《大学物理教程》郭振平主编第三章光的干涉知识点及课后习题答案
大学物理光的干涉习题答案
2.光程 . 的介质中通过几何路程L (1)光在折射率为 n 的介质中通过几何路程 ) 所引起的相位变化, 所引起的相位变化,相当于光在真空中 通过nL的路程所引起的相位变化。 通过 的路程所引起的相位变化。 的路程所引起的相位变化
δ (2)光程差引起的相位变化为 ∆ϕ = 2π ) λ 为光程差, 其中 δ 为光程差, λ 为真空中光的波长
4π
e
λ
n2e
上下面的反射皆无半波损失
n3
练习39 填空题 练习
n1
1. 上表面反射有半波损失
n
e
δ = 2ne + λ / 2 = 3e + λ / 2
2.
n1 < n2 < n3
上下面的反射皆有半波损失 δ = 2n2e = 2.6e
n1
n3
n2
e
3. 上表面反射有半波损失 反射增强 透射增强 即反射减弱
λ1
2
2 在这两波长之间无其它极大极小, 在这两波长之间无其它极大极小, 所以 k1 = k2 = k
得:
λ 2 : δ = 2 n′e = 2 k 2 ( λ 2 ) 对 λ1
2 2 k + 1 2λ 2 7 = = k λ1 3 k λ1 3 × 700 e= = = 78.6(nm) 2n′ 2 × 1.34
λ 5500 4n2 = = (A) 2k 2k k
λ
显然在白光范围内不可能产生反射加强。 显然在白光范围内不可能产生反射加强。 不可能产生反射加强
练习40 选择题 练习 1. D 相邻条纹的高差
2n 两滚柱的直径不变,即总高差不变, 两滚柱的直径不变,即总高差不变, 则条纹数不变。 则条纹数不变。 λ 2. C 比较劈尖条纹间距 l = 2n sin θ 或牛顿环暗环半径差 ∆r = rk +1 − rk
光的干涉参考答案
光的干涉参考解答一 选择题1.如图示,折射率为n 2厚度为e 的透明介质薄膜的上方和下方的透明介质的折射率分别为n 1和n 3,已知n 1<n 2<n 3,若用波长为λ的单色平行光垂直入射到该薄膜上,则从薄膜上、下两表面反射的光束之间的光程差是 (A )2n 2e (B )2n 2e -2λ (C )2n 2e -λ (D )2n 2e -22n λ[A ][参考解]:两束光都是在从光疏介质到光密介质的分界面上反射,都有半波损失存在,其光程差应为δ=(2n 2e +2λ)-2λ= 2n 2e 。
2.如图,S 1、S 2是两个相干光源,它们到P 点的距离分别为r 1和r 2,路径S 1P 垂直穿过一块厚度为t 1,折射率为n 1的介质板,路径S 2P 垂直穿过一块厚度为t 2,折射率为n 2的另一介质板,其余部分可看作真空,这两条路径光的光程差等于 (A )(r 2+ n 2t 2)-(r 1+ n 1t 1)(B )[r 2+ (n 2-1)t 2] -[r 1+ (n 1-1)t 1] (C )(r 2-n 2t 2)-(r 1-n 1t 1) (D )n 2t 2-n 1t 1[ B ]3.如图,用单色光垂直照射在观察牛顿环的装置上,当平凸透镜垂直向上缓缓平移而离开平面玻璃板时,可以观察到环状干涉条纹 (A )向右移动 (B )向中心收缩 (C )向外扩张 (D )静止不动[ B ][参考解]:由牛顿环的干涉条件(k 级明纹)λλk ne k =+22 ⇒ nk e k 2)21(λ-= 可知。
4.在真空中波长为λ的单色光,在折射率为n 的透明介质中从A 沿某路径传到B ,若A 、B 两点的相位差是3π,则此路径AB 的光程差是 (A )1.5λ (B )1.5n λ (C )3λ (D )1.5λ/n[ A ][参考解]:由相位差和光程差的关系λδπϕ2=∆可得。
3S 1PS 空气二 填空题1.如图所示,波长为λ的平行单色光斜入射到距离为d 的双缝上,入射角为θ,在图中的屏中央O 处(S 1O=S 2O ),两束相干光的相位差为λθπsin 2d 。
《大学物理教程》郭振平主编第三章光的干涉知识点与课后习题答案
第三章 光的干涉一、基本知识点光程差与相位差的关系:2c L v λφπ∆=∆光的叠加原理:在真空和线性介质中,当光的强度不是很强时,在几列光波交叠的区域内光矢量将相互叠加。
相干叠加: 当两列光波同相时,即2k φπ∆=,对应光程差L k λ∆=,0,1,2,k =±±,则合振幅有最大值为max 12A A A =+,光强也最大;当两列光波反相时,即()21k φπ∆=+,对应光程差()212L k λ∆=+,0,1,2,k =±±,则合振幅有最小值为min 12A A A =-,光强也最小。
这样的振幅叠加称为相干叠加。
光的干涉:振幅的相干叠加使两列光同时在空间传播时,在相交叠的区域内某些地方光强始终加强,而另一些地方光强始终减弱,这样的现象称为光的干涉。
产生干涉的条件: ① 两列光波的频率相同;② 两列光波的振动方向相同且振幅相接近; ③ 在交叠区域,两列光波的位相差恒定。
相干光波:满足干涉条件的光波。
相干光源:满足干涉条件的光源。
获得相干光的方法:有分波阵面法和分振幅法。
分波阵面法: 从同一波阵面上分出两个或两个以上的部分,使它们继续传播互相叠加而发生干涉。
分振幅法: 使一束入射光波在两种光学介质的分界面处一部分发生反射,另一部分发生折射,然后使反射波和折射波在继续传播中相遇而发生干涉。
杨氏双缝干涉:图3-1杨氏双缝干涉实验装置如图3-1所示,亮条纹和暗条纹中心分别为D x kaλ=±,0,1,2,...k =:亮条纹中心 ()212D x k a λ=±-,1,2,k =:暗条纹中心式中,a 为双缝间距;D 为双缝到观察屏之间的距离;λ为光波的波长。
杨氏双缝干涉条件:a ≈λ;x <<D 。
杨氏双缝干涉条纹间距: 干涉条纹是等间距分布的,任意相邻亮条纹(或暗条纹)中心之间的距离1k k Dx x xa λ+∆=-=杨氏双缝干涉条纹的特点:(1) 以O点(0k=的中央亮条纹中心)对称排列的平行的明暗相间的条纹;(2) 在θ角不太大时条纹等间距分布,与干涉级k无关。
大学物理第3章光的干涉精品PPT课件
sin
2
解 计算波程差
r AC BC
2 AC(1 cos 2)
2
AC h sin 极大时 r k
2 1
BC
2
h
A
sin (2k 1)
4h
取 k 1
1
arcsin
4h
注意
1
arcsin
20.010-2 m 4 0.5 m
5.74
考虑半波损失时,附加波程差取 / 2
均可,符号不同,k 取值不同,对问题实
此时
V Imax Imin 1 I max I min
条纹明暗对比鲜明
•当I1=I2时,
Imin 0
条纹明暗对比差
I Imin
I 4I0
2I0
-4 -2 0 2 4
-4 -2 0 2 4
•若用复色光源,则干涉条纹是彩色的。
在屏幕上x=0处各种波长的波程 差均为零,各种波长的零级条纹发生 重叠,形成白色明纹。由于各色光的 波长不同,其极大所出现的位置错开 而变成彩色的,且各种颜色级次稍高 的条纹将发生重叠而模糊不清。
u
★光程
★光程差
一、光程 光程差
• 真空中 • 媒质中
真
b
a
2
d
─真空中波长
媒
b
a
2 n
d
n─媒质中波长
a· λ b·
d
a· λn
n
b·
d
媒质
由波的折射定律
n21
u1 u2
c u2
u2
c n
n
即:n
c nv
nv
n
媒
2
nd
高考物理干涉知识点归纳
高考物理干涉知识点归纳高中物理中的干涉是一个非常重要的知识点,也是高考中常常出现的难点。
干涉的核心概念就是光波的叠加现象,当两个或多个光波相遇时,它们会发生相互干涉,产生新的波形。
本文将对高考物理中的干涉知识点进行归纳和总结,供同学们参考。
一、干涉的基本原理干涉涉及到波的叠加,而波的叠加又依赖于波的性质和条件。
在干涉现象中,主要涉及两个波源,这两个波源发出的光波会相遇并形成新的波形。
干涉现象的基本原理体现在以下几个方面:1. 光的波动理论:根据光的波动理论,光是一种电磁波,可以用波的传播、反射和折射等现象进行解释。
2. 光的相长和相消:当两个光波的振动方向相同且幅度相同的时候,它们会相长,即达到最大幅度。
当两个光波的振动方向相反且幅度相同的时候,它们会相消,即彼此抵消。
3. 叠加效应:物理中的叠加效应是指两个或多个波在空间中重叠的现象。
当波的相位相同,即在同一位置处于同一相位的时候,它们会叠加,而当波的相位不同,即在同一位置处于不同相位的时候,它们会互相干涉。
二、干涉的分类根据光的干涉方式的不同,干涉可以分为两种类型:构造干涉和破坏干涉。
1. 构造干涉:构造干涉是指当两个光波相遇时,它们会形成干涉图样,即明暗相间的条纹。
这种干涉是建立在光的干涉波的波长、光程差、光的相位和相干等条件的基础上的,常见的构造干涉现象有杨氏双缝干涉、杨氏单缝干涉和牛顿环。
2. 破坏干涉:破坏干涉是指两个光波相遇时会发生干涉抵消现象,即两个光波相长的地方变暗或消失。
这种干涉是建立在光的干涉波的波长、光程差、光的相位差等条件的基础上的,常见的破坏干涉现象有牛顿环、薄膜干涉和光栅衍射。
三、干涉的应用干涉现象不仅在物理学中有着重要的地位,还在生活和科学研究中得到了广泛的应用。
以下将从实际应用的角度来介绍干涉在不同领域中的应用。
1. 光学薄膜:光学薄膜是利用光的干涉原理制备的一种特殊材料,可以用来改变光的传播和反射性质。
在光学薄膜的制备过程中,通过控制光的入射角度和膜层的厚度,可以实现对光波的选择性反射和折射。
大学物理-光的干涉习题思考题及答案word资料5页
习题18-1.杨氏双缝的间距为mm 2.0,距离屏幕为m 1,求:(1)若第一到第四明纹距离为mm 5.7,求入射光波长。
(2)若入射光的波长为 A 6000,求相邻两明纹的间距。
解:(1)根据条纹间距的公式:m d D kx 0075.0102134=⨯⨯⨯=∆=∆-λλ 所以波长为: A 5000=λ(2)若入射光的波长为 A 6000,相邻两明纹的间距:mm d D x 31021060001410=⨯⨯⨯==∆--λ 18-2.图示为用双缝干涉来测定空气折射率n 的装置。
实验前,在长度为l 的两个相同密封玻璃管内都充以一大气压的空气。
现将上管中的空气逐渐抽去,(1)则光屏上的干涉条纹将向什么方向移动;(2)当上管中空气完全抽到真空,发现屏上波长为λ的干涉条纹移过N 条。
计算空气的折射率.解:(1)当上面的空气被抽去,它的光程减小,所以它将通过增加路程来弥补,所以条纹向下移动。
(2)当上管中空气完全抽到真空,发现屏上波长为λ的干涉条纹移过N 条。
可列出:λN n l =-)(1解得: 1+=lN n λ 18-3.在图示的光路中,S 为光源,透镜1L 、2L 的焦距都为f , 求(1)图中光线SaF 与光线SOF 的光程差为多少?。
(2)若光线SbF 路径中有长为l , 折射率为n 的玻璃, 那么该光线与SOF 的光程差为多少?。
解:(1)图中光线SaF 与光线SOF 的几何路程相同,介质相同,所以SaF 与光线SoF光程差为0。
(2)若光线SbF 路径中有长为l , 折射率为n 的玻璃, 那么光程差为几何路程差与介质折射率差的乘积,即 )(1-n l 18-4.在玻璃板(折射率为50.1)上有一层油膜(折射率为30.1)。
已知对于波长为nm 500和nm 700的垂直入射光都发生反射相消,而这两波长之间没有别的波长光反射相消,求此油膜的厚度。
解:油膜上、下两表面反射光的光程差为2 ne2ne=(2k+1)λ/2=(k+1/2)λ (k=0,1,2,…) ①当λ1=5000A时,有 2ne=(k 1+1/2)λ1=k 1λ1+2500 ② 当λ2=7000A时,有 2ne=(k 2+1/2)λ2=k 2λ2+3500 ③ 因λ2>λ1,所以k 2<k 1;又因为λ1与λ2之间不存在λ3满足 2ne=(k 3+1/2)λ3式即不存在 k 2<k 3<k 1的情形,所以k 2、k 1应为连续整数,即 k 2=k 1-1 ④ 由②、③、④式可得:k 1=(k 2λ2+1000)/λ1=(7k 2+1)/5=[7(k 1-1)+1]/5得 k 1=3 k 2=k 1-1=2可由②式求得油膜的厚度为 e=(k 1λ1+2500)/(2n)=6731 A18-5.一块厚μm 2.1的折射率为50.1的透明膜片。
大学物理光的干涉
1
光学通常分为以下三部分:
▲几何光学:以光的直线传播规律为基础, 主要研究各种成象光学仪器的理论。
▲波动光学:以光的电磁性质为基础, 研究光的传播规律,主要是干涉、衍射、偏振。
▲量子光学:以光的量子理论为基础, 研究光与物质相互作用的规律。
2
波动光学对光的描述
光是电磁波
400nm 760nm 可见光波长 4000A 7600A
n1 n2 …… nm
……
d1 d2
dm
光程差 :
S1
光程: L= nmdm 1
2P
S2
j
i
=L2 -L1 =( nj xj )2 ( ni xi )1
1
1
11
讨论:
A. 如果同频率两束光,在不同媒质中经过相等的光程。 问: 几何路程等否? 不等 经过时间等否? 等 相位变化等否? 等
j
i
光程差: =L2 -L1 =( nj xj )2 ( ni xi )1
干涉结果:
1
1
在 较小的情况下,当整个装置放置于折射率为 n
的介质中时:
n(r2
r1 )
nd
x D
明纹 k k 0,1, 2
k级明纹位置 x k D
nd
k 0,1, 2
19
注意:① k 等于几,代表第几级明纹。 ② 零级明纹(中央明纹)由光程差=0决定。
注意:k=0是零级明纹,也是第一条明纹, k代表该明纹是第k级明纹,这种情
况 37 也表示第k+1条明纹。
暗纹: (2k 1) k 0,1, 2
2
① n1 n n2 , n1 n n2
2e
n2
《大学物理》光的干涉知识点
透射光
2 2e n 2 n12 sin 2 i k
2 2e n 2 n12 sin 2 i ( 2k 1)
——相长干涉
2
——相消干涉
即对同一薄膜而言,在同一处,反射光干涉若为加强,
则透射光干涉为削弱。
劈尖干涉
例如
Title in here 常用的劈是 空气劈。n2=1, 薄膜为空气膜,
①波程差的计算
S1 S d
r1
r2 D
P x
S2
C
O E
设点(缝)光源在中垂线上,双缝间距为d,缝屏距离为D, 以双缝中垂线与屏的交点为坐标原点,考察点 P的坐标为x
作 S1CCP,又因为 D>>d 波程差: r2
r1 s2c
x d sin dtg d D
②明暗条纹的条件
AC CB e / cos
n1 sin i n2 sin
AD AB sin i 2etg sin i
e sin 2 2n2 2n2e cos cos 2
即 2n2
e 2n2 e cos (1 sin 2 ) 2 cos 2
通常习惯上用入射角i表示光程差:
n1 2 2 1 ( ) sin i 由 于 cos 1 sin n2
2
2 n2 n12 sin 2 i 2n2 e 2 n2 2
2 n2 n12 sin 2 i 2 n2
2e n n sin i
2 2 2 1 2
大学物理--光的干涉 重要知识点整理
光的干涉
波程差的 计算
x r2 r1 d sin d D
高考物理干涉知识点总结
高考物理干涉知识点总结在高考物理考试中,干涉是一个非常重要的知识点,也是考点中的重中之重。
干涉的概念在我们日常生活中并不陌生,比如光的干涉、声音的干涉等等。
在物理学中,干涉是指两个或多个波相遇并产生叠加效应的现象。
1. 波的干涉光的干涉是我们最常见的干涉现象之一。
光的干涉可以分为两种类型:光的衍射和光的干涉。
光的衍射是指光线通过狭缝或物体边缘时扩散出去的现象。
而光的干涉则是指两束或多束光线相遇叠加时所产生的明暗条纹。
光的干涉又可以分为两种类型:相长干涉和相消干涉。
- 相长干涉是指两束或多束光线相遇叠加时,各点振幅同相位相同的叠加,产生增强的明条纹。
- 相消干涉是指两束或多束光线相遇叠加时,各点振幅同相位相反的叠加,产生减弱或消光的暗条纹。
2. 条纹的特性光的干涉产生的条纹具有一些特性,这些特性有助于我们理解干涉现象。
- 条纹的间距:条纹之间的间距是干涉现象中最直观的表现。
对于相长干涉来说,间距较大;而对于相消干涉来说,间距较小。
- 条纹的亮度:条纹的亮度取决于光线的强度。
在相长干涉中,亮纹的亮度较大;在相消干涉中,暗纹的亮度较大。
- 条纹的颜色:条纹的颜色与波长有关。
对于白光干涉来说,即多种波长的光线相遇叠加,会出现彩色条纹。
3. 干涉的应用干涉在工程和科学领域有着广泛的应用。
- 干涉仪:光的干涉可以通过干涉仪来实现精密测量。
常见的干涉仪包括迈克尔逊干涉仪、追踪干涉仪等。
干涉仪在光学仪器、光纤通信等领域中有着重要的应用。
- 红外干涉:红外干涉是一种常用的红外测量技术,用于检测和测量物体的温度、气体浓度等参数。
红外干涉是利用红外光的干涉效应实现的。
- 光学薄膜:利用光的干涉现象,可以制备出具有特定光学性质的薄膜。
这些薄膜在光学器件、摄影镜头等领域中有着重要的应用。
4. 干涉的发展历程干涉的研究始于17世纪末,可以说是光学学科的重要里程碑。
荷兰科学家翁斯特·霍格尔斯首次实验观察到光的干涉现象,并提出了干涉的性质和规律。
高三物理知识点梳理光的干涉与衍射
高三物理知识点梳理光的干涉与衍射高三物理知识点梳理——光的干涉与衍射光的干涉与衍射是光学中的重要内容,属于光的波动性质。
下面将对光的干涉与衍射的基本概念、原理及应用进行详细的介绍。
一、光的干涉光的干涉是指两束或多束光波相遇时,由于它们的波前形状、相位差等特性的差异,产生明暗相间的干涉图样的现象。
光的干涉主要包括干涉条纹的产生条件、干涉实验中光的相干性要求和干涉现象的分类等内容。
1. 干涉条纹的产生条件干涉条纹的产生需要满足以下条件:(1) 光波应当是相干的,即两束入射光的波长相同、方向相同、且相位差恒定;(2) 入射光应当是经过后续分光装置处理过的单色光或相干光源;(3) 入射光应当均匀、并以尽量平行的方向进行干涉。
2. 干涉实验中光的相干性要求干涉实验中,光的相干性要求主要包括时间相干性和空间相干性。
(1) 时间相干性:两束相干光的光程差应当小于相干照明长度,即光的相干时间应当大于或等于一定值;(2) 空间相干性:两束相干光的光源直径应当小于空间相干照明范围,即光的相干长度应当小于或等于一定值。
3. 干涉现象的分类干涉现象根据光波传播路径的不同,可分为两类:自相干干涉和外相干干涉。
(1) 自相干干涉:当一束单色波以同一入射角入射到光板上后,分为两部分,一部分被反射,一部分被透射。
反射光在与入射光相遇时发生干涉,透射光在与反射光相遇时也发生干涉。
这种干涉称为自相干干涉。
(2) 外相干干涉:外相干干涉是指两束或多束波源互相干涉,而不是对一束波的不同部分进行干涉。
在外相干干涉中,两束波源的光程差完全由光学器件决定。
二、光的衍射光的衍射是指光波在遇到遮障物或通过孔径时,光的传播方向发生偏转并产生衍射现象。
光的衍射主要包括菲涅耳衍射和弗朗霍费衍射两种类型。
1. 菲涅耳衍射菲涅耳衍射是指光波通过近场衍射光学系统(波长与衍射系统尺寸相近)时产生的衍射现象。
菲涅耳衍射的特点包括衍射角度大、衍射图样接近源像、远离光轴的明暗相间条纹。
大学物理学光的干涉练习题马解答
11-1 •在双缝干涉实验中,若单色光源S 到两缝S i 、S 2距离相等,则观察屏上中央明纹中心位于图中O 处,现将光源S 向下移动到示意图中的 S 位置,则(D ) (A ) 中央明条纹向下移动,且条纹间距不变; (B ) 中央明条纹向上移动,且条纹间距增大; (C ) 中央明条纹向下移动,且条纹间距增大; (D ) 中央明条纹向上移动,且条纹间距不变。
【提示:画岀光路,找岀 S'到光屏的光路相等位置】51 52且ni为( n 2,n 2 B )n 3,若波长为的平行单色光垂直入射在溥膜上,则上下两个表面反射的两束光的光程差n 1 1(A )2n ?e ; (B ) 2n 2e X /2 ;:;: l e(C )2 n 2e 入(D ) 2n 2e“ 2n 2。
门311-3 •两个直径相差甚微的圆柱体夹在两块平板玻璃之间构成空气劈尖, 如图所示,单色光垂直照射,可看到等厚干涉条纹,如果将两个圆柱 之间的距离L 拉大,贝U L 范围内的干涉条纹( C )(A )数目增加,间距不变; (B )数目增加,间距变小; (C )数目不变,间距变大;(D )数目减小,间距变大。
【提示:两个圆柱之间的距离拉大,空气劈尖夹角减小,条纹变疏,但同时距离所以条纹数目不变】用一个纯蓝色的滤光片遮盖另一条缝,则:(D )(A )干涉条纹的宽度将发生改变; (B )产生红光和蓝光两套彩色干涉条纹; (C )干涉条纹的亮度将发生改变;(D )不产生干涉条纹。
【提示:不满足干涉条件,红光和蓝光不相干】5 •如图所示,用波长 入600 nm 的单色光做杨氏双缝实验,在光屏P 处产生第五级明纹极大,现将折射率n=的薄透明玻璃片盖在其中一条缝上,此时 P 处变成中央明纹极大的位置,则此玻璃片厚度为(B )(A ) X10-4cm ; ( B ) X 10"4cm ; (C ) X10_4cm ;( D ) X 10_4cm 。
备战高考物理考点一遍过考点69光干涉、衍射和偏振(含解析)
光的干预、衍射和偏振一、光的干预1.稳定干预的相干条件:相干光源〔频率相同、相位相同〕发出的两列光波发生干预。
2.双缝干预:由同一光源发出的光经双缝后,在屏上出现明暗相间的条纹。
白光的双缝干预条纹是中l 央为白色条纹,两边为彩色条纹,单色光的双缝干预中相邻亮条纹间的距离为x 。
d3.薄膜干预:利用薄膜〔如肥皂液薄膜〕前后两面反射的光相遇而形成的。
干涉图样中同一条亮〔或暗〕条纹上所对应的薄膜厚度相同。
〔1〕如下列图,竖直的肥皂薄膜,由于重力的作用,形成上薄下厚的楔形。
光照射到薄膜上时,在膜的前外表AA′和后外表BB′分别反射出来,形成两列频率相同的光波,并且叠加。
2〕薄膜干预的应用:干预法检查平面。
如下列图,两板之间形成一楔形空气膜,用单色光从上向下照射,如果被检平面是平整光滑的,会观察到平行且等间距的明暗相间条纹;假设被检平面不平整,那么干预条纹发生弯曲。
二、光的衍射1.发生明显衍射的条件:障碍物的尺寸或狭缝的宽度跟光的波长相差不多,甚至比光的波长还小的时候,衍射现象才会明显。
2.衍射图样〔1〕单缝衍射①单色光:明暗相间的不等距条纹,中央亮纹最宽最亮,两侧条纹具有对称性。
②白光:中间为宽且亮的白色条纹,两侧是窄且暗的彩色条纹〔紫光靠近中央,红光远离中央〕。
〔2〕圆孔衍射:明暗相间的不等距圆环,圆环面积远超过孔的直线照明的面积。
13〕圆盘衍射:明暗相间的不等距圆环,中心有一亮斑称为泊松亮斑。
三、光的偏振1.自然光:太阳、电灯等普通光源发出的光,包含着在垂直于传播方向上沿一切方向振动的光,而且沿各个方向振动的光波的强度都相同,这种光叫做自然光。
2.偏振光:在垂直于传播方向的平面上,只沿某个特定方向振动的光,叫做偏振光。
光的偏振证明光是横波。
自然光通过偏振片后,就得到了偏振光。
3.不能认为偏振片就是刻有狭缝的薄片,偏振片并非刻有狭缝,而是具有一种特征,即存在一个偏振方向,只让平行于该方向振动的光通过,其他振动方向的光被吸收了。
光的干涉习题答案
光学干涉测量技术
利用光的干涉现象测量长度、角 度、表面粗糙度等物理量,具有 高精度和高灵敏度。
光学干涉滤镜
利用光的干涉现象制作出的滤镜, 可以实现对特定波长的光进行过 滤或增强。
光学干涉仪
利用光的干涉现象测量光学元件 的表面形貌、折射率等参数,广 泛应用于光学研究和制造领域。
02 光的干涉原理
光的波动理论
光的干涉习题答案
目录
• 光的干涉现象 • 光的干涉原理 • 光的干涉实验 • 光的干涉习题解析 • 光的干涉理论的发展
01 光的干涉现象
光的干涉现象定义
1 2
光的干涉现象
当两束或多束相干光波在空间某一点叠加时,由 于光波的相互加强或减弱,形成明暗相间的干涉 条纹的现象。
相干光波
频率相同、振动方向相同、相位差恒定的光波。
题目:一束单色光垂直入射到一对相互平行的狭缝上, 光通过狭缝后形成的光斑可看作是什么图形?
解析:根据光的干涉原理,当单色光垂直入射到一对相 互平行的狭缝上,光通过狭缝后形成的光斑是圆形干涉 图样。
进阶习题解析
题目
如何通过双缝干涉实验验证光的波动性?
答案
通过观察干涉条纹的形状和分布,可以证明光具有波动性 。
光的波动理论。
20世纪初,爱因斯坦提出光的 量子理论,解释了光的干涉现象
的微观机制。
光的干涉理论在现代物理学中的应用
光的干涉理论在光学、 量子力学和凝聚态物 理学等领域有广泛应 用。
在量子力学中,光的 干涉被用于研究量子 纠缠和量子计算等前 沿领域。
在光学中,光的干涉 被用于制造高精度光 学仪器和检测技术。
光的干涉理论的前沿研究
01
目前,光的干涉理论的前沿研究主要集中在量子光 学和量子信息领域。
大学物理解题方法(第3章 光的干涉)
S1
明纹条件: k , k 0,1,2 即,
d D D sin D( k sin ) k D sin O点附近:x Dtg d d D 明纹间距: x d
相长干涉条件: 2 1 2k 相消干涉条件: 2 1 (2k 1)
2. 光程 光的等效真空路程。 在相位改变相同或传播时间相等的条件下, 光在介质中传播的路程d 等效于光在真空中传 播的路程nd 。 L = nd
c 折射率: n u n
点
明纹
L 条纹间距: 2n sin 2n
e
ek
ek+1
(2)牛顿环
光程差: (e ) 2ne
o ·
R
平凸透镜 2 平晶 n’:空气的折射率
r
e
明环半径: rk
( 2k 1) R 2 k = 1,2 ,3 ,…
暗环
暗环半径: rk kR
k = 0,1,2…
2 2 bc ( 2n2 t 2 ) 2 3
5 t2 12n2
a b c
2 3
a和b位相差: ab
2
ab
4n1t1
2 b和c位相差: bc ( 2n2 t 2 ) 2
t1和t2为最小的条件为: 2 2 ab bc 3 3 4n1t1 2 t1 ab 6n1 3
5. 杨氏双缝干涉 光程差: r2 r1 d sin
d
x
x
r
光的干涉习题参考答案
第13章 光的干涉习题参考答案13-3 某单色光从空气射入水中,其频率、波速、波长是否变化?怎样变化? 解: υ不变,为波源的振动频率;nn 空λλ=变小;υλn u =变小.13-4 什么是光程? 在不同的均匀媒质中,若单色光通过的光程相等时,其几何路程是否相同?其所需时间是否相同?在光程差与位相差的关系式∆λπϕ∆2= 中,光波的波长要用真空中波长,为什么?解:nr =∆.不同媒质若光程相等,则其几何路程定不相同;其所需时间相同,为Ct ∆=∆. 因为∆中已经将光在介质中的路程折算为光在真空中所走的路程。
13-5 用劈尖干涉来检测工件表面的平整度,当波长为λ的单色光垂直入射时,观察到的干涉条纹如题12-5图所示,每一条纹的弯曲部分的顶点恰与左邻的直线部分的连线相切.试说明工件缺陷是凸还是凹?并估算该缺陷的程度.解: 工件缺陷是凹的.故各级等厚线(在缺陷附近的)向棱边方向弯曲.按题意,每一条纹弯曲部分的顶点恰与左邻的直线部分连线相切,说明弯曲部分相当于条纹向棱边移动了一条,故相应的空气隙厚度差为2λ=∆e ,这也是工件缺陷的程度.题13-5图 题13-6图13-6 如题13-6图,牛顿环的平凸透镜可以上下移动,若以单色光垂直照射,看见条纹向中心收缩,问透镜是向上还是向下移动?解: 条纹向中心收缩,透镜应向上移动.因相应条纹的膜厚k e 位置向中心移动. 13-7 在杨氏双缝实验中,双缝间距d =0.20mm ,缝屏间距D =1.0m ,试求: (1)若第二级明条纹离屏中心的距离为6.0mm ,计算此单色光的波长; (2)相邻两明条纹间的距离.解: (1)由λk dDx =明知,λ22.01010.63⨯⨯=, ∴ 3106.0-⨯=λmm oA 6000=(2) 3106.02.010133=⨯⨯⨯==∆-λd D x mm 13-8 在双缝装置中,用一很薄的云母片(n=1.58)覆盖其中的一条缝,结果使屏幕上的第七级明条纹恰好移到屏幕中央原零级明纹的位置.若入射光的波长为5500oA ,求此云母片的厚度.解: 设云母片厚度为e ,则由云母片引起的光程差为 按题意 λδ7=∴ 610106.6158.1105500717--⨯=-⨯⨯=-=n e λm 6.6=m μ 13-9 洛埃镜干涉装置如题13-9图所示,镜长30cm ,狭缝光源S 在离镜左边20cm 的平面内,与镜面的垂直距离为2.0mm ,光源波长=λ7.2×10-7m ,试求位于镜右边缘的屏幕上第一条明条纹到镜边缘的距离. 题13-9图解: 镜面反射光有半波损失,且反射光可视为虚光源S '发出.所以由S 与S '发出的两光束到达屏幕上距镜边缘为x 处的光程差为 第一明纹处,对应λδ=∴25105.44.0250102.72--⨯=⨯⨯⨯==d Dx λmm 13-10 一平面单色光波垂直照射在厚度均匀的薄油膜上,油膜覆盖在玻璃板上.油的折射率为1.30,玻璃的折射率为1.50,若单色光的波长可由光源连续可调,可观察到5000 oA 与7000 oA 这两个波长的单色光在反射中消失.试求油膜层的厚度.解: 油膜上、下两表面反射光的光程差为ne 2,由反射相消条件有λλ)21(2)12(2+=+=k k k ne ),2,1,0(⋅⋅⋅=k ① 当50001=λoA 时,有2500)21(21111+=+=λλk k ne ②当70002=λoA 时,有3500)21(22222+=+=λλk k ne ③因12λλ>,所以12k k <;又因为1λ与2λ之间不存在3λ满足33)21(2λ+=k ne 式即不存在 132k k k <<的情形,所以2k 、1k 应为连续整数,即 112-=k k ④ 由②、③、④式可得:得 31=k 可由②式求得油膜的厚度为13-11 白光垂直照射到空气中一厚度为3800 oA 的肥皂膜上,设肥皂膜的折射率为1.33,试问该膜的正面呈现什么颜色?背面呈现什么颜色? 解: 由反射干涉相长公式有 得 122021612380033.14124-=-⨯⨯=-=k k k ne λ 2=k , 67392=λoA (红色)3=k , 40433=λ oA (紫色) 所以肥皂膜正面呈现紫红色.由透射干涉相长公式 λk ne =2),2,1(⋅⋅⋅=k 所以 kk ne 101082==λ 当2=k 时, λ =5054oA (绿色) 故背面呈现绿色.13-12 在折射率1n =1.52的镜头表面涂有一层折射率2n =1.38的Mg 2F 增透膜,如果此膜适用于波长λ=5500 oA 的光,问膜的厚度应取何值?解: 设光垂直入射增透膜,欲透射增强,则膜上、下两表面反射光应满足干涉相消条件,即。
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图3-2
如图3-2所示,设薄膜的厚度为 e ,折射率是 n ,薄膜周围介质的折射率是 n1 ,光射入
薄膜时的入射角是 i ,在薄膜中的折射角是 ,透镜 L 将a、b两束平行光会聚到位于透镜焦
平面的观察屏P上使它们相互叠加形成干涉。
当 n n1 时在反射光中要考虑半波损失,反射光中亮条纹和暗条纹分别对应
杨氏双缝干涉:
图3-1
杨氏双缝干涉实验装置如图 3-1 所示,亮条纹和暗条纹中心分别为
x k D , k 0,1, 2,... :亮条纹中心 a
x 2k 1 D , k 1, 2, :暗条纹中心
2a 式中, a 为双缝间距; D 为双缝到观察屏之间的距离; 为光波的波长。
杨氏双缝干涉条件: a ≈ ; x << D 。
2e
n2
n12
sin 2
i
k
1 2
:亮条纹
2e n2 n12 sin2 i k :暗条纹 k 1, 2,3, 。
由此可以看出,对厚度均匀的薄膜,在 n 、 n1 、 n2 和 e 都确定的情况下,对于某一波长 而言,两反射光的光程差只取决于入射角。因此,以同一倾角入射的一切光线,其反射相干 光有相同的光程差,并产生同一干涉条纹。换句话说,同一条纹都是由来自同一倾角的入射 光形成的。这样的条纹称为等倾干涉条纹。
中央明纹相位差 0 ,光强 I0 4I1
P 点相位差 ,该点的光强度和中央明纹的光强度之比 4
I cos2 cos2 0.8536
I0
2
8
3-2 在杨氏实验装置中,两小孔的间距为 0.5 mm,光屏离小孔的距离为 50 cm。当
以折射率为 1.60 的透明薄片贴住小孔 S2 时,如图 3-5 所示,发现屏上的条纹移动了 1cm, 试确定该薄片的厚度。
和 S2C 所成夹角为
2 2 2
∴
又
∴
等效双缝间距
a 2r sin
代入双缝干涉公式即可。 解:1)按题意,光波长λ=0.5μm,双面镜夹角 ε =10-3 rad,光源到双面镜交线的距 离 r = 0.5 m,观察屏到双面镜交线的距离 L = 1.5m,而“双缝”S1 和 S2 到观察屏的距离
图 3-5
解:未插入透明薄片时,由 S1 、 S2 发出的光程差为
1
r2
r1
x1d D
设透明薄片的厚度为 e ,覆盖上透明薄片后光程差为
由此带来的附加光程差为
2
r2
e
ne
r1
x2d D
2
1
n
1 e
=
(x2
x1 )d D
得:
e
(x2 x1 )d
n 1D
0.01 5 10 4
1.6 1 0.5
第三章 光的干涉
一、基本知识点
光程差与相位差的关系:
L c 2 v
光的叠加原理:在真空和线性介质中,当光的强度不是很强时,在几列光波交叠的区域
内光矢量将相互叠加。
相干叠加: 当两列光波同相时,即 2k ,对应光程差 L k ,k 0, 1, 2, ,
则合振幅有最大值为 Amax A1 A2 ,光强也最大;当两列光波反相时,即 2k 1 ,
1.67 10 2 mm
3-3 在双缝实验中,缝间距为 0.45mm,观察屏离缝 115cm,现用读数显微镜测得 10 个 干涉条纹(准确说是 11 个亮条纹或暗条纹)之间的距离为 15mm,试求所用波长。用白光实验 时,干涉条纹有什么变化?
解:按题意, D 115cm ,a = 0.45mm,
条纹间距 x D 15 1.5mm a 10
半波损失: 光从光疏介质(折射率较小的介质)射向光密介质(折射率较大的介质)的
分界面时,在反射光中可产生半波损失,而透射光中不产生半波损失。当光从光密介质射向
光疏介质的分界面时,在反射光中也没有半波损失。
等倾干涉:几束光发生干涉时,光的加强或减弱的条件只决定于光束方向的一种干涉现
象。 薄膜的等倾干涉:
k = 5 时, 654.5nm ; k = 6 时, 553.8nm
k = 7 时, 480nm; k = 8 时, 423.5nm
3-8 图 3-7 绘出了测量铝箔厚度 D 的干涉装置结构,两块薄玻璃板尺寸为 75mm× 25mm。在钠黄光( 0.5893 μm)照明下,从劈尖开始数出 60 个条纹(准确说应为 61 个亮条 纹或暗条纹),相应的距离是 30mm,试求铝箔的厚度 D ?若改用绿光照明,从劈尖开始数 出 100 个条纹.其间距离为 46.6mm,试求这绿光波长。
① 两列光波的频率相同;
② 两列光波的振动方向相同且振幅相接近;
③ 在交叠区域,两列光波的位相差恒定。
相干光波:满足干涉条件的光波。
相干光源:满足干涉条件的光源。
获得相干光的方法:有分波阵面法和分振幅法。
分波阵面法: 从同一波阵面上分出两个或两个以上的部分,使它们继续传播互相叠加而 发生干涉。
分振幅法: 使一束入射光波在两种光学介质的分界面处一部分发生反射,另一部分发生 折射,然后使反射波和折射波在继续传播中相遇而发生干涉。
由于透射光中没有半波损失,透射光中的等倾干涉条纹亮条纹和暗条纹分别对应
2e n2 n12 sin2 i k ,
2e
n2
n12
sin2
i
2k
1
2
,
k 1, 2,3, 。
劈尖的等厚干涉:
图3-3
如图3-3所示,折射率为 n1 的两块玻璃片,一端互相叠合,另一端夹一细金属丝或薄金
属片,这时,在两玻璃片之间形成的空气薄膜称为空气劈尖。
41.25m
2) 由
D
e101 e1 46.6 103
L
L 186.4 103
2011
70 200 186.4
41.25m
得:Leabharlann 186 .4 41.25 106 0.5492 106 m 0.5492 m 14000
3-9 如图 3-8 所示的尖劈形薄膜,右端厚度 h 为 0.005 cm,折射率 n 1.5 ,波长为 0.707μm 的光以 30 角入射到上表面,求在这个面上产生的条纹数。若以两块玻璃片形成的空气尖劈 代替,产生多少条条纹?
明暗相间的圆环,如图 3-4(b),这些环形的干涉条纹就叫做牛顿环。
图 3-4
一般 R e ,由于有半波损失,牛顿环中心 O 点处是暗点。从中心计第 k 个暗环的半
径为
第 k 个亮环的半径为
r kR , k 0,1, 2,
r
k
1 2
R
,
k
1,
2,
二、典型习题解题指导
3-1 在杨氏实验装置中,光源波长为 0.64μm,两缝间距为 0.4mm,光屏离缝的距离为 50 cm。
劈尖厚度等于 e 处反射光干涉明纹和暗纹分别对应
2ne k, k 1, 2,3, 2
2ne 2k 1 , k 0,1, 2,3,
2
2
这类光在厚度不同的薄膜表面发生干涉时,光的加强或减弱的条件只决定于膜的厚度的
一种干涉现象称为等厚干涉。
对于单色光,劈尖干涉形成的干涉条纹是等间距的,且条纹的间距只与劈尖的夹角 有
图 3-7 解:1)由劈尖反射光干涉亮条纹的条件
2ne k, k 1, 2,3, 2
得:
61 0.5
e1 4n , e61 2n
由图 3-7 的几何关系有
D L
tan
s in
e61 e1 30 103
得:
D
e61 e1 30 103
L
L 120103
1211
70 0.5893m
1) 试求光屏上第一亮条纹与中央亮条纹之间的距离;
2) 若 P 点离中央亮条纹为 0.1 mm,则两束光在 P 点的相位差是多少?
3) 求 P 点的光强度和中央点的光强度之比。
解:1) 由 x D k 得第一亮条纹(k=1)与中央亮条纹(k=0)之间的距离 d
x
x1
x0
D d
0.5 0.64 106 0.4 103
说明在中央明纹的两侧只有第一级彩色光谱是清晰可辨的,第二级干涉条纹开始发生重叠。
3-4 一波长为 0.55μm 的绿光入射到间距为 0.2mm 的双缝上,求离双缝 2m 远处的观察屏 上干涉条纹的间距。若双缝间距增加到 2mm,条纹间距又是多少?
解: x
D d
2 0.55106 0.2 103
5.5103 m = 5.5mm
对应光程差 L 2k 1 , k 0, 1, 2,
2
强也最小。这样的振幅叠加称为相干叠加。
,则合振幅有最小值为 Amin A1 A2 ,光
光的干涉:振幅的相干叠加使两列光同时在空间传播时,在相交叠的区域内某些地方光
强始终加强,而另一些地方光强始终减弱,这样的现象称为光的干涉。
产生干涉的条件:
0.8103 m = 0.8mm
2) 光程差
相应的位相差
xd 0.1103 0.4 103 8 108 m
D
0.5
2
2 8 108 6.4 107
4
3) 两束相干光在空间某点相遇时合成光矢量的光强为
I I1 I2 2 I1I2 cos
因 I1 I2 ,有
I
4I1
c os2
2
关。 愈小,干涉条纹愈疏; 愈大,干涉条纹愈密。当 大到一定程度时,干涉条纹将密 得无法分开。所以,一般只.有.在.劈.尖.夹.角.很.小.的.情.况.下.,.才.能.观.察.到.劈.尖.的.干.涉.条.纹.。
牛顿环:把一个曲率半径 R 很大的平凸透镜 A 放在一块平面玻璃板 B 上,其间有一厚度