清华质点动力学-动量
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F
0 MV (m M )V共
V共
M (m
2 gh M)
过程Ⅲ:M、m 共同下降d。
选M、m为系统,受力分析如图。
初态:V=V共 ,末态:V=0
初态: 末态:
Ek0
1 (m 2
M
)V共2
Ek 0
动能定理:
A Ek Ek Ek0
A F阻d (m M )gd
F阻
(m
M
)g
M 2gh (m M )d
1 质点系质心位置: 设系统由n个质点组成,每个质点对应一个矢径 ri
rc
miri 百度文库mi
Rt系
xc
mi xi mi
mi xi M
yc
mi yi mi
mi M
yi
zc
mi zi mi
mi zi M
2 质量连续分布物体的质心位置:
利用上述结果,采用微积分的方法获得。
z
解: ⑴ 如图,全过程可分为以下几个分过程:
M V0 0
过程Ⅰ:重锤M自由下落。
初态:V0=0;末态: V 2gh
h
过程Ⅱ:M、m 碰撞过程。 选M、m为系统,作受力分析:
m d
初态:
m: M:
v0 V 2gh
末态:M、m同速,设为V同
F'
f
内力(相互作用的冲力F、F′)远大于外
mg
力(阻力f与重力), 因此竖直方向动量守恒: Mg
rc
miri mi
Ⅱ 质心运动定律:
质点系质心运动速度:
Vc
drc dt
d ( miri ) dt M
1 M
mi
dri dt
rc
miri mi
miVi
M
MVc miVi
质点系动量定理:
F外
dP dt
d( miVi )
dt
d(MVc ) M dVc
dt
dt
F外
当外力远小于内力时,可近似认为动量守恒。
⑶ 定理中的各速度指对应于同一参照系的速度。
⑷ 动量定理、动量守恒比牛二律更普遍适用。
⑸ 动能与动量都描述了机械运动,都是状态量,
但两者的描述角度不同:
动能,标量; 其变化:△ Ek = A
rr12
F
dr
与力在空间上的累积作用相关
——动能定理
动量,矢量;
其变化:
F外 0 ,水平方向动量守恒。
参考位
v
如图设任意时刻船和人相对于岸的速度为:
V,
v
取初始静止时船头位置为参考位置
则由动量守恒有:
Ss
mv MV 0 mv MV m0t vdt M 0tVdt
用S、s表示船和人相对参考位置的移动距离,则:
S 0tVdt
s 0t vdt
参考位 l
⑴ 过程规律。反映:过程量=状态量的增量
⑵ 矢量式。常用分量式:
I x Px Px0
I y Py Py0
⑶ 适用于惯性系及微观粒子。
⑷ 在无限小时间间隔内,质点系动量定理可写成:
F外
dP dt
反映了外力与动量变化的瞬时关系; 反映了力是改变运动状态的原因。
三、动量守恒定律:
P
I
tt12
Fdt
与力在时间上的累积作用相关。
——动量定理
例1:有一长 l =4m,质量M=150kg 的船,静止浮于湖面上。今有 一质量m=50kg 的人,从船头走到船尾。设:水对船的阻力 忽略不计。
求:人和船相对于湖岸各移动的距离。
解:
V
取人、船为研究系统。由于水的阻力忽略,因此在水平方向
第三章 动 量
—— 动量定理 动量守恒定律 一、质点的动量定理:
牛二律:
F
d(mV )
m
dV
dm V
经典dm 0 dt
ma
dt
dt dt
1 定义:
tt12Fdt mmVV12d(mV)
mV2 mV1
I
tt12
Fdt
P mV
称为冲量, 反映了力对时间的累积。 称为动量
均为矢量
2 动量定理:
I P2 P1 P
力对时间的积累=动量的增量
I P
3 说明:
⑴ 过程规律。 反映:过程量=状态量的增量
I
tt12
Fdt
P
⑵ 动量定理为矢量方程,常采用分量式,在直角坐标系中:
I x mV2x mV1x
Iy
mV2 y
mV1 y
F F
⑶ 不仅适用于惯性系,而且适用于微观粒子。
I外 0 P P0 0
I外 P P0
P P0
1 动量守恒定律:
等价(数学上)
当系统所受合外力为零时,系统的总动量保持不变。
2 说明:
即:
F外
0
( P) 0
⑴ 定律为矢量式。分量式:
Fx 0 Px Px0
Fy 0
Py Py0
可分别独立使用
⑵ 应用时常采用近似守恒条件:
F阻
(m M)g M V0 0
h m d
⑵ 重锤与木桩下陷的时间。
取向下为正。由动量定理有:
[(m M )g F阻]t 0 (m M )V共
t
2gh d M(m M ) M 2gh
M V0 0
h m d
四、 质心 质心运动定理:
Ⅰ、质心:
是系统质量中心的简称。是系统内的一个特殊点。
⑷ 冲量表达式中的力一般是时间的函数:
A 恒力:
I F (t2 t1) Ft
t
t1
t2
大小=F~t曲线下(t1,t2)间的面积
F
B 变力:用一平均力 F 来代替变力F ,
F F(t)
这一平均力称为冲力。
F
I
Ft
tt12
Fdt
F
mV2
mV1
t
t
t1
t2
说明:
I外 P P0
E
p0
1 2
mV12
1 2
mV22
E
p
设:起始时r = r20=∞时为势能零点, 即:Ep0=0
则:
Ep
r
k
q1q2 r2
dr
V1 V2 V0 2
rmin
4kq2 mV02
·dm
r
y x
3 质心与重心:
rc
V
rdm M
分量式
M为物体的质量。
xc
xdm M
yc
ydm M
zc
zdm M
⑴ 质心位置与物体的质量及其分布有关,与外力无关。 重心是作用于全物体上的重力合力的作用点。
⑵ 在一定条件下,质心与重心可认为重合。
条件:作用于物体上各部分的重力平行; 重力加速度为常数。
v
V
m0t vdt M 0tVdt
S 0tVdt
s 0t vdt
ms MS
Ss
由图知人、船的相对运动终止时有:
Ssl
S
s
lS ml
mM
3m 1m
例2:质量为M的重锤从高为h处以初速度为零的状态落下,击在 木桩上并使之入土深度为d。已知木桩的质量为m,且重锤 与木桩一同下陷。
求:⑴ 土地的平均阻力;⑵ 重锤与木桩下陷的时间。
Mac
——质心运动定律
⑴ 质点系质心的运动可看成一个质点的运动。这个质点 集中了整个质点系的质量和外力。
⑵ 质心的运动状态完全取决于质点系所受外力,内力不 使质心产生加速度。内力不能改变系统质心的位置
例:有两个带电粒子,他们质量均为m,电荷均为q。其中一个
处于静止,另一个以初速V0由无限远处向其运动。 问 :这两个粒子最接近的距离是多少?在这瞬时,每个粒子的
dr dr2 dr1 dt dt dt
V1 V2
最接近时: dr 0
dt
最接近时: V1=V2
F
V1
r1 r
· · q1 o F外 0
r2 V2
·q2
F
最接近时:dr 0
dt
,V1=V2
动量守恒:
mV0 0 mV1 mV2
A外 A非保内 0
机械能守恒:
1 2
mV02
速率是多少?你能知道这两个粒子的速度将如何变化?
(已知库仑力的大小为f=kq1q2/r2)
· · · 解: 设起始时,q1位于o点静止。 且:V10=0 , V20=V0 , r20=∞ , F
V1
q1
r1
o
r
r2 V2
q2
F
q1 = q2 =q
以o点为参考点,q1q2连线右为轴。 任意时刻q1 、q2间距为r, 两者到参考点o的距离为r1 、r2 ,相应的速率为V1 、V2