纳米空心微球

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空心SiO2综述

空心SiO2综述

北京化工大学陈兴田陈劲春究采用反相微乳液法,在首先合成纳米硫化镉的基础上,在体系中原位合成CdS/SiO2复合材料,经过浓盐酸处理后,成功制备出分散均匀的空心纳米SiO2。

其中纳米微球的粒径平均分布在30~50nm,层得平均厚度为16nm,空心部分的厚度大约在10nm。

北京化工大学王洁欣文利雄和平陈建峰等以纳米碳酸钙颗粒为新颖的无机模板剂,硅酸钠为无机硅源,通过溶胶-凝胶法形成CaCO3/SiO2的核壳结构;随后通过高温煅烧、酸溶和干燥处理,合成出了具有高比表面积的球形纳米空心二氧化硅粒子。

其中微球空心部分的粒径在50~60 nm 左右,壁厚在10nm左右。

而SiO2壁上含有许多通道。

复旦大学材料科学系邓字巍陈敏周树学游波武利民等分别以分散聚合和无皂乳液聚合方法制得的不同粒径聚苯乙烯(PS)微球为模板,以正硅酸乙酯(TEOS)为前驱体,通过控制介质中氨水的初始体积,一步法制得了不同粒径的单分散SiO2空心微球。

可以通过改变TEOS的浓度来控制空球壁厚,一般随着TEOS浓度的增大,微球的壁厚与粒径也在增大,空心部分的粒径受PS模板粒径大小的影响。

SatoshiHorikoshi YuAkaob TakuOgurac HidekiSakai MasahikoAbe NickSerponed等先合成五种油包水的乳液,分别在这五种乳液的存在下,使TEOS (正硅酸乙酯)在油/水界面上发生水解,合成软模板,最终在环己烷乳液(该乳液最稳定)中合成SiO2空心球。

空心球的粒径在100±20nm。

球的壁厚受多种因素的影响:水相PH值、反应时间、TEOS的加入量等。

中国科学院大连化学物理研究所FeiTeng ZhijianTian GuoxingXiong ZhushengXu等在非离子反相微乳液中合成了SiO2空心微球。

其粒径可以在纳米到微米范围内波动。

空心部分的孔径以及SiO2层壁厚是随着反应原料的加入量和加入方式而变化的。

Ag掺杂型空心TiO2纳米微球的制备与表征及其光催化性能

Ag掺杂型空心TiO2纳米微球的制备与表征及其光催化性能

粒子在 紫外光(6 m) 3 5n 与紫 外- 可见光 (7 — 6 m) 3 0 7 0n 下对罗丹 明 B( h ) R B 降解 的催 化活性. 果表 明, 结 与不含
银 的TO: i 空心微球相 比, 在紫外光 照射下, 银含量 ( n ) 01 门 , 为 .%的A — i: gTO 复合粒 子对 Rh B的 降解 率提 高 了 1 %左右: 1 在紫外. 可见光照射下 , A门 为 10 门g .%和 20 的AgTOz / .% -i 复合粒子对 Rh B的降解 率提 高了3 %左右 . 0
关 键 词 : 聚 苯 乙烯 乳胶 粒 模 板 : 表 面 改 性 : AgTOz 心 微 球 : 光 催 化 性 能: 罗 丹 明 B光 降 解 -i 空 中 图 分 类 号 : 06 33 4.
Pr p r to l erDo d Ti w n a tcl s an e a a i n ofSi v pe 02 Hol l o Na op ri e d Ch r c e ia i ei S r c ur s a o oC t l tC Pr e t s a a t rz t on of Th r t u t e nd Ph t a a y i op ri e
1 0 。 a t rwhc h y we e d i d an a c n d a 0 。 Th r h l g f h 8 C, f ih t e r r d c l ie t5 0 C. e mo p o o y o e PSt _ a il s an e e t , i p r ce d 1 O2 t
5 0。 0 C煅烧 等步骤 制备 了 A 掺 杂型 A . i g gTO 复合 粒子 . 过扫描 电镜( E 、 射 电镜 ( E 和 X射线衍 射 通 S M)透 T M)

NiO纳米空心微球MicrosoftPowerPoint演示文稿

NiO纳米空心微球MicrosoftPowerPoint演示文稿

用硅如何?
结果讨论:
图一显示,当NiCl2/RF 溶胶在 700 ◦C 氩气中加热是发生了碳 化, NiCl2还原成Ni,在氧气中加 热后C被完全燃烧并且Ni被氧化 成NiO.
a为氩气中煅烧溶胶的 产物、b为氧气中加热 的产物
图二a b分别为Ni/C复合球 、NiO微球的SEM,可以看出Ni/C 复合球 的直径为2微米,氧化后NiO微球的直径仍为2微米,只 是表面变粗糙。 图三中ab分为NiO微球和NiO颗粒的TEM。可以看出NiO微球 为空心结构, NiO颗粒大小约为200nm。
实验:
1、将10 g NiCl2·6H2O、 6.5 g 间苯二酚、 9 mL 37%甲醛 ( formaldehyde)溶入100ml的去离子水中,调整PH至1.0。将 容器用PE膜密封在85 ◦C 温度下水浴3h,此时得到NiCl2/间苯 二酚甲醛溶胶。2、将此溶胶放在85 ◦C 烤箱中干燥24h,然后 放在有流动氩气的700 ◦C 的管式炉中煅烧2h从而得到Ni/C微 球。3、最后将此微球放在700 ◦C 氧气环境中加热/2h得到NiO 空心微球。
摘要: FeO, CoO, NiO, Cu2O及高价和混合价态的过渡 金属氧化物的容量超过700 mAh g−1,,但是容量衰减的很快。 今年来的研究主要是将这些氧化物和导电材料混合起来。 但这种方法往往降低了质量比容量。 由于空心球材料具有高的比表面积、短的Li+扩散路径、 好的电接触和高的导电性、抑制体积变化的性能,所以表 现出好的电化学性能。 本论文中,将NiCl2与间苯二酚甲醛溶胶至于氩气环境 中煅烧得Ni/C的微球,然后在氧气中加热从而得到NiO 空 心球。
1 放电 充电 1100 620 700 2 45 560 490

碳纳米管的复合空心纳米球-概述说明以及解释

碳纳米管的复合空心纳米球-概述说明以及解释

碳纳米管的复合空心纳米球-概述说明以及解释1.引言1.1 概述碳纳米管是一种由碳原子构成的纳米级管状结构,具有优异的导电性、热导性和力学性能,因此在多个领域具有广泛的应用前景。

而空心纳米球是一种球形结构,具有较大的比表面积和较好的药物载体性能。

将碳纳米管与空心纳米球复合,可以充分发挥两者的优点,同时创造出新的应用领域和前景。

本文将探讨碳纳米管与空心纳米球的复合应用,以及相关制备方法和性能特点。

1.2 文章结构文章结构部分主要分为三个部分,分别是引言、正文和结论。

在引言部分,我们将介绍文章的背景和意义,同时提出文章的目的。

在正文部分,我们将重点介绍碳纳米管的特性、空心纳米球的制备方法以及两者复合应用的研究进展。

最后,在结论部分,我们将对整篇文章进行总结,并展望未来可能的研究方向,给出结论。

整篇文章的结构清晰,逻辑性强,能够对读者提供全面的信息和深入的思考。

1.3 目的:本文旨在探讨碳纳米管的复合空心纳米球的制备方法和应用领域。

通过对碳纳米管和空心纳米球的特性进行综合分析,揭示二者复合后在能源存储、传感器制备、生物医药等领域的潜在应用。

同时,本文旨在为研究者提供一种新颖的纳米材料制备思路,推动该领域的发展和应用。

}}请编写文章1.3 目的部分的内容2.正文2.1 碳纳米管的特性:碳纳米管是一种由碳原子构成的纳米材料,具有许多独特的特性,使其在各种领域具有广泛的应用价值。

以下是碳纳米管的一些主要特性:1. 结构稳定性:碳纳米管由碳原子以纳米尺度排列而成,具有非常高的结构稳定性和强度。

它们能够承受高温、高压和弯曲等条件下的应力,而不容易破裂或变形。

2. 导电性:碳纳米管是优秀的导电材料,具有很高的电导率。

由于其结构中存在着π-键共轭结构,使得电子能够在其表面自由传导,因此碳纳米管具有很好的电导性能。

3. 热导性:碳纳米管也具有良好的热导性能,能够快速传递热能。

这使得碳纳米管在热管理领域有着广泛的应用,如用于制备高效的散热材料等。

水热法制备高相变温度的二氧化钛纳米结构空心球

水热法制备高相变温度的二氧化钛纳米结构空心球






工 1
SPECIA LITY PE TR OCH EM ICA LS
水热法制备 高相变温度的二氧化钛纳米结构空心球
刘姝君
1, 2
刘桂霞
1
董相廷
1
杨晓峰
3
( 1. 长春理工大学化学与环境 工程学院 , 吉林 长春 132022; 2. 吉林工业职业 技术学院 , 吉林 吉林 132013; 3. 中国石油吉林石化研究院 , 吉林 吉林 132021)

, 而在 T iO 2 的 3 种晶型
中, 金红石相 T iO 2 光催化性不好 , 板钛矿相 T iO2 不具备光催化性, 只有锐钛矿型纳米晶体具有良 好的光催化性, 较低的相变温度大大限制了 T iO2 在抗菌陶瓷、 自洁陶瓷等需要热处理的光催化材 料中的应用。笔者采用简单的、 无模板的一步水 热法成功制备了具有高相变温度, 由纳米颗粒自
图2 试样的 FESEM 照片
度为 1. 0 # 10 m ol/ L 的罗丹 明 B 溶 液中 , 在 500 W 紫外灯下进行了光催化性能测试。图 5 为
- 5
第 27 卷 第 3 期
刘姝君 , 等 . 水热法制备高相变温度的二氧化钛纳米结构空心球
3
在二氧化钛空心微球的催化下, 不同降解时间后 的罗丹明 B 水溶 液的紫外吸收光谱。由图 5 可 见, 未降解前的罗丹明 B 在 552 nm 处有最大的 紫外吸收, 大约 25 m in 以后纳米二氧化钛空心微 球对 罗丹 明 B 的降 解率 可达 到 100% , 与 文献 [ 10] 相比具有更高的催化活性 , 能在更短的时间 内完全降解罗丹明 B 。
纳米结构空心材料具有低密度高比表面积高的稳定性和表面渗透性的特点同时其空心部分可以容纳大量的客体分子或大尺寸客体从而产生一些奇特的基于微观封装包裹效应的性质使其在化学生物技术材料科学领域具有极其广泛的应用前景如用作微胶囊的缓释材料药物输运轻质填料形状选择吸收剂和催化剂等68

碳酸钙纳米结构多孔空心微球的制备及其药物缓释性能研究

碳酸钙纳米结构多孔空心微球的制备及其药物缓释性能研究
Abstract:CaC03 nanostructured porous hollow microspheres were synthesized using CaCl2,Na2 C03,SDS in aqueous solution at loom temperature.The products were characterized by X—ray powder diffraction
研究,选用的药物为布洛芬(IBU).研究结果表明,IBU/CaCO,多孔空心微球药物传输体系具有较高的药物装载量和良
好的药物缓释性能,纳米结构碳酸钙空心球中IBU的装载量可以达到195mg/g,且连续释药时间能持续53h以上;除去
表面活性剂后.载体中IBU的装载量可达到130mg/g,药物释放率为100%时,持续释药时间可达到40h.纳米结构碳酸 钙多孔空心球作为药物载体材料在药物缓释体系中具有潜在的应用前景.
关键词:碳酸钙;纳米结构;多孔空心微球;药物传输
中图分类号:R318
文献标识码:A
Preparation and Drug Release Properties of Nanostructured CaC03 Porous Hollow Microspheres
LI Liang,ZHU Ying—Jie,CAO Shao—Wen,MA Ming-Yan (State Key laboratory of Hiigh Performance Ceramics and Superfine Microstructure,Shanghai Institute of Ceramics,Chinese Academy of Sciences,Shanghai 200050,China)
(XRD),transmission electron microscope(TEM)and scanning electron microscope(SEM).The drug

复合空心TiO2@SiO2纳米微球光催化性能研究

复合空心TiO2@SiO2纳米微球光催化性能研究

o O2 S O2p e a e r t de y ee to co c p ( fTi @ i r p r d we e su id b lcr n mir so y TEM )a d X—a ifa t n ( n r y dfrc i o XRD)t r b o po e
行 了物理特 性及 光化 学性质 的初 步表 征 , 探讨 了 so i :纳米 微 球 的 复合 对 Ti 0z粒 径 大小 、 比表 面 积、 貌、 形 晶型 转变 以及 光催 化活 性 的影 响. 可见 光 照 射 下, 用 有 机 染料 罗丹 明 B( h d mie 在 利 R o a n
o io o s Or a i lu a t f Po s n u g n c Po l t n s
Fa g Ya f n W a g S u in JaM a k De g An ig Ya g Jn H n n p n n ne n h l n e a i n pn n g i u g Yi g ig a
fn t n l e y p lvn lyr l o e ( VP) uig eh n la u ci ai d b oy iyp roi n P o z d s ta o/ mmo i. T O2 SO2n n s h rswee o — n na i @ i a o p ee r b
t e e f c O2o hes e ii u f c r a,p r il i e h f e tofSi n t p cfc s ra e a e a tce sz ,m o ph o y,c y t lt a s or ton a ho o a — r ol g r s a r n f ma i nd p t c t
质 溶解 , 得到 了单 分散 空心 SO i 。纳 米 微球 , 溶 胶一 胶 法 与纳 米 Ti 。复 合 制 备 得 到 了 T O。 经 凝 O i @ S0 纳 米球. 用透射 电子显微镜 ( E 和 X射 线衍射 仪( RD 对制备 的 T 0 @S0 i 利 T M) X ) i i z纳米球 进

共沉淀法制备Ag/AgCI-TiO2空心复合纳米微球及其光催化性能

共沉淀法制备Ag/AgCI-TiO2空心复合纳米微球及其光催化性能

共 沉淀 法 制备 A g / A g C I — T i O 2 空心 复 合 纳 米微 球 及 其 光催 化 性 能
王金 刚 , 姬 平利 , 孔 祥 正
( 济南 大学化学化工学院 , 济南 2 5 0 0 2 2 )
摘要
通过 甲基丙烯酸与苯 乙烯聚合制备 了表 面负 电性 的聚苯 乙烯 ( P S t ) 纳米乳胶粒 .在 乙醇与水 的混合溶
的降解率 比不含 A g / A g c 1 的T i O 空心微球提高 了 3 8 %. 关键词 聚苯 乙烯乳胶粒 ;模板 ; 表面改性 ;A A g C 1 一 T i O 空心微球 ; 光催化性 能 ; 罗丹明 B降解
0 6 4 3 . 3 文 献 标 志码 A 中图 分 类 号
表明 , 所得产物为 A A g C l 与锐钛矿型 T i O 复合 的空 心粒子 , 其 比表面远大于商品 T i O ( 1 ' 2 5 ) . 考察了 A
A g C 1 一 T i O ,复合粒 子在紫外光与可见光下对罗丹 明 B ( R h B) 降解 的催化活性.结 果表 明 , 在紫外光下 n ( A g ) /
剂中 , 用硅烷偶联剂 乙烯基三 甲氧基硅烷对其进行 表面改性后加 入钛 酸四丁酯 、 氯化钠 和硝酸银 ,以 P S t 乳
胶粒 为模 板采用共沉淀法制备 了 P S t A g C 1 一 T i O 复合微球.在 1 8 0℃对其 进行液相 预处理及煅 烧去 除 P S t 模 板后 制备 了 A g / A g C 1 一 T i O : 空心复合粒子.对各阶段产物 的形貌 、晶体 结构和 比表面积 等进行 了表征.结果
Vo 1 . 3 4 2 0 1 3年 1 1 月
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二氧化硅中空纳米微球及其导热系数小结纳米中空微球的制备与性能研究是近年来纳米科技领域的热点领域,此种材料具有中空的形态结构,粒径在纳米至微米级,具有大比表面积,低密度,稳定性好的特点[1]。

由于其内部的空心结构可容纳大量的客体分子或大尺寸的客体,可以产生一些奇特的基于微观“包裹”效应的性质,使得空心微球材料在医药、生化和化工领域都有重要的作用,其大比表面积低密度等特点也是一种很好的催化材料和轻体材料[2,3]。

此外中空纳米微球还具有良好的隔热性能在保温隔热领域也有良好的应用前景。

1.中空纳米微球的表征方法2.1 扫描电镜(SEM)SEM可被用来直接观察样品的外观形貌,但不能确定内部结构。

2.2 透射电镜(TEM)TEM 是观察样品形状和内部结构最常用的表征方法。

从TEM 照片上可测量出空心球的大小,球壳的厚度;用HTEM 还可以观察到球壳的微观结构。

2.3 X射线衍射(XRD)通过对X 射线衍射分布和强度的分析可获得空心微球的晶体结构等信息。

2.4 氮气吸附氮气吸附法可用于测试形成过程中孔径变化以及空心球内比表面积。

冷文光等[1]通过氮气吸附-脱附测试研究空心微球被四氢呋喃溶解之前后的孔径分布和形貌对比。

2.4 X射线光电子能谱(XPS)XPS 是应用于分析粒子表面成分最为广泛的一种表征方法,主要分析表面元素组成、价态及含量的信息。

对于空心球结构的材料,通过XPS 分析可以得到球壳的化学组成及各种成分的含量,同时可以检测出核模板是否完全去除,为空心结构的确认提供可靠的依据[2,3]。

2.5 红外光谱(FTIR)利用FTI R 可得到材料所含有的重要官能团信息。

如果在处理材料的过程中研究FTI R 中特定基团吸收峰的位移,以及某些吸收峰的出现或消失情况,还可得出材料在处理过程中的变化情况。

冷文光等[1]通过红外光谱验证聚苯乙烯/二氧化硅杂化空心微球是由二氧化硅与聚苯乙烯链段共同组成。

除此之外空心微球的表征方法还有热重分析(TG)、小角X 射线散射(SAXS)、核磁共振、磁谱等方法[1,2,3]。

2.中空纳米微球的合成2.1模板法模板法是制备中空纳米微球使用较为多的一种,先以特定物质制成球形模板,然后在外侧包覆上所需材料形成外壳,最后将内部模板去除就得到空心球体结构。

按照外部壳体的生长方式可分为溶胶凝胶法和层层自组装法[2]。

2.1.1溶胶凝胶法溶胶凝胶法是利用有机硅烷的水解缩合反应在模板的表面形成二氧化硅层。

其优点是通过调整聚合物尺寸、聚集情况以及溶剂可以实现对胶束的尺寸和形貌进行控制。

罗花娟等[4]发现在制备过程中氨水、TEOS的用量会影响到空心球的内径和空心球的壁厚,溶解模板时的温度也会对空心球的形貌产生影响。

2.1.2层层自组装法(LBL)由G.Decher等在1991年提出,通过利用不同带电物质静电吸附作用,层层沉积。

这种方法的优势在于通过调整末班尺寸和沉积的量可以更加简便的对中空二氧化硅的内径、壁厚进行控制,但其实验的设计和操作以及模板的去除都相对繁琐[2,3]。

2.2乳液法这种方法是利用硅烷与不同溶剂之间的极性差异,以水包油或油包水的微乳液滴作模板,在相界面处水解、缩合形成中空二氧化硅微球。

这种方法步骤简单,但是所制得的微球尺寸固定难以调节[2,3,4]。

2.3喷雾法以水、乙醇或其他溶剂将目标前驱体配成溶液,再通过喷雾装置将溶液雾化,雾化液经过喷嘴形成液滴进入反应器中,液滴表面的溶剂迅速蒸发,溶质发生热分解或燃烧等化学反应,沉淀下来形成一个空心球壳,从而得到了空心球的结构。

制备过程连续、操作简单、反应无污染,所形成的产物纯度高、粒径分布均匀、比表面积大,组成、颗粒尺寸和形态均可控[2,3]。

3导热系数中空纳米微球的球状结构使得纳米微球成为了一种良好的绝热材料,但目前在绝热方面研究者们精力主要集中在对气凝胶的研究上,对于纳米微球的导热系数的研究还较少[6]。

空心微球的传热途径可以分为三部分:通过微球之间的间隙以及内部气体传导的气相导热,通过为求的空心球壳的固相导热,以及辐射传热。

微球间的间隙极小,气体的自然对流可以被忽略。

下文从实验测量,计算模型和有限元分析三个方面对目前导热系数的研究进行总结。

3.1导热系数的测量3.1.1 Hot-Disk 法Hot-Disk 法应用瞬态板热源法,使用几微米宽的镍带卷曲成圆盘形状,嵌入两片聚酰亚胺薄膜之间,包裹在被测样本内通电加热样品,通过记录样品的温度上升随时间的变化趋势得到被测样品的导热系数,TaoGao 等[4]使用Hot-Disk 法测得内径为200nm 壳厚50nm 的纳米微球平均导热系数为0.0519W/(m ·K)。

关于这种方法的具体描述见文献[10]。

3.1 2ω法3ω法是在待测样品表面制备具有一定形状尺寸的金属带(加热/传感器),或者将微细金属丝埋入样品,根据热波频率与温度变化的关系求得待测材料的热物性参数。

Yuchao Liao 等[6]使用3ω法测得内径188nm 壳厚40nm 的纳米微球导热系数为0.01663W/(m ·K),内径238nm 壳厚40nm 的微球导热系数为0.01720W/(m ·K)。

3.2计算模型3.2.1模型一二氧化硅空心纳米微球的薄壳将气体分子包裹在内,其极小的直径限制了气体分子的运动,从而具有了良好的绝热效果,这一点与气凝胶十分相似。

Yuchao Liao 等[6]据此参考气凝胶的导热系数计算方法提出了空心纳米微球导热系数模型:固相: ···s s s s =[]λλρυρυ (1) 其中λs 是微球的固相导热系数,λs ·是固体部分的导热系数,ρ·和ρs 是体积密度和固体部分的密度,υ·和υs 是其各自的纵向音速。

气相: 0g ·g T =+Kn λλα∏()(12)(2) 其中λg ·为气相导热系数,λg 0为自由空间下的气相导热系数,Π是孔隙率,α为气体决定的常数,Kn 为气体分子平均自由程与微球内径之比。

辐射: 23·r`16=3/r s n T Ks σλρρ (3) 其中n 为折射率,T r 为平均温度,K s /ρs 为消光系数。

最终,总的有效导热系数为:````t s g r λλλλ=++ (4) 在温度为303K 时计算得内径188nm 壳厚40nm 的纳米微球:λs 为1.46*10-5W/(m ·K),λg 为0.00732W/(m ·K),λr 为0.02192W/(m ·K)。

内径238nm 壳厚40nm 的微球:λs 为2.26*10-5W/(m ·K),λg 为0.01553W/(m ·K),λr 为0.00542W/(m ·K)。

3.2.2模型二J.Z. Liang 等[5]选取了一个由复合材料包裹的空心纳米球立方体,推导出了高分子有机复合材料填充二氧化硅空心微球时的导热系数模型:图1:J.Z. Liang 等的微元分析图有效导热系数:21212()((/)(/()))eff p p p g g a a H H H k RS R R S h k S h k V k V k V S===++++ (5) 其中h 1 、h 2、H 分别为上图中1层、2层和整个微元的厚度,k p 、k g 、k a 分别为粒子壳体、内部气体和复合材料的导热系数,V p 、V g 、V a 分别为微元立方体中壳体、气体和复合材料的体积,S 为横截面积。

此外Fan Yu 等[9]对高孔隙率材料提出的点接触空心球体模型和面接触空心立方体模型。

3.3有限元分析法Yuchao Liao 等[6]以一个包裹二氧化硅空心微球的空气立方块为物理元素模型,采用有限元分析法,绘制出了空心微球的热流图,图中显示热量绝大多数从空心微球的壳体通过,少量由壳体外空气中通过,极少从球体内的气体通过,最终模拟得到的空心微球导热系数与空气相近,高于实验测得的数据。

还有不少学者也使用有限元分析法对类似的空心结构进行了分析:T.Fiedler 等采用有限元分析法对联通型的空心球结构以及孔径不统一的金属空心微球进行了导热系数的分析分析[7,8]。

参考文献[1]冷文光,陈敏,武利民.一种制备聚苯乙烯/二氧化硅纳米杂化空球的新方法.复旦大学材料科学系,上海,200433[2]顾文娟,廖俊,吴卫兵,易生平,黄驰,黎厚斌.中空二氧化硅制备方法研究进展[J].有机硅材料,2009,23(4):257-264[3]乐园,陈建峰,汪文川.空心微球型纳米结构材料的制备及应用进展[J].化工进展,2004,23(6),595-599[4]T ao Gao, Bjørn Petter Jelle, Linn Ingunn C. Sandberg, Arild Gustavsen.SYNTHESIS AND THERMAL CONDUCTIVITY OF MONODISPERSE HOLLOW SILICA NANOSPHERES.Proceedings of the 15th International Heat Transfer Conference, IHTC-15[5]J.Z. Liang, F.H. LiHeat transfer in polymer composites filled with inorganic hollow micro-spheres: A theoretical model.Polymer Testing,2007,26,1025–1030 [6]Yuchao Liaoa,Xiaofeng Wua,Haidi Liua,Yunfa Chena.Thermal conductivity of powder silica hollow spheres.Thermochimica Acta,526,(2011),178–184[7]T. Fiedler,R.Löf fler,T.Bernthaler,R.Winkler,I.V. Belova,G.E.Murch, A.chsner. Numerical analyses of the thermal conductivity of random hollow sphere structures.Materials Letters,2009,63,1125–1127[8]T.Fiedler,S.M.H.Hosseini,I.V.Belova,G.E.Murch,A.hsner.A refined finite element analysis on the thermal conductivity of perforated hollow sphere putational Materials Science,2009,47,314–319[9]Fan Yu,Gaosheng Wei,Xinxin Zhang,and Kui Chen.Two Effective Thermal Conductivity Models for Porous Media with Hollow Spherical Agglomerates.International Journal of Thermophysics,2006,27(1),293-303[10]Gustafsson, S.E., “Transient plane source techniques for thermal-conductivity and thermal-diffusivity measurements of solid materials,”Rev. Sci. Instrum., 62(3), pp.797-804,(1991).[11]罗花娟,赵彦保.中空Si02纳米微球的制备与表征[J].化学研究,2010,6,49-52。

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