流体力学第五章 管中流动 湍流-2

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粘性底层一般1 mm左右。
粘性底层 过渡区 湍流核心区
图3.4.2 湍流的速度结构
2012年12月15日 11
粘性底层虽然很小,但其作用不可忽视。 由于管子的材料,加工方法,使用条件,使用年限的影响,使得管壁 出现各种不同程度的凸凹不平,它们的平均尺寸△称为绝对粗糙度。 δ>△ 粗糙度对湍流核心几乎无影响, 水力光滑管 δ<△ 湍流核心流体冲击粗糙突起部位,引起涡旋,加剧湍乱程度, 增加能量损失, 水力粗糙管
来速度,到达新位置后,立刻和b层流体混合在一起,其速度变为b层速度。具 有了b层的时均速度。
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vy 'dAv
该微团在x方向的原动量vy 'dAv
小于b层具有的动量
vy
'
dA(v
l
dv dy
)
和b层混合后,必然使b层流体动量在x方向上降低,引起瞬时 的速度脉动-vx。
对于原来流体微团来说,到达b层后,原来y方向的脉动转换 为x方向的脉动。如此反复,湍流脉动频繁的主要原因。
层流破坏后,在湍流中会形成许多涡旋,这是造成速 度脉动的原因,但理论上找脉动规律很困难。
统计时均法: 不着眼于瞬时状态,而是以某一个适当时间段 内的时间平均参数作为基础去研究这段时间内 湍流的时均特性。时间长短2、3秒一般足够。
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1、时均流动与脉动
下图为一点上的速度变化曲线,用T时间段内的时间平均 值代替瞬时值,这一平均值就称作一点上的时均速度。
R
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思考题
2.湍流研究中为什么要引入时均概念?湍流时,恒定 流与非恒定流如何定义?
3.湍流时的切应力有哪两种形式?它们各与哪些因素 有关?各主要作用在哪些部位?
把湍流运动要素时均化后,湍流运动就简化为没有脉动 的时均流动,可对时均流动和脉动分别加以研究。湍流 中只要时均化的要素不随时间变化而变化的流动,就称 为恒定流
粘性切应力——主要与流体粘度和液层间的速度梯度有 关。主要作用在近壁处。 雷诺切应力——主要与流体的脉动程度和流体的密度有 关,主要作用在湍流核心处脉动程度较大地方。
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4. 湍流中为什么存在粘性底层?其厚度与哪些因素有关?其厚度 对湍流分析有何意义?
在近壁处,因液体质点受到壁面的限制,不能产生横向运 动,没有混掺现象,流速梯度du/dy很大,粘滞切应力 τ=μdu/dy仍然起主要作用。
二 混合长度理论
Prandtle 创立,为解决湍流中切应力、速度分布及阻力计算问 题奠定了基础。
取如图坐标,假设a,b两层流体,
a层时均速度 v v( y)
b层时均速度
vl dv dy
设想在某一瞬时,在a层有一个流体微团,经过微元面积dA以vy’的脉动 速度沿y轴正向跳动,其质量流量为 vy ' dA ,到达新位置前,其速度为原
dy
式中L称为混合长度。
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这样,湍流的时均切应力由两部分组成,
粘性切应力+脉动切应力 dv L2(dv)2
dy
dy
有时也可统一形式 ( ) dv
dy L2 ( d v ) 称为湍动粘度或虚粘度,
dy 并非流体本身的物理属性
说明: 1)在雷诺数较小时,脉动较弱,粘性切应力占主要地位。 2)雷诺数较大时,脉动程度加剧,脉动切应力加大,在已充分发展的
(S
S
')dt
S
1 T
T 0
S
'
dt
脉动量的时均值为零
1
t
t 0
S
'
dt
0
运用统计时均法将湍流流动分成时均流动,脉动运动两部分。 时均流动:代表主流,重点是这些主流特征:包括速度分布, 切应力分布,流量及阻力计算公式等; 脉动运动:反应湍流本质,使湍流与层流有巨大差距所在。
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1
dv dy
2
L2 ( dv )2 dy
r<0.7R时,粘性切应力几乎不起作用,以脉动为主的湍流核心。
r=0.95R时,脉动应力最大。
r>0.95R时,脉动切应力迅速降为0,以粘性切应力为主的粘性底层。
在过渡层中,两种切应力都存在。
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3 速度分布
在粘性底层中
1
dvx dy
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三 管中湍流的切应力分布
管中为层流时,全管中都是层流状 态,分布规律适合于整个过流断面。 湍流时:
1 粘性底层、水力光滑管与水力粗糙管
靠近管壁以层流为主,称为粘性底层。粘 性底层的厚度不是固定不变的,他与 , v, 有关,粘性底层的厚度可用公式计算近似 计算
32.8d Re
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作业: 1、写出湍流中物理量的时均值的表达式并进行解释. 2、写出混合长度理论表示的湍流切应力的表达式? 3、什么叫水力光滑管和水力粗糙管? 练习: 8, 9
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5.4 管路中的沿程阻力
沿程阻力是造成沿程水头损失的原因。用达西公式计算,探
讨公式中
解:
V
4Q
d 2
1.019m / s
水的运动粘度
1.007106 m2 / s Re Vd 2.53105
/d=1.210-3 ,查莫迪图, =0.021, 故
h
l d
V2 2g
0.445m(水柱)
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解题步骤: 1 计算雷诺数 2 查找表面粗糙度,计算 3判断阻力区域类型, 选择相应的公式计算阻力系数 4 根据公式计算沿程水头损失
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2 切应力分布规律
0
(
p1
p2 )R 2l
p l
R 2
p r l2
0
r R
过流断面上切 应力K字形分 布规律。层流 和湍流见图。
湍流中切应力包括粘性切应力与脉动
层流与湍流的切应力分布
切应力,但这两种切应力在粘性底层
和湍流核心中所占的比例是不同的
在粘性底层,脉动切应力很小,主要是粘性应力 在湍流核心处,由于速度分布均匀,速度梯度很小, 脉动剧烈,因而主要是脉动切应力。 轴心处,速度梯度为0,切应力为0。
湍流中,粘性切应力与脉动切应力相比忽略不计。 3)沿断面切应力分布不同,近壁处以粘性切应力为主(称粘性底层)
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思考题1: 湍流的瞬时流速、时均流速、脉动流速、有何 联系和区别?
瞬时流速 ,为某一空间点的实际流速,在湍流流态 下随时间脉动; 时均流速,为某一空间点的瞬时速度在时段T内的时 间平均值; 脉动速度与时均速度的叠加等于瞬时速度;
二 莫迪图 对于工业用管,为应用方便,绘出了莫迪图,图中绝对粗糙度是 测量出的。表中也有一些常用值。
求取有三种方法:图线法,图表法和计算法。
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例 消防水龙带直径为100mm,长为20m,要求流量为0.1 l/s, 求沿程水头损失。
Re
vd
d2
0.0001 *1.007 *106
粘性底层厚度与雷诺数、质点混掺能力有关 随Re的增大,厚度减小。 粘性底层很薄,但对能量损失有极大的影响。
5.湍流时断面上流层的分区和流态分区有何区别?
粘性底层,湍流核心:粘性、流速分布与梯度; 层流、湍流:雷诺数
6.圆管湍流的流速如何分布?
粘性底层:线性分布; 湍流核心处:对数规律分布或指数规律分布。
0.2 2.8 3.0 3.2 3.4 3.6 3.8 4.0 4.2 4.4 4.6 4.8 5.0 5.2 5.4 5.6 5.8 6.0
lg(Re)
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理论和半经验公式较准确但复杂,经验公式准确性较差但计 算方便,有时可作理论公式的迭代初始值,迭代2,3次即可。
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f (Re, )
d
一 尼古拉兹实验
1933年的实验,砂粒涂于管 道内壁,六种粗糙度,对不 同Re做实验:
hf l v2
2pd
lv 2
d 2g
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lg(100)
1.1 1.0
0.9
0.8
I
0.7
0.6
0.5
II
0.4
0.3
d/
V
30
61
IV
120
252
504
III
1014
vx
0 1 ln y C k
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k=0.4,C由边界条件确定。 假设光滑管湍流核心的边界 是它粘性底层的交界面。
vx
0
y
vx
0 1 ln y C k
y
,vx
0
,C
0
0 1 ln k
vx
0 1 ln y 0 k
式中粘性底层厚度 管壁面上的切应力
, dvx
1
dy
粘性底层很薄,可以近似 用壁面上切应力表示,于 是积分可得
vx
0
y
为直线
在湍流核心区:
2
L2 ( dv )2
dy
湍流核心中速度和y呈对数关系
0
r R
0 (1
y) R
L ky 1 y R
卡门实验得到
0 (1
y) R
k
2
y2 (1
y )( dvx R dy
)2
dvx
0 dy ky
32.8d 32.8 Re v
0
pd 4l
p
g
gd
4l
l d
v2 2g
gd
4l
8
v 2
因此,速度分布实质上是包含,v,,d,及实 验常数N在内的一个关系式。由此可推导出:
F(Re, , N )
d
实际上,湍流流动速度分布公式比较复杂, 一般近似的用指数公式表示:
vx ( y )n
vmax
vy ' 0, vx ' 0 vy ' 0, vx ' 0
vy 'vx ' 0
雷诺切应力总是大于零,时均值不会等于零。
雷诺切应力的时均值: vy 'vx '
1
T
T
dt
1
0
T
T
0 vx'vy 'dt vx'vy '
这说明,由于脉动原因产生的雷诺切应力虽然是个脉动量,但存在时均
δ≈△ 凸凹不平开始显露,但未对湍流性质产生决定性的作用,归入水力粗 糙管
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注意:水力光滑和水力粗糙管与几何上的光滑、 粗糙管既有区别又有联系,不能等同
几何光滑出现水力光滑管的几率大,几何粗糙管出现水力 粗糙的可能性大些。
几何光滑或粗糙是固定的,水力光滑与粗糙不固定。因为 确定水力光滑和水力粗糙的两个因素δ与△都是变化的, 特别是粘性底层厚度 δ随Re的变化更明显。
v 1 T
T 0
vt
dt
对于其它物理量,也有类似形式,比如压强
p 1
T
pdt
T0
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推而广之,对于湍流中具有脉动性质的任意物理量S 进行在时间t时间段内的时均化处理,则:
S 1
T
T 0
Sdt
瞬时值S和时均值 S 之差,称为脉动值 S '
S SS'
S 1
T
T 0
由于新的脉动,使得混合到b层的流体微团有一个新的脉动性 动量变化,这个动量变化必然引起a,b两层之间的切向作用力
F vy ' dA(vx ' 0) vy 'vx '
由于脉动原因引起的脉动切应力,也称雷诺切应力。
2012年12月15日 6
vy 'vx '
雷诺切应力代表瞬时值,也是一个具有脉动性的物理量。
5.3 圆管内的湍流流动
湍流脉动现象及时均化 混合长度理论 湍流切应力的分布及速度分布
湍流 杂乱无章
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一、湍流运动要素的脉动及其时均化
由雷诺实验知,当Re>Rec时,颜色水 不再维持直线而是杂乱无章的运动。 这时管中流体质点速度不仅有三个方 向分量,而且分速度大小随时发生变 化--脉动。用热线流速仪测定一点的 速度变化如图:
值,或者说在时均的时间段内,他以与时间无关的恒定数值出现在时均
流动中,并对流动施加影响,这种影响就是在时均流动的层与层之间由
于脉动引起与时间无关的雷诺切应力。
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由于vx’, vy’互为结果,围绕流体微团划 出一个微小控制体,连续性方程式:
vx 'Ax vy 'Ay 0
vy
*d
1270
4
64 64 0.05
Re 1270
( 0.0001 )2
hf
l
d
v2 2g
0.05* 20 * 0.1
3.14 *0.12 4 2 * 9.8
0.0081
p ghf 1000*9.8*0.0081 79.38Pa
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例. 新铸铁水管, 长L=100m, d=0.25m, =0.3mm,水温 200C, 水流量为Q=0.05m3/s, 求沿程水头损失 h .
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作业: 1 什么叫沿程阻力? 2 什么是尼古拉兹实验?(目的是什么?) 3 尼古拉兹实验的五个阻力区域分别是什么? 4 如何计算沿程阻力? 5 练习5-13
'
Ax Ay
vx
'
k1vx
'
即:vx’, vy’符号相反,大小成比例。
脉动速度vx’ 使得a层速度提 高,b层速度降低,即速度
均匀化,因此vx’与两层的时 均速度差成比例:
vx
'
k2l
dv dy
v
y
'
k1k2l
dv dy
k1k22l
2
(
dv dy)2ຫໍສະໝຸດ (k3l)2
(
dv dy
)2
L2 ( d v )2
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