导带价带禁带费米能级

导带价带禁带费米能级 The Standardization Office was revised on the afternoon of December 13, 2020
（1）导带conduction band：
导带是由自由电子形成的能量空间。

即固体结构内自由运动的电子所具有的能量范围。

对于金属，所有价电子所处的能带就是导带。

对于半导体，所有价电子所处的能带是所谓价带，比价带能量更高的能带是导带。

在绝对零度温度下，半导体的价带(valence band)是满带(见)，受到光电注入或热激发后，价带中的部分电子会越过禁带(forbidden
band/band gap)进入能量较高的空带，空带中存在电子后即成为导电的能带——导带。

势能动能：导带底是导带的最低能级，可看成是电子的势能，通常，电子就处于导带底附近；离开导带底的能量高度，则可看成是电子的动能。

当有外场作用到半导体两端时，电子的势能即发生变化，从而在能带图上就表现出导带底发生倾斜；反过来，凡是能带发生倾斜的区域，就必然存在电场（外电场或者内建电场）。

（2）价带与禁带：
价带（valence band）或称价电带，通常是指半导体或绝缘体中，在0K 时能被电子占满的最高能带。

对半导体而言，此能带中的能级基本上是连续的。

全充满的能带中的电子不能在固体中自由运动。

但若该电子受到光照，它可吸收足够能量而跳入下一个容许的最高能区，从而使价带变成部分充填，此时价带中留下的电子可在固体中自由运动。

禁带，英文名为：Forbidden Band 常用来表示价带和导带之间的能态密度为零的能量区间。

禁带宽度的大小决定了材料是具有半导体性质还是具有绝缘体性质。

半导体的禁带宽度较小，当温度升高时，电子可以被激发传到导带，从而使材料具有导电性。

绝缘体的禁带宽度很大，即使在较高的温度下，仍是电的不良导体。

无机半导体的禁带宽度从～，π-π共轭聚合物的能带隙大致在～,绝缘体的禁带宽度大于。

（3）导带与价带的关系：
“电子浓度=空穴浓度”，这实际上就是本征半导体的特征，因此可以说，凡是两种载流子浓度相等的半导体，就是本征半导体。

注意：不仅未掺杂的半导体是本征半导体，就是掺杂的半导体，在一定条件下（例如高温下）也可以转变为本征半导体。

空穴，载流子：价带中的许多电子（价电子）并不能导电，而少量的价电子空位——空穴才能导电，故称空穴是载流子。

空穴的最低能量——势能，也就是价带顶，通常空穴就处于价带顶附近。

禁带宽度：价带顶与导带底之间的能量差，就是所谓半导体的。

这就是产生本征激发所需要的最小平均能量。

施主与受主：对于掺杂半导体，电子和空穴大多数是由杂质来提供的。

能够提供电子的杂质称为施主；能够提供空穴的杂质称为受主。

施主的能级处在靠近导带底的禁带中；受主的能级处在靠近价带顶的禁带中。

实际上未掺杂半导体的费米能级在价带和导带的中央附近。

n型半导体的费米能级在导带底附近，而p型在价带顶附近。

（4）能隙：
能隙（Bandgap energy gap）或译作能带隙，在固态物理学中泛指半导体或是绝缘体的价带（valence band）顶端至传导带（conduction band）底端的能量差距。

费米能：
根据量子力学理论，具有半奇数自旋量子数（通常为1/2）的费米子，如电子，遵循泡利不相容原理，即一个量子态只能被一个粒子所占据。

因此，费米子在能级中的分布遵循费米-狄拉克分布。

一个由无相互作用的费米子组成的系统的基态模型可按照如下的方法构造：从无粒子系统开始，将粒子逐个填入现有而未被占据的最低能量的量子态，直到所有粒子全部填完。

此时，系统的费米能就是最高占据分子轨道的能量。

费米面：
金属中的自由电子满足泡利不相容原理，其在单粒子能级上分布几率遵循费米统计分布f(E) = 1 / (1 + expE − Ef / KbT)（其中Ef表示费米能级，Kb表示玻尔兹曼常数，T表示温度）当T=0K时，f(E)= 1。

表示在绝对零度下，电子将占据E≤Ef的全部能级，而大于Ef的能级将全部空着，自由电子的能量表示为E（k）=ћ²к²/2m,它在к空间的等能面是一球面，将E=Ef等能面称为费米面。

注意：
半导体中费米能级和金属费米能级是不同的，金属费米能级就是0K下电子占据的最高能级。

半导体中所谓费米能级实际上是电子系统的化学势，是由
热力学统计物理中推导的一个量，所以说如果从金属费米能级角度理解的就错了。