数学物理方法第5章傅里叶变换-2016

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数学物理方法 复变函数 第五章 傅立叶变换

数学物理方法 复变函数 第五章 傅立叶变换
从物理上看 , 显然有 ∞

ρ (x) d x = m......(4)
ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ
也即
-∞


-∞
lim ρ l (x) d x = m
l→ 0
由 (3) 、( 4)可以看出质点线密度
分布函数的直观图像。
它在
x ≠ 0时 , 为 0; 在 x = 0时,为 ∞ 。它的积分值为 m. 也即由 (3) 、 共 (4) 同来描述。
因此 , 在 Dirac 首次引入 δ 函数时,曾遭到许多数 学家的非难 但它在近代物理学中有 许多重要的应用 , 它可以用来描述物 理学中的一切点量 (点质量 \ 点电荷 \ 瞬时源 )且物理图象清 晰 .这样迫使数学家对 δ 函数的性质等进行研究 和解释 .
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第5章
傅里叶变换(Fourier transforms)
-∞
第5章
傅里叶变换(Fourier transforms)
第5节 δ函数
五 δ函数的性质
2 δ 函数具有挑选性
若 a = 0, 则有
这 一 性 质 表 明 , 虽 然 δ (x) 是 广 义 函 数 , 但 它 和 任 何 连 续 函 数 的 乘 积 在 ( - ∞, + ∞) 内 的 积 分 都 有 明 确 的 意 义 。 这 使 得 它在近代物理和工程技术中有广泛的应用。
..........
...(1)
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第5章
傅里叶变换(Fourier transforms)
第5节 δ函数
引入δ 一 引入δ函数的物理背景
注意 rect() 的写法 : 即保证 rect() 中的量的绝对值 >

傅里叶变换

傅里叶变换

r x2 y2
无吸收、反射能量损耗
P′
透镜将平面波变成球面波
(x,y)
a( x, y ) A2 / A1 1 ~ TL ( x, y ) exp[ i L ( x, y )]
透镜相位 变换函数
t1
L
Q
t2 t
T ( x, y) e
L′ Q′
iL ( x , y )
e
长大的,衍射角大,谱线距0级较远;
同样对于二级光谱而言,也有同样的情况。但可 能造成二级光谱与一级光谱的重叠,而且具有最 大强度的光处于0级(为未分开的白光)!
二. 任意光栅的屏函数及其傅里叶级数展开 严格空间周期性函数的衍射屏 (透射式或反射式) 光栅 一 维 衍 射 屏
周期性 T ( x d ) T ( x)
2 2
远离中心的Q 点相位延迟
结论:在傍轴条件下理想薄透镜的相位变换函数具有 纯二次型的相位因子。
例 设入射平面波振幅为A,并将L平面处相位取作零, 则经透镜后出射光波的复振幅为:
ik ( x y ) ~ ~ EL AT ( x, y) A exp[ ] 2f'
2 2
讨 论 (1) 会聚透镜 f 0 表示中心在光轴上距透镜为 f 处会聚球面波 (2) 发散透镜 f 0 表示中心在光轴上距透镜 f 处的发散球面波
频谱分析:周期性振动具有离散谱。 这种将任一振动分解为简谐振动的 方法称为频谱分析。 非周期函数的频谱分析与付里叶变换
任一非周期函数也都可表示为简谐函数的合成:
F (t ) A( ) costd B( ) sintd
0


F (t )
1 2

数学物理方法 第五章 傅里叶变换

数学物理方法 第五章 傅里叶变换

将上式改写成

f (x) 0 C() cos[x ()]d
其中
1
C() [ A()]2 [B()]2 2
称为f (x)的振幅谱
() arctan[B() / A()] 称为f (x)的相位谱
与傅里叶级数的情形类似,奇函数f (x)的傅里叶积分
是傅里叶正弦积分。
A

2N
0 0
[cos( 0 )t cos( 0 )t]dt
N 2


A


sin( 0 0
)t

sin( 0 )t 0

0 0
A sin( N 2 )[ 1 1 ]
0
0 0
解:f (t)是偶函数,可按余弦展开。

f (t) 0 A() costd
其中:
A() 2

f ( ) cos d
0

2

T
0
h cos d

2h


sin T
例2 由2N个(N是正整数)正弦波组成的有限正弦波列:
f
(t
)


A
sin
0t


l
cos
l
k x
l
cos n x
l
dx
0
(k n)


l
sin
l
k x sin
l
n x
l
dx

0
(k n)


l
cos
l
k x sin
l

数学物理方程第五章 傅里叶变换

数学物理方程第五章 傅里叶变换

1 k
1 k
0 2E0 ] 1 k [1 ( 2 n ) 2 ] 1
k 2n 1 k 2 n.
2012-8-1
阜师院数科院
b1
E0 2
,

bk 0

E (t )
E0


E0 2
sin t
2E0

1 (2n)
n 1
1
2
cos 2 n t .


f ( ) sin d .
(5.2.4) 是 f(x) 的傅里叶积分,(5.2.5) 为它的傅里叶变换。
f ( x ) A ( ), B ( )
为某函数从时域到频域的变换。频域中的函数可能是连续的。
傅里叶积分定理:若函数 f(x) 在区间 ( , ) 上满足条件(1) 在任意有限区间满足狄 里希利条件;(2) 在区间 ( , ) 上绝对可积(即
2 2
0
( ) tg
1
[ B ( ) / A ( )].
C ( )
为振幅谱
3. 奇、偶函数 偶函数
2012-8-1
( )
为相位谱
A ( ) cos xd ,
f (x) A ( )


0
奇函数
f (x) B ( )


B ( ) sin xd ,
f (x)
k
c

k
e
ikx
,
ck
1 2



f ( )e ( 1 ik e
ikx
d
0
1 2 ( 1 ik

数学物理方法 5 傅里叶变换

数学物理方法 5 傅里叶变换

4
( t , t 0)
由上例可以推断:一个周期为2l的函数f(x+2l)= f(x) 可以 看作是许多不同频率的简谐函数的叠加.
6
2. 三角函数族及其正交性 引入三角函数族
①其中任意两个不同的函数之积在 [-l,l]上的积分等于 0 .
②两个相同的函数的乘积在[-l,l]
上的积分不等于 0 .
(2m ,(2m 1) ) ((2m 1) , 2m )
k
ce
k
ik

ikx
,

1
0
1


2
x
0



f ( )e
1 d 2


0
1 e

0
ik
1 d 2

1 e ik d
1 1 ik ( e ) 2 ik
ak cos
l
l
d
12
1 l k ak f ( )cos d ( k 1, 2 , ) l l l
类似地, 用 sin kπξ/l 乘 ① 式两边, 再逐项积分可得
1 l k bk f ( )sin d l l l
归纳:
(k 1, 2, )
变换 延拓
23
3. 傅里叶级数的复数形式
利用欧拉公式导出
• 1 • 2
24
5.2 傅里叶积分与傅里叶变换 (一) 傅里叶变换
周期函数的性质是f(x+2l)=f(x), x每增大2l,函数值就重复 一次,非周期函数没有这个性质,但可以认为它是周期2l∞ 的周期函数。所以,我们也可以把非周期函数展开为所谓“傅 里叶积分”。 考察复数形式的傅里叶级数:

《傅里叶变换经典》PPT课件

《傅里叶变换经典》PPT课件
F 1[AF BG ] AF 1[F ] BF 1[G ]
43
2. 位移性质:
若F [f t ] F ,t0 ,0 为实常数,则
F [f t t0 ] ejt0F , F 1[F 0 ] e j0t f t
或F [e j0t f t ] F 0
证明:F
[f
F f t eitdt(实自变量的复值函数)
称为f t 的Fourier变换,记为F [f t ]。
1 F eitd 称为F 的Fourier逆变换,
2 记为F 1[F ] .
26
若F f t F ,则F 1 F f t ; 若F 1 F f t ,则F f t F f t F :一一对应,称为一组Fourier变换对。 f t 称为原像函数,F 称为像函数。
t
具有性质fT(t+T)=fT(t), 其中T称作周期, 而1/T代表
单位时间振动的次数, 单位时间通常取秒, 即每秒重复 多少次, 单位是赫兹(Herz, 或Hz).
2
最常用的一种周期函数是三角函数。人们发现, 所有 的工程中使用的周期函数都可以用一系列的三角函数的 线性组合来逼近.—— Fourier级数
1
2
1
2
1,
t
0
42
§3 Fourier变换与逆变换的性质
这一讲介绍傅氏变换的几个重要性质, 为了叙述方 便起见, 假定在这些性质中, 凡是需要求傅氏变换的函 数都满足傅氏积分定理中的条件, 在证明这些性质时, 不再重述这些条件.
1.线性性质:
F [af t bg t ] aF [f t ] bF [g t ]
19
1.2 Fourier积分公式与Fourier积分存在定理

数学物理方法 第5章 傅里叶变换

数学物理方法 第5章 傅里叶变换

0 xl l x 0 x l
-l 0

F(x)
l
x
图5.7(a)
1 l 1 l 1 l l a0 F ( x)dx f ( x) xdx l 0 l 0 l 0 2
2 l kx 2 l kx 2 l kx ak F ( x) cos dx f ( x) cos dx x cos dx 0 0 0 l l l l l l
k 1
a0 E (t )dt 2 2
1



0
E0 cost E 0 sin tdt 2


0
E0

E0 a k E0 sin t cos ktdt 0 2


0
[sin(k 1)t sin(k 1)t ]dt
解:
l 2 l kx 2 l kx l bk x sin dx x( ) cos 0 l l l k l 0 k
l 2 l l 2 kx 2l l ( )( 1) k ( ) sin (1) k 1 l k k l 0 k
f ( x)

0
A( ) cosxd

0
B( ) sin xd
(称为傅里叶积分式)
A( )
B( )

1
1


f ( x) cosxdx
f ( x) sin xdx

(称为傅里叶变换式)
在 f (x) 的间断点,傅里叶积分的值
1 [ f ( x 0) f ( x 0)] 2
例4:定义在区间 (0, l ) 上的函数 f ( x) x ,试把它 展开为傅里叶级数。 解:方法一:偶延拓法,所找的周期函数 F (x)为偶 函数,如图5.7(a)所示。

数学物理方法 第五章 傅里叶变换

数学物理方法 第五章 傅里叶变换

l
2
1 2 2 2 2 [ f ( x )] dx 2la0 l a k l bk 2l l k 1 k 1
l n n
n n 1 l k x 2 k x 2 2 l 2 l 2 [ f ( x )] dx a k [cos ] dx bk [ sin ] dx l l l 2l l l k 0 k 1 n n 1 l k x 2 k x 2 2 l 2 l 2 [ f ( x )] dx a k [cos ] dx bk [ sin 10 ] dx l l l 2l l l k 0 k 0
积化和差后容易证明其余三式, 例如:
cos( ) cos( ) 2 cos cos kx nx 1 ( k n )x ( k n )x cos cos cos cos l l 2 l l l l kx nx 1 l ( k n )x ( k n )x -l cos l cos l dx 2 -l cos l dx -l cos l dx
0πx πx 2πx kx 1 cos , cos , cos , , cos , l l l l 0πx πx 2πx kx sin 0, sin , sin , , sin , l l l l
k x -l 1 cos l dx 0 (k 0) 正交性 l k x -l 1 sin l dx 0 l k x n x -l cos l cos l dx 0 (k n) l k x n x -l sin l sin l dx 0 (k n) l k x n x -l cos l sin l dx 0
f (x) f (x+2l) • -l o +l •

数学物理方法傅里叶变换法

数学物理方法傅里叶变换法
这种边界条件意味着偶延拓,即求解以下定解问题
ut a2uxx 0
ux |x0 0
u |t0

0 0
( (
x x

0) 0)
(x (x
0) 0)
则 ut a2uxx 0
u |t0 20 (x)(- x )
u |t0 20 (x)
3
x
度趋于均匀,曲线下的面积为 0
O
即说明杂质总量不变,曲线跟纵轴相交处的切线都是水平的,
即硅片表面的浓度梯度为零,表明没有新的杂质进入硅片.
例5 恒定表面浓度扩散 在恒定表面浓度扩散中,包围硅片气体 中含有大量的杂质原子,源源不断穿过硅片表面向内部扩散,由
于杂质分子充足,硅片表面杂质浓度保持某个常数N0,这里所求 是半无界空间x>0中的定解问题
13
第一个积分中令 z (x ) / 2a t , dz d / 2a t
第二个积分中令 z ( x) / 2a t , dz d / 2a t
则有 w(x, t) N0 x/2a t ez2 dz N0
ez2 dz

x/2a t
e dk e e dk 2k2 k
2 4 2

2 (k 2 2 )2


2e e dk 2 4 2

2 (k 2 2 )2
0
2
2e 4 2
e d 2 2
0

2
2 e 4 2
ex2 dx
例6 泊松公式 求解三维无界空间中的波动问题
utt u |t

0
a23u 0

傅里叶变换

傅里叶变换

线性性质
k f(x) → k F(ω); f(x)+g(x) → F(ω)+ G(ω)
分析性质
f '(x) → iωF(ω);

x

f ( x ) dx →
1 iω
F (ω )
傅里叶变换
位移性质
f(x-a) → exp(-iωa)F(ω) ; exp(iφx)f(x) → F(ω-φ)
相似性质
f(ax) → F(ω/a)/a; f(x/b)/b → F(bω) .
卷积性质
f(x)*g(x)≡∫f(ξ)g(x-ξ)dξ → 2πF(ω)G(ω); f(x)g(x) → F(ω)*G(ω)≡∫ F(φ)G(ω-φ)dφ
对称性质
正变换与逆变换具有某种对称性; 适当调整定义中的系数后,可以使对称性更加明显.
傅里叶变换
应用举例
rect( x) → sin 1 ω /(π ω) 2
S1 1
S3 0.75
0.5
0.5 0.25
-3
-2
-1 -0.5
1
2
3
-3
-2
-1 -0.25 -0.5 -0.75
1
2
3
-1
S6 0.75 0.5 0.25 -3 -2 -1 -0.25 -0.5 -0.75 1 2 3 -3 -2 -1
S24 0.75 0.5 0.25 1 -0.25 -0.5 -0.75 2 3
展开系数:
1 cn = 2L

L
L
exp(i
nπ x ) f ( x)dx L
傅里叶生平
1768年生于法国 1807年提出"任何 周期信号都可用正 弦函数的级数表示" 1822年发表"热的 分析理论",首次 提出"任何非周期 信号都可用正弦函 数的积分表示" 返 回

数学物理方法第五章傅里叶变换

数学物理方法第五章傅里叶变换

l
l
l
l kx nx
sin cos dx0
l
l
l
l
1 2 dx 2 l
l
l
sin
2 k x dx
l
l
l
cos
2 k x dx
l
l
2、可以由函数的正交性求出傅立叶级数中的系数;
a f 1 l
0 2l l
xdx
a f 1l n l l
xconsxdx
l
(n1,2,3, )
b f 1l n l l
( a k cos
kπx l
b k sin
kπx )
l
k 1
2
2l l
说明 1、三角函数族是两两正交的
l kx
cos d x 0
l
l
(k 0),
l kx
sin d x 0
l
l
l kx nx
cos cos d x 0 (k n)
l
l
l
l kx nx
sin sin dx0 (kn),
f (x)
a
x
l
延拓到(- l,l)后再周期延拓,如图做偶延拓:
f (x)
a
l 0 l
x
所以
1l
x
a
a0
l
a(1
0
l
)dx 2
ak2 l0 la(1x l)co k lx sd x 2(2 4 n a 0 1 )2(k (k 2n )2n1 )
如图做奇延拓: f (x)
a
l
0l
x
2l x kx 2a
An 2cn
A n 称为f ( x)的振幅频谱(简称为频谱).它描述了各次谐波 的振幅随频率变化的分布情况。它清楚地表明了一个非正旋 周期函数包含了哪些频率分量及各分量所占的比重(如振幅 的大小)。因此频谱图在工程技术中应用比较广泛.所谓频谱 图,通常是指频率和振幅的关系图。

数学物理方法5傅里叶变换

数学物理方法5傅里叶变换
图像压缩。
图像增强
通过改变图像的频率成分,傅里叶 变换可以帮助增强图像的某些特征, 如边缘和纹理。
图像去噪
傅里叶变换可以帮助识别和去除图 像中的噪声,从而提高图像的质量。
量子力学
波函数分析
在量子力学中,波函数是一个描述粒子状态的函数。傅里叶变换 可以用来分析波函数的性质和行为。
量子纠缠
傅里叶变换在量子纠缠的研究中也有应用,可以帮助我们更好地理 解这种神秘的现象。
时间-频率分析
傅里叶变换将时间域的信号转换 为频率域的信号,通过分析信号 在不同频率下的强度和相位,可 以揭示信号的频率结构和变化规
律。
周期信号分析
对于周期信号,傅里叶变换可以 将其表示为一系列正弦波和余弦 波的叠加,从而方便地分析其频
率成分和振幅。
非周期信号分析
对于非周期信号,傅里叶变换将 其表示为无穷多个不同频率的正 弦波和余弦波的叠加,可以揭示
振动系统分析
在振动系统的分析中,傅里叶变换可以用于将时间域的振动信号转换为角频率域的信号, 从而方便地计算系统的固有频率、阻尼比等参数。
热传导分析
在热传导现象的分析中,傅里叶变换可以用于将时间域的温度分布转换为角频率域的温度 分布,从而方便地分析热传导的频率特性和变化规律。
05结果 具有共轭对称性,即F(-ω)=F*(ω)。
傅里叶变换的应用
01
02
03
信号处理
傅里叶变换在信号处理中 应用广泛,如频谱分析、 滤波、调制解调等。
图像处理
傅里叶变换在图像处理中 用于图像的频域分析,如 图像增强、去噪、特征提 取等。
数值分析
傅里叶变换在数值分析中 用于求解偏微分方程、积 分方程等数学问题。

傅里叶变换Fouriertransform

傅里叶变换Fouriertransform
例题1 矩形函数的定义为 求矩形脉冲 x (t) = rect(t/2T1)的傅立叶变换。 解:
傅立叶变换
例题2 将矩形脉冲 f (t) = h rect(t/2T)展开为傅立叶积分。 解: 先求出 f (t) 的傅立叶变换 代入傅立叶积分公式,得
例题3 求对称指数函数f(t)的傅立叶变换 傅立叶变换
狄拉克函数
本章小结
傅立叶级数 周期函数的三角展开公式; 基本三角函数的性质。 傅立叶变换 非周期函数的三角展开公式; 傅立叶变换的性质。 狄拉克函数 狄拉克函数概念; 狄拉克函数性质; 狄拉克函数功能。
作 业
P73 6-2 (3) (1) (3) (1)
实施:
展开公式
困难
展开系数 cn 为无穷小; 幂指数 nx/L 不确定。
解决方法: 把 nπ/L 作为新变量,即定义ωn = nπ/L ; 把 cnL/π作为新的展开系数,即定义F(ωn)=cnL/π. 公式的新形式: 展开公式:
展开系数:
取极限: 傅立叶变换:
傅立叶积分:
傅立叶变换
傅立叶变换
傅立叶变换
傅立叶变换的性质 一般假定 f(x) → F(ω), g(x) → G(ω) 奇偶虚实性 f(x)为偶函数,F(ω)=∫f(x)cos(ωx)dx/(2π)为实函数; f(x)为奇函数,F(ω)=-i∫f(x)sin(ωx)dx/(2π)为虚函数 线性性质 k f(x) → k F(ω); f(x)+g(x) → F(ω)+ G(ω) 分析性质 f ’(x) → iωF(ω);
典型周期函数(周期为2π)
傅立叶级数
添加标题
理论意义:把复杂的周期函数用简单的三角级数表示;
01
添加标题

数学物理方法1课件——第五章 傅里叶变换

数学物理方法1课件——第五章 傅里叶变换

∑ ∑ ∞ sin (2n −1) x
m sin (2n −1) x
f (x) =
= lim
n=1 2n −1
m→∞ n=1 2n −1
(−π < x < π )
m=1 1
0.5
-3 -2 -1 -0.5 -1
1
2
3
m=2 0.75
0.5 0.25
-3 -2 -1 -0.25 -0.5 -0.75
第五章傅里叶变换51傅里叶级数52傅里叶变换53傅里叶变换的性质54函数约瑟夫傅里叶傅立叶早在1807年就写成关于热传导的基本论文热的传播在论文中推导出著名的热传导方程并在求解该方程时发现函数可以由三角函数构成的级数形式表示从而提出任一函数都可以展成三角函数的无穷级数
第五章 傅里叶变换
§ 5.1 傅里叶级数 § 5.2 傅里叶变换 § 5.3 傅里叶变换的性质 § 5.4 δ函数
其中傅里叶变换系数为:
∫ A(k) = 1

f (x) cos(kx)dx
π −∞
∫ B(k) = 1

f (x) sin(kx)dx
π −∞
傅里叶变换存在的条件:
¾
函数
f (x) 在 (−∞, ∞) 区间内绝对可积,即积分

∫−∞
f (x) dx 收敛
¾ 函数 f (x) 在任意有限区间内满足狄里希利条件,即 f (x) 分段
3. 展开式中的波数kn或频率ωn,取值是不连续的,
即 n = 0,1, 2,... (实数形式的展开) 或 n = 0, ±1, ±2,... (复数形式的展开)。
§ 5.2 傅里叶变换
1、实数形式的傅里叶积分变换
傅里叶积分定理:设函数f(x)是区间[-∞, ∞]上的非周期函数,

北京大学数学物理方法经典课件第五章-傅里叶变换

北京大学数学物理方法经典课件第五章-傅里叶变换

逆变换的概念
详细介绍傅里叶变换的逆变换 以及其作用。
逆变换公式
掌握逆变换的常用公式,理解 如何从频域还原原始信号。
信号重构
通过逆变换实现原始信号的还 原,并研究其重构误差。
时频分析和不确定性原理
时域分析 频域分析 不确定性原理
在时间域上分析信号的时变特性,研究信号的 时序行为。
将信号转换到频域,揭示信号的频谱分布和频 域行为。
学习如何使用傅里叶级数分析周期性信号, 揭示其频域特性。
实际案例
探索傅里叶级数在音频、图像和通信等实际 应用中的作用。
傅里叶变换的定义和性质
1
线性性质
2
学习傅里叶变换的线性性质及其意义。
3
定义
介绍傅里叶变换的基本定义和公式。
频域解释
了解傅里叶变换的频域解释,研究信 号的频谱特征。
傅里叶变换的逆变换
北京大学数学物理方法经 典课件第五章-傅里叶变 换 本课件是北京大学数学物理方法经典课件的第五章,深入讲解了傅里叶变换
的概念和性质,以及在不同领域中的广泛应用。
傅里叶级数
数学基础
了解傅里叶级数的定义和性质,掌握其在数 学领域中的应用。
信号重建
通过傅里叶级数的逆变换,实现信号的还原 和重建。
周期信号分析
探索时频分析中的不确定性原理,分析信号在 时频平面上的限制条件。
傅里叶变换的应用
信号滤波
利用傅里叶变换对信号进行滤波处理,去除 干扰或提取感兴趣的频率成分。
通信技术
研究傅里叶变换在调制、解调和频谱分析等 通信技术中的应用。
图像处理
探索傅里叶变换在图像处理中的应用,如图 像增强和去噪。
量子力学
了解傅里叶变换在量子力学研究中的重要作 用,如波函数的变换和量子力学运算符的表 示。

第05章_傅里叶变换

第05章_傅里叶变换

傅里叶余弦级数
2 l kπ kπx ak f ( )cos d f (x) a0 ak cos k l 0 l l k1
WangChengyou © Shandong University, Weihai
f '(0) 0
f '(l ) 0
数学物理方法
第5章 傅里叶变换
WangChengyou © Shandong University, Weihai
数学物理方法
第5章 傅里叶变换
17
1 2l kπx ak f ( x)cos dx 2l l 0
2l 1 l kπx kπx x cos dx ( x 2l )cos dx l l 0 2l 2l
10
例1:要求在(-, )上,将f(x)=x2展开为Fourier级数,在 本题展开所得结果中置 x=0,由此验证
1 1 1 π 1 2 2 2 2 3 4 12
2
解: f(x)=x2,为偶函数
bk 0
1 3 1 2 a0 d 3π π 0
π
π 0
kπx f ( x) a0 ak cos l k 1
数学物理方法
第5章 傅里叶变换
1
第5章 傅里叶变换
§5.1 傅里叶级数 §5.2 傅里叶积分与傅里叶变换 §5.3 函数
WangChengyou © Shandong University, Weihai
数学物理方法
第5章 傅里叶变换
2
§5.1 傅里叶级数(Fourier Series) (一) 周期函数的傅里叶展开
WangChengyou © Shandong University, Weihai
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奇、偶函数
f ( x) A( )

0
A( )cos xd ,
0
f ( x) B( )

0
B( )sin xd ,
0

2
f ( )cos d .

2
f ( )sin d .
偶函数
奇函数
19
例 (1)
定义矩形函数为
1 2
第 5章
傅里(立)叶(Fourier )变换
• 让· 巴普蒂斯· 约瑟夫· 傅立叶 ( 1768 –1830 ) (Jean Baptiste Joseph Fourier) • 法国著名数学家、物理学家, • 1817年当选为科学院院士, • 1822年任该院终身秘书, • 后又任法兰西学院终身秘书和理工科大学校务委员会主席, 主要贡献: 1. 在研究热的传播时创立了一套数学理论 2. 最早使用定积分符号,改进了代数方程符号法则的证法和实根 个数的判别法等, 3. 傅立叶变换的基本思想首先由傅里叶提出;
是奇函数

k x cos l
是偶函数
奇函数 f(z) 有 f ( x ) bk sin k x ,
k 1
l
1 l k bk f ( )sin d . l l l
偶函数 f(z) 有 f ( x ) a0 ak cos k x ,
k 1
l
ak
k l l
f ( )cos d ]cos xd .
正弦部分
lim
l
l

0

k 1

1 l f ( )sin k d sin k x k l l

[

0
1
f ( )sin d ]sin xd .

f ( x ) A( )cos xd B( )sin xd ,

12 ak cos kx , 例 2: f ( x ) 2 1 2 cos x k =0
( <1)
(1 2 )cos kx ak dx 2 k 1 2 cos x 1

e ikx cos kx i sin kx
f ( x)
1
0
1 2
1, rect(x ) 0, x
(x
1 ), 2 1 ( x ). 2
矩形函数 (rectangle function) x 时间: 光学中描述照相机快门, x 空间: 无限大不透明屏上的单缝的透过率
20
例 (1)
矩形函数 (rectangle function)
21
例 (1)
定义矩形函数为
1 2
f ( x)
1
0
1 2
1, rect(x ) 0, x
(x
1 ), 2 1 ( x ). 2
将矩形脉冲
f (t )
t f (t ) h rect( ) 展开作傅里叶积分。 2T
h
0
偶函数
T
T
t
f ( x)


[ f ( x 0) f ( x 0)]/ 2
f ( x ) A( )cos xd B( )sin xd
0 0


A( )

1

f ( )cos d ,
B( )

1

f ( )sin d .
18
f ( x ) A( )cos xd B( )sin xd
(2) 在每个周期内只有有限个极值点,则三角级数收敛,且
f ( x ), 级数和 1 { f ( x 0) f ( x 0)}. 2 (在连续点x ) (在间断点x )
第一类间断点: 函数在间断点处左右极限存在,但不相等。
10
(二)奇函数和偶函数的傅里叶展开
k x sin l
0
其中 A( ) 1 f ( )cos d ,

B( )

1

f ( )sin d .
17
傅里叶积分定理:若函数 f(x) 在区间(-,+)上满
足条件(1) 在任意有限区间满足狄里希利条件;(2)
在区间 (-,+ )上绝对可积(即 f ( x ) dx 收敛), 则f(x) 可表为 傅里叶积分,且傅里叶积分值=
{a
k 1 k

l
,

cos k x bk sin k x}k .
1 l ak f ( )cos k d , l kl b 1 l f ( )sin d . k k l l

lim f ( )d
其中
2 k 1
( k 0) ( k 0)
三角函数族:完备性,傅里叶级数平均收敛于f(x)。
7
三角函数族:完备性,傅里叶级数平均收敛于f(x)。
8
9
狄里希利(狄里克雷Dirichlet)定理: 若函数 f(z) 满足条件 :
(1) 处处连续,或在每个周期内只有有限个第一类间断点;
k x k x f ( x ) ak cos bk sin l l k
(ak,bk) ak ibk ak ibk , 2 2
i
k x l
f ( x)
k
c e
k
kx i l
(ck
, c k)
,
其中
k i 1 l ck f ( )[e l ]* d . 2l l
x
周期2l > 0 偶函数
1, cos
2 x k x , , cos , l l l x 2 x k x sin , sin , , sin , l l l , cos
奇函数
2l
l
,….,
2l/k,…..
k x k x f ( x ) a0 ak cos bk sin l l k 1
1 (z k ) z
1 2 k cos kx
15
5.2 傅里叶积分与傅里叶变换 (一) 实函数的傅里叶变换
k x k x g( x ) a0 {ak cos bk sin }. l l k 1

令:
k k , l
g( x ) a0 l
k k k 1
k x k x f ( x ) a0 ak cos bk sin l l k 1

1 l k a f ( )cos d , k l kl l b 1 l f ( )sin k d . k l l l
傅里叶(Fourier )
傅里叶变换在物理学、数论、组合数学、信号处理 、概率、统计、密码学、声学、光学等领域都有着 广泛的应用。
1. 傅里叶级数, 2. 傅里叶积分与变换 3. Delta函数
§5.1
傅里叶级数
f ( x 2l ) f ( x )
(一) 周期函数的傅里叶展开 三角函数族: 最小正周期: 2l 最小正周期:
f ( x ), g( x )
x
f ( x ) x, (0,1)
x
偶延拓
奇延拓
12
(四) 复数形式的傅里叶展开
,e
i
k x l
,
e 2 e 2i

i
,e
k x l
i
x
l
,1, e
i
x
l
,
,e
i
k x l
,
i kl x k x e cos l k x k x i l sin e l
l l
l
有限,则
1 l lim a0 lim f ( )d 0. l l 2l l
16
1 l { f ( )cos k d cos k x } k 余弦部分 lim l l k 1 l [
0
l


1


0

e i x e i x e i x e i x d B( ) d 0 A( ) 0 2 2i 1 1 i x i x [ A ( ) iB ( )] e d [ A ( ) iB ( )] e d 0 2 0 2 1 0 1 i x i x [ A ( ) iB ( )] e d [ A ( ) iB ( )] e d 0 2 2 |w|=-w F ( )e i x d .
c k ck *
13
2 f ( x ) x , 例 1:
( <x< )
1 x 4 ( 1) 2 cos kx 3 k k =1
2 k
ak
2
k


0
x cos kxdx
2
2

X=pi
1 4 2 3 k =1 k
2

2

1 2 2 6 k =1 k
12 f ( x) , 1 1 (z ) 2 z
(1 2 )z (1 z )(1 z )
( z e ix )
< 1 < z < 1 <
1


1 1z
k k
1 1 z
z < 1
z
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