单缝衍射实验数据及图像
单缝衍射
位置/m
0.064
0.069
0.073
0.078
0.083
0.087
光强/cd
0.4
0.6
0.8
1.7
2.5
6.5
⑶在这次实验中，刚开始由于转盘的打滑和周围环境的干扰，导致实验数据十分不理想，实验进程非常缓慢。后来，经过调整了实验的各个步骤及采取了适当的措施后，终于获得了较为理想的实验结果。通过这次实验，让我更加意识到以后做实验必须更加的细心谨慎才行。
(3) 次级明纹，在两相邻暗纹间存在次级明纹。它们的宽度是中央亮条纹宽度的一半。这些亮条纹的光强最大值称为次极大。其角位置依次是
， ， ，……（9-4）
把上述的值代入光强公式（9-3）中，可求得各级次明纹中心的强度为
， ， ，……（9-5）
从上面特征可以看出，各级明纹的光强随着级次K的增大而迅速减小，而暗纹的光强亦分布其间，单缝衍射图样的相对光强分布如图2所示。
0.6
0.8
1.7
2.5
6.5
表1单缝衍射的光强分布表
三、实验结果陈述与总结
⑴从曲线上可以看出单缝衍射的条纹特征：
1当 ，光强有最大值 ，大部分能量落在主极大上。
2当 （ ）时， ，出现暗条纹，因 角很小，可以近似认为暗条纹在 的位置上，可见，主极强两侧暗纹之间的角距离 ，而其他相邻暗纹之间的角距离均相等（ ）。
测角度
光传感器
CI-6504A
——
数据采集
激光光源
OS8525
——
提供光源
孔缝架
OS8523
——
产生衍射现象
1.4、实验内容及具体步骤：
①打开DataStudio软件，创建一个新活动实验。
测量单缝衍射的光强分布
xk b
b tg1 L
1 5
L2
A
sin 1 tg1
L a b
b a L
S
0
xk
PO
B L
L a b
若要满足
L 50.00cm
a 10 m
4
9
623.8nm
在光强分布曲线图上测量出 b 的值，就可以计算出单缝的宽度
L 0.5 632.8 10 b 4 a 10
3.16 10 3 m 3.16mm
N 16
一个条纹宽度内应有
16个以上的测量点
b 3.16 15.8 0.200 0.200
课后作业:
思考题 1. 2. 3.
a 10 m ; 激光器与单缝之间的距离以及单缝
4
与光屏(一维光强测量装置)之间的距离均为 50cm
左右;实验用方向性很好, 发散角为 10 ~ 10 rad 的 H e N e 激光作光源, 这样可以满夫朗和费衍
5 3
射的远场条件，从而可省去单缝前后的两个透镜。
3. 本实验用硅光电池作光强 I 的测量器件, 硅光电池 能直接将光能转变为电能,在一定光照范围内, 光电
单缝衍射光强分布曲线的绘制
I A
一级暗纹中心
中央明纹中心
b 是中央明纹半宽度
0
b 也是衍射条纹的宽度
b
b
xmm
2. 计算出单缝的宽度
a:
a
P
根据单缝衍射生成暗纹的条件: a sin k
k 1
a sin1
sin 1
L1
0
1 是一级暗纹中心的衍射角
11-7单缝衍射解析
R
f
o
单缝上移，零级明 纹仍在透镜光轴上.
20
物理学
第五版
11-7 单缝衍射 例2 如图，一雷达位于路边 15m 处，它的射束与 公路成15 角. 假如发射天线的输出口宽度 b 0.10 m， 发射的微波波长是18mm ，则在它监视范围内的公路长 度大约是多少？
解 将雷达天线输出口看成是发出衍射波的单缝， 衍射波能量主要集中在中央明纹范围内.
d[cot( 15 ) cot(15 )] 153m
22
由于每相邻波带对应点如A、A1， A1、
A
A1
A2
A3
C
//
//
A2
B //
/
A2 …向方向发出的光波A〞 A1〞 ，A1〞
A2
〞
A3
… 的光程差逐一相差半个波长，
B
A3
/
A2
/
A1
A/
2
故称之为“半波带”。 ③、用半波带方法解释衍射：
两相邻波带的对应点（如边缘，中点）在P点引起的振动其
位相差是 。
x f b
可见中央明纹约为其他各级明纹宽度的两倍。
（近似值） 9
物理学
第五版
（2）影响衍射图样的b和
11-7 单缝衍射
ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ
由暗纹条件： b sin k 若λ一定时，
1 sin ： 缝越窄，衍射越显著，但b不能小于（b小于时 b 也有衍射，但此时半波带理论不成立）；缝越宽，衍射越不明显，
物理学
第五版
11-7 单缝衍射
每一束平行光都在光屏上进行相干叠加，其相干叠加后的振幅， 则由他们的光程差决定。 显然，对于 =0的一束，其中每条光线的光程都相等，因而叠 加结果相互加强，即为中央亮纹。 3、用半波带理论分析衍射条件 ①衍射角为的一束平行衍射光的光程差： 考虑一束平行衍射光，作 A AC⊥BC，则BC段即为这一束 平行光的最大光程差。
电磁波的单缝衍射实验
一.实验名称电磁波的单缝衍射实验二.实验目的1、通过实验了解电磁波的衍射（绕射）现象，掌握衍射规律。
2、掌握电磁波的单缝衍射时衍射角对衍射波强度的影响。
三．实验所用仪器设备DH926B 型微波分光仪、三厘米固态振荡器、喇叭天线、可变衰减器、晶体检波器、单缝板三.实验基本框图连接好仪器，按实验步骤仔细完成，认真读数。
五.实验基本原理如图2.1 所示，电磁波入射到缝隙上，在缝隙上产生等效磁流，该等效磁流与入射场的幅度成正比，金属板背面的电磁场可以等效为该等效磁流的辐射，辐射幅度的大小与角度的关系为E=sin[(ka sinθ)/2] 当sin[(ka sinθ)/2]=0即(ka sinθ)=2nπ，a sinθ=2nπ时衍射场出现一级极小值。
k当sin[(ka sinθ)/2]=1，即(ka sinθ)=（2n+1）π2时衍射出现一级极大值.a sinθ=（2n+1）π2k根据微波波长和缝宽可计算出出现一级极小值时的衍射角为θ=sin−1λa而出现一级极大值时的衍射角为θ=sin−1(3λ2a )其中λ是波长，a是狭缝宽度，两者取同一长度单位。
六.实验具体步骤1、如图2.2 连接仪器。
2、调节单缝衍射板的缝宽，选取缝宽为一适当值。
3、将衍射板安装到支座上，使狭缝平面与支座下面的小圆盘上的某一对刻线一致，此刻度线应与工作平台上的90°刻度的一对线一致。
4、转动小平台使固定臂的指针在小平台的180°处，此时小平台的0°就是狭缝平面的法线方向。
5、按信号源操作规程接通电源，调节衰减器使信号电平读数指示接近满度。
6、从衍射角0°始，在单缝的两侧使衍射角每改变1°取一次表头读数，并记录下来。
7、实验结束，关闭电源，将衰减器的衰减调至最大。
七.实验原始数据记录八.实验数据处理理论的一级极小值的衍射角为27.3度，极大的衍射角为43.3度。
实验中的一级极小值的衍射角为28度，极大的衍射角为43度。
单缝衍射实验报告
一、实验目的1. 观察单缝衍射现象及其特点；2. 测量单缝衍射的光强分布；3. 应用单缝衍射的规律计算单缝缝宽。
二、实验原理当光波遇到障碍物时，会发生衍射现象。
单缝衍射是光波通过狭缝后，在屏幕上形成明暗相间的条纹图样。
根据夫琅禾费衍射原理，当狭缝宽度与入射光波长相当或更小时，衍射现象较为明显。
三、实验仪器1. 激光器；2. 单缝二维调节架；3. 小孔屏；4. 一维光强测量装置；5. WJH型数字式检流计；6. 导轨。
四、实验步骤1. 将激光器、单缝二维调节架、小孔屏、一维光强测量装置依次放置在导轨上，调整激光器与小孔屏的等高共轴；2. 调整单缝二维调节架，使激光束通过单缝；3. 调整小孔屏与单缝的距离，使衍射条纹清晰地显示在屏幕上；4. 在屏幕上测量不同位置的衍射条纹光强，并记录数据；5. 改变单缝宽度，重复步骤3和4，观察衍射条纹的变化；6. 利用测量数据，绘制光强分布曲线，并与理论曲线进行比较。
五、实验结果与分析1. 观察衍射现象：通过实验，我们观察到单缝衍射现象，屏幕上出现明暗相间的条纹图样。
随着单缝宽度的减小，衍射条纹变得更加明显，且条纹间距增大。
2. 测量光强分布：通过一维光强测量装置，我们测量了不同位置的衍射条纹光强，并记录数据。
根据数据，绘制了光强分布曲线，并与理论曲线进行了比较。
实验结果与理论曲线基本吻合，说明单缝衍射规律符合夫琅禾费衍射原理。
3. 计算单缝缝宽：根据光强分布曲线，我们可以计算单缝的缝宽。
通过测量数据，我们得到单缝宽度约为2.5mm。
六、实验结论1. 单缝衍射现象符合夫琅禾费衍射原理，衍射条纹的光强分布与理论曲线基本吻合；2. 通过实验，我们验证了单缝衍射规律，并计算了单缝的缝宽。
七、实验注意事项1. 实验过程中，注意保持光路等高共轴，以保证衍射条纹的清晰显示；2. 调整单缝宽度时，应缓慢进行，避免剧烈震动导致数据误差；3. 在测量光强分布时，注意记录数据，以便后续分析。
单缝衍射数据记录及处理
实验27数据处理参考(一) 数据记录（1） 单缝衍射光强度分布图图 单缝衍射光强度分布图表1 单缝衍射±2级明纹间距D 2和衍射距离L 的测量数据次序 D 2( cm ) L ( cm ) λ(nm) k其中米尺的极限误差 衍射距离测量的极限误差 (二) 数据处理利用肖维涅准则检查以上数据，……………….。
（1）±2级明纹间距D 2的测量最佳值和不确定度分别为：；==2D A S U ； =∆=3DB m U()=-∑-==1881222i iD D DS ∑===812281i i D D cm m L05.0=∆cm m D 005.0=∆=+=22B A D U U U=⨯=%1002D UE DD（2）衍射距离L 的不确定度为：=∆=∆+=+=3)3(02222LLB A L m m U U U=⨯=%100LU E LL （3）缝宽a 的测量结果及不确定度：=+=2)12(D Lk a λ=⨯+=⨯=%100)()(%1002223D U L U aU E D L a a =⨯=a E U a a（三）实验结果 缝宽a 的测量结果为：=±=a U a a ( P=0.683 )=⨯=%100aU E a a下面是诗情画意的句子欣赏，不需要的朋友可以编辑删除！！谢谢1. 染火枫林，琼壶歌月，长歌倚楼。
岁岁年年，花前月下，一尊芳酒。
水落红莲，唯闻玉磬，但此情依旧。
2. 玉竹曾记凤凰游，人不见，水空流。
3. 他微笑着，在岁月的流失中毁掉自己。
4. 还能不动声色饮茶，踏碎这一场，盛世烟花。
5. 红尘嚣浮华一世转瞬空。
6. 我不是我你转身一走苏州里的不是我。
7. 几段唏嘘几世悲欢可笑我命由我不由天。
8. 经流年梦回曲水边看烟花绽出月圆。
9. 人生在世，恍若白驹过膝，忽然而已。
然，我长活一世，却能记住你说的每一话。
10. 雾散，梦醒，我终于看见真实，那是千帆过尽的沉寂。
经典实验讲义-夫郎和费单缝衍射 测量实验
夫郎和费单缝衍射 (测量实验)一、实验目的观察夫郎和费衍射图样及演算单缝衍射公式二、实验原理平行光通过狭缝时产生的衍射条纹定位于无穷远，称作夫郎和费单缝衍射。
它的衍射图样比较简单，便于用菲涅耳半波带法计算各级加强和减弱的位置。
设狭缝AB 的宽度为a （如附图10，其中把缝宽放大了约百倍），入射光波长为λ，附图10O 点是缝宽的中点，OP 0是AB 面的法线方向。
AB 波阵面上大量子波发出的平行于该方向的光线经透镜L 会聚于P 0点，这部分光波因相位相同而得到加强。
就AB波阵面均分为AO 、BO 两个波阵面而言，若从每个波带上对应的子波源发出的子波光线到达P 0点时光程差为λ/2，此处的光波因干涉相消成为暗点，屏幕上出现暗条纹。
如此讨论，随着ϕ角的增大，单缝波面被分为更多个偶数波带时，屏幕上会有另外一些暗条纹出现。
若波带数为奇数，则有一些次级子波在屏上别的一些位置相干出现亮条纹。
如波带为非整数，则有明暗之间的干涉结果。
总之，当衍射光满足：sin BC a k ϕλ== （1 2...k =±±, ）时产生暗条纹；当满足：sin (21)/2BC a k ϕλ==+ （01 2...k =±±， , ）时产生明条纹。
在使用普通单色光源的情况下（本实验使用钠灯），满足上述原理要求的实验装置一般都需要在衍射狭缝前后各放置一个透镜。
但是一种近似的方法也是可行的，就是使光源和观测屏距衍射缝都处在“远区”位置。
用一个长焦距的凸透镜L 使狭缝光源S P1成像于观测屏S 上（如附图11），其中S 与S P1的距离稍大于四倍焦距，透镜大致在这个距离中间，在仅靠L 安放一个衍射狭缝S P2，屏S 上即出现夫郎和费衍射条纹。
附图11设狭缝S P2与观测屏S 的距离为，第k 级亮条纹与衍射图样中心的距离为x k 则/k tg x b ϕ=由于ϕ角极小，因而sin tg ϕϕ≈。
又因为衍射图样中心位置不易准确测定，所以总是量出两条同级条纹间的距离2x k 。
单缝衍射的光强分布(完整版-空白打印版-真实实验数据)
深圳大学实验报告课程名称：大学物理实验（一）实验名称：单缝衍射的光强分布学院：专业：班级：组号：指导教师：报告人：学号：实验时间：年月日星期实验地点科技楼 90 实验报告提交时间：理论上可以证明只要满足以下条件，单缝衍射就处于夫琅和费衍射区域：La 82>>λ或82a L >>λ为狭缝与屏之间的距离；λ为入射光的波长。
的取值范围进行估算：实验时，若取m a 4101-⨯≤，入射光是应用单缝衍射的公式计算单缝缝宽 λϕk a =sin k k L ϕtan = 很小，所以a kL L X k k /λ=Φ=激光器与单缝之间的距离以及单缝与一维光强测量装置之间的距离均置为50cm 左右，本实验采用的是方向性很好，发散角rad 53101~101--⨯⨯的Ne He -激光作为光源，这样可满足夫琅和费衍射的远场条件，从而可省去单缝前后的透镜1L 和2L 。
；．点亮Ne He -激光器，使激光垂直照射于单缝的刀口上，利用小孔屏调好光路，须特别注意的是：观察时不要正对电源，以免灼伤眼睛。
WJH 接上电源开机预热15min ，将量程选择开关置I 档，衰减旋钮置校准为止（顺时针旋到底，即灵敏度最高）。
调节调零旋钮，使数据显示器显示“-000”（负号闪烁）。
以后在测量过深圳大学实验报告课程名称：大学物理实验（一）实验名称：单缝衍射的光强分布学院：专业：班级：组号： B7 指导教师：报告人：学号：实验时间： 201 年月日星期实验地点科技楼 90 实验报告提交时间：单缝衍射相对光强度曲线图。
单缝衍射PPT精选文档
A、B、C口可分 别输入模拟信号
1、2口可输入数 字信号
23.05.2020
10
实际操作
熟悉完各实验仪器后，连接电路并确保正确。调整两 表座处于光具座横向中央位置、并尽量远离光传 感器的接收屏，表座磁性应处于开启状态。
◇ 填写好仪器使用登记表，整理好仪器，并收回椅子，方可离 开实验室。
◇ 教师签过字的打印图表请粘贴于实验报告最后一页。
23.05.2020
33
下方，读出横坐标下方呈现的读数后才可松开鼠标，重复测量Ｄ±28 次以上，读出8组以上Ｄ±2的值。
23.05.2020
30
采集实验数据2
⑶用图示方法确定好单缝位置后，移开文件夹，由光具座 上米尺读出并记录单缝位置x1。
23.05.2020
31
采集实验数据2
⑷直接读出并记录如下图中黑铁皮与米尺相交处米尺上 的读数，即为采光屏的位置x2 （由此可算出衍射光距离 L = x2 - x1）。
应用计算机测定单缝衍射 的光强分布
由此确定缝宽
23.05.2020
1
实验原理及背景知识介绍：
光在传播过程中经过障碍物，如狭缝、小孔、 不透明物体的边缘、细线等时，一部分光会传播到 几何阴影中去，产生衍射现象。
单缝衍射有两种：
◇ 菲涅耳衍射:单缝距光源和接收屏均为有限远；
◇ 夫琅和费衍射:单缝距光源和接收屏均为无限远 或者相当于无限远。此时入射光与衍射光均可看做 平行光。
23.05.2020
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图表设置
23.05.2020
单缝衍射实验报告 单缝衍射实验报告数据
单缝衍射实验报告单缝衍射实验报告数据篇一：北邮单逢衍射实验报告电磁场与电磁波测量实验实验报告学院：电子工程学院班级：2021211204 指导老师：李莉20__年3月实验二单缝衍射实验一、实验目的掌握电磁波的单缝衍射时衍射角对衍射波强度的影响二、预习内容电磁波单缝衍射现象三、实验设备S426型分光仪四、实验原理图1 单缝衍射原理当一平面波入射到一宽度和波长可比拟的狭缝时，就要发生衍射的现象。
在缝后面出现的衍射波强度并不是均匀的，中央最强，同时也最宽。
在中央的两侧衍射波强度迅速减小，直至出现衍射波强度的最小值，即一级极小，此时衍射角为-Sin -1?其中?是波长，-是狭缝宽度。
两者取同一长度单位，然后，随着衍射角增大，衍射波强度又逐渐增大，直至出现一级极大值，角度为：-Sin?-1?3--（如图所示） 2-?图2 单缝衍射实验仪器的布置仪器连接时，预先接需要调整单缝衍射板的缝宽，当该板放到支座上时，应使狭缝平面与支座下面的小圆盘上的某一对刻线一致，此刻线应与工作平台上的90刻度的一对线一致。
转动小平台使固定臂的指针在小平台的180处，此时小平台的0就是狭缝平面的法线方向。
这时调整信号电平使表头指示接近满度。
然后从衍射角0开始，在单缝的两侧使衍射角每改变10，读取一次表头读数，并记录下来，这时就可画出单缝衍射强度与衍射角的关系曲线，并根据微波波长和缝宽算出一级极小和一级极大的衍射角，并与实验曲线上求得的一级极小和极大的衍射角进行比较。
五、实验报告记录实验测得数据，画出单缝衍射强度与衍射角的关系曲线，根据微波波长和缝宽算出一级极小和一级极大的衍射角，与实验曲线上求得的一级极小和极大的衍射角进行比较。
（a）整理以上数据表格，标注一级极大、一级极小对应的角度值；由表格数据可以看出，一级极大对应的角度值为48度，一级极小对应的角度值为32度。
（b）画出衍射曲线；（c）根据公式算出一级极大和一级极小的衍射角，和实验曲线求得的极大、极小对应的衍射角进行比较。
单缝衍射实验报告数据
单缝衍射实验报告数据
实验目的：
通过单缝衍射实验探究波的干涉现象和光的波动性质。
实验装置：
激光器、单缝(1mm)、远离缝的屏幕、数码卡尺、支架。
实验步骤：
1.将激光器对准单缝，让激光与单缝垂直。
2.将屏幕放置在距离单缝远处，将单缝放置在激光器和屏幕之间，调整单缝和屏幕的距离并使其保持垂直。
3.打开激光器并记录每个缝隙处的光强。
4.通过数码卡尺量取每个缝隙处的宽度，并计算出其对应的缝
隙大小。
5.根据测得的实验数据计算出单缝衍射的暗纹间距和明纹间距。
实验数据：
缝隙数光强（mW）缝隙大小（mm）
1 23.1 1
2 5.2 0.5
3 0.9 0.333
4 0.4 0.25
5 0.2 0.2
纹路间距间距大小（mm）
暗纹间距 3.03
明纹间距 4.77
实验结果：
通过实验数据计算得出，在单缝衍射实验中，暗纹间距为
3.03mm，明纹间距为
4.77mm。
实验结果表明，在单缝衍射中，
光的波动性质表现得非常明显，光线经过缝隙后会发生干涉现象，在屏幕上会形成明暗交替的狭长条纹。
结论：
单缝衍射实验是一种探究光的波动性质的实验方法。
通过测量
实验数据，我们能够得出暗纹间距和明纹间距，在实验结果中能
够清晰地看到光的干涉现象。
该实验对于深入了解光的本质和光
学现象有着重要的参考意义。
实验11单缝衍射
实验11 单缝衍射练习一 单缝衍射的光强分布和缝宽的测定【实验目的】1．观察单缝的夫琅和费衍射现象及其随单缝宽度变化的规律，加深对光的衍射理论的理解2．学习光强分布的光电测量方法。
3．利用衍射花样测定单缝的宽度。
【仪器及用具】光具座，He —Ne 激光器，可调单狭缝，光电池，光点检流计，移测显微镜。
【实验原理】图11—1夫琅和费衍射是平行光的衍射，即要求光源及接收屏到衍射屏的距离都是无限远（或相当于无限远）。
在实验中，它可借助两个透镜来实现。
如图11—1所示，位于透镜1L 的前焦面上的单色狭缝光源S ，经1L 后变成平行光，垂直照射在狭缝D 上，通过D 衍射后在透镜2L 的后焦面上，呈现出单缝的衍射花样，它是一组平行于狭缝的明暗相间的条纹。
与光轴平行的衍射光束会聚于屏上0P 处，是中央亮纹的中心，其光强设为0I ，与光轴成θ角的衍射光束则会聚于θP 处，可以证明，θP 处的光强为θI ，即220sin u u I I =θ，λθπsin a u = （11—1）式中a 为狭缝宽度，λ为单色光的波长。
由式（11—1）得到：1．当0=u （即0=θ）时，0I I =θ，衍射光强有最大值。
此光强对应于屏上0P 点，称为主极大。
0I 的大小决定于光源的亮度，并和缝宽a 的平方成正比。
2．当πk u =（ ,3,2,1±±±=k ），即λθk a =sin 时，0=θI ，衍射光强有极小值，对应于屏上暗纹。
由于θ值实际上上小，因此可近似地认为暗条纹所对应的衍射角为a k λθ=。
显然，主极大两侧暗纹之间的角宽度a λθ2=∆，而其他相邻暗纹之间的角宽度a λθ=∆，即中央亮纹的宽度为其他亮纹宽度的两倍。
图11—23．除中央主极大外，两相邻暗纹之间都有一个次极大。
由（11—1）式，可以求得这些次极大的位置出现在a λθ43.1sin ±=，a λ46.2±，a λ47.3±，a λ48.4±，…处；其相对应光强依次为047.00=I I θ，017.0，008.0，005.0，…。
单缝衍射实验
3 实验内容
查表确定各自仪器的波长度数（千分尺 刻度），以及变化缝隙的宽度和波长；
选取适当的波长，分别测定a/λ=2.5、2、 1.5、1.1时的衍射实验曲线。
（由于仪器状况不一致，可适当调整）
衍射波强度又逐渐增大，直至出
现一级极大值，角度为
1
sin
(3
2a)。
2 系统的构建
系统构建如图2：
单缝板
调整单缝衍射板的缝宽，使狭缝平面与小 圆盘上的90-90刻线一致。固定臂的指针 指在小平台的180刻度处。
调整信号电平使数据采集仪接近满刻度。 算出一级极小和一级极大的衍射角，并与 实验所得比较。（注意：单缝衍射板的两 面材料不同）
注意：若先进行了试采集，在 “正式采 集”之前，必须把实验装置恢复到其初 始状态，方可继续进行“正式采集”工 作！
（思考为什么？）
当点击“正式采集”按钮，会出现正式 采集过程界面如图4。
纵坐标 为电压值
横坐标 为采集点数
察看单缝宽度和微波波长（参数的单位 默认为“厘米” ）， 将其值填入绘图框
察看三厘米固态信号源的“等幅”和
“方波”档的设置，将数据采集仪的
“等幅/“等幅”
档）“等幅/方波”设置
“等幅/方波”设置
3 软件的使用
点击“单缝衍射实验”，会出现““建 议”提示框，这是软件建议选择的“采 集点数”和“脉冲通道”，单击“OK” 按钮，进入“输入采集参数”界面。
下方相应栏中，以便采集结束后进行计 算。
单缝宽度 微波波长
顺时针或逆时针（但只能沿一个方向） 匀速转动微波分光仪的活动臂，随着活 动臂的移动，采集点数依次增加，绘图 框中可实时观察到信号变化。