第五章测地曲率和测地线§51测地曲率和测地挠率

合集下载

第五章测地曲率和测地线§51测地曲率和测地挠率

第五章测地曲率和测地线§51测地曲率和测地挠率

2 du + I = du 2 −
1 sin 2 ( Ku )dv 2 , K 1 2 sh ( − Ku )dv 2 , K
K > 0, K < 0.
-16-
证明:该曲面上的测地线可以分别表示为:
A sin( K u ) cos v + B sin( K u) sin v + C cos( K u) = 0,
α βγ
1、设曲面的第一基本形式为 I=du 2+G(u,v)dv2,求 Γ 证明: G(u,v)=1- u2K(0,v)+0 (u2) 。
及 Gauss 曲率 K。
2、 设曲面的第一基本形式为 I= du2 +G(u,v)dv2 , 并且 G(u,v)满足条件 G(0,v)=1, Gu(0,v)=0。 3、 设曲面上以点 P 为中心, 以 r 为半径的测地圆的周长为 Lr , 所围的面积是 Ar , 证明: 点 P 处的 Gauss 曲率是
τg =
1 1 dk n (θ ) ( k 2 − k1 ) sin 2θ = . 2 2 dθ
6、假定曲面上经过一个双曲点的两条渐近曲线在该点的曲率不为零。证明:这两条曲 线在该点的挠率的绝对值相等 、符号相反,并且这两个挠率之积等于曲面在该点的 Gauss 曲率 K( 提示:利用定理 4 和习题 5 的结果) 。 7、证明: k n − τ g − 2 Hkn + k = 0 。 8、证明:任何两个正交方向的测地挠率之和为零。 § 5.2 2、设曲线 C 是旋转面 测地线
2 2
du 2 + dv 2 [1 − (u 2 + v 2 )]2
1 (dx 2 + dy 2 ) 之间的保长对应。 2 4y

大地测量学基础:第5章 大地测量基本技术与方法(1)

大地测量学基础:第5章  大地测量基本技术与方法(1)

• 三角测量在过去(20世纪80年代以前)是平面控制测量的主要方法。 过去已经建成、目前仍在使用的国家一、二、三、四等平面控制 点基本上都是采用三角测量方法获得的。当时,高精度测边很难 实现。
• 三角测量的观测量主要是水平角,边长观测很少,距离传递误差 较大。
• 此外,三角网对相邻控制点之间的通视条件要求很高(多边形的中 点须与多点通视),实地选点难度较大,一般只能位于高处(如山头 或房顶),使用也不方便。
• VLBI测量长度的相对精度可达10-6。
• 该技术在研究地球极移、地球自转速率的短周期变化、地球固体 潮、大地板块运动的相对速率和方向中得到广泛的应用,在常规 大地测量中很少用。
3*、惯性测量系统(INS)
• 惯性测量是利用惯性力学基本原理,在相距较远的两点之间,对 装有惯性测量系统的运动载体(汽车或直升飞机)从一个已知点到另 一个待定点的加速度,分别沿三个正交的坐标轴方向对加速度分 量进行两次积分,从而求定其运动载体在三个坐标轴方向的坐标 增量,进而求出待定点的位置。
纵横锁系布网方案示意图
二等补充网
一等三角锁
二等基本 锁
2)60年代以后,二等网以全面三角网的形式布设,即在一等锁环 内直接布设二等全面网。这种方案叫全面布网方案。
• 二等全面网中三角形平均边长为13km,测角中误差为±1.0‫。ײ‬跟 纵横锁系布网形式相比,全面网的精度显然更高些。
一等三角锁
二等全面 网
A
a
az B
ay
ax
• INS属于相对定位,其相对精度为(1~2)·10-5,测定的平面位置中 误差为±25cm左右。
• 优点:完全自主式,点间也不要求通视;全天候,只取决于汽车 能否开动、飞机能否飞行。

曲面上的测地线

曲面上的测地线
l
Kd k ds ( ) 2
g i G G i 1
(Gauss-Bonnet公式)
其中 i是G的第i个内角的弧度数 .
华东理工大学《微分几何》电子课件(§2.6 面面上的测地线) pliu@
18 /35
引理: 若ds du Gdv , 则 dv k g ds d arctan G ( G )u dv (p171习题13) du 证明: 由于坐标网正交 , F 0, 由Liouville公式 d 1 ln E 1 ln G kg cos sin , ds 2 G v 2 E u 1 1 1 知 k g ds d Gu sin ds d Gu sin ds 2G 2 EG dv 1 du 1 sin , (P149) 又 cos cos , ds ds G E
2 k i j i j d u d u d u d u d u k r 2 ij n rk Lij ds ds d s ds k ds i, j i, j i j d 2 uk k du du 从而 gkl 2 ij 0 ( l 1, 2) d s ds k i, j ds
1 /35
一、曲面曲线的测地曲率
k 为(C )在P点的曲率向量. 称 r 称曲率向量在 上的投影k g为(C )在P点的测地曲率.
华东理工大学《微分几何》电子课件(§2.6 面面上的测地线) pliu@
2 /35
测地曲率的性质
k g r k k (n ) k ( ) n k n k cos( ) k sin . 2

曲面上曲线的测地曲率向量和测地曲率

曲面上曲线的测地曲率向量和测地曲率

曲面上曲线的测地曲率向量的注记邢家省1,张光照2(1.北京航空航天大学数学与系统科学学院,数学、信息与行为教育部重点实验室,北京100191; 2.河南经贸职业学院 技术科学系,郑州 450000)摘 要: 指出了测地曲率向量的几何来源意义,给出了测地曲率计算公式和刘维尔公式的直接推导。

关键词: 测地曲率向量; 测地曲率; 几何意义;刘维尔公式中图分类号: O186. 11 文献标识码: A关于曲面上曲线的测地曲率向量和测地曲率的定义,文献[1-4 ]中采用的是直接给出了表述定义的式子,没有给出导致这种定义的几何意义来源,使人感到过于突然。

我们指出在导出曲面的第二基本形式的几何意义时,蕴涵了测地曲率向量的几何来源和意义,这样就符合人们的认识发现规律,有利于教学理解。

对测地曲率的计算公式和刘维尔公式,我们亦给出了直接的推导过程。

1 测地曲率向量的几何来源在导出曲面的第二基本形式的几何意义时蕴涵了测地曲率向量的几何来源[1,2]。

设曲面∑的参数方程为∆∈=∑),(),,(:v u v u r r 。

如果),(v u r具有二阶连续偏导数,称曲面∑为2C 类曲面。

现在任固定曲面∑上一点(,)P u v ,并设P T 为曲面∑在P 点的切平面。

收稿日期:基金项目:国家自然科学基金资助项目(11171013)。

作者简介:邢家省(1964--),男,河南泌阳人,博士,北京航空航天大学副教授,研究方向:偏微分方程、微分几何. 张光照(1972- ),男,河南鹿邑人,副教授,硕士,研究方向:数论、数学应用及高职教育.曲线Γ:(),()u u s v v s ==或((),())r r u s v s =是∑上过P 点的一曲线,其中s 是曲线的自然参数。

设Q 是曲线Γ上在P 点邻近的一点,P 和Q 点分别对应自然参数s 和s s +∆,即P 和Q 点的向径分别为(),()r s r s s +∆。

根据泰勒公式,有()()PQ r s s r s =+∆- 21()(())()2r s s r s s ε'''=∆++∆,其中123((,),(,),(,))s s s s s s εεεε=∆∆∆,0lim 0s ε∆→=。

曲面的曲率线、渐近曲线和测地线

曲面的曲率线、渐近曲线和测地线
定理1曲面 上一条曲线 即是曲率线又是渐进线的充要条件是: 是一条平面曲线
而且所在平面沿 和 相切.
在一片只含有椭圆点的曲面上,由于 ,故没有渐近曲线.
在一片只含有双曲点的曲面上,由于 ,故经过每一点有两条渐进线.
在一片只含有抛物点的曲面上,由于 ,故渐进线的微分方程可写成 的形状,因此曲面上只有一簇渐近曲线.
定理2曲面上一条曲线为渐近曲线的充要条件:或者它是一条直线或者它在每一点的密切面与切面叠合(即它的副法线与曲面的法线重合: ).
推理若两个曲面沿一条线 相切,则在这两个平面上, 或者都是渐进线,或者都不是.
定理3曲面 上一条异于直线的曲线 即是渐进线又是曲率线的充要条件: 为平面曲线.
注意这个定理与定理1的异同,定理3中的曲线不是直线,但条件也略去了 和平面沿 相切这一部分.事实上,由于 既是渐近曲线又是曲率线, 的方向是 的一个主方向,其对应的主曲率为0,因此由定理1, 沿 和平面相切,但定理3中的“异于直线”不能省略.例如直纹二次曲面上的母线是平面的渐近曲线,却不是曲率线.
4 测地线
4.1测地曲率定义
给定一个曲面 ,考虑曲面 是 的自然参数,设 是曲线 上一点, 是 在 上单位切向量, 是 的夹角,那么曲线 在 点的曲率向量 在 的投影为 在 的测地曲率,若用 表示,则
.
测地曲率的几何意义:曲面 上的曲线 ,它在点 的测地线的绝对值等于 在 点切平面上的正投影曲线 的绝对曲率.
2.2曲率线的微分方程
对曲面上一点 的两个方向,如果他们既共轭又正交,则称在 点主方向.
设两个方向是 由于正交性, ,即
,由于共轭性: ,即
,
以上两个条件改写为
=0.
还可以写成以下形式

微分几何§6曲面上的测地线

微分几何§6曲面上的测地线
生物学中的测地线
在生物学中,细胞的运动轨迹和神经元的传导路径可以被描述为测地线,研究测地线有助于理解生物体的行为和 生理机制。
THANKS
感谢观看
定义
01
在高维空间中,测地线是连接两点之间长度最短的曲线,其长
度由曲面的几何性质决定。
性质
02
高维空间的测地线具有类似于平面曲线的一些性质,如曲率、
挠率和弧长等。
应用
03
在物理学和工程学中,高维空间的测地线被广泛应用于最小化
能量、时间等物理量的计算。
弯曲空间中的测地线
定义
在弯曲空间中,测地线是连接两点之间长度最短的曲线,但曲率 不再是常数。
微分几何§6曲面上 的测地线
目录
• 测地线的定义与性质 • 曲面上的测地线方程 • 曲面上的测地线的应用 • 曲面上的测地线的扩展 • 曲面上的测地线的几何意义 • 曲面上的测地线的展望
01
测地线的定义与性质
测地线的定义
测地线是曲面上的最短路径,即连接两点间的曲线段长度最短。
测地线是曲面描述
在地球表面,由于地球的曲率,两点之间的直线距离并不是最短的路径。相反, 测地线,即地球表面的大圆弧,是两点之间最短的路径。这对于航海、航空和通 信等领域具有重要意义。
航天器轨道设计
总结词
航天器轨道设计经常利用曲面上的测 地线概念。
详细描述
在航天领域,为了节省燃料和时间, 航天器通常沿着测地线轨道飞行。这 是因为测地线是两点之间“几乎最短 ”的路径,同时考虑到地球的引力作 用和其他天体的影响。
04
测地线是曲面上的一种 特殊曲线,其长度等于 曲面上两点之间的直线 距离。
测地线的分类
01
根据曲面的不同类型,测地线可 以分为欧氏空间中的测地线和非 欧氏空间中的测地线。

测地曲率和测地线

测地曲率和测地线
α β d 2 uγ γ du du kg e2 = + Γ αβ ds 2 rγ ds ds
因此 k g ≡ 0 的充分必要条件是
α β d 2 uγ γ du du + Γ = 0, αβ ds 2 ds ds
γ = 1, 2
(1 )
这就是测地线所满足的微分方程组。 若引进新的未知函数 v ,则方程组( 1)便降阶成为一阶常微分方程组:
因此
du 2 du 2 r1 ⋅ (n × r2 ) = − | r1 × r2 | , ds ds du1 du 1 | r1 × r2 | , r2 ⋅ ( n × r1 ) = ds ds
kg =| r1 × r2 | ⋅{ −
α β du1 d 2 u 2 2 du du + Γ } αβ 2 ds ds ds ds
=C 作为曲面 S 上的曲线的法曲率 kn = S 上与 C 相切的法截线 C 的法曲率 = C 作为平面π上的曲线的相对曲率, 上面的最后一个等式是由于第四章§ 2 定理 1。 现在我们要讨论测地曲率的另一个性质,它是法曲率所不具有的。 定理 2 证明 曲面上任意一条曲线的测地曲率在曲面作保长变换时是不变的。 由于曲线 S 上的曲线 C 的参数方程是
其中 θ 是曲线的次法向量和曲面的法向量的夹角,由此可见 , k g = 0 的条件是 k = 0 或者
~
~ π ~ ~ cos θ = 0 。若 k ≡ 0 ,则该曲线是直线,若 k ≠ 0 ,则 cosθ ≡ 0 ,于是 θ ≡ ,即曲线的 2
主法向量是曲面的法向量。 现在我们考虑测地线的微分方程。由§1 的( 5 )式并且参看定理 2 的证明可知
(12)
设 u-曲线、 v-曲线的单位切向量分别记为 α 1 和 α 2 ,于是

测地线

测地线

测地线中文名称:测地线英文名称:geodesic定义:在包含待测两点内的地球面上测得的两点之间的最短线。

应用学科:船舶工程(一级学科);船舶通信导航(二级学科)目录测地线测地线效应测地线测地线效应展开测地线又名测地线又称大地线或短程线,可以定义为空间中两点的局域最短或最长路径。

测地线(Geodesic)的名字来自于对于地球尺寸与形状的大地测量学(Geodesy)。

定义类似地球这样的物体并非由于称为引力的力使之沿着弯曲轨道运动,而是它沿着弯曲空间中最接近于直线的称之为测地线的轨迹运动。

例如,地球的表面是一弯曲的二维空间。

地球上的测地线称为大圆,是两点之间最近的路径。

由于测地线是两个机场之间的最短程,这正是领航员叫飞行员飞行的航线。

在广义相对论中,物体总是沿着四维时空的直线走。

尽管如此,在我们的三维空间看起来它是沿着弯曲的途径(这正如同看一架在非常多山的地面上空飞行的飞机。

虽然它沿着三维空间的直线飞,在二维的地面上它的影子却是沿着一条弯曲的路径)。

力的作用,物体将在类时或类光测地线上运动(因为没有物体的速度能超过光速)例如,地球这样的物体并非收到称作引力的力的作用而沿着弯曲轨道运动;相反,他们之所以沿着弯曲轨道运动,是因为在弯曲空间中,他们遵循着一条最接近直线的路径运动,这个路径称作测地线。

用专业术语来说,测地线的定义就是相邻两点之间最短(或最长)的路径。

测地线效应概述也称作测地线进动(Geodetic Effect或Geodetic Precession)是指在广义相对论预言下引力场的时空曲率对处于其中的具有自旋角动量的测试质量的运动状态所产生的影响,这种影响造成了测试质量的自旋角动量在引力场内沿测地线的进动。

这种效应在今天成为了广义相对论的一种实验验证方法,比。

这种相互作用所导致的进动在全部的测地线进动中起到三分之一的贡献。

另外的三分之二贡献不能用引力磁性来解释,只能认为来自于时空曲率。

简单来说,平直时空中沿轨道运动的自旋角动量方向会随着引力场造成的时空弯曲而倾斜。

测地曲率计算公式的推导方法

测地曲率计算公式的推导方法

测地曲率计算公式的推导方法邢家省;白璐;罗秀华【摘要】考虑曲面上曲线测地曲率计算公式的推导问题,运用向量的外积运算,给出了直接推导的计算公式;在曲面正交曲线坐标网下,给出测地曲率计算公式的2种来源过程,并由此得出 Liouville 公式的推导方法。

%The derivation of the calculation formula of geodesic curvature on curved surface is discussed in this paper.The directly derived calculation formula is obtained by means of vector outer product.Two derivation processes of the calculation formula of geodesic curvature and the derivation of the Liouville formula are demonstrated in the coordinate grid of the orthogonal curve.【期刊名称】《吉首大学学报(自然科学版)》【年(卷),期】2015(000)005【总页数】6页(P7-12)【关键词】测地曲率;正交曲线;坐标网;Liouville 公式【作者】邢家省;白璐;罗秀华【作者单位】北京航空航天大学数学与系统科学学院,数学、信息与行为教育部重点实验室,北京 100191;北京航空航天大学数学与系统科学学院,数学、信息与行为教育部重点实验室,北京 100191;平顶山教育学院,河南平顶山 467000【正文语种】中文【中图分类】O186.1关于曲面上曲线测地曲率的计算公式,文献[1]中采用的是利用曲面论基本方程给出的推导过程,需要准备的知识较多,证明过程相当繁杂;文献[2-6]中在曲面正交曲线坐标网下,给出测地曲率计算的Liouville公式[1-7]的直接证明.笔者运用向量的外积运算法则,就可以直接给出测地曲率的计算公式.在正交曲线坐标网下,给出了推导测地曲率的简化公式的2种过程,并指出Liouville 公式的2种来源,利用直接方法给出测地线方程的最终形式.设曲面Σ的参数方程为Σ:r=r(u,v),(u,v)∈Δ .若r(u,v)具有二阶连续偏导数,且ru×rv≠0,称则曲面Σ为C2类的正则曲面.现在任固定曲面Σ上一点P(u,v),并设TP为曲面Σ在P点的切平面.曲线Γ:r=r(u(s),v(s))是Σ上过P点的一曲线,其中s是曲线的自然参数.设n为曲面Σ在P点的单位法向量,以α表示曲线Γ上P点处的单位切向量,以β表示曲线Γ上P点处的主法向量,γ是副法向量.定义1[1-9]Σ上,曲线Γ在P点的单位切向量的导向量α′(s)在切平面TP上的投影向量为τP=α′(s)-(α′(s)·n)n,称为曲线Γ在P点的测地曲率向量.称Dα=dα-(dα·n)n为切向量场α(s)沿曲线Γ的绝对微分.由α′(s)=r″(s),故有τP=r″(s)-(r″(s)·n)n .显然α′(s)-(α′(s)·n)n与n,α都垂直.命ε=n×α,则α,ε,n是彼此正交的单位向量,并且构成一右手系,α′(s)·n)n平行于ε.α′(s)在切平面TP上的投影向量也就是α′(s)在ε上的投影向量.定义2[1-9]曲面Σ上,曲线Γ的切向量的导向量α′( s)在ε上的投影向量为τP=(α′(s)·ε)ε,称为曲线Γ在P点的测地曲率向量.显然有τP=α′(s)-(α′(s)·n)n,τP=(α′(P=(r″(s)·ε)ε .定义3[1-9]将r″(s)·ε称为曲线Γ在P点的测地曲率,记作 kg,kg=r″(s)·ε .显然kg=(r′(s),r″(s),n(s)) ,kgε=r″(s)-(r″(s)·n)n.为使记号方便,设曲面Σ:r=r(u1,u2),(u1,u2)∈Δ.记.设Γ是曲面Σ上的一条曲线,其参数方程为 u1=u1(s),u2=u2(s),或r=r(u1(s),u2(s))=r(s),这里s是该曲线的自然参数.由于kg=(r′,r″,n)=(r′×r″)·n,利用,因此.因,利用Lagrange恒等式(a×b)·(c×d)=(a·c)(b·d)-(a·d)(b·c),得代入测地曲率的计算公式,得.(1)式是测地曲率的一般计算公式,方便于直接使用.这里仅用向量外积运算法就给出了测地曲率的一般计算公式,与利用曲面论的基本方程式[1-4]推导出测地曲率的计算公式是一致的.当曲面r=r(u1,u2)上的坐标曲线构成正交网时,有 r1·r2=0,gij=ri·rj,g12=g21=0,g=g11g22.注意到代入测地曲率的一般计算公式(1)中,整理后得.对于曲面r=r(u,v)上的坐标曲线构成正交网时,有E=g11,G=g22,F=g12=0,u1,v=u2.从而有如下结论成立:定理1[1,7-8]设曲面Σ:r=r(u,v)上的坐标曲线构成正交网,Γ是曲面Σ上的一条曲线,其参数方程为 u=u(s),v=v(s),或r=r(u(s),s))=r(s),这里s是该曲线的自然参数,则曲线Γ的测地曲率为.定理2[1,7-8]设曲面Σ:r=r(u,v)上的坐标曲线构成正交网,Γ是曲面Σ上的一条曲线,其方程为r=r( u(s),v(s)),这里s是该曲线的自然参数,则曲线Γ测地曲率为.证明记,单位法向量n=α1×α2,显然α1,α2,n构成右手正交系.对r=r(s)=r(u(s),v(s))直接求导,得,.将(4),(5)式代入测地曲率的计算公式,得到.利用ru·ru=E,ru·rv=0,rv·rv=G,可得将(7)式各项代入(6)式中,得这正是(3)式的结果[8].设曲面r=r(u,v)上的坐标曲线构成正交网. 令曲面上曲线r=r( s)=r(u(s),v(s))的切方向与ru的夹角为θ,则有又比较(8),(9)式,得所以有将(10)至(12)式代入(2)式,或者(3)式中,整理后得(13)式称为刘维尔(Liouville )公式[1,7],可用于计算测地曲率和求解曲面上的测地线方程 [1-6],推导高斯-波涅公式[2-6]也用到(13)式.在文献[2-6]中,给出了另一种推导方法.例1[1,10]如果在曲面上引进半测地坐标网ds2=du2+G(u,v)dv2,求证:证明由题设,E = 1,F = 0,G =G(u;v),代入Liouville公式,得另一方面,由,得所以,即kgds=d+dv.对曲面Σ:r=r(u,v),设Γ:r=r(s)=r(u(s),v(s))是曲面Σ上的测地线,s是曲线的自然参数.曲线Γ:r=r(s)=r(u(s),v(s))是测地线的充分必要条件为[8-9]r″(s)·ru=0,r″(s)·rv=0 .由于将(14)式分别与ru,rv作内积,得于是有通常将(15)式改写为如下的等价形式:(16)式就是一般参数曲面上的测地线的方程,这里给出了直接的推导过程.利用(16)式可证明测地线的存在唯一性定理,求解曲面上的测地线方程及理论推导.特别地,当曲面r=r(u,v)上的坐标曲线构成正交网时,有ru·rv=F=0,此时曲面上的曲线为测地线的充分必要条件为[8](17)式可用于求解正交网下曲面上测地线的方程[8].[1] 梅向明,黄敬之.微分几何[M].第4版.北京:高等教育出版社出版,2008:82-84;146-149.[2] 苏步青,胡和生,沈纯理,等.微分几何[M].北京:人民教育出版社,1980:197-203.[3] 陈维桓.微分几何[M].北京:北京大学出版社,2006:139-143;229-241.[4] 彭家贵,陈卿.微分几何[M].北京:高等教育出版社,2002:43-47;110-117.[5] 王幼宁,刘继志.微分几何讲义[M].北京:北京师范大学出版社,2003:149-153.[6] 陈维桓.微分几何例题详解和习题汇编[M].北京:高等教育出版社出版,2010:171-219.[7] 邢家省,张光照.曲面上曲线的测地曲率向量的注记[J].吉首大学学报:自然科学版,2013,34(4):7-10.[8]JOHNOPREA.DifferentialGeometryandItsApplications[M].北京:机械工业出版社,2005:223-242.[9] 邢家省,高建全,罗秀华.曲面上测地线和短程线的性质[J].四川理工学院学报:自然科学版,2015,28(1):63-66.[10] 梅向明,王汇淳.微分几何学习指导与习题选解[M].北京:高等教育出版社,2004:189-190.Key words:geodesic curvature;orthogonal curve;coordinate grid;Liouville formula。

微分几何智慧树知到答案章节测试2023年阜阳师范大学

微分几何智慧树知到答案章节测试2023年阜阳师范大学

第一章测试1.两个非零向量平行的充要条件是()A:二重向量积为零向量B:点积为零C:混合积为零D:叉积为零向量答案:D2.三维空间中幺正标架的全体是()维空间A:4B:6C:5D:3答案:B3.()A:B:C:D:答案:C4.两个向量的点积具有交换性.()A:错B:对答案:B5.两个向量的叉积具有交换性.()A:对B:错答案:B6.没有坐标系,三维欧氏空间中依然可以定义向量及其运算.()A:对B:错答案:A7.同始点三个不共面向量构成的图形是一个幺正标架.()A:对B:错答案:B8.幺正标架是单位正交右手标架.()A:错B:对答案:A9.三维欧氏空间中的正交标架与仿射标架的全体均为6维流形.()A:对B:错答案:B10.向量值函数的连续等价于其分量函数的连续.()A:对B:错答案:A11.连续向量值函数的点积、叉积仍连续.()A:对B:错答案:A第二章测试1.密切平面和法平面的交线是().A:副法线B:平面曲线C:切线D:主法线答案:D2.从切平面和法平面的交线是( )A:主法线B:平面曲线C:副法线D:切线答案:C3.挠率为零的空间曲线一定是( )A:圆柱螺线B:圆C:平面曲线D:直线答案:C4.下列哪些量是合同变换下的不变量( )A:曲线的曲率、挠率B:曲线的弧长、曲率、挠率C:曲线的弧长、曲率D:曲线的弧长、挠率答案:C5.下列曲线的曲率与挠率不全为常数的是()A:椭圆B:圆柱螺旋线D:直线答案:A6.正则曲线的近似曲线在从切面上的投影是().A:圆.B:半三次曲线;C:抛物线;D:三次曲线;答案:D7.半三次曲线是正则曲线.()A:对B:错答案:B8.能显示表示为三阶连续可导函数的曲线必正则.()A:对B:错答案:A9.正则曲线的近似曲线在法平面上的投影是半三次曲线().A:对B:错答案:A10.具有无穷次可微的参数表示的曲线是正则的()A:错B:对答案:A11.每一点都是正则点的曲线为正则曲线.()A:对B:错答案:B12.曲线的参数方程与标架的选取有关()A:错B:对答案:B13.正则曲线的弧长与方向的选取无关.()A:错B:对答案:A14.曲线的弧长在参数变换下不变.()A:错答案:A15.正则曲线的弧长是曲线的几何不变量,它不依赖保定向的参数的选取和直角坐标系的选取.()A:错B:对答案:B16.正则曲线的弧长是刚体运动和合同变换下的不变量.()A:错B:对答案:B17.当曲线改变定向时,曲率与挠率可能会变号.()A:错B:对答案:A18.曲率是和曲率向量是容许参数变换和合同变换下的不变量.()A:对B:错答案:A19.曲率是容许参数变换和合同变换下的不变量.()A:错B:对答案:B20.设曲线C不是直线,则它是一条平面曲线当且仅当它的挠率τ(s)=0. ()A:对B:错答案:A21.挠率是容许参数变换与合同变换下的不变量.()A:错B:对答案:A22.切向量与固定方向交成定角的曲线其从法线与固定方向也交成定角.()A:对B:错答案:A23.在相差一个刚体运动下,空间曲线完全由曲率和挠率决定.( )A:对B:错答案:A24.曲线的弧长、曲率与挠率都是刚体运动下的不变量.( )A:对B:错答案:A25.在反向刚体运动下,曲线的弧长、曲率不变,挠率反号.( )A:对B:错答案:A26.正则曲线为球面曲线的充要条件是其法平面过定点(球心).( )A:对B:错答案:A27.平面上两个不同的同心圆互为侣线.( )A:错B:对答案:B28.所有主法线过定点的正则连通曲线必为圆.( )A:错B:对答案:B29.相对曲率为非为零常数的曲线必为圆弧.( )A:对B:错答案:A30.相对曲率为常数的曲线必为圆弧.( )A:对B:错答案:B第三章测试1.下列曲面不是旋转面的是( ).A:圆环面B:球面C:直纹面D:圆柱面答案:C2.本书中正则参数曲面的向量值函数要求具有()阶以上连续可微性.A:4B:2C:1D:3答案:D3.一个正则参数曲面的法线经过定点,则该曲面为().A:柱面B:旋转曲面C:直纹面D:球面答案:D4.球面和正螺面都是旋转面.()A:对B:错答案:A5.正则参数曲面在任意点的某个邻域内总可以表示成Monge形式.()A:错B:对答案:B6.在容许的参数变换下,曲面的单位法向量可能反向.()A:对B:错答案:A7.容许的参数变换保持曲面的定向.()A:错B:对答案:A8.在容许的参数变换下,曲面的单位法向量不变()A:对B:错答案:B9.在容许的参数变换下,曲面的正则性不变.()A:对B:错答案:A10.曲面在其上一点p处的切向量只有一条.()A:错B:对答案:A11.曲面其上一点p的切向量全体构成一个二维空间.()A:对B:错答案:A12.正则曲面在其上点p处的切平面、单位法向量在参数变换下保持不变.()A:错B:对答案:A13.曲面的第一基本形式是容许参数变换下的不变量,与标架的选取无关()A:对B:错答案:A14.曲面的第一基本形式是其弧长微元的平方()A:对B:错答案:A15.曲面上两族坐标曲线处处正交的充要条件是其第一基本形式的度量矩阵为对角阵.()A:对B:错答案:A16.正则曲面的面积元素与区域面积由其第一基本形式完全决定.()A:错B:对答案:B17.第一基本量与曲面的参数选取和合同变换无关.()A:对B:错答案:B18.正则曲面的第一基本形式的度量矩阵可以为半正定的.()A:错B:对答案:A19.曲面的第一基本形式是容许参数变换下的不变量,与标架的选取有关.()A:错B:对答案:A20.曲面的第一基本形式是刚体运动下的不变量,在合同变换下可能相差一个负号.()A:对B:错答案:B21.曲面的第一基本量在容许的参数变换下不变.()A:对答案:B22.旋转曲面的坐标网必为正交网.()A:对B:错答案:A23.椭圆柱面沿着直母线的切平面必重合.()A:错B:对答案:B24.单叶双曲面是直纹面,且是可展曲面.()A:对B:错答案:B25.马鞍面是不可展的直纹面.()A:对B:错答案:A26.正螺面是不可展的直纹面.()A:对B:错答案:A27.麦比乌斯带是不可展的直纹面.()A:错B:对答案:B28.第一基本形式在反向的参数变换下不变.()A:错B:对答案:B29.任意两个正则参数曲面局部上均可建立保角对应.()A:错B:对答案:B30.任意两个正则参数曲面局部上均可建立保长对应.()A:对B:错答案:B31.挠曲线的主法线面和副法线面都不是可展曲面.()A:错答案:B第四章测试1.曲面,是其单位法向量.下列第二类基本量的计算中()是不正确的.A:B:C:D:答案:B2.曲面的第二基本形式在()下不变.A:参数变换B:刚体运动C:等距变换D:不同标架答案:B3.关于圆柱面S:的说法错误的是().A:S的第二基本形式为B:S的第一基本形式为C:S的第一基本形式与uov平面的第一基本形式相同D:S的第二基本形式为答案:D4.以下说法正确的是().A:法曲率的绝对值是法截线的曲率B:法曲率是法截线的曲率C:法曲率是曲率向量在主法向量上的投影D:法曲率大于等于零答案:A5.下列关于曲线网的叙述错误的是().A:曲面上局部必存在等温曲线网B:曲面上正交曲线网存在未必唯一C:曲面上局部必存在正交曲线网D:曲面上局部必存在渐近线网答案:D6.正则曲面在每一点处的主方向().A:可能没有B:只有两个C:只有一个D:至少有两个答案:D7.下列()是渐进方向存在的充分条件.A:B:C:D:答案:C8.以下量中,()不是曲面的内蕴量.A:曲面上曲线的弧长B:曲面上一点沿一方向的法曲率C:曲面上曲面域的面积D:曲面上两曲线的夹角答案:B9.曲面在一(非脐)点的主曲率是曲面在这点().A:所有方向法曲率中的最小值B:沿主方向的法曲率C:所有方向法曲率的平均值D:所有方向法曲率中的最大值答案:B10.下列关于Weingarten映射W的叙述错误的是().A:在曲面S上任意一点p处,W的2个特征值正好是曲面S在p点的主曲率,对应的特征方向是曲面S在p点的主方向.B:曲面的第二基本形式可用Weingarten变换表示为:C:对曲面S的任意单位切向量,S沿的法曲率可表为D:W在保向的参数变换下不变,在反向的参数变换下变号.答案:D11.若是Weingarten映射的一个实特征值,则它正好是曲面在该点沿与它对应的特征方向的().A:Gauss曲率B:主曲率C:测地曲率D:平均曲率答案:B12.下列关于曲率线的叙述错误的是( ).A:既是测地线又是渐近线的曲线必为直线B:平面与球面上的任何曲线都是曲率线C:无脐点的曲面上未必存在曲率线D:可展曲面的直母线是曲率线,直母线的正交轨线是另一组曲率线答案:C13.在无脐点的曲面上,下列关于参数曲线网的存在性说法错误的为().A:局部总存在渐近线网B:局部总存在正交的曲率线网C:局部总存在等温参数曲线网D:局部总存在正交曲线网答案:A14.以下结论不正确的是().A:圆柱面上的圆柱螺线是曲率线;B:旋转曲面上的纬圆是曲率线C:球面上的每一条曲线是曲率线D:平面上的每一条曲线是曲率线答案:A15.直纹的极小曲面是().A:平面或悬链面B:平面或可展曲面C:平面或正螺面D:平面或伪球面答案:C16.下列()不是可展曲面.A:柱面.锥面.或曲线的切线面B:沿着直母线切平面固定的曲面C:高斯曲率为零的曲面D:平均曲率为0的直纹面答案:D17.曲面的法曲率除了与点、切方向相关外,还与过定点的曲线选择或切向量大小有关.()A:对B:错答案:B18.法曲率在刚体运动下不变,反向刚体运动下变号.()A:错B:对答案:B19.曲面S在点p处沿着切方向(du,dv)的法曲率等于S在p点由切方向(du,dv)确定的法截线C的法曲率.()A:错B:对答案:B20.曲面上过定点相切的曲线有相同的法曲率.()A:对B:错答案:A21.曲面在任一点有且仅有二个主方向.()A:对B:错答案:B22.曲面上任何非脐点处的两个主方向必正交.()A:错B:对答案:B23.Weingarten变换不是线性变换.()A:对B:错答案:B24.在曲面的任意点处,任何两个正交方向的法曲率之和为常数.()A:错B:对答案:B25.旋转面上的经线是曲率线,而纬线不是.()A:错B:对答案:A26.曲率线就是曲面上主方向场的积分曲线.()A:错B:对答案:B27.全脐曲面上任一条曲线均为曲率线.()A:对B:错答案:A28.平均曲率与高斯曲率在曲面的参数变换下不变.()A:对B:错答案:B29.主曲率在曲面的参数变换下不变.()A:错B:对答案:A30.曲面上的点是脐点当且仅当 . ()A:对B:错答案:A31.脐点中的圆点一定是椭圆点.()A:对B:错答案:A32.双曲点一定不是脐点.()A:对B:错答案:A33.脐点处的迪潘指标线是圆.()A:错B:对答案:A34.非脐点处的迪潘指标线是椭圆或两对共轭的双曲线或两条平行直线.()A:错B:对答案:B35.三维欧式空间中除了平面外,在旋转曲面中不存在极小的直纹面.()A:错B:对答案:B36.高斯曲率为零的旋转曲面必为平面.圆柱面或圆锥面.()A:对B:错答案:A37.极小曲面的高斯曲率可能大于零.()A:错B:对答案:A38.在容许的参数变换下不变.()A:错B:对答案:B39.曲面的第二基本形式是其上切点临近点到切平面的有向距离.()A:错B:对答案:A40.第二基本形式的系数矩阵为正定矩阵.()A:对B:错答案:B41.第二基本形式在保向的容许参数变换或刚体运动下相差一个符号.()A:错B:对答案:A42.平面与圆柱面具有相同的第一、第二基本形式.()A:对B:错答案:B43.球面的第二基本形式为常数.()A:错B:对答案:A44.曲面一点处的主曲率是曲面在该点所有方向法曲率的最大值.()A:对B:错答案:B45.正螺面是极小曲面.()A:错B:对答案:B46.曲面在双曲点邻近的形状近似于双曲抛物面.()A:错B:对答案:B47.曲面在椭圆点邻近的形状近似于椭圆抛物面.()A:对B:错答案:A48.每一条曲线在其主法线面上都是渐进曲线.()A:错B:对答案:B49.极小曲面上的点都是双曲点.()A:对B:错答案:B50.曲面为平面或球面的充要条件是()A:错B:对答案:B51.曲面切线面上的点都是抛物点. ()A:错B:对答案:B52.曲面上的直线必为该曲面的渐近线. ()A:错B:对答案:B53.直母线必为可展曲面的渐近线. ()A:对B:错答案:A54.旋转曲面上的经线与纬线均是曲率线. ()A:对B:错答案:A55.球面上的点必为圆点. ()A:对B:错答案:A56.可展曲面的直母线既是渐近线,又是曲率线. ()A:对B:错答案:A57.若正则曲面上的所有曲线均为曲率线,则该曲面为全脐曲面. ()A:对B:错答案:A58.直纹面的高斯曲率可能为正. ()A:对B:错答案:B59.单位球面上可能存在渐进方向. ()A:对B:错答案:B第五章测试1.关于黎曼记号的对称性,错误的是().A:C:D:答案:B2.曲面的两个基本形式是互相独立的.()A:错B:对答案:A3.高斯曲率恒为零的无脐点曲面一定是直纹面.()A:错B:对答案:B4.在不计位置的情况下,第一与第二基本形式就完全可以决定一张曲面.()A:错B:对答案:B5.任意两正则参数曲面在局部上都是可以建立保长对应.( )A:错B:对答案:A6.Gauss曲率是曲面的内蕴几何量.()A:对B:错答案:A7.三维欧式空间中的直纹面上可能存在椭圆点.()A:对B:错答案:B8.无脐点曲面可展的充要条件是它能和一块平面建立保角对应.()A:错B:对答案:A9.Gauss曲率在曲面的保长对应下不变.()A:对B:错答案:A10.三维欧式空间的一块曲面S是可展曲面的充要条件是它的Gauss曲率恒小于零.()A:错答案:A11.在正交曲线网下,()A:对B:错答案:A12.曲面的高斯曲率是曲面在保长变换下的不变量()A:错B:对答案:B13.主曲率为互不相等的常值函数的曲面为柱面. ()A:错B:对答案:B14.在球面与柱面之间可能存在保长对应. ()A:对B:错答案:B15.存在使得的曲面. ()A:对B:错答案:B第六章测试1.在曲面S上非直线的渐近曲线C的挠率是曲面S沿曲线C的切方向的().A:Gauss曲率B:法曲率C:测地挠率D:测地曲率答案:C2.下列各量中,不是内蕴量的是()A:测地曲率B:Riemann曲率张量C:测地挠率D:Gauss曲率答案:C3.测地线的()恒等于零.A:测地曲率B:法曲率C:相对曲率答案:A4.若曲面上的所有测地线均是平面曲线,则该曲面必为平面或球面.( )A:对B:错答案:A5.是渐进曲线的测地线必为直线.( )A:错B:对答案:B6.伪球面上的测地三角形内角和大于零.()A:对B:错答案:B7.连接曲面上两点的所有曲线段中,最短的一定是测地线.( )A:错B:对答案:B8.曲面在一点的测地曲率在曲面上保长对应下可能会改变.()A:错B:对答案:A9.曲面上曲线的曲率平方与法曲率的平方和等于测地曲率的平方和.()A:错B:对答案:A10.曲面上曲线测地曲率的代表曲线是法截线.()A:错B:对答案:A11.平面上的测地线必为直线.()A:错B:对答案:B12.圆柱面上的测地线为圆柱螺线.()A:错B:对答案:B13.经线是旋转曲面的测地线.()A:对答案:A第七章测试1.设f,g是光滑函数,θ是一次微分形式,则下列运算错误的是().A:d(fg)=gdf+fdgB:d(θf)= fdθ-θ˄dfC:d(θf)=θ˄df+fdθD:d(fθ)=df˄θ+fdθ答案:C2.已知,则为().A:2uvB:0C:uvdu˄dvD:2uvdu˄dv答案:B3.已知,则dθ为().A:0B:(v+2)du˄dvC:du˄dvD:dv˄du答案:D4.已知,则dθ为().A:B:C:D:答案:D5.设球面,则下列正确的是().A:B:C:D:答案:C6.函数的外微分对应于该函数的().A:散度B:旋度C:梯度答案:C7.一阶微分形式的外微分对应于该微分形式系数向量场的().A:梯度B:旋度C:散度答案:B8.二阶微分形式的外微分对应于该微分形式系数向量场的().A:散度B:旋度C:梯度答案:A9.两个微分形式的外积满足反交换性.()A:对B:错答案:B10.设则). ()A:对B:错答案:A11.三维欧式空间中,可能存在非零的四阶微分形式. ()A:对B:错答案:B12.设则()A:错B:对答案:B13.设则) ()A:错B:对答案:B14.设为正整数,则阶外微分形式的外微分是阶外微分式.()A:错B:对答案:A15.设是三维欧式空间中的任意外微分形式,其系数二阶连续可导,则必有()A:对B:错答案:A16.()A:错B:对答案:A17.则必有. ()A:对B:错答案:A18.空间曲面的结构方程中,()A:对B:错答案:A19.主曲率均为常数的曲面是全脐点曲面,即平面或球面. ()A:错B:对答案:A20.主曲率均为常数的曲面只可能是平面、球面或圆柱面. ()A:对B:错答案:A21.设是两个光滑函数,则()A:错B:对答案:B。

微分几何中的测地线与测地曲率-教案

微分几何中的测地线与测地曲率-教案

微分几何中的测地线与测地曲率-教案1引言1.1微分几何的起源与发展1.1.1微分几何起源于17世纪,以牛顿和莱布尼茨的微积分为基础。

1.1.219世纪,高斯、黎曼等数学家进一步发展了微分几何,引入了曲率等概念。

1.1.320世纪,微分几何与广义相对论结合,成为现代物理学的重要工具。

1.1.4微分几何在计算机图形学、学等领域也有广泛应用。

1.2测地线与测地曲率的基本概念1.2.1测地线是曲面上两点间长度最短的路径,类似于欧几里得空间中的直线。

1.2.2测地曲率是描述曲面弯曲程度的量,它与曲面上一点的切平面和曲面的夹角有关。

1.2.3测地线与测地曲率是微分几何中的重要概念,对于理解曲面的性质和几何结构至关重要。

1.2.4测地线与测地曲率在理论物理、工程学等领域有广泛的应用。

1.3教学目标与意义1.3.1通过本课程的学习,使学生掌握测地线与测地曲率的基本概念和计算方法。

1.3.2培养学生运用微分几何知识解决实际问题的能力,提高学生的几何直观和空间想象力。

1.3.3深化学生对曲面几何性质的理解,为后续学习高级微分几何打下基础。

1.3.4培养学生的抽象思维能力和逻辑推理能力,提高学生的数学素养。

2知识点讲解2.1测地线的定义与性质2.1.1测地线是曲面上两点间长度最短的路径,可以通过变分法求得。

2.1.2测地线具有一些特殊的性质,如它们在切平面内的方向是相互垂直的。

2.1.3测地线与曲率有关,曲率越大,测地线越弯曲。

2.1.4测地线在几何学中有许多应用,如描述曲面上的最短路径问题。

2.2测地曲率的计算与性质2.2.1测地曲率是描述曲面弯曲程度的量,可以通过计算曲面上的曲率张量得到。

2.2.2测地曲率与曲面上的测地线有关,测地线越弯曲,测地曲率越大。

2.2.3测地曲率可以用来判断曲面的几何性质,如球面上的测地曲率恒为常数。

2.2.4测地曲率在物理学中有重要应用,如描述时空的弯曲。

2.3测地线与测地曲率的应用2.3.1测地线可以用来描述曲面上的最短路径问题,如地球表面的导航问题。

x32测地曲率测地线

x32测地曲率测地线
§3.2 测地曲率 测地线
3.2.1 测地 曲率向 量 测地曲率
设曲面 S 的方程为 r = r (u1 , u2 ), C 是 S 上过 P (u1 , u2 ) 的一条曲线, 参数方程是 ui = ui (s) , 其中 s 是弧长参数. 曲线 C 的切向量为 α= dr dui = ri , ds ds
ds dv ds du 1 ∂ ln E √ ∂v 2 G cos θ √ E sin √ θ G
cos θ −
1 ∂ ln G √ ∂u 2 E
sin θ (2.11)
= =
这是以 u(s), v (s), θ(s) 为因变量, 以 s 为自变量的一阶常微分方程组. 给定初始条件 u = u0 , v = v0 (表示曲面上一给定点) θ = θ (表示曲面上一方向)
(2.8)
这就是计算测地曲率的 Liouville 公式. 公式中只涉及曲面的第一类基本量 E, F, G,
而对 v -曲线, θ = π 2, 则
1 ∂ ln G kgv = √ . 2 E ∂u
(1) 将上面得到的 kgu 与 kgv 代入 Liouville 公式便得 kg = (2) 由于 dθ + kgu cos θ + kgv sin θ. ds
旋转轴时是测地线. 【证明】
绕 z 轴旋转一周后得到的
旋转曲面的方程为 r (u, v ) = {f (v ) cos u, f (v ) sin u, g (v )}, 136
则熟知 I = f 2 du2 + [(f )2 + (g )2 ]dv 2 . 显然旋转曲面的 u -曲线为纬线, v -曲线为经线, 或称为子午线, 因 F = 0, 所以旋 转曲面的这两族参数曲线是正交的, 由正交网的测地曲率的 Liouville 公式, 对 v -参数 曲线 1 ∂ ln G kgv = √ = 0, 2 E ∂u

曲面上的特殊参数系在微分几何中的应用

曲面上的特殊参数系在微分几何中的应用

曲面上的特殊参数系在微分几何中的应用黄瑞【摘要】利用曲面的三个基本形式、主曲率、高斯曲率、平均曲率和测地曲率等几何量为保持定向的容许参数变换下的不变几何量这一特征,通过在曲面上选择"整体"或"局部"的特殊参数系,研究了微分几何中上述参数变换下的不变几何量的计算及相关结论的证明,并用具体的实例展示了根据曲面特点,在曲面上选取恰当的"整体"或"局部"的特殊参数系的巨大功能.【期刊名称】《安庆师范学院学报(自然科学版)》【年(卷),期】2017(023)004【总页数】4页(P25-28)【关键词】正交参数系;等温参数系;测地平行坐标系【作者】黄瑞【作者单位】阜阳师范学院数学与统计学院,安徽阜阳236037【正文语种】中文【中图分类】O186.1选择合适的坐标系是几何学中始终不变的重要研究内容。

由于正则参数曲面上的很多几何量与曲面上保持定向的容许参数变换无关,因此在曲面上选择恰当的参数系是微分几何中的一个常见技巧。

王恒斌、郭亚梅研究了曲面上保持定向的容许参数变换下的不变几何量,包括曲面上两方向的夹角、某区域的面积、曲面的法曲率、主曲率、高斯曲率和平均曲率等[1]。

另外,曲面的3个基本形式、曲面曲线的测地曲率和测地挠率也是与曲面上保持定向的容许参数变换无关的几何量。

若能够通过参数变换使得第一基本形式只含参数微分的平方项,则借助第一基本形式求出的与度量性质相关的几何量的计算将得到简化,如曲面曲线的弧长、夹角等。

曲面在正交参数系下,不仅第一基本形式具有简单形式,且高斯曲率和测地曲率都有简单表达式。

罗秀华等[2]给出了正交参数系下高斯曲率是内蕴量的Brioschi公式的简单推导方法,邢家省等[3]用两种不同的方法推导出了正交参数系下计算测地曲率的Liouville公式,并指出两种推导方法的内在联系。

等温参数系和测地平行坐标系是特殊的正交参数系,曲面在等温参数系(u,v)下K=-在测地平行坐标系(u,v)下K=潘兴侠、鄢建成[4]研究了曲面在等温参数系下测地曲率和测地线的表达式,较之一般参数下的测地曲率的计算和测地线的方程有了很大简化。

广义相对论与黎曼几何系列之十:测地线和曲率张量

广义相对论与黎曼几何系列之十:测地线和曲率张量

物理学讲堂·45卷(2016年)2期图1平行移动(a)平面上平行移动一圈;(b)球面上平行移动一圈图2在纬度α的圆上以及在赤道上切矢量的平行移动有所不同首先以平面和球面为例,再重温《广义相对论与黎曼几何系列之九:二维曲面上的平行移动和曲率》一文中介绍的平行移动。

图1是在平面和球面上分别作平行移动的例子:女孩从点1到点2再到点3,一直到点7,作平行移动一圈后回到点1(1和7是同一点)。

所谓“平行移动”的意思是说,她在移动的时候,尽可能保持身体(或是她的脸)相对于身体的中心线没有旋转。

这样,当她经过1,2,3……回到1的时候,她认为她应该和原来出发时面对着同样的方向。

她的想法是正确的,如果她是在平面上移动的话(图1(a))。

但是,假如她是在球面上移动的话,她将发现她面朝的方向可能不一样了!图1(b)中红色箭头所指示的便是她在球面上每个位置时面对的方向。

从图中可见,出发时她的脸朝左,回来时却是脸朝右。

平行移动的概念不仅可以被用来定义曲面的曲率,也可以被用来定义测地线。

测地线是欧几里德几何中“直线”概念在黎曼几何中的推广。

从整体来说,欧氏几何中的直线,是两点之间最短的连线,就局部而言,可以用“切矢量方向不改变”来定义它。

将后面一条的说法稍加改动,便可以直接推广到黎曼几何中:“如果一条曲线的切矢量关于曲线自己是平行移动的,则该曲线为测地线。

”在《广义相对论与黎曼几何系列之八:平行移动和协变微分》一文中,曾经给出矢量V 平行移动时在列维—齐维塔联络意义下的逆变分量坐标表达式:d V j /d s +Γjnp V n d x p /d s =0。

根据上述测地线的定义,如果将其中的V j 用切矢量的分量(d x j /d s )代替的话,便可得到用克里斯托费尔符号表示的测地线的方程:再以球面为例,我们可以利用上一节中采取的方法来研究切矢量的平行移动。

一般来说,沿着球面上纬度为α的圆的平行移动等效于在一个锥面“帽子”上的平行移动。

如何进行测地线测量和大地坐标转换

如何进行测地线测量和大地坐标转换

如何进行测地线测量和大地坐标转换测地线测量和大地坐标转换是地理测量学中的重要内容,它们在地理信息系统、测绘、导航等领域都有广泛的应用。

本文将从测地线测量和大地坐标转换的基本概念、方法以及应用等方面进行探讨。

一、测地线测量的基本概念和方法1.1 测地线的定义测地线是地球表面上连接两个点的最短曲线,也是地球表面上最短的路径。

在球面上进行测地线测量,需要考虑地球的曲率和非欧几里得性质。

1.2 测地线测量方法(1)球面三角法球面三角法是一种将大地测量问题转化为球面三角形的测量问题的方法。

通过使用球面三角的基本公式和辅助公式,可以求解测地线上的各种要素,如航向角、距离、坐标等。

(2)Vincenty公式Vincenty公式是一种常用的测地线测量方法,它考虑了地球椭球体的形状和参数,具有较高的精度。

该方法通过迭代计算来逼近测地线的真实解。

1.3 测地线测量的误差和精度评定测地线测量在实际应用中难免存在误差,常见的误差来源包括测量仪器的精度、观测观测距离的误差、计算方法的近似等。

为了评定测地线测量的精度,需要进行误差传播和精度评定的分析。

二、大地坐标转换的基本概念和方法2.1 大地坐标的定义大地坐标是以地心、大地半径、子午线弧长和经线弧长等参数来描述地球上的点的坐标系统。

在大地坐标系统中,经度和纬度是最常用的坐标表示形式。

2.2 大地坐标的转换方法(1)椭球面投影法椭球面投影法是将地球表面上的点投影到一个椭球面上,再进行坐标转换的方法。

根据不同的椭球面投影方法,如墨卡托投影、高斯投影等,可以实现不同范围的大地坐标转换。

(2)坐标转换参数法坐标转换参数法是根据已知的控制点坐标和大地测量数据,通过建立数学模型来求解大地坐标之间的转换关系。

该方法适用于小尺度的地理测量和测绘工程。

三、测地线测量和大地坐标转换的应用3.1 地理信息系统中的应用测地线测量和大地坐标转换是地理信息系统中不可或缺的核心内容。

地理信息系统通过测量地球上的点坐标,并将其进行转换,能够实现地图叠加、空间分析、导航定位等功能。

《微分几何》陈维桓习题及答案

《微分几何》陈维桓习题及答案

§ 6.1 测地曲率1. 证明:旋转面上纬线的测地曲率是常数。

证明: 设旋转面方程为{()cos ,()sin ,()}r f v u f v u g v =,22222()()(()())()f v du f v g v dv ''I =++,222(),()()E f v G f v g v ''==+纬线即u—曲线:0v v =(常数),其测地曲率为2'2'21ln 1ln 22u g E f k v v G f g∂∂=-=-∂∂+ 0'2'2000'()()()()f v f v f vg v =-+为常数。

2、证明:在球面S(cos cos ,cos sin ,sin )r a u v a u v a u =,,0222u v πππ-<<<< 上,曲线C的测地曲率可表示成()()sin(())g d s dv s k u s ds dsθ=- , 其中((),())u s v s 是球面S 上曲线C 的参数方程,s是曲线C 的弧长参数,()s θ是曲线C 与球面上经线(即u -曲线)之间的夹角。

证明 易求出2E a =, 0F =,22cos G a u =,因此1ln 1ln cos sin 22g d E G k ds v u G Eθθθ∂∂=-+∂∂221ln(cos )sin 2d a u ds a uθθ∂=+∂sin sin cos d u ds a uθθ=-,而11sin sin cos dv dsa u Gθθ==,故 sin gd dv ku ds dsθ=-。

3、证明:在曲面S 的一般参数系(,)u v 下,曲线:(),()C u u s v v s ==的测地曲率是(()()()()()())g k g Bu s Av s u s v s v s u s ''''''''=-+-,其中s是曲线C 的弧长参数,2g EG F =-,并且12112111222(())2()()(())A u s u s v s v s ''''=Γ+Γ+Γ,22222111222(())2()()(())B u s u s v s v s ''''=Γ+Γ+Γ特别是,参数曲线的测地曲率分别为2311(())u g k g u s '=Γ,1322(())vg kg v s '=-Γ 。

§1 测地曲率与测地线

§1 测地曲率与测地线

第六章曲面的内蕴几何初步本章将对曲面的内蕴几何展开进一步讨论.前面已经知道,曲面的第一基本形式确定了曲面的度量性质;同时,对于确定曲面的局部弯曲性质而言,曲面的Gauss曲率以及曲面上的曲线的测地曲率都是重要的内蕴几何量,它们衡量了几何对象的内在弯曲程度,这种内在弯曲在本质上依赖于曲面的度量性质.对于内蕴性质的细致讨论,将会为抽象理论提供可靠的直观基础,便于用自然和合理的方式引进新的几何空间概念并深入理解较为抽象的几何空间.在本章的学习过程中,应该注意体会什么是空间的基本要素.§1测地曲率与测地线在第四章中已经知道,曲面上的曲线的测地曲率是曲面的内蕴几何量,并且是平面曲线相对曲率的推广.下面对此进行进一步的讨论.一.测地曲率的Liouville公式平面曲线相对曲率可以利用切向角关于弧长的导数而确定;类似地,曲面上的曲线的测地曲率也可以利用适当的切向角来加以刻画.在正交网下考虑.设曲面S: r=r(u1, u2) 的参数网正交,考虑其上的弧长s参数化曲线C: u i=u i(s) 的测地曲率.为此,取自然标架场 {r; r1, r2, n} 所对应的单位正交右手标架场 {r; ξ1, ξ2, n} ,其中ξ1=r1|r1|=r1g11=r1E,ξ2=r2|r2|=r2g22=r2G,g12=F≡ 0 .沿曲线C可写T=r i d u id s=ξ1g11d u1d s+ξ2g22d u2d s=ξ1 cosψ+ξ2 sinψ,其中夹角函数ψ=ψ(s) 在曲线C局部总可取到连续可微的单值支,满足(1.1)cosψ=g11|(u1(s), u2(s))d u1 d s,sinψ=g22|(u1(s), u2(s))d u2 d s.故由测地曲率定义式出发进行推导可得κg=T'(s)•[n(u1(s), u2(s))⨯T(s)] = [n(u1(s), u2(s))⨯T(s)]•T'(s)= (ξ2 cosψ-ξ1 sinψ)•dd s (ξ1 cosψ+ξ2 sinψ)= (ξ2 cosψ-ξ1 sinψ)•[dξ1 d s cosψ+dξ2 d s sinψ+ (ξ2 cosψ-ξ1 sinψ ) dψ d s]=dψd s+ξ2•dξ1d s cos2ψ-ξ1•dξ2d s sin2ψ=dψd s+ξ2•dξ1d s=dψd s+r2g22•dd s⎝⎛⎭⎫r1g11=dψd s+r2g11g22•d r1d s=dψd s+r2•r1ig11g22d u id s;而易知r2•r12=r2•r21= (g22)12 =G12 ,r2•r11=-r21•r1=-(g11)22 =-E22 ,故进一步有(1.2)κg=dψd s+1EG⎝⎛⎭⎫-E22d u1d s+G12d u2d s=dψd s+⎝⎛⎭⎪⎫-(E )2Gd u1d s+(G )1Ed u2d s,或写为(1.3)κg=dψd s+1EG⎝⎛⎭⎪⎫-E22cosψE+G12sinψG=dψd s+-(E )2 cosψ+ (G )1 sinψEG=dψd s+⎝⎛⎭⎪⎫-12G∂ln E∂u2cosψ+12E∂ln G∂u1sinψ=dψd s+⎝⎛⎭⎪⎫-1G∂ln E∂u2cosψ+1E∂ln G∂u1sinψ.公式(1.2) 或(1.3) 式称为正交网下的Liouville公式,它揭示出曲面上曲线的测地曲率与曲线在曲面上由(1.1) 式所确定的连续可微切向角函数ψ=ψ(s) 的关系,在欧氏平面Descartes直角坐标系下即为曲线相对曲率与切向角的关系式.二.测地线基本概念定义1若曲面S上的曲线C的测地曲率向量恒等于零,即曲线C的测地曲率κg≡ 0 ,则称C为S的一条测地线.注记1①测地线是内蕴几何体.②测地线具有明确的外在几何意义,即:曲线C为曲面S上的测地线当且仅当曲线C的曲率向量处处垂直于曲面S的切平面.特别当曲面S 上的曲线C无逗留点时,C为S上的测地线的充要条件为N≡±n.③曲面上的直线一定是曲面上的测地线.曲面上的测地线若同时为渐近曲线,则一定是直线.旋转面的经线是其上的测地线.例 1 曲面上的运动质点的轨迹若质点被垂直于曲面的外力约束在正则曲面上作惯性滑动,摩擦系数为零,则质点运动轨迹一定是曲面上的测地线.□曲面S: r(u1, u2) 上测地线的微分方程可以以不同的方式表示.外在形式可写为C: (T'(s), n(u1(s), u2(s)), T(s)) ≡0 或(r'(s),r"(s), n(u1(s), u2(s))) ≡0 ,或等价变形为一般参数t下的形式(d r d t , d2rd t2 , n)≡ 0 .测地线微分方程的常见内在形式分别为以下两种,一者为测地线弧长参数下关于曲面一般参数 (u1, u2) 的形式(1.4)C: d2u ld s2+Γi l jd u id sd u jd s= 0 , l= 1, 2;g ij d u id sd u jd s= 1 ;另一者为关于曲面正交网 (u1, u2) 的Liouville形式(1.5)C: dψd s+⎝⎛⎭⎪⎫-1G∂ln E∂u2cosψ+1E∂ln G∂u1sinψ= 0 ;cosψ=E d u1d s,sinψ=Gd u2d s.利用内在形式常微分方程组的解的唯一连续性理论,可证下述结论.定理1(测地线存在唯一性定理) 给定正则曲面 S : r (u 1, u 2) 之上任意一点 P 0(u 01, u 02) ,则存在点 P 0 的某个邻域 ∑0⊂S ,使得在 ∑0 内从点 P 0 出发沿指定单位切向 T 0∈T P 0 存在唯一一条测地线 C : r (u 1(s ), u 2(s )) 满足⎝⎛⎭⎫r i d u id s | s = s 0 = T 0 ,u i (s 0) = u 0i , i = 1, 2 . 该定理的唯一性,强调了两条测地线若相切则必然重合.该定理的证明只要注意到下面的引理便容易得到.引理1 (1.4) 式第一式的满足初始条件 ⎝⎛⎭⎫g ij d u i d s d u j d s | s = s 0 = 1 的唯一解一定适合适定条件(1.4) 式第二式.证明 对于 (1.4) 式第一式的解函数有d d s ⎝⎛⎭⎫g ij d u i d s d u j d s = (g ij )l d u l d s d u i d s d u j d s + g ij d 2u i d s 2 d u j d s + g ij d u i d s d 2u jd s 2= (g ij )l d u l d s d u i d s d u j d s + g ij ⎝⎛⎭⎫ -Γl i m d u l d s d u m d s d u j d s + g ij d u i d s ⎝⎛⎭⎫ -Γl j m d u l d s d u m d s = (g ij )l d u l d s d u i d s d u j d s - Γljm d u l d s d u m d s d u j d s - Γlim d u l d s d u m d s d u id s= [(g ij )l - Γlji - Γlij ] d u l d s d u i d s d u jd s= 1 2 {2(g ij )l - [(g ji )l + (g lj )i - (g li )j ] - [(g ij )l + (g li )j - (g lj )i ]} d u l d s d u i d s d u jd s ≡ 0 ,此即 g ij d u i d s d u jd s取常值,故得结论. □ 关于测地线的内蕴确定方式,一般可以考虑两种.一种是求解对应的测地线内在形式的微分方程;其中在正交网下的测地线对应于Liouville 形式下的一阶常微分方程组 (1.5) 阶数较低,而当联络系数较为简单时测地线所对应的二阶常微分方程组 (1.4) 也有可能较易求解.另一种是利用测地线的内蕴属性,在一些特殊曲面上考虑测地线时,利用等距对应进行考虑;其前提是已经或容易了解等距对应曲面的测地线行为.前一种解法通常依赖于微分方程组的求解技巧;后一种解法通常依赖于几何直观能力.在下例中采用后一种解法是非常方便和有效的,同时也可以推广到一般可展曲面之上.例2 确定圆柱面上的测地线全体.解 将圆柱面局部等距对应于平面,使圆柱面的经纬网对应于平面的正交直线网.平面上的测地线全体是平面上的直线全体,可以划分为对应于圆柱面直纹的一族平行直线,以及与该族平行直线处处相交成非平凡定角的直线全体.于是,利用局部等距不变量和等距不变性可知,圆柱面上的测地线全体可以划分为两族,一族是直纹,另一族是与直纹处处相交成定角的曲线全体——圆柱螺线全体和纬圆全体. □三.弧长的第一变分公式与局部短程线同考察面积变分一样,为了考察曲面上的曲线段的形变对于其长度的影响,可以利用变分法进行一般化的讨论.本段将讨论较为简单的情形,对应的几何直观可以参照弦的振动.考虑曲面 S : r = r (u 1, u 2) 上的具有固定端点 A (u 1(a ), u 2(a )) 和 B (u 1(b ), u 2(b )) 的连续可微单参数 β 正则曲线段族C β : r : [a , b ]→S ⊂E 3s →r (u 1(s , β), u 2(s , β)) ,u i (a , β) = u i (a ) , u i (b , β) = u i (b ) , i = 1, 2 ,β∈(-ε, ε) ,其中 s 是 C 0 的弧长参数(未必是 C β 的弧长参数),ε 是某个正数.记C = C 0: r = r (u 1(s , 0), u 2(s , 0)) ,通常称曲线段族 { C β | β∈(-ε, ε)} 是曲线段 C 的具有固定端点的一个变分族.为考虑曲线段 C 的弧长变分,记曲线段 C 的单位切向为 T (s ) ,记曲线段 C β 的弧长为图6-1(1.6) L (β) = L (C β) = ⎰b a∂r ∂s • ∂r ∂s d s ; 则有算式L '(β) = ⎰b a ∂ ∂β∂r ∂s • ∂r ∂s d s = ⎰b a ∂r ∂s • ∂2r ∂β ∂s ∂r ∂s • ∂r ∂s d s = ⎰b a ∂r ∂s • ∂2r ∂s ∂β ∂r ∂s • ∂r ∂sd s , (1.7) L '(0) = ⎰b a T • ⎝⎛⎭⎫∂∂s ∂r ∂β|β = 0 d s = ⎰b a T •d d s ⎝⎛⎭⎫∂r ∂β|β = 0 d s . 记曲面 S 的沿曲线 C 的切向量场 v = ∂r ∂β|β = 0 ,通常称之为变分向量场.取曲面 S 的沿曲线 C 的单位法向 n = n (u 1(s , 0), u 2(s , 0)) = n (s ) ,则变分向量场可分解为v (s ) = l (s )T (s ) + h (s )n (s )⨯T (s ) ,l (a ) = l (b ) = h (a ) = h (b ) = 0 , 其中系数函数是连续可微的.此时,(1.7) 式改写为(1.8) L '(0) = ⎰b a T • d v d sd s = ⎰ba T •( l 'T + h 'n ⨯T + l T ' + h n '⨯T + h n ⨯T ') d s= ⎰b a [ l '+ h (T , n , T ')] d s = l (b ) - l (a ) - ⎰b a h κg d s= - ⎰b a h κg d s .公式 (1.8) 称为曲面上具有固定端点的曲线段的弧长的第一变分公式.由此可见,弧长的第一变分 L '(0) 由测地曲率 κg 和变分向量场 v 的垂直分量 h 确定,并且用以直接得到下列定理和推论.定理2 设曲面 S 上的连续可微单参数 β 正则曲线段族 { C β | β∈(-ε, ε)} 是测地线段 C 的具有固定端点的一个变分族,则 C 的弧长在该变分族中取逗留值.推论2 若曲面 S 上连接两点的曲线段 C 的弧长在所有连接这两点的曲线段的弧长值中达到最小值,则 C 必为测地线段.即:局部最短线一定是测地线.另一方面,在上述曲面S上,若指定连接两点A(u1(a), u2(a)) 和B(u1(b), u2(b)) 的弧长s参数化曲线段C: u i=u i(s) , i= 1, 2 ,并且指定连续可微函数h(s) 满足h(a) =h(b) = 0 ,则一定存在曲线段族 { Cβ|β∈(-ε, ε)} 是曲线段C 的一个固定端点的变分族,使变分向量场v(s) =h(s)n(s)⨯T(s) ;此种变分通常称为垂直变分.所指定的垂直变分可构造如下:分解h(s)n(s)⨯T(s) =v i(s)r i(s) ,作u i(s, β) =u i(s) +βv i(s) , i= 1, 2 ,则∂r ∂β|β= 0=r i∂u i∂β|β= 0=h(s)n(s)⨯T(s) .由此可以得到定理2的逆定理,并综合为测地线段的一个特征.定理3曲面S上的正则曲线段C是测地线段的一个充要条件为:对其任何具有固定端点的变分族,C的弧长在该变分族中总取逗留值.证明只需证明充分性.已知连接两点A和B的弧长s参数化曲线段C: u i=u i(s) , s∈[a, b] , i= 1, 2 ,取连续可微函数h(s) =κg(s) sin2(s-a)πb-a作为垂直变分的变分向量场的分量函数,则弧长的第一变分L'(0) =-⎰b a hκg d s=-⎰b a (κg)2 sin2(s-a)πb-ad s= 0 .注意到被积函数连续并保号,只能处处为零,故κg≡ 0 ,C是测地线.□根据测地线的定义,曲面上的测地线按照测地曲率衡量内蕴弯曲时是“直”的.根据弧长的第一变分公式及其相应定理进一步可见,曲面上的两点之间的最短线只能由测地线实现.因此有理由认为,测地线在曲面内蕴几何中的地位,应该相当于直线在平面几何中的地位.本章后续内容将不断支持这种看法.习题⒈设两张正则曲面S和S* 沿曲面S上的测地线C相切.试证:曲线C也是曲面S*上的测地线.⒉对球面,若其上圆周的半径等于球面的半径则称之为大圆周.试证:球面的测地线全体就是大圆周全体.⒊设曲面S上的测地线C无逗留点.试证:①若C是曲率线,则C也是平面曲线;②若C是平面曲线,则C也是曲率线.⒋设曲面S上的测地线都分别为平面曲线.试证S全脐.⒌已知下列曲面r(u, v) 的第一基本形式Ⅰ;试求其弧长参数化测地线.①Ⅰ=v (d u2+ d v2) ;②Ⅰ=c2v2 (d u2+ d v2) ,其中c= const. ∈ℝ.⒍设正则曲面S上存在两族测地线构成相交为定角的坐标曲线网.试证:①S上存在正交网使上述一族测地线为一族坐标曲线;②S局部等距对应于平面.⒎在E3直角坐标系O-xyz下,设光滑函数f(x , y , z) 的梯度向量处处非零.试证:由方程f(x , y , z) = 0 所确定的正则曲面的测地线微分方程为f x f y f zdx dy dzd2x d2y d2z= 0 .⒏设正则曲面S上的正则曲线C无逗留点,并且曲线C的从切平面族的包络即为S.试证:C是S上的测地线.⒐已知正则曲面S: r(u1, u2) 上的弧长参数化曲线C: r(s)=r(u1(s), u2(s)) ,曲面的单位法向沿曲线C记为n(s)=n(u1(s), u2(s)) ,考虑曲线C上的单位正交右手标架 {r(s);e1(s), e2(s), e3(s)} = {r(s); T(s), n(s)⨯T(s), n(s)} .称τg=-e2 (s)•e3'(s) 为S上沿曲线C 的测地挠率函数.①列出标架 {r(s); e1(s), e2(s), e3(s)} 的运动公式;②试证:沿曲线C,测地挠率τg=-Ωil g lj d u kd sd u id s (r j, r k, n) ;③试证:测地挠率为S上的关于点和切方向的函数,并且沿曲线C有τg=1g11g22-g122(d u2d s)2-d u1d sd u2d s(d u1d s)2g11g12g22Ω11Ω12Ω22;④试证:曲线C成为S上的曲率线的充要条件是沿C的测地挠率恒为零.⒑设无逗留点曲线C: u i=u i(s) 为曲面S: r(u1, u2) 上的弧长参数化曲线,以τ和τg分别为其挠率函数和测地挠率函数.试证:沿曲线C,①若C为测地线,则τg=τ;②若C为渐近曲线,则τg=τ.⒒设曲面S: r(u1, u2) 的坐标曲线构成正交曲率线网,对应有主曲率函数κ1和κ2.在S的任意固定点P取切向a= (ξ1cosθ+ξ2sinθ) ∈T P,其中ξ1和ξ2分别为κ1和κ2所对应的单位主方向向量.试证:在点P沿切向a,测地挠率τg(P, θ) =12 [κ2(P) -κ1(P)] sin 2θ=12ddθκn(P, θ) .⒓在曲面上试证:κn2+τg2- 2Hκn+K= 0 .。

广义相对论与黎曼几何系列之十:测地线和曲率张量

广义相对论与黎曼几何系列之十:测地线和曲率张量

物理学讲堂·45卷(2016年)2期图1平行移动(a)平面上平行移动一圈;(b)球面上平行移动一圈图2在纬度α的圆上以及在赤道上切矢量的平行移动有所不同首先以平面和球面为例,再重温《广义相对论与黎曼几何系列之九:二维曲面上的平行移动和曲率》一文中介绍的平行移动。

图1是在平面和球面上分别作平行移动的例子:女孩从点1到点2再到点3,一直到点7,作平行移动一圈后回到点1(1和7是同一点)。

所谓“平行移动”的意思是说,她在移动的时候,尽可能保持身体(或是她的脸)相对于身体的中心线没有旋转。

这样,当她经过1,2,3……回到1的时候,她认为她应该和原来出发时面对着同样的方向。

她的想法是正确的,如果她是在平面上移动的话(图1(a))。

但是,假如她是在球面上移动的话,她将发现她面朝的方向可能不一样了!图1(b)中红色箭头所指示的便是她在球面上每个位置时面对的方向。

从图中可见,出发时她的脸朝左,回来时却是脸朝右。

平行移动的概念不仅可以被用来定义曲面的曲率,也可以被用来定义测地线。

测地线是欧几里德几何中“直线”概念在黎曼几何中的推广。

从整体来说,欧氏几何中的直线,是两点之间最短的连线,就局部而言,可以用“切矢量方向不改变”来定义它。

将后面一条的说法稍加改动,便可以直接推广到黎曼几何中:“如果一条曲线的切矢量关于曲线自己是平行移动的,则该曲线为测地线。

”在《广义相对论与黎曼几何系列之八:平行移动和协变微分》一文中,曾经给出矢量V 平行移动时在列维—齐维塔联络意义下的逆变分量坐标表达式:d V j /d s +Γjnp V n d x p /d s =0。

根据上述测地线的定义,如果将其中的V j 用切矢量的分量(d x j /d s )代替的话,便可得到用克里斯托费尔符号表示的测地线的方程:再以球面为例,我们可以利用上一节中采取的方法来研究切矢量的平行移动。

一般来说,沿着球面上纬度为α的圆的平行移动等效于在一个锥面“帽子”上的平行移动。

  1. 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性,平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
  2. 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
  3. 3、如文档侵犯您的权益,请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间:9:00-18:30)。
第五章 测地曲率和测地线
§ 5.1 测地曲率和测地挠率
1、证明:旋转面上纬线的测地曲率是常数,它的倒数等于在经线的切线上从切点到它 与旋转轴的交点之间的线段之长。 2、证明:在球面
r = ( a cos u cos v, a cos u sin v, a sin u )
(−
π π ≤u ≤ ,0≤v < 2π) 上,曲线的测地曲率可以表成 2 2 dv dθ kg = − sin u , ds ds
τg =
1 1 dk n (θ ) ( k 2 − k1 ) sin 2θ = . 2 2 dθ
6、假定曲面上经过一个双曲点的两条渐近曲线在该点的曲率不为零。证明:这两条曲 线在该点的挠率的绝对值相等 、符号相反,并且这两个挠率之积等于曲面在该点的 Gauss 曲率 K( 提示:利用定理 4 和习题 5 的结果) 。 7、证明: k n − τ g − 2 Hkn + k = 0 。 8、证明:任何两个正交方向的测地挠率之和为零。 § 5.2 2、设曲线 C 是旋转面 测地线
2 2u a
(v>0)
(2) I = du + e
dv 2 ; 2 2 u (3) I = du + ch dv 2 。 a
§ 5.5 1、 证明:若 x
α
曲面上向量场的平行移动
= xα (u 1 , u 2 ) 是偏微分方程组
∂ xα ∂u
β
= −Γα βγ x y 的非零解,则(i)
f = gαβ xα x β 是非零常数;(ii)X= xα (u 1 , u 2 ) ⋅ rα (u1 , u 2 ) 是曲面上的切向量场,它沿曲面
K 0 = lim
3 2πr − Lr ⋅ r →0 π r3
12 πr 2 − Ar = lim ⋅ r →0 π r4
§ 5.4 常曲率曲面
1、试在测地极坐标系下写出常曲率曲面的第一基本形式。 2、证明:在常曲率曲面上,以点 P 为中心的测地圆具有常测地曲率。 3、已知常曲率曲面的第一基本形式是
-17-
2 2
du 2 + dv 2 [1 − (u 2 + v 2 )]2
1 (dx 2 + dy 2 ) 之间的保长对应。 2 4y
1 。试求它们之间的保长对应: a2
和 Poincare 上半平面:y > 0, I =
6、第一基本形式如下的曲面都具有常数 Gauss 曲率 −
(1) I =
a2 v
2
(du 2 + dv 2 )
2 du + I = du 2 −
1 sin 2 ( Ku )dv 2 , K 1 2 sh ( − Ku )dv 2 , K
K > 0, K < 0.
-16-
证明:该曲面上的测地线可以分别表示为:
A sin( K u ) cos v + B sin( K u) sin v + C cos( K u) = 0,
2 2
1、证明:柱面上的测地线必定是定倾曲线。
r (u , v ) = ( f (u) cos v, f (u) sin v, g (u ))
上的一条测地线,用 θ 表示曲线 C 与经线的交角。证明:沿测地线 C 成立恒等式
-15-
f (u) ⋅ sin θ = 常数 .
3、设在旋转面上存在一条测地线 C 与经线交成定角 θ ,并且 θ ≠ 0 ,90 。证明:此旋 转面必为圆柱面。 4、证明:(1)若曲面上一条曲线既是测地线,又是渐近曲线,则它必定是直线。 (2) 若曲面上一条曲线既是测地线,又是曲率线,则它必定是平面曲线。 (3) 若曲面上一条测地线是非直线的平面曲线,则它必定是曲率线。 5、证明:若曲面上所有的测地线都是平面曲线,则该曲面必是全脐点曲面。 6、已知曲面的第一基本形式如下,求曲面上的测地线: (1) I = v(du + dv ) ; (2) I =
其中θ是曲线与经线( 即 u-曲线 )之间的夹角。 3、证明:在曲面的一般参数(u ,v)下,曲线 u =u (s),v=v(s )的测地曲率是
&+u & & &− v & u &&) k g = g ( Bu − Av v
其中 g =EG- F2,
& ) 2 + 2Γ112 u &v & + Γ122 ( v &) 2 , B = Γ 2 11 (u &) 2 + 2Γ 212 u &v & + Γ 2 22 (v & ) 2 ,特 别 是, A = Γ111 (u
α βγ
1、设曲面的第一基本形式为 I=du 2+G(u,v)dv2,求 Γ 证明: G(u,v)=1- u2K(0,v)+0 (u2) 。
及 Gauss 曲率 K。
2、 设曲面的第一基本形式为 I= du2 +G(u,v)dv2 , 并且 G(u,v)满足条件 G(0,v)=1, Gu(0,v)=0。 3、 设曲面上以点 P 为中心, 以 r 为半径的测地圆的周长为 Lr , 所围的面积是 Ar , 证明: 点 P 处的 Gauss 曲率是
上任意一条曲线是平行的。 2、证明:在曲面上存在一个非零的、与路径无关的平行切向量场,当且仅当该曲面的 Gauss 曲率为零。 3 、证明:曲面 S 上的 ua —曲线的单位切向量沿曲线 C : u 条件是沿曲线 C 成立
γ
= u γ (t ) 是平行的充分必要
Γ β αγ
du γ =0 dt
( β ≠ α ).
参数曲线的测地曲率分别为
&) 3 , kg1 = g Γ 211 (u
&) 3. k g2 = − g Γ122 ( v
4、 假定φ 是曲面 S 上的保长变换构成的变换群, 并且保持曲面 S 上的一条曲线 C 不变。 证明:如果φ限制在 C 上的作用是传递的,则曲线 C 的测地曲率必为常数。 5、设 e1,e2 是曲面在一点的两个彼此正交的主方向,对应的主曲率分别为 k 1,k 2 。证 明:曲面在该点与 e1 成θ角的切方向的测地挠率是
2 2 o o
a2 v
2
(du 2 + dv 2 ) 。
7、证明:若在曲面上存在两族测地线,它们彼此交成定角,则该曲面必是可展曲面。 8、证明:曲面上的测地线的挠率恰是曲面沿曲线的切方向的测地挠率。 9、假定曲面 S1 和 S2 沿曲线 C 相切,证明:若 C 是 S1 上的测地线,则 C 也必定是 S2 上的测地线。 如果 C 是 S1 上的曲率线或渐近曲线,又如何? § 5.3 测地坐标系

ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ
Ash( − K u) cos v + Bsh( − K u ) sin v + Cch( − K u ) = 0,
其中 A, B,C 是不全为零的常数。 4、试求 Klein 圆: u + v p 1, I =
2 2
du 2 + dv 2 内的测地线。 [1 − (u 2 + v 2 )]2
5、试求 Klein 圆: u + v < 1, I =
相关文档
最新文档