流体力学讲义
流体力学讲义.
工程流体力学(水力学)第一章 绪论学习重点:流体的粘性及牛顿内摩擦定律。
尤其是牛顿内摩擦定律应熟练掌握。
了解工程的发展及在工程中的应用。
§1—1 工程流体力学简介1. 工程流体力学——是利用实验和理论分析的方法研究流体的平衡和运动规律及其在工程中的应用的一门学科。
2. 自然界中物质的存在形式有:(1)固体 ← 相应的研究学科有材料力学、弹性力学 等。
(2)液体(3)气体← 统称流体 。
相应的研究学科即流体力学。
3.流体与固体的比较:(1)从微观上说,流体分子之间的距离相对较大,分子运动丰富(振动、转动、移动)。
(2)从宏观上说,流体没有固定的形状,易流动、变形,静止的流体不能承受剪力及拉力。
4.发展史(随着生产的发展,继固体力学之后发展起来的一门学科):论浮体 (建立在实验、直观基础上)古典水力学(纯理论分析、理论模型) 计算流体力学5.意义:流体力学已经发展成一门涉及多专业的基础性学科。
工程流体力学在工程中的应用也越来越广泛。
例如:给排水、农田灌溉、道路、桥涵、港口设计等等。
§1—2 连续介质假设 流体的主要物理性质 一. 连续介质假设1. 流体的组成:由大量不断运动的分子组成,分子之间有间隙,不连续。
2. 假设:假设将流体看作是由无数质点组成的连续的介质。
因为我们研究的是流体的宏观机械运动而不是微观运动,这样的假设可以满足工程需要。
3. 连续介质:假定流体在充满一个体积空间时,不留任何空隙,整个空间均被流体质点所占据。
4. 质点——宏观体积足够小(可以忽略线性尺寸),但又包含大量分子的集合体。
5. 注:流体的分子运动是客观存在的,在一般的工程计算中可以把流体看成连续的介质,但在特殊情况下还是应加以考虑的。
二. 流体的主要物理性质1.易流动性——是指流体在静止时不能承受切力及不能抵抗剪切变形的性质。
一般的,固体可承受一定的拉力、压力及剪力;而静止的流体只能承受一定的压力。
工程流体力学讲义
强制涡
r r0
ω
复合涡
自由涡
1.速度分布
前面已讨论过涡核内外的速度分布:
涡内:
与半径成正比如图
。由于
Hale Waihona Puke 这部分流体有旋。涡外:
与半径r成反比。
在时
当 不变 处 的 为常数
2、压力分布: 自由涡:由于是无旋流动,在自由涡中 任取一点与无穷远处写伯努利方程:
忽略位能
若
则
将
代入
在自由涡中 p与r 成平方关系,(抛物线)
3.点源的压力分布 在源上任取一点与无穷远处写能量方程
将 , 代入
有
p
P与r成抛物线正比。r
p;r p
r r0
三、点涡
点涡:无限长的直 线涡束所形成的平 面流动。除涡线本 身有旋外涡线外的 流体绕涡线做等速 圆周运动且无旋。
这种流动也称纯环流。若设点涡的强度
为
则在半径r处由点涡所诱导的速
度为 而
例2:求有间断面的平行流的速度环量 Γ=?
4
3
b
1L 2
u1 u2
例3:龙卷风的速度分布为 时
时
试根据 stokes law 来判断是否为有 旋流动。
如图,当
,流体以ω象刚体一样转
动,称风眼或强迫涡(涡核)。
在
区域,流体绕涡核转动,流体
质点的运动轨迹是圆但本身并没有旋转
称之为自由涡或势涡。
强制涡
y
d
c
vu
a
b
c’ d’
Δα
b’
a’ Δβ
定义:单位时间内ab、cd转过的平均角度
称角变形速度,用 θ表示。 由定义有:
公共基础(力学)第六章流体力学讲义
流体力学第1节流体主要物理性质及力学模型流体主要物理性质:能够对流体静止和机械运动产生影响的性质一、流动性二、质量、密度三、粘性四、压缩性与膨胀性流体的主要物理性质一. 流体的流动性流体具有易流动性,不能维持自身形状,静止流体几乎不能承受拉力和剪切力。
流体的流动性受粘滞性制约。
二. 流体的质量和密度对于匀质流体,单位体积流体所具有的质量为流体的密度。
4℃水的密度为:流体的重度:三. 流体的粘滞性1)粘滞性定义:流体在运动状态下,抵抗剪切变形的能力。
平板试验说明了流体的粘滞性:两相邻液流层静止状态:两相邻液流层相对运动状态每个流体层,受到的摩擦力均与本身的相对运动方向相反,内摩擦力的作用:阻碍流体的相对运动(2) 牛顿内摩擦定律由内摩擦力的特征整理出牛顿内摩擦力的数学表达式:式中:T——内摩擦力,N;τ——单位面积上的内摩擦力(即粘滞切应力)N/m2 ;μ——动力粘滞系数,与流体种类、温度有关, Pa·s;du/dy——速度梯度,s;A——接触面积, m2 。
凡符合牛顿内摩擦定律的流体,即τ与du/dy呈过坐标原点的正比例关系的流体称为牛顿流体。
(3)粘滞系数动力粘滞系数μ:是一个反映液体粘滞性大小的量。
运动粘滞系数ν:因为ν具有运动学量纲,故称为运动粘滞系数。
题6-1 运动粘滞系数与动力粘滞系数的关系,两个系数的单位例6-1(2005年)已知空气的密度为ρ为 1.205kg/m3 , 动力粘度(动力黏滞系数)μ为1.83×10-5Pa •s,那么它的运动粘度(运动黏滞系数)v 为()A 2.2 × 10-5 s/ ㎡B 2.2 × 10-5㎡ / sC 15.2 × 10-6s/ ㎡D 15.2 × 10-6㎡ / s解:运动黏度答案:D例题(2011年)空气的粘性系数μ与水的粘性系数μ分别随温度的降低而()A 降低、升高B 降低、降低C 升高、降低D 升高、升高解:液体的粘性系数μ随温度的变化规律与我们日常生活中粘滞性和流动性的概念是一致的,例如:油的温度降低,流动性变差,粘滞性增大;这一特性是大家都了解到生活常识,由此可以判断:液体温度降低粘滞性增大、流动性降低;而气体的粘性特征与液体相反,即使不了解粘滞性的机理,也可以通过常识性知识去判断选择。
《流体力学入门》课件
03
气体压力计利用弹性元 件的变形来测量压力, 适用于测量较低的压力 。
04
流体静压力的计算需要 考虑流体的密度、重力 加速度和作用面积等因 素。
03
流体动力学基础
流体动力学基本概念
01
流体
流体是气体和液体的总称,具有流 动性和不可压缩性。
流线
流线是表示流体运动方向的几何线 条。
03
02
流场
流场是流体运动所占据的空间区域 。
伯努利方程
伯努利方程描述了流体在 封闭管道中流动时,流体 的压力、速度和高度之间 的关系。
连续性方程
连续性方程描述了流体在 流动过程中质量守恒的规 律。
流体流动的阻力与损失
摩擦阻力
摩擦阻力是由于流体与管 壁之间的摩擦而产生的阻 力,通常用达西-韦伯定律 来描述。
局部损失
局部损失是由于流体在管 道中流动时,由于管道形 状、方向变化等原因而产 生的能量损失。
《流体力学入门》 ppt课件
xx年xx月xx日
• 流体力学简介 • 流体静力学基础 • 流体动力学基础 • 流体流动现象与规律 • 流体力学在工程中的应用
目录
01
流体力学简介
流体的定义与特性
总结词
流体的定义与特性是流体力学研究的基础。
详细描述
流体是指在任何微小剪切力作用下都能发生连续变形的物体,具有粘性、压缩性和流动性等特性。
流体动力学还用于解决一些工程问题,例如管 道流动的阻力和传热问题,以及流体动力学的 振动和稳定性问题等。
流体动力学在航空航天、交通运输、能源等领 域也有着重要的应用,例如飞机和汽车的设计 、发动机的工作原理等。
流体流动现象与规律在工程中的应用
流体力学讲义
流体⼒学讲义上篇流体⼒学课程讲义绪论⼀、“流体⼒学”名称简介1、概念:⼯程流体⼒学中的流体,就是指以这两种物体为代表的⽓体和液体。
⽓体和液体都具有流动性,统称为流体。
2、研究对象流体⼒学是⼒学的⼀个分⽀。
它专门研究流体在静⽌和运动时的受⼒与运动规律。
研究流体在静⽌和运动时压⼒的分布、流速变化、流量⼤⼩、能量损失以及与固体壁⾯之间的相互作⽤⼒等问题。
3、应⽤流体⼒学在⼯农业⽣产中有着⼴泛的应⽤,举例。
4、流体⼒学的分⽀流体⼒学的⼀个分⽀是液体⼒学或叫⽔⼒学。
它研究的是不可压缩流体的⼒学规律。
另⼀分⽀是空⽓动⼒学,研究以空⽓为代表的可压缩流体⼒学,它必须考虑流体的压缩性。
本书以不可压缩流体为主,最后讲解与专业相关的空⽓动⼒学部分的基础内容。
⼀般来说,流体⼒学所指的范围较为⼴泛,⽽我们所学习的内容仅以⼯程实际需要为限,所以叫“⼯程流体⼒学”。
⼆、学科的历史与研究⽅法简介1、学科历史流体⼒学是最古⽼的学科之⼀,它的发展经历了漫长的年代。
例:我国春秋战国时期,都江堰,⽤于防洪和灌溉。
秦朝时,为了发展南⽅经济,开凿了灵渠,隋朝时开凿了贯穿中国南北,北起涿郡(今北京),南⾄余杭(今杭州)的⼤运河,全长1782km,对沟通南北交通发挥了很⼤作⽤,为当时经济的发展做出了贡献。
在国外,公元前250年,古希腊学者阿基⽶德就发表了《论浮体》⼀⽂。
到了18世纪,瑞典科学家DanielBernoulli伯努利(1700—1782)的《⽔动⼒学或关于流体运动和阻⼒的备忘录》奠定了流体⼒学的基础。
2、研究⽅法⼀⽅⾯,以理论⽅程为主线,将流体及受⼒条件理想化,忽略次要影响因素,建⽴核⼼⽅程式。
在这⽅⾯最有代表性的就是伯努利于1738年建⽴的能量⽅程。
另⼀⽅⾯,采取实验先⾏的办法。
开始了实⽤⽔⼒学的研究,在⼀系列实验理论的指导下,对理论不⾜部分反复实验、总结规律,得到经验公式和半经验公式进⾏补充应⽤。
在这⽅⾯最有代表性的是尼古拉兹实验、莫迪图等。
流体力学课件(全)
Y 1 p 0 y
欧拉平衡方程
Z 1 p 0 z
p p( , T )
t
1 V V T p
1 V V p T
p p(V , T )
1 t T p
p
p
1 p T
V
p y = pn pz = pn
px = p y = pz = pn = p
28/34
第二章
流体静力学
§1 静压强及其特性 §2 流体静力学平衡方程 §3 压力测量 §4 作用在平面上的静压力 §5 作用在曲面上的静压力 §6 物体在流体中的潜浮原理
29/34
§2流体静力学平衡方程
通过分析静止流体中流体微团的受力,可以建立 起平衡微分方程式,然后通过积分便可得到各种不同 情况下流体静压力的分布规律。 why 因此,首先要建立起流体平衡微分方程式。 现在讨论在平衡状态下作用在流体上的力应满足 的关系,建立平衡条件下的流体平衡微分方程式。
《流体力学》
汪志明教授
5/24
第一章 流体的流动性质
§1 流体力学的基本概念
§2 流体的连续介质假设 §3 状态方程 §4 传导系数 §5 表面张力与毛细现象
《流体力学》
汪志明教授
6/24
§2 流体的连续介质假设
虽然流体的真实结构是由分子构成,分子间有一定的孔隙,但流 体力学研究的并不是个别分子微观的运动,而是研究大量分子组成的 宏观流体在外力的作用下所引起的机械运动。 因此在流体力学中引入连续介质假设:即认为流体质点是微观上 充分大,宏观上充分小的流体微团,它完全充满所占空间,没有孔隙 存在。这就摆脱了复杂的分子运动,而着眼于宏观机械运动。
高等流体力学讲义二维势流
在不可压缩流体条件下Φ满足拉普拉斯方程
势流基本方程组
2Φ = 0 Φ + p + 1 Φ Φ + gz = f(t) t ρ 2
边界条件
在静止固壁上 ,
Φ = 0 n
无穷远处, r , u u
势流方程组与一般理想不可压缩流动方程组相比在数学上有了较大旳简化:
•后者有四个方程,而前者只有两个方程。
ln
z
-
z0
点汇
以-m 替代 m 就得到点汇旳复位势,
F(z) -m ln z 2π
或
F( z )
-m 2π
ln
z
-
z0
4.4 点源(汇)和点涡
点涡:势函数 流函数
F(z) ic ln z ic ln(Reiθ )
cθ ic ln R
Φ = c θ Ψ = - c ln R 等势线 c , 从圆点出发旳射线族; 流线 R=c, 同心圆族。
点源: 速度场
4.4 点源(汇)和点涡
W(z) =
dF dz
=
c z
=
c R
e-iθ
=
uR
-i
uθ
e-iθ
uR
=
c R
uθ = 0
可看作在原点有一点源释放流体向四面均匀流出,速度只有R方向分量,离 开原点愈远速度愈小。根据连续方程,经过每个同心圆旳流体流量相等。
原点是奇点,速度无穷大 R 0, uR
F(z)=Φ+ iψ
z= x + i y F(z) 旳实数部分是速度势函数Φ,虚数部分是流函数Ψ。 Φ,Ψ 满足柯西-黎曼条件,根据复变函数理论,F(Z) 是解析函数。
流体力学完整讲义
流体力学一、流体静力学基础 包括内容三部分:01流体主要物理特性与牛顿内摩擦定律 02流体静压强 03流体总压力01流体主要物理特性与牛顿内摩擦定律 水银的密度13.6g/cm 3重度γ(也成为容重,N/m3),单位体积流体所具有的能量。
=g γρ流体的压缩系数:1=pa d dV V dp dpρρβ-=-(单位:) ,β值越大,流体的压缩性也越大。
压缩系数的倒数成为流体的弹性模量,用表示,21()dpdV V β=-k=单位:pa=N/m流体的体膨胀系数a :1=(:)d dVV a T dT dTρρ--=单位质量力:大小与流体的质量成正比(对于均质流体,质量与体积成正比,故又称为体积力)表面力:作用在流体表面的力,大小与面积成正比,它在隔离体表面呈连续分布,可分为垂直于作用面的压力和平行于作用面的切力。
流体的黏性:流体内部质点间或流层间因相对运动而产生内摩擦力以反抗相对运动的性质叫做黏性。
此内摩擦力成为黏制力。
du d T AA dy dtθμμ== 式中:T 流体的内摩擦力μ为流体的动力黏度,单位Pa s •。
A 为流体与管壁的接触面积dudy为速度梯度,表示速度沿垂直于速度y 轴方向的变化率 d dtθ为角变形速度 气体动力黏度随温度的升高而增加。
液体动力黏度随温度的升高而降低,例如:油。
运动黏度v (单位:2/m s )(相对黏性系数):v μρ=理想流体:假想的无黏性的流体,即理想流体流过任何管道均不会产生能量损失。
[推导过程]:tan()dudt d d dy θθ≈=,即:d dudt dyθ=。
02流体静压强流体净压强的特性:①流体静压强方向与作用面垂直;②各向等值性:静止或相对静止的流体中,任一点的静压强的大小与作用面方向无关,只于该点的位置有关。
帕斯卡定律:0P P gh ρ=+式中:P 为液体内某点的压强0P 为液面气体压强 h 为某点在液面下的深度等压面:流体中压强相等的点所组成的面成为等压面。
流体力学专题教育课件
§1.1 流体力学及其任务
流体力学旳研究措施
理论措施:根据实际问题建立理论模型,涉及微分体 积法、速度势法、保角变换法等。
数值措施:根据理论分析旳措施建立数学模型,选择 合适旳计算措施,涉及有限差分法、有限元法、特征线法、 边界元法等,利用计算机计算,得出成果。
试验措施:根据模化理论对所研究旳流动进行模拟, 经过观察和测量,取得所需成果,可直接处理工程中复杂 旳问题,并能发觉新旳流动现象。
§1.3 流体旳主要物理性质
dV / V 1 dV
dp
V dp
或
1 d dp
压缩系数旳倒数是体积弹性模量,即:
K 1 V dp dp
dV d
(1- 6) (1- 7) (1- 8)
§1.3 流体旳主要物理性质
液体旳热膨胀性用热膨胀系数来表达,它表达在一 定旳压强下,温度增长1度,密度旳相对减小率。
三种圆板旳衰减时间均相等。库仑得出结论:衰减旳 原因,不是圆板与液体之间旳相互摩擦,而是液体内部旳 摩擦。
§1.3 流体旳主要物理性质
3. 牛顿内摩擦定律
根据牛顿内摩擦定律,流体旳内摩擦力可表达为:
以应力表达
T A du
dy
du
dy
(1- 2) (1- 3)
du/dy为速度在垂直于速度旳方向上旳变化率,也称 为速度梯度 。
§1.3 流体旳主要物理性质
4. 黏性流体和无黏性流体
黏性流体(实际流体):实际中旳流体都具有黏性, 因为都是由分子构成,都存在分子间旳引力和分子旳热运 动,故都具有黏性。
无黏性流体(理想流体):假想没有黏性旳流体。
因为实际流体存在黏性使问题旳研究和分析非常复杂, 甚至难以进行,为简化起见,引入理想流体旳概念。某些 黏性流体力学旳问题往往是根据理想流体力学旳理论进行 分析和研究旳。
流体力学基础讲解PPT课件
05
流体流动的湍流与噪声
湍流的定义与特性
湍流定义
湍流是一种高度复杂的三维非稳态、带旋转的不规则流动。 在湍流中,流体的各种物理参数,如速度、压力、温度等都 随时间与空间发生随机的变化。
湍流特性
湍流具有随机性、不规则性、非线性和非稳定性等特性。在 湍流中,流体的速度、方向和压力等都随时间和空间发生变 化,形成复杂的涡旋结构。
环境流体流动与环境保护
要点一
环境流体流动
环境中的流体流动对环境保护具有重要影响。例如,大气 中的气流会影响污染物的扩散和迁移,水流会影响水体中 的污染物迁移和沉积等。
要点二
环境保护
通过对环境中的流体流动进行研究和模拟,可以更好地了 解污染物扩散和迁移规律,为环境保护提供科学依据。同 时,通过合理规划和设计流体流动系统,可以有效降低污 染物对环境的影响,保护生态环境。
04
流体流动的能量转换
能量的定义与分类
总结词
能量是物体做功的能力,可以分为机械能、热能、电能等。在流体力学中,主要关注的是机械能中的 动能和势能。
详细描述
能量是物体做功的能力,它有多种表现形式,如机械能、热能、电能等。在流体力学中,我们主要关 注的是机械能,它包括动能和势能两种形式。动能是流体运动所具有的能量,与流体的速度和质量有 关;势能则是由于流体所处位置而具有的能量。
流体流动噪声
流体流动过程中产生的噪声主要包括 机械噪声和流体动力噪声。机械噪声 主要由机械振动和摩擦引起,而流体 动力噪声主要由湍流和流体动力振动 引起。
噪声控制
为了减小流体流动产生的噪声,研究 者们提出了各种噪声控制方法,如改 变管道结构、添加消音器和改变流体 动力特性等。这些方法可以有效降低 流体流动产生的噪声。
流体力学ppt课件-流体动力学
g
g
2g
水头
,
z
p
g
v2
2g
总水头, hw 水头损失
第二节 热力学第一定律——能量方程
水头线的绘制
总水头线
hw
对于理想流体,总水
1
v12 2g
2
v22 2g
头线是沿程不变的,
测压管水头线
p2
为一水平直线,对于
g
实际流体,总水头沿 程降低,但测压管水
p1 g
头线沿程有可能降低、
z2
不变或者升高。
z1
v2 A2 e2
u22 2
gz2
p2
v1A1 e1
u12 2
gz1
p1
微元流管即为流线,如果不 可压缩理想流体与外界无热 交换,热力学能为常数,则
u2 gz p 常数
2
这个方程是伯努利于1738年首先提出来的,命名为伯努利 方程。伯努利方程的物理意义是沿流线机械能守恒。
第二节 热力学第一定律——能量方程
皮托在1773年用一根弯成直角的玻璃管,测量了法国塞纳河 的流速。原理如图所示,在液体管道某截面装一个测压管和 一个两端开口弯成直角的玻璃管(皮托管),皮托管一端正 对来流,一端垂直向上,此时皮托管内液柱比测压管内液柱 高h,这是因为流体流到皮托管入口A点受到阻滞,速度降为 零,流体的动能变化为压强势能,形成驻点A,A处的压强称 为总压,与A位于同一流线且在A上游的B点未受测压管的影 响,其压强与A点测压管测得的压强相等,称为静压。
第四章 流体动力学
基本内容
• 雷诺输运公式 • 能量方程 • 动量方程 • 流体力学方程应用
第一节 雷诺输运方程
• 前面解决了流体运动的表示方法,但要在流 体上应用物理定律还有困难.
《流体力学基础知识》课件
流体抵抗剪切力的性质,粘性大小与流体的种类和温度有关。
流动模型
根据流体的粘性和流动特性,建立各种流动模型,如层流、湍流等。
06
流体力学在工程中的应用
流体输送与管道设计
总结词
流体输送与管道设计是流体力学在工程 中的重要应用之一,主要涉及流体在管 道中的流动规律和设计原则。
VS
详细描述
在工业生产和城市供水中,需要利用流体 力学的原理进行管道设计和流体输送,以 实现高效、低能耗的流体传输。管道设计 需要考虑流体的流速、压力、粘度等参数 ,以及管道的材质、直径、长度等因素, 以确保流体输送的稳定性和可靠性。
流体力学的发展历程
要点一
总结词
流体力学的发展历程及重要事件
要点二
详细描述
流体力学的发展历程可以追溯到古代,但直到17世纪才真 正开始形成独立的学科。在17世纪到20世纪期间,许多科 学家和工程师为流体力学的发展做出了重要贡献,如伯努 利、欧拉、斯托克斯等。随着科技的发展,流体力学在理 论和实践方面都取得了巨大的进步,为人类社会的进步和 发展做出了重要贡献。
3
流体流动的连续性原理
在流场中任取一元流管,流进和流出该元流的流 量相等。
流体流动的能量传递与转换
压力能传递
流体在流动过程中,压力能可以传递给其他流体 或转化为其他形式的能量。
动能转换
流体的动能可以转换为其他形式的能量,如压能 、热能等。
热能传递
流体在流动过程中,可以与周围介质进行热能交 换,实现热量的传递。
流体流动的阻力与损失
摩擦阻力
流体在管道中流动时,由于流体的粘性和管壁的粗糙度,会产生 摩擦阻力。
局部阻力
流体在通过管道中的阀门、弯头等局部构件时,会产生局部阻力。
第一章流体力学导论(讲义).
等温压缩率物理意义:衡量流体可压缩性,表示 在一定温度下压强增加一个单位时流体密度的相对增 加率。 由于 v 1 ,所以等温压缩率还可以表示为:
1 v T v p T
等温压缩率另一种物理意义:在一定温度下,压 强增加一个单位时流体体积的相对缩小率。
3)、辐射机理
电磁波范围极广,通常把波长为0.4~40μm范围 的电磁波称为热射线。热射线产生于物质的原子内部, 而引起这种运动的基本原因是物体本身温度。
4)、产生辐射传热的条件 当两个物体温度都在绝对零度以上而且有温差时, 高温物体辐射给低温物体的能量大于低温物体辐射给高 温物体的能量。总的效果是高温物体辐射给低温物体能 量。实验证明:只有当物体的温度大于400℃时,因辐 射而传递的能量才比较显著。
20世纪以来,数学与计算机科学的发展,为 通过仿真研究传热学和流体力学奠定了基础。例如: 利用分析软件分析航天器热量分布,从而为航天器 的隔热设计奠定了理论基础。利用仿真软件分析潜 器形状与受到流体阻力的关系,指导潜器等水下平 台的设计。
第二节 传热学与流体力学的理论基础
一、传热学的理论基础
1、热量传递三种基本形式:
v
v
1
表1.2
4)、流体可压缩性与热膨胀性 (1)可压缩性 : 在外力作用下,体积或密度可以改变的性 质。 (2)热膨胀性:温度改变时流体体积或密度可以改变的性 质。 对于单一组分的流体,密度随压强、温度的改变:
d dp dT T dp dT p T 1 T — 等温压缩率 p T
•
传热学的主要研究内容
传热学是研究热量传递规律的科学
流体力学课件 ppt
流体阻力计算
利用流体动力学方程,可以计算 流体在管道中流动时的阻力,为 管道设计提供依据。
管道优化设计
通过分析流体动力学方程,可以 对管道设计进行优化,提高流体 输送效率,减少能量损失。
流体动力学方程在流体机械中的应用
泵和压缩机性能分析
流体动力学方程用于分析泵和压缩机的性能 ,预测其流量、扬程、功率等参数,为机械 设计和优化提供依据。
适用于不可压缩的流体。
方程意义
描述了流体压强与密度、重力加速度和深度之间的 关系。
Part
03
流体动力学基础
流体运动的基本概念
01
02
03
流体
流体是气体和液体的总称 ,具有流动性和不可压缩 性。
流场
流场是指流体在其中运动 的区域,可以用空间坐标 和时间描述。
流线
流线是表示流体运动方向 的曲线,在同一时间内, 流线上各点的速度矢量相 等。
能量损失的形式
流体流动的能量损失可以分为沿程损失和局部损失两种形式。沿程损失是指流体在流动过程中克服摩擦阻力而损 失的能量,局部损失是指流体在通过管道或槽道的局部障碍物时损失的能量。
Part
05
流体动力学方程的应用
流体动力学方程在管道流动中的应用
稳态流动和非稳态
流动
流体动力学方程在管道流动中可 用于描述稳态流动和非稳态流动 ,包括流速、压力、密度等参数 的变化规律。
变化的流动。
流体动力学基本方程
1 2
质量守恒方程
表示流体质量随时间变化的规律,即质量守恒原 理。
动量守恒方程
表示流体动量随时间变化的规律,即牛顿第二定 律。
3
能量守恒方程
表示流体能量随时间变化的规律,即热力学第一 定律。
流体力学辅导讲义
流 体 力 学 课 程 辅 导 材 料(电气工程师考前辅导班用)§0. 引言一、物质常见状态:固体、液体和气体。
液体和气体通称为流体。
二、流体——能够流动的物体,即具有流动性的物体。
流动性——在微小剪切力作用下会发生连续变形的特性。
§1. 流体的主要物理性质一、流体惯性:密度ρ——单位体积流体所具有的质量(kg/m 3)。
二、流体压缩性:流体密度(或体积)随着压强、温度的变化而变化的性质。
完全气体状态方程: T R p ρ= 或: VR m Tp =(1-1) 式中:R ——气体常数(N m/ kgK ),p ——流体的绝对压强(Pa 或N/m 2),T ——流体温度(K ),m ——流体质量(kg ),V ——流体体积(m 3)。
三、流体粘性:流体内部各流体微团之间发生相对运动时产生切向阻力(即内摩擦力或粘性力)的性质。
牛顿内摩擦定律: dyduAF μ= 或: dy du μτ= (1-2)式中:F ——切向阻力(N ),μ——流体动力粘度(Pa s ),A ——接触面积(m 2),u ——流体流动速度(m/s ),dydu ——速度梯度(1/s )。
两块平行平板之间: hUAF μ= 或: h U μτ= (1-3)式中:h ——两板之间距离(m ),U —两板之间相对速度(m/s )。
流体运动粘度公式: ρμν=(1-4) 式中:ν——流体运动粘度(m 2/s )。
§2. 流体静力学 一、流体静压强特性:1.流体静压强的方向总是沿着作用面的内法线方向;2.流体静压强的大小与作用点的坐标位置有关,与作用面方位无关。
二、静力学基本方程式: c gpz =+ρ(常数) (2-1) 式中:z ——某点位置的高度(m ),g ——重力加速度(m/s 2)。
另一形式: gh p p ρ+=0 (2-2)式中:0p ——自由面上压强(Pa ),h ——淹深(m )。
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取一微元正交六面体。
左侧面压力: 右侧面压力:
( p 1 p dx)dydz 2 x
( p 1 p dx)dydz 2 x
y
p 1 p dx 2 x
z
p 1 p dx 2 x
x
再考虑 x 轴方向的质量力,可列出 x 轴方向的平衡方程:
(p
1 2
p x
dx)dydz ( p
1 2
p x
ν× 106/ m2/s
1.792 1.007 0.661 0.477 0.367 0.296
空气
μ × 106/ Pa·s
ν× 106/ m2/s
17.09 18.08 19.04 19.97 20.88 21.75
13.20 15.00 16.90 18.80 20.90 23.00
§1.3 流体的物理性质
➢ 牛顿流体与非牛顿流体
牛顿流体; 塑性体; 伪塑性体; 宾汉体。
du dy
(du)n dy
du dy
(du)n
dy
0
du dy
➢ 粘性流体与理想流体
实际流体都具有粘性。理想流体就是忽略流体的粘性。
§1.3 流体的物理性质
1.3.4 液体的表面张力
➢ 表面ห้องสมุดไป่ตู้力现象演示
肥皂薄膜对棉线作用一个拉力。
温度/ K
291 291 293
σ× 103/ N/m
73 490 472
§1.3 流体的物理性质
➢ 表面张力产生的压差
由表面张力引起的液体自由表面两边 的附加压力差为:
p ( 1 1 ) R1 R2
➢ 毛细现象
当液体与固体接触时,如果液体分子 间的吸引力(内聚力)大于液体分子 和固体分子间的引力(附着力),则 液体抱成团与固体不浸润;当液体分 子内聚力小于附着力时,则液体就能 浸润固体表面。
流体力学讲义
第四章、 流體運動學(Fluid Kinematics )流體動力學(fluid dynamics )- 利用基本運動原理, F =ma ,以及力與加速度之觀念,描述流體運動。
流體運動學(fluid kinematics )- 利用流體位置、速度、及加速度,描述流體運動,但不考慮力。
速度場(velocity field )流體之位置、速度、加速度等,可以用流體粒子的運動表示之。
流體速度場:k t z y x w j t z y x v i t z y x u V),,,(),,,(),,,(++= (直角座標)z z r r e z r v e z r v e z r v V),,(),,(),,(θθθθθ++=(圓錐座標)dt r d V A A /=),,,(t z y x V V=∴, 2/1222)(w v u V V ++==加速度場: k t z y x a j t z y x a i t z y x a t z y x a a z y x),,,(),,,(),,,(),,,(++==壓力場: ),,,(t z y x P P = (此為純量)流體觀測法歐拉瑞恩(Eulerian )及拉格蘭吉恩(Lagrangian )流場描述法:歐拉瑞恩法 – 觀測者位於空間中固定一點,觀測流體之固定一點之運動與特性。
拉格蘭吉恩法 -觀測者置於流體粒子上,與流體一起流動,觀測流體之運動與特性。
例:如何描述下圖煙囪之煙?例:如何描述鳥類之遷移?加速度場(acceleration field )問:不同觀測點(歐拉瑞恩(Eulerian )及拉格蘭吉恩(Lagrangian )流場描述法)觀測之加速度是否一樣?有何關係?歐拉瑞恩法觀測流場中固定一點,故其觀測之加速度只與時間有關,然拉格蘭吉恩法順著流體運動,故其觀測之加速度與時間、位置均有關,兩者觀測結果不同。
問:在穩定狀態(steady-state )下,流體是否有加速度? (例如水流過蓮蓬頭,在穩定狀態下,順流在水中之螞蟻感受到極大之加速度。
流体力学讲义-公共部分
流体力学基础要求:1、掌握流体的密度、相对密度、比容、压强、流量、流速、粘度的概念,表示方法;2、掌握绝对压力、相对压力、真空度的概念及相互关系;3、掌握流体静力学基本方程,稳定流动的连续性方程,伯努力方程,并能结合化工实际进行基本计算;4、了解阻力的概念与计算;5、了解流体流动类型及判断。
第一节基本概念一单位及单位换算1、国际单位:(1)基本单位长度(米);时间(秒);质量(千克);温度(开尔文);(2)辅助单位;(3)导出单位:力(牛顿);压强(帕斯卡);功、能、热(焦耳);功率(瓦特)。
(4)构成十进倍数和分数单位的词头兆;千;分;厘;毫;微。
2、工程单位温度(摄氏度);力(千克力);能,热(千卡)。
3、单位换算20℃= K二、流体静力学基本概念1.密度:单位体积流体的质量称为流体的密度。
ρ= m / v 单位:kg/m3注意:⑴任何流体的密度都随温度和的压力的变化而变化。
液体的密度受压力的影响较小,可忽略。
温度升高,其密度下降。
气体的密度随温度和压力有很大的变化。
一般温度、压力下可按理想气体处理。
ρ= PM/RT⑵在选取密度数值时,一定要注意是哪个温度下的密度。
1.相对密度:流体在某温度t下的密度与水在4℃时的密度之比,称为该流体在某温度t下的相对密度。
d4t =ρt/ρ水4说明:相对密度无单位。
液体和气体的密度及相对密度一般随温度的升高而降低。
在同一温度下,流体的密度与相对密度在数值上的关系为:ρ= 1000d3.比容:流体单位质量的体积4.压力(压强):垂直作用于单位流体面积上的力,称为流体的压力强度或流体静压力,简称压力或压强。
P = F / A单位: Pa= N/m21atm = 101.3 kPa= 1.033 kgf/cm2= 760 mm Hg= 10.33 m H2O流体的压力除了可以用不同的单位来计量以外,还可以用不同的压力基准来表示(视基准而定)(1)绝压:以绝对零压作起点计算的压力,称为绝对压力,是流体的真实压力。
流体力学课件第一章
的
单
位
:
kg
s
3
m
1.4 流体的输运性质
1.4 流体的输运性质
1.4 流体的输运性质
1.4 流体的输运性质
1.4 流体的输运性质
1.4 流体的输运性质
1.4 流体的输运性质
1.4 流体的输运性质
更精确计算
对空气,温度为288K时实测结果
1.4 流体的输运性质
1.4 流体的输运性质
2.3 流场中的速度分解
2.3 流场中的速度分解
2.3 流场中的速度分解
2.3 流场中的速度分解
2.3 流场中的速度分解
2.3 流场中的速度分解
2.3 流场中的速度分解
2.3 流场中的速度分解
2.3 流场中的速度分解
2.3 流场中的速度分解
2.3 流场中的速度分解
2.3 流场中的速度分解
1.3 流体的可压缩性与热膨胀性
1.3 流体的可压缩性与热膨胀性
1.3 流体的可压缩性与热膨胀性
1.3 流体的可压缩性与热膨胀性
在1atm下,温度从273K变化到373K,水的体积仅增加4.3%
P360 附录 表D.3,
T=273.15, 比容vf=1/1000(m3/kg), T=373.15, vf=1.044/1000(m3/kg)
态,也就是说分子在邻近分子力场中具有的势能远小于分子本身具有
•
的动能,势能可以被忽略
➢ 在偶尔的场合下,高能量分子也可能在运动过程中与其他分子十分靠
近,出现分子间短暂的强相互作用,通常,这种偶然出现的强相互作
用过程被称为碰撞
➢ 对于分子热运动平均能量高的物质,在分子碰撞以外的绝大部分时间
《流体力学》课件
流体力学的应用领域
总结词
流体力学的应用领域与实例
详细描述
流体力学在日常生活、工程技术和科学研究中有广学、石油和天然气工业中的流体输送等。
流体力学的发展历程
总结词
流体力学的发展历程与重要事件
详细描述
流体力学的发展经历了多个阶段,从 早期的水力学研究到近代的流体动力 学和计算流体力学的兴起。历史上, 牛顿、伯努利等科学家对流体力学的 发展做出了重要贡献。
损失计算
根据流体流动的阻力和能量损失,计算流体流动的总损失。
流体流动阻力和能量损失的减小措施
优化管道设计
采用流线型设计,减少流体与 管壁的摩擦。
合理配置局部障碍物
减少不必要的弯头、阀门等, 或优化其设计以减小局部阻力 。
选择合适的管材
选用内壁光滑、摩擦系数小的 管材。
提高流体流速
适当提高流体的流速,可以减 小沿程损失和局部损失。
流体动力学基本方程
连续性方程
表示质量守恒的方程,即单位时间内流出的质量等于单位 时间内流入的质量。
01
动量方程
表示动量守恒的方程,即单位时间内流 出的动量等于单位时间内流入的动量。
02
03
能量方程
表示能量守恒的方程,即单位时间内 流出的能量等于单位时间内流入的能 量。
流体动力学应用实例
航空航天
飞机、火箭、卫星等的设计与制造需要应用 流体动力学知识。
流动方程
描述非牛顿流体的流动规律,包括连续性方程 、动量方程等。
热力学方程
描述非牛顿流体在流动过程中的热力学状态变化。
非牛顿流体的应用实例
食品工业
01
非牛顿流体在食品工业中广泛应用于番茄酱、巧克力、奶昔等
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流体力学讲义课程简介:流体力学是动力、能源、航空、环境、暖通、机械、力学等专业的重要基础课。
本课程的任务是系统介绍流体的力学性质、流体力学的基本概念和观点、基础理论和常用分析方法、有关的工程应用知识等;培养学生具有对简单流体力学问题的分析和求解能力,掌握一定的实验技能,为今后学习专业课程,从事相关的工程技术和科学研究工作打下坚实基础。
流体力学学科既是基础学科,又是用途广泛的应用学科;既是古老的学科,又是不断发展、充满活力的学科。
当前,流体力学进入了一个新的发展时期:分析手段更加先进,与各类工程专业结合更为密切,与其他学科的交叉渗透更加广泛深入。
但由于流体力学理论性较强,概念抽象,学生普遍缺乏对流体的感性认识,使流体力学课程历来被认为是教师难教、学生难学的课程之一。
为改进流体力学教学质量,所以,我们采用多媒体教学的方式,尽可能多地给学生提供大量的图片,增加感性认识。
学生在学习的过程中,要特别注意学习目标、学习方法、重点内容、注意事项等问题。
第一章绪论第一节工程流体力学的研究对象、内容和方法一、研究对象和内容研究对象和内容:工程流体力学以流体(包括液体和气体)为研究对象,研究流体宏观的平衡和运动的规律,流体与固体壁面之间的相互作用规律,以及这些规律在工程实际中的应用。
自然界存在着大量复杂的流动现象,随着人类认识的深入,开始利用流动规律改造自然界。
最典型的例子是人类利用空气对运动中的机翼产生升力的机理发明了飞机。
航空技术的发展强烈推动了流体力学的迅速发展。
流体力学是一门基础性很强和应用性很广的学科,是力学的一个重要分支。
它的研究对象随着生产的需要与科学的发展在不断地更新、深化和扩大。
60年代以前,它主要围绕航空、航天、大气、海洋、航运、水利和各种管路系统等方面,研究流体运动中的动量传递问题,即局限于研究流体的运动规律,和它与固体、液体或大气界面之间的相互作用力问题。
60年代以后,能源、环境保护、化工和石油等领域中的流体力学问题逐渐受到重视,这类问题的特征是:尺寸小、速度低,并在流体运动过程中存在传热、传质现象。
这样,流体力学除了研究流体的运动规律以外,还要研究它的传热、传质规律。
同样,在固体、液体或气体界面处,不仅研究相互之间的作用力,而且还需要研究它们之间的传热、传质规律。
工程流体力学是研究流体(液体、气体)处于平衡状态和流动状态时的运动规律及其在工程技术领域中的应用。
流体力学的基础理论由三部分组成。
一是流体处于平衡状态时,各种作用在流体上的力之间关系的理论,称为流体静力学;二是流体处于流动状态时,作用在流体上的力和流动之间关系的理论,称为流体动力学;三是气体处于高速流动状态时,气体的运动规律的理论,称为气体动力学。
工程流体力学的研究范畴是将流体流动作为宏观机械运动进行研究,而不是研究流体的微观分子运动,因而在流体动力学部分主要研究流体的质量守恒、动量守恒和能量守恒及转换等基本规律。
流体力学在工程技术中有着广泛的应用。
在能源、化工、环保、机械、建筑(给排水、暖通)等工程技术领域的设计、施工和运行等方面都涉及到流体力学问题。
不同工程技术领域的流体力学问题有各自不同的特点,概括起来主要有三种不同流动形式:一是有压管流,如流体在管道中的流动;二是绕流,如流体在流体机械中绕过翼型的流动;三是射流,如流体从孔口或管嘴喷出的流动。
流体力学就是要具体地研究流体流动形式中的速度分布、压力分布、能量损失,以及流体同固体之间的相互作用,同时也要研究流体平衡的条件。
流体力学作为一门独立的学科,同其他自然科学一样是人类为了满足自身生活和生产的需要,在认识与改造自然的斗争中,随着实践经验的不断积累,技术与知识水平的不断提高才形成和发展起来的,有着漫长的发展历程。
其发展既依赖于科学实验和生产实践,又受到许多社会因素的影响。
我国是世界上三大文明古国之一,有着悠久的历史和灿烂的文化,由于生产发展的需要,远在两三千年以前,古代劳动人民就利用孔口出流的原理发明了刻漏、铜壶滴漏(西汉时期的计时工具)。
同时又发明了水磨、水碾等。
在唐代以前,我国就出现了水轮翻车,宋元时代出现的水轮大纺车比英国早四五百年(英国在1796年发明)。
北宋时期,在运河上修建的真州复闸,与14世纪末在荷兰出现的同类船闸相比约早300多年。
清朝雍正年间,何梦瑶在《算迪》一书中提出了流量为过水断面上平均流速乘以过水断面面积的计算方法。
我国在防止水患、兴修水利方面也有着悠久的历史。
相传4000多年前的大禹治水,就表明我国古代进行过大规模的防洪工作。
在公元前256年至前210年间修建的都江堰、郑国渠和灵渠三大水利工程,两千多年来效益卓著。
以上都说明了我国劳动人民的聪明智慧,当时对流体流动规律的认识已达到相当高的水平。
14世纪以前,我国的科学技术在世界上是处于领先地位的。
但是,近几百年来由于闭关锁国使我国的科学得不到应有的发展,以致在流体力学方面由古代的领先地位而落在后面。
有明确记载的最早的流体力学原理是在公元前250年,希腊数学家及力学家阿基米德(Archimedes)发表一篇“论浮体”的论文,提出了浮体定律,这是流体力学的第一部著作。
由于奴隶制、神权和宗教观念的束缚,直到15世纪文艺复兴时期,尚未形成系统的理论。
16世纪以后,在欧洲由于封建制度的崩溃,资本主义开始萌芽,生产力有了发展。
在城市建设、航海和机械工业发展需要的推动下,逐步形成近代的自然科学,流体力学也随之得到发展。
意大利的达·芬奇(Vinci,L. da)是文艺复兴时期出类拔萃的美术家、科学家兼工程师,他倡导用实验方法了解水流性态,并通过实验描绘和讨论了许多水力现象,如自由射流、旋涡形成原理等等。
1612年伽利略(Galilei)提出了潜体的沉浮原理;1643年托里拆利(Torricelli,E.)给出了孔口泄流的公式;1650年帕斯卡(Pascal,B.)提出液体中压力传递的定理;1686年牛顿(Newton,I.)发表了名著《自然哲学的数学原理》对普通流体的黏性性状作了描述,即现代表达为黏性切应力与速度梯度成正比—牛顿内摩擦定律。
为了纪念牛顿,将黏性切应力与速度梯度成正比的流体称为牛顿流体。
18世纪~19世纪,流体力学得到了较大的发展,成为独立的一门学科。
古典流体力学的奠基人是瑞士数学家伯努利(Bernoulli,D.)和他的亲密朋友欧拉(Euler,L.)。
1738年,伯努利推导出了著名的伯努利方程,欧拉于1755年建立了理想流体运动微分方程,以后纳维(Navier,C .-L.-M.-H.)和斯托克斯(Stokes,G.G.)建立了黏性流体运动微分方程。
拉格朗日(Lagrange)、拉普拉斯(Laplace)和高斯(Gosse)等人,将欧拉和伯努利所开创的新兴的流体动力学推向完美的分析高度。
但当时由于理论的假设与实际不尽相符或数学上的求解困难,有很多疑难问题不能不能从理论上给予解决。
19世纪末以来,现代工业迅猛发展,生产实践要求理论与实际更加密切结合才能解决问题。
1883年,雷诺(Reynolds,O.)用不同直径的圆管进行实验,研究了黏性流体的流动,提出了黏性流体存在层流和紊流两种流态,并给出了流态的判别准则—雷诺数。
12年后,他又引进紊流(或雷诺)应力的概念,并用时均方法,建立了不可压缩流体作紊流运动时所应满足的方程组,雷诺的研究为紊流的理论研究奠定了基础。
1891年,兰彻斯特(F.W.)提出速度环量产生升力的概念,这为建立升力理论创造了条件,他也是第一个提出有限翼展机翼理论的人。
进入20世纪以后,流体力学的理论与实验研究除了在已经开始的各个领域继续开展以外,在发展航空航天事业方面取得了迅猛的发展。
在运动物体的升力方面,库塔(W.M.)和儒可夫斯基(N.E.)分别在1902年和1906年独立地提出特殊的与一般的库塔—儒可夫斯基定理和假定,奠定了二维升力理论的基础。
至于运动物体的阻力问题,至此仍缺乏完善的理论,人们普遍认为:尾涡是物体阻力的主要来源,遂将注意力转向物体尾流的研究。
1912年,卡门(T.von)从理论上分析了涡系(即卡门涡街)的稳定性。
1904年普朗特(Prandtl,L.)提出了划时代的边界层理论,使黏性流体概念和无黏性流体概念协调起来,使流体力学进入了一个新的历史阶段。
20世纪中叶以后,流体力学的研究内容,有了明显的转变,除了一些较难较复杂的问题,如紊流、流动稳定性与过渡、涡流动力学和非定常流等继续研究外,更主要的是转向研究石油、化工、能源、环保等领域的流体力学问题,并与相关的邻近学科相互渗透,形成许多新分支或交叉学科,如计算流体力学、实验流体力学、可压缩气体力学、磁流体力学、非牛顿流体力学、生物流体力学、多相流体力学、物理-化学流体力学、渗流力学和流体机械流体力学等。
一般来说,这些新的分支或交叉学科所研究的现象或问题都比较复杂,要想很好地解决它们,实际上是对流体力学研究人员的一次大挑战。
现有的流体力学运动方程组不能完全准确地描述这些现象和新问题,试图用现有的方程组和纯计算的方法去解决这些问题是相当困难的,唯一可行的道路是采用纯实验或实验与计算相结合的方法。
近年来在一些分支或交叉学科(如多相流等)中采用这种方法,获得了较好的效果,大大推动了实验技术的发展。
14世纪以前,我国在流体力学原理的应用方面做出了巨大贡献,曾领先于世界。
新中国建立以后,随着工农业的建设,在这方面的工作得到迅猛发展,建造了众多的各级重点实验室,不仅解决了无数的生产实际问题,而且还培养了一支具有较高水平的理论和实验队伍。
完全可以相信在今后的社会主义现代化建设事业中,通过流体力学工作者的不断努力,我国的流体力学事业必将有更大的发展。
二、研究方法力学分为理论力学、材料力学和流体力学。
流体力学分为理论流体力学、实验流体力学和计算流体力学。
由于流体运动本身具三维性、时变性与非线性等性质,因此其物理现象非常复杂。
早期的流体力学研究主要是借助于理论分析与试验,然而传统的理论分析方法由于有许多假设与简化,所以其能解决的问题通常有限。
近年来,所着电脑计算速度与内存容量不断地增进,计算流体力学所能解决问题的尺度与复杂难度也逐渐加大,时至今日,计算流体力学已成为学界研究流体力促恩的主要利器之一,与理论流体力学和实验流体力学构成现代研究流体力学之三大主流。
(1)实验流体力学大量实践中的复杂问题不得不借助于实验研究来解决,特别是国防、航空和宇航上,为提高解决问题的能力,实验设备越造越大,实验耗费也巨额增加。
对所研究的流动问题,选择适当的无量纲参数,建立相应的实验模型,在实验风洞中观察流动现象,测定数据,并根据相似理论和量纲分析等方法推测实验结果。
例如,飞机风洞试验。
欲了解飞机周围空气动力特性,让飞机在地面上静止,而让周围的空气运动,耗时长,费用大。