12 稳恒电流和稳恒电场
稳恒电流与电场

J E
dU dI ds dl
dI 1 dU ds dl
电导率
电流密度与电场强度点点对应关系 四、焦耳楞次定律的微分形式: 我们熟悉的焦耳楞次定率 其微分形式是
2 2
2 U p I 2R R 2
we E
2
dl p I R j ds小 J dI 1、电流密度矢量: ds 2、电流场: 电流线:曲线的切线方向和该点 的电流密度方向一致
I
三、欧姆定律的微分形式: J E
欧姆定律
电阻
s
J ds
s
J cosds
dU dI R
dl
dI
dU
dl R ds
ds
R
r2
r1
r2 dr ln 2ra 2a r1
r2
r1
单位长度漏电阻
r2 R ln 2 r1
'
7
解、设径向漏电流为I,两导体间任意点的电流密度
I J 2ra
而
J E
I E 2ra
内外导体之间的电位差
U
r2
r1
r2 I Edr ln 2a r1
r2 U R ln I 2a r1
r2 R ln 2 r1
'
8
稳恒电流 与电场
1
稳恒电流与电场
一、稳恒电流与稳恒电场形成电流的条件:
1、电流:电荷有规则移动形成电流 2、形成电流的条件:有可以自由移动的电荷; 存在电场。 3、电流强度: 电流的方向:本身是标量, 规定正电荷流动的方向为正 电流强度的大小: I 单位:安培
dq dt
稳恒电流(Steady

第三章稳恒电流(Steady Current)[基本要求]1、理解电流密度概念及其与电流强度的关系。
2、理解稳恒电流及稳恒电场的意义和它们的基本性质。
3、掌握电动势的概念。
4、掌握欧姆定律的微分形式,学会用场的观点去阐述电路的原理。
5、理解基尔霍夫方程组,学会用基尔霍夫定律解题。
6、了解温差电现象、电子发射与气体导电。
[重点难点]1、理解稳恒电场的概念及与静电场的异同,明确稳恒电流的条件,理解其数学表达式的物理意义。
2、电流密度矢量和电动势是本章的两个基本概念,要着重理解它们的物理意义。
3、欧姆定律的微分形式(不含源电路,含源电路),学会用场的观点去阐述电路的原理。
[教学内容]§1 电流的稳恒条件和导电规律一.电流强度,电流密度矢量1.电流·电流—带电粒子的定向运动。
·载流子—形成电流的带电粒子。
例:电子、质子、离子、空穴。
·电流形成条件(导体内):(1)导体内有可以自由运动的电荷;(2)导体内要维持一个电场。
(导体内有电荷运动说明导体内肯定有电场,这和静电平衡时导体内场强为零情况不同。
) 2.电流强度·大小:单位时间内通过导体某一横截面的电量。
·方向:正电荷运动的方向 ·单位:安培(A )3.电流密度(Current density) ·电流强度对电流的描述比较粗糙:况。
·引入电流密度矢量—描写空间各点电流大小和方向的物理量。
·某点的电流密度:是一个矢量。
方向:该点正电荷定向运动的方向。
大小:通过垂直于该点正电荷运动方向的单位面积上的电流强度。
单位:安培/米 2·电流场:导体内每一点都有自己的j, ),,(z y x j jdtdqt q IlimdS dI j即导体内存在一个j场---称电流场。
·电流线:类似电力线,在电流场中可画电流线。
3.电流密度和电流强度的关系 (1)通过面元d S 的电流强度d I = j d S = j d S cos(2)通过电流场中任一面积S 的电流强度s d j I电流强度是通过某一面积的电流密度的通量。
大物电磁学课后答案3经典.ppt

(1)电流强度在10秒内均匀的有零增加到3安培; (2)电流强度从18安培起,每过0.01秒减少一半,直到零。
解:(1)I 3 t 10
q
I dt
010
t 10
dt
15(库 仑)
(2)q I0k
1 2
I
0k
1 4
I0k
I0k(1 1 / 2 1 / 4 ) 180.011/(11/ 2)0.36(库 仑)
安培起,每过0.01秒减少一半,直到零。求导线产生的热量。
解:
3
2
(1) I 10 t dQ I rdt
| Q
t
(
3
t)2 Rdt
3
Rt3
10
180(焦)
0 10
10 0
2
2
2
(2) Q Q1 Q 2 Q 3 I1 Rt I 2Rt I 3Rt
Rt[I02
(
I0
/
2)2
电势差为4.25伏特,当该电池放电时,通过的电流为4安培两极
间的电势差为3.90伏特,求该电池的电动势和电阻。
解:
I1r 4.25 I 2r 3.90
精品文档
r
0.05(欧 4.10(伏
姆) 特)
6
3-10 设在图中所示的电路中,三个电容开始时均不带电,求将 它们与A、B、C点联结后,各极板上的电量。
7
补 Rr;3(2==充330)..3a06.,欧欧4d一姆姆两电,,点R路4求电=如1:势.(图01差欧),通其;姆(过中4,)每bb1点,=个c6接.电两0地伏阻点,,的电rR1电1势==01流差.04.;(00(5欧欧2))a姆姆每,b,,个,c2R电=,28d=源.各20.的伏点5欧端特电姆电势,压。
恒定电流和恒定电场程稳恒电流和恒定电场

U12IR 10.5(2)019.5V
正,相反则取负 2.电源:电动势方向与路径方向相同
时取正值,否则取负值
I
a R1
r11 cr22R 2
b
[例1]计算如图电路中的电流 I 和电源
1的端电压。已知 120V,2 15V
解R1:IR22,1r1 2 r20.5I
R1R2r1r2
R1
2
1
r1
1
2015 1A
220.50.5
r2
R2 2
”只是指电流的流向而已
二.电流强度 电流密度
1.电流强度
电流强度:单位时间内
通过某截面的电量
I q t
I
电流随时间变化,则
i lim q dq(t) t0 t dt
2.电流密度矢量
1.方向:正载流子运动方向
2.大小:通过垂直于 载流子运动方向的单 dS
I
位面积的电流强度
dI
n
j dS
电动势:与非静电力的功相联系
电势:与静电力的功相联系
§10-3 含源电路的欧姆定律
U a jb ab abb( E E j dd lE l k)b abaa jISII Rd R1l1 r11b Ic( R r22 1RR 22R2)bb
UabaEdladlaEkdl
dS
dS
j
dIjdSjdcSosjdS
通过导体中任一有限截面S的电流强
度为
ISjdS
三.电流密度与电荷的运动
设电子定向运动的 平均速率为u,导体 中电子数密度为n
E
u n
取量小 为柱体,单位时间内通过E dS 的电
dIenudS
高二物理 第十四章 稳恒电流 第一节、第二节、第三节 知识精讲 人教版
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高二物理 第十四章稳恒电流第一节、第二节、第三节 知识精讲 人教版【本讲教育信息】一. 教学内容:第十四章稳恒电流第一节欧姆定律第二节电阻定律电阻率第三节半导体与其应用二. 知识要点:1. 电流电流的定义式:tq I =,适用于任何电荷的定向移动形成的电流。
对于金属导体有I=nqvS 〔n 为单位体积内的自由电子个数,S 为导线的横截面积,v 为自由电子的定向移动速率,约为10-5m/s ,远小于电子热运动的平均速率105m/s ,更小于电场的传播速率3×108m/s 〕,这个公式只适用于金属导体,千万不要到处套用。
2. 电阻定律导体的电阻R 跟它的长度l 成正比,跟它的横截面积S 成反比。
sl R ρ= 〔1〕ρ是反映材料导电性能的物理量,叫材料的电阻率〔反映该材料的性质,不是每根具体的导线的性质〕。
单位是Ω m 。
〔2〕纯金属的电阻率小,合金的电阻率大。
〔3〕材料的电阻率与温度有关系:① 金属的电阻率随温度的升高而增大〔可以理解为温度升高时金属原子热运动加剧,对自由电子的定向移动的阻碍增大。
铂较明显,可用于做温度计;锰铜、镍铜几乎不随温度而变,可用于做标准电阻〕。
② 半导体的电阻率随温度的升高而减小〔半导体靠自由电子和空穴导电,温度升高时半导体中的自由电子和空穴的数量增大,导电能力提高〕。
③ 有些物质当温度接近0 K 时,电阻率突然减小到零——这种现象叫超导现象。
能够发生超导现象的物体叫超导体。
材料由正常状态转变为超导状态的温度叫超导材料的转变温度T C 。
我国科学家在1989年把T C 提高到130K 。
现在科学家们正努力做到室温超导。
3. 欧姆定律RU I =〔适用于金属导体和电解液,不适用于气体导电〕。
电阻的伏安特性曲线:注意I —U 曲线和U —I 曲线的区别。
还要注意:当考虑到电阻率随温度的变化时,电阻的伏安特性曲线不再是过原点的直线。
[例1] 实验室用的小灯泡灯丝的I —U 特性曲线可用以下哪个图象来表示〔 〕解:灯丝在温度达到一定值时会发光发热,而且温度能达到很高,因此必须考虑到灯丝的电阻随温度的变化而变化。
电场及稳恒电流
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电场及稳恒电流1.两种电荷、电荷守恒定律、元电荷: (e=1.60×10-19C);带电体电荷量等于元电荷的整数倍2.库仑定律:F=kQ1Q2/r2(在真空中) F:点电荷间的作用力(N),k:静电力常量k=9.0×109N•m2/C2, Q1、Q2:两点电荷的电量(C),r:两点电荷间的距离(m),方向在它们连线上,作用力与反作用力,同种电荷互相排斥,异种电荷互相吸引3.电场强度:E=F/q(定义式、计算式){E:电场强度(N/C)是矢量(电场的叠加原理)q:检验电荷的电量(C)}4.真空点(源)电荷形成的电场E=kQ/r2{r:源电荷到该位置的距离(m),Q:源电荷的电量}5.匀强电场的场强E=U AB/d {U AB:AB两点间的电压(V),d:AB两点在场强方向的距离(m)}6.电场力:F=qE {F:电场力(N),q:受到电场力的电荷的电量(C),E:电场强度(N/C)}7.电势与电势差:U AB=a-b, U AB=W AB/q=-ΔE AB/q8.电场力做功:W AB=qU AB=qEd {W AB:带电体由A到B时电场力所做的功(J),q:带电量(C),U AB:电场中A,B两点间电势差(V)(电场力做功与路径无关),E:匀强电场强度,d:两点沿场强方向的距离(m)9.电势能:E A=qφA{E A:带电体在A点的电势能(J),q:电量(C),φA:A点的电势(V)}10.电势能的变化ΔAB=B-A{带电体在电场中从A位置到B位置时电势能的差值}11.电场力做功与电势能变化ΔAB=-W AB=-qU AB (电势能的增量等于电场力做功的负值)12.电容C=Q/U(定义式,计算式) {C:电容(F),Q:电量(C),U:电压(两极板电势差)(V)}13.平行板电容器电容C=εS/4πkd (S:两极板正对面积,d:两极板间的垂直距离,ε:介电常数)电容器两种动态分析:①始终与电源相接u不变;②充电后与电源断开q不变.距离d变化时各物理量的变化情况14.带电粒子在电场中的加速(V o=0):W=ΔE K或qU=mV t2/2,V t =(2qU/m)1/215.带电粒子沿垂直电场方向以速度V o进入匀强电场时的偏转(不考虑重力作用的情况下)类平抛运动:垂直电场方向: 匀速直线运动L=V o t(在带等量异种电荷的平行极板中:E=U/d)平行电场方向: 初速度为零的匀加速直线运动d=at2/2,a =F/m=qE/m注:①两个完全相同的带电金属小球接触时,电量分配规律:原带异种电荷的先中和后平分,原带同种电荷的总量平分;②静电场的电场线从正电荷出发终止于负电荷,电场线不相交,切线方向为场强方向,电场线密处场强大,顺着电场线电势越来越低,电场线与等势线垂直;变化电场的电场线是闭合的:电磁场.③常见电场的电场线分布要求熟记,特别是等量同种电荷和等量异种电荷连线上及中垂线上的场强④电场强度(矢量)与电势(标量)均由电场本身决定,而电场力与电势能还与带电体带的电量多少和电荷正负有关;⑤处于静电平衡导体是个等势体,其表面是个等势面,导体外表面附近的电场线垂直于导体表面(距导体远近不同的等势面的特点?),导体内部合场强为零,导体内部没有净电荷,净电荷只分布于导体外表面;⑥电容单位换算:1F=106μF=1012PF;⑦电子伏(eV)是能量的单位,1eV=1.60×10-19J;十一、恒定电流6.串、并联电路的基本性质和特点串联电路I1=I2=IU=U1+U2R=R1+R2=U1=U,U2=U1.电流强度:宏观:I=q/t(定义式) (I:电流强度(A),q:在时间t内通过载面的电量(C),t:时间(s)微观:I=nesv (n单位体积自由电何数,e自由电荷电量,s导体截面积,v自由电荷定向移动速率)2.欧姆定律:I=U/R {I:导体电流强度(A),U:导体两端电压(V),R:导体阻值(Ω)}3.电阻、电阻定律:R=ρL/S {ρ:电阻率(Ω•m),L:导体的长度(m),S:导体横截面积(m2)}4.闭合电路欧姆定律:I=E/(r+R)或E=Ir+IR也可以是E=U内+U外{I:电路中的总电流(A),E:电源电动势(V),R:外电路电阻(Ω),r:电源内阻(Ω)}5.电功与电功率:W=Pt= UIt, P=UI {W:电功(J),U:电压(V),I:电流(A),t:时间(s),P:电功率(W)}6.焦耳定律:Q=I2Rt {Q:电热(J),I:通过导体的电流(A),R:导体的电阻值(Ω),t:通电时间(s)}7.纯电阻电路中:由于I=U/R,W=Q,因此W=QU=UIt=I2Rt=U2t/R8.电源总动率、电源输出功率、电源效率:P总=IE,P出=IU,η=P 出/P总{I:电路总电流(A),E:电源电动势(V),U:路端电压(V),η:电源效率}9.电路的串/并联串联电路(P、U与R成正比) 并联电路(P、I 与R成反比)电阻关系(串同并反) R串=R1+R2+R3+ 1/R并=1/R1+1/R2+1/R3+电流关系 I总=I1=I2=I3 I并=I1+I2+I3+电压关系 U总=U1+U2+U3+ U总=U1=U2=U3功率分配 P总=P1+P2+P3+ P总=P1+P2+P3+ 10.欧姆表测电阻一:《电场》(1)电路组成内电路和外电路1 .两小球质量不相等,并分别带有不等量的异种电荷,其中q1是正电荷,q2是负电荷,且q1> q2,用细线悬挂于O点,如果在整个空间施加一个水平向左的匀强电场,则不可能出现的平衡状态是( )2. 如图所示,在光滑的水平绝缘平面上固定着三个等质量的可视为质点的带电小球A、B、C,三球排成一条直线,若释放A球(另外两球仍固定,下同)则释放瞬间A球的加速度为1米/秒2,方向向左;若释放C 球,则C球的瞬时加速度为2米/秒2,方向向右。
《大学物理》习题册题目及答案第12单元 稳恒电流的磁场
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第12单元 稳恒电流的磁场第七章 静电场和恒定磁场的性质(三)磁感应强度序号 学号 姓名 专业、班级一 选择题[ C ]1.一磁场的磁感应强度为B ai bj ck =++(T ),则通过一半径为R ,开口向z 正方向的半球壳表面的磁通量的大小是: (A) Wb 2a R π(B) Wb 2b R π (C) Wb 2c R π(D) Wb 2abc R π[ B ]2. 若要使半径为4×103-m 的裸铜线表面的磁感应强度为7.0×105- T ,则铜线中需要通过的电流为(μ0=4π×107-T ·m ·A1-)(A) 0.14A (B) 1.4A (C) 14A (D) 28A[ B ]3. 一载有电流I 的细导线分别均匀密绕在半径为R 和r 的长直圆筒上形成两个螺线管(R=2r),两螺线管单位长度上的匝数相等,两螺线管中的磁感应强度大小R B 和r B 应满足: (A) R B =2r B(B) R B =rB (C) 2R B =r B (D) R B R=4r B[ D ]4.如图,两根直导线ab 和cd 沿半径方向被接到一个截面处处相等的铁环上,稳恒电流I 从a 端流入而从d 端流出,则磁感应强度B沿图中闭合路径L 的积分l B d ⋅⎰等于(A)I 0μ(B)I 031μ (C) I 041μ(D)I 032μ[ D ]5. 有一由N 匝细导线绕成的平面正三角形线圈,边长为a ,通有电流I ,置于均匀外磁场 B 中,当线圈平面的法向与外磁场同向时,该线圈所受的磁力矩mM(A) 2/32IB Na (B) 4/32IB Na (C) 0260sin 3IB Na (D) 0二 填空题1.一无限长载流直导线,通有电流I ,弯成如图形状,设各线段皆在纸面内,则P 点磁感应强度 B 的大小为aIπμ830。
3.半径为0.5cm 的无限长直圆柱形导体上,沿轴线方向均匀地流着I=3A 的电流,作一个半径r=5cm 、长l=5cm 且与电流同轴的圆柱形闭合曲面S ,则该曲面上的磁感应强度 B 沿曲面的⎰=⋅Sd s B _______0_________________________。
大学物理稳恒电场
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05 稳恒电场的实际应用
电场在电子设备中的应用
电子设备中的电场
在电子设备中,电场被广泛应用于各种电子器件,如晶体管、集成电路和微电子机械系统 等。电场用于控制电子的运动,实现信号的放大、传输和处理等功能。
半导体电场效应
在半导体材料中,电场效应非常显著。通过改变半导体材料中的电场,可以控制半导体的 导电性能,从而实现电子器件的开关和放大等功能。
电场在环境科学中的应用
环境中的电场变化与气象、地质、水文等自然现象密切相关。研究环境中的电场有助于深入了解自然灾害的形成 机制和预测方法,为环境保护和灾害防治等领域提供科学依据和技术支持。
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03
应用
在求解稳恒电场问题时,通常需要先根据边界条件确定电场强度E和电
位移矢量D的分量,再利用微分或积分形式的电场方程求解出其他未知
量。
04 稳恒电场的物理效应
电场对带电粒子的作用
01
静电感应
当带电粒子处于电场中时,会受 到电场力的作用,导致电荷重新 分布,产生静电感应现象。
燃料电池利用电化学反应产生电能。在燃料电池中,电场驱动离子通过电解质,产生电流。燃料电池是一种高效、清 洁的能源转换方式。
电场在太阳能电池中的应用
太阳能电池利用光生电效应将太阳能转换成电能。在太阳能电池中,光子与半导体材料相互作用,产生 电子-空穴对。电场将电子和空穴分离,形成光电流。
电场在医学领域的应用
大学物理稳恒电场
contents
目录
• 稳恒电场的基本概念 • 稳恒电场的物理性质 • 稳恒电场的数学描述 • 稳恒电场的物理效应 • 稳恒电场的实际应用 • 稳恒电场的研究前景与展望
稳恒电流

S
稳恒电流:导体中各点的电流密度的大小和 方向不随时间变化。
电荷分布不 随时间变化
稳恒电流
稳恒电场
稳恒电流条件
S
j dS 0
单位时间从闭合面向外流出的电荷量等于单位 时间流进闭合面的电荷量。
9.1.3
欧姆定律的微分形式
一段均匀电路的 欧姆定律
U AB I R
l R S
电阻率(欧姆 米)
0
B
2 R x
2
0 IS
2 32
2当x R,即P点远离圆电流时,磁感应强度为
IS B 2x
0 3
(3)一段圆弧形载流导线在圆心处产生的磁感 应强度为
0 I 0 I B 2R 2 4R
定义:圆电流回路的磁矩
Pm ISn
S为线圈所围的面积
r
q
B
q, r
r
v
B
v
q
9.3
磁通量
恒定磁场的基本性质
dm B dS B cos dS
m
(S )
9.3.1 磁场的高斯定理
B dS
磁场高斯定理
B dS 0
S
磁场是一个无源场
9.3.2 安培环路定理
dq I I t dt
电流密度矢量
电流的方向:正电荷流 动的方向
电流在不均匀导体或大块导体中流动时, 导体中各点电流的分布不均匀。电流强度的描 述不再适用。
电流密度 矢量
dI j dS
dI
ds
ds
单位时间内通过垂直于电流方向单位面积的电量 方向: 该点电流的方向
清华大学物理系普通物理电磁学

3.电流的微观图象
n q
取平均
r j
nq
r
r
v
r
r0
qE m
t
r0 0
t
r j
r
nq2 E
r
E
m
电导率, 是电阻率的倒数
1
m nq2
1
Drude theory
1
1
1
1
imp elel el ph
1 平均碰撞时间与温度有关 电阻随温度增长;
2 平均电流密度 有涨落 热噪音; 3 电场太强 平均碰撞时间受影响 失效; 4 电场变化时间与平均碰撞时间可比拟
i
0
E dl 0
L
和静电场比较, 不同之处
电荷分布不随时间改变,稳恒电流的电场总 是伴随电荷的运动,导体内恒定电场不为零。
稳恒电场对电荷总作功为零,由于存在焦尔
热效应,稳恒电路需要维持能量。
rr
由于 Ò j dS 0
rr
j E
s
rr
在均匀导体内部 Ò E dS 0
s
电荷分布在表面或界面等 不均匀处
非静电力场强
EK
FK q
经电源内部由负极移向正极过程中非静电力 所作的功
r r
rr
AK q EK dl qÑ EK dl
L
要维持稳恒电流, 电路必须闭合。
q (t)
而
I
+ FK
+q
R
- Fe
E (t) I (t)
Ed l 0
L
必须有非静电力
FK
存在,才
能在闭合电路中形成稳恒电流。
FK:电磁,化学,热,光,
例.一球形电容器内、外导体球壳A和B的半径R1和R3,
稳恒电流和稳恒电场讲解

S
大块导体
I
dI
P ˆ
v
dS
ˆ P 处正电荷定向移动
速度方向上的单位矢量
5
二、电流线
为形象描写电流分布,引入“电流线”的概念
规定:
1)电流线上某点的切向
与该点
J
的方向一致;
J
P 电流线
2)电流线的密度等于 J,
即:
dN dS
J
dN dI
dN
dS
6
J
n
q
对 Cu :
J 1A/mm2 时,
7.4102 mm/s
qn
J 电流线
dS=1
I v
q定向移动速度
∵电流有热效应,故应限制 J 的大小:
例如对Cu导线要求:J 6 A/mm 2 粗
J 15 A/mm 2 细
对于超导导线,
--- 节点电流定律(基尔霍夫第一定律)
11
对电路的“节点”:
J dS 0
S
Ii 0
i
基尔霍夫第一定律
Ii
节点
S
i =1, 2,
规定从节点流出: I > 0 ,流入节点:I < 0 。
由基尔霍夫 第一定律可知
稳恒情况 电路I 必有 I = 0 电路II
二端 I入 网络
第3章 稳恒电流和稳恒电场 §1 电流密度 §2 稳恒电流 §3 欧姆定律的微分形式 §4 电动势 温差电现象
运动电荷在空间既产生电场又产生磁场 本章将从“场”的角度来认识 电路中涉及的基本物理量及基本规律
1
§1 电流密度 一、电流密度 二、电流线
稳恒电流和稳恒电场讲解
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1
§1 电流密度 一、电流密度 二、电流线
2
一、电流密度 对大块导体不仅需用物理量电流强度来描述 还需建立电流密度的概念 进一步描述电流强度 的分布
例如:电阻法探矿
(图示)
3
电流密度定义式
J
I出
稳恒情况必 有 I入= I出
12
§3 欧姆定律的微分形式 一、欧姆定律的积分形式 二、欧姆定律的微分形式 三、稳恒电场
13
一、欧姆定律的积分形式
L
U IR U a b
S
aR
I
b
a
对一段均匀金属导体:
U
b
电阻 R L
S
电阻率
单位: m
1
电导:G 1 单位:
J E — 欧姆定律微分形式
上式对非均匀导体 非稳恒电流也成立 15
三、稳恒电场
1.稳恒电场
1)稳恒电路 导体内存在的电场
与稳恒电流密度关系:
J E 2)稳恒电场 由不随时间改变的电荷
分布产生
由稳恒条件决定: J dS 0
S
16
2.与静电场相同之处 1)电场不随时间改变 2)满足高斯定理 3)满足环路定理 是保守场
v
dS
ˆ P 处正电荷定向移动
速度方向上的单位矢量
5
二、电流线
为形象描写电流分布,引入“电流线”的概念
规定:
1)电流线上某点的切向
与该点
J
的方向一致;
J
P 电流线
2)电流线的密度等于 J,
高考物理 10.稳恒电流知识点总结

十、稳恒电流1.电流---(1)定义:电荷的定向移动形成电流. (2)电流的方向:规定正电荷定向移动的方向为电流的方向.在外电路中电流由高电势点流向低电势点,在电源的内部电流由低电势点流向高电势点(由负极流向正极).2.电流强度: ------(1)定义:通过导体横截面的电量跟通过这些电量所用时间的比值,I=q/t(2)在国际单位制中电流的单位是安.1mA=10-3A,1μA=10-6A(3)电流强度的定义式中,如果是正、负离子同时定向移动,q应为正负离子的电荷量和.2.电阻--(1)定义:导体两端的电压与通过导体中的电流的比值叫导体的电阻. (2)定义式:R=U/I,单位:Ω(3)电阻是导体本身的属性,跟导体两端的电压及通过电流无关.3★★.电阻定律(1)内容:在温度不变时,导体的电阻R与它的长度L成正比,与它的横截面积S成反比.(2)公式:R=ρL/S. (3)适用条件:①粗细均匀的导线;②浓度均匀的电解液.4.电阻率:反映了材料对电流的阻碍作用.(1)有些材料的电阻率随温度升高而增大(如金属);有些材料的电阻率随温度升高而减小(如半导体和绝缘体);有些材料的电阻率几乎不受温度影响(如锰铜和康铜).(2)半导体:导电性能介于导体和绝缘体之间,而且电阻随温度的增加而减小,这种材料称为半导体,半导体有热敏特性,光敏特性,掺入微量杂质特性.(3)超导现象:当温度降低到绝对零度附近时,某些材料的电阻率突然减小到零,这种现象叫超导现象,处于这种状态的物体叫超导体.5.电功和电热(1)电功和电功率:电流做功的实质是电场力对电荷做功.电场力对电荷做功,电荷的电势能减少,电势能转化为其他形式的能.因此电功W=qU=UIt,这是计算电功普遍适用的公式.单位时间内电流做的功叫电功率,P=W/t=UI,这是计算电功率普遍适用的公式.(2)★焦耳定律:Q=I 2 Rt,式中Q表示电流通过导体产生的热量,单位是J.焦耳定律无论是对纯电阻电路还是对非纯电阻电路都是适用的.(3)电功和电热的关系①纯电阻电路消耗的电能全部转化为热能,电功和电热是相等的.所以有W=Q,UIt=I 2Rt,U=IR(欧姆定律成立),②非纯电阻电路消耗的电能一部分转化为热能,另一部分转化为其他形式的能.所以有W>Q,UIt>I 2 Rt,U>IR(欧姆定律不成立).★ 6.串并联电路电路串联电路(P、U与R成正比) 并联电路(P、I与R成反比)电阻关系 R串=R1+R2+R3+ 1/R并=1/R1+1/R2+1/R3+电流关系 I总=I1=I2=I3 I并=I1+I2+I3+电压关系 U总=U1+U2+U3+ U总=U1=U2=U3=功率分配 P总=P1+P2+P3+ P总=P1+P2+P3+7.电动势 --(1)物理意义:反映电源把其他形式能转化为电能本领大小的物理量.例如一节干电池的电动势E=15V,物理意义是指:电路闭合后,电流通过电源,每通过1C的电荷,干电池就把15J的化学能转化为电能.(2)大小:等于电路中通过1C电荷量时电源所提供的电能的数值,等于电源没有接入电路时两极间的电压,在闭合电路中等于内外电路上电势降落之和E=U 外+U内.★★ 8.闭合电路欧姆定律(1)内容:闭合电路的电流强度跟电源的电动势成正比,跟闭合电路总电阻成反比.(2)表达式:I=E/(R+r)(3)总电流I和路端电压U随外电阻R的变化规律当R增大时,I变小,又据U=E-Ir知,U变大.当R增大到∞时,I=0,U=E(断路).当R减小时,I变大,又据U=E-Ir知,U变小.当R减小到零时,I=E r ,U=0(短路).9.路端电压随电流变化关系图像U端=E-Ir.上式的函数图像是一条向下倾斜的直线.纵坐标轴上的截距等于电动势的大小;横坐标轴上的截距等于短路电流I短;图线的斜率值等于电源内阻的大小.10.闭合电路中的三个功率(1)电源的总功率:就是电源提供的总功率,即电源将其他形式的能转化为电能的功率,也叫电源消耗的功率 P 总 =EI.(2)电源输出功率:整个外电路上消耗的电功率.对于纯电阻电路,电源的输出功率.P 出 =I 2 R= 2 R ,当R=r时,电源输出功率最大,其最大输出功率为Pmax=E 2/ 4r(3)电源内耗功率:内电路上消耗的电功率 P 内 =U 内 I=I 2 r(4)电源的效率:指电源的输出功率与电源的功率之比,即η=P 出 /P总 =IU /IE =U /E .11.电阻的测量原理是欧姆定律.因此只要用电压表测出电阻两端的电压,用安培表测出通过电流,用R=U/I 即可得到阻值.①内、外接的判断方法:若R x 大大大于R A ,采用内接法;R x 小小小于R V ,采用外接法.②滑动变阻器的两种接法:分压法的优势是电压变化范围大;限流接法的优势在于电路连接简便,附加功率损耗小.当两种接法均能满足实验要求时,一般选限流接法.当负载R L较小、变阻器总阻值较大时(RL的几倍),一般用限流接法.但以下三种情况必须采用分压式接法: a.要使某部分电路的电压或电流从零开始连接调节,只有分压电路才能满足.b.如果实验所提供的电压表、电流表量程或电阻元件允许最大电流较小,采用限流接法时,无论怎样调节,电路中实际电流(压)都会超过电表量程或电阻元件允许的最大电流(压),为了保护电表或电阻元件免受损坏,必须要采用分压接法电路.c.伏安法测电阻实验中,若所用的变阻器阻值远小于待测电阻阻值,采用限流接法时,即使变阻器触头从一端滑至另一端,待测电阻上的电流(压)变化也很小,这不利于多次测量求平均值或用图像法处理数据.为了在变阻器阻值远小于待测电阻阻值的情况下能大范围地调节待测电阻上的电流(压),应选择变阻器的分压接法.。
稳恒电流

四、欧姆定律的失效问题
主要表现是j与E或者说I与U的比例关系遭到破坏,而 代之以非线性关系。下面就几种重要的情况进行讨论。
(1)电场很强时,例如在金属中E > 103—104 V·m1时,
则 F ,a , u ,此时 u ~ v ,故计算 时
不能忽略 u ,于是,便有 (E) ,从而j与E的关系
金属
具有电阻和金属发热的原因。
在电场力和碰撞力的共同作用下,自由电子的总体运 动为一逆着外电场方向的漂移运析电子的漂移速度。假设经碰撞后电子对原 来的运动方向完全丧失“记忆”,即沿各个方向等概
率散射,其宏观定向速度u0 = 0。此后,电子在电场力
作用下定向加速,直到下一次碰撞为止。
△S
■ 按电流的定义,在导体
中如果有 k 种带电粒子,
其中第i种带电粒子的电量、数密度、平均速度分别为
qi , ni , ui , 则有:
k
k
I qiniui S eiui S
i1
i1
I j S
k
k
j eiui qiniui
i1
§4.1 稳恒条件
一、 电流强度和电流密度 二、 电流的物理图像 三、 电流连续方程 四、 稳恒条件
一、 电流强度和电流密度
■ 中学里接触到直流电路的时候,曾引入电流强度:
I q . t
(4.1.1)
电流强度的单位为库仑/秒,称为安[培],符号为A。
■ 用电流强度描述导体中电荷的宏观流动性质似乎 太“粗糙”。(1)不能描述电流沿截面的分布情况; (2)不能描述电流的方向,即正电荷移动的方向。
(1) 恒定电场与电流之间的依赖关系满足一定的实验 规律,该规律反映了导体的导电性质;
同济大学公开课电动力学-2024鲜版

等势面
03
电势相等的各个点构成的面,与电场线垂直,且等势面上移动
电荷时电场力不做功。
9
静电场中的导体与电介质
2024/3/27
导体的静电平衡
导体内部没有电荷的定向移动,即达到静电平衡状态。此 时导体内部电场强度为零,电荷只分布在导体表面。
电介质的极化
在外电场作用下,电介质内部正负电荷中心发生相对位移 ,形成电偶极子,从而产生宏观上的束缚电荷分布。
磁场与磁场的相互作用
电磁波的传播与辐射
分析电磁波在真空或介质中的传播特 性、辐射机制以及与物质的相互作用 。
探讨磁场对电流、运动电荷的作用力 以及磁场自身的性质。
2024/3/27
4
课程目标与要求
1 2
掌握电动力学的基本概念和原理
通过本课程的学习,使学生掌握电动力学的基本 概念、原理和定律,为后续课程和专业实践奠定 基础。
电磁波的辐射和接收遵循互易定理,即一个辐射源在空间中产生 的场分布与接收装置在该场中的感应电流分布是互易的。这一定 理为电磁波的发射和接收提供了理论基础。
2024/3/27
26
THANKS
感谢观看
2024/3/27
27
22
06
麦克斯韦方程组与电磁波
2024/3/27
23方 程,由四个偏微分方程组成,分别描述 了电场的散度、旋度,以及磁场的散度
、旋度。
2024/3/27
麦克斯韦方程组是在前人工作的基础上 ,由麦克斯韦在19世纪中叶提出。他 通过引入位移电流的概念,将安培环路 定律推广为全电流定律,从而得到了完
《电动力学导论》(第二 版),王新刚著,北京大 学出版社
参考书目
《电动力学题解》,蔡圣 善、朱耘著,科学出版社
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∫s
v v j ⋅ d s = 0 (稳恒电流方程或稳恒电流条件)
所以,稳恒电流线不可能在任何地方中断,它们永远是闭合线,这就是稳恒电流的一个重要特征, 称为稳恒电流的闭合性。
§12.2 电阻
一、 电阻
欧姆定律
1. 电阻的定义:导体两端的电压 U 与导体中电流强度 I 的比值。
R=
U I
实验证明:一段导体中的电流 I 与其两端的电势差成正比,即
v v v 金属中的电流密度 j 与电场强度 E 有关。如图,长为 dl 的柱体元的端电压为 dU,电流密度 j 与
端面 dS 垂直,由欧姆定律知,通过柱体元端面 dS 的电流为
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第 4 篇 电磁学
第 12 章
稳恒电流和稳恒电场
指导教师:谭毅
dI =
dU R
dU dl
ds
dl 其中 R 为柱体元的电阻, R = ρ ds
每个电子电量为 e,则:
Δq ΔI = = nv d eΔS Δt ΔI j= = nevd ΔS
v v l = v ⋅ Δt
ΔS
金属导体中的电流和电流密度均与自由电子数密度、电子的漂移速率成正比。 上式对一般导体、半导体都适用,只须把 e 换成载流子电量 q,把电子的漂移速率换成载流子的
v v 平均定向运动速率即可。速度 v d 一般很小,可以参照课本 P287 例 12.1, v d = 4.9 × 10 −4 m/s 。
- 38 -
第 4 篇 电磁学
第 12 章
稳恒电流和稳恒电场
指导教师:谭毅
§12.4
一、电源
电动势
1、电源:能够提供非静电力的装置。在电源内部,非静电力把正电荷从负极搬运到正极,克服
静电力,把其它形式的能量转化为电能。
2、非静电力:
要形成稳定电流,就必须保证电荷分布不因电荷的定向移动而改 变。如图,这就要求从 A 经 C 到 B 的“电荷”全部返回 A,让电流线 闭合起来。这一过程不能靠静电力来完成,故必须存在一种本质上不 同于静电力的作用力,它能使“正电荷”反抗静电力的作用,从低电 势向高电势运动,把这种作用力称为非静电起源的力,简称非静电力。
可得 dI =
v j
ρ
1 dU ⋅ ds dI 1 dU , ,又有 j = dI , E = dU ,则 j = 1 E = σE = dl ds ds ρ dl dl ρ
电流密度 j 与电场强度 E 方向相同,上式可写为矢量形式:
v v v j = E ρ = σE
v
v
v v 这就是欧姆定律得微分形式,它表明导体中任一点的电流密度 j 与电场强度 E 成正比,两者方向
筒中的径向电流。 【分析】法一:以 r、r+dr 为半径做圆柱面,圆柱侧面积为 2πrL,两小柱面间电阻
dR = ρ
径向电流:
dr dr =ρ S 2πrL
I= U U = R ρ R ln 2 2πL R1
R2 dr R2 ρ ∴R = ρ ∫R1 r = 2πL ln R1 2πL
R1
R2
L
法二:由对称性,同一圆柱面上电流密度大小相同,且均沿径向,所以
零电阻现象:某些金属在某特定温度下,电阻突变为零的现象。 超导体的转变温度:导体或绝缘体电阻变为零的温度,TC。 超导体:在一定温度下能产生零电阻现象的物体叫超导体。 最早是在 1911 年由荷兰物理学家昂尼斯发现,他用液氦冷却汞,当温度下降到 4.2K 时,水银的 电阻完全消失,这种现象称为超导电性,此温度称为临界温度。根据临界温度的不同,超导材料可以 被分为:高温超导材料和低温超导材料。 高温超导体:TC>77K; 三、 欧姆定律的微分形式 1987 年 美国朱经武 中国赵忠贤 98K。
第 4 篇 电磁学
第 12 章
稳恒电流和稳恒电场
指导教师:谭毅
第十二章
稳恒电流和稳恒电场
电流的连续性方程
§12.1 电流密度
一、 电流 电流密度
1、电流: 电流:大量电荷的定向运动。 电荷的携带者:自由电子、质子、正负离子——载流子。 电流的方向:正电荷从高电势向低电势移动的方向规定为电流的方向。 注意:导体中自由电子由低电势向高电势方向运动,即与电流方向相反。 电流 I:通过截面 S 的电荷随时间的变化率,
二、
电流的连续性方程
根据电荷守恒定律, 流出闭合曲面 S 的电流应等于 S 内单位时间电荷的减少量,即:
∫s
v dq v (电流的连续性方程) j ⋅ ds = − dt
电流的连续性方程是电荷守恒定律在电流场中的数学表述, 是电流场的 一个基本方程。电流的连续性方程表明,电流线始于正电荷减少的地方,终止于正电荷增加的地方。 2、稳恒电流的闭合性: ① 稳恒电流:电流的大小和方向都不随时间变化。即要求电荷的分布不随时间变化。 即:
I=
dq dt
单位:安(培)A
A, 1A = 1C ⋅ s −1 ,常用辅助单位有 mA 和μ 1μA = 10 −3 mA = 10 −6 μA 当导体中电流不随时间变化时,这种电流叫恒定电流。 2、 电流密度 (1)电流线:在大块的导体中,电流一般不均匀,可用电流线来描述各处电流的方向和大小。 (2)电流密度:导体中任意点的电流密度 j 的方向为该点正电荷的运动方向, j 的大小等于单 位时间内,通过该点附近且垂直于正电荷运动方向的单位面积内的电荷。
即在开路时,电源的端电压等于电源的电动势。 四、电源的输出功率
1.电源的输出功率:
P = IU 端=Iε − I 2 r
2.最大功率匹配:
⎛ ε ⎞ P = UI = I 2 R = ⎜ ⎟ ⋅R ⎝R+r⎠
dP r−R =ε2 ⋅ =0 dR (R + r)3
当 r=R 则 Pmax
2
=
ε2
4r
- 40 -
R =ρ l s
v
ρ 为电阻率,与材料有关,单位 Ω ⋅ m ,对应物理量电导率 σ,有 σ=1/ρ。 纯金属电阻的电阻率约为 10-8Ω·m~10-7Ω·m,合金的电阻率约为 10-6Ω·m,半导体的电阻率约为 10-5Ω·m~107Ω·m,绝缘体的电阻率约为 107Ω·m 以上。 3.电阻率与温度的关系式:
表示非静电电场强度,W 表示非静电力所作的功,ε 表示电源电动势,则电动势
ε=
v v W = ∫ E k ⋅ dl q
v 外电路导线中,只存在静电场,没有非静电场, Ek 只存在于电源内部,则
∫
外
v v E k ⋅ dl = 0
ε = ∫ E k ⋅ dl = ∫ E ⋅ dl
l 内
v
v
v
v
电源电动势大小等于把单位正电荷从负极经电源内部移到正极非静电力的功。 电动势的方向:电源内部电势升高的方向,即从负极经电源内部指向正极的方向。 电源电动势取决于电源本身的性质,一定电源具有一定电动势而与外路无关。 电源也有内阻,用 Ri 表示,一般电源可用下图表示: 一般常用电路中铜导线电阻可以忽略不计,而常用电池内阻为 1Ω。
- 39 -
ε
正极
Ri
负极
电源
第 4 篇 电磁学
第 12 章
稳恒电流和稳恒电场
指导教师:谭毅
三、全电路欧姆定律 前面讨论了一段均匀电路中的欧姆定律,但实际常用的是包含电源在内的各种电路。考虑以下最 简单的电路。 各点电流 I 相同,电流流向为顺时针方向,从 A 点出发,顺时针绕闭合回路一周,电势总和应为 零,
v 作用于单位正电荷的非静电力,称为非静电场的场强, E K 。
仅在静电场作用下形成的电流是一种不稳定电流,其电流线不闭 合。 原因:静电力作用下,正电荷只能从高电势向低电势运动,负电荷只能从低电势向高电势运动, 不能向相反方向运动。如此,随着电荷的移动,会使两端的电势差减小。 二、电动势
v 定义:单位正电荷绕闭合回路一周时,非静电力所作的功。它反映了电源转化能量的能力。用 Ek
相同,大小成正比。
v v 一般来说,电场强度 E<102V/m 时,电阻率 ρ 可视为常数,此时 j 与 E 为线性关系,当电场强度
v v v 3 E>10 ~104V/m 时,电阻率 ρ 要受 E 的影响,这时, j 与 E 之间就是非线形关系了。
例
有一内、外径分别为 R1、R2 的金属圆筒,长 L,电阻率 ρ,若圆筒内外的电势差为 U,求圆
I =
∫
S
v v j ⋅ d S = 2π jLr ⇒ j = I 2π Lr
ρI 2 π Lr
r
电场强度: E = ρ j =
dr
R v R v ∴内外电势差: U = 2 E ⋅ dr = ρI 2 1 dr = ρI ln R2 ∫R1 ∫R1 r 2πL 2πL R1
故:
I=
U U = R ρ R ln 2 2πL R1
ρ 2 = ρ 1[1 + α (T2 − T1 )]
式中 ρ2 和 ρ1 分别为温度 T2 和 T1 时的电阻率,α 叫电阻的温度系数,单位是 K-1。 某些合金电阻的电阻温度系数非常小,其电阻几乎不随温度变化,故可用来做标准电阻;而另外 一些电阻的电阻温度系数非常大,其电阻对温度的变化非常灵敏,可以用来做电阻温度计、温度传感 器。 二、 超导体
v
v
v v v v 在 P 点选面元 Δs ,其法线为 en 与电流方向(即电流密度 j 的方向)夹角 α,△t 时间内通过 Δs
的电荷为+△Q,则
j= ΔI ΔQ = Δt ⋅ ΔS ⋅ cos α ΔS ⋅ cos α
+ ΔQ
v Δs
P
v en v α j
v v ΔS ⋅ cos α 为面元 Δs 在垂直于 j 的方向上的投影,可得 v v ΔI = j ⋅ ΔS ⋅ cos α = j ⋅ Δs