材料科学基础——回复再结晶
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σr——回复后的σs σ0——充分退火后的σs σm——冷变形后的σs
1－K＝B·Cd
Cd为缺陷的体积密度，B为比例常数
d1 K B dCd
dt
dt
缺陷运动是热激活过程
dCd dt
ACd eQ/ RT
Q为激活能，R为气体常数，T为绝对温度
d 1 K A(1 K )eQ/ RT
dt
ln1 K AeQ/ RTt C
如果在不同温度下，回复到相同程度，1-K为常数
ln t C Q / RT
作lnt～1/T曲线，求得Q
Q≈空位迁移能
短时回复
Q ≈自扩散激活能
长时回复
7.2.3 回复机制
低温回复（ 0.1Tm ＜ T＜0.3Tm）
只涉及点缺陷的运动，主要与空位有关，空 位浓度与温度有关。 低温回复，过饱和空位消失。 空位+位错、空位+间隙原子、空位+晶界 空位消失引起物理性能显著变化，而对力性 影响不大。
结晶退火后，塑性可得到恢复，强度大幅度 下降。
由于缺陷的减少或消除，材料的密度也 相应增加。
4. 缺陷与物理性能变化
回复期
胞状亚结构 尺寸变化少
密度
变化少
电阻率 ↓↓(点缺陷)
再结晶期 明显↑胞壁厚↓
↑↑ 不变
5. 再结晶织构
具有形变织构的材料在再结晶退火时会再度 获得织构，这称为再结晶织构或退火织构。 再结晶织构可能和原来的形变织构一致，但 更经常和原来的形变织构完全不同。
只涉及点缺陷的运动，过饱和空位消失。 空位+位错、空位+间隙原子、空位+晶界
中温回复（ 0.3Tm ＜ T＜0.5Tm）
异号位错对消，位错密度变化，因此对力性有影响。
高温回复（ 0.5Tm ＜ T ＜ Tm）
位错的滑移+攀移，多边形化
回复退火的应用
去应力退火——降低应力（保持加工硬化效 果），防止工件变形、开裂，提高耐蚀性。
中温回复（ 0.3Tm ＜ T＜0.5Tm）
异号位错对消，位错密度变化，因此对力性 有影响。 若变形仅是第一阶段（单滑移），则回复后 力性基本完全恢复。 若变形进行到第二阶段或者多晶体，（多滑 移），位错组态稳定，恢复难于完成。
高温回复（ 0.5Tm ＜ T ＜ Tm）
位错的滑移+攀移，多边形化
亚晶合并机制
没有取向梯度，回复后虽然亚晶长大，但并不存在大 角度晶界。
存在取向梯度，回复后长大的亚晶间取向差很大，形 成大角度晶界。
3. 亚晶蚕食机制
变形量较大的低层错能金属。 扩展位错宽度大，不易束集，交滑移困难，位错 密度很高。 位错运动后形成密度低的亚晶，亚晶向周围生长， 形成大角度晶界。
不同的温度下再结晶相同的体积分数：
V再 A exp( QR / RT )
V再正比于1t
1 t
A exp(QR
/
RT)
ln
Leabharlann Baidu
1 t
ln
A
QR
/
RT
再结晶动力学的影响因素
1）形变量 再结晶需要一个最低 的形变量（1％～5％） 才会进行。 在这个基础上，变形 量增大，使储存能以 及形核的位置增加。
形变过程中大部分机械能都转化为热，只有 约百分之几的储存在形变材料中，依附于点 缺陷、位错、层错等缺陷形式存在。
从热力学角度看，冷变形金属是不稳定的， 只要有合适的动力学条件，它就有释放此储 存能，向低能量状态转变的倾向。也就是消 除形变所带来的“损伤”，恢复形变前组织 结构的状态。
退火过程中会发生变化的条件：
晶界是有利的再结晶形核 位置，原始晶粒小，再结 晶形核位置多，有利于再 结晶；但原始晶粒小，变 形较均匀，减少形核位置， 不利于再结晶。 总体是前者影响大于后者。 原始晶粒尺寸还可能影响 形变织构，从而影响再结 晶动力学。
塑性变形对金属组织与性能的影响
4. 力学性能
强度、硬度↑ 塑性、韧性↓
加工硬化
利：提高材料强度 弊：增加变形抗力，不利于进一步加工
塑性变形对金属组织与性能的影响
5. 残余应力(remnant stress)
金属形变时，外力做功 的大部分以热的形式散 掉，只有一小部分 （10%-15%）以残余内 应力的方式储存在形变 金属中（储存能），它 随形变量加大而加大， 但占形变总功的分数却 随形变量加大而减小。
7.3.1 再结晶的形核
1. 晶界弓出机制
变形量较小时， 变形通常不均匀， 相邻晶粒间的位 错密度相差较大。
晶界会突然向高 密度部分弓出。
晶界弓出机制
两侧单位体积的储存能之差是驱动力。 界面能的增加是阻力。
G
Es
dA dV
Es 2 / L
晶界弓出机制
2. 亚晶合并机制
变形量较大的高层错能金属。
亚晶合并机制 亚晶蚕食机制 晶界弓出机制
再结晶核心的长大
再结晶晶核一经形成，就开始自发地长大。 晶核在畸变能的作用下，背离其曲率中心， 向畸变能较高的变形晶粒推移，直到全部形 成无畸变（或畸变很少）的等轴晶粒为止。
特点/实验事实：
核心优先在局部形变高的区域形成。（形变 带，晶界，夹杂附近及自由表面附近等）
再 结 晶 百 分 数
等温时间
再结晶动力学和相变动力学相似。 再结晶等温动力学曲线呈S型：再结晶退火后有一 段孕育期，然后再结晶速度逐渐增加，一直增至某 一近似恒定的速度，然后速度又逐渐下降。
高强IF钢再结晶退火后的硬度曲线图
维氏硬度/HV
280
260
1#
2#Ti
240
3#P
220
200
180
160
Tm（Tm为金属熔点），经过一定时间后， 就会有晶体缺陷密度大为降低的现象，新等 轴晶粒在冷变形的基体内形核长大，直到冷 变形晶粒完全耗尽为止。
0.6 mm
0.6 mm
33% cold worked brass
New crystals nucleate after 3 sec. at 580C.
恒温下经过时间t的退火，已经再结晶 的体积分数为：
xR
1 exp
NG3t 4
3
由于N、G随时间变化，修正：
xR 1 exp Bt k
——Avrami
lg
ln
1
1 xR
lg
B
k
lg
t
lg ln 1 lg t 1 xv
冷变形金属的再结晶是一个热激活过程，再结晶速 度符合阿累尼乌斯方程：
2. 亚结构(substructure)的细化
a、随着变形的增大， 晶界出现位错堆积。
b、随着变形的增 大，晶粒破碎成细 碎的亚晶粒，位错 密度明显增大。
塑性变形对金属组织与性能的影响
3. 变形织构(deformation texture)
金属塑性变形过程中，晶粒的晶格位 向会沿变形方向发生转动，当金属塑性变 形量达到一定程度（70%—90%），金属 中的每个晶粒的晶格位向将沿变形方向趋 于一致，这种现象称为 “织构现象”。
第七章 回复与再结晶
Recovery and Recrystallization
7.1 变形金属加热时的变化 7.2 回复★ 7.3 再结晶★ ★ 7.4 金属的热变形★
塑性变形对金属组织与性能的影响
对组织结构的影响 1. 显微组织的变化
塑性变形对金属组织与性能的影响
塑性变形对金属组织与性能的影响
热力学 ：变形使位错、空位增加，变形储 存能增高，变形金属吉布斯自由能升高，因 此，变形金属处于热力学不稳定状态。
动力学 ： 加热过程中主要是空位移动和原子扩散。 原子扩散系数：
D=D0exp（-Q/RT） D0——扩散系数，Q——扩散激活能 因此，T升高，D增大。
因此，低温时，尽管热力学不稳定，但由于 原子不易扩散，变化非常缓慢，可以忽略。
再结晶基本标志：晶核通过大角度界面迁动 而长大；
再结晶包括形核和长大两个基本过程。
再结晶的特点
1. 组织发生变化，由冷变形的伸长晶粒变为 新的等轴晶粒。
2. 力学性能发生急剧变化，强度、硬度急剧 降低，塑性提高，恢复至变形前状态。
3. 变形储存能在此过程中全部释放。第三类 应力消除，位错密度降低。
140
120
100
80 冷0轧 20 40 60 80 100 120 140 160 180 200
保温时间/S
再结晶动力学的发展 Johnson and Mehl
假设： 形核率N不随时间变化。 形核地点在整个体积内随机分布。 所有核心的长大速度G相同，不随时间变化。 核心在相碰处停止长大。 孕育期很短，可以忽略。
黄铜弹壳，冷拉钢丝卷制的弹簧
亚晶长大：亚晶形成以后，材料仍然保留有较 大的储存能，亚晶将会进一步长大以减少小角 度界面面积来降低储存能，使得某些较大的亚 晶吞并较小的亚晶而长大。
其驱动力是大、小亚晶界面的界面能差。
7.3 再 结 晶
冷变形后的金属加热到一定温度之后，在变 形基体中重新生成无畸变的新晶粒的过程叫 再结晶。 再结晶驱动力：形变金属的机械储存能；
一般情况下（中等形变量下），核心的晶体 学位向与它形成所在的形变区域的晶体学位 向有统计关系。
核心不能长入和它的位向差别不大的区域中。
再结晶——三个方面
再结晶动力学及其影响因素 再结晶后晶粒尺寸及其影响因素 再结晶温度及其影响因素
1. 再结晶动力学
再结晶动力学决定于形核率N和长大速率G的大小。
2. 回复过程的特征
组织不发生变化，仍保持变形状态伸长的 晶粒。
第一类应力全部消除，第二类应力大部分 消除。
力学性能变化不大，某些物理性能有较大 的变化，电阻率显著降低，密度增大。
7.2.2 回复动力学
回复过程中，温度与时间对硬化去除的影响。
剩余加工硬化分数 1－K
1 K r 0 m 0
0.6 mm
0.6 mm
After 4 seconds
After 8 seconds
2. 储存能的变化
金属变形后，在退火 过程中，原形变后依 附于各缺陷而存在的 储存能以热的形式释 放来，作为回复与再 结晶的驱动力。
前 回复 后 再结晶
A 纯金属， B、C 合金
3. 性能的变化
塑性和强度： 冷变形后产生加工硬化的金属，经过再
塑性变形对金属组织与性能的影响
残余应力(remnant stress)
第一类残余应力：~1% 宏观内应力：各部分宏观变形不均匀引起的 第二类残余应力：~10% 微观内应力：晶粒、晶块变形不均匀引起的
第三类残余应力：~90% 点阵畸变：几十至几百nm，缺陷引起的
金属冷变形后，金属中晶体缺陷密度增大， 自由焓增高，组织和性能都发生了明显的变 化。其变化程度随着形变量加大而加大，而 且形式也越来越复杂。
李振民：亚晶转动聚合粗化模型 两个有微弱取向差的亚晶聚合成一个，通过其
中一个亚晶转动来取消它们之间的界面。
胡郇：亚晶聚合形成再结晶晶核的模型 在点阵弯曲和位错密度比较高的显微带状区中，
两个有取向位向差的小角度亚晶聚合形成一个有大角 度晶界的晶粒。
a）未形核前的亚晶结构； b）A和B，C和D亚晶聚合； c）2个已聚合的亚晶再聚合 ； d）已聚合粗化的晶界变成 大角度晶界，实际上变成再 结晶核心。
2）形变方式
拉伸变形促进再结 晶的影响大于压缩 变形。 在同样的变形量下， 拉伸变形比压缩变 形材料的再结晶温 度低。
3）晶粒取向
原始取向影响再结晶的形核位置和形核驱动力。因为 晶粒的结构及储存能大小取决于开动的滑移系，不同 织构的储存能不同，对再结晶速度的影响也不同。
4）原始晶粒尺寸
相同应变量下细晶内形变储存能高，加速再结晶。
a. 单个位错滑移、攀移，形成亚晶界。 b. 亚晶合并成Y结点。 c. Y结点移动，亚晶长大，完成多边形化。
多边形化
内容回顾
回复的不同阶段
形变形成位错缠结和胞状结构（如图a，b）→胞内位 错重排列和对消(如图c)→胞壁的峰锐化形成亚晶(如图 d)→亚晶长大(如图e)
低温回复（ 0.1Tm ＜ T＜0.3Tm）
7.2 回 复
回复是冷变形金属退火最早发生的变化过程。
回复过程是通过点缺陷消除、位错的对消和 重排来实现的。
回复过程中不涉及大角度晶界的迁动，仅是 形变材料的结构完整化过程。
1. 回复的不同阶段
形变形成位错缠结和胞状结构（如图a，b）→胞内位 错重排列和对消(如图c)→胞壁的峰锐化形成亚晶(如图 d)→亚晶长大(如图e)
只有提高加热温度，满足热力学条件，才能 发生。
7.1 变形金属及合金退火过程中的变化
退火 ：任何能导致减小或消除“形变损伤” 的热处理都称为退火。
形变金属退火包括一系列使形变不断转变 为低能的过 程，习惯上把这些过程分为三 个阶段：回复→再结晶→晶粒长大。
（各阶段经常发生重叠）
1. 显微组织的变化 经大量冷变形的金属加热到大约（1/2）
1－K＝B·Cd
Cd为缺陷的体积密度，B为比例常数
d1 K B dCd
dt
dt
缺陷运动是热激活过程
dCd dt
ACd eQ/ RT
Q为激活能，R为气体常数，T为绝对温度
d 1 K A(1 K )eQ/ RT
dt
ln1 K AeQ/ RTt C
如果在不同温度下，回复到相同程度，1-K为常数
ln t C Q / RT
作lnt～1/T曲线，求得Q
Q≈空位迁移能
短时回复
Q ≈自扩散激活能
长时回复
7.2.3 回复机制
低温回复（ 0.1Tm ＜ T＜0.3Tm）
只涉及点缺陷的运动，主要与空位有关，空 位浓度与温度有关。 低温回复，过饱和空位消失。 空位+位错、空位+间隙原子、空位+晶界 空位消失引起物理性能显著变化，而对力性 影响不大。
结晶退火后，塑性可得到恢复，强度大幅度 下降。
由于缺陷的减少或消除，材料的密度也 相应增加。
4. 缺陷与物理性能变化
回复期
胞状亚结构 尺寸变化少
密度
变化少
电阻率 ↓↓(点缺陷)
再结晶期 明显↑胞壁厚↓
↑↑ 不变
5. 再结晶织构
具有形变织构的材料在再结晶退火时会再度 获得织构，这称为再结晶织构或退火织构。 再结晶织构可能和原来的形变织构一致，但 更经常和原来的形变织构完全不同。
只涉及点缺陷的运动，过饱和空位消失。 空位+位错、空位+间隙原子、空位+晶界
中温回复（ 0.3Tm ＜ T＜0.5Tm）
异号位错对消，位错密度变化，因此对力性有影响。
高温回复（ 0.5Tm ＜ T ＜ Tm）
位错的滑移+攀移，多边形化
回复退火的应用
去应力退火——降低应力（保持加工硬化效 果），防止工件变形、开裂，提高耐蚀性。
中温回复（ 0.3Tm ＜ T＜0.5Tm）
异号位错对消，位错密度变化，因此对力性 有影响。 若变形仅是第一阶段（单滑移），则回复后 力性基本完全恢复。 若变形进行到第二阶段或者多晶体，（多滑 移），位错组态稳定，恢复难于完成。
高温回复（ 0.5Tm ＜ T ＜ Tm）
位错的滑移+攀移，多边形化
亚晶合并机制
没有取向梯度，回复后虽然亚晶长大，但并不存在大 角度晶界。
存在取向梯度，回复后长大的亚晶间取向差很大，形 成大角度晶界。
3. 亚晶蚕食机制
变形量较大的低层错能金属。 扩展位错宽度大，不易束集，交滑移困难，位错 密度很高。 位错运动后形成密度低的亚晶，亚晶向周围生长， 形成大角度晶界。
不同的温度下再结晶相同的体积分数：
V再 A exp( QR / RT )
V再正比于1t
1 t
A exp(QR
/
RT)
ln
Leabharlann Baidu
1 t
ln
A
QR
/
RT
再结晶动力学的影响因素
1）形变量 再结晶需要一个最低 的形变量（1％～5％） 才会进行。 在这个基础上，变形 量增大，使储存能以 及形核的位置增加。
形变过程中大部分机械能都转化为热，只有 约百分之几的储存在形变材料中，依附于点 缺陷、位错、层错等缺陷形式存在。
从热力学角度看，冷变形金属是不稳定的， 只要有合适的动力学条件，它就有释放此储 存能，向低能量状态转变的倾向。也就是消 除形变所带来的“损伤”，恢复形变前组织 结构的状态。
退火过程中会发生变化的条件：
晶界是有利的再结晶形核 位置，原始晶粒小，再结 晶形核位置多，有利于再 结晶；但原始晶粒小，变 形较均匀，减少形核位置， 不利于再结晶。 总体是前者影响大于后者。 原始晶粒尺寸还可能影响 形变织构，从而影响再结 晶动力学。
塑性变形对金属组织与性能的影响
4. 力学性能
强度、硬度↑ 塑性、韧性↓
加工硬化
利：提高材料强度 弊：增加变形抗力，不利于进一步加工
塑性变形对金属组织与性能的影响
5. 残余应力(remnant stress)
金属形变时，外力做功 的大部分以热的形式散 掉，只有一小部分 （10%-15%）以残余内 应力的方式储存在形变 金属中（储存能），它 随形变量加大而加大， 但占形变总功的分数却 随形变量加大而减小。
7.3.1 再结晶的形核
1. 晶界弓出机制
变形量较小时， 变形通常不均匀， 相邻晶粒间的位 错密度相差较大。
晶界会突然向高 密度部分弓出。
晶界弓出机制
两侧单位体积的储存能之差是驱动力。 界面能的增加是阻力。
G
Es
dA dV
Es 2 / L
晶界弓出机制
2. 亚晶合并机制
变形量较大的高层错能金属。
亚晶合并机制 亚晶蚕食机制 晶界弓出机制
再结晶核心的长大
再结晶晶核一经形成，就开始自发地长大。 晶核在畸变能的作用下，背离其曲率中心， 向畸变能较高的变形晶粒推移，直到全部形 成无畸变（或畸变很少）的等轴晶粒为止。
特点/实验事实：
核心优先在局部形变高的区域形成。（形变 带，晶界，夹杂附近及自由表面附近等）
再 结 晶 百 分 数
等温时间
再结晶动力学和相变动力学相似。 再结晶等温动力学曲线呈S型：再结晶退火后有一 段孕育期，然后再结晶速度逐渐增加，一直增至某 一近似恒定的速度，然后速度又逐渐下降。
高强IF钢再结晶退火后的硬度曲线图
维氏硬度/HV
280
260
1#
2#Ti
240
3#P
220
200
180
160
Tm（Tm为金属熔点），经过一定时间后， 就会有晶体缺陷密度大为降低的现象，新等 轴晶粒在冷变形的基体内形核长大，直到冷 变形晶粒完全耗尽为止。
0.6 mm
0.6 mm
33% cold worked brass
New crystals nucleate after 3 sec. at 580C.
恒温下经过时间t的退火，已经再结晶 的体积分数为：
xR
1 exp
NG3t 4
3
由于N、G随时间变化，修正：
xR 1 exp Bt k
——Avrami
lg
ln
1
1 xR
lg
B
k
lg
t
lg ln 1 lg t 1 xv
冷变形金属的再结晶是一个热激活过程，再结晶速 度符合阿累尼乌斯方程：
2. 亚结构(substructure)的细化
a、随着变形的增大， 晶界出现位错堆积。
b、随着变形的增 大，晶粒破碎成细 碎的亚晶粒，位错 密度明显增大。
塑性变形对金属组织与性能的影响
3. 变形织构(deformation texture)
金属塑性变形过程中，晶粒的晶格位 向会沿变形方向发生转动，当金属塑性变 形量达到一定程度（70%—90%），金属 中的每个晶粒的晶格位向将沿变形方向趋 于一致，这种现象称为 “织构现象”。
第七章 回复与再结晶
Recovery and Recrystallization
7.1 变形金属加热时的变化 7.2 回复★ 7.3 再结晶★ ★ 7.4 金属的热变形★
塑性变形对金属组织与性能的影响
对组织结构的影响 1. 显微组织的变化
塑性变形对金属组织与性能的影响
塑性变形对金属组织与性能的影响
热力学 ：变形使位错、空位增加，变形储 存能增高，变形金属吉布斯自由能升高，因 此，变形金属处于热力学不稳定状态。
动力学 ： 加热过程中主要是空位移动和原子扩散。 原子扩散系数：
D=D0exp（-Q/RT） D0——扩散系数，Q——扩散激活能 因此，T升高，D增大。
因此，低温时，尽管热力学不稳定，但由于 原子不易扩散，变化非常缓慢，可以忽略。
再结晶基本标志：晶核通过大角度界面迁动 而长大；
再结晶包括形核和长大两个基本过程。
再结晶的特点
1. 组织发生变化，由冷变形的伸长晶粒变为 新的等轴晶粒。
2. 力学性能发生急剧变化，强度、硬度急剧 降低，塑性提高，恢复至变形前状态。
3. 变形储存能在此过程中全部释放。第三类 应力消除，位错密度降低。
140
120
100
80 冷0轧 20 40 60 80 100 120 140 160 180 200
保温时间/S
再结晶动力学的发展 Johnson and Mehl
假设： 形核率N不随时间变化。 形核地点在整个体积内随机分布。 所有核心的长大速度G相同，不随时间变化。 核心在相碰处停止长大。 孕育期很短，可以忽略。
黄铜弹壳，冷拉钢丝卷制的弹簧
亚晶长大：亚晶形成以后，材料仍然保留有较 大的储存能，亚晶将会进一步长大以减少小角 度界面面积来降低储存能，使得某些较大的亚 晶吞并较小的亚晶而长大。
其驱动力是大、小亚晶界面的界面能差。
7.3 再 结 晶
冷变形后的金属加热到一定温度之后，在变 形基体中重新生成无畸变的新晶粒的过程叫 再结晶。 再结晶驱动力：形变金属的机械储存能；
一般情况下（中等形变量下），核心的晶体 学位向与它形成所在的形变区域的晶体学位 向有统计关系。
核心不能长入和它的位向差别不大的区域中。
再结晶——三个方面
再结晶动力学及其影响因素 再结晶后晶粒尺寸及其影响因素 再结晶温度及其影响因素
1. 再结晶动力学
再结晶动力学决定于形核率N和长大速率G的大小。
2. 回复过程的特征
组织不发生变化，仍保持变形状态伸长的 晶粒。
第一类应力全部消除，第二类应力大部分 消除。
力学性能变化不大，某些物理性能有较大 的变化，电阻率显著降低，密度增大。
7.2.2 回复动力学
回复过程中，温度与时间对硬化去除的影响。
剩余加工硬化分数 1－K
1 K r 0 m 0
0.6 mm
0.6 mm
After 4 seconds
After 8 seconds
2. 储存能的变化
金属变形后，在退火 过程中，原形变后依 附于各缺陷而存在的 储存能以热的形式释 放来，作为回复与再 结晶的驱动力。
前 回复 后 再结晶
A 纯金属， B、C 合金
3. 性能的变化
塑性和强度： 冷变形后产生加工硬化的金属，经过再
塑性变形对金属组织与性能的影响
残余应力(remnant stress)
第一类残余应力：~1% 宏观内应力：各部分宏观变形不均匀引起的 第二类残余应力：~10% 微观内应力：晶粒、晶块变形不均匀引起的
第三类残余应力：~90% 点阵畸变：几十至几百nm，缺陷引起的
金属冷变形后，金属中晶体缺陷密度增大， 自由焓增高，组织和性能都发生了明显的变 化。其变化程度随着形变量加大而加大，而 且形式也越来越复杂。
李振民：亚晶转动聚合粗化模型 两个有微弱取向差的亚晶聚合成一个，通过其
中一个亚晶转动来取消它们之间的界面。
胡郇：亚晶聚合形成再结晶晶核的模型 在点阵弯曲和位错密度比较高的显微带状区中，
两个有取向位向差的小角度亚晶聚合形成一个有大角 度晶界的晶粒。
a）未形核前的亚晶结构； b）A和B，C和D亚晶聚合； c）2个已聚合的亚晶再聚合 ； d）已聚合粗化的晶界变成 大角度晶界，实际上变成再 结晶核心。
2）形变方式
拉伸变形促进再结 晶的影响大于压缩 变形。 在同样的变形量下， 拉伸变形比压缩变 形材料的再结晶温 度低。
3）晶粒取向
原始取向影响再结晶的形核位置和形核驱动力。因为 晶粒的结构及储存能大小取决于开动的滑移系，不同 织构的储存能不同，对再结晶速度的影响也不同。
4）原始晶粒尺寸
相同应变量下细晶内形变储存能高，加速再结晶。
a. 单个位错滑移、攀移，形成亚晶界。 b. 亚晶合并成Y结点。 c. Y结点移动，亚晶长大，完成多边形化。
多边形化
内容回顾
回复的不同阶段
形变形成位错缠结和胞状结构（如图a，b）→胞内位 错重排列和对消(如图c)→胞壁的峰锐化形成亚晶(如图 d)→亚晶长大(如图e)
低温回复（ 0.1Tm ＜ T＜0.3Tm）
7.2 回 复
回复是冷变形金属退火最早发生的变化过程。
回复过程是通过点缺陷消除、位错的对消和 重排来实现的。
回复过程中不涉及大角度晶界的迁动，仅是 形变材料的结构完整化过程。
1. 回复的不同阶段
形变形成位错缠结和胞状结构（如图a，b）→胞内位 错重排列和对消(如图c)→胞壁的峰锐化形成亚晶(如图 d)→亚晶长大(如图e)
只有提高加热温度，满足热力学条件，才能 发生。
7.1 变形金属及合金退火过程中的变化
退火 ：任何能导致减小或消除“形变损伤” 的热处理都称为退火。
形变金属退火包括一系列使形变不断转变 为低能的过 程，习惯上把这些过程分为三 个阶段：回复→再结晶→晶粒长大。
（各阶段经常发生重叠）
1. 显微组织的变化 经大量冷变形的金属加热到大约（1/2）