系统的无序程度。

熵的定义为:对于一个热力学系统,在其状态变化中,熵的变化等于传热过程中吸收的热量与系统温度的比值。

换句话说,熵是一个衡量热力学系统状态无序程度的物理量。

当一个系统处于有序状态时,熵较低,而当系统处于无序状态时,熵较高。

熵增原理是热力学中的一个基本原理,它描述了孤立系统熵的增加趋势。

熵增原理的表述为:一个孤立系统的熵永远不会减少,而只会增加或保持不变。

这个原理可以通过考虑系统与外界的能量转换过程来理解。

由于克劳修斯公式的存在,能量转换总是使得系统的熵增加,这导致了热力学系统中熵增的行为。

熵增原理在热力学领域中具有广泛的应用,例如在热力学循环和热力学平衡等问题中都需要用到。

总结起来,卡诺定理和克劳修斯公式主要用来描述热力学系统中的能量转换和效率问题,而熵和熵增原理则是衡量系统无序程度和描述孤立系统热力学特性的重要概念和原理。

这些概念和原理对于热力学领域的理论研究和实际应用都具有重要的意义。

热力学中的熵与熵增的计算

热力学中的熵与熵增的计算

热力学中的熵与熵增的计算热力学是一门研究物质能量转化和宏观性质的学科,而熵则是热力学的核心概念之一。

熵可以被理解为系统的无序程度或混乱程度,是描述系统微观构型的一种量度。

熵的计算是热力学的重要内容之一,对于了解和预测系统的行为至关重要。

在热力学中,熵被定义为系统的状态函数,它与系统的微观构型有关。

一个具有N个微观构型的系统,它的熵S可以计算为:S = k * lnΩ其中,k是玻尔兹曼常数,Ω是系统的微观构型数。

熵的单位是焦耳/开尔文。

对于一个封闭系统,其内部的微观构型数Ω与系统所有粒子的能级分布有关。

如果系统的所有粒子处于同一能级,那么Ω为1,熵也为0。

这是一个完全有序的情况。

而当粒子能量分布越来越分散,系统的无序程度增加,Ω也会变得更大,熵也随之增大。

熵在热力学中具有一条重要的性质,即熵增原理。

熵增原理指出,在一个孤立系统中,熵不会减少,而只会增加或保持不变。

换句话说,自然界的趋势是朝着更大的熵增长。

这个原理反映了宏观世界向着无序状态发展的趋势。

熵增可以通过热力学第二定律来解释。

热力学第二定律表明,自发过程中系统的总熵必然增加,而非减少。

根据熵增原理,可以推导出一个有用的关系式:ΔS = Q / T其中,ΔS是系统的熵增量,Q是系统吸收的热量,T是吸收热量的温度。

这个关系表明,在热力学平衡下,一个系统吸收的热量越多,温度越高,熵增越大。

熵增也可以通过熵增定理来计算。

熵增定理表明,在一个孤立系统中,系统的熵增等于外部对系统做功的熵流。

根据这个定理,熵增可以通过对系统进行能量守恒和热流计算来确定。

在实际问题中,计算熵增可以采用不同的方法。

一种方法是使用经典热力学理论来分析系统的状态,预测系统熵的变化。

这种方法适用于简单系统和平衡态下的系统。

另一种方法是采用统计热力学理论,通过对系统的微观构型进行计数和统计,来计算系统的熵和熵的增量。

这种方法适用于复杂系统和非平衡态下的系统。

总而言之,熵是热力学中的重要概念,它描述了系统的无序程度或混乱程度。

7-6熵与熵增原理

7-6熵与熵增原理

熵的存在
状态图上任意两点 1 和 2间,连两条路径 间 成为一个可逆循环。 a 和 来自 ,成为一个可逆循环。a
2( S 2 )
b
2
dQa 1 dQ + ∫2 b = 0 ∫1 T T
2
1( S1 )
dQa 2 dQ = ∫1 b ∫1 T T
2
无关,只由始末两个状态有关。 无关,只由始末两个状态有关。
n
熵的存在
无限个卡诺循环组成 的可逆循环
P
Qi n →0, ∑ 1 T i dQ = 0 变 : 为 ∫ T 可逆
n
O V
中吸收的微小热量。 中吸收的微小热量。
表示积分沿整个循环过程进行, ∫ 表示积分沿整个循环过程进行,dQ 表示在各无限小过程
任一可逆循环,用一系列微小可逆卡诺循环代替。 任一可逆循环,用一系列微小可逆卡诺循环代替。 对任一可逆循环,其热温比之和为零。 即:对任一可逆循环,其热温比之和为零。
§7-6 1. 熵的存在
熵与熵增原理
大量的生产实践表明: 大量的生产实践表明: 当给定系统处于非平衡态时, 当给定系统处于非平衡态时,总要发生从 非平衡态向平衡态的自发性过渡; 非平衡态向平衡态的自发性过渡; 当给定系统处于平衡态时, 当给定系统处于平衡态时,系统却不可能 发生从平衡态向非平衡态的自发性过渡。 发生从平衡态向非平衡态的自发性过渡。 为解决实际过程的方向问题, 为解决实际过程的方向问题,引入描述平 衡态的状态函数— 衡态的状态函数 熵,据它的单向变化的性质 可判断实际过程的方向。 可判断实际过程的方向。
如可逆绝热过程是一个等熵过程, 如可逆绝热过程是一个等熵过程,绝热自由膨 胀是一个熵增加的过程。 胀是一个熵增加的过程。

卡诺定理克劳修斯公式熵熵增原理

卡诺定理克劳修斯公式熵熵增原理

卡诺定理克劳修斯公式熵熵增原理卡诺定理(Carnot's theorem)是热力学中的一个基本定律,它是法国物理学家卡诺(Nicolas Léonard Sadi Carnot)于1824年提出的。

卡诺定理阐述了理想循环的效率与工作温度之间的关系,即对于任何工作物质和给定的两个温度,不存在比卡诺循环效率更高的循环。

卡诺定理可以用数学的方式表达如下:对于任何两个热源,一个工作物质在接触这两个热源之间工作的任何循环的效率都不会高于卡诺循环的效率,而卡诺循环的效率由热源之间的温度差决定。

卡诺定理的意义在于它给出了一个理论上的最高效率,也是实际热机和制冷机可达到的最高效率。

克劳修斯公式(Clausius formula)是德国物理学家克劳修斯(Rudolf Clausius)于1854年提出的。

克劳修斯公式是热力学中的重要公式,它描述了定容过程和绝热过程之间的关系。

公式的形式如下:$$\Delta S = C_v \ln \left(\frac{T_2}{T_1}\right)$$其中,ΔS是系统的熵变,Cv是定容热容量,T1和T2分别是过程的初始和最终温度。

克劳修斯公式基于热力学第二定律,它表明在一个绝热过程中,系统熵的改变量只取决于温度差。

熵(entropy)是热力学中的重要概念,是对一个系统无序程度的度量。

熵可以用来描述一个系统的状态和能量的分布,它是一个状态函数,不依赖于路径。

熵增原理(principle of entropy increase)是热力学中的一个基本原理,它表明在一个孤立系统中,熵总是不断增加的。

熵增原理可以用来解释为什么自然界中有序的事物趋向于无序。

根据熵增原理,一个孤立系统的熵在一个不可逆过程中总是增加的,而在一个可逆过程中熵保持不变。

这意味着不可逆过程是不可逆的原因是熵的增加。

总结起来,卡诺定理是描述理想循环效率与工作温度之间关系的定理;克劳修斯公式是描述定容过程和绝热过程之间关系的公式;熵是对系统无序程度的度量,而熵增原理是描述孤立系统熵增加的原理。

卡诺定理克劳修斯公式熵熵增原理

卡诺定理克劳修斯公式熵熵增原理

卡诺定理克劳修斯公式熵熵增原理卡诺定理、克劳修斯公式、熵、熵增原理是热力学中重要的概念和原理。

下面将会详细介绍这些概念和原理。

1.卡诺定理:卡诺定理是热力学中的一个基本定理,它限制了热机的效率。

根据卡诺定理,任何两个热源之间工作的热机,其效率都不会超过两个热源温度之差与较高温度的比值。

这一定理可以用数学公式表示为:η=1-(Tc/Th)。

其中,η表示热机的效率,Tc表示冷热源的温度,Th表示热热源的温度。

卡诺定理指出了热力学最高效率,也为热机效率提供了一个上限。

2.克劳修斯公式:克劳修斯公式是热力学中的一个重要公式,用来计算热机的功率。

根据克劳修斯公式,热机的功率等于热机所从热源获取的热量减去热机向冷热源放出的热量。

换句话说,克劳修斯公式表示热机的净功率等于热机的净热量。

3.熵:熵是热力学中的一个基本概念,它表示系统的无序程度或混乱程度。

熵可以理解为系统的状态的一种度量。

在热力学中,系统的熵变等于系统吸收的热量除以系统的温度。

熵是一个正值,这意味着熵增加会使系统越来越无序。

熵在熵增原理中起到重要的作用。

4.熵增原理:熵增原理是热力学中的一个基本原理,它表明任何孤立系统的熵总是增加的。

具体来说,熵增原理指出孤立系统的熵变应该大于等于零,即ΔS≥0。

换句话说,孤立系统趋向于从有序向无序演化,系统内部的热量趋于均匀分布,系统的混乱程度增加。

熵增原理是基于统计学观点提出的,它解释了自然界中一些宏观现象,如热量传导、混合、扩散等。

熵增原理在热力学中有广泛的应用,它不仅限于孤立系统,也适用于封闭系统和开放系统。

对于封闭系统和开放系统,熵增原理可以表示为ΔS≥S输入-S输出,其中ΔS表示系统的总熵变,S输入表示系统吸收的热量的熵,S输出表示系统向环境放出的热量的熵。

总结来说,卡诺定理限制了热机的效率,克劳修斯公式用来计算热机的功率,熵表示系统的无序程度,熵增原理说明了孤立系统的熵总是增加的。

这些概念和原理在热力学中起到了重要的作用,可以用来研究热机、能量转化以及宏观现象的演化过程。

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2.2 熵的概念与熵增原理
2.2.1 循环过程的热温商 T
Q
据卡诺定理知: 卡诺循环中热温商的代数和为:0=+H
H
L L T Q T Q 对应于无限小的循环,则有: 0=+H
H L
L T Q T Q δδ
对任意可逆循环过程,可用足够多且绝热线相互恰好重叠的小卡诺循环逼近.对每一个卡诺可逆循环,均有:
0,,,,=+
j
H j
H j
L j
L T Q T Q δδ
对整个过程,则有:
0)(
)(
,,,,==+
∑∑j
R j
j
j
H j
H j
L j
L j
T Q T Q T Q δδδ
由于各卡诺循环的绝热线恰好重叠,方向相反,正好抵销.在极限情况下,由足够多的小卡诺循环组成的封闭曲线可以代替任意可逆循环。

故任意可逆循环过程热温商可表示为:
⎰=0)(
R T
Q
δ
即在任意可逆循环过程中,工作物质在各温度所吸的热(Q )与该温度之比的总和等于零。

据积分定理可知: 若沿封闭曲线的环积分为,则被积变量具有全微分的性质,是状态函数。

2.2.2 熵的定义——可逆过程中的热温商
在可逆循环过程,在该过程曲线中任取两点A 和B,则可逆曲线被分为两条,每条曲线所代表的过程均为可逆过程.对这两个过程,有: 0)()(=+⎰⎰B
A A
B R R b
a
T
Q T Q δδ
整理得: ⎰⎰=B
A
B
A
R R b a T
Q
T
Q
)(
)(
δδ
这表明,从状态A 到状态B,经由不同的可逆过程,它们各自的热温商的总和相等.由于所选的可逆循环及曲线上的点A 和B 均是任意的,故上列结论也适合于其它任意可逆循环过程.
可逆过程中,由于⎰B
A
R T
Q
)(
δ的值与状态点A 、B 之间的可逆途径无关,仅由始末态决定,
具有状态函数的性质。

同时,已证明,任意可逆循环过程中r
T Q ⎪⎭⎫
⎝⎛δ
沿封闭路径积分一周为
p
V
p
0,由数学分析知, r
T Q ⎪⎭⎫
⎝⎛δ必是某个函数的全微分,具有状态函数特征。

故克劳修斯据此定义它为一个新的热力学函数熵,用符号S 表示.
若令S A 和S B 分别代表始态和末态的熵,则上式可写为:
⎰=∆=-B
A R A
B T
Q
S S S )(
δ 对微小的变化过程,有: R T
Q dS )(δ=
上列两式均为熵变的定义式.
内能和焓都是状态函数,是体系自身的性质.熵也是状态函数,只取决于体系的始末态,其值用可逆过程的热温商来计算,单位为1-⋅K J ,1mol 物质的熵称摩尔熵,单位11--⋅⋅K mol J .
熵变定义:
等温过程中:
熵变的定义是计算熵变的原始依据。

2.2.
3. 克劳修斯不等式
——初末态相同时,可逆过程热温商与不可逆过程热温商的关系
设有一不可逆循环,它是由可逆和不可逆两部分构成,如下图。

由上节式(12)知
r A
B ir B
A T Q T Q T
Q
⎰⎰⎰⎪⎭⎫

⎛+⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛=δδδ环环
<0

T
Q S rev
d δ=
T
Q
S rev
=∆
ir B
A T Q ⎰⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛环δ<S T Q r B
A ∆=⎪⎭⎫ ⎝⎛⎰δ 上式可改写为
⎩⎨
⎧=>≥∆⎰
>-逆
可不可逆 B
A
B A T Q S δ
(1)
这就是克劳修斯不等式。

式中Q δ是实际过程的热效应,T 是环境温度。

在可逆过程中取等号,不可逆过程中取大于号。

用上式可以判断过程的可逆性,也可作为热力学第二定律的数学表达式。

上式表明,当体系从A 经过一过程到达B 时,如果过程是可逆的,则体系的熵变等于过程的热温商;如果过程是不可逆的,则体系的熵变大于过程的热温商。

式中的环T 是热源的温度,对可逆过程,它等于体系的温度。

对微小变化过程,可有: ⎩⎨
⎧=>≥逆
可不可逆
T Q dS δ (2) 这是热力学第二定律最普遍的表示形式。

对绝热不可逆过程,虽然环T T ≠,但因0=Q δ,仍有

T Q
T
Q
δδ=。

对恒容可逆过程,
外p p ≠但因0=dV ,仍有dV p pdV 外=。

2.2.4 熵增原理
对绝热体系中发生的过程,因0=Q δ ,所以: 0≥dS 或 0≥∆S
即在绝热可逆过程中,只能发生0≥∆S 的变化。

在绝热可逆过程中,体系的熵不变;在绝热不可逆过程中,体系的熵增加。

体系不可能发生熵减少0<∆S 的变化。

故可用体系的熵函数判断过程的可逆与不可逆。

在绝热可逆条件下,趋向于平衡的过程使体系的熵增加,这就是熵增加原理。

应该注意:自发过程必定是不可逆过程。

但不可逆过程可以是自发过程,也可以是非自发过程。

若不可逆过程是由环境对体系做功形成的,则为非自发过程;若环境没有对体系做功而发生了一个不可逆过程,则该过程必为自发过程。

对隔离体系,体系与环境之间没有热和功的交换,当然也是绝热的。

考虑到与体系密切相关的环境,即将体系与环境作为一个整体则可用下式来判断:
0≥+=环境体系隔离dS dS dS 或 0≥∆+∆=∆环境体系隔离S S S
iso ((0
S S S ∆=∆+∆≥体系)环境)
由于外界对隔离体系无法干扰,任何自发过程都是由非平衡态趋向于平衡态的。

达到平衡时,其熵值达到最大值。

上式是判断过程可逆与否的依据,故又称为熵判据.
例题:设有一化学反应在298.15 K 及Θ
p 下进行,放热41.84 kJ 。

设在同样条件下,将此反应通过可逆原电池来完成,此时放热8.37 kJ 。

试计算:(1)此反应的S ∆;(2)当此反应不在可逆原电池内发生时的S ∆外及S ∆总,并判断此反应能否自动进行;(3)体系可能做的最大有效功。

(答案:①△S = -28.1 J ·K -1,②△S 外 = 140.3 J ·K -1,△S 总 = 112.2 J ·K -1,③ W /= 33.47 kJ ) 解: (1) S ∆体= Q r /T = -8370÷298.15= -28.1 J ·K -1
(2) S ∆外= -Q /T 外= (-41840)÷298.15 =140.3 J ·K -1
S ∆总 =S ∆体+S ∆环= (-28.1) +140.3 =112.2 J ·K -1
反应可自动进行
(3) 在恒温恒压下体系可能作的最大有效功即为的负值,即 W max ’= -G ∆
∴ W max ’= -(H ∆-T S ∆) = - (- 41840) -298.15×(-28.1) = 33462 J
2.2.5 熵的物理意义
(1).几率、宏观状态与微观状态
某一宏观状态相对应的微观状态的数目,称为该宏观状态的“微观状态数”,即该宏观状态的“热力学几率Ω”.
(2).熵是系统混乱度的度量
在热力学过程中,系统混乱度Ω的增减,与系统熵的增减是同步的.统计力学证明:
Ω=ln k S
熵是状态函数,在一定状态下系统有一定的熵值.那么系统含有熵的大小代表的物理意义是什么呢? 理论和实践都说明,恒温膨胀、恒压或恒容升温、气体混合、固→液→气相变等过程,无一例外都是体系无序度(又称混乱度)增加而熵也增加的过程.这说明“熵”是量度体系无序度的函数.可以预料,随着温度的下降, 体系的无序度减小,到0K 时,纯物质完美晶体的无序将达最小,熵亦应最小.。

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