电容充放电过程仿真

合集下载

电路实验仿真实验报告

电路实验仿真实验报告

1. 理解电路基本理论,掌握电路分析方法。

2. 掌握电路仿真软件(如Multisim)的使用方法。

3. 分析电路参数对电路性能的影响。

二、实验内容本次实验主要针对一阶RC电路进行仿真分析,包括零输入响应、零状态响应和全响应的规律和特点。

三、实验原理一阶RC电路由一个电阻R和一个电容C串联而成,其电路符号如下:```+----[ R ]----[ C ]----+| |+---------------------+```一阶RC电路的传递函数为:H(s) = 1 / (1 + sRC)其中,s为复频域变量,R为电阻,C为电容,RC为电路的时间常数。

根据传递函数,可以得到以下结论:1. 当s = -1/RC时,电路发生谐振。

2. 当s = 0时,电路发生零输入响应。

3. 当s = jω时,电路发生零状态响应。

四、实验仪器与设备1. 电脑:用于运行电路仿真软件。

2. Multisim软件:用于搭建电路模型和进行仿真实验。

1. 打开Multisim软件,创建一个新的仿真项目。

2. 在项目中选择“基本电路库”,搭建一阶RC电路模型。

3. 设置电路参数,如电阻R、电容C等。

4. 选择合适的激励信号,如正弦波、方波等。

5. 运行仿真实验,观察电路的响应波形。

6. 分析仿真结果,验证实验原理。

六、实验结果与分析1. 零输入响应当电路处于初始状态,即电容电压Uc(0-) = 0V时,给电路施加一个初始电压源,电路开始工作。

此时,电路的响应为电容的充电过程。

通过仿真实验,可以得到以下结论:(1)随着时间t的增加,电容电压Uc逐渐增大,趋于稳态值。

(2)电容电流Ic先减小后增大,在t = 0时达到最大值。

(3)电路的时间常数τ = RC,表示电路响应的快慢。

2. 零状态响应当电路处于初始状态,即电容电压Uc(0-) = 0V时,给电路施加一个激励信号,电路开始工作。

此时,电路的响应为电容的放电过程。

通过仿真实验,可以得到以下结论:(1)随着时间t的增加,电容电压Uc逐渐减小,趋于0V。

RC电路充放电过程仿真及时间常数的测定

RC电路充放电过程仿真及时间常数的测定

RC电路充放电过程仿真及时间常数的测定RC电路是由电阻R和电容C组成的电路,具有充电和放电的过程。

RC电路的充放电过程是电容器通过电阻器充电或放电的过程。

在此过程中,时间常数(t)被定义为RC,表示电容器充放电至初始电压63.2%(1-1/e)所需的时间。

在进行RC电路的充放电过程仿真和时间常数的测定时,我们可以使用电路仿真软件进行模拟实验,如Multisim、Proteus等。

以下是进行RC电路充放电过程仿真及时间常数的测定的步骤:1.准备工作:a.确定所需的电阻R和电容C的数值,可以选择合适的数值,如电阻值选择几百欧姆,电容值选择几微法。

b.根据所需仿真的电路,连接电阻和电容,形成RC电路。

2.仿真设置:a.打开所选的仿真软件,创建一个新的仿真项目。

b.在仿真软件中,选择合适的电阻器和电容器元件,并将它们拖放到工作区。

c.连接电阻器和电容器,形成RC电路。

3.设定仿真参数:a.设定电源电压,作为RC电路的输入电压。

可以选择一个合适的直流电压源,在仿真软件中调整电源的电压值。

b.设定电阻R和电容C的数值,在仿真软件中设置它们的参数。

4.定义仿真时长:a.在仿真软件中,定义仿真时长。

充电过程通常需要几个时间常数来完成,可以选择适当的时长,如10倍或更多的时间常数。

5.运行仿真:a.在仿真软件中,运行仿真。

仿真软件将模拟RC电路的充电或放电过程,显示电容器的电压随时间的变化曲线。

6.测定时间常数:a.在仿真软件中观察电容器电压随时间的变化曲线。

找到电容器电压达到初始电压63.2%的时刻,记录下此时刻的时间值。

b.使用公式t=RC计算出时间常数,其中R是电阻值,C是电容值。

通过以上步骤,我们可以进行RC电路充放电过程的仿真,并计算出时间常数。

这样可以更好地理解RC电路的工作原理,并对RC电路的性能进行评估。

同时,这些虚拟实验也有助于设计和优化RC电路的性能,以满足特定的应用需求。

总结一下,进行RC电路充放电过程仿真及时间常数的测定,主要包括准备工作、仿真设置、设定仿真参数、定义仿真时长、运行仿真和测定时间常数等步骤。

电路基础-§6-7 应用Multisim软件进行一阶电路仿真实验

电路基础-§6-7  应用Multisim软件进行一阶电路仿真实验

第六章动态电路§6-7应用Multisim软件进行一阶电路仿真实验一、实验目的(1)通过仿真实验进一步了解一阶RC电路充放电特性。

(2)掌握时间常数对电容器充放电过程快慢的影响。

(3)学习虚拟示波器的使用和测量方法。

二、实验原理及说明零输入响应是动态电路在没有外施激励(输入为零)的3情况下,仅由动态元件的初始储能引起的响应。

电容直接对R放电的过程,就是零输入响应。

零状态响应是在动态元件的初始储能为零的情况下,仅由外施激励引起的响应。

时间常数τ是反应电路过渡过程的快慢的物理量,τ值越大,暂态响应所持续的时间越长,即过渡过程的时间越长。

反之,τ值越小,暂态响应所持续的时间越短,即过渡过程的时间越短。

理论上,电容充、放电是一个无限长的过程,但实际上,经过5τ的时间后,就可认为过渡过程已结束。

三、实验内容及步骤(1)在Multisim软件中按图建立实验电路。

(2)单击仿真开关,运行仿真。

(3)反复按空格键,使单刀双掷开关S反复切换,示波器屏幕上便显示出电容反复充电和放电的电容电压波形。

(4)单击暂停按钮,拖动示波器屏幕下面的滚动块,移动波形,使屏幕上显示出电容放电时电容电压的波形。

把1号读数指针放在开始放电时的位置上,T1时刻电容电压为100.000V。

该电路的时间常数τ=RC=10ms,把2号读数指针放在距1号读数指针5τ即T2-T1=50ms位置上,记录T2时刻的电容电压。

(5)拖动滚动块,移动波形,使屏幕上显示出电容充电时电容电压的波形。

把1号读数指针放在开始充电时的位置上,T1时刻电容电压为0V。

将2号读数指针放在距1号读数指针5τ即T2-T1=50ms位置上,记录T2时刻电容电压。

(6)改变电阻R1的电阻值,观察电容电压波形的变化。

(7)改变电容C的电容值,观察电容电压波形的变化。

四、讨论与思考(1)电容C的电容值和电压源的电压值保持不变,增大或减小电阻R1的电阻值,电容电压的波形将怎样变化?为什么?(2)电阻R1的电阻值和电压源的电压值保持不变,增大或减小电容C的电容值,电容电压的波形将怎样变化?为什么?(3)电容C的电容值和电阻R1的电阻值保持不变,增大或减小电压源的电压值,电容电压的波形将怎样变化?为什么?。

maxwell平板电容器2D仿真

maxwell平板电容器2D仿真
mxwell平板电容器2D 仿真
汇报人:
目录
添加目录标题
Mxwell平板电容器 2D仿真简介
Mxwell平板电容器 2D仿真原理
Mxwell平板电容器 2D仿真实现
Mxwell平板电容器 2D仿真结果分析
Mxwell平板电容器 2D仿真的优缺点
添加章节标题
Mxwell平板电容 器2D仿真简介
Mxwell平板电容器2D仿真的定义 Mxwell平板电容器2D仿真的原理 Mxwell平板电容器2D仿真的应用领域 Mxwell平板电容器2D仿真的优缺点
电容器原理:通过电场存 储能量
电容器结构:由两个平行 金属板组成
电容器充放电:通过外部 电源进行充放电
电容器能量释放:通过外 部负载进行能量释放
描述电场和磁场的相互作用 描述电磁波的传播和反射 描述电容器中的电场分布和电荷分布
描述电容器中的磁场分布和电流分布 描述电容器中的能量转换和传输过程 描述电容器中的电磁场和电荷、电流的关系
电场分布图:通过仿真软件可以直 观地看到电场分布情况
电流分布:在电容 器内部电流分布是 均匀的没有明显的 电流集中现象。
电荷分布:在电容 器内部电荷分布是 均匀的没有明显的 电荷集中现象。
电容器两端的电压: 在电容器两端电压分 布是均匀的没有明显 的电压集中现象。
电容器内部的电场: 在电容器内部电场分 布是均匀的没有明显 的电场集中现象。
电荷分布图:显示电荷在电容 器中的分布情况
电荷密度:表示电荷在单位面 积上的密度
电荷分布规律:电荷在电容器 中均匀分布
电荷分布影响因素:电容器尺 寸、材料、电压等
电容器在充电过程中电场强度逐渐 增大能量存储量也随之增加
电容器的能量存储和释放特性与电 容器的尺寸、材料、电压等因素有 关

Matlab仿真的电容器充、放电过程瞬态可视化-4页文档资料

Matlab仿真的电容器充、放电过程瞬态可视化-4页文档资料

Matlab仿真的电容器充、放电过程瞬态可视化1.引言物理学是一门以实验为基础的学科,物理实验对于高中物理知识的理解与掌握具有极其重要的意义。

在物理学科的学习过程中,限于实验条件的制约,对于某些课堂上物理老师没做或本身就不容易做的演示实验,我们自己可以利用一些强大的计算机制作软件,设计虚拟仿真实验,来更好的再现某些物理实验过程,观察、分析实验现象,归纳、总结实验结论,更好的理解相关物理原理与规律。

伴随着信息时代的到来,互联网技术飞速发展,使物理知识的学习发生了巨大的变化。

尤其是仿真模拟软件的出现,拓宽了学习物理知识的途径。

本文以高中物理中电容器的充、放电为例,利用Matlab软件,再现其充、放电过程中电压随时间的变化情况,使大家更好的理解计算机软件在学习物理知识中的应用与重大意义,能够从中获得一些启示。

2.提出的方法高中物理教材中,给出了电容器电容的表达式为:C=Q/U,但是,电容C却与Q、U都无关,在充、放电时,电容器极板上的电量Q及其两板间的电压U都在随时间t发生变化,而且,一般时间很短,不易观察与分析变化情况。

观测电容器充、放电过程的瞬态变化通常包含两种方法。

第一种方法是:搭建实际电容器电路,将电容器元件与电源、电阻相连接。

第二种方法是:利用计算机软件技术,构建虚拟仿真的电路。

其应用类似于多媒体技术与仿真技术相结合而生成的一种交互式的人工世界――虚拟现实(Virtual Reality简称VR)。

它可以创造一种身临其境、完全真实的感觉,犹如在真实现实中的体验一样。

本文采用第二种方法,在数学计算软件Matlab中,使用Simulink工具箱搭建虚拟仿真电路。

与实际电路相似,虚拟电路主要包括电源、电阻、电容、示波器四个部分,如图1所示。

电阻的主要功能是仿真电源的电阻特性,即,实际电源通常具有一定的等效电阻。

将示波器连接在电容器的两端,通过改变电源所输入的直流电压的大小,可以在示波器的输出屏幕上观测电容器充、放电过程中电压的变化。

动态电路分析仿真实验

动态电路分析仿真实验

动态电路分析仿真实验一、实验目的1、掌握 Multisim 编辑动态电路、设置动态元件的初始条件、掌握周期激励的属性及对动态电路仿真的方法。

2、理解一阶 RC 电路在方波激励下逐步实现稳态充放电的过程。

3、理解一阶 RL 电路在正弦激励下,全响应与激励接入角的关系。

二、实验器材计算机、Multisim 软件三、实验内容及分析RC 一阶动态电路仿真实验1. 一阶RC 电路的充、放电在 Multisim 10中,搭建RC 充、放电仿真实验电路,如图2.2.1所示。

当动态元件(电容或电感)初始储能为零(即初始状态为零)时,仅由外加激励产生的响应称为零状态响应;如果在换路瞬间动态元件(电容或电感)已储存有能量,那么即使电路中没有外加激励电源,电路中的动态元件(电容或电感)将通过电路放电,在电路中产生响应,即零输入响应。

在 Multisim 10中,单击图2.2.1所示电路中开关J 1的控制键A ,选择RC 电路分别工作在充电(零状态响应)、放电(零输入响应)状态。

(1)RC 充电(零状态响应)J1C1 1uFR110kΩV113 V J1Key = SpaceC11uFIC=13V 31207020911022易小辉7020911037谢剑萍(2)RC 放电(零输入响应)2. 一阶RC 电路的仿真实验。

当一个非零初始状态的一阶电路受到激励时,电路产生的响应称为全响应。

对于线性电路,全响应是零输入响应和零状态响应之和。

R110kΩC11uF7020911022易小辉7020911037谢剑萍XFG1XSC1A BExt Trig++__+_12R=4.5K C=1UFC=5uf R=20k实验结论:通过实验,发现电容电压波形受 R,C 元件参数及时间常数的影响。

其中时间常数对波形的影响从图上看:1.电容冲放电过程由近似的直线变成明显的与电压成非线形关系。

2.随着时间常数的增大,电容一次充电和放电的时间间隔明显增大。

基于ANSYS的金属化膜脉冲电容器放电过程热仿真与分析

基于ANSYS的金属化膜脉冲电容器放电过程热仿真与分析

收稿日期:2020-10-25㊀㊀㊀通信作者:陈红晓作者简介:陈红晓(1979-),男,四川荣县人,高级工程师,硕士,主要从事薄膜电容器设计与应用研究㊂第39卷㊀第12期2020年12月电子元件与材料ELECTRONIC ㊀COMPONENTS ㊀AND ㊀MATERIALSVol .39No .12Dec .2020基于ANSYS 的金属化膜脉冲电容器放电过程热仿真与分析陈红晓1,刘学孔2,孔米秋3,邓小龙1,余㊀清1(1.成都宏明电子股份有限公司,四川成都㊀610100;2.中国电子技术标准化研究院,北京㊀100007;3.四川大学,四川成都㊀610065)㊀㊀摘要:在金属化膜脉冲电容器放电过程中,脉冲电流通过金属化电极层产生焦耳热量,导致电容器内部温度升高,当温度超过一定值时,电容器可能会受损㊂该文将脉冲电流强度与电极电流分布规律相结合,计算出脉冲电流通过金属化电极层不同区域的热生成率;采用ANSYS 软件对一个金属化聚丙烯膜脉冲电容器的放电过程进行了热仿真分析;其中稳态热仿真结果表明,在脉冲电流重复作用下,最高温度点出现在电容器中心位置,且电容器各部位温度随充放电频率提升而升高;瞬态热仿真结果表明,在峰值为5060A 的单次脉冲放电电流作用下,金属化膜上的最高温升约0.5ħ,单次脉冲电流在电极层上形成的温升较低,电容器内部的温升应是脉冲电流重复作用的结果㊂分析结果揭示了金属化膜脉冲电容器的内部发热规律,对提升脉冲电容器可靠性设计具有一定的参考意义㊂关键词:脉冲电流;金属化膜;电容器;热仿真;分析DOI :10.14106/j .cnki .1001-2028.2020.0706中图分类号:TM 911㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀㊀文献标识码:AThermal simulation and analysis of discharge process of metallizedfilm pulse capacitor with ANSYSCHEN Hongxiao 1,LIU Xuekong 2,KONG Miqiu 3,DENG Xiaolong 1,YU Qing 1(1.Chengdu Hongming Electronics Co.,Ltd.,Chengdu 610100,China;2.China Electronics StandardizationInstitute,Beijing 100007,China;3.Sichuan University,Chengdu 610065,China)㊀㊀Abstract :During the discharge process of metallized film pulse capacitor ,the pulse current produces joule heat through the metalized electrode layer ,which increases the internal temperature of the capacitor.When the internal temperature exceeds certaindegree ,the capacitor might be damaged.In this article ,combining the distribution of pulse current and electrode current ,the pulse current heating rate from different metalized layers was calculated.The ANSYS software was used for thermal simulation of a metalized polypropylene pulse capacitor discharging process.The steady -state thermal simulation result indicates that ,under the affection of the pulse current ,the maximum temperature point appears in the center of capacitor and the temperature of capacitor increases with increasing charge and discharge frequency.The transient thermal simulation result indicates that ,under single peak 5060A pulse current ,the maximum temperature of the metalized film rises about 0.5ħ.And single pulse current caused temperature rising is lower.The internal temperature rising of the capacitor is the result of pulse current affection.This result discloses the internal heating regulation of the metalized film pulse capacitor ,and is helpful to improve the reliable design of the pulse capacitor.Key words :pulse current ;metallized film ;capacitor ;thermal simulation ;analysis㊀㊀脉冲电容器是一种储能元件,它在较长的时间间隔内通过电源充电储存能量,当放电电路被触发时,电容器在极短的时间内对负载放电,形成几千甚至上万安培的脉冲电流,实现对特殊装置的激励与触发㊂脉冲放电电流通过电容器时,在电容器金属化电极上产生焦耳热,此热量会经过介质传递导致薄膜介质发热,电容器内部整体温度升高,薄膜介质劣化,击穿场强下降,自愈增多,寿命下28㊀Vol .39No .12Dec .2020降[1]㊂代新等[2]却提出热应力不是导致金属化膜脉冲电容器喷金层与金属化膜电极边缘的接触失效的主要原因,但该文章缺少对脉冲电流通过金属化电极层产生热量的定量分析与计算㊂要准确评估脉冲电流通过电容器产生的热效应,以及热效应对电容器可靠性的影响,就需要进一步开展脉冲电容器放电过程的热分析与计算工作㊂脉冲电容器在一个充放电周期内,要经历缓慢充电㊁电压保持和快速放电三个阶段[3](如图1所示),其中充电阶段T 1和电压保持阶段T 2为几秒至数十秒;而放电阶段T 3为微秒甚至纳秒级的时间内完成,采用传统测试方法,将难以监测到放电阶段金属化膜温度随时间的快速变化情况㊂图1㊀电容器充放电过程Fig .1㊀Charging and discharging process of capacitor利用热分析软件可以实现薄膜电容器的热仿真与分析,范丽娜[4]基于ANSYS 软件完成了一个汽车电容器的热仿真分析实例,但该分析类型为稳态热分析㊂由于脉冲电容器放电阶段时间与充电和电压保持阶段的时间相差几个数量级,因此放电阶段产生的热量会在充电和电压保持阶段传递到封装材料中,并散发到周围环境中去,如果仅对脉冲电容器采用稳态热仿真分析,其分析结果反映的是电容器在多次脉冲电流作用后,电容器内部达到热平衡时各部分组成材料的温度场分布,不能准确反映金属化电极层和介质薄膜在单次脉冲电流作用下的温度随时间快速变化情况㊂瞬态热分析用于计算一个系统随时间变化的温度场及其他热参数[5],因此要全面获得脉冲电容器在脉冲电流作用下内部材料温度随时间变化情况,需要采用稳态与瞬态热分析相结合的分析方案㊂该文利用ANSYS 热分析软件,对一个电压为4000V ,电容量为0.195μF 的金属化聚丙烯膜电容器在脉冲电流作用下的热量产生过程开展稳态与瞬态热仿真分析,分析结果揭示了金属化膜脉冲电容器内部发热规律,对提升金属化膜脉冲电容器设计可靠性具有一定的参考意义㊂1㊀脉冲电容器放电过程分析1.1㊀脉冲放电电路分析图2为脉冲电容器充电放电试验电路图㊂图2㊀充放电试验电路Fig .2㊀Pulse triggered discharge circuit在图2中V DC 为直流稳压电源,输出电压为4000V ;R 为限流电阻,其作用为限制充电电流和防止放电管导通后,电源对地短路,阻值为1M Ω;T 为三端可控气体放电管,当放电管被触发的时候,具有较低的导通电阻;V S 为触发器,输出高电平时,放电管导通;C X 为金属化膜脉冲电容器,实测电容量为0.195μF ;L S 为放电回路寄生电感㊂按照图2搭建了试验电路,采用示波器监测到电容器的放电电流波形,如图3所示㊂图3㊀电容器放电电流波形Fig .3㊀Capacitor discharge current waveform图3为典型的RLC 阻尼振荡波形,为了便于观察,该波形已作了反向处理,对于RLC 阻尼振荡电路有以下关系[6]㊂衰减振荡周期:T D =2π1LC -(R 2L)2(1)衰减系数:α=R 2L =1T ln I P1I P2(2)陈红晓等:基于ANSYS 的金属化膜脉冲电容器放电过程热仿真与分析第39卷㊀第12期29㊀从示波器读数可以得出:衰减振荡第一个峰值电流为5.68kA ,第二个峰值电流为3.76kA ,振荡周期T 为744ns ,电容量实测值为0.195μF ,代入式(1)和式(2)计算得出线路寄生电感:L s =0.070μH ,导通电阻:R =0.078Ω㊂由于限流电阻阻值较大,可忽略限流电阻对放电回路的影响,因此图2试验电路的放电回路模型可简化为图4所示㊂图4㊀电容器放电电路模型Fig .4㊀Capacitor discharge circuit model在图4中,t =0时刻K 由断开转换为闭合,根据初始条件u c (0)=4000V ,i L (0)=0,参照RLC 串联电路的零输入响应建立微分方程[7]㊂LC d 2u c d t2+RCd u c d t+u c =0(3)根据电路条件:R <2LC求解微分方程,得电容器放电电压表达式:u c (t )=U e -αt cos ωd t ()+αωd sin ωd t ()éëêêùûúú(4)求导数得放电电流表达式:i c (t )=C d u cd t =-UCe -αt(-α2ωd-ωd )sin ωd t ()(5)在式(4)㊁(5)中:衰减系数:α=R2L (6)衰减谐振频率:ωd =1LC-α2(7)将式(6)㊁式(7)代入式(5)并化简得脉冲电容器放电电流表达式:i c (t )=-6692.25e -607142.86t sin(8450969.56t )(8)1.2㊀脉冲电容器结构脉冲电容器采用塑料壳封装,镀锡铜线径向引出,环氧树脂灌封的结构,如图5所示㊂1.外壳;2.芯子;3.环氧树脂;4.喷金层;5.引线图5㊀脉冲电容器结构Fig .5㊀Structure of pulse capacitor电容器芯子采用两层厚度为4.3μm ,宽度分别为31.5mm 和29.5mm 的金属化聚丙烯薄膜经无感卷绕而成,其电极总长度21.5m ㊂聚丙烯薄膜表面蒸镀锌㊁铝金属化层形成电极,通过屏带分割形成四内串结构如图6所示㊂1.聚丙烯膜;2.铝金属化电极;3.锌金属化电极图6㊀电容器内串结构(单位:mm )Fig .6㊀Inner series structure of capacitor (Unit :mm )在图6中铝金属化电极层方阻为20Ω/,为了提升电容器端头耐电流脉冲能力,对与喷金层接触的两个边缘部位的金属化电极层作了宽度为3.1mm 的锌加厚处理,锌金属化电极层方阻为2Ω/㊂陈红晓等:基于ANSYS 的金属化膜脉冲电容器放电过程热仿真与分析30㊀Vol .39No .12Dec .20202㊀稳态热分析2.1㊀建立稳态热分析模型由于电容器结构具有对称性,为了避免重复计算,电容器热分析模型仅绘制了1/4电容器结构模型(如图7),在完成数据处理后,再对仿真图形作对称处理,可获得完整的电容器热分析云图㊂图7㊀电容器1/4结构模型Fig .7㊀1/4structure model of capacitor利用ANSYS 软件进行热分析时,对于稳态热分析,需要定义各部分材料的导热系数[5],电容器各组成部件导热系数如表1㊂表1㊀脉冲电容器材料导热系数Tab .1㊀Thermal conductivity of pulse capacitor materials材料名称导热系数[W /(m ㊃K )]电容器芯子0.19喷金层67引出线401环氧树脂0.4外壳0.42.2㊀热载荷计算脉冲电容器在充㊁放电过程中都会有能量损失,损失的能量等于电容器的全部储能[8]㊂在损失的能量中,电容器消耗的能量所占的比例等于电容器ESR 与回路总电阻的比值[1]㊂对于图2所示充放电试验电路,充电回路中串联了1M Ω的限流电阻,满足R >>ESR ,因此充电过程电容器消耗的能量占比是很小的,可忽略不计㊂对于放电回路,因放电管导通电阻较小,电容器消耗的热量占比较大,电容器发热量主要就在放电过程产生,因此电容器充放电过程发热功率近似为:W c =ESR R 放电ˑ12U 2C (9)式中:W c 为电容器发热功率;ESR 为电容器等效串联电阻;R 放电为放电回路电阻;U 为电容器充电电压;C 为电容量㊂电容器芯子的热生成率,由式(10)确定:Q =W c Vˑ1T(10)式中:Q 为电容器芯子热生成率;V 为电容器芯子体积;T 为充放电周期㊂㊀根据脉冲电容器充电电压4000V ,电容量0.195μF ,芯子体积1.25ˑ10-6m 3,ESR 为0.0036Ω,放电回路总电阻0.078Ω,代入式(9)和式(10),获得电容器在不同充放电周期下的热生成率如表2所示㊂表2㊀不同充放电周期下的热生成率Tab .2㊀Heat generation rate under different chargedischarge cycles充放电周期(s )芯子热生成率(W /m 3)1057605115203192001576002.3㊀网格划分有限元网格划分方法主要包括自由网格划分㊁扫掠网格划分㊁映射网格划分㊂网格划分的精度直接影响到有限元计算结果的准确性,一般而言,随着网格密度的增加,计算精度将提高,但计算时间也随之增加㊂因此要在计算精度和计算经济型之间找到合适的平衡点[4]㊂对图6所示模型内部结构的环氧树脂㊁喷金层㊁引线的形状尺寸差异较大,适合采用自由网格划分,网格单元设定为0.5mm ,网格划分效果如图8所示㊂陈红晓等:基于ANSYS 的金属化膜脉冲电容器放电过程热仿真与分析第39卷㊀第12期31㊀图8㊀电容器模型网格划分Fig.8㊀Meshing of capacitor model2.4㊀稳态热分析结果脉冲电容器散热过程主要以对流散热为主,电容器外壳表面对流散热系数取4W/(m2㊃ħ)[9],设定环境温度为25ħ,将不同充放电周期下的热生成率施加于电容器芯子,启动ANSYS计算流程,软件计算完毕之后,会自动地将具有相同温度的区域用相同的颜色表示,形成温度分布云图,通过云图可以直观地观察电容器模型中温度的分布情况如图9所示㊂稳态热分析结果表明,在不同充放电周期下,电容器温度场分布规律基本是一致的,最高温度点均出现在芯子的中心部位㊂当充放电周期为10s 时,电容器中心部位温度为29.84ħ;当充放电周期为1s时,中心部位温度已升高至73.39ħ㊂由此可见随着充放电频率的提升,电容器各部位温度持续升高,因此脉冲电容器使用时应重视充放电频率对电容器发热量的影响,避免电容器因内部温度过高而发生热失效㊂(a)充放电周期10s温度场分布㊀㊀(b)充放电周期5s温度场分布(c)充放电周期3s温度场分布㊀㊀(d)充放电周期1s温度场分布图9㊀温度场分布Fig.9㊀Temperature field3㊀瞬态热分析3.1㊀建立瞬态热分析模型脉冲电容器的放电过程是在微秒级的时间内完成的㊂在如此短的时间内,电流通过电极产生的热量还来不及向外界传递,因此对于单一放电周期内的瞬态热分析,可忽略电容器与周围环境的热交换,仅需考虑电极层的生热过程以及电极层与介质陈红晓等:基于ANSYS的金属化膜脉冲电容器放电过程热仿真与分析32㊀Vol .39No .12Dec .2020薄膜㊁喷金层之间热传递,而灌封料㊁外壳㊁引出线等部件对瞬态热分析影响较小,在建模时均可忽略㊂图6结构中上下两层金属化膜宽度31.5mm 和29.5mm ,金属化膜厚度为4.3μm ,金属化电极层厚度为纳米级(锌电极层厚度约为30nm ,铝电极层厚度约为1.5nm )㊂三者之间相互存在3个数量级以上的差异,如果按照实际尺寸建模是非常困难的,并且后期图形显示效果也不理想㊂为了降低建模难度,改善图形显示效果,在建模时对微小尺寸作以下处理:(1)聚丙烯膜厚度放大103倍;(2)锌电极厚度放大5ˑ104倍;(3)铝电极厚度放大106倍㊂图6结构具有对称性,为了避免重复的计算,沿中心线截取右侧部分作瞬态热分析,金属化膜内串结构经过放大处理后的建模如图10所示㊂V 1㊁V 3㊁V 10-聚丙烯膜;V 9-锌电极;V 11-喷金层;V 2㊁V 4㊁V 5㊁V 6㊁V 7㊁V 8-铝电极图10㊀金属化膜模型Fig .10㊀Model of metallized film利用ANSYS 进行瞬态热分析时,需要定义材料的导热系数㊁比热容和密度[5]㊂由于建模时部分尺寸做了放大处理,为了保持热分析结果与实际值一致,各部分材料属性需要根据尺寸比例变化情况作如下的调整:(1)沿Y 轴方向的导热系数K YY 作放大处理,放大倍数等于材料厚度放大倍数;沿X 和Z 轴方向的材料导热系数K XX ,K ZZ 不变,(2)材料比热容作缩小处理,缩小倍数等于材料厚度放大倍数;(3)材料密度保持不变㊂调整后的材料属性如表3所示㊂表3㊀调整后的材料属性Tab .3㊀Adjusted material properties材料名称导热系数[W /(m ㊃K )]比热容[J/(kg ㊃K )]密度(kg /m 3)聚丙烯膜K XX 0.12K YY 120K ZZ 0.12 1.880.91ˑ103锌电极K XX 116K YY 5.80ˑ106K ZZ 1167.6ˑ10-37.14ˑ103铝电极K XX238K YY 2.38ˑ108K ZZ 2389.02ˑ10-4 2.7ˑ103喷金层K XX67K YY 6.7ˑ104K ZZ670.2287.29ˑ1033.2㊀网格划分模型采用自由单元格划分形式,网格尺寸设定为0.5mm ,得到金属化膜的有限元模型见图11㊂图11㊀金属化膜网格划分Fig .11㊀Meshing of metallized film3.3㊀热载荷计算脉冲电容器放电过程产生的电流是通过金属化电极层传输的,在电流传输过程中产生焦耳热㊂电容器金属化电极上流过的电流沿膜宽方向从喷金端到留边处是线性减小的,在喷金端处电流为最大值,到留边处减小为0[10],通过图10模型中的电极层电流应符合图12的分布规律㊂陈红晓等:基于ANSYS 的金属化膜脉冲电容器放电过程热仿真与分析第39卷㊀第12期33㊀图12㊀电流分布规律Fig .12㊀Regular of current distribution图12中连接内串电容的金属化电极层和边缘电极层不构成有效电容量,但要通过全部放电电流i c (t ),在有效容量部分,电极层电流i 1㊁i 2㊁i 3㊁i 4是i c (t )与X 坐标相关的线性函数,其中:i 1=i c (t )ˑ(-x0.00429+1.315)(11)i 2=i c (t )ˑ(x0.00429-1.944)(12)i 3=i c (t )ˑ(x0.00429-0.315)(13)i 4=i c (t )ˑ(-x0.00429+2.949)(14)根据电流分布函数,图10模型中金属化电极层热生成率表达式为:Q =(i c (x ,t )L)2ˑR /d e(15)式中:i c (x ,t )为电流函数,与X 坐标及时间有关;L 为电极长度,被分析电容器电极长度为21.5m ;R 为电极方阻,锌电极层为2Ω/,铝电极层为20Ω/;d e 为电极厚度,模型厚度0.0015m ㊂根据式(15),图13不同部位电极层热生成率为:V 9热生成率:Q 0=i c (t )21.5éëêêùûúú2ˑ2/0.0015V 7热生成率:Q 1=(i 121.5)2ˑ20/0.0015V 8热生成率:Q 2=(i 221.5)2ˑ20/0.0015V 2热生成率:Q 3=(i 321.5)2ˑ20/0.0015V 5热生成率:Q 4=(i 421.5)2ˑ20/0.0015V 4㊁V 6热生成率:Q 5=i c (t )21.5éëêêùûúú2ˑ20/0.00153.4㊀瞬态热分析结果图3所示的电流波形随时间呈指数规律下降,在完成10个振荡周期后,电流已经趋于0㊂因此将瞬态热分析结束时间设定为7.44μs ,即10个衰减振荡周期;步进值按1个振荡周期的1/100设定,即7.44ˑ10-2μs ,环境温度设定为25ħ㊂启动ANSYS 计算流程,软件完成计算后,获得第1/41,4,10振荡周期时刻的瞬态热分析结果如图13所示㊂从脉冲放电过程不同时刻的金属化膜温度场分布图可以看出,金属化膜最高温度部位出现在连接4个内部串联电容的3块铝金属化电极层上,该部分电极层通过全部脉冲电流,热生成率较高,且位于芯子内部,热传导能力较弱,因此温度最高;在金属化膜与喷金层结合部位,虽然也通过全部脉冲电流,但因边缘部位采用了低方阻的锌金属化电极设计,热生成率较低,并且喷金层导热系数较高,有利于热量导出,因此金属化膜与喷金层接触部位的温升不明显㊂导出ANSYS 分析数据,绘制图13(d )最高温度部位1和喷金层结合部位2的温度随时间变化曲线,如图14所示㊂被分析电容器电极总长度21.5m ,脉冲峰值电流5060A ,折算出峰值线电流密度已达246.82A /m ,对于金属化膜电容器而言,已经属于超高强度电流脉冲,但在单次脉冲电流作用下,金属化膜中心最高温度部位的温升仅0.5ħ左右;在金属化膜与喷金层结合部位的温升不超过0.1ħ,因此单次脉冲电流作用形成的温升是较低的,不会导致金属化膜因温度过高而受损㊂该仿真结果也证实了文献[2]中热应力不是导致金属化膜脉冲电容器喷金层与金属化膜电极边缘接触失效的主要原因㊂陈红晓等:基于ANSYS 的金属化膜脉冲电容器放电过程热仿真与分析34㊀Vol .39No .12Dec .2020(a )0.186μs(b )0.744μs(c )3.72μs1.最高温度部位;2.喷金层结合部位(d )7.44μs图13㊀金属化膜温度场Fig .13㊀Temperature field of metallizedfilm图14㊀热点温度随时间变化Fig .14㊀Temperature vs.time of hot spot4 结论该文对脉冲电容器放电波形进行了分析与计算,确定了脉冲电流数学表达式,将脉冲电流表达式与电极电流分布规律相结合,确定了金属化膜电容器各部位的热生成率;利用热分析软件对一个金属化聚丙烯膜脉冲电容器进行了稳态与瞬态热仿真分析㊂稳态热分析结果表明,在脉冲电流重复作用下,电容器最高温度点出现在电容器中心部位,并且电容器各部位的温升与充放电频率成正比;瞬态热分析结果表明,在单次峰值电流为5060A 的脉冲电流作用下,金属化膜电极层上的最高温升仅0.5ħ左右,金属化膜与喷金层结合部位的温升不超过0.1ħ,单次脉冲电流形成的温升是有限的,不会导致金属化薄膜温度迅速升高,电容器内部的温升是脉冲电流重复作用的结果㊂参考文献:[1]王博文,李化,赖厚川,等.电压反峰对脉冲电容器寿命特性的影响[J ].强激光与离子束,2014,26(4):040517-2.[2]代新,林福昌,李劲,等.金属化聚丙烯膜脉冲电容器端部接触老化研究[J ].中国电机工程学报,2001,21(8):51-54.[3]张丹丹,姚宗干.脉冲电容器放电时边缘电场计算分析[J ].高电压技术,1995,12(4):14-16.[4]范丽娜.基于ANSYS 的电动汽车用直流滤波电容器热分析[J ].电力电容器与无功补偿,2018,39(2):32-37.[5]贾长治,胡仁喜,康士廷.ANSYS 18.0热力学有限元分析从入门到精通[M ].北京:机械工业出版社,2017.[6]王宗篪,范言金.RLC 串联电路暂态过程衰减系数的谐波分析[J ].大学物理,2008,27(12):32-34.[7]胡翔骏.电路分析[M ].北京:高等教育出版社,2001:336-344.[8]洪正平.电容器充电过程系统的能量损失[J ].山东师范大学学报,2009,24(2):152-153.[9]张学学.热工基础[M ],北京:高等教育出版社,2017:234-278.[10]李浩原,尹婷,严飞,等.金属化膜电容器极板发热计算[J ].电力电容器与无功补偿,2015,36(5):37-40.陈红晓等:基于ANSYS 的金属化膜脉冲电容器放电过程热仿真与分析。

(整理)一阶电路的仿真实验.

(整理)一阶电路的仿真实验.

仿真实验1 RC电路的过渡过程测量一、实验目的1、观察RC电路的充放电特性曲线,了解RC电路由恒定电压源激励的充放电过程和零输入的放电过程。

2、学习并掌握EWB软件中虚拟示波器的使用和测量方法。

二、原理及说明1、充电过程当电路中含有电容元件或电感元件时,如果电路中发生换路,例如电路的开关切换、电路的结构或元件参数发生改变等,则电路进入过渡过程。

一阶RC电路的充电过程是直流电源经电阻R向C充电,就是RC电路对直流激励的零状态响应。

对于图1所示的一阶电路,当t=0时开关K由位置2转到位置1,由方程:初始值:Uc(0-)=0可以得出电容和电流随时间变化的规律:RC充电时,电容两端的电压按照指数规律上升,零状态响应是电路激励的线性函数。

其中τ=RC,具有时间的量纲,称为时间常数,它是反映电路过渡过程快慢程度的物理量。

τ越大,暂态响应所待续的时间越长即过渡过程时间越长。

反之,τ越小,过渡过程的时间越短。

2、放电过程RC电路的放电过程是电容器的初始电压经电阻R放电,此时电路在无激励情况下,由储能元件的初始状态引起的响应,即为零输入响应。

在图1中,让开关K于位置1,使初始值Uc(0-)=U S,再将开关K转到位置2。

电容放电由方程,可以得出电容器上的电压和电流随时间变化的规律:三、实验内容1、RC电路充电过程(1) 在EWB软件的元器件库中,选择直流电压源、接地符号以及所需的电阻、电容、双掷开关等,电容C= μF (一位同学学号最后两位)),电阻R= KΩ(另一位同学学号最后两位)。

按照图2接线,并从仪器库中选择示波器XSC接在电容器的两端。

(2) 启动仿真运行开关,手动控制电路中的开关切换,开关置于1点,电源通过电阻对电容充电。

观测电容的电压变化,移动示波器显示面板上的指针位置,记录电容在不同时间下的电容电压,填在表1中。

表1 RC电路充电2、RC电路放电过程将电容充电至10V电压,手动控制电路中的开关切换,将开关K置于3点,电容通过电阻放电。

电容充放电实验报告

电容充放电实验报告

竭诚为您提供优质文档/双击可除电容充放电实验报告
篇一:充放电实验
实验报告
专业:实验日期:20XX.5.16班级:授课教师:学号:指导教师:姓名:成绩评定:
实验2电容与电感的充放电实验
一、实验目的
1.熟悉电感与电容的充放电过程,掌握充放电过程中电流、电压的计算公式;
2.明确时间常数?对电感与电容充放电时间的影响;
3.掌握信号发生器与示波器的使用方法;
4.学习分析充放电过程中电压、电流波形的变化规律,比较当?改变时对波形的影响。

二、实验电路
将一个0.22μF的电容器、一个4.7kΩ的电阻与函数发
生器按图1(a)实验电路联接。

设定函数发生器,使其输出6V/100hz,占空比为50%的方波。

输出6V时模拟电容器充电;输出oV时,模拟电容器放电。

联接示波器,接通函数发生器的电源开关,用A通道观察方波,用b通道观察电容器上的电压。

AY1
u=6V
f=100hz
方波Y2示波器
图1(a)
将一个100mh的电感与一个1kΩ的电阻串联,然后联接到电压为6V、频率为1khz的方波上,如图1(b)所示。

用示波器观察电感上电压的变化规律。

Y1
u=6V
f=1Khz
方波
Y2示波器
.
图1(b)
三、实验设备
1。

电容充放电仿真实验报告

电容充放电仿真实验报告

一、实验目的1. 理解电容充放电的基本原理和过程;2. 掌握电容充放电仿真实验的方法和步骤;3. 分析电容充放电过程中的电压、电流和能量变化;4. 熟悉仿真软件的使用,提高仿真实验能力。

二、实验原理电容充放电实验是研究电容在充放电过程中电压、电流和能量变化的重要实验。

根据电容的定义,电容C等于电容器两极板之间的电荷量Q与电压U的比值,即C=Q/U。

当电容充电时,电荷量逐渐增加,电压逐渐升高;放电时,电荷量逐渐减少,电压逐渐降低。

电容充放电过程可以用以下公式描述:Q = C U其中,Q为电荷量,C为电容,U为电压。

三、实验设备1. 仿真软件:Multisim2. 电阻元件:1kΩ3. 电容元件:1μF4. 直流电源:0-10V5. 示波器:用于观察电压、电流波形四、实验步骤1. 打开Multisim软件,新建一个仿真项目;2. 在原理图编辑器中,放置一个电阻元件、一个电容元件和一个直流电源;3. 将电阻元件和电容元件连接到直流电源的两个输出端;4. 在电路中添加示波器,用于观察电压、电流波形;5. 设置直流电源的输出电压为5V;6. 开始仿真实验,观察并记录电容充放电过程中的电压、电流波形;7. 重复步骤6,改变电容元件的电容值,观察电压、电流波形的变化;8. 分析实验数据,总结电容充放电过程中的电压、电流和能量变化规律。

五、实验结果与分析1. 电容充电过程:当电路接通电源后,电容开始充电。

随着充电时间的增加,电容电压逐渐升高,电流逐渐减小。

当电容电压达到电源电压时,充电过程结束。

2. 电容放电过程:当电路断开电源后,电容开始放电。

随着放电时间的增加,电容电压逐渐降低,电流逐渐增大。

当电容电压降至零时,放电过程结束。

3. 电压、电流波形分析:通过示波器观察到的电压、电流波形为指数衰减曲线。

电容充电过程中,电压曲线上升速度逐渐变慢,电流曲线下降速度逐渐变快;电容放电过程中,电压曲线下降速度逐渐变慢,电流曲线上升速度逐渐变快。

cst仿真电容

cst仿真电容

CST是一种广泛使用的电磁场仿真软件,可用于模拟和分析不同领域的电磁问题,包括电容。

在CST中进行电容仿真的过程包括以下步骤:
1. 准备建模:首先,您需要为要仿真的电容设计一个几何模型。

几何模型应该包括电容器的各个部分,例如电极、介质和连接器等。

您可以使用CST的建模工具创建和编辑几何模型。

2. 设定物理属性:通过指定几何模型的物理属性,如电极材料、介质材料和电容的尺寸,来定义电容模型。

3. 网格划分:在CST中,需要将几何模型离散成小的网格,这样才能进行数值计算。

您可以使用CST的网格划分工具进行网格划分,并根据需要调整网格的大小和密度。

4. 设定仿真参数:设置仿真的参数,如频率范围、激励类型和求解器选项等。

这些参数将影响仿真结果和计算精度。

5. 运行仿真:执行仿真程序,CST将根据设定的参数进行电磁场的计算,并生成相应的结果。

6. 分析结果:一旦仿真完成,您可以使用CST提供的分析工具来查看和解释仿真结果。

这可能包括电场分布、电势分布、电磁耦合和电容特性等。

需要注意的是,电容仿真是一个复杂的过程,涉及到电场分布、电荷分布、电位分布等多个物理参数。

因此,准确地建模和仿真电容需要一定的专业知识和经验。

利用multisim对rc暂态电路仿真分析

利用multisim对rc暂态电路仿真分析

利用multisim 对RC 暂态电路仿真分析姜赛 物理系一.用multisim 仿真RC 电路的充放电过程 (1). RC 特性曲线的研究取电阻1 2.0R K =Ω;0.02C F μ=;函数发生器500f Hz =,振幅和偏置都为6V 。

建立如图〔1〕的电路图图〔1〕利用multisim 仿真中的瞬态仿真功能对上面的RC 串联电路分析其中方波2T ms =。

在一个周期内通过1C 的电流简图如下:XSC1观察图像我们很容易发现,在阶跃输入改变时电流可以马上发生变化,图中显示电流从零突然变为I ,而电压那么不能变化那么快,而是从零缓慢变为最大值,这是为什么? 这是因为电容阻碍着电压的变化,而对电流的变化那么没有任何影响。

所以常在电路中参加电容元件,减缓电压的突然变化,使电路电压平缓。

其实我们还可以从另一个角度来分析RC 曲线,根据傅里叶级数可知,在快速变化的信号后面存在各种高频分量。

前面的阶跃输入有一个很尖的方角,这个方角可以展开为很多的高频分量。

由于电容通高频阻低频,因此电压方角中高频分量就过滤掉了,只留下RC 电路的瞬态响应。

所以从图像的角度可以加深我们对于电容滤波特性的研究。

(2). RC 曲线中τ的研究理论上RC τ=,下面从仿真的角度证明上式成立:下面选取1ms 的RC 曲线,通过光标轴2来寻找电压一半处的12T 。

右图为光标〔2〕的信息:对于充电曲线来说,当y2(电压轴)接近12V 时,12T =27.5651μ,再根据120ln 2T τ=,可以算出仿真的0τ,再与真实的RC τ=比较即可。

同理,利用控制变量法,电阻定值改变电容器的值/C F μ12/T S μ0/S τμ标准RC τ=40.00 80.00120.00160.00200.00分析表格可以得出结论RC τ=.(3).对RC曲线深化讨论τ<<,那么波形怎么样?➢假设Tμ:假设如今的电阻值为200Ω,电容为0.0002Fτ<<时,充电曲线和方波曲线根本重合,这是因为τ值太小,在很短的时间内就迅当T速到达最大值,所以会出现重合的现象。

RC电路充放电过程仿真及时间常数的测定

RC电路充放电过程仿真及时间常数的测定

RC电路充放电过程仿真及时间常数的测定RC电路是由一个电阻和一个电容组成的电路。

充放电过程是指当电容器断开与电源的连接时,电容器上的电荷经过电阻的反复放电和充电的过程。

为了进行RC电路充放电过程的仿真,我们可以使用电路仿真软件,如Multisim、PSpice等。

这些软件能够帮助我们建立电路模型并模拟充放电过程。

首先,我们需要准备工作。

将一个电阻和一个电容连接在一起形成一个RC电路。

选择合适的阻值和电容值可以使仿真结果更加准确。

接下来,我们可以使用电路仿真软件建立RC电路模型。

根据软件的使用说明,添加电阻和电容的元件,并将它们正确连接起来。

在电路模型建立完成后,我们需要设置电路的初始状态。

可以选择一个适当的电压作为电容器的初值,通常情况下为0V。

然后,我们可以设置一个初始时间点,该时间点作为仿真的起点。

接下来,我们可以设置仿真的时间范围。

我们可以选择一个适当的时间跨度,该时间跨度应该能够覆盖我们关注的充放电过程。

在仿真过程中,我们可以观察电容器的电压变化。

电容器的电压会随着时间的推移逐渐充电,直到最终达到电源电压的近似值。

当电容器与电源断开连接时,电压开始指数性地下降,直到最终接近零。

利用仿真软件,我们可以获取充放电过程的详细数据,如电压随时间的变化曲线。

通过分析这些数据,我们可以确定一些重要参数,如时间常数。

时间常数是衡量电容器充放电速度的一个重要指标。

它反映了电容器储存和释放电荷所需的时间。

在一个RC电路中,时间常数(τ)等于电容(C)与电阻(R)的乘积,即τ=RC。

要测定时间常数,我们可以通过观察电容器电压的变化情况来计算。

当电压达到原始电源电压的63.2%时,一般认为电容器已经经历了一个时间常数。

我们可以观察电压随时间的变化曲线,然后计算当电压达到63.2%时所经历的时间即可得到时间常数。

总结起来,RC电路充放电过程的仿真及时间常数的测定是通过使用电路仿真软件来模拟充放电过程,并通过观察电容器电压的变化曲线和计算来确定时间常数。

电容放电式火工品点火电路参数设计与仿真

电容放电式火工品点火电路参数设计与仿真

电容放电式火工品点火电路参数设计与仿真电容放电式火工品点火电路是一种常用的点火电路,它通过电容器的放电来产生高能电流,以点燃火工品。

在设计与仿真该电路时,需要考虑电容器的参数选择、电路中的保护元件以及电路的稳定性等因素。

选择合适的电容器是设计电路的首要任务。

电容器的容量决定了放电时释放的能量大小,因此需要根据具体的应用场景选择合适的容量。

同时,电容器的额定电压也要满足电路中的电压要求,以确保电容器能够正常工作。

在实际应用中,通常会选择具有高能量密度和较低自放电率的电容器,以提高点火效果和电路的可靠性。

设计电路时需要考虑保护元件的选择。

由于电容器放电时会产生高能电流,为了保护电路和电子元件的安全,通常会在电路中加入保险丝、稳压二极管等保护元件。

保险丝能够在电流超过额定值时自动断开电路,起到保护作用;稳压二极管能够在电压超过设定值时将多余的电压引流,防止电子元件受到过高的电压损坏。

为了提高电路的稳定性,可以采用稳压电路来保持电容器放电时电压的稳定。

稳压电路能够抵消电源电压的波动,确保电容器放电时产生的电流和能量保持稳定。

常用的稳压电路有线性稳压器、开关稳压器等,根据具体需求选择合适的稳压电路。

在设计完成后,可以利用仿真软件对电路进行仿真验证。

通过仿真可以验证电路的性能和稳定性,并对电路进行优化。

在仿真过程中,可以调整电容器的容量、保护元件的参数以及稳压电路的设计,以达到最佳的点火效果和电路稳定性。

电容放电式火工品点火电路的参数设计与仿真是一个复杂且关键的过程。

在设计中需要考虑电容器的选择、保护元件的设计以及稳压电路的优化,以确保电路的性能和稳定性。

通过仿真验证可以对电路进行优化和调整,以达到最佳的点火效果。

在实际应用中,还需要根据具体的需求和场景进行调整和改进,以满足不同的点火需求。

仿真murata电容的实例 -回复

仿真murata电容的实例 -回复

仿真murata电容的实例-回复仿真murata电容的实例,从仿真背景介绍、仿真方法选择、仿真步骤以及仿真结果分析几个方面来进行详细的回答。

一、仿真背景介绍由于murata电容的应用日趋广泛,为了提高电路设计的稳定性和可靠性,进行电路仿真及验证是必不可少的环节。

通过电路仿真,可以更加准确地预测电路的性能表现,优化设计,减少实际制造过程中可能出现的问题和成本。

二、仿真方法选择在进行murata电容的仿真时,我们可以选择多种仿真方法,包括最常用的电路仿真软件、直流电路仿真以及射频电路仿真等。

1. 电路仿真软件:使用电路仿真软件进行murata电容的仿真是最常见的方法。

这类软件可以模拟电路中的各个元件的行为,并对电路的传输特性、频率响应等进行仿真分析。

其中,常用的仿真软件包括Cadence OrCAD、Altium Designer、PADS等。

根据实际需求,选择合适的仿真软件进行murata电容的仿真。

2. 直流电路仿真:针对直流电路中的murata电容进行仿真,可以使用各种电路仿真软件中的直流分析模块。

通过设定电流、电压等参数,可以模拟murata电容在直流电路中的工作情况,如电容的充放电过程、电压的稳定性等。

3. 射频电路仿真:针对高频、毫米波等射频电路中的murata电容进行仿真,则需要选择专门的射频仿真软件,如ADS、CST等。

这些软件可以提供更加精细的射频电路仿真分析,包括电磁场分布、频率响应等。

三、仿真步骤进行murata电容的仿真时,可以按照以下步骤进行:1. 电路建模:在选择合适的仿真软件后,需要将murata电容进行建模。

根据murata电容的规格书以及材料参数,设置电容的电容值、额定电压、频率响应等参数,并将之输入仿真软件中,进行电路建模。

2. 电路设计:根据实际应用需求,设计与murata电容相关的电路,包括滤波电路、耦合电路、振荡电路等。

此时,可以使用仿真软件中的电路设计工具,进行电路的拓扑设计和参数设置。

matlab 电容充电放电

matlab 电容充电放电

matlab 电容充电放电一、引言电容充电放电过程是电子和电力工程中一个基础且重要的概念。

这一过程涉及到电荷的积累和释放,对于理解许多电子设备和系统的行为至关重要。

MATLAB作为一种强大的数值计算和模拟工具,被广泛用于研究和模拟各种电路元件的行为,包括电容。

本文将详细介绍电容充电放电的基本原理,以及如何使用MATLAB模拟这一过程。

二、电容充电放电的基本原理电容是一种基本的电路元件,其基本特性是存储电荷的能力。

当电容被接入直流电源时,电荷将在电容的两极间积累,这一过程称为充电。

相反,当电源断开时,电容中的电荷将通过电路释放,这一过程称为放电。

电容的充电放电行为遵循基本的电荷守恒定律,而与其容量和外部电路的电阻有关。

三、MATLAB模拟电容充电放电过程使用MATLAB模拟电容的充电放电过程主要涉及到使用其Simulink工具箱。

首先,我们需要建立一个简单的电路模型,其中包含电源、电容和电阻。

然后,我们可以设置一个仿真参数,如仿真时间、步长等,并开始模拟。

在模拟过程中,我们可以监视电容两端的电压变化,这直接反映了电容的充电放电行为。

以下是使用MATLAB模拟电容充电放电过程的基本步骤:1.打开MATLAB,并进入Simulink库。

2.在Simulink库中,创建一个新的模型窗口。

3.在模型窗口中,从库浏览器中找到"Sources"模块,将电压源模块拖入模型窗口。

设置电压源的幅值和频率。

4.找到"Elements"模块,将电阻和电容元件拖入模型窗口。

连接各元件以形成完整的电路。

5.找到"Sinks"模块,将示波器模块拖入模型窗口,用于观测电容两端的电压。

6.配置仿真参数,如仿真时间、步长等。

7.运行仿真,并观察示波器输出的电压波形。

四、模拟结果与讨论通过观察示波器输出的电压波形,我们可以了解电容的充电放电行为。

例如,我们可能会发现,随着时间的推移,电容两端的电压逐渐增加或减少,这对应于充电或放电的过程。

proteus电容充放电路

proteus电容充放电路
右键,可结束总线放置 。
• (2) 放置总线分支
在Protel软件里,总线和总线分支是两个不同 的命令。
而在Proteus中,总线分支既可以用总线命令, 也可以用一般连线命令。在使用总线命令画总线分 支时,粗线自动变成细线。为了使电路图显得专业 而美观,我们通常把总线分支画成与总线成45°角 的相互平行的斜线。
表2-20 Switches and Relays子类示意
• 18. Switching Devices 开关器件共有4个分类,如表2-21所示
表2-21 Switching Devices子类示意
• 19. Thermionic Valves 热离子真空管共有4个分类,如表2-22所示
表2-22 Thermionic Valves子类示意
• 所用元件名称及所属的库文件如表1-2所示,可采取 直接查询法来拾取表中元件。
• 表1-2 元件清单
数字电流表、电压表的选取、参数设置方法
• 选取虚拟仪器图标 来获取直流电压 表和电流表,如右图所示:
• 由上而下的仪器分别为: • 示波器(OSCILLOSCOPE)、逻辑分析仪
(LOGIC ANALYSER)、计数定时器 (COUNTER TIMER)、虚拟终端 (VIRTUAL TERMINAL)、信号发生器 (SIGNAL GENERATOR)、模式发生器 (PATTERN GENERATOR)、直流电压表 (DC VOLTMETER)、直流电流表(DC AMMETER)、交流电压表(AC VOLTMETER)和交流电流表(AC AMMETER)。
• 20. Transducers 传感器共有2个分类,如表2-23所示
• 21. Transistors 晶体管共有8个分类,如表2-24所示
  1. 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性,平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
  2. 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
  3. 3、如文档侵犯您的权益,请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间:9:00-18:30)。
湖南农业大学信息科学技术ห้องสมุดไป่ตู้院
学 生 实 验 报 告
姓名: 李 梦 雅 课程名称 年级专业班级 09 级信息工程一班 实验名称 学号 200941843114 成绩
验证 设计 创新
MATLAB 仿真技术
电容充放电过程仿真
实验类型
综合
【实验目的、要求】 实验目的、要求】 掌握连续动态系统仿真模型的建立,并通过 Matlab 编程仿真。 我们把外界对系统产生作用的物理量称为输入信号或激励,把由于系统内部储存的能量称 为系统的状态,而将系统对外界的作用物理量称为系统的输出信号或响应。要求对电路充 电电路进行分析,仿真零输入响应,零状态响应,完全响应。 【实验内容】 实验内容】 一个电压源通过电阻与电容串联的网络对电容充电。设 t=0 为初始时刻(初始时刻之前电 路断开,不工作) ,电压源输出电压 x(t)为单位阶跃函数,电容两端的电压为 y(t),回路电 流为 i(t), 并将电压源视为系统输入, 电容上的电压视为系统输出。 电路的初始状态为 y(0)。 如图。 仿真电容的充放电过程。R=1KΩ C=1μF
指导教师签名: 年 月 日
20
图:电容的充电电路以及等价系统
(含主要设计设备、器材、软件等) 【实验环境】 实验环境】 MATLAB 7.8 (含原理图、流程图、关键代码,或实验过程中的记录、数据等) 【实验步骤、过程】 实验步骤、过程】 步骤
一个电压源通过电阻与电容串联的网络对电容充电。设 t=0 为初始时刻(初 始时刻之前电路断开,不工作) ,电压源输出电压 x(t)为单位阶跃函数,电容 两端的电压为 y(t),回路电流为 i(t),并将电压源视为系统输入,电容上的电 压视为系统输出。电路的初始状态为 y(0)。 (1)数学分析 首先根据网络拓扑和元件伏安特性建立该电路方程组 y(t)=x(t)-R*i(t) i(t)=C*dy(t)/d(t) 并化简得 dy(t)/dt=1/RC*x(t)-1/RC*y(t) 该方程也称为系统的状态方程。在方程中,变量 y 代表电容两端的电压,是电 容储能的函数。本例中它既是系统的状态变量,又是系统的输出变量。 数值求解最直接的求解方法是将上式转换为以时间向前递进的计算递推式, 并以微小仿真时间步进△代替无穷小量 dt 进行近似数值计算。 首 先 , 将 dy(t)=y(t+dt)-y(t) 代 入 上 式 , 并 整 理 得 时 间 向 前 递 推 式
y(t+dt)=y(t)+1/RC*x(t)*dt-1/RC*y(t)*dt 将近似式△≈dt 代入得到 y(t+△)≈y(t)+1/RC*x(t)△-1/RC*y(t)△ 当已知当前时刻 t 上的输入信号 x(t)和状态 y(t), 通过该式就可以计算出下一 时刻 t+△上新的系统状态来。
(2)关键代码 % 仿真采样间隔 % 电阻值 % 电容量 % 仿真区间从 -T 到 +T % 计算的离散时刻序列 % 电容电压初始值, 在时间小于零区间将保持不变 % 如果要仿真零输入响应, 可设置 y(1)=1 等非零值. % ----输入信号设定:可选择: 零输入,阶跃输入,正弦输入,方波输入等---x=zeros(size(t)); % 初始化输入信号存储矩阵 x=1*(t>=0); % 在 0 时刻的输入信号跃变为 1, 即输入为阶 跃信号. % 如果要仿真零输入响应, 这里可设 x=0 即 可 % x=sin(2*pi*1000*t).*(t>=0); % 这是从 0 时刻开始的 1000Hz 的正弦信号 % x=square(2*pi*500*t).*(t>=0); % 这是从 0 时刻开始的 500Hz 的方波信号 % 仿真开始, 注意: 设零时刻之前电路不工作, 系统状态保持不变 for k=1:length(t) time=-T+k*dt; if time>=0 y(k+1)=y(k)+1./(R*C)*(x(k)-y(k))*dt; %递推求解下一个仿真时刻 的状态值 else y(k+1)=y(k); % 在时间小于零时设电路断开,系统不工作 end end subplot(2,1,1);plot(t,x(1:length(t)));axis([-T T -1.1 1.1]); xlabel('t');ylabel('input'); subplot(2,1,2);plot(t,y(1:length(t)));axis([-T T -1.1 1.1]); xlabel('t');ylabel('output'); (3)零状态响应(电容充电过程) 零状态响应(电容充电过程) dt=1e-5; R=1e3; C=1e-6; T=5*1e-3; t=-T:dt:T; y(1)=0;
电容在充电仿真中,输出信号为系统的零状态响应。在放电过程仿真中,输出 信号为系统的零输入响应。仿真系统输入信号为任意函数的情况,修改仿真程 序中的输入信号设置。本次实验中,学会了对电容充电放电以及输入不同信号 的电容电压的变化情况,通过简易的代码,做出具现化的波形图,使我们能够 更直观的理解其中的含义。
(4)零输入响应(电容放电过过程) 零输入响应(电容放电过过程) 将下列值修改为:
(5)完全响应 1). 从 0 时刻开始的 1000Hz 的正弦信号 将下列值修改为:
2). 从 0 时刻开始的 500Hz 的方波信号 将下列值修改为:
(对实验结果进行相应分析,或总结实验的心得体会,并提出实验的改进意见) 【实验结果或总结】 实验结果或总结】
相关文档
最新文档