2-传输线理论(第2讲)_第二部分

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第2章传输线理论

第2章传输线理论

j z
1 2Z0
(U1
I1Z0 )e
j z
(2―2―14)
同样可以写成三角函数表达式
U (z)
U1 cos z
jZ0
sin z
I
(
z)
j
U1 Z0
sin
z
I1
cos
z
(2―2―15)
第2章 传输线理论
三、入射波和反射波的叠加 由式(2―2―5)和式(2―2―6)两式可以看出,传输线 上任意位置的复数电压和电流均有两部分组成,即有
U (z)
A1e j z
A2e j z
Ui(z) Ur(z)
I
(z)ຫໍສະໝຸດ 1 Z0A1e j z
1 Z0
A2e j z
Ii(z)
Ir(z)
(2―2―16)
第2章 传输线理论
根据复数值与瞬时值的关系,并假设A1、A2为实数, 则沿线电压的瞬时值为
u(z,t) Re[U (Z )e ji ] A1 cos(t z) A2 cos(t z)
式中v0为光速。由此可见,双线和同轴线上行波电
压和行波电流的相速度等于传输线周围介质中的光速,
它和频率无关,只决定周围介质特性参量ε,这种波称为
无色散波。
第2章 传输线理论
(三) 相波长λp
相波长λp是指同一个时刻传输线上电磁波的相位相 差2π的距离,即有
p
2
vp f
vpT
0 r
(2―3―5)
第2章 传输线理论
这种路的分析方法,又称为长线理论。事实上,“场” 的理论和“路”的理论既是紧密相关的,又是相互补充 的。有些传输线宜用“场”的理论去处理,而有些传输 线在满足一定条件下可以归结为“路”的问题来处理, 这样就可借用熟知的电路理论和现成方法,使问题的处 理大为简化。

第二章-传输线理论

第二章-传输线理论

第二章 传输线理论
根据传输线上的分布参数是否均匀分布,可将其分为 均匀传输线和不均匀传输线。我们可以把均匀传输线分割
成许多小的微元段dz (dz<<λ),这样每个微元段可看作集 中参数电路,用一个Γ型网络来等效。于是整个传输线可
等效成无穷多个Γ型网络的级联
第二章 传输线理论
2 - 2 无耗传输线方程及其解 一、传输线方程
即:
( ) I (z) = Ii2e jβ z + Ir2e- jβ z = Ii2 e jβ z + e- jβ z = 2Ii2 cos β z
( ) u(z,t) =
2Ui2
sin
β
z cos ω t
+
φ 2

2
i(z,t) =
2
Ii2
cos β
z cos(ω t
+
φ) 2
第二章 传输线理论
=
-
Ur (z) Ir (z)
=
R0 + jωL1 G0 + jωC1
对于无耗传输线( R0 = 0, G0 = 0 ),则
Z0 =
L1 C1
对于微波传输线 ,也符合。
平行双线 同轴线 特性阻抗
在无耗或低耗情况下,传输线的特性阻抗为一实数, 它仅决定于分布参数L1和C1,与频率无关。
第二章 传输线理论
l = (2n +1) λ (n = 0,1,2,)
4
1.传输线上距负载为半波长整数倍的各点的输入阻抗等于负载阻抗;
2.距负载为四分之一波长奇数倍的各点的输入阻抗等于特性阻抗的
平方与负载阻抗的比值;
3.当Z0为实数,ZL为复数负载时,四分之一波长的传输线具有变换阻 抗性质的作用。

第二章 传输线理论总结

第二章 传输线理论总结

当Z0为实数时,电压入射波与电流入射波的相位 相同;电压反射波与电流反射波相位相反。
三、 传输线的特性参数
1、特性阻抗Z0
将传输线上导行波的电压与电流之比定义为传输线的 特性阻抗, 用Z0来表示, 其倒数称为特性导纳, 用Y0来表
示。
由定义得 Z 0
R1 jL1 G1 jC1
可见特性阻抗Z0通常是个复数, 且与工作频率有关。 它由传输 线自身分布参数决定而与负载及信源无关, 故称为特性阻抗。
或者
二、传输线方程
2. 时谐均匀传输线方程
a. 时谐传输线方程
对于时谐电压和电流, 可用复振幅表示为 v(z, t)=Re[V(z)e jωt] i(z, t)=Re[I(z)e jωt] 将上式代入(2.1-1)式, 即得时谐传输线方程:
dV ( z ) ( R1 jL1 ) I ( z ) Z1 I ( z ) dz (2.1-3) dI ( z ) (G1 jC1 )V ( z ) Y1V ( z ) dz Z1 R1 jL1 传输线单位长度的串联阻抗 式中 传输线单位长度的并联导纳 Y1 G1 jC1
(2.1-11)
二、传输线方程
2. 时谐均匀传输线方程
c. 电压、电流的定解
V (d ) VL chd I L Z 0 shd VL I (d ) shd I L chd Z0
写成矩阵形式:
(2.1-12)
chd V (d ) I (d ) shd Z0
无耗线 j L1C1
低耗线

0, L1C1
(2.1-22)
R1 G1Z 0 c d 2Z 0 2
(2.1-23)

第二章传输线理论2

第二章传输线理论2

在电压波腹点(即电流波节点 在电压波腹点 即电流波节点) 即电流波节点
1 & m ax & K P(z) = U ⋅ I = 2 Z0 2 max min
& & U Ui (1+ Γ) max = = Z0ρ I & & Ii (1− Γ) min
该点的Zin
& U 1
0 L
3. Zin(z)的性质 的性质 (1) Zin(z)随位置 而变 且与负载 ZL有关; 随位置z而变 随位置 而变,且与负载 有关 (2)无耗传输线的输入阻抗呈周期性变化 无耗传输线的输入阻抗呈周期性变化,具有λ/4变 无耗传输线的输入阻抗呈周期性变化 变 换性和λ/2重复性 重复性。 换性和 重复性
1 1 P≈( ~ )P br 3 5
第四节、无耗传输线的边界条件
把通解转化为具体解,必须应用边界条件。 把通解转化为具体解,必须应用边界条件。所讨论的 边界条件有:终端条件、源端条件和电源、阻抗条件。 边界条件有:终端条件、源端条件和电源、阻抗条件。 所建立的也是两套坐标, 从源出发, 从负载出发。 所建立的也是两套坐标,z从源出发, z'从负载出发。 终端边界条件( 1. 终端边界条件(已知 Ul , Il ) 代入解内, 代入解内,有
第三节 均匀传输线上行波的传播特性
一、行波 只有一个方向的传输波称为行波。 只有一个方向的传输波称为行波。 二、传播特性 1. 传播常数γ γ = α + j β 为一复数, 表示行波每经过单位长度振幅 为一复数, 和相位的变化。 和相位的变化。 (无耗 无耗) 无耗
γ = (R0 + jω L0)(G0 + jωC0) = jω L0 C0 = j β

第二章 传输线理论2.1 2.2(2011完成)1

第二章  传输线理论2.1  2.2(2011完成)1

处处相同的,所以它的V(I)仅仅是时间t的函数,而与空间位置z 处处相同的,所以它的V 仅仅是时间t的函数,而与空间位置z 无关,可以认为,短线与工作波长相比较可以认为是一点。 无关,可以认为,短线与工作波长相比较可以认为是一点。 这样 , 波在传输过程中的相位滞后效应可以忽略 , 而且 , 一般地 电压和电流也都有确定的定义。 也不计趋肤效应和辐射效应的影响 ; 电压和电流也都有确定的定义。 因 此 , 在稳态下 , 系统内各处的电压或电流可近似地认为是同时地 只随时间变化的量 , 而与空 间位置无关 ; 总之,一段线,低频时可以不考虑它的长度(或位置) 、 总之,一段线,低频时可以不考虑它的长度(或位置)对I、V 的影响,微波时要考虑它的长度,因为线上每点有很多效应, 的影响,微波时要考虑它的长度,因为线上每点有很多效应,如有 电感、电容、损耗、辐射效应、趋肤效应等, 电感、电容、损耗、辐射效应、趋肤效应等,这些都会引起信号的 变化。 变化。 3、分布参数效应(以平行双线为例) 分布参数效应(以平行双线为例) 低频时,分布参数效应:(前面的课程曾经给出) :(前面的课程曾经给出 (1)低频时,分布参数效应:(前面的课程曾经给出) 平行双线单位长度的分布电感( 平行双线单位长度的分布电感(无论低频高频都存在)为 L = 2 µH / m 无论低频高频都存在) 平行双线单位长度的分布电容(无论低频高频都存在)为 C = 5 pF / m 工作频率f=500Hz, f=500Hz,则它所产生的串联阻抗 工作频率f=500Hz,则它所产生的串联阻抗 X L = ωL = 6.28 × 10 −3 Ω / M 很小, 很小,并联阻抗 X C =
2.2 传输线波动方程和它的解
2.2.1 传输线波动方程
以平行双线为例讨论传输线方程及其解,如图示传输线系统。 以平行双线为例讨论传输线方程及其解,如图示传输线系统。

第二讲(传输线理论)

第二讲(传输线理论)
传输线理论
射频识别( Ratio Frequency Identication , RFI D ),是 20 世纪 80 年代发展起来的一种自动识别技 术, RFID 利用射频信号的空间耦合实现无接触信息 传输并通过所传输的信息进行目标识别。射频识别 包括射频( RF )与识别( ID )两个部分。其中“射 频”部分主要指电子标签和读写器中的射频电路即 射频前端和天线,是实现射频识别的基础。 本章将引入射频电路中的基本概念 —— 传输线, 并对其做简单的介绍。
认识传输线

传输线的构成 从传输模式上看,传输线上传输的电磁波可以分为三种 类型。 (1) TEM波(横电磁波):电场和磁场都与电磁场传播 方向垂直。 (2)TE波(横电波):电场与电磁场传播方向垂直,传 播方向上只有磁场分量。 (3)TM波(横磁波):磁场与电磁波传播方向垂直,传 播方向只有电场分量。
认识传输线

长线的含义 传输线是传输电磁能量的一种装置,在低频电路中的导线属 于传输线的一种特例。低频传输线中(导线),电流几乎均匀分 布在导线内部。随着工作频率的升高,波长不断减小,电流集中 在导体表面,内部几乎没有能量传输。传输线上的电压和电流随 着空间位置的不同而变化,电流和电压呈现出波动性。我们引入 长线的概念来区分它们。 长线是指传输线的几何长度和线上传输电磁波的波长的比值 (即电长度)大于或接近于 1;反之,则称为短线。可见二者是 相对概念,取决于传输线的电长度而不是几何长度。 在射频电路中,传输线的几何长度有时只有几厘米,但是因 为这个长度已经大于工作波长或与工作波长差不多,仍称为长线; 而输送市电的电力线,即使几何长度为几千米,单与市电的波长 (如6000km)相比,还是小得多,所以将其视为短线。
TEM波模型如图1-1所示,电场(E)与磁场( H )与 电磁波传播方向(V)垂直。TEM传输线上电磁波的传播 速度与频率无关。本课程中射频电路只涉及TEM传输线。

2_传输线理论(2)

2_传输线理论(2)
V ( z + Δz ) − V ( z ) ⎧ = −( R + jω L) I ( z ) ⎪lim Δz ⎪ Δz →0 ⎨ I ( z + Δz ) − I ( z ) ⎪ = −(G + jωC )V ( z ) lim z Δ ⎪ Δz →0 ⎩
(1)

⎧ dV ( z ) ⎪ dz = −( R + jω L) I ( z ) ⎪ ⎨ ⎪ dI ( z ) = −(G + jωC )V ( z ) ⎪ dz ⎩
1 2
vp λp = f
2.3.4 输入阻抗
传输线上任意点z′处的电压与电流之比称为该点的输入阻抗
1 1 (VL + Z 0 I L )eγ z′ + (VL − Z 0 I L )e −γ z′ V ( z ') 2 Z in ( z ') = = 2 1 1 I ( z ') (VL + Z 0 I L )eγ z′ − (VL − Z 0 I L )e −γ z′ 2Z 0 2Z 0
(7)
2.2.4 传输线方程定解
对于终端边界条件场合, 常采用z′(终端出发)坐标系, 即
z′ = L − z,
可表示为
1 1 ⎧ ′) = (VL + Z 0 I L )eγ z′ + (VL − Z 0 I L )e −γ z′ = Vi ( z ′) + Vr ( z ′) ⎪V ( z 2 2 ⎪ (8) ⎨ 1 1 γ z′ ⎪ I ( z ′) = (VL + Z 0 I L )e − (VL − Z 0 I L )e −γ z′ = I i ( z ′) + I r ( z ′) 2Z 0 2Z 0 ⎪ ⎩

第二章传输线理论2-Smith圆图

第二章传输线理论2-Smith圆图

C
O
开路点(D点),其坐标为(1,0)
r , x , | |1, , 0
2019/9/19
D
8
(2) 圆图上有三条特殊线
圆图上实轴CD为X=0的轨迹,
右半轴为电压波腹点的轨迹,
线上的值为驻波比ρ读数
左半轴为电压波节点的轨迹,
线上的R值为行波系数K的读数
D
最 外 面 的 单 位 圆 为 R=0 的 纯
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18
例4
测量获得
Z SC in
j106,ZiOnC
j23.6
终端接负载后输入阻抗 Zin 25 j70 求负载阻抗?
解:Z0
Z Z SC OC in in
50
z SC in

j2.12
向电源
d

2
arctg
(
z SC in
)

0.18
Y d g jb
Z d r jx
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12
r

g 1
g
2

i2

1Leabharlann 1g
2
i b=1
b=0.5 容纳
电导圆方程
i g=1 g=2
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0
b=
shorted.c
0
b=0 open.
感纳 b=-0.5
电纳圆b=方-1程
1
2. 以系统不变量|Γ|作为Smith圆图的基底.在无耗传输线中,
|Γ|是系统的不变量。所以由|Γ|从0到1的同心圆作为Smith圆 图的基底,使我们可能在一有限空间表示全部工作参数Γ 、 和ρ。 Z (d )

电磁场与电磁波课件7.4传输线理论

电磁场与电磁波课件7.4传输线理论
当信号频率很高时,其波长很短,
如 f = 300MHz时,l=1m, f = 3GHz时,l=0.1m
l
场和等效电压的相位变化2p的相应距离为一个波长。 而传输线的长度一般都在几米甚至是几十米之长。 因此在传输线上的等效电压和等效电流是沿线变化的。 ——→与低频状态完全不同。
传输线理论 长线理论
传输线是以TEM导模方式传 输电磁波能量。
W
ln d
d
2.传输线方程
传输线方程是研究传输线上电压、电流的变化规律及 其相互关系的方程。
1)一般传输方程
传输线上的电压和电流是 距离和时间的函数, 则线元 Dz<<l上电压和电流的差为
v(z z,t) v(z,t) v(z,t) z z
i(z z,t) i(z,t) i(z,t) z z
Dz传输线上的等效电路
ez , ez 分别表示向+z和-z方向传播的波。
用双曲函数来表示
V (d ) V0chd Z 0 I 0 shd
I (d)
V0 Z0
shd
I 0chd
写成矩阵形式:
V (d)
I
(d )
chd
shd
Z0
Z 0 shd chd
V0
I
0
③信号源和负载条件解
第二章 传输线理论
已知
v(z Dz,t) v(z,t) v(z,t) Dz z
应用基尔霍夫定律:
i(z Dz,t) i(z,t) i(z,t) Dz z
第二章 传输线理论
L上: v L di ,C上: i C dv
dt
dt
v(z,t) z
z i(z,t) z
z
Rl z i(z,t) Gl z v(z,t)

Chap2_传输线理论

Chap2_传输线理论

参量 R L G C
双线传输线
1
a cond
a
cosh
D 2a
diel
a coshD / 2a
a coshD / 2a
同轴传输线
1 1 1
2 cond a b
2
ln
b a
2 diel
lnb / a
2
lnb / a
平行板传输线
2
w cond
d
w
diel
w d
w
d
单位 Ω/m H/m S/m F/m
因为p有一个正的实数分量,为了满足导体条件,在下平板向负 x方向的磁场幅度必是衰减的,故A应为零;同理在上平板B=0。
故在下平板内:H y Bepx H0e px H0e1 jx/
B=H0是待定常数
射频电路设计Chap2 # 21
其电流密度:J z
传导电流密度
Ez
H y x
1 j
H 0 e1 j x /
dVz R jLIz
dz
I z
V ez V ez
R jL
定义特性阻抗:
Z0
R jL
R jL G jC
I z
V ez V ez I ez I ez
R jL
Z0
V I
V I
特性阻抗不是常规电路意义上的阻抗,其定义基 于正向和反向行进的电压波和电流波!
射频电路设计Chap2 # 29
设导线方向与z 轴方向一致,长度为1.5cm, 忽略其电阻,在f=1MHz时电压空间变化不明显。
射频电路设计Chap2 # 7
当 f =10GHz时,λ =0.949cm,与导线长度相似,测量结果如图

第二章 传输线理论

第二章 传输线理论
a
b
b
d
a
b h( z ) ln (2.27a) a
I ( z ) H ( , z)d 2g ( z)(2.27b)
0
2
从式(2.27)消去式(2.26)中的h(z)和g(z),并代入同轴线的L、 C和G,则得到同轴线电报方程:
V ( z ) jLI ( z ) (2.28a) z I ( z ) (G jC )V ( z ) (2.28b) z
注意: 在传输线上提到的波长,往往是指的是传输线的波
导波长,它与自由空间的波长不一定相同,因此对应的相
速也不相同。
2.1.2 无耗传输线
无耗传输线,有
0

j j LC (2.12a)
由此可知传输线的特征阻抗有
L v Z0 Lv (2.13) C C
上式说明,只要求出传输线的单位长度电感、电容和相 速三者中的两个,就可以求出传输线的特征阻抗。
2.2.3 无耗同轴线的传播常数、特征阻抗和 功率流
由无耗传输线的条件
R0 G0
则电场和磁场的波动方程:
2 E z 2 H
2
E 0
2
z 2
2 H 0
传播常数、波阻抗和特征阻抗和功率流
LC ZW
V0 1 Z0 I 0 2
由: 可知:
V ( 0) ZL I ( 0)
负载阻抗的特性直接关系到传输线上反射波和入射波的
变化,从而影响到传输线参考面上总电压和总电流。 当端接负载等于传输线特征阻抗时,传输线上无反射。
微波技术基础
(2007版) 教材 《微波工程》第三版 (DAVID M.POZAR)

第二章 传输线理论

第二章 传输线理论

Microwave Technique
2、低频大损耗情况(工频传输线) j R jLG jC
L R,C G
RG ,
0,
Z0
R G
传输线上不呈现波动过程,只带来一定衰减,衰减α为常数。
3、高频小损耗情况:
L R, C G
2 1
图2.1 传输线的一个长度增量(a)电压电流(b)等效电路
在1处使用KVL:
v( z ,t ) Rzi(
z
,
t
)

Lz
i
z
,
t


v(
z

z
,
t
)

0
t
在2处使用KCL:
i( z ,t ) Gzv( z z,t ) Cz vz z,t i( z z,t ) 0

(2.10)
相速
vP


f
(2.11)
Microwave Technique
电报方程解的讨论
1、一般情况:(有耗)
V ( z) V (0)ez V_ (0)ez
I ( z) V (0) ez V (0) ez
Z0
Z0
YZ j R jLG jC
引言
Microwave Technique
基本概念
长线(long line):传输线几何长度与工作波长λ可比拟,需用分布参数 电路描述。 短线(short line):传输线几何长度与工作波长λ相比可忽略不计,可 用集总参数分析。 二者分界:l/λ > 0.05 分布参数(distributed parameter):R、L、C和G 。

02_传输线理论

02_传输线理论

0 τ
2τ 3τ
0 τ
2τ 3τ
t
Vl
3V 4
0 τ 2τ 3τ
t
iL
3V 4Z 0
0 τ 2τ 3τ
t
01-26
课程简介
信号传输过程
课程简介
01-27
信号传输过程
Vs
is
V 2Z
V 2Z
0
0
V 4Z
0
V 4Z
0
0
τ


t
0
τ


t
VL
iL
V 4
V 4Z
0
0
课程简介
τ


t
0
τ


课程简介
01-18
信号传输过程
当驱动器加信号到传输线上,信号的幅度依赖于电压、缓冲 器的源电阻和传输线的阻抗。驱动器上的初始电压通过源电 阻和线阻抗的分压来控制。初始的电压Vi传送到传输线上直到 到达末端。Vi的幅度通过源和线阻抗的分压来决定:
Z0 Vi = Vs Z0 + Zs
课程简介
01-19
中国电子学会
高速电路信号完整性 分析与设计--传输线理论
2008-08-08
传输线模型
Reality Model
Driver (Source) Trace Model Receiver (T-Line) (Load)
(V ) = [Z ]⋅ (I )
课程简介
01-2
传输线模型

当信号的边沿很陡的时候,信号本身所包含的有效频率远远高 出信号工作频率,对于1ns的上升信号沿,所包含的有效频率 带宽达到400M左右,而这样的信号在PCB走线传输时,信号 的传播类似于场的形式传播,而不是电压与电流!

第二章 传输线理论

第二章 传输线理论
Ui z Ur z R0 j L0 Z0 Ii z Ir z G0 jC0
二、特性阻抗

无耗传输线
R0 0, G0 0
L0 Z0 C0

微波传输线
R0 L0 , G0 C0
L0 Z0 C0
在无耗或低耗情况下,传输线的特性阻抗为一实 数,它仅决定于分布参数L0和C0,与频率无关。

z

式中
R0 j L0 Z0 G0 jC0
R0 j L0 G0 jC0 j
二、传输线方程的解
1.已知传输线终端电压U2和电流I2,沿线电压电流表达式
U z A1e z A2e z 1 I z A1e输线种类

TEM波传输线

TE波和TM波传输线

表面波传输线
一、传输线种类
传输线的基本要求: 能量损耗小 传输效率高 功率容量大 工作频带宽 尺寸小且均匀 常用的微波传输线: 平行双线、波导、同轴线、带状线、微带线

1长线

定义:传输线的几何尺度与线上传输电磁 波波长比值大于或接近于1。
2-2 传输线方程及其解
一、传输线方程

传输线方程是研究传输线上电压、电流变化 规律及其相互关系的方程。
dz 段传输线的等效电路
一、传输线方程
u u t , z i i t , z
u z , t dz du z, t z 微分角度 di z , t i z , t dz z

分布电感效应: 高频电流会在导体周围产生高频磁场,磁 场也是沿线分布的,这就是分布电感效应

第二章 传输线理论(第二部分)

第二章 传输线理论(第二部分)

z = jx | Γ |=1
纯感性(pure inductive) ) 等电抗圆
匹配
朝 电 源
x>0 感性平面 开路
短路
朝 负 载
x < 0 容性平面
等电阻圆
实轴--纯阻性 实轴--纯阻性 --
z =r
SWR = r r > 1 SWR = 1 r <1 r
Microwave Technique
纯容性(pure capacitive) )
Smith 圆图
1939年由 年由Bell实验室的 实验室的P.H. Smith发明 年由 实验室的 发明 在形象化传输线现象和解决阻抗匹配问题时十分有用 Smith圆图是现在最流行的 圆图是现在最流行的CAD软件和测试设备的重要部分 圆图是现在最流行的 软件和测试设备的重要部分 本质上是Γ在极坐标中的图形(单位圆) 本质上是 在极坐标中的图形(单位圆) 在极坐标中的图形 任意阻抗值均能在Γ平面中找到相应的点 任意阻抗值均能在 平面中找到相应的点(4D) 平面中找到相应的点
反射系数Γ图 反射系数 图
反射系数图最重要的概念是相角走向。 最重要的概念是相角走向 反射系数图最重要的概念是相角走向。
Γ (l ) = ΓL e −2 jβl = ΓL e jθ
式中l是 处与参考面之间的距离,是向电源的。因此,向电源是反射系 式中 是z=0处与参考面之间的距离,是向电源的。因此,向电源是反射系 数的负角方向;反之,向负载是反射系数的正角方向 负角方向 是反射系数的正角方向。 数的负角方向;反之,向负载是反射系数的正角方向。 圆图上旋转一周为λ / (而不是λ )。 圆图上旋转一周为λg/2(而不是λg)。
Microwave Technique

第二章传输线理论

第二章传输线理论

(3)传输线上电压和电流的通解: 对(2.1-3)再次取导数有
d 2V ( z ) dI ( z ) ( R1 jL1 ) Z1 (Y1V ( z )) Z1Y1V ( z ) 2 dz dz d 2 I ( z) dV ( z ) (G1 jC1 ) Y1Z1 I ( z( ) 2.1 6 ) 2 dz dz
(iii)信号源和负载条件解:如图所示已知始信号源的电 动式为EG,内阻为ZG,负载的阻抗为ZL
V ( z ) A1e Z A2 eZ V (0) V0 A1 A2 EG I 0 Z G (1) V (l ) VL A1e l A2 el ( 2) I ( z) 1 ( A1e Z A2 eZ ) Z0 1 ( A1 A2 ) I 0 Z 0 ( A1 A2 )(3) Z0 1 V ( A1e l A2 el ) L ( 4) Z0 ZL
另d l z , 表示从负载端接处向源 方向d处,则该处的电压和电 流可以表示为: VL Z 0 I L d VL Z 0 I L d V (d ) e e 2 2 V Z 0 I L d VL Z 0 I L d I (d ) L e e (2.1 11) 2Z 0 2Z 0
I (0) I 0
联立求解有: V Z0 I0 V Z0 I0 A1 0 , A2 0 2 2 对于传输线上任意一点 z处的电压和电流可以表 示为: V Z 0 I 0 z V0 Z 0 I 0 z V ( z ) A1e z A2 ez 0 e e 2 2 V Z 0 I 0 z V0 Z 0 I 0 z 1 I ( z) ( A1e z A2 ez ) 0 e e(2.1 14) Z0 2 2

传输线理论

传输线理论
➢短线:
几何长度l与工作波长λ相比可以忽略不计传输线, 用集总参数进行描述。应用电路理论分析。
分界线可认为是: l / 0.05
2.1.2 分布参数及传输线等效电路模型
Low frequencies(short line) wavelengths >> wire length current (I) travels down wires easily for efficient power transmission measured voltage and current not dependent on position along wire
集 总 参 数 电 路
分 布 参 数 电 路
2.1.2 分布参数及传输线等效电路模型 例
100Km长的高压线,工作频率50Hz,电长度 l / 0.017
---- 短线
1cm长的传输线,工作频率为3GHz,电长度 l / 0.1
---- 长线
2.1.2 分布参数及传输线等效电路模型 分布参数(distributed parameter)
➢可以从场的角度以某种TEM传输线导出 ➢可以从路的角度,由分布参数得到
采用电路理论分析 对时諧情况求通解
得到一般传输线方程 最后根据传输线端接条 件求出传输线方程定解
2.2.1 传输线方程
a.一般传输线方程
按照泰勒级数展开,并忽略高次项
应用基尔霍夫定律
v(z z,t) v(z,t) v(z,t) z z
第二章 传输线理论
本章学习提要:
❖又称一维分布参数电路理论,是微波电路设计 和计算的理论基础。
❖从路的观点研究传输线在微波运用下的传输特 性,讨论用史密斯圆图进行阻抗计算和阻抗匹 配的方法。
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+
U& L Z& C
Z&CshΓ& d shΓ& d
⎫ ⎪ ⎬ ⎪ ⎭
I&(x)
=20eZ1&−Γ3C& x-9(-U2& 6S
+ I&S 2
Z&C
)

eΓ& x Z&C
(U& S
− I&SZ&C东) 南大学电磁兼容研究室 2
3
传输线的输入阻抗
输入阻抗
– 传输线上任意一点的 电压和电流之比定义 为传输线在该点处的 输入阻抗,也就是从 该位置向负载看去的 等效阻抗。
第一部分 传输线
1.1 传输线的波动方程 1.2 无损耗双线传输线 1.3 接负载的无损耗传输线 1.4 反射系数、驻波比 1.5 Simth圆图 1.6 有耗传输线
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1
接有负载的均匀无耗传输线
实际传输线其终端总是接有负载的; 假如一段传输线的终端负载为Zc,传输线上
λ/4短路线其输入阻抗所呈现出来的开路效应会破坏屏蔽的
连续性,是结构设计中缝隙处理时必须重视的原理性问题。
图 3-10 波导连接处的扼流槽结构(图要选择其中几个,并加以处理)
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阻抗匹配
为了使信号源的输出功率最大,信号源内阻应与传输线始端的输入阻抗共
扼匹配

U& S Z&C
Z&CshΓ&x shΓ&x
⎫ ⎪ ⎬ ⎪⎭
B& = (U&S − I&SZ&C ) / 2
U& (x) = e−Γ&x (U&S + I&SZ&C ) + eΓ&x (U&S − I&SZ&C )
2
2
U& (d ) = U& LchΓ& d + I&L
I&(d )
=
I&LchΓ& d
为了使负载吸收全部入射功率,负载阻抗应等于传输线特性阻抗 若信号源内阻和负载阻抗均等于传输线特性阻抗,则负载吸收的功率最大
此时无反射波————阻抗匹配
阻抗匹配的任务就是减小反射,保护信号源,最大效率地传输信号。此外
阻抗匹配可以降低电磁能量向外辐射的机率。
信号源
负载
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驻波-行驻波与纯驻波
无论传输线的终端是开路、短路或是接纯电抗的负载,此
类非阻性负载均不消耗入射的能量,即:传输线终端产生 全反射,即反射波的幅度与入射波相等--纯驻波。
当均匀无耗传输线终端接一般复阻抗时,负载的电阻部分
无疑将消耗部分(不是全部)入射波的能量,反射系数小 于1,因此反射波的幅度小于入射波幅度,传输线上既有 行波,又有驻波,因此传输线工作在行驻波状态。行波与 驻波各自所占的比重(相对大小)取决于负载与传输线的 失配程度,失配程度越大,驻波所占比重越多。
16
传输线上的驻波现象
幅度最大处称波腹,幅度最小处称波节。波节
(或波腹)的位置与传输线负载特性有关;
电压驻波的波腹与波节之间在空间相距λ/4; 电流驻波的波腹与电压驻波的波节重合 ,即:
电流驻波瞬时值的时间相位与电压驻波瞬时值相 位相差π/2,表示传输线上的驻波能量实际以电场 贮能与磁场贮能的形式在线上往复振荡。
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传输线端接三种典型状态 (开路、短路、负载)下的反射系数
终端开路 终端短路 终端匹配
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传输线端接三种典型状态
(开路、短路、负载)下的反射系数
终端开路的传输线,ZL→∞,得:ρ& =+1,
表示开路传输线在终端产生同相全反射;
14
传输线上的驻波现象
如果传输线终端的负载阻抗与传输线特性阻抗不
相等,那么传输线终端的不连续性会引起电压和 电流的反射。
入射波(从源端传出)和反射波(从负载传出) 在
传输线上按时空关系代数合成,结果形成有别于 行波的另一种波——驻波。
传输线有三种工作状态:行波,纯驻波,行驻波
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阻性负载,求距负载端和位置λp/4、λp/2处的输入阻抗。
如果该传输线为同轴型式,其内外导体间介质为聚乙烯, 当 信源频率分别为50MHz、100MHz时,求计算输入阻抗点
的具体位置。(λp表示相波长,即波在一周期内,其等相
位面沿波传播方向移动的距离)
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终端开路的传输线
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ρ&L
=
B& eΓ& x A& e−Γ& x
ρ& (x)
=
B& A&
Γ& = jβ
传输线上任一点的反射系数 ρ& (x)
与终端反射系数 ρ&L
的关系、反射系数圆、反射系数单位圆
ρ& (x) = ρ&Le− j2β x
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传输线上的驻波现象
设在传输线上的位置A处入射波与反射波相位相同,相加的电
压幅度最大。经过λ/4的距离,到位置B处入射波超前π/2,反
射波滞后π/2,两者相位相反,合成幅度最小。如此周而复始, 电压幅度沿线呈现驻留、波浪式的分布,这就是驻波。
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传输线上任一点的反射系数 ρ& (x) 与特性阻抗 Z&C
及该点输入阻抗 Z&i (x) 之间的相互关系
U&L = A&e−Γ&l + B&eΓ&l
I&L = (A& / Z&c )e−Γ&l − (B& / Z&c )eΓ&l
Z&L
=
Z&C
1+ 1−
ρ&L ρ&L
ρ&L=
Z&L-Z&C Z&L + Z&C
质;
从终端算起,将短路线截去λ/4
的长度后,就变成了开路线,
反之亦然;
短路线和开路线的输入阻抗均
为纯电抗,因此都不能传输能
量,只能起储存能量的作用;
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短路与开路传输线的应用
无损耗短路线输入阻抗每隔λ/4就在感性到容性之间、零
值和无穷大值之间转换一次的特性,在工程上常用于实现宽 动态范围的调谐元件及低泄漏的抗流式连接。另一方面,
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传输线上的驻波现象
无损耗传输线终端电
阻性负载ZL大于其自 身特性阻抗ZC时,沿
线的电压和电流分布
无损耗传输线终端 短路时沿线电压和
电流的纯驻波
(a) 终端接电阻性负载(ZL>ZC) (b) 终端短路形成的纯驻波
无损耗传输线沿线的行波和驻波分布
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,则
Z
in
⎜⎜⎝⎛
λp
4
⎟⎟⎠⎞ =
Z
2 c
ZL
=
(75)2 50
= 112.5Ω
当距离为λp/2时, βd = 2π ⋅ λp = π ,则
λp 2
Zin ⎜⎜⎝⎛
λp
2
⎟⎟⎠⎞
=
ZL
=
50Ω
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62-21
信源频率f1 = 50MHz时,传输线上的相波长为
λ p1
无反射波存在,它具有类似无限长线的性质,
即工作在匹配状态;
以下讨论已知终端电压和电流时,接有负载
的均匀无耗传输线的传输线方程。
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传输线方程的双曲正弦函数解
U& (x) = A& e−Γ&x + B&eΓ&x
注意坐标系的变化
I&(x) = ( A& / Z&c )e−Γ&x − (B& / Z&c )eΓ&x
端接负载的传输线
Z& i
=
Z& L Z& C
cos βl + cos βl +
jZ& C jZ& L
sin βl sin βl
⋅ Z& C
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5
例2-1 均匀无损耗传输线的波阻抗Zc = 75Ω,终端接50Ω纯阻负载,求距 负载端λp/4、λp/2位置处的输入阻抗。若信源频率分别为50MHz, 100MHz,
由此算例可知Z
in
⎜⎜⎝⎛
λp
4
⎟⎟⎠⎞
=
Z
2 c
ZL
,Z
in
⎜⎜⎝⎛
λp
2
⎟⎟⎠⎞
=
ZL
,称为四分之一波长线的阻
抗变换性和二分之一波长线的阻抗重复性,是无损耗传输线的一个重要特
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