§33分波前干涉光场的空间相干性.

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§33分波前干涉光场的空间相干性.

结论：
① 傍轴条件下，杨氏双孔干涉装置产生的双光束干涉图样，是一族沿双孔连线方向展开的等强度且等间距的余弦平方型直线条纹，条纹间距正比于波长及双孔到观察平面间距离，反比于双孔之间距。
(a) 实验结果
(b) 仿真实验结果
图3.3-3 杨氏双孔干涉图样
② 复色光照明时，各级干涉条纹除0级（中央亮条纹）外均呈现彩色状，并且相对于0级条纹位置按波长自小到大展开。
光源沿y方向扩展：相当于沿y方向放置的线光源照明的情况，条纹位置及
衬比度不变，但亮纹强度增大——沿y方向排列的一组
点光源所形成的干涉光场的非相干叠加。
光源沿x方向扩展：
设：光源沿x方向的扩展宽度为b，中心位于光轴上S点，单位宽度的光源通
过一个孔在场点P的光强度为I0/b。
S
b s
x1
S1
R1 O1
R2 S2 R
0
0
-6 -4 -2 0 2 4 6
-6 -4 -2 0 2 4 6
u
u
(c) d=0.8cm, g=3.898×10-17 (d) d=0.8cm, g=0.212
图3.3-7 给定双孔间距情况下，杨氏干涉条纹衬比度随光源宽度的变化（仿真实验结果）
3. 光的干涉与相干性
3.3 分波前干涉
3.3.3 光场的空间相干性
(3.3-16)
干涉图样衬比度：
(3.3-17)
3. 光的干涉与相干性
样的影响
I/4I0 1.0
0.8
0.6
g=1.0 g=0.8 g=0.5 g=0.2
g
1.0
0.8
0.6
0.4
0.4
0.2
0.2

光场空间相干性的测量方法及比较

第8卷　第6期2015年12月　中国光学 Chinese Optics Vol.8　No.6Dec.2015 收稿日期:2015⁃06⁃09;修订日期:2015⁃07⁃23 基金项目:国家高技术研究发展计划(863计划)资助项目(No.2013AAXXX1003X)Supported by National High⁃tech R&D Program of China(No.2013AAXXX1003X)文章编号　2095⁃1531(2015)06⁃1020⁃07光场空间相干性的测量方法及比较董　磊(中国科学院长春光学精密机械与物理研究所,吉林长春130033)摘要:本文归纳了基于分波前干涉原理的具有代表性的干涉测量方法———杨氏双孔干涉法、逆波前杨氏干涉法和非冗余孔径阵列干涉测量法,以及基于分振幅干涉原理的干涉测量方法———自参考干涉测量法;介绍了各种测量方法的工作原理、实验配置;比较了4种测量方法的优缺点,并给出每种方法的最佳应用领域。

本文结论可为根据对空间相干性测量的不同要求,选择合适的测量方法提供初步参考。

关　键　词:空间相干性;杨氏干涉法;逆波前杨氏干涉法;非冗余孔径干涉法;自参考干涉法中图分类号:O436.1;TH691.9 文献标识码:A doi:10.3788/CO.20150806.1020Measurement methods of optical spatialcoherence and their comparisonDONG Lei(Changchun Institute of Optics ,Fine Machines and Physics ,Chinese Academy ofScience ,Changchun 130033,China )∗Corresponding author ,E⁃mail :nodepression@Abstract :This paper concluded measurement methods based on wavefront splitted principle such as Young in⁃terference method,reversed⁃wavefront Young interference method,nonredundant array interference method and measurement methods based on amplitude splitted principle such as self⁃referencing interference method.Their basic principles and experimental setup were introduced,and then the merits and defects of these meth⁃ods were compared,and then the best applied field of each method was put forward.The conclusion of this pa⁃per could be used as elementary guidance for different demands of spatial coherence measurement to choose proper methods.Key words :spatial coherence;Young interference method;reversed⁃wavefront Young interference method;nonredundant array interference method;self⁃referencing interference method1　引　言光场的相干性主要包含时间相干性和空间相干性。

光场空间相干性的测量方法及比较

光场空间相干性的测量方法及比较董磊【摘要】本文归纳了基于分波前干涉原理的具有代表性的干涉测量方法———杨氏双孔干涉法、逆波前杨氏干涉法和非冗余孔径阵列干涉测量法，以及基于分振幅干涉原理的干涉测量方法———自参考干涉测量法；介绍了各种测量方法的工作原理、实验配置；比较了4种测量方法的优缺点，并给出每种方法的最佳应用领域。

本文结论可为根据对空间相干性测量的不同要求，选择合适的测量方法提供初步参考。

%This paper concluded measurement methods based on wavefront splitted principle such as Young in-terference method,reversed-wavefront Young interference method,nonredundant array interference method and measurement methods based on amplitude splitted principle such as self-referencing interference method. Their basic principles and experimental setup were introduced,and then the merits and defects of these meth-ods were compared,and then the best applied field of each method was put forward.The conclusion of this pa-per could be used as elementary guidance for different demands of spatial coherence measurement to choose proper methods.【期刊名称】《中国光学》【年(卷),期】2015(000)006【总页数】7页(P1020-1026)【关键词】空间相干性;杨氏干涉法;逆波前杨氏干涉法;非冗余孔径干涉法;自参考干涉法【作者】董磊【作者单位】中国科学院长春光学精密机械与物理研究所，吉林长春 130033【正文语种】中文【中图分类】O436.1;TH691.91 引言光场的相干性主要包含时间相干性和空间相干性。

光的干涉-知识点总结

光的干涉-知识点总结干涉场强分布：亮度最大值处：亮度最小值处：条纹间距公式空间频率：ƒ（2()()()*12121212,(,)(,)(,)(,)2cos =++=++∆I x y U x y U x y U x y U x y I I I I ϕ()()110sin 11,i k x U x y Ae θϕ+=()()220sin 22,i k x U x y A e θϕ-+=()(1220(,)sin sin x y k x ϕθθφφ∆=-++-()()122010(,)sin sin x y k x ϕθθφφ∆=-++-以参与相干叠加的两个光场参数表示：衬比度的物理意义 1.光强起伏2.相干度2.2分波前干涉2.2.1普通光源实现相干叠加的方法 (1)普通光源特性 • 发光断续性 • 相位无序性• 各点源发光的独立性根源：微观上持续发光时间τ0有限。

如果τ无限，则波列无限长，初相位单一，振幅单一，偏振方向单一。

这就是理想单色光。

(2)两种方法21212I I I I +=γ2212112⎪⎭⎫ ⎝⎛+=A A A Aγ())(cos 1)(0r I r Iϕγ∆+=1γ=0γ=01γ<< 完全相干完全非相干部分相干◆ 分波前干涉（将波前先分割再叠加，叠加广场来自同波源具有相同初始位相） ◆ 分振幅干涉（将光的能量分为几部分，参与叠加的光波来自同一波列，保证相位差稳定）2.2.2杨氏双孔干涉实验：两个球面波的干涉 (1) 杨氏双孔干涉实验装置及其历史意义（1）光程差分析（要会推导）XZ(x,y)(3)干涉条纹分布xdr r r r r r r r 2))((212212122122=-+-=-，　由　x DdD xdr r xd r r =≈+=-2221212得　λπϕ2,),(==∆k x D d k y x )(2)(2),(),()(12122010r r R R t P t P P -+-=-=∆λπλπϕϕϕ2222222221)2(,)2(由　D y dx r D y dx r +++=++-=)(2)(2),(),()(12122010r r R R t P t P P -+-=-=∆λπλπϕϕϕxdr r2得　2122=-当Q 位于Ｚ轴上时，R 1=R 2,则)),(cos 1(),(0y x I y x I ϕ∆+=(4) 非近轴近似下的干涉条纹分布亮条纹和暗条纹在空间形成一系列双叶旋转双曲面。

2.2-2分波前干涉-光的相干性

2
0 2
0
0 2

2
, 0
10:51
3、造成谱线宽度的原因（1）自然宽度
Ej
Ei
·

Ej Ei
E ~
E i E j h
（2）多普勒增宽
v T，
（3）碰撞增宽
T
i(k) i0 o k 1k 0k 2 k
dI dI0 (1 cos k L) i(k )(1 cos k L)dk
I ( L) i (k )(1 cos k L)dk
0
注意到
i(k )dk＝I
0 0

i0 i(k ) 0
k k 0 k / 2 k k 0 k / 2
a1 · P a2
只有同一波列
S
c1 c2
S1 b 1 S2 b2
b1 c1 S c2 S1 b2 S2
分成的两部分，
经过不同的路程再相遇时，才能发生干涉。
能干涉
不能干涉
波列长度就是相干长度：
L c M
10:51
普通单色光：
：10 — 10 nm
3
1
M ：10 — 10 m
A B O
S1
S2
10:51
二、相干间隔和相干孔径角
1、相干间隔 S1 由
R b b0 ， d 若 b 和 R一定，
b
d0
R
S2 令
d0
R b
则要得到干涉条纹，必须 R d b —相干间隔
涉的两个次波源间的最大距离。
相干间隔d0 是光场中正对光源的平面上能够产生干

【大学物理】第五讲干涉条纹的可见度光场的时间相干性和空间相干性

图1-12
S ' 到 P0 的光程差为 r2 'r1 ' d
S 到 P0 的光程差为 0
2
d ' d
tg
2 r0
d ' r0 '
2d
若杨氏实验中用的扩展光源，其宽度为 d0 ' ，且 d0 ' 2d
对应的双缝之间最大距离
d max
r0 '
d
0
若双缝之间的距离等于或大于 dmax 时，则观察不到干涉条纹
§1.5 光场的时间和空间相干性
一、干涉条纹的可见度
V I max I min I max I min
Imin 0 V 1 条纹清晰可见 I max I min V 0 条纹不可分辨
影响干涉条纹可见度大小的因素
20 10 2k
cos 1, I Imax I1 I2 2 I1I2 ;
max
k (
)
2
相干长度
三、光场的时间相干性
下面从波源的发光机制分析：
L
max
2
光源在同一时刻发的光分为两束后又先后到达某一观察点，只有当这先后到达的时差小于某一值时才能在观察点产生干涉。这一时差决定了光的时间相干性。
时间相干性的好坏，用一个波列延续的时间来衡量：
相干时间
0
L c
四、光源的线度对干涉条纹的影响和光场的空间相干性
若双缝之间的距离小于 dmax 时，则能观察到干涉条纹更普遍的角度来解释：
空间相干性是描述在光波的波前上多大的横向范围内提取出来的两个次波源是相干的。
空间相干性与光源的线度有关，光束窄的空间相干性好；实验中常通过限制光束的宽度，来提高光场的空间相干性。

分波前干涉空间相干性

量子光学和量子理论存在不可区分性干涉15分波前干涉与光场空间相干性各种分波前干涉装置i杨氏双缝ii菲涅耳双面镜iii菲涅耳双棱镜iv洛埃hlloyd镜光场的空间相干性16利用光具组将同一列波分解使它们经过不同的途径后重新相遇由于这样的两列波由同一列波分解而来它们频率相同位相差稳定振动方向也可做到基本平行因而满足相干条件能产生干涉图样
光程差
P( x, y, z ) r1
S1 S2
r2
n2 r2 n1r1
可设初位相均

2
(n2 r2 n1r1 )
(r2 r1 )
干涉相长
干涉相消
r2 r1 j

r2 r1 (2 j 1)
S1,S2 发出球面波，在场点P相遇
1 A1 cos(k1r1 t 01) 2 A1 cos( n1r1 t 01) 2 A2 cos(k 2 r2 t 02 ) 2 A2 cos( n2 r2 t 02 )
点光源双点（线光源）（平行双缝）单色光
探测器，屏
• 两点光源间距为d ，可以求得发出的光波在屏上的复振幅 • 光源到双缝距离相等 • D>>d
S1 S2
r2
r1
( x, y)
P
D
8
2 2 2 A ( d / 2 ) x y ikd ~ U 1 ( x, y ) exp{ik [ D ]} exp( x) D 2D 2D
16
1. 各种分波前干涉装置
17
i）杨氏双缝
18
ii）菲涅耳双面镜
19
iii）菲涅耳双棱镜
20

3-3时间相干性和空间相干性

§3--3时间相干性和空间相干性Temporal Coherence and Spatial Coherence ）一）问题的提出：S 2d 1r 2r 1）单色光入射时，只能在中央条纹附近看到有限的为数不多的几条干涉条纹。

2）单缝或双缝宽度增大时，干涉条纹变得模糊起来。

S 1DX O为什么？二）时间相干性XO S 1S 2d D指由原子一次发光所持续的时间来确定的光的相干性问题--原子发光时间越长，观察到清楚的干涉条纹就越多，时间相干性就越好。

1r 2r 1)两波列的光程差为零（)21r r =可产生相干叠加。

X OS 1S 2d D1r 2r )(12L r r <−能参与产生相干叠加的波列长度减小干涉条纹变模糊了！P若是明纹，则明纹不亮；若是暗纹；暗纹不暗原因：XOS 1S 2dD1r 2r )(12L r r ≥−波列不能在P 点叠加产生干涉。

干涉条纹消失了！原因：P此乃高干涉级条纹看不清或消失的原因之一L<δ结论：产生光的干涉还须加一附加条件：tc L Δ=L<δ结论：产生光的干涉还须加一附加条件：tc L Δ=E 2E 1E 3tc L Δ=1）波列长度L 又称相干长度。

L 越长，光波的相干叠加长度越长，干涉条纹越清晰，相干性也越好。

注意：2）原子一次发光的时间Δt 称为相干时间。

Δt 越大，相干长度越长，相干性越好，因此用这种原子一次持续发光的时间来描述这种相干性故称为时间相干性。

三）空间相干性S 1S 2d DXOIb光源总是有一定的线度的，当光源线度不大时：从S 和S’发出的光产生的干涉条纹叠加后，仍能分辩清楚明暗条纹。

SS’S 1S 2d DXOIb当光源线度b 较大时：从S 和S’发出的光产生的干涉条纹叠加后，干涉条纹对比度降低，明暗条纹变得模糊。

SS’S 1S 2d DXOI b当光源线度b 增大到某一限度时：干涉条纹消失，S 和S’发出的光的光程差之差差λ/2SS’可见：为了产生清晰的干涉条纹，光源的线度受到一定限度。

空间相干性

2d
明条纹中心的位置
k = 0,±1,±2
暗条纹中心的位置
分波前双光束干涉，是不定域干涉。
§3.3 分波前干涉
2）洛埃镜实验
光栏
p
当屏幕W移至B处， S 从 S 和 S’ 到B点的 d
光程差为零，但是观察到暗条纹，验 S'
证了反射时有半波
损失存在。
p'
Q'
A MB
Q
D
W
结论：它们也是分波前双光束干涉。是不定域干涉。
A'
b o'
B'
S1
B
o
S2
A
D
b 内各点均可视为点光源而在屏幕上形成一套干涉条纹，总的效果等效于各套干涉条纹的非相干叠加
§3.4 空间相干性
定量地，考虑极端的A’、B’的情况
对A’，条纹下移：
OP = -Db/(2R)
A'
S1
b o'
d
p′
o
对B’，条纹下移：
B'
S2
p
OP’ = Db/(2R)
R
D
即由宽b的光源形成的干涉，零级极大的宽度为：
∆x’ = Db/R
光源变大，干涉条纹变宽
§3.4 空间相干性
点光源双缝干涉中条纹的宽度为： ∆x = Dλ
d
当 ∆x’ > ∆x 时，将无法观察到干涉条纹。
有限的b值必须满足∆x’ < ∆x ，即：
Db/R < Dλ/d
b
≡
b0
=
R d
λ
——光源的极限宽度
b < b0 时，才能观察到干涉条纹。

第3章光的干涉与相干性

离轴点源P1发出的球面波在场点P 的复振幅分布：
(3.1-13)
x1
x
P1
r0
Q1
r r1
P Oz
y1
y
z
图3.1-5 傍轴条件与远场条件下的离轴球面波波前
(3.1-14)
3. 光的干涉与相干性
3.1 波前
3.1.3 离轴平面波
场点P和源点P1的傍轴条件和远场条件：
场点的傍轴条件：
源点的傍轴条件：
④ 源点P1和场点P同时满足傍轴条件和远场条件：
(3.1-18)
结论：源点和场点同时满足傍轴条件和远场条件时，离轴球面波的波前也将过渡到平面波波前。
3. 光的干涉与相干性
3.1 波前
本节重点
1. 波前的概念 2. 相位共轭波的概念 3. 傍轴条件与远场条件及其物理意义
3. 光的干涉与相干性
§ 3.2 波动叠加与光的干涉
使参与叠加的准单色光波之间具有恒定的相位差的有效途径：让参与叠加的所有光波分量均来自同一波列
考虑到波列的有限长度，要满足此条件，所有参与叠加的光波分量必须来自同一光源，且光程差不能大于波列在空间的持续长度
3. 光的干涉与相干性
3.2 波动叠加与光的干涉 (2) 干涉图样的衬比度
衬比度定义：
3. 光的干涉与相干性
3.2 波动叠加与光的干涉
主要内容
1. 波动的独立性、叠加性及相干性 2. 光的相干条件 3. 双光束干涉及干涉条件 4. 两束平面波的干涉 5. 多光束干涉及干涉条件 6. 获得相干光波的方法
3. 光的干涉与相干性
3.2 波动叠加与光的干涉
3.2.1 波动的独立性、叠加性及相干性
等强度双光束干涉图样的特点：

大学物理：Chapter 15-02分波前干涉空间相干性

此时满足：
SBS2
S AS1
r2
r1
2
由几何关系可得：
r22
B2
(d 2
b)2 2
r12
B2
(d 2
b)2 2
r22 r12 bd
r2
r1
bd r2 r1
bd 2B
由于
r2
r1
2
bd
2B 2
b B
d
结果表明：光源的线度满足
b B
d
b B
d
V 0 V 0
例在双缝干涉实验中，屏幕E上的P点处是明条纹.若将缝S2

y
P
M1 S
L
S1
d
C
o
S2
M2
l
d
由几何关系知，s 、s1、s2在以O为圆心，半径为r的圆上
ss1 M1, ss2 M 2
d 2r sin r0 d
s1s s2 (圆周角)
s o s 2(圆心角)
1
2
▲ 明暗条纹满足的条件
参照杨氏干涉的位置条件，得
位置条件
明纹暗纹
y j d ( j 0,1,2…)
·
相互独立（同一原子先后发的光）
t 10 s 波列是间断的，持续时间为：
10
独立性与随机性
实现干涉的方法
将一个光源的一束光波分割成两束或多束，再使其相互交会，在重叠区域可能产生干涉条纹.
光波的分割方法：
波前分割法振幅分割法
分波前干涉振幅分割获相干光
不同原子发的光 —— 非相干光源
同一原子先后发的光 —— 非相干
5.5105cm D 50cm
I0 1.0 d 0.2cm

第三章干涉装置和光场的时空相干性

有： I A 2I0 (1 cos A )
I B 2I0 (1 cos B )＝2I0 (1 cos A )
则：I I A I B 4I0
两套条纹峰谷相对时
IM
Im
0
IM Im
（3）线光源时的反衬度
s 设任一点光源距中心点的位移为
此点光源在屏幕上任一点P的相位差为
k[(r2 r1) (R1 R2 )]
D
R
cos 2fx cos 2 d s sin 2fxsin 2 d s
R
R
b / 2
( cos 2fxcos 2
d
s sin 2fxsin 2
d
s)ds
b / 2
R
R
R cos 2fxsin u b cos 2fx sin u
d
u
其中： u bd
f d
R
D
I
(x)
2bI
0 [1
sin u
条纹间距时，总光强反衬度下降为零。
已两个知点：源x0错开的x距/ 2离就D2为d：且s：sR
R D
x0
IA IB
2I 2I
0 0
(1 (1
ccooss由于BA ))：其 A中：2I0
2d
I1
dx D
I2
B
2
[(r2
r1 ) (R1
R2 )]
2
B A
u
cos
2fx]
反衬度： I M I m sin u
IM Im u
u bd 时 , 0
R
即：b R 时，干涉条纹反衬度为零。
d
结论：
（1）随线光源变宽，反衬度逐渐下降

光学课间干涉条纹的可见性、光波的时间相干性和空间相干性

b b0
五、空间相干性（spatial coherence）
当光源的极限宽度 b0 间的最大距离为
d max r b0
确定时，对应的双缝之

s d d max 时，光源 s1 和 s2 为相干光源；d d max 时， 1
和 s2 为非相干光源。
空间相干性描述光场中光的传播路径上横向两点在同一时刻光振动的关联程度，又称为横向相干性。
二、光源的非单色性对干涉条纹的影响
▲
光的非单色性
、
1、理想的单色光 2、准单色光、谱线宽度准单色光：在某个中心波长（频率）附近有一定波长（频率）范围的光。
I0
谱线宽度：
I0 2
I
谱线宽度
0
0

3、造成谱线宽度的原因：
●
自然宽度（有能级的宽度造成）
Ej Ei
●
·

Ej

光波场的时间相干性和光源的单色性紧密相连因为波列是沿光的传播方向通过空间固定点的所以时间相干性是光场的纵向相干性四光源线度对干涉条纹的影响
§1—5 干涉条纹的可见性、光波的时间相干性和空间相干性一、干涉条纹的可见度（对比度，反衬度）(contrast) 定义
V I max I min I max I min
I max ( A1 A 2 )
I min ( A1 A 2 )
2
描述干涉花样的强弱对比
2

( A1 A 2 ) ( A1 A 2 )
2
2 2
( A1 A 2 ) ( A1 A 2 )
2

A 2 1 A2 A 1 1 A2

光场空间相干性的测量方法及比较

光场空间相干性的测量方法及比较光场是一个具有幅值和相位信息的电磁波前，而光场的相干性是描述光场中波动的一致性和稳定性的性质。

光场空间相干性的测量方法包括干涉法、相位相关法、自相关法等。

下面将介绍这些方法及其比较。

1.干涉法：干涉法是通过光的干涉来测量光场的相干性。

常用的干涉仪包括两束干涉仪和腔内干涉仪。

两束干涉仪通过将待测光场与参考光场进行干涉，通过观察干涉条纹的可见度和对比度来反映光场的相干性。

腔内干涉仪则是利用光在腔内的干涉来测量光场的相干性。

干涉法可以得到较高的测量精度，但对实验环境和设备要求较高。

2.相位相关法：相位相关法是通过测量光场中不同点的相位相关性来评估光场的相干性。

常用的方法包括光学分列法、空间频谱分析法等。

光学分列法将光场分成一个小孔阵列，通过测量不同小孔接收到的光的幅度和相位，并进行相关分析来得到光场的相干性。

空间频谱分析法则是利用衍射光栅将光场分成多个光斑，通过测量不同光斑的相位差来反映光场的相干性。

3.自相关法：自相关法是通过光场的自相关函数来描述光场的相干性。

自相关函数可以通过幅度自相关和相位自相关进行测量。

幅度自相关函数描述了光场在时间轴上的相干性，可以通过光学组件如光敏电阻阵列进行测量。

相位自相关函数则描述了光场在空间上的相干性，可以通过干涉法或相位测量仪进行测量。

以上所述的方法各有优势和限制。

干涉法能够提供较高的测量精度，但对实验环境和设备要求较高；相位相关法在光学分列法中需要利用小孔阵列，对实验条件要求较高，而空间频谱分析法需要进行较复杂的数据处理；自相关法可以较为简单地测量光场的相干性，但需要利用自相关函数进行数据分析，且仅能提供光场在时间或空间上的相干性信息。

总体来说，根据实际需求选择合适的测量方法。

干涉法和相位相关法适用于对光场相干性进行详细测量和分析的科研实验；而自相关法则适用于对光场的快速评估和初步判定相干性的工程应用。

在实际应用中，也可以综合使用多种方法来获取更全面的相干性信息。

干涉装置和光场的时空相干性

第三章干涉装置和光场的时空相干性第一课§3.1 分波前干涉装置光场的空间相干性本章将在第二章的基础上，具体讨论光的各种干涉装置和干涉仪，介绍光的干涉现象的一些实际应用。

与此同时，结合具体的干涉装置，阐明两个重要的概念—光场的空间相干性和时间相干性。

第二章中已述由于普通光源是不相干的，我们不能简单地由两个实际点光源或面光源的两个独立部分形成稳定的干涉场，为了保证相干条件，通常的办法是利用光具组将同一列波分解为二，使它们经过不同的路径后重新相遇。

由于这样得到的两个波列是由同一波列分解而来的，它们频率相同，位相差稳定，振动方向也可作到基本上平行，相干条件都得到满足，从而可以产生稳定的可观测的干涉场，分解波列的方法有：（1）分波前法：将点光源的波前分割为两部分，使之分别通过两个光具组，经衍射、反射或折射后交迭起来，在一定区域内产生干涉场。

杨氏实验是这类分波前干涉装置的典型。

（2）分振幅法：当一束光投射到两种透明媒质的分界面上时，光能一部分反射，一部分透射。

这种方法叫做分振幅法。

最简单的分振幅干涉装置是薄膜。

（3）分振动面法：利用晶体的双折射效应，使不同振动方向的光相干。

这种方法叫做分振动面法。

1. 杨氏干涉装置结构杨氏实验是分波前干涉装置的典Array型，或者说，它是下面将介绍的各种的分波前干涉装置的原型。

在杨氏实验中光具组Ⅰ，Ⅱ就是单孔屏和双孔屏（或者两条狭缝）。

光束1，2是靠衍射效应交迭起来的。

在下面的介绍中的几种装置中，光束1，2的交迭或靠反射，或靠折射形成。

2. 其他分波前干涉装置（1）洛埃镜如图所示，MN 是一平面反射镜，从狭缝光源S 发出的波列中的一部分掠入射到平面镜后反射到幕上，另一部分直接投射到幕上，在幕上两光束交迭区域里将出现干涉条纹。

设S' 为S 对平面镜所成的虚象，幕上干涉条纹就如同是实际光源S 和虚象光源 S'发出的光束产生的一样，因此条纹间隔的计算也可利用杨氏装置的结果。

光的干涉干涉装置光场的时空相干性

使干涉图样反衬度消失的最大光源宽度对应于对比度曲线的1级极小，
也称临界光源宽度。
R
b1 bc
d
1.3 干涉条纹的讨论
0.20
0.20
0.15
0.15
0.15
0.15
0.10
0.10
0.10
0.10
0.05
0.05
-6
-4
-2
0
u
2
4
6
(a) d=0.8cm, =1.000
0.05
0.05
典型：薄膜干涉等。
1.2 分波前干涉装置
分波前干涉装置的基本原理
S1
d
S
S2
2

(
P
)

( SIP )
0
1

2 ( P ) 0 2 ( SIIP )

φ0不稳定
φ1和φ2不稳定
( P )
2

[( SIIP ) ( SIP )]
SIIP- SIP稳定
0
0
I
0.20
I
0.20
I
I
光源宽度对干涉条纹反衬度的影响
-6
-4
-2
0
u
2
4
6
(b) d=0.8cm, =0.634
0
0
-6
-4
-2
0
u
2
4
6
(c) d=0.8cm, =3.898×10-17
给定双孔间距情况下，杨氏干涉条纹反衬度随光
源宽度的变化（仿真实验结果）
-6
-4

高二物理竞赛分波前干涉装置和光场的空间相干性PPT(课件)

1．实现干涉的基本方法
级次的X方向位置不变动。
（c）S点源在P点产生的光程差： 2）光源在X方向展宽时反衬度下降 4）白光光源的干涉条纹特征
1）分波前法
1．实现干涉的基本方法系式与上式不同。
2）分振幅法
2．分波前装置的干涉特点
分波前干涉装置示意图
1)光强度：
I I1 I 2 2 I1I 2 cos (P)
B
M2
C
P
2 ，d B ，D B C
x D (B C) ，是垂直X轴的直线条纹
d
2B
2）洛埃镜的条纹特征
S
x
a
P
d
P0
S
D
d 2a
，x D D
d 2a
注意：干涉条纹是垂直X轴的直线条纹
由于掠入射时的半波损，P0点处是暗条纹。
3）双棱镜的条纹特征
x
S1 S S2
n1 M1 N1 n2
第三章干涉装置和光场的时空相干性
图样非相干迭加的反衬度逐渐下降。
§1 分波前干涉装置和 2）光源在X方向展宽时反衬度下降
（1）光源沿Y方向平移时，条纹
1．实现干涉的基本方法求零级条纹移动的距离？求零级条纹移动的距离？
光场的空间相干性
1．实现干涉的基本方法
干涉条纹是垂直X轴的直线条纹干涉条纹是垂直X轴的直线条纹
_____
_______
_______
_____ _____
______
n1 SM1 n M1N1 n2 S1N1 n1 SM n MN n2 S1N
由有于：n：1 S__SM___1___N_2__n_S_M2____N__2__N___2

光学(第三章--分波前干涉和空间相干性)

光第三章第五节干
学涉
薄膜干涉
2．薄膜干涉的光强分布和条纹的特征．设入射角为 i1 折射角为 i2
C n1 A n2 h A’ B P’ P
n2 ( AB + BP) ≈ 2n2h / cos i2
n1CP ≈ 2n2h sin i2 / cos i2
2
所以：所以：
L = n2 ( AB + BP) n1CP = 2n2h / cos i2 2n2h sin2 i2 / cos i2 = 2n2h cos i2
干涉条纹对比度
γ =
I max I min =1 I max + I min
位相差
( P ) = k [( r2 + R2 ) ( R1 + r1 )] = k [( r2 r1 ) + ( R 2 R1 )]
(P) = k[ d d x+ s] D R
或
光第三章第四节干
学涉
R 与δs有什么关系？有什么关系？有什么关系
光第三章第四节
3．光场的空间相干性． 1）光源的移动对干涉条纹的影响）
R R2 R1
学干涉
分波前干涉与光的空间相干性
r2 r1
不再相等，设光源移动 δs，R1 和R2 不再相等，光程差修订，
L = ( R 2 + r2 ) ( R1 r1 ) = R + r
d < R λ b
空间相干线度范围
d ≈
R λ b
空间相干角度范围
θ 0 ≈
λ
b
光第三章第四节干
学涉
分波前干涉与光的空间相干性
3．光场的空间相干性． 3）干涉条纹的对比度与光场的空间相干性的关系）

§33分波前干涉光场的空间相干性.