边界条件设定共27页文档
试写出其边界条件PPT课件
x
u x
0
(a)
y
v y
0
(b)
或写成： df1( y) df2 (x)
dy
dx
∵上式中，左边仅为 y 的函数，右
边仅 x 的函数，∴两边只能等于同
一常数，即
df1( y)
dy
df2 (x)
dx
(d)
xy
v x
u y
0
(c)
由(a)、(b)可求得：
u f1( y)
v f2(x)
(d)
积分(e) ，得：
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例2 如图所示，试写出其边界条件。
A
y
p(x)
N
C
l
p0
B
x
h
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例2 如图所示，试写出其边界条件。
(1) AB段（y = 0）： l 0, m 1
X 0,Y p(x)
代入边界条件公式，有
x l
p0
A
x 0 xy (1) 0
y (1) yx 0 p(x)
h
hx
(2) x a, l 1, m 0 X 0,Y 0
l( x )s m( xy )s X
a
y
(4) y h, l 0, m 1 X 0,Y 0
m( y )s l( xy )s Y
x
s
0,
xy
s
0
(3) y h, l 0, m 1 X 0,Y q
f1( y) f2 ( x)
u0 v0
y x
(e)
其中，u0、v0为积分常数。 （x、y方
向的刚体位移），代入（d）得:
将(d)代入(c)，得：
边界条件——精选推荐
一.边界条件(Boundry Conditions)1.理想电边界(Perfect-E)理想电边界即理想电导体边界.电荷可在其中自由移动.边界内电场为0,边界上可存在面电荷,面电流,从而使外界电场分量垂直与边界,磁场方向平行与边界. 在HFSS design中任何与背景相邻接的部分会被默认为Perfect-E边界（outer）对于矩形波导,若将波导终端端面设置为Perfect-E, 由于波导内电场平行于端面,在边界处被置0,即入射波与反射波在端面处摸值相等,相位相反,叠加为0,由于电压V是对电场强度的积分,因为边界处电场强度为0，则端面处电压为0,相当于终端短路（阻抗值Z=0,在阻抗圆图上表示短路点）,VSWR趋于无穷大.(反射系数为1)H模截止频率为以下是对这一过程的仿真,其中矩形波导a=1.5mm, b=1mm,10λ=4.52267mm.取波导长度为100Ghz 取f=120Ghz 满足单模传输。
gλ,将端面设置为Perfect-E 进行测试。
18.09068mm=4*g图1-1 矩形波导主模传输终端设为Perfect-E时电场分布从图1-1可见在端面处电场切向方向为0，电场垂直于端面图1-2矩形波导主模传输终端设为Perfect-E时输入端Smith Chart可见负载端阻抗接近于开路。
L=1/4*g2．理想磁边界（Perfect-H）理想磁边界即理想磁导体，用电磁场理论中的磁荷模型进行分析即磁荷可以在理想磁导体自由移动，理想磁导体中磁场为0，边界上可聚集面磁荷，面磁流，从而使磁场方向垂直于边界。
电场方向与边界相切。
对应于矩形波导终端Perfect-H边界使得磁场垂直于边界，置切向磁场为0，由于电流Z趋向于是切向磁场的积分，故边界使电流为0，而切向电场存在，负载处电压不为0。
故L无穷，VSWR趋向于无穷，相当于终端开路。
以下是对这一过程仿真。
波导参数与上例中完全相同。
端面边界设置为Perfect-H.从图2-1中可看出端面处磁场垂直于端面，切向磁场分量为0。
边界条件的设置
边界条件的设置第⼆章：边界条件这⼀章主要介绍使⽤边界条件的基本知识。
边界条件能够使你能够控制物体之间平⾯、表⾯或交界⾯处的特性。
边界条件对理解麦克斯韦⽅程是⾮常重要的同时也是求解麦克斯韦⽅程的基础。
§2.1 为什么边界条件很重要⽤Ansoft HFSS求解的波动⽅程是由微分形式的麦克斯韦⽅程推导出来的。
在这些场⽮量和它们的导数是都单值、有界⽽且沿空间连续分布的假设下，这些表达式才可以使⽤。
在边界和场源处，场是不连续的，场的导数变得没有意义。
因此，边界条件确定了跨越不连续边界处场的性质。
作为⼀个 Ansoft HSS ⽤户你必须时刻都意识到由边界条件确定场的假设。
由于边界条件对场有制约作⽤的假设，我们可以确定对仿真哪些边界条件是合适的。
对边界条件的不恰当使⽤将导致⽭盾的结果。
当边界条件被正确使⽤时，边界条件能够成功地⽤于简化模型的复杂性。
事实上，Ansoft HFSS 能够⾃动地使⽤边界条件来简化模型的复杂性。
对于⽆源RF 器件来说，Ansoft HFSS 可以被认为是⼀个虚拟的原型世界。
与边界为⽆限空间的真实世界不同，虚拟原型世界被做成有限的。
为了获得这个有限空间，Ansoft HSS使⽤了背景或包围⼏何模型的外部边界条件。
模型的复杂性通常直接与求解问题所需的时间和计算机硬件资源直接联系。
在任何可以提⾼计算机的硬件资源性能的时候，提⾼计算机资源的性能对计算都是有利的。
§2.2 ⼀般边界条件有三种类型的边界条件。
第⼀种边界条件的头两个是多数使⽤者有责任确定的边界或确保它们被正确的定义。
材料边界条件对⽤户是⾮常明确的。
1、激励源波端⼝（外部）集中端⼝（内部）2、表⾯近似对称⾯理想电或磁表⾯辐射表⾯背景或外部表⾯3、材料特性两种介质之间的边界具有有限电导的导体§2.3 背景如何影响结构背景边界:所谓背景是指⼏何模型周围没有被任何物体占据的空间。
任何和背景有关联的物体表⾯将被⾃动地定义为理想的电边界（Perfect E）并且命名为外部（outer）边界条件。
第八章 边界条件
第八章边界条件任何数值模拟都可以认为仅仅是在物理区域或系统的一部分中进行的。
区域的断层产生了人工边界，在这个断层中有我们处理的物理量。
此外，还有暴露在流体中的自然边界。
边界条件的数值处理需要特别注意。
在实际的系统中处理不当模拟就会出现偏差。
与此同时，稳定性和求解方案中的合成速度同样对数值模拟有消极的影响。
下边边界条件的类型是我们在欧拉方程和N-S方程中数值计算最常见的几种：·固体壁面·外表面的远场和流体内部流出或流出的表面·对称面·平整切割和周期性边界。
·平板间的边界这些边界条件的处理问题在以后几节中会进行详细的介绍。
对于文献中进一步涉及的边界条件，比如壁面上的热辐射或者是自由表面上的（热辐射），读者可以在3.4节中了解。
8.1 虚拟单元的概念在我们讨论边界条件时，我们需要提到虚拟单元（也可以被称作虚拟点）这个概念。
在规则的网格中这种方法非常的流行。
然而，在不规则网格中，虚拟单元仍然有很多的优点。
虚拟单元是在物理区域外部附加层上的一些网格点。
这个可以由图8.1中的二维规则网格中看到。
正如我们看到的，整个计算区域被两层虚拟单元包围着（由虚线标出），虚拟单元（点）通常不会像区域内的网格一样产生（除过多平板的网格）。
尽管它仍然有几何形状，比如体积或者表面的矢量，但是它仅仅是虚拟的。
利用虚拟单元可以简化计算沿边界的通量，梯度，散度等等。
这是由于在边界上可以将空间离散的模型进行扩展。
正如图8.1中我们看到的，在物理区域内同样可以进行离散。
因此，我们可以在所有的“物理”网格点中求解控制方程。
这种方法可以使离散工作非常简单。
此外，所有规则的网格点可以存在在一个单独的区域内，这在矢量计算中非常很有用。
虚拟单元不但包含有守恒变量，同时也有几何量。
很明显的是，虚拟单元层必须完全覆盖物理区域外。
几何量通常由边界的控制体积来求得。
在多网格平板中（3.1节），所有的流体变量和几何变量可以从相邻的平板求得。
边界条件的建立
合理管理系统资源，避免在边 界条件下出现资源耗尽或竞争
问题。
持续改进与更新
监控与日志分析
通过监控系统性能和日志分析，及时发 现和解决边界条件下的潜在问题。
持续集成与持续部署
通过持续集成和持续部署，确保在代 码变更时能够及时验证和优化边界条
件。
版本控制
对代码和配置进行版本控制，以便在 边界条件发生变化时能够快速更新和 调整。
物理领域
在研究波动、流体动力学、电磁 场等问题时，边界条件决定了系 统的行为和状态。
数学领域
在求解微分方程、积分方程、偏 微分方程等问题时，边界条件是 重要的前提条件。
02 边界条件的建立过程
确定问题与目标
明确问题定义
首先需要清晰地定义问题，明确问题的范围和目标，以便有针对性地建立边界 条件。
确定研究目标
边界条件的动态变化与调整
总结词
边界条件可能会随着时间和环境的变化而发 生变化，需要不断调整和更新边界条件。
详细描述
在许多实际问题中，系统的边界条件是动态 变化的，如气候变化、市场变化等。为了应 对这一问题，需要建立动态的边界条件调整 机制，定期或不定期地对边界条件进行更新 和调整。同时，可以采用预测或预警的方法， 提前了解边界条件的变化趋势，及时做出应 对措施。
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时间边界条件有助于确定系统或过程在特定时间段的运行状态和行为，从而更好地理解和预测其动态 变化。
空间边界条件
空间边界条件是指在特定空间范围内对系统或过程进行约束 或限制的条件。例如，在模拟水流运动时，可以设定空间边 界条件为某个流域或水域的范围。
空间边界条件有助于确定系统或过程在特定空间内的运行状 态和行为，从而更好地理解和预测其空间分布和变化趋势。
3.边界条件
1目录目录...............................................................................................................................................................................1第三单元：边界条件.. (2)第一节：管理材料 (3)1.概念 (3)2.应用 (4)3.演示 (9)第二节：负荷 (16)1.概念 (16)2.应用 (17)3.演示 (24)第三节：约束 (33)1.概念 (33)2.应用 (37)3.演示 (43)第四节：边界条件集 (56)1.概念 (56)2.应用 (57)3.演示 (59)2第三单元：边界条件您可能已熟悉了将材料密度指定给Pro/ENGINEER Wildfire 4.0模型，这样您就可以计算重量或质量属性。
处理FEA 时，您必须指定其它材料属性。
必须指定以下材料属性。
，密度-每单位体积的材料质量E ，杨氏模量-材料刚度，应力-应变曲线的斜率，泊松比-材料拉伸或压缩时，在弹性变形范围内横向应变与纵向应变之比对于包含温度负荷的静态分析，必须指定“热膨胀系数”。
，热膨胀系数-材料随温度变化而发生的膨胀（对于温度负荷）对于MECHANICA Thermal ，必须指定材料的“热导率”。
如果要进行瞬态热分析，则必须指定“比热”。
K ，热导率-材料的导热能力（仅用于MECHANICA Thermal ），比热-材料吸收热量的能力（仅用于MECHANICA Thermal 瞬态热分析）材料库MECHANICA 为您提供了一个材料库，您可从其中的许多预定义材料中拾取一种材料。
如果您要查找的材料不在该库中，那么，MECHANICA 允许您定义一种新材料。
您定义的新材料可以仅存在于您的模型中，也可以放在材料库中以供其它模型使用。
第二章边界条件
第二章：边界条件这一章主要介绍使用边界条件的基本知识。
边界条件能够使你能够控制物体之间平面、表面或交界面处的特性。
边界条件对理解麦克斯韦方程是非常重要的同时也是求解麦克斯韦方程的基础。
§2.1 为什么边界条件很重要用Ansoft HFSS求解的波动方程是由微分形式的麦克斯韦方程推导出来的。
在这些场矢量和它们的导数是都单值、有界而且沿空间连续分布的假设下，这些表达式才可以使用。
在边界和场源处，场是不连续的，场的导数变得没有意义。
因此，边界条件确定了跨越不连续边界处场的性质。
作为一个 Ansoft HSS 用户你必须时刻都意识到由边界条件确定场的假设。
由于边界条件对场有制约作用的假设，我们可以确定对仿真哪些边界条件是合适的。
对边界条件的不恰当使用将导致矛盾的结果。
当边界条件被正确使用时，边界条件能够成功地用于简化模型的复杂性。
事实上，Ansoft HSS 能够自动地使用边界条件来简化模型的复杂性。
对于无源RF 器件来说，Ansoft HSS 可以被认为是一个虚拟的原型世界。
与边界为无限空间的真实世界不同，虚拟原型世界被做成有限的。
为了获得这个有限空间， Ansoft HSS使用了背景或包围几何模型的外部边界条件。
模型的复杂性通常直接与求解问题所需的时间和计算机硬件资源直接联系。
在任何可以提高计算机的硬件资源性能的时候，提高计算机资源的性能对计算都是有利的。
§2.2 一般边界条件有三种类型的边界条件。
第一种边界条件的头两个是多数使用者有责任确定的边界或确保它们被正确的定义。
材料边界条件对用户是非常明确的。
1、激励源波端口（外部）集中端口（内部）2、表面近似对称面理想电或磁表面辐射表面背景或外部表面3、材料特性两种介质之间的边界具有有限电导的导体§2.3 背景如何影响结构所谓背景是指几何模型周围没有被任何物体占据的空间。
任何和背景有关联的物体表面将被自动地定义为理想的电边界（Perfect E）并且命名为外部（outer）边界条件。
05_边界条件
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) ∂n = 0
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在使用出口边界条件时，有如下几点特殊说明：
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对于壁面边界条件，除压力修正方程外，各离散 方程的源项需经过特殊处理。特别是对于湍流计 算，因湍流在近壁面区演变成层流，因此，需要针 对近壁面区，采用壁面函数法，将壁面上的已知值 引入到内节点离散方程的源项。 当给定壁面边界条件时，针对紧邻壁面的节点控 制方程，需要构造特殊的源项，以引入所给定的壁 面条件。对于层流和湍流两种状态，离散方程的源 项是不同的。层流相对简单，对于湍流流动，需要 区分近壁面流动与湍流核心区的流动。
一般为了得到准确的结果出口边界必须位于最后一个障碍物后10倍于障碍物高度或更远的距对于更高精度要求还要研究模拟结果对出口位于不同距离时的影响的敏感程度以保证内部模拟不受出口位置选取的影响
Elective Course for Graduate Students
5.1 概述
边界条件：是流场变量在计算边界上应该满足的数 学物理条件，指在求解域的边界上所求解的变量或其 一阶导数随地点及时间变化的规律。 边界条件的基本类型： 流动入口边界；流动出口边界；给定压力边界； 壁面边界；对称边界；周期性(循环)边界
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流动出口边界位置的选择：如果流动出口边界 太靠近固体障碍物，流动可能尚未达到充分发展 的状态(在流动方向上梯度为零)，这将导致相当 大的误差。 一般为了得到准确的结果，出口边界必须位于 最后一个障碍物后10倍于障碍物高度或更远的距 离。 对于更高精度要求，还要研究模拟结果对出口 位于不同距离时的影响的敏感程度，以保证内部 模拟不受出口位置选取的影响。
在使用入口边界条件时，要涉及某些流动参数， 如绝对压力、湍动能和耗散率等，需要做特殊处 理，为此对边界条件的说明如下： 1)关于参考压力：在流场数值计算程序中，压力总 是按相对值表示的，实际求解的压力也是相对于入 口压力(即参考压力场)而言的。 2)关于入口边界处的湍动能和湍流耗散率的估算 值：在使用各种 k − ε 模型进行计算时，需要预先给 定入口边界上的湍动能和湍流耗散率的估算值。
GeoStudio参数问题(共30张)
seep/w模块稳态分析(fēnxī)的参数问题
第21页，共30页。
seep/w模块稳态分析的参数(cānshù)问题
第22页，共30页。
seep/w模块瞬态分析(fēnxī)的参数问题
瞬态是一个变化过程。变化时因为它考虑土体需 要多长时间才能和我们给出的边界条件相适应。 在大坝蓄水的工况中用的较多，也用在边坡的降 雨渗流分析。
的有限元产品高度的结合。这使得该程序在进行 稳定性分析时可以用有限元计算空隙水压力，主 要用的是seep/w中的稳态分析和瞬态分析的任意 时步分析，sigma/w中的施加荷载引起的超空压 分析和固结分析。在进行降雨分析时，用seep可 以很好的模拟降雨入渗过程。并且，用seep计算 出来的渗流结果可以很好耦合到slope和sigma中。
第26页，共30页。
seep/w模块(mókuài)瞬态分析的参数问题
第27页，共30页。
seep/w模块瞬态分析(fēnxī)的参数问题
第28页，共30页。
seep/w模块瞬态分析的参数(cānshù)问题
第29页，共30页。
第30页，共30页。
第13页，共30页。
seep/w模块稳态分析(fēnxī)的参数问题
第14页，共30页。
seep/w模块稳态分析(fēnxī)的参数问题
第15页，共30页。
seep/w模块稳态分析(fēnxī)的参数问题
第16页，共30页。
seep/w模块稳态分析的参数(cānshù)问题
第17页，共30页。
很重要的，在slope/w模块中有多种方法确定空 隙水压力条件。如果地下水位比较明确的时候， 我们可以直接定义水位线，可以是一条也可以 是多条。
fluent边界条件教程.ppt
利用Copy按钮可以复制边界条件.
边界条件的内容可以存盘， 也可以读入.
file write-bc and file read
利用 UDFs and Profiles可以 定义复杂的边界条件
Velocity Inlet
定义类型:
Magnitude, Normal to Boundary Components Magnitude and Direction
可以利用 Pressure Outlet 和 Outflow bou
velocity-inlet (v,T0) or
pressure-inlet (p0,T0)
pressure-outlet (ps)1
pressure-outlet (ps)2
Outflow:
Rotationally periodic planes
Translationally periodic planes
2D tube heat exchanger
区域定义: Fluid
Fluid zone = 求解的流体计算域. 确定Fluid material. 确定各种源项:
质量、运动、能量等
可以被用作模拟“Free”面.
Mass Flow Inlet
参数确定: (a) Mass Flow Rate or (b) Mass Flux
(a) 给定恒定的流量 (b) 利用 profiles/UDF定义
Static Gauge Pressure
超音速有效 该边界初始化有效.
Total Temperature
k 1 M 2 )k /(k1) 2
Inlet Flow Direction
第6章边界条件(学生用)
在实际计算中，可以通过改变出口截面的位置并检查主要计算结
果有否受到影响，而判断所取的位置是否合适。
上述局部单向化假设的处理方法只适用于出口边界位于没有
回流的地方。当计算区域的出口边界必须位在有回流的地区时，
以及当被求解的变量本身为速度时，如何处理出口边界条件将在 后面章节中讨论。
图 2. 出口截面与内节 点的关系
5.5 质量流量进口边界条件 给定进口的质量流量。局部进口总压是变化的，用以调节速度，从而达到给定的流量。 这使得适合流动时，优先
选择用压力进口条件。对于不可压速流动，由于密度是常数，可以选择用速度进口边界条件。 质量进口条件包括两种：质量流率和质量通量。质量流率是单位时间内通过进口总面积
§7.3 出口边界条件
一般来说，应用较广泛的出口边界条件的设定方法有三种：局部单向化假定、充分发展的假 定（fully-developed assumption）、法向速度局部质量守恒和切向速度齐次 Neumann 条件。
§7.3.1 局部单向化假定
按微分方程理论，应当给定出口截面上的条件，但除非能用实验方法测定，否则我们对 出口截面上的信息一无所知，有时，这正是计算所想要知道的内容。目前广泛采用的一种处 理方法是假定出口截面上的节点对第一个内节点已无影响，因而可以令边界节点对内节点的 影响系数为零。这样出口截面上的信息对内部节点的计算就不起作用，也就无需要知道出口 边界上之值了。这种处理的物理实质相当于假定出口截面上流动方向的坐标是局部单向的。
出口回流条件需要给定：回流总温（如果有能量方程），湍流参数（湍流计算），回流 组分质量分数（有限速率模型模拟组分输运），混合物质量分数及其方差（PDF计算燃烧）。 如果有回流出现，给的表压将视为总压，所以不必给出回流压力。回流流动方向与出口边界 垂直。在出口压力边界条件给定中，需要给定出口静压（表压）。当然，该压力只用于亚音 速计算。如果局部变成超音速，则根据前面来流条件外推出口边界条件。需要特别指出的是， 这里的压力是相对于前面给定的工作压力。FLUENT给出了径向平衡出口边界条件供大家选 择（适用于三维和轴对称有旋流动）。这时候，只有在半径很小的区域使用给定的静压边界 条件，其它地方，假定径向速度可以忽略而计算得到，压力梯度为：
各类边界条件
定义边界条件概述边界条件包括流动变量和热变量在边界处的值。
它是FLUENT分析得很关键的一部分，设定边界条件必须小心谨慎。
边界条件的分类：进出口边界条件：压力、速度、质量进口、进风口、进气扇、压力出口、压力远场边界条件、质量出口、通风口、排气扇；壁面、repeating, and pole boundaries:壁面，对称，周期，轴；内部单元区域：流体、固体(多孔是一种流动区域类型) ；内部表面边界：风扇、散热器、多孔跳跃、壁面、内部。
(内部表面边界条件定义在单元表面，这意味着它们没有有限厚度，并提供了流场性质的每一步的变化。
这些边界条件用来补充描述排气扇、细孔薄膜以及散热器的物理模型。
内部表面区域的内部类型不需要你输入任何东西。
)下面一节将详细介绍上面所叙述边界条件，并详细介绍了它们的设定方法以及设定的具体合适条件。
周期性边界条件在本章中介绍，模拟完全发展的周期性流动将在周期性流动和热传导一章中介绍。
使用边界条件面板边界条件(Figure 1)对于特定边界允许你改变边界条件区域类型，并且打开其他的面板以设定每一区域的边界条件参数菜单：Define/Boundary Conditions...Figure 1: 边界条件面板改变边界区域类型设定任何边界条件之前，必须检查所有边界区域的区域类型，如有必要就作适当的修改。
比方说：如果你的网格是压力入口，但是你想要使用速度入口，你就要把压力入口改为速度入口之后再设定。
改变类型的步骤如下：:1.在区域下拉列表中选定所要修改的区域2.在类型列表中选择正确的区域类型3.当问题提示菜单出现时，点击确认确认改变之后，区域类型将会改变，名字也将自动改变(如果初始名字时缺省的请参阅边界条件区域名字一节),设定区域边界条件的面板也将自动打开。
！注意：这个方法不能用于改变周期性类型，因为该边界类型已经存在了附加限制。
创建边界条件一节解释了如何创建和分开周期性区域。
需要注意的是，只能在图一中每一个类别中改变边界类型(注意：双边区域表面是分离的不同单元区域.)Figure 1: 区域类型的分类列表设定边界条件在FLUENT中，边界条件和区域有关而与个别表面或者单元无关。
4.6 边界条件
两种介质分界面上的边界条件⏹要点：⏹界面上介质的性质有一突变，这将导致静电场也会有突变⏹电场、磁场的高斯定理、环路定理的积分形式在边界上依然成立，可以把不同介质的场量用积分方程联系起来⏹方程的微分形式只适用于非边界区域，对于边界突变处，方程的微分形式已失去意义⏹通常用积分方程还不能直接求得空间各点场量的分布，所以常常要将方程的积分形式变换成微分形式⏹必须考虑用新的形式来给出边界上各物理量的关系，亦即给出边界条件⏹实际上边界条件就是把积分方程放到边界突变处得到的结果导体界面上的边界条件⏹设界面上有自由电荷积累σ0⏹高斯定理和电流连续性方程可得0201（)tσ∂⋅-=-∂n j j ⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰-=⋅⋅⋅=⋅SSdSdt ddt dq d d d d 021σ＝－＋＋侧面底底S j S j S j S j S ∆⋅-n j 1S∆⋅n j 2St∆∂∂-σ恒定电流⇒=∂∂00tσnn j j 12120)(==⋅-或n j j结论⏹两种不同介质的分界面上，两部分介质的ε、μ、σ不同相应地有三组边界条件⏹磁介质界面上，B 法向连续，H 切向连续0)(12=-⋅B B n ⏹电介质界面上，D 法向连续，E 切向连续)(12=-⨯H H n 0)(12=-⋅D D n 0)(12=-⨯E E n ⏹以上设界面上没有自由电荷和无传导电流⏹两种导体界面上，j 法向连续，E 切向连续t∂∂-=-⋅012)(σj j n 0)(12=-⨯E E n电流线、电场线和磁感应线在边界上的“折射”j 、D 、B 法向分量连续，切向分量不连续——三者在两种界面发生折射2122112121μμμμθθ===t t t tH H B B tg tg B 线折射90,021≈≈θθ)(11真空或非磁性=μ)(11不良导体或绝缘体=μ）良导体(12>>μ）铁磁质(12>>μ磁屏蔽和静电屏蔽和磁路定理⏹磁屏蔽效果没有静电屏蔽好⏹磁路定理：闭合磁路的磁动势等于各段磁路的磁位降落和（与电路类比）⏹它的理论依据是安培环路定理，只是将安培环路定理具体落实到与磁路的尺寸、长短有关的磁阻与磁通量上。