4-3_狭义相对论基本原理__洛伦兹变换
大学物理(下册) 14.1 狭义相对论的基本原理 洛仑兹变换
u'x ux v u' y u y u'z uz
a' x a x
(4)
a' y a y
a' z a z
(5)
a a' F ma F ' ma '
结论：在相互作匀速直线运动的两惯性系中，牛顿 定律具有相同的形式！
s y
y
o
s'
y'
考察质点 P 的运动： 两个坐标系中质点 P 对应不同的坐标， 两套坐标之间的关 系为伽利略变换；
(oxyz )； 惯性系： S ' (o' x' y' z ' )；
s y
y
o
s'
y'
y'
v
x'
x
*
P ( x, y , z ) ( x' , y ' , z ' )
vt
o' z' z'
z z
Albert Einstein ( 1879 – 1955 ) 20世纪 最伟大的物理学家，于1905、1915年 先后创立了狭义相对论、广义相对论。 于1905年提出光量子假设，为此获得 1921年度诺贝尔物理学奖。
爱因斯坦的哲学观念：自然界应当是 和谐而简单的。理论特色：出于简单 而归于深奥。
1. 狭义相对论建立的历史标志：1905年 Einstein 发 表的论文《论动体的电动力学》，以极其清晰和高 度简洁的观点叙述了相对性原理、光速不变原理， 狭义相对论建立在两原理基础之上。
以上结果说明：
在 S 系长为 x 的物体，在 S 系测量也为 x' x ； ' 在 S 系寿命为t 的生命，在 S ' 系测量也为t ' t ； 2.速度变换与加速度变换 注意：方程组(1)、(2)称为伽利略变换，反映了经典力学 时空观！将(1)对时间求导可得速度、加速度变换式： 速度变换公式： 加速度变换公式：
简单推导洛伦兹变换(狭义相对论)
简单推导洛伦兹变换（狭义相对论）洛伦兹变换是狭义相对论的基本公式，从中我们可以进一步得到尺度缩减、时钟慢度、质能转换等奇妙有趣的推论。
值得一提的是，虽然洛伦兹变换最早是由洛伦兹得到的，但他并没有赋予这组变换方程组以相对论的内涵，他只是编造了一个数学观点来纠正错误的以太时空。
所以作者认为洛伦兹变换的结果应该还是属于爱因斯坦的。
1. 先导知识：波速取决于介质的速度，而不是波源的速度或许你听说过，光即是粒子又是波。
没错，但这个“粒子”已经不是我们日常理解的小微粒了，一定不能将发射一束光想象成手枪发射子弹。
许多困扰可能就来自于此，把光想象成子弹你可能永远也想不明白相对论的奇妙变换。
为了方便思考我们需要把光理解成波，发射光就像在水面触发一个涟漪。
我们先看看机械波，建立起对波的正确看法发射一波和发射一颗子弹有什么区别？根本区别在于，触发机械波实际上并不发射任何物理粒子，而是触发介质的传播振动，所以波速完全取决于介质，而不是波源的速度。
站在地上观察时，跑步时说话不会改变声音传播的速度，蜻蜓高速掠过水面也不会改变波纹扩散的速度，只会造成多普勒效应(仔细观察图1中最外层波纹的速度是否受波源速度影响)。
相反，考虑谈话的例子。
如果你站着不动，风在动，声速就会变。
比如逆风说话，声速会增加，逆风说话，声速会变慢。
仔细理解这里的区别，跑步不会改变波的传播速度，但空气运动会。
图1：一个运动的波源并不会导致波速的变化（观察最外层涟漪的速度）现在我们来考虑光的一个例子一列以速度v前进的火车在经过你的时候突然向前进方向发出了一个闪光，光是电磁波，不同于手枪发射子弹，不管这个光源运动情况怎么样，在你看来，这个闪光就像在水面上激起的一个涟漪，以不变的速度c前行。
（但是这里说的不变速度c还不是相对论说的光速不变，只是说光速与光源速度无关）2.光在真空中是通过什么介质传播的？从上面的分析我们看到波的速度，甚至波的性质似乎完全都取决于传递波的介质，波的行为似乎只与介质有关，完全由介质定义，完全由介质约束，波源在触发波之后好像就没有什么关系了。
洛伦兹变换与狭义相对论的原理
洛伦兹变换与狭义相对论的原理狭义相对论是爱因斯坦在1905年提出的一个革命性的物理学理论，它颠覆了牛顿力学的观念，重新定义了空间和时间的概念。
而洛伦兹变换则是狭义相对论中的一项重要数学工具，用来描述参照系之间的变换关系。
本文将探讨洛伦兹变换与狭义相对论的原理，并对其数学推导进行分析。
狭义相对论的核心观念是光速不变原理，即光在真空中的传播速度是一个恒定值，不依赖于观察者的运动状态。
这一原理颠覆了牛顿力学中的时间和空间观念，使得时间和空间不再是绝对的，而是相对的。
为了描述观察者之间的运动关系，我们需要引入洛伦兹变换。
洛伦兹变换是一种描述时间和空间坐标变换的数学方法，可以应用于不同参照系之间的变换。
在狭义相对论中，我们有两个基本的洛伦兹变换，即时间变换和空间变换。
首先来看时间变换。
假设有两个参照系S和S'，S'以相对于S的速度v匀速运动。
在S系中，某一事件的发生时间为t，而在S'系中的观测时间为t'。
根据洛伦兹变换的原理，时间的变换关系可以表示为：t' = γ(t - vx/c^2)其中，γ是根据速度v求得的洛伦兹因子，它的公式为γ=1/√(1-v^2/c^2) ，c为光速。
接下来，我们来看空间变换。
在S系中，某一点的坐标为(x,y,z)，而在S'系中的观测坐标为(x',y',z')。
根据洛伦兹变换的原理，空间的变换关系可以表示为：x' = γ(x - vt)y' = yz' = z从上述数学表达式可以看出，洛伦兹变换具有一些非常有趣的特性。
首先是时间和空间的相对性，即不同的观察者会有不同的时间和空间观测结果。
其次是尺缩效应，即物体沿相对运动方向会发生收缩，这是由于洛伦兹变换中的时间和空间的耦合关系所导致的。
此外，还存在钟慢效应，即高速运动的钟表会比静止的钟表走得慢。
洛伦兹变换的推导是基于狭义相对论的基本原理，其中最重要的就是光速不变原理。
狭义相对论的原理
狭义相对论的原理狭义相对论的原理狭义相对论是爱因斯坦于1905年提出的一种物理学理论，它是描述物质和能量之间关系的一种理论。
狭义相对论的原理可以分为以下几个方面：一、光速不变原理光速不变原理是狭义相对论的核心原理之一。
它认为在任何惯性参考系中，光速都是恒定不变的，即无论光源和观察者相对运动的状态如何，光速都保持不变。
这个原理可以用以下公式来表示：c = λf其中c代表光速，λ代表波长，f代表频率。
这个公式说明了在任何情况下，光速都是定值。
二、等效性原理等效性原理认为，在任何加速度下观察到的现象与在重力场中观察到的现象是等价的。
这个原理意味着重力可以被视为加速度。
三、时空相对性原理时空相对性原理认为，在所有惯性参考系中物理规律都应该具有相同的形式。
这个原理意味着时间和空间是相互关联且互不可分割的。
四、质能等价原则质能等价原则是狭义相对论的另一个核心原理。
它认为质量和能量是等价的，即E=mc²。
这个公式说明了质量和能量之间的转换关系。
五、洛伦兹变换洛伦兹变换是狭义相对论中最重要的数学工具之一。
它描述了不同惯性参考系之间时间和空间的变换关系。
洛伦兹变换包括时间、长度、速度和动量等方面。
六、相对性原理相对性原理是狭义相对论的基础之一。
它认为物理规律在所有惯性参考系中都应该具有相同的形式，而没有一个特定的惯性参考系是绝对正确的。
七、时间膨胀时间膨胀是狭义相对论中比较奇特的现象之一。
它指出，在高速运动状态下，时间会变慢，即观察到同一事件所需的时间会增加。
总结：以上就是狭义相对论的原理，其中包括光速不变原理、等效性原理、时空相对性原理、质能等价原则、洛伦兹变换、相对性原理以及时间膨胀等方面。
这些原理共同构成了狭义相对论的理论框架，为我们理解物质和能量之间的关系提供了重要的理论基础。
41狭义相对论基本原理洛伦兹变换精品PPT课件
在 K中Px,y,z,t寻找 对同一客观事件
在 K'中 P x,y,z,t
两个参考系中相应的 坐标值之间的关系
上页 下页 返回 退出
坐标变换式
x x vt
1
v2 c2
y y
z z
t
t
v c2
x
1
v2 c2
x ' v t'
x
1
v2 c2
y y
或
z z
t
t
v c2
x'
1
v2 c2
上页 下页 返回 退出
t't'2t'1
2l2
c1
v2 c2
2l1
c1
v2 c2
1/
2
上页 下页 返回 退出
上页 下页 返回 退出
如果实验前提正确，应该观察到0.4条的条纹移动。 可是他们没有得到应有结果。后来又在德国、美国、 瑞士多次重复该实验，得到的仍然是 “0结果”。迈 克尔逊在 70 高龄时仍在做这方面的工作。
x x vt
y y z z
伽利略变换
t t
变换无意义
速度有极限
上页 下页 返回 退出
在实际应用时常用相对量的变换
{ { x
=
x
1
ut β2
或
t = t ux c 2
x
=
x + ut 1β 2
t = t +u x c 2
1β 2
1β 2
上页 下页 返回 退出
思考题：
1. 在某一惯性系中同时同地发生的事件，在所有其他惯性
令
v
c
则
经典时空观 狭义相对论的基本原理和洛伦兹变换 狭义相对论的基本原理和洛伦兹变换 相对论1
波动学知识点归纳 一.波动的基本概念 1.机械波:机械振动在弹性媒质中的传播. 横波：振动方向与波的传播方向垂直的波 纵波：振动方向与波的传播方向平行的波 2.波速、波长、周期、频率、波数之间的关系:u=λT= λν , k =2πλ=ωu二、波的描述 波阵面（波面）--在波传播的介质中，相位相同 的点所连成的面。
波前波线--波传播的方向线 均匀、各向同性媒质中波线 与波阵面垂直（1）平面波波函数：x y (x, t ) = A cos[ω (t m ) + ϕ 0 ] uy = A cos[ ω t − 2πλx + ϕ0 ]y = A cos[ωt − kx + ϕ0 ]明确波函数的物理意义（2）平面波波动的微分方程一维波动方程。
∂ y 1 ∂ y = 2 2 2 µ ∂t ∂x2 2三维波动方程1 ∂ 2ξ ∂ 2ξ ∂ 2ξ ∂ 2ξ + 2+ 2 = 2 2 2 ∂y ∂z µ ∂t ∂x三. 波的能量⎛ x⎞ dW = ρ A ω sin ω ⎜ t − ⎟dV ⎝ u⎠2 2 2波动可以传递能量,孤立振动系统并不能传递能量.1.能量密度:单位体 积媒质的波动能量 一周期内的平均值 称平均能量密度x w = ρω A sin ω (t − ) u2 2 21 w = ρω 2 A 2 22.平均能流密度(波强) :单位时间通 过垂直于传播方向单位面积的平均能 流1 I = ρω 2 A2u 2各向同性均匀介质中,平面波的强度不 变,球面波的强度与半径的平方成反比四、波的叠加原理： 几列波相遇之后， 仍然保持它们各自原有的特征不变继续前 进，好象没有遇到过其他波一样. 在相遇区域内，任一点的振动，为各列波单独存在时在该点 所引起的振动位移的矢量和. 五、波的干涉 相干条件 频率相同 振动方向相同 相位差恒定满足相干条件的两列波相遇叠加时，产生波的干涉现象.λ y = y1 + y2 = A cos(ωt + ϕ ) 2πr2 y2 = A2 cos(ωt + ϕ2 − ) λy1 = A1 cos(ωt + ϕ1 −2πr1)A = A + A2 + 2 A1 A2 cos ∆ϕ2 1 2tan ϕ =λ λ 2πr1 2πr2 ) + A2 cos(ϕ2 − ) A1 cos(ϕ1 − λ λA1 sin(ϕ1 −2πr1) + A2 sin(ϕ2 −2πr2)∆ϕ = (ϕ 2 − ϕ1 ) −2πλ(r2 − r1 )∆ϕ =±2k π k = 0 ,1, 2 ,L干涉加强± ( 2 k + 1 ) π k = 0 ,1 , 2 ,L 干涉减弱两个波源的相位相同时，干涉加强和减弱的条件也 可用波程差表示：∆ϕ =2πλδδ = r2 − r1干涉加强δ =±kλk = 0 ,1 , 2 ,L± ( k + 1 2 )λk = 0 ,1 , 2 ,L 干涉减弱六、驻波： 波形成条件： 振幅相同的相干波，在同一直线上沿相反方 向传播，叠加后就形成驻波 驻波的表达式： y ( x , t ) = 2 A cos 2πxx=k驻波振幅λ2λcos ω t, k = 0,±1,±2,...λ4波腹的位置x = ( 2k + 1), k = 0, ±1, ±2, ... 波节的位置驻波相位相邻两波节间的质点的振动同相， 波节两侧质点的振动反相；驻波的产生：入射波＋反射波 固定端反射，界面处为波节L两列波自由端反射界面处为波腹λ x 驻波的表达式： y ( x , t ) = 2 A cos 2π cos ω t λ两列波λ x y 2 ( x, t ) = A cos( ω t + 2π )y1 ( x , t ) = A cos( ω t − 2πx)y1 ( x , t ) = A c o s (ω t + ϕ 1 − 2 πxλ x y 2 ( x , t ) = A cos[ω t + ϕ 2 + 2π ]x)y ( x , t ) = 2 A cos[ 2πλ+ϕ 2 − ϕ12λ]cos(ω t +ϕ 2 + ϕ12)s V u u u νλνS −=′=′s s V u u νν+='νλνSD V u V u u m ±=′′=′νννuu D ±=′*αB相对不同的参照系，长度和时间的测量结果都一样吗？§6.1 经典时空观一、牛顿相对性原理相对不同的参考系，基本力学定律的形式是完全一样的吗？力学概念，以及力学规律对一定的参考系才有意义的.因此，在任何惯性系中观察，同一力学现象将按同样的形式发生和演变。
第四章 狭义相对论
大学物理学
第四章 狭义相对论
4.1 伽利略变换和经典力学时空观 4.2 狭义相对论的基本原理 洛仑兹变换 4.3 狭义相对论的时空观 4.4 狭义相对论动力学
2
大学物理学
第四章 狭义相对论
4.1 伽利略变换和经典力学时空观
一、伽利略变换
u
1. 伽利略坐标变换
y y'
K' 系相对于 K 系沿 x 轴匀速 运动，当 t = t' = 0 时， O 与
在 S' 系中看来：
事件 1 发生的位置 x1' ( x1 u t1 ) 事件 2 发生的位置 x2' ( x2 u t2 )
所以有 x' (x ut)
由Δt = 0，则有
x'
u2
x
x' 1 c2
18
大学物理学
l l0
1
u2 c2
第四章 狭义相对论
物体在运动方向上的长度收缩 为固有长度的γ分之一。
——长度收缩效应
注意 ① l < l0 长度沿着运动方向收缩了。
② 若把尺子静止放置在 S 系，在 S' 系测量尺 子的长度，同样出现长度收缩效应。
③ 空间长度具有相对意义。
19
大学物理学
第四章 狭义相对论
例4.1 一火箭相对地球以速率 u = 0.6 c 做直线 运动，以火箭为参考系测得火箭长度为 15m， 则以地球为参考系测得的火箭长度是多少？若 火箭相对地球运动的速率为 u = 0.995 c，问在 地球上测得的火箭长度又是多少？
p
ud p
0
pu
u
u
d( pu) pdu pu
洛伦兹变换
洛伦兹变换编辑由于爱因斯坦提出的假说否定了伽利略变换，因此需要寻找一个满足相对论基本原理的变换式。
洛伦兹导出了这个变换式，一般称它为洛伦兹变换式。
中文名洛伦兹变换外文名Lorentz transformation别称洛伦兹变换式提出者亨德里克·洛伦兹提出时间1904年应用学科数学适用领域范围狭义相对论目录1简介2理论3释义4推导▪公设一▪公设二▪过程▪另一种方式5区别6四维矢量改写1简介编辑洛伦兹变换（Lorentz transformation）是观测者在不同惯性参照系之间对物理量进行测量时所进行的转换关系，在数学上表现为一套方程组。
洛伦兹变换因其创立者——荷兰物理学家亨德里克·洛伦兹而得名。
洛伦兹变换最初用来调和19世纪建立起来的经典电动力学同牛顿力学之间的矛盾，后来成为狭义相对论中的基本方程组。
2理论编辑洛伦兹变换（Lorentz transformation）是狭义相对论中关于不同惯性系之间物理事件时空坐标变换的基本关系式。
设两个惯性系为S系和S′系，它们相应的笛卡尔坐标系彼此平行，S′系相对于S系沿x 方向运动，速度为v，且当t=t′=0时，S′系与S系的坐标原点重合，则事件在这两个惯性系的时空坐标之间的洛伦兹变换为式中，；c为真空中的光速。
其逆变换形式为不同惯性系中的物理定律必须在洛伦兹变换下保持形式不变。
19世纪后期建立了麦克斯韦方程组，标志着经典电动力学取得了巨大成功。
然而麦克斯韦方程组在经典力学的伽利略变换下并不是协变的。
由麦克斯韦方程组可以得到电磁波的波动方程，由波动方程解出真空中的光速是一个常数。
按照经典力学的时空观，这个结论应当只在某个特定的惯性参照系中成立，这个参照系就是以太。
其它参照系中测量到的光速是以太中光速与观察者所在参照系相对以太参照系的速度的矢量叠加。
然而1887年的迈克耳孙-莫雷实验测量不到地球相对于以太参照系的运动速度。
1904年，洛伦兹提出了洛伦兹变换用于解释迈克耳孙-莫雷实验的结果。
洛伦兹坐标变换公式推导
洛伦兹坐标变换公式推导引言：洛伦兹变换是描述时间和空间之间相互转换的重要数学工具，它是狭义相对论的基础之一。
本文将从洛伦兹坐标变换公式的推导出发，介绍洛伦兹变换的基本原理和应用。
一、狭义相对论基本原理狭义相对论是由爱因斯坦于1905年提出的一种描述时间和空间的物理理论。
根据狭义相对论，时间和空间是相对的，取决于观察者的运动状态。
在相对论中，物体的运动速度接近光速时，时间会变慢，长度会缩短，并且质量会增加。
二、洛伦兹变换的定义洛伦兹变换描述了两个参考系之间的坐标变换关系。
设A系和B系为两个相对静止的参考系，其中A系为观察者自身的参考系，B系为运动观察者的参考系。
洛伦兹变换公式根据A系和B系之间的相对运动关系，将B系的坐标表示为A系的坐标。
三、洛伦兹坐标变换公式的推导1. 以A系为基准，设B系相对于A系沿x轴方向运动，速度为v。
2. 在A系中，设事件P的坐标为(x, y, z, t)，在B系中，设事件P'的坐标为(x', y', z', t')。
3. 由于相对论中时间和空间是相对的，事件P和P'在A系和B系中的时间和空间坐标之间存在一定的关系。
4. 根据狭义相对论的原理，洛伦兹变换应满足以下条件：(1) 在A系中，事件P和P'的时间间隔应相等，即t = t'；(2) 在A系中，事件P和P'的空间间隔应满足勾股定理，即x^2 + y^2 + z^2 = x'^2 + y'^2 + z'^2；(3) 在A系中，B系相对于A系的速度为v，因此有x = x' - vt。
5. 根据以上条件，可以推导出洛伦兹坐标变换公式：x' = γ(x - vt)y' = yz' = zt' = γ(t - vx/c^2)其中，γ = 1 / √(1 - v^2/c^2)，c为光速。
四、洛伦兹变换的应用洛伦兹变换在狭义相对论中具有广泛的应用，其中一些重要的应用包括：1. 时间膨胀和长度收缩效应：根据洛伦兹变换，当物体的速度接近光速时，时间会变慢，长度会缩短。
狭义相对论的基本原理 洛伦兹变换
x
关键概念： 关键概念：相对性和不变性 .
0.80c
0.90c
二、狭义相对论的基本原理
洛伦兹变换
洛伦兹变换特点 洛伦兹变换特点 1） ）
x ' , t ' 与 x, t
v << c
成线性关系， 成线性关系，但比例系数 γ
≠ 1.
2） 时间不独立， t 和 ） 时间不独立， 3） ）
x 变换相互交叉 变换相互交叉.
二、狭义相对论的基本原理
洛伦兹变换
思路：用速度分量定义＋ 思路：用速度分量定义＋洛仑兹坐标变换公式 定义 系中： 在S系中： 系中 系中： 在S’系中： 系中
dx vx = dt dy vy = dt dz vz = dt
dx′ v′ = x dt′ dy′ v′ = y dt′ dz′ v′ = z dt′
洛伦兹变换
经典力学的相对性原理与麦氏电磁理论的矛盾
解决矛盾的可能方案： 解决矛盾的可能方案： （1）电磁学理论需要修正 ） （2）伽利略变换和牛顿力学的时空观有问题。 ）伽利略变换和牛顿力学的时空观有问题。 （3）力学满足相对性原理只是偶然，相对性原理不 ）力学满足相对性原理只是偶然， 是普遍原理，电磁学理论只在特殊的惯性系中成立。 特殊的惯性系中成立 是普遍原理，电磁学理论只在特殊的惯性系中成立。
二、狭义相对论的基本原理
洛伦兹变换
3. 洛伦兹变换式
t 设 ： = t '= 0 时，o , o ' 重合 ; 事件 P 的时空 坐标如图所示 .
x' = x − ut 1− β
2
= γ ( x − ut )
s s'
z
y
y'
课件：狭义相对论的基本原理 洛伦兹变换式
都等于c ，与光源或观测者的运动状态 无关.
2
这两条基本原理是狭义相对论的基础.
关键概念：相对性和不变性 .
伽利略变换与狭义相对论的基本原 理不符.
狭义相对论的基本原理与实验事实 相符合.
3
二 洛伦兹变换式
符合相对论理论的时空变换关系．
设t t 0 时，
正 y y
逆
变 换
z z
t ( t
v c2
x)
变 换
x ( x vt )
y y
z z
t
(t
v c2
x )
注意
v c 时, v c 1
转换为伽利略变换式.
6
2 洛仑兹速度变换式
正变换
ux
ux v
1
v c2
ux
uy
uy
1
v c2
ux
uz
uz
1
v c2
ux
7
逆变换
爱因斯坦 （1879-1955）
20世纪最伟大的物 理学家之一, 1905年、 1915年先后创立狭义和 广义相对论, 1905年提 出了光量子假设, 1921 年获得诺贝尔物理学奖, 还在量子理论方面有重 要贡献 .
1
一 狭义相对论的基本原理
1 相对性原理 物理定律在所有惯性系中都具有相
同的表达形式.
o, o重合 ;
s
y s' y' v
P(x, y, z,t)
* (x', y', z',t')
事件 P 的时空
x'
坐标如图所示.
zo
程守洙-普通物理学第七版-第4章--相对论基础
1. 相对性原理（relativity principle）： 物理定律在一切惯性系中有相同的数学表达形式。
2. 光速不变原理（principle of constancy of light velocity）： 在任一惯性系中， 所测得的光在真 空中的传播速度都是相同的。
讨论
• 狭义相对性原理是伽利略力学相对性原理的推广。
一、 “同时”的相对性（relativity of simultaneity）
物理之舟
返回 退出
设两事件同时发生在K系中的不同地点
x1和x2 , P1 (x1,, t) P2 (x2 , t)。 y
根据洛伦兹变换，在K´系，
y
v
两事件发生的时间分别为
t1
t
vx1 c2
1
v2 c2
t2
t
vx2 c2
物理之舟
返回 退出
2. 相对论总能量
相对论动能： Ek mc 2 m0c2 E E0
相对论总能量： E Ek m0c2 mc 2
（质能关系） Mass-energy relation
相对论静能： E0 m0c2
物理之舟
返回 退出
讨论 1. E mc 2 ΔE Δmc 2
表明相对论质量是能量的量度。
物理之舟
返回 退出
三、动量与能量的关系
其他粒子之前，能走过的距离： l0< v0= 660 m <<
8000 m ，与事实不符。
如果考虑时间膨胀效应，高速飞行子在地球惯性
系中的寿命将增大为 τ
τ0 3.48 105 s
1
v2 c2
衰变前走过的距离： l = v =1.04×104 m > 8000 m.
狭义相对论的基本原理 洛伦兹变换式
第十四章 相对论
18
物理学
第五版
14-3 14-
狭义相对论的基本原理 洛伦兹变换式
给出了对物理定律的约束条件： (4) 给出了对物理定律的约束条件：相对论的对称 即物理定律在洛仑兹变换下的不变性。 性，即物理定律在洛仑兹变换下的不变性。
狭义相对论的普遍原理包含在这样一个假设里： 狭义相对论的普遍原理包含在这样一个假设里：物 理定律对于（ 理定律对于（从一个惯性系转移到另一个任意选定的惯性 系的）洛仑兹变换是不变的。 系的）洛仑兹变换是不变的。这是对自然规律的限制性原 理，它可以与不存在永动机这样一条作为热力学基础的限 制性原理相比拟。 制性原理相比拟。 －－－爱因斯坦 －－－爱因斯坦 经典电磁学定律－洛仑兹变换的不变式－相对论性理论； 经典电磁学定律－洛仑兹变换的不变式－相对论性理论；
c=2 9 9 4 8±12 ms 9725 . ⋅
第十四章 相对论
1
3
物理学
第五版
14-3 14-
狭义相对论的基本原理 洛伦兹变换式 光速测定实验结果
第十四章 相对论
4
物理学
第五版
14-3 14-
狭义相对论的基本原理 洛伦兹变换式
揭示出真空的对称性质：对于光的传播而言， 揭示出真空的对称性质：对于光的传播而言，真 空各向同性，所有惯性系彼此等价。 空各向同性，所有惯性系彼此等价。 ▲ c 是自然界的极限速率
第十四章 相对论
20
物理学
第五版
14-3 14-
狭义相对论的基本原理 洛伦兹变换式
1962年 贝托齐实验 年
贝托齐实验结果
速率极限：指能量和信息传播速率的极限。 速率极限：指能量和信息传播速率的极限。
- 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性，平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
- 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
- 3、如文档侵犯您的权益，请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间：9:00-18:30)。
，v'y
0，v'z
0
在 v' 平行x′轴的特殊情况下，
vx
v' u
1
uv' c2
，v y
0，vz
0.
第4章 相对论
4–3 狭义相对论基本原理 洛伦兹变换
11
例4-1有一辆火车以速度u相对地面作匀速直线运动.在 火车上向前和向后射出两道光，求光相对地面的速度.
解 以地面为S系，火车为S′系，
光向前的速度 光向后的速度
(各个惯性系中的时间、空间量度的基准必须一致)
第4章 相对论
4–3 狭义相对论基本原理 洛伦兹变换
5
2、L变换说明了，时空是物质的一种基本属性。
时、空不再分离，而是统一的整体，与物质的 运动相关。在相对论的时、空观中，不存在空无一 物的时、空点。在统一四维时空中的一个时、空点 对应着一个具体的事件。
x' (x ut)
y
'
y
z' z
t '
(t
u c2
x)
第4章 相对论
S′→S
x (x' ut)
y
y'
z z'
t
(t '
u c2
x' )
4–3 狭义相对论基本原理 洛伦兹变换
4
式中 1 1
1 2
1 (u)2
c
u
c
*三 洛伦兹变换式的具体推导
1、L变换是爱因斯坦狭义相对论时空观的数学表达式。
A
B
地球 （ S系 x
v'x
vx 1
u uvx c2
0.9c 0.9c
0.9c0.9c
1
c2
1.8c 0.995c 1.81c
同样可得A相对B的速度
v
' x
0.995c
第4章 相对论
3、物质运动的极限L变换是比G变换更具普遍意义的变换。
第4章 相对论
4–3 狭义相对论基本原理 洛伦兹变换
6
当u＜＜c时，L变换确实回到G变换，故知满足G变
换的牛顿定律，只能在低速范围内成立；而要想保证所
有的物理规律在所有的惯性系中保持不变，只有L变换才 能完成。
4–3 狭义相对论基本原理 洛伦兹变换
1
一、狭义相对论的两条基本原理
相对性原理：所有物理定律在一切惯性系中都具有 相同的形式。或者说所有惯性系都是平权的，在它 们之中所有物理规律都一样。
光速不变原理：所有惯性系中测量到的真空中光速 沿各方向都等于c，与光源和观察者的运动状态无关。
第4章 相对论
4–3 狭义相对论基本原理 洛伦兹变换
v
cu
1
uc c2
c
v
c u
1
uc c2
c
第4章 相对论
4–3 狭义相对论基本原理 洛伦兹变换
12
例4.2 设有两个火箭A，B相向运动，在地面测得A，
B的速度沿x轴正方向各为vA＝0.9c，vB＝－0.9c.试求 它们相对运动的速度.
0.9c -0.9c （S/系）
解 设地球为参考系S，火箭 A为参考系S′.
x
x ut 1 (u )2
c
y
y
z z
t
t
ux c2
1 (u )2 c
第4章 相对论
当u<<C时
u c
2 2
0
x x ut
y y
z
z
t t
4–3 狭义相对论基本原理 洛伦兹变换
7
四 洛伦兹速度变换
设S＇系中有质点A以 vv'x vv'x vv'y vv'z 的速度匀速运动，
8
vx
dx dt
dx' udt'
dt '
u c2
dx'
dx' dt '
u
1
u c2
dx' dt '
v'x u
1
u c2
vx'
vy
dy dt
dy' 1 2
dt '
u c2
dx'
dy' dt '
1 2
1
u c2
dx' dt '
v'y 1 2
1
u c2
v'x
同理
vz
v'z 1 2
1
u c2
2
✓ 和光速不变紧密联系在一起的是：在某一惯性系中 同时发生的两个事件，在相对于此惯性系运动的另一 惯性系中观察，并不一定是同时发生的 .
说明同时具有相对性，时间的量度是相对的 .
第4章 相对论
4–3 狭义相对论基本原理 洛伦兹变换
3
二、洛伦兹变换
S系和S′系是两个相对 作匀速直线运动的惯性 系
S→S′
且在t＇时刻，其坐标为（t＇，x＇，y＇，z＇），S系测得A质
点的时空坐标为（t，x，y，z），则由L变换有：
x
x ut
1 2
y y
对其求微分，得
z z
t ux
t
c2
1 2
第4章 相对论
dx
dx udt
1 2
dy dy dz dz
dt
dt
udx c2
1 2
4–3 狭义相对论基本原理 洛伦兹变换
v'x
式中u是S＇系相对于S系沿x轴的相对速度
第4章 相对论
4–3 狭义相对论基本原理 洛伦兹变换
10
当u ≪ c, vx
≪ c时，
1，uvx c2
0
v'x vx u, v'y vy , vz' vz
在 v 平行于x轴的特殊情况下，vx v, vy 0, vz 0 ，
v'x
vu
1
uv c2
v'x
第4章 相对论
4–3 狭义相对论基本原理 洛伦兹变换
9
由 S→S＇系
由 S＇→S系
v
' x
vx u
1
u c2
vx
v
' y
vy 1 2
1
u c2
vx
v
' z
vz 1 2
1
u c2
vx
v
x
v
' x
u
1
u c2
v
' x
v
y
v
' y
1 2
1
u c2
v'x
v
z
v
' z
1 2
1
u c2