流体流动与流体输送机械资料
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第一章流体流动 第二章流体输送机械
重要知识点
实际流体的机械能衡算方程及应用 （理想流体的伯努利方程及应用、流体静力学 基本方程及应用） 管内流动的阻力损失的求法 （沿程损失和局部损失）
雷诺数的定义和意义 连续性方程
离心泵的性能参数、特性曲线和管路特性曲线
离心泵的功率（泵的轴功率、有效功率）
ζ——局部阻力系数，简称阻力系数 ，由实验测得
常用管件和阀件的ζ值见下表
• 注意
计算突然
扩大、突
然缩小的 阻力损失 时，都应 按小管内
流速计算
动能项
当量长度法
将局部损失看作与某一长度为le的等径管的沿程损失相 当，此折合的管路长度le称为当量长度。 于是，局部损失计算式为:
（3）管内流动的总阻力的计算
• 计算阻力损失关键是λ的获取。
层流时 根据哈根-泊谡叶公式
得
湍流时
• 更多情况是利用摩擦因数图来确定
过 渡 层流区 区 湍 流 区
完全湍流， 粗糙管
（2）局部阻力损失的计算
局部阻力损失的计算方法有两种： 阻力系数法和当量长度法 阻力系数法
阻力系数法就是将局部损失表达成平均动能的某一个倍数， 即
来自百度文库
解：取高位槽液面为1-1截面，虹吸管出口
内侧截面为2-2截面，并以2-2为基准面。
列机械能衡算方程方程得：
2 2 u1 P u P gz1 1 gz2 2 2 W f 2 2
式中：
z1 h，z2 0，p1 p2 （表压） 0
∵1-1截面比2-2截面面积大得多，∴ 将Wf=20J/kg,U2=1m/s代入得 解得
（1）汽缚现象
离心泵启动时，如果泵壳与吸入管路没有充满 液体，则泵壳内存有空气，由于空气的密度远 小于液体的密度，产生的离心力小，从叶轮中 心甩出的液体少，因而叶轮中心处所形成的低 压（真空度）不足以将贮槽内的液体吸入泵内
（打不上水），此时虽启动离心泵也不能输送
液体，此种现象称为气缚
气 蚀 现 象
一、压力的表示方法
表压=绝压-当地大气压
真空度=当地大气压-绝压
真空度=当地大气压-绝压
= -（绝压－当地大气压） 例
= - 表压
某系统真空度为200mmHg，当地大气压为101.3kPa， 则： 表压＝－真空度＝-(200×101.3)/760=-26.7 kPa 绝压=表压＋当地大气压=101.3+(-26.7)=74.6 kPa
压力表读数为0.15MPa，则B处的压力表读数为多少
Mpa？
1-12如图所示，水由高位水箱经管路从喷嘴 流出，已知d1=125mm，d2=100mm，喷嘴出口
1 9.81h 20 2
h 2.09 m
也就是高位槽液面应比虹吸管出口高 2.09m
1-10 一制冷盐水循环系统，循环量为45m3/h，盐水 流经管路的压头损失为：从A至B的一段为9m，从B 至A的一段为12m，盐水的密度为1100kg/m3。试求：
（1）泵的轴功率，设其效率为0.65.；（2）若A处的
N-泵的轴功率，W Q-泵的流量， m3· s-1
H-泵的压头，m Ρ-液体的密度，kg/ m3
(2)离心泵的特性曲线
通常，离心泵的特性曲线由制造厂附于泵的样本或说明书中，是
指导正确选择和操作离心泵的主要依据。 1. H-Q曲线：表示泵的压头与流量的关系 2. N-Q曲线：表示泵的轴功率与流量的关系 3.η -Q曲线：表示泵的效率与流量的关系
雷诺数物理意义：表征惯性力I与黏性力M之比。惯性 力加剧湍动，黏性力抑制湍动。若流体的速度大黏度
小时，Re便大，表示惯性力占主导地位，湍动程度大。
反之，湍动程度小。
三、管内流体的质量衡算—连续性方程
从截面1-1流入的流体质量流量ms1应等于从截面2-2流出的 流体质量流量ms2,即
ms1 ms 2
叶轮直径的影响—切割定律
Q D Q D2
' ' 2
D2' 2 H' ( ) H D2
' D2 N' ( )3 N D2
管路特性曲线 通过某一特定管路的流量与所需压头之间的关系
其中
• 离心泵的工作点
• 泵的特性曲线H-Q线与所在管路特性曲线He-Qe线的交点
（M 点)。
• 离心泵的流量调节
• 离心泵流量的调节就是改变泵的工作点。方法有二： • 1.改变阀门的开度 即改变离心泵出口管路上调节阀门
开度改变管路特性曲线，灵活方便，耗能大； • 2.改变泵的转速 节能，投资大。
改变泵转速实质上是改变泵特性曲线，
• 例题1 用虹吸管从高位槽向反应器加料，高位槽 和反应器均与大气连通，要求料液在管内以1m/s 的速度流动。设料液在管内流动时的能量损失为 20J/kg （不包括出口的能量损失），试求高位槽 的液面应比虹吸管的出口高出多少？
流体流经各种管件和阀件时，由于流
速大小和方向突然改变，从而产生大
局部阻 量漩涡，导致很大的机械能损失，这 力损失 种损失属于形体阻力损失，它由管件 等局部部位的原因引起，而称为局部
阻力损失
流体在圆形直管内流动的阻力
单位质量 流体的沿 程损失 单位体积 流体的沿 程损失 单位重量 流体的沿 程损失
∆Pe—以单位体积流量计的外加能量 ∆Pf—压力损失 单位均为J/m3,即Pa ∆Pf—压力损失与hf—压头损失的关系 ρWf=∆Pf Wf/g=hf
ρghf=∆Pf
2.理想流体的机械能衡算——伯努利方程
理想流体是指没有黏性的 流体，即黏度μ=0的流体 则机械能衡算式为：
P P2 1 2 1 2 1 gZ1 u1 We gZ 2 u 2 2 2
离心泵的压头、流量均与液体的密度无关,但离心泵所需
的轴功率则随液体密度的增加而增加
b. 黏度的影响
液体粘度的改变将直接改变其在离心泵内的能量损失，因 此，H—Q、N—Q、—Q曲线都将随之而变。
• 转速的影响—比例定律
Q1 n1 Q2 n 2
H1 n1 2 ( ) H2 n2
N1 n1 3 ( ) N2 n2
• 2、选基准面，一般选位能较低的截面为基准面。
• 3、压力项和单位要统一，通常以用表压较为方便。
• 4、大口截面的流速为零。
• 5、上游截面和下游截面要分清。应该是上游截面的三项能
量之和，加外加的能量，等于下游截面三项能量之和，加流
体损失的能量。
• 6、水平管确定基准面时，通过管中心的平面，即为基准面。
离心泵的压头H一般是随流量Q的增大而下降，这是离心泵 的一个重要特性。
• (3)影响离心泵性能的因素
• 1.液体物性的影响
• （a）密度的影响 • （b）黏度的影响 • 2.离心泵转速的影响 • 3.离心泵叶轮直径的影响
a.
流体密度的影响
由离心泵的基本方程(书57、58页的2-8、2-11）可看出，
2 u12 P u P2 1 2 Z1 he Z 2 hf 2 g g 2 g g
Z—位压头
u2/2g—动压头（速度头） P/ρg—静压头 单位均为m
he—外加压头 hf—压头损失
若同时乘以流体密度ρ，又令ρWe=∆Pe，ρWf=∆Pf，则可以 得到以单位体积流体为基准的机械能衡算方程
又因为 连续性
1u1 A1 2u2 A2
方程
对于不可压缩流体
于是得到
液体的平均流速与管道流通截面积成反比. 对于圆管 于是得到 圆管的平均流速与管道管径的平方成反比 如果管路有分支
总管中的质量流量为各支管质量流量之和
四、管内流体的机械能衡算
1.实际流体的机械能衡算
由于实际流体有粘性，流体 在流动过程中，流体内部及 流体与管内壁产生摩擦，流 体流动时要消耗机械能以克 服阻力，造成流体的能量损
（1）沿程阻力损失的计算
范 宁 公 式
无论对层流和湍流，还是对水平等径管和非水平等径管都 适用
流体在非圆形直管内流动的阻力
单位质量流体的沿程损失 单位体积流体的沿程损失 单位重量流体的沿程损失 de—当量直径
d e 4 ×水力半径 4 流通截面积 润湿周边长
(Pa)
(m)
环形管润湿周边长为 π(D+d)，则当量直径为
1-3 如图所示，封闭的罐内存有密度为1000kg/m3 的水。水面上所装的压力表读数为42kPa。在水面 以下安装一压力表，表中心线在测压口以上 0.15m,其读数为58KPa。求罐内水面至下方测压 口的距离∆z。
3
3
五、管内流动的阻力损失
沿程阻 力损失
管道 的总 阻力
流体流经直管时的机械能损耗（直 管阻力损失）
对于不可压缩流体，ρ1=ρ2；若流动系统与外界没有功 的交换，则We=0，于是上式化简为：
1 2 P 1 2 P2 1 gZ1 u1 gZ 2 u 2 2 2
伯努利 方程
以1kg不可压缩理想流体作稳定流动时的机械能衡算式
伯努利方程的应用，有几点注意： • 1、选截面，就是选衡算范围，选边界条件，最好选已知条 件最多的边界。
总的阻 力公式
六、管路的计算
简单管路： ① 已知流量、管径和管长、泵的效率，求阻力损 失或泵的轴功率、有效功率。 ②已知流量、管长和阻力损失，求管径 ③已知管径、管长和阻力损失，求流量（操作型） 常用方法：试差法（②、③） 步骤：先估计（设定）一个λ值——代入公式求出 u——算出Re——根据Re查出λ值——验证查得λ值 与估计值是否一致，若不一致，重新估计，计算。
失。 1 2 P 1 2 P2 1 gZ1 u1 we gZ2 u2 wf 2 2 以1Kg流体计的不可压缩实际流体的机械能衡算式
gz—位压能
u2/2—动能
P1/ρ—静压能
We—外加功
Wf—能量损失
单位J/kg
除以重力加速度g，并令We/g=he，Wf/g=hf，则得到单位 重量流体为基准的机械能衡算式
过工作温度下被输送液体的饱和蒸汽压。
(1)离心泵的性能参数
1.流量（Q） : 离心泵在单位时间送到管路系统的液体
体积，常用单位为L/s或m3/h； 2.压头（H） ：离心泵对单位重量的液体所能提供的机
械能，其单位为m；
根据机械能衡算方程可得，对应于任一管道输送系统， 所需的压头he为
3.效率（） ：由原动机提供给泵轴的能量不能全部为液体所获得， 通常用效率来反映泵对外加能量的利用程度； =Ne/N 4．泵的有效功率（Ne）:按式Ne=HQρg算出的功率，即泵所输出的 功率 单位W或KW 5.轴功率（N）： 指离心泵的泵轴所需的功率，单位为W或kW
二、雷诺数
反映流体的流动形态和湍动程度的物理量
1883年，雷诺通过大量实验观察到，流体流动分为层流
（滞流）、过渡流、湍流，且流动型态除了与流速u有关 外，还与管径d、流体的粘度μ 、流体的密度ρ 有关。
雷诺将u、d、μ 、ρ 组合成一个复合数群。
Re
d u
数群中的各个物理量必须采用同一单位制
当泵叶片入口附近的最低压强等于或小于输送温度下液体饱和蒸汽压时， 部分液体将在该处汽化并产生的汽泡，被液流带入叶轮内压力较高处凝
原 因
结或破裂。由于凝结点处产生瞬间真空，造成周围液体高速冲击该点， 产生剧烈的水击。
现象：噪声大、泵体振动，流量、压头、效率都明显下降。严重时，泵不能正常 工作
防止措施：把离心泵安装在恰当的高度位置上，确保泵内压强最低点处的静压超
3.若流体静止，则u=0,We=0,Wf=0,于是实际流体的机械能衡 算式变为：
P P2 1 gZ1 gZ 2
流体静力
学方程
流体静止状态也是流体流动的一种特殊形式
1 2 P1 1 2 P2 gZ1 u1 gZ2 u2 Wf 2 2
在无外加功的情况下，流体将自动从总位能较高处 流向较低处，据此可判断流体流动方向
七、离心泵
离心泵启动前，应先向泵内充液，使泵壳 和吸入管路充满被输送液体。启动后，泵 轴带动叶轮高速旋转，叶片间的液体也随 之作圆周运动。同时在离心力的作用下， 液体又由叶轮中心向外缘作径向运动。液
体在此运动过程中获得能量，使静压能和
动能均有所提高。
液体离开叶轮进入泵壳后，由于泵壳中流道逐渐加宽，流速逐渐降低，又将一 部分动能转变为静压能，使液体静压能进一步提高，最后由出口以高压沿切线 方向排出。当液体从叶轮中心流向外缘后，叶轮中心呈现低压，贮槽内液体在 其液面与叶轮中心压力差的作用下进入泵内，再由叶轮中心流向外缘。叶轮如 此连续旋转，液体便会不断地被吸入和排出，达到输送目的。
重要知识点
实际流体的机械能衡算方程及应用 （理想流体的伯努利方程及应用、流体静力学 基本方程及应用） 管内流动的阻力损失的求法 （沿程损失和局部损失）
雷诺数的定义和意义 连续性方程
离心泵的性能参数、特性曲线和管路特性曲线
离心泵的功率（泵的轴功率、有效功率）
ζ——局部阻力系数，简称阻力系数 ，由实验测得
常用管件和阀件的ζ值见下表
• 注意
计算突然
扩大、突
然缩小的 阻力损失 时，都应 按小管内
流速计算
动能项
当量长度法
将局部损失看作与某一长度为le的等径管的沿程损失相 当，此折合的管路长度le称为当量长度。 于是，局部损失计算式为:
（3）管内流动的总阻力的计算
• 计算阻力损失关键是λ的获取。
层流时 根据哈根-泊谡叶公式
得
湍流时
• 更多情况是利用摩擦因数图来确定
过 渡 层流区 区 湍 流 区
完全湍流， 粗糙管
（2）局部阻力损失的计算
局部阻力损失的计算方法有两种： 阻力系数法和当量长度法 阻力系数法
阻力系数法就是将局部损失表达成平均动能的某一个倍数， 即
来自百度文库
解：取高位槽液面为1-1截面，虹吸管出口
内侧截面为2-2截面，并以2-2为基准面。
列机械能衡算方程方程得：
2 2 u1 P u P gz1 1 gz2 2 2 W f 2 2
式中：
z1 h，z2 0，p1 p2 （表压） 0
∵1-1截面比2-2截面面积大得多，∴ 将Wf=20J/kg,U2=1m/s代入得 解得
（1）汽缚现象
离心泵启动时，如果泵壳与吸入管路没有充满 液体，则泵壳内存有空气，由于空气的密度远 小于液体的密度，产生的离心力小，从叶轮中 心甩出的液体少，因而叶轮中心处所形成的低 压（真空度）不足以将贮槽内的液体吸入泵内
（打不上水），此时虽启动离心泵也不能输送
液体，此种现象称为气缚
气 蚀 现 象
一、压力的表示方法
表压=绝压-当地大气压
真空度=当地大气压-绝压
真空度=当地大气压-绝压
= -（绝压－当地大气压） 例
= - 表压
某系统真空度为200mmHg，当地大气压为101.3kPa， 则： 表压＝－真空度＝-(200×101.3)/760=-26.7 kPa 绝压=表压＋当地大气压=101.3+(-26.7)=74.6 kPa
压力表读数为0.15MPa，则B处的压力表读数为多少
Mpa？
1-12如图所示，水由高位水箱经管路从喷嘴 流出，已知d1=125mm，d2=100mm，喷嘴出口
1 9.81h 20 2
h 2.09 m
也就是高位槽液面应比虹吸管出口高 2.09m
1-10 一制冷盐水循环系统，循环量为45m3/h，盐水 流经管路的压头损失为：从A至B的一段为9m，从B 至A的一段为12m，盐水的密度为1100kg/m3。试求：
（1）泵的轴功率，设其效率为0.65.；（2）若A处的
N-泵的轴功率，W Q-泵的流量， m3· s-1
H-泵的压头，m Ρ-液体的密度，kg/ m3
(2)离心泵的特性曲线
通常，离心泵的特性曲线由制造厂附于泵的样本或说明书中，是
指导正确选择和操作离心泵的主要依据。 1. H-Q曲线：表示泵的压头与流量的关系 2. N-Q曲线：表示泵的轴功率与流量的关系 3.η -Q曲线：表示泵的效率与流量的关系
雷诺数物理意义：表征惯性力I与黏性力M之比。惯性 力加剧湍动，黏性力抑制湍动。若流体的速度大黏度
小时，Re便大，表示惯性力占主导地位，湍动程度大。
反之，湍动程度小。
三、管内流体的质量衡算—连续性方程
从截面1-1流入的流体质量流量ms1应等于从截面2-2流出的 流体质量流量ms2,即
ms1 ms 2
叶轮直径的影响—切割定律
Q D Q D2
' ' 2
D2' 2 H' ( ) H D2
' D2 N' ( )3 N D2
管路特性曲线 通过某一特定管路的流量与所需压头之间的关系
其中
• 离心泵的工作点
• 泵的特性曲线H-Q线与所在管路特性曲线He-Qe线的交点
（M 点)。
• 离心泵的流量调节
• 离心泵流量的调节就是改变泵的工作点。方法有二： • 1.改变阀门的开度 即改变离心泵出口管路上调节阀门
开度改变管路特性曲线，灵活方便，耗能大； • 2.改变泵的转速 节能，投资大。
改变泵转速实质上是改变泵特性曲线，
• 例题1 用虹吸管从高位槽向反应器加料，高位槽 和反应器均与大气连通，要求料液在管内以1m/s 的速度流动。设料液在管内流动时的能量损失为 20J/kg （不包括出口的能量损失），试求高位槽 的液面应比虹吸管的出口高出多少？
流体流经各种管件和阀件时，由于流
速大小和方向突然改变，从而产生大
局部阻 量漩涡，导致很大的机械能损失，这 力损失 种损失属于形体阻力损失，它由管件 等局部部位的原因引起，而称为局部
阻力损失
流体在圆形直管内流动的阻力
单位质量 流体的沿 程损失 单位体积 流体的沿 程损失 单位重量 流体的沿 程损失
∆Pe—以单位体积流量计的外加能量 ∆Pf—压力损失 单位均为J/m3,即Pa ∆Pf—压力损失与hf—压头损失的关系 ρWf=∆Pf Wf/g=hf
ρghf=∆Pf
2.理想流体的机械能衡算——伯努利方程
理想流体是指没有黏性的 流体，即黏度μ=0的流体 则机械能衡算式为：
P P2 1 2 1 2 1 gZ1 u1 We gZ 2 u 2 2 2
离心泵的压头、流量均与液体的密度无关,但离心泵所需
的轴功率则随液体密度的增加而增加
b. 黏度的影响
液体粘度的改变将直接改变其在离心泵内的能量损失，因 此，H—Q、N—Q、—Q曲线都将随之而变。
• 转速的影响—比例定律
Q1 n1 Q2 n 2
H1 n1 2 ( ) H2 n2
N1 n1 3 ( ) N2 n2
• 2、选基准面，一般选位能较低的截面为基准面。
• 3、压力项和单位要统一，通常以用表压较为方便。
• 4、大口截面的流速为零。
• 5、上游截面和下游截面要分清。应该是上游截面的三项能
量之和，加外加的能量，等于下游截面三项能量之和，加流
体损失的能量。
• 6、水平管确定基准面时，通过管中心的平面，即为基准面。
离心泵的压头H一般是随流量Q的增大而下降，这是离心泵 的一个重要特性。
• (3)影响离心泵性能的因素
• 1.液体物性的影响
• （a）密度的影响 • （b）黏度的影响 • 2.离心泵转速的影响 • 3.离心泵叶轮直径的影响
a.
流体密度的影响
由离心泵的基本方程(书57、58页的2-8、2-11）可看出，
2 u12 P u P2 1 2 Z1 he Z 2 hf 2 g g 2 g g
Z—位压头
u2/2g—动压头（速度头） P/ρg—静压头 单位均为m
he—外加压头 hf—压头损失
若同时乘以流体密度ρ，又令ρWe=∆Pe，ρWf=∆Pf，则可以 得到以单位体积流体为基准的机械能衡算方程
又因为 连续性
1u1 A1 2u2 A2
方程
对于不可压缩流体
于是得到
液体的平均流速与管道流通截面积成反比. 对于圆管 于是得到 圆管的平均流速与管道管径的平方成反比 如果管路有分支
总管中的质量流量为各支管质量流量之和
四、管内流体的机械能衡算
1.实际流体的机械能衡算
由于实际流体有粘性，流体 在流动过程中，流体内部及 流体与管内壁产生摩擦，流 体流动时要消耗机械能以克 服阻力，造成流体的能量损
（1）沿程阻力损失的计算
范 宁 公 式
无论对层流和湍流，还是对水平等径管和非水平等径管都 适用
流体在非圆形直管内流动的阻力
单位质量流体的沿程损失 单位体积流体的沿程损失 单位重量流体的沿程损失 de—当量直径
d e 4 ×水力半径 4 流通截面积 润湿周边长
(Pa)
(m)
环形管润湿周边长为 π(D+d)，则当量直径为
1-3 如图所示，封闭的罐内存有密度为1000kg/m3 的水。水面上所装的压力表读数为42kPa。在水面 以下安装一压力表，表中心线在测压口以上 0.15m,其读数为58KPa。求罐内水面至下方测压 口的距离∆z。
3
3
五、管内流动的阻力损失
沿程阻 力损失
管道 的总 阻力
流体流经直管时的机械能损耗（直 管阻力损失）
对于不可压缩流体，ρ1=ρ2；若流动系统与外界没有功 的交换，则We=0，于是上式化简为：
1 2 P 1 2 P2 1 gZ1 u1 gZ 2 u 2 2 2
伯努利 方程
以1kg不可压缩理想流体作稳定流动时的机械能衡算式
伯努利方程的应用，有几点注意： • 1、选截面，就是选衡算范围，选边界条件，最好选已知条 件最多的边界。
总的阻 力公式
六、管路的计算
简单管路： ① 已知流量、管径和管长、泵的效率，求阻力损 失或泵的轴功率、有效功率。 ②已知流量、管长和阻力损失，求管径 ③已知管径、管长和阻力损失，求流量（操作型） 常用方法：试差法（②、③） 步骤：先估计（设定）一个λ值——代入公式求出 u——算出Re——根据Re查出λ值——验证查得λ值 与估计值是否一致，若不一致，重新估计，计算。
失。 1 2 P 1 2 P2 1 gZ1 u1 we gZ2 u2 wf 2 2 以1Kg流体计的不可压缩实际流体的机械能衡算式
gz—位压能
u2/2—动能
P1/ρ—静压能
We—外加功
Wf—能量损失
单位J/kg
除以重力加速度g，并令We/g=he，Wf/g=hf，则得到单位 重量流体为基准的机械能衡算式
过工作温度下被输送液体的饱和蒸汽压。
(1)离心泵的性能参数
1.流量（Q） : 离心泵在单位时间送到管路系统的液体
体积，常用单位为L/s或m3/h； 2.压头（H） ：离心泵对单位重量的液体所能提供的机
械能，其单位为m；
根据机械能衡算方程可得，对应于任一管道输送系统， 所需的压头he为
3.效率（） ：由原动机提供给泵轴的能量不能全部为液体所获得， 通常用效率来反映泵对外加能量的利用程度； =Ne/N 4．泵的有效功率（Ne）:按式Ne=HQρg算出的功率，即泵所输出的 功率 单位W或KW 5.轴功率（N）： 指离心泵的泵轴所需的功率，单位为W或kW
二、雷诺数
反映流体的流动形态和湍动程度的物理量
1883年，雷诺通过大量实验观察到，流体流动分为层流
（滞流）、过渡流、湍流，且流动型态除了与流速u有关 外，还与管径d、流体的粘度μ 、流体的密度ρ 有关。
雷诺将u、d、μ 、ρ 组合成一个复合数群。
Re
d u
数群中的各个物理量必须采用同一单位制
当泵叶片入口附近的最低压强等于或小于输送温度下液体饱和蒸汽压时， 部分液体将在该处汽化并产生的汽泡，被液流带入叶轮内压力较高处凝
原 因
结或破裂。由于凝结点处产生瞬间真空，造成周围液体高速冲击该点， 产生剧烈的水击。
现象：噪声大、泵体振动，流量、压头、效率都明显下降。严重时，泵不能正常 工作
防止措施：把离心泵安装在恰当的高度位置上，确保泵内压强最低点处的静压超
3.若流体静止，则u=0,We=0,Wf=0,于是实际流体的机械能衡 算式变为：
P P2 1 gZ1 gZ 2
流体静力
学方程
流体静止状态也是流体流动的一种特殊形式
1 2 P1 1 2 P2 gZ1 u1 gZ2 u2 Wf 2 2
在无外加功的情况下，流体将自动从总位能较高处 流向较低处，据此可判断流体流动方向
七、离心泵
离心泵启动前，应先向泵内充液，使泵壳 和吸入管路充满被输送液体。启动后，泵 轴带动叶轮高速旋转，叶片间的液体也随 之作圆周运动。同时在离心力的作用下， 液体又由叶轮中心向外缘作径向运动。液
体在此运动过程中获得能量，使静压能和
动能均有所提高。
液体离开叶轮进入泵壳后，由于泵壳中流道逐渐加宽，流速逐渐降低，又将一 部分动能转变为静压能，使液体静压能进一步提高，最后由出口以高压沿切线 方向排出。当液体从叶轮中心流向外缘后，叶轮中心呈现低压，贮槽内液体在 其液面与叶轮中心压力差的作用下进入泵内，再由叶轮中心流向外缘。叶轮如 此连续旋转，液体便会不断地被吸入和排出，达到输送目的。