原子吸收值与浓度的关系
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原子吸收值与浓度的关系
谢文军 陆文宏 莫玉霖
一、积分吸收
原子吸收线，可以看成是基态原子对若干极 为精细、频率相差很小的光波吸收所产生的， 若求得相应波长的相应吸收系数，则可根据 吸收定律，求得吸收和－积分吸收。 根据经典色散理论，将原子蒸气对所有光波 的吸收进行积分得到：
吸收系数-频率关系曲线 e为电子电荷；N0为基态原子密度； m为电子质量，c为光速；f 为振子 强度，代表每个原子中能被入射光 激发的平均电子数，在一定条件下 对一定的元素，f 可视为一定值。
பைடு நூலகம்
N C
原子吸收定量分析基本关系式
A Kc
即在一定条件下，峰值吸收处测得的吸光度与试样中被测元素的浓 度呈线性关系，这是原子吸收分光光度法的基础
谢谢大家
要点：
光源发射线的中心频率ν0e与吸收 线的中心频率ν0a一致
发射线的半宽度△ν0e远远小于吸 收线的半宽度△ν0a ，一般为吸收 线半宽度的1/5～1/10。
基本原理
只考虑多普勒展宽的条件下，峰值吸收系数K0 满足：
K0
2 Δ νD
ln 2 Kvdv π
e 2 K d mc N 0f
Iv=I0*exp(-Kvl) 2 e N0 f K d
mc
K d kN
局限性
K d mc N 0 f K d kN
由上式可见，积分吸收与基态原子数 成正比，与频率和测量条件无关。这 是原子吸收测量的重要基础，是一种 绝对测量方法；可惜的是原子吸收线 的半宽度太小(10-3 nm) ,没有这样高 的分辨率的单色仪 另一方面，即使用分辨率很高的单色 器，采用普通的分光光度法所用的连 续光源，获得0.x nm 纯度很高的光作 为原子吸收入射光，只有很少一部分 被吸收，1%左右。大部分通过，入射 光和透过光强度没有差别。
e2
二、峰值吸收法
1955年沃尔什提出峰值吸收原理，解决了带宽和光强度的问 题，使原子吸收法成为现实。
Alan Walsh
(1916-1998)和 他的原子吸收 光谱仪在一起
在用锐线光源及温度不太高的火焰的条件下，峰值吸收系数与 火焰中待测元素基态原子的浓度存在着简单的线性关系，这样 N0值可由测定K0而得到，即峰值吸收法。
2
2 K0 Δν D
ln 2 π e N0 f π mc
可以看出，峰值吸收系数与基态原子总数N0成正比
峰值吸收：采用锐线光源，在中心频率附近很窄范围内 积分 Kν=K0
I0 A lg 0. 434KvL I 2 2 ln 2 e A 0.43 N 0 fL D mc
N0 N
谢文军 陆文宏 莫玉霖
一、积分吸收
原子吸收线，可以看成是基态原子对若干极 为精细、频率相差很小的光波吸收所产生的， 若求得相应波长的相应吸收系数，则可根据 吸收定律，求得吸收和－积分吸收。 根据经典色散理论，将原子蒸气对所有光波 的吸收进行积分得到：
吸收系数-频率关系曲线 e为电子电荷；N0为基态原子密度； m为电子质量，c为光速；f 为振子 强度，代表每个原子中能被入射光 激发的平均电子数，在一定条件下 对一定的元素，f 可视为一定值。
பைடு நூலகம்
N C
原子吸收定量分析基本关系式
A Kc
即在一定条件下，峰值吸收处测得的吸光度与试样中被测元素的浓 度呈线性关系，这是原子吸收分光光度法的基础
谢谢大家
要点：
光源发射线的中心频率ν0e与吸收 线的中心频率ν0a一致
发射线的半宽度△ν0e远远小于吸 收线的半宽度△ν0a ，一般为吸收 线半宽度的1/5～1/10。
基本原理
只考虑多普勒展宽的条件下，峰值吸收系数K0 满足：
K0
2 Δ νD
ln 2 Kvdv π
e 2 K d mc N 0f
Iv=I0*exp(-Kvl) 2 e N0 f K d
mc
K d kN
局限性
K d mc N 0 f K d kN
由上式可见，积分吸收与基态原子数 成正比，与频率和测量条件无关。这 是原子吸收测量的重要基础，是一种 绝对测量方法；可惜的是原子吸收线 的半宽度太小(10-3 nm) ,没有这样高 的分辨率的单色仪 另一方面，即使用分辨率很高的单色 器，采用普通的分光光度法所用的连 续光源，获得0.x nm 纯度很高的光作 为原子吸收入射光，只有很少一部分 被吸收，1%左右。大部分通过，入射 光和透过光强度没有差别。
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二、峰值吸收法
1955年沃尔什提出峰值吸收原理，解决了带宽和光强度的问 题，使原子吸收法成为现实。
Alan Walsh
(1916-1998)和 他的原子吸收 光谱仪在一起
在用锐线光源及温度不太高的火焰的条件下，峰值吸收系数与 火焰中待测元素基态原子的浓度存在着简单的线性关系，这样 N0值可由测定K0而得到，即峰值吸收法。
2
2 K0 Δν D
ln 2 π e N0 f π mc
可以看出，峰值吸收系数与基态原子总数N0成正比
峰值吸收：采用锐线光源，在中心频率附近很窄范围内 积分 Kν=K0
I0 A lg 0. 434KvL I 2 2 ln 2 e A 0.43 N 0 fL D mc
N0 N