量子力学中微扰理论的简单论述论文
量子力学中的相互作用与微扰论
量子力学中的相互作用与微扰论量子力学是研究微观粒子行为的一门科学，它描述了微观世界中粒子的运动和相互作用。
在量子力学中，相互作用是一个重要的概念，它可以解释粒子之间的力和能量传递。
而微扰论则是量子力学中的一种数学工具，用于研究相互作用系统的近似解。
首先，我们来了解一下量子力学中的相互作用。
在经典力学中，相互作用可以用牛顿的万有引力定律或库仑定律来描述。
然而，在微观世界中，经典力学的描述已经不再适用，我们需要引入量子力学来解释微观粒子的行为。
在量子力学中，相互作用可以通过哈密顿量来描述。
哈密顿量是一个算符，它包含了系统的动能和势能。
通过求解哈密顿量的本征值问题，我们可以得到系统的能量和波函数。
而波函数则包含了粒子的位置和动量信息。
在相互作用系统中，粒子之间会发生相互作用，这种相互作用可以通过相互作用势能来描述。
相互作用势能是一种描述粒子之间相互作用的函数，它可以是吸引力或斥力。
通过求解含有相互作用势能的哈密顿量，我们可以得到系统的能量和波函数。
然而，对于复杂的相互作用系统，往往很难直接求解哈密顿量的本征值问题。
这时，我们可以利用微扰论来进行近似计算。
微扰论是一种将系统的哈密顿量分解为一个简单的未受扰动的哈密顿量和一个小的扰动项的方法。
在微扰论中，我们将系统的哈密顿量表示为H=H0+V，其中H0是未受扰动的哈密顿量，V是扰动项。
我们假设未受扰动的系统的波函数和能量已知，然后通过求解扰动项的一阶或高阶微扰方程，得到系统的近似解。
微扰论的关键在于扰动项的选择。
通常情况下，我们选择一个与未受扰动的系统的哈密顿量相似的扰动项，这样可以使得微扰的效果较小。
然后，我们通过求解微扰方程，得到系统的能量和波函数的修正。
微扰论的应用非常广泛，可以用于解释原子、分子、凝聚态物理等领域的现象。
例如，在原子物理中，微扰论可以用来解释氢原子的能级结构和谱线的位移。
在凝聚态物理中，微扰论可以用来解释晶格振动和电子-声子相互作用。
微扰理论与非微扰方法
微扰理论与非微扰方法介绍微扰理论与非微扰方法是量子力学领域中一种重要的计算技术，用于解决复杂的物理系统问题。
微扰理论通过将一个较难求解的系统分解成较容易处理的简单部分，从而得到近似解。
非微扰方法则是通过直接求解系统的哈密顿量，不依赖于近似处理。
本文将重点探讨微扰理论与非微扰方法的基本原理、应用领域以及优缺点。
一、微扰理论1. 基本原理微扰理论适用于具有已知能谱的系统，通过对系统的哈密顿量施加微小的扰动，进而获得系统能级的修正。
微扰理论通常分为一阶、二阶和高阶微扰，利用微扰展开公式，通过求解微扰项系数，可以计算系统的能级修正值。
在实际应用中，通常选择扰动项为系统的相互作用哈密顿量或外场的影响。
2. 应用领域微扰理论在量子力学、统计力学以及量子场论等领域中具有广泛的应用。
它可以用于解释原子和分子的能级结构、光谱分析以及固体物理中的能带结构等问题。
微扰理论的优势在于精度高、计算相对简单，但在处理强扰动或高阶修正时可能存在收敛问题。
二、非微扰方法1. 基本原理非微扰方法是一种精确求解系统能量本征态的方法，适用于没有已知能谱的系统。
非微扰方法通过直接求解薛定谔方程或利用变分原理等方式，获得系统的精确解。
常用的非微扰方法有矩阵对角化方法、变分法以及数值求解等。
2. 应用领域非微扰方法在处理复杂的多粒子问题、强相互作用系统以及量子多体问题等方面具有重要应用。
它可以用于求解分子结构、低温物理中的超流与超导现象以及强关联电子体系等问题。
非微扰方法的优势在于可以获得准确的数值解，但计算量通常较大且对问题的特定形式要求较高。
三、微扰理论与非微扰方法的比较1. 优点微扰理论相对计算简单，适用于众多物理问题的近似解。
它提供了对系统能级的修正值，能够揭示物理体系中的微小变化。
非微扰方法可以获得精确的解，特别适用于需要高精度计算的问题。
2. 缺点微扰理论在处理强扰动或高阶修正时可能存在收敛问题，适用范围较窄。
它提供的是主要在较小扰动下的近似解。
简述微扰方法原理的应用
简述微扰方法原理的应用什么是微扰方法？微扰方法是一种数学和物理学中常用的计算方法，用来处理复杂问题的近似解。
在量子力学中，微扰方法通常用于求解量子系统的能量和波函数。
在微扰理论中，我们将一个系统分解为一个已知的“基态”系统和一个“微扰”项。
通过对微扰项进行逐阶的修正，我们可以逐步逼近真实的系统，得到近似的解。
微扰方法的应用领域微扰方法在物理学和化学中有广泛的应用，包括量子力学、统计物理、电动力学、量子场论等领域。
在量子力学中，微扰方法常用于求解各种势能下的时间无关薛定谔方程。
通过将势能分解为基态势能和微扰势能，并逐步修正微扰项，我们可以计算出系统在不同势能下的能量和波函数。
在统计物理中，微扰理论可以用于计算理想气体的配分函数和热力学性质。
通过引入微扰项，我们可以考虑相互作用对系统性质的影响，得到更精确的结果。
在电动力学中，微扰方法可用于计算电磁场中的粒子运动、相互作用和辐射过程等。
通过将电磁场分解为已知的场和微扰场，我们可以逐步修正微扰场，得到电磁场中粒子的运动方程和相互作用强度。
在量子场论中，微扰方法可以用于计算各种相互作用下的粒子散射截面和粒子衰变速率等。
通过引入微扰项和费曼图，我们可以计算出系统的散射振幅，并进一步得到散射截面和衰变速率等重要物理量。
微扰方法的步骤微扰方法通常包括以下步骤：1.将系统分解为基态系统和微扰项。
2.根据基态系统的解，计算零阶能量和波函数。
3.逐阶修正微扰项，计算一阶、二阶、高阶能量和波函数。
4.根据所需精度，可以选择截断修正或计算无穷阶微扰项，直到满足要求。
5.将得到的近似解与实验结果或精确解进行对比，评估近似的有效性。
微扰方法的优缺点微扰方法作为一种近似方法，在解决复杂问题时具有一定的优势和局限性。
优点： - 相对简单易行，常用于解决实际问题。
- 可以通过逐阶修正，逐步逼近真实解，精度可控。
- 可以通过截断修正或计算无穷阶微扰项，提高近似精度。
缺点： - 依赖于对基态系统的准确描述。
高等量子力学中的微扰理论
高等量子力学中的微扰理论高等量子力学是现代物理学的重要分支之一，涉及到极小尺度物理现象的研究。
微扰理论是高等量子力学中的一种重要方法，它可以用来解析量子系统中的微小扰动，从而预测和解释各种现象。
1. 量子力学简介量子力学是研究微观世界的物理学分支，研究物质粒子在原子和分子中的行为。
它用数学语言描述粒子的状态和运动，具有非常强的预测能力。
量子力学反映了微观世界的基本规律，例如不确定性原理、波粒二象性、量子纠缠等。
2. 微扰理论的概念和作用如果一个物理系统的哈密顿量是已知的，那么可以使用量子力学算符的迹化技术来计算它的基态和激发态能量。
但是，如果在系统中加入一个微小的扰动，基态和激发态的能量将有所不同。
此时，不能直接进行求解，需要使用微扰理论来解决问题。
微扰理论是一种处理微小扰动的技术，它假设一个物理系统的能谱是某个参考系统能谱的微小扰动。
微扰可以是任何小的改变，例如电磁场、电场、磁场等等。
通过微扰理论，研究者可以理解量子系统中微扰的行为，并预测物理现象。
3. 一阶微扰理论对于一个量子系统，一阶微扰理论可以用来计算它的基态和激发态的能量。
在这个理论里，扰动被认为是非常微小的，基态和激发态的能量差别也非常小。
因此，可以使用泰勒展开式把基态和激发态的能量展开成一个级数。
使用一阶微扰理论时，需要假设扰动具有已知的形式和强度，并取出能谱中的一组基态和激发态。
这些状态是由系统的哈密顿量确定的。
在扰动的存在下，采用微扰理论的计算将会得到新的能量本征值及其对应的本征态。
4. 二阶微扰理论对于更大的扰动，可以使用二阶微扰理论。
此时，需要考虑到基态和激发态的交叉影响，这意味着它们之间的耦合必须被纳入计算。
可以用泰勒展开式表示能量和哈密顿量，这样一阶和二阶的能量差就会变得更加明显。
在二阶微扰理论中，我们需要计算基态和激发态之间跃迁的振幅，这是一个复杂的计算。
计算结果可以得到系统基态和激发态之间的变化、能级之间的相互作用等信息。
量子力学中的微扰理论与近似方法
量子力学中的微扰理论与近似方法量子力学是描述微观世界的重要理论，而微扰理论和近似方法则是解决量子力学问题的重要工具。
本文将介绍量子力学中的微扰理论和近似方法，并探讨它们在实际问题中的应用。
微扰理论是量子力学中的一种重要方法，它用于求解近似解。
在量子力学中，我们通常能够精确求解一些简单的问题，但对于复杂的问题，往往难以得到解析解。
这时，微扰理论就发挥了重要作用。
微扰理论的基本思想是将复杂的问题分解为一个已知问题和一个微小的扰动。
假设我们已经知道了一个系统的精确解，而现在我们要研究一个微小的扰动对系统的影响。
微扰理论告诉我们，我们可以将系统的波函数和能量展开成一个级数，根据微扰的大小，保留不同阶的项，从而得到近似解。
在微扰理论中，我们通常使用微扰哈密顿量来描述扰动。
微扰哈密顿量通常是一个与系统的自由哈密顿量相差一个小量的算符。
通过将微扰哈密顿量加入到自由哈密顿量中，我们可以得到一个新的哈密顿量，从而得到近似解。
在微扰理论中，我们通常使用微扰展开来求解近似解。
微扰展开是将系统的波函数和能量展开成一个级数，根据微扰的大小，保留不同阶的项。
一般来说，我们会保留一阶和二阶的项，因为这些项通常已经能够给出较好的近似解。
当然，对于一些特殊的问题，我们可能需要保留更高阶的项。
除了微扰理论，近似方法也是解决量子力学问题的重要工具。
近似方法是在一些特定条件下，对问题进行简化处理，从而得到近似解。
常见的近似方法包括变分法、WKB近似和平均场近似等。
变分法是一种求解定态问题的近似方法。
它通过猜测一个波函数的形式，并通过最小化能量期望值来确定波函数的参数。
变分法的优点是可以得到一个上界，即所谓的变分上界，而且对于一些简单的问题，变分法可以得到精确解。
WKB近似是一种求解定态问题的近似方法。
它是基于波动光学的思想，将波函数表示为一个振幅和相位的乘积。
通过将薛定谔方程进行近似处理，我们可以得到一个关于振幅和相位的一阶微分方程，从而求解近似解。
量子力学微扰理论
量子力学微扰理论量子力学微扰理论是量子力学中一个重要的理论工具，它可以用来研究体系在外加微弱扰动下的行为。
这个理论被广泛应用于各个领域，如原子物理、固体物理和量子化学等。
在本文中，我们将介绍微扰理论的基本原理、应用以及一些相关的研究进展。
一、量子力学微扰理论的基本原理量子力学微扰理论的基本原理是基于微扰理论的思想，通过将体系的哈密顿量拆分为一个容易求解的部分和一个微弱扰动部分，从而简化求解复杂问题的过程。
根据微扰的性质，我们可以将微扰分为两类：一类是无简并微扰，即体系本身的能级是非简并的；另一类是简并微扰，即体系本身的能级是简并的。
对于无简并微扰，我们可以使用微扰理论的一阶近似来计算体系的能级和波函数的改变。
一阶微扰理论的基本公式可以表示为：E_n^{(1)} = E_n^{(0)} + \langle n^{(0)}|V|n^{(0)}\rangle其中，E_n^{(1)}为包含微扰的能级修正，E_n^{(0)}为无微扰的能级，|n^{(0)}\rangle为无微扰下的波函数，V为微弱扰动的哈密顿量。
对于简并微扰，由于在简并态上的微扰能级修正不再是一个确定的值，我们需要使用微扰理论的高阶近似来计算体系的能级和波函数的改变。
高阶微扰理论的计算过程更加复杂，需要考虑简并态之间的耦合效应。
二、量子力学微扰理论的应用1. 原子物理领域在原子物理领域中，微扰理论广泛应用于计算原子的能级结构和跃迁概率。
通过引入微弱的扰动，我们可以计算原子能级的微小变动，并且预测产生的光谱线的频率和强度。
这对于原子吸收光谱和发射光谱的解释具有重要意义。
2. 固体物理领域在固体物理领域中，微扰理论被用来研究固体中的电子能级和电子态密度。
通过引入微弱的外电场或者磁场，我们可以计算固体材料的电子能级的变化，并且研究外界扰动对电子输运性质的影响。
3. 量子化学领域在量子化学领域中，微扰理论被广泛用于计算分子的能谱和分子反应的速率常数。
量子力学的微扰理论与微扰级数展开
量子力学的微扰理论与微扰级数展开量子力学是研究微观世界的基本理论，而微扰理论则是量子力学中一种重要的计算方法。
微扰理论的核心思想是将复杂的物理系统分解为一个已知的简单系统和一个微小的扰动，通过对这个扰动的处理来获得原系统的近似解。
微扰理论的应用范围广泛，从原子物理到凝聚态物理都有其身影。
微扰理论的起点是薛定谔方程，它描述了量子系统的演化。
对于一个没有扰动的系统，薛定谔方程可以写作：Hψ = Eψ其中H是系统的哈密顿算符，ψ是系统的波函数，E是系统的能量。
而当系统受到微小扰动时，薛定谔方程变为：(H0 + λV)ψ = Eψ其中H0是已知的哈密顿算符，V是微小扰动的势能项，λ是一个无量纲的参数，用来控制扰动的大小。
我们希望通过微扰理论来求解这个方程，得到近似的能量和波函数。
微扰理论的核心思想是将波函数和能量进行级数展开。
我们将波函数和能量写成如下形式：ψ = ψ0 + λψ1 + λ^2ψ2 + ...E = E0 + λE1 + λ^2E2 + ...其中ψ0和E0是零阶近似，它们是已知的系统的波函数和能量。
将这个级数代入薛定谔方程，我们可以得到一系列的微分方程。
然后通过逐阶求解这些微分方程，我们就可以得到各个阶次的近似解。
微扰理论的一般步骤如下：1. 将薛定谔方程展开成级数形式。
2. 逐阶求解微分方程，得到各个阶次的波函数和能量。
3. 检查级数的收敛性，如果级数收敛，我们就可以得到系统的近似解。
如果级数发散，我们需要重新考虑微扰的选择或者使用其他方法来求解。
微扰理论的一个重要应用是计算能级的位移。
在没有微扰的情况下，能级是精确的，但当系统受到微小扰动时，能级会发生位移。
通过微扰理论，我们可以计算出这个位移的大小，并与实验结果进行比较。
另一个重要的应用是计算态的混合。
在没有微扰的情况下，态是纯态，但当系统受到微小扰动时，不同的能级之间会发生耦合，导致态的混合。
通过微扰理论，我们可以计算出这种混合的程度，并对系统的行为进行预测。
量子力学中的微扰论
第一章近似方法无论是经典力学还是量子力学，可以严格求解的物理系统总是少数。
如在经典力学中，两个物体在万有引力作用下运动，即二体问题是可以严格解的，解出来就是位置随时间变化的关系；如果再加上一个物体，即三个物体之间存在着引力，它们的运动规律就是经典力学中著名的三体问题。
19世纪末，法国数学家彭加勒证明了三体问题是不可解的，或说是不可积的，即无法表示为一个轨道的方程甚至无法表示为一个不定积分。
彭加勒证明：对可积问题，初始条件作微量调整，最终轨道也只要作微量修正就行了；如果是不可积问题，初始条件的微小变动就会导致轨道完全不一样，即轨道对初始条件十分敏感。
实际的物理系统大多属于无法严格求解的问题。
为了研究这些数学上无法严格求解的问题，我们可以使用各种近似方法、计算机模拟或数值计算等进行处理。
在什么情况下使用什么样的近似方法，考虑哪些因素，忽略哪些因素，取舍之间蕴涵着丰富的物理内容。
如：经典力学中的三体问题，通常使用微扰论来解决，即把第三个物体的影响当作微扰来处理。
譬如，地球与太阳是两体问题，加上月亮就构成了三体问题。
月亮对地球轨道也有影响，但这个影响很小，这就可以用微扰的方法来处理。
微扰论在经典力学中取得的主要成就有：海王星的发现、星际航行。
量子力学处理的是微观粒子，而实际问题大多包含多个微观粒子，因此量子力学处理实际问题的复杂性还来自于——多体性。
对于具体物理问题的薛定谔方程，能够像粒子在一维无限深势井中运动和氢原子体系这样的问题能够精确求解的问题很少。
在通常遇到的许多问题中，由于系统的哈密顿算符比较复杂，往往不能求出精确的解，只能求近似解。
因此，量子力学中用来求问题的近似解的方法，就显得非常重要。
近似方法通常从简单的问题的精确解出发来求比较复杂的问题的近似解。
在量子力学中，由于体系的哈密顿算符往往比较复杂，薛定谔方程能够严格求解的情况寥寥可数，因此，引入各种即时方法以求解薛定谔方程的问题显得十分重要。
些微扰动理论在量子力学中的应用
些微扰动理论在量子力学中的应用量子力学是描述微观世界物理现象的基础理论之一，其奠基人之一波尔认为，量子力学提供的是自然界最基本的描述方式。
自20世纪初诞生以来，量子力学在科学界扮演着举足轻重的角色。
随着时间的推移，越来越多的科学家将量子力学与其他领域融合，并发现了许多有趣而且深入的研究领域，其中就包括些微扰动理论。
些微扰动是指将理论模型的某些参数略微改变，从而引起系统的微小振荡。
让我们来想象一下地球上的一个小球体，当它发生扰动，我们可以发现这一小球体将发生庞大的波动。
在量子力学中，我们可以使用些微扰动理论来描述量子系统如何在各种不同的扰动下发生变化。
这种理论不仅让我们可以深入了解量子系统的本质，更可以帮助我们设计和优化各种新型技术。
有趣的是，些微扰动理论中的一些重要思想最初是由诺贝尔物理学奖得主费曼提出的。
费曼在20世纪50年代提出了著名的路径积分理论，该理论在复杂的物理系统中得到广泛的应用。
根据费曼的理论，可以将复杂的物理系统视为一系列不同状态的集合，并模拟机率函数的行为。
这种思想在电子学、生物学和量子计算等领域的应用获得了成功。
些微扰动理论在量子力学中的应用尤其重要。
例如，在分子物理学和固体物理学中，我们可以使用些微扰动理论来解析化学反应和材料的行为。
这种理论对于设计新型材料和新型反应有重要的作用。
在些微扰动理论下，我们可以将量子系统的波函数表示为初态和扰动量之和的形式。
这种表示法可以帮助解析基态和激发态之间的跃迁，无论是粒子和空穴的跃迁，还是电子和波子的跃迁。
通过使用些微扰动理论，我们可以计算任意精度的能级和跃迁的可能性。
除此之外，些微扰动理论在量子场论中也很有用。
量子场论是相对论性量子力学的框架，通过这种理论，我们可以描述宇宙中所有的粒子和相互作用方式。
然而，相对论性量子力学非常复杂，在许多情况下难以处理。
使用些微扰动理论，我们可以缓解这个问题，准确解析高能粒子物理学和弱相互作用的行为。
量子力学中的共振与扰动理论
量子力学中的共振与扰动理论量子力学是一门著名的自然科学，其研究的对象是微观领域的基本粒子和微观现象。
在量子力学中，共振和扰动理论是两个重要的概念。
共振是指当一个系统受到外部激励时，系统本身的某些自然频率与激励的频率相同或接近，从而导致系统发生强烈的震动。
扰动是指对一个系统进行微小的改变，如加入微弱的外场，系统的状态会发生微小的改变，但这种微小变化可能会对整个系统产生重大的影响。
本文将介绍量子力学中的共振与扰动理论并探讨其在物理学研究中的应用。
一、共振理论的概念和特性在量子力学中，共振是指当外部激励与系统的自然频率相同或接近时，系统会出现强烈的震动或变化。
例如，在一个被弹性绳子悬挂的重物上施加周期性的外力，如果外力的频率接近这个系统的固有频率，就会出现共振现象。
共振的特性包括：强度非常大，当共振频率接近自然频率时，振幅会因为质量不同、阻尼不同而导致振动不稳定;带宽窄，共振的频率范围很窄，因为共振频率与自然频率只有极小的差别；特别指出，体系振幅增强非常快。
二、扰动理论的概念和特性扰动理论是量子力学中研究微观领域中物理系统的改变的理论。
在量子力学中，系统的状态可以用波函数表示，波函数具有非常重要的性质，如幺正性（波函数归一化）和叠加原理（一个系统可以处于多种状态的叠加态）。
在扰动理论中，通过对含有小任意扰动的系统的波函数进行展开，可以得到系统状态和波函数的变化量，进而计算出各种物理量随时间的变化规律。
扰动理论的特性包括：微扰很小，系统的状态变化非常微小，通常采用近似方法来处理；系统的状态变化与时间的变化相关，可以用本征值和本征函数来描述；扰动理论只适用于处理含有小扰动的系统，如果系统的扰动是很大的，则需使用其他的方法。
三、共振与扰动理论的应用共振理论和扰动理论是量子力学中两个非常重要的理论，它们在物理学研究中具有广泛的应用。
一方面，在实验上测定共振的特征可以让我们了解系统的性质和结构；另一方面，在量子计算和量子通信中，扰动理论和共振理论有重要作用。
量子力学中的微扰理论和近似方法
量子力学中的微扰理论和近似方法量子力学是研究微观粒子行为的理论框架，它描述了微观世界中的粒子和它们之间的相互作用。
微扰理论是量子力学中一种重要的近似方法，它用于处理相对简单的系统，使得复杂的问题可以得到简化和解决。
本文将介绍量子力学中的微扰理论和近似方法。
在量子力学中，微扰理论是一种将系统的哈密顿量分解为一个简单的“未受扰动”的哈密顿量和一个“微扰”的哈密顿量的方法。
未受扰动的哈密顿量通常是我们已经熟悉的系统，而微扰的哈密顿量是我们想要研究的系统。
通过将这两个哈密顿量进行线性组合，我们可以得到一个新的哈密顿量，用于描述整个系统。
微扰理论的基本思想是将系统的波函数和能量按照幂级数展开，然后通过逐阶近似的方法来求解。
在一阶微扰理论中，我们假设微扰项相对于未受扰动的系统是很小的，这使得我们可以通过一阶修正来计算系统的波函数和能量。
一阶微扰理论的计算公式为：E_n^(1) = <n|H^(1)|n>其中，E_n^(1) 是系统在一阶微扰下的能量修正，|n> 是未受扰动系统的第n个能级的波函数，H^(1) 是微扰哈密顿量。
除了一阶微扰理论，还存在高阶微扰理论。
在高阶微扰理论中，我们考虑了更多的微扰项，通过逐阶修正来计算系统的波函数和能量。
高阶微扰理论的计算公式为：E_n^(k) = <n|H^(1)|n> + ∑_(m≠n) (|<m|H^(1)|n>|^2)/(E_n^(0) - E_m^(0))其中，E_n^(k) 是系统在k阶微扰下的能量修正，|n> 是未受扰动系统的第n个能级的波函数，H^(1) 是微扰哈密顿量，E_n^(0) 是未受扰动系统的第n个能级的能量。
除了微扰理论，近似方法也是量子力学中常用的工具。
近似方法通过对系统进行简化，使得复杂的问题可以得到解决。
常见的近似方法包括变分法、WKB近似和矩阵对角化等。
变分法是一种通过选择适当的试探波函数来求解系统的能量的方法。
量子力学中的非简并微扰理论
量子力学中的非简并微扰理论量子力学是一门研究微观粒子如何运动和相互作用的学科。
在这个领域中，非简并微扰理论是一个重要的工具，用于处理系统在微弱扰动下的行为。
本文将介绍非简并微扰理论的基本概念和数学表达，并探讨其在量子力学中的应用。
一、非简并微扰理论的基本概念在量子力学中，当一个系统受到外界微弱扰动时，我们可以使用微扰理论来分析系统的行为。
非简并微扰理论适用于系统的能级之间无简并（即不存在多个能级具有相同能量的情况）的情形。
根据非简并微扰理论，系统的扰动可以看作是一个微弱的干扰，该干扰可以通过一个微扰项来描述。
微扰项通常具有形式H'，其中H'是一个小的、可控制的微扰算符。
二、非简并微扰理论的数学表达非简并微扰理论可以通过微扰展开的方法来计算系统的性质。
在微扰展开中，我们通过将系统的哈密顿算符表示为扰动前的哈密顿算符H0和微扰项H'的和来处理系统。
即H = H0 + H'。
在非简并微扰理论中，我们通常使用微扰哈密顿算符的矩阵元表示。
设系统的基态为|0⟩，它的能量为E0。
我们可以得到微扰哈密顿算符的矩阵元为⟨n|H'|0⟩，其中|n⟩表示系统的激发态。
利用微扰展开方法，我们可以得到系统的能量修正。
一般而言，我们将系统的能量E表示为E = E0 + ΔE，其中ΔE是能级的修正。
通过计算各阶修正的贡献，我们可以得到能级修正的近似表达式。
三、非简并微扰理论的应用非简并微扰理论在量子力学中有着广泛的应用。
它在原子物理、固体物理等领域中被广泛运用。
以原子物理为例，非简并微扰理论可以用于计算原子能级的修正。
通过引入微弱的外场，如电磁场，我们可以使用微扰理论来计算这些能级的修正。
这对于解释原子光谱和原子发射光谱线的偏移具有重要意义。
在固体物理中，非简并微扰理论可以用于计算晶格的力常数、声子的能谱等。
通过引入微小的势场或外界扰动，我们可以分析晶格的变形和介质的声学性质。
除了原子物理和固体物理，非简并微扰理论还在其他领域具有重要的应用。
量子力学 微扰论 总结
量子力学微扰论总结
量子力学中的微扰论是一种处理物理系统在微小扰动下的量子行为的方法。
具体来说，它考虑了系统哈密顿算符中的微扰项，这些微扰项可以表示为系统无微扰情况下的哈密顿算符的函数。
在微扰论中，通常将无微扰情况下的哈密顿算符记为 H0，微扰项记为 V。
微扰项可以是任何对系统产生微小影响的因素，例如其他粒子的存在、电磁场的影响等。
微扰论的基本思想是将系统的量子态表示为无微扰情况下的本征态的线性组合，然后根据微扰项的作用，将系统的能量和波函数展开为微扰参数的幂级数。
具体来说，如果 H0 的本征态为Ψn0⟩，对应的能量本征值为 En0，那么系统的量子态可以表示为Ψn⟩=Ψn0⟩+λΨn1⟩+λ2Ψn2⟩+...+λnΨnn⟩，其中λ 是微扰参数，Ψnn⟩表示 n 阶微扰下的本征态。
同样，系统的能量
可以展开为En=En0+λEn1+λ2En2+...+λnEnn。
根据微扰论，我们可以逐阶求解系统的量子态和能量。
例如，在非简并微扰论中，如果 H0 的所有本征态都是唯一的，那么我们可以直接利用无微扰情况下的本征态作为基态，然后计算各阶微扰下的修正。
而在简并微扰论中，
如果 H0 的某些本征态是简并的，那么我们需要考虑微扰项对这些简并态的作用，以确定系统的量子态和能量。
总之，量子力学中的微扰论是一种非常重要的理论工具，它可以用来研究物理系统在微小扰动下的量子行为。
通过微扰论，我们可以更好地理解量子力学的基本原理，并应用于各种实际问题中。
量子力学中的微扰理论与能量逐级分析
量子力学中的微扰理论与能量逐级分析量子力学是描述微观世界中粒子行为的理论，而微扰理论是量子力学中一种重要的计算方法。
本文将介绍微扰理论的基本原理，并探讨如何利用微扰理论进行能量逐级分析。
1. 微扰理论的基本原理微扰理论是一种近似计算方法，它基于一个重要的假设：系统的哈密顿量可以分解为一个已知的部分和一个微小的扰动。
这个假设在实际问题中通常是成立的，因为真实系统往往会受到各种扰动的影响。
根据微扰理论，我们可以将系统的波函数表示为一个级数的形式：ψ = ψ⁰ + λψ¹ + λ²ψ² + ...其中，ψ⁰是系统的基态波函数，λ是一个无量纲的参数，表示扰动的大小，ψ¹、ψ²等是一阶、二阶等微扰的修正项。
2. 一阶微扰理论在微扰理论中，我们首先考虑一阶微扰的修正。
一阶微扰的修正项可以通过一阶微扰哈密顿量和基态波函数的内积来计算：E¹ = ⟨ψ⁰|H'ψ⁰⟩其中，E¹表示一阶微扰的能量修正，H'表示一阶微扰哈密顿量。
一阶微扰的修正项还可以用来计算基态波函数的修正：ψ¹ = Σ |n⟩⟨n|H'|ψ⁰⟩ / (E⁰ - En)其中，|n⟩表示系统的第n个能量本征态，E⁰是基态的能量。
3. 二阶微扰理论如果一阶微扰的修正项不足以描述系统的行为，我们可以进一步考虑二阶微扰的修正。
二阶微扰的能量修正可以通过二阶微扰哈密顿量和一阶微扰波函数的内积来计算：E² = Σ |n⟩⟨n|H'|ψ¹⟩ / (E⁰ - En)二阶微扰的修正项还可以用来计算一阶微扰波函数的修正：ψ² = Σ |n⟩⟨n|H'|ψ¹⟩ / (E⁰ - En)通过逐级计算，我们可以得到更高阶微扰的修正项，从而逐步逼近真实系统的行为。
4. 能量逐级分析利用微扰理论进行能量逐级分析是研究量子系统行为的重要手段。
量子计算的量子微扰理论
量子计算的量子微扰理论随着科技的高速发展，量子计算已经成为当前计算界的热点话题。
通过掌握量子计算的相关理论和技术，可以在很大程度上提高计算的速度和效率。
而其中量子微扰理论则是量子计算的重要分支之一，本文将介绍与量子微扰理论相关的基础知识及其在量子计算中的应用。
一、量子微扰理论的基础概念量子微扰理论是研究量子系统对微小扰动的响应规律的理论，它是量子力学和微扰理论的组合。
在量子微扰理论中，一般假设系统存在某种基本状态，并且通过添加微小扰动来研究系统的行为。
这个基本状态一般被称为系统的“无扰动状态”，而微扰可以被视为由系统与环境相互作用引起的能级变化。
在实际的系统中，微扰通常是由于外界的干扰导致的，如激光、射频等。
二、量子微扰理论的数学表述在量子微扰理论中，我们常用微扰哈密顿量表示微扰。
假设我们有一个哈密顿量H0表示了无扰动系统的性质，而微扰可以被表示为一个小量，如λ，那么我们可以将哈密顿量表示为H=H0+λV。
其中，V表示微扰哈密顿量，其大小一般被限制在1以内。
那么我们可以将系统的状态表示为|ψ(t)⟩=∑n∈Ccn(t)|En⟩，其中|En⟩为无扰动状态下的能级，t为时间，cn(t)为复数振幅。
当微扰加入时，我们可以使用微扰理论来计算状态随时间的演化。
通过使用一阶微扰理论，我们可以得到以V为单位的能量变化。
三、量子微扰理论在量子计算中的应用在量子计算中，微扰理论的应用广泛且重要。
例如，在进行计算和量子系统开发过程中，我们常常会遇到噪声和其他环境干扰导致的误差，如单比特故障、两比特故障等。
在这种情况下，微扰理论可以帮助我们理解量子系统发生故障的原因，并提供精确的修复方法。
此外，微扰理论也可用于优化量子算法、量子态的制备、相干态的制备、研究和发现新的量子效应等领域。
总结量子微扰理论是量子计算的重要分支之一，它的研究对于开发高效的量子计算基础设施、发现新的量子效应、研究和设计新型量子算法等领域都具有非常重要的意义。
量子力学中的微扰理论与应用
量子力学中的微扰理论与应用量子力学是描述微观世界的物理学理论，它在解释微观粒子行为方面取得了巨大的成功。
其中，微扰理论是量子力学中的重要工具，它在解决一些复杂问题时发挥着关键作用。
本文将介绍微扰理论的基本概念、原理以及在量子力学中的应用。
首先，我们来了解微扰理论的基本概念。
微扰理论是一种近似方法，它通过将系统的哈密顿量分解为一个已知的部分和一个微小的扰动部分，来研究系统的行为。
这种分解使得我们可以通过对已知部分进行精确求解，再考虑扰动部分的影响，得到系统的近似解。
微扰理论的原理可以通过薛定谔方程来解释。
薛定谔方程描述了量子力学中粒子的运动规律。
当系统受到微小扰动时，我们可以将系统的波函数表示为一个级数的形式，其中每一项都对应着不同程度的扰动。
通过将这个级数代入薛定谔方程，我们可以得到一系列的修正方程，从而计算出系统的近似解。
微扰理论在量子力学中有着广泛的应用。
其中最为著名的是氢原子的微扰理论。
氢原子是量子力学中最简单的系统之一，它由一个质子和一个电子组成。
在氢原子的微扰理论中，我们将系统的哈密顿量分解为一个已知的部分（即氢原子的非扰动哈密顿量）和一个微小的扰动部分（例如外加电场或磁场）。
通过求解薛定谔方程的微扰展开式，我们可以计算出氢原子能级的修正值，从而得到更准确的能级结构。
此外，微扰理论还可以应用于其他一些量子力学的问题。
例如，它可以用于解释固体中电子的行为。
在固体中，电子之间的相互作用会导致能级的扰动，从而影响固体的电子结构和性质。
通过微扰理论，我们可以计算出这些能级的修正，从而更好地理解固体的行为。
除了固体物理学，微扰理论还在量子场论中有着重要的应用。
量子场论是描述粒子与场相互作用的理论，它在粒子物理学中起着重要的作用。
在量子场论中，微扰理论被广泛用于计算粒子的散射截面、衰变速率等物理量。
通过将相互作用哈密顿量分解为一个已知的自由哈密顿量和一个微小的相互作用部分，我们可以利用微扰理论来计算这些物理量的近似值。
量子力学中的扰动理论与微扰展开
量子力学中的扰动理论与微扰展开量子力学是描述微观粒子行为的理论，它在物理学领域中占有重要地位。
在量子力学中，扰动理论和微扰展开是研究系统的一种重要方法。
本文将重点介绍量子力学中的扰动理论和微扰展开的基本概念和应用。
1. 扰动理论的基本概念扰动理论是研究系统在外界扰动下的行为变化的一种方法。
在量子力学中，我们通常将系统的哈密顿量分为两部分：一个是我们已经了解和可以求解的部分，称为未扰动哈密顿量；另一个是我们不了解或难以求解的部分，称为扰动哈密顿量。
扰动理论的目标是通过对未扰动哈密顿量的求解，来推导出系统在扰动哈密顿量下的行为。
2. 微扰展开的基本原理微扰展开是扰动理论的一种重要工具。
它的基本原理是将扰动哈密顿量表示为一个无穷级数的形式，然后通过逐项求解的方法来获得系统的解。
微扰展开的关键是确定展开系数，即确定各级扰动对系统的影响程度。
一般来说，展开系数与扰动哈密顿量的大小有关，当扰动哈密顿量很小的时候，可以只考虑前几项展开。
3. 微扰展开的应用微扰展开在量子力学中有广泛的应用。
以氢原子为例，我们可以将电子与原子核之间的库仑势能看作是未扰动哈密顿量，而将其他的外界电场、磁场等看作是扰动哈密顿量。
通过微扰展开的方法，可以计算出氢原子在外界电场、磁场下的能级变化和波函数变化。
此外，在量子场论中，微扰展开也是一种常用的方法。
例如，在量子电动力学中，我们可以将电子与光子的相互作用看作是扰动哈密顿量，通过微扰展开的方法，可以计算出各种物理过程的概率振幅。
4. 微扰展开的局限性尽管微扰展开是一种非常有用的方法，但它也有一定的局限性。
首先，微扰展开要求扰动哈密顿量相对于未扰动哈密顿量来说很小，如果扰动哈密顿量过大，微扰展开的结果可能不准确。
其次，微扰展开只适用于哈密顿量是线性的情况，对于非线性的情况，需要采用其他的方法来求解。
总结起来，量子力学中的扰动理论和微扰展开是研究系统行为变化的重要方法。
通过对未扰动哈密顿量的求解，可以推导出系统在扰动哈密顿量下的行为。
微扰理论及其应用
渤海大学本科毕业论文（设计）含时微扰理论及其应用Time-dependent perturbation theory and its application学院（系）：数理学院物理系专业：物理学（师范）学号：10030009学生姓名：庞涛入学年度：2010指导教师：韩萍完成日期：2014 年5 月5 日渤海大学Bohai University摘要在量子力学中，精确求解薛定谔方程是很困难的，一般只能求近似解，应用微扰理论可以求得近似解。
学好微扰理论在以后的学习中具有很大帮助。
微扰理论分为两类，不含时微扰理论和含时微扰理论。
在量子力学中，含时微扰理论研究的是一个量子系统的含时微扰所产生的效应.该理论是由英国物理学家狄拉克首先提出和发展建立起来的。
应用含时微扰理论可以近似的计算出有微扰时的波函数，从而计算无微扰体系在微扰作用下由一个量子态跃迁到另一个量子态的跃迁概率。
含时微扰包括常微扰和周期微扰，在这两种微扰作用下，得到的结果是不同的，我们分析计算了在常微扰和周期微扰两种微扰作用下的跃迁概率，得到了一些结论。
在常微扰作用下时，我们得到了一个重要公式，该公式被称为费米黄金定则。
常微扰是只在一段时间内起作用，时间足够长的话，则跃迁概率与时间无关；而通过计算无微扰体系在周期微扰作用下的跃迁概率，得出的结论是周时，期微扰的频率只有在一定范围内，才会发生跃迁。
只有当外界微扰含有频率mk才会出现明显跃迁。
此外，我们还讨论了光的发射和吸收，给出了偶极跃迁的选择定则。
最后对激光的产生和激光的应用进行了介绍。
关键词：选择定则；含时微扰；跃迁概率；黄金规则Time-dependent perturbation theory and its applicationAbstractIn quantum mechanics, the exact solution of Schrodinger equation is very difficult, generally only approximate solutions, using the perturbation theory can be obtained the approximate solution. To learn a great help to the perturbation theory of learning in the future. Perturbation theory is divided into two categories, not the time-dependent perturbation theory and time-dependent perturbation theory.In quantum mechanics, the time-dependent theory of perturbation is the effect of a quantum system with time-dependent perturbation generated. This theory was first proposed and developed by the British physicist Dirac. Calculated using time-dependent perturbation theory can be approximated by a wave function perturbation, thus calculated without perturbation system under the perturbation induced by a quantum state transition to the transition probability of another quantum state. The time-dependent perturbation included regular perturbation and periodic perturbation, in which two kinds of perturbations, the result is different, analysis of transition probability in constant perturbation and periodic perturbation two perturbation effect was obtained by us, some conclusions were obtained. In the constant under perturbations, we obtain a formula, the formula is called the Fermi golden rule. The perturbation is often work only in a period of time, time is long enough, the transition probability is independent of time; and through the calculation of transition probability without perturbation system in the period under perturbations, it was concluded that the periodic perturbation frequency only in a certain range, the transition will occur. Only when the external perturbation with frequency, will appear obvious transition. In addition, we also discuss the emission and absorption of light, gives the dipole transition selection rule. Application of laser and laser produced finally is introduced in this paper.Key Words：Selection rule；time-dependent perturbation；transition probability；The golden rule目录摘要 (I)Abstract (II)引言 (1)1 含时微扰理论的概述 (2)1.1 含时微扰理论下的薛定谔方程 (2)1.2 跃迁概率 (3)2 常微扰和周期微扰 (5)2.1 跃迁概率和费米黄金定则 (5)2.2 周期微扰 (7)3 含时微扰理论的应用 (10)3.1 光的发射和吸收 (10)3.1.1 爱因斯坦的发射和吸收系数 (10)3.1.2 用微扰理论计算发射和吸收系数 (11)3.2 选择定则 (14)3.3 典例分析 (16)4 激光简介 (18)4.1 激光的产生 (18)4.2 激光的应用 (19)结论 (21)参考文献 (22)引言在量子力学中，对于具体物理问题的薛定谔方程，可以准确求解的问题是很少的，一般只能求近似解。
量子力学中的量子摄动理论与微扰展开
量子力学中的量子摄动理论与微扰展开量子力学是现代物理学中的重要理论，描述了微观世界的规律。
在量子力学中，量子摄动理论与微扰展开是一种重要的计算方法，用于处理复杂的量子系统。
本文将介绍量子摄动理论与微扰展开的基本概念、原理和应用。
量子摄动理论是一种处理量子系统中微弱相互作用的方法。
在现实世界中，粒子之间的相互作用往往是复杂而难以精确描述的。
而量子摄动理论通过将相互作用视为微弱扰动，将系统的哈密顿量分解为一个简单的未受扰动部分和一个微弱的扰动项。
这样，我们可以利用微扰展开的方法，逐步计算系统的各种性质。
在量子摄动理论中，微扰展开是一种重要的计算手段。
它基于一个重要的假设，即扰动项相对于未受扰动部分是很小的。
根据这个假设，我们可以将系统的波函数和能量用级数展开的形式表示。
展开的级数中的每一项都对应着一个不同的能级和波函数。
通过计算这些项的贡献，我们可以逐步逼近真实的波函数和能量。
在实际应用中，量子摄动理论与微扰展开被广泛用于计算各种量子系统的性质。
比如，在原子物理中，可以利用量子摄动理论来计算原子的能级、跃迁概率等。
在固体物理中，可以用它来计算晶格中的缺陷、电子态等。
在量子场论中，可以用它来计算粒子的散射截面等。
量子摄动理论与微扰展开的计算方法有多种。
其中，最常用的是微扰展开到一阶或二阶。
一阶微扰展开是指只考虑扰动项的一阶贡献，而忽略二阶及更高阶的贡献。
这种方法适用于扰动项较小的情况，可以得到较为精确的结果。
二阶微扰展开则考虑了扰动项的二阶贡献，对于扰动项较大的情况更为适用。
此外，还有高阶微扰展开、重整化等方法，可以处理更为复杂的情况。
在实际计算中，量子摄动理论与微扰展开需要一定的数学工具和技巧。
比如，需要用到线性代数、微积分、泛函分析等知识。
此外，还需要一定的物理直觉和经验，以选择合适的展开方式和计算方法。
对于复杂的系统，可能需要进行大量的计算和近似处理，以得到满意的结果。
总之，量子摄动理论与微扰展开是处理量子系统中微弱相互作用的重要方法。
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量子力学中微扰理论的简单论述摘要：在量子力学中，由于体系的哈密顿函数算符往往比较复杂，薛定潯方程能够严格求解的情况寥寥可数。
因此，引入各种近似方法以求解薛定帶方程的问题就什么重要。
常用的近似方法有微扰法、变分法、半经典近似和绝热近似等，不同的近似方法有不同的实用范围，在下文中将讨论分立谱的微扰理论。
对于体系的不含时的哈密顿函数的分立谱的的微扰理论可以分为非简并定态微扰理论和简并定态微扰理论。
关键词:近似方法；非简并定态微扰理论；简并定态微扰理论1非简并定态微扰论 (1)1.1理论简述 (1)1.2 一级微扰1.3二级修正1.4非简并定态微扰的讨论 .................................................2简并定态微扰论 (8)1.5海曼一费曼定理 .......................................................2.1理论简述： (8)2.2 简并定态微扰论的讨论 (10)3结束语 (11)致谢..................................................... 错误！未定义书签。
参考文献 (11)0引言微扰理论是量子力学的重要的理论。
对于中等复杂度的哈密顿量，很难找到其薛定谔方程的精确解。
我们所知道的就只有几个量子模型有精确解，像氢原子、量子谐振子、与箱归一化粒子。
这些量子模型都太过理想化，无法适当地描述大多数的量子系统。
应用微扰理论，可以将这些理想的量子模型的精确解，用来生成一系列更复杂的量子系统的解答。
量子力学的微扰理论引用一些数学的微扰理论的近似方法。
当遇到比较复杂的量子系统时，这些方法试着将复杂的量子系统简单化或理想化，变成为有精确解的量子系统，再应用理想化的量子系统的精确解，来解析复杂的量子系统。
基本的方法是，从一个简单的量子系统开始，这简单的系统必须有精确解，在这简单系统的哈密顿量里，加上一个很弱的微扰，变成了较复杂系统的哈密顿量。
假若这微扰不是很大，复杂系统的许多物理性质（例如，能级，量子态，波函数）可以表达为简单系统的物理性质加上一些修正。
这样，从研究比较简单的量子系统所得到的知识，可以进而研究比较复杂的量子系统。
微扰理论可以分为两类，不含时微扰理论与含时微扰理论。
不含时微扰理论的微扰哈密顿量不含时间；而含时微扰理论的微扰哈密顿量含时间。
1非简并定态微扰论1.1理论简述近似方法的精神是从已知的较简单的问题准确解出发，近似地求较复杂的一些问题的解，当然，还希望了解这些求解方法的近似程度，估算出近似解和准确解之间的最大偏离。
下面我们将讨论体系在受到外界与时间无关的微小扰动时，它的能级和波函数所发生的变化。
⑴假设体系的哈密顿量H不显含t，定态的薛定谔方程H = E满足下述条件：（1）H可分解为H o和H •两部分H o厄米，而且H •远小于H。
:H 二H H。
H H o上式表示，H与H •的差别很小，H •可视为加与H。
上的微扰。
由于H不显含t，因此，无论H。
或是H •均不显含t o（2）H o的本征值和已经求出，即在H o的本征方程H .■:（°）= E（O）::（0）H 0 n —匚n n中，能级Ef及波函数计0）都是已知的。
微扰论的任务就是从H°的本征值和本征函数出发，近似求出经过微扰H •后，H的本征值和本征函数。
（3）H°的能级无简并，严格来说，是要求通过微扰论来计算它的修正的那个能级无简并。
例如，要通过微扰论计算H •对H°的第n个能级EJ的修正，就要求无简并，它相应的波函数计0）只有一个。
其他能级既可以是简并的，也可以不是简并的。
⑵（4）H°的能级组成分立谱，或者严格点说，至少必须要求通过微扰来计算它的修正的那个能级处于分立谱内，E n o）是束缚态。
在满足上述条件下，可利用定态非简并微扰论从已知的H o的本征值和本征函数近似求出H的本征值和本征函数。
为表征微扰的近似程度，通常可引进一个小的参数，，将H •写成，H •，将的微小程度通过■反映出来。
体系经微扰后的薛定谔方程是：H n=（H°H）jEn n将能级E n和波函数%按，展开：E厂即…即「2E n2）JH: 〔.（0）• ■「⑴• ■ 2「（2）n n n nE n i）, E n2）,…半n i），半$）,…分别表示能级E n和波函数申n的一级，二级修正。
将上两式代入薛定谔方程中得：（H。
• H）（晋）—讣）「2晋）川）=（E n o）「E n iK-笛）•川）（晋）—n“「晋•川）然后比较上式两端的■的同次幕，可得出各级近似下的方程式:H ：「（°）_ E（°）：「'（0）On n no:■1: (Ho-E n o))■：n1)-(^-E n1)) T(H - E n“)即•E n2)罟2: (H o- E n(o))=-晋)零级近似显然是无微扰时的定态薛定谔方程式，同样还可以列出准确到3，4……等各级的近似方程式。
［3］1.2 一级微扰求一级微扰修正只需要求解（H。
-E n o））n i）^（H -E n i））■ n o）。
由于H o厄米，H o的本征函数系心n o）?系展开■■■（1）=、、a（1） ?（0）n a i il将此式代入1的近似薛定谔方程中的为求出展开系数af），以讣0）”左乘上式并对全空间积分，利用匚n叭系的正交归一性后，得E；%严一£%0 =一［涉旷H幽d』+ E,心fl=帆 HVi0）dx =《婷 | H f| 始〉当n = k 时，得：U "■ ■- '■-1.3 二级修正求二级修正需要求解（H o-E n o ））讣--（丿-即））^那么接下来计算a （1），利用;:n 的归一条件，在准确到 o （・）数量级后，1 = © I 收〉=（（y 俨+坤巴）|（蝶+入汨〉）>= WTsT 〉+A[y I 附J+WI<r 〉]+OW 〉又因波函数®n o ）归一，〈％0）|吋?=1得：<密昭〉+ MW 〉=o将叩八q ⑴半）代入上式得 、‘ 1ia n i ）必为纯虚数，即 打 17■为实数。
准确到■的一级近似，微扰后体系的波函数是必=X +押屮=陳+爾申泸十入工;严=』9丁十入》>川如畀L 皆H 」上式表明，a n i ）的贡献无非是使波函数增加了一个无关紧要的常数相位因 子，那么，不失普遍性，可取 f — mc因此，准确到一级近似，体系的能级和波函数是E s = EJ 01 + H\ B = Ei 0> + < n I H z I n>A =妒+ S 諾〕討泸上式表明，准确到一级近似， H •在无微扰能量表象中的对角元给出能量的一级修正，非对角元给出波函数的一级修正。
⑷与求一级修正的步骤相似，将二级修正波函数按:「n°y展开将此式代入上式得=—H‘》＞卩如严+ H f nn WW + ET幘git/工址以-k）左乘上式，并对全空间进行积分后得：当n =k时，得，考虑到瘁）=0，由上式得：斎刘一氏％严=-円+E$%当n =k时，由上式得：、\ * 门■' ；. ■' - - ■'血 =右（E俨一E；KE俨一ET）_（E譽-E斜）2至于a n2），同样可以由波函数的归一条件算出，由〈也\血〉=w +坤C +护噱）丨（卅+诃+叱）〉T 得〈册|妤》+《疗I婷》+《奸1婷〉=0得十盘俨十山E +》＞和、巴臨=0或^Is同样，若取a n2）为实数，那么由上式得：综合上述，准确到二级近似吗，体系的能级和波函数是:S(E (E 俨 n£v> n 同理，其他各级近似也可用类似的方法算出[5]£ = + H 仁 + 工Ep 7 一 El°1.4非简并定态微扰的讨论(1)由微扰后的能级可知，微扰实用的条件是J 《1E"，一 £^40) ''' 丄只有满足该式，才能满足微扰级数的收敛性， 保证微扰级数中最后一项 小于前一项。
这就是 H • H o 的明确表示，微扰方法能否应用，不仅决定 于微扰的大小，而且决定于微扰的大小， 而且还决定于无微扰体系两个能级 之间的间距。
只有当微扰算符 H •在两个无微扰体系波函数之间的矩阵元H k n 的绝对值远小于五微扰体系相应的两能级间隔 E n°)- E k°)时，才能用微 扰论来计算。
这就是为什么必须要求作微扰计算的能级处于分立谱， 因为如 果能级E n 是连续谱，它和相邻的能级的能级间距趋于零，对于除能 E n 外的 其他所有能级，疳畑汕: 《1 是不可能都被满足的。
⑹(2)如何在H 中划分H 。
和H •十分重要，H o 和H •取得好，上式不 仅可以满足，而且可以使级数收敛的很快，避免了繁长的微扰计算。
一般， 除了要求的H o 本征值和本征函数必须已知外，还可以从体系的对称性及微扰矩阵元是否满足一定的选择定则来考虑划分 H o 和Hd£(A)dA 半《0⑴| AH' |妙⑴〉A上式就是费曼一海曼定理, 和无微扰能量之差。
它通过对微扰参数■的积分给出了含微扰的能量（3）能量本征函数和本征值的二级修正由相应的一级修正给出，这样我们可以说，微扰论其实也是一种逐步逼近法。
（4）关于■的讨论：由H二H。
• ’ H •得出，若设我们将■看成一个可变化的参数，则显然当■ =0时，H二H。
，这时体系未受到微扰的影响；当’=1时，H = H0• H •，微扰全部加进去了。
因此、可以想象体系当从■ =0缓慢变化到•二1的过程，也就是体系从无微扰的状态逐步变成有微扰的状态的过程。
⑺1.5海曼一费曼定理设H是，的函数，因此他的本征方程和归一条件为：由上式得：H(A) |^(A>>=E(A)|0(A)><^J(A)|> = 1E(A) =〈0(入)i H(入)I 0(入))（0（羅（小|虫箸=（曲）|讐”（小十⑷艸〈艸护⑴》=3⑴^^|曲》2 简并定态微扰论2.1 理论简述:除一维束缚态外，一般情况下均有简并，因此简并微扰比非简并微扰更具有普遍性，可以说，简并微扰是非简并微扰的特例。
假定H。
的第n个能级E n°）有f n度简并，即对应于E n0）有f n个本征函数®n0）（十=1，2, 3…….f n ）。
与简并微扰不同，现在由于不知道在这f n个本征函数中应该取哪一个作为无微扰本征函数。
因此，简并微扰要解决的第一个问题就是：如何适当选择零级波函数进行微扰计算。